JPH0364006A - 磁界発生体及びそれに関連する単一又は複合磁界発生体並びにそれらの製造方法 - Google Patents
磁界発生体及びそれに関連する単一又は複合磁界発生体並びにそれらの製造方法Info
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- JPH0364006A JPH0364006A JP2174625A JP17462590A JPH0364006A JP H0364006 A JPH0364006 A JP H0364006A JP 2174625 A JP2174625 A JP 2174625A JP 17462590 A JP17462590 A JP 17462590A JP H0364006 A JPH0364006 A JP H0364006A
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- Manufacturing Cores, Coils, And Magnets (AREA)
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
［産業上の利用分野］
本発明は磁界発生体ＭＦを製造するシステム又は手法に
関する。詳しくは、磁性材料のタイルから短冊を切出し
、それらを再編成することによって得られる複数個のモ
ジュール（例えば、三角形薄片ＳＰ）から、複数個の磁
界発生体形成素子ＥＦＭを用いて磁界発生体ＭＦを形成
するシステム又は手法に関する。
関する。詳しくは、磁性材料のタイルから短冊を切出し
、それらを再編成することによって得られる複数個のモ
ジュール（例えば、三角形薄片ＳＰ）から、複数個の磁
界発生体形成素子ＥＦＭを用いて磁界発生体ＭＦを形成
するシステム又は手法に関する。
［従来の技術］
永久磁性材料からなる素子を用いて均一な磁場を実現さ
せる為の構造を理論的に計算する基礎は最近になって、
漸く発展した。これに関しては、Ｍ、 Ｇ、 Ａｂｅｌ
ｓによる多数の論文があり（ＴｅｃｈｎｉｃａｌＲｅｐ
ｏｒｔｓ、 Ｎｅｗ Ｙｏｒｋ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ
５ｃｈｏｏｌ ｏｆ Ｍｅｄｉ−ｃｉｎｅ） 、中で
も、ＮＹＵ−ＴＲ１３、ＮＹＵ−ＴＲ１４、ＮＹＵ−Ｔ
Ｒ１５及びＮＹＵ−ＴＲ２１を参照されたい。
せる為の構造を理論的に計算する基礎は最近になって、
漸く発展した。これに関しては、Ｍ、 Ｇ、 Ａｂｅｌ
ｓによる多数の論文があり（ＴｅｃｈｎｉｃａｌＲｅｐ
ｏｒｔｓ、 Ｎｅｗ Ｙｏｒｋ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ
５ｃｈｏｏｌ ｏｆ Ｍｅｄｉ−ｃｉｎｅ） 、中で
も、ＮＹＵ−ＴＲ１３、ＮＹＵ−ＴＲ１４、ＮＹＵ−Ｔ
Ｒ１５及びＮＹＵ−ＴＲ２１を参照されたい。
これらの構造の実際の態様は広い範囲の応用、即ち膨大
な数の応用分野−一電子工学から医学までｍ−を包含す
ることで基本的に重要である。
な数の応用分野−一電子工学から医学までｍ−を包含す
ることで基本的に重要である。
この様な構造を実現させる基本的要素は厚さ、形状及び
軸Ａ−Ａの方向の全てにおいて所定のプリズム型磁化素
子を入手できることである。特に不可欠の条件は使用に
適する大きさの磁界発生体を実現する為には、我々の手
の届く範囲に、磁性材料素子であってその長軸方向に軸
Ａ−Ａの向いたものが存在することである。
軸Ａ−Ａの方向の全てにおいて所定のプリズム型磁化素
子を入手できることである。特に不可欠の条件は使用に
適する大きさの磁界発生体を実現する為には、我々の手
の届く範囲に、磁性材料素子であってその長軸方向に軸
Ａ−Ａの向いたものが存在することである。
永久磁界発生体を製造する為に好適な磁性材料の生産方
法に共通の特性は材料の厚さ方向又は他の小寸法方向へ
向かう異方性軸を有する材料からなるブロック又はタイ
ルを得ることにある。
法に共通の特性は材料の厚さ方向又は他の小寸法方向へ
向かう異方性軸を有する材料からなるブロック又はタイ
ルを得ることにある。
この事実は材料が完全でないことと相俟って、上記の構
造を実現する上で制約となっている。
造を実現する上で制約となっている。
材料が完全でないということは該材料の磁性が不均一で
あることに帰することができる。即ち、この不完全であ
ることが主として示していることは磁性材料が磁性材料
特性を備えたータイルから他のタイルまでの間の様々な
磁性材料特性を備えたものであるということである。
あることに帰することができる。即ち、この不完全であ
ることが主として示していることは磁性材料が磁性材料
特性を備えたータイルから他のタイルまでの間の様々な
磁性材料特性を備えたものであるということである。
