JPH02111092A - マルチカラーレーザー源 - Google Patents
マルチカラーレーザー源Info
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- JPH02111092A JPH02111092A JP1208011A JP20801189A JPH02111092A JP H02111092 A JPH02111092 A JP H02111092A JP 1208011 A JP1208011 A JP 1208011A JP 20801189 A JP20801189 A JP 20801189A JP H02111092 A JPH02111092 A JP H02111092A
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Classifications
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- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
- H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
- H01S3/10—Controlling the intensity, frequency, phase, polarisation or direction of the emitted radiation, e.g. switching, gating, modulating or demodulating
- H01S3/106—Controlling the intensity, frequency, phase, polarisation or direction of the emitted radiation, e.g. switching, gating, modulating or demodulating by controlling devices placed within the cavity
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
- G02F1/35—Non-linear optics
- G02F1/353—Frequency conversion, i.e. wherein a light beam is generated with frequency components different from those of the incident light beams
- G02F1/3532—Arrangements of plural nonlinear devices for generating multi-colour light beams, e.g. arrangements of SHG, SFG, OPO devices for generating RGB light beams
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- G—PHYSICS
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- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
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- G02F1/35—Non-linear optics
- G02F1/353—Frequency conversion, i.e. wherein a light beam is generated with frequency components different from those of the incident light beams
- G02F1/354—Third or higher harmonic generation
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
抜擢分立
本発明は、フルカラー画像の発生技術に関するものであ
って、更に詳細には、マルチカラーレーザービームを形
成する為に非線形光学系を使用する技術に関するもので
ある。
って、更に詳細には、マルチカラーレーザービームを形
成する為に非線形光学系を使用する技術に関するもので
ある。
災末技地
ビジュアルデイスプレィの適用の為にマルチカラーレー
ザービームを形成する場合に使用する為に今日種々の方
法が検討されている。例えば、スペクトラフィジックス
コーポレーション及びコヒーレントラディエーション、
インコーホレイテッドによって、アルゴンイオンレーザ
−及びクリプトンイオ゛ンレーザーを使用するシステム
