ES2253515T3

ES2253515T3 - Laseres de fibra de banda estrecha y alta potencia.

Info

Publication number: ES2253515T3
Application number: ES02708349T
Authority: ES
Inventors: Domenico Bonaccini; Wolfgang Hackenberg
Original assignee: Europaische Organisation fur Astronomische Forschung in der sudlichen Hemisphare
Current assignee: Europaische Organisation fur Astronomische Forschung in der sudlichen Hemisphare
Priority date: 2001-03-14
Filing date: 2002-03-07
Publication date: 2006-06-01
Anticipated expiration: 2022-03-07
Also published as: DE60208168D1; US7113524B2; EP1371118B1; WO2002073754A2; DE60208168T2; WO2002073754A3; AU2002242722B2; HK1058728A1; RU2269849C2; CA2439868A1; DK1371118T3; CN1528035A; ATE313865T1; RU2003130269A; EP1371118A2; EP1241746A1; US20040086004A1; CN1245787C; JP2004533005A

Abstract

Una fibra láser que comprende una fibra para guiar luz (3) que tiene un medio activo, un láser como fuente de bombeo (1) y un primer par de rejillas de Bragg (6, 8) que forman un primer resonador (4), en el que el primer par de rejillas de Bragg (6, 8) resuena la bomba láser (1) y se proporciona un segundo par de rejillas de Bragg (7, 9) que forma un segundo resonador (5) y resuena a la longitud de onda de salida de la fibra láser, que se caracteriza en que: el segundo par de rejillas de Bragg (7, 9) es reflectivo para los primeros componentes Stokes de la luz dispersada Raman y transmisivo para los componentes dispersados Brillouin, de forma que los componentes dispersados Brillouin abandonan el segundo resonador (5) sin resonar o formar el láser.

Description

Láseres de fibra de banda estrecha y alta potencia.

La invención se refiere a un procedimiento para obtener cavidades resonadoras de fibra para un láser de fibra de banda estrecha de alta energía usando fibras cortas y suprimiendo la Dispersión Estimulada Brillouin.

Además, la invención se refiere a la aplicación de los esquemas del resonador anteriormente mencionado a los láseres de fibra Raman dopados con hidrógeno, añadiendo de esta manera la posibilidad de formar el láser en un intervalo de longitudes de onda extendido. El uso de hidrógeno como medio de fibra Raman asegura que se cubre el intervalo de longitudes de onda más amplia para una bomba de láser dada.

La invención se refiere incluso de manera adicional a la producción de láseres de fibra de longitud de onda múltiple bien con una bomba única o con bombas múltiples.

En la actualidad, los láseres en estado sólido de banda estrecha están disponibles únicamente a longitudes de onda discretas muy dispersas para los intervalos de energía de interés. Los láseres de diodos pueden producir líneas de emisión únicamente en ventanas estrechas del espectro debido a su auténtica naturaleza cuántica.

El procedimiento usual para obtener longitudes de onda laséricas que no se alcanzan de manera directa por los láseres de diodos es usar los láseres de diodos como bombas que iluminan un medio lasérico. La absorción y el espectro de fluorescencia del medio lasérico se compensan en longitud de onda, de tal manera que la energía de la bomba se adsorbe y a continuación se estimula-emite a una longitud de onda diferente, definida por una cavidad del resonador o mediante un láser semilla en un amplificador de fibra para láser. La eficiencia del procedimiento puede alcanzar niveles del 30 al 40%, estando muy mejorada si el medio lasérico está en una cavidad resonadora.

Los materiales cristalinos amplificadores del láser, bien en masa o como dopantes en núcleos de fibra, pueden extender el intervalo cubierto por la longitud de onda de los láser de energía, pero de nuevo únicamente para las longitudes de onda dispersas y discretas asociadas con las transiciones atómicas de los elementos laséricos, normalmente iones de tierras raras embebidos en un medio huésped.