これらの不完全性が実用に及ぼす影響はシステムエラー
及び非対称性を持ち込むことである。これらの現象は磁
場が不均一であることを示し、結局は該システムの構成
から理論的に導かれるシステムエラー及び非対称性に上
乗せされる。
及び非対称性を持ち込むことである。これらの現象は磁
場が不均一であることを示し、結局は該システムの構成
から理論的に導かれるシステムエラー及び非対称性に上
乗せされる。
［発明が解決しようとする課題Ｊ
本発明の第一の目的は磁性材料製の従来タイルから出発
し、容易にしかも効率的で信頼性ある方法で、従来技術
の障害及び欠点を克服する磁場発生体を提供することに
ある。
し、容易にしかも効率的で信頼性ある方法で、従来技術
の障害及び欠点を克服する磁場発生体を提供することに
ある。
本発明の第二の目的は最終段階の磁界発生体に留まらず
、磁性材料製のタイル、薄片（ｓｌｉｃｅ）及び磁界発
生体形成素子が上記の手法に支援されて得られることで
ある。
、磁性材料製のタイル、薄片（ｓｌｉｃｅ）及び磁界発
生体形成素子が上記の手法に支援されて得られることで
ある。
本発明の第三の目的は以下のものを提供することにある
： それ自体新規な製品（方法に無関係）、配向軸回転磁性
材料製のタイル、磁性材料製の薄片もしくは該タイルか
ら切出された部分、複数個の該薄片から形成された磁性
材料製の素子（ｅｌｅｍｅｎｔ）及び該薄片によって形
成された複数個の該素子からなる磁界発生体。
： それ自体新規な製品（方法に無関係）、配向軸回転磁性
材料製のタイル、磁性材料製の薄片もしくは該タイルか
ら切出された部分、複数個の該薄片から形成された磁性
材料製の素子（ｅｌｅｍｅｎｔ）及び該薄片によって形
成された複数個の該素子からなる磁界発生体。
本発明の第四の目的は磁界発生体の幾何学的構造（ｇｅ
ｏ■ｅｔｒｙ） （古典的、言い換えれば記載さえもさ
れていない）を本発明の方法によって新たに得られた製
品の形・で提供することにある。
ｏ■ｅｔｒｙ） （古典的、言い換えれば記載さえもさ
れていない）を本発明の方法によって新たに得られた製
品の形・で提供することにある。
本発明方法の特色は請求項１に述べられ、新規製品及び
それに関する構造は請求項５〜１０に示されている。
それに関する構造は請求項５〜１０に示されている。
［課題を解決するための手段］
本発明を以下、図に基づいて具体的に説明する。しかし
、該説明は本発明を限定するものではない。
、該説明は本発明を限定するものではない。
第１図においては、少なくとも１枚、一般にはｍ枚の磁
性材料製の市販タイルＰｃ（第２ａ図に表示）にマーク
ＭＡを付する為に段階（ｉ）へ導入される手順を知るこ
とができる。
性材料製の市販タイルＰｃ（第２ａ図に表示）にマーク
ＭＡを付する為に段階（ｉ）へ導入される手順を知るこ
とができる。
従来のタイルＰｃは事実上、次の各因子によって定義さ
れている： ・長さＡ及び幅Ｂ１両者は軸Ａ−Ａに対して垂直である
、 ・軸Ａ−Ａに沿った厚さＳ 該軸Ａ−Ａは存在し得る異方性軸と一致し得る。
れている： ・長さＡ及び幅Ｂ１両者は軸Ａ−Ａに対して垂直である
、 ・軸Ａ−Ａに沿った厚さＳ 該軸Ａ−Ａは存在し得る異方性軸と一致し得る。
ｍ枚のタイルＰｃのそれぞれはこの方式で識別され、段
階（ｉｌ）において裁断操作ＴＩを受ける。その結果、
各タイルＰｃからｎ枚の短冊（ｓｔｒｉｐ）ＳＴｉを得
ることができる。各短冊は幅Ｂ及び厚さＳにおいては同
一であるが、長さは新たにＡＩとなる。ＡＩは次の式で
一般的に算出される：（ここで、ｋは消費されたと思わ
れる材料で、ｎは当然に正の整数である。） ＡＩを環境に応する様に好適に選択し得ることは明らか
である。ＡＩはプロセス全体の融通性を反映するからで
ある。この融通性は磁界発生体の最終的長さの影響を文
献の記載に倣って最小にしたい場合には、何時でも直接
的に利用できる。この場合においては、数学の最適化計
算の助けを借りて得られた所定長さの裁断片数個を用い
て磁界発生体を作り上げることが有益である。これらの
裁断片を予め定めた隙間をおく様に互いに近接した位置
に配置する。その状況を第３ｃ図に示す。
階（ｉｌ）において裁断操作ＴＩを受ける。その結果、
各タイルＰｃからｎ枚の短冊（ｓｔｒｉｐ）ＳＴｉを得
ることができる。各短冊は幅Ｂ及び厚さＳにおいては同
一であるが、長さは新たにＡＩとなる。ＡＩは次の式で
一般的に算出される：（ここで、ｋは消費されたと思わ
れる材料で、ｎは当然に正の整数である。） ＡＩを環境に応する様に好適に選択し得ることは明らか
である。ＡＩはプロセス全体の融通性を反映するからで
ある。この融通性は磁界発生体の最終的長さの影響を文
献の記載に倣って最小にしたい場合には、何時でも直接
的に利用できる。この場合においては、数学の最適化計
算の助けを借りて得られた所定長さの裁断片数個を用い
