JPH0384707A - 垂直磁気記録方式 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 〔産業上の利用分野〕 本発明はリングヘッドを用いる垂直磁気記録方式に関す
るもので、特にＰＣＭ　　ＶＴＲに好適なものである。

〔従来の技術〕

近年、高密度記録を実現し得る磁気記録方式として、磁
気記録媒体の磁性層に媒体面に対して垂直方向の磁化を
行う垂直磁気記録方式が提案されている。この垂直磁気
記録方式には種々の方式が提案されているが、その１つ
として１または複数のギャップを有する環状のリングヘ
ッドを用いて垂直磁化を行う垂直磁気記録方式がある。

しかるに、従来のリングヘッドを用いた垂直磁気記録方
式では方形波を記録してこれを再生した場合、再生波形
が原点に対し非対称なダイパルス（ｄｌｐｕｌｓｅ　）
となることが知られている（ＩＥＥＥＴＲＡＭＳＡＣＴ
ＩＯＮＳ　ＯＮ　ＨＡ（ｉＮＥＴＩｃｓ　、　ＶＯｌ、
、　ＷＡＧ−１８，Ｎｏ。

２、　ＭＡＲＣｌｌ　１９８２．　Ｐ７Ｂ９〜Ｐ７７１
参照）。これは、従来の垂直磁気記録方式では、■残留
磁化が磁化反転位置に対して非対称であること、■リン
グヘッドの磁界がかなりの面内成分を有しており、磁化
が面内方向へ傾くこと等が原因していると４えられる。

このような非対称なダイパルスからデータ弁別を行なう
方法として、■ゼロ点検出、■ピーク検出、■最大傾斜
点検出が考えられ、特に現在行われているのは上記■、
■の方法である。

■の方法は非対称なダイパルスをヒルベルト変換等によ
り原点に対し対称なダイパルスとしてゼロ点検出を行な
う方法である。また、■の方法は非対称なダイパルスを
ヒルベルト変換等により対称な単峰パルスとしてピーク
検出を行なう方法である。更に、■の方法は非対称な波
形を２回微分して最大傾斜点を検出する方法である。

しかしながら、上記■、■の方法では、いずれも再生時
に位相と振幅補正を行なうものであり、記録媒体特性（
結晶軸の分散Δθ、。、飽和磁気分極Ｍｓ、Ｈｃｌ、異
方性磁界Ｈｋ等）及びリングヘッド特性（ギャップ長、
スペーシング等）の変化によりダイパルスの対称性は著
しく変化する。

従って、データ弁別を正確に行なうには記録媒体特性や
リングヘッドのキャップ長等の僅かな変化に対応して補
正を行なわなければならないという問題点があった。ま
た、ヒルベルト変換は再生回路内に設けられた波形等化
回路で行なわれるため、再生回路の回路構成が複雑にな
るという問題点があった。

第１０図（ａ）はそれぞれリングヘッド１と磁気記録媒
体２の相対速度を零としていわゆる静上記録を行なった
場合の磁化パターン（図中、矢印で示す）を示し、第１
０図（ｂ）はそれぞれその再生波形を示している。ここ
で、第１０図（ａ）は磁気記録媒体２として垂直異方性
媒体を用いており、リングヘッド１は直流で励磁した。

第１０図（ａ）に示す垂直磁気記録の場合には、リング
ヘッド１の各ボールｌａ、ｌｂ近傍の垂直方向磁界は逆
極性であるために、ギャップＩＣ（梨地で示す）の中心
線上を磁化反転位置としてその両側に逆極性の１ビット
分の磁化が形成される。この磁化を行なうのは、リング
ヘッド１が発生する磁極１ａから磁極１ｂに至る磁界の
内での特に垂直成分であり、その強さは磁極１ａ近傍と
磁極１ｂ近傍において略等しい強さになっている。

従って、磁化反転位置の両側に形成される逆極性の磁化
の強さは略等しい強さとなる。このように垂直磁化され
た記録の再生波形は、第１０図（ｂ）に示すように磁化
反転位置に対応する出力ゼロレベル位置を中心として対
称性を有する波形となる。

よって、静、上記録のみを考えた場合、再生波形は対称
性を有しており、ヒルベルト変換管の波形管化を行なう
ことなく、そのままの再生波形でデータ弁別を行うこと
ができる。

