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On appelle joints d'Oldham, ou joints tournevis, les accouplements dans lesquels deux disques d'accouplement sont reliés entre eux par un troi- sième disque, que l'on peut appeler disque à croisillon. La caractéristique essentielle d'un tel joint tournevis réside dans le fait que le disque à croisillon est guidé diamétralement sur chacun des deux disques d'accouple- ment par une nervure glissant dans un guidage et que les deux guidages dia- métraux sont perpendiculaires l'un à l'autre.. Il importe peu que le disque à croisillon porte les guidages ou les nervures. On a utilisé jusqu'ici de tels joints pour accoupler deux arbres non alignés, c'est-à-dire décalés parallèlement l'un par rapport à l'autre.
L'invention repose sur le fait que le disque à croisillon exécute un mouvement excentrique propre dont l'excentricité dépend du décalage entre les deux disques d'accouplement.
Partant de cette constatation, l'invention consiste à réaliser un mécanisme à excentrique constitué d'une manière analogue à un accouplement d'Oldham, dans lequel la course excentrique est engendrée par le mouvement du disque à croisillon lorsque les disques d'accouplement sont décalés radia- lement l'un par rapport à l'autre. Ces mécanismes à excentrique ont de nom- breux domaines d'application, par exemple dans les machines-outils, les pom- pes et les appareils de commande les plus variés
Alors que dans les dispositifs à excentrique habituels, le réglage de l'excentricité pendant le mouvement exigeait une construction compliquée, l'invention permet de faire ce réglage de la manière la plus simple.
Un mé- canisme excentrique à croisillons procure en outre d'autres avantages impor- tants par rapport aux excentriques simples, On peut l'équilibrer de la maniè- re qui sera décrite plus loin. Il effectue deux courses aller-retour à cha- que tour, de sorte qu'on obtient le nombre de courses désiré avec une vitesse de rotation réduite de moitié ; la distance de réglage de l'excentricité est égale à l'amplitude de la course, tandis qu'elle n'est que la moitié de cette amplitude dansles excentriques habituels, on peut donc effectuer un réglage plus précis et plus fin de l'excentricité.
La description qui va suivre en regard des dessins annexés à titre d'exemples non limitatifs fera bien comprendre comment l'invention peut être réalisée pratiquement*
Les figures 1 et 2 représentent, vue de pfil et de face respec- tivement, un accouplement d'Oldham.
Les figures 3 à 7 représentent diverses phases du mouvement du dis- que à croisillon de l'accouplement représenté sur les figures 1 et 2.
Les figures 8 et 9 représentent, de profil et de face, un mécanis- me selon l'invention statiquement équilibré et réglé pour une excentricité nulle.
Les figures 10 et 11 représentent le même mécanisme réglé pour l'ex- centricité maximum.
Les figures 12 et 13 représentent, respectivement de face, et en coupe suivant la ligne A-B de la figure 12, un mode de réalisation avantageux d'un disque à croisillon.
La figure 14 représente schématiquement l'application d'un méca- nisme selon l'invention à la commande d'une pompe à deux pistons.
L'accouplement représenté sur les figures 1 et 2 se compose de deux disques d'accouplement 1, 3 entre lesquels est placé un disque à croisillon 2 muni de deux nervures de guidage à angle droit l'une de l'autre 4,5. La ner- vure 4 pénètre dans une rainure de guidage 4' du disque 1, tandis que la ner-
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vure 5 est guidée dans une rainure 5' du disque 3. La position du palier 6 du disque à croisillon 2 est réglable dans la direction radiale au moyen d'une tige filetée 7.
Les figures 3 à 7 représentent le mouvement du disque à croisillon 2 pendant une rotation de 180 lorsque les axes des deux disques d'accouple- ment 1 et 3 ont été décalés de la distance a b au moyen de la tige de régla- ge 7.Comme on le comprend immédiatement, le centre K du disque à croisillon 2 se trouve, dans toutes les positions des disques d'accouplement 1 et 3, au point de croisement des deux rainures de guidage 4' et 5'. Les figures 3 à 7 montrent quependant une rotation de 180 des disques T'et 3, le point K décrit un cercle. Le centre M de ce cercle se trouve exactement au milieu entre les centres des deux disques 1 et 3 décalés l'un par rapport à l'autre de la distance a b.
