JPH0341928A - 炭素磁気共鳴分光方法及び装置 - Google Patents
炭素磁気共鳴分光方法及び装置Info
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- JPH0341928A JPH0341928A JP2097425A JP9742590A JPH0341928A JP H0341928 A JPH0341928 A JP H0341928A JP 2097425 A JP2097425 A JP 2097425A JP 9742590 A JP9742590 A JP 9742590A JP H0341928 A JPH0341928 A JP H0341928A
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- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/483—NMR imaging systems with selection of signals or spectra from particular regions of the volume, e.g. in vivo spectroscopy
- G01R33/4833—NMR imaging systems with selection of signals or spectra from particular regions of the volume, e.g. in vivo spectroscopy using spatially selective excitation of the volume of interest, e.g. selecting non-orthogonal or inclined slices
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は多くのシーケンスが均一の、安定磁界の存在で
検査領域に適用され、各シーケンスは、それらの核磁化
が基準時点で９０°回転されるよう先ず陽子の励起を含
み、その後に、水素及び炭素の核磁化が基準時点からの
時間に画成された距離に別なｒｆパルスで励起され、そ
の後に、かく形成された炭素スピン共鳴信号が周波数分
析を受ける炭素磁気共鳴分光方法に係り、又この方法を
実行する装置に係る。
検査領域に適用され、各シーケンスは、それらの核磁化
が基準時点で９０°回転されるよう先ず陽子の励起を含
み、その後に、水素及び炭素の核磁化が基準時点からの
時間に画成された距離に別なｒｆパルスで励起され、そ
の後に、かく形成された炭素スピン共鳴信号が周波数分
析を受ける炭素磁気共鳴分光方法に係り、又この方法を
実行する装置に係る。
この方法により、各シーケンスにおいて、初めに、所定
の磁界限度に対し炭素（すなわち、同位元素”Ｃ）のラ
ーマ−周波数より約４倍高い陽子のラーマ−周波数を有
するｒｆパルスが検査領域で活発である。この陽子励起
は、それらが該移送に続いて励起された時、炭素線に振
幅が増大して現わす極性転移を生起する。この種の方法
は、ＤＥＰＴ又はＩＮＥＰＴ方法（例えば、カリノウス
キー他ｒ”ＣＮＭＲ分光器」題名の出版、１９８４年参
照）として分献で公知である。
の磁界限度に対し炭素（すなわち、同位元素”Ｃ）のラ
ーマ−周波数より約４倍高い陽子のラーマ−周波数を有
するｒｆパルスが検査領域で活発である。この陽子励起
は、それらが該移送に続いて励起された時、炭素線に振
幅が増大して現わす極性転移を生起する。この種の方法
は、ＤＥＰＴ又はＩＮＥＰＴ方法（例えば、カリノウス
キー他ｒ”ＣＮＭＲ分光器」題名の出版、１９８４年参
照）として分献で公知である。
医学診断の為に、例えば患者の頭蓋骨内の所定の領域の
ような全検査領域の一部だけを覆う分光検査を実行する
ことが必要である。この為、スペクトルが決定されるべ
き領域を局部化することが必要である。
ような全検査領域の一部だけを覆う分光検査を実行する
ことが必要である。この為、スペクトルが決定されるべ
き領域を局部化することが必要である。
種々の局部化方法、例えばいわゆるＶＳＥ方法（ジャー
ナル マグネチック リゾナンス ５６．３５０−３５
４頁、１９８４年）又は５ＰＡＲ３方法（マグネチック
リゾナンス イメージング、４巻、２３７−２３９頁
、１９８６年）が公知である。これらの方法によると、
３つの相互に垂直なスライスの外の領域の核磁化がディ
フェーズされ、それにより最後に、核磁化はこれらの３
つのスライス交点の領域でのみ影響されないままにある
。
ナル マグネチック リゾナンス ５６．３５０−３５
４頁、１９８４年）又は５ＰＡＲ３方法（マグネチック
リゾナンス イメージング、４巻、２３７−２３９頁
、１９８６年）が公知である。これらの方法によると、
３つの相互に垂直なスライスの外の領域の核磁化がディ
フェーズされ、それにより最後に、核磁化はこれらの３
つのスライス交点の領域でのみ影響されないままにある
。
次に、ＤＥＰＴ又はＩＮＥＰＴシーケンスが適用される
場合、この組合せは選択可能な容積領域の炭素スペクト
