JPH04271042A - 磁気光学的情報処理装置 - Google Patents
磁気光学的情報処理装置Info
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- JPH04271042A JPH04271042A JP3228875A JP22887591A JPH04271042A JP H04271042 A JPH04271042 A JP H04271042A JP 3228875 A JP3228875 A JP 3228875A JP 22887591 A JP22887591 A JP 22887591A JP H04271042 A JPH04271042 A JP H04271042A
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- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B11/00—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor
- G11B11/10—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field
- G11B11/105—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing
- G11B11/10532—Heads
- G11B11/10541—Heads for reproducing
- G11B11/10543—Heads for reproducing using optical beam of radiation
- G11B11/10545—Heads for reproducing using optical beam of radiation interacting directly with the magnetisation on the record carrier
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B11/00—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor
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- G11B11/10502—Recording on or reproducing from the same record carrier wherein for these two operations the methods are covered by different main groups of groups G11B3/00 - G11B7/00 or by different subgroups of group G11B9/00; Record carriers therefor using recording by magnetic means or other means for magnetisation or demagnetisation of a record carrier, e.g. light induced spin magnetisation; Demagnetisation by thermal or stress means in the presence or not of an orienting magnetic field using a beam of light or a magnetic field for recording by change of magnetisation and a beam of light for reproducing, i.e. magneto-optical, e.g. light-induced thermomagnetic recording, spin magnetisation recording, Kerr or Faraday effect reproducing characterised by the transducing operation to be executed
- G11B11/10515—Reproducing
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B7/00—Recording or reproducing by optical means, e.g. recording using a thermal beam of optical radiation by modifying optical properties or the physical structure, reproducing using an optical beam at lower power by sensing optical properties; Record carriers therefor