En años recientes, se han usado los núcleos de fibra guiaondas (modo único) como huéspedes para los materiales laséricos. Existen numerosas ventajas en el uso de un guiaondas de fibra, entre las que se incluyen la concentración extremadamente elevada de la energía de la bomba, por ejemplo, una onda continua de 1W (CW) de energía de bomba se corresponde con una densidad de 5 MW/cm^{2} en una fibra con núcleo de 5 micrómetros

Dicha alta concentración permite explotar de manera muy eficiente los efectos no lineales en la fibra tales como el efecto Raman estimulado, con eficiencias informadas de conversión comprendidas en el intervalo del 40 al 80%. En el efecto Raman, la energía procedente de los fotones de las bombas de láser se transfieren a las bandas de vibración de los átomos o moléculas del material lasérico. El expectro de absorción de las bandas de vibración es extremadamente amplio, en comparación con el medio lasérico normal (en el intervalo de nm). La pérdida de energía para excitar las bandas de vibración se sustrae de los fotones de la bomba, que consigue longitudes de onda con desplazamiento al rojo. Si el medio lasérico Raman es un cristal Raman insertado en un espacio libre de la cavidad del resonador, la anchura de banda de la línea láser emitida se determina por las propiedades de la cavidad y en principio no existen limitaciones en la anchura de raya. Sin embargo, entre otras razones los efectos térmicos en el cristal Raman limitan la consecución de láseres de alta energía, mientras que esto no es un límite en las fibras ópticas. En años recientes, se han desarrollado fibras Raman de germanosilicato (con núcleos puros o dopados) y están ya en el mercado amplificadores de fibra Raman de línea amplia, que aumenta hasta decenas de watios CW para la región del infrarrojo cercano. Se ha demostrado el uso de hidrógeno como medio Raman en el espacio libre de alta presión (100 bar, 10^{7} N/m^{2}) en cavidades de alta finura.

El problema fundamental de los láser de fibra Raman es que ya no pueden conducir láseres de alta energía con anchura de raya estrecha. Esto resulta por tanto una limitación muy importante en aplicaciones comerciales de láseres energéticos. Los láseres de diodo para bombeo de banda ancha no son el problema, pero hasta esta invención, el resonador de banda estrecha lo ha sido.

Con el láser de anchura de raya estrecha en la fibra guiaondas, un efecto competitivo no lineal, la dispersión estimulada Brillouin (SBS), extrae energía de los fotones de láser creando fonones, u ondas acústicas estacionarias en el vidrio. La onda estacionaria crea una rejilla de densidades que puede rechazar de forma muy eficiente hasta el 80% de la energía de láser en la fibra. Los parámetros que regulan estos procesos no lineales de dispersión Raman estimulada y de dispersión Brillouin estimulada en el guiaondas son similares: longitud del diámetro de la fibra de modo de campo efectivo y la anchura de raya. El resonador de fibra que envía hacia delante y hacia atrás la radiación láser, incrementa la densidad de energía en un factor proporcionar a la finura de la cavidad. La estimulación de la densidad energética incrementa la eficiencia de los procesos Raman y Brillouin. A medida que la anchura de raya del láser se estrecha, el proceso de dispersión estimulada Brillouin se vuelve muy eficiente, habitualmente 100 veces más efectiva que el proceso Raman, y se vuelve imposible un láser de fibra convencional con anchura de raya estrecha de alta energía. Esta es la razón principal del fallo de los pocos diseños que se han intentado.

Por otra parte, si se pueden producir láseres Raman de fibra en estado sólido con anchura de línea estrecha basados en un medio con elevado recubrimiento de longitudes de onda Raman, muestran el potencial de un recubrimiento útil para casi todo el ancho de banda, incluso con las bombas de láser de diodo que existen en la actualidad.

Es importante tener en cuenta que los efectos no lineales Raman y Brillouin se diferencian también por el desplazamiento de longitudes de onda que introducen en los fotones láser. Esto se aprovecha en este diseño de un resonador de fibra láser innovador, para conseguir elevadas eficiencias de conversión en láseres de alta energía de anchura de raya estrecha.

