JPH04240832A - 第２高調波発生装置およびピックアップ - Google Patents
第２高調波発生装置およびピックアップInfo
- Publication number
- JPH04240832A JPH04240832A JP3025559A JP2555991A JPH04240832A JP H04240832 A JPH04240832 A JP H04240832A JP 3025559 A JP3025559 A JP 3025559A JP 2555991 A JP2555991 A JP 2555991A JP H04240832 A JPH04240832 A JP H04240832A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- light
- crystal
- harmonic
- electric field
- axis
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Withdrawn
Links
Landscapes
- Optical Head (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、基本波の共振器構造を
有し第２高調波の出力を変調可能とした非線形光学材料
を用いた第２高調波発生装置に関するものである。 【０００２】 【従来の技術】従来の外部発振器を用いた第２高調波発
生装置を図３に示す。 【０００３】１は基本波発生用の半導体レーザ（ＬＤ）
であり、８はコリメート用のレンズ、３は基本波（以下
ω光とする）を共振させる外部共振器用のミラー、８Ａ
は外部共振器内の共振モードと入射ビームとを整合させ
るモード整合用のレンズ、４はＫＮｂＯ３ 結晶等の非
線形光学材料、５は第２高調波（以下２ω光とする）を
透過させω光を反射するダイクロイックミラー、２はＬ
Ｄ１へのω光帰還により発振周波数をロックするための
ミラーを設けたＰＺＴ素子である。６はダイクロイック
ミラーにより反射されたω光を検出するフォトダイオー
ド（ＰＤ）であり、７はＰＤ６の検出信号に基づいてＰ
ＺＴ素子２を駆動しそれに設けられたミラーの角度を調
整するコントローラである。 【０００４】 【発明の解決しようとする課題】従来、前述のような第
２高調波発生装置においては、ω光と２ω光との非線形
光学材料内での位相を整合させること、即ち非線形光学
材料内でのω光と２ω光の屈折率ｎ（ω）とｎ（２ω）
を整合させることが、第２高調波の発光強度を高めるう
えで重要である。 【０００５】従来、このような位相整合を合わせるため
に、非線形光学材料をペルチェ素子等によって位相整合
のとれる一定温度に保持している。温度制御の精度は±
０．１ ℃以下が必要であり、小さな温度変動により２
ω光の発生が停止するため、通常は常に精度よく位相整
合のとれる温度に合わせてある。また、２ω光の発光強
度を、ω光の光源である半導体レーザ等の出力を変調し
て調整する方法もあるが、この方法では外部共振器から
のω光帰還による半導体レーザの発振周波数の安定化（
ロッキング）が容易に不安定化してしまい、２ω光の発
生ができなくなっていた。 【０００６】また、ＫＮｂＯ３ 結晶等のある特定の結
晶軸方向から電界を印加して２ω光の発光強度を変調す
る方法も提案されているが変調度が数％以下と低く、よ
り高効率例えば７８％の変調度を得ようとすれば約１３
０Ｖ程度の非常に高い電圧を印加する必要があった。 【０００７】さらに、ＫＮｂＯ３ 結晶の場合青色光（
〜４３０ｎｍ）の発生は容易であったが、緑色光（〜５
３０ｎｍ）の発生は位相整合条件の関係上困難であった
。 【０００８】 【課題を解決するための手段】本発明は、前述の問題点
を解決すべくなされたものであり、基本波発生用の光源
と、基本波を共振せしめる共振器を備え第２高調波を発
