JPS6255222B2 - - Google Patents
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- Publication number
- JPS6255222B2 JPS6255222B2 JP12376580A JP12376580A JPS6255222B2 JP S6255222 B2 JPS6255222 B2 JP S6255222B2 JP 12376580 A JP12376580 A JP 12376580A JP 12376580 A JP12376580 A JP 12376580A JP S6255222 B2 JPS6255222 B2 JP S6255222B2
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- JP
- Japan
- Prior art keywords
- light
- magneto
- polarized light
- recording medium
- optical recording
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- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Expired
Links
- 230000003287 optical effect Effects 0.000 claims description 12
- 230000005415 magnetization Effects 0.000 claims description 6
- 239000010409 thin film Substances 0.000 claims description 5
- 230000010287 polarization Effects 0.000 claims description 4
- 238000000034 method Methods 0.000 description 5
- 239000000463 material Substances 0.000 description 4
- 238000001514 detection method Methods 0.000 description 3
- 238000007796 conventional method Methods 0.000 description 1
- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 1
- 230000005684 electric field Effects 0.000 description 1
- 239000010408 film Substances 0.000 description 1
- 230000004907 flux Effects 0.000 description 1
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- 239000000758 substrate Substances 0.000 description 1
- 238000007740 vapor deposition Methods 0.000 description 1
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B11/00—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor
- G11B11/10—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field
- G11B11/105—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing
- G11B11/10532—Heads
Landscapes
- Optical Recording Or Reproduction (AREA)
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は、記録・再生・消去が可能な磁気光学
材料を用いた記録媒体の再生方式に係るもので、
従来提案されている再生光学系の簡素化を図らん
とするものである。
材料を用いた記録媒体の再生方式に係るもので、
従来提案されている再生光学系の簡素化を図らん
とするものである。
最近記録・再生・消去が可能な磁気光学記録材
が注目されてきている。磁気光学信号の再生は、
通常次のような方法で行なわれる。再生光源とし
て直線偏光光源を用い、対物レンズを用いて記録
媒体上に集光させる。この磁記記録媒体で反射さ
れた光はハーフミラーにより往路とは別の光路に
