JPS5829110A - デイジタル信号の磁気記録方法 - Google Patents
デイジタル信号の磁気記録方法Info
- Publication number
- JPS5829110A JPS5829110A JP56127780A JP12778081A JPS5829110A JP S5829110 A JPS5829110 A JP S5829110A JP 56127780 A JP56127780 A JP 56127780A JP 12778081 A JP12778081 A JP 12778081A JP S5829110 A JPS5829110 A JP S5829110A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- recording
- current
- amplitude
- signal
- drive current
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Pending
Links
Classifications
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B20/00—Signal processing not specific to the method of recording or reproducing; Circuits therefor
- G11B20/10—Digital recording or reproducing
- G11B20/10009—Improvement or modification of read or write signals
- G11B20/10046—Improvement or modification of read or write signals filtering or equalising, e.g. setting the tap weights of an FIR filter
- G11B20/10194—Improvement or modification of read or write signals filtering or equalising, e.g. setting the tap weights of an FIR filter using predistortion during writing
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B20/00—Signal processing not specific to the method of recording or reproducing; Circuits therefor
- G11B20/10—Digital recording or reproducing
- G11B20/14—Digital recording or reproducing using self-clocking codes
- G11B20/1403—Digital recording or reproducing using self-clocking codes characterised by the use of two levels
- G11B20/1407—Digital recording or reproducing using self-clocking codes characterised by the use of two levels code representation depending on a single bit, i.e. where a one is always represented by a first code symbol while a zero is always represented by a second code symbol
- G11B20/1419—Digital recording or reproducing using self-clocking codes characterised by the use of two levels code representation depending on a single bit, i.e. where a one is always represented by a first code symbol while a zero is always represented by a second code symbol to or from biphase level coding, i.e. to or from codes where a one is coded as a transition from a high to a low level during the middle of a bit cell and a zero is encoded as a transition from a low to a high level during the middle of a bit cell or vice versa, e.g. split phase code, Manchester code conversion to or from biphase space or mark coding, i.e. to or from codes where there is a transition at the beginning of every bit cell and a one has no second transition and a zero has a second transition one half of a bit period later or vice versa, e.g. double frequency code, FM code
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B20/00—Signal processing not specific to the method of recording or reproducing; Circuits therefor
- G11B20/10—Digital recording or reproducing
- G11B20/14—Digital recording or reproducing using self-clocking codes
- G11B20/1403—Digital recording or reproducing using self-clocking codes characterised by the use of two levels
- G11B20/1423—Code representation depending on subsequent bits, e.g. delay modulation, double density code, Miller code
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B5/00—Recording by magnetisation or demagnetisation of a record carrier; Reproducing by magnetic means; Record carriers therefor
- G11B5/02—Recording, reproducing, or erasing methods; Read, write or erase circuits therefor
- G11B5/027—Analogue recording
- G11B5/035—Equalising
Landscapes
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Signal Processing (AREA)
- Digital Magnetic Recording (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
（ｉ） 発明の利用分野
本発明は、ディジタル信号の磁気記録方法に係抄、特に
