JPS63121239A - イメージ増強管の自動歪補償装置 - Google Patents
イメージ増強管の自動歪補償装置Info
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- JPS63121239A JPS63121239A JP62248193A JP24819387A JPS63121239A JP S63121239 A JPS63121239 A JP S63121239A JP 62248193 A JP62248193 A JP 62248193A JP 24819387 A JP24819387 A JP 24819387A JP S63121239 A JPS63121239 A JP S63121239A
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- H01J2231/50005—Imaging and conversion tubes characterised by form of illumination
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
発明の背景
本発明はイメージング装置に関するものであり、更に詳
しくは運動する荷電粒子と外部磁界との相互作用により
生じるイメージ管の歪を除去するための方式に関するも
のである。
しくは運動する荷電粒子と外部磁界との相互作用により
生じるイメージ管の歪を除去するための方式に関するも
のである。
本発明は一般的に広範な用途に用いることができるが、
具体的に例示するために以下の説明ではイメージ増強管
を用いた透視入線イメージング装置の用途に適用した場
合について説明する。
具体的に例示するために以下の説明ではイメージ増強管
を用いた透視入線イメージング装置の用途に適用した場
合について説明する。
Ｘ線イメージが増強管は大きな光電陰極により゛照射さ
れたＸ線に応答しであるパターンの電子を放出し、これ
らの電子をより小さな陽極に向って加速して陽極に高速
で衝突させ、衝突する電子によって、イメージ増強管の
出力を表わす対応するパターンの光を発生させるもので
ある。明暗のパターンを大きな光電陰極から一層小さい
陽極に縮少することによって輝度の利得が得られる他に
、電子が陰極から陽極に飛行する際に加速されることに
よって得られるエネルギーから付加的な光出力が生じる
。
れたＸ線に応答しであるパターンの電子を放出し、これ
らの電子をより小さな陽極に向って加速して陽極に高速
で衝突させ、衝突する電子によって、イメージ増強管の
出力を表わす対応するパターンの光を発生させるもので
ある。明暗のパターンを大きな光電陰極から一層小さい
陽極に縮少することによって輝度の利得が得られる他に
、電子が陰極から陽極に飛行する際に加速されることに
よって得られるエネルギーから付加的な光出力が生じる
。
電子は荷電粒子であるので、静電界および磁界の影響を
受ける。陰極と陽極の間に静電界が存在することにより
、所望のエネルギー利得が生じる。
受ける。陰極と陽極の間に静電界が存在することにより
、所望のエネルギー利得が生じる。
更に、イメージ増強管に組込まれた電子レンズにより電
子集束に有効な場が生じる。
子集束に有効な場が生じる。
出カバターンの歪を防止するため、外部からの磁界は除
去するかまたは補償することが好ましい。
去するかまたは補償することが好ましい。
イメージ管の側面は通常、たとえばミュー合金のような
高透磁率の材料でシールドされる。イメージ管の陰極端
または陽極端をシールドすることは、必要なＸ線入力ま
たは光出力を妨害することになるので実行不可能である
。その結果、装置の周囲の外部磁界がイメージ増強管に
入り込んで電子の所望の径路を乱すことがあり得る。こ
のため、出力イメージが歪む。歪は妨害磁界の磁界の方
向と電子の径路との間の角度の正弦と妨害磁界の強さと
の積に比例する。
高透磁率の材料でシールドされる。イメージ管の陰極端
または陽極端をシールドすることは、必要なＸ線入力ま
たは光出力を妨害することになるので実行不可能である
。その結果、装置の周囲の外部磁界がイメージ増強管に
入り込んで電子の所望の径路を乱すことがあり得る。こ
のため、出力イメージが歪む。歪は妨害磁界の磁界の方
向と電子の径路との間の角度の正弦と妨害磁界の強さと
の積に比例する。
多くの設備では、主な妨害磁界は地球の磁界である。地
球の表面では自差と俯角は場所により変るが、特定の場
所では地球の磁界は振幅と方向が一定である。動かない
