JPH03213818A - 光アイソレータの製造方法 - Google Patents
光アイソレータの製造方法Info
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- JPH03213818A JPH03213818A JP2149617A JP14961790A JPH03213818A JP H03213818 A JPH03213818 A JP H03213818A JP 2149617 A JP2149617 A JP 2149617A JP 14961790 A JP14961790 A JP 14961790A JP H03213818 A JPH03213818 A JP H03213818A
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- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
- G02F1/00—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics
- G02F1/01—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour
- G02F1/09—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour based on magneto-optical elements, e.g. exhibiting Faraday effect
- G02F1/093—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour based on magneto-optical elements, e.g. exhibiting Faraday effect used as non-reciprocal devices, e.g. optical isolators, circulators
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02B—OPTICAL ELEMENTS, SYSTEMS OR APPARATUS
- G02B27/00—Optical systems or apparatus not provided for by any of the groups G02B1/00 - G02B26/00, G02B30/00
- G02B27/28—Optical systems or apparatus not provided for by any of the groups G02B1/00 - G02B26/00, G02B30/00 for polarising
-
- G—PHYSICS
- G02—OPTICS
- G02F—OPTICAL DEVICES OR ARRANGEMENTS FOR THE CONTROL OF LIGHT BY MODIFICATION OF THE OPTICAL PROPERTIES OF THE MEDIA OF THE ELEMENTS INVOLVED THEREIN; NON-LINEAR OPTICS; FREQUENCY-CHANGING OF LIGHT; OPTICAL LOGIC ELEMENTS; OPTICAL ANALOGUE/DIGITAL CONVERTERS
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- G02F1/0147—Devices or arrangements for the control of the intensity, colour, phase, polarisation or direction of light arriving from an independent light source, e.g. switching, gating or modulating; Non-linear optics for the control of the intensity, phase, polarisation or colour based on thermo-optic effects
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
［産業上の利用分野］
本発明は温度依存性における最大アイソレーション温度
を制御した光アイソレータに則するものである。
を制御した光アイソレータに則するものである。