ルを発生する。
場合、この組合せは選択可能な容積領域の炭素スペクト
ルを発生する。
最新の新しい局部化方法、例えばＳ Ｔ Ｅ Ｖ Ｅ（
欧州特許明細書２３３６７５）及びＶＳＲ（欧州特許明
細書３０２５５０＞が開発された。
欧州特許明細書２３３６７５）及びＶＳＲ（欧州特許明
細書３０２５５０＞が開発された。
これらの方法は臨床実習用により適している、それらは
３つの相互に垂直なスライスの核磁化に専ら影響し、こ
れらの３つのスライスの交点の領域にエコー信号を発生
する。従って、ＶＳＥ、又は５ＰＡＲ３の場合のように
、ＤＥＰＴ又はＩＮＥＰＴシーケンスの前にＶＳＲ又は
５ＴＥＶＥシーケンスを用いるのは容易ではない。
３つの相互に垂直なスライスの核磁化に専ら影響し、こ
れらの３つのスライスの交点の領域にエコー信号を発生
する。従って、ＶＳＥ、又は５ＰＡＲ３の場合のように
、ＤＥＰＴ又はＩＮＥＰＴシーケンスの前にＶＳＲ又は
５ＴＥＶＥシーケンスを用いるのは容易ではない。
本発明の目的は全てのシーケンスを形成するような先行
局部化シーケンスを後者の１つと結合されるよう上記の
種類のシーケンスを変更することである。この目的は□
局部化の為、水のラーマ−周波数を有する少なくても３
つのスライス選択ｒｆパルスが発生され、そのパルスが
３つのスライス選択ｒｆパルスにより影響されたスライ
スの交点の領域の基準時点でエコー信号を生成するよう
用いられ、シーケンスの２つの群は、印加されるべき周
数のシーケンスからなり、１つの群のシーケンスは基準
時点で発生された１つの群のエコー信号が他の群のエコ
ー信号に関連して逆位相を有するよう他の群に関して変
更され、２つの群の炭素スピン共鳴信号間の違いが合算
される本発明によって達成される。
局部化シーケンスを後者の１つと結合されるよう上記の
種類のシーケンスを変更することである。この目的は□
局部化の為、水のラーマ−周波数を有する少なくても３
つのスライス選択ｒｆパルスが発生され、そのパルスが
３つのスライス選択ｒｆパルスにより影響されたスライ
スの交点の領域の基準時点でエコー信号を生成するよう
用いられ、シーケンスの２つの群は、印加されるべき周
数のシーケンスからなり、１つの群のシーケンスは基準
時点で発生された１つの群のエコー信号が他の群のエコ
ー信号に関連して逆位相を有するよう他の群に関して変
更され、２つの群の炭素スピン共鳴信号間の違いが合算
される本発明によって達成される。
発明は下記の考慮を基にしている；公知のＤＥＦ’Ｔ又
はＩＮＦＰＴシーケンスでは、（検査領域に亘る）陽子
は先ず９０゜ｒｆパルスで励起される。この第１のｒｆ
パルスは省略され、９０゜ｒｆパルスが公知のＤＥＰＴ
又はＩＮＥＰＴシーケンスで生成される（基準）時点で
エコー信号を発生する先行（ＳＴＥＶＥ又はＶＳＲ）シ
ーケンスで置換され、かくて基準時点で交点の領域の核
磁化の最大値を発生する。
はＩＮＦＰＴシーケンスでは、（検査領域に亘る）陽子
は先ず９０゜ｒｆパルスで励起される。この第１のｒｆ
パルスは省略され、９０゜ｒｆパルスが公知のＤＥＰＴ
又はＩＮＥＰＴシーケンスで生成される（基準）時点で
エコー信号を発生する先行（ＳＴＥＶＥ又はＶＳＲ）シ
ーケンスで置換され、かくて基準時点で交点の領域の核
磁化の最大値を発生する。
極性転移に続く炭素のラーマ−周波数で発生されたスピ
ン共鳴励起は交点の領域のみならず全検査領域でも作用
する。交点の領域の外に位置する領域の効果を抑圧する
為、いわゆる位相サイクリングは本発明によるシーケン
スの２つの群と共に起こる。次に、２つの群により発生
された炭素磁気共鳴信号は逆位相位置を有し、一方交点
の領域の外の領域からの炭素スピン共鳴信号は同じ位相
位置を有する。従って、２つの群のスピン共鳴信号間に
違いが形成される時、交点の領域の外の領域から生じる
信号成分は除去される。
ン共鳴励起は交点の領域のみならず全検査領域でも作用
する。交点の領域の外に位置する領域の効果を抑圧する
為、いわゆる位相サイクリングは本発明によるシーケン
スの２つの群と共に起こる。次に、２つの群により発生
された炭素磁気共鳴信号は逆位相位置を有し、一方交点
の領域の外の領域からの炭素スピン共鳴信号は同じ位相
位置を有する。従って、２つの群のスピン共鳴信号間に
違いが形成される時、交点の領域の外の領域から生じる
信号成分は除去される。
以下図面と共に本発明による実施例を説明する。
実施例
第１図の参照符号ｌは検査領域に置かれ、強く均一で安
定な磁界に晒される患者を示す。デカル）Ｘ−Ｙ−Ｚ座
標系のＺ方向に延在するこの磁界は図に概略的に示され
る磁石！ｌで発生され；実際のこの磁石は検査領域を覆
う。分光器の為、この磁界の誘起は例えばテスラの如く
比較的強くなければならない。４テスラで目Ｃ核のラー
マ−周波数は約４２．８ＭＨ，になり陽子のラーマ−周
波数は約１７０ＭＨ，になる。
定な磁界に晒される患者を示す。デカル）Ｘ−Ｙ−Ｚ座
標系のＺ方向に延在するこの磁界は図に概略的に示され
る磁石！ｌで発生され；実際のこの磁石は検査領域を覆
う。分光器の為、この磁界の誘起は例えばテスラの如く
比較的強くなければならない。４テスラで目Ｃ核のラー
