WO1994019921A1 - Source micro-onde lineaire pour le traitement de surfaces par plasma - Google Patents

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WO1994019921A1
WO1994019921A1 PCT/FR1994/000179 FR9400179W WO9419921A1 WO 1994019921 A1 WO1994019921 A1 WO 1994019921A1 FR 9400179 W FR9400179 W FR 9400179W WO 9419921 A1 WO9419921 A1 WO 9419921A1
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Georges Briffod
Trong Khoi Nguyen
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    • H05H—PLASMA TECHNIQUE; PRODUCTION OF ACCELERATED ELECTRICALLY-CHARGED PARTICLES OR OF NEUTRONS; PRODUCTION OR ACCELERATION OF NEUTRAL MOLECULAR OR ATOMIC BEAMS
    • H05H1/00—Generating plasma; Handling plasma
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    • H05H1/18—Arrangements for confining plasma by electric or magnetic fields; Arrangements for heating plasma using externally-applied electric and magnetic fields wherein the fields oscillate at very high frequency, e.g. in the microwave range, e.g. using cyclotron resonance
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    • H05H1/00—Generating plasma; Handling plasma
    • H05H1/24—Generating plasma
    • H05H1/46—Generating plasma using applied electromagnetic fields, e.g. high frequency or microwave energy

Definitions

  • the present invention relates to a linear microwave source for the treatment of surfaces by plasma.
  • the ions are obtained by ionizing, in a closed enclosure of the microwave cavity type having an axis of symmetry, a gaseous medium, consisting of one or more gases or metallic vapors. This ionization results from an interaction between the gaseous medium and a plasma of electrons strongly accelerated by electronic cyclotron resonance. This resonance is obtained thanks to the combined action of a high frequency electromagnetic field, injected at a first end of the enclosure, and a magnetic field with axial symmetry prevailing in this same enclosure.
  • a closed enclosure having a longitudinal axis of symmetry, a first and a second end oriented along this axis, this enclosure containing a gas intended to form, by cyclotronic resonance, a plasma confined in said enclosure;
  • a device for injecting a high frequency electromagnetic field at the first end of the enclosure - a magnetic structure, arranged around the enclosure and having an axis of symmetry coincident with that of the enclosure, generating local, axial and radial magnetic fields, defining at least one equimagnetic sheet on which the condition of electronic cyclotronic resonance is satisfied, this magnetic structure comprising: • first and second coils arranged on either side and at equal distance from a median plane, perpendicular to the longitudinal axis of the enclosure and passing through the center of the cavity, these two coils being traversed by currents of opposite direction of flow, and
  • Patent application WO-A-92/21136 (Material Research Co.) describes an electronic wafer processing device which has the following characteristics:
  • the device is of revolution around an axis; - the microwave power is applied by a cylindrical cavity excited by a set of distributed loops;
  • the magnets rotate.
  • the Japanese abstract (volume 10, number 158, June 6, 1986; JP-A- 61,013,634) describes a device whose magnetic configuration is of revolution.
  • the configuration of the "CUSP" type is that used in fusion machines.
  • Patent application EP-A-0 252 845 describes an ion source with electronic cyclotron resonance. This source comprises an enclosure containing a gas intended to form a confined plasma, a device for injecting at one end of the enclosure an HF electromagnetic field, two coils arranged around the enclosure, supplied in opposition, arranged on either side.
  • a soft iron shield having the shape of a ring surrounding the enclosure, located in the median plane, the coils and the shield defining at least one sheet equimagnetic on which the condition of electronic cyclotron resonance is satisfied, and a system for extracting formed ions, located at the second end of the enclosure.
  • the objective is to slow down a wave. This is done by associating guides by the long side and by imposing a regular phase shift ⁇ between each guide. The coupling of the wave is obtained by placing this set of guides perpendicular to the magnetic field.
  • the field of the invention is, on the other hand, that of the production of very long plasma layers (for example greater than one meter) and of the coupling of a microwave power to this plasma layer in order to carry out the treatment of large areas.
  • the invention aims to solve a number of problems existing in the devices of the known art, to reduce the cost, facilitate use, obtain better results, in particular: - realization of a configuration magnetic plane whose plane of symmetry is identical to that of the plasma sheet;
  • the invention provides a linear microwave source which operates without an electrode, in a wide range of pressures and generates a plasma sheet whose dimensions are suitable for the treatment of large areas.
  • At least one target consisting of at least one element to be deposited, electrically isolated from the enclosure and brought to a bias voltage with respect to the plasma sheet;
  • the microwave source of the invention can, depending on the arrangement of the coils and permanent magnets, work with several types of magnetic configurations:
  • the microwave power is coupled to the plasma sheet by associated waveguides along their long or short sides, allowing a uniform distribution of this power over the entire plasma sheet and the excitation of a wave plane perpendicular to the magnetic field.
  • the coupler is made up of identical UHF modules, each module grouping together several guides associated along the long side and supplied from a main guide by means of a plane E multi-function or several secondary guides associated according to the small side and fed from a main guide via a "tap" E and H and a mode converter.
  • this solution is particularly simple and economical because each UHF module can be powered by a medium-power magnetron-type microwave transmitter.
  • This method of association of guides makes it possible to adapt the surface of the plasma sheet, generated in the source, to the dimensions of the parts to be treated and in particular to the case of large parts.
  • the coupling means are made, at least partially, of a material which is that of the target, which makes it possible to obtain high-quality metal deposits, the contamination by impurities then being reduced.
  • the entire source is grounded.
  • the enclosure has a parallelepiped shape.
  • the frequency of the electromagnetic field produced inside the enclosure is in the range 1 GHz - 10 GHz.
  • the means for creating a magnetic field comprise windings, the length of the windings being greater than the length of the vacuum enclosure so as to eliminate the edge effects linked to the return of the current.
  • the means for creating a magnetic field include permanent magnet blocks arranged on either side of the vacuum enclosure, the permanent magnet blocks being extended beyond the vacuum enclosure to avoid side effects.
  • the source according to the invention has a magnetic configuration of the mirror type comprising two identical winding assemblies traversed by equal currents and in the same direction, or two identical blocks of magnets hollowed out in their central part arranged in on either side of the vacuum enclosure, the magnetic field having two maxima B MAX and a minimum B M , N between these maxima, the condition B MAX > B RES > B M , N being satisfied over the entire width of the plasma sheet, B RES being the value of the magnetic field for which the gyromagnetic pulse of the electron is equal to the pulse of the electromagnetic wave used to create the plasma.
  • this type of source offers many advantages:
  • the ionization of the gas, the spraying of the target, the recombination of the atoms of the target on the part to be treated are very strongly decoupled, which gives a very great flexibility in the implementation of the process.
  • the ion density n; in the source is fixed by the gas flow To and the microwave power P UHF and the speed of the ions V 2 which bombard the target with the voltage of the target V c .
  • the speed of deposition on the part which is proportional to the flow of ions on the target can therefore be independently controlled by the three parameters To, PUHF- VC- ⁇ eci allows for example to optimize the "sputtering" coefficient of the ions on the target by the target voltage V c and to optimize the density in the source n; with the parameters To and P UH F- On the other hand, in these sources the neutral atoms emitted by the target recombine on the part to be treated in a region which is not opposite the plasma.
  • the pressure in the working frame can be lowered by the use of differential pumping; - the ionization mechanism by the wave used allows the flow of ions given on the target to work with lower pressures in the source, which limits the density of the gases occluded in the deposit;
  • the material balance is improved because the entire surface of the target is bombarded by the plasma sheet.
  • the target can be loaded without dismantling the source or scroll past the ion beam for the implementation of a continuous process.
  • the source can be used to deliver a beam of ions or electrons.
  • the target is replaced by extraction electrodes.
  • the first electrode opposite the plasma sheet is placed at the potential of the vacuum chamber, the second electrode polarized positively to extract the electrons or negatively to extract the ions.
  • the source according to the invention has a "CUSP" magnetic configuration in which the currents which flow through the coils or the magnetization vector in the magnet blocks are of opposite signs, the coils and the magnets being dimensioned to satisfy the condition B xMAX , B yMAX > B RES over the entire width of the plasma sheet.
  • the ionization mechanism by the wave eliminates the pollution of the deposit linked to the use of an emissive cathode and allows the source to operate at low pressure, which limits the density of the occluded gases; - the magnetic configuration at "CUSP" adds a new possibility to control the nature and quality of the deposit.
  • the source according to the invention has a hybrid magnetic configuration generated by the superposition:
  • the field of application of this type of source covers all the fields of application of conventional ion sources: ion implantation, deposition under ionic assistance ...
  • the unique advantage of this type of source is to allow the implementation of these processes at an industrial level thanks to the dimensions and performance of the ion beam generated.
