JPH0142588B2 - - Google Patents
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- JPH0142588B2 JPH0142588B2 JP58199417A JP19941783A JPH0142588B2 JP H0142588 B2 JPH0142588 B2 JP H0142588B2 JP 58199417 A JP58199417 A JP 58199417A JP 19941783 A JP19941783 A JP 19941783A JP H0142588 B2 JPH0142588 B2 JP H0142588B2
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- groove
- radio wave
- door
- door body
- wall surface
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Expired
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- Constitution Of High-Frequency Heating (AREA)
Description
産業上の利用分野
本発明は、高周波加熱器用の電波シールに関す
るものである。特に電子レンジ等の如く、開閉自
在なドアを有する機器に応用すれば、特に効果が
発揮できるものである。 従来例の構成とその問題点 電波シール装置としては数多く提案されてお
り、実用的に利用されているものに第１図、第２
図に示す“チヨーク方式”がある。さらにこの
“チヨーク方式”のチヨーク溝Ｃ長手方向への電
波伝搬に対策を施こした先行技術もある。しかし
これらはチヨーク溝を有していること、チヨーク
溝開孔部C1からチヨーク溝終端部C2までの実効
的な深さが用いる電波の周波数に対して４分の１
波長であることに特徴がある。 即ち、チヨーク溝Ｃの特性インピーダンスを
Zo溝の深さｌとし、終端部を短絡したときに、
チヨーク溝開孔部でのインピーダンスZinは、Zin
＝jZo tan（2πl／λo）となる。但しλoは自由空間波 長、チヨーク方式では溝の深さｌをλo／４と選
ぶことで｜Zin｜＝Zo tan（π／２）＝∞を達成す
るという原理に基づいている。チヨーク溝Ｃ内を
誘電体（非誘電率εr）で充満すると、電波波長
λ′はλ′＝λo／√vに圧縮される。この場合、溝の
深さl′はl′≒ｌ／√vと短かくなる。しかし、l′≒
λ′／４とすることに変りにない。 従つてチヨーク方式においては、チヨーク溝Ｃ
の深さｌが実質的に４分の１波長よりも小さくで
きず、小型化の限界がある。 発明の目的 本発明では、電波シール用の溝を用いる点では
チヨーク方式と類似点があるが、チヨーク溝と区
別するために小型溝と呼ぶ。本発明は、小型溝の
深さを実質的に４分の１波長よりも小さく構成し
た開閉自在ドアの製品実装化を目的とする。 発明の構成 以下、小型溝の幅と深さを実質的に使用波長の
４分の１より小さくできる原理について説明す
る。 小型化は、小型溝の深さ方向に溝の特性インピ
ーダンスを変えることにより達成できる。 制限条件は、小型溝の開孔部特性インピーダン
スが溝の終端部特性インピーダンスよりも小さい
ことと、溝の幅と深さがともに実質的電波波長の
４分の１よりも小さいことである。 以下第３〜４図を用いて特性インピーダンスに
ついて説明する。第３図は平行線路の斜視図であ
り、線路幅をａ、線路間隙をｂ、誘電媒質の比誘
電率をεvとしている。 この場合の特性インピーダンスZpは周知の如
く、 従がつて特性インピーダンスZpは、線路幅ａを
広くすること、線路間隙ｂをせまくすること、比
誘電率εvを大きくすることで小さな値にできる。
第４図にはドアの構成例を示す。この場合ドア１