マ−周波数は約４２．８ＭＨ，になり陽子のラーマ−周
波数は約１７０ＭＨ，になる。
装置は、炭素のラーマ−周波数で振動を発生し、スイッ
チ６を介してこの周波数に同調され、検査領域に作用す
る第１のｒｆコイルに接続される第１のｒｆ発振器４か
らなる。第２のｒｆ発振器は、（水素）陽子のラーマ−
周波数を有する振動を発生し、検査領域の安定磁界に垂
直に遅延する時間を発生するｒｆコイル３に接続される
。
チ６を介してこの周波数に同調され、検査領域に作用す
る第１のｒｆコイルに接続される第１のｒｆ発振器４か
らなる。第２のｒｆ発振器は、（水素）陽子のラーマ−
周波数を有する振動を発生し、検査領域の安定磁界に垂
直に遅延する時間を発生するｒｆコイル３に接続される
。
炭素のラーマ−周波数で検査領域で発生したスピン共鳴
信号はコイル２で検出され、スイッチ６を介して受信器
７に印加される。評価回路８は受信器７の出力に接続さ
れ、フーリエ変換を用いて受信されたスピン共鳴信号の
スペクトルを形成し； このスペクトルは適宜な表示装
置９に表示されうる。部品４・・・９は適宜なマイクロ
コンピュータ等を含む制御装置１０により制御される。
信号はコイル２で検出され、スイッチ６を介して受信器
７に印加される。評価回路８は受信器７の出力に接続さ
れ、フーリエ変換を用いて受信されたスピン共鳴信号の
スペクトルを形成し； このスペクトルは適宜な表示装
置９に表示されうる。部品４・・・９は適宜なマイクロ
コンピュータ等を含む制御装置１０により制御される。
制御装置ＩＯは単に系統的に示され、Ｚ方向に向いた磁
界を発生し、夫々Ｘ方向に、Ｙ方向及びＺ方向に延在す
る勾配を有する装ｆ２Ｚ！２．１３及び１４を制御する
。
界を発生し、夫々Ｘ方向に、Ｙ方向及びＺ方向に延在す
る勾配を有する装ｆ２Ｚ！２．１３及び１４を制御する
。
第２図の２つの線はＩＮＥＰＴ方法の簡易側用のコイル
３及び２により発生されたｒｆ磁界の時間位置を示す。
３及び２により発生されたｒｆ磁界の時間位置を示す。
先ず第１に、時点 ｔｒ（第１の線）で、コイル３は検
査領域の陽子の核磁化を９０°回転する９０゜ｒｆパル
ス、を発生する。
査領域の陽子の核磁化を９０°回転する９０゜ｒｆパル
ス、を発生する。
この核磁化のベクトルは検査領域のＣ原子及び陽子間の
Ｊ結合による相互に異なる周波数の２つの成分からなる
。２つの成分が正確に逆の位相である、第１の９０゜ｒ
ｆパルス後の時点Ｔ＝１／２Ｊで、１つの周波数成分を
＋Ｚ方向に、他の周波数成分を−Ｚ方向に回転させる別
な９０゜ｒｆパルスＨＦ、が発生される。Ｊは陽子及び
炭素原子間のＪ結合の強度（実際に約１２５Ｈｚ）であ
る。
Ｊ結合による相互に異なる周波数の２つの成分からなる
。２つの成分が正確に逆の位相である、第１の９０゜ｒ
ｆパルス後の時点Ｔ＝１／２Ｊで、１つの周波数成分を
＋Ｚ方向に、他の周波数成分を−Ｚ方向に回転させる別
な９０゜ｒｆパルスＨＦ、が発生される。Ｊは陽子及び
炭素原子間のＪ結合の強度（実際に約１２５Ｈｚ）であ
る。
これは、コイル２により炭素のラーマ−周波数で９０゜
ｒｆパルスＨＦｃを発生するよう用いられうる極性転移
を生じる。次に、スイッチ６は切換えられ、コイル３の
第２のｒｆパルスの後の時点でＴでコイル２により受信
されたスピン共鳴信号は受信器７で増幅され、復調され
、装置８でフ−リエ変換され、かく発生されたスペクト
ルはモニター９に表示される。
ｒｆパルスＨＦｃを発生するよう用いられうる極性転移
を生じる。次に、スイッチ６は切換えられ、コイル３の
第２のｒｆパルスの後の時点でＴでコイル２により受信
されたスピン共鳴信号は受信器７で増幅され、復調され
、装置８でフ−リエ変換され、かく発生されたスペクト
ルはモニター９に表示される。
極性転移が除去されるようコイル３の２つの９０’ｒｆ
パルスが省略された場合、コイル２に誘起されたスピン
共鳴信号の振幅は約ファクター４低くなる。スピン共鳴
信号のコイル２による受信中、ｒｆコイル３は炭素線の
二重構造を抑圧する陽子のラーマ−周波数でｒｆ磁界を
発生する。
パルスが省略された場合、コイル２に誘起されたスピン
共鳴信号の振幅は約ファクター４低くなる。スピン共鳴
信号のコイル２による受信中、ｒｆコイル３は炭素線の
二重構造を抑圧する陽子のラーマ−周波数でｒｆ磁界を
発生する。
第３図に示す結合されたシーケンスは２つのサブ・シー
ケンスからなる。第１のサブ・シーケンスはいわゆる５
ＴＥＶＥシーケンスに対応し、局部化に役立つ。それは
３つの９０゜ｒｆパルス（第３図の第の線’）ＨＦ、
、ＨＦｔ及びＨＦ、からなる。第１の９０゜ｒｆパルス
ＨＦ、中、装置１２はＸ方向に勾配を有する勾配磁界Ｇ
ｘが発生される（第３の線）よう作動する。（第１のｒ
ｆパルスからの距離ＴＡで）第２のｒｆパルス中、装置
１３は、Ｘ方向に勾配を有する勾配磁界Ｇｙが第３図の
第４の線で示される如く発生されるよう作動する。時間
Ｔ、での距離で第２のパルスに続く第３の９０゜ｒｆパ
ルスＨＦ、は、２方向に勾配を有し、装置１４で発生さ
れる勾配磁界Ｇ２を伴う０３つのｒｆパルスは３つの相
互に垂直なスライスで核磁化を励起する。これらの３つ
のスライスの交点の領域から生じない全てのスピン共鳴