  • FIG. 1a to 1c illustrate a source with magnetic mirrors according to the invention in a configuration using coils
  • FIG. 2a to 2c illustrate a source with magnetic mirrors according to the invention in a configuration using permanent magnets
  • FIG. 2d illustrates a variant of the source illustrated in Figures 2a to 2c
  • - Figures 3a and 3b illustrate a variant of the source illustrated in Figures 1a and 1c;
  • FIG. 7 to 7c illustrate a "CUSP” source according to the invention in a configuration using coils
  • FIG. 8 to 8c illustrate a "CUSP” source according to the invention in a configuration using permanent magnets
  • FIG. 9 illustrates a microwave source with a hybrid configuration.
  • the magnetic configuration of such a source is produced by coils or permanent magnets. Depending on the direction and intensity of the current in the windings or of the magnetization in the permanent magnets, it is possible to obtain three classes of magnetic configuration:
  • second configuration - depositing thin metallic layers (second configuration); - implantation and ionic assistance (third configuration).
  • the frequency f 0 of the wave is not specified since the source of the invention operates in a wide range of frequencies, from a few hundred megahertz (MHz) to several tens of gigahertz (GHz) .
  • an industrial frequency of 2.45 GHz for which there are small and medium power transmitters of the magnetron type and high power transmitters of the klystron type, offers great flexibility in the distribution of this power over the guides of the coupler. and a good compromise between the price of these sources and the performance of the plasma.
  • FIGS. 1a to 1c and 2a to 2c the block diagram of a magnetic mirror type source used for coating a part by spraying a target 2 by ion bombardment is shown diagrammatically in FIGS. 1a to 1c and 2a to 2c.
  • the magnetic mirror is produced by coils Bj and B2, in FIGS. 2b and 2c by permanent magnets A ⁇
  • Figures 1b and 2b correspond to a section of the source along a cross section (plane xOy) and
  • Figures 1c and 2c correspond to a section along a longitudinal section (plane yOz).
  • This source consists of a vacuum enclosure 1, a winding assembly B-
  • the vacuum enclosure 1 has a parallelepiped shape. The height of its cross section (xOy plane; Figures 1b and 2b) is chosen to allow the passage of the waveguides of the coupler. The width is determined by the dimensions of the coils and magnets. The length of its longitudinal section (yOz plane) is only fixed by the size of the parts to be treated.
  • the enclosure 1 is connected to the working frame 4 by means of a flange connection 8. Depending on the type of use, the vacuum in the enclosure is ensured by an autonomous pumping group or by the pumping group 3 of the working frame.
  • the coupler which allows the transfer of microwave power P UHF to the plasma sheet consists of associated guides along the long side.
  • the guides are grouped by identical modules.
  • Each UHF module is supplied by a main guide 13 via an adapter, a transition 12 main guide / oversized guide, a plane division E 11, a sealed window 10 and several secondary guides 15.
  • the association of these UHF modules makes it possible to adapt the dimension of the plasma sheet generated to the dimension of the parts to be treated.
  • the coupler emits a plasma sheet P in the direction of the target 2 polarized at the voltage V c .
  • a flow 6 of neutrals from the target is then emitted in the direction of the part to be treated 5, on which a deposit takes place 7.
  • the enclosure 1 is equipped with at least one gas injection system 9 for control ionic plasma species.
  • the magnetic field is produced by two sets of coils B-
  • This field has two maximum B MAX at the center of the windings and a minimum B MJN between the windings.
  • the shape of the windings, the distance between them and the currents which flow through them are chosen so as to satisfy the condition B AX > B RES > B (N over the entire width of the plasma sheet.
  • FIGs 3a and 3b illustrate a variant of the source illustrated in Figures 1a to 1c with an asymmetric magnetic mirror.
  • the target is brought closer to the coupler and placed between the coils Bj and B2-
  • this operating variant of the source is advantageous because it makes it possible to vary very easily, by playing on the current I2, the density of the ion flow which bombards the target;
  • a linear configuration with magnetic mirror analogous to the configuration shown in FIGS. 1b and 1c can be obtained from permanent parallelepiped magnets made of samarium-cobalt or iron-neodymium-boron. These magnets are assembled to form two identical blocks A-) and A2 arranged on either side of the vacuum enclosure, as shown in Figure 2b. In the longitudinal direction (Oz) these blocks are extended beyond the vacuum enclosure to avoid side effects, as shown in Figure 2c. These two blocks of magnets A-
  • the characteristics of the magnetic mirror (B MAX , B M
  • B MAX > B RES > B M (N ) the characteristics of the mirror can be adjusted by varying the magnet-enclosure distance, e, on the air gaps between the magnet blocks, or by the supply of metal parts, these parts being arranged, in a manner known to those skilled in the art, to modify the magnetic field lines.
  • the great advantage of using magnets is to create a magnetic configuration with no source of electrical power. As the microwave power is also transmitted to the plasma by waveguides, the entire source is grounded, which facilitates the integration of this type of source in an industrial process.
  • the power thus delivered by the UHF P microwave transmitter (s) is introduced into the enclosure 1 by means of waveguides located at the end of the magnetic mirror.
  • the electric fields ⁇ ( ⁇ 0 ) and magnetic H (& 0 ) excited in the guides are essentially perpendicular to the direction of the magnetic field, which allows the propagation of the wave in the form of Whistler mode.
  • the wave-electron interaction becomes resonant and a significant part of the energy of the wave is transferred to the electrons in the form of kinetic energy perpendicular to the lines of force of the magnetic field.
  • the accelerated electrons are trapped in the magnetic configuration, which increases their mean free path and ensures efficient ionization of the gas in a pressure range which is not accessible to conventional discharges, where the Ionization of the gas is done by the application of a static electric field.
  • the increase in density leads to a sharp decrease in the phase speed of the wave in the direction of the magnetic field and the wave propagates perpendicular to the magnetic lines in the form of the lower hybrid mode.
  • the plasma density is fixed by the dispersion relationship of the lower hybrid mode defined as follows:
  • cj p ⁇ , i are the electron and ion plasma pulses, ⁇ ⁇ the electron cyclotron pulse, m the mass of the electron and the ion, k the wave number and / f its component along the magnetic field.
  • a power density of 100 to 200 W / cm 2 makes it possible to obtain densities of the order of 10 13 p / cm 3 , which are not accessible. in landfills for the same working pressures.
  • the dimensions of the plasma generated by each guide are essentially determined by the dimensions of this guide.
  • the contiguous association of guides makes it possible to generate a wave plane perpendicular to the magnetic field over the entire surface of the guides, to obtain the resonance condition 2 ⁇ f 0 - / m over the width of this surface and to create a plasma sheet whose dimensions are fixed by the number of associated guides or the number of guides supplied, as explained below:
  • These guides can be associated by their large side a in the form of rows and columns, as shown in FIG. 5. It is this principle which is used for the coupling of the power in the sources shown diagrammatically in FIGS. 1b and 1c, and 2b and 2c.
  • These guides can be associated by their short side b, as shown in FIG. 6.
  • the source couplers shown diagrammatically in FIGS. 7a to 7c and 8a to 8c and 9 use this principle.
  • the technique used to distribute the microwave power uniformly between the coupler guides depends on the application chosen. This power is proportional to the width of the sheet and therefore to the dimensions of the parts to be treated. This power can be provided for example:
  • a preferred embodiment of the source consists in using a coupler with associated guides according to their short side FIGS. 7a to 7c and 8a to 8c and 9. This solution allows:
  • FIGS. 1a to 1c and 2a to 2c show a classic example of the use of this type of source for coating parts by target spraying.
  • the neutral gas (Ag, Xe, ...) introduced into the vacuum enclosure is ionized by the wave and forms a sheet of plasma whose dimensions are fixed by those of the coupler. In this plasma, the ion and electron particles follow the magnetic lines and intercept the target over a width fixed by the development of the lines of force and over the entire length of the plasma sheet.
  • the target Ti, Cr, ...) is electrically isolated from the enclosure.
  • the application of a negative voltage with respect to the plasma results in bombardment of the target by the plasma ions and the emission of a flow of atoms which are deposited on the part to be treated.
  • this type of source offers many advantages:
  • the ionization of the gas, the spraying of the target, the recombination of the atoms of the target on the part to be treated are very strongly decoupled, which gives a very great flexibility in the implementation of the process.
  • the ion density n; in the source is fixed by the gas flow To and the microwave power P UHF and the speed of the ions Vj which bombard the target with the voltage of the target V c .
  • the speed of deposition on the part which is proportional to the flow of ions on the target can therefore be independently controlled by the three parameters To, PUHF > V C-
  • the neutral atoms emitted by the target recombine on the part to be treated in a region which is not opposite the plasma. Therefore, at a constant ion flow delivered by the source, the pressure in the working frame can be lowered by the use of differential pumping;
  • the ionization mechanism by the wave used allows, at a given ion flux on the target, to work with lower pressures in the source, which limits the density of the gases occluded in the deposit; - the material balance is improved because the entire surface of the target is bombarded by the plasma sheet.
  • the target can be changed without dismantling the source or scrolling past the ion beam for the implementation of a continuous process.
  • contamination by impurities can be reduced by using a coupler produced, at least in part, with the target material used.
  • the plasma density varies linearly with the UHF power density and can approach 10 14 p / cm 3 for a power density of the order of 1 KW / cm 2 at the frequency of 2 , 45 GHz, which corresponds to an ion flux close to 10 20 / cm 2 / s.
