JPH03156709A - 浮上型磁気ヘッド - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 ［産業上の利用分野］ 本発明は磁気ディスク装置において記録媒体表面よりご
く僅かに浮上させて用いる浮上型磁気ヘッドに関するも
のであり、特に非磁性磁気ギャップ近傍に高飽和磁束密
度を有する金属磁性薄膜が形成されており高保磁力記録
媒体の記録再生に適した浮上型複合磁気ヘッドの構成に
関するものである。

［従来の技術］ 磁気ディスク装置での情報の書き込み、読み出しに用い
られる磁気ヘッドとしては、例えば米国特許３，８２３
，４１６号及び特公昭５７−５６９号公報に示されてい
るような構造の浮上型磁気ヘッドがある。この浮上型磁
気ヘッドは、高透磁率酸化物磁性材料からなるスライダ
ーの後端部に磁気ギャップを設けて磁気ヘッドを構成し
たものであり、全体が高透磁率の酸化物磁性材料で構成
されている。しかし、かかる構成の浮上型磁気ヘッドで
は、高透磁率酸化物磁性材料であるフェライトの飽和磁
束密度が５，０ＯＯＧ程度であるため、高記録密度化の
要求に対処するために近年用いられ始めている高保磁力
の記録媒体に対しては十分に記録できないという欠点が
あった。

また、これを解決するために、ギャップ対向面に飽和磁
束密度の高い金属磁性薄膜を形成した磁気ヘッドも使用
されるようになった。すなわち、例えば特開昭５８−１
４３１１号に開示されているように、スライダーおよび
磁気コア片がフェライトで構成された浮上型磁気ヘッド
の磁気ギャップ対向面部にのみ高飽和磁束密度の金属磁
性薄膜を設けた磁気ヘッドである。しかし、この構造に
改善しても、磁気変換部に所定の巻線を施した後のイン
ダクタンスが大きく、そのため共振周波数が低下し高周
波での記録再生が不利になるという問題は依然として解
消されない。これは、上記構成の磁気ヘッドにおいては
、磁気ヘッド全体が磁性体で構成されていることに起因
してインダクタンスが大きくなってしまうためである。

したがって、低インダクタンスにするためには磁気回路
を小さくすれば良いと考えられる。このような観点から
、磁気コアを非磁性のスライダー中に埋設固着した構成
の浮上型の複合磁気ヘッドが米国特許３，５６２，４４
４号により初めて開示された。また、本発明者等は特開
昭６１−１９９２１９号公報にて磁気コアを非磁性スラ
イダー中に埋設した浮上型複合磁気ヘッドの望ましい形
状について提案した。この浮上型複合磁気ヘッドの特長
は、磁気ヘッド全体を磁性体で構成された前記浮上型磁
気ヘッドに比べて、磁気変換部に所定の巻線を施した後
のインダクタンスが小さく、高周波での記録が有利にな
ることである。

さらにまた、高保磁力の記録媒体に対し十分に記録可能
で、かつインダクタンスの小さな浮上型複合磁気ヘッド
を得るには、飽和磁束密度の高いＭｎ−Ｚｎフェライト
を基板とし、非磁性磁気ギャップ部にさらに高飽和磁束
密度の薄膜磁性材を被着した磁気コアを非磁性スライダ
ー中に埋設したものが優れているが、このような浮上型
複合磁気ヘッドの例として本発明者等により特開昭６０
−１５４３１０号に開示されたものがある。

一方、磁気記録の高容量化の要望に従い、磁気ヘッドの
小型化、薄型化、狭トラツク化が進むほどに磁気ヘッド
の記録再生出力が小さくなるという問題が発生する。こ
のため、記録再生特性の向上を図るべく、例えばＶＴＲ
用の磁気ヘッドにおいては、単結晶Ｍ　ｎ　Ｚ　ｎフェ
ライトを用いた磁気ヘッドが特公昭６２−１８９６５号
公報および特開昭５６−１６３５１６号公報により開示
されている。