Se puede producir una cavidad de fibra láser inscribiendo por ejemplo rejillas de Bragg. Estas se inscriben en el núcleo de vidrio de la fibra y en la actualidad pueden producir cavidades de finura extremadamente elevada con anchuras de rayas de hasta 10 kHz. Se consigue una sintonización precisa ensanchando los períodos de las rejillas de Bragg en el extremo del resonador, tanto de forma mecánica como térmica. Se puede anclar un servocontrol en una longitud de onda de referencia, estabilizando la frecuencia de salida.

Para estimular la producción de rejillas de Bragg de fibra, las fibras se dopan con hidrógeno mediante un proceso de difusión. Para clarificar más adelante una de las reivindicaciones de la invención, se tiene en cuenta que las moléculas de hidrógeno en el vidrio se comportan como si el gas estuviera a alta presión, ensanchando mucho el perfil
Raman.

De la Patente de los Estados Unidos U. S. 6.041.070 se conoce un láser de fibra o amplificador de fibra, que usa el bombeo resonante del medio de ganancia proporcionando un resonador de bomba que establece una cavidad resonadora a la longitud de onda de la bomba, que incluye, el medio de ganancia bombeado. El resonador de bomba puede ser del tipo de construcción de retroalimentación distribuida (DFB) o un reflector Bragg distribuido (DBR), y se puede combinar con un aparato de reflexión de la señal del tipo de construcción tanto DFB como DBR, que proporciona una oscilación con la deseada longitud de onda de salida del láser. Los láseres bombeados resonantes se pueden disponer en serie para conseguir un aparato láser con una longitud de onda de salida que se puede seleccionar. Cada una de las diferentes etapas del láser proporciona resonancia para una bomba de longitud de onda diferente, y cada una proporciona resonancia para una señal con longitud de onda diferente. De esta forma, una entrada concreta de bomba de longitud de onda en la disposición en serie únicamente resuena en una de las etapas láser, y por tanto solo bombea el medio de ganancia de dicha etapa, permitiendo la salida de su señal con longitud de onda única. Las señales de salida procedentes de cada etapa láser se pueden acoplar fuera de la disposición en serie con acopladores ópticos selectivos de la longitud de onda, asociado cada uno con una etapa láser diferente.

De la Solicitud de Patente Europea EP 0 784 217 A1 se conoce un láser de fibra Raman que emite a las longitudes de onda de 1,24 \mum y 1,48 \mum y realiza la estimulación de la conversión de radiación en dispersión Raman de forma eficiente. El láser que emite a una longitud de onda de 1,24 \mum comprende una fuente de bombeo, una fibra para guiar luz que contiene P_{2}O_{5} en cantidad de 1 a 30 en porcentaje molar, porciones de una fibra para guía de luz que contiene GeO_{2} en cantidad de 11 a 39% en moles y rejillas Bragg de fibra óptica. La rejilla en el extremo de la bomba forma el reflector distribuido blanco de un resonador óptico para un primer componente Stokes. La segunda rejilla forma el reflector distribuido de salida de dicho resonador. El primer componente Stokes se deriva en la salida. En el láser de fibra Raman que emite a la longitud de onda de 1,48 \mum se deriva un segundo componente Stokes. La variación en el índice de refracción de una parte de la fibra que guía la luz se consigue dirigiendo sobre ella una radiación láser que tenga una longitud de onda comprendida entre 270 y 290 nm que pasa a través de un polímero de protección que blinda la fibra de guía de luz.

Los principales inconvenientes de los láseres de fibra (Raman) descritos más arriba, son especialmente la anchura de raya amplia, el recubrimiento restringido de longitudes de onda, que está limitado a dos longitudes de onda discretas. Además, las ganancias de los componentes Stokes segundo y sexto son relativamente bajas debido a la baja eficiencia de la dispersión Raman de orden alto, lo que lleva a una extracción de baja energía en el láser.

Por tanto, el objeto de la invención es proporcionar un láser de fibra de energía relativamente alta y anchura de banda estrecha con un recubrimiento de longitudes de onda extendido en las regiones espectrales del visible e infrarrojo cercano.