て磁界発生体を作り上げることが有益である。これらの
裁断片を予め定めた隙間をおく様に互いに近接した位置
に配置する。その状況を第３ｃ図に示す。
その理由で、如何なる処理を採用するかに応じて、全体
的な自由度を持つ様に各素子の厚さを選択できるという
長所は重要である。
的な自由度を持つ様に各素子の厚さを選択できるという
長所は重要である。
既に説明した様に、一組の素材タイルＰｃはｍ個であり
得るから、段階２の製品である一組の短冊ＳＴｉはｎＸ
ｍ個である。各短冊は段階（ｉ）で行なったマーク付け
ＭＡによって、識別できる。
得るから、段階２の製品である一組の短冊ＳＴｉはｎＸ
ｍ個である。各短冊は段階（ｉ）で行なったマーク付け
ＭＡによって、識別できる。
段階（ｉｉ）から出るｎＸｍ個の短冊ＳＴｌは段階（ｉ
ｉｉ）の裁断操作において、Ｒだけその向きを変えられ
る。その角度はＡ−Ａ軸が今や当初のタイルＰｃのＡ−
Ａ軸とは異なる位置に来る程度である。最も簡単な場合
においては、従って最適な場合でもあるが、Ａ−Ａ軸の
回転角度９０”である【段階（ｉｉｉ）］、。
ｉｉ）の裁断操作において、Ｒだけその向きを変えられ
る。その角度はＡ−Ａ軸が今や当初のタイルＰｃのＡ−
Ａ軸とは異なる位置に来る程度である。最も簡単な場合
においては、従って最適な場合でもあるが、Ａ−Ａ軸の
回転角度９０”である【段階（ｉｉｉ）］、。
角度の変更は段階（ｉｙ）の再編成（ＲＩ Ｏ）におい
ても行なわれる。該段階においては、ｎＸｍ個の短冊Ｓ
Ｔｉはそれぞれｎ°個の短冊からなる組に振り分けられ
る。振り分けの基準はそれぞれのマーク及び所望の対称
性及び誤差補償特性を最終組立段階において保証するこ
とにある。
ても行なわれる。該段階においては、ｎＸｍ個の短冊Ｓ
Ｔｉはそれぞれｎ°個の短冊からなる組に振り分けられ
る。振り分けの基準はそれぞれのマーク及び所望の対称
性及び誤差補償特性を最終組立段階において保証するこ
とにある。
同様に、各組の内部においても、組を構成するｎ°個の
短冊の体制が確立している。
短冊の体制が確立している。
この再編成過程は最初にパラメーターｎ及びｍを選ぶ場
合と相俟って、最終組み立てにおいて必要な対称特性及
び／又は素材タイルＰｃの不完全性に起因する誤差を望
む程度に減少させる役割を果す。
合と相俟って、最終組み立てにおいて必要な対称特性及
び／又は素材タイルＰｃの不完全性に起因する誤差を望
む程度に減少させる役割を果す。
配向軸の向きを変えられ、しかも段階（ｉｖ）で再編成
された短冊は次いで段階（ｖ）において、適当な手段例
えば、糊付けによって結合される。ｎ個の短冊で組を形
成する短冊は本発明方法にょうて、新たなｐ個のタイル
Ｐｒとなる。新たな各タイルはｎ°個の短冊ＳＴｒで形
成され、それぞれがマーク付けされていると共に、適当
な予定の順番に配置される。その結果、得られたタイル
Ｐｒは幅Ｂ、厚さ５ｒ＝ＡＩ（両者共に変更された軸Ａ
−Ａｒに垂直）と同時に新たな長さｎ’ ＸＳを有する
ものとなる。この長さｎ’ ＸＳは上記の軸Ａ−Ａｒと
平行である。しかも、この手順で得られたタイルＰｒは
次の点において望ましい特性を備えている： ・対称性；及び ・磁気的性質のバラツキ補償、 本発明方法の素材であるｍ個の市販タイルＰｃ間に存在
するバラツキ、 組を構成する短冊の個数ｎｏは組の間で異なっていても
良い。
された短冊は次いで段階（ｖ）において、適当な手段例
えば、糊付けによって結合される。ｎ個の短冊で組を形
成する短冊は本発明方法にょうて、新たなｐ個のタイル
Ｐｒとなる。新たな各タイルはｎ°個の短冊ＳＴｒで形
成され、それぞれがマーク付けされていると共に、適当
な予定の順番に配置される。その結果、得られたタイル
Ｐｒは幅Ｂ、厚さ５ｒ＝ＡＩ（両者共に変更された軸Ａ
−Ａｒに垂直）と同時に新たな長さｎ’ ＸＳを有する
ものとなる。この長さｎ’ ＸＳは上記の軸Ａ−Ａｒと
平行である。しかも、この手順で得られたタイルＰｒは
次の点において望ましい特性を備えている： ・対称性；及び ・磁気的性質のバラツキ補償、 本発明方法の素材であるｍ個の市販タイルＰｃ間に存在
するバラツキ、 組を構成する短冊の個数ｎｏは組の間で異なっていても
良い。
段階（ｖｉ）及び段階（ｖｉｉ） （これらは第１図
に示された順序でも、その逆順でも独立に実行可能）に
おいては、段階（ｖ）において得られたタイルＰｒは磁
界発生体化処理ＭＧを受け、次に第２裁断操作Ｔ２に供
される。これら画処理によって、Ｗ個の薄片ＳＰｉ、例
えば三角形、不等辺四辺形又は長方形その他の第２ｇ図
に示された形状のものを得ることができる。
に示された順序でも、その逆順でも独立に実行可能）に
おいては、段階（ｖ）において得られたタイルＰｒは磁
界発生体化処理ＭＧを受け、次に第２裁断操作Ｔ２に供
される。これら画処理によって、Ｗ個の薄片ＳＰｉ、例