に設けたｘ方向にのびる壁面２，３と幅ａ、ピツ
チｐの導線路群４により溝幅ｂなる溝５を構成し
ている。この場合は接地面に相当する壁面に対
し、導線路群４が配された電波伝搬系として作用
するが、個々の線路に対して特性インピーダンス
Zpは となり、平行線の場合と殆んど同様の関係が保た
れる。 第５図は小型溝を２、３、ｎ個のインピーダン
ス変化させた例を(a)、(b)、(c)に示している。特性
インピーダンスZioの区間が長さliあり、インピ
ーダンス変化点から溝終端側をみたインピーダン
スがZiで、溝開孔部から溝終端側をみたインピー
ダンスがZinoとなる。 具体的には溝を２分割した(a)の場合 Z2＝jZ20tanβl2＝jx2以下βはβ＝2π／λp (b)の場合 Z3＝jZ30tanβl3 Z2＝Z20Z3＋jZ20tanβl2／Z20＋jZ3tanβl2≡jx3 Zin3＝Z10Z2＋jZ10tanβl1／Z10＋jZ2tanβl1 但し（Z10＜Z20＜Z30） (c)の場合 Zn＝jZno tanβlo Zn−１ ＝Ｚ（ｎ−１）ｏ
Zn＋jZ（ｎ−１）otanβl（ｎ−１）／Ｚ（ｎ−１）ｏ
＋jZn tanβl（ｎ−１） …… ……但し（Z10＜Z20＜Z30） Z2＝Z20Z3＋jZ20tanβl2／Z20＋jZ2tanβl2≡jXn Zino＝Z10Z2＋jZ10tanβl1／Z10＋jZ2tanβl1 となる。 従つて小型溝開孔からみたインピーダンスはｎ
個の不連続特性インピーダンスの場合に Zino＝Z10Z2＋jZ10tanβl1／Z10＋jZ2tanβl1 ＝jZ10xn＋Z10tanβl1／Z10−xn tanβl1 となる。上式はZ10xn tanβl1が等しくなれば｜
Zino｜＝∞にできることを意味する。即ち、Z10
＝xn tanβl1が溝開孔部でのインピーダンスを大
きくする要件になることがわかる。 λo＝122.4mm（＝2450MHz）λo／４＝30.8mmの例 でａ図の２個不連続、ｂ図の３個不連続の場合に
ついて、Z10≒xotanβl1の条件を満たす。l1、l2、
（l3）、ｌ totalの組合せを開孔部特性インピーダ
ンスZ10と終端部特性インピーダンスZ20または
Z30の比を１対２として計算すると次の如くなる。
るものである。特に電子レンジ等の如く、開閉自
在なドアを有する機器に応用すれば、特に効果が
発揮できるものである。 従来例の構成とその問題点 電波シール装置としては数多く提案されてお
り、実用的に利用されているものに第１図、第２
図に示す“チヨーク方式”がある。さらにこの
“チヨーク方式”のチヨーク溝Ｃ長手方向への電
波伝搬に対策を施こした先行技術もある。しかし
これらはチヨーク溝を有していること、チヨーク
溝開孔部C1からチヨーク溝終端部C2までの実効
的な深さが用いる電波の周波数に対して４分の１
波長であることに特徴がある。 即ち、チヨーク溝Ｃの特性インピーダンスを
Zo溝の深さｌとし、終端部を短絡したときに、
チヨーク溝開孔部でのインピーダンスZinは、Zin
＝jZo tan（2πl／λo）となる。但しλoは自由空間波 長、チヨーク方式では溝の深さｌをλo／４と選
ぶことで｜Zin｜＝Zo tan（π／２）＝∞を達成す
るという原理に基づいている。チヨーク溝Ｃ内を
誘電体（非誘電率εr）で充満すると、電波波長
λ′はλ′＝λo／√vに圧縮される。この場合、溝の
深さl′はl′≒ｌ／√vと短かくなる。しかし、l′≒
λ′／４とすることに変りにない。 従つてチヨーク方式においては、チヨーク溝Ｃ
の深さｌが実質的に４分の１波長よりも小さくで
きず、小型化の限界がある。 発明の目的 本発明では、電波シール用の溝を用いる点では
チヨーク方式と類似点があるが、チヨーク溝と区
別するために小型溝と呼ぶ。本発明は、小型溝の
深さを実質的に４分の１波長よりも小さく構成し
