JPS63191417A - レ−ザ励起型セシウム原子発振器 - Google Patents
レ−ザ励起型セシウム原子発振器Info
- Publication number
- JPS63191417A JPS63191417A JP2338587A JP2338587A JPS63191417A JP S63191417 A JPS63191417 A JP S63191417A JP 2338587 A JP2338587 A JP 2338587A JP 2338587 A JP2338587 A JP 2338587A JP S63191417 A JPS63191417 A JP S63191417A
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- Japan
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- light
- oscillator
- atomic
- excitation
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- Stabilization Of Oscillater, Synchronisation, Frequency Synthesizers (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
［産業上の利用分野］
この発明は、安定な原子ビーム励起動作を実現できる光
学系を備えたレーザ励起型セシウム原子発振器に関する
。
学系を備えたレーザ励起型セシウム原子発振器に関する
。
［従来の技術］
セシウム原子発振器は、セシウム原子の超微細構造にお
ける、電子エネルギ準位間の遷移周波数を基準として、
発振器の発振周波数を安定化させることにより、極めて
安定な周波数を得る発振器である。この原子発振器に用
いられる遷移周波数としては、セシウム＋３３の基底状
態の超微細準位のうち、全角運動量量子数Ｆ＝４、全磁
気量子数ｍＦ＝０で指定される準位と、全角運動量量子
数Ｆ＝３、全磁気量子数ｍＦ＝０で指定される準位との
間のエネルギ差に相当する周波数ν。（９，１９２６３
Ｇ１１ｚ）が用いられる。これは、この遷移が、外部磁
界によるゼーマン効果の影響が最も小さいからである。
ける、電子エネルギ準位間の遷移周波数を基準として、
発振器の発振周波数を安定化させることにより、極めて
安定な周波数を得る発振器である。この原子発振器に用
いられる遷移周波数としては、セシウム＋３３の基底状
態の超微細準位のうち、全角運動量量子数Ｆ＝４、全磁
気量子数ｍＦ＝０で指定される準位と、全角運動量量子
数Ｆ＝３、全磁気量子数ｍＦ＝０で指定される準位との
間のエネルギ差に相当する周波数ν。（９，１９２６３
Ｇ１１ｚ）が用いられる。これは、この遷移が、外部磁
界によるゼーマン効果の影響が最も小さいからである。
そして、」二記準位差の遷移を検出するため、上記基底
状態の超微細準位（Ｆ＝３．Ｆ＝４）の一方の選択、お
よび遷移原子の検出に偏向磁石を用いたセシウム原子発
振器が現在使用されている。
状態の超微細準位（Ｆ＝３．Ｆ＝４）の一方の選択、お
よび遷移原子の検出に偏向磁石を用いたセシウム原子発
振器が現在使用されている。
このような従来のセシウム原子発振器に対し、第４図に
示すようなレーザ励起型セシウム原子発振器が提案され
ている（たとえば、特願昭６１−２４１７６６号参照）
。 図において、１は原子ビーム発生炉であり、電子エ
ネルギ準位が基底状態の準位Ｆ＝３、またはＦ＝４にあ
る原子ビームを発生する。この原子ビームには、準位選
択領域ＤＩにおいて、励起用レーザ２から出力されたレ
ーザ光が照射される。すなわち、前記レーザ光は、レン
ズ２ａによりコリメートされた後、ハーフミラ−２ｂに
より、準位選択用の光と共鳴検出用の光とに分岐され、
前者は準位選択領域Ｄ１に送られて、原子ビーム発生炉
ｌから放出された原子ビームに照射され、後者はミラー
２Ｃを介して共鳴検出領域Ｄ２に送られ、空胴共振器３
から出た原子ビームに照射される。
示すようなレーザ励起型セシウム原子発振器が提案され
ている（たとえば、特願昭６１−２４１７６６号参照）
。 図において、１は原子ビーム発生炉であり、電子エ
ネルギ準位が基底状態の準位Ｆ＝３、またはＦ＝４にあ
