JPH0321224A - 磁気共鳴映像法 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 ［産業上の利用分野］ この発明は、ＮＭＲ（核磁気共鳴）、又はＥＳＲ（電子
スピン共ＩＩＩ）等を用いて被検体のスペクトルや断層
像を構成する磁気共鳴映像法に関し、特に被検体が撮像
視野より大きい場合に生じるエリアジングアーチファク
ト（折り返し偽像）を、信号収集シーケンスの違いによ
らず、空間分解能を劣化することなく除去できる磁気共
鳴映像法に関するものである． ［従来の技術］ 従来より、静磁場中の被検体に対し、靜磁場と垂直な高
周波磁場パルス（以下、ＲＦパルスという）と、静磁場
と平行な直交３軸（Ｘ　Ｙ　Ｚ　）の傾斜磁場とを印加
して、被検体から誘起される磁気共鳴信号に基づく画像
データを所定数取得して、フーリエ変換により被検体の
所望のｙＪＴＮ面を映像化する磁気共鳴映像装置は良く
知られている。

第４図は一般的な磁気共鳴装置を示すブロック図であり
、図において、人体などの被検体（１）は、Ｚ軸方向の
静磁場を発生する静磁場発生装置（２）内に診察台（３
〉を介して配置されている．被検体（１〉に対してＲＦ
パルスＡ（高周波エネルギ〉を印加し且つ被検体（１）
からの磁気共鳴信号（例えば、ＮＭＲ信号）Ｂを受信す
る高周波コイル（４）は、整合装置（５）及び送受切換
装置（６）を介して送信機（７）及び受信機（８〉に接
続されている． 被検体（１）に対して直交３軸方向の傾斜磁堝Ｇ　Ｒ　
．Ｇｐ及びＧ．を印加する傾斜磁場コイル〈９〉、（１
１）及び（１３）は、各傾斜磁場電源（１０〉、（ｌ２
）及び（１４）に接続されている．ここでは、Ｘ軸傾斜
磁場を周波数エンコード用の信号読み出し磁場Ｏ　Ｒ　
，　Ｙ軸傾斜磁場を位相エンコード量を与える位相エン
コード磁堝Ｇ　ｐ　，　Ｚ軸傾斜磁場を断層面指定用の
スライス磁堝Ｇ１とする． シーケンス制御装置（１５》は、診察台〈３）、送信機
（７）、受信機（８）、各傾斜磁場電源（１０）、（１
２）及び（１４）を含む装置全体を所定のシーケンスで
制御する．受信機（８）及びシーケンス制御装置（１５
）に接続された計算機（１６）は、画像構戒に必要なパ
ラメータ等を入力するための操作卓（１７）を備えてお
り、画像構成用の制御データを生戒すると共に、演算処
理及び磁気共鳴信号Ｂの処理を行う．操作卓（１７）に
は断層像表示用の画像表示装置（１８〉が接続されてい
る． 次に、第５図のパルスシーケンス図を参照しながら、第
４図の装置を用いた従来の磁気共鳴映像法について説明
する．尚、第５図のパルスシーケンスは、第４図内の計
算機《１６）にプログラムの一部として予め格納されて
おり、シーケンス制御装置（１５）によって実行される
。又、ここでは、スビンエコー法により磁気共鳴信号Ｂ
を受信し、磁気共鳴信号Ｂに基づく画像データから２次
元フーリエ変換法を用いて断層像を構戒する場合を示す
．まず、被検休（１〉を高周波コイル（４）並びに各傾
斜磁場コイル（９〉、（１１）及び〈１３〉内に挿入し
、高周波コイル（４）及びＺ軸傾斜磁場コイル〈１３）
を駆動し、選択性の周波数を有する高周波磁場パルス（
ＲＦパルス）＾１及びスライス磁場０．１を被検体（１
３）に印加する．このＲＦパルス＾１は、フリップ角度
が通常９Ｇ”であり、９０°パルスと呼ばれる．これに
より、被検体（１》内の所望の断層面内の核スピンに高
周波エネルギが供給され、ＲＦパルス＾１の中心（ピー
ク）位置からスピンの位相が乱され始める． 続いて、反極性のスライス磁場ａａ２を印加して、スラ
イス方向にスピンの位相を揃える．このとき、スライス
磁場０．２は、そのパルス面積（斜線部》がＲＦパルス
Ａ１のピーク以降のスライス磁場０．１のパルス面積と
一致するように印加され゛る．次に、Ｙ軸傾斜磁場コイ
ル（１１）を駆動して位相エンコード磁場Ｇｐを印加し
、断層面内のＹ軸方向のスピンの位相を乱すと共に、Ｘ
軸傾斜磁場コイル（９》を駆動して信号読み出し磁場Ｇ
，１１を印加する． 次に、フリップ角度が１８００のＲＦパルス＾２を印加
した後、Ｇａｌと同極性の信号読み出し磁場Ｇ　＊．１
を印加しながら、磁気共鳴信号（スビンエコー信号）Ｂ
を受信する．この磁気共鳴信号Ｂは、高周波コイル（４
）から、送受切換装置（６）及び受信機（８〉を介して
計算機（１６）内に取り込まれる．この信号収集シーケ
ンスにおいて、各信号読み出し磁場Ｇｅｌ及びＧｓ２の
斜線部で示すパルス面積が一致した時点、即ち、９０゜
パルスＡ１のピーク時刻からエコー時間ＴＥだけ経過し
た時点で、磁気共鳴信号Ｂはピーク値となる．又、磁気
共鳴信号Ｂがピークとなるタイミングは、信号読み出し
磁場Ｇｌｌｌ及びＲＦパルスＡの印加タイミングに依存
し、１８０°パルス＾２は、９０°パルス＾１のピーク
時刻がらエコー時間ＴＥの１７２だけ経過した時点でピ
ークとなるように印加される． そして、画像データは、信号読み出し磁場ＧＲ２の中加
中に、所定数のサンプリング点により磁気共鳴信号Ｂを
サンプリングすることにより収集される． 以上の信号収集シーケンスは、位相エンコード磁場Ｇｐ
のパルス面積に相当する位相エンコード量を所定のピッ
チ（破線及び矢印参照）で順次変化させながら、所定画
素数Ｎ（例えば、２５６）仁対応する回数（信号収集回
数）だけ繰り返される．従って、最終的に楕或される断
層像の画素数がＮＸＮの場合、１回の磁気共鳴信号Ｂに
対するサンプリング点はＮ個以上であり、又、磁気共鳴
信号Ｂの信号収集回数はＮ回である。