すなわち、上記特公昭６２−１８９６５号公報には、磁
気ギャップを介して相対峙する２個の高透磁率磁性体を
有し、この高透磁率磁性体の少なくとも一方が単結晶Ｍ
　ｎ　−Ｚ　ｎ　Ｍ　ｎ　Ｚ　ｎフェライトからなり、
少なくとも１個の単結晶Ｍ　ｎ　Ｚ　ｎフェライトの（
１１０）面を主磁路形成面とほぼ平行にするとともに（
１１０）面内に存在する〈１００）方向と、磁気ギャッ
プの形成面とのなす角Ｏを５〜４０°もしくは８０°〜
１２ｏ°になるように構成し、かつ少なくとも磁気ギャ
ップの側面近傍の高透磁率磁性体面に、ガラス固着温度
から室温まで温度を下げる場合の収縮率が該フェライト
より低いようなガラスを溶融付着せしめてなる磁気ヘッ
ドが示されている。また、特開昭５６−１６３５１３号
公報に開示されたものは、単結晶Ｍ　ｎ　Ｚ　ｎフェラ
イトがＳｎＯ，を固溶したものを用いて特公昭６２−１
８９５８号と同様に構成した磁気ヘッドである。

［発明が解決しようとする課屈］ また、例えば、磁気ディスク装置では、電気的信号とし
て転送されてきた情報を磁気ヘッドにより磁気ディスク
に磁化反転の有無として記録する。

記録された情報の再生も磁気ヘッドによって行われ、磁
気ディスクの磁化反転に対応したピークを有する信号波
形を出力し、このピークを検出し記録した情報が再生さ
れる。第１３図に再生過程での再生信号の処理の概略説
明図を示す。磁気ヘツド４１の出力はプリアンプ４２で
増幅され、ノイズを除去するためのフィルター４３を通
すことにより、例えば（ａ）のような信号波形が得られ
る。

その後、微分回路４４により再生信号のピークをゼロク
ロスに変換した信号波形（ｂ）となし、次いでコンパレ
ーター４５によりゼロクロスに対応したピークパルスを
発生させ信号波形（Ｃ）を得る。このピークパルスから
１”Ｏ”への弁別には、データウィンドと呼ばれるパル
スが用いられる。このデータウィンドはピークパルスに
同期して発信するＰ　Ｌ　Ｏ（Ｐｈａｓｅ　Ｌｏｃｋ　
０ｓｃｉｌｌａｔｅｒ）回路４６の出力信号波形（ｄ）
が用いられる。ピークパルスがデータウィンドの時間内
にあれば“１″なければ“Ｏ”と判別することにより記
録した情報を再生する。

したがって、情報を正確に記録・再生するためには、ピ
ークパルスがデータウィンド内に正しく入るようにしな
ければならない。しかしながら、実際の装置においては
、ピークパルスには記録した位置からのずれが生ずる。

この原因の主なものは、パターンピークシフトと呼ばれ
る隣接波の干渉と再生信号に重畳するノイズであるが、
その他に、ヘッドの磁化反転機構に起因すると思われる
再生波形の不規則な挙動もある。

一方、前述したように、近年、より一層磁気ディスク装
置の記憶容量を増すことが求められており、そのために
は線記録密度を高める必要がある。

線記録密度の向上とは磁気ディスクに記録された磁化反
転位置間隔を縮小することであり、必然的に再生される
ピークパルス間隔も縮小し、そのピークパルスに同期し
て発生するデータウィンド間隔も縮まるので、データウ
ィンド幅も小さくなる。

そのため、前述した種々の原因によりピークパルスの位
置がずれた際にはデータウィンドから外れやすくなる。

すなわち、線記録密度が高くなればなるほどデータウィ
ンドに対するピークパルスのずれの許容量は小さくなる
。

しかし、従来知られている構成の浮上型磁気ヘッドにお
いては、ピークパルス位置のずれはがなり大きく、最近
では、３０　Ｋ　Ｐ　ＣＩ　　（Ｋｉｌｏ　ＦｌａｘＣ
ｈａｎｇｅ　Ｐｅｒ　Ｉｎｃｈ）以上の線記録密度では
、エラーが多くなって使用できないと指摘されるように
なっており、より高性能な磁気ヘッドの出現が望まれて
いた。

本発明の目的は、上記要望に応えるべく、記録再生を繰
返した際のピーク間隔のバラツキを小さくし、高密度記
録においてもデータウィンドウからピークが外れないよ
うな浮上型複合磁気ヘッドを提供することである。