えば三角形、不等辺四辺形又は長方形その他の第２ｇ図
に示された形状のものを得ることができる。
段階（ｖｉｉｉ） （Ａ Ｓ ）においては、該薄片Ｓ
Ｐｉは各薄片の組を隣接配置で組み立てられて磁界発生
体形成素子（ＥＦＭ）となる。
Ｐｉは各薄片の組を隣接配置で組み立てられて磁界発生
体形成素子（ＥＦＭ）となる。
磁界発生体形成の各素子は段階（ｉｘ）において、好ま
しくはチューニング（ｔｕｎｉｎｇ）処理（ＴＵＩ）に
供される。その目的は蓄積された誤差を低減させること
にある。
しくはチューニング（ｔｕｎｉｎｇ）処理（ＴＵＩ）に
供される。その目的は蓄積された誤差を低減させること
にある。
段階（Ｘ）（ＩＭＰ）においては、磁界発生体形成素子
のあるものを積み重ねて組立て終了磁界発生体（ＭＰ）
とする、ＭＦに対しては、は段階（ｘｉ）で最終チュー
ニング（ｔｕｎｉｎｇ） （Ｔ Ｕ ２）を施すことが
好ましい。
のあるものを積み重ねて組立て終了磁界発生体（ＭＰ）
とする、ＭＦに対しては、は段階（ｘｉ）で最終チュー
ニング（ｔｕｎｉｎｇ） （Ｔ Ｕ ２）を施すことが
好ましい。
第３ａ図及び第３ｂ図は本発明の例示と共にその有利な
側面を示している。同図から判ることは各種形状及び寸
法の磁界発生体形成素子ＥＦＭｉを得ることが如何にし
て可能になったか、またその特性を環境に又は各種の用
途からの要請に適合させることができる様になったかで
ある。即ち、その解決手段は各種の形状及び軸Ａ−Ａ方
向の薄片ＳＰｉを隣接配置するものであったことが同図
から判る。
側面を示している。同図から判ることは各種形状及び寸
法の磁界発生体形成素子ＥＦＭｉを得ることが如何にし
て可能になったか、またその特性を環境に又は各種の用
途からの要請に適合させることができる様になったかで
ある。即ち、その解決手段は各種の形状及び軸Ａ−Ａ方
向の薄片ＳＰｉを隣接配置するものであったことが同図
から判る。
第３ａ図及び第３ｂ図は磁界発生体素子の最も簡単な場
合、即ち四面体を示している。その各面の何れもが３個
の薄片と隣接配置されている。該薄片は第３ａ図の上部
においては、例えばｓｐｔ。
合、即ち四面体を示している。その各面の何れもが３個
の薄片と隣接配置されている。該薄片は第３ａ図の上部
においては、例えばｓｐｔ。
ＳＦ６及びＳＦ３であり、第３ｂ図の上部においては、
例えばＳＰｉ、ＳＦ３及びＳＦ７である。多面体薄片の
少なくとも数個は互いに等しいものとして選択できるこ
とが有益である。例えば、第３ａ図においては、ＳＰＩ
＝ＳＰ３及びＳＦ３ ＝ＳＰ４、 第３ｂ図においては、ＳＰＩ ＝ＳＰ２及び５Ｐ１２＝
ＳＰ８゜ 上述の理由によって、各薄片を作成する際に関連する短
冊の寸法、角度、配向軸方向、磁化及びセグメント数を
調整すれば、素子を作成する組成を決める為の高い融通
性及び調整受容性（Ｍｏｄｕｌ−ａｒｉｔｙ）を実現す
ることができる。その結果、あらゆる種類の要請に応え
る為に必要とされている各種の特性、即ち幾何学的構造
、構造、磁場強度等を備えた磁界発生体の組成に高い融
通性及び調整受容性を与えることができる。また、その
結果、次のことも予想される： 特性、経済、効率及び信頼性の何れにおいても常に「最
大中の最大」へ到達することである。
例えばＳＰｉ、ＳＦ３及びＳＦ７である。多面体薄片の
少なくとも数個は互いに等しいものとして選択できるこ
とが有益である。例えば、第３ａ図においては、ＳＰＩ
＝ＳＰ３及びＳＦ３ ＝ＳＰ４、 第３ｂ図においては、ＳＰＩ ＝ＳＰ２及び５Ｐ１２＝
ＳＰ８゜ 上述の理由によって、各薄片を作成する際に関連する短
冊の寸法、角度、配向軸方向、磁化及びセグメント数を
調整すれば、素子を作成する組成を決める為の高い融通
性及び調整受容性（Ｍｏｄｕｌ−ａｒｉｔｙ）を実現す
ることができる。その結果、あらゆる種類の要請に応え
る為に必要とされている各種の特性、即ち幾何学的構造
、構造、磁場強度等を備えた磁界発生体の組成に高い融
通性及び調整受容性を与えることができる。また、その
結果、次のことも予想される： 特性、経済、効率及び信頼性の何れにおいても常に「最
大中の最大」へ到達することである。
第３Ｃ図には、ＥＦＭＩ〜ＥＦＭ８までの素子から作成
される磁界発生体が示されている。該磁界発生体は少な
くとも部分的には、それ自体で調整受容性（Ｍｏｄｕｌ
ａｒｉｔｙ）を備えているであろう。
される磁界発生体が示されている。該磁界発生体は少な
くとも部分的には、それ自体で調整受容性（Ｍｏｄｕｌ
ａｒｉｔｙ）を備えているであろう。
第４ａ図〜第４Ｃ図、第５ａ図〜第５ｃ図には、連接枠
（ｙｏｋｅ） Ｇを付設された磁界発生体が示されてい
る。該連接枠は第４ａ図〜第４ｃ図においては磁界発生
体全周に付設されているが、第５ａ図及び第５ｂ図にお
いては磁界発生体の一部分にしか付設されてない。
