KR20200029221A - 자성 나노 입자의 발열 방법 - Google Patents

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Abstract

본 발명은 자성 나노 입자의 발열 방법으로서, (a) 자성 나노 입자(100)를 제공하는 단계, (b) 자성 나노 입자(100)가 공명 주파수를 가지도록, 제1 자기장을 자성 나노 입자(100)에 인가하는 단계, 및 (c) 공명 주파수를 가지는 제2 자기장을 자성 나노 입자(100)에 인가하는 단계를 포함하고, (c) 단계에서 자성 나노 입자(100)가 발열되고, 포화(saturation)되기 전까지의 발열량은 제1 자기장의 세기와 자성 나노 입자의 감쇠 상수의 곱에 비례하는 것을 특징으로 한다.

Description

자성 나노 입자의 발열 방법 {HEATING METHOD OF MAGNETIC NANO PARTICLES}
본 발명은 자성 나노 입자의 발열 방법에 관한 것이다. 보다 상세하게는, 공명하는 자성 나노 입자에서 열을 발생시키는 과정에서 보다 효율적으로 열을 발생시킬 수 있는 자성 나노 입자의 발열 방법에 관한 것이다.
최근에, 세포 염색, 세포 분리, 생체내 의약 전달, 유전자 전달, 질병이나 이상의 진단 및 치료, 분자 영상 의학 등의 생의학 분야에서 다양한 종류의 나노 입자를 이용한 연구가 활발하게 진행되고 있다.
이 중에서 자성 나노 입자에서 열을 발생시키고, 이 발생된 열을 적용하는 다양한 분야의 연구가 진행되고 있다. 예를 들어, 온열 치료(Hyperthermia) 기술은, 환부에 체온보다 높은 온도의 열을 가하여 치료하는 기술이다. 일반적으로, 신체 조직, 세포 등이 체온보다 5℃ 이상의 열에 노출되면, 단백질의 변성에 의해 사멸할 수 있다. 특히, 42℃ 이상의 온도에서는 암세포를 효과적으로 사멸시킬 수 있으며, 열의 작용으로 면역 세포 또한 활성화 될 수 있다. 그리하여, 종양, 암세포 등의 제거에 있어서 온열 치료는 방사선 치료 또는 항암 치료와 함께 병행하여 적용하거나, 단독으로 적용될 수 있다.
위와 같은 장점에도 불구하고, 온열 치료는 신체 내부 깊숙한 곳에 위치한 치료 대상인 종양, 암세포 등에 집중적으로 열을 전달하면서도, 효과적으로 열을 전달하는 것이 어려운 실정이다. 최근 체내에 안테나, 고주파 전극 등을 삽입한 후 외부에서 고주파를 인가함에 따라 환부의 악성 세포를 괴사시키는 방법인 소개되고 있다.
그러나 이러한 종래의 기술은, 적용되는 발열량의 최대 한계는 약 1kW/g에 불과한 실정이다. 예를 들어, FDA가 승인한 Fe3O4 나노입자의 경우는 주위 환경에 의해 결정성, 자기적 특성 및 발열 특성의 변화가 심하고 발열 온도가 낮아서 온열 치료 등에 적용하기에는 한계가 있고, 10mm 이상의 크기를 가진 종양을 치료할 수 있는 이상적인 수치(2kW/g)에는 다소 부족한 문제점이 있다.
그리고, 종래의 자성 나노 입자에서 열을 발생시키는 방법은, 고주파 인가에 따른 히스테리시스 자기 손실에 따른 에너지를 열로 발생시키거나, 브라우니안 릴랙세이션에 따라 열을 발생키는 것을 원리로 하는데, 이를 위해서는 인가되는 자기장의 크기가 수백 Oe 이상으로 매우 커져야 하며, 이는 장치의 고비용화, 대형화를 수반하는 문제점이 있었다.
그리고, 종래의 온열 치료 방법들은 인체 내에 안테나, 고주파 전극 등의 삽입을 위해 물리적인 수술을 추가로 필요로 하는 문제점이 있었다. 또한, 온열 치료를 하고자 하는 대상 영역을 미세하게 특정하는 것이 어려워 종양, 암세포뿐만 아니라 주위의 정상적인 조직까지 괴사하게 되는 문제점이 있었다.
본 발명은 상기와 같은 문제점을 포함하여 여러 문제점들을 해결하기 위한 것으로서, 자성 나노 입자에서 열을 발생시키는 과정에서 보다 효율적으로 열을 발생시킬 수 있는 자성 나노 입자의 발열 방법을 제공하는 것을 목적으로 한다.
그리고, 본 발명은 저자기장의 인가로 높은 발열량을 발생시킬 수 있는 자성 나노 입자의 발열 방법을 제공하는 것을 목적으로 한다.
그리고, 본 발명은 저주파를 사용하여, 장치의 저비용화, 소형화가 가능한 자성 나노 입자의 발열 방법을 제공하는 것을 목적으로 한다.
그리고, 본 발명은 온열 치료에 사용할 경우 특정한 치료 대상 부위에 선택적으로, 집중적으로 열을 발생시킬 수 있는 자성 나노 입자의 발열 방법을 제공하는 것을 목적으로 한다.
그러나 이러한 과제는 예시적인 것으로, 이에 의해 본 발명의 범위가 한정되는 것은 아니다.
상기 과제를 해결하기 위한 본 발명의 일 관점에 따르면, (a) 자성 나노 입자를 제공하는 단계; (b) 상기 자성 나노 입자가 공명 주파수를 가지도록, 제1 자기장을 상기 자성 나노 입자에 인가하는 단계; 및 (c) 상기 공명 주파수를 가지는 제2 자기장을 상기 자성 나노 입자에 인가하는 단계를 포함하고, (c) 단계에서 상기 자성 나노 입자가 발열되고, 포화(saturation)되기 전까지의 발열량은 상기 제1 자기장의 세기와 상기 자성 나노 입자의 감쇠 상수의 곱에 비례하는, 자성 나노 입자의 발열 방법이 제공된다.
또한, 본 발명의 일 실시예에 따르면, 상기 자성 나노 입자의 발열량은 상기 제1 자기장의 세기와 상기 자성 나노 입자의 감쇠 상수의 곱보다 제2 자기장의 세기가 작을 때까지 증가할 수 있다.
또한, 본 발명의 일 실시예에 따르면, 상기 포화되기 전까지의 자성 나노 입자의 발열량 QRES는,
Figure pat00001
[α는 감쇠 상수, γ는 자기 회전 비율(상수), Ms 는 포화 자기값(saturation magnetization value), HDC는 제1 자기장의 세기, HAC는 제2 자기장의 세기, ρ는 물질의 밀도]로 나타날 수 있다.
또한, 본 발명의 일 실시예에 따르면, 포화된 후의 자성 나노 입자의 발열량 QRES는,
Figure pat00002
[α는 감쇠 상수, γ는 자기 회전 비율(상수), Ms는 포화 자기값(saturation magnetization value), HDC는 제1 자기장의 세기, HAC는 제2 자기장의 세기, ρ는 물질의 밀도]로 나타날 수 있다.
또한, 본 발명의 일 실시예에 따르면, 제1 자기장의 세기를 조절하여 포화되는 발열량의 최대치를 조절할 수 있다.