磁気ヘッド駆動電流波形に関するものである◇ （２）従来技術 磁気テープ、磁気ディスク等の磁性媒体を利用したディ
ジタル信号の磁気記録方法では９時系列で与えられるｒ
ｌＪ又はｒＯＪの記録情報に対応した電流で磁気ヘッド
を駆動し、磁化媒体に磁化パターンを形成することで記
録が行われる。このディジタル信号の情報と駆動電流と
の対応が記録方式と呼ばれ、ＮＲ，Ｚ、ＮＲＺＩｌＭＦ
Ｍ、Ｍ”等がある。
磁気ヘッド駆動電流波形に関するものである◇ （２）従来技術 磁気テープ、磁気ディスク等の磁性媒体を利用したディ
ジタル信号の磁気記録方法では９時系列で与えられるｒ
ｌＪ又はｒＯＪの記録情報に対応した電流で磁気ヘッド
を駆動し、磁化媒体に磁化パターンを形成することで記
録が行われる。このディジタル信号の情報と駆動電流と
の対応が記録方式と呼ばれ、ＮＲ，Ｚ、ＮＲＺＩｌＭＦ
Ｍ、Ｍ”等がある。
従来のディジタル信号の記録方法では、一般にこれらの
記録方式に対して、−ずれも磁気へ、ド駆動電流として
矩形波が使われている。第１図（ＩＩ）。
記録方式に対して、−ずれも磁気へ、ド駆動電流として
矩形波が使われている。第１図（ＩＩ）。
（ｂ）、 （Ｃ）はその−例としてＮＲＺＩ記鍮方記憶
（０１０）の記録情報、駆動電流波形、′及び、磁化パ
ターンを読み出したときの再生信号波形を示・したもの
であるにの再生信号は、一つの駆動電流の反転に対して
山形のパルス波形となることがよく知られて−る〇 ディジタル信号な記録再生する磁気ディスク。
（０１０）の記録情報、駆動電流波形、′及び、磁化パ
ターンを読み出したときの再生信号波形を示・したもの
であるにの再生信号は、一つの駆動電流の反転に対して
山形のパルス波形となることがよく知られて−る〇 ディジタル信号な記録再生する磁気ディスク。
磁気テープ装置等では、この再生信号を元の記録情報に
対応した信号に戻すために第１図（ｃ）６に示号のレベ
ルの大小を比較する再生法が使用されている０これを振
幅検出と呼ぶ。第１図Ｔで示されるビット間の時間間隔
をビット周期と呼ぶが、このレベル比較祉同図（ｂ）１
，２，３に示すビット周期Ｔの中心で行われる。
対応した信号に戻すために第１図（ｃ）６に示号のレベ
ルの大小を比較する再生法が使用されている０これを振
幅検出と呼ぶ。第１図Ｔで示されるビット間の時間間隔
をビット周期と呼ぶが、このレベル比較祉同図（ｂ）１
，２，３に示すビット周期Ｔの中心で行われる。
ところで、記１ｉｌＩ謀体の線記録密度が高くなると。
一般に一つの駆動電流の反転に対する再生パルス波形が
、ビット周期よりも広がった波形となり。
、ビット周期よりも広がった波形となり。
第１図（Ｃ）４．５に示すとと＜、 ＩＩり（７） 「
ＯＪ ノ情報ビットの中心で再生信号の振幅が零となら
なくなる＠これを符号量干渉と呼ぶが、これが大きくな
ると、振幅検出に際して符号誤りが多く発生することに
なる。 □ このために、ディジタル信号を記録再生する磁気記録装
置等では、再生後に波形の補償を行う回、路を設けて、
再生波形の等化を行う。第２図（Ｃ）は。
ＯＪ ノ情報ビットの中心で再生信号の振幅が零となら
なくなる＠これを符号量干渉と呼ぶが、これが大きくな
ると、振幅検出に際して符号誤りが多く発生することに
なる。 □ このために、ディジタル信号を記録再生する磁気記録装
置等では、再生後に波形の補償を行う回、路を設けて、
再生波形の等化を行う。第２図（Ｃ）は。
この等化による波形補償を示した奄のである◎なお同図
（ａ）、（ｂ）Ｆｉそれぞれ記録情報、再生信号である
。一つの再生パルス波形は、＊り合うビット周期の点７
．８の振幅を９％ １ｏのように零となるように等化さ
れる。このような等化後の波形をナイキスト波形と呼ぶ
。この等化の操作を周波数特性から述べると、再生パル
ス波形の周波数特性をナイキスト周波数特性にすること
である。この仁とを第３図を使って説明する。一つの広
がった再生パルスの周波数特性は、同−図（ａ）のｊｌ
に示すごとく、高−周波数成分が低９周波数成分よりも
振幅が小さい特性を有して−る０この周波数特性をＡ
川＜（１−ｂ）ｆ、／２ ０ 円〉（１＋ｂ）ｆ、／２ 位相遅延量一定 で示される第３図０））の１２の周波数特性になるよう
に周波数特性の補償を行う。この周波数特性をナイキス
ト周波数特性−と言−１すれに対応した時間軸上の波形
がナイキスト波形である。こむで。
（ａ）、（ｂ）Ｆｉそれぞれ記録情報、再生信号である
。一つの再生パルス波形は、＊り合うビット周期の点７
．８の振幅を９％ １ｏのように零となるように等化さ
れる。このような等化後の波形をナイキスト波形と呼ぶ
。この等化の操作を周波数特性から述べると、再生パル
ス波形の周波数特性をナイキスト周波数特性にすること
である。この仁とを第３図を使って説明する。一つの広
がった再生パルスの周波数特性は、同−図（ａ）のｊｌ
に示すごとく、高−周波数成分が低９周波数成分よりも
振幅が小さい特性を有して−る０この周波数特性をＡ
川＜（１−ｂ）ｆ、／２ ０ 円〉（１＋ｂ）ｆ、／２ 位相遅延量一定 で示される第３図０））の１２の周波数特性になるよう
に周波数特性の補償を行う。この周波数特性をナイキス
ト周波数特性−と言−１すれに対応した時間軸上の波形
がナイキスト波形である。こむで。
ｆは周波数ｉ、Ａは振幅、 ｂ （０＜ｂ＜１ ＞はロ
ールオフ、ｆ、／２はナイキスト周波数である。
ールオフ、ｆ、／２はナイキスト周波数である。
このような等化の方法は電話回線等のｉわゆる線形伝送
系で行われており、この等化を行うことによって今迄述
べた線形の符号量干渉（第１図（Ｃ）の４．５）を完全
に取り除くことができる。
系で行われており、この等化を行うことによって今迄述
べた線形の符号量干渉（第１図（Ｃ）の４．５）を完全
に取り除くことができる。
しかし、磁気記録再生を行う伝送系では、この再生等化
回路で補償可能な線形符号量干渉のほかに、ビット間の
相互作用による非線形の符号量干渉が生じる。これを第
４図を使って説明する。
回路で補償可能な線形符号量干渉のほかに、ビット間の
相互作用による非線形の符号量干渉が生じる。これを第
４図を使って説明する。
第４図（１）、 （ｂ）、 （Ｃ）、 （ｄ）、、（ｅ
）は、ＮＲＺＩ記録方式を例に「０１１０Ｊの記録情報
、駆動電流、及び等化後の再生信号を示したものである
。駆動電流の反転１３のみに対して得られる等化後の再
生信号ｌ、駆動電流の反転１４のみに対しては再生信号
２である０この再生信号１と再生信号２の重ね合わせか
ら得られる波形が同図（ｅ）の１５となるが、実際にこ
のパターンを記録再生し等化を行うと、同図（ｅ）の１
６のように重ね合わせの波形からずれた歪んだ波形とな
る０このような歪は磁気記録特有の非線形性に由来する
もので。記録過程における記録減磁や記録媒体から発生
する反磁界によってビット間の相互作用が行われるため
に生じるものである。また、この非線形歪は、記録パタ
ーンによって大きさが異なり、記録媒体の線記録密度が
高くなるほど大きくなるとりう性質がある。
）は、ＮＲＺＩ記録方式を例に「０１１０Ｊの記録情報
、駆動電流、及び等化後の再生信号を示したものである
。駆動電流の反転１３のみに対して得られる等化後の再
生信号ｌ、駆動電流の反転１４のみに対しては再生信号
２である０この再生信号１と再生信号２の重ね合わせか
ら得られる波形が同図（ｅ）の１５となるが、実際にこ
のパターンを記録再生し等化を行うと、同図（ｅ）の１
６のように重ね合わせの波形からずれた歪んだ波形とな
る０このような歪は磁気記録特有の非線形性に由来する
もので。記録過程における記録減磁や記録媒体から発生
する反磁界によってビット間の相互作用が行われるため
に生じるものである。また、この非線形歪は、記録パタ
ーンによって大きさが異なり、記録媒体の線記録密度が
高くなるほど大きくなるとりう性質がある。
このような非線形歪があると、再生パルス信号の振Ｓが
「１」七ｒＯＪの組み合わせである記録パターンごとに
異なった大きさとなり、振幅検出に際して符号誤りが多
発することになる。したがうて、記録パターンによらず
、再生パルス信号の振幅を一定にすることは、再生時の
符号誤りを低減する上で極めて重要となる。
「１」七ｒＯＪの組み合わせである記録パターンごとに
異なった大きさとなり、振幅検出に際して符号誤りが多
発することになる。したがうて、記録パターンによらず