Après une rotation de 90 (figure 5) le disque à croisil- lon 2 a déjà effectué sa course excentrique maximum et reveint à sa position de départ (figure 3) après une nouvelle rotation de 90 (figure 7). Ainsi, au cours d'une rotation de 180 , le disque à croisillon 2 effectue une cour- se aller-retour complète d'excentricité a b, c'est-à-dire égale à la distance qui sépare les axes des deux disques d'accouplement 1 et 3. De 180 et 360 , le disque à croisillon 2 effectue une nouvelle course égale. Donc, pour une révolution complète du système 1 - 2 - 3, on obtient deux courses eoentri- ques du disque 2, dont l'amplitude est égale à la distance de réglage.
Cette propriété cinématique permet, comme on va l'expliquer ci-après au moyen des figures 8 à !le l'équilibrage statique du disque à croisillon à mouvement excentrique, équilibrage qui ne serait possible dans les mécanismes à excentrique ordinaires qu'avec de très grandes difficultés.
Le mécanisme représenté sur les figures 8 à 11 se compose de deux systèmes à croisillon 1-2-3 et l'-2'-3' du même genre que celui représenté sur les figures 1 et 2. Cependant, les disques 3 et l' sont décalés angulai- rement de 90 l'un par rapport à l'autre et sont solidaires l'un{de l'autre.
Le palier commun 6 peut être déplacé raidalement au moyen de la tige 7 en vue du réglage de l'excentricité. En considérant la cinématique de ce système double, on constate que les déplacements exqentriques des disques à croisil- lon 10 et 10' sont toujours en sens inverses l'un de'loutre. Lorsque l'un d'eux (2) prend la position de la figure 3, l'autre (2') vient dans la posi- tion de la figure 5. La position du . disque à croisillon 2 représentée sur la figure 4 correspond à la position représentée sur la figure 6 du disque à croisillon 2'. Grâce à ces mouvements inverses, les forces de déséquilibre variables avec la course se compensent et cela quelle que soit l'excentricité.
Le mouvement excentrique peut être emprunté à l'un des deux disques 2 et 2' ou à tous les deux.
Sur le disque à croisillon 8 représenté sur les figures 12 et 13, les guidages des deux nervures formées sur les disques d'accouplement 9 et 9' ne sont pas constitués par des rainures mais.par des galets 10, 10', 11 , 11'.
Le frottement est ainsi considérablement diminué et le rendement du mécanisme augmenté. Suivant un mode de réalisation particulièrement avantageux, le dis- que à croisillon 8 est pourvu d'axes 12, 12', 13, 13' qui le traversent.et qui sont disposés aux quatre sommets d'un carré. Ces axes portent de chaque côté du croisillon 8 quatre galets désignés par 10, 10' d'un côté 11, 11' de l'autre.
De-cette manière on peut utiliser de chaque côté du croisillon 8 un de deux guidages croisés entres les galets 10 et les galets 10' d'une part et entre les galets 11 et les galets 11' d'autre parto
Dans l'exemple d'application représenté sur la figure 14 on utilise comme sur les figures 8 à 11 deux systèmes à croisillon 1-2-3 et l'-2'-3' tra- vaillant en sens inverses l'un de l'autre et dont l'excentricité est réglable en commun de la manière décrite au moyen de la tige filetée 7 agissant sur 1
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le palier 6. Chacun des disques à croisillon 2 et 2' porte un palier de tê- te de bielle 14 ou 14' pour-une bielle 16 ou 16' articulée avec le piston de pompe 15 ou 15'.Les pistons 15 et 15' travaillent en sens inverses avec des courses égales pouvant être -réglées et même annulées au moyen de la tige 7.
A chaque tour de l'arbre moteur 17, chacun des pistons 15 et 15' effectue deux courses aller-retour, de sorte qu'avec une vitesse de rotation relati- vement petite on obtient un grand débit volumétrique.
Il va de soi{que, sans sortir du cadre de la présente invention, on peut apporter des modifications aux dispositifs décrits et qu'ils sont susceptibles de beaucoup d'autres applications très avantageusement.