た開閉自在ドアの製品実装化を目的とする。 発明の構成 以下、小型溝の幅と深さを実質的に使用波長の
４分の１より小さくできる原理について説明す
る。 小型化は、小型溝の深さ方向に溝の特性インピ
ーダンスを変えることにより達成できる。 制限条件は、小型溝の開孔部特性インピーダン
スが溝の終端部特性インピーダンスよりも小さい
ことと、溝の幅と深さがともに実質的電波波長の
４分の１よりも小さいことである。 以下第３〜４図を用いて特性インピーダンスに
ついて説明する。第３図は平行線路の斜視図であ
り、線路幅をａ、線路間隙をｂ、誘電媒質の比誘
電率をεvとしている。 この場合の特性インピーダンスZpは周知の如
く、 従がつて特性インピーダンスZpは、線路幅ａを
広くすること、線路間隙ｂをせまくすること、比
誘電率εvを大きくすることで小さな値にできる。
第４図にはドアの構成例を示す。この場合ドア１
に設けたｘ方向にのびる壁面２，３と幅ａ、ピツ
チｐの導線路群４により溝幅ｂなる溝５を構成し
ている。この場合は接地面に相当する壁面に対
し、導線路群４が配された電波伝搬系として作用
するが、個々の線路に対して特性インピーダンス
Zpは となり、平行線の場合と殆んど同様の関係が保た
れる。 第５図は小型溝を２、３、ｎ個のインピーダン
ス変化させた例を(a)、(b)、(c)に示している。特性
インピーダンスZioの区間が長さliあり、インピ
ーダンス変化点から溝終端側をみたインピーダン
スがZiで、溝開孔部から溝終端側をみたインピー
ダンスがZinoとなる。 具体的には溝を２分割した(a)の場合 Z2＝jZ20tanβl2＝jx2以下βはβ＝2π／λp (b)の場合 Z3＝jZ30tanβl3 Z2＝Z20Z3＋jZ20tanβl2／Z20＋jZ3tanβl2≡jx3 Zin3＝Z10Z2＋jZ10tanβl1／Z10＋jZ2tanβl1 但し（Z10＜Z20＜Z30） (c)の場合 Zn＝jZno tanβlo Zn−１ ＝Ｚ（ｎ−１）ｏ
Zn＋jZ（ｎ−１）otanβl（ｎ−１）／Ｚ（ｎ−１）ｏ
＋jZn tanβl（ｎ−１） …… ……但し（Z10＜Z20＜Z30） Z2＝Z20Z3＋jZ20tanβl2／Z20＋jZ2tanβl2≡jXn Zino＝Z10Z2＋jZ10tanβl1／Z10＋jZ2tanβl1 となる。 従つて小型溝開孔からみたインピーダンスはｎ
個の不連続特性インピーダンスの場合に Zino＝Z10Z2＋jZ10tanβl1／Z10＋jZ2tanβl1 ＝jZ10xn＋Z10tanβl1／Z10−xn tanβl1 となる。上式はZ10xn tanβl1が等しくなれば｜
Zino｜＝∞にできることを意味する。即ち、Z10
＝xn tanβl1が溝開孔部でのインピーダンスを大
きくする要件になることがわかる。 λo＝122.4mm（＝2450MHz）λo／４＝30.8mmの例 でａ図の２個不連続、ｂ図の３個不連続の場合に
ついて、Z10≒xotanβl1の条件を満たす。l1、l2、
（l3）、ｌ totalの組合せを開孔部特性インピーダ
ンスZ10と終端部特性インピーダンスZ20または
Z30の比を１対２として計算すると次の如くなる。
【表】
【表】
【表】
この結果は次のことを意味する。
(1) 特性インピーダンスをZ10＜Z20又はZ10＜Z20
＜Z30とすることにより溝の深さｌ（total）が
４分の１波長よりも小さくできる。 (2) 溝の深さの寸法圧縮率は開孔部特性インピー
ダンスZ10と終端部特性インピーダンスZopによ
りほとんど決まり、特性インピーダンスの変化
数ｎにほとんど左右されない。 上記説明はZ20／Z10＝Z30／Z10＝２の場合であ
るが、第６図には、２分割の場合に寸法l1とl2の
比を１〜５まで変化させたときの特性インピーダ
ンス比と、チヨーク溝深さに対し小型溝深さが寸
法圧縮された圧縮比の関係を示している。特性イ
ンピーダンスの選定を工夫すればチヨーク溝の10