、再生パルス信号の振幅を一定にすることは、再生時の
符号誤りを低減する上で極めて重要となる。
滅する上で極めて重要となる〇
さて、この非線形歪を評価するためにアイパターンを使
用する。これは１時系列に並ぶ等化後の再生信号なビッ
ト周期ごとに重ねて表示したもので、第５図にその例を
示す。
用する。これは１時系列に並ぶ等化後の再生信号なビッ
ト周期ごとに重ねて表示したもので、第５図にその例を
示す。
第５図（ａ）、 （ｂ）、 （Ｃ）、 １）、 （ｅ）
は、ＮＲ，ＺＩ記記憶式を例に、記録情報、駆動電流１
等化後の再生信号、及びアイパターンを示したものであ
る＠同図−）の駆動電流の反転１７と１８は、同じ下位
レベルから上位レベルへの反転であるが、各々の隣接す
る駆動電流がｒＯＪ ｒｌＪおよび「１」 「０」と
異＠ってφるため１等化後の再生信号は、同図（ｅ）に
示すそれぞれ１９．２０に示すごとく異なった大きさの
振幅となる。そのため、この再生信号をアイパターンと
して表示したとき、同図（ｄ）のアイパターン１に示す
ごとく、斜線部、２１のアイの部分が小さくなる。振幅
検出では、このアイの中心にＶ ？ ＩＩなる判定レベ
ルを設けてレベル比較が行われるが、このアイが小さく
なると信号対雑音比に対する余裕が少なくなり、符号誤
りが増大する〇同図（ｅ）のアイパターン２は、一つの
再生波形を重ね合わせて合成した等化後のアイパターン
で。
は、ＮＲ，ＺＩ記記憶式を例に、記録情報、駆動電流１
等化後の再生信号、及びアイパターンを示したものであ
る＠同図−）の駆動電流の反転１７と１８は、同じ下位
レベルから上位レベルへの反転であるが、各々の隣接す
る駆動電流がｒＯＪ ｒｌＪおよび「１」 「０」と
異＠ってφるため１等化後の再生信号は、同図（ｅ）に
示すそれぞれ１９．２０に示すごとく異なった大きさの
振幅となる。そのため、この再生信号をアイパターンと
して表示したとき、同図（ｄ）のアイパターン１に示す
ごとく、斜線部、２１のアイの部分が小さくなる。振幅
検出では、このアイの中心にＶ ？ ＩＩなる判定レベ
ルを設けてレベル比較が行われるが、このアイが小さく
なると信号対雑音比に対する余裕が少なくなり、符号誤
りが増大する〇同図（ｅ）のアイパターン２は、一つの
再生波形を重ね合わせて合成した等化後のアイパターン
で。
非線形歪のない状態を示してｉる。同図２２のようにア
イが大き−と、信号対雑音比に対する余裕が広く、振幅
検出に際して符号誤りは少なめ〇したがって、非線形歪
を有するアイパターン１をアイパターン２に近づけるこ
とが、再生信号の信頼性の向上及び高密度化の点で不可
欠の条件となる。″ このような磁気記録再生における再生信号の歪の除去対
策として、従来から第６図及び第７図に示すような電流
付加反転部を設ける方法が提案されて−る。（Ｉ＃公昭
５＼５−４０９２１ ）第７図を例にとると、同図（ａ
）の記録情報に対し、同図伽）の駆動電流の反転２３，
２４，２５に対して得られる再生波形が同図（Ｃ）の２
３，２４，２５ であ抄。
イが大き−と、信号対雑音比に対する余裕が広く、振幅
検出に際して符号誤りは少なめ〇したがって、非線形歪
を有するアイパターン１をアイパターン２に近づけるこ
とが、再生信号の信頼性の向上及び高密度化の点で不可
欠の条件となる。″ このような磁気記録再生における再生信号の歪の除去対
策として、従来から第６図及び第７図に示すような電流
付加反転部を設ける方法が提案されて−る。（Ｉ＃公昭
５＼５−４０９２１ ）第７図を例にとると、同図（ａ
）の記録情報に対し、同図伽）の駆動電流の反転２３，
２４，２５に対して得られる再生波形が同図（Ｃ）の２
３，２４，２５ であ抄。
これらの和として得られる２３ ＋２４ ＋２５の
波形から再生パルス信号を狭くするものである。
波形から再生パルス信号を狭くするものである。
これらの方法は、再生パルス信号を狭くすることで、第
１図（Ｃ）の４，５に示す線形符勺関干渉及び第４図（
ｅ）の１６に示す非線形符号量干渉による再生波形の歪
を少なくするのに、若干の効果がみくすることでビット
間の相互作用を緩和するものであり、磁気記録再生の特
有の性質である記録パターンによる非線形歪の違−を考
慮されたものでにしたがって、磁気記録再生の伝送系が
短波長成分を遮断すると１５性質から、第７図（ｂ）の
２４及び２５の電流付加反転部による効果は少なくなる
と−う欠点を有している。
１図（Ｃ）の４，５に示す線形符勺関干渉及び第４図（
ｅ）の１６に示す非線形符号量干渉による再生波形の歪
を少なくするのに、若干の効果がみくすることでビット
間の相互作用を緩和するものであり、磁気記録再生の特
有の性質である記録パターンによる非線形歪の違−を考
慮されたものでにしたがって、磁気記録再生の伝送系が
短波長成分を遮断すると１５性質から、第７図（ｂ）の
２４及び２５の電流付加反転部による効果は少なくなる
と−う欠点を有している。
（３）発明の目的
本発明は１以上の点をかんがみ、ヘッド駆動電流の反転
振幅を記録パターンに従って変えることにより、非線形
歪を記録パターンによらず一定にし、再生信号パルスの
振幅を一定にすることにより等化後の再生信号のアイパ
ターンのアイを大きくすることを目的としてｉる。
振幅を記録パターンに従って変えることにより、非線形
歪を記録パターンによらず一定にし、再生信号パルスの
振幅を一定にすることにより等化後の再生信号のアイパ
ターンのアイを大きくすることを目的としてｉる。
（４）発明の詳細説明
ビ，ト周期の１．５倍以上連続する場合，その極性が開
始される電流反転部の電流反転振幅をその他の電流反転
振幅よ八相対的に小さくすること罠よって，再生信号パ
ルスの振幅を記録パター７によらず一定にし，アイパタ
ーンのアイを大きくするものである。ここで、［ビット
周期の１．５倍以上」と―うのは，ＮＲＺ，ＮＲＺＩ等
の電流反転が生じる時間間隔がビット周期の整数倍とな
る記録方式では「ビット周期の２倍以上」を意味し。
始される電流反転部の電流反転振幅をその他の電流反転
振幅よ八相対的に小さくすること罠よって，再生信号パ
ルスの振幅を記録パター７によらず一定にし，アイパタ
ーンのアイを大きくするものである。ここで、［ビット
周期の１．５倍以上」と―うのは，ＮＲＺ，ＮＲＺＩ等
の電流反転が生じる時間間隔がビット周期の整数倍とな
る記録方式では「ビット周期の２倍以上」を意味し。
ＭＦＭ，Ｍ”等の電流反転が生じる時間間隔逅ビット周
期の１倍，１．５倍％２倍−・一のようにビット周期の
１．５倍以上」を意味する。
期の１倍，１．５倍％２倍−・一のようにビット周期の
１．５倍以上」を意味する。
以下，図面をｍ−て本発明を説明するが．先ず。
記録パターンにより非線形歪の大きさが異なる原因につ
ーて，第８図及び第９図をｍ−て説明する０第８図（ａ
）、 （ｂ）、 （Ｃｌ， （ｄ）はＮＲ，Ｚ Ｉの記
録方式を例に「ＯｌｌｌＯ」の記録情報，従来の駆動電
流波形，媒体上の磁化パターン，及び再生信号を示した
ものである。
ーて，第８図及び第９図をｍ−て説明する０第８図（ａ
）、 （ｂ）、 （Ｃｌ， （ｄ）はＮＲ，Ｚ Ｉの記
録方式を例に「ＯｌｌｌＯ」の記録情報，従来の駆動電
流波形，媒体上の磁化パターン，及び再生信号を示した
ものである。
ことで。同図−）の記録情報でｒＯＪ ｒｌＪの組み
合わせを記録パターンと呼ぶ。また、同図（ｂ）のＡ、
Ｂ、Ｏｌｉ躯動電動電流位レベルから上位レベルへの変
化、又は上位レベルから下位レベルの変化で、これを電
流反転部と呼び、その変化の太き駆動電流の上位レベル
又は下位レベルを電流の極性と呼ぶら さて、′同図（Ｊｌ）の［ｏ １１１０Ｊの記録パター
ンの記録終了後には、媒体上に同図［有］）駆動電流波
形に対応した磁化パターンを形成するが、同図（Ｃ）の
２６’、 ２７’、 ２８’、２９’の媒体上の磁化の
大きさは、駆動電流のレベルが同じであるにもかかわら
ず、各ビットの書き込み時に生じる非線形の相互作用の
ために、各々異なった値となる。この相互作用は、磁化
過程における記録減磁作用と媒体の磁化から発生する反
磁界による減磁作用の２つによ嗜て生じると考えられて
いる・ 先ず、記録減磁について、第８図（Ｃ）の２６ の磁化
形成の履歴を考えることによって説明する〇磁気ヘッド
が媒体の２６′の点に位置するときには、負の強いヘッ
ド磁界によって磁化が負の値に書き込まれる。次にへ、