또한, 본 발명의 일 실시예에 따르면, 상기 자성 나노 입자의 감쇠 상수는 0.01 내지 0.07일 수 있다.
또한, 본 발명의 일 실시예에 따르면, 상기 자성 나노 입자는 1nm 이상, 40nm 미만의 직경을 가질 수 있다.
또한, 본 발명의 일 실시예에 따르면, 상기 자성 나노 입자는 40nm 이상, 500nm 미만의 직경을 가질 수 있다.
또한, 본 발명의 일 실시예에 따르면, 상기 자성 나노 입자는, 자기 소용돌이 코어 성분, 수평 자화 성분 및 나선 자화 성분을 포함하는 자기 소용돌이 구조(Magnetic Vortex Structure)를 가질 수 있다.
또한, 본 발명의 일 실시예에 따르면, 상기 제1 자기장은 직류 자기장일 수 있다.
또한, 본 발명의 일 실시예에 따르면, 상기 제2 자기장은 교류 자기장 또는 펄스 자기장일 수 있다.
또한, 본 발명의 일 실시예에 따르면, 상기 제2 자기장은 상기 제1 자기장이 인가되는 방향과 소정의 각도를 가지는 방향으로 인가될 수 있다.
또한, 본 발명의 일 실시예에 따르면, 상기 자성 나노 입자의 상기 공명 주파수는 상기 제1 자기장의 크기에 따라 변화할 수 있다.
또한, 본 발명의 일 실시예에 따르면, 상기 자성 나노 입자의 상기 공명 주파수는 상기 자성 나노 입자의 크기에 따라 변화할 수 있다.
또한, 본 발명의 일 실시예에 따르면, 상기 자성 나노 입자는 Permalloy(Ni80Fe20), Maghemite(γ-Fe2O3), Magnetite(γ-Fe3O4), BariumFerrite(BaxFeyOz; x, y, z는 임의의 조성) 및 CoFe2O4 중 적어도 어느 하나를 포함할 수 있다.
상기한 바와 같이 이루어진 본 발명의 일 실시예에 따르면, 자성 나노 입자에서 열을 발생시키는 과정에서 보다 효율적으로 열을 발생시킬 수 있는 자성 나노 입자의 발열 방법을 구현할 수 있다.
그리고, 본 발명의 일 실시예에 따르면, 저자기장의 인가로 높은 발열량을 발생시킬 수 있는 효과가 있다.
그리고, 본 발명의 일 실시예에 따르면, 저주파를 사용하여, 장치의 저비용화, 소형화가 가능한 효과가 있다.
그리고, 본 발명의 일 실시예에 따르면, 온열 치료에 사용할 경우 특정한 치료 대상 부위에 선택적으로, 집중적으로 열을 발생시킬 수 있는 효과가 있다.
물론 이러한 효과에 의해 본 발명의 범위가 한정되는 것은 아니다.
도 1은 본 발명의 일 실시예에 따른 자기 소용돌이 구조를 가지는 자성 나노 입자를 도시하는 모식도이다.
도 2는 본 발명의 일 실시예에 따른 인가된 제1 자기장에 대한 자성 나노 입자의 자화 정렬을 나타내는 모식도이다.
도 3은 본 발명의 일 실시예에 따른 제1 자기장에 대한 자성 나노 입자의 크기에 따른 공명 주파수 변화를 나타내는 그래프이다.
도 4는 본 발명의 일 실시예에 따른 자성 나노 입자의 공명을 위하여 자성 나노 입자에 직류 자기장과 교류 자기장을 인가하는 예시적인 방법을 도시하는 개략도이다.
도 5는 본 발명의 일 실시예에 따른 다른 주파수를 가지는 교류 자기장을 인가할 때의 자성 나노 입자의 공진을 자성 나노 입자의 크기에 따라 도시하는 그래프들이다.
도 6은 본 발명의 여러 실시예에 따른 다른 감쇠 상수를 가지는 자성 나노 입자에 인가하는 교류 자기장의 세기에 따른 발열량을 도시하는 그래프들이다.
도 7은 본 발명의 여러 실시예에 따른 다른 세기의 직류 자기장을 인가하고, 교류 자기장의 세기를 변화시켜 인가하였을 경우의 발열량을 도시하는 그래프들이다.
도 8은 본 발명의 여러 실시예에 따른 다른 감쇠 상수를 가지는 자성 나노 입자에 인가하는 직류 자기장의 세기에 따른 발열량을 도시하는 그래프들이다.
도 9는 본 발명의 일 실시예에 따른 자성 나노 입자의 발열 방법을 적용하여 온열 치료를 구현하는 장치를 도시하는 개략도이다.
도 10은 본 발명의 일 실시예에 따른 마그넷 시스템을 도시하는 개략도이다.
도 11은 본 발명의 일 실시예에 따른 입자 농도, 종양의 크기에 따라 암세포를 제거하는데 필요한 발열량을 나타내는 그래프이다.
후술하는 본 발명에 대한 상세한 설명은, 본 발명이 실시될 수 있는 특정 실시예를 예시로서 도시하는 첨부 도면을 참조한다. 이들 실시예는 당업자가 본 발명을 실시할 수 있기에 충분하도록 상세히 설명된다. 본 발명의 다양한 실시예는 서로 다르지만 상호 배타적일 필요는 없음이 이해되어야 한다. 예를 들어, 여기에 기재되어 있는 특정 형상, 구조 및 특성은 일 실시예에 관련하여 본 발명의 정신 및 범위를 벗어나지 않으면서 다른 실시예로 구현될 수 있다. 또한, 각각의 개시된 실시예 내의 개별 구성요소의 위치 또는 배치는 본 발명의 정신 및 범위를 벗어나지 않으면서 변경될 수 있음이 이해되어야 한다. 따라서, 후술하는 상세한 설명은 한정적인 의미로서 취하려는 것이 아니며, 본 발명의 범위는, 적절하게 설명된다면, 그 청구항들이 주장하는 것과 균등한 모든 범위와 더불어 첨부된 청구항에 의해서만 한정된다. 도면에서 유사한 참조부호는 여러 측면에 걸쳐서 동일하거나 유사한 기능을 지칭하며, 길이 및 면적, 두께 등과 그 형태는 편의를 위하여 과장되어 표현될 수도 있다.
이하에서는, 본 발명이 속하는 기술분야에서 통상의 지식을 가진 자가 본 발명을 용이하게 실시할 수 있도록 하기 위하여, 본 발명의 바람직한 실시예들에 관하여 첨부된 도면을 참조하여 상세히 설명하기로 한다.
본 명세서에 있어서, 자성 나노 입자는 단자구 및 자기 소용돌이 구조를 가지는 자성 나노 입자를 중심으로 설명하나, 반드시 이에 제한되지는 않으며, 공명을 이용하여 발열시킬 수 있는 자성 나노 입자는 모두 포함될 수 있음을 밝혀둔다.
[발열 대상 자성 나노 입자]
발열 대상이 되는 자성 나노 입자는 금속을 포함할 수 있고, 예를 들어 철, 코발트, 니켈, 또는 이들의 합금 등을 포함할 수 있다. 자성 나노 입자는 강자성체일 수 있다. 자성 나노 입자는, 예를 들어 Permalloy(Ni80Fe20), Maghemite(γ-Fe2O3), Magnetite(γ-Fe3O4), BariumFerrite(BaxFeyOz; x,y,z는 임의의 조성) 및 CoFe2O4등일 수 있다. 그러나, 이러한 자성 나노 입자의 재질이 이에 한정되는 것은 아니다.