［従来の技術及び課題］
ＬＤ（半導体レーザ）を用いた長距離光通信技術の発展
に伴い、反射戻り光によるＬＤの雑音防止のための光ア
イソレータが開発され、高密度な通信方式の普及にした
がってその重要性がますます認識されている。基本構造
的には２つの偏光素子、ガーネット結晶からなるファラ
デー回転子、ファラデー回転子を磁化しファラデー回転
角を誘起する永久磁石からなる。偏光素子にはロション
プリズム、偏光ビームスプリッタ、グラントムソンプリ
ズム、偏光ガラスが用いられ用途に応じて使い分けられ
る。永久磁石は小形で高磁界を得るため希土類磁石が用
いられている。ファラデー回転子は光アイソレーション
を決定する部品となる。現在使用されている材料はＦＺ
法によるバルクＹＩＧ単結晶とガーネット系基板上に液
相エピタキシャル（しＰＥ）法を用いて育成されるＢｉ
ＲＩ Ｇ膜の二種ある。ファラデー回転角θは材料の光
線方向の厚さに比例し、単位長さ当りのθ、は物質によ
って異なる。光アイソレータで要求されるθ＝４５′″
を得るには、ＹＩＧで約２ｍ、 ＢｉＲＩ Ｇで２００
〜５００．の厚さが必要である。量産性や低価格化を考
慮すると、ＦＺ法で得られるバルクＹＩＧに対して、Ｌ
ＰＥ法では基板上に形成するため必要形状に無駄なく加
工でき、大きくとも１／４の厚みで等価なファラデー回
転が達成可能であり、経済的な普及性は極めて高い。し
かしＹＩＧ、ＬＰＥガーネットとも大小の差はあるが、
ファラデー回転能に対して温度依存性。
に伴い、反射戻り光によるＬＤの雑音防止のための光ア
イソレータが開発され、高密度な通信方式の普及にした
がってその重要性がますます認識されている。基本構造
的には２つの偏光素子、ガーネット結晶からなるファラ
デー回転子、ファラデー回転子を磁化しファラデー回転
角を誘起する永久磁石からなる。偏光素子にはロション
プリズム、偏光ビームスプリッタ、グラントムソンプリ
ズム、偏光ガラスが用いられ用途に応じて使い分けられ
る。永久磁石は小形で高磁界を得るため希土類磁石が用
いられている。ファラデー回転子は光アイソレーション
を決定する部品となる。現在使用されている材料はＦＺ
法によるバルクＹＩＧ単結晶とガーネット系基板上に液
相エピタキシャル（しＰＥ）法を用いて育成されるＢｉ
ＲＩ Ｇ膜の二種ある。ファラデー回転角θは材料の光
線方向の厚さに比例し、単位長さ当りのθ、は物質によ
って異なる。光アイソレータで要求されるθ＝４５′″
を得るには、ＹＩＧで約２ｍ、 ＢｉＲＩ Ｇで２００
〜５００．の厚さが必要である。量産性や低価格化を考
慮すると、ＦＺ法で得られるバルクＹＩＧに対して、Ｌ
ＰＥ法では基板上に形成するため必要形状に無駄なく加
工でき、大きくとも１／４の厚みで等価なファラデー回
転が達成可能であり、経済的な普及性は極めて高い。し
かしＹＩＧ、ＬＰＥガーネットとも大小の差はあるが、
ファラデー回転能に対して温度依存性。
波長依存性を有し、第２図にＢｉＲＩ Ｇ （希土類ビ
スマス鉄ガーネット）のθｒの温度依存性（ａ）及び波
長依存性（ｂ）を示す。また光アイソレータとしては、
組立時の環境温度及び組立てに使用した波長に対して最
大アイソレーションとなるように調整１組上げられてい
る。しかし実用使用温度範囲内（０〜７０℃程度）にお
いて、限界温度（０℃もしくは１０℃）近傍ではアイソ
レーション特性の劣化を生じる。ＹＩＧ結晶においては
ファラデー回転温度係数かに、＝−０，０４ｄｅｏ／’
Ｃであり、ＬＰＥ法では実用的゛に吸収の少ないｄ料と
してＫ 、 −−０，０４〜−０，０７ｄｅｇ／’Ｃを
有する素材が一般的に用いられている。光アイソレータ
の組立を一般的な室温２４℃で実施したときを考慮する
と、実測したアイソレーションの温度特性は第１図■に
示すように２４℃を極大とし、２４℃から遠ざかること
により両側とも劣化していく。この場合Ｏ〜７０℃の温
度範囲内を考慮すると２４−） Ｑ℃は４４ｄｅｇ 、
２４−）７０℃は４６ｄｅ９である。アイソレーション
は４５°から変位角Δθが生じたｒｆＩ−１０１００（
Ｓｉｎ ２八〇）で示されるので、ＹＩＧ及びＬＰＥガ
ーネット（温度係数−−０，０６ｄｅｇ／ ℃とすると
き）のそれぞれ０℃仮にＯ→７０℃で３０ｄＢ以上のア
イソレーションが必要であれば、いずれも高温側で問題
となる。
スマス鉄ガーネット）のθｒの温度依存性（ａ）及び波
長依存性（ｂ）を示す。また光アイソレータとしては、
組立時の環境温度及び組立てに使用した波長に対して最
大アイソレーションとなるように調整１組上げられてい
る。しかし実用使用温度範囲内（０〜７０℃程度）にお
いて、限界温度（０℃もしくは１０℃）近傍ではアイソ