ドが媒体の３０．の点に位置する時には、媒体の３０′
の点に正の磁界を加えて正の磁化を書き込む０ところが
、へ、ド磁界が空間的な広がりを持っているために、３
０の正の書き込み時に２６′の点の媒体に正の磁界を与
えて、もとの２６ の負の磁化を減磁する働きがある。
合わせを記録パターンと呼ぶ。また、同図（ｂ）のＡ、
Ｂ、Ｏｌｉ躯動電動電流位レベルから上位レベルへの変
化、又は上位レベルから下位レベルの変化で、これを電
流反転部と呼び、その変化の太き駆動電流の上位レベル
又は下位レベルを電流の極性と呼ぶら さて、′同図（Ｊｌ）の［ｏ １１１０Ｊの記録パター
ンの記録終了後には、媒体上に同図［有］）駆動電流波
形に対応した磁化パターンを形成するが、同図（Ｃ）の
２６’、 ２７’、 ２８’、２９’の媒体上の磁化の
大きさは、駆動電流のレベルが同じであるにもかかわら
ず、各ビットの書き込み時に生じる非線形の相互作用の
ために、各々異なった値となる。この相互作用は、磁化
過程における記録減磁作用と媒体の磁化から発生する反
磁界による減磁作用の２つによ嗜て生じると考えられて
いる・ 先ず、記録減磁について、第８図（Ｃ）の２６ の磁化
形成の履歴を考えることによって説明する〇磁気ヘッド
が媒体の２６′の点に位置するときには、負の強いヘッ
ド磁界によって磁化が負の値に書き込まれる。次にへ、
ドが媒体の３０．の点に位置する時には、媒体の３０′
の点に正の磁界を加えて正の磁化を書き込む０ところが
、へ、ド磁界が空間的な広がりを持っているために、３
０の正の書き込み時に２６′の点の媒体に正の磁界を与
えて、もとの２６ の負の磁化を減磁する働きがある。
これを記録減磁という。次に、同図２８’及び２９ の
書き込みでは、磁気ヘッドが媒体の２６′Ｑ点から遠ぐ
に離れているので。
書き込みでは、磁気ヘッドが媒体の２６′Ｑ点から遠ぐ
に離れているので。
２６′の磁化にさほどの影響を与えない。したがって、
記録減磁の影響は、隣ちの電流極性に最も強く依存する
ことが分かる。さて、第８図（Ｃ）の２７′と２９′の
記録減磁を考えると、２７ の両隣りではともに下位レ
ベルの書き込みが行われての書き込みが行われ、２９′
の次のど、トは同じ上位レベルの書き込みである０その
ため、この２７′と２９′の点で受ける記録減磁の作用
は異な嗜でくる０このことから、２７ と２ｅ の記
ｆ＆終了後の磁化の大きさは、駆動電流のレベルが同じ
であるにもかかわらず、異なった値となる０次に第２番
目の減磁作用である反磁界について、再び２６′の磁化
過程を考えることによ抄説明するＯ 駆動電流の反転３０に対して３０′の磁化の値の変化が
生じ、この磁化変化から磁界が発生する０この反磁界は
２６′の磁化を減少させる方向に働く。ところで、この
反磁界の大きさは媒体上の距少ない。従って、この反磁
界による減磁作用は記録減磁と同様Ｋｉｌりの記録パタ
ーンによって最も強９影響を受ける。さて、第８図の２
７′と２９′の反磁界による減磁作用を考えると、２７
′の両隣妙に３０′と３１’ ｔｉｅ磁化の変化があり
、ともに２７′の磁化を減少させるような反磁界が再生
するが。
記録減磁の影響は、隣ちの電流極性に最も強く依存する
ことが分かる。さて、第８図（Ｃ）の２７′と２９′の
記録減磁を考えると、２７ の両隣りではともに下位レ
ベルの書き込みが行われての書き込みが行われ、２９′
の次のど、トは同じ上位レベルの書き込みである０その
ため、この２７′と２９′の点で受ける記録減磁の作用
は異な嗜でくる０このことから、２７ と２ｅ の記
ｆ＆終了後の磁化の大きさは、駆動電流のレベルが同じ
であるにもかかわらず、異なった値となる０次に第２番
目の減磁作用である反磁界について、再び２６′の磁化
過程を考えることによ抄説明するＯ 駆動電流の反転３０に対して３０′の磁化の値の変化が
生じ、この磁化変化から磁界が発生する０この反磁界は
２６′の磁化を減少させる方向に働く。ところで、この
反磁界の大きさは媒体上の距少ない。従って、この反磁
界による減磁作用は記録減磁と同様Ｋｉｌりの記録パタ
ーンによって最も強９影響を受ける。さて、第８図の２
７′と２９′の反磁界による減磁作用を考えると、２７
′の両隣妙に３０′と３１’ ｔｉｅ磁化の変化があり
、ともに２７′の磁化を減少させるような反磁界が再生
するが。
２７′と２９′とで反磁界の大きさは異なっている０そ
のため、最終的に定まる磁化の大きさは、この反磁界の
影響によっても記録減磁と同様に異なった値となる。
のため、最終的に定まる磁化の大きさは、この反磁界の
影響によっても記録減磁と同様に異なった値となる。
以上は、磁気記録再生の記録過程における非線形相互作
用を記録減磁と反磁界による減磁−ｂλら説明したが、
各磁化の値は時間的に１ビ、ト後に記録されるパターン
に最も強埴影響を受けることを第９図を用−て次に説明
する。
用を記録減磁と反磁界による減磁−ｂλら説明したが、
各磁化の値は時間的に１ビ、ト後に記録されるパターン
に最も強埴影響を受けることを第９図を用−て次に説明
する。
第９図は、磁界と媒体の磁化との関係を示したいわゆる
ヒステリシスループで、外側の大きなループＡＢＯＤＡ
をメジャーループ、その内−のループをｉイナループと
いう。このヒステリシスループを用いて第８図（Ｃ）の
２７′の磁化の履歴を説明する。
ヒステリシスループで、外側の大きなループＡＢＯＤＡ
をメジャーループ、その内−のループをｉイナループと
いう。このヒステリシスループを用いて第８図（Ｃ）の
２７′の磁化の履歴を説明する。
ディジタル信号を記録再生する磁気テープ装置等では、
媒体は交流消磁されるので、ｌ己録−７１行われる前で
は、第８図（Ｃ）の２７′の磁化は無磁イヒの状態であ
り、第９図Ｏの点に位置するＯ第８図（ｂ）の２６及び
３０を記録している時には、記録減磁と反磁界による減
磁の両方の減磁作用によって。
媒体は交流消磁されるので、ｌ己録−７１行われる前で
は、第８図（Ｃ）の２７′の磁化は無磁イヒの状態であ
り、第９図Ｏの点に位置するＯ第８図（ｂ）の２６及び
３０を記録している時には、記録減磁と反磁界による減
磁の両方の減磁作用によって。
２７ の点に負の磁界が加わる。したがって、この時２
７′の磁化は第９図θ点からＥ点に駆動する。次に第８
図（ｂ）の２７の書き込み時では正の強ｉヘッド磁界が
加えられるので、第９図のヒステリシスループ上で、Ｅ
点からＧ点まで移動する。
７′の磁化は第９図θ点からＥ点に駆動する。次に第８
図（ｂ）の２７の書き込み時では正の強ｉヘッド磁界が
加えられるので、第９図のヒステリシスループ上で、Ｅ
点からＧ点まで移動する。
ことて、マイナループの等黴として、Ｅ点の負の磁界−
Ｈｄと同じ大きさのＦの磁界Ｈｄよ抄゛も大きな磁界が
加わるとＯ→Ｅ→Ｆの履歴は打ち消され、０→Ｆ（同図
破線）の履歴をたどったのと全く向じになる。このこと
は、第８図（ｂ）の２７の書き込みによって、２６及び
３０の書き込み時に受けた減磁作用の影響は打ち消され
てしまうことを意味する。つまり２７の強い正の書き込
みによって、その前の２６．３０のビットの影響はほと
んど打ち消されてしまう。
Ｈｄと同じ大きさのＦの磁界Ｈｄよ抄゛も大きな磁界が
加わるとＯ→Ｅ→Ｆの履歴は打ち消され、０→Ｆ（同図
破線）の履歴をたどったのと全く向じになる。このこと
は、第８図（ｂ）の２７の書き込みによって、２６及び
３０の書き込み時に受けた減磁作用の影響は打ち消され
てしまうことを意味する。つまり２７の強い正の書き込
みによって、その前の２６．３０のビットの影響はほと
んど打ち消されてしまう。
次に第８図伽）の３１．及び２８の書き込みによって、
２７ の磁化は第９図のＧ点から磁界が負の１点まで引
き戻される。この負の磁界、つまり第８図（ｂ）の３１
及び２８の書き込みによる減磁界の大きさによって２７
′の磁化の値は大きな影響を受ける。へ、ドが２７′の
点から遠のくに従−て、２７ の磁化は最終的に第９図
にの値となる０以上のことから、媒体の磁化の値は１時
間的に１ビ、ト後の記録パターンによって最も大きな影
響を受けることが示された０ここで、第８図（Ｃ）の考
えてみると、２６．２７．２８の各々次のど。
２７ の磁化は第９図のＧ点から磁界が負の１点まで引
き戻される。この負の磁界、つまり第８図（ｂ）の３１
及び２８の書き込みによる減磁界の大きさによって２７
′の磁化の値は大きな影響を受ける。へ、ドが２７′の