나노 스케일의 자성 입자에 외부에서 일정한 크기의 외부 자기장을 가하면, 자성 입자의 스핀이 외부 자기장 방향으로 정렬한다. 이렇게 정렬된 상태에서 특정 공명 주파수의 교류 자기장 또는 펄스 자기장을 인가할 경우, 자성 나노 입자는 외부 자기장 방향[또는, 제1 자기장 방향]을 중심으로 강한 세차 운동(precessional motion)을 하게 된다. 이러한 세차 운동은 회전체의 회전축이 움직이지 않는 어떤 축의 둘레를 도는 현상을 의미하며, 중심력장 속에서 운동하고 있는 전자계에 외부 자기장이 인가되면, 각운동량의 자기 모멘트가 외부 자기장의 방향을 축으로 하여 회전하게 된다.
이러한 세차 운동의 주파수는 수학식 1과 같이 나타난다.
[수학식 1]
f = L·B
(여기에서 f는 주파수, B는 자기장의 크기)
현재까지는, 단일 스핀을 가지는 물질은 수학식 1의 "L"의 값이 2.803 (MHz/Oe)의 고정된 상수로 나타나며, 이는 라모어 주파수(Lamor Frequency)로 알려져 있다. 따라서, 단자구(single magnetic domain)를 가지는 자성 나노 입자도 하나의 거대한 스핀 구조체로서 작용하므로, 상기 라모어 주파수를 가지게 된다. 단자구를 가지는 자성 나노 입자의 직경은 약 1nm 이상 40nm 미만일 수 있다.
그러나, 자성 나노 입자의 크기, 형상, 및/또는 재료를 변화시키면, 상기 자성 나노 입자가 단자구로서 작용하지 않게 되고, 수학식 1의 "L"이 더 이상 상수값이 아니게 된다. 즉 라모어 주파수를 가지지 않게 된다. 본 명세서에서는, 라모어 주파수를 가지지 않는 자성 나노 입자를 "자기 소용돌이 구조(magnetic vortex structure)를 가지는 자성 나노 입자"로 지칭하기로 한다. 예를 들어, 자성 나노 입자(100)가 자기 소용돌이 구조를 가지는 경우에는, 자성 나노 입자는 자신의 직경에 따라 변화된 공진 주파수를 가지게 된다.
도 1은 본 발명의 일 실시예에 따른 자기 소용돌이 구조(110)를 가지는 자성 나노 입자(100)를 도시하는 모식도이다.
자성 나노 입자(100)는 자기 소용돌이 구조(110)를 가지는 범위의 크기를 가질 수 있다. 예를 들어 구형(球形) 퍼멀로이 합금(Permalloy, Ni80Fe20)인 경우에는 수십 nm 내지 수백 nm, 바람직하게는, 40 nm 이상 500nm 미만의 직경을 가지는 구체일 수 있다. 그러나, 자성 나노 입자의 크기와 형상은 예시적이며, 구형이 아닌 다른 형상을 가지거나 500nm 보다 큰 직경을 가지는 경우도 본 발명의 기술적 사상에 포함될 수 있다.
라모어 주파수를 가지지 않는, 자기 소용돌이 구조를 가지는 자성 나노 입자의 세차 운동의 주파수(ωMV)는 수학식 2를 따른다.
[수학식 2]
ωMV=γeffHDC , [γeff=γ<mГ> ]
(여기에서 <mГ>는 자기 소용돌이 핵 방향으로의 평균 자화값, γ은 자이로 자기 계수)
자기 소용돌이 구조(110)를 가지는 자성 나노 입자(100)는 γeff 를 따르며, 나노 입자의 크기를 반영하는 <mГ>에 따라 공명주파수 ωMV이 가변적일 수 있다.
도 1을 더 참조하면, 자성 나노 입자(100)는 자기 소용돌이 구조(110)를 가질 수 있다. 자기 소용돌이 구조(110)는 자기 소용돌이 코어(Magnetic Vortex Core) 성분(120), 수평 자화 성분(130), 및 나선 자화 성분(140)을 가질 수 있다.
자기 소용돌이 코어 성분(120)은 자성 나노 입자(100)의 중앙 부분을 관통하고, 자기력의 방향이 +Z 방향을 가질 수 있다. +Z 방향은 자성 나노 입자(100)가 미리 가지고 있는 자기장의 방향에 의하여 결정되거나 또는 인가되는 외부 자기장의 방향에 의하여 결정될 수 있다.
수평 자화 성분(130)은 자기 소용돌이 코어(120)를 축으로 하여 궤도를 가지고 시계 방향 또는 반시계 방향으로 회전하도록 위치할 수 있다. 수평 자화 성분(130)은 자성 나노 입자(100)의 형상, 재질, 및/또는 결정 방향에 따라 동심원의 형태의 궤도를 가지거나 또는 타원 등 다양한 형태의 궤도를 가질 수 있다. 수평 자화 성분(130)은 자기 소용돌이 코어(120)에 대하여 소정의 각도를 가질 수 있고, 예를 들어 수직일 수 있다. 그러나, 수평 자화 성분(130)은 자성 나노 입자(100)의 물성, 형상, 및/또는 크기에 따라 자기 소용돌이 코어(120)의 방향의 자화 방향 성분 또는 자기 소용돌이 코어(120)의 반대 방향의 자화 방향 성분을 일정 정도 가질 수 있으므로, 자기 소용돌이 코어(120)와 수평 자화 성분(130)은 서로 수직하지 않을 수 있다. 수평 자화 성분(130)은 자성 나노 입자(100)의 전체 부피에 걸쳐서 존재할 수 있다.
나선 자화 성분(140)은 자기 소용돌이 코어(120)에 인접하여 위치할 수 있고, 자기 소용돌이 코어(120)가 향하는 방향과 동일한 방향으로 향할 수 있다. 나선 자화 성분(140)은 수평 자화 성분(130)에 의하여 영향을 받을 수 있고, 이에 따라 나선형으로 회전하는 형태를 가질 수 있다. 이러한 나선 자화 성분(140)에 의하여 자성 나노 입자(120) 내부의 자화 방향이 자기 소용돌이 코어(120)로부터 수평 자화 성분(130)으로 점진적으로 변화할 수 있다. 즉, 자성 나노 입자(120) 내부의 자화 방향이 자성 나노 입자(100)의 내부 위치에 따라 Z 방향으로부터 Y 방향으로 점진적으로 변화할 수 있다.
도 2는 본 발명의 일 실시예에 따른 인가된 외부 자기장(제1 자기장)에 대한 자성 나노 입자의 자화 정렬을 나타내는 모식도이다.
도 2를 참조하면, 외부 자기장에 의하여 자성 나노 입자는 자화 방향이 변화될 수 있다. 도 2에서, +Z 방향은 상기 자성 나노 입자의 평균 자화 방향을 나타내는 것으로 사용되었으며, +Y 방향은 자성 나노 입자에 외부에서 인가되는 자기장의 방향을 나타내는 것으로 사용되는 것으로서, 본 발명이 이러한 방향에 한정되는 것은 아니다. 또한, +Z 방향과 +Y 방향은 서로 다른 방향을 의미하는 것으로서, 서로 수직일 수 있고, 또는 수직이 아닐 수 있다.
