JPH0268946A - 半導体集積回路ウェーハ - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 （産業上の利用分野） 本発明は、半導体集積回路のウェーハに係り、特に半導
体ウェーハと接触する電極の固有接触抵抗を測定するテ
スト回路に関する。

（従来技術の説明） 半導体集積回路の最小線幅（最小特徴サイズ）の設計法
は、現在進歩しており、１マイクロメータ以下の値とな
っている。従って、高電流（制御）トランジスタの高電
流端子（ユニポーラ・トランジスタにおけるソース及び
ドレイン端子、バイポーラ・トランジスタにおけるエミ
ッタ及びコレクタ）として用いられる自己整合金属珪化
物の接触電極もしくは他の自己整合メタライゼーション
接触電極を用いる技術は、主にトランジスタの直列抵抗
を減らすことにより、次第に商業的に魅力的なものとな
ってきた。高電流接触電極の自己整合は、制御電極すな
わちトランジスタの低電流端子（ユニポーラ・トランジ
スタにおけるゲート端子、バイポーラ・トランジスタに
おけるベース端子）の自己整合と共に一般的である。重
要な自己整合電極への接触技術である自己整合珪化物Ｍ
Ｏ８の技術には、固有接触抵抗γ　（例えばｏｈｍ−ｃ
ｄの単位で測定される）の測定のためのテスト回路を製
造することにより生じる問題点が存在する。この問題を
明らかにするため、最初自己整合珪化ＭＯ８技術におい
て詳細に説明するが、これは他の自己整合電極接触の技
術についてもあてはまる。これには、ＬＰＧＶＤ技術を
用いた選択的タングステン金属堆積（珪化物を形成する
ことなく）による自己整合メタライゼーションが含まれ
ており、この自己整合メタライゼーションは、ＭＯＳト
ランジスタ、ＭＥＳＦＥＴ　（金属ゲート電界効果トラ
ンジスタ）もしくはバイポーラ・トランジスタの自己整
合メタライゼーション電極接点を作るために用いられる
。

自己整合珪化物ＭＯ３技術において、ＭＯＳトランジス
タのソース−ドレイン接触電極の各々は、下部のシリコ
ン・ウェーハの主要表面上に拡散されたソースもしくは
ドレイン領域と、物理的接触（電気接触）した金属珪化
物層によ°り構成されている。さらに、これらの金属珪
化物ソース・ドレイン電極は、金属珪化物を形成するた
め金属を堆積し、その金属を焼結して形成される。この
場合、シリコン（もしあれば、シリコン・ゲートの露出
シリコンも含む）は、通常側壁酸化物層である保護絶縁
層によりゲート電極の側壁が覆われた時に、金属の下に
配置されている。こうすることにより、生じた金属珪化
物のソース・ドレイン接触電極は、自動的にエツジを有
し、このエツジは、側壁酸化物層の厚み分最も近いゲー
ト電極のエツジから横へ変位する。このようにして各々
の金属珪化物ソース・ドレイン電極は自己整合される。

すなわち各々のソース・ドレイン電極とゲート電極のエ
ツジを整合させるために余分のりソゲラフイエ程は必要
でなく、整合は、側壁酸化物の厚みにより自動的に決定
される。さらに側壁酸化物の厚みは、最小特徴サイズに
比較して小さいため、ゲート電極エツジに比較して珪化
物電極エツジの横方向変位は、比較的小さい。

また自己整合珪化物ＭＯ３技術において、金属珪化物ソ
ース・ドレイン電極の下のシリコン・つ工−ハの表面部
分にＭＯＳ）ランジスタのソース・ドレイン拡散領域を
形成するために、重要な不純物、ドナー、もしくはアク
セプタ又は両方が、金属の堆積の前後どちらかでシリコ
ンやウェーハ内に導入され拡散される。どちらの場合に
おいて、ソース・ドレイン拡散領域は、ゲート電極の対
応エツジに関してそれ自身で自己整合される。しかしこ
の際ソース・ドレイン拡散領域のエツジは、その固有の
ソース・ドレイン拡散条件及びバラメ−タにより、ソー
ス争ドレイン電極のそれから少し異なった距離の横方向
へ変位する。

自己整合珪化物の技術においても用いられる通常のシリ
コン集積回路（ＩＣ）の製造方法によれば、複数のＩＣ
チップに対応する回路は、全て同時に単一のシリコン・
ウェーハ上に製造される。