ように固定されたイメージ増強管に対しては、地球の磁
界の影響を相殺するために必要な振幅と方向を持つ補償
磁界を加えることができる。１つの方法ではイメージ増
強管の近傍に適当に配置した１つ以上の永久磁石を使っ
て部分的または完全な相殺を行なうことができる。
球の表面では自差と俯角は場所により変るが、特定の場
所では地球の磁界は振幅と方向が一定である。動かない
ように固定されたイメージ増強管に対しては、地球の磁
界の影響を相殺するために必要な振幅と方向を持つ補償
磁界を加えることができる。１つの方法ではイメージ増
強管の近傍に適当に配置した１つ以上の永久磁石を使っ
て部分的または完全な相殺を行なうことができる。
より融通性のある方法では、イメージ増強管に組込むか
またはそれに取付は可能な補償素子を用い、この補償素
子に制御電圧を印加して、電子の径路に対する地球の磁
界の影響を軽減または除去する役目を果す補償磁界を管
内に発生することができる。
またはそれに取付は可能な補償素子を用い、この補償素
子に制御電圧を印加して、電子の径路に対する地球の磁
界の影響を軽減または除去する役目を果す補償磁界を管
内に発生することができる。
上記の補償方法は動かないように固定されたイメージ増
強管に於ける磁界の影響を補償するのに有効である。最
新の透視システムでは、患者を固定したまま必要に応じ
てＸ線源とイメージ増強管を回転して患者の所望の画像
を得ることができる。
強管に於ける磁界の影響を補償するのに有効である。最
新の透視システムでは、患者を固定したまま必要に応じ
てＸ線源とイメージ増強管を回転して患者の所望の画像
を得ることができる。
Ｘ線源とイメージ増強管を回転するとき、地球の磁界と
イメージ増強管内の電子の径路との間の角度は固定では
なく任意の値を取り得る。従来技術の静的補償手法は有
効に作用しないだけでなく、実際上、補償磁界と電子の
進行との間に種々の角度関係が生じて補償磁界が歪を低
減するよりはむしろ歪を大きくすることもある。
イメージ増強管内の電子の径路との間の角度は固定では
なく任意の値を取り得る。従来技術の静的補償手法は有
効に作用しないだけでなく、実際上、補償磁界と電子の
進行との間に種々の角度関係が生じて補償磁界が歪を低
減するよりはむしろ歪を大きくすることもある。
もう１つの聞届は透視Ｘ線イメージング装置の近傍に強
磁性体が存在している場合に生じる。このような強磁性
体によって地球の磁界が歪むことがあるので、透視Ｘ線
イメージング装置の可能なすべての位置にわたって地球
磁界の大きさと方向が一定であるという仮定に基いた地
球磁界に対する補償ではかなり大きな誤差が生じること
がある。
磁性体が存在している場合に生じる。このような強磁性
体によって地球の磁界が歪むことがあるので、透視Ｘ線
イメージング装置の可能なすべての位置にわたって地球
磁界の大きさと方向が一定であるという仮定に基いた地
球磁界に対する補償ではかなり大きな誤差が生じること
がある。
このような１つの予測し得る状況は、患者のまわりに２
つ以上の透視Ｘ線イメージング装置を独立に配置配シた
場合である。各装置は強磁性体を含んでいて、他の装置
に作用する磁界を歪ませることがある。各装置は独立に
配置可能であるので、結果として生じる影響は地球の磁
界に対する各装置の位置関係と装置相互の位置関係によ
って左右される。
つ以上の透視Ｘ線イメージング装置を独立に配置配シた
場合である。各装置は強磁性体を含んでいて、他の装置
に作用する磁界を歪ませることがある。各装置は独立に
配置可能であるので、結果として生じる影響は地球の磁
界に対する各装置の位置関係と装置相互の位置関係によ
って左右される。
その存在によって地球磁界を歪ませるだけでなく、第２
の独立に配置可能な透視Ｘ線イメージング装置はターン
オンされているかターンオフされているかに応じてその
磁気的影響が変ることがある。同じことは、その他の設
備が、可動であってもなくても、イメージング装置の近
傍にある場合にもあてはまる。たとえば、イメージング
装置の近傍に配置された磁界を発生する能力のある任意
の装置に電力を加えると、地球の磁界のみの場合と著し
く異なる合成磁界を生じることがある。
の独立に配置可能な透視Ｘ線イメージング装置はターン
オンされているかターンオフされているかに応じてその
磁気的影響が変ることがある。同じことは、その他の設
備が、可動であってもなくても、イメージング装置の近
傍にある場合にもあてはまる。たとえば、イメージング
装置の近傍に配置された磁界を発生する能力のある任意
の装置に電力を加えると、地球の磁界のみの場合と著し
く異なる合成磁界を生じることがある。