が開発されている。然し乍ら、このようなシステムの混
合領域は、射出されるレーザー光波長、即ち０．４８８
０ミクロン、０．５１４５ミクロン及び０゜６４７１ミ
クロン、によって制限されている。こわらのシステムの
効率は低く且つレーザーは大型であり且つ高重量である
。更に、より強力な装置の場合には、水冷却を必要とす
る。他のマルチカラーレーザービーム混合方式では、イ
オンレーザ−に加えてダイレーザーを使用する。ダイレ
ーザーを使用することは、アルゴン／クリプトン方式よ
りも、システムの複雑性が大きく且つコスト高である。
ザービームを形成する場合に使用する為に今日種々の方
法が検討されている。例えば、スペクトラフィジックス
コーポレーション及びコヒーレントラディエーション、
インコーホレイテッドによって、アルゴンイオンレーザ
−及びクリプトンイオ゛ンレーザーを使用するシステム
が開発されている。然し乍ら、このようなシステムの混
合領域は、射出されるレーザー光波長、即ち０．４８８
０ミクロン、０．５１４５ミクロン及び０゜６４７１ミ
クロン、によって制限されている。こわらのシステムの
効率は低く且つレーザーは大型であり且つ高重量である
。更に、より強力な装置の場合には、水冷却を必要とす
る。他のマルチカラーレーザービーム混合方式では、イ
オンレーザ−に加えてダイレーザーを使用する。ダイレ
ーザーを使用することは、アルゴン／クリプトン方式よ
りも、システムの複雑性が大きく且つコスト高である。
目 的
本発明は１以上の点に鑑みなされたものであって、上述
した如き従来技術の欠点を解消し、ビジュアルデイスプ
レィ（視覚的表示）適用の為のマルチカラーレーザービ
ームの混合範囲を増加させることである。更に、本発明
の別の目的とするところは、高効率で、堅固で、且つ小
型のマルチカラーレーザービームを提供することである
。
した如き従来技術の欠点を解消し、ビジュアルデイスプ
レィ（視覚的表示）適用の為のマルチカラーレーザービ
ームの混合範囲を増加させることである。更に、本発明
の別の目的とするところは、高効率で、堅固で、且つ小
型のマルチカラーレーザービームを提供することである
。
構成
本発明は、マルチカラーレーザービームを効率的に発す
る方法を提供している。第１のＹＡＧレザーから、１．
０６ミクロン波長レーザービームの第２高調波が発生さ
れる。その第２高調波は０．５３ミクロンに等しい波長
を持っている。同時的に、第２のＹＡＧレーザーから、
１，３２ミクロン波長レーザービームの第２及び第３の
高調波が発生される。その第２高調波は、０，６６ミク
ロンに等しい波長を持っており、且つその第３高調波は
０．４４ミクロンに等しい波長を持っている。これらの
ステップによって発生される高調波を結合させて、マル
チカラーレーザービームを形成する。
る方法を提供している。第１のＹＡＧレザーから、１．
０６ミクロン波長レーザービームの第２高調波が発生さ
れる。その第２高調波は０．５３ミクロンに等しい波長
を持っている。同時的に、第２のＹＡＧレーザーから、
１，３２ミクロン波長レーザービームの第２及び第３の
高調波が発生される。その第２高調波は、０，６６ミク
ロンに等しい波長を持っており、且つその第３高調波は
０．４４ミクロンに等しい波長を持っている。これらの
ステップによって発生される高調波を結合させて、マル
チカラーレーザービームを形成する。
尖産凱
以下、添付の図面を参考に、本発明の具体的実施の態様
について詳細に説明する。
について詳細に説明する。
第１図は、色度図を示している。人の目の感度の通常の
範囲（約４００ｎｍ乃至７００ ｎ ｍ）は曲ａ１０で
概略示しである。アルゴンイオンレーザ−及びクリプト
ンイオンレーザ−を使用する現在提案されている従来技
術では、カラーは、点線１２で示した三角形ＡＢＣ内の
区域に制限されている。この三角形の頂点（Ａ、Ｂ、Ｃ
）は、アルゴン及びクリプトンレーザービームの主要波
長、即ち、アルゴンイオンレーザ−の青及び緑のライン
のλ＝Ｑ、４８８０ミクロン及び０．５１４５ミクロン
及びクリプトンレーザーの赤のラインのλ＝０．６４７
１ミクロン、によって色度図上に位置されている。
範囲（約４００ｎｍ乃至７００ ｎ ｍ）は曲ａ１０で
概略示しである。アルゴンイオンレーザ−及びクリプト
ンイオンレーザ−を使用する現在提案されている従来技
術では、カラーは、点線１２で示した三角形ＡＢＣ内の
区域に制限されている。この三角形の頂点（Ａ、Ｂ、Ｃ
）は、アルゴン及びクリプトンレーザービームの主要波
長、即ち、アルゴンイオンレーザ−の青及び緑のライン
のλ＝Ｑ、４８８０ミクロン及び０．５１４５ミクロン
及びクリプトンレーザーの赤のラインのλ＝０．６４７
１ミクロン、によって色度図上に位置されている。
第２図を参照すると、本発明の好適実施例が大略１３で
示されている。レーザーダイオード１４は、光学的にＹ
ＡＧレーザーロンド１６をポンプする、レーザーダイオ
ード１４の波長は、典型的に、０．８ミクロンである。