シリコン・ウェーハ上の全ての集積回路の製造が完了し
たとき、ウェーハは線引きされ、複数のＩＣチップに切
断される。同様の方法が他のＭＯ３自己整合メタライゼ
ーション技術においても用いられる。これらは、ＭＥＳ
ＦＥＴ及びシリコンバイポーラ・トランジスタもしくは
ガリウム砒素半導体においても同様である。

ＩＣチップにおける不良メカニズムには多くの原因及び
タイプがあり、他の自己整合メタライゼーション技術と
同様に自己整合珪化物技術における不良においても例外
ではない。自己整合珪化物技術においてもまた他の非自
己整合珪化物技術においても、これらの不良メカニズム
の幾つかは、幸運にも製造の比較的早い段階で検出でき
る。そのため不良メカニズムが早期に検出されれば、そ
の不良検出に対応して、全てのＩＣ製造工程が終了する
前、もしくは少なくともウェーハに線引きされ、個々の
チップに切り出される前に、製造は中止され得る。こう
して不良による経済的コストを減少させことができる。

この早期に不良を検出するための１つの技術として、ウ
ェーハの非ＩＣチップ領域（テスト回路領域）に集積さ
れたテスト回路を用いたものがある。ここで非ＩＣチッ
プ領域とは、不良チップ間に位置する領域、ウェーハの
周辺に位置する領域、さらに機能するチップが製造され
ないウェーハの他の領域を指す。特に、これらの非ＩＣ
チップ領域は、例えば、自己整合珪化物のプロセスによ
りテスト回路の製造のために利用される。ここでこのプ
ロセスは、ＩＣチップの領域（すなわち最終的に望まれ
るＩＣチップがウェーハ上に位置すべき領域）に集積さ
れたチップ回路の同様な自己整合珪化物のプロセスと同
時に行われる。このチップ回路とテスト回路の同時製造
により、テスト回路とチップ回路の半導体ブ。セスのパ
ラメータは、自動的に実質上同一（ウェーハの表面上の
無視できるプロセス上の変化を除けば）となる。このた
め、デバイスのパラメータ、例えば半導体ウェーハの拡
散領域に接触する電極の固有接触抵抗γ　及び拡散領域
のシート（横方向）抵抗γ　などは、自動的にテスト回
路とチップ回路とで実質的に同一となる。テスト回路を
直接試験することによりチップ回路を間接的に試験する
ことは、製造の早い時期に可能で有意義である。しかし
ながら、全ての製造プロセスが完了するまで、特に製造
の終工程で不良が出そうな場合には、この同様な試験を
延期することも可能である。

集積回路における重要な不良メカニズムが、自己整合及
び非自己整合のメタライゼーション技術の両方において
、下の拡散領域電極間の不当に高い固有接触抵抗γ　に
より明らかになる。　非０己整合メタライゼーション技
術におけるこの固有接触抵抗を測定するための従来の望
ましいコンパクトなテスト回路１０００が第１図に示さ
れている◇この技術は、例えば、ジエー・ジイージェー
・チェーン（Ｊ、Ｇ１．Ｃｈｅｒｎ）らによりＩＥＥＥ
　Ｅｌｅｃｔｒｏｎ　Ｄｅｖｉｃｅ　Ｌｅｔｔｅｒｓ、
ｖｏＬ、ＥＤＬ−５，ｐｐ、１７８−１８０（１９８４
）に発表された論文“接触端部測定による固有接触抵抗
の決定”により示されている。

ｎチャネルＭＯＳトランジスタの、テスト回路１０００
において、図示されたようにｐタイプの結晶シリコン半
導体ウェーハ１０は、ウェーハ１０の主要表面１２上に
位置するｎ＋型拡散領域１１を有している。このウェー
ハ１０の主要表面１２上では、３個の相互に離間した接
触電極１３．１４．１５の各々が、相互に離間した領域
においてｎ　拡散領域１１の露出された上表面と接触し
ている。中間の接触電極１４は、他の２つの電極１８．
１５との間に介在している。