る原子ビームを発生する。この原子ビームには、準位選
択領域ＤＩにおいて、励起用レーザ２から出力されたレ
ーザ光が照射される。すなわち、前記レーザ光は、レン
ズ２ａによりコリメートされた後、ハーフミラ−２ｂに
より、準位選択用の光と共鳴検出用の光とに分岐され、
前者は準位選択領域Ｄ１に送られて、原子ビーム発生炉
ｌから放出された原子ビームに照射され、後者はミラー
２Ｃを介して共鳴検出領域Ｄ２に送られ、空胴共振器３
から出た原子ビームに照射される。
上記レーザ光は、直線偏波であり、その偏波方向はＣ磁
界と平行である。この場合、基底状態の準位Ｆ ＝ ３
．４の各副準位の原子は、光の吸収と自然放出とを繰り
返して、基底状態の準位Ｆ−４゜ｍＦ＝０に集中する。
界と平行である。この場合、基底状態の準位Ｆ ＝ ３
．４の各副準位の原子は、光の吸収と自然放出とを繰り
返して、基底状態の準位Ｆ−４゜ｍＦ＝０に集中する。
従って、空胴共振器３には、基底状態の準位Ｆ＝４．ｍ
Ｆ＝０の原子だけが到達する。空胴共振器３は、周波数
がν。近傍のマイクロ波で励振されている。そこで、空
胴共振器３に到達した原子は、空胴共振器３の中で、こ
のマイクロ波と共鳴し、準位Ｆ ＝ ４ 、ｍＦ＝ ０
→準位Ｆ−３、ｍＰ＝ Ｏの誘導放出を起こす。すなイ
つち、基底準位Ｆ ＝ ４ 、ｍＦ＝ Ｏから基底準位
Ｆ ＝ ３ 、ｍＦ＝ ０に遷移した原子が空胴共振器
３から放出される。
Ｆ＝０の原子だけが到達する。空胴共振器３は、周波数
がν。近傍のマイクロ波で励振されている。そこで、空
胴共振器３に到達した原子は、空胴共振器３の中で、こ
のマイクロ波と共鳴し、準位Ｆ ＝ ４ 、ｍＦ＝ ０
→準位Ｆ−３、ｍＰ＝ Ｏの誘導放出を起こす。すなイ
つち、基底準位Ｆ ＝ ４ 、ｍＦ＝ Ｏから基底準位
Ｆ ＝ ３ 、ｍＦ＝ ０に遷移した原子が空胴共振器
３から放出される。
この原子は、上述したように、共鳴検出領域Ｄ２で励起
用レーザ２の光により照射され、励起準位−３＝ のＦ＝４に励起される。そして、この励起準位から再び
基底準位に電子が落ちる際の自然放出光の強度が、光検
出器４で測定される。この場合、光検出器４の出力は上
記誘導放出を起こした原子数、言い替えれば、共鳴出力
に対応する。つまり、光検出器４は、共鳴検出器として
機能している。
用レーザ２の光により照射され、励起準位−３＝ のＦ＝４に励起される。そして、この励起準位から再び
基底準位に電子が落ちる際の自然放出光の強度が、光検
出器４で測定される。この場合、光検出器４の出力は上
記誘導放出を起こした原子数、言い替えれば、共鳴出力
に対応する。つまり、光検出器４は、共鳴検出器として
機能している。
上記マイクロ波は、低周波発振器５の出力により、位相
変調器６で変調され、周波数ν。を中心として、その前
後に掃引される。このとき、光検出器４から出力される
検出信号は、低周波発振器５の出力を参照信号として、
同期検波器７で同期検波される。この同期検波出力は、
光検出器４によって検出された共鳴出力の微分値に相当
するもので、マイクロ波の周波数が周波数ν。と一致し
たとき、すなわち共鳴出力が極大となったときに、０と
なる。上記同期検波出力がＶＣＯ制御部８に供給される
と、ｖＣＯ制御部８は、供給された信号に基づいて、前
記マイクロ波の周波数が値ν。
変調器６で変調され、周波数ν。を中心として、その前
後に掃引される。このとき、光検出器４から出力される
検出信号は、低周波発振器５の出力を参照信号として、
同期検波器７で同期検波される。この同期検波出力は、
光検出器４によって検出された共鳴出力の微分値に相当
するもので、マイクロ波の周波数が周波数ν。と一致し
たとき、すなわち共鳴出力が極大となったときに、０と
なる。上記同期検波出力がＶＣＯ制御部８に供給される
と、ｖＣＯ制御部８は、供給された信号に基づいて、前
記マイクロ波の周波数が値ν。
と一致するように、電圧制御発振器（ＶＣＯ）９を制御
する。ＶＣＯ９の出力は、周波数逓倍器１０によって逓
倍され、周波数がν。のマイクロ波に変換される。そし
て、ＶＣＯ９の出力が、周波数安定化された所望の出力
として取り出される。
する。ＶＣＯ９の出力は、周波数逓倍器１０によって逓
倍され、周波数がν。のマイクロ波に変換される。そし
て、ＶＣＯ９の出力が、周波数安定化された所望の出力
として取り出される。
なお、」−記低周波発振器５の出力周波数は、約１００