信号は第３のｒｆパルスの後と同様に第２及び第３のｒ
ｆパルス間で作用するＸ方向に勾配を有する勾配磁界に
よりディフェーズされる。欧州特許明細書２３３６７５
に詳細に示される如く３つのスライスの交点の領域から
生じる誘発エコー信号だけがディフェーズされない。こ
の誘発エコー信号は、第１の２つのｒｆパルス間の時間
の距離に相当する第３のｒｆパルスに続く周期７人の後
周知の方法で生ずる。
ケンスからなる。第１のサブ・シーケンスはいわゆる５
ＴＥＶＥシーケンスに対応し、局部化に役立つ。それは
３つの９０゜ｒｆパルス（第３図の第の線’）ＨＦ、
、ＨＦｔ及びＨＦ、からなる。第１の９０゜ｒｆパルス
ＨＦ、中、装置１２はＸ方向に勾配を有する勾配磁界Ｇ
ｘが発生される（第３の線）よう作動する。（第１のｒ
ｆパルスからの距離ＴＡで）第２のｒｆパルス中、装置
１３は、Ｘ方向に勾配を有する勾配磁界Ｇｙが第３図の
第４の線で示される如く発生されるよう作動する。時間
Ｔ、での距離で第２のパルスに続く第３の９０゜ｒｆパ
ルスＨＦ、は、２方向に勾配を有し、装置１４で発生さ
れる勾配磁界Ｇ２を伴う０３つのｒｆパルスは３つの相
互に垂直なスライスで核磁化を励起する。これらの３つ
のスライスの交点の領域から生じない全てのスピン共鳴
信号は第３のｒｆパルスの後と同様に第２及び第３のｒ
ｆパルス間で作用するＸ方向に勾配を有する勾配磁界に
よりディフェーズされる。欧州特許明細書２３３６７５
に詳細に示される如く３つのスライスの交点の領域から
生じる誘発エコー信号だけがディフェーズされない。こ
の誘発エコー信号は、第１の２つのｒｆパルス間の時間
の距離に相当する第３のｒｆパルスに続く周期７人の後
周知の方法で生ずる。
次のサブ・シーケンスは第２図に示され、第１のｒｆパ
ルスＨＦ、が単に省かれたものからずれている。先行す
るサブ・シーケンス（ＨＦＩ・・・ＨＦ５）に関するこ
のサブ・シーケンスの位置は、第１の９０’ｒｆパルス
が第２図に示すシーケンスに起こる基準時点ｔｒが３つ
のスライス選択ｒｆパルスＨＦ ＋・・・ＨＦ ２によ
り決められた交点の領域からの誘発エコー信号が起こる
時点と等しくなるよう選択される。かくて、この基準時
点は、第３のｒｆパルスＨＦＩの後の時間ＴＡの周期及
びｒｆパルスＨＦ、前の時間１／２Ｊの周期に位置する
、基準時点でｒｆパルスは第２図に示すシーケンスの如
く）発生しないが基準時点で、横方向磁化は３つのｒｆ
パルスＨＦＩ・・・ＨＦ ｓ及びこれに伴う勾配磁界Ｇ
ｘ・・・Ｇｚにより決められた交点の領域に再び現れる
。
ルスＨＦ、が単に省かれたものからずれている。先行す
るサブ・シーケンス（ＨＦＩ・・・ＨＦ５）に関するこ
のサブ・シーケンスの位置は、第１の９０’ｒｆパルス
が第２図に示すシーケンスに起こる基準時点ｔｒが３つ
のスライス選択ｒｆパルスＨＦ ＋・・・ＨＦ ２によ
り決められた交点の領域からの誘発エコー信号が起こる
時点と等しくなるよう選択される。かくて、この基準時
点は、第３のｒｆパルスＨＦＩの後の時間ＴＡの周期及
びｒｆパルスＨＦ、前の時間１／２Ｊの周期に位置する
、基準時点でｒｆパルスは第２図に示すシーケンスの如
く）発生しないが基準時点で、横方向磁化は３つのｒｆ
パルスＨＦＩ・・・ＨＦ ｓ及びこれに伴う勾配磁界Ｇ
ｘ・・・Ｇｚにより決められた交点の領域に再び現れる
。
炭素ラーマ−周波数のｒｆパルスＲＦＣは、極性転移が
生じた３つのスライスの交点の領域のみならず、（極性
転移が生じない）交点のこの領域の外でも又炭素原子に
作用する。従って、ｒｆパルスＨＦ、及びＨＦｃの後の
時点Ｔで核シーケンスのコイル２に誘起された炭素スピ
ン共鳴信号は交点の領域からの成分のみならず、交点の
領域の外の検査領域により影響される成分を含む。後者
の成分は、それらが局部化を防げるので望ましくはない
。それらは、シーケンスの２つの異なる群の適用を示す
相サイクリングにより仰圧される。
生じた３つのスライスの交点の領域のみならず、（極性
転移が生じない）交点のこの領域の外でも又炭素原子に
作用する。従って、ｒｆパルスＨＦ、及びＨＦｃの後の
時点Ｔで核シーケンスのコイル２に誘起された炭素スピ
ン共鳴信号は交点の領域からの成分のみならず、交点の
領域の外の検査領域により影響される成分を含む。後者
の成分は、それらが局部化を防げるので望ましくはない
。それらは、シーケンスの２つの異なる群の適用を示す
相サイクリングにより仰圧される。
１つの群のシーケンスは、極性転移が１８０゜位相シフ
トで起こる他の群のシーケンスからずれる。これは、例
えば、１つの群で第１のｒｆパルスＨＦ ＋がｒｆパル
スＨＦ、及びＨＦ、と同じ位相位置を有し、他の群で逆
の位相位置を有することで達成される。その結果、基準
時点で生じるエコー信号の位相位置は１８００回転する
。その結果、両方のシーケンスの時点でＴで生じる炭素
スピン共鳴信号は、交点の領域から生じ、逆位相位置を
有する成分及び同じ位相位置を有する交点の領域の外の
領域からの成分も含む。後者の、望ましくない成分は、
２つのシーケンスの炭素スピン共鳴が差し引かれること
で仰圧される。この動作が繰り返され、その結果の差が