  • the target, the enclosure and the coupler must be cooled.
  • each of these elements can be cooled by a simple technique, well known to those skilled in the art, of double wall with circulation of coolant inside, independently controlled and the UHF windows placed at safe from plasma bombardment.
  • the density performance of the plasma sheet can be used for the generation of ion or electron beams.
  • Figure 2d illustrates a use of this source for the production of ion or electron beams.
  • the target is removed and replaced by two extraction electrodes which, depending on the polarization, make it possible to extract the ions or the electrons in the form of a linear beam 17 whose length is fixed by that of the coupler.
  • FIGS. 13a to 13c and 14a to 14c The block diagram of this type of source used for the deposition of metallic layers on substrates is shown diagrammatically in FIGS. 13a to 13c and 14a to 14c.
  • Figures 13a to 13c correspond to the case where the magnetic configuration is created by coils.
  • Figures 14a to 14c in case it is created by permanent magnets.
  • elements similar to those of Figures 1a to 1c and 2a to 2c are shown with the same references.
  • Windings and magnets are sized to meet the requirement
  • the characteristics of the "CUSP" can vary by playing on the currents in the windings, the distance between the windings or the magnets, by the addition of metal parts, arranged in a manner known to the person art, to modify the magnetic field lines.
  • the magnetic field lines coming from the waveguides of the coupler intercept the two targets 2 placed in the enclosure and are subjected to the bombardment of the plasma (FIGS. 7b and 8b). These targets are electrically isolated.
  • the application of a positive potential leads to an ion bombardment of these targets and the emission of a flow of neutrals.
  • these neutrals Upon entering the plasma, these neutrals are ionized by the energetic electrons created by the wave and form a plasma of metal ions of the composition of the target.
  • These ions following the field lines come to recombine on the substrate placed at the end of the "CUSP" to form a deposit metal whose width is fixed by the development of the magnetic lines and the length by that of the coupler.
  • the ionization mechanism by the wave eliminates the pollution of the deposit linked to the use of an emissive cathode and allows the source to operate at low pressure, which limits the density of the occluded gases; - the magnetic configuration at "CUSP" adds a new possibility to control the nature and quality of the deposit.
  • the plasma which bombards targets 2 and emits the flow of atoms is generated by ionization by the wave of a carrier gas or metallic vapor introduced into the enclosure.
  • the properties of the deposit on the substrate are fixed by the relative concentrations of the different ionic species in the plasma and the relative densities of the neutral or excited atoms and of the free radicals. These concentrations can be controlled by independent settings:
  • the composition the flow rate of the carrier gas or gases and their point of injection into the source.
  • the carbon concentration can be controlled by the flow of ions on graphite targets, by the choice of carrier gas hydrocarbons (methane, propane, ...) carbon oxides (CO, CO 2 , %) and independent localized injection of hydrogen, oxygen.
  • carrier gas hydrocarbons methane, propane, ...) carbon oxides (CO, CO 2 , 7) and independent localized injection of hydrogen, oxygen.
  • Another embodiment is represented by linear microwave sources with a hybrid configuration.
  • a source like those with magnetic mirror or "CUSP" described above, uses the same mechanism of ionization of gas by the wave and the same system of coupling the microwave power to the plasma.
  • transverse magnetic field B x (y) produced by the two blocks of permanent magnets Ai and A2 arranged on either side of the vacuum enclosure.
  • this closed resonance surface makes it possible to obtain in such a source a plasma with a very energetic electronic population which, by successive ionizations, peels the neutral atoms of the gas or metallic vapor introduced into the enclosure.
  • the ions one or more times charged according to the value of the pressure of the gas in the source, which are generated in this magnetic configuration, are extracted from the vacuum enclosure by the extraction electrodes located at the end of the mirror in the form of a linear beam whose length is fixed by that of the coupler.
  • the present invention thanks to the use of a linear magnetic configuration and to the generation of a plasma in the form of a sheet by the association of guides according to their small or large side, generalizes the concept of resonance surfaces closed with symmetry of revolution to linear surfaces and enables very large linear ion beams to be obtained with high current densities.
  • the field of application of these sources covers all the fields of application of conventional ion sources: ion implantation, deposition under ion assistance
  • the advantage of this type of source is to allow the implementation of these processes at industrial level thanks to the dimensions and performance of the ion beam generated.

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Abstract

L'invention concerne une source micro-onde linéaire pour le traitement de surfaces, comprenant: une enceinte étanche (1), des moyens (B1, B2; A1, A2) pour créer un champ magnétique dans l'enceinte et générer une nappe de plasma (P); des moyens de couplage entre des moyens d'émission micro-onde et l'enceinte (1); au moins une cible (2); des moyens de pompage (3); des moyens d'injection de gaz (9) pour le contrôle des espèces ioniques de la nappe de plasma (P). Application notamment au traitement de surfaces par plasma.

Description

Source micro-onde linéaire pour le traitement de surfaces par plasma
DESCRIPTION
Domaine technique
La présente invention a pour objet une source micro-onde linéaire pour le traitement de surfaces par plasma.
Etat de la technique antérieure
Dans les sources à résonance cyclotronique électronique, les ions sont obtenus en ionisant, dans une enceinte fermée du genre cavité hyperfrequence présentant un axe de symétrie, un milieu gazeux, constitué d'un ou plusieurs gaz ou de vapeurs métalliques. Cette ionisation résulte d'une interaction entre le milieu gazeux et un plasma d'électrons fortement accélérés par résonance cyclotronique électronique. Cette résonance est obtenue grâce à l'action conjuguée d'un champ électromagnétique de haute fréquence, injecté à une première extrémité de l'enceinte, et d'un champ magnétique à symétrie axiale régnant dans cette même enceinte.
Une demande de brevet français n° 86 10066 du 10 juillet 1986 décrit une telle source d'ions à résonance cyclotronique qui comprend :.
- une enceinte fermée ayant un axe de symétrie longitudinal, une première et une seconde extrémités orientées selon cet axe, cette enceinte contenant un gaz destiné à former par résonance cyclotronique un plasma confiné dans ladite enceinte ;
- un dispositif pour injecter à la première extrémité de l'enceinte un champ électromagnétique de haute fréquence ; - une structure magnétique, disposée autour de l'enceinte et présentant un axe de symétrie confondu avec celui de l'enceinte, engendrant des champs magnétiques locaux, axiaux et radiaux, définissant au moins une nappe équimagnétique sur laquelle la condition de résonance cyclotronique électronique est satisfaite, cette structure magnétique comprenant : • une première et une seconde bobines disposées de part et d'autre et à égale distance d'un plan médian, perpendiculaire à l'axe longitudinal de l'enceinte et passant par le centre de la cavité, ces deux bobines étant parcourues par des courants de sens de circulation opposé, et
• des moyens de concentration des lignes de forces magnétiques, entourant l'enceinte dans le pian médian et renforçant localement les champs magnétiques radiaux dans ce plan ;
- un système pour extraire de l'enceinte les ions formés, situé à la seconde extrémité de l'enceinte.
Plusieurs autres documents de l'art antérieur sont relatifs aux sources à plasma.
La demande de brevet WO-A-92/21136 (Material Research Co.) décrit un appareil de traitement de "wafers" électronique qui présente les caractéristiques suivantes :
- le dispositif est de révolution autour d'un axe ; - la puissance micro-onde est appliquée par une cavité cylindrique excitée par un ensemble de boucles réparties ;
- le champ magnétique est créé par des aimants distribués. Ce champ a une symétrie de révolution et il est fortement inhomogène ;
- pour compenser cette inhomogénéité du champ et du plasma les aimants tournent.
Une telle source à géométrie de révolution n'est pas transposable à une géométrie linéaire.
L'abrégé japonais (volume 10, numéro 158, 6 juin 1986 ; JP-A- 61 013 634) décrit un dispositif dont la configuration magnétique est de révolution. La configuration du type "CUSP" est celle utilisée dans les machines de fusion.
La configuration "CUSP" est utilisée pour éliminer dans la direction radiale les particules énergétiques, qui peuvent entraîner des défauts dans le dépôt. Dans cette configuration le "CUSP" n'est pas un élément actif. La demande de brevet EP-A-0 252 845 (CEA) décrit une source d'ions à résonance cyclotronique électronique. Cette source comprend une enceinte contenant un gaz destiné à former un plasma confiné, un dispositif pour injecter à une extrémité de l'enceinte un champ électromagnétique HF, deux bobines disposées autour de l'enceinte, alimentées en opposition, disposées de part et d'autre d'un plan médian perpendiculaire à l'axe longitudinal de l'enceinte, un blindage en fer doux ayant la forme d'un anneau entourant l'enceinte, situé dans le plan médian, les bobines et le blindage définissant au moins une nappe équimagnétique sur laquelle la condition de résonance cyclotronique électronique est satisfaite, et un système pour extraire des ions formés, situé à la seconde extrémité de l'enceinte.