도 2(a)는 자성 나노 입자에 외부 자기장(제1 자기장)이 인가되기 전으로서, 자성 나노 입자는 +Z 방향의 자화 방향을 가질 수 있다. 즉, 자성 나노 입자의 자기 소용돌이 코어가 +Z 방향을 향할 수 있다.
도 2(b)는 자성 나노 입자에 +Y 방향으로 상대적으로 약한 외부 자기장을 인가한 직후이다. 자성 나노 입자의 평균 자화 방향인 +Z 방향과는 다른 방향인 +Y 방향으로 자성 나노 입자에 자기장을 인가하면, 자기 소용돌이 코어는 +Y 방향으로 향하게 되며, 자기 소용돌이 코어를 중심으로 자기 소용돌이가 형성된다. 이어서, +Y 방향으로 자화가 점진적으로 포화된다.
도 3은 본 발명의 일 실시예에 따른 외부 자기장(제1 자기장)에 대한 자성 나노 입자의 크기에 따른 공명 주파수 변화를 나타내는 그래프이다.
도 3을 참조하면, 외부 정자기장(제1 자기장)을 인가하는 경우, 단자구를 가지는 20nm 이상, 40nm 미만 직경의 자성 나노 입자는 전체 스핀이 인가된 외부 자기장의 자기장 방향을 중심으로 세차 운동을 하며 자화 방향을 변경시킬 수 있다. 이때, 자성 나노 입자의 공진 주파수는 외부 자기장에 대하여 일정하게 비례하며, 이러한 경우는 상기 수학식 1에서 "L"이 라모어 주파수인 상수값(2.803 MHz/Oe)을 가지는 경우에 해당됨을 알 수 있다.
한편, 자기 소용돌이 구조를 가지는 자성 나노 입자는 직경이 커짐에 따라 공명 주파수가 감소된다. 또한, 공명 주파수는 외부 자기장의 크기가 증가됨에 따라 증가한다. 자기 소용돌이 구조를 가지는 40 nm 이상의 자성 나노 입자의 공명 주파수의 감소율은 외부 자기장이 커짐에 따라 급격하게 증가된다.
표 1은 일 실시예로서, 퍼멀로이(Permalloy, Ni80Fe20) 물질의 자성 나노 입자의 직경과 외부 정자기장에 크기에 대한 공명 주파수를 정리한 표이다.
10 Oe 50 Oe 100 Oe 200 Oe 300 Oe
20 nm 28 MHz 140 MHz 281 MHz 562 MHz 844 MHz
30 nm 28 MHz 140 MHz 281 MHz 562 MHz 844 MHz
40 nm 24 MHz 124 MHz 244 MHz 516 MHz 782 MHz
60 nm 10 MHz 50 MHz 95 MHz 194 MHz 294 MHz
80 nm 4 MHz 24 MHz 50 MHz 102 MHz 156 MHz
100 nm 2 MHz 16 MHz 32 MHz 64 MHz 98 MHz
120 nm 2 MHz 12 MHz 22 MHz 44 MHz 66 MHz
도 4는 본 발명의 일 실시예에 따른 자성 나노 입자(100)의 공명을 위하여 자성 나노 입자(100)에 직류 자기장과 교류 자기장을 인가하는 예시적인 방법을 도시하는 개략도이다.
도 4를 참조하면, 자성 나노 입자(100)의 +Z 방향[자기 소용돌이 코어 성분(120) 방향]으로 직류 자기장을 인가하고, +Z 방향과는 다른 방향, 예를 들어 수직 방향인 +Y 방향으로 교류 자기장을 인가한다. 표 1에서 나타난 바와 같이, 자성 나노 입자(100)의 직경과 직류 자기장의 크기에 따라 자성 나노 입자(100)의 공명 주파수가 결정될 수 있다. 교류 자기장은 직류 자기장의 크기에 비하여 작을 수 있고, 교류 자기장의 주파수를 변경하여 자성 나노 입자(100)의 거동을 관찰하기로 한다.
예를 들어, 자성 나노 입자(100)는 30nm 직경과 80nm의 직경을 선택한다. Z 방향으로 인가되는 직류 자기장은 약 100 Oe의 크기로 선택한다. Y 방향으로 인가되는 교류 자기장은 약 10 Oe의 크기로 선택한다. 교류 자기장의 주파수는 30nm 직경의 자성 나노 입자의 공명 주파수인 281MHz와 80nm 직경의 자성 나노 입자의 공명 주파수인 50MHz를 선택한다.
도 5는 다른 주파수를 가지는 교류 자기장을 인가할 때의 자성 나노 입자의 공진을 자성 나노 입자의 크기에 따라 도시하는 그래프들이다. 도 5의 (a) 및 (b)는 직경 30 nm의 자성 나노 입자의 경우이고, 도 5의 (c) 및 (d)는 직경 80 nm의 자성 나노 입자의 경우이다.
도 5를 참조하면, 직경 30nm의 자성 나노 입자의 경우에는 50MHz의 주파수의 교류 자기장을 인가하는 경우에는 변화가 나타나지 않으나[(a) 참조], 자신의 공명 주파수인 281MHz의 주파수의 교류 자기장을 인가하는 경우에는 이에 반응하여 강한 세차 운동과 자화 반전 등의 운동을 활발하게 하게 되는 것을 나타낸다[(b) 참조].
직경 80nm의 자성 나노 입자의 경우에는 281MHz의 주파수의 교류 자기장을 인가하는 경우에는 변화가 나타나지 않으나[(d) 참조], 자신의 공명 주파수인 50MHz의 주파수의 교류 자기장을 인가하는 경우에는 이에 반응하여 강한 세차 운동과 자화 반전 등의 운동을 활발하게 하게 되는 것을 나타낸다[(c) 참조].
즉, 자성 나노 입자는 자신의 공명 주파수를 가지는 자기장이 인가되면, 상기 자기장에 의하여 세차 운동 등의 운동의 활발해질 수 있다.
단자구를 가지는 자성 나노 입자는 제1 자기장[또는, 직류 자기장]에 따라 다른 공명 주파수를 가지게 되므로, 공명 주파수에 해당하는 제2 자기장[또는, 교류 자기장]의 인가에 대하여 열을 발생시킬 수 있다.
그리고, 자기 소용돌이 구조를 가지는 자성 나노 입자는 물질, 크기(직경) 또는 제1 자기장[또는, 직류 자기장]에 따라 다른 공명 주파수를 가지게 되므로, 공명 주파수에 해당하는 제2 자기장[또는, 교류 자기장]의 인가에 대하여 선택적으로 열을 발생시킬 수 있다.
[자성 나노 입자의 발열 방법]
이하에서는, 본 발명의 일 실시예에 따른 자성 나노 입자(100)를 이용한 자성 나노 입자의 발열 방법을 설명하기로 한다.
본 발명의 일 실시예에 따른, 자성 나노 입자의 발열 방법은, (a) 자성 나노 입자(100)를 제공하는 단계, (b) 자성 나노 입자(100)가 공명 주파수를 가지도록, 제1 자기장을 자성 나노 입자(100)에 인가하는 단계, (c) 공명 주파수를 가지는 제2 자기장을 자성 나노 입자(100)에 인가하는 단계를 포함하고, (c) 단계에서 자성 나노 입자(100)가 발열되는 것을 특징으로 한다. 특히, 자성 나노 입자(100)의 발열량이 점점 커지면서 포화(saturation)될 수 있으며, 포화되기 전까지의 발열량은 제1 자기장의 세기와 자성 나노 입자(100)의 감쇠 상수의 곱에 비례할 수 있다.