しかし、垂直磁気記録においてリングヘッドと垂直磁気
記録媒体（以下、単に垂直媒体という）が相対的速度を
有している場合には、再生波形が非対称となる。

第１１図ないし第１４図はＮＲＺＩ（ＮｏｎＲｅｔｕｒ
ｎ　Ｚｅｒｏ　Ｉｎｖｅｒｓｅ　）信号を対象とするＮ
ＲＺ　Ｉ記録方式において垂直磁気記録がされる様子を
経時的に示した図である。第１１図（ａ）、第１２図（
ａ）、第１３図（ａ）、第１４図（ａ）に示されるのは
記録電流（ヘッド電流）波形であり、第１１図（ｂ）、
第１２図（ｂ）、第１３図（ｂ）、第１４図（ｂ）で示
されるのは垂直媒体４の磁化パターンであり（図中、矢
印の長さは磁化の強さを示す）。また、リングヘッド５
は柑χ・Ｉ的に図中右方へ変位するものとする。更に図
中梨地で示す範囲はリングヘッド５による垂直媒体４に
対する磁化範囲である。

第１１図（ｂ）に注目し、リーディング５　ａ　ｓトレ
ーリング５ｂを有するリングヘッド５のギャップ５ｃの
中心が無限遠から図中Ｂで示す位置までやってきたとす
ると、位置Ａ近傍の磁化Ｍ１は以前に記録された同方向
磁化により Ｈｄ−４πＭｓの減磁界を受ける。

ここで第１２図（ａ）に示すように記録電流が反転し、
Ａ、８間領域において磁化が反転したとすると、Ａ、８
間領域内の磁化Ｍ２は既に位置Ａより左方に形成されて
いる磁化（例えばＭ、）による減磁界を受ける。しかる
にＡ、　　Ｂｔｉｉ１＃Ｊ１域内の磁化Ｍ２は反転して
おり、よって減磁界のｈ゛向（図中、破線の矢印で示す
）は磁化Ｍ２を強める方向となるため、磁化の大ききさ
はＭ２　＞Ｍｔとなる。よって、位置Ａ（この位置は磁
化反転位置となる）を中心として左右に形成される磁化
の強さは同一でなくなり、再生波形は非対称となる。

なお、第１３図（ａ）に示すようにビット中央部（−の
ビット記録位置と次のビット記録位置の間部分）におい
てはリングヘッド５により形成される磁化Ｍ３はそれぞ
れＨｄ−４πＭｓの減磁界を受ける。また第１４図（ａ
）に示すように記録電流波形が反転することにより、位
置Ｃを磁化反転位置として１ビツトが記録される。

このようにＮＲＺＩ方式による従来の垂直磁気記録方式
では、記録電流波形が反転する際、リングヘッド５の磁
界も反転することに起因して、磁化反転位置Ａ、　Ｃそ
れぞれの両側における磁化の強さが第１５図（ａ）に示
すように異なり、これが主な原因となって再生出力波形
が第１５図（ｂ）に示すように非対称なダイパルスとな
っていた。

このような問題を解決するものとして、本出願の発明者
はＮＲＺＩ記録を行う際、データ“１”が発生するごと
に正および負の極性の微小パルスを交互に発生させ、記
録電流として記録することを提案している。

すなわち、第１６図（ａ）に示される従来用いられてい
たＮＲＺＩ記録電流波形に代えて、これに対応する第１
６図（ｂ）に示される記録電流波形（以下、便宜上この
記録電流波形をＮＲＺ　ｌ　−ＦＰ　（ｆ’ｏｏｔ　　
ｐｒｉｎｔｓ　　）記録波形といい、またＮＲＺ　Ｉ−
ＦＰ記録波形を用いた垂直磁気記録方式をＮＲＺＩ−Ｆ
Ｐ記録方式という）を用いる。

第１６図（ｂ）に示されるようにＮＲＺ　Ｉ　−ＦＰ記
録波形は、ＮＲＺ　１記録波形が立ち上がるとき正で、
また立ち下がりで負の微小幅のパルス電流が流される構
成の波形となっている。これらの微小幅パルスのレベル
をそれぞれ＋１と−１とすれば、隣り合うパルス間はφ
立しベル（０）の電流値となっている。すなわち、ＮＲ
ＺＩ−ＦＰ記録波形は、いかなる２値フオーマツトの記
録しようとする信号に対しても、一つの極性のパルスの
次には必らずそれとは逆の極性のパルスが牛し、極性が
交互に変化するパルス列となっていること、およびこれ
らパルス間には必らず中立レベル（０レベル）が持続す
る期間が存在していることが特徴である。