（ｙｏｋｅ） Ｇを付設された磁界発生体が示されてい
る。該連接枠は第４ａ図〜第４ｃ図においては磁界発生
体全周に付設されているが、第５ａ図及び第５ｂ図にお
いては磁界発生体の一部分にしか付設されてない。
第４ａ図においては、中央断面が六角形状の空洞を見せ
ている。該空洞は磁性材料製の薄片５Ｐ１−ＳＰ６によ
って区画されている。
ている。該空洞は磁性材料製の薄片５Ｐ１−ＳＰ６によ
って区画されている。
第４ｂ図では、第４ａ図の発生体構造物と同一物に２個
の磁極延長材ＥＰＩ及びＥＰ２が付設されている。
の磁極延長材ＥＰＩ及びＥＰ２が付設されている。
第４ｃ図は該構造物の見取り図を示すと共に、磁界発生
体構成素子ＥＦＭＩ−ＥＦＭＧを単純に隣接配置して得
られる磁界発生体の組成を強調している。
体構成素子ＥＦＭＩ−ＥＦＭＧを単純に隣接配置して得
られる磁界発生体の組成を強調している。
第５ａ図及び第５ｂ図はそれぞれ、薄片ＳＰｉ〜５Ｐ１
４及び両側面にのみ付設された連接枠Ｇから形成された
磁界発生体の断面図及び見取り図である。
４及び両側面にのみ付設された連接枠Ｇから形成された
磁界発生体の断面図及び見取り図である。
本発明を明瞭に示す為に、図面に示された好適態様を参
照しながら説明を行なう、しかし、当業者が本発明の範
囲及び精神を逸脱しない限度において該好適態様を変形
させる、改良する、部分的に置換する及びこれに類似の
行為を行ない得ることは理解される筈である。事実、第
１図の各段階の配列及び個数；第２ａ図及び第２ｂ図３
に示された素子の配置；第３ａ図及び第３ｂ図の幾何学
的構造；第４ａ図及び第４ｂ図の幾何学的構造；並びに
第５ａ図の幾何学的構造は記載されたそれら又は図示さ
れたとは異なっていることさえあり得る（例えば、「三
角形」は「多角形」と解釈され得る等）。
照しながら説明を行なう、しかし、当業者が本発明の範
囲及び精神を逸脱しない限度において該好適態様を変形
させる、改良する、部分的に置換する及びこれに類似の
行為を行ない得ることは理解される筈である。事実、第
１図の各段階の配列及び個数；第２ａ図及び第２ｂ図３
に示された素子の配置；第３ａ図及び第３ｂ図の幾何学
的構造；第４ａ図及び第４ｂ図の幾何学的構造；並びに
第５ａ図の幾何学的構造は記載されたそれら又は図示さ
れたとは異なっていることさえあり得る（例えば、「三
角形」は「多角形」と解釈され得る等）。
言うまでもないことではあるが、本発明の方法は等方性
磁性材料に対しても適用できる。該磁性材料が市販品で
あるか否か又は積層体であるか否かには関係しない。
磁性材料に対しても適用できる。該磁性材料が市販品で
あるか否か又は積層体であるか否かには関係しない。
磁気特性の不均一性を除くには、段階ＭＡの上流側又は
下流側でタイルの稜部を切除する。
下流側でタイルの稜部を切除する。
本発明の第一の効果は従来の磁性材料製タイルから出発
し、容易にしかも効率的で信頼性ある方法で、従来技術
の障害及び欠点を克服する磁場発生体を提供することが
できる。
し、容易にしかも効率的で信頼性ある方法で、従来技術
の障害及び欠点を克服する磁場発生体を提供することが
できる。
本発明の第二の効果は最終段階の磁界発生体に留まらず
、磁性材料製タイル、薄片及び磁界発生体形成素子が上
記の手法によって得られることである。
、磁性材料製タイル、薄片及び磁界発生体形成素子が上
記の手法によって得られることである。
本発明の第三の効果は以下のものを提供し得ることにあ
る： それ自体新規な製品（方法に無関係）、配向軸回転タイ
ル、薄片もしくは磁性材料製タイルから切出された部分
、複数個の薄片から形成された素子及び薄片によって形
成された複数個の素子からなる磁界発生体。
る： それ自体新規な製品（方法に無関係）、配向軸回転タイ
ル、薄片もしくは磁性材料製タイルから切出された部分
、複数個の薄片から形成された素子及び薄片によって形
成された複数個の素子からなる磁界発生体。
本発明の第四の効果は磁界発生体の幾何学的構造を本発
明の方法によって新たに得られた製品の形で提供し得る
ことにある。
明の方法によって新たに得られた製品の形で提供し得る
ことにある。
第１図は本発明の磁界発生体製造方法の工程図。
第２ａ図は段階（ｉ）へ装入される磁性材料製タイルを
示す見取り図、 第２ｂ図は段階（ｉ）から送り出される該磁性材料製タ
イルに識別コードが付されていることを示す見取り図。 第２ｃ図は段階（ｉｉ）から送り出される磁性材料製タ
イルが短冊に裁断されることを示す見取り図、 第２ｄ図は段階（ＬＨ）へ装入される短冊を示す見取り
図、 第２ｅ図は該短冊がその軸をＡ−Ａに対して垂直に回転
されてＳＴｒとされた状態で段階（ｆｉｔ）へ送り出さ
れる状態を示す見取り図、 第２ｆ図は該ＳＴｒが再！１ｉｌｌｉによって、複数個
隣接配置された後に接合されて新磁性材料製タイルＰｒ