導かれ、グラントムソンプリズムあるいはウオラ
ストンプリズムなどの検光子を通過した後、検出
器に入る。しかしながらこの再生方法は、グラン
ドムソンプリズム，ウオラストンプリズムなどの
使用により光学系が複雑化する。
が注目されてきている。磁気光学信号の再生は、
通常次のような方法で行なわれる。再生光源とし
て直線偏光光源を用い、対物レンズを用いて記録
媒体上に集光させる。この磁記記録媒体で反射さ
れた光はハーフミラーにより往路とは別の光路に
導かれ、グラントムソンプリズムあるいはウオラ
ストンプリズムなどの検光子を通過した後、検出
器に入る。しかしながらこの再生方法は、グラン
ドムソンプリズム，ウオラストンプリズムなどの
使用により光学系が複雑化する。
本発明はこれらの問題点を解決し、記録・再
生・消去のできる磁気光学記録媒体をＳ／Ｎよく
再生出来る光学系を提供せんとするものである。
以下本発明の実施例を図面を用いて詳述する。
生・消去のできる磁気光学記録媒体をＳ／Ｎよく
再生出来る光学系を提供せんとするものである。
以下本発明の実施例を図面を用いて詳述する。
第１図は本発明による光学系の構成を示す。例
えばＰ偏光を持つたHe―Neレーザー１から発し
た光束は、Ｐ偏光は透過，Ｓ偏光は反射という特
性を持つ偏光ビームスプリツター２を通過する。
その後に1/4波長板３を介し、光束は円偏光とな
る。円偏光の光束は集光レンズ４により磁気記録
担体５の上に回折限界まで絞られた微小スポツト
として照射される。記録担体５は一例として第２
図に示されている。ガラス基板Ａの上にAl蒸着
により形成させた反射層Ｂ，EuSより成る磁気光
学薄膜Ｃ，該磁気光学薄膜Ｃの表面での反射を防
止するための反射防止膜Ｄより構成されている。
従つて、図上の矢印線で示されているごとく、記
録担体５に入射した光はＤ層に入射後、Ｄ層，Ｃ
層間の界面での反射は起きず、Ｃ層に入射する。
Ｃ層に入射後は反射層Ｂで反射され、再びＣ層Ｄ
層間の界面に達するまで複屈折による位相遅れが
発生する。このとき、Ｃ層出射時における円偏光
の電場Ｅは磁気光学薄膜Ｃの磁化の向きにより で表わされる。ここでＣは光速，ｄはＣ層の薄
厚，ｎはＣ層の複素屈折率で、ｎ（＋Ｍ）は磁化
が＋Ｍのときの複素屈折率を表わす。Ｃは光速で
ある。従つて磁化の向きが＋Ｍの場合と磁化が−
Ｍのときとの反射波の位相差Δは、光源波長をλ
として次のようになる。
えばＰ偏光を持つたHe―Neレーザー１から発し
た光束は、Ｐ偏光は透過，Ｓ偏光は反射という特
性を持つ偏光ビームスプリツター２を通過する。
その後に1/4波長板３を介し、光束は円偏光とな
る。円偏光の光束は集光レンズ４により磁気記録
担体５の上に回折限界まで絞られた微小スポツト
として照射される。記録担体５は一例として第２
図に示されている。ガラス基板Ａの上にAl蒸着
により形成させた反射層Ｂ，EuSより成る磁気光
学薄膜Ｃ，該磁気光学薄膜Ｃの表面での反射を防
止するための反射防止膜Ｄより構成されている。
従つて、図上の矢印線で示されているごとく、記
録担体５に入射した光はＤ層に入射後、Ｄ層，Ｃ
層間の界面での反射は起きず、Ｃ層に入射する。
Ｃ層に入射後は反射層Ｂで反射され、再びＣ層Ｄ
層間の界面に達するまで複屈折による位相遅れが
発生する。このとき、Ｃ層出射時における円偏光
の電場Ｅは磁気光学薄膜Ｃの磁化の向きにより で表わされる。ここでＣは光速，ｄはＣ層の薄
厚，ｎはＣ層の複素屈折率で、ｎ（＋Ｍ）は磁化
が＋Ｍのときの複素屈折率を表わす。Ｃは光速で
ある。従つて磁化の向きが＋Ｍの場合と磁化が−
Ｍのときとの反射波の位相差Δは、光源波長をλ
として次のようになる。
すなわち、複素屈折率ｎ（＋Ｍ）を実数部と虚
数部とに分けて表わすと、 ｎ（＋Ｍ）＝Ｒeｎ（＋Ｍ）＋jInn（＋Ｍ） となる。Ｒe，Ｉnは、それぞれ、実数部と虚数部
であることを示す。これを上記の第１の式に代入
すると、 となり、この複素数の位相arg（Ｅ+M）は、 arg（Ｅ+M）＝Ｗ／Ｃ2dRen（＋Ｍ） となる。同様にして、複素屈折率ｎ（−Ｍ）につ
いては、位相arg（Ｅ-M）は、 arg（Ｅ-M）＝Ｗ／Ｃ2dRen（−Ｍ） となる。
数部とに分けて表わすと、 ｎ（＋Ｍ）＝Ｒeｎ（＋Ｍ）＋jInn（＋Ｍ） となる。Ｒe，Ｉnは、それぞれ、実数部と虚数部
であることを示す。これを上記の第１の式に代入
すると、 となり、この複素数の位相arg（Ｅ+M）は、 arg（Ｅ+M）＝Ｗ／Ｃ2dRen（＋Ｍ） となる。同様にして、複素屈折率ｎ（−Ｍ）につ
いては、位相arg（Ｅ-M）は、 arg（Ｅ-M）＝Ｗ／Ｃ2dRen（−Ｍ） となる。
そこで、両者の位相差Δは、
Δ＝arg（Ｅ+M）−arg（Ｅ-M）
＝Ｗ／Ｃ・2d｛Ｒeｎ（＋Ｍ）−Ｒeｎ（−Ｍ）｝
となる。ここで、
Ｗ／Ｃ＝２π／λ
より、
Δ＝４πｄ／λＲe｛ｎ（＋Ｍ）−ｎ（−Ｍ）｝
となる。
ここでΔ＝πとなる様ｄを定めることにより、