- G11B7/12—Heads, e.g. forming of the optical beam spot or modulation of the optical beam
- G11B7/135—Means for guiding the beam from the source to the record carrier or from the record carrier to the detector
- G11B7/1365—Separate or integrated refractive elements, e.g. wave plates
- G11B7/1367—Stepped phase plates
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- Optics & Photonics (AREA)
- Optical Head (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は光学および磁気光学的情
報記憶システムに関し、より詳細には情報記憶媒体に光
をあてその媒体から光学的に情報を検索するための複合
光学装置に関する。
報記憶システムに関し、より詳細には情報記憶媒体に光
をあてその媒体から光学的に情報を検索するための複合
光学装置に関する。
【０００２】
【従来技術とその問題点】情報記憶システム、特にコン
ピュータシステムとともに用いられるものは通常、たと
えば回転磁気あるいは光学ディスクのような数種類の記
憶媒体に磁気的あるいは光学的にデータを記憶する。こ
のような記憶媒体には、記録と検索にのみ用いられる文
書ファイルやコンピュータ出力メモリ等、あるいは情報
の記憶、検索あるいは消去が可能な媒体等がある。この
ような媒体に記憶されたデータは磁気的であるか光学的
であるかにかかわらず、一連のトラックに含まれる。デ
ィスク上にフォーマットされると、かかるトラックはデ
ィスクの中心の回りに螺旋状あるいは同心状をなし、ト
ラックの数はディスクの１面あたり数千に及ぶ。トラッ
クの総数はディスクの記憶容量を高め、使用されるディ
スクの直径とデータの記録方法が磁気的であるか光学的
であるかによって異なる。
ピュータシステムとともに用いられるものは通常、たと
えば回転磁気あるいは光学ディスクのような数種類の記
憶媒体に磁気的あるいは光学的にデータを記憶する。こ
のような記憶媒体には、記録と検索にのみ用いられる文
書ファイルやコンピュータ出力メモリ等、あるいは情報
の記憶、検索あるいは消去が可能な媒体等がある。この
ような媒体に記憶されたデータは磁気的であるか光学的
であるかにかかわらず、一連のトラックに含まれる。デ
ィスク上にフォーマットされると、かかるトラックはデ
ィスクの中心の回りに螺旋状あるいは同心状をなし、ト
ラックの数はディスクの１面あたり数千に及ぶ。トラッ
クの総数はディスクの記憶容量を高め、使用されるディ
スクの直径とデータの記録方法が磁気的であるか光学的
であるかによって異なる。
【０００３】磁気記録と磁気光学的記録のいずれにおい
ても情報は媒体の磁化をトラック上の所定の点で配向す
ることによって記憶ディスク上に記憶される。ディスク
上でデータの記録およびまたは読み取りを順次行うため
に、これらのトラックにアクセスするには、磁気記録用
の読み取り／書き込みヘッドあるいは変換器、あるいは
少なくとも１つのスポット形成機構を含む光学記録用の
光学装置が記憶ディスクが回転されるに連れて記憶ディ
スクの表面上を半径方向の通路に沿って移動する。変換
器あるいは光学装置のほぼ半径方向の運動は、ヘッドの
位置決めに直線アクチュエータと回転アクチュエータの
いずれが用いられるかによって直線通路あるいは円弧状
通路に沿った運動となる。
ても情報は媒体の磁化をトラック上の所定の点で配向す
ることによって記憶ディスク上に記憶される。ディスク
上でデータの記録およびまたは読み取りを順次行うため
に、これらのトラックにアクセスするには、磁気記録用
の読み取り／書き込みヘッドあるいは変換器、あるいは
少なくとも１つのスポット形成機構を含む光学記録用の
光学装置が記憶ディスクが回転されるに連れて記憶ディ
スクの表面上を半径方向の通路に沿って移動する。変換
器あるいは光学装置のほぼ半径方向の運動は、ヘッドの
位置決めに直線アクチュエータと回転アクチュエータの
いずれが用いられるかによって直線通路あるいは円弧状
通路に沿った運動となる。
【０００４】磁気光学記録において、情報は符号化され
、たとえば北極を上か下に向ける２つの可能な配向のい
ずれかで記憶媒体の表面に直角に配向された一連の磁気
領域に記憶される。
、たとえば北極を上か下に向ける２つの可能な配向のい