このＮＲＺＩ−ＦＰ記録波形により垂直媒体５（未記録
の媒体とする）に対し垂直磁化々（される様子を、第１
７図ないし１２０図に経時的に示す。

尚、ｆｆ１１７図（ａ）、第１８図（ａ）、第１９図（
ａ）、第２０図（ａ）で示されるのは記録電流波形であ
り、また第１７図（ｂ）、第１８図（ｂ）、第１９図（
ｂ）、￥Ｓ２０図（ｂ）で示されるのは垂直媒体６の磁
化パターンである。

第１７図（ｂ）に示されるようにリングヘッド７（リー
ディング７ａ１　トレーリング７ｂ、ギャップ７ｃを有
する）のギャップ７ｃの中心が図中りで示す位置にきた
時、ＮＲＺ　Ｉ−ＦＰ記録波形が立ち上がり、正の電流
がリングヘッド７に流されたとする。これによりリング
ヘッド７は励磁され、位置りを中心として両側に逆極性
の磁化が形成される。なお、ギャップ７ｃの中心が位置
りに至るまでリングヘッド７には電流が流れていないた
め、リングヘッド７の磁化範囲より左方、すなわち位ｆ
ＪＥより左方の垂直媒体６には磁化はされていない。垂
直媒体６上で磁化されていない部分には′０”を示して
いる。

ＮＲＺ　１−ＦＰ記録波形は微小幅のパルス電流が流さ
れる波形であるため、微小時間（この時間をＴ　とする
）に亘り電流が流された後、第１８図に示すようにリン
グヘッド７への通電は停止りされる。ＦＰ記録波形では
電流がＯｖレベルに戻るだけで直ちに逆極性領域まで反
転しないため、よって磁化の反転も起こらず、従って垂
直媒体６にはリングヘッド７のギャップ７Ｃの中心線上
を磁化反転位置（図中、Ｆで示す）として、その両側に
略対称な磁化が形成される。これは前述した基本原理の
説明からも明らかである。

一方、ＮＲＺ　Ｉ−ＦＰ記録方式の場合、ビット中央部
においては電流がゼロとなっているため、第１９図（ｂ
）および第２０図（ｂ）に示されるように垂直媒体６に
磁化は形成されない。磁化が形成されるのはＦＰ記録波
形において微小幅のパルス電流が流れた時であり、この
時磁化反転位置Ｆ、Ｈを中心にその両側の狭い領域に逆
極性の磁化が形成される。

このＮＲＺ　Ｉ−ＦＰ紀録方式によれば、逆極性の磁化
がリーディング７ａ及びトレーリング７ｂにより同時に
形成され、かつその強さはｌ１Ｊ−のリングヘッド７か
ら発生した磁界による磁化であるため互いに略等しい強
さを有している。即ち、この各磁化は相互に対称性を有
した磁化となる。また、磁化が形成されるのはＮＲＺＩ
−ＦＰＸａ録波形の微小幅のパルス電流が流れた時のみ
であるため、リングヘッド７が垂直媒体６に対し相対的
に変位してもトレーリング５ｂがリーディング５ａが形
成した磁化を消すようなことはなく、上記の逆極性は保
持される。更に１ビツトを構成する磁化領域（第２０図
（ｂ）に梨地で示す）を考えた場合、隣り合う磁化領域
の間のビット中央領域（第２０図（ｂ）にＧで示す領域
）は磁化がされていないため、各磁化領域が減磁界を受
けるようなことはない。よって磁化反転位置Ｆ、Ｈを中
心としてその両側には略対称な磁化が形成され、この垂
直磁気記録を再生した場合には、対称性をＨする再生波
形を得ることができる。これにより、再生波形を再生回
路側で波形等化（ヒルベルト変換等）を行う必要がなく
なり、再生回路の構成を簡単にすることができる。

また、このようなＮＲＺＩ−ＦＰ記録波形は例えば第２
１図に示される回路にＮＲＺ　Ｉ記録電流波形を通し、
入力信号とからこれを遅延回路１１で遅延したものを減
算器１２で減算する回路により容易に作ることができる
。