そして、Ｎ回の信号収集シーケンスを実行した後、計算
機（１６）は、磁気共鳴信号Ｂに基づく画像データのパ
ルス列を２次元フーリエ変換して所望のマトリックスサ
イズＮＸＮの断層像を再構成し、画像表示装置（１８〉
に表示する． 例えば、各シーケンス毎に変化する位相エンコード磁場
Ｇｐの強度は、核磁気共鳴比をγ、位相エンコード方向
の撮像視野（以下、単に視野という）をＬＰ、位相エン
コード方向のマトリクスサイズをＮｐとすると、 γＬｐＳＧｐ−ｄｔ＝２−π　　　　　・・・■但し、
輸＝　Ｎｐ／２、ＮＰ／２−１　，・・・、１，Ｏ，−
１，・・・、−Ｎｐ／２＋１を満たすように順次変化さ
れる．従って、位相エンコード磁場Ｇｐの変化量ΔＧｐ
は、 ＳΔＧ１ｄｔ＝２π／（γ・２ＬＰ）　　・・・■とな
る。

計算機〈１６）は、複数の磁気共鳴信号Ｂに基づく撮像
データを２次元フーリエ変換し、マトリクスサイズがＮ
＋ｔｘＮｐの所望のスライス面の断層画像として再ｉ戊
する。通常、周波数エンコード方向のマトリクスサイズ
ＮＲは、位相エンコード方向のマトリクスサイズＮ，と
等しい。