発明の目的および要約
本発明の１つの目的は従来技術の欠点を解消するように
イメージ増強管の磁気歪を補償することである。
イメージ増強管の磁気歪を補償することである。
本発明のもう１つの目的は地球の磁界と電子の径路との
間の変化する関係に対処し得るようにイメージ増強管内
の磁気歪を動的に補償することである。
間の変化する関係に対処し得るようにイメージ増強管内
の磁気歪を動的に補償することである。
本発明の更にもう１つの目的は外部の強磁性体の位置関
係の変化に対処し得るようにイメージ増強管に対する動
的補償を行なうことである。
係の変化に対処し得るようにイメージ増強管に対する動
的補償を行なうことである。
本発明の更にもう１つの目的は外部磁界の大きさの変化
に対処し得るようにイメージ増強管に対する動的補償を
行うことである。
に対処し得るようにイメージ増強管に対する動的補償を
行うことである。
要約すると本発明はイメージ増強管の近傍に補償素子を
設けて補償磁界を印加することにより上述の地球の磁界
等のような摂動性（ｐｅｒｔｕｒｂａｔｌｎｇ）磁界（
すなわちイメージ増強管の電子の径路を乱す外部磁界）
の影響を相殺するようなイメージ増強管用の動的補償シ
ステムを提供することである。
設けて補償磁界を印加することにより上述の地球の磁界
等のような摂動性（ｐｅｒｔｕｒｂａｔｌｎｇ）磁界（
すなわちイメージ増強管の電子の径路を乱す外部磁界）
の影響を相殺するようなイメージ増強管用の動的補償シ
ステムを提供することである。
補償電流源は管の軸線と摂動性磁界ベクトルとの間の角
度の余弦に応答して補償電流の振幅を変える。局部的な
摂動ならびにイメージ増強管の運動範囲内で強さと角度
の変化する磁界源を補償する手段が設けられる。
度の余弦に応答して補償電流の振幅を変える。局部的な
摂動ならびにイメージ増強管の運動範囲内で強さと角度
の変化する磁界源を補償する手段が設けられる。
本発明の一実施例によれば、イメージ増強管内の歪を動
的に補償するための装置が提供され、この動的補償装置
は、管の軸線を定める入力面と出力面を含む管、管内に
設けた補償素子、補償素子に補償信号を印加するための
手段、ならびに摂動性磁界と管の軸線との間の角度に関
係して補償信号を変えるための手段を有する。
的に補償するための装置が提供され、この動的補償装置
は、管の軸線を定める入力面と出力面を含む管、管内に
設けた補償素子、補償素子に補償信号を印加するための
手段、ならびに摂動性磁界と管の軸線との間の角度に関
係して補償信号を変えるための手段を有する。
本発明の上記および他の目的、特徴ならびに利点は添付
図面を参照した以下の説明により明らかとなる。図面で
は同じ参照番号は同一の素子を表わしている。
図面を参照した以下の説明により明らかとなる。図面で
は同じ参照番号は同一の素子を表わしている。
好適実施例の説明
第１図はＸ線透視イメージング装置１０の簡略化した概
略図である。Ｘ線源１２が管中心線１４で表わされるＸ
線ビームをイメージ増強管１６に向けて送出する。Ｘ線
源１２からイメージ増強管１６に向うＸ線ビームをさえ
ぎる位置に患者１８または他の物体を通常の手段で支持
することができる。破線の円２０および２２で示すよう
に、（図示しない）通常の回転支持装置を使って中心線
１４と患者１８の間に所望の任意の角度関係を得ること
ができる。
略図である。Ｘ線源１２が管中心線１４で表わされるＸ
線ビームをイメージ増強管１６に向けて送出する。Ｘ線
源１２からイメージ増強管１６に向うＸ線ビームをさえ
ぎる位置に患者１８または他の物体を通常の手段で支持
することができる。破線の円２０および２２で示すよう
に、（図示しない）通常の回転支持装置を使って中心線
１４と患者１８の間に所望の任意の角度関係を得ること
ができる。
通常のベクトル表記法で示した地球磁界ベクトルＢ２４
の大きさは地球表面上の場所によって少し変化する。地
球磁界ベクトルＢ２４と水平平面との間の角度は地球の
表面上で大幅に変化する。
の大きさは地球表面上の場所によって少し変化する。地
球磁界ベクトルＢ２４と水平平面との間の角度は地球の
表面上で大幅に変化する。
地球磁界ベクトルＢ２４の大きさと方向はともにＸ線透
視イメージング装置１０の近傍のたとえば強磁性材２６
のような局部的な摂動性物体の影響を受ける。強磁性材
２６は短い範囲にわたって地球磁界ベクトルＢ２４を歪
ませることがあり、これにより出力像の歪はイメージ増
強管１６と強磁性材２６との間の距離、中心線１４と強
磁性材２６の軸線２８との間の角度、ならびに地球磁界
ベクトルＢ２４と軸線２８との間の角度により変る。