［問題点を解決するための手段］ 本発明は、上記目的を達成するために、非磁性ギャップ
を介して相対峙する一対の磁気コア片の少なくとも一方
のギャップ対向面に金属磁性薄膜が形成されており、そ
の一対のコア片が一次ガラスにより接合された磁気コア
部と、前記磁気コアを支持するスライダとを有する浮上
型磁気ヘッドであって、前記磁気コア片が単結晶Ｍ　ｎ
　Ｚ　ｎフェライトからなり、しかもその（１１０）面
を主磁路形成面とほぼ平行にするとともに前記（１１０
）面内に存在する各磁気コア片の＜１００＞方向とギャ
ップ対向面とのなす角が２６°を越え４５゜以下となる
ように構成することを特徴とするものである。

本発明において、上記金属磁性薄膜としては、Ｆｅ−Ｎ
ｉ系合金、Ｆｅ−Ａｌ−３ｉ合金、その他の公知の合金
を使用することができる。また、磁気コア片を構成する
単結晶フェライトとしては、公知の組成の単結晶Ｍ　ｎ
　Ｚ　ｎフェライトを使用することができる。これらは
、使用される磁気記録媒体の特性に応じて適宜選択され
使用される。

尚、本発明においては、磁気コアを単結晶フェライトで
構成しているが、前述した特開昭５６−１６３５１３号
公報あるいは特公昭６２−１８９５８号に開示された技
術思想は、一対の磁気コア片をガラス接合する時に、磁
気ギャップ近傍のフェライト内に引張応力を発生させ、
この引退応力の存在によりフェライトの磁気異方性を制
御し記録再生特性を高めるようにするとともに、記録媒
体である磁気テープとの耐摩耗性も考慮したものである
。

したがって、前記公報等には、本質的に記録媒体と非接
触で作動する浮上型磁気ヘッドへの適用については示唆
されていない。また、単結晶ＭｎＺｎフェライトに金属
磁性薄膜を配した磁気コアにおける応力の存在はフェラ
イトのみの場合とは相違するため、直ちに適用できるも
のではない。

さらに、磁気コアを非磁性スライダ内に埋設した浮上型
複合磁気ヘッドにおいては、−次ガラスのみならず磁気
コアをスライダーのスリット内に二次ガラスで固着する
ため、応力の存在はさらに複雑となるので、前記公報に
開示された作用効果を期待して直ちに適用できるもので
はない。

本発明において、磁気コアの（１１０）面内に存在する
各磁気コア片の＜１００＞方向とギャップ対向面とのな
す角を２６°を越え４５°以下とするのは、後述するよ
うに、この範囲においてピークパルスのずれが極めて少
なく、優れた記録再生特性が得られるためである。

［実施例］ 以下、本発明を実施例に基づいて、より詳細に説明する
が、本発明はこれら実施例の範囲に限定されるものでは
ない。

（実施例１） 本発明による浮上型複合磁気ヘッドの一実施例について
の全体構成斜視図を第１図に示す。図において、１は非
磁性スライダー、２はスライダー１の一方のサイトレー
ル５に設けられたスリット部、３はスリット部２に埋設
された磁気コア、４はその磁気コア３を固着するガラス
である。スライダー１としては熱膨張係数１０５〜１１
５Ｘ１０−’　／’Ｃ１空孔率０．５％以下のＣａＴｉ
０．からなる非磁性セラミックを用いるのが望ましい。

第２図は前記磁気コア３の拡大斜視図である。

２１および２２はそれぞれ単結晶フェライトからなるＣ
型コア片およびゴ型コア片と称される磁気コア片であり
、２３は■型コア片２２上に形成されたＦｅ−ＡＱ−Ｓ
ｉ系合金からなる磁性薄膜である。２４はＣ型コア片２
１と■型コア片２２との間に形成された巻線用の空間で
あり、その上部にＣ型コア片２１と■型コア片２２を接
合するガラス部２５が設けられている。２６はトラック
幅Ｔｗを規制するための切り欠き部である。磁気ギャッ
プ２７はスパッタリング等により被着されたＳｉｎ、等
の非磁性削材からなるギャップ規制膜により形成されて
いる。尚、前記一対の磁気コア片を接合する調成ガラス
としては、磁気コア片の材質にもよるが、例えば５６０
〜６００℃の軟化点および４５０〜４９０℃の固着温度
を有し、かつ３０〜固着温度における熱膨張係数が９３
〜１１１　Ｘ　１０−’／’Ｃであるようなものを使用
することが好ましい。また、磁気コアをスライダーに形
成したスリット内に固着するためのガラスとしては、前
記−次ガラスの組成およびスライダー材質などにより適
宜選択するが、例えば４２０〜４７０℃の軟化点を有し
、３０〜２８０℃における熱膨張係数が８２〜１００Ｘ
ＩＯ−’／’Ｃであるようなものが用いられる。