Es otro objeto de la invención mejorar la anchura de la región espectral lasérica disponible para un láser de fibra Raman con la posibilidad de salidas láser de línea múltiple.

Otro objeto más es la mejora de la ganancia de la dispersión estimulada Raman para obtener una energía lasérica elevada en la fibra dopada.

Estos objetivos se consiguen mediante un láser de fibra de acuerdo con la reivindicación 1. Se definen en las reivindicaciones adjuntas más desarrollos de la fibra láser de la invención.

El láser de fibra de la invención comprende una guía de fibra de luz dopada con hidrógeno molecular y con al menos dos resonadores de la bomba de láser y la longitud de onda lasérica deseada, comprendiendo cada una dos rejillas Bragg que se ajustan de forma independiente. Mejorando la dispersión Raman estimulada (SRS) y suprimiendo la dispersión estimulada Brillouin competidora (SBS) se puede obtener un láser de potencia Raman de banda estrecha y alta energía con un recubrimiento casi completo de longitudes de onda en la región del espectro del visible e infrarrojo cercano.

Las aplicaciones del láser de fibra de longitud de onda única que es parte de esta invención se encuentran por ejemplo en espectroscopia, cirugía selectiva de precisión, guía estelar lasérica para óptica adaptativa, y en sistemas LIDAR.

La invención se puede comprender más fácilmente estudiando los dibujos adjuntos, en los que

Fig. 1 muestra un diagrama de la posible región de longitudes de onda que cubre un láser de fibra Raman de 1^{er} orden Stokes, de acuerdo con la invención,

Fig. 2 muestra una primera forma de realización de un láser de fibra Raman de acuerdo con la invención,

Fig.3 muestra una segunda forma de realización de un láser de fibra Raman de acuerdo con la invención,

Fig.4 muestra una tercera forma de realización de un láser de fibra Raman de acuerdo con la invención.

La Fig. 1 muestra un diagrama del espectro del visible y del infrarrojo cercano con el recubrimiento de longitudes de onda de un láser de fibra Raman con hidrógeno de acuerdo con la invención. La longitud de onda se da en nm.

La parte superior del diagrama muestra las líneas espectrales de los láseres de bomba de diodo más habituales adecuadas para bombear el láser de fibra Raman de la invención. Cada una de las líneas espectrales pertenece a una fuente diferente de bombeo. Incluyendo el doblado de frecuencias, el intervalo de longitudes de ondas cubiertos por las bombas está comprendido entre 400 nm y 1700 nm.

La parte inferior del diagrama muestra los correspondientes desplazamientos al rojo y líneas espectrales ampliadas de un láser Raman de Stokes de 1^{er} orden cargado con hidrógeno de la invención, que se dopa con hidrógeno molecular a alta presión. Cada banda de longitud de onda de salida se corresponde con una de las bombas fuente anterior. El conjunto de bombas fuente no se limita a los ejemplos dados más arriba, se puede cubrir el espectro completo de longitudes de onda con las bombas apropiadas.

El ensanchamiento y desplazamiento hacia el rojo de las líneas espectrales de salida se generan por el efecto Raman en interacción con el hidrógeno molecular dopado en la fibra de guía de luz. Se puede introducir el hidrógeno en el interior de la fibra por ejemplo mediante un procedimiento de difusión en atmósfera de H_{2} bajo presiones superiores a 100 bar (10^{7} N/m^{2}). Se pueden mantener permanentemente las moléculas de hidrógeno mediante un recubrimiento externo de la fibra formado por una capa de metal o carbono. Por otra parte, la fibra puede mantenerse en una célula de hidrógeno apropiadamente pequeña donde los extremos de la fibra están sellados en el interior de la célula.

La Fig. 2 muestra una primera forma de realización de una fibra láser Raman de la invención dopada con H_{2}. La fibra de láser Raman comprende una bomba láser de frecuencia doble 1 que emite a una longitud de onda de 947,2 nm. La bomba fuente está basada en una bomba de diodo láser de cristal de neodimio. Un aislante 2 alimenta la luz a la longitud de onda única de 473,6 nm al interior de una fibra para guiar luz 3. La fibra para guiar luz 3 es una fibra de modo único. La longitud de la fibra es del orden de 10 a 100 m, de forma que es significativamente más corta que las fibras de láseres Raman convencionales que alcanzan una longitud de 1000 m y más.