視イメージング装置１０の近傍のたとえば強磁性材２６
のような局部的な摂動性物体の影響を受ける。強磁性材
２６は短い範囲にわたって地球磁界ベクトルＢ２４を歪
ませることがあり、これにより出力像の歪はイメージ増
強管１６と強磁性材２６との間の距離、中心線１４と強
磁性材２６の軸線２８との間の角度、ならびに地球磁界
ベクトルＢ２４と軸線２８との間の角度により変る。
更に強磁性材２６はターンオンされたかまたはターンオ
フされたかに応じて磁界を変化させる（図示しない）素
子を含むことがある。
フされたかに応じて磁界を変化させる（図示しない）素
子を含むことがある。
第２図に示すようにイメージ増強管１６はエンベロープ
３０を含み、エンベロープ３０は入力面３２）出力面３
４、および側壁３６をそなえていて、内部の部品を完全
に密閉する。入力面３２の内側のシンチレーション層４
０にはげい光体が含まれ、これは入射Ｘ線のパターンに
対応する光のパターンを発生する。シンチレーション層
４０に密に結合された光電陰極層４２が、シンチレーシ
ョン層４０により発生された光のパターンに対応する電
子のパターンを発生する。光電陰極層４２は通常、たと
えばアース電位のような負の基準電圧に維持される。出
力面３４の近くの集束電極４４がたとえば約３０キロボ
ルトの正電位に維持されて、光電陰極層４２から放出さ
れた電子を出力蛍光スクリーン４６に向って加速する。
３０を含み、エンベロープ３０は入力面３２）出力面３
４、および側壁３６をそなえていて、内部の部品を完全
に密閉する。入力面３２の内側のシンチレーション層４
０にはげい光体が含まれ、これは入射Ｘ線のパターンに
対応する光のパターンを発生する。シンチレーション層
４０に密に結合された光電陰極層４２が、シンチレーシ
ョン層４０により発生された光のパターンに対応する電
子のパターンを発生する。光電陰極層４２は通常、たと
えばアース電位のような負の基準電圧に維持される。出
力面３４の近くの集束電極４４がたとえば約３０キロボ
ルトの正電位に維持されて、光電陰極層４２から放出さ
れた電子を出力蛍光スクリーン４６に向って加速する。
１つ以上の付加的な集束電極４８および５０が外部の通
常の制御回路とともに用いられて電子レンズを形成し、
光電陰極層４２から放出された電子を径路５４．５８お
よび５８で示される被制御径路に沿って進行させる。こ
れにより、光電陰極層４２によって放出された電子のパ
ターンに対応する出力像が出力蛍光スクリーン４６上に
形成される。シンチレーションＢ４０に当るＸ線のパタ
ーンに対応したこのような電子のパターンによって、Ｘ
線が照射された減衰パターンの縮小像を表わす出力像が
出力蛍光スクリーン４６上に作られる。集束電極４４の
加速電界による電子の加速によって電子のエネルギーが
増大するので、シンチレーション層４０にＸ線が当るこ
とによって発生した数よりも多い数の光子が出力蛍光ス
クリーン４６によって放出される。このようにして、像
の輝度が増大すなわち増強される。出力蛍光スクリーン
４６および出力面３４は透明であり、このためイメージ
増強管１６の外部から、増強された像を見たり、または
他の用途に使うことができる。
常の制御回路とともに用いられて電子レンズを形成し、
光電陰極層４２から放出された電子を径路５４．５８お
よび５８で示される被制御径路に沿って進行させる。こ
れにより、光電陰極層４２によって放出された電子のパ
ターンに対応する出力像が出力蛍光スクリーン４６上に
形成される。シンチレーションＢ４０に当るＸ線のパタ
ーンに対応したこのような電子のパターンによって、Ｘ
線が照射された減衰パターンの縮小像を表わす出力像が
出力蛍光スクリーン４６上に作られる。集束電極４４の
加速電界による電子の加速によって電子のエネルギーが
増大するので、シンチレーション層４０にＸ線が当るこ
とによって発生した数よりも多い数の光子が出力蛍光ス
クリーン４６によって放出される。このようにして、像
の輝度が増大すなわち増強される。出力蛍光スクリーン
４６および出力面３４は透明であり、このためイメージ
増強管１６の外部から、増強された像を見たり、または
他の用途に使うことができる。
側壁３６には磁気シールド層６０を配置して、地球磁界
ベクトルＢ２４によって出力像が歪むのを防止する。磁
気シールド層６０を伸ばして入力面３２および出力面３
４をおおうようにすることは実行不可能である。そうす
ると必要なＸ線の入射や出力像の送出が妨げられるから
である。したがって、中心線１４と地球磁界ベクトルＢ
２４との間の角度によっては、入力面３２および出力面
３４のシールドされていない開口を通って地球磁界ベク