示されている。レーザーダイオード１４は、光学的にＹ
ＡＧレーザーロンド１６をポンプする、レーザーダイオ
ード１４の波長は、典型的に、０．８ミクロンである。
Ｙ Ａ Ｇレーザーロッド１６の一端上のコーティング
１８は、０．８ミクロン近傍の波長で透過し且つ１゜ｏ
６乃至１゜４ミクロンの波長で反射する。該レーザーロ
ットの出力端は、光学的コーティング２０を有しており
、それは、１．０６乃至１．４ミクロイ範囲で部分的に
透過性である。光学的コーティング２０は、好適には、
約０．８ミクロンのダイオードレーザ−ポンプ動作波長
で最大反射を与える。その結果得られる出力レーザービ
ーム２２は、１．０６４ミクロンに等しい波長を持って
おり、第２高調波発生器（ＳＨＧ）２４へ指向され、従
って００５３２ミクロンの波長を持った緑レーザー出力
ビーム２６を発生する。
１８は、０．８ミクロン近傍の波長で透過し且つ１゜ｏ
６乃至１゜４ミクロンの波長で反射する。該レーザーロ
ットの出力端は、光学的コーティング２０を有しており
、それは、１．０６乃至１．４ミクロイ範囲で部分的に
透過性である。光学的コーティング２０は、好適には、
約０．８ミクロンのダイオードレーザ−ポンプ動作波長
で最大反射を与える。その結果得られる出力レーザービ
ーム２２は、１．０６４ミクロンに等しい波長を持って
おり、第２高調波発生器（ＳＨＧ）２４へ指向され、従
って００５３２ミクロンの波長を持った緑レーザー出力
ビーム２６を発生する。
第２のレーザーダイオード２８は、第２のＹＡＧレーザ
ーロンド３０を光学的にポンプ動作させる。第２レーザ
ーロンド３０の一端上のコーティング３２は、０．８ミ
クロンの近傍のレーザーダイオード出力波長を透過させ
且つ約１．３２ミクロンにおいて最大反射を行う。この
レーザーロットの出力端は、１．３２ミクロン波長範囲
において部分的透過用のコーティング３４を持っている
。
ーロンド３０を光学的にポンプ動作させる。第２レーザ
ーロンド３０の一端上のコーティング３２は、０．８ミ
クロンの近傍のレーザーダイオード出力波長を透過させ
且つ約１．３２ミクロンにおいて最大反射を行う。この
レーザーロットの出力端は、１．３２ミクロン波長範囲
において部分的透過用のコーティング３４を持っている
。
コーティング３２は、０．８ミクロンのポンプ動作用波
長において良好な反射を与える。その結果得られる出力
レーザービーム３６は、１．３２ミクロンに等しい波長
を持っており、第２高調波発生器（，５ＨＧ）及び第３
高調波発生器（ＴＨＧ）として両方の作用を行うべく構
成されている別の非線形光学部品３８へ指向される。発
生された光ビーム４０は、ダイクロイックビームスプリ
ッタ−４１へ指向され、該ビームスプリッタ−４１は、
第２高調波と第３高調波とを分離させ、その結果、０．
６６ミクロンの波、長を有する赤レーザービーム４２と
、０．４４ミクロンの波長を持った青レーザービーム４
４とを発生する。これら３つの色から得られる色度三角
形４６は、頂点Ａ’ 、Ｂ’Ｃ″を有するものとしそ第
１図に実線で示しである。
長において良好な反射を与える。その結果得られる出力
レーザービーム３６は、１．３２ミクロンに等しい波長
を持っており、第２高調波発生器（，５ＨＧ）及び第３
高調波発生器（ＴＨＧ）として両方の作用を行うべく構
成されている別の非線形光学部品３８へ指向される。発
生された光ビーム４０は、ダイクロイックビームスプリ
ッタ−４１へ指向され、該ビームスプリッタ−４１は、
第２高調波と第３高調波とを分離させ、その結果、０．
６６ミクロンの波、長を有する赤レーザービーム４２と
、０．４４ミクロンの波長を持った青レーザービーム４
４とを発生する。これら３つの色から得られる色度三角
形４６は、頂点Ａ’ 、Ｂ’Ｃ″を有するものとしそ第
１図に実線で示しである。
この図を参照すると理解される如く、可能な色の配列乃
至は配合状態は、従来技術と比較して著しく増加されて
いる。更に、注意すべきことであるが、第１図において
、白色光は点ｒＷＪで示しである。従来技術においては
、この点はその色度三角形の一端に近接している。本発
明技術においては、この点は、色度三角形のほぼ中心に
位置されており、好適である。このことは、点ｒＷＪか
ら全ての方向において、色度図上のカラーにおいて改良
した変化の可能性を与えている。
至は配合状態は、従来技術と比較して著しく増加されて
いる。更に、注意すべきことであるが、第１図において
、白色光は点ｒＷＪで示しである。従来技術においては
、この点はその色度三角形の一端に近接している。本発
明技術においては、この点は、色度三角形のほぼ中心に
位置されており、好適である。このことは、点ｒＷＪか
ら全ての方向において、色度図上のカラーにおいて改良
した変化の可能性を与えている。
本発明は、従来のレーザー源を使用する現在実施されて
いる方法と比較して、幾つかのその他の利点を有してい
る。
いる方法と比較して、幾つかのその他の利点を有してい