分の１以下にもできることをこのグラフは示す。 第７図には寸法l1を12mmとしたとき、寸法l2を
パラメータに開孔部特性インピーダンス絶対値を
プロツトしたもので、寸法l2が24mmと25mmのとこ
ろで極大値をとることを示している。 第８図には電波漏洩実測値を示す。この結果も
l2寸法が23.5mmと24.5mmの間で最小値を示してお
り、これは次のことを意味するものである。 (1) 小型溝の開孔部インピーダンスの絶対値を大
きくすることが、電波漏洩量を少なくする。 (2) 小型溝の開孔部インピーダンスを大きくする
溝の深さ寸法（l1、l2）は計算値と実測値が精
度よく合致すること。 (3) チヨーク溝の深さにくらべて確実に小型化が
できることである。 前記原理に従つて製品（電子レンジ）実装した
ところ、ドア開閉の支点となるヒンジ部からの電
波漏洩量が多かつた。これは第９図に示すよう
に、ドア開閉の支点となるヒンジ側は、スムーズ
なドア開閉をするためドア本体１に設けられたｘ
方向にのびる外壁面２を短かくする必要があつ
た。 ここでドア本体１に設けられたｘ方向にのびる
外壁面２を導線路群４より低くすると何故電波漏
洩が増大するかであるが、これは次の様に推定出
来る。 導線路群４とドア本体１に設けられたｘ方向に
のびる外壁面２とドア本体１に設けられたｘ方向
にのびる底面３で構成された小型溝は、外壁面２
の高さl′となりドア本体１が浅くなつたと同じで
ある。しかし特性インピーダンスは導線路群４の
高さで調整してある為、外壁面２の高さの小型溝
にはシール効果を有しない。そのうえ導線路群４
とドア本体１に設けられたｘ方向にのびる内壁面
６とドア本体１に設けられたｘ方向にのびる底面
３と小型溝５′の特性インピーダンスを調整する
為の調整板７とで構成された小型溝５′のシール
効果にも悪影響をおよぼす恐れを有している。そ
こで外壁面２の高さl′の小型溝の特性インピーダ
ンスに調整できるが、この場合ドア本体１が浅く
なる為、特性インピーダンスは大きくする必要が
ある。具体的には線路間隙b1を小さくするかb2を
大きくするかである。線路間隙b1を小さくするこ
とで特性インピーダンスは調整出来、電波漏洩防
止効果は出るが、精度がかなり厳しくドア本体１
に導線路群４を溶接する時の精度、導線路群４自
体の変形等に非常に影響されやすく、安定したシ
ール効果が得られない。またb2を大きくすること
でも電波漏洩防止効果は得られ、比較的安定した
シール効果が得られるが、この電波シール装置の
最大の特徴であるコンパクト化がそこなわれてし
まう。 そこで小型溝の深さを実質的に４分の１波長よ
りも小さく構成した電波シールの製品実装を達成
するために本発明の電波シール装置はドア開閉の
支点をドア本体の外壁面と同位置もしくはドア本
体の外側にし、ドア本体の外壁面を導線路群より
高い構成にしている。 この構成によつて、第１の小型溝及び第２の小
型溝の理論上の寸法がとれ、電波シール効果を発
揮することが出来る。 実施例の説明 以下本発明の一実施例について、図面を参照し
ながら説明する。第１０図は本発明の一実施例に
おける電波シール装置の主要部斜視図で、第１１
図は本発明の一実施例における電波シール装置の
主要部断面図である。第１０図、第１１図に示す
ように、１はドア本体、２はドア本体１に設けら
れたｘ方向にのびる外壁面、３はドア本体１に設
けられたｘ方向にのびる底面、４は導線路群、
５，５′は小型溝、６はドア本体１に設けられた
ｘ方向にのびる内壁面、７は小型溝５′の特性イ
ンピーダンスを調整する為の調整板、８は電波漏
洩経路、９はドア本体１の開閉時、支点となるヒ
ンジの中心、１０は樹脂カバーである。ドア本体
１には導線路群４と小型溝５′の特性インピーダ
ンスを調整する為の調整板８が溶接されている。
ドア本体１に設けられたｘ方向にのびる外壁面３
は、全周同一高さでしかも導線路群４よりも高く
なつている。ドア開閉の支点となるヒンジの中心
