JPS633201Y2 - - Google Patents
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- JPS633201Y2 JPS633201Y2 JP3290582U JP3290582U JPS633201Y2 JP S633201 Y2 JPS633201 Y2 JP S633201Y2 JP 3290582 U JP3290582 U JP 3290582U JP 3290582 U JP3290582 U JP 3290582U JP S633201 Y2 JPS633201 Y2 JP S633201Y2
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- screw
- metal
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Description
【考案の詳細な説明】
この考案は、マイクロ波およびミリ波回路に用
いる可変リアクタンス素子の改良に関するもので
ある。[Detailed Description of the Invention] This invention relates to improvements in variable reactance elements used in microwave and millimeter wave circuits.
従来より、可変リアクタンス素子の一つとし
て、金属ネジがよく知られている。 Metal screws have been well known as one type of variable reactance element.
第１図、第２図は、方形導波管内に挿入した従
来の金属ネジの斜視図および横断面図であり、図
中、１は導波管、２は金属ネジであり、説明の都
合上、導波管１の高さをｂ、金属ネジ２の挿入長
をｈとする。 1 and 2 are a perspective view and a cross-sectional view of a conventional metal screw inserted into a rectangular waveguide. In the figures, 1 is a waveguide and 2 is a metal screw. For convenience of explanation, , the height of the waveguide 1 is b, and the insertion length of the metal screw 2 is h.
第３図、第４図は、金属ネジ２の説明に用いる
金属ネジ２の等価回路とリアクタンス特性であ
る。 3 and 4 show the equivalent circuit and reactance characteristics of the metal screw 2 used to explain the metal screw 2. FIG.
図中、z0は線路の特性インピーダンス、ｘは素
子のリアクタンスとする。 In the figure, z 0 is the characteristic impedance of the line, and x is the reactance of the element.
いま、ｂが自由空間波長λ0の４分の１より大き
いとき、ｈ／ｂと−z0／ｘとの関係は、第４図に
示す特性となることが知られている。 It is now known that when b is larger than a quarter of the free space wavelength λ 0 , the relationship between h/b and −z 0 /x has the characteristics shown in FIG. 4.
第４図から、金属ネジ２は挿入長ｈを変化する
ことにより−z0／ｘが零から正の無限大、負の無
限大から−z0／x1まで変わることがわかる。これ
から、従来の金属ネジ２は、−z0／ｘが零から正
の無限大までの容量性リアクタンスとして利用で
きるが、誘導性リアクタンスとして利用する場
合、−z0／ｘから−z0／x1から負の無限大までの
領域のみしか利用できない欠点のあることがわか
る。 From FIG. 4, it can be seen that -z 0 /x of the metal screw 2 changes from zero to positive infinity and from negative infinity to -z 0 /x 1 by changing the insertion length h. From now on, the conventional metal screw 2 can be used as a capacitive reactance with -z 0 /x from zero to positive infinity, but when used as an inductive reactance, the value -z 0 /x ranges from -z 0 /x to -z 0 /x. It can be seen that there is a drawback that only the area from 1 to negative infinity can be used.
この考案は、この欠点を除去するため、金属ネ
ジの誘導性リアクタンス−z0／x1を打ち消す目的
で金属ネジを２重にしたもので、以下図面につい
て詳細に説明する。 In order to eliminate this drawback, this invention doubles the metal screws in order to cancel the inductive reactance -z 0 /x 1 of the metal screws, and will be described in detail below with reference to the drawings.
第５図は、方形導波管内に挿入した、この考案
による２重ネジの断面図であり、図中、２は従来
の金属ネジと同様な目的に用いる金属ネジであ
り、３は、他の金属ネジ、４は、ストツパであ
る。 FIG. 5 is a cross-sectional view of the double screw according to this invention inserted into a rectangular waveguide. In the figure, 2 is a metal screw used for the same purpose as a conventional metal screw, and 3 is a The metal screw 4 is a stopper.
金属ネジ２と金属ネジ３とは同心円上に配置さ
れ、複合ネジ（ここでは、２重ネジとする）を形
成する。説明の都合上、ここでは、金属ネジ２、
金属ネジ３の挿入長をそれぞれｈ，ｋとする。 The metal screw 2 and the metal screw 3 are arranged concentrically to form a compound screw (here, a double screw). For convenience of explanation, metal screws 2,
Let the insertion lengths of the metal screws 3 be h and k, respectively.
金属ネジ３は、最大挿入長をｋとする一方、挿
入長を浅くした場合、ストツパ４によりｋ＝０と
なるように定めてある。 The maximum insertion length of the metal screw 3 is set to k, and when the insertion length is made shallow, the stopper 4 is set so that k=0.