る。
（１） ダイオードポンプ用方式は、ＹＡＧ固体レー
ザーの吸収帯内において最適ポンプエネルギを与え且つ
ポンプ源、即ちダイオードレーザ、が本来的に効率的で
あるので１本発明は極めて効率的である。
ザーの吸収帯内において最適ポンプエネルギを与え且つ
ポンプ源、即ちダイオードレーザ、が本来的に効率的で
あるので１本発明は極めて効率的である。
（２）年数によって制限を受ける部品はソリッドステー
ト（固体）装置であり、それは実験的に長期の寿命を有
するものであることが証明されている。この様なソリッ
ドステート部品は本来的に堅固である。
ト（固体）装置であり、それは実験的に長期の寿命を有
するものであることが証明されている。この様なソリッ
ドステート部品は本来的に堅固である。
（３） ＹＡＧレーザーへポンプ用パワーを供給する
ダイオードレーザ−は低電圧を必要とするに過ぎない。
ダイオードレーザ−は低電圧を必要とするに過ぎない。
従って、堅牢な構成と低電圧とが結合されて、高い信頼
性を与えている。
性を与えている。
（４） 更に、スリッドステート部品は、寸法を小さ
くし且つ軽量とすることを可能とする。
くし且つ軽量とすることを可能とする。
本発明によって提案される如くにしてカラーを発生する
可能性は、以下に列挙する如き光学分野における一連の
ブレークスルーによって可能とされたものである。
可能性は、以下に列挙する如き光学分野における一連の
ブレークスルーによって可能とされたものである。
（１）１．０６４ミクロン及び１．３２ミクロンレーザ
ー放射の高度に効率的な第２及び第３高調波の発生が証
明されたこと。（ロチニスター大学、レーザーエナジェ
ティック研究所のＲ，５ｔｅｖｅｎ Ｃｒａｘｔｏｎ著
の「高パワーガラスレーザー用高効率周波数三倍手法（
！（ｉｇｈ Ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ Ｆｒｅｑｕｅｎｃ
ｙＴｒｉｐｌｉｎｇ Ｓｃｈｅｍｅｓ ｆｏｒ Ｈｉｇ
ｈ Ｐｏｗｅｒｅｄ Ｇｌａｓｓ Ｌａ５ｅｒｓ）Ｊ、
ＩＥＥＥジャーナルオブクワンタムエレク１〜ロニク
ス、ＱＥ−１７巻、１９８１年９月、の文献参照） （２）０．８０５ミクロン乃至０．８１ミクロン波長範
囲内で射出する高パワー高効率レーザーダイオードが今
や益々入手可能となっていること。
ー放射の高度に効率的な第２及び第３高調波の発生が証
明されたこと。（ロチニスター大学、レーザーエナジェ
ティック研究所のＲ，５ｔｅｖｅｎ Ｃｒａｘｔｏｎ著
の「高パワーガラスレーザー用高効率周波数三倍手法（
！（ｉｇｈ Ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ Ｆｒｅｑｕｅｎｃ
ｙＴｒｉｐｌｉｎｇ Ｓｃｈｅｍｅｓ ｆｏｒ Ｈｉｇ
ｈ Ｐｏｗｅｒｅｄ Ｇｌａｓｓ Ｌａ５ｅｒｓ）Ｊ、
ＩＥＥＥジャーナルオブクワンタムエレク１〜ロニク
ス、ＱＥ−１７巻、１９８１年９月、の文献参照） （２）０．８０５ミクロン乃至０．８１ミクロン波長範
囲内で射出する高パワー高効率レーザーダイオードが今
や益々入手可能となっていること。
このことは、ＹＡＧレーザ−（パルス型であろうと連続
波型であろうと）をポンプするのに理想的な波長である
。
波型であろうと）をポンプするのに理想的な波長である
。
（３）１．０６ミクロン及び１．３１９ミクロンの波長
で連続波及びパルス放射を射出することが可能なＹＡＧ
レーザ−システムは、今や、市販されている（例えば、
クワントロニクスコーポレーシゴンや、アモコレーザー
会社等がある）。
で連続波及びパルス放射を射出することが可能なＹＡＧ
レーザ−システムは、今や、市販されている（例えば、
クワントロニクスコーポレーシゴンや、アモコレーザー
会社等がある）。
（４）１．３１９ミクロンの波長での周波数倍化が証明
されたこと（例えば、Ｅｄｗａｒｄ Ｓｉｎｏｗｓｋｙ
の博士論文である［潜在的第２高調波発生器における位
相不整合の干渉計測定（Ｔｈｅ Ｉｎｔｅｒｆｅｒｏｍ
ｅｔｒｉｃ Ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔ ｏｆ Ｐ
ｈａｓｅ Ｍｉｓｍａｔｃｈ ｉｎ Ｐｏｔｅｎ
ｔｉａｌ ５ｅｃｏｎｄ ｔ（ａｒｍｏｎｉｃ Ｇｅｎ
ｅｒａｔｏｒｓ）Ｊ 、アリシナ人学、大学光学課、１
９８４年、参照）。
されたこと（例えば、Ｅｄｗａｒｄ Ｓｉｎｏｗｓｋｙ
の博士論文である［潜在的第２高調波発生器における位
相不整合の干渉計測定（Ｔｈｅ Ｉｎｔｅｒｆｅｒｏｍ
ｅｔｒｉｃ Ｍｅａｓｕｒｅｍｅｎｔ ｏｆ Ｐ
ｈａｓｅ Ｍｉｓｍａｔｃｈ ｉｎ Ｐｏｔｅｎ
ｔｉａｌ ５ｅｃｏｎｄ ｔ（ａｒｍｏｎｉｃ Ｇｅｎ
ｅｒａｔｏｒｓ）Ｊ 、アリシナ人学、大学光学課、１
９８４年、参照）。
（５） ダイオードレーザ−でポンプするＹＡＧレー
ザーの効率的な周波数倍化も現在可能である（例えば、
スペクトラフィジックスコーボレーシ玉ン、アモコレー