これらの電極１３．１４．１５は、通常は多結晶シリコ
ンもしくはチタニウムとタングステン（Ｔｉ：Ｗ）の合
金であり、アルミニウム・メタライゼーション層１３，
５．１４．５．１５．５のためのバリヤ層として各々機
能している。フィールド酸化物層２２及びリン−ガラス
層２３によりテスト回路１０００は完結する。

操作中、電流源２ｏは、電流Ｉを電極１３に流すために
接続されている。また電極１４（中間部）は接地され、
電圧計２１が電極１４．１５の間に接続されている。拡
散領域１１の不均一な電流が、電流の方向と密度を表わ
す１組の破線の矢印により、第１図に示された従来の回
路内に示されている。電極１３．１４．１５の電気伝導
度が比較的高いため、各電極の相対向するエツジ間の電
位差は無視できる。電流Ｉに対応して、電極１４．１５
の間には電圧Ｖ　がかかる。この電圧Ｖ　は、拡散領域
１１の１平方当たりのシート抵抗γ　及び中間部の電極
１４と拡散領域１１との間の固有接触抵抗γ　の測定値
として知られている。

ここで、Ｗは電極１４の拡散領域１１との接触の幅（こ
の図面に対して垂直）であり、ｄはこの接点長である。

ここで、例えば上述したジエー・シイ−・ジエー・チェ
ーン（Ｊ、Ｇ、Ｊ、Ｃｈｅｒ口）らの文献の１７８ペー
ジを参照すると良い。ウェーハ１０内ニ、電極の長さｄ
は異なるが他の全てのパラメータは同一である２個（も
しくはそれ以上）のテスト回路１０００を製造すること
により、その固有接触抵抗γ　は、異なるテスト回路の
電圧Ｖｅを測り、さらに式（１）を繰り返してこの２個
（もしくはそれ以上）の回路１０００に適応して２つの
未知数γ　とγ　を解くことにより計算される。

さらに従来から、拡散領域１１がＬ字形に配置されてい
れば上述の式（１）が簡単化されることが知られている
。これは、ダブルφエム・ロー（Ｗ、）ｌ。

Ｌｏｈ）らによりＩＥＥＥ　Ｅｌｅｃｔｒｏｎ　Ｄｅｖ
ｉｃｅ　Ｌｅｔｔｅｒｓのｖｏｌ、ＥＤＬ−６，ｐｐ、
１０５−１０８（１９８５）に発表された論文“固有接
触抵抗のｎ１定用のケルビン抵抗の換算と解析“に示さ
れている。Ｌ字形配置の場合、固有接触抵抗γ　は、次
式により簡単に与えられていることが示されている。

γ　−Ｖ　　Ｗｄ／１ ここで、ｖＳは、電圧計２１により測定された電圧であ
る。このためこの電圧を測定するだけで、固有接触抵抗
γ　が決定できる（シート抵抗γ　でｖＳ はなく）。

上述の自己整合珪化物ＭＯＳプロセスの場合、シート抵
抗γ　と同様に、金属珪化物のソース・ドレイン電極か
ら下のウェーハに対する固有接触抵抗γ　を測定するこ
とが望ましい。しかじなから、下のシリコンウェーハｌ
Ｏの拡散領域１１に同時に接触する３個の自己整合珪化
物の電極を有する回路１０００をチップ回路の製造と両
立させながら製造することは不可能である（すなわち接
触抵抗を変化させることが可能な余分なりソゲラフイエ
程をさらに用いることなく）。この理由は、例えば、ｎ
チャネル・トランジスタを作るための自己整合珪化物プ
ロセスにおいて、ウェーハ１ｏの各拡散ｎ１領域上に、
直接単一の金属珪化物のソース・ドレイン電極が存在す
るからである。言い換えれば、いかなる自己整合金属珪
化物の技術においても、各拡散ｎ　領域は、拡散領域の
それと比べて比較的高い電気伝導度を有する金属珪化物
の連続層により完全に覆われている。そのため、電極１
３．１４の間を流れる電流は、金属珪化物層から拡散領
域へ電流がほとんど流れないため（ここでγ　が測定さ
れる）、この金属珪化物層内に制限される。

すなわち金属珪化物と拡散領域との間のインターフェー
ス（固を接触抵抗γ　が測定される）を通って制限され
るのである。リソグラフィー工程を追加することによっ
てのみ、自己整合金属珪化物層の連続性が破られ、γ　
とγ　を正確に測るたｖＳ め珪化物層かｂｎ　　拡散領域へ電流を強制的に流す。