レーション特性の劣化を生じる。ＹＩＧ結晶においては
ファラデー回転温度係数かに、＝−０，０４ｄｅｏ／’
Ｃであり、ＬＰＥ法では実用的゛に吸収の少ないｄ料と
してＫ 、 −−０，０４〜−０，０７ｄｅｇ／’Ｃを
有する素材が一般的に用いられている。光アイソレータ
の組立を一般的な室温２４℃で実施したときを考慮する
と、実測したアイソレーションの温度特性は第１図■に
示すように２４℃を極大とし、２４℃から遠ざかること
により両側とも劣化していく。この場合Ｏ〜７０℃の温
度範囲内を考慮すると２４−） Ｑ℃は４４ｄｅｇ 、
２４−）７０℃は４６ｄｅ９である。アイソレーション
は４５°から変位角Δθが生じたｒｆＩ−１０１００（
Ｓｉｎ ２八〇）で示されるので、ＹＩＧ及びＬＰＥガ
ーネット（温度係数−−０，０６ｄｅｇ／ ℃とすると
き）のそれぞれ０℃仮にＯ→７０℃で３０ｄＢ以上のア
イソレーションが必要であれば、いずれも高温側で問題
となる。
そのためファラデー回転子用の材料として温度係数の小
さい物質を用いれば良いが、現在では実用に供する吸収
の少ない材料はない。そこで０〜７０℃の温度範囲で高
いアイソレーションを得る方法として以下の手段が考え
られている。
さい物質を用いれば良いが、現在では実用に供する吸収
の少ない材料はない。そこで０〜７０℃の温度範囲で高
いアイソレーションを得る方法として以下の手段が考え
られている。
１）光アイソレータの組立温度を、この温度範囲の中心
値である３５℃とする。
値である３５℃とする。
２）最大アイソレーション温度が３５℃になるように偏
光子の角度を４５°からΔθずらす。
光子の角度を４５°からΔθずらす。
３）最大アイソレーション温度が３５℃になるようにフ
ァラデー回転角を４５″からΔθずらし、偏光子、検光
子の設定角度を４５°として組立てる。
ァラデー回転角を４５″からΔθずらし、偏光子、検光
子の設定角度を４５°として組立てる。
１）の場合、Ｖ温よりかなり高温で組立システムを設定
しなければならない。２）の場合、４５℃からΔθを機
械的にずらして組立てるとき、基準となるアイソレーシ
ョンがピークで固定できないため、実際には製品の特性
変動が大きい。３）はファラデー回転子の厚みを増減す
る方法でありθ±Δθの調整が煩雑であり、いずれも製
造上実用性に乏しい。
しなければならない。２）の場合、４５℃からΔθを機
械的にずらして組立てるとき、基準となるアイソレーシ
ョンがピークで固定できないため、実際には製品の特性
変動が大きい。３）はファラデー回転子の厚みを増減す
る方法でありθ±Δθの調整が煩雑であり、いずれも製
造上実用性に乏しい。
本発明はこの点を鑑みて、光アイソレータの上記の問題
点を解決し、最大アイソレーション温度を制御すること
により、実用上の温度範囲で高アイソレーションを示す
光アイソレータを提供することを目的とする。
点を解決し、最大アイソレーション温度を制御すること
により、実用上の温度範囲で高アイソレーションを示す
光アイソレータを提供することを目的とする。
［課題を解決するための手段］
ファラデー回転角の温度係数に１．波長係数をにλとす
るとき、微小な温度変化ΔＴに起因するファラデー回転
角の変動は波長変化Δλによる変動で補償するとき、 ＫλΔλ＝に、ΔＴ ・・・（１）となり、Δλ
＝（Ｋ／にλ）ΔＴで示される■ 波長変化分と等価となる。通常光アイソレータを組立て
る場合、室温（ＴＲ）において最もアイソレーションの
高い状態で組立てるため、その結果アイソレーションは
第１図■に示すように、０〜１０℃の実用使用温度範囲
内においてＴ８をピーク値とし低温側に変位した特性を
有する。しかしく１）式で規定されるΔλを考慮し、室
温においてλ±Δλの波長で最大アイソレーションをと
るように組立てられた光アイソレータは、実用波長λで
動作する時ＴＲ±へＴの温度になると最大アイソレーシ
ョンをとる。つまりファラデー回転の温度変化を波長変
化分として組立てれば、最大アイソレーションをとる温
度は（１）式で与えられるΔλによって広範囲に制御で
き、最大アイソレージ」ン位置を使用温度範囲の中央に
設定し中央温度を中心にほぼ対称なアイソレージ」ンが
得られる。またＬＤと組みモジュール化する場合、ＬＤ
の波長が±３０ｎｉ程度の公差をもって生産されており
、−波長を想定して組まれた光アイソレータをそのまま
利用したとき、ＬＤモジュールとしての温度特性が大さ
く変動するので、あらかじめＬＤの波長が求まると、光
アイソレータの組立波長を最大アイソレーションを示す
温度が同一になるように（１）式から導かれる波長に調
整して作製すれば、均−温度特性をｈするＬＤ七ジュー