しかし、一般に、被検体（１）のサイズは、視野Ｎ．及
びＮｐと一致せず、特に第６図のように位相エンコード
方向くＹ軸方向）の被検体サイズが視野Ｌ，より大きい
場合は、非撮像部分の折り返し画像によって第７図のよ
うなエリアジングアーチファクトＢ’（斜線部）が発生
する。なぜなら、ｌ８０゜パルス＾之を印加したときに
、位相エンコード方向に対するスライス領域外のスピン
も励起され、磁気共鳴信号Ｂに寄与するからである． このようなエリアジングアーチファクトを除去するため
に、マトリクスサイズＮｐ及び視野Ｌｐを大きく設定し
て撮像し、そのうちの中心部のマトリクスサイズ及び視
野分の撮像データを取得する方法が考えられる．しかし
、この場合、■式から明らかなように、位相エンコード
磁場Ｇ９の最小変化量ΔＧｐが小さくなるため、雑音信
号の影響が大きくなり空間分解能は劣化する． 又、第５図に破線で示したように、１８０゜パルス＾２
の印加時に位相エンコード磁場ＧＰ′を印加して、位相
エンコード方向に更にスライスすることにより、スライ
ス領域以外の励起を防止する方法も考えられる。

しかし、この方法は、ＲＦパルスＡの周波数を変化させ
ながら信号収集シーケンスを繰り返すマルチスライス法
に対しては、他のスライス面に影響を及ぼすため適用す
ることができない。又、ローフリップアングルのＲＦパ
ルスＡを印加して高速化を実現したグラジェントフィー
ルドエコー法に対しては、１８０″′パルスが用いられ
ていないため適用することができない。

［発明が解決しようとする問題点］ 従来の磁気共鳴映像法は以上のように、位相エンコード
方向の視野Ｌ，の外側に被検体（１）が存在すると、視
野ＬＰ内の位相エンコード量と区別がつかないため、折
り返し画像として視野Ｌ内の画像に重なり、いわゆるエ
リアジングアーチファクトが生じるという問題点があっ
た。

又、これを防ぐため、視野Ｌｐ及びマトリクスサイズＮ
ｐを大きくすると、最小変化量ΔＧｅが小さくなり、空
間分解能が劣化するという問題点があった。

更に、１８０”パルス＾２の印加時に位相エンコード磁
場Ｇ　ｐ’（第５図破線参照〉を印加する方法は、マル
チスライス法やグラジェントフィールドエコー法等に適
用することができないという問題点があった． この発明は上記のような問題点を解決するためになされ
たもので、信号収集シーケンスの違いによらず、空間分
解能を劣化することなくエリアジングアーチファクトを
除去し、高画質の映像を高速に復元することのできる磁
気共鳴映像法を得ることを目的とする。