ザー会社等）。
ザーの効率的な周波数倍化も現在可能である（例えば、
スペクトラフィジックスコーボレーシ玉ン、アモコレー
ザー会社等）。
（６）例えばリン酸カリウムチタン（ＫＰＴ）等の高効
率非線形光学的物質を生成する上で最近ブレークスルー
があったこと。高効率と光学的損傷に対する高耐性は、
０．５３ミクロン波長での数十ワットの第２高調波パワ
ーの発生を可能としたこと（Ｇａｒｙ Ｔ、 Ｆｏｒｒ
ｅｓｔ著の［ダイオードポンプ型ソリッドステートレー
ザー市場及び生産の拡大（Ｄｉｏｄｅ−Ｐｕｍｐｅｄ
５ｏｌｉｄ−３ｔａｔｅ Ｌａ５ｅｒ Ｍａｒｋｅｔｓ
ａｎｄ Ｐｒｏｄｕｃｔｉｏｎ Ｅｘｐａｎｄ）Ｊレ
ーザーフォーカス／工レクトロオブティックス、２４巻
、Ｎｏ、６．１９８８年６月の文献、及びＷｉｌｌｉａ
ｍ Ｆ、 Ｋｒｕｐｋｅ著の「ダイオードレーザ−ポン
プ型ソリッドステートレーザーの将来性（Ｐｒｏｓｐｅ
ｃｔｓ ｆｏｒ Ｄｉｏｄｅ−Ｌａｓｅｒ−Ｐｕｍｐａ
ｄ ５ｏｌｉｄ−３ｔａｔｅ Ｌａ５ｅｒｓ）Ｊ 、レ
ーザーアンドオプトロニクス、１９８８年３月、７９−
８４頁の文献参照）。
率非線形光学的物質を生成する上で最近ブレークスルー
があったこと。高効率と光学的損傷に対する高耐性は、
０．５３ミクロン波長での数十ワットの第２高調波パワ
ーの発生を可能としたこと（Ｇａｒｙ Ｔ、 Ｆｏｒｒ
ｅｓｔ著の［ダイオードポンプ型ソリッドステートレー
ザー市場及び生産の拡大（Ｄｉｏｄｅ−Ｐｕｍｐｅｄ
５ｏｌｉｄ−３ｔａｔｅ Ｌａ５ｅｒ Ｍａｒｋｅｔｓ
ａｎｄ Ｐｒｏｄｕｃｔｉｏｎ Ｅｘｐａｎｄ）Ｊレ
ーザーフォーカス／工レクトロオブティックス、２４巻
、Ｎｏ、６．１９８８年６月の文献、及びＷｉｌｌｉａ
ｍ Ｆ、 Ｋｒｕｐｋｅ著の「ダイオードレーザ−ポン
プ型ソリッドステートレーザーの将来性（Ｐｒｏｓｐｅ
ｃｔｓ ｆｏｒ Ｄｉｏｄｅ−Ｌａｓｅｒ−Ｐｕｍｐａ
ｄ ５ｏｌｉｄ−３ｔａｔｅ Ｌａ５ｅｒｓ）Ｊ 、レ
ーザーアンドオプトロニクス、１９８８年３月、７９−
８４頁の文献参照）。
（７）高パワー出力を達成する為のダイオードレーザ−
アレイ技術は現在入手可能であること。
アレイ技術は現在入手可能であること。
この高出力パワーは、高効率高調波ＹＡＧ動作の為に必
要である。
要である。
第３図を参照すると、本発明の第２実施例を大略４εで
示しである。この場合、複数個の軸方向に雅隔配置させ
たダイオードレーザ−５０からなるアレイが、ＹＡＧロ
ッド５４の円筒状表面５２を−１に照射する。この様な
アレイを使用することにＪ・ノ、ＹＡＧロッド５４に対
して全体的に高いボン〕゛バフ−を得ることが可能であ
る。ダイオードレーザ−５０（約０．８ミクロンの出力
波長で動作）Ｉよ、ＹＡＧロッド５２の円周長さに沿つ
て一様に分布されている。（第３図は、通常使用される
好適なＹＡＧレーザーロンドの１つのみを示している）
。該ＹＡＧロッドは円筒形状（回転的に対称）とするこ
とも可能であり、又断面を矩形状（スラブ形状）とする
ことも可能である。
示しである。この場合、複数個の軸方向に雅隔配置させ
たダイオードレーザ−５０からなるアレイが、ＹＡＧロ
ッド５４の円筒状表面５２を−１に照射する。この様な
アレイを使用することにＪ・ノ、ＹＡＧロッド５４に対
して全体的に高いボン〕゛バフ−を得ることが可能であ
る。ダイオードレーザ−５０（約０．８ミクロンの出力
波長で動作）Ｉよ、ＹＡＧロッド５２の円周長さに沿つ
て一様に分布されている。（第３図は、通常使用される
好適なＹＡＧレーザーロンドの１つのみを示している）
。該ＹＡＧロッドは円筒形状（回転的に対称）とするこ
とも可能であり、又断面を矩形状（スラブ形状）とする
ことも可能である。
以上、本発明の具体的実施の態様に付いて詳細に説明し
たが、本発明はこれら具体例にのみ限定されるべきもの
では無く、本発明の技術的範囲を逸脱すること無しに種
々の変形が可能であることは勿論である。
たが、本発明はこれら具体例にのみ限定されるべきもの
では無く、本発明の技術的範囲を逸脱すること無しに種
々の変形が可能であることは勿論である。
第１図は人間の目の感度の通常の範囲と、従来技術によ
って与えられるカラーの範囲と１本発明のカラーの範囲
とを示した色度図、第２図は本発明の好適実施例を示し
た概略図、第３図は本発明の別の実施例を示した概略図
、である。 （符号の説明） １４：レーザーダイオード １６：ＹＡＧレーザーロンド １８：コーティング ２Ｃ・・光学的コーティング ２１．第２高調波発生器 Ｄ：第２ＹＡＧレーザーロンド ３８：非線形光学要素 ４１：ダイクロイックビームスプリツタ特許出頃人 ロックウェル インターナ ショナル コーボレーシミ ン
って与えられるカラーの範囲と１本発明のカラーの範囲
とを示した色度図、第２図は本発明の好適実施例を示し
た概略図、第３図は本発明の別の実施例を示した概略図