この２重ネジの動作原理について第６図に示し
た金属ネジの挿入長とリアクタンスとの関係を用
いて説明する。第６図中、５は金属ネジ２のみの
ときの特性曲線Ａ，６は金属ネジ３のみのときの
一部の特性曲線Ｂ，７は金属ネジ２、金属ネジ３
を併用したときの一部の特性曲線Ｃである。 The operating principle of this double screw will be explained using the relationship between the insertion length of the metal screw and the reactance shown in FIG. 6. In Fig. 6, 5 is the characteristic curve A when only the metal screw 2 is used, 6 is a part of the characteristic curve B when only the metal screw 3 is used, and 7 is the characteristic curve for the metal screw 2 and the metal screw 3.
This is a part of the characteristic curve C when used in combination.
いま、金属ネジ３の挿入長が零となる位置にス
トツパ４を設定し、このストツパ４を利用して金
属ネジ３の挿入長を零として、金属ネジ２のみ挿
入すると、第４図に示した場合と同様な特性を示
し、これを第６図中、特性曲線Ａ５で示す。 Now, set the stopper 4 at the position where the insertion length of the metal screw 3 becomes zero, and use this stopper 4 to set the insertion length of the metal screw 3 to zero and insert only the metal screw 2, as shown in Fig. 4. The same characteristics as in the case are shown in FIG. 6 by the characteristic curve A5.
したがつて、この２重ネジは、金属ネジ３の挿
入長を零とすることにより、従来の金属ネジ２と
同様に、−z0／ｘが零から正の無限大の範囲にわ
たつて変化し、容量性リアクタンス素子として使
用できることがわかる。 Therefore, in this double screw, by setting the insertion length of the metal screw 3 to zero, like the conventional metal screw 2, -z 0 /x changes over the range from zero to positive infinity. It can be seen that it can be used as a capacitive reactance element.
つぎに、誘導性リアクタンス素子として使用す
る場合について説明する。 Next, the case where it is used as an inductive reactance element will be explained.
金属ネジ２は、前述したように金属ネジ３の挿
入長を零とすると、挿入長ｈが導波管高さｂに等
しいとき−z0／x1の誘導性リアクタンスを呈す
る。一方、金属ネジ３のみの呈するリアクタンス
の一部は、第６図中、特性曲線Ｂ６で示される。 As described above, if the insertion length of the metal screw 3 is zero, the metal screw 2 exhibits an inductive reactance of −z 0 /x 1 when the insertion length h is equal to the waveguide height b. On the other hand, a part of the reactance exhibited by only the metal screw 3 is shown by a characteristic curve B6 in FIG.
したがつて、金属ネジ２のリアクタンスが−
z0／x1のとき、金属ネジ３を挿入していくと、金
属ネジ３の呈するリアクタンスが金属ネジ２の呈
するリアクタンスを打ち消すことが容易にわか
る。 Therefore, the reactance of metal screw 2 is -
It is easy to see that when the metal screw 3 is inserted when z 0 /x 1 , the reactance exhibited by the metal screw 3 cancels the reactance exhibited by the metal screw 2.
このため、金属ネジ３の直径、挿入長を調整し
て、金属ネジ２の挿入長ｈがｂに等しい状態で２
重ネジの呈するリアクタンスを零とすることがで
きる。このときの金属ネジ３の挿入長をｋとし、
金属ネジ３の長さは、金属ネジ３の最大挿入長が
ｋとなるようにしておく。つぎに、この状態から
金属ネジ２のみの挿入長を浅くすると、２重ネジ
は、零から負の無限大の範囲にわたつて変化し誘
導性リアクタンス素子として使用できる。これを
第６図中、特性曲線Ｃ７で示した。 For this reason, the diameter and insertion length of the metal screw 3 are adjusted so that the insertion length h of the metal screw 2 is equal to b.
The reactance exhibited by the heavy screw can be reduced to zero. The insertion length of the metal screw 3 at this time is k,
The length of the metal screw 3 is set so that the maximum insertion length of the metal screw 3 is k. Next, when the insertion length of only the metal screw 2 is made shallow from this state, the double screw changes over a range from zero to negative infinity and can be used as an inductive reactance element. This is shown by characteristic curve C7 in FIG.
なお、以上は、方形導波管の広い面から挿入し
た金属ネジ、つまり、導波管横断面内の電界成分
方向と同じ方向に挿入した金属ネジについて説明
したが、この考案は方形導波管に限らず、円形導
波管等他の伝送線路においても上記の説明と同様
にして金属ネジを用いたこの発明による可変リア
クタンス素子を用いてよい。 The above explanation was about a metal screw inserted from the wide side of a rectangular waveguide, that is, a metal screw inserted in the same direction as the electric field component direction in the cross section of the waveguide. However, the variable reactance element of the present invention using metal screws may be used in other transmission lines such as circular waveguides in the same manner as described above.