Ｉ−Ｉ ｚである。また、第４図中、空胴共振器３に
印加されているＣ磁界は、セシウム原子の磁気側準位ｍ
Ｆを分離するためのもので、ｍＦ≠０のエネルギ準位か
ら、ｍＦ＝０のエネルギ準位を分離する。
Ｉ−Ｉ ｚである。また、第４図中、空胴共振器３に
印加されているＣ磁界は、セシウム原子の磁気側準位ｍ
Ｆを分離するためのもので、ｍＦ≠０のエネルギ準位か
ら、ｍＦ＝０のエネルギ準位を分離する。
［発明が解決しようとする問題点コ
ところで、上述したレーザ励起型セシウム原子発振器に
は、次のような欠点があった。
は、次のような欠点があった。
■ハーフミラー２ｂやミラー２ｃのような個別光学部品
によって、レーザ光を空中伝搬させているので、外部か
らの機械的振動に弱く、動作が不安定になる。
によって、レーザ光を空中伝搬させているので、外部か
らの機械的振動に弱く、動作が不安定になる。
■上記■と同様の理由により、系の構成に対する柔軟性
に欠ける。したがって、このような励起光学系を使用す
るレーザ励起型セシウム原子発振器は、小形の可搬型原
子発振器には不向きである。
に欠ける。したがって、このような励起光学系を使用す
るレーザ励起型セシウム原子発振器は、小形の可搬型原
子発振器には不向きである。
この発明は、このような背景の下になされたもので、外
部からの振動に対しても動作の安定した小型・可搬型の
レーザ励起型セシウム原子発振器を提供することを目的
とする。
部からの振動に対しても動作の安定した小型・可搬型の
レーザ励起型セシウム原子発振器を提供することを目的
とする。
［問題点を解決するための手段］
上記問題点を解決するために、この発明は、セシウムの
原子ビームを発生ずる原子ビーム発生炉と、前記原子ビ
ームに光を照射する励起用レーザと、この光により一定
の電子エネルギ準位の状態となったセシウム原子をマイ
クロ波を用いて共鳴させる空胴共振器と、前記共鳴の強
度を検出する光検出器と、該光検出器の出力に基づいて
電圧制御発振器の発振周波数を安定化する発振器制御部
と、前記電圧制御発振器の出力を基に前記マイクロ波を
発生ずる周波数逓倍器とを具備するレーザ励起型セシウ
ム原子発振器において、前記励起用レーザから出力され
た光を分岐する光分岐手段と、分岐された光を所定の照
射領域に導波する光ファイバとを有する光学系を具備す
ることを特徴とする。
原子ビームを発生ずる原子ビーム発生炉と、前記原子ビ
ームに光を照射する励起用レーザと、この光により一定
の電子エネルギ準位の状態となったセシウム原子をマイ
クロ波を用いて共鳴させる空胴共振器と、前記共鳴の強
度を検出する光検出器と、該光検出器の出力に基づいて
電圧制御発振器の発振周波数を安定化する発振器制御部
と、前記電圧制御発振器の出力を基に前記マイクロ波を
発生ずる周波数逓倍器とを具備するレーザ励起型セシウ
ム原子発振器において、前記励起用レーザから出力され
た光を分岐する光分岐手段と、分岐された光を所定の照
射領域に導波する光ファイバとを有する光学系を具備す
ることを特徴とする。
また、前記光分岐手段により分岐されたレーザ光の一方
に、このレーザ光と波長の異なる他の励起用レーザ光を
結合する光結合手段を設け、この光結合手段から出力さ
れた２波長のレーザ光に」；り前記空胴共振器に入る前
の原子ビームを励起することを特徴とする。
に、このレーザ光と波長の異なる他の励起用レーザ光を
結合する光結合手段を設け、この光結合手段から出力さ
れた２波長のレーザ光に」；り前記空胴共振器に入る前
の原子ビームを励起することを特徴とする。
「作用 」
上記手段によれば、励起用のレーザ光は、固体素子によ
り、いわば有線で伝送される。したがって、外部からの
振動に対して安定に動作することが可能である。また、
光ファイバで光を伝送するから、構成上の規制が減り、
柔軟性のある励起光学系を構成することができる。
り、いわば有線で伝送される。したがって、外部からの
振動に対して安定に動作することが可能である。また、
光ファイバで光を伝送するから、構成上の規制が減り、
柔軟性のある励起光学系を構成することができる。
［実施例］
以下、図面を参照して、本発明の詳細な説明する。
第１図は、この発明の第１実施例の励起光学系の構成を
示すブロック図である。この図において、構成要素１〜
４は、第４図に示ずレーザ励起型セシウム原子発振器と
同様である。また、構成要素５〜１０は、図示を省略し