、である。 （符号の説明） １４：レーザーダイオード １６：ＹＡＧレーザーロンド １８：コーティング ２Ｃ・・光学的コーティング ２１．第２高調波発生器 Ｄ：第２ＹＡＧレーザーロンド ３８：非線形光学要素 ４１：ダイクロイックビームスプリツタ特許出頃人 ロックウェル インターナ ショナル コーボレーシミ ン
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １、マルチカラーレーザービームを効率的に発生する方
法において、 ａ）第１のＹＡＧレーザからの１．０６ミクロンの波長
のレーザービームの第２高調波であって０．５３ミクロ
ンに等しい波長を持ったものを発生し、ｂ）同時的に第
２のＹＡＧレーザーからの１．３２ミクロン波長の第２
及び第３高調波であって前記第２高調波が０．６６ミク
ロンに等しい波長を持っており且つ前記第３高調波が０
．４４ミクロンに等しい波長をもっているものを発生し
、ｃ）上記ステップａ）及びｂ）からの高調波を結合さ
せてマルチカラーレーザービームを形成する、上記各ス
テップを有することを特徴とする方法。 ２、特許請求の範囲第１項おいて、前記第１及び第２の
ＹＡＧレーザがダイオードレーザーポンプ型であること
を特徴とする方法。
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| US232183 | 1988-08-15 | ||
| US07/232,183 US4866720A (en) | 1988-08-15 | 1988-08-15 | Multicolored laser source |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH02111092A true JPH02111092A (ja) | 1990-04-24 |
Family
ID=22872174
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP1208011A Pending JPH02111092A (ja) | 1988-08-15 | 1989-08-14 | マルチカラーレーザー源 |
Country Status (4)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4866720A (ja) |
| EP (1) | EP0355274A3 (ja) |
| JP (1) | JPH02111092A (ja) |
| KR (1) | KR900004068A (ja) |
Families Citing this family (32)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
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| ATE147647T1 (de) * | 1989-11-20 | 1997-02-15 | Hamamatsu Photonics Kk | Mit einem laserstrahlengenerator versehene einrichtung für die diagnose und behandlung von krebs |
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| US6795455B2 (en) * | 2001-08-14 | 2004-09-21 | The United States Of America As Represented By The Secretary Of The Navy | All solid-state RGB and white light generator |
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| GB0124807D0 (en) * | 2001-10-16 | 2001-12-05 | Geola Technologies Ltd | Fast 2-step digital holographic printer |
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| WO2009093289A1 (ja) * | 2008-01-25 | 2009-07-30 | Shimadzu Corporation | 半導体レーザ励起固体レーザ装置 |
| US20100253769A1 (en) * | 2008-09-04 | 2010-10-07 | Laser Light Engines | Optical System and Assembly Method |
| CN101702488B (zh) * | 2009-10-28 | 2011-01-26 | 中国科学院上海光学精密机械研究所 | 彩色调谐激光器 |