El láser de fibra Raman comprende además dos resonadores 4 y 5, constituido cada uno por una primera rejilla de Bragg 6 y 8, y una segunda rejilla de Bragg 7 y 9, donde las rejillas de Bragg 6, 7 y 8 forman reflectores altos de los resonadores ópticos 4 y 5, mientras que la rejilla de Bragg 9 está conformada como un acoplador secundario.

En la primera forma de realización de la fibra láser Raman de la invención que se muestra en la Fig., 2, la longitud de onda deseada que se acopla con el acoplador de salida 9 es la de la línea D2 del sodio a 589,0 nm.

La siguiente tabla muestra una relación de las características de las partes de la primera forma de realización de la fibra láser Raman.

Bomba	Longitud de onda (en el aire)	473,6 nm
	Potencia	15 W
	Ancho de línea	1 nm
Fibra dopada con hidrógeno	Material del núcleo	Sílice fundida
	Diámetro del campo de modo	3,5 \mum
	Conservación de la polarización	Sí

(Continuación)

rejillas de Bragg 6 y 8	Longitud de onda central	473,6 nm
	Ancho de banda	1,0 nm
	Reflectividad	99%
rejillas de Bragg 7 y 9	Longitud de onda central	589,0 nm
	Ancho de banda	0,6 nm
	Reflectividad	99% (reflector alto)
		90% (acoplador de salida)

El segundo resonador 5, que comprende el acoplador de salida 9 y un reflector alto 7, resuena la ganancia desplazada hacia el rojo del primer componente Stokes de la longitud de onda dispersa Raman. De acuerdo con la invención, las rejillas de Bragg 7 y 9 son reflectivas en el primer componente Stokes de la luz dispersa Raman, y son transmisivas para los componentes dispersos Brillouin. De esta forma, la longitud de onda de la dispersión Raman Stokes resuena y comienza a formar el láser, mientras que los componentes Brillouin dejan el resonador sin resonar o formar el láser.

Este es elemento clave de la parte de la invención de los resonadores de fibra de banda estrecha de alta energía. Sin este elemento clave, la ganancia dispersada estimulada Brillouin es dominante sobre la ganancia Raman, por ejemplo, en sílice fundida en un factor de \approx 20. Un aumento en factores más altos en la ganancia de la dispersión estimulada Raman sobre la ganancia de la dispersión estimulada Brillouin en posible en la actualidad con rejillas de Bragg diseñadas de acuerdo con la invención con finuras de hasta 10^{4}.

En este ejemplo de forma de realización, la constante de ganancia Raman de la sílice fundida dopara con hidrógeno a 473,6 nm es de g_{R,0} = 9,3 x 10^{-14} m/W. La constante de ganancia de la dispersión estimulada Brillouin a 589 nm es de g_{B,0} = 9,3 x 10^{-11} m/W para una fibra de sílice fundida con conservación de la polarización y bomba de luz de banda estrecha. Para una anchura de línea de 0,5 GHz a 589 nm, la constante de ganancia de la dispersión estimulada Brillouin se reduce en un factor de aproximadamente 5. De esta forma, la relación g_{B,0}/g_{R,0} es aquí de aproximadamente 100, con un dominio de la dispersión estimulada Brillouin. Los fotones Raman Stokes 1 ven una longitud efectiva de la fibra más larga que los fotones Brillouin, en un factor proporcional a la finura. Esto es debido a que los fotones Brillouin no se reflejan en las rejillas de Bragg, por tanto no resuenan. Esto permite un inversión de la situación natural, haciendo que la ganancia Raman efectiva sea mayor que la ganancia Brillouin. Esto permite una operación de banda estrecha y alta energía de la fibra láser.