Plusieurs documents de l'art antérieur concernent des coupleurs :
- l'article intitulé "Lower-hybrid plasma heating via a new launchers - The multijunction grill" de Gormezano et al (Nuclear Fusion, vol. 25, no. 4, 1985, Vienna AT, pages 419-423) ;
- l'article intitulé "Coupling of slow waves near the lower hybrid frequency in JET" de Litaudon et al (Nuclear Fusion, vol. 30, no. 3, 1990, Vienna
AT, pages 471-484) ;
- l'article intitulé "A 4 waveguide multijunction antenna for L.H.H. in PETUL.A" de N'Guyen et al. (Proceedings of the 13th symposium on fusion technology, vol. 1, 24-28 septembre 1984, Varese IT, pages 663-668) ; - l'article intitulé 'The 15 Mw microwave generator and launcher of the lower hybrid current drive experiment on JET' de Pain et al (Proceedings of the IEEE 13th symposium on fusion engineering, 2-6 octobre 1989, vol. 2, Knoxville, US, pages 1083-1088) ;
- l'article intitulé "First opération of multijunction launcher on JT- 60" de Ikeda et al (Proceedings of the 8th topical conférence on radiofrequency power in plasmas, 1-3 mai 1989, no. 190, Irvin, CA , pages 138-141) ;
- l'article intitulé "Technological developments in lower hybrid coupling structures in FT and FTU" de Ferro et al (Proceedings of the 11th symposium on fusion engineering, 18-22 novembre 1985, vol. 2, Austin, Texas, pages 1210-1213) ; - le brevet US-A-4 110 595 (Brambilla et al.).
Dans tous ces documents l'objectif est de ralentir une onde. Ceci est fait en associant des guides par le grand côté et en imposant un déphasage régulier Δφ entre chaque guide. Le couplage de l'onde est obtenu en plaçant cet ensemble de guides perpendiculairement au champ magnétique.
Dans tous ces documents il y a superposition de modules UHF indépendants pour mettre le maximum de puissance dans la surface disponible d'une machine de fusion (JET, JT 60, TORE SUPRA), ces guides étant associés dans chaque module par le grand côté et étant perpendiculaires au champ magnétique.
Le domaine de l'invention est, par contre, celui de la production de nappes de plasma de très grande longueur (par exemple supérieure à un mètre) et du couplage d'une puissance micro-onde à cette nappe de plasma dans le but de réaliser le traitement de surfaces de grandes dimensions.
Pour ce faire, l'invention a pour objet de résoudre un certain nombre de problèmes existant dans les dispositifs de l'art connu, pour réduire le coût, faciliter l'utilisation, obtenir de meilleurs résultats, notamment : - réalisation d'une configuration magnétique plane dont le plan de symétrie est identique à celui de la nappe de plasma ;
- production sur toute la largeur de la nappe de plasma d'un champ magnétique constant permettant d'obtenir la condition de résonance entre la fréquence de l'onde et la fréquence cyclotronique électronique sur toute la largeur de cette nappe ;
- possibilité de faire varier la configuration magnétique pour adapter les caractéristiques du plasma au type de traitement des surfaces choisi ;
- utilisation du coupleur assurant une répartition uniforme de la puissance micro-onde sur la nappe de plasma et un plan d'onde perpendiculaire au champ magnétique ;
- modularité désirée de la source ;
- obtention d'une usure homogène de la cible ;
- obtention d'une bonne adaptation des différents éléments utilisés : coupleur, plasma, cible au dépôt désiré ; - obtention d'un bon fonctionnement malgré les grandes dimensions de l'installation ;
- obtention d'un dépôt contrôlé de façon indépendante de la création de la nappe de plasma.
Exposé de l'invention
L'invention propose une source micro-onde linéaire qui fonctionne sans électrode, dans une large gamme de pressions et génère une nappe de plasma dont les dimensions sont adaptées au traitement de grandes surfaces.
Cette source micro-onde linéaire pour le traitement de surfaces par plasma est caractérisée par la mise en oeuvre :
- d'une enceinte étanche ; - d'un ensemble de bobines et/ou d'aimants permettant de générer des configurations magnétiques planes dont le plan de symétrie correspond à celui de la nappe de plasma ;
- des moyens de couplage entre les sources de puissance micro-onde et la nappe de plasma dans l'enceinte ; - au moins une cible, constituée d'au moins un élément à déposer, isolée électriquement de l'enceinte et portée à une tension de polarisation par rapport à la nappe de plasma ;
- des moyens de pompage pour faire le vide dans l'enceinte ;
- des moyens d'injection de gaz pour le contrôle des espèces ioniques de la nappe de plasma ;
- d'un champ magnétique qui possède un plan de symétrie confondu avec celui de la nappe de plasma et celui de l'enceinte ;
- d'un champ magnétique constant dans la direction de la largeur de la nappe de plasma, ce qui permet d'obtenir la condition de résonance 2πf0 = e BRES / m sur toute la largeur de la nappe de plasma.
En plus de l'avantage de fonctionner sans électrode dans une large gamme de pression et de générer une nappe de plasma dont les dimensions sont adaptables à l'application retenue, la source micro-onde de l'invention peut, selon la disposition des bobines et des aimants permanents, fonctionner avec plusieurs types de configurations magnétiques :
- une configuration plane de type "MIROIR MAGNETIQUE" permettant de créer une nappe de plasma très dense et un flux ionique dont les caractéristiques sont particulièrement bien adaptées au procédé de revêtement de pièces de grandes dimensions par pulvérisation de cible ;
- une configuration plane de type "CUSP MAGNETIQUE" adaptée à la production d'une nappe de plasma métallique pour le dépôt de couches minces métalliques ou d'alliage sur des substrats ; - une configuration plane de type "HYBRIDE" favorisant la production d'ions multichargés pour les besoins de l'implantation ionique sur de grandes surfaces.
Le couplage de la puissance micro-onde à la nappe de plasma est réalisé par des guides d'ondes associés selon leurs grands ou leurs petits côtés, permettant une répartition uniforme de cette puissance sur toute la nappe de plasma et l'excitation d'un plan d'onde perpendiculaire au champ magnétique.
Dans une réalisation préférentielle le coupleur est constitué de modules UHF identiques, chaque module regroupant plusieurs guides associés selon le grand côté et alimenté à partir d'un guide principal par l'intermédiaire d'une multijonction plan E ou plusieurs guides secondaires associés selon le petit côté et alimenté à partir d'un guide principal par l'intermédiaire d'un "taper" E et H et d'un convertisseur de mode. A la fréquence de 2,45 GHz, cette solution est particulièrement simple et économique car chaque module UHF peut être alimenté par un émetteur micro-onde de moyenne puissance de type magnétron.
Cette méthode d'association de guides permet d'adapter la surface de la nappe de plasma, générée dans la source, aux dimensions des pièces à traiter et en particulier au cas des pièces de grandes dimensions.
Avantageusement les moyens de couplage sont réalisés, au moins partiellement, en un matériau qui est celui de la cible, ce qui permet l'obtention de dépôts métalliques de haute qualité, la contamination par les impuretés étant alors réduite. L'ensemble de la source est à la masse. L'enceinte a une forme parallélépipédique. La fréquence du champ électromagnétique produit à l'intérieur de l'enceinte est située dans la plage 1 GHz - 10 GHz. Dans une première variante de réalisation, les moyens pour créer un champ magnétique comprennent des bobinages, la longueur des bobinages étant supérieure à la longueur de l'enceinte à vide de manière à éliminer les effets de bord liés au retour du courant. Dans une seconde variante de réalisation, les moyens pour créer un champ magnétique comprennent des blocs aimants permanents disposés de part et d'autre de l'enceinte à vide, les blocs aimants permanents étant prolongés au-delà de l'enceinte à vide pour éviter les effets de bord.
Dans un premier mode de réalisation, la source selon l'invention présente une configuration magnétique de type miroir comprenant deux ensembles de bobinage identiques parcourus par des courants égaux et de même sens, ou deux blocs d'aimants identiques évidés dans leur partie centrale disposés de part et d'autre de l'enceinte à vide, le champ magnétique présentant deux maxima BMAX et un minimum BM,N entre ces maxima, la condition BMAX > BRES > BM,N étant satisfaite sur toute la largeur de la nappe de plasma, BRES étant la valeur du champ magnétique pour laquelle la pulsation gyromagnétique de l'électron est égale à la pulsation de l'onde électromagnétique utilisée pour créer le plasma.