生する非線形光学材料とを有する第２高調波発生装置に
おいて、該非線形光学材料はＬｉＮｂＯ３ 結晶であり
、該ＬｉＮｂＯ３ 結晶には電界を印加するための電極
が設けられていることを特徴とする第２高調波発生装置
を提供するものである。 【０００９】本発明の実施例の図１に基づいて説明する
。また、装置全体の構成は図３のものと同じである。 電界印加用の電極９が設けられた非線形光学材料のＬｉ
ＮｂＯ３ 結晶４Ａ等が、３角リングの外部共振器内部
のω光の光軸上に配置される。ＬｉＮｂＯ３ 結晶４Ａ
は予めペルチェ素子により位相整合がとれる温度に保持
されており、電極９に印加される電界により２ω光の発
光強度を変調する。この時、ω光入射用の共振ミラー３
はω光の光軸に対して傾けられており、ω光の反射光が
光源であるＬＤ１へ戻らないようにしている。また、Ｌ
Ｄ１の周波数の安定化は外部共振器内部で発生した微弱
な散乱光をＬＤ１へ戻すことにより行なっている。 【００１０】外部共振器は、３角形、４角形以上の多角
形等用いられるが、ミラーが多すぎると損失が多く光軸
調整も困難となり部品点数も多くなるので、３角形が好
ましい。また、外部共振器を用いない構成、即ち非線形
光学材料内においてω光が３角リング状等に共振するよ
うなモノリシック型の共振器構造としてもよい。 【００１１】非線形光学材料としては、ＭｇＯをドープ
したＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ３ 結晶も好ましく使用できる
。 光源としては、各種固体、気体レーザ等も使用できるが
、コンパクト化、軽量化の点でＬＤが好ましい。ＬＤの
中でもＩｎＧａＡｓ／ＧａＡｓ系の歪超格子レーザある
いはＩｎＧａＡｓＰ／ＩｎＰ系レーザが、２ω光として
緑色光を発生するためのω光の波長（１〜１．２μｍ）
を有している点で好ましい。 【００１２】また、予め非線形光学材料を位相整合がと
れる温度に保持しておかずに、これを直流電圧（バイア
ス）により位相整合がとれるようにしておいて、その点
を中心にして電界を変化させて変調することもできる。 【００１３】ＬｉＮｂＯ３ 結晶の回転対称軸をｃ軸、
ｃ軸以外の互いに直交する２軸をａ、ｂ軸とすると、ａ
ｂ面内は異方性がないので、光の伝播方向はａｂ面内に
とればよい。図２に示すように、仮に光の伝播方向をｂ
軸にとった場合、ω光の偏光方向はａ軸に一致し２ω光
の偏光方向はｃ軸に一致する。 【００１４】 【作用】ＬｉＮｂＯ３ 結晶は、波長１０５６ｎｍで室
温付近でノンクリティカルな位相整合をする。このとき
、光伝播方向をｂ軸、ω光の偏光方向をａ軸、２ω光の
偏光方向をｃ軸とするとｎ（ω）＝ｎ（２ω）となる。 【００１５】ｃ軸方向に電界をかけると、電界による屈
折率変化のようすは以下の屈折率楕円体の式で表される
。 【００１６】 【数１】（１／ｎ１２＋ｒ１３ Ｅ３）ｘ２２＋（ １
／ｎ３２＋ｒ３３ Ｅ３）ｘ３２＝１ 【００１７】数
１において、ｎ１は電界がない時のａ軸上での屈折率、
ｎ３は電界がない時のｃ軸上での屈折率、Ｅ３はｃ軸方
向の電場（Ｖ／ｍ）を表し、ｒ１３、ｒ３３ はそれぞ
れｃ軸方向に電界を印加したときのａ軸方向での電気光
学定数（ｍ／Ｖ）、ｃ軸方向に電界を印加したときのｃ
軸方向での電気光学定数を表し、ｘ２ 、ｘ３はｂ軸、
ｃ軸上の座標を表す。 【００１８】ここで、ｒ１３ ＝８．６×１０−１２
、ｒ３３ ＝３０．８×１０−１２ である。ｃ軸方向
の基本波の屈折率をｎｃ （ω）のように表すと、ｎｃ
（２ω）はｎｃ （ω）に比例していると考えられる
。ｃ軸方向に電界をかけたとき、ｎａ （ω）に対して
ｎｃ （ω）は４倍程度変化するためｎａ （ω）＝ｎ
ｃ （ω）の位相整合関係がこわれ、緑色光出力が変化
する。 【００１９】 【実施例】本発明の実施例を以下に示す。非線形光学材
料以外の基本構成は図３のものと同じである。 【００２０】単一縦、横モードの歪超格子半導体レーザ