複屈折による位相差検出を容易に行なうことがで
きる。上記式において、Δ／2dすなわち ２π／λ・Re〔ｎ（＋Ｍ）−ｎ（−Ｍ）〕の値
は通常磁気材料のフアラデー回転角θFとして知
られており、各種の材料で測定されている。たと
えば、EuSを例とすれば、λ＝6328Å近辺におけ
るθFは107degres／cmであるので、 θF＝Δ／2d＝107degree／cm から、Δ＝πとするためにはEuSの厚さｄは、 ｄ〓900Åとすればよい。
複屈折による位相差検出を容易に行なうことがで
きる。上記式において、Δ／2dすなわち ２π／λ・Re〔ｎ（＋Ｍ）−ｎ（−Ｍ）〕の値
は通常磁気材料のフアラデー回転角θFとして知
られており、各種の材料で測定されている。たと
えば、EuSを例とすれば、λ＝6328Å近辺におけ
るθFは107degres／cmであるので、 θF＝Δ／2d＝107degree／cm から、Δ＝πとするためにはEuSの厚さｄは、 ｄ〓900Åとすればよい。
さて磁気光学記録体上に信号は前述のように信
号部はｎ（＋Ｍ），無信号部はｎ（−Ｍ）の状態
で記録されている。
号部はｎ（＋Ｍ），無信号部はｎ（−Ｍ）の状態
で記録されている。
今信号として回転駆動される円盤状記録媒体に
ら旋状のトラツクに沿つてドツト状に記録された
信号を再生することを一例として考えることにす
る。記録された信号の拡大図を第３図に示す。
ら旋状のトラツクに沿つてドツト状に記録された
信号を再生することを一例として考えることにす
る。記録された信号の拡大図を第３図に示す。
第３図において、１０はｎ（＋Ｍ）の屈折率を
持つ信号領域、１１は集光スポツトを示し、１２
は無信号領域であり、ｎ（−Ｍ）の屈折率を持つ
ている。今、１１は再生集光スポツトとして示し
ているが、実際同じ集光スポツトで信号を記録し
ても、磁気光学記録材に記録スレツシヨルドレベ
ルがあるので１０のように再生光スポツトよりは
小さくなつてしまう。よつて第３図のような寸法
関係は、最近よく研究されている記録・再生を同
一装置で行なうときまつたく自然に発生するもの
である。よつて反射光は領域１０からと領域１２
からとの反射光の和でありその間には位相差がΔ
だけがある。
持つ信号領域、１１は集光スポツトを示し、１２
は無信号領域であり、ｎ（−Ｍ）の屈折率を持つ
ている。今、１１は再生集光スポツトとして示し
ているが、実際同じ集光スポツトで信号を記録し
ても、磁気光学記録材に記録スレツシヨルドレベ
ルがあるので１０のように再生光スポツトよりは
小さくなつてしまう。よつて第３図のような寸法
関係は、最近よく研究されている記録・再生を同
一装置で行なうときまつたく自然に発生するもの
である。よつて反射光は領域１０からと領域１２
からとの反射光の和でありその間には位相差がΔ
だけがある。
このようにしてΔだけ位相差を有する２つの円
偏光は、再び1/4波長板３を通して直線偏光とし
て現われ、その偏光面はレーザー光源から照射さ
れたＰ偏光とは直交するＳ偏光となる。従つてそ
の後偏光ビームスプリツター２により反射され、
光路は分離されて受光器６に達する。
偏光は、再び1/4波長板３を通して直線偏光とし
て現われ、その偏光面はレーザー光源から照射さ
れたＰ偏光とは直交するＳ偏光となる。従つてそ
の後偏光ビームスプリツター２により反射され、
光路は分離されて受光器６に達する。
このように、磁気光学記録媒体に単色偏光を作
用させて位相差を生じさせその干渉を検出する方
式は全く新しい試みであり、従来行なつてきた直
線偏光を作用させてその偏光面回転を検光子によ
つて検出する方法とは大きく異なる。
用させて位相差を生じさせその干渉を検出する方
式は全く新しい試みであり、従来行なつてきた直
線偏光を作用させてその偏光面回転を検光子によ
つて検出する方法とは大きく異なる。
また、従来法による磁気光学信号の検出には、
記録ピツトよりも小さな光スポツトを用いる必要
があつたが、本発明による方法では、光スポツト
よりも大きな光スポツトを用いるため、同一再生
光エネルギ密度で比べると光量を増すことができ
る。さらに、ハーフミラー，グラントムソンプリ
ズムあるいはウオラストンプリズムなどによる検
光子を用いないために、これらによるパワーロス
がなく、また再生装置の簡素化及び低価格化を実
現するものである。
記録ピツトよりも小さな光スポツトを用いる必要
があつたが、本発明による方法では、光スポツト
よりも大きな光スポツトを用いるため、同一再生
光エネルギ密度で比べると光量を増すことができ
る。さらに、ハーフミラー，グラントムソンプリ
ズムあるいはウオラストンプリズムなどによる検
光子を用いないために、これらによるパワーロス
がなく、また再生装置の簡素化及び低価格化を実
現するものである。
第１図は本発明の１実施例の光学系を示す構成
図、第２図は磁気光学記録媒体の１例を示す断面
図、第３図は信号再生時のデイスク上における信