このようにリソグラフィーを追加することによりテスト
回路のプロセスの順序が変化するが、このため、珪化物
−シリコンのインターフェースの性質及びテスト回路の
γ　の値は、テスト回路によって測定されている集積回
路のそれともはや必ずしも同一ではない。このためテス
ト回路によるγ　の測定はもはや意味のないものとなる
。

テスト回路に必要なリソグラフィー工程を追加すること
によって生じる同様な問題が、他の自己整合メタライゼ
ーション接触電極技術においても生じるのである。

（発明の概要） 上記の問題点を解決するために、本発明はなされたもの
であり、追加のリソグラフィー工程を必要とせず、拡散
領域のシート抵抗γ　を測定する他の特定の実施例と同
様に、自己整合のメタライゼーション電極接点の下に置
かれた半導体ウェーハの拡散領域との間のインターフェ
ースの固有接触抵抗γ　を測定するための有用なテスト
回路を提供している。この本発明に係るテスト回路は半
導体ウェーハの主要表面に位置し、 （ａ）ウェーハの相互に離間した位置でウェーハの主要
表面と接触する第１、第２、第３の接触電極と、 （ｂ）上記の第１、第２、第３の接触電極により各々接
触されたウェーハの離間した第１、第２、第３の拡散領
域と、 （ｃ）主要表面の第１と第２の離間した領域間にある第
１チャネル領域（２２４）上及び主要表面の第２と第３
の離間した領域間にある第２チャネル領域上にそれぞれ
ある第１及び第２の制御電極と、（ｄ）上記第１及び第
２のチャネル領域内のつ工−ハの主要表面上に第１及び
第２の反転層を各々形成させるために上記第１及び第２
の制御電極に接続される電源手段と、 （ｅ）上記第１拡散領域と、第１反転層と、第２拡散領
域を通る電流を生じさせるために上記第１もしくは第２
接触電極に接続される電流源手段と、（［’）上記電流
に対応して上記第２及び第３の接触電極との間に生じる
電圧を測定するために上記第２及び第３の接触電極との
間に接続された電圧検知測定手段とを有している。

本発明のテスト回路のレイアウトの、一実施例（第３図
参照）においては、３個のソース参ドレイン電極は、直
線状のパス上に配置され、一方他の実施例（第４図参照
）においては、それらはＬ字状バスに沿って配置されて
いる。しかし直線状バスのレイアウトにおいては、不利
な点があり、第２図に示されるように中間電極１３２の
前端（左端部分）での電流の結まり具合によりＶｅの測
定の際、電圧感度のロスが生じる。これにより、Ｖｅが
ｎ１定される電極１３２の後端（右手方向）での電流密
度が比較的小さくなるのである。一方り字状のレイアウ
トにおいては、いかなる場合も電流の結まり具合により
電圧感度のロスが生じることかない。これは装置を測定
する電圧が平均電圧、すなわち全長ｄにわたってで平均
化された中間電極の電圧を測定するためであり、この測
定値はいかなる電流の結まり具合に悪影響されることは
ない。しかし、Ｌ字状のレイアウトにおいては、拡散領
域の抵抗γ　の測定は不可能である。一方、直線状のレ
イアウトにおいては、もし少なくともその直線状のレイ
アウトが異なる２つの中間電極の長さｄを有するもので
あれば、γ　とγ　の両ｅ 者を決定することが可能である。