| US9478931B2 (en) * | 2013-02-04 | 2016-10-25 | Nlight Photonics Corporation | Method for actively controlling the optical output of a seed laser |
| US9263855B2 (en) | 2013-03-15 | 2016-02-16 | Nlight Photonics Corporation | Injection locking of gain switched diodes for spectral narrowing and jitter stabilization |
| US10096965B2 (en) | 2014-03-13 | 2018-10-09 | Nlight, Inc. | Algorithms for rapid gating of seed suspendable pulsed fiber laser amplifiers |
| US9806488B2 (en) | 2015-06-30 | 2017-10-31 | Nlight, Inc. | Adaptive boost control for gating picosecond pulsed fiber lasers |
| KR102510834B1 (ko) | 2016-04-04 | 2023-03-16 | 엘에스일렉트릭 (주) | 배선용 차단기의 단자 접속 기구 |
Family Cites Families (7)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
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| US3735280A (en) * | 1971-08-11 | 1973-05-22 | Bell Telephone Labor Inc | White-light laser using dye coupling |
| US4260957A (en) * | 1977-12-20 | 1981-04-07 | Jersey Nuclear-Avco Isotopes, Inc. | Use of multiple beams from frequency augmented laser radiation |
| US4293827A (en) * | 1979-09-14 | 1981-10-06 | Jersey Nuclear-Avco Isotopes, Inc. | Multiwavelength dye laser |
| US4346314A (en) * | 1980-05-01 | 1982-08-24 | The University Of Rochester | High power efficient frequency conversion of coherent radiation with nonlinear optical elements |
| US4731787A (en) * | 1986-08-15 | 1988-03-15 | Board Of Trustees, Stanford University | Monolithic phasematched laser harmonic generator |
| US4764930A (en) * | 1988-01-27 | 1988-08-16 | Intelligent Surgical Lasers | Multiwavelength laser source |
-
1988
- 1988-08-15 US US07/232,183 patent/US4866720A/en not_active Expired - Fee Related
-
1989
- 1989-05-18 EP EP19890108987 patent/EP0355274A3/en not_active Withdrawn
- 1989-05-30 KR KR1019890007250A patent/KR900004068A/ko not_active Withdrawn
- 1989-08-14 JP JP1208011A patent/JPH02111092A/ja active Pending
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| EP0355274A2 (en) | 1990-02-28 |
| US4866720A (en) | 1989-09-12 |
| KR900004068A (ko) | 1990-03-27 |
| EP0355274A3 (en) | 1991-10-02 |
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