となって段階（ｖ）から送り出される状態を示す見取り
図、 第２ｇ図は該Ｐｒを段階（ｖｉ）で磁化すること及び段
階（ｖｉｉ）でＰｒから薄片ＳＰｉを切出すことを示す
見取り図、 第３ａ図は段階（ｖＬｉｉ）で一組の薄片ＳＰｉから磁
界発生体形成素子ＥＭＦを組立てた状態を示す断面図、 第３ｂ図は一組の薄片ＳＰｉから他の構成の磁界発生体
形成素子ＥＭＦを組み立てた状態を示す断面図、 第３ｃ図は段階（ｘ）において数個の磁界発生体形成素
子ＥＭＦを配列して組立てられた磁界発生体の見取り図
。 第４ａ図は数種の形状の薄片を組合わせて芯部に空洞を
形成させると共にその全周を連接枠で囲んだ磁界発生体
の断面図、 第４ｂ図は第４ａ図の磁界発生体の空洞の縁に磁極延長
材ＥＰＩ及びＥＰ２を付加した断面図、第４ｃ図は磁界
発生体の見取り図であって、該発生体構成素子ＥＦＭＩ
〜ＥＦＭ６を隣接配置した組成を示し。 第５ａ図は薄片ＳＰ１〜５Ｐ１４から組み立てられ、そ
の両側面にのみ連接枠Ｇが付設された組成の複合磁界発
生体の断面図並びに 第５ｂ図は磁界発生体構成素子ＥＦＭＩ〜ＥＦＭｌＯを
隣接配置し、その両側面にのみ連接枠Ｇが付設された磁
界発生体の見取り図である。
示す見取り図、 第２ｂ図は段階（ｉ）から送り出される該磁性材料製タ
イルに識別コードが付されていることを示す見取り図。 第２ｃ図は段階（ｉｉ）から送り出される磁性材料製タ
イルが短冊に裁断されることを示す見取り図、 第２ｄ図は段階（ＬＨ）へ装入される短冊を示す見取り
図、 第２ｅ図は該短冊がその軸をＡ−Ａに対して垂直に回転
されてＳＴｒとされた状態で段階（ｆｉｔ）へ送り出さ
れる状態を示す見取り図、 第２ｆ図は該ＳＴｒが再！１ｉｌｌｉによって、複数個
隣接配置された後に接合されて新磁性材料製タイルＰｒ
となって段階（ｖ）から送り出される状態を示す見取り
図、 第２ｇ図は該Ｐｒを段階（ｖｉ）で磁化すること及び段
階（ｖｉｉ）でＰｒから薄片ＳＰｉを切出すことを示す
見取り図、 第３ａ図は段階（ｖＬｉｉ）で一組の薄片ＳＰｉから磁
界発生体形成素子ＥＭＦを組立てた状態を示す断面図、 第３ｂ図は一組の薄片ＳＰｉから他の構成の磁界発生体
形成素子ＥＭＦを組み立てた状態を示す断面図、 第３ｃ図は段階（ｘ）において数個の磁界発生体形成素
子ＥＭＦを配列して組立てられた磁界発生体の見取り図
。 第４ａ図は数種の形状の薄片を組合わせて芯部に空洞を
形成させると共にその全周を連接枠で囲んだ磁界発生体
の断面図、 第４ｂ図は第４ａ図の磁界発生体の空洞の縁に磁極延長
材ＥＰＩ及びＥＰ２を付加した断面図、第４ｃ図は磁界
発生体の見取り図であって、該発生体構成素子ＥＦＭＩ
〜ＥＦＭ６を隣接配置した組成を示し。 第５ａ図は薄片ＳＰ１〜５Ｐ１４から組み立てられ、そ
の両側面にのみ連接枠Ｇが付設された組成の複合磁界発
生体の断面図並びに 第５ｂ図は磁界発生体構成素子ＥＦＭＩ〜ＥＦＭｌＯを
隣接配置し、その両側面にのみ連接枠Ｇが付設された磁
界発生体の見取り図である。
Claims (10)
- （１）長さＡ、幅Ｂ、厚さＳ及び主表面Ａ−Ｂに垂直で
厚さＳに平行な軸Ａ−Ａを有する直方体の磁性材料製の
タイルから出発し、下記の段階ｉ）〜段階ｘｉ）の結合
からなる磁界発生体の製造方法： ｉ）磁性材料製の従来のタイル１個以上にマークをつけ
、続く段階の終るまで識別可能な識別コードを決める、 ｉｉ）識別済の各タイルをｎ個の短冊に切出す、短冊は
２つの軸の寸法と軸Ａ−Ａの方向とを当初の市販タイル
Ｐｃにおけるそれらと等しくする、 ｉｉｉ）該軸Ａ−Ａに垂直な軸の廻りに９０°回転させ
て配向軸Ａ−Ａｒの回転短冊ＳＴｒを得るｉｖ）回転短
冊を選択及び再編成して、段階５の経過後に望みの対称
性を得ると共に、本法への装入時に存在したｍ個の磁性
材料製の従来タイルの磁気特性変動を補償する、 ｖ）短冊ＳＴｒを組立て、説明済の通りに回転させて、
配向軸Ａ−Ａｒｓｕｂ３を有する新たな磁性材料製のタ
イルＰｒを得る、 ｖｉ）組立てられた磁性材料製のタイルをｗ個の薄片Ｓ
Ｐｉに裁断する、 ｖｉｉ）ｗ個の薄片ＳＰｉを磁化する、 ｖｉｉｉ）一組の薄片ＳＰｉを組合わせて磁界発生体形
成素子ＥＦＭとする、 ｉｘ）該ＥＦＭをチューニング（ｔｕｎｉｎｇ）する、
ｘ）素子ＥＦＭを組合わせて磁界発生体を作るｘｉ）形
成された磁界発生体ＭＦをチューニング（ｔｕｎｉｎｇ
）する。 - （２）単一段階で回転Ｒ及び／又は再編成ＲＩＯ及び／
又は接着ＩＮＣを行なうことを特徴とする請求項１に記
載の方法。 - （３）磁化段階ＭＧ及び切出し段階Ｔ２を次の何れかの
順序で行なうことを特徴とする請求項１又は２に記載の
方法： 最初にＭＧ、次にＴ２； 最初にＴ２、次にＭＧ。 - （４）チューニング（ｔｕｎｉｎｇ）段階ＴＵ１及び／
又はＴＵ２の何れか１を省略しても良いか、又は双方を
省略しても良いことを特徴とする請求項１〜３の何れか