El afinado y ajustado del láser se puede conseguir usando ondímetros u otros sensores de frecuencia de onda para impulsar un servocontrol para ajustar la frecuencia lasérica. El servocontrol actuará ensanchando los periodos de las rejillas de Bragg de forma tanto térmica como mecánica. Se debe tener en cuenta que este esquema es modular, y se puede extender a láseres de longitud de onda múltiple.

La Fig. 3 muestra una segunda forma de realización de un láser de fibra Raman de acuerdo con la invención.

El objetivo de la segunda forma de realización es demostrar que se pueden elegir diferentes esquemas de bombas para la misma frecuencia de salida, dependiendo de los niveles de energía de salida deseados.

Se usa para bombear una bomba fuente de diodo láser infrarrojo 1 con longitud de onda de 792,0 nm. La luz de la bomba fuente se alimente a la fibra para guiar luz de modo único 3 mediante el aislante 2. La fibra se puede diseñar de la misma forma que se describe en la primera forma de realización.

Esta forma de realización comprende dos resonadores entrelazados 4 y 5, cada uno comprende dos rejillas de Bragg 6, 8 y 7, 9, en la que la primera rejilla de Bragg 7 del segundo resonador 5, que resuena los componentes de Stokes, se coloca entre la primera rejilla de Bragg 6 y la segunda rejilla de Bragg 8 de la bomba del resonador 4.

Un segundo generador harmónico 10 genera la deseada longitud de onda de 589,0 nm procedente del Stokes Raman de primer orden, que resuena a una longitud de onda de 1178,0 nm mediante el uso de un divisor de haz dicroico 11. Una lente de emparejamiento de modo 12 es necesaria entre la rejilla de Bragg 8 y el segundo generador harmónico 10 para procesar el haz láser.

La Fig. 4 muestra una tercera forma de realización de un láser de fibra Raman de acuerdo con la invención. En lugar de una fibra de modo único dopada con hidrógeno, se usa un láser Raman de germaniosilicato de frecuencia doble bombeado en el infrarrojo en el interior de la cavidad para la longitud de onda de 589,0 nm utilizado rejillas de Bragg específicas tanto para la bomba como para la onda Stokes de primer orden. La bomba fuente 1 puede ser de forma específica una fibra láser dopada con iterbio que emite a 1113,7 nm.

La estructura básica del láser Raman es similar a la estructura descrita en la forma de realización que se muestra en la Fig. 3. El objetivo de la tercera forma de realización es demostrar la versatilidad del esquema de rejillas de Bragg inventado, que se puede usar con diferentes dopantes de fibras, para diferentes intervalos de longitudes de onda de bombeo.

La invención no se restringe a las formas de realización descritas anteriormente, sino que, por ejemplo, también se puede aplicar a más conjuntos de rejillas de Bragg que forman resonadores adicionales para salidas de láser multilínea desde una sola fibra.

De hecho, la característica de hacer resonar únicamente una sola longitud de onda puede extenderse de forma adicional para producir resonadores láser de longitud de onda múltiple en la misma fibra. Esto es realista, ya que los resonadores de fibra de modo único están virtualmente libres de alineamiento. Se pueden grabar reflectores de Bragg para diferentes longitudes de onda en diferentes secciones de la misma fibra, y las longitudes de onda resonantes no reflejadas se transmiten en cada rejilla de Bragg. Las cavidades resonantes tendrán una geométrica de la cubierta externa, y se afinarán en cascada alargando los periodos de las rejilla de Bragg, tanto térmica como mecánicamente. Se tiene que adoptar un algoritmo de control modular global que es bastante habitual en la teoría del servo control. Los ondímetros o sensores de frecuencia impulsarán el servocontrol para ajustar la frecuencia del láser.

Puesto que la ganancia Raman con hidrógeno en vidrio es muy amplia, una única bomba puede servir diferentes longitud de onda comprendidas en el perfil de ganancia Raman. Por otra parte, también son posibles esquemas de bombas múltiples, para extender los intervalos de líneas emitidas.