トルＢ２４が入り込んで、径路５４．５６および５８に
沿って走行する電子の径路が乱されることがある。
ベクトルＢ２４によって出力像が歪むのを防止する。磁
気シールド層６０を伸ばして入力面３２および出力面３
４をおおうようにすることは実行不可能である。そうす
ると必要なＸ線の入射や出力像の送出が妨げられるから
である。したがって、中心線１４と地球磁界ベクトルＢ
２４との間の角度によっては、入力面３２および出力面
３４のシールドされていない開口を通って地球磁界ベク
トルＢ２４が入り込んで、径路５４．５６および５８に
沿って走行する電子の径路が乱されることがある。
第３図は地球磁界ベクトルＢ２４が中心線１４と揃った
最悪の場合を示している。この場合、地球磁界ベクトル
Ｂ２４はシールドされていない入力面３２および出力面
３４に最大限にアクセスする。電子の径路が地球磁界ベ
クトルＢ２４によって乱される量は地球磁界ベクトルＢ
２４の大きさと両者の間の角度の正弦との積に比例する
。地球磁界ベクトルＢ２４と径路５６との間の角度がゼ
ロであれば、径路５６の摂動すなわち乱れもゼロになる
。径路５４または５８に沿った電子速度ベクトル６２は
地球磁界ベクトルＢ２４に対して角度ａをなす。その結
果、径路５４および５８は地球磁界ベクトルＢ２４によ
って乱されるので、出力蛍光スクリーン４６に形成され
る出力像は歪む。
最悪の場合を示している。この場合、地球磁界ベクトル
Ｂ２４はシールドされていない入力面３２および出力面
３４に最大限にアクセスする。電子の径路が地球磁界ベ
クトルＢ２４によって乱される量は地球磁界ベクトルＢ
２４の大きさと両者の間の角度の正弦との積に比例する
。地球磁界ベクトルＢ２４と径路５６との間の角度がゼ
ロであれば、径路５６の摂動すなわち乱れもゼロになる
。径路５４または５８に沿った電子速度ベクトル６２は
地球磁界ベクトルＢ２４に対して角度ａをなす。その結
果、径路５４および５８は地球磁界ベクトルＢ２４によ
って乱されるので、出力蛍光スクリーン４６に形成され
る出力像は歪む。
ここで第４図および第５図を参照して説明すると、歪が
ない場合のＸ線パターンが１つの水平線で構成されると
すれば、出力像も直線６４を構成する。第３図の関係が
存在する場合、中心の径路５６はこの線路と地球磁界ベ
クトルＢ２４との間の角度ゼロであるので乱されない。
ない場合のＸ線パターンが１つの水平線で構成されると
すれば、出力像も直線６４を構成する。第３図の関係が
存在する場合、中心の径路５６はこの線路と地球磁界ベ
クトルＢ２４との間の角度ゼロであるので乱されない。
径路５４および５８は地球磁界ベクトルＢ２４に対して
角度ａおよび−ａをなすので、これらの角度の正弦はゼ
ロではない。その結果、直線６４は第５図に示すように
中心６８の両側で反対方向に歪み、Ｓ字状の曲線６６と
なる。Ｓ字状曲線６６の形状は直線６４の中心６８から
遠い部分はど歪が大きくなるという上記の指示に従って
いないことがわかる。
角度ａおよび−ａをなすので、これらの角度の正弦はゼ
ロではない。その結果、直線６４は第５図に示すように
中心６８の両側で反対方向に歪み、Ｓ字状の曲線６６と
なる。Ｓ字状曲線６６の形状は直線６４の中心６８から
遠い部分はど歪が大きくなるという上記の指示に従って
いないことがわかる。
側壁３６の近くの集束電極４８および５０（第３図）に
より発生される電界は出力蛍光スクリーン４６の縁に最
も近いところで終る径路上の電子の摂動を押える傾向が
ある。
より発生される電界は出力蛍光スクリーン４６の縁に最
も近いところで終る径路上の電子の摂動を押える傾向が
ある。
上記の説明から明らかなように、地球磁界ベクトルＢ２
４がイメージ増強管１６内の電子の径路に及ぼす影響は
地球磁界ベクトルＢ２４と中心線１４との間の角度によ
って左右される。これらの角度が互いに直角のときは、
イメージ増強管１６は介在する磁気シールド層６０（第
２図）によって地球磁界ベクトルＢ２４からほぼ完全に
シールドされる。これらの角度が等しいときは、地球磁
界ベクトルＢ２４の影響は最大となる。発明の目的に対
しては、摂動の影響の大きさが地球磁界ベクトルＢ２４
と中心線１４との間め角度の余弦に比例すると仮定すれ
ば充分である。
４がイメージ増強管１６内の電子の径路に及ぼす影響は
地球磁界ベクトルＢ２４と中心線１４との間の角度によ
って左右される。これらの角度が互いに直角のときは、
イメージ増強管１６は介在する磁気シールド層６０（第
２図）によって地球磁界ベクトルＢ２４からほぼ完全に
シールドされる。これらの角度が等しいときは、地球磁