た。本実施例が、第４図の原子発振器と異なる点は次の
通りである。
示すブロック図である。この図において、構成要素１〜
４は、第４図に示ずレーザ励起型セシウム原子発振器と
同様である。また、構成要素５〜１０は、図示を省略し
た。本実施例が、第４図の原子発振器と異なる点は次の
通りである。
■光分岐素子１１を設け、励起用レーザ２がら出力され
た励起用レーザ光を、準位選択用の光と、共鳴検出用の
光の２つに分岐するように構成した点。
た励起用レーザ光を、準位選択用の光と、共鳴検出用の
光の２つに分岐するように構成した点。
■分岐された光を、光ファイバ１２．１３で原子ビーム
管まで導波するようにした点。
管まで導波するようにした点。
■導波された光をレンズ１４．．１５でコリメートした
後、準位選択用の光は、準位選択領域Ｄ１で、空胴共振
器３に入る前の原子ビームに照射し、共鳴検出用の光は
、共鳴検出領域Ｄ２で、空胴共振器３から出た後の原子
ビームに照射するようにした点。
後、準位選択用の光は、準位選択領域Ｄ１で、空胴共振
器３に入る前の原子ビームに照射し、共鳴検出用の光は
、共鳴検出領域Ｄ２で、空胴共振器３から出た後の原子
ビームに照射するようにした点。
第３図（ａ）は、」１記光分岐素子１１の構成例を示す
図であり、励起用レーザ２として半導体レーザ（ＬＤ）
を、光分岐素子１１として導波路型デバイスを用い、こ
れらを集積化したものである。導波路型デバイスとして
は、Ｌ ｉＮ ｂｏ ３基板」−にＴｉを拡散して導波
路としたもの等がある。
図であり、励起用レーザ２として半導体レーザ（ＬＤ）
を、光分岐素子１１として導波路型デバイスを用い、こ
れらを集積化したものである。導波路型デバイスとして
は、Ｌ ｉＮ ｂｏ ３基板」−にＴｉを拡散して導波
路としたもの等がある。
このような構成によれば、励起用レーザ２から放出され
た光は、光分岐素子Ｉｆで２つに分岐され、光ファイバ
＋ ２．１３を介して、レンズ１４゜１５に送られる。
た光は、光分岐素子Ｉｆで２つに分岐され、光ファイバ
＋ ２．１３を介して、レンズ１４゜１５に送られる。
そして、レンズ１４でコリメートされた光が準位選択領
域Ｄ１で原子ビームに照射され、レンズ１５でコリメー
トされた光が共鳴検出領域Ｄ２で原子ビームに照射され
る。
域Ｄ１で原子ビームに照射され、レンズ１５でコリメー
トされた光が共鳴検出領域Ｄ２で原子ビームに照射され
る。
こうして、励起光は、光ファイバ等の固体素子により伝
送されるので、外部からの振動に対して動作が安定で、
小形化を図ることができる。
送されるので、外部からの振動に対して動作が安定で、
小形化を図ることができる。
次に、第２図は、この発明の第２実施例の励起光学系の
構成を示すものである。この第２実施例は、２波長の光
で原子ビームを励起するようにしたレーザ励起型セシウ
ム原子発振器である。
構成を示すものである。この第２実施例は、２波長の光
で原子ビームを励起するようにしたレーザ励起型セシウ
ム原子発振器である。
この第２実施例が第１実施例と異なる点は、次の通りで
ある。
ある。
■光分岐素子ＩＩの出力端と光ファイバ１２との間に光
結合素子２１を介装し、光分岐素子１１から出力された
準位選択用の第１のレーザ光を、光結合素子２１の第１
入力端へ供給するようにした点。
結合素子２１を介装し、光分岐素子１１から出力された
準位選択用の第１のレーザ光を、光結合素子２１の第１
入力端へ供給するようにした点。
■この光結合索子２１の第２入力端に、励起用レーザ２
２から出力された準位選択用の第２の光を人力するよう
に構成した点。
２から出力された準位選択用の第２の光を人力するよう
に構成した点。
なお、これら第１１第２の光の波長は異なっており、た
とえば、前記第１のレーザ光は、基底準位Ｆ＝３にある
セシウム原子を励起準位Ｆ＝４に励起し、第２のレーザ
光は、基底準位Ｆ＝４にあるセシウム原子を励起準位Ｆ
’＝４に励起する。
とえば、前記第１のレーザ光は、基底準位Ｆ＝３にある
セシウム原子を励起準位Ｆ＝４に励起し、第２のレーザ
光は、基底準位Ｆ＝４にあるセシウム原子を励起準位Ｆ
’＝４に励起する。
第３図（ｂ）は、励起用レーザ２，２２として半導体レ
ーザを、光分岐素子１１と光結合素子２１として導波路
型デバイスを用い、これらを集積化したデバイスを示す
ものである。このデバイスも、同図（ａ）の導波路型デ
バイス七同様に作られる。