ずれかで記憶媒体の表面に直角に配向された一連の磁気
領域に記憶される。
【０００５】光学およびまたは磁気光学的媒体読み取り
装置において、データ記録媒体に光のスポットをあてる
光学装置が用いられる。この光学装置では、通常半導体
レーザあるいは他の適当な光源によって発生したレーザ
ビームは対物レンズによってこの記憶媒体に集光するこ
とができ、またこの媒体によって反射される。レーザビ
ームは媒体から反射すると対物レンズを通過し、光電検
出器あるいは他の適当な検出器によって検出される。検
出された信号は磁気光学効果、特に光ビームが適当な磁
気記録媒体の表面から反射されるときに直線偏光された
光ビームの偏光面が回転する現象であるカー効果によっ
て再生された情報を取り出すしために処理される。
装置において、データ記録媒体に光のスポットをあてる
光学装置が用いられる。この光学装置では、通常半導体
レーザあるいは他の適当な光源によって発生したレーザ
ビームは対物レンズによってこの記憶媒体に集光するこ
とができ、またこの媒体によって反射される。レーザビ
ームは媒体から反射すると対物レンズを通過し、光電検
出器あるいは他の適当な検出器によって検出される。検
出された信号は磁気光学効果、特に光ビームが適当な磁
気記録媒体の表面から反射されるときに直線偏光された
光ビームの偏光面が回転する現象であるカー効果によっ
て再生された情報を取り出すしために処理される。
【０００６】従来技術による磁気光学ディスク装置の基
本的構造が図１に示す磁気光学的情報読み取り装置に示
されている。この磁気光学的情報読み取り装置は光ビー
ム（Ｉ０ ）を、偏光板１０および半透鏡２０を介して
磁気記録媒体３０に向って通過させて所定の方向に偏光
させる手段、ビームをそこから半透鏡２０に反射させ、
そこでビームの一部を検光子４０を介して光電検出器５
０に向けることを有する。
本的構造が図１に示す磁気光学的情報読み取り装置に示
されている。この磁気光学的情報読み取り装置は光ビー
ム（Ｉ０ ）を、偏光板１０および半透鏡２０を介して
磁気記録媒体３０に向って通過させて所定の方向に偏光
させる手段、ビームをそこから半透鏡２０に反射させ、
そこでビームの一部を検光子４０を介して光電検出器５
０に向けることを有する。
【０００７】反射信号の差動検出を行う従来技術の別の
例を図２に示す。図２において、半導体レーザ６０から
放出された光ビームはピーク偏光の方向に直線的に偏光
され、次に平行化（コリメータ）レンズ６２によって平
行化され、そしてビームスプリッタ６４（半透鏡振幅型
、またはいわゆる漏れビームスプリッタ型のいずれか）
を通過する。光ビームは対物レンズ６５によって磁気光
学記録媒体６６上に微小なスポットとして結像される。 図２に示すように磁気領域が媒体６６上に形成されてい
ると、媒体６６から反射された光ビームはこの領域の磁
化の方向が上向きであるか下向きであるかに一致したカ
ー効果によって起こる±θＫ の回転を偏光面で受ける
。
例を図２に示す。図２において、半導体レーザ６０から
放出された光ビームはピーク偏光の方向に直線的に偏光
され、次に平行化（コリメータ）レンズ６２によって平
行化され、そしてビームスプリッタ６４（半透鏡振幅型
、またはいわゆる漏れビームスプリッタ型のいずれか）
を通過する。光ビームは対物レンズ６５によって磁気光
学記録媒体６６上に微小なスポットとして結像される。 図２に示すように磁気領域が媒体６６上に形成されてい
ると、媒体６６から反射された光ビームはこの領域の磁
化の方向が上向きであるか下向きであるかに一致したカ
ー効果によって起こる±θＫ の回転を偏光面で受ける
。
【０００８】磁気光学的に変調された反射光は対物レン
ズ６５で再度平行化され、半透鏡６４で反射され、その
後集光レンズ６８で集束光ビームに光学的に形成される
。この光ビームは半透鏡振幅ビームスプリッタ７０によ
って分割され、分割された光は検光子７２、７４をそれ
ぞれ通過し、光電検出器８０、８２によって強度変調さ
れた光ビームとして検出される。
ズ６５で再度平行化され、半透鏡６４で反射され、その
後集光レンズ６８で集束光ビームに光学的に形成される
。この光ビームは半透鏡振幅ビームスプリッタ７０によ
って分割され、分割された光は検光子７２、７４をそれ
ぞれ通過し、光電検出器８０、８２によって強度変調さ
れた光ビームとして検出される。
【０００９】
【発明の目的】本発明の目的は上述の従来技術を向上さ
せ、構造が簡単で単一の偏光ビームスプリッタを光の分
離と分析の両方に用いて許容可能なＳ／Ｎ比の磁気光学
的信号を再生することのできる磁気光学的情報再生装置
を提供することである。
せ、構造が簡単で単一の偏光ビームスプリッタを光の分
離と分析の両方に用いて許容可能なＳ／Ｎ比の磁気光学
的信号を再生することのできる磁気光学的情報再生装置
を提供することである。
【００１０】本発明の他の目的は、光源からの光が媒体