界ベクトルＢ２４の影響は最大となる。発明の目的に対
しては、摂動の影響の大きさが地球磁界ベクトルＢ２４
と中心線１４との間め角度の余弦に比例すると仮定すれ
ば充分である。
補償コイル７０（第２図）は補償電流を受ける。
この補償電流の振幅は地球磁界ベクトルＢ２４が径路５
４および５８（ならびに図示しない中間の径路）に及ぼ
す影響を補償して出力像の歪を除去するように定められ
る。補償電流は地球磁界ベクトルＢ２４と中心線１４と
の間の角度がゼロ（すなわちゼロの余弦−１）である図
示した場合を補償するのに充分な最大振幅ＣＣＯを有す
る。
４および５８（ならびに図示しない中間の径路）に及ぼ
す影響を補償して出力像の歪を除去するように定められ
る。補償電流は地球磁界ベクトルＢ２４と中心線１４と
の間の角度がゼロ（すなわちゼロの余弦−１）である図
示した場合を補償するのに充分な最大振幅ＣＣＯを有す
る。
他の角度では、補償電流の振幅ＣＣは次式によって定め
られる。
られる。
ＣＣ−ＣＣ０（ＣＯＳ ａ）
ここで、ａは地球磁界ベクトルＢ２４とイメージ増強管
１６の中心線１４との間の角度である。
１６の中心線１４との間の角度である。
補償コイル７０はエンベロープ３０の中に示されている
が、代替実施例では補償コイル７０は入力面３２近傍の
エンベロープ３０の外側に配置してもよい。
が、代替実施例では補償コイル７０は入力面３２近傍の
エンベロープ３０の外側に配置してもよい。
次に第６図に補償電流発生器７２を示す。これは任意の
適当な座標系に対して中心線１４（第２図）によって定
められる角度ａを測定するための通常の角度測定装置７
４を含む。測定された角度ａは地球磁界補償器７６に与
えられる。地球磁界補償器７６は地球磁界ベクトルＢ２
４の振幅と角度についての情報も受ける。地球磁界補償
器７６は地球磁界ベクトルＢ２４と中心線１４との間の
角度の余弦に比例した信号を発生し、この信号を加算器
７８に与える。地球磁界ベクトルＢ２４の影響だけを補
償する場合には、地球磁界補償器７６の出力は加算器７
８を側路して、線７９を介して補償コイル７０に直接加
えてもよい。
適当な座標系に対して中心線１４（第２図）によって定
められる角度ａを測定するための通常の角度測定装置７
４を含む。測定された角度ａは地球磁界補償器７６に与
えられる。地球磁界補償器７６は地球磁界ベクトルＢ２
４の振幅と角度についての情報も受ける。地球磁界補償
器７６は地球磁界ベクトルＢ２４と中心線１４との間の
角度の余弦に比例した信号を発生し、この信号を加算器
７８に与える。地球磁界ベクトルＢ２４の影響だけを補
償する場合には、地球磁界補償器７６の出力は加算器７
８を側路して、線７９を介して補償コイル７０に直接加
えてもよい。
補償電流発生器７２はまた補償器８０も含む。
この補償器８０は地球磁界ベクトルＢ２４と太きさおよ
び方向の異なる１つ以上の他の摂動性磁界、たとえば軸
線２８に沿って作用する摂動性磁界０Ｂ２Ｃ第１図）の
影響を補償する。地球磁界ベクトルＢ２４と異なり、他
の磁界０８２はイメージ増強管１６の運動範囲内の場所
によって振幅と角度がともに変ることがある。更に、磁
界０８２の振幅および角度、あるいはその存在さえもが
外部要因、たとえばターンオンされているか否かと言う
ような外部装置の動作モードによって左右されることが
ある。したがって、線８４を介して補償器８０に印加す
るための摂動性磁界０８２の付加的なパラメータが必要
になることがある。このような付加的なデータのデータ
源は連続的なｎ１定から得るか、または−度に測定して
結果を記憶した後、必要に応じて所要の値を読出すこと
により得られる。場合によっては、地球磁界補償器７６
と補償器８０の機能は角度ａの測定値に対して記憶した
値から行なってもよい。記憶値はその値が角度ａの既存
値で決定される１つ以上の等式の形にしてもよい。その
かわりに、線７９に印加する補償電流の値についての（
図示しない）ルックアップテーブルを角度ａの値に関連
して作成してもよい。角度ａの値を測定したとき、ルッ
クアップテーブルにアクセスして補償電流の対応する値
を決定する。
び方向の異なる１つ以上の他の摂動性磁界、たとえば軸
線２８に沿って作用する摂動性磁界０Ｂ２Ｃ第１図）の
影響を補償する。地球磁界ベクトルＢ２４と異なり、他
の磁界０８２はイメージ増強管１６の運動範囲内の場所
によって振幅と角度がともに変ることがある。更に、磁
界０８２の振幅および角度、あるいはその存在さえもが
外部要因、たとえばターンオンされているか否かと言う
ような外部装置の動作モードによって左右されることが
ある。したがって、線８４を介して補償器８０に印加す