ルを形成できる。ざらにある波長にて最大アイソレージ
ジンをとりたい場合、（１）式で示される温度で組立て
ることにより、任意の指定波長で所望の性能を得ること
も可能である。
るとき、微小な温度変化ΔＴに起因するファラデー回転
角の変動は波長変化Δλによる変動で補償するとき、 ＫλΔλ＝に、ΔＴ ・・・（１）となり、Δλ
＝（Ｋ／にλ）ΔＴで示される■ 波長変化分と等価となる。通常光アイソレータを組立て
る場合、室温（ＴＲ）において最もアイソレーションの
高い状態で組立てるため、その結果アイソレーションは
第１図■に示すように、０〜１０℃の実用使用温度範囲
内においてＴ８をピーク値とし低温側に変位した特性を
有する。しかしく１）式で規定されるΔλを考慮し、室
温においてλ±Δλの波長で最大アイソレーションをと
るように組立てられた光アイソレータは、実用波長λで
動作する時ＴＲ±へＴの温度になると最大アイソレーシ
ョンをとる。つまりファラデー回転の温度変化を波長変
化分として組立てれば、最大アイソレーションをとる温
度は（１）式で与えられるΔλによって広範囲に制御で
き、最大アイソレージ」ン位置を使用温度範囲の中央に
設定し中央温度を中心にほぼ対称なアイソレージ」ンが
得られる。またＬＤと組みモジュール化する場合、ＬＤ
の波長が±３０ｎｉ程度の公差をもって生産されており
、−波長を想定して組まれた光アイソレータをそのまま
利用したとき、ＬＤモジュールとしての温度特性が大さ
く変動するので、あらかじめＬＤの波長が求まると、光
アイソレータの組立波長を最大アイソレーションを示す
温度が同一になるように（１）式から導かれる波長に調
整して作製すれば、均−温度特性をｈするＬＤ七ジュー
ルを形成できる。ざらにある波長にて最大アイソレージ
ジンをとりたい場合、（１）式で示される温度で組立て
ることにより、任意の指定波長で所望の性能を得ること
も可能である。
［実施例１１
最大アイソレーション温度が３４℃になるように（２１
式で示されるファラデー回転能を有するファラデー素子
を使用し、（３）式にしたがって組立波長を１５４０ｎ
ｍとして２３℃の室温で組立てを行なった。得られた光
アイソレータを波長１５５０ｎ−で測定した温度依存性
曲線を第１図の■に示す。
式で示されるファラデー回転能を有するファラデー素子
を使用し、（３）式にしたがって組立波長を１５４０ｎ
ｍとして２３℃の室温で組立てを行なった。得られた光
アイソレータを波長１５５０ｎ−で測定した温度依存性
曲線を第１図の■に示す。
最大アイソレーション温度が３４℃となっていることが
ｌ＋［認された。同様に１５３０ｎ−の波長で組立てた
場合を曲線■、 １５６０ｎ−の波長で組立てた場合を
曲線■で示す。
ｌ＋［認された。同様に１５３０ｎ−の波長で組立てた
場合を曲線■、 １５６０ｎ−の波長で組立てた場合を
曲線■で示す。
０【 ：波長λにおけるファラデー回転能ただし
θ［。：中心波長λにおけるファラデー回転能Ｏｆｋ’
組立変位波長Δλにおけるファラデー回転能 Ｔｒ：組立温度 Ｋ ：ファラデー回転子の温度係数 ■ Ｔ ：最大アイソレーション温度 Ｓ したがって本実施例では実用使用波長をλとするとき、
λ±Δλの波長光源を用いてアイソレジ」ンが最大にな
る角度に調整することにより、希望する最大アイソレー
ジ」ン温度を有する光アイソレータを得ることができる
。
組立変位波長Δλにおけるファラデー回転能 Ｔｒ：組立温度 Ｋ ：ファラデー回転子の温度係数 ■ Ｔ ：最大アイソレーション温度 Ｓ したがって本実施例では実用使用波長をλとするとき、
λ±Δλの波長光源を用いてアイソレジ」ンが最大にな
る角度に調整することにより、希望する最大アイソレー
ジ」ン温度を有する光アイソレータを得ることができる
。
［実施例２１
組立時の波長λ−１３１０ｎｍ■、 １３１８ｎｉ■、
１３２６ｎａ＋■の三通りを選び、それぞれ室温２３
℃において’＋３大アイソレージ］ンが得られるように
組込／Ｖだ。次に組込み後にアイソレーションの温度変
化をそれぞれ波長λ＝ １３１０ｎｉで計測したところ
第３図に示す結果を得た。ここで組立波長が大きくなる
にしたがってピーク位置が高温側へ移動している様子が
みられる。λ−１３１８ｎｍの組立波長を用いてλ＝
１３１０ｒ＋ｗ＋の波長で測定したとき、０℃において
約３０ｄＢ、 ７０℃において２９．５ｄＢとなり、λ
−１３１０ｎｎｉで組込んだアイソレータ特性が３５℃
のピーク点を示す位置ヘシフトしているのがみられる。
１３２６ｎａ＋■の三通りを選び、それぞれ室温２３
℃において’＋３大アイソレージ］ンが得られるように
組込／Ｖだ。次に組込み後にアイソレーションの温度変
化をそれぞれ波長λ＝ １３１０ｎｉで計測したところ