作成した浮上型複合磁気ヘッドの主要諸元は以下の通り
である。

ギャップ長さＧＱ　　　　Ｏ，６゜ ギャップ深さＧｄ　　　　２ｕｍ トラック幅Ｔｗ　　　　　１ｉｐ Ｆｅ−Ａｌ−Ｓｉ膜厚　　２．２− 本実施例の磁気コア３は、単結晶Ｍｎ−Ｚｎフェライト
からなり、その面方位は第２図に示すように、（１１０
）面を主磁路形成面とほぼ平行にしている。また、本実
施例においては、Ｃ型および■型それぞれの磁気コア片
の＜１００＞方向とギャップ形成面のなす角θが、２０
’、３５゜６０°、８０’、９０°、１００’　となる
ようにして６種類の磁気ヘッドを作成した。

作成した各磁気ヘッドについて、その再生出力電圧およ
びＴ、−Ｔ、を測定した。Ｔ、およびＴ２は、第３図に
示すように正側のピークから負側のピークまでの時間な
Ｔ、、負側のピークから正側のピークまでの時間をＴ、
としたものである。各々の磁気ヘッドについて記録再生
を５０回繰返し、その都度Ｔ３、Ｔ、を測定した。Ｔ、
　−Ｔ、は波形の対称性を示す指標であり、Ｏであれば
波形はほぼ対称であり、ピークシフトも無いとみること
ができる。測定条件は以下に示す通りである。

記録媒体　：５インチ径、 Ｇｏ−Ｎｉスパッタ磁性膜 媒体保磁カニ１２０００ｅ 周速　　　：９．７５ｍ／ｓ 浮上量　　：０．１５μｍ コイル巻数：２６Ｘ２ターン 記録周波数：４ＭＨｚ 測定結果を第４図に示す。この図から、出力電圧は各磁
気コア片の＜１００＞方向とギャップ形成面のなす角θ
が約２０°および約９５°のときに最大であるものの、
再生出力の非対称性を示すＴ、−Ｔ、１は角度θが３５
°において最小値を示し、角度Ｏが略２６°〜４０°の
範囲でＩＴ。

−Ｔ、ｌがｌ　０ｍ５ｅｃ以下となり優れた対称性を示
すことがわかる。

比較のために、上記本発明の浮上型複合磁気ヘッドと同
一形状であるが、コア材のみを多結晶フェライトから構
成したものを作成しくしたがって。

この磁気ヘッドの非磁性ギャップ対向面の部分は複数の
結晶粒から構成されている）、同様に再生出力および　
Ｔ、−Ｔ、ｌを測定した。その結果、再生出力は０．３
５ｍＶｐｐであり、ＩＴ、−Ｔ、１は約１９ｎｓｅｅで
あった。

なお、従来の多結晶フェライトを用いた浮上型磁気ヘッ
ドにおいて、ピークシフトが生ずる原因は必ずしも明確
ではないが、例えば以下のような理由が考えられる。

■磁気ギャップ近傍には数個のフェライト粒子があり、
その個々のフェライト粒子の異方性方向が一致していな
いため磁区構造が不安定になり、記録再生を繰返すたび
に磁区構造が変化し、出力の変動、波形歪として表れる
。

■磁気ギャップ近傍のフェライト粒子が小さい場合、ギ
ャップ近傍に磁気特性の劣化した部分が生ずるため磁区
構造が不安定になり、記録再生を繰り返すたび磁区構造
が変化し、出力の変動、波形歪として表れる。

■記録密度が高くなると媒体からの磁束のもれが少なく
なり、フェライトの透磁率も高周波になるほど低下する
ため高記録密度では再生出力が低くなる。そのため、ヘ
ッドノイズ、媒体ノイズ、アンプノイズ等のノイズの影
響を受けやすくなり、出力変動、波形歪を生ずる。

以上の原因の一つもしくはいくつかが原因となっている
と考えられるが、本発明によれば、ギャップ近傍に複数
のフェライト粒子がなく磁区構造が安定な面方位である
単結晶を用い、かつその磁化容易方向＜１００＞が記録
再生に適した方向に向いているため優れた効果が得られ
るものと考えられる。