［問題点を解決するための手段］ この発明に係る磁気共鳴映像法は、信号収集シーケンス
を実行する前に、飽和用位相エンコード磁場及び互いに
送信周波数の異なる一対の飽和用ＲＦパルスを印加する
飽和シーケンスを実行し、撮像対象となる位相エンコー
ド方向の視野の外側の領域を励起するようにしたもので
ある．［作用］ この発明においては、信号収集シーケンスを実行する前
に、視野の外側のスピンを予め選択的に飽和させ、マル
チスライス法やグラジェントフィールドエコー法等のい
かなる信号収集シーケンスに対しても、空間分解能を劣
化することなくエリアジングアーチファクトの発生を防
止する．これにより、位相エンコード方向の視野が小さ
い場合には、位相エンコード数が節減されて高速化又は
ＳＮ比の向上が実現する． ［実施例］ 以下、前述と同様に、スピンエコー法により磁気共鳴信
号Ｂを受信し、２次元フーリエ変換法により画像構戒す
る場合を例にとって、この発明の一実施例を図について
説明する．尚、この発明が適用される磁気共鳴装置は第
４図に示した通りであり、信号収集シーケンスは従来通
りの一般的なものである．従って、第４図のシーケンス
制御装置（１５）又は計算機（１６〉内の一部のプログ
ラム及びメモリを入れ換えるか、新たなプログラムを追
加すればよい． 第１図はこの発明の一実施例を示すパルスシーケンス図
、第２図はこの発明におけるシーケンス制御装置（１５
）及び計算機（１６）の動作を示すフローチャート図で
ある．又、第３図は被検体（１）内の撮像視野Ｌｐ及び
飽和領′域ＬＰ’のスピン状態を示す説明図であり、第
６図のように視野をＬ　ａ　Ｘ　Ｌ　ｐ（マトリクスサ
イズをＮ＊ｘＮｐ）とした場合を示している．尚、ここ
では、信号収集シーケンスとして、マルチスライス法を
適用した場合を示している． まず、操作卓（ｌ７）を介して、マルチスライス数ｎ、
スライス厚さｄ、スライスピッチΔＳ、位相エンコード
方向視野Ｌ．及び周波数エンコード視野Ｌ７を入力し、
初期設定を行う（ステップＳ１）．計算機（１６）は、
各入力値に基づいて、スライス磁場Ｇ．、信号読み出し
磁場Ｇ８及び位相エンコード磁場Ｇ，の強度を算出する
と共に（ステップＳ２）、マルチスライスの各スライス
に対応するＲＦパルス＾１及び＾２の送信周波数を導出
する（ステップＳ３）．又、飽和用位相エンコード磁場
Ｇｐ’の強度を算出すると共に（ステップＳ４），位相
エンコード方向に対する飽和用ＲＦパルス＾１１及び＾
１２の送信周波数ｆｓｔ及びｆｓｌを求め（ステップＳ
５）．更に、信号収集シーケンスに対する最初の位相エ
ンコード量を設定する（ステップＳ６）． 尚、ステップＳ５で導出される飽和用ＲＦパルス＾１１
の送信周波数ｆｓ’１及びｒｓ２は、信号収集シーケン
ス時のＲＦパルス＾１及びＡ２の送信周波数ｆｏからの
周波数シフト量に相当し、 ｆｓｔ＝（？’／２ｆｆ）・Ｇｐ”（Ｌ＝／２）＋ｆｓ
ｉｎｃ　　・・−■ｆｓ４＝＝ｆｓｌ　　　　　　　　
　・　　　・・・■で表わされる．但し・、γは核磁気
共鳴比、Ｇ１は飽和用位相エンコード磁場，Ｌｔは位相
エンコード方向の視野、ｆｓｉｎｃは飽和用ＲＦパルス
＾１１及び＾１２？ｓｉＭ周波数、Ｌｐ”は飽和領域の
位相エンコード方向のサイズであり、飽和用位相エンコ
ード磁場Ｇｐ”は、 Ｇ　ｐ”＝　４ｒ　・ｆｓｉｎｃ／　ｒ　Ｌ　ｐで表わ
される． 以下、シーケンス制御装置（１５〉は、計算機（１６〉
から伝送された飽和シーケンス用及び信号収集シーケン
ス用の磁場制御データに基づいて、第１図の信号収集シ
ーケンスを実行し、所定の画像一データを全て収集する
．尚、ＲＦパルス及び傾斜磁場を印加する前の初期状態
において、被検体（１〉内のスピンは、第３図（ａ）の
矢印ように、撮像視野Ｌ．及び飽和領域Ｌｐ″にかかわ
らず、静磁場に従う熟平衡状態にあり、全て縦方向を向
いている．ここで、飽和領域Ｌ■″及びＬＰ２″の励起
を行い（ステップＳ７）、第３図（ｂ）のように、各飽
和領域Ｌ　ｐ　ｌ″及びＬｅａ−のスピンを９０４倒す
．即ち、飽和用位相エンコード磁場ＧＰ”を印加しなが
ら、■式の送信周波数ｆｓｌを有する飽和用ＲＦパルス
＾１１（９０”パルス〉を印加して、第１の飽和領域Ｌ
．″のスビンを９０゜倒し、続いて、■式の送信周波数
ｆｓ２の飽和用ＲＦパルスＡ１２（９０゜パルス）を印
加して、第２の飽和領域Ｌ，“のスピンを９０゜倒す． その後、飽和用位相エンコード磁場ＧＰ″を更に印加す
ることにより（斜線部）、第３図（ｃ）→（ｄ）のよう
に、飽和領域Ｌ．″及びＬＰ２″のスピンの位相を乱し
（ディフェーズ：ｄｅｐｈａｓｅと呼ばれる〉、飽和状
態として、スピンの縦方向戒分を非常に小さくする． こうして飽和シーケンスが終了した後、通常の信号収集
シーケンスを行い、各スライスの磁気共鳴信号Ｂを収集
する（ステップＳ８）．このとき、撮像視野ＬＰ及び飽
和領域Ｌ，″内のスピンが、ＲＦパルス＾１により９０
″倒されるが、撮像視野Ｌｐのスピンのみが、後に受信
される磁気共鳴信号Ｂ（画像化〉に寄与し、飽和領域Ｌ
Ｐ″のスピンは、第３図（ｅ）のように磁気共鳴信号Ｂ
にほとんど寄与しない．従って、後の画像化において、
位相エンコード視野Ｌ，以外〈飽和領域ｔ，　ｐ−＞の
画像が視野ＬＰ内に重なることはない． この場合、マルチスライス法であるため、ＲＦパルス＾
１及び＾２の送信周波数を、スライスビッチΔＳに対応
させてシフトさせながら、磁気共鳴信号Ｂを繰り返し受
信する。