に多くあたり、またその偏光状態において非常に透過率
の高い単一の偏光ビームスプリッタを用いることによっ
て失われる光量が少なく、よって、光源からの光を効率
的に利用することができる従来技術を向上させることで
ある。このように製作された光学ヘッドは光の効率を全
体的に高めるものである。
に多くあたり、またその偏光状態において非常に透過率
の高い単一の偏光ビームスプリッタを用いることによっ
て失われる光量が少なく、よって、光源からの光を効率
的に利用することができる従来技術を向上させることで
ある。このように製作された光学ヘッドは光の効率を全
体的に高めるものである。
【００１１】
【発明の概要】本発明の上述の目的は、光ビームが通過
する高吸光度の偏光ビームスプリッタを有する磁気光学
的情報再生装置と、公称半波長の所定のリターデイショ
ン（位相遅れ）を有する一対の波長板とを提供すること
により達成される。各波長板はビームスプリッタを透過
し且つ偏光された光の半分を受けるように配置され、そ
してビームスプリッタ中の光の透過の方向に沿った軸に
対して所定の角度“θ”を成す速い軸（高速軸）を有す
る。一方の半波長板を通る光の透過方向に沿った軸に対
して高速軸の成す角度は、他方の半波長板を通る光ビー
ムの透過方向に沿った軸に対して高速軸の成す角度の反
対である。光ビームはビームスプリッタを透過し、そこ
で偏光され、その後波長板を通過しそれぞれの波長板の
高速軸の周りで回転される。次にビームは磁気記録媒体
から反射され、各部分が他方の波長板を通過し、そこで
再度その波長板の高速軸の周りで回転される。回転され
た反射光は波長板を通過し、ビームスプリッタに入り、
そこでビームの成分は一対の光電検出器に向けられる。 これらの検出器の出力は差動増幅器に結合され、そこで
共通成分は消去され、磁気媒体からの光の反射によって
起こるビームの磁気光学的カー回転角によって発生する
信号だけが残る。この信号は磁気媒体の磁気領域の磁化
状態を表し、それによって情報を媒体から検索すること
ができる。
する高吸光度の偏光ビームスプリッタを有する磁気光学
的情報再生装置と、公称半波長の所定のリターデイショ
ン（位相遅れ）を有する一対の波長板とを提供すること
により達成される。各波長板はビームスプリッタを透過
し且つ偏光された光の半分を受けるように配置され、そ
してビームスプリッタ中の光の透過の方向に沿った軸に
対して所定の角度“θ”を成す速い軸（高速軸）を有す
る。一方の半波長板を通る光の透過方向に沿った軸に対
して高速軸の成す角度は、他方の半波長板を通る光ビー
ムの透過方向に沿った軸に対して高速軸の成す角度の反
対である。光ビームはビームスプリッタを透過し、そこ
で偏光され、その後波長板を通過しそれぞれの波長板の
高速軸の周りで回転される。次にビームは磁気記録媒体
から反射され、各部分が他方の波長板を通過し、そこで
再度その波長板の高速軸の周りで回転される。回転され
た反射光は波長板を通過し、ビームスプリッタに入り、
そこでビームの成分は一対の光電検出器に向けられる。 これらの検出器の出力は差動増幅器に結合され、そこで
共通成分は消去され、磁気媒体からの光の反射によって
起こるビームの磁気光学的カー回転角によって発生する
信号だけが残る。この信号は磁気媒体の磁気領域の磁化
状態を表し、それによって情報を媒体から検索すること
ができる。
【００１２】
【実施例】図３は本発明の磁気光学的情報読み取り装置
の一実施例を示す概略図である。光ビームＩＯ は主と
して軸９４に沿って磁気記録媒体９８に向かう高吸光度
偏光ビームスプリッタ１００の透過方向に偏光されたレ
ーザーダイオード源９０から放出され、平行化レンズ９
２、高吸高度偏光ビームスプリッタ１００、一対の波長
板１０４および１０６、および対物レンズ９６を通過し
て磁気記録媒体９８に収束する。光ビームは磁気記録媒
体９８から対物レンズ９６および波長板１０４および１
０６を介して高吸光度ビームスプリッタ１００に反射し
、そこで光ビームの成分（複数）がビームスプリッタ１
００から光電検出器１０８，１１０に反射される。光電
検出器１０８，１１０はそれぞれ、差動増幅器１２０に
結合されて比較され、磁気記録媒体９８の表面の磁化状
態を表す出力を発生する。
の一実施例を示す概略図である。光ビームＩＯ は主と
して軸９４に沿って磁気記録媒体９８に向かう高吸光度
偏光ビームスプリッタ１００の透過方向に偏光されたレ
ーザーダイオード源９０から放出され、平行化レンズ９
２、高吸高度偏光ビームスプリッタ１００、一対の波長
板１０４および１０６、および対物レンズ９６を通過し
て磁気記録媒体９８に収束する。光ビームは磁気記録媒
体９８から対物レンズ９６および波長板１０４および１
０６を介して高吸光度ビームスプリッタ１００に反射し
、そこで光ビームの成分（複数）がビームスプリッタ１
００から光電検出器１０８，１１０に反射される。光電