９は、ドア本体１がスムーズに開閉できるよう、
ドア本体１に設けられたｘ方向にのびる外壁面３
より外側で支持している。 以上のように構成された電波シール装置につい
て、以下その動作について説明する。まず加熱室
内に撹散された電波は電波漏洩経路８を通り、導
線路群４と小型溝５′の特性インピーダンスを調
整する為の調整板７と、ドア本体１に設けられた
ｘ方向にのびる内壁面６とドア本体１に設けられ
たｘ方向にのびる底面３で構成された小型溝５′
で減衰される。減衰しきれなかつた電波は次に、
導線路群４とドア本体１に設けられたｘ方向にの
びる外壁面２とドア本体１に設けられたｘ方向に
のびる底面３で構成された小型溝５で再び減衰さ
れ、ドア本体１から外にはほとんど電波はもれな
い。ドア開閉の支点となるヒンジ側についても第
１２図に示すように、支点９を外壁面２より外で
支持することで、導線路群４より外壁面２の方が
高くできる。従つて外壁面２と底面３と導線路群
４で構成された小型溝５のシール効果も十分発揮
できる。 発明の効果 このように本実施例によれば、ドア本体１に設
けられたｘ方向にのびる外壁面を導線路群より高
くし、ドア開閉の支点を、外壁面より外側に設け
ることで、安定したシール効果が得られ、しかも
コンパクトな電波漏洩防止構造を提供することが
出来る。
＜Z30とすることにより溝の深さｌ（total）が
４分の１波長よりも小さくできる。 (2) 溝の深さの寸法圧縮率は開孔部特性インピー
ダンスZ10と終端部特性インピーダンスZopによ
りほとんど決まり、特性インピーダンスの変化
数ｎにほとんど左右されない。 上記説明はZ20／Z10＝Z30／Z10＝２の場合であ
るが、第６図には、２分割の場合に寸法l1とl2の
比を１〜５まで変化させたときの特性インピーダ
ンス比と、チヨーク溝深さに対し小型溝深さが寸
法圧縮された圧縮比の関係を示している。特性イ
ンピーダンスの選定を工夫すればチヨーク溝の10
分の１以下にもできることをこのグラフは示す。 第７図には寸法l1を12mmとしたとき、寸法l2を
パラメータに開孔部特性インピーダンス絶対値を
プロツトしたもので、寸法l2が24mmと25mmのとこ
ろで極大値をとることを示している。 第８図には電波漏洩実測値を示す。この結果も
l2寸法が23.5mmと24.5mmの間で最小値を示してお
り、これは次のことを意味するものである。 (1) 小型溝の開孔部インピーダンスの絶対値を大
きくすることが、電波漏洩量を少なくする。 (2) 小型溝の開孔部インピーダンスを大きくする
溝の深さ寸法（l1、l2）は計算値と実測値が精
度よく合致すること。 (3) チヨーク溝の深さにくらべて確実に小型化が
できることである。 前記原理に従つて製品（電子レンジ）実装した
ところ、ドア開閉の支点となるヒンジ部からの電
波漏洩量が多かつた。これは第９図に示すよう
に、ドア開閉の支点となるヒンジ側は、スムーズ
なドア開閉をするためドア本体１に設けられたｘ
方向にのびる外壁面２を短かくする必要があつ
た。 ここでドア本体１に設けられたｘ方向にのびる
外壁面２を導線路群４より低くすると何故電波漏
洩が増大するかであるが、これは次の様に推定出
来る。 導線路群４とドア本体１に設けられたｘ方向に
のびる外壁面２とドア本体１に設けられたｘ方向
にのびる底面３で構成された小型溝は、外壁面２
の高さl′となりドア本体１が浅くなつたと同じで
ある。しかし特性インピーダンスは導線路群４の
高さで調整してある為、外壁面２の高さの小型溝
にはシール効果を有しない。そのうえ導線路群４
とドア本体１に設けられたｘ方向にのびる内壁面
６とドア本体１に設けられたｘ方向にのびる底面
３と小型溝５′の特性インピーダンスを調整する
為の調整板７とで構成された小型溝５′のシール
効果にも悪影響をおよぼす恐れを有している。そ
こで外壁面２の高さl′の小型溝の特性インピーダ