Se encuentran ejemplos importantes de aplicaciones del láser de fibra de alta energía de banda estrecha multilínea en la espectroscopía multilínea, por ejemplo, en la selección de ADN, en la que se necesitan a la vez cuatro láseres con longitud de onda en el visible; o en telecomunicaciones, donde los canales de transmisión múltiple de alta energía reducen la complejidad del transmisor; o, en la industria de pantallas gigantes, en las que se requiere el sistema RGB o de colores equivalentes.

Claims

1. Una fibra láser que comprende una fibra para guiar luz (3) que tiene un medio activo, un láser como fuente de bombeo (1) y un primer par de rejillas de Bragg (6, 8) que forman un primer resonador (4), en el que el primer par de rejillas de Bragg (6, 8) resuena la bomba láser (1) y se proporciona un segundo par de rejillas de Bragg (7, 9) que forma un segundo resonador (5) y resuena a la longitud de onda de salida de la fibra láser, que se caracteriza en
que:

el segundo par de rejillas de Bragg (7, 9) es reflectivo para los primeros componentes Stokes de la luz dispersada Raman y transmisivo para los componentes dispersados Brillouin, de forma que los componentes dispersados Brillouin abandonan el segundo resonador (5) sin resonar o formar el láser.

2. Una fibra láser de acuerdo con la reivindicación 1,

que se caracteriza en que

se proporciona otro par adicional de rejillas de Bragg que resuena a una longitud de onda adicional de salida de la fibra láser.

3. Una fibra láser de acuerdo con la reivindicación 1 ó 2,

que se caracteriza en que

la fibra láser usa el efecto Raman y el segundo y adicionales pares de rejilla de Bragg (7, 9) para formar un resonador (5) que resuena de forma selectiva extrayendo los fotones dispersados Brillouin del material de la fibra para guiar luz (3).

4. Una fibra láser de acuerdo con la reivindicación 3,

que se caracteriza en que

el medio activo es una impureza dopada que comprende hidrógeno molecular.

5. Una fibra láser de acuerdo con cualquiera de las reivindicaciones 1 a 4,

que se caracteriza en que

cada uno de los resonadores (4, 5) formados mediante los pares de rejilla de Bragg (6, 8; 7, 9) se dispone de forma que la cavidad de la fibra para guiar luz (3) que pertenece a cada uno de los resonadores (4, 5) se afina de forma independiente entre sí.

6. Una fibra láser de acuerdo con cualquiera de las reivindicaciones 1 a 5,

que se caracteriza en que

la longitud de la guía de luz de fibra (3) está comprendida entre 10 y 100 m.

7. Una fibra láser de acuerdo con cualquiera de las reivindicaciones 1 a 6,

que se caracteriza en que

la fibra está basada en sílice fundida.

8. Una fibra láser de acuerdo con la reivindicación 1,

que se caracteriza en que

la fibra para guiar luz (3) contiene hidrógeno molecular como impureza dopante.

9. Una fibra láser de acuerdo con la reivindicación 8,

que se caracteriza en que

el hidrógeno molecular se ha cargado en el interior de la guía de luz de fibra (3) por difusión a partir de una atmósfera de hidrógeno molecular.

\newpage

10. Una fibra láser de acuerdo con la reivindicación 9,

que se caracteriza en que

la atmósfera de hidrógeno molecular para cargar la guía de luz de fibra se mantiene a una presión \geq 100 bar (10^{7} N/m^{2}).

11. Una fibra láser de acuerdo con cualquiera de las reivindicaciones 8 a 10,

que se caracteriza en que

la fibra para guiar luz (3) está herméticamente sellada por un recubrimiento externo de metal o carbono.

12. Una fibra láser de acuerdo con la reivindicación 11,

que se caracteriza en que

el recubrimiento de metal consiste de aluminio (Al) o cobre (Cu) u oro (Au).

13. Una fibra láser de acuerdo con cualquiera de las reivindicaciones 8 a 12,

que se caracteriza en que

una de las rejillas de Bragg (7,9) que forma el segundo resonador (5) se diseña como un acoplador externo (9).