第３図に示す結果を得た。ここで組立波長が大きくなる
にしたがってピーク位置が高温側へ移動している様子が
みられる。λ−１３１８ｎｍの組立波長を用いてλ＝
１３１０ｒ＋ｗ＋の波長で測定したとき、０℃において
約３０ｄＢ、 ７０℃において２９．５ｄＢとなり、λ
−１３１０ｎｎｉで組込んだアイソレータ特性が３５℃
のピーク点を示す位置ヘシフトしているのがみられる。
使用したファラデー回転子の温度係数は−０，０６ｄｅ
ｇ／℃であり、この場合１２℃ピーク移動を与えるため
に約８０１１だけ組立波長を使用波長からずらして組込
めばよい。
ｇ／℃であり、この場合１２℃ピーク移動を与えるため
に約８０１１だけ組立波長を使用波長からずらして組込
めばよい。
［実施例３］
実施例２と同一部品を用いて組立系を２３℃■。
３５℃■、４５℃０の恒温槽に入れ、それぞれ最大アイ
ソレーションがとれる位置で固定した。固定は光ファイ
バーをガイドとするＹＡＧ溶接法で光アイソレータのス
テンレスホルダ部を融着固定した。この場合組立波長、
３１１１定波長ともλ＝ １３１０ｎｌを用いている。
ソレーションがとれる位置で固定した。固定は光ファイ
バーをガイドとするＹＡＧ溶接法で光アイソレータのス
テンレスホルダ部を融着固定した。この場合組立波長、
３１１１定波長ともλ＝ １３１０ｎｌを用いている。
第４図には前記温度で組込んだ光アイソレータの温度特
性を示す。３５℃で組立てた試験品のアイソレーション
はＯ℃で２９．Ｏｄ、Ｂ、 ７０℃で２９．５ｄＢとな
り、実際の温度変えて組立てた場合、実施例２により作
製さた光アイソータと等価であることがわかる。
性を示す。３５℃で組立てた試験品のアイソレーション
はＯ℃で２９．Ｏｄ、Ｂ、 ７０℃で２９．５ｄＢとな
り、実際の温度変えて組立てた場合、実施例２により作
製さた光アイソータと等価であることがわかる。
［実施例４］
波長帯域１５３５ｎ＋ｓ用光アイソレータにおいて大ア
イソレーション温度を４５℃と想定し、組波長を選択し
４個の試験品を作製し、温度時を測定した。ファラデー
回転子はＬＰＥ法にるＢｉ置換希土類鉄ガーネットを用
い、その温係数は−０，０６ｄｅＯ／’Ｃでありファラ
デー回転の長係数は約−０，０６８ｄｅｇ／ｎ＊である
ので６丁。
イソレーション温度を４５℃と想定し、組波長を選択し
４個の試験品を作製し、温度時を測定した。ファラデー
回転子はＬＰＥ法にるＢｉ置換希土類鉄ガーネットを用
い、その温係数は−０，０６ｄｅＯ／’Ｃでありファラ
デー回転の長係数は約−０，０６８ｄｅｇ／ｎ＊である
ので６丁。
λの関係から下式が得られ、
一〇、０６８（ｄｅａ／ｌｖ） ｘ Δ λ （ｔｖ
）−−０，（１６５（ｄｅａ／’Ｃ） Ｘ （４５−２
３）（’Ｃ） ヨＧΔλ−約２２ｎｍとなる。そこで使
用波長１５３５ｎｇｉｃす２２ｎ■長い１５５７ｎ−で
組立てた。第５図が４個□光アイソレータの温度特性拡
大図である。４５１ではなく４２〜４４℃に最大アイソ
レージ」ンがＪられ、はぼ想定に近い特性が得られた。
）−−０，（１６５（ｄｅａ／’Ｃ） Ｘ （４５−２
３）（’Ｃ） ヨＧΔλ−約２２ｎｍとなる。そこで使
用波長１５３５ｎｇｉｃす２２ｎ■長い１５５７ｎ−で
組立てた。第５図が４個□光アイソレータの温度特性拡
大図である。４５１ではなく４２〜４４℃に最大アイソ
レージ」ンがＪられ、はぼ想定に近い特性が得られた。
〔実施例５１
波長帯域１３１０１１１用光アイソレータを実施例４と
同様にして使用波長より１５ｎｌｌ長い１３２５ｎｎで
組立て、第６図の温度特性拡大図を得た。
同様にして使用波長より１５ｎｌｌ長い１３２５ｎｎで
組立て、第６図の温度特性拡大図を得た。
［発明の効果］
本発明により組立波長を調整することから、最大アイソ
レーション温度位置の自由な制御が可能であり、実用温
度領域内の中央点に設定し、消光特性を有効利用できる
。さらにＬＤと結合する場合、ＬＤの波長に応じた組立
波長を用いることによって、ＬＤの製造に起因する波長
変動に対して適合する光アイソレータを提供することも
容易である。
レーション温度位置の自由な制御が可能であり、実用温
度領域内の中央点に設定し、消光特性を有効利用できる
。さらにＬＤと結合する場合、ＬＤの波長に応じた組立
波長を用いることによって、ＬＤの製造に起因する波長
変動に対して適合する光アイソレータを提供することも
容易である。
第１図は本発明による光アイソレータのアイソレーショ
ン温度依存性を示す。 第２図はＢｉＲＩＧのθｆの温度依存性（ａ）及び波長
依存性（ｂ）を示ず。 第３図は本発明による光アイソレータのアイソレーショ
ン温度依存性を示す。 第４図は組立温度を変えた光アイソレータのアイソレー