（ＬＤ）１の波長約１０５６ｎｍ出力約２０ｍＷのω光
を、コリメータ用のレンズ８により平行光としミラーを
設けたＰＺＴ素子２により反射して、外部共振器内の共
振モードと入射ビームを整合させるためのモード整合用
のレンズ８Ａを介して、３つのミラー３で構成される３
角リング型外部共振器に入射させる。このとき入射側ミ
ラー３で直接反射される光は入射光軸とずれているため
、ＬＤ１には戻らない。 【００２１】外部共振器内では、図中時計回り方向に共
振し、ω光のパワーは増倍される。そのω光は、共振光
軸上ビームウエスト位置に配置した非線形光学結晶のＬ
ｉＮｂＯ３ 結晶４Ａ（長さ３×幅３×高さ５ｍｍ）に
より２ω光（λ＝４３０ｎｍ）に変換される。このとき
、ＬｉＮｂＯ３ 結晶４Ａはω光と２ω光が位相整合す
るようにペルチェ素子により２７℃に保持され、ω光は
ＬｉＮｂＯ３ 結晶４Ａのａ軸と平行な偏光方向で入射
させており、２ω光はそれと直行するｃ軸方向に平行な
偏光方向で出射される。 【００２２】このとき、ＬｉＮｂＯ３ 結晶４Ａ表面の
電極９からｃ軸方向にシンセサイザとアンプを用いて、
ピーク ツー ピークで１００Ｖ、１００Ｈｚの交
流電圧を印加したところ、波長約５２８ｎｍ（緑色光）
で出力１０μＷの２ω光の出力が変調度約２０％で変調
された。 【００２３】ＬＤ１の周波数安定化の方法として、ここ
では光帰還法を用いている。すなわち、３角リング型外
部共振器において、共振器内部の散乱による微弱な逆方
向進行波（図中反時計回り）を３０〜５０ｄＢ程度ＬＤ
１に注入することにより周波数安定をはかっている。外
部共振器は狭帯域フィルタとして機能し、ＬＤ１の発振
周波数は共振器の共振周波数に自動的に引き込まれ安定
となる（ロックされる）。 【００２４】この際、光帰還と外部共振器の系の安定化
をはかるため、ＰＺＴ素子２を用いて反射光の自動位相
調整を行っている。 【００２５】すなわち、ダイクロイックミラ−５（ω光
反射、２ω光透過）により反射させたω光をフォトダイ
オード（ＰＤ）６によりモニターし最大となるようにコ
ントローラ７によりＰＺＴ素子２を制御している。この
ロッキングはＬｉＮｂＯ３ 結晶４Ａに電界をかけても
ほとんど変わらず保持された。 【００２６】また、本発明の帰還法は、散乱による戻り
光と入射光とは同軸であるので、光軸調整しなくてもよ
いという利点がある。 【００２７】また、このような第２高調波発生装置を光
ディスク、光磁気ディスク等の光記録媒体のピックアッ
プのデータ検出光源として用いれば、高密度のデータの
読み取りが可能となる。 【００２８】 【発明の効果】本発明は、非線形光学結晶のＬｉＮｂＯ
３ 結晶に設けられた電極に電界を印加することによっ
て、その位相整合を調整して第２高調波出力を大きく変
調できるという優れた効果を有する。
有し第２高調波の出力を変調可能とした非線形光学材料
を用いた第２高調波発生装置に関するものである。 【０００２】 【従来の技術】従来の外部発振器を用いた第２高調波発
生装置を図３に示す。 【０００３】１は基本波発生用の半導体レーザ（ＬＤ）
であり、８はコリメート用のレンズ、３は基本波（以下
ω光とする）を共振させる外部共振器用のミラー、８Ａ
は外部共振器内の共振モードと入射ビームとを整合させ
るモード整合用のレンズ、４はＫＮｂＯ３ 結晶等の非
線形光学材料、５は第２高調波（以下２ω光とする）を
透過させω光を反射するダイクロイックミラー、２はＬ
Ｄ１へのω光帰還により発振周波数をロックするための
ミラーを設けたＰＺＴ素子である。６はダイクロイック
ミラーにより反射されたω光を検出するフォトダイオー
ド（ＰＤ）であり、７はＰＤ６の検出信号に基づいてＰ
ＺＴ素子２を駆動しそれに設けられたミラーの角度を調
整するコントローラである。 【０００４】 【発明の解決しようとする課題】従来、前述のような第
２高調波発生装置においては、ω光と２ω光との非線形