먼저, (a) 단계로, 자성 나노 입자(100)를 제공할 수 있다. 일 예로, 자성 나노 입자(100)에 자기장을 인가할 수 있도록, 자성 나노 입자(100)를 마그넷 시스템(250) 내부로 이동[도 9 참조]함에 따라 본 발명의 자성 나노 입자(100)가 제공될 수 있다.
이어서, (b) 단계로, 자성 나노 입자(100)에 제1 자기장이 인가됨에 따라 자성 나노 입자(100)가 공명 주파수를 가질 수 있다. 자성 나노 입자(100)의 공명 주파수는 제1 자기장에 따라 변화하고, 특히, 자성 나노 입자(100)가 자기 소용돌이 구조(110)를 가지는 경우에, 자성 나노 입자(100)는 자신의 직경에 따라 변화된 공명 주파수를 가질 수 있음은 도 5에서 살펴본 바와 같다.
제1 자기장은 직류 자기장일 수 있다. 직류 자기장은 후술할 마그넷 시스템(250)의 정자장 코일부(251)[도 11 참조]에서 형성될 수 있다. 직류 자기장은 자성 나노 입자(100)의 자기 소용돌이 구조(110)를 변화시키지 않는 범위일 수 있다. 예를 들어 자성 나노 입자가 구형(球形) 퍼멀로이 합금(Permalloy, Ni80Fe20)인 경우에는 직류 자기장은 수십 Oe 내지 수백 Oe, 예를 들어, 10 Oe 이상, 300 Oe 미만의 범위일 수 있다. 그러나, 직류 자기장의 범위는 예시적이며 이에 한정되는 것은 아니다. 예를 들어, 자성 나노 입자(100)의 크기가 증가되면 허용되는 제1 자기장의 크기는 증가될 수 있음은 도 3에서 살펴본 바와 같다.
제1 자기장 방향에 의해, 자성 나노 입자(100)[자성 나노 입자(100)가 자기 소용돌이 구조(110)를 가지는 경우, 자기 소용돌이 코어(120)]가 동일한 방향으로 정렬될 수 있다.
자성 나노 입자(100)가 단자구 정도의 직경을 가질 때, 자성 나노 입자(100)의 공명 주파수는 제1 자기장의 크기에 따라 변화할 수 있다. 예를 들어, 자성 나노 입자(100)에 인가되는 제1 자기장의 크기가 증가됨에 따라 자성 나노 입자(100)의 공명 주파수는 증가될 수 있다.
또한, 자성 나노 입자(100)가 자기 소용돌이 구조(110)를 가질 때, 자성 나노 입자(100)의 공명 주파수는 자성 나노 입자(100)의 크기에 따라 변화할 수 있다. 예를 들어, 자성 나노 입자(100)의 직경이 커짐에 따라 자성 나노 입자(100)의 공명 주파수는 감소할 수 있다[표 1 참조].
또한, 자성 나노 입자(100)의 공명 주파수는 자성 나노 입자(100)의 재료, 크기, 및/또는 형상에 따라 변화할 수 있다.
이어서, (c) 단계로, 자성 나노 입자(100)의 공명 주파수와 동일한 제2 자기장을 자성 나노 입자(100)에 인가할 수 있다.
제2 자기장은 교류 자기장 또는 펄스 자기장일 수 있다. 교류 자기장은 후술할 마그넷 시스템(250)의 RF 코일부(255)[도 11 참조]에서 형성하는 RF 펄스로 이해될 수 있다. 제2 자기장은 제1 자기장이 인가되는 방향과 소정의 각도를 가지는 방향으로 인가될 수 있고, 소정의 각도를 가지는 방향은 수직일 수 있다.
도 5에서 살펴본 바와 같이, 제2 자기장 인가시 자기 소용돌이 구조(110)를 가지는 자성 나노 입자(100)는 강한 세차 운동과 자화 반전 등의 운동이 활발하게 일어나면서 자화축의 변화가 일어나게 된다.
이어서, (d) 단계로, 자화축의 변화가 일어나면서 선택적으로 활성화된 자성 나노 입자(100)에서는 열이 생성될 수 있다. 열의 발생은 자성 나노 입자(100)로부터 전하(charge)가 발산되거나, 복사(radiation)되거나, 또는 자성 나노 입자(100) 주변 물질, 발열 타겟 물질의 분자를 진동시킴으로써 수행될 수 있다.
한편, 자성 나노 입자(100)의 발열량(Q)은 수학식 3을 따른다.
[수학식 3]
Figure pat00003
(여기에서, ε G 는 자유 에너지의 밀도, V 는 계의 부피, ρ는 물질의 밀도, M은 입자 내 자화의 벡터량, H ext는 정자기장과 교류자기장을 더한 총 외부 자기장)
수학식 3의 우변의 첫번째 텀은 자성 나노 입자의 에너지의 변화량을 의미하고, 거기에 더해진 두번째 텀은 계에 가해진 일을 뜻한다.
한편, 종래의 기술에 따른 온열 치료로서, 20nm 미만의 크기를 가지는 초상자성(superparamagnetic) 입자에 교류 자기장만을 가하여 열적인 요동을 발생시키고, 교류 자기장의 인가를 해제하여 완화(relaxation)에 따른 발열을 이용하는 방법이 제안되었다. 이는 초상자성 입자의 히스테리시스(hysteresis) 자기 손실에 따른 에너지(히스테리시스 곡선의 넓이)를 열로 발생시키거나, 초상자성 입자의 자기 모멘트의 이완에 따른 주위 매질 또는 다른 입자와의 마찰에 의해 열을 발생(Brownian relaxation)시키는 것을 원리로 한다. 하지만 위 방법은 교류 자기장만을 가하여 자화 반전을 일으켜야 하므로, 가해지는 자기장이 수백 Oe 이상으로 매우 커져야 하며, 이는 장치의 고비용화, 대형화를 수반하는 문제점이 있다.
반면에, 본 발명의 자성 나노 입자의 발열 방법은, 직류 자기장을 인가하여 자성 나노 입자가 공명 주파수를 가지게 한 후에, 공명 주파수와 동일한 교류 자기장을 인가하여 자성 나노 입자가 공명하며 열을 발생시킬 수 있게 하므로, 150 Oe 이하의 비교적 약한 세기 자기장만으로도 효율적으로 열을 발생시킬 수 있는 이점이 있다.
특히, 자기 소용돌이 구조를 가지는 자성 나노 입자는 직경이 커질수록 점점 공명 주파수가 감소한다. 저주파를 사용할수록 저비용으로 장치의 제작이 가능해지므로, 자기 소용돌이 구조를 가지는 자성 나노 입자의 직경, 이에 따른 발열량을 고려하여 장치의 제작이 가능하다.
또한, 자성 나노 입자에 가하는 직류 자기장(제1 자기장)에 따라 자성 나노 입자의 공명 주파수를 제어할 수 있으며[표 1 참조], 공명 주파수의 제어에 따라 발열량을 자유자재로 제어할 수 있다. 온열 치료에 적용할 경우, 인체에 해롭지 않은 범위 내에서 자성 나노 입자의 공명 주파수를 낮게 제어할 수도 있고, 이에 온열 치료에 이상적인 열을 발생시킬 수 있다.