ション温度依存性を示す。 第５図、第６図は本発明の実施例による光アイソレータ
のアイソレーション温度特性データを示す。
ン温度依存性を示す。 第２図はＢｉＲＩＧのθｆの温度依存性（ａ）及び波長
依存性（ｂ）を示ず。 第３図は本発明による光アイソレータのアイソレーショ
ン温度依存性を示す。 第４図は組立温度を変えた光アイソレータのアイソレー
ション温度依存性を示す。 第５図、第６図は本発明の実施例による光アイソレータ
のアイソレーション温度特性データを示す。
Claims (1)
- 偏光子、検光子、ファラデー回転子、ファラデー回転子
を磁化しファラデー回転角を誘起する永久磁石及びホル
ダケースから構成される光アイソレータにおいて、該フ
ァラデー回転子におけるファラデー回転角の温度係数を
Ｋ＿Ｔ、波長係数をＫ＿λとし、微小温度変化ΔＴに対
してΔλ＝（Ｋ＿Ｔ／Ｋ＿λ）ΔＴで与えられる波長変
動を考慮し、最大アイソレーシヨンを示す温度を室温Ｔ
＿Ｒに対してＴ＿Ｒ±ΔＴの範囲で任意に設定する手段
として、実際の使用波長λに対してλ±Δλの波長を用
いて最大アイソレーシヨンをとる構成とすることを特徴
とした光アイソレータ。
Priority Applications (6)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP2149617A JP2564689B2 (ja) | 1989-11-14 | 1990-06-07 | 光アイソレータの製造方法 |
| DE69025189T DE69025189T2 (de) | 1989-11-14 | 1990-11-13 | Optischer isolator |
| PCT/JP1990/001465 WO1991007684A1 (fr) | 1989-11-14 | 1990-11-13 | Isolateur optique |
| US07/721,482 US5204868A (en) | 1989-11-14 | 1990-11-13 | Optical isolator and method for assembling same |
| CA002046275A CA2046275C (en) | 1989-11-14 | 1990-11-13 | Optical isolator and method for assembling same |
| EP90916383A EP0485609B1 (en) | 1989-11-14 | 1990-11-13 | Optical isolator |
Applications Claiming Priority (3)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP1-296337 | 1989-11-14 | ||
| JP29633789 | 1989-11-14 | ||
| JP2149617A JP2564689B2 (ja) | 1989-11-14 | 1990-06-07 | 光アイソレータの製造方法 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH03213818A true JPH03213818A (ja) | 1991-09-19 |
| JP2564689B2 JP2564689B2 (ja) | 1996-12-18 |
Family
ID=26479449
Family Applications (1)
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|---|---|---|---|
| JP2149617A Expired - Lifetime JP2564689B2 (ja) | 1989-11-14 | 1990-06-07 | 光アイソレータの製造方法 |
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| Country | Link |
|---|---|
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| EP (1) | EP0485609B1 (ja) |
| JP (1) | JP2564689B2 (ja) |
| CA (1) | CA2046275C (ja) |
| DE (1) | DE69025189T2 (ja) |
| WO (1) | WO1991007684A1 (ja) |
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|---|---|---|---|---|