（実施例２） 第５図および第６図に、上記実施例１で比較例として用
いた従来ヘッドと、第１図に示す構造のもので磁気コア
片の＜１００＞方向とギャップ形成面のなす角θが３５
°である本発明による浮上型複合磁気ヘッドとを用いて
、ＩＴ、−Ｔ−を測定した結果をそれぞれ示す。なお、
測定条件は、Ｈｃ＝１２０００ｅの媒体に、周速９．７
５ｍ／ｓ、浮上量０．１５４、記録周波数４　Ｍ　Ｈｚ
で記録し、再生波形より出力のＴ１およびＴ２を測定し
たものである。

従来ヘッドによる第５図によれば、Ｔ、−Ｔ、の平均が
２２．５ｎｓｅｃと大きく、バラツキの範囲も３６ｎｓ
ｅｃから１３ｎｓｅｃと非常に大きい。この様なヘッド
では、３０ＫＰＣＩ以上の線記録密度に対しデータウィ
ンドウ幅が狭くなるため、ピークがデータウィンドウか
ら外れエラーとなる確率が高くなる。そのため高密度記
録は困難である。これに対し、本発明による測定結果を
示す第６図では、波形の対称性を表わすＴ、−Ｔ、の値
が小さくな番ハそのバラツキも小さくなっていることが
わかる。

したがって、本発明による浮上型磁気ヘッドは、多結晶
フェライトコアを用いた従来ヘッドに比べ、データウィ
ンド幅をより小さくすることができ、そのため、より高
い線記録密度が実現できることが明らかである。

また、第７図は実用上の目安となるビットシフトをＧｕ
ｚｉｋ社製ＲＷＡ２０１Ｂにより測定した結果である。

Ａで示す曲線が本発明によるヘツドのものであり、Ｂで
示す曲線が従来ヘッドによる測定結果である。エラーレ
ート１０−’でのビットシフトは、従来ヘッドが約１４
ｎｓｅｅであるのに対し、本発明ヘッドでは約１０ｎｓ
ｅｅであり、本発明ヘッドが格段に良い値を示し、３０
ＫＰＣＩ以上の高い線記録密度が実現できることがわか
る。

（実施例３） 第８図に本発明の他の実施例による浮上型磁気ヘッドの
全体構成斜視図を示す。図において、３１は浮上スライ
ダ一部を有する磁気コア半休、３２は巻線用溝３４を有
する磁気コア半休であり、再磁気コア半休はガラス３３
によって接合されている。３５は浮上圧を発生させるレ
ール部である。

磁気コア半体３１および３２は、いずれも単結晶Ｍ　ｎ
　−Ｚ　ｎフェライトを用いており、その面方位は、記
録媒体対向面が（１１３）面、ギャップ対向面が（３３
２）面であり、く１００〉方向が記録媒体対向面側で広
がるように再磁気コアが接合されている６角度θは３５
°である。第９図は、浮上面側から見たギャップ近傍部
分の拡大図である。Ｃで示す矢印の向きが記録媒体の移
動方向を示している。３６がＦｅ−ＡＱ−５ｉ薄膜であ
り、ギャップ３７の流出端側にのみ形成されている。

比較のために、実施例１と同様に多結晶フェライトを用
いて従来ヘッドも作成した。比較例として作成した従来
ｌ＼ラッド、本実施例品と同一形状であるが、磁気コア
材がＭ　ｎ　−Ｚ　ｎ多結晶フェライトであり、ギャッ
プ部は複数の結晶粒から構成されている。尚、本実施例
で作成した磁気ヘッドの主要諸元は次の通りである。

ギャップ長さＧＱ　　　　０．６ｑ ギャップ深さＧｄ　　　　　ｉｏｎ トラック幅　Ｔｗ　　　　ｌｌｔｍ Ｆｅ−ＡＱ−Ｓｉ膜厚　２／Ｊ１ 作成した本発明磁気ヘッドおよび従来ヘッドを用いて、
Ｔ、−Ｔ、のバラツキおよびビットシフトを測定した。

測定条件は実施例１と同様である。

測定結果を第１０図〜第１２図に示す。第１０図は従来
ヘッドで、第１１図は本発明ヘッドで、それぞれ測定し
た結果である。両図を比較すると波形の非対称性を示す
Ｔ、−Ｔ、の値が本発明ヘッドの方が小さくなっており
、そのバラツキも小さい。