光学材料内での位相を整合させること、即ち非線形光学
材料内でのω光と２ω光の屈折率ｎ（ω）とｎ（２ω）
を整合させることが、第２高調波の発光強度を高めるう
えで重要である。 【０００５】従来、このような位相整合を合わせるため
に、非線形光学材料をペルチェ素子等によって位相整合
のとれる一定温度に保持している。温度制御の精度は±
０．１ ℃以下が必要であり、小さな温度変動により２
ω光の発生が停止するため、通常は常に精度よく位相整
合のとれる温度に合わせてある。また、２ω光の発光強
度を、ω光の光源である半導体レーザ等の出力を変調し
て調整する方法もあるが、この方法では外部共振器から
のω光帰還による半導体レーザの発振周波数の安定化（
ロッキング）が容易に不安定化してしまい、２ω光の発
生ができなくなっていた。 【０００６】また、ＫＮｂＯ３ 結晶等のある特定の結
晶軸方向から電界を印加して２ω光の発光強度を変調す
る方法も提案されているが変調度が数％以下と低く、よ
り高効率例えば７８％の変調度を得ようとすれば約１３
０Ｖ程度の非常に高い電圧を印加する必要があった。 【０００７】さらに、ＫＮｂＯ３ 結晶の場合青色光（
〜４３０ｎｍ）の発生は容易であったが、緑色光（〜５
３０ｎｍ）の発生は位相整合条件の関係上困難であった
。 【０００８】 【課題を解決するための手段】本発明は、前述の問題点
を解決すべくなされたものであり、基本波発生用の光源
と、基本波を共振せしめる共振器を備え第２高調波を発
生する非線形光学材料とを有する第２高調波発生装置に
おいて、該非線形光学材料はＬｉＮｂＯ３ 結晶であり
、該ＬｉＮｂＯ３ 結晶には電界を印加するための電極
が設けられていることを特徴とする第２高調波発生装置
を提供するものである。 【０００９】本発明の実施例の図１に基づいて説明する
。また、装置全体の構成は図３のものと同じである。 電界印加用の電極９が設けられた非線形光学材料のＬｉ
ＮｂＯ３ 結晶４Ａ等が、３角リングの外部共振器内部
のω光の光軸上に配置される。ＬｉＮｂＯ３ 結晶４Ａ
は予めペルチェ素子により位相整合がとれる温度に保持
されており、電極９に印加される電界により２ω光の発
光強度を変調する。この時、ω光入射用の共振ミラー３
はω光の光軸に対して傾けられており、ω光の反射光が
光源であるＬＤ１へ戻らないようにしている。また、Ｌ
Ｄ１の周波数の安定化は外部共振器内部で発生した微弱
な散乱光をＬＤ１へ戻すことにより行なっている。 【００１０】外部共振器は、３角形、４角形以上の多角
形等用いられるが、ミラーが多すぎると損失が多く光軸
調整も困難となり部品点数も多くなるので、３角形が好
ましい。また、外部共振器を用いない構成、即ち非線形
光学材料内においてω光が３角リング状等に共振するよ
うなモノリシック型の共振器構造としてもよい。 【００１１】非線形光学材料としては、ＭｇＯをドープ
したＭｇＯ：ＬｉＮｂＯ３ 結晶も好ましく使用できる
。 光源としては、各種固体、気体レーザ等も使用できるが
、コンパクト化、軽量化の点でＬＤが好ましい。ＬＤの
中でもＩｎＧａＡｓ／ＧａＡｓ系の歪超格子レーザある
いはＩｎＧａＡｓＰ／ＩｎＰ系レーザが、２ω光として
緑色光を発生するためのω光の波長（１〜１．２μｍ）
を有している点で好ましい。 【００１２】また、予め非線形光学材料を位相整合がと
れる温度に保持しておかずに、これを直流電圧（バイア
ス）により位相整合がとれるようにしておいて、その点
を中心にして電界を変化させて変調することもできる。 【００１３】ＬｉＮｂＯ３ 結晶の回転対称軸をｃ軸、
ｃ軸以外の互いに直交する２軸をａ、ｂ軸とすると、ａ
ｂ面内は異方性がないので、光の伝播方向はａｂ面内に
とればよい。図２に示すように、仮に光の伝播方向をｂ
軸にとった場合、ω光の偏光方向はａ軸に一致し２ω光
の偏光方向はｃ軸に一致する。 【００１４】 【作用】ＬｉＮｂＯ３ 結晶は、波長１０５６ｎｍで室