[자성 나노 입자의 고효율 발열을 위한 조절 요소]
이하에서는, 상기 자성 나노 입자의 발열 방법을 이용할 때, 다양한 관점에서 우수한 발열량을 획득하기 위한 방법을 설명한다.
도 6은 본 발명의 여러 실시예에 따른 다른 감쇠 상수를 가지는 자성 나노 입자에 인가하는 교류 자기장의 세기에 따른 발열량을 도시하는 그래프들이다. 직경이 각각 10nm, 20nm, 30nm인 자성 나노 입자(100)를 사용하는 한편, 감쇠 상수(α)가 각각 0.01, 0.03, 0.05, 0.07인 자성 나노 입자(100)를 사용하여 실험을 수행하였다. 도 6의 그래프에서 10nm는 □, 20nm는 ○, 30nm는 ☆로 나타낸다. 직류 자기장(제1 자기장)은 100 Oe의 세기로 인가하였다.
도 6을 참조하면, 교류 자기장(제2 자기장)의 주파수를 변경하여 적용한 결과, 공명 주파수(약 281MHz)에서 다른 주파수 대역보다 현저히 높은 열량이 발생하는 것을 확인할 수 있다. 도 6에는 단자구 크기의 10nm, 20nm, 30nm의 자성 나노 입자(100)에 대한 공명 주파수(약 281MHz)의 교류 자기장을 적용하였으나, 자성 나노 입자(100)의 크기에 따라 [표 1]의 공명 주파수의 교류 자기장을 적용할 수 있다.
또한, 감쇠 상수(α)를 다르게 한 자성 나노 입자(100)를 사용한 경우, 0.01에서 0.05까지는 공명 주파수에서의 발열량이 점차 증가하지만, 0.07에서는 감소함을 확인할 수 있다. 이에 따라, 가장 큰 발열량을 얻을 수 있는 감쇠 상수는 0.05임을 확인할 수 있다.
직류 자기장(제1 자기장)의 세기, 교류 자기장(제2 자기장)의 세기 및 감쇠 상수에 대하여, 이론적으로 더 설명하면 이하와 같다.
상기 수학식 3에서 시간이 1,000 ns 이상으로 오래 지난 후에 계가 정상 상태에 도달(dε G /dt = 0)하면, 아래 수학식 4와 같게 된다.
[수학식 4]
Figure pat00004
수학식 4의 정상 상태에서의 M 벡터를 LLG(Landau-Lifshitz-Gilbert) 식[아래 수학식 5]을 이용하여 구하고, H ext를 우리가 가하는 교류 자기장의 벡터를 대입해서 풀어내면, 수학식 6과 같은 정상 상태의 에너지 분산
Figure pat00005
를 얻을 수 있다.
[수학식 5]
Figure pat00006
(여기에서, H eff는 유효 자기장(effective field), Ms는 포화 자기값(saturation magnetization value), α는 무차원 Gilbert 감쇠 상수(dimensionless Gilbert damping constant), γ는 자기 회전 비율(상수)이고, 일 예로, 구형(球形) 퍼멀로이 합금(Permalloy, Ni80Fe20)의 경우, Ms = 860 emu/cm3, γ = 2π X 2.8 radMHz/Oe)
[수학식 6]
Figure pat00007
(여기에서, ωCCW는 가해주는 교류 자기장의 진동 각주파수(angular frequency), ωL은 공명 각주파수)
교류 자기장(제2 자기장)을 자성 나노 입자(100)의 공명 주파수에 대응하도록 인가할 때, 즉, 수학식 6의 ωCCW에 공명 각주파수를 대입하면, 발열량의 포화(saturation) 전은 수학식 7을 따르고, 포화 후는 수학식 8을 따른다.
[수학식 7]
HAC < αHDC
Figure pat00008
[수학식 8]
HAC ≥ αHDC
Figure pat00009
여기서, α는 감쇠 상수, γ는 자기 회전 비율(상수), Ms는 포화 자기값(saturation magnetization value), HDC는 직류 자기장(제1 자기장)의 세기, HAC는 교류 자기장(제2 자기장)의 세기, ρ는 물질의 밀도이다.
수학식 7, 8을 참조하면, 발열량의 포화 전에는 감쇠 상수와 발열량이 반비례 관계이나, 발열량의 포화 후에는 감쇠 상수와 발열량이 비례 관계이다.
도 7은 본 발명의 여러 실시예에 따른 다른 세기의 직류 자기장을 인가하고, 교류 자기장의 세기를 변화시켜 인가하였을 경우의 발열량을 도시하는 그래프들이다.
도 7을 참조하면, HAC < αHDC 인 영역까지는 교류 자기장의 세기가 커짐에 따라 발열량도 증가하는 것을 확인할 수 있다. 그리고, 교류 자기장의 세기가 더 커져서 HAC ≥ αHDC인 영역에서는 교류 자기장의 세기와 관계없이 발열량이 일정한 것을 확인할 수 있다. 발열량이 일정한 것은 포화를 의미하므로, 인가하는 교류 자기장(제2 자기장)의 세기는 발열량이 포화되기 전까지만 인가하는 것이 가장 효율적이라고 할 수 있다.
또한, 포화되는 발열량의 크기는, 수학식 8에 따라 감쇠 상수에 비례한다. 예를 들어, HDC가 100 Oe이고, α는 0.03[도 6(a)], 0.05[도 6(b)], 0.07[도 6(c)]일 때, 각각 HAC가 3 Oe, 5 Oe, 7 Oe일때 최대치의 발열량이 나타났다. 그리고, 발열량의 최대치는 감쇠 상수에 비례함을 확인할 수 있다.
도 8은 본 발명의 여러 실시예에 따른 다른 감쇠 상수를 가지는 자성 나노 입자에 인가하는 직류 자기장의 세기에 따른 발열량을 도시하는 그래프들이다.
도 8을 참조하면, 감쇠 상수에 관계없이 HDC가 50 Oe, 100 Oe, 150 Oe로 커질수록 발열량이 증가하는 것을 확인할 수 있다. 이때 발열량의 크기는 감쇠 상수에 비례함을 확인할 수 있다. 포화된 발열량의 크기는, α는 0.03, HDC가 50 Oe으로 도 8의 그래프 상에서 나타나는 최소 크기가 약 10kW/g 정도이다. 종래의 기술에서 수백 Oe 세기의 자기장을 가하여도 나타나는 발열량의 최대 한계가 약 1kW/g에 불과한 점에 비교하면, 본 발명에서 구현할 수 있는 발열량은 약 10kW/g ~ 300kW/g에 이를 정도로 현저하게 클 수 있다.
도 6 내지 도 8의 결과를 보면, 교류 자기장의 공명 주파수, 감쇠 상수, 교류 자기장의 세기 및 직류 자기장의 세기의 관점에 따라 발열량을 자유롭게 제어할 수 있으며, 또한 그 발열량의 최대 세기가 현저하게 클 수 있음을 확인할 수 있다.
[실시예]
이하에서는, 본 발명의 자성 나노 입자의 발열 방법을 적용한 실시예에 대해서 설명한다. 발열이 필요한 모든 범위의 분야에 본 발명이 사용될 수 있으며, 이하의 실시예에서는 온열 치료에 적용하여 설명한다.