ーザを、光分岐素子１１と光結合素子２１として導波路
型デバイスを用い、これらを集積化したデバイスを示す
ものである。このデバイスも、同図（ａ）の導波路型デ
バイス七同様に作られる。
このような構成において、励起用レーザ２から出力され
たレーザ光は、光分岐素子ｌｌ中で２つに分岐される。
たレーザ光は、光分岐素子ｌｌ中で２つに分岐される。
分岐された光のうち、準位選択用の光は、もう１つの励
起用レーザ２２からのレーザ光と、光結合素子２Ｉの中
で結合された後、光ファイバＩ２で導波され、レンズ１
４でコリメートされて、準位選択領域ＤＩで、空胴共振
器３に入る前の原子ビーム７こ照射される。一方、共鳴
検出用の光は、光ファイバ１３とレンズ１５とを介して
、共鳴検出領域Ｄ２に導波され、空胴共振器３を出た後
の原子ビームに照射される。
起用レーザ２２からのレーザ光と、光結合素子２Ｉの中
で結合された後、光ファイバＩ２で導波され、レンズ１
４でコリメートされて、準位選択領域ＤＩで、空胴共振
器３に入る前の原子ビーム７こ照射される。一方、共鳴
検出用の光は、光ファイバ１３とレンズ１５とを介して
、共鳴検出領域Ｄ２に導波され、空胴共振器３を出た後
の原子ビームに照射される。
なお、上記各実施例において、光ファイバ１２゜１３と
して偏波面保持ファイバを用いれば、偏波面を確実に保
ったままの光を原子ビームに照射することができる。
して偏波面保持ファイバを用いれば、偏波面を確実に保
ったままの光を原子ビームに照射することができる。
［発明の効果］
以」二説明したように、この発明は、励起用レーザから
出力された励起光を、光ファイバ等を用いて導波し、原
子ビームに照射するようにしたから、動作が安定で小形
のレーザ励起型セシウム原子発振器を作ることができる
。したがって、取り扱いの簡易な可搬型原子発振器とし
て広く用いることができる。
出力された励起光を、光ファイバ等を用いて導波し、原
子ビームに照射するようにしたから、動作が安定で小形
のレーザ励起型セシウム原子発振器を作ることができる
。したがって、取り扱いの簡易な可搬型原子発振器とし
て広く用いることができる。
第１図ないし第２図は、この発明の第１実施例ないし第
２実施例によるレーザ励起型セシウム側子発振器の励起
光学系の構成を示すブロック、第３図は半導体レーザと
光分岐、光結合素子を集積化した例を示す図で、同図（
ａ）は第１実施例に使用するもの、同図（ｂ）は第２実
施例に使用するものである。第４図はすでに知られてい
るレーザ励起型セシウム原子発振器の構成を示すブロッ
ク図である。 ｌ・・・・・・原子ビーム発生炉、 ２．２２・・・・・励起用レーザ、３・・・・空胴共振
器、４・・・・・光検出器、 ５・・・・・・低周波発振器、６・・・・・位相変調器
、７・・・・・・同期検波器、８・・・・・・■ＣＯ制
御部、９・・・・ＶＣＯ（電圧制御発振器）、ｌＯ・・
・・・周波数逓倍器、 １１・・・・・・光分岐素子、１２．１３・・・・・・
光ファイバ、１４．１５・・ レンズ、２１・・・・光
結合素子。 第３図 （０） １テ皮長Ｊ功尽シの補し会 呂 ０皿界 、、ＩＬＬ！ ヨ 町壬ビーム 空胴共Ｂ ９濯 ６ 郭尤 １枇′ フ イＩ乙オ巨ａｔ？号４ツ＃
Ｍ’ｌ＠ｉすφじｌり１達１ν０ 周濯ぐ１口音孟 周吸り傅綺雅六
９
串（ｂ） ２汐長刀ｂ８の針 ″ ３１６３着−２品
２実施例によるレーザ励起型セシウム側子発振器の励起
光学系の構成を示すブロック、第３図は半導体レーザと
光分岐、光結合素子を集積化した例を示す図で、同図（
ａ）は第１実施例に使用するもの、同図（ｂ）は第２実
施例に使用するものである。第４図はすでに知られてい
るレーザ励起型セシウム原子発振器の構成を示すブロッ
ク図である。 ｌ・・・・・・原子ビーム発生炉、 ２．２２・・・・・励起用レーザ、３・・・・空胴共振
器、４・・・・・光検出器、 ５・・・・・・低周波発振器、６・・・・・位相変調器
、７・・・・・・同期検波器、８・・・・・・■ＣＯ制
御部、９・・・・ＶＣＯ（電圧制御発振器）、ｌＯ・・
・・・周波数逓倍器、 １１・・・・・・光分岐素子、１２．１３・・・・・・
光ファイバ、１４．１５・・ レンズ、２１・・・・光
結合素子。 第３図 （０） １テ皮長Ｊ功尽シの補し会 呂 ０皿界 、、ＩＬＬ！ ヨ 町壬ビーム 空胴共Ｂ ９濯 ６ 郭尤 １枇′ フ イＩ乙オ巨ａｔ？号４ツ＃
Ｍ’ｌ＠ｉすφじｌり１達１ν０ 周濯ぐ１口音孟 周吸り傅綺雅六