Par rapport à la technique magnétron couramment utilisée pour ce procédé de revêtement, ce type de source offre de nombreux avantages :
- l'ionisation du gaz, la pulvérisation de la cible, la recombinaison des atomes de la cible sur la pièce à traiter sont très fortement découplées, ce qui donne une très grande souplesse dans la mise en oeuvre du procédé. La densité ionique n; dans la source est fixée par le débit de gaz To et la puissance micro-onde PUHF et la vitesse des ions V2 qui bombardent la cible par la tension de la cible Vc. La vitesse de dépôt sur la pièce qui est proportionnelle au flux d'ions sur la cible peut donc être contrôlée de façon indépendante par les trois paramètres To, PUHF- VC- ^eci permet par exemple d'optimiser le coefficient de "sputtering" des ions sur la cible par la tension cible Vc et d'optimiser la densité dans la source n; avec les paramètres To et PUHF- D'autre part, dans ces sources les atomes neutres émis par la cible se recombinent sur la pièce à traiter dans une région qui n'est pas en regard du plasma. De ce fait, à flux d'ions constant délivré par la source, la pression dans le bâti de travail peut être abaissée par l'utilisation d'un pompage différentiel ; - le mécanisme d'ionisation par l'onde utilisé permet à flux d'ions donné sur la cible, de travailler avec des pressions plus faibles dans la source, ce qui limite la densité des gaz occlus dans le dépôt ;
- le bilan en matière est amélioré car toute la surface de la cible est bombardée par la nappe de plasma. D'autre part, la cible peut être chargée sans démontage de la source ou défiler devant le faisceau d'ions pour la mise en oeuvre d'un processus continu.
Dans ce mode de réalisation la source peut être utilisée pour délivrer un faisceau d'ions ou d'électrons.
Pour ce mode de fonctionnement la cible est remplacée par des électrodes d'extraction. La première électrode en regard de la nappe de plasma est placée au potentiel de l'enceinte à vide, la seconde électrode polarisée positivement pour extraire les électrons ou négativement pour extraire les ions.
Dans un second mode de réalisation, la source selon l'invention présente une configuration magnétique à "CUSP" dans laquelle les courants qui parcourent les bobinages ou le vecteur aimantation dans les blocs d'aimants sont de signes opposés, les bobinages et les aimants étant dimensionnés pour satisfaire la condition BxMAX, ByMAX > BRES sur toute la largeur de la nappe de plasma.
En plus de la possibilité de réaliser des dépôts sur des substrats de grandes dimensions, ce type de source, de par son principe de fonctionnement, présente par rapport aux autres sources généralement utilisées plusieurs avantages importants :
- le mécanisme d'ionisation par l'onde élimine la pollution du dépôt liée à l'utilisation de cathode émissive et permet un fonctionnement de la source à basse pression, ce qui limite a densité des gaz occlus ; - la configuration magnétique à "CUSP" ajoute une nouvelle possibilité de contrôle de la nature et de la qualité du dépôt.
Ce dernier point est un élément important de la souplesse d'utilisation de ces sources. Dans un troisième mode de réalisation, la source selon l'invention présente une configuration magnétique hybride générée par la superposition :
- d'un champ magnétique à miroir créé par deux bobinages qui entourent l'enceinte à vide ;
- d'un champ magnétique transversal produit par deux blocs d'aimants permanents disposés de part et d'autre de l'enceinte à vide.
L'avantage de cette configuration est de générer une surface plane dans le plasma où la condition de résonance I B I = BRES est satisfaite en tous points de cette surface. Cette propriété est essentielle pour la formation d'ions muitichargés dans le plasma.
Le domaine d'application de ce type de source recouvre tous les domaines d'application des sources d'ions classiques : implantation ionique, dépôt sous assistance ionique... L'avantage unique de ce type de source est de permettre la mise en oeuvre de ces procédés au niveau industriel grâce aux dimensions et aux performances du faisceau d'ions généré.
Dans chacun de ces modes de réalisation, l'absence de cathode émissive permet de faire fonctionner ces sources avec des gaz réactifs en régime permanent avec une fiabilité et une durée de vie remarquables.
Brève description des dessins
- Les figures 1a à 1c illustrent une source à miroirs magnétiques selon l'invention dans une configuration utilisant des bobines ;
- les figures 2a à 2c illustrent une source à miroirs magnétiques selon l'invention dans une configuration utilisant des aimants permanents ;
- la figure 2d illustre une variante de la source illustrée aux figures 2a à 2c ; - les figures 3a et 3b illustrent une variante de la source illustrée aux figures 1a et 1c ;
- les figures 4 à 6 illustrent différentes caractéristiques de la source selon l'invention ;
- les figures 7 à 7c illustrent une source à "CUSP" selon l'invention dans une configuration utilisant des bobines ; - les figures 8 à 8c illustrent une source à "CUSP" selon l'invention dans une configuration utilisant des aimants permanents ;
- la figure 9 illustre une source micro-onde à configuration hybride.
EΞxposé détaillé de modes de réalisation
Selon l'invention des propriétés spécifiques d'une nappe de plasma créée dans une source d'ions à résonance cyclotronique et génération de plasma, telles que densité, taux d'ionisation, dimensions, reposent sur la mise en oeuvre simultanée :
- d'une configuration magnétique linéaire ;
- de l'ionisation du gaz par une onde de fréquence f0 ;
- de l'utilisation des propriétés résonnantes de cette onde à la résonance cyclotronique électronique f0 = f^ = eB/m (e : charge de l'électron ;
B : module de champ magnétique ; m : masse de l'électron) et de ses possibilités de se propager à forte densité sous la forme du mode hybride inférieur ;
- de l'excitation uniforme de cette onde dans toute la nappe de plasma au moyen d'un coupleur constitué de guides d'ondes, identiques et associés côte à côte.
La configuration magnétique d'une telle source est produite par des bobinages ou des aimants permanents. Selon le sens et l'intensité du courant dans les bobinages ou de l'aimantation dans les aimants permanents, il est possible d'obtenir trois classes de configuration magnétique :
- une configuration magnétique de type miroir ;
- une configuration magnétique de type "CUSP" ;
- une configuration magnétique hybride.
Ces sources, selon la configuration magnétique utilisée, génèrent un plasma dont les caractéristiques sont spécialement adaptées aux besoins :
- du revêtement par pulvérisation (première configuration) ;
- du dépôt de couches minces métalliques (seconde configuration) ; - de l'implantation et de l'assistance ionique (troisième configuration).
Dans la description qui suit, la fréquence f0 de l'onde n'est pas précisée car la source de l'invention fonctionne dans une large gamme de fréquences, de quelques centaines de mégahertz (MHz) à plusieurs dizaines de gigahertz (GHz). A l'intérieur de cette gamme, la plage 1-10 GHz présente plusieurs avantages : il existe des émetteurs de puissance, les performances des aimants permanents sont compatibles avec la condition de résonance de l'onde f0 = eB / 2 πm, les caractéristiques du plasma étant adaptées aux applications visées. En particulier a fréquence industrielle de 2,45 GHz, pour laquelle il existe des émetteurs de petite et moyenne puissances de type magnétron et des émetteurs de forte puissance de type klystron, offre une grande souplesse dans la répartition de cette puissance sur les guides du coupleur et un bon compromis entre le prix de ces sources et les performances du plasma.
le schéma de principe d'une source de type à miroir magnétique utilisée pour le revêtement d'une pièce par pulvérisation d'une cible 2 par bombardement ionique est schématisé sur les figures 1a à 1c et 2a à 2c. Sur les figures 1b et 1c le miroir magnétique est produit par des bobinages B-j et B2, sur les figures 2b et 2c par des aimants permanents A<| et A2. Les figures 1a et 2a montrent la variation du champ magnétique Bx dans le plan de symétrie de la source (Y = 0). Les figures 1b et 2b correspondent à une coupe de la source selon une section droite (plan xOy) et les figures 1c et 2c à une coupe selon une section longitudinale (plan yOz). Cette source est constituée d'une enceinte à vide 1, d'un ensemble de bobinage B-|, B2 ou d'aimants permanents A-| , A2 créant la configuration magnétique et d'un coupleur répartissant dans l'enceinte la puissance UHF générée par le (ou les) émetteur(s) micro-onde. L'enceinte à vide 1 a une forme parallélépipédique. La hauteur de sa section droite (plan xOy ; les figures 1b et 2b) est choisie pour permettre le passage des guides d'ondes du coupleur. La largeur est déterminée par les dimensions des bobinages et des aimants. La longueur de sa section longitudinale (plan yOz) n'est fixée que par la dimension des pièces à traiter. L'enceinte 1 se raccorde au bâti de travail 4 par l'intermédiaire d'une bride de raccordement 8. Selon le type d'utilisation, le vide dans l'enceinte est assuré par un groupe de pompage autonome ou par le groupe de pompage 3 du bâti de travail.
Sur les figures 1b et 1c, et 2b et 2c, le coupleur qui permet le transfert de la puissance micro-onde PUHF vers la nappe de plasma est constitué de guides associés selon le grand côté. Dans cet exemple les guides sont regroupés par modules identiques. Chaque module UHF est alimenté par un guide principal 13 via un adaptateur, une transition 12 guide principal/guide surdimensionné, une division plan E 11, une fenêtre étanche 10 et plusieurs guides secondaires 15. L'association de ces modules UHF permet d'adapter la dimension de la nappe de plasma générée à la dimension des pièces à traiter.
Le coupleur émet une nappe de plasma P en direction de la cible 2 polarisée à la tension Vc. Un flux 6 de neutres issus de la cible est alors émis en direction de la pièce à traiter 5, sur laquelle a lieu un dépôt 7. L'enceinte 1 est équipée d'au moins un système d'injection de gaz 9 pour le contrôle des espèces ioniques du plasma.