又、１８０゜パルス＾２と共にスライス磁場Ｇｓ１．２
を印加し、対象スライス以外のスピンを励起しないよう
にしており、９０°パルス＾１の斜線部によるスピンの
位相乱れを揃えるために、１８０゜パルス＾２を同じパ
ルス面積〈斜線部〉だけ長く印加している。

通常、画像化対象スピンの縦緩和時間Ｔ１は１秒〜数１
００一秒であり、マルチスライス信号収集シーケンスに
おける各繰り返し時間（数１０ｍ秒）より長いので、図
示したように、１回の飽和シーゲンスの後に複数回の信
号収集が可能となる。従って、飽和シーケンスの実行後
に数１００＋ｓ秒だけ経過する前に、再び飽和シーケン
スを実行すればよい．そして、位相エンコードマトリク
スＮ，分だけの信号収集が終了したか否かを判定しくス
テップＳ９）、終了していなければ、次の位相工冫コー
ド量を設定した後（ステップＳｔＯ）　、ステップＳ７
に戻る。又、終了していれば、各スライスの画像を再楕
或して（ステップＳ１１〉、画像表示装置（１８〉に表
示し（ステッ７’Ｓ１２）、撮像パルスシーゲンスを終
了する。

この結果、計算機（１６）内のプログラム変更のみで、
必要に応じた信号収集シーケンスに基づいて、エリアジ
ングアーチファクトの抑制された所望の断層像が構成さ
れる． このとき、画像化に必要な信号収集シーケンスに要する
撮像時間Ｔは、繰り返し時間をＴＲとすれば、 Ｔ＝ＴＲｘＮｐ で表わされる．従って、画像化に必要な断層像領域の大
きさに応じて、位相エンコード視野ＬＰの大きさを、周
波数エンコード方向視野Ｌｌ．ｌよりも小さく設定し、
又、位相エンコード視野Ｌｐを小さくした分だけ位相エ
ンコードマトリクスＮ，を減少させれば、撮像時間Ｔを
短縮することができる。例えば、通常のように、各マト
リクスサイズＮｐ及びＮＩＩを、 Ｎ　−＝　Ｎ　＊ と設定したときと比べて、（Ｌ，／Ｌ，ｌ）倍に短縮で
きる． このとき、■式より、位相エンコード磁場Ｇ２の最大値
Ｇ　，ｗａｘと、位相エンコード視野Ｌｐ及びマトリク
スサイズＮＰとの関係は、 ７　Ｌ　ｐ　５　Ｇ　ｐｍａｘ−ｄｔ＝　Ｎ　ｐｘ　　
　　−■であるから、最大位相エンコード磁場Ｇ　ｐｌ
ｎａＸは、■式を満たすように設定される． 又、短縮された撮像時間Ｔにおいて、信号収集シーケン
スを更に繰り返して画像データの加算を行えば、断層像
のＳＮ比を向上させることもできる． 尚、上記実施例では、飽和用位相エンコード磁場Ｇ１を
斜線部だけ長く印加して飽和領域Ｌ１の位相を乱したが
、続いて実行される通常の信号収集シーケンスにおいて
、位相エンコード磁場Ｇ９が印加されて飽和領域Ｌ１の
スピンの位相が乱されるので、飽和用位相エンコード磁
場Ｇ１の斜線部を印加しなくても同等の効果を奏する。