複合ネジは、２重ネジに限らず、また、金属ネ
ジの他に金属棒を用いてもよい。 The compound screw is not limited to a double screw, and a metal rod may be used in addition to a metal screw.
以上のように、この考案に係る可変リアクタン
ス素子では、直径の異なる金属ネジを２重にし、
直径の大きい金属ネジの挿入長を零としたときリ
アクタンスが零から正の無限大までの範囲の容量
性リアクタンス素子、直径の大きい金属ネジの挿
入長を所要な値に固定することによりリアクタン
スが零から負の無限大までの範囲の誘導性リアク
タンス素子として用いることができる。また、直
径の大きい金属ネジは、所要挿入長が最大挿入長
となるような長さにするとともに、挿入長が零と
なる位置に設けたストツパを用いることで容易に
挿入長の調整をおこなえる利点がある。 As mentioned above, in the variable reactance element according to this invention, metal screws with different diameters are doubled,
A capacitive reactance element whose reactance ranges from zero to positive infinity when the insertion length of a large-diameter metal screw is set to zero.The reactance can be reduced to zero by fixing the insertion length of a large-diameter metal screw to a required value. It can be used as an inductive reactance element in the range from to negative infinity. In addition, metal screws with large diameters have the advantage that the required insertion length is set to the maximum insertion length, and the insertion length can be easily adjusted by using a stopper provided at the position where the insertion length is zero. There is.
第１図は、従来の金属ネジを用いた導波管の斜
視図、第２図は、従来の金属ネジを用いた導波管
の断面図、第３図は、金属ネジの等価回路を示す
図、第４図は、従来の金属ネジの呈するリアクタ
ンスを示す図、第５図は、この考案の特徴をなす
２重ネジを用いた導波管の断面図、第６図は、２
重ネジの呈するリアクタンスを示す図であり、図
中、１は導波管、２は金属ネジ、３は金属ネジ、
４はストツパ、５は特性曲線Ａ、６は特性曲線
Ｂ、７は特性曲線Ｃである。なお図中、同一ある
いは相当部分には同一符号を付して示してある。
Figure 1 is a perspective view of a waveguide using a conventional metal screw, Figure 2 is a cross-sectional view of a waveguide using a conventional metal screw, and Figure 3 shows an equivalent circuit of the metal screw. 4 is a diagram showing the reactance exhibited by a conventional metal screw, FIG. 5 is a cross-sectional view of a waveguide using a double screw, which is a feature of this invention, and FIG.
It is a diagram showing the reactance exhibited by a heavy screw, in which 1 is a waveguide, 2 is a metal screw, 3 is a metal screw,
4 is a stopper, 5 is a characteristic curve A, 6 is a characteristic curve B, and 7 is a characteristic curve C. In the drawings, the same or corresponding parts are designated by the same reference numerals.
Claims (1)
横断面内の電界方向と同じ方向に挿入する導波管
形可変リアクタンス素子において、同心円上に直
径の異なる複数個の金属ネジを配置し、かつ、そ
れぞれの金属ネジの挿入長を変化できる構造の複
合ネジを用い、前記複合ネジの外側に配置される
金属ネジの挿入長を零か、あるいは所定の固定さ
れた挿入長として用いることを特徴とする導波管
形可変リアクタンス素子。 In a waveguide-type variable reactance element in which a metal screw with a length of approximately 1/4 wavelength or more is inserted in the same direction as the electric field in the cross section of the waveguide, multiple metal screws with different diameters are inserted concentrically. using a composite screw having a structure in which the insertion length of each metal screw can be changed, and the insertion length of the metal screw placed outside the composite screw is zero or a predetermined fixed insertion length. A waveguide type variable reactance element characterized by:
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP3290582U JPS58138401U (en) | 1982-03-09 | 1982-03-09 | Waveguide type variable reactance element |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP3290582U JPS58138401U (en) | 1982-03-09 | 1982-03-09 | Waveguide type variable reactance element |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS58138401U JPS58138401U (en) | 1983-09-17 |
| JPS633201Y2 true JPS633201Y2 (en) | 1988-01-27 |
Family
ID=30044479
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP3290582U Granted JPS58138401U (en) | 1982-03-09 | 1982-03-09 | Waveguide type variable reactance element |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS58138401U (en) |
Families Citing this family (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP6664572B2 (en) * | 2018-02-06 | 2020-03-13 | 三菱電機株式会社 | Cavity resonator and waveguide filter |
-
1982
- 1982-03-09 JP JP3290582U patent/JPS58138401U/en active Granted
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS58138401U (en) | 1983-09-17 |
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