合算される場合、たとえ局部が陽子のラーマ−周波数で
、３つのパルス ＨＦ１・・・・・ＨＦ、の手段により
達成されても、かくて形成された合算信号は交点の領域
の炭素原子にだけ依存する。かくて、差を合算すること
により形成された信号はフーリエ変換により周波数分析
される。
トで起こる他の群のシーケンスからずれる。これは、例
えば、１つの群で第１のｒｆパルスＨＦ ＋がｒｆパル
スＨＦ、及びＨＦ、と同じ位相位置を有し、他の群で逆
の位相位置を有することで達成される。その結果、基準
時点で生じるエコー信号の位相位置は１８００回転する
。その結果、両方のシーケンスの時点でＴで生じる炭素
スピン共鳴信号は、交点の領域から生じ、逆位相位置を
有する成分及び同じ位相位置を有する交点の領域の外の
領域からの成分も含む。後者の、望ましくない成分は、
２つのシーケンスの炭素スピン共鳴が差し引かれること
で仰圧される。この動作が繰り返され、その結果の差が
合算される場合、たとえ局部が陽子のラーマ−周波数で
、３つのパルス ＨＦ１・・・・・ＨＦ、の手段により
達成されても、かくて形成された合算信号は交点の領域
の炭素原子にだけ依存する。かくて、差を合算すること
により形成された信号はフーリエ変換により周波数分析
される。
陽子ラーマ−周波数の３つのスライス選択ｒｆパルスに
よるこの局部化は、陽子スピン共鳴信号の帯域幅が実質
的に炭素スピン共鳴信号の帯域幅より小さい為、炭素ラ
ーマ−周波数のスライス選択パルスにより行われた局部
化よりさらに正確である。第３図は単一シーケンスを示
し；シーケンスの２つの異なる群と関連したシーケンス
の表示は、それらが個々のｒｆパルス間の位相関係を除
いて同じなので省略した。
よるこの局部化は、陽子スピン共鳴信号の帯域幅が実質
的に炭素スピン共鳴信号の帯域幅より小さい為、炭素ラ
ーマ−周波数のスライス選択パルスにより行われた局部
化よりさらに正確である。第３図は単一シーケンスを示
し；シーケンスの２つの異なる群と関連したシーケンス
の表示は、それらが個々のｒｆパルス間の位相関係を除
いて同じなので省略した。
３つのスライス選択ｒｆパルスＨＦ１・・・・・ＨＦ
２は第２図に示さ′れるもの以外のＤＥＰＴ又はＩＮＥ
ＰＴシーケンスの為に用いられうる。
２は第２図に示さ′れるもの以外のＤＥＰＴ又はＩＮＥ
ＰＴシーケンスの為に用いられうる。
この為に、水素のラーマ−周波数を有する第１のｒｆパ
ルスを省くのが単に必要であり、誘発エコー信号は第１
の９０゜ｒｆパルスが関連したＤＥＰＴ又はＩＮＥＰＴ
シーケンスで発生されなければならない基準時点で生じ
なければならない。
ルスを省くのが単に必要であり、誘発エコー信号は第１
の９０゜ｒｆパルスが関連したＤＥＰＴ又はＩＮＥＰＴ
シーケンスで発生されなければならない基準時点で生じ
なければならない。
第４図に示されるシーケンスでは、先ず第１に、水素の
ラーマ−周波数を有する９０’ｒｆパルスＨＦ、が発生
され； このｒｆパルス中、勾配磁界は印加されない。
ラーマ−周波数を有する９０’ｒｆパルスＨＦ、が発生
され； このｒｆパルス中、勾配磁界は印加されない。
このｒｆパルスの後に、水のラーマ−周波数を有する、
３つのｒｆパルスＨＦ ＨＦ、及びＨＦ、が続き、
そのパルスは夫々Ｘ方向、Ｙ方向及びＺ方向に延在する
勾配を有するこう配磁界を伴う（第４図の３から５行を
参照）。３つのｒｆパルスＨＦ１・・・・・ＨＦ３は互
いに同じ距離に位置し、中央ｒｆパルスＨＦ ｔはｒｆ
パルスＨＦ、からの距離Ｔ２に位置する。３つのスライ
ス選択ｒｆパルスＨＦ１・・・・・ＨＦ、は、ｒｆパル
スＨＦ、に関連して、３つのパルスＨＦ１・・・・・Ｈ
Ｆ、により影響された３つのスライスの交点の領域のス
ピンエコー信号を発生する。交点のこの領域の外に位置
する領域からのスピン共鳴信号は３つの１８０゜ｒｆパ
ルス中に印加された勾配磁界Ｇｘ、Ｇｙ及びＧｚにより
ディフェーズされる。スピンエコー信号は第２のｒｆパ
ルスにＨＦ！の後の時点Ｔ、に現われる。（第１のｒｆ
パルスＨＦ、の省略による）第２図の変形シーケンスは
ｒｆパルスＨＦ１・・・・・ＨＦ、に連結され、それに
より基準時点ｔ、は第２のｒｆパルスＨＦ、からの距離
Ｔ８に位置し、次のｒｆパルスＨＦ、からｌ／２Ｊに等
しい時間の距離に位置する。
３つのｒｆパルスＨＦ ＨＦ、及びＨＦ、が続き、
そのパルスは夫々Ｘ方向、Ｙ方向及びＺ方向に延在する
勾配を有するこう配磁界を伴う（第４図の３から５行を
参照）。３つのｒｆパルスＨＦ１・・・・・ＨＦ３は互
いに同じ距離に位置し、中央ｒｆパルスＨＦ ｔはｒｆ
パルスＨＦ、からの距離Ｔ２に位置する。３つのスライ
ス選択ｒｆパルスＨＦ１・・・・・ＨＦ、は、ｒｆパル
スＨＦ、に関連して、３つのパルスＨＦ１・・・・・Ｈ
Ｆ、により影響された３つのスライスの交点の領域のス
ピンエコー信号を発生する。交点のこの領域の外に位置
する領域からのスピン共鳴信号は３つの１８０゜ｒｆパ
ルス中に印加された勾配磁界Ｇｘ、Ｇｙ及びＧｚにより
ディフェーズされる。スピンエコー信号は第２のｒｆパ
ルスにＨＦ！の後の時点Ｔ、に現われる。（第１のｒｆ
パルスＨＦ、の省略による）第２図の変形シーケンスは