また、第１２図は実用上の目安となるビットシフトを測
定した結果である。Ｄで示す曲線が本発明によるもので
あり、曲線Ｅで示す従来ヘッドのものよりも良いことが
明らかである。また、本実施例のものは、実施例１のも
のに比べてビットシフトがより小さい。すなわち、この
構造のものはインダクタンスは実施例１のものに比べ大
きくなるが、ビットシフトの面ではより好ましい結果が
得られる利点がある。

［発明の効果］ 以上詳述したように、本発明による浮上型磁気ヘッドは
、ピークシフトのバラツキが小さく、波形の対称性も良
好である。そのためビットシフトが小さく、より高密度
記録が可能となり、その工業上の効果は大である。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明の一実施例における浮上型複合磁気ヘッ
ドの概略構成を示す斜視図、第２図は第１図の浮上型複
合磁気ヘッドにおける磁気コアの拡大斜視図、第３図は
Ｔ、、　Ｔ、と出力の測定位置を示した図、第４図は磁
気コア片の（１００）方向とギャップ対向面とのなす角
θと出力電圧およびＩＴ、−Ｔ、ｌとの関係を示す図、
第５図は従来の浮上型複合磁気ヘッドにおいて５０回記
録再生を繰り返した際のＴ、−Ｔ、と出力の分布図、第
６図は本発明の浮上型複合磁気ヘッドにおいて５０回記
録再生を繰り返した際のＴ、−Ｔ、と出力の分布図、第
７図は本発明による浮上型複合磁気ヘッドおよび従来の
浮上型複合磁気ヘッドによるビットシフトの測定結果を
示す図、第８図は本発明の他の実施例における浮上型磁
気ヘッドの斜視図、第９図はその浮上面側から見たギャ
ップ近傍部分の拡大図、第１０図および第１１図は第８
図および第９図に示す構造の従来の浮上型磁気ヘッドお
よび本発明の浮上型磁気ヘッドでそれぞれ５０回記録再
生を繰り返した際のＴ、−Ｔよと出力の分布図、第１２
図は第８図に示す構造の本発明ヘッドおよび従来ヘッド
によるビットシフトの測定結果を示す図、第１３図はデ
ィスクドライブ装置のリード回路のブロック図である。 １ニスライダー、２ニスリット部、３：磁気コア、４：
接合ガラス、５７６：サイドレール、２１：Ｃ型コア片
、２２：■型コア片、２３：Ｆｅ−ＡＱ−３ｉ膜、２４
：巻線窓、２５：接合ガラス部、２６：切り欠き、２７
：磁気ギャップ。 第 図 第 図 （０） 図面の浄書（内容に変更なし） 第１図 ＴＩ−Ｔ２（ｎｓ） 第 ７ 図 ビットシフト （ｎｓｅｃ） 第１０ 図 Ｔｌ−７２（ｎｓ） ｉ［１１ 図 Ｔ１−７２（ｎＳ） 第８ 図 ４ 第 図 第１２図 ピントシフト （ｎｓｅｃ） 第」３ 図 手 続 補 正 書（方式） ％式％ ２、発明の名称 浮上型磁気ヘッド ３、補正をする者 事件との関係 特 許

Claims (3)

【特許請求の範囲】
1. （１）非磁性ギャップを介して相対峙する一対の磁気コ
   ア片の少なくとも一方のギャップ対向面に金属磁性薄膜
   が形成されており、その一対の磁気コア片がガラス部に
   より接合されてなる磁気コアと、前記磁気コアを支持す
   るスライダとを有し、前記磁気コア片が単結晶ＭｎＺｎ
   フェライトからなり、磁気コア片の（１１０）面を主磁
   路形成面とほぼ平行にするとともに、該（１１０）面内
   に存在する＜１００＞方向とギャップ対向面とのなす角
   θが２６゜を越え４５゜以下となるように構成されてい
   ることを特徴とする浮上型磁気ヘッド。
2. （２）上記スライダが非磁性材料からなり、該スライダ
   に形成されたスリット内に上記磁気コアを収容し、上記
   一対の磁気コア片を接合するに用いた一次ガラスとは異
   なる組成の二次ガラスで固着していることを特徴とする
   請求項１記載の浮上型磁気ヘッド。
3. （３）上記磁気コア片の一方が、前記スライダと一体に
   形成されていることを特徴とする請求項１記載の浮上型
   磁気ヘッド。