又、磁気共鳴信号Ｂがスビンエコー信号ノ場合を示した
が、１８０’″パルス＾２及びスライス磁場０．１２を
印加せずに受信されるグラジエントフィールドエコー信
号〈傾斜磁場エコー信号〉、又は電子スピン共鳴信号な
どであっても良い。例えば、倒れ角の小さい（ローフリ
ップアングルの）ＲＦパルス＾１を用いたグラジェント
フィールドエコー法等の高速撮像法においても、信号収
集シーケンスの前に視野Ｌｐの外側を飽和させることに
より、上述と同様にエリアジングアーチファクトのない
画像が取得できる． 又、飽和用ＲＦパルス＾ｌ１及び＾１２の送信周波数ｆ
ｓ．及びｆｓｔを、位相エンコード方向の中心周波数ｆ
ｏから対称的にシフトさせたが、各送信周波数ｆｓｌ及
びｆｓ．を任意に設定すれば、位相エンコードの中心部
分のみならず、中心からずれた断層像を撮像対象とした
場合でもエリアジングアーチファクトのない画像を取得
することができる． 又、２次元フーリエ変換法により画像構成する場合につ
いて説明したが、３次元フーリエ変換法の場合でも同等
の効果を奏する． 更に、磁気共鳴信号Ｂに基づいて断層像を構成する場合
を示したが、特定の磁気共鳴信号Ｂを収集してスペクト
口スコピーを得る映像法の場合にも適用できる． ［発明の効果］ 以上のようにこの発明によれば、信号収集シーケンスを
実行する前に、飽和用位相エンコード磁場を及び互いに
送信周波数の異なる一対の飽和用ＲＦパルスを印加する
飽和シーケンスを実行し、撮像対象となる位相エンコー
ド方向の視野の外側の領域を予め励起して飽和させるよ
うにしたので、マｌレ゜チスライス法やグラジエントフ
ィールドエコー法等のいかなる信号収集シーケンスに対
しても、空間分解能を劣化することなくエリアジングア
ーチファクトの発生を防止することができる。又、位相
エンコード方向の視野が小さい場合には、必要な位相エ
ンコード数が節減されるので、高速化又はＳＮ比の向上
を実現することができる．従って、シーケンス制御装置
及び計算機を含む従来システムを用いて、特にコストア
ップすることもなく、エリアジングアーチファクトを抑
制した高画質の映像を高速に復元することのできる磁気
共鳴映像法が得られる効果がある。

【図面の簡単な説明】

第１図はこの発明の一実施例を示すパルスシーケンス図
、第２図は第１図のパルスシーケンスにより画像化する
動作を説明するためのフローチャート図、第３図は第１
図内の飽和シーケンスによって変化する飽和領域のスピ
ンの状態を示す説明図、第４図は一般的な磁気共鳴装置
を示すブロック図、第５図は従来の磁気共鳴映像法を示
すパルスシーケンス図、第６図は位相エンコード方向及
び周波数エンコード方向の視野を示す説明図、第７図は
従来方法により生じるエリアジングアーチファクトを示
す説明図である。 （１〉・・・被検体　　　　　Ａ・・・ＲＦパルス＾１
１，＾１２・・・飽和用ＲＦパルスＢ・・・磁気共鳴信
号 Ｂ′・・・エリアジングアーチファクトＧ１・・スライ
ス磁場 Ｇ１・・位相エンコード磁場 Ｇ１・・・飽和用位相エンコード磁場 Ｇ１・・信号読み出し磁場 Ｌ１・・位相エンコード方向の撮像視野ＬＰＩ”、Ｌｌ
ｌ！・・・飽和領域 Ｓ７・・・飽和領域を励起するステップＳ８・・・信号
収集するステップ Ｓｌｌ・・・断層像の画像を再構成するステップ尚、図
中、同一符号は同一又は相当部分を示す。 第 ３ 図 １ 第 ４ 図 ？ 事件の表示 特願平 １−１５５５７３号 発明の名称 磁気共鳴映像法 補正をする者 事件との関係　　特許出願人 住　所　　　　　東京都千代田区丸の内二丁目２番３号
名　称　　（６０１）三菱電機株式会社代表者　志岐守
哉

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 　被検体に対し、ＲＦパルスと、断層面指定用のスライ
   ス磁場、位相エンコード量を与える位相エンコード磁場
   及び周波数エンコード用の信号読み出し磁場からなる傾
   斜磁場とを印加して、前記被検体から磁気共鳴信号を受
   信する信号収集シーケンスを、前記位相エンコード量を
   変化させながら複数回繰り返し、前記被検体の所望の断
   層像を構成する磁気共鳴映像法において、 前記信号収集シーケンスの前に、 飽和用位相エンコード磁場及び互いに送信周波数の異な
   る一対の飽和用ＲＦパルスを印加する飽和シーケンスを
   実行し、 撮像対象となる位相エンコード方向の視野の外側の領域
   を励起するようにしたことを特徴とする磁気共鳴映像法
   。