温付近でノンクリティカルな位相整合をする。このとき
、光伝播方向をｂ軸、ω光の偏光方向をａ軸、２ω光の
偏光方向をｃ軸とするとｎ（ω）＝ｎ（２ω）となる。 【００１５】ｃ軸方向に電界をかけると、電界による屈
折率変化のようすは以下の屈折率楕円体の式で表される
。 【００１６】 【数１】（１／ｎ１２＋ｒ１３ Ｅ３）ｘ２２＋（ １
／ｎ３２＋ｒ３３ Ｅ３）ｘ３２＝１ 【００１７】数
１において、ｎ１は電界がない時のａ軸上での屈折率、
ｎ３は電界がない時のｃ軸上での屈折率、Ｅ３はｃ軸方
向の電場（Ｖ／ｍ）を表し、ｒ１３、ｒ３３ はそれぞ
れｃ軸方向に電界を印加したときのａ軸方向での電気光
学定数（ｍ／Ｖ）、ｃ軸方向に電界を印加したときのｃ
軸方向での電気光学定数を表し、ｘ２ 、ｘ３はｂ軸、
ｃ軸上の座標を表す。 【００１８】ここで、ｒ１３ ＝８．６×１０−１２
、ｒ３３ ＝３０．８×１０−１２ である。ｃ軸方向
の基本波の屈折率をｎｃ （ω）のように表すと、ｎｃ
（２ω）はｎｃ （ω）に比例していると考えられる
。ｃ軸方向に電界をかけたとき、ｎａ （ω）に対して
ｎｃ （ω）は４倍程度変化するためｎａ （ω）＝ｎ
ｃ （ω）の位相整合関係がこわれ、緑色光出力が変化
する。 【００１９】 【実施例】本発明の実施例を以下に示す。非線形光学材
料以外の基本構成は図３のものと同じである。 【００２０】単一縦、横モードの歪超格子半導体レーザ
（ＬＤ）１の波長約１０５６ｎｍ出力約２０ｍＷのω光
を、コリメータ用のレンズ８により平行光としミラーを
設けたＰＺＴ素子２により反射して、外部共振器内の共
振モードと入射ビームを整合させるためのモード整合用
のレンズ８Ａを介して、３つのミラー３で構成される３
角リング型外部共振器に入射させる。このとき入射側ミ
ラー３で直接反射される光は入射光軸とずれているため
、ＬＤ１には戻らない。 【００２１】外部共振器内では、図中時計回り方向に共
振し、ω光のパワーは増倍される。そのω光は、共振光
軸上ビームウエスト位置に配置した非線形光学結晶のＬ
ｉＮｂＯ３ 結晶４Ａ（長さ３×幅３×高さ５ｍｍ）に
より２ω光（λ＝４３０ｎｍ）に変換される。このとき
、ＬｉＮｂＯ３ 結晶４Ａはω光と２ω光が位相整合す
るようにペルチェ素子により２７℃に保持され、ω光は
ＬｉＮｂＯ３ 結晶４Ａのａ軸と平行な偏光方向で入射
させており、２ω光はそれと直行するｃ軸方向に平行な
偏光方向で出射される。 【００２２】このとき、ＬｉＮｂＯ３ 結晶４Ａ表面の
電極９からｃ軸方向にシンセサイザとアンプを用いて、
ピーク ツー ピークで１００Ｖ、１００Ｈｚの交
流電圧を印加したところ、波長約５２８ｎｍ（緑色光）
で出力１０μＷの２ω光の出力が変調度約２０％で変調
された。 【００２３】ＬＤ１の周波数安定化の方法として、ここ
では光帰還法を用いている。すなわち、３角リング型外
部共振器において、共振器内部の散乱による微弱な逆方
向進行波（図中反時計回り）を３０〜５０ｄＢ程度ＬＤ
１に注入することにより周波数安定をはかっている。外
部共振器は狭帯域フィルタとして機能し、ＬＤ１の発振
周波数は共振器の共振周波数に自動的に引き込まれ安定
となる（ロックされる）。 【００２４】この際、光帰還と外部共振器の系の安定化
をはかるため、ＰＺＴ素子２を用いて反射光の自動位相
調整を行っている。 【００２５】すなわち、ダイクロイックミラ−５（ω光
反射、２ω光透過）により反射させたω光をフォトダイ
オード（ＰＤ）６によりモニターし最大となるようにコ
ントローラ７によりＰＺＴ素子２を制御している。この
ロッキングはＬｉＮｂＯ３ 結晶４Ａに電界をかけても
ほとんど変わらず保持された。 【００２６】また、本発明の帰還法は、散乱による戻り
光と入射光とは同軸であるので、光軸調整しなくてもよ
いという利点がある。 【００２７】また、このような第２高調波発生装置を光
ディスク、光磁気ディスク等の光記録媒体のピックアッ