ｒｆパルスＨＦ１・・・・・ＨＦ、に連結され、それに
より基準時点ｔ、は第２のｒｆパルスＨＦ、からの距離
Ｔ８に位置し、次のｒｆパルスＨＦ、からｌ／２Ｊに等
しい時間の距離に位置する。
コイル２に誘起されたスピン共鳴信号は全体の検査領域
の１Ｃ核で決定される。極性転移により影響された交点
の領域にのみ依存する信号を得る為、相サイクリングは
第３図を参照して既に説明した如く実行される。これは
、１つの群のシーケンスで、第１のｒｆパルスＨＦ、が
常にｒｆパルスＨＦ ＋・・・ＨＦ、と同じ位相位置を
有し、一方策２の群のシーケンスにおいて第１のｒｆパ
ルスＨＦ０がｒｆパルスＨＦ１・・・・・ＨＦ、に関し
て逆の位相位置を有することを確実にすることにより最
も簡単な方法で実現されつる。異なる群のシーケンス中
に発生した炭素スピン共鳴信号間の違いを再び形成し、
そして違いを合算することにより、３つのｒｆパルスＨ
Ｆ１・・・・・ＨＦ ２により励起された３つのスライ
スの交点の領域の１Ｃ核によってのみ決められるスピン
共鳴信号が得られる。
の１Ｃ核で決定される。極性転移により影響された交点
の領域にのみ依存する信号を得る為、相サイクリングは
第３図を参照して既に説明した如く実行される。これは
、１つの群のシーケンスで、第１のｒｆパルスＨＦ、が
常にｒｆパルスＨＦ ＋・・・ＨＦ、と同じ位相位置を
有し、一方策２の群のシーケンスにおいて第１のｒｆパ
ルスＨＦ０がｒｆパルスＨＦ１・・・・・ＨＦ、に関し
て逆の位相位置を有することを確実にすることにより最
も簡単な方法で実現されつる。異なる群のシーケンス中
に発生した炭素スピン共鳴信号間の違いを再び形成し、
そして違いを合算することにより、３つのｒｆパルスＨ
Ｆ１・・・・・ＨＦ ２により励起された３つのスライ
スの交点の領域の１Ｃ核によってのみ決められるスピン
共鳴信号が得られる。
組合せは、サブ・シーケンスがリンクされる時、第２図
に示されるもの以外のＤＥＰＴ又はＩＮＥＰＴシーケン
スで可能であり、それにより交点の領域からのスピンエ
コー信号は、（局部化用に省略された）第１の９０゜ｒ
ｆパルスが関連したＤＥＰＴ又はＩＮＥＰＴシーケンス
で起こる時点で起こる。
に示されるもの以外のＤＥＰＴ又はＩＮＥＰＴシーケン
スで可能であり、それにより交点の領域からのスピンエ
コー信号は、（局部化用に省略された）第１の９０゜ｒ
ｆパルスが関連したＤＥＰＴ又はＩＮＥＰＴシーケンス
で起こる時点で起こる。
第１図は本発明が実施されるスピン共鳴信号分光器を示
す図、 第２図はＩＮＥＰＴ方法の公知の例を示す図、第３図は
第２図に示されるシーケンスと５ＴＥＶＥシーケンスの
組合わせを示す図と、第４図は第２図で示されるような
方法とＶＳＲシーケンスの組み合わせを示す図である。 １・・・患者、２，３・・・ｒｆコイル、４．５・・・
発振器、６・・・スイッチ、７・・・受信器、８・・・
予測回路、９・・・表子装置、１０・・・制御装置、１
１・・・磁石、１２．１３．１４・・・装置、Ｊ・・・
Ｊ結合の強度、ＨＦ、、ＨＦ、、ＨＦ、、ＨＦ、、ＨＦ
、。 ＨＦｃ・・・基準時点、Ｇｘ、Ｇｙ、Ｇｚ・・・勾配磁
界、Ｔ、Ｔｒ−時点、ＴＡ、Ｔ、 ・・・期間、Ｘ。 ・・・方向。
す図、 第２図はＩＮＥＰＴ方法の公知の例を示す図、第３図は
第２図に示されるシーケンスと５ＴＥＶＥシーケンスの
組合わせを示す図と、第４図は第２図で示されるような
方法とＶＳＲシーケンスの組み合わせを示す図である。 １・・・患者、２，３・・・ｒｆコイル、４．５・・・
発振器、６・・・スイッチ、７・・・受信器、８・・・
予測回路、９・・・表子装置、１０・・・制御装置、１
１・・・磁石、１２．１３．１４・・・装置、Ｊ・・・
Ｊ結合の強度、ＨＦ、、ＨＦ、、ＨＦ、、ＨＦ、、ＨＦ
、。 ＨＦｃ・・・基準時点、Ｇｘ、Ｇｙ、Ｇｚ・・・勾配磁
界、Ｔ、Ｔｒ−時点、ＴＡ、Ｔ、 ・・・期間、Ｘ。 ・・・方向。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １、多くのシーケンスが均一の、安定磁界の存在で検査
領域に適用され、各シーケンスは、それらの核磁化が基
準時点（ｔｒ）で９０゜回転されるよう先ず陽子の励起
を含み、その後に、水素及び炭素の核磁化が基準時点か
らの時間で画成された距離に別なｒｆパルス（ＨＦ＿ｂ
、ＨＦ＿ｅ）で励起され、その後に、かく形成された炭
素スピン共鳴信号が周波数分析を受ける炭素磁気共鳴分
光方法であって、局部化の為、水のラーマー周波数を有
する少なくとも３つのスライス選択ｒｆパルス（ＨＦ＿
１・・・ＨＦ＿３）が発生され、そのパルスが３つのス
ライス選択ｒｆパルスにより影響されたスライスの交点
の領域の基準時点でエコー信号を生成するよう用いられ
、シーケンスの２つの群は、印加されるべき同数のシー
ケンスからなり、１つの群のシーケンスは基準時点で発
生された１つの群のエコー信号が他の群のエコー信号に
関連して逆位相を有するよう他の群に関して変更され、
２つの群の炭素スピン共鳴信号間の差が合算されること
を特徴とする炭素磁気共鳴分光方法。 ２、３つのスライス選択ｒｆパルスは９０゜ｒｆパルス
（ＨＦ＿１・・・ＨＦ＿３）であり、第１の２つのｒｆ