Dans la configuration représentée aux figures 1b et 1c, le champ magnétique est produit par deux ensembles de bobinages B-| et B2 parcourus par des courants l-\ et 12 de même sens. Ces bobinages entourent l'enceinte à vide 1. Leur longueur est supérieure à celle de l'enceinte pour éliminer les effets de bord liés au retour du courant. Dans ces conditions le potentiel vecteur À généré par ces bobinages a une seule composante dans le volume de l'enceinte A2(x, y) et les deux composantes du champ magnétique Bx âA ôk et By sont fixées par les relations B. = — ~- et Bv = *• . Pour deux ensembles de bobinages B-| et B2 identiques parcourus par des courants l*\ et 12 égaux et de même sens, le champ magnétique B dans le plan de symétrie (y = 0) a la forme classique des champs dits à miroirs magnétiques utilisés dans les machines de fusion à géométrie de révolution. Ce champ présente deux maxima BMAX au centre des bobinages et un minimum BMJN entre les bobinages. La forme des bobinages, la distance qui les sépare et les courants qui les parcourent sont choisis de façon à satisfaire la condition B AX > BRES > B (N sur toute la largeur de la nappe de plasma. BRES est la valeur du champ magnétique pour laquelle la pulsation gyromagnétique de l'électron ce = e BRES / m est égale à la pulsation de l'onde électromagnétique utilisée pour créer le plasma ω0 = 2π\a = e BRES / m.
L'utilisation de bobinages pour générer la configuration magnétique a l'avantage d'une grande souplesse de fonctionnement de la source. A l'intérieur de la condition BMAX > BRES > BM|N les caractéristiques du miroir magnétique peuvent facilement être modifiées en jouant sur les courants I-J et I2, la distance entre les bobinages, le nombre d'enroulements alimentés dans chaque bobinage....
Ceci permet en particulier : - d'ajuster la position de la résonance cyclotronique (BRES) dans le miroir et par rapport au coupleur pour optimiser les caractéristique du plasma (densité, température électronique, pression de travail) ;
- de modifier le rapport miroir pour agir sur le flux de fuite du plasma côté extraction, ou contrôler la surface d'impact du plasma sur la cible. Les figures 3a et 3b illustrent une variante de la source illustrée aux figures 1a à 1c avec un miroir magnétique asymétrique. Dans ce cas la cible est rapprochée du coupleur et placée entre les bobines B-j et B2- Selon le processus de dépôt par pulvérisation retenu, cette variante de fonctionnement de la source est intéressante car elle permet de faire varier très facilement, en jouant sur le courant I2, la densité du flux d'ions qui bombarde la cible ;
- d'ajuster le gradient de champ magnétique âB / âx à la fréquence de l'onde utilisée.
Une configuration linéaire à miroir magnétique analogue à la configuration représentée sur les figures 1b et 1c peut être obtenue à partir d'aimants permanents parallélépipédiques en samarium-cobalt ou fer-néodyme- bore. Ces aimants sont assemblés pour former deux blocs identiques A-) et A2 disposés de part et d'autre de l'enceinte à vide, comme représenté à la figure 2b. Dans la direction longitudinale (Oz) ces blocs sont prolongés au-delà de l'enceinte à vide pour éviter les effets de bord, comme représenté sur la figure 2c. Ces deux blocs d'aimants A-| et A2 sont évidés dans la partie centrale. Les caractéristiques du miroir magnétique (BMAX, BM|N, rapport et longueur miroir) sont fixés par les largeurs et hauteurs des deux blocs externes du miroir l-| et h-j et du bloc central I2 et h2, tel que représenté sur la figure 4. A l'intérieur de la condition BMAX > BRES > BM(N, les caractéristiques du miroir peuvent être ajustées en jouant sur la distance aimant- enceinte, e, sur les entrefers entre les blocs d'aimants, ou par l'apport de pièces métalliques, ces pièces étant disposées, de manière connue de l'homme de l'art, pour modifier les lignes de champ magnétique.
Le grand avantage de l'utilisation des aimants est de créer une configuration magnétique sans source de puissance électrique. Comme par ailleurs la puissance micro-onde est transmise au plasma par des guides d'ondes, l'ensemble de la source est à la masse, ce qui facilite l'intégration de ce type de source dans un processus industriel.
La puissance ainsi délivrée par le (ou les) émetteur(s) micro¬ onde PUHF est introduite dans l'enceinte 1 au moyen de guides d'ondes situés à l'extrémité du miroir magnétique.
A faible puissance, les champs électriques Ê(ω 0) et magnétique H(& 0) excités dans les guides sont essentiellement perpendiculaires à la direction du champ magnétique, ce qui permet la propagation de l'onde sous la forme du mode Whistler. Dans le miroir l'onde rencontre la condition de résonance ω 0 =2 πf0 = e BRES /m. Au voisinage de cette zone l'interaction onde-électrons devient résonnante et une partie importante de l'énergie de l'onde est transférée aux électrons sous la forme d'énergie cinétique perpendiculaire aux lignes de force du champ magnétique.
Du fait de ce gain en énergie, les électrons accélérés se trouvent piégés dans la configuration magnétique, ce qui augmente leur libre parcours moyen et assure une ionisation efficace du gaz dans un domaine de pression qui n'est pas accessible aux décharges classiques, où l'ionisation du gaz se fait par l'application d'un champ électrique statique.
Un autre avantage de l'utilisation du mode Whistler est d'éviter la limitation de la densité électronique du plasma ne, due à la charge d'espace par la condition :
1 7 I ι1/2 e ne / ε 0 m
Par exemple à la fréquence de 2,45 GHz, une densité de puissance de 10 à 20 w/cm2 permet d'obtenir avec un gaz d'argon à la pression de 2 à 5.10-4 mbar une densité voisine de 1012 p/cm3, soit environ 10 fois la densité fixée par la condition de coupure ωQ = ωp .
A plus forte puissance, l'augmentation de la densité entraîne une forte diminution de la vitesse de phase de l'onde dans la direction du champ magnétique et l'onde se propage perpendiculairement aux lignes magnétiques sous la forme du mode hybride inférieur. Pour ce régime de fonctionnement la densité du plasma est fixée par la relation de dispersion du mode hybride inférieur défini comme suit :
Figure imgf000017_0001
où cjpβ, i sont les pulsations plasma électronique et ionique, ω^ la pulsation cyclotronique électronique, m la masse de l'électron et de l'ion, k le nombre d'onde et /f sa composante le long du champ magnétique. Pour l'exemple considéré précédemment à la fréquence de 2,45 GHz, une densité de puissance de 100 à 200 W/cm2 permet d'obtenir des densités de l'ordre de 1013p / cm3, qui ne sont pas accessibles dans les décharges pour les mêmes pressions de travail.
L'énergie électromagnétique étant localisée à l'intérieur des guides d'ondes et, aux pressions de travail de la source, le mouvement des particules étant lié aux lignes magnétiques, les dimensions du plasma généré par chaque guide sont essentiellement déterminées par les dimensions de ce guide. L'association jointive de guides permet de générer un plan d'onde perpendiculaire au champ magnétique sur toute la surface des guides, d'obtenir la condition de résonance 2 πf0 -
Figure imgf000017_0002
/ m sur la largeur de cette surface et de créer une nappe de plasma dont les dimensions sont fixées par le nombre de guides associés ou le nombre de guides alimentés, comme expliqué ci-dessous :
. Ces guides peuvent être associés par leur grand côté a sous forme de rangées et colonnes, comme représenté sur al figure 5. C'est ce principe qui est utilisé pour le couplage de la puissance dans les sources schématisées sur les figures 1b et 1c, et 2b et 2c.
. Ces guides peuvent être associés par leur petit côté b, comme représenté sur la figure 6. Les coupleurs des sources schématisées sur les figures 7a à 7c et 8a à 8c et 9 utilisent ce principe. Cette méthode d'association de guides permet d'adapter la surface de la nappe de plasma générée dans la source aux dimensions des pièces à traiter et en particulier au cas des pièces de grandes dimensions. Par exemple à la fréquence de 2,45 GHz, une association par le grand côté de N = 24 guides standards (a = 8,6 cm, b = 4,3 cm) génère une nappe de plasma de 8,6 cm de hauteur et 100 cm de longueur et l'association de N = 12 de ces mêmes guides selon le petit côté génère une nappe de même longueur et de hauteur 4,3 cm.
La technique mise en oeuvre pour distribuer de façon uniforme la puissance micro-onde entre les guides du coupleur dépend de l'application retenue. Cette puissance est proportionnelle à la largeur de la nappe et donc aux dimensions des pièces à traiter. Cette puissance peut être fournie par exemple :
- par un ensemble d'émetteurs identiques de faible puissance PUHF - 1 KW de type magnétron, chaque magnétron alimentant via un adaptateur et une fenêtre étanche un guide du coupleur ;
- par un ensemble d'émetteurs identiques de moyenne puissance PUHF r 5 KW de type magnétron, chaque magnétron alimentant plusieurs guides du coupleur regroupés en modules UHF identiques, via un adaptateur, une division plan E et une fenêtre étanche ;
- par un émetteur de forte puissance PUHF > 50 Kw de type klystron et une répartition égale de cette puissance entre les guides du coupleur par les techniques classiques de division par coupleur 3 db ou par coupleurs à branches ("Branch Guide Couplers" en anglais) et d'adaptation automatique.