点から遠のくに従−て、２７ の磁化は最終的に第９図
にの値となる０以上のことから、媒体の磁化の値は１時
間的に１ビ、ト後の記録パターンによって最も大きな影
響を受けることが示された０ここで、第８図（Ｃ）の考
えてみると、２６．２７．２８の各々次のど。
トが２７．２８．２９で各々逆極性の駆動電流であるた
めに、町録減磁及び反磁界の減磁によって磁化は小さく
なるｏしかし、２９ の磁化は１次のど、トが「０」で
あるために減磁作用は小さく第９図で０→Ｅ −＋ Ｇ
−＋ Ｉという磁化の履歴を経て。
めに、町録減磁及び反磁界の減磁によって磁化は小さく
なるｏしかし、２９ の磁化は１次のど、トが「０」で
あるために減磁作用は小さく第９図で０→Ｅ −＋ Ｇ
−＋ Ｉという磁化の履歴を経て。
値よりも大きくなる０そのため、３２′の磁化のよりも
大きな振幅となる０ つまり、従来の駆動電流波形では、電流反転のな９記碌
情報の１ビ、ト手前の電流反転の再生信号は、他の再生
信号よりも振幅が大きくなる。
大きな振幅となる０ つまり、従来の駆動電流波形では、電流反転のな９記碌
情報の１ビ、ト手前の電流反転の再生信号は、他の再生
信号よりも振幅が大きくなる。
このような記録パターンによる再生信号の振幅のばらつ
きは、再生等化回路によっても取り除くことが極めて困
難であり、アイパターンとして表示したときにアイが小
さくなり振幅検出に際して符号誤りの生じる要因となる
。
きは、再生等化回路によっても取り除くことが極めて困
難であり、アイパターンとして表示したときにアイが小
さくなり振幅検出に際して符号誤りの生じる要因となる
。
以上の非線形歪の生じる原理に基づき、再生信号の振蔦
を記録パターンによらず一定にし９等化後のアイを大き
くする本発明の詳細な説明する。
を記録パターンによらず一定にし９等化後のアイを大き
くする本発明の詳細な説明する。
本発明Ｆｉ、減磁作用を大きく受けるビットの駆動電流
反転振幅を大きくすることによって、媒体上の磁化の大
きさを記録パターンによらず一定にし、再生信号の振幅
を一定にするものである０この減磁作用を大きく受ける
ビットは、駆動電流の反転するビットの１つ手錠の駆動
電流の反転するビットである。
反転振幅を大きくすることによって、媒体上の磁化の大
きさを記録パターンによらず一定にし、再生信号の振幅
を一定にするものである０この減磁作用を大きく受ける
ビットは、駆動電流の反転するビットの１つ手錠の駆動
電流の反転するビットである。
この本発明を別の言葉で表現すると、駆動電流の極性が
ビット周期の２倍以上続く場合、その極性の始まる電流
反転を記録再生したときには、その再生信号パルスは他
の再生パルスよりも大きくなるので、この電流反転振幅
を他の電流反転より−も相対的に小さくすることによっ
て再生信号パルスの振幅を記録パターンによらず同じに
するものである。
ビット周期の２倍以上続く場合、その極性の始まる電流
反転を記録再生したときには、その再生信号パルスは他
の再生パルスよりも大きくなるので、この電流反転振幅
を他の電流反転より−も相対的に小さくすることによっ
て再生信号パルスの振幅を記録パターンによらず同じに
するものである。
この本発明を第１Ｏ図のＮＲＺＩ記録方式を例に具体的
に説明する０同図（１）、 （ｂ）、 （ｅ）、 （ｄ
）はそれぞれ、記録情報、駆動電流、磁気パターン、再
生信号を示す。
に説明する０同図（１）、 （ｂ）、 （ｅ）、 （ｄ
）はそれぞれ、記録情報、駆動電流、磁気パターン、再
生信号を示す。
第１θ図で、３３，３３．３３ は＠８図に対応する
従来方式、３４．３４’、３４ は１本発明により駆
動電流の反転しな―ビットの一つ手前の電流反転振幅Ｉ
マを他の電流反転振幅工０よりも相対的に小さくしたも
のである０ 同図（ｂ）の３４の電流反転振幅は３３よりも小さく、
その結果、媒体の磁化３４′は３３′よりも小さな値と
なる。そのため、３４ の磁化の変化は３４ よりも小
さくなって、他の再生信号の振幅３０ 及び３１ と同
じ振幅値となる。
従来方式、３４．３４’、３４ は１本発明により駆
動電流の反転しな―ビットの一つ手前の電流反転振幅Ｉ
マを他の電流反転振幅工０よりも相対的に小さくしたも
のである０ 同図（ｂ）の３４の電流反転振幅は３３よりも小さく、
その結果、媒体の磁化３４′は３３′よりも小さな値と
なる。そのため、３４ の磁化の変化は３４ よりも小
さくなって、他の再生信号の振幅３０ 及び３１ と同
じ振幅値となる。
このように、駆動電流の反転しないビットの時間約に一
つ手前の反転するビットの電流反転振幅Ｉｖを他の電流
反転振幅Ｉｏよりも相対的に小さくすることで、同図（
Ｃ）にみるように全てのパターンの再生信号の振幅を同
じ大きさにすることができるＯ 第１１図は、ＮＲＺＩを例に多くのビットの記録パター
ンで従来方式の駆動電流波形（同図（ｂ））と本発明に
よる駆動電流波形（同図（Ｃ））とを比べて示したもの
である。この例では「０」ビットの一つ手前のｒｌＪの
電流振幅を他の電流振幅よ抄も相対的に小さくする。
つ手前の反転するビットの電流反転振幅Ｉｖを他の電流
反転振幅Ｉｏよりも相対的に小さくすることで、同図（
Ｃ）にみるように全てのパターンの再生信号の振幅を同
じ大きさにすることができるＯ 第１１図は、ＮＲＺＩを例に多くのビットの記録パター
ンで従来方式の駆動電流波形（同図（ｂ））と本発明に
よる駆動電流波形（同図（Ｃ））とを比べて示したもの
である。この例では「０」ビットの一つ手前のｒｌＪの
電流振幅を他の電流振幅よ抄も相対的に小さくする。
第１２５！ｆｆは電流付加反転部を設けた駆動電流波形
（第６図及び第７図参照）に本発明を適用した例である
０同図（ｂ）の駆動電流１は一つの電流反転に対して一
つの電流付加反転部を設けた従来方式。
（第６図及び第７図参照）に本発明を適用した例である
０同図（ｂ）の駆動電流１は一つの電流反転に対して一
つの電流付加反転部を設けた従来方式。
同図（Ｃ）の駆動電流２はこの電流波形に本発明を適し
たときの電流波形である◇この例では電流反転しな―一
つ手前の電流反転部で、その電流付加反転部の振幅を他
の電流付加反転部よりも相対的に小さくするか、又は電
流付加反転部を設けないか３７′参照） 同図（ｄ）の駆動電流３は、一つの電流反転に対し１ユ
Ｏ（Ｄ％ワ□カ。反転あを有す、従、方え。電７波形で
ある０これに本発明を適用したのが同図（ｅ）の駆動電
流４である。同図３８．３９．４０の電流付加反転部な
本発明の規即に従って、３８゜３９．４０ のように
電流付加反転部を小さくするか、又は電流付加反転部を
設けなｉ０第１３図は、同図（ａ）の記録情報一対して
、 ＮＲＺ９ＭＦＭ、Ｍ”の各記録方式における従来の
駆動電流波形と本発明による駆動電流波形を示して−る
。
たときの電流波形である◇この例では電流反転しな―一
つ手前の電流反転部で、その電流付加反転部の振幅を他
の電流付加反転部よりも相対的に小さくするか、又は電
流付加反転部を設けないか３７′参照） 同図（ｄ）の駆動電流３は、一つの電流反転に対し１ユ
Ｏ（Ｄ％ワ□カ。反転あを有す、従、方え。電７波形で
ある０これに本発明を適用したのが同図（ｅ）の駆動電
流４である。同図３８．３９．４０の電流付加反転部な
本発明の規即に従って、３８゜３９．４０ のように
電流付加反転部を小さくするか、又は電流付加反転部を
設けなｉ０第１３図は、同図（ａ）の記録情報一対して
、 ＮＲＺ９ＭＦＭ、Ｍ”の各記録方式における従来の
駆動電流波形と本発明による駆動電流波形を示して−る
。
ＮＲＺ記録方式では、同図（ｂ）に示すように記録情報
の境界に電流反転があるが１本発明を適用すると、駆動
電流の極性の同じものが二つ以上連続する場合、その手
前の駆動電流反転の振幅を小さくす畢ことになる。
の境界に電流反転があるが１本発明を適用すると、駆動
電流の極性の同じものが二つ以上連続する場合、その手
前の駆動電流反転の振幅を小さくす畢ことになる。
（同図（Ｃ）の４１．４２，４３，４４，４５，４６参
照） ＭＰＭ記鎌記録の場合、同図（ｄ）に示すように駆動電
流の反転する時間間隔はビット周期の１倍。
照） ＭＰＭ記鎌記録の場合、同図（ｄ）に示すように駆動電
流の反転する時間間隔はビット周期の１倍。
１．５倍、２倍となるが、同図（ｅ）に示すように駆動
電流の極性がビット周期の１．５倍以上続く場合。
電流の極性がビット周期の１．５倍以上続く場合。