（実施例の説明） 第２図に示されたように、本発明の一実施例によれば、
テスト回路２０００が、その主要表面１１５でｐ型の半
導体ウェーハ１００内に集積されている。

ここで、チップ回路の他のパラメータを測定するための
他のテスト回路（図示せず）及び中間の接触電極１３２
とその下のｎ＋拡散領域１１３との接点の長さｄを異な
らしめたものを除き、他の類似したテスト回路と同様に
、ウェーハ１００は、試験され切り落とされる集積チッ
プ回路（図示せず）を含んでいる。また、ウェーハ１０
０は、その上部でのみＰ型であることを必要とし、さら
に底部ではｎ型となることが可能である。例えばＰ型の
上部は、ウェーハのｎ型底部上でエピタキシャル成長で
形成でき、即ち、Ｐ型の上部がＰタブとなることが、従
来から知られている。回路２０００は、標準的なＭＯ３
自己整合ソース・ドレイン電極メタライゼーション技術
により製造される。　特に、第２図に示されるようにＧ
　Ａ　Ｓ　Ａ　Ｄ　（ｇａｔｅ　ａｎｄ　５ｏｕｒｃｅ
　ａｎｄ　ｄｒａｉｎ）領域内に、３つのソース・ドレ
イン・メタライゼーション接触電極１３１　、１３２．
１３３が位置し、同様にゲート絶縁層２２５の上にゲー
ト電極層２２８の部分も位置している。ゲート電極層２
２６は多結晶シリコン、ゲート絶縁層２２５は２酸化シ
リコン（ゲート酸化物）として示され、さらにソース・
ドレイン電極１３１　、１３２．１３３はコバルト珪化
物のような金属珪化物として示されている。

回路２０００は、さらに３個の離間したｎ＋ソース・ド
レイン拡散領域１１０．１１３．１１Ｂを含み、これら
は各々金属酸化物ソース・ドレイン電極１３■、＋３２
．１３３の下に位置している。フィールド酸化物層２２
０内の開口は、側壁酸化物層２２８で部分を覆われた側
壁を有しており、ＧＡＳＡＤ領域のエツジを定めている
。このＧＡＳＡＤ領域内にゲート酸化物層２２５と３つ
の拡散ソース・ドレイン領域１１０．１１３．１１Ｂが
位置している。このゲート酸化物２２５は、離間した金
属珪化物ソース・ドレイン電極１３１．１３２間及び同
電極１３２．１３３間に存在している。ゲート酸化物（
絶縁）層２２５上には多結晶シリコン（ポリシリコン）
ゲート電極層２２６が、このポリシリコン・ゲート電極
層２２Ｂ上には金属珪化物ゲート・メタライゼーション
層２２７が位置している。この金属珪化物ゲート・メタ
ライゼーション層２２７は、後で詳しく述べるが、自己
整合珪化物プロセスによる金属珪化物ソース・ドレイン
電極１３１．１３２．１３３と同時に作られる。ポリシ
リコンゲート電極２２６の側壁は側壁酸化物層２２８の
他の部分により覆われている。

回路２０００は、リンを含む珪酸塩ガラス（Ｐガラス）
層２３０に覆われている。　ただし金属珪化物ソース・
ドレイン電極１３１．１３２．１３３に各々接触してい
る例えばＴｉＷなどのバリヤ・メタライゼーション層１
３０．１４０．１５０用開口及び金属珪化物ゲート層２
２７に接触するバリヤ・メタライゼーション層２５０．
２８０のための開口は除く。これらのバリヤ・メタライ
ゼーション層１３０．１４０．１５０　、２５０．２８
０は通常アルミニウム・メタライゼーション（電極）層
１３５．１４５．１５５．２５５．２６５により各々覆
われている。

このメタライゼーション層１３５は、パッド３０１（第
３図参照）で終わり、このパッド３０１には電流？Ｒ２
０が接続されている。このメタライゼーション層１３５
は、Ｐガラス層２３０（第２図参照）の開口３１３（第
３図参照）まで貫通しており、この結果、金属珪化物ソ
ース・ドレイン層１３１と電気的に接触している。

メタライゼーション層１４５は、パッド３０２．３０５
の他端で終端し、このパッド３０２．８０５には、電流
Ｉのための接地シンクが接続され、さらに電圧計２１の
一端が接続されている。このメタライゼーション層１４
５は開口８１４を通して下方へ貫通し、金属珪化物ソー
ス・ドレイン電極１３２と電気的に接触している。

メタライゼーション層１５５はパッド３０４で終端し、
このパッド３０４には電圧計２１の他の端子が接続され
ている。このメタライゼーション層１５５は、開口３１
５を介してリンドープガラス（Ｐガラス）を貫通してお
り、これにより金属珪化物ソース・層２３０　ドレイン
電極１３３に電気的に接触している。

ゲート電極層２２６は、Ｐガラス層２３０内の開口３１
２　（第３図参照）を介してメタライゼーション層２５
５に接触しており、さらにこのメタライゼーション層２
５５は、パッド３０３で終端し、このパッド３０３に電
圧Ｖｇが電源Ｅｇにより加えられる。