るための摂動性磁界０８２の付加的なパラメータが必要
になることがある。このような付加的なデータのデータ
源は連続的なｎ１定から得るか、または−度に測定して
結果を記憶した後、必要に応じて所要の値を読出すこと
により得られる。場合によっては、地球磁界補償器７６
と補償器８０の機能は角度ａの測定値に対して記憶した
値から行なってもよい。記憶値はその値が角度ａの既存
値で決定される１つ以上の等式の形にしてもよい。その
かわりに、線７９に印加する補償電流の値についての（
図示しない）ルックアップテーブルを角度ａの値に関連
して作成してもよい。角度ａの値を測定したとき、ルッ
クアップテーブルにアクセスして補償電流の対応する値
を決定する。
距離が限られた範囲の影響または外部装置がオンになっ
ているときとオフになっているときの差によって生じる
摂動性磁界０８２の変動を等式またはルックアップテー
ブルに収容することができる。摂動性磁界０８２に関連
する等式の定数および変数、またはルックアップテーブ
ル中の値は一度に測定して記憶し、後で連続的に使える
ようにしてもよい。
ているときとオフになっているときの差によって生じる
摂動性磁界０８２の変動を等式またはルックアップテー
ブルに収容することができる。摂動性磁界０８２に関連
する等式の定数および変数、またはルックアップテーブ
ル中の値は一度に測定して記憶し、後で連続的に使える
ようにしてもよい。
図面を参照して本発明の詳細な説明したが、本発明はこ
れらの特定の実施例に限定されるものではなく、当業者
は特許請求の範囲に規定された本発明の範囲または趣旨
を逸脱することなく種々の変更および変形を行なうこと
ができることを理解されたい。
れらの特定の実施例に限定されるものではなく、当業者
は特許請求の範囲に規定された本発明の範囲または趣旨
を逸脱することなく種々の変更および変形を行なうこと
ができることを理解されたい。
第１図は本発明を適用し得るＸ線透視イメージング装置
の非常に簡略化した該略図である。第２図はイメージ増
強管の断面図である。第３図はイメージ増強管の簡略化
した平面図であり、像の歪の発生源を説明するために磁
気ベクトルと速度ベクトルの方向をも示す。第４図は歪
がない場合の第２図および第３図の出力蛍光スクリーン
の正面図である。第５図は出力蛍光スクリーンを横切る
１本の明るい線の歪を示す第４図に対応する正面図であ
る。第６図は本発明の一実施例による補償電流発生器の
ブロック図である。 ［主な符号の説明］ １６・・・イメージ増強管、３２・・・入力面、３４・
・・出力面、７０・・・補償コイル、７２・・・補償電
流発生器。
の非常に簡略化した該略図である。第２図はイメージ増
強管の断面図である。第３図はイメージ増強管の簡略化
した平面図であり、像の歪の発生源を説明するために磁
気ベクトルと速度ベクトルの方向をも示す。第４図は歪
がない場合の第２図および第３図の出力蛍光スクリーン
の正面図である。第５図は出力蛍光スクリーンを横切る
１本の明るい線の歪を示す第４図に対応する正面図であ
る。第６図は本発明の一実施例による補償電流発生器の
ブロック図である。 ［主な符号の説明］ １６・・・イメージ増強管、３２・・・入力面、３４・
・・出力面、７０・・・補償コイル、７２・・・補償電
流発生器。
Claims (8)
- （１）イメージ増強管における歪を動的に補償するため
の歪補償装置に於いて、 管軸線を定める入力面と出力面を含むイメージ増強管、
上記管に設けた補償素子、 上記補償素子に補償信号を印加する補償信号印加手段、
および 摂動性磁界と上記軸線との間の角度に関係して上記補償
信号を変える補償信号変更手段を有することを特徴とす
る歪補償装置。 - （２）特許請求の範囲第（１）項記載の歪補償装置に於
いて、上記補償信号が上記角度の余弦に応じて変えられ
る歪補償装置。 - （３）特許請求の範囲第（１）項記載の歪補償装置に於
いて、上記摂動性磁界が地球の磁界を含む管歪補償装置
。 - （４）特許請求の範囲（３）項記載の歪補償装置に於い
て、上記摂動性磁界が少なくとも１つの付加的な磁界を
含み、この少なくとも１つの付加的な磁界は上記イメー
ジ増強管の位置の範囲にわたって振幅と角度のうち少な
くとも一方が変動する磁界である歪補償装置。 - （５）特許請求の範囲第（４）項記載の歪補償装置に於
いて、上記補償信号印加手段および上記補償信号変更手
段が上記軸線の角度を上記補償信号に関連付ける一組み
の等式を含んでいる歪補償装置。 - （６）特許請求の範囲第（４）項記載の歪補償装置に於
いて、上記補償信号印加手段および上記補償信号変更手