その手前の電流反転の振幅を他の電流振幅より小さくす
る・（同図（ｅ）の４７．４８．４９．Ｓｏ。
る・（同図（ｅ）の４７．４８．４９．Ｓｏ。
５１．５２参照）
同図（ｆ）のＭ３記記録式の場合猷、ＭＦＭ記録方式と
同じく、駆動電流の極性がビット周期の１．５倍以上続
く場合に、その手前の電流反転振幅を小さくする０（同
図（ｇ）の５４，５５，５６，５７゜５８．５９．６０
） これらの記録方式に対して本発明を適用した例では、駆
動電流で振幅を小さくする部分をビット周期の半分とし
て図示したが勿論、１ビット周期とすることも本発明に
含まれる◎ （５） 実施例 以下１本発明を実施例を参照して詳細に説明する０本発
明の効果を第１４図、第１５図及び第１６図に示す。
同じく、駆動電流の極性がビット周期の１．５倍以上続
く場合に、その手前の電流反転振幅を小さくする０（同
図（ｇ）の５４，５５，５６，５７゜５８．５９．６０
） これらの記録方式に対して本発明を適用した例では、駆
動電流で振幅を小さくする部分をビット周期の半分とし
て図示したが勿論、１ビット周期とすることも本発明に
含まれる◎ （５） 実施例 以下１本発明を実施例を参照して詳細に説明する０本発
明の効果を第１４図、第１５図及び第１６図に示す。
第１４図（ａ）、 （ｂ）は、ＮＲＺＩ記碌方記鎌例に
従来方式と本発明による方式のアイＩ（ターンを比較し
て示したものである０ここでアイ゛の大きさを定量的に
示すためにアイの開口率を定義する０アイの開口率は、
第５図（ｅ）のアイノくターン２で示したｌビ、トの再
生パルス信号の重ね合わせから得られるアイパターンの
アイの振幅なＥｌ、ランダムなパターンを記録再生して
得られるアイの振幅なＥ としたとき、Ｔ！、／Ｅ の
値で定義する。第１４！！１ 図の例では、従来方式のアイの開口率が６０−で
・あるのに対し１本発明による方式では８５％のアイ開
口率となり、２５チはどのアイ開口率の改善がみられる
。
従来方式と本発明による方式のアイＩ（ターンを比較し
て示したものである０ここでアイ゛の大きさを定量的に
示すためにアイの開口率を定義する０アイの開口率は、
第５図（ｅ）のアイノくターン２で示したｌビ、トの再
生パルス信号の重ね合わせから得られるアイパターンの
アイの振幅なＥｌ、ランダムなパターンを記録再生して
得られるアイの振幅なＥ としたとき、Ｔ！、／Ｅ の
値で定義する。第１４！！１ 図の例では、従来方式のアイの開口率が６０−で
・あるのに対し１本発明による方式では８５％のアイ開
口率となり、２５チはどのアイ開口率の改善がみられる
。
第１５図嬬１本発明の電流反転振幅の比Ｉ ／Ｉ を
変化させたときのアイの開口率の変化 ｖ を示したものである。Ｉ０／Ｉｖが１のときは従来の駆
動電流波形に対応し、その時のアイの開口率が５０９ｇ
のときの例で、 Ｉ ／Ｉ・を次第に大きく ｖ したときのアイ開口率を示した鬼のが同図０の６１であ
る０これよりＩ、／Ｉｖｔｉｌ＜Ｉ、／Ｉｖ〈１．４で
本発明の効果が現われることが分かる。
変化させたときのアイの開口率の変化 ｖ を示したものである。Ｉ０／Ｉｖが１のときは従来の駆
動電流波形に対応し、その時のアイの開口率が５０９ｇ
のときの例で、 Ｉ ／Ｉ・を次第に大きく ｖ したときのアイ開口率を示した鬼のが同図０の６１であ
る０これよりＩ、／Ｉｖｔｉｌ＜Ｉ、／Ｉｖ〈１．４で
本発明の効果が現われることが分かる。
第１６図は、駆動電流で振幅を小さくする部分を１ビッ
ト周期と同じにしたときの駆動電流波形□（第１６図（
Ａ））とその効果（第１６図（Ｂ））を示したものであ
る０この場合、同図６２が示すごとく。
ト周期と同じにしたときの駆動電流波形□（第１６図（
Ａ））とその効果（第１６図（Ｂ））を示したものであ
る０この場合、同図６２が示すごとく。
１＜Ｉ０／Ｉ’＜１．３で本発明の効果が現われること
が分かる＠ ４１７図及び第１８図は１本発明をＮＲＺ記鎌記録に適
用した例で、その回路図及びタイムチャートを示した図
である・ 以下、その回路の動作原理を第１７図の回路図の各点の
波形と第１８図のタイムチャートで示した波形及びプー
ル代数を使って説明すを。
が分かる＠ ４１７図及び第１８図は１本発明をＮＲＺ記鎌記録に適
用した例で、その回路図及びタイムチャートを示した図
である・ 以下、その回路の動作原理を第１７図の回路図の各点の
波形と第１８図のタイムチャートで示した波形及びプー
ル代数を使って説明すを。
まず９時系列で与えられる信号で、１００又は０１１の
上ットパターンを検出することを考える。
上ットパターンを検出することを考える。
今、１００のど、ドパターンのみを取り扱つと。
！、＝（１００）という符号に対応させ、とｔをビット
周期の１倍及び２倍遅らせた信号をｘ３゜Ｘ とする。
周期の１倍及び２倍遅らせた信号をｘ３゜Ｘ とする。
その場合、Ｘ Ｘ・・夏 を並べると。
ｓ １− ぎ３ｘ
＝ １ ０ ０ Ｘ’Ｍ’ｇ １００ 諺 Ｘ、＝ １ ０ ０ となる◎従って、ｘ１拳ｘ、 ｅ ｘ、の符号ｘ４Ｆｉ
ｘ−００１００ となる◎このＸはＸが（１００）という符号１ のみに対して（００１００）という符号ができる。
＝ １ ０ ０ Ｘ’Ｍ’ｇ １００ 諺 Ｘ、＝ １ ０ ０ となる◎従って、ｘ１拳ｘ、 ｅ ｘ、の符号ｘ４Ｆｉ
ｘ−００１００ となる◎このＸはＸが（１００）という符号１ のみに対して（００１００）という符号ができる。
これを（１００）の検出及び駆動電流の電流反転振幅の
制御に用いる◇また（０１１）の符号に対しては、この
符号の反転したものがｘ１＝（１００）になるので、元
信号の極性を逆にしたものを使うことによって、同じ（
Ｘ４を得る。ｘ４はである◇従って、ｘ４の符号及びそ
れに対応した電流は、フリップフロップとＯＲゲート回
路を用いて実現することができる０ 第１７図゛は以上述べた考えのもとに９本発、明を実現
した回路図である。第１８図は、同図（１１）の記録情
報を例としたとき、第１７図の回路図の各点に対応した
電流波形を示した図である。
制御に用いる◇また（０１１）の符号に対しては、この
符号の反転したものがｘ１＝（１００）になるので、元
信号の極性を逆にしたものを使うことによって、同じ（
Ｘ４を得る。ｘ４はである◇従って、ｘ４の符号及びそ
れに対応した電流は、フリップフロップとＯＲゲート回
路を用いて実現することができる０ 第１７図゛は以上述べた考えのもとに９本発、明を実現
した回路図である。第１８図は、同図（１１）の記録情
報を例としたとき、第１７図の回路図の各点に対応した
電流波形を示した図である。
、以下、信号の流れに沿って説明する。
第１７図７０はデータ入力端子でＮＲＺ記録方式の駆動
電流が入力される。同図７９は、フリップフｐ、りを動
作させるためのクロ、り信号入力端である＠同図７１の
７リツプフロツクにデータが入力され、出力か）と（五
）を得る。このΦ）と（ｉ）の駆動電流は第１８図（ｂ
）と（ｉ）に対応している。この伽）の信号は第１７図
７２の７リツプフロツプに入り、その出力（Ｃ）は第１
８図（Ｃ）の信号で、伽）のｌビット周期連れた信号の
極性の逆となったものである０これは伽）の信号なＸ
とすると（Ｃ）ＦｉＸ、となる０この（Ｃ）と（ｂ）の
ＯＲ回路を通した（ｄ）の信号は第１８図（ｄ）であり
、ｘ 十ｘ の符号である。（ｄ）の信号を第鵞重 １７図７３のツリ、プフロップに入力すると第１８図（
ｅ）の信号を得る。この符号はｉ 十ｘ を遅延さ寓
１ せなもので、Ｔｔｓ＋ｘ、となる。第１７図（ｅ）と（
ｂ）をＯＲ回路に通すことにようて第１８図（ｆ）の信
号を得る０（ｆ）の符号はｘ、＋ｘ、＋Ｙ、であり、こ
れはマの符号となる。従って、（ｆ）は第１８図で１０
０− となる符号の２４１目の０の符号のみに下位レベ
ルの極性を持つ信号となる０この（ｆ）の信号を第１７
図７４のフリ、ラフ０ツブを通すことによ抄、（ｇ）の
信号を得る◇ここで、フリ、プフ四、プのクロ、りる同
図８０のスイッチによってビット周期の半分のみ遅らせ
ると、（ｇ）の信号はげ）の信号がキビ、ト周期のみ遺
れて極性が逆になったものとなる０この（ｇ）と（ｆ）
の信号をＯＲ回路に通すことにより。
電流が入力される。同図７９は、フリップフｐ、りを動
作させるためのクロ、り信号入力端である＠同図７１の
７リツプフロツクにデータが入力され、出力か）と（五
）を得る。このΦ）と（ｉ）の駆動電流は第１８図（ｂ
）と（ｉ）に対応している。この伽）の信号は第１７図