このようにして電流源２０は、アルミニウム・メタライ
ゼーション１３５に電流Ｉを印加する。電源Ｅｇは、ゲ
ート・メタライゼーション層２５５に電圧Ｖｇを加え、
この電圧は反転層２２４．１１４　　（第２図参照）を
形成するのに十分なように選択される。

この反転層２２４．１１４は、１組のゲート酸化膜（絶
縁）層２２５の下のウェーハ１００の主要表面１１５の
チャンネル内に位置している。すなわち印加電圧Ｖｇは
しきい値電圧より大きい。アルミニウム・メタライゼー
ション層１４５は、直接接地され、これにより電流Ｉが
、直列にアルミニウム及びバリアメタライゼーション層
１３５．１３０、金属珪化物電極１３１　Ｓｎ　　拡散
領域１１０　、反転層２２４　、ｎ１拡散領域１１３、
金属珪化物電極１３２及びメタライゼーション層１４０
及び１４５へと流れ、接地される。

電圧計２１がアルミニウム・メタライゼーション層１４
５．１５５との間に接続され、この電圧計２１により金
属珪化物ソース・ドレイン電極１３２ト拡散領域１１３
（最も拡散領域１１Ｂに最も近い）の右端との間に生じ
た電圧を７１１１１定する。ここで拡散領域１１３の端
が最も拡散領域１１６に最も近い。すなわち拡散領域１
１３の右端の電圧は実質的にメタライゼーション電極層
１５５の電圧と等しい。これは、拡散領域１１３の右端
から、反転層１１４、拡散領域１１Ｂ　、金属珪化物層
１３３の厚み方向、バリア・メタライゼーション層１５
０を通って電圧計２１に至るパスが（電圧計２１の入力
抵抗と比較すれば）比較的低抵抗だからである。

第３図及び第４図を参照すればより明確にわかるように
、ポリシリコン・ゲート電極層２２６及び金属珪化物メ
タライゼーション・ゲート層２２７への外部接触は第２
図においてシンボル的に表わされている。第２図におい
て、これらの層に接触する開口は実際上フィールド酸化
物上に位置しており、ゲート酸化物上ではない。すなわ
ち、これらの層２２Ｂ　、２２７は、度々ＧＡＳＡＤ領
域から、アルミニウム・メタライゼーション層２５５．
２Ｂ５の下にあるバリヤ・メタライゼーション層２５０
．２６０によりそれに接触するフィールド酸化物上の領
域まで延びている。

ここで見れば明らかであるが、外部装置すなわち電流源
２０、電圧Ｖｇ及び電圧計Ｖｅを除き、回路２０００は
、共通のソース・ドレイン拡散領域１１３を共有するＭ
ＯＳトランジスタ２個と相等しい。

それゆえ回路２０００は、同一のウェーハ１００上のチ
ップ回路内のＭＯＳ）ランジスタと同一の自己整合珪化
物プロセスによる製造工程と同時に両立して自己整合珪
化物プロセスにより製造される。特に、回路２０００を
製造するために、まず第１にフィールド酸化物層２２０
が形成され、さらにＧＡＳＡＤ領域を決めるためにリソ
グラフィによりパターン化される。次に、ゲート酸化物
層がＧＡＳＡＤ領域内で熱的に成長しく必ずしもまだパ
ターン化されていない）、さらにポリシリコン・ゲート
電極層がその上に堆積される。このポリシリコン・ゲー
ト電極及び酸化物層はそれからりソグラフィによりパタ
ーン化され、ポリシリコン・ゲート電極層２２６及びゲ
ート絶縁（酸化物）層２２５を形成する。これにより、
ウェーハ１００の主要表面は、ＧＡＳＡＤ領域以外は露
出される。