以上のように、ＮＲＺ　Ｉ　−ＦＰ記録電流波形の特徴
は記録しようとする２値の信号の極性量化に対応して互
いに逆極性パルスが交互に繰返し発生し、その正負のパ
ルスの中間には、必ず零にュートラル）期間を有するこ
とである。従って、ＮＲＺ　Ｉ−ＦＰ記録電流波形では
、正又は負パルスが夫々連続して発生したり、正パルス
の直後に負パルスが直結したような波形は坐じない。

そして、記録電流の波形を記録しようとする元の信号波
形の極性反転に対応して逆極性をとる微小パルスとそれ
らを連結する中立レベルをＨするものとしたことにより
磁化状態を磁化反転位置に対して対称にでき、ダイパル
ス比を媒体やリングヘッドの条件に拘らず略１とするこ
とができる。

また、波形等化処理を行う回路は不要となって回路構成
の単純化を図ることができると共に、全体の回路の調整
も不要となる。

〔発明が解決しようとする課題〕

しかしながら、ＮＲＺＩ−ＦＰ方式は位相余裕は大きい
が、長くデータ“０“が続くと再生波形上には何も表わ
れず、再生時の自己同期用のタイミングを抽出すること
が不可能となり、ひいては読出しエラーを生じるという
欠点がある。

本発明はこのような問題点を解決するためなされたもの
で、再生時の自己同期用の信号を容易に取り出すことが
できる垂直磁気記録方式を提供することを目的とする。

〔課題を解決するための手段〕

本発明によれば、記録すべき２確信号のうちデータ“１
″が発生するごとに中立レベル期間をおいて極性が反転
する微小パルスを記録電流としてリングヘッドに供給し
、垂直磁気異方性媒体に情報を記録するＮＲＺＩ−ＦＰ
記録方式にもとづく垂直磁気記録方式において、データ
“０“が連続する場合に、クロックタイミングに同期し
た追加パルス電流をリングヘッドに供給して記録し、再
生時の自己同期情報を得るようにしたことを特徴とする
。

また、追加パルス電流の極性はその直前あるいは直後の
“１“によるパルス電流と同極性となっており、自己同
期情報としての追加パルス間あるいは微小パルスと追加
パルス間の最短パルス間隔Ｔは、リングヘッドの記録ギ
ャップ長をｇ１垂垂直磁気記方式体のリングヘッドに対
する相対速度をＶとして　Ｔ；ｉ＝３ｇ／ｖ　　の関係
となるように選択されたものであると良い。

〔作　用〕

記録すべき２確信号のうちデータ“１°の後にデータ“
０”が連続する場合、適当なりロックタイミング位置に
追加記録を行うようにしているので、データ“Ｏ”が長
く続くような場合であっても自己同期情報を得ることが
できる。このため、データ読取りエラーの発生を押さえ
ることができる。

このような追加記録は媒体中の磁化部分がほぼギャップ
長と等しいことを考えると、磁化の影響をさけるためデ
ータ記録のための微小パルスと追加パルスとの間隔をギ
ャップ長の３倍程度に選択すればよい。

〔実施例〕

以下、図面を参照して本発明にかかる垂直磁気記録方式
について詳細に説明する。

第１図は本発明の垂直磁気記録方式による記録電流波形
を示す波形図である。図中通常のパルスはデータ“１”
に相当するデータパルスＤを、黒く塗りつぶしたパルス
は自己同期用の追加パルスＶをそれぞれ表わしている。

また３段に分かれて描かれているが、本来は連続してい
る。

これによれば、データ゛０”が連続したところではＯＯ
ｖのパターンで追加パルスＶが記録電流波形としてリン
グヘッドに与えられ、垂直媒体に書き込まれる。この追
加パルスはクロック信号発生タイミングに同期し、すな
わちデータパルスが発生するビット位置に発生している
。また、この追加パルスの極性はその前に現われたデー
タパルスＤまたは追加パルスＶの極性と同じものとなっ
ている。

第２図は本発明の記録方式における記録電流波形、磁化
パターン、再生波形、傾斜方向検出波形を示し、第３図
は追加パルスを有さない従来のＮＲＺＩ−ＦＰ方式によ
る同様の内容を比較のために示している。