９
串（ｂ） ２汐長刀ｂ８の針 ″ ３１６３着−２品
Claims (2)
- （１）セシウムの原子ビームを発生する原子ビーム発生
炉と、前記原子ビームに光を照射する励起用レーザと、
この光により一定の電子エネルギ準位の状態となったセ
シウム原子をマイクロ波を用いて共鳴させる空胴共振器
と、前記共鳴の強度を検出する光検出器と、該光検出器
の出力に基づいて電圧制御発振器の発振周波数を安定化
する発振器制御部と、前記電圧制御発振器の出力を基に
前記マイクロ波を発生する周波数逓倍器とを具備するレ
ーザ励起型セシウム原子発振器において、前記励起用レ
ーザから出力された光を分岐する光分岐手段と、分岐さ
れた光を所定の照射領域に導波する光ファイバとを有す
る光学系を具備することを特徴とするレーザ励起型セシ
ウム原子発振器。 - （２）前記光分岐手段により分岐されたレーザ光の一方
に、このレーザ光と波長の異なる他の励起用レーザ光を
結合する光結合手段を設け、この光結合手段から出力さ
れた２波長のレーザ光により前記空胴共振器に入る前の
原子ビームを励起することを特徴とする特許請求の範囲
第１項記載のレーザ励起型セシウム原子発振器。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP2338587A JPH07114366B2 (ja) | 1987-02-03 | 1987-02-03 | レ−ザ励起型セシウム原子発振器 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP2338587A JPH07114366B2 (ja) | 1987-02-03 | 1987-02-03 | レ−ザ励起型セシウム原子発振器 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS63191417A true JPS63191417A (ja) | 1988-08-08 |
| JPH07114366B2 JPH07114366B2 (ja) | 1995-12-06 |
Family
ID=12109054
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
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| JP (1) | JPH07114366B2 (ja) |
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| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
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| CN112152079A (zh) * | 2020-10-29 | 2020-12-29 | 浙江法拉第激光科技有限公司 | 调制转移谱稳频dfb激光的光抽运小铯钟及实现方法 |
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-
1987
- 1987-02-03 JP JP2338587A patent/JPH07114366B2/ja not_active Expired - Fee Related
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| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| CN110784217A (zh) * | 2019-10-11 | 2020-02-11 | 浙江法拉第激光科技有限公司 | 基于微波-光频调制转移技术的铯微波原子钟及实现方法 |
| CN112152079A (zh) * | 2020-10-29 | 2020-12-29 | 浙江法拉第激光科技有限公司 | 调制转移谱稳频dfb激光的光抽运小铯钟及实现方法 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH07114366B2 (ja) | 1995-12-06 |
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