次に側壁酸化物層２２８がポリシリコン、ゲート電極層
２２６の側壁上で堆積され、もしくは熱的に成長される
。側壁酸化物層は、側壁酸化物が成長ではなく蒸着され
る場合、フィールド酸化物層２２０の側壁上に生じるこ
ともできる。さらにコバルトのような金属が、シリコン
やポリシリコンを被う領域で金属珪化物を形成するため
に、堆積され焼結される。さらにフィールド酸化物２２
０及び側壁酸化物層２２８上の残留（非珪化物）金属そ
れ自体は、金属を取り除き金属珪化物を残す液体エツチ
ングにより通常取り除かれる。このようにして、金属珪
化物は、ポリシリコン・ゲート電極層２２６０を被い、
ＧＡＳＡＤ領域内にウェーハ１００の主要表面の露出部
分を被って、残ることになる（必要ならば、ゲート電極
の上部の酸化物層により、ゲート電極上に珪化物を同時
に形成することは抑制できる）。このようにして、金属
珪化物ゲート層２２７と同様に金属珪化物ソース・ドレ
イン電極１３１．１３２．１３３は、自己整合の形で、
リソグラフィによりパターン化されることなく自動的に
形成される。拡散領域１１０．１１３．１１Ｂは、金属
珪化物電極１３１　、１３２．１３８が形成される前後
に適当な不純物を導入することにより形成される。その
後、リン珪酸塩ガラス層２３０が、全面に堆積され、さ
らにリソグラフィのパターン化によりその内に開口が形
成される。次に、バリヤ・メタライゼーション層１３０
．１４０．１５０．２５０．２８０及びアルミニウム・
メタライゼーション層１３５　、１４５．１５５．２５
５．２６５が、回路２０００を完成させるため、堆積さ
れリソグラフィによるパターン化が行われる。但しこの
場合、外部装置、例えば電流源２０゜加えられるゲート
電圧Ｖｇ及び電圧計２１は除かれる。

ウェーハ１００のチップ領域上に位置する集積回路のト
ランジスタ（図示せず）、すなわちテスト用トランジス
タは、各々メタライゼーションにおけるように、回路２
０００の製造と同時に製造するのがよい。

操作中、装置２１により測定される電圧Ｖｅは、中間部
のソース・ドレイン電極１３２の長さをｄとすれば、上
述の式（１）を満足する。式（１）には２つの未知数γ
　、γ　が存在するので、γ　、γＣＳ　　　　　　　
　　　　　　　　　　　Ｃ３を計算するために、与えら
れた電流工のもとで異なった値ｄに少なくとも２つのＶ
ｅの測定値が必要である。このため異なるｄを持つ少な
くとも２つのテスト回路２０００が固有接触抵抗γ　を
測るために必要である。

第４図は、回路２０００　（第２図参照）のＬ字形の実
施例のレイアウト４０００を示している。第４図におい
て、ＧＡＳＡＤ領域は、ソース・ドレイン電極１３１．
１３２．１３３及びゲート電極２２６（ゲート酸化物の
領域内における）の基礎となるウェーハ１００（第２図
参照）の主要表面の限られた領域を含んでおり、このＧ
ＡＳＡＤ領域はゲート電極２２Ｂ　、２２７と同様にＬ
字形の形状をしている。バッド４０１．４０２．４０３
．４０４．４０５は、レイアウト３０００　（第３図）
でパッド３０１．３０２．３０３．８０５が行なうのと
同様な機能を各々レイアウト４０００（第４図参照）に
おいて果たしている。開口４１２．４１３．４１４．４
１５　　（第４図参照）も、レイアウト３０００　（第
３図参照）における開口３１２．３１３．３１４．３１
５が行なうのと同様な機能を各々果たしている。このよ
うにして電圧計２１は、上述の式（２）によりＶｅの代
わりにＶｓを示す。　上述したように式（２）によれば
、レイアウト４０００は唯一の測定値により式（２）か
ら固有接触抵抗を測定できる。

式（１）におけるＶｅ（第３図参照）とｎ　拡散領域１
１３の後端部での電圧と等しい。すなわち領域１１３の
端部は、ソース・ドレイン領域１１０から最も離れた部
分であり、一方、式（２）におけるＶＳ（第４図参照）
は、ｎ＋拡散領域１１３の側端において取られた平均電
圧（左から右までの）である。

これらのＶｅ及びＶｓの特性は各々以下である。

すなわち、金属珪化物ソース・ドレイン電極１３３の電
圧は、第３図のレイアウト３０００内の領域１１３の後
端（右手方向）の電圧とは相等しく、さらに第４図のレ
イアウト４０００内の領域の底部端における平均電圧（
左から右への平均）とも相等しい。