プのデータ検出光源として用いれば、高密度のデータの
読み取りが可能となる。 【００２８】 【発明の効果】本発明は、非線形光学結晶のＬｉＮｂＯ
３ 結晶に設けられた電極に電界を印加することによっ
て、その位相整合を調整して第２高調波出力を大きく変
調できるという優れた効果を有する。
【図１】本発明の実施例のＬｉＮｂＯ３ 結晶の側面図
【図２】ＬｉＮｂＯ３ 結晶中での基本波と第２高調波
の伝搬状態を示す説明図
の伝搬状態を示す説明図
【図３】従来例のブロック図
４Ａ・・・ＬｉＮｂＯ３ 結晶
９・・・・電極
Claims (3)
- 【請求項１】基本波発生用の光源と、基本波を共振せし
める共振器を備え第２高調波を発生する非線形光学材料
とを有する第２高調波発生装置において、該非線形光学
材料はＬｉＮｂＯ３ 結晶であり、該ＬｉＮｂＯ３ 結
晶には電界を印加するための電極が設けられていること
を特徴とする第２高調波発生装置。 - 【請求項２】電界がＬｉＮｂＯ３ 結晶のｃ軸方向に対
して印加されるよう電極が設けられている請求項１の第
２高調波発生装置。 - 【請求項３】請求項１または２の第２高調波発生装置を
記録された情報の検出光源として用いた光記録媒体のピ
ックアップ。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP3025559A JPH04240832A (ja) | 1991-01-25 | 1991-01-25 | 第２高調波発生装置およびピックアップ |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP3025559A JPH04240832A (ja) | 1991-01-25 | 1991-01-25 | 第２高調波発生装置およびピックアップ |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH04240832A true JPH04240832A (ja) | 1992-08-28 |
Family
ID=12169298
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP3025559A Withdrawn JPH04240832A (ja) | 1991-01-25 | 1991-01-25 | 第２高調波発生装置およびピックアップ |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH04240832A (ja) |
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| KR20030097331A (ko) * | 2002-06-20 | 2003-12-31 | 삼성전자주식회사 | 광픽업 |
| CN106681080A (zh) * | 2016-09-05 | 2017-05-17 | 中国科学院上海光学精密机械研究所 | 一种利用电光效应实现相位匹配的方法 |
-
1991
- 1991-01-25 JP JP3025559A patent/JPH04240832A/ja not_active Withdrawn
Cited By (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| KR20030097331A (ko) * | 2002-06-20 | 2003-12-31 | 삼성전자주식회사 | 광픽업 |
| CN106681080A (zh) * | 2016-09-05 | 2017-05-17 | 中国科学院上海光学精密机械研究所 | 一种利用电光效应实现相位匹配的方法 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| US5809048A (en) | Wavelength stabilized light source | |