に記載の方法。 - （５）本発明方法の段階（ｉ）〜段階（ｖ）を用いて得
られ、配向軸回転及び再編成された短冊によって形成さ
れた磁性材料製のタイル。 - （６）請求項４の磁性材料製のタイルから得られる直方
体の薄片。 - （７）請求項５の複数個の薄片を互に隣接して配置する
ことによって得られた磁界発生体形成素子。 - （８）請求項６の複数個の素子を積み重ねて形成された
磁界発生体。 - （９）第２ｆ図の磁性材料製のタイルＰｒ、該タイルＰ
ｒから切出されたＳＰｉ、複数個の薄片ＳＰｉによって
形成された磁界発生体形成素子ＥＦＭｉ及び複数個のＥ
ＦＭｉによって形成されたＭＦ。 - （１０）請求項１〜４の方法によって得られる磁界発生
成分を用いて得られる磁界発生体の幾何学的構造。
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| IT21079A/89 | 1989-07-03 | ||
| IT8921079A IT8921079A0 (it) | 1989-07-03 | 1989-07-03 | Sistema per la fabbricazione di magneti permanenti senza giochi, generatori di campo magnetico uniforme e relativi magneti permanenti elementari o compositi. |
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| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0364006A true JPH0364006A (ja) | 1991-03-19 |
Family
ID=11176431
Family Applications (1)
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|---|---|---|---|
| JP2174625A Pending JPH0364006A (ja) | 1989-07-03 | 1990-07-03 | 磁界発生体及びそれに関連する単一又は複合磁界発生体並びにそれらの製造方法 |
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| JP (1) | JPH0364006A (ja) |
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| CA (1) | CA2020329A1 (ja) |
| DE (1) | DE69008942T2 (ja) |
| ES (1) | ES2056301T3 (ja) |
| IT (1) | IT8921079A0 (ja) |
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| WO1994002951A1 (en) * | 1992-07-27 | 1994-02-03 | New York University | High field magnets for medical applications |
| US7161453B2 (en) * | 2002-01-23 | 2007-01-09 | Stereotaxis, Inc. | Rotating and pivoting magnet for magnetic navigation |
| DE10330418B4 (de) * | 2003-07-04 | 2007-04-26 | Steinert Elektromagnetbau Gmbh | Verfahren zur Herstellung einer Baueinheit und Anordnung von Permanentmagnet-Polkörpern |
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| US9574355B2 (en) | 2013-02-07 | 2017-02-21 | Jesse Karl Meyer | Tile with magnetic type material and covered with a layer of parchment and process thereof |
| JP2023116318A (ja) * | 2022-02-09 | 2023-08-22 | シンフォニアテクノロジー株式会社 | 磁石、電動機及び磁石の製造方法 |
| EP4447274A1 (en) * | 2023-04-12 | 2024-10-16 | MAHLE International GmbH | Magnet arrangement for a rotor of an electric machine |