도 9는 본 발명의 일 실시예에 따른 자성 나노 입자의 발열 방법을 구현하는 장치(200)를 도시하는 개략도이고, 도 10은 본 발명의 일 실시예에 따른 마그넷 시스템(250)을 도시하는 개략도이다.
단자구 또는 자기 소용돌이 구조(110)를 가지는 자성 나노 입자(100)를 치료 대상 부위(25)[또는, 환부(25a)]에 제공할 수 있다. 자성 나노 입자(100)의 제공은, 자성 나노 입자(100)가 질병을 가지고 있는 환자[또는, 대상체(20)]의 특정 부위에 주입되고, 대상체(20) 또는 대상체(20)의 일부가 자기 온열 치료 장치(200)의 마그넷 시스템(250) 내부로 이동함에 따라 이루어지는 것으로 이해될 수 있다. 자성 나노 입자(100)는 미세한 크기를 가지기 때문에 치료 대상 부위(25)[또는, 환부(25a)]에 균일하게 분포될 수 있다.
온열 치료 장치(200)는 제어부(210), 조작부(230), 마그넷 시스템(250)을 포함할 수 있다. 각 구성은 도 9에 도시된 것처럼 물리적으로 분리되어 있지 않고, 통합된 하나의 구성체를 이룰 수 있다.
제어부(210)는 마그넷 시스템(250)의 정자장 코일부(251), 경사 코일부(253), RF 코일부(255) 등을 제어할 수 있다. 그리고, 조작부(230)를 통해 전달받은 사용자로부터의 동작에 관한 명령을 해석하여 마그넷 시스템(250)을 제어할 수 있다. 그리고, 마그넷 시스템(250)에서 수신한 영상 신호를 해석하고, 이에 해당하는 영상 신호를 발생하여 조작부(230)의 디스플레이에 전달할 수 있다.
조작부(230)는 사용자로부터 온열 치료 장치(200)의 제어를 입력받기 위한 키보드, 마우스 등의 입력 장치, 영상을 확인할 수 있는 디스플레이 등을 포함할 수 있다.
대상체(또는, 환자)(20)는 크레들(cradle; 270)에 의해 마그넷 시스템(250) 내부로 옮겨질 수 있다. 온열 치료 장치(200)의 크기에 따라 크레들(270)은 생략도 가능하며, 마그넷 시스템(250)의 내부로 대상체(20)의 전부 또는 일부분만이 위치할 수도 있다.
도 10을 참조하면, 마그넷 시스템(250)은 정자장 코일부(251), 경사 코일부(253), RF 코일부(255)를 포함할 수 있다. 마그넷 시스템(250)은 원통 형상을 가지며, 동축을 중심축으로 하여 배치될 수 있으나, 이에 제한되는 것은 아니다. 그리고, 바깥쪽에서부터 정자장 코일부(251), 경사 코일부(253), RF 코일부(255) 순서로 배치될 수 있으며, RF 코일부(255)의 내부는 대상체(20)가 위치할 수 있도록 중공 형태를 가질 수 있다.
정자장 코일부(251)는 마그넷 시스템(250) 내부에 정자장(Static Magnetic Field)[또는, 제1 자기장, 직류 자기장]을 형성할 수 있다. 정자장의 방향은 대상체(20)의 길이 방향과 평행 또는 수직일 수 있으나, 본 명세서에서는 대상체(20)의 길이 방향과 평행한 것으로 상정하여 설명한다.
정자장 코일부(251)는 영구 자석, 초전도 자석, 전자석 등이 이용될 수 있다. 본 발명의 자성 나노 입자의 발열 방법은, 기존의 교류 자기장만을 인가하는 장치와 같이 수 T 정도의 고자기장이 필요하지는 않으므로, 수 mT 내지 수백 mT 정도의 자기장을 형성할 수 있을 정도의 정자장 코일부(251)를 구비하면 충분하다. 따라서, 종래의 자기장을 형성하는 장치보다 장비 원가를 대폭 낮출 수 있는 이점이 있다.
경사 코일부(253)는 정자장에 경사(Gradient)를 발생시켜 경사자장(Gradient Field)를 형성할 수 있다. 3차원의 정보를 얻기 위해서는 X, Y, Z축 모두에 대한 경사자장이 요구되므로, 경사 코일부(253)는 세 축(253a, 253b, 253c)에 대해서 구비될 수 있다.
반대 극성의 직류전류가 두개의 Z축 경사 코일부(253c) 각각에 반대 방향으로 흐르면 Z축 방향으로 경사자장이 형성될 수 있다. Z축 경사 코일부(253c)는 슬라이스 선택에 사용될 수 있다. 그리고, 선택된 평면 내에서 X축과 Y축 경사 코일부(253a, 253b)에 의한 경사자장이 형성될 수 있고, 주파수와 위상을 부호화 할 수 있다. 그리하여 각 스핀들의 공간 위치를 부호화(Spatial Coding) 할 수 있다.
RF 코일부(255)는 대상체(20) 내의 자성 나노 입자(100)를 여기하기 위한 RF 펄스[또는, 제2 자기장, 교류 자기장]를 인가할 수 있다. RF 코일부(255)는 RF 펄스를 송신하는 송신 코일 및 여기된 자성 나노 입자(100)가 방출하는 전자기파를 수신하는 수신 코일 등을 포함할 수 있다.
직류 자기장(제1 자기장)의 인가하고, 자성 나노 입자(100)의 공명 주파수에 대응하는 교류 자기장(제2 자기장)을 인가하면, 자화축의 변화가 일어나면서 선택적으로 활성화된 자성 나노 입자(100)에서 열이 생성될 수 있다. 그리하여, 자성 나노 입자(100)가 분포된 치료 대상 부위(25)에 열이 전달될 수 있다.
일 예로, 도 10에는 위(stomach; 25)의 위몸통 측에 암세포(25a)가 존재하는 것이 도시되어 있다. 자성 나노 입자(100)는 위(25)에서도 암세포(25a)가 있는 부분에 주입되어, 선택적, 집중적으로 분포될 수 있다. 자성 나노 입자(100)에서 생성된 열(H)은 치료 대상 부위(25)[또는, 암세포(25a)]에 5K 내지 15K의 온도 변화를 발생시킴에 따라 치료 대상 부위(25)의 암세포(25a), 종양 등을 사멸시킬 수 있다. 열(H)의 발생은 자성 나노 입자(100)로부터 전하(charge)가 발산되거나, 복사(radiation)되거나, 자성 나노 입자(100)가 치료 대상 부위(25)의 분자를 진동시킴으로써 수행될 수 있다.
도 11은 본 발명의 일 실시예에 따른 입자 농도, 종양의 크기에 따라 종양을 제거하는데 필요한 발열량을 나타내는 그래프이다.
입자에서 발생된 열(H)이 종양, 세포 등에 전달되어 일으키는 온도의 변화량(△T)은 수학식 9를 따른다. 일반적으로 종양(암세포; 25a)를 제거하기 위해 필요한 이상적인 온도 변화량(△T)은 15K이다.