段が上記軸線の角度を上記補償信号に関連付けるルック
アップテーブルを含んでいる歪補償装置。 - （７）特許請求の範囲第（３）項記載の歪補償装置に於
いて、上記補償信号印加手段および上記補償信号変更手
段が上記軸線の角度を上記補償信号に関連付ける一組み
の等式を含んでいる歪補償装置。 - （８）特許請求の範囲第（３）項記載の歪補償装置に於
いて、上記補償信号印加手段および上記補償信号変更手
段が上記軸線の角度を上記補償信号に関連付けるルック
アップテーブルを含んでいる歪補償装置。
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| US91492986A | 1986-10-03 | 1986-10-03 | |
| US914929 | 1986-10-03 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS63121239A true JPS63121239A (ja) | 1988-05-25 |
| JPH0415576B2 JPH0415576B2 (ja) | 1992-03-18 |
Family
ID=25434979
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP62248193A Granted JPS63121239A (ja) | 1986-10-03 | 1987-10-02 | イメージ増強管の自動歪補償装置 |
Country Status (3)
| Country | Link |
|---|---|
| EP (1) | EP0262614A1 (ja) |
| JP (1) | JPS63121239A (ja) |
| IL (1) | IL83527A0 (ja) |
Families Citing this family (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH07162882A (ja) * | 1993-12-10 | 1995-06-23 | Sony Corp | 陰極線管装置 |
| US9136085B2 (en) * | 2012-05-30 | 2015-09-15 | Hvm Technology, Inc. | Shock-resistant image intensifier |
Family Cites Families (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| GB1574226A (en) * | 1976-06-14 | 1980-09-03 | Styner & Bienz Ag | Method of producing a cover for a tin having a weakening scoring for tearing it open apparatus for carrying out this method and a cover produced in accordance with such method |
| NL7703296A (nl) * | 1977-03-28 | 1978-10-02 | Philips Nv | Roentgenbeeldversterkerbuis. |
| US4523091A (en) * | 1982-03-22 | 1985-06-11 | Siemens Gammasonics, Inc. | Radiation detecting apparatus with reduced magnetic field sensitivity |
-
1987
- 1987-08-13 IL IL83527A patent/IL83527A0/xx unknown
- 1987-09-25 EP EP87114051A patent/EP0262614A1/en not_active Withdrawn
- 1987-10-02 JP JP62248193A patent/JPS63121239A/ja active Granted
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| IL83527A0 (en) | 1988-01-31 |
| EP0262614A1 (en) | 1988-04-06 |
| JPH0415576B2 (ja) | 1992-03-18 |
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