号領域と再生スポツトの関係を示す図である。 １……レーザ光源、２……偏光ビームスプリツ
ター、３……1/4波長板、４……集光レンズ、５
……磁気光学記録媒体、６……受光器。
図、第２図は磁気光学記録媒体の１例を示す断面
図、第３図は信号再生時のデイスク上における信
号領域と再生スポツトの関係を示す図である。 １……レーザ光源、２……偏光ビームスプリツ
ター、３……1/4波長板、４……集光レンズ、５
……磁気光学記録媒体、６……受光器。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １ 磁気光学薄膜に無信号部と信号像部とで磁化
方向が逆方向になるようにして記録されている磁
気光学記録体からその記録信号を再生する再生光
源として直線偏光光源を用い、この光路上に光源
から磁気光学記録体に向つて偏光ビームスプリツ
ター，1/4波長板の順に配して前記1/4波長板によ
り直線偏光を円偏光に変換して前記磁気光学記録
体に照射し、前記磁気光学記録体の磁気薄膜を通
つて反射された反射光を前記1/4波長板により前
記光源から出射される偏光面とは直光する偏光面
を持つた直線偏光に変換して前述偏光ビームスプ
リツターにより往路と分離し、その分離した光路
上に光検出器を配し、この光検出面上に前記磁気
光学薄膜の無信号部と信号像部とからの反射光に
よる回折像を生じさせて信号検出を行うことを特
徴とする光学式再生装置。 ２ 磁気光学記録体は円盤であり、再生時にこの
円盤は回転をし、記録信号はら旋状に存在し、完
全露光，末露光の２つの状態であり、ら旋状信号
間には末露光の場所が存在することを特徴とする
特許請求の範囲第１項に記載の光学式再生装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP55123765A JPS5750329A (en) | 1980-09-05 | 1980-09-05 | Optical reproducing device |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP55123765A JPS5750329A (en) | 1980-09-05 | 1980-09-05 | Optical reproducing device |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS5750329A JPS5750329A (en) | 1982-03-24 |
| JPS6255222B2 true JPS6255222B2 (ja) | 1987-11-18 |
Family
ID=14868718
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP55123765A Granted JPS5750329A (en) | 1980-09-05 | 1980-09-05 | Optical reproducing device |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS5750329A (ja) |
Families Citing this family (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS59101050A (ja) * | 1982-12-02 | 1984-06-11 | Sony Corp | 再生装置 |
| WO1984002602A1 (fr) * | 1982-12-23 | 1984-07-05 | Sony Corp | Procede d'enregistrement optique thermomagnetique |
| EP0156058A3 (en) * | 1983-08-06 | 1986-01-29 | Brother Kogyo Kabushiki Kaisha | Magneto-optical reading apparatus |
| JPH0685218B2 (ja) * | 1983-08-06 | 1994-10-26 | ブラザー工業株式会社 | 光磁気再生装置 |
| JP2641422B2 (ja) * | 1985-04-09 | 1997-08-13 | 松下電器産業株式会社 | 光学式再生装置 |
-
1980
- 1980-09-05 JP JP55123765A patent/JPS5750329A/ja active Granted
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS5750329A (en) | 1982-03-24 |
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