７２の７リツプフロツプに入り、その出力（Ｃ）は第１
８図（Ｃ）の信号で、伽）のｌビット周期連れた信号の
極性の逆となったものである０これは伽）の信号なＸ
とすると（Ｃ）ＦｉＸ、となる０この（Ｃ）と（ｂ）の
ＯＲ回路を通した（ｄ）の信号は第１８図（ｄ）であり
、ｘ 十ｘ の符号である。（ｄ）の信号を第鵞重 １７図７３のツリ、プフロップに入力すると第１８図（
ｅ）の信号を得る。この符号はｉ 十ｘ を遅延さ寓
１ せなもので、Ｔｔｓ＋ｘ、となる。第１７図（ｅ）と（
ｂ）をＯＲ回路に通すことにようて第１８図（ｆ）の信
号を得る０（ｆ）の符号はｘ、＋ｘ、＋Ｙ、であり、こ
れはマの符号となる。従って、（ｆ）は第１８図で１０
０− となる符号の２４１目の０の符号のみに下位レベ
ルの極性を持つ信号となる０この（ｆ）の信号を第１７
図７４のフリ、ラフ０ツブを通すことによ抄、（ｇ）の
信号を得る◇ここで、フリ、プフ四、プのクロ、りる同
図８０のスイッチによってビット周期の半分のみ遅らせ
ると、（ｇ）の信号はげ）の信号がキビ、ト周期のみ遺
れて極性が逆になったものとなる０この（ｇ）と（ｆ）
の信号をＯＲ回路に通すことにより。
第１８図（ｈ）の信号を得る０さて１元信号（ｂ）を第
１７図７５のツリツブ７Ｅｌ、りを通して（ｐ）の信号
を得る。第１８図（ｈ）と（ｐ）を比較すると、（ｈ）
は下位レベルの極性がビット周期の２倍以上続く場合。
１７図７５のツリツブ７Ｅｌ、りを通して（ｐ）の信号
を得る。第１８図（ｈ）と（ｐ）を比較すると、（ｈ）
は下位レベルの極性がビット周期の２倍以上続く場合。
その初めとする電流振幅反転部に対応している０同様に
、上位レベルがビット周期の２倍以上続く場合のその始
めとする電流振幅反転部を求めるため、 ｊｆ！１ ’
Ｉ図（ｉ）のように元ＮＲＺ方式の駆動電流の極性を逆
にしたものを７２から７４１でと同じ構成の回路７６か
ら７８に通すことによって、（０）の信号を得る＠ の信号を得る。（ｈ）の信号を減衰器８１で、ｔた（０
）の信号を減ＩＩ器８２で各々α倍に減衰させ、（ｐ）
とと４に８３に示した差動増幅器に入力すると第１８図
（ｑ）の信号を得る。これは１本発明の駆動電流波形で
、出力端子８４から取り出される。
、上位レベルがビット周期の２倍以上続く場合のその始
めとする電流振幅反転部を求めるため、 ｊｆ！１ ’
Ｉ図（ｉ）のように元ＮＲＺ方式の駆動電流の極性を逆
にしたものを７２から７４１でと同じ構成の回路７６か
ら７８に通すことによって、（０）の信号を得る＠ の信号を得る。（ｈ）の信号を減衰器８１で、ｔた（０
）の信号を減ＩＩ器８２で各々α倍に減衰させ、（ｐ）
とと４に８３に示した差動増幅器に入力すると第１８図
（ｑ）の信号を得る。これは１本発明の駆動電流波形で
、出力端子８４から取り出される。
なお１本笑施例においては、駆動電流で振幅を小さくす
る部分を半ビツト周期とした場合を例示したが、１ビッ
ト周期などの他の周期とするには。
る部分を半ビツト周期とした場合を例示したが、１ビッ
ト周期などの他の周期とするには。
フリップ７０ツブ７４，７８に引加するクロ、クパルス
の連れ時間を適宜調整することによって行なうことがで
きる〇 以上詳述してきた本発明は、記録パターンによらずに、
再生パルス信号の振幅を一定にすることが、ひいては再
生時の符号誤りを低減することができるため、ディジタ
ル情報の磁気記録再生方法として、極めて有効である◎
の連れ時間を適宜調整することによって行なうことがで
きる〇 以上詳述してきた本発明は、記録パターンによらずに、
再生パルス信号の振幅を一定にすることが、ひいては再
生時の符号誤りを低減することができるため、ディジタ
ル情報の磁気記録再生方法として、極めて有効である◎
第１図は記録情報、駆動電流及び再生信号の対応を示す
図、第２図及び第３図は等化な説明するための図、第４
図は再生波形の非線形歪を説明するための図、第５図は
アイパターンを説明するための図、第６図及び第７図は
従来の再生波形の歪の抑圧法を示す図、第８図及び第９
図は非線形歪の生じる原理を説明するための図、第１０
図は本発明の詳細な説明するための図、第１１図ＦｉＮ
ＲＺＩ記録方式に本発明を適用したときの駆動電流波形
を示す図、第１２図は従来の再生波形歪の抑圧法に本発
明な適用したときの駆動電流波形背水を図、第１３図Ｈ
ＮＲＺ、ＭＦＭ１Ｍ”の各１ｉｊｉ方式に本発明したと
きの駆動電流波形を示す図。 第１４図及び第１５図、第１６図は本発明の効果を示す
図、第１７図はＮＲＺ記録方式で本発明を実現するため
の回路図、及び第１８図は第１７図の回路の動作を説明
するためのタイムチャートである◎ ′８１ 別 、１！７２ 園 半 ３ 皿 卓 ４ｙ！４ Ｃσノ 悌 卑 ５ 目 単 ６ 図 率 ７ 図 葛 Ｉ！１ 図 ！り ｔｏ 図 ８１１ 図 碕ｒ４ 惑１４圀（Ａ） 忙東方夫 肩５／４圀 ｔＢ） 本驚明ｔ：よる古人ｊ！Ｊ
ｔｓ 図 （Ａ）１ １
１ １ｓ ｉｓ図（８） ４／Ｉ。
図、第２図及び第３図は等化な説明するための図、第４
図は再生波形の非線形歪を説明するための図、第５図は
アイパターンを説明するための図、第６図及び第７図は
従来の再生波形の歪の抑圧法を示す図、第８図及び第９
図は非線形歪の生じる原理を説明するための図、第１０
図は本発明の詳細な説明するための図、第１１図ＦｉＮ
ＲＺＩ記録方式に本発明を適用したときの駆動電流波形
を示す図、第１２図は従来の再生波形歪の抑圧法に本発
明な適用したときの駆動電流波形背水を図、第１３図Ｈ
ＮＲＺ、ＭＦＭ１Ｍ”の各１ｉｊｉ方式に本発明したと
きの駆動電流波形を示す図。 第１４図及び第１５図、第１６図は本発明の効果を示す
図、第１７図はＮＲＺ記録方式で本発明を実現するため
の回路図、及び第１８図は第１７図の回路の動作を説明
するためのタイムチャートである◎ ′８１ 別 、１！７２ 園 半 ３ 皿 卓 ４ｙ！４ Ｃσノ 悌 卑 ５ 目 単 ６ 図 率 ７ 図 葛 Ｉ！１ 図 ！り ｔｏ 図 ８１１ 図 碕ｒ４ 惑１４圀（Ａ） 忙東方夫 肩５／４圀 ｔＢ） 本驚明ｔ：よる古人ｊ！Ｊ
ｔｓ 図 （Ａ）１ １
１ １ｓ ｉｓ図（８） ４／Ｉ。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １、磁性媒体上へのディジタル信号に対応した磁化パタ
ーンを記録するディジタル信号の磁気記録方法にお―て
。 同一極性の駆動電流が、上記ディジタル信号のビット周
期の少なくとも１．５倍以上連続する場合。 その同一極性の駆動電流が開始される電流反転部゛の電
流反転振幅エマを、その他の電流反転部の電流反転振幅
ＩＩより小さくしたことを特徴とするディジタル信号の
磁気記録方法。 ２ 上記電流反転振幅エマが０．５〜１，０ビ、ト周期
間連続することを特徴とする特許請求の範囲＃！１項記
載のディジタル信号の磁気記録方法０３、上記電流反転
振幅ＩＩと上記電流反転振幅Ｉｏが、’１（ＩＯ／Ｉマ
＜１．４であることを特徴とする特許請求の範囲第１項
記戦のディジタル信号の磁気記録方法。
Priority Applications (4)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP56127780A JPS5829110A (ja) | 1981-08-17 | 1981-08-17 | デイジタル信号の磁気記録方法 |
| US06/405,342 US4521816A (en) | 1981-08-17 | 1982-08-05 | Magnetic recording method for digital signal |
| GB08223499A GB2104758B (en) | 1981-08-17 | 1982-08-16 | A method of magnetically recording digital signals |
| DE3230551A DE3230551C2 (de) | 1981-08-17 | 1982-08-17 | Verfahren zum magnetischen Aufzeichnen von Digitalsignalen |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP56127780A JPS5829110A (ja) | 1981-08-17 | 1981-08-17 | デイジタル信号の磁気記録方法 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS5829110A true JPS5829110A (ja) | 1983-02-21 |