第２図の場合には追加パルスは２番目のデータ“１ｍの
１ビツト前に存在している。

このような追加パルスはこの実施例の場合データ“０”
の連続状態を観察し、３ビット以上連続しているときに
は３ビツト目に前回のデータパルスの極性と同じ極性で
発生させれば良い。逆に再生時には同一傾斜方向を有す
る再生波形が観察されたらそれはデータではなくクロッ
クタイミングとしてのみ用い、傾斜方向が反転した再生
波形が現われときに次のデータ“１”であると認識する
ことにより完全なデータ再生ができることになる。

すなわち、これまで提案されたＮＲＺ　Ｉ−ＦＰ／７式
では第３図に示すように必ず交互極性のダイパルスとな
るが、本発明によれば追加パルスがあるときは同極のパ
ルスが連続するので区別することができる。

次に、このような追加パルスをどのような間隔で発生さ
せるべきかについて考察する。

垂直異方性媒体にリングヘッドで直流励磁を行った場合
には、第４図に示すように大きさが等しく互いに逆極性
の２つの磁化が記録される。その１つの磁化領域の長さ
ＬＭはギャップ長ｇにほぼ等しい。

ＮＲＺ　Ｉ−ＦＰ記録方式では、記録電流パルスの極性
は交互に逆極性となるため、第５図に示すように１ビツ
ト目のリーディング側の磁化ＩＬは２ビツト目の磁化を
記録するときにそのトレーリング側の同極性の磁化２Ｔ
で重ね書きされる。したがって逆極性の記録電流パルス
がギャップ長だけ離れて連続することは一向に差支えな
い。

これに対し、本発明のように同極性の記録電流パルスの
場合には、第６図に示すように追加パルスＶとデータパ
ルスＤが近接して両者の間隔がギャップ長の２倍よりも
近付くと、データパルスによるリーディング側ＤＬの磁
界と追加パルス■によるトレーリング側ＶＴの磁界とに
より磁化の境界部に磁化反転が形成される。この磁化反
転により本来データが存７［シないところに疑似データ
が記録されてしまうため、このような事態を避ける必要
がある。

したがって、最短パルス間隔Ｔは、リングヘッドの記録
ギャップ長をｇ１垂垂直磁気記方式体のリングヘッドに
対する相対速度をＶとしてＴ　＞　２　ｇ　／　ｖ でなければならないが、余裕をみると Ｔミ３　ｇ　／　ｖ である必要がある。

なお、速度Ｖは次元を合わせるためのものである。

第７図は本発明で使用される垂直磁気記録のための回路
を示すブロック図である。

入力２値データはエンコーダに入力され、ここで所定の
アルゴリズムにしたがって正のパルスと負のパルスが作
成され、これらは加算器１２で合成されて記録電流発生
回路１３に与えられる。ここで発生させた記録電流はリ
ングヘッドに供給されて垂直磁気記録が行われる。

第８図は本発明で使用される、垂直磁気記録が行われた
記録媒体から情報を再生するための回路の概略構成を示
すブロック図である。

リングヘッド２１で取り出された対称なダイパルス３１
を含む再生波形３１はゼロクロス検出器２２でゼロクロ
スパルス３２が取り出される一方で、積分回路２３によ
りモノパルス３３が得られる。このモノパルス３３はそ
れぞれコンパレータでなる正パルスゲート発生器２４お
よび負パルスゲート発生器２６により正のパルス３４と
負のパルス３５が取り出される。そして、正のパルス３
４をウィンドウとしてゲート２５にゼロクロス波形３２
を通すと、データパルス３６が取り出され、同様にして
、負のパルス３５をウィンドウとしてゲート２７にセロ
クロス波形３２を通すと、追加パルス３７が取り出され
る。これらデータパルス３６および追加パルス３７はデ
コーダ２８から２値データ出力として取り出される。

上述した実施例では００Ｖのパターンで追加パルスを与
えるようにしているが自己同期が可能な範囲でパターン
を選択でき、例えば０００ｖやｏｏｏｏｖのパターンを
採用できる。

また、他のパターンとしてはｏｏｖｏ。

０００ｖｏ、ｏｏｏｏｖｏなどのパターンを採用するこ
とができ、このようなパターンの場合にはビット幅が変
動するいわゆるビットシフトを減少させることができる
。

また、実施例では矩形状の微小パルスを用いているが、
本発明はこれに限られるものではなく、第９図（ａ）、
　　（ｂ）に示すような鋸歯状のパルス波形としても良
い。このようにパルス波形を矩形から変化させることに
より、所定のパルス幅Ｔ　内においてリングヘッドへの
印加電流の制御を行なうことができる。よって、このパ
ルス波形を適宜制御することにより、さらに磁化反転位
置の両側に形成される磁化の対称性を向上させることが
可能となる。