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| CN114624838B (zh) * | 2022-03-25 | 2023-12-05 | 安徽科瑞思创晶体材料有限责任公司 | 一种便于固定的tgg激光隔离器 |
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| JPH03154021A (ja) * | 1989-11-13 | 1991-07-02 | Fuji Elelctrochem Co Ltd | 光アイソレータの調整方法 |
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| JPS619376Y2 (ja) * | 1979-02-26 | 1986-03-25 | ||
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| JPS63144615U (ja) * | 1987-03-13 | 1988-09-22 | ||
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| US4886332A (en) * | 1987-10-19 | 1989-12-12 | American Telephone And Telegraph Company | Optical systems with thin film polarization rotators and method for fabricating such rotators |
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| DE4303923A1 (de) * | 1993-02-10 | 1994-08-11 | Microparts Gmbh | Verfahren zum Beseitigen von Kunststoffen aus Mikrostrukturen |
-
1990
- 1990-06-07 JP JP2149617A patent/JP2564689B2/ja not_active Expired - Lifetime
- 1990-11-13 DE DE69025189T patent/DE69025189T2/de not_active Expired - Fee Related
- 1990-11-13 WO PCT/JP1990/001465 patent/WO1991007684A1/ja not_active Ceased
- 1990-11-13 CA CA002046275A patent/CA2046275C/en not_active Expired - Fee Related
- 1990-11-13 EP EP90916383A patent/EP0485609B1/en not_active Expired - Lifetime
- 1990-11-13 US US07/721,482 patent/US5204868A/en not_active Expired - Lifetime
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| JPH03154021A (ja) * | 1989-11-13 | 1991-07-02 | Fuji Elelctrochem Co Ltd | 光アイソレータの調整方法 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| WO1991007684A1 (fr) | 1991-05-30 |
| EP0485609B1 (en) | 1996-01-31 |
| EP0485609A4 (en) | 1993-03-31 |
| CA2046275A1 (en) | 1991-05-15 |
| DE69025189D1 (de) | 1996-03-14 |
| EP0485609A1 (en) | 1992-05-20 |
| JP2564689B2 (ja) | 1996-12-18 |
| US5204868A (en) | 1993-04-20 |
| CA2046275C (en) | 2001-11-06 |
| DE69025189T2 (de) | 1996-05-30 |
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