| KR101417061B1 (ko) | 레이저광 발생 장치 | |
| JP3885529B2 (ja) | レーザー光発生装置 | |
| US6711183B1 (en) | Optical wavelength conversion device, coherent light generator, and optical information processing apparatus | |
| KR100363237B1 (ko) | 제2고조파 발생 방법 및 장치 | |
| JP2003295243A (ja) | 高調波光源装置、その駆動方法、およびそれを用いた画像表示装置、画像形成装置、光記録装置 | |
| US6775307B2 (en) | Light wavelength conversion module | |
| JPH03272188A (ja) | 固体レーザ | |
| JP2004070338A (ja) | 光波長変換装置、及び光波長変換方法 | |
| JPS6290618A (ja) | 光変調装置 | |
| JP2007505325A (ja) | 音響光学装置により安定化されたソリッドステート・レーザー・ジャイロ | |
| US6919985B2 (en) | Optical wavelength converting apparatus and optical wavelength converting method | |
| JPH04337714A (ja) | バルク型共振器構造の光波長変換装置 | |
| JPH11233894A (ja) | 波長可変外部共振器型レーザ | |
| JPH04240832A (ja) | 第２高調波発生装置およびピックアップ | |
| JP3926349B2 (ja) | 光周波数コム発生器制御装置 | |
| JPH04240831A (ja) | 第２高調波発生装置およびこれを用いたピックアップ | |
| US20020109911A1 (en) | Method of optical amplification, an optical amplifier and an optical resonator for optical amplifier | |
| US5274652A (en) | Harmonic wave generator, a method of producing a harmonic wave and a reading apparatus for an optical recording medium using the harmonic wave generator or the method of producing a harmonic wave | |
| JPH03108785A (ja) | レーザ光波長変換方式 | |
| JP2963220B2 (ja) | 第２高調波発生装置及び光記録媒体のピックアップ | |
| JPH05160519A (ja) | 超短光パルス発生装置 | |
| JPH04179933A (ja) | 第２高調波発生装置 | |
| JPH06268307A (ja) | 高調波の変調方法 | |
| JP3039794B2 (ja) | 第２高調波発生装置 |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| A300 | Application deemed to be withdrawn because no request for examination was validly filed |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: A300 Effective date: 19980514 |