また、実施例では追加パルスの極性は先行するデータパ
ルスの極性と同じとなっているが、後に続くデータパル
スと同じとしてもよい。

また、以上の実施例では２値のコードフォーマットを有
するディジタル信号を用いているが、これに限られるこ
とな（、ＦＭ信号を振幅制限して矩形波状としたアナロ
グ信号の垂直記録にも適用することができる。

〔発明の効果〕

本発明にかかる垂直磁気記録方法によれば、ＮＲＺ　Ｉ
−ＦＰ記録方式において、自己同期用の電流波形を同時
に記録するようにしているので、データ“Ｏ”が連続す
るような場合でも自己同期を行うことができ、読出しの
信頼性を向上させることができる。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明の垂直磁気記録方式における追加パルス
の挿入の様子を示す説明図、第２図は本発明の方式にお
ける記録電流波形、磁化パターン、再生波形、傾斜方向
検出波形を示す説明図、第３図はＮＲＺＩ−ＦＰ記録方
式における第２図と同様のものを比較のため示す説明図
、第４図は磁化パターンとギャップ長との関係を示す説
明図、第５図は極性の異なる２つの電流波形が隣接ビッ
トに現われる場合を示す説明図、第６図は極性が同じ２
つの電流波形が隣接ビットに現われる場合を示す説明図
、第７図は本発明で使用される記録系を示す構成ブロッ
ク図、第８図は再生系を示す構成ブロック図、第９図は
書込電流波形として使用される鋸歯状波を示す波形図、
第１０図は一般的な垂直記録方式の基本原理の説明図、
第１１図（ａ）、第１１図（ｂ）、第１２図（ａ）　、
’Ｊｒ１２図（ｂ）、第１３図（ａ）、第１３図（ｂ）
、第１４図（ａ）、第１４図（ｂ）は従来の垂直磁気記
録方式の一例を説明するための図、第１５図（ａ）は従
来の垂直磁気記録方式による記録信号の磁化パターンを
示す説明図、第１５図（ｂ）はその再生波形示す図、第
１６図はＮＲＺ　ｌ信号とＮＲＺＩ−ＦＰ倍信号記録す
る場合の記録電流波形を対比して示す図、第１７図ない
し第２０図は従来提案されているＮＲＺ　１−ＦＰ方式
により磁化が形成される様子を経時的に示す図、第２１
図はＮＲＺＩ−ＦＰ倍信号発生させるための凹路を示す
回路図である。 １．５．７・・・リングヘッド、２．４．６・・・垂直
磁気記録媒体、１１・・・エンコーダ、１２・・・加算
器、１３・・・記録電流発生回路、１４．２１・・・ヘ
ッド、２２・・・ゼロクロス検出器、２３・・・積分器
、２４・・・正パルスゲート、２５・・・ゲート、２６
・・・負パルスゲート、２７・・・ゲート、２８・・・
デコーダ。

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １、記録すべき２値信号のうちデータ“１”が発生する
   ごとに中立レベル期間をおいて極性が反転する微小パル
   スを記録電流としてリングヘッドに供給し、垂直磁気異
   方性媒体に情報を記録するＮＲＺＩ−ＦＰ記録方式にも
   とづく垂直磁気記録方式において、 データ“０”が連続する場合に、クロックタイミングに
   同期した追加パルス電流を前記リングヘッドに供給して
   記録し、再生時の自己同期情報を得るようにした垂直磁
   気記録方式。 ２、前記追加パルス電流の極性はその直前あるいは直後
   の“１”によるパルス電流と同極性となっており、自己
   同期情報としての前記追加パルス間あるいは前記微小パ
   ルスと追加パルス間の最短パルス間隔Ｔは、前記リング
   ヘッドの記録ギャップ長をｇ、前記垂直磁気異方性媒体
   の前記リングヘッドに対する相対速度をｖとして Ｔ≧３ｇ／ｖ の関係となるように選択されたものであることを特徴と
   する請求項１記載の垂直磁気記録方式。