ンスに調整できるが、この場合ドア本体１が浅く
なる為、特性インピーダンスは大きくする必要が
ある。具体的には線路間隙b1を小さくするかb2を
大きくするかである。線路間隙b1を小さくするこ
とで特性インピーダンスは調整出来、電波漏洩防
止効果は出るが、精度がかなり厳しくドア本体１
に導線路群４を溶接する時の精度、導線路群４自
体の変形等に非常に影響されやすく、安定したシ
ール効果が得られない。またb2を大きくすること
でも電波漏洩防止効果は得られ、比較的安定した
シール効果が得られるが、この電波シール装置の
最大の特徴であるコンパクト化がそこなわれてし
まう。 そこで小型溝の深さを実質的に４分の１波長よ
りも小さく構成した電波シールの製品実装を達成
するために本発明の電波シール装置はドア開閉の
支点をドア本体の外壁面と同位置もしくはドア本
体の外側にし、ドア本体の外壁面を導線路群より
高い構成にしている。 この構成によつて、第１の小型溝及び第２の小
型溝の理論上の寸法がとれ、電波シール効果を発
揮することが出来る。 実施例の説明 以下本発明の一実施例について、図面を参照し
ながら説明する。第１０図は本発明の一実施例に
おける電波シール装置の主要部斜視図で、第１１
図は本発明の一実施例における電波シール装置の
主要部断面図である。第１０図、第１１図に示す
ように、１はドア本体、２はドア本体１に設けら
れたｘ方向にのびる外壁面、３はドア本体１に設
けられたｘ方向にのびる底面、４は導線路群、
５，５′は小型溝、６はドア本体１に設けられた
ｘ方向にのびる内壁面、７は小型溝５′の特性イ
ンピーダンスを調整する為の調整板、８は電波漏
洩経路、９はドア本体１の開閉時、支点となるヒ
ンジの中心、１０は樹脂カバーである。ドア本体
１には導線路群４と小型溝５′の特性インピーダ
ンスを調整する為の調整板８が溶接されている。
ドア本体１に設けられたｘ方向にのびる外壁面３
は、全周同一高さでしかも導線路群４よりも高く
なつている。ドア開閉の支点となるヒンジの中心
９は、ドア本体１がスムーズに開閉できるよう、
ドア本体１に設けられたｘ方向にのびる外壁面３
より外側で支持している。 以上のように構成された電波シール装置につい
て、以下その動作について説明する。まず加熱室
内に撹散された電波は電波漏洩経路８を通り、導
線路群４と小型溝５′の特性インピーダンスを調
整する為の調整板７と、ドア本体１に設けられた
ｘ方向にのびる内壁面６とドア本体１に設けられ
たｘ方向にのびる底面３で構成された小型溝５′
で減衰される。減衰しきれなかつた電波は次に、
導線路群４とドア本体１に設けられたｘ方向にの
びる外壁面２とドア本体１に設けられたｘ方向に
のびる底面３で構成された小型溝５で再び減衰さ
れ、ドア本体１から外にはほとんど電波はもれな
い。ドア開閉の支点となるヒンジ側についても第
１２図に示すように、支点９を外壁面２より外で
支持することで、導線路群４より外壁面２の方が
高くできる。従つて外壁面２と底面３と導線路群
４で構成された小型溝５のシール効果も十分発揮
できる。 発明の効果 このように本実施例によれば、ドア本体１に設
けられたｘ方向にのびる外壁面を導線路群より高
くし、ドア開閉の支点を、外壁面より外側に設け
ることで、安定したシール効果が得られ、しかも
コンパクトな電波漏洩防止構造を提供することが
出来る。
第１図、第２図は従来のチヨーク溝方式を説明
する為の断面図、第３図は本発明の原理を説明す
るための図、第４図は同変形平行線路による溝の
構成例を示す斜視図、第５図〜第８図は本発明の
原理を説明するための図、第９図は本発明の原理
を実施した場合の問題点を説明するための図、第
１０図は本発明の一実施例を示すドア本体の要部
斜視図、第１１図は同実施例を示す要部断面図、
第１２図Ａ，Ｂは同要部断面図および導線路群の
正面図である。 １……ドア本体、２，３，６……壁面、４……
導線路群、５，５′……小型溝、７……調整板、