検出器１０８，１１０はそれぞれ、差動増幅器１２０に
結合されて比較され、磁気記録媒体９８の表面の磁化状
態を表す出力を発生する。
【００１３】図３Ｂにおいて、集光レンズ９７がビーム
スプリッタ１００と検出器１０８、１１０の間に配置さ
れている。レンズ９７は次に図４に関連して説明する目
的のために、検出器１０８、１１０上への光ビームの入
射を精密に制御することを可能とする。
スプリッタ１００と検出器１０８、１１０の間に配置さ
れている。レンズ９７は次に図４に関連して説明する目
的のために、検出器１０８、１１０上への光ビームの入
射を精密に制御することを可能とする。
【００１４】図４について説明すると、検出器１０８、
１１０はデータ検索だけでなくトラッキングおよび収束
情報を提供するように構成することができる。このよう
な検出器の一例として図４に示すようにＬ１、Ｌ２、Ｒ
１およびＲ２の４個の部分にそれぞれ分割されたものが
ある。後に説明するように、データは検出器１０８に入
る信号全体と検出器１１０に入る信号全体を比較するこ
とによって検索される。トラッキング情報は信号検出器
の“Ｒ”部分に入る信号を同じ検出器の“Ｌ”部分に入
る信号から引くことによって得ることができる。さらに
、１つの検出器の部分１および部分２に入る信号を比較
することによって、磁気領域媒体９８に入射するビーム
を収束するためのサーボシステムに使用するための信号
を発生することができる。
１１０はデータ検索だけでなくトラッキングおよび収束
情報を提供するように構成することができる。このよう
な検出器の一例として図４に示すようにＬ１、Ｌ２、Ｒ
１およびＲ２の４個の部分にそれぞれ分割されたものが
ある。後に説明するように、データは検出器１０８に入
る信号全体と検出器１１０に入る信号全体を比較するこ
とによって検索される。トラッキング情報は信号検出器
の“Ｒ”部分に入る信号を同じ検出器の“Ｌ”部分に入
る信号から引くことによって得ることができる。さらに
、１つの検出器の部分１および部分２に入る信号を比較
することによって、磁気領域媒体９８に入射するビーム
を収束するためのサーボシステムに使用するための信号
を発生することができる。
【００１５】検出器のＬ、Ｒの部分および１、２の部分
からの信号をそれぞれ比較することによって得られたト
ラッキングおよび収束情報は、偏光効果により誘起され
るサーボノイズを排除し、またより大きなサーボ信号を
発生するために、必要であれば他の検出器からの同種の
情報に加えることができる。
からの信号をそれぞれ比較することによって得られたト
ラッキングおよび収束情報は、偏光効果により誘起され
るサーボノイズを排除し、またより大きなサーボ信号を
発生するために、必要であれば他の検出器からの同種の
情報に加えることができる。
【００１６】このタイプの分割された検出器の構造およ
び図示しない他の構造は、複数の部分からなる単一の光
電検出器ダイを用いることを可能とし、低価格でより小
型で軽量な光学ヘッドによりすべての必要なデータとサ
ーボ情報の提供を可能とする。
び図示しない他の構造は、複数の部分からなる単一の光
電検出器ダイを用いることを可能とし、低価格でより小
型で軽量な光学ヘッドによりすべての必要なデータとサ
ーボ情報の提供を可能とする。
【００１７】図５には、図３の立方形ビームスプリッタ
１００を平板型あるいはくさび型ビームスプリッタ１０
１に置き換えた本発明の別の実施例を示す。
１００を平板型あるいはくさび型ビームスプリッタ１０
１に置き換えた本発明の別の実施例を示す。
【００１８】一般に光源９０から発せられた光ビームＩ
０ は平行化レンズ９２を通過した後だ円形の断面を有
する。ビームがビームスプリッタ１０１の表面９９と成
す角度が決して０にならないように幾何構造を変更する
ことによって、光ビームをほぼ円形の放射断面を有する
ビームに屈折させることができる。これによって、たと
えば対物レンズ９６のアパーチャをより対称的に満すこ
とができ、またレーザ出力をより効率的に用いることが
可能となる。
０ は平行化レンズ９２を通過した後だ円形の断面を有
する。ビームがビームスプリッタ１０１の表面９９と成
す角度が決して０にならないように幾何構造を変更する
ことによって、光ビームをほぼ円形の放射断面を有する
ビームに屈折させることができる。これによって、たと
えば対物レンズ９６のアパーチャをより対称的に満すこ
とができ、またレーザ出力をより効率的に用いることが
可能となる。
【００１９】図６および図７（ａ）−図７（ｅ）につい
て説明すると、動作中ある強度を有する光ビームＩＯ
が透過軸に沿って偏光ビームスプリッタ１００を透過し
、そこで図７（ｂ）に示す所定の方向に直線偏光される
。 ここで偏光された光ビームの半分は（λ／２）の公称リ
ターデイション（位相遅れ）を有する波長板１０４に送
られる。波長板のリターデイションは直線偏光された光
ビームの透