Une réalisation préférentielle de la source consiste à utiliser un coupleur avec des guides associés selon leur petit côté figures 7a à 7c et 8a à 8c et 9. Cette solution permet :
- de réduire le volume à magnétiser et de ce fait le volume des aimants permanents et des bobinages et le prix de la source ;
- de réduire la puissance micro-onde à mettre en oeuvre ;
- de faciliter la réalisation du coupleur en réduisant le nombre de guides à associer pour traiter une largeur de pièce donnée ;
- de faciliter la répartition uniforme de la puissance micro-onde entre les guides du coupleur en alimentant chacun de ces guides par un émetteur de type magnétron via un adaptateur ou en alimentant plusieurs guides du coupleur regroupés en modules UHF identiques via un "taper" E et H suivi d'un convertisseur de mode adapté au nombre des guides du module.
Les figures 1a à 1c et 2a à 2c montrent un exemple classique d'utilisation de ce type de sources pour le revêtement de pièces par pulvérisation de cible. Le gaz neutre (Ag, Xe, ...) introduit dans l'enceinte à vide est ionisé par l'onde et forme une nappe de plasma dont les dimensions sont fixées par celles du coupleur. Dans ce plasma les particules ions et électrons suivent les lignes magnétiques et interceptent la cible sur une largeur fixée par l'épanouissement des lignes de force et sur toute la longueur de la nappe de plasma. La cible (Ti, Cr, ...) est isolée électriquement de l'enceinte. L'application d'une tension négative par rapport au plasma entraîne un bombardement de la cible par les ions du plasma et l'émission d'un flux d'atomes qui se déposent sur la pièce à traiter.
Par rapport à la technique magnétron couramment utilisée pour ce procédé de revêtement, ce type de source offre de nombreux avantages :
- l'ionisation du gaz, la pulvérisation de la cible, la recombinaison des atomes de la cible sur la pièce à traiter sont très fortement découplées, ce qui donne une très grande souplesse dans la mise en oeuvre du procédé. La densité ionique n; dans la source est fixée par le débit de gaz To et la puissance micro-onde PUHF et la vitesse des ions Vj qui bombardent la cible par la tension de la cible Vc. La vitesse de dépôt sur la pièce qui est proportionnelle au flux d'ions sur la cible peut donc être contrôlée de façon indépendante par les trois paramètres To, PUHF> VC- Ceci perme par exemple d'optimiser le coefficient de "sputtering" des ions sur la cible par la tension cible Vc et d'optimiser la densité dans la source n; avec les paramètres To, et PUHF- D'autre part, dans ces sources les atomes neutres émis par la cible se recombinent sur la pièce à traiter dans une région qui n'est pas en regard du plasma. De ce fait, à flux d'ions constant délivré par la source, la pression dans le bâti de travail peut être abaissée par l'utilisation d'un pompage différentiel ;
- le mécanisme d'ionisation par l'onde utilisée permet, à flux d'ions donné sur la cible, de travailler avec des pressions plus faibles dans la source, ce qui limite la densité des gaz occlus dans le dépôt ; - le bilan en matière est amélioré car toute la surface de la cible est bombardée par la nappe de plasma. D'autre part, la cible peut être changée sans démontage de la source ou défiler devant le faisceau d'ions pour la mise en oeuvre d'un processus continu.
Le transfert d'énergie onde/particules qui fixe les propriétés du plasma se fait à travers les électrons. Ces sources fonctionnent donc avec tous les gaz, mélanges de gaz et gaz réactifs.
Pour l'obtention de dépôts métalliques de haute qualité, la contamination par les impuretés peut être réduite par l'utilisation d'un coupleur réalisé, au moins en partie, avec le matériau de la cible utilisée.
D'autre part, dans ces sources, la densité de plasma varie linéairement avec la densité de puissance UHF et peut approcher 1014 p / cm3 pour une densité de puissance de l'ordre de 1 KW / cm2 à la fréquence de 2,45 GHz, ce qui correspond à un flux d'ions voisin de 1020 / cm2/s. Pour ces régimes de fort flux, la cible, l'enceinte et le coupleur doivent être refroidis. Dans la solution proposée chacun de ces éléments peut être refroidi par une technique simple, bien connue de l'homme de l'art, de double paroi avec circulation de fluide refroidisseur à l'intérieur, contrôlé de façon indépendante et les fenêtres UHF placées à l'abri du bombardement du plasma.
Dans ce mode de fonctionnement de la source, les performances en densité de la nappe de plasma peuvent être utilisées pour la génération de faisceaux d'ions ou d'électrons. La figure 2d illustre une utilisation de cette source pur la production de faisceaux d'ions ou d'électrons. Dans ce cas la cible est supprimée et remplacée par deux électrodes d'extraction qui permettent selon la polarisation d'extraire les ions ou les électrons sous la forme d'un faisceau linéaire 17 dont la longueur est fixée par celle du coupleur.
Un autre mode de réalisation est représenté par les sources micro-ondes linéaires à "CUSP" (ou à "point de rebroussement"). Le schéma de principe de ce type de source utilisée pour le dépôt de couches métalliques sur des substrats est schématisé sur les figures 13a à 13c et 14a à 14c. Les figures 13a à 13c correspondent au cas où la configuration magnétique est créée par des bobinages. Les figures 14a à 14c au cas où celle-ci est créée par des aimants permanents. Sur ces figures, les éléments analogues à ceux des figures 1a à 1c et 2a à 2c sont représentés avec les mêmes références.
Une telle source utilise, comme la source à miroir magnétique décrite précédemment, le même mécanisme d'ionisation du gaz par l'onde, le même système de couplage par guides associés permettant d'obtenir un plan d'onde perpendiculaire au champ magnétique et la condition de résonance 2 πf0 = BRES / m sur toute la largeur de la nappe de plasma.
La particularité de ce type de source est que les courants qui parcourent les bobinages B-| et B2 (figure 13b) ou le vecteur aimantation dans les blocs d'aimants A-| et A2 (figure 14b) sont de signes opposés, ce qui permet de générer une configuration magnétique linéaire de type "CUSP". Cette configuration est caractérisée par une ligne de champ nul sur l'axe de symétrie de la configuration, un module du champ B* + B* = B2 qui croît en tous points autour de cet axe, quatre maxima du champ au droit des bobinages ou des aimants, deux sur l'axe Ox, BxMAX, deux dans le plan médian de la source
ByMAX. Les bobinages et les aimants sont dimensionnés pour satisfaire la condition
BXMAX- By AX > BRES - 2 π f 0 m / e
sur toute la largeur de la nappe de plasma.
A l'intérieur de cette condition les caractéristiques du "CUSP" peuvent varier en jouant sur les courants dans les bobinages, la distance entre les bobinages ou les aimants, par l'addition de pièces métalliques, disposées de manière connue de l'homme de l'art, pour modifier les lignes de champ magnétique.
Dans cette configuration les lignes de champ magnétique issues des guides d'ondes du coupleur interceptent les deux cibles 2 placées dans l'enceinte et sont soumises au bombardement du plasma (figures 7b et 8b). Ces cibles sont isolées électriquement. L'application d'un potentiel positif entraîne un bombardement ionique de ces cibles et l'émission d'un flux de neutres. En pénétrant dans le plasma, ces neutres sont ionisés par les électrons énergétiques créés par l'onde et forment un plasma d'ions métalliques de la composition de la cible. Ces ions en suivant les lignes de champ viennent se recombiner sur le substrat placé à l'extrémité du "CUSP" pour former un dépôt métallique dont la largeur est fixée par l'épanouissement des lignes magnétiques et la longueur par celle du coupleur.
En plus de la possibilité de réaliser des dépôts sur des substrats de grandes dimensions, ce type de source, de par son principe de fonctionnement, présente par rapport aux autres sources généralement utilisées plusieurs avantages importants :
- le mécanisme d'ionisation par l'onde élimine la pollution du dépôt liée à l'utilisation de cathode émissive et permet un fonctionnement de la source à basse pression, ce qui limite la densité des gaz occlus ; - la configuration magnétique à "CUSP" ajoute une nouvelle possibilité de contrôle de la nature et de la qualité du dépôt.
Ce dernier point est un élément important de la souplesse d'utilisation de ces sources. Le plasma qui assure le bombardement des cibles 2 et l'émission du flux d'atomes est généré par l'ionisation par l'onde d'un gaz porteur ou de vapeur métallique introduite dans l'enceinte. Les propriétés du dépôt sur le substrat sont fixées par les concentrations relatives des différentes espèces ioniques dans le plasma et les densités relatives des atomes neutres ou excités et des radicaux libres. Ces concentrations peuvent être contrôlées par des réglages indépendants :
- du flux ionique qui bombarde les cibles et qui dépend de la position, de la tension de polarisation et de la température de la cible, ou par la densité des lignes magnétiques interceptées par les cibles ;
- de la composition, du débit du ou des gaz porteurs et de leur point d'injection dans la source.