パルス（ＨＦ＿１・・・ＨＦ＿２）間の時間（Ｔ＿Ａ）
の距離がこれらの３つのスライス選択ｒｆパルスの第３
（ＨＦ＿３）及び基準時点（ｔｒ）間の時間の距離に対
応し、第３のｒｆパルス及び基準時点間と同様３つのｒ
ｆパルス間に全スピン共鳴信号が３つのスライスの交点
の領域からの誘発エコー信号を除いてディフェーズされ
ることにより抑圧されるような振幅及び期間を有する勾
配磁界が印加されることを特徴とする請求項１記載の方
法。 ３、３つのスライス選択ｒｆパルスの第１は、シーケン
スの１つの群の別な２つのスライス選択ｒｆパルス（Ｈ
Ｆ＿２、ＨＦ＿３）と同じ位相位置を有し、シーケンス
の他の群でそれに関して逆位相位置を有することを特徴
とする請求項２記載の方法。 ４、シーケンスは互いに同じ時間距離で３つのスライス
選択１８０゜ｒｆパルス（ＨＦ＿１・・・ＨＦ＿３）が
後に続く９０゜ｒｆパルス（ＨＦ＿０）からなり、９０
゜ｒｆパルス及び第２の１８０゜パルス間の時間距離（
Ｔ＿Ｅ）が第２のｒｆパルス（ＨＦ＿２）及び基準時点
（ｔ＿ｒ）間の時間の距離に等しいことを特徴とする請
求項１記載の方法。 ５、３つのスライス選択１８０゜ｒｆパルス（ＨＦ＿１
・・・ＨＦ＿３）に先行するｒｆパルス（ＨＦ＿０）は
１つの群の３つのｒｆパルスと同じ位相位置を有し、シ
ーケンスの他の群にそれに関連した逆位相位置を有する
ことを特徴とする請求項４記載の方法。 ６、均一の、安定磁界を発生する磁石（１１）と、水素
及び炭素のラーマー周波数でｒｆ磁界（３、２）を発生
し、受信する手段と、３つの相互に垂直な方向に延在す
る勾配を有する勾配磁界を発生する為の手段（１２・・
・１４）及び該手段を制御する制御装置とからなり、制
御装置は、第１の３つのスライス選択ｒｆパルス（ＨＦ
＿１・・・ＨＦ＿３）が水のラーマー周波数で生成され
るようプログラム化され、その後毎回少なくとも１つの
ｒｆパルス（ＨＦ＿ｂ・・・ＨＦ＿ｅ）は水素及び炭素
のラーマー周波数で発生され、３つのスライスの交点の
領域の炭素のラーマー周波数で生じるスピン共鳴信号が
スペクトル用に用いられることを特徴とする請求項１記
載の方法を実行する装置。
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| DE3912142.9 | 1989-04-13 | ||
| DE3912142A DE3912142A1 (de) | 1989-04-13 | 1989-04-13 | Verfahren fuer die kohlenstoff-kernresonanz-spektroskopie und anordnung zur durchfuehrung des verfahrens |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0341928A true JPH0341928A (ja) | 1991-02-22 |
Family
ID=6378607
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP2097425A Pending JPH0341928A (ja) | 1989-04-13 | 1990-04-12 | 炭素磁気共鳴分光方法及び装置 |
Country Status (4)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US5113138A (ja) |
| EP (1) | EP0393745A3 (ja) |
| JP (1) | JPH0341928A (ja) |
| DE (1) | DE3912142A1 (ja) |
Families Citing this family (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| DE4027252A1 (de) * | 1990-08-29 | 1992-03-05 | Philips Patentverwaltung | Verfahren fuer die zweidimensionale kernresonanzspektroskopie |
| DE102005040540B4 (de) * | 2005-08-26 | 2007-05-24 | Siemens Ag | Verfahren und Gerät zur Nachweisverbesserung einer schwachsensitiven Atomkernart in der NMR-Spektroskopie |
Family Cites Families (12)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US4477777A (en) * | 1981-06-19 | 1984-10-16 | Oxford Research Systems Limited | Analysis of biological material |