これは、どちらの場合においても、金属珪化物電極１３
３と領域１１３との間には実質的電流は全く流ず、両者
間に実質的な電位差がないことによる。

回路２０００は、第３図及び第４図に示されたレイアウ
ト３０００．４０００により実際にテストされたが、適
正に動作することがわかった。

特定の実施例において本発明の詳細な説明したが、本発
明の範囲内で種々の変形が可能である。

例えば、ｐ形本体のソース・ドレイン領域のためのｎ＋
拡散領域の代わりに、ダ形の拡散領域がｎ形つェーハ、
ｎ形エピタキシャルもしくはｎタブと共に使われる。金
属珪化物ソース・ドレイン電極用のコバルト珪化物の代
わりにチタン、タンタル、タングステン及びプラチナ等
の他の珪化物を用いても良い。

ゲート酸化物２２５のそれと同様に、各々の金属珪化物
のソース・ドレイン接触電極１３１．１３２．１３３の
幅と長さ（ｗｘｄ）は、通常回路４０００１：おいて、
はぼ３×５．３×３もしくは５Ｘ３マイクロメータであ
り、回路３０００においては、はぼ１０×２．５もしく
は１０×４マイクロメータである。電流源は、通常はぼ
１０−２から１０−７アンペアの範囲であり、電圧Ｖｅ
、Ｖｓはほぼ１０　　からｌｏ−７ボルトの範囲である
。不可避なノイズの存在下でこのような１０−５ボルト
以下のオーダの小さな電圧を測定するために、ＡＣ電流
が使われる。このＡＣＣ電流は、ロックイン微分アンプ
を有する電圧計と共に用いられ、通常約１００Ｈｚの周
波数である。

２つのチャネル１１４．２２４の上に置かれたゲート電
極２２Ｂは、第２図ないし第４図において示されたよう
に、直接お互いにさらに電源Ｅｇに接続されているが、
これらのゲート電極は、しきい値電圧以上の異なる電源
に別々に接続されても良い。

さらに自己整合された金属珪化物ソース・ドレイン接触
電極の代わりに、他の適当な自己整合されたメタライゼ
ーション接触電極を使っても良い。

例えば、Ｌ　Ｐ　ＣＤ　（ｌｏｗ　ｐｒｅｓｓｕｒｅ　
ｃｈｅｍｉｃａｌ　ｖａｐ。

ｒ　ｄｅｐｏｓｉｔｉｏｎ）技術により選択的に堆積さ
れたタングステンもしくはモリブデンの接触電極、もし
くは電気メツキにより選択的に堆積された銅、ニッケル
もしくは金の接触電極、もしくは非電気メツキにより選
択的に堆積されたプラチナ、銅、ニッケルもしくは金の
接触電極などである。ウェーハ１００は、他の型のトラ
ンジスタ例えば、ＭＥＳＦＥＴ及びバイポーラトランジ
スタの場合は、単結晶もしくは多結晶のシリコンもｔ、
　＜は他の■族または■−Ｖ族半導体でもよい。ゲート
電極層２２６は、また他の適当な金属もしくは導電性の
金属化合物でも良く、さらにゲート酸化物層は、他のい
かなる適当な誘電体材料でも良い。電流源２０は、メタ
ライゼーション層１３５が接地されていれば、メタライ
ゼーション層１４５に取り付けても良い。

最後に、電流源２０は、無限のインピーダンスを有する
必要はなく、いかなる適当な有限インピーダンスを持つ
電流源、例えば、通常はぼ５ボルトで電流を調整する直
列抵抗を有する（有さなくても良い）適当な起電電圧を
持ったバッテリーでも良い。

【図面の簡単な説明】

第１図は、固有抵抗を測定するための従来のテスト回路
を示す断面図； 第２図は、自己整合金属珪化物電極の固有接触抵抗をΔ
Ｉｌｌ定するための本発明のテスト回路の一実施例を示
す断面図； 第３図は、第２図に示された回路の平面配置図；第４図
は、第２図に示された回路の折り重ねられた（Ｌ字形の
）配置の実施例を示す平面配置図である。 ここで第３図及び第４図に示された２−２線は、第２図
に示されたその断面を示している。 第３図及び第４図に示されたハツチングは、自己整合珪
化物電極を表わしている。理解しやすくするため、各部
分はスケールが異なっている。 出　願　人：アメリカン　テレフォン　アンドＦＩＧ、
　　１ ＦＩＧ、　　３