Par exemple pour les dépôts carbones la concentration en carbone peut être contrôlée par le flux d'ions sur des cibles en graphite, par le choix du gaz porteur hydrocarbures (méthane, propane, ...) oxydes de carbone (CO, CO2, ...) et l'injection indépendante localisée d'hydrogène, d'oxygène.
Ces sources fonctionnent également avec des cibles en matériaux réfractaires : oxydes d'uranium, oxydes d'aluminium, bore et ses composés Dans ce cas, le contrôle de la configuration magnétique permet de faire varier la densité des lignes magnétiques interceptées par les cibles et de ce fait la densité d'énergie déposée par le plasma et le flux de neutres réémis par la cible. Le contrôle de ce flux, du débit et de la nature du gaz porteur (azote, oxygène, ...) permet de modifier les propriétés du dépôt comme dans le cas des cibles métalliques.
L'absence de cathode émissive permet de faire fonctionner ces sources avec des gaz réactifs en régime permanent avec une fiabilité et une durée de vie remarquables.
Un autre mode de réalisation est représenté par les sources micro-ondes linéaires à configuration hybride. Une telle source, comme celles à miroir magnétique ou à "CUSP" décrites précédemment utilise le même mécanisme d'ionisation du gaz par l'onde et le même système de couplage de la puissance micro-onde au plasma.
La particularité de ce type de source réside dans la configuration magnétique. Cette configuration dite "HYBRIDE", schématisée sur la figure 15, est générée par la superposition :
- d'un champ magnétique à miroir By(x) créé par les deux bobinages B-j et B2 qui entourent l'enceinte à vide ;
- d'un champ magnétique transversal Bx(y) produit par les deux blocs d'aimants permanents Ai et A2 disposés de part et d'autre de l'enceinte à vide.
La propriété de cette configuration est que le lieu des points dans le plan xOy, où le module du champ magnétique |B|2 = B* + B2 ] est égal au champ magnétique résonnant jBJ = BRES = 2 πijnle, est une courbe fermée C contenue à l'intérieur de l'enceinte à vide. Comme les champs Bx et By dans le volume de l'enceinte sont indépendants de la direction longitudinale Oz, la condition de résonance I B | = BRES est satisfaite sur la même courbe fermée C dans tous les plans xOy de l'enceinte à vide et donc sur toute la surface obtenue par translation de cette courbe dans la direction Oz.
L'existence de cette surface de résonance fermée permet d'obtenir dans une telle source un plasma avec une population électronique très énergétique qui, par ionisations successives, épluche les atomes neutres du gaz ou de la vapeur métallique introduits dans l'enceinte. Les ions, une ou plusieurs fois chargés selon la valeur de la pression du gaz dans la source, qui sont générés dans cette configuration magnétique, sont extraits de l'enceinte à vide par les électrodes d'extraction situées à l'extrémité du miroir sous la forme d'un faisceau linéaire dont la longueur est fixée par celle du coupleur.
Les propriétés des surfaces de résonance fermées ont été utilisées avec succès pour la production de faisceaux d'ions multichargés circulaires dans les configurations magnétiques à symétrie de révolution.
La présente invention, grâce à l'utilisation d'une configuration magnétique linéaire et à la génération d'un plasma en forme de nappe par l'association de guides selon leur petit ou grand côté, généralise le concept des surfaces de résonance fermées à symétrie de révolution à des surfaces linéaires et permet d'obtenir des faisceaux d'ions linéaires de très grandes dimensions avec de fortes densités de courant.
Le domaine d'application de ces sources recouvre tous les domaines d'application des sources d'ions classiques : implantation ionique, dépôt sous assistance ionique L'avantage de ce type de source est de permettre la mise en oeuvre de ces procédés au niveau industriel grâce aux dimensions et aux performances du faisceau d'ions générés.

Claims

REVENDICATIONS
1. Source micro-onde linéaire pour le traitement de surfaces par plasma, comprenant :
- une enceinte étanche (1) ; - des moyens (B<j , B2 ; A-j, A2) pour créer un champ magnétique dans l'enceinte et générer une nappe de plasma (P) ;
- des moyens de couplage entre des moyens d'émission micro-onde et la nappe de plasma dans l'enceinte ;
- au moins une cible (2), constituée d'au moins un élément à déposer, isolée électriquement de l'enceinte et portée à une tension de polarisation (Vς) par rapport à la nappe de plasma (P) ;
- des moyens de pompage (3) pour faire le vide dans l'enceinte (1) ;
- des moyens d'injection de gaz (9) pour le contrôle des espèces ioniques de la nappe de plasma (P) ;
caractérisé en ce que :
- le champ magnétique possède un plan de symétrie confondu avec celui de la nappe de plasma (P) et celui de l'enceinte (1) ; - le champ magnétique est constant dans la direction de la largeur de la nappe de plasma, ce qui permet d'obtenir la condition de résonance 2 πf0 = e BRES / m sur toute la largeur de la nappe de plasma.
2. Source selon la revendication 1, caractérisé en ce que l'ensemble de la source est relié à la masse.
3. Source selon la revendication 1 , caractérisée en ce que l'enceinte (1) a une forme parallélépipédique.
4. Source selon la revendication 1 , caractérisée en ce que les moyens pour créer un champ magnétique comprennent des bobinages (B-|, B2) entourant l'enceinte (1).
5. Source selon la revendication 4, caractérisée en ce que la longueur des bobinages (B-j, B2) est supérieure à la longueur de l'enceinte (1) de manière à éliminer les effets de bord liés au retour du courant.
6. Source selon la revendication 1 , caractérisée en ce que les moyens pour créer un champ magnétique comprennent des blocs aimants permanents (A-j, A2) disposés de part et d'autre de l'enceinte (1).
7. Source selon la revendication 6, caractérisée en ce que les blocs aimants permanents (A<|, A2) sont prolongés au-delà de l'enceinte (1) pour éviter les effets de bord.
8. Source selon la revendication 1, caractérisée en ce que les moyens de couplage comprennent des guides d'ondes identiques associés selon leur grand ou petit côté pour générer un pian d'onde perpendiculaire au champ magnétique et répartir la puissance micro-onde de manière uniforme sur la largeur de la nappe de plasma.
9. Source selon la revendication 1 , caractérisée en ce que la fréquence du champ électromagnétique produit à l'intérieur de l'enceinte est située dans la plage 1 GHz - 10 GHz.
10. Source selon la revendication 8, caractérisée en ce que les guides d'ondes sont réalisés, au moins partiellement en un matériau qui est celui de la cible.
11. Source selon la revendication 1, caractérisée en ce qu'elle présente une configuration magnétique plane de type miroir comprenant deux ensembles de bobinages (B<| , B2) identiques parcourus par des courants égaux (I-|, I2) et de même sens, ou de deux blocs d'aimants (A-j, A2) identiques évidés dans leur partie centrale, disposés de part et d'autre de l'enceinte (1), le champ magnétique présentant deux maxima BMAX et un minimum B jN situé entre ces maxima, la condition B^AX > BRES > BM)N étant satisfaite sur toute la largeur de la nappe de plasma, BRES étant la valeur du champ magnétique pour laquelle la pulsation gyromagnétique de l'électron est égale à la pulsation de l'onde électromagnétique utilisée pour créer le plasma.
12. Source selon la revendication 1, caractérisé en ce qu'elle présente une configuration magnétique plane à "CUSP" dans laquelle les courants (I-|, I2) qui parcourent les bobinages (B<|, B2) ou le vecteur aimantation dans les blocs d'aimants (A-|, A2) sont de signes opposés, les bobinages et les aimants étant dimensionnés pour satisfaire la condition BXMAX, ByMAX > BRES SUΓ toute la largeur de la nappe de plasma.
13. Source selon la revendication 1, caractérisé en ce qu'elle présente une configuration magnétique hybride générée par la superposition : - d'un champ magnétique à miroir créé par deux bobinages (B-|, B2) qui entourent l'enceinte (1) ;
- d'un champ magnétique transversal produit par deux blocs d'aimants permanents (A-j, A2) disposés de part et d'autre de l'enceinte (1).
14. Source selon l'une quelconque des revendications 1 à 13, caractérisée en ce que la configuration magnétique génère dans le plasma une surface plane où la condition de résonance I B | = BRES est satisfaite en tous les points de cette surface.
15. Source selon la revendication 11, caractérisée en ce qu'elle est utilisée pour réaliser un revêtement de surface par pulvérisation.
16. Source selon la revendication 12, caractérisé en ce qu'elle est utilisée pour réaliser un dépôt de couches minces métalliques.
17. Source selon l'une quelconque des revendications 13 ou 14, caractérisée en ce qu'elle est utilisée pour réaliser de l'implantation et de l'assistance ionique.
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