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|---|---|---|---|---|
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| CA1198162A (en) * | 1982-09-23 | 1985-12-17 | Robert D. Hay | Nmr imaging apparatus |
| US4538130A (en) * | 1984-04-23 | 1985-08-27 | Field Effects, Inc. | Tunable segmented ring magnet and method of manufacture |
| NL8402250A (nl) * | 1984-07-17 | 1986-02-17 | Philips Nv | Kernspin resonantie apparaat met een rechthoekig permanent magnetische magneet. |
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| FR2605450B1 (fr) * | 1986-10-17 | 1988-12-02 | Thomson Cgr | Aimant permanent cylindrique pour produire un champ d'induction uniforme et transverse |
| USH591H (en) * | 1988-07-05 | 1989-03-07 | The United States Of America As Represented By The Secretary Of The Army | Method of manufacturing of a magic ring |
| US4893103A (en) * | 1989-02-24 | 1990-01-09 | The United States Of America As Represented By The Secretary Of The Army | Superconducting PYX structures |
-
1989
- 1989-07-03 IT IT8921079A patent/IT8921079A0/it unknown
-
1990
- 1990-06-09 AT AT90110961T patent/ATE105970T1/de not_active IP Right Cessation
- 1990-06-09 EP EP90110961A patent/EP0406583B1/en not_active Expired - Lifetime
- 1990-06-09 DE DE69008942T patent/DE69008942T2/de not_active Expired - Fee Related
- 1990-06-09 ES ES90110961T patent/ES2056301T3/es not_active Expired - Lifetime
- 1990-06-28 US US07/545,368 patent/US5184395A/en not_active Expired - Fee Related
- 1990-07-03 JP JP2174625A patent/JPH0364006A/ja active Pending
- 1990-07-03 CA CA002020329A patent/CA2020329A1/en not_active Abandoned
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| US5184395A (en) | 1993-02-09 |
| CA2020329A1 (en) | 1991-01-04 |
| DE69008942D1 (de) | 1994-06-23 |
| ES2056301T3 (es) | 1994-10-01 |
| DE69008942T2 (de) | 1994-11-24 |
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| IT8921079A0 (it) | 1989-07-03 |
| EP0406583A1 (en) | 1991-01-09 |
| ATE105970T1 (de) | 1994-06-15 |
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