８……電波漏洩経路、９……支点、１０……樹脂
カバー。
する為の断面図、第３図は本発明の原理を説明す
るための図、第４図は同変形平行線路による溝の
構成例を示す斜視図、第５図〜第８図は本発明の
原理を説明するための図、第９図は本発明の原理
を実施した場合の問題点を説明するための図、第
１０図は本発明の一実施例を示すドア本体の要部
斜視図、第１１図は同実施例を示す要部断面図、
第１２図Ａ，Ｂは同要部断面図および導線路群の
正面図である。 １……ドア本体、２，３，６……壁面、４……
導線路群、５，５′……小型溝、７……調整板、
８……電波漏洩経路、９……支点、１０……樹脂
カバー。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １ 高周波加熱器の開閉自在なドアーに溝壁面群
でかこまれた溝開口部と短絡終端部をもつ１つ以
上の小型溝を設け、溝の長手方向に周期的に切込
み部を有する線路群で構成し、溝開口部の溝幅
が、短絡終端部の溝幅よりも小さくし、溝開口部
の導線幅が短絡終端部の導線幅よりも大きくなる
ように線路群で構成し、溝の幅と深さを実質的に
使用波長の４分の１より小さくすると共に、ドア
ー本体に設けられたＸ方向にのびる外壁面を導線
路群より高くする構成とした電波シール装置。 ２ ドアー開閉の支点をドアー外壁より外側で支
持して特許請求の範囲第１項記載の電波シール装
置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP58199417A JPS6091592A (ja) | 1983-10-25 | 1983-10-25 | 電波シ−ル装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP58199417A JPS6091592A (ja) | 1983-10-25 | 1983-10-25 | 電波シ−ル装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS6091592A JPS6091592A (ja) | 1985-05-22 |
| JPH0142588B2 true JPH0142588B2 (ja) | 1989-09-13 |
Family
ID=16407451
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP58199417A Granted JPS6091592A (ja) | 1983-10-25 | 1983-10-25 | 電波シ−ル装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS6091592A (ja) |
Families Citing this family (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP4846768B2 (ja) * | 2008-07-24 | 2011-12-28 | コスモ石油株式会社 | 係船索用ビット構造 |
Family Cites Families (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6070690A (ja) * | 1983-09-26 | 1985-04-22 | 松下電器産業株式会社 | 電波シ−ル装置 |
-
1983
- 1983-10-25 JP JP58199417A patent/JPS6091592A/ja active Granted
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS6091592A (ja) | 1985-05-22 |
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