Family
ID=14968495
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP56127780A Pending JPS5829110A (ja) | 1981-08-17 | 1981-08-17 | デイジタル信号の磁気記録方法 |
Country Status (4)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4521816A (ja) |
| JP (1) | JPS5829110A (ja) |
| DE (1) | DE3230551C2 (ja) |
| GB (1) | GB2104758B (ja) |
Families Citing this family (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US4796109A (en) * | 1984-06-05 | 1989-01-03 | Unisys Corp. | Method for testing components of a magnetic storage system |
| FR2579042B1 (fr) * | 1985-03-18 | 1987-05-15 | Bull Micral | Procede d'extraction d'un signal d'horloge synchrone a partir d'un signal code en simple ou double intensite, et dispositif permettant la mise en oeuvre du procede |
| JP2767960B2 (ja) * | 1990-02-28 | 1998-06-25 | 松下電器産業株式会社 | 記録媒体の検査方法および検査装置ならびに記録再生装置の検査方法 |
| US5418670A (en) * | 1991-07-29 | 1995-05-23 | Eastman Kodak Company | Magnetic recording medium having a servo pattern of the intermittent type with compensation for suppressing self-generated residual fields |
Family Cites Families (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US3503059A (en) * | 1967-03-22 | 1970-03-24 | Ibm | Pulse crowding compensation for magnetic recording |
| US3665485A (en) * | 1969-06-11 | 1972-05-23 | Petter Instr Co Inc | Method and system for high density recording of information on premagnetized magnetic tape |
| US3618119A (en) * | 1970-03-13 | 1971-11-02 | Storage Technology Corp | Compensation in a magentic write circuit |
| US4167761A (en) * | 1978-04-03 | 1979-09-11 | Sperry Rand Corporation | Precedent and subsequent minor transitions to alleviate pulse crowding |
-
1981
- 1981-08-17 JP JP56127780A patent/JPS5829110A/ja active Pending
-
1982
- 1982-08-05 US US06/405,342 patent/US4521816A/en not_active Expired - Fee Related
- 1982-08-16 GB GB08223499A patent/GB2104758B/en not_active Expired
- 1982-08-17 DE DE3230551A patent/DE3230551C2/de not_active Expired
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| US4521816A (en) | 1985-06-04 |
| GB2104758A (en) | 1983-03-09 |
| DE3230551C2 (de) | 1985-02-14 |
| DE3230551A1 (de) | 1983-03-03 |
| GB2104758B (en) | 1985-07-24 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| US6728051B2 (en) | Recording equalizer and magnetic recording/reproducing apparatus using the equalizer | |
| US4625245A (en) | Magnetic recording | |
| US4202017A (en) | Magnetic recording signal equalization apparatus | |
| US4651235A (en) | Magnetic data transfer apparatus having a combined read/write head | |
| US4553178A (en) | Magnetic recording system with peak shift compensation | |
| US6175319B1 (en) | Power-tailored write-current method | |
| JPS5829110A (ja) | デイジタル信号の磁気記録方法 | |
| US5661614A (en) | Method and apparatus for error recovery for unstable magnetorestrictive heads | |
| JPH0711849B2 (ja) | フロツピ−デイスク装置のデ−タ記録制御装置 | |
| US4891718A (en) | Magnetic recording | |
| JP2540881B2 (ja) | 磁気記録装置 | |
| JPS6048811B2 (ja) | 磁気記録再生装置 | |
| JPS59139120A (ja) | 磁気記録装置 | |
| JPS6023766Y2 (ja) | 磁気ヘツドの消磁装置 | |
| JP2872207B1 (ja) | 磁気記録方法及び磁気記録再生装置 | |
| KR930001701B1 (ko) | 자기기록매체와 그 보안정보의 기록재생방법 | |
| JP2603500B2 (ja) | 磁気記録装置 | |
| SU503280A1 (ru) | Устройство дл магнитной записи и воспроизведени информации | |
| JPS59139109A (ja) | 磁気記録装置 | |
| JP2903513B2 (ja) | 磁気記録方式 | |
| JPH01263904A (ja) | 磁気ヘッド装置 | |
| JPS5828647B2 (ja) | デイジタルジキキロクホウシキ | |
| JPS6243804A (ja) | 磁気記録用書き込み回路 | |
| JPS59142713A (ja) | フレキシブルデイスク装置の記録方式 | |
| JPS63259805A (ja) | 磁気記録装置 |