[수학식 9]
△T = SAR·c·R2 / (3λ)
[여기에서, SAR(Specific Absorption Rate; 또는 Specific Heating Power)은 교류 자기장 하에서 입자의 초당, 무게당 발열량, c는 세포에 흡착된 입자의 농도, R은 종양, 세포의 크기, λ은 열전도도로서 조직의 열전도도는 λ=0.64WK-1m-1]
도 11을 참조하면, 소정의 온도 변화량(△T)을 달성하기 위해서는, 고농도(c)로 입자[자성 나노 입자(100)]를 흡착시키거나 발열량(SAR)을 높이는 것을 고려할 수 있다. 특히, 효과적인 종양 치료를 위해서는 10mm 이상의 크기(R)를 가진 종양에 대해서도 치료가 가능해야 한다. 현재 암세포에 고농도로 입자를 흡착시키기는 쉽지 않은 실정이므로, 농도(c)는 낮을수록 바람직하며, 결국 수학식 9에 따르면, 발열량(SAR)을 높이는 것이 온도 변화량을 제어하는 주된 요소가 될 수 있다. 도 11에 도시된 바에 따르면, 1mg/cm3의 농도로 입자를 흡착하여 10mm 이상의 크기(R)를 가진 종양을 치료하기 위해서는 최소한 0.1kW/g의 발열량(SAR)을 필요로 하며, 바람직하게는 2kW/g의 발열량(SAR)을 필요로 한다. 종래의 기술에서는 수백 Oe 세기의 자기장을 가하여도 나타나는 발열량의 최대 한계가 약 1kW/g에 불과하였지만, 본 발명은 도 7 및 도 8에서 상술한 바와 같이, 약 10kW/g ~ 300kW/g에 이르는 최대 발열량을 구현할 수 있으며, 교류 자기장의 공명 주파수, 감쇠 상수, 교류 자기장의 세기 및 직류 자기장의 세기를 조절하면, 2kW/g보다 큰 발열량도 충분히 구현할 수 있다.
이에 따라, 저자기장, 저비용, 소형화 장치로도 온열 치료에 이상적인 열을 발생시킬 수 있고, 저농도의 자성 나노 입자를 이용하여 신체 내부의 치료 대상 부위에 효과적으로 열을 전달할 수 있는 이점이 있다. 또한, 직류 자기장에 따라 자성 나노 입자의 공명 주파수를 제어할 수 있고, 공명 주파수에 따른 발열량을 제어할 수 있으므로, 치료 대상 부위의 특성을 고려하여 온도를 조절할 수 있는 이점이 있다.
본 발명은 상술한 바와 같이 바람직한 실시예를 들어 도시하고 설명하였으나, 상기 실시예에 한정되지 아니하며 본 발명의 정신을 벗어나지 않는 범위 내에서 당해 발명이 속하는 기술분야에서 통상의 지식을 가진 자에 의해 다양한 변형과 변경이 가능하다. 그러한 변형예 및 변경예는 본 발명과 첨부된 특허청구범위의 범위 내에 속하는 것으로 보아야 한다.
100: 자성 나노 입자
110: 자기 소용돌이 구조
120: 자기 소용돌이 코어 성분
130: 수평 자화 성분
140: 나선 자화 성분
200: 온열 치료 장치
210: 제어부
230: 조작부
250: 마그넷 시스템
251: 정자장 코일부
253: 경사 코일부
255: RF 코일부

Claims (15)

  1. (a) 자성 나노 입자를 제공하는 단계;
    (b) 상기 자성 나노 입자가 공명 주파수를 가지도록, 제1 자기장을 상기 자성 나노 입자에 인가하는 단계; 및
    (c) 상기 공명 주파수를 가지는 제2 자기장을 상기 자성 나노 입자에 인가하는 단계
    를 포함하고,
    (c) 단계에서 상기 자성 나노 입자가 발열되고, 포화(saturation)되기 전까지의 발열량은 상기 제1 자기장의 세기와 상기 자성 나노 입자의 감쇠 상수의 곱에 비례하는, 자성 나노 입자의 발열 방법.
  2. 제1항에 있어서,
    상기 자성 나노 입자의 발열량은 상기 제1 자기장의 세기와 상기 자성 나노 입자의 감쇠 상수의 곱보다 제2 자기장의 세기가 작을 때까지 증가하는, 자성 나노 입자의 발열 방법.
  3. 제2항에 있어서,
    상기 포화되기 전까지의 자성 나노 입자의 발열량 QRES는,
    Figure pat00010

    [α는 감쇠 상수, γ는 자기 회전 비율(상수), Ms는 포화 자기값(saturation magnetization value), HDC는 제1 자기장의 세기, HAC는 제2 자기장의 세기, ρ는 물질의 밀도]
    로 나타나는, 자성 나노 입자의 발열 방법.
  4. 제2항에 있어서,
    포화된 후의 자성 나노 입자의 발열량 QRES는,
    Figure pat00011

    [α는 감쇠 상수, γ는 자기 회전 비율(상수), Ms는 포화 자기값(saturation magnetization value), HDC는 제1 자기장의 세기, HAC는 제2 자기장의 세기, ρ는 물질의 밀도]
    로 나타나는, 자성 나노 입자의 발열 방법.
  5. 제1항에 있어서,
    제1 자기장의 세기를 조절하여 포화되는 발열량의 최대치를 조절하는, 자성 나노 입자의 발열 방법.
  6. 제1항에 있어서,
    상기 자성 나노 입자의 감쇠 상수는 0.01 내지 0.07인, 자성 나노 입자의 발열 방법.
  7. 제1항에 있어서,
    상기 자성 나노 입자는 1nm 이상, 40nm 미만의 직경을 가지는, 자성 나노 입자의 발열 방법.
  8. 제1항에 있어서,
    상기 자성 나노 입자는 40nm 이상, 500nm 미만의 직경을 가지는, 자성 나노 입자의 발열 방법.
  9. 제8항에 있어서,
    상기 자성 나노 입자는, 자기 소용돌이 코어 성분, 수평 자화 성분 및 나선 자화 성분을 포함하는 자기 소용돌이 구조(Magnetic Vortex Structure)를 가지는, 자성 나노 입자의 발열 방법.
  10. 제1항에 있어서,
    상기 제1 자기장은 직류 자기장인, 자성 나노 입자의 발열 방법.
  11. 제1항에 있어서,
    상기 제2 자기장은 교류 자기장 또는 펄스 자기장인, 자성 나노 입자의 발열 방법.
  12. 제1항에 있어서,
    상기 제2 자기장은 상기 제1 자기장이 인가되는 방향과 소정의 각도를 가지는 방향으로 인가되는, 자성 나노 입자의 발열 방법.
  13. 제7항에 있어서,
    상기 자성 나노 입자의 상기 공명 주파수는 상기 제1 자기장의 크기에 따라 변화하는, 자성 나노 입자의 발열 방법.
  14. 제8항에 있어서,
    상기 자성 나노 입자의 상기 공명 주파수는 상기 자성 나노 입자의 크기에 따라 변화하는, 자성 나노 입자의 발열 방법.
  15. 제1항에 있어서,
    상기 자성 나노 입자는 Permalloy(Ni80Fe20), Maghemite(γ-Fe2O3), Magnetite(γ-Fe3O4), BariumFerrite(BaxFeyOz; x, y, z는 임의의 조성) 및 CoFe2O4 중 적어도 어느 하나를 포함하는, 자성 나노 입자의 발열 방법.
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