| GB2148013B (en) * | 1983-10-12 | 1988-02-03 | Yokogawa Electric Corp | Nuclear magnetic resonance imaging |
| US4585993A (en) * | 1983-12-14 | 1986-04-29 | General Electric Company | Method for selective NMR imaging of chemically-shifted nuclei |
| US4581582A (en) * | 1983-12-27 | 1986-04-08 | General Electric Company | High-spatial-resolution spectroscopic NMR imaging of chemically-shifted nuclei |
| FI75428C (fi) * | 1984-11-21 | 1988-06-09 | Instrumentarium Oy | Foerfarande foer kartlaeggning av de kaernmagnetiska egenskaperna hos ett objekt, som skall undersoekas. |
| US4843549A (en) * | 1986-02-21 | 1989-06-27 | U.S. Philips Corporation | Method of determining the spectral distribution of the nuclear magnetization in a limited volume, and device for performing the method |
| US4769602A (en) * | 1986-07-02 | 1988-09-06 | Shell Oil Company | Determining multiphase saturations by NMR imaging of multiple nuclides |
| US4701708A (en) * | 1986-08-01 | 1987-10-20 | General Electric Company | Polarization transfer by selective homonuclear technique for suppression of uncoupled spins in NMR spectroscopy |
| DE3725800A1 (de) * | 1987-08-04 | 1989-02-16 | Philips Patentverwaltung | Kernresonanz-spektroskopieverfahren |
| NL8701889A (nl) * | 1987-08-12 | 1989-03-01 | Philips Nv | Volume selektieve spektroscopie door middel van gerefokusseerde echo's. |
| US4843321A (en) * | 1988-04-15 | 1989-06-27 | General Electric Company | Method for volume localized spectral editing of NMR signals produced by metabolites containing coupled spins |
| NL8801588A (nl) * | 1988-06-22 | 1990-01-16 | Philips Nv | Werkwijze en inrichting voor het volumeselectief bepalen van een nmr-spectrum door middel van selectieve polarisatieoverdracht-pulssequenties. |
-
1989
- 1989-04-13 DE DE3912142A patent/DE3912142A1/de not_active Withdrawn
-
1990
- 1990-04-09 EP EP19900200855 patent/EP0393745A3/de not_active Withdrawn
- 1990-04-10 US US07/507,941 patent/US5113138A/en not_active Expired - Fee Related
- 1990-04-12 JP JP2097425A patent/JPH0341928A/ja active Pending
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| EP0393745A2 (de) | 1990-10-24 |
| EP0393745A3 (de) | 1991-06-12 |
| DE3912142A1 (de) | 1990-10-25 |
| US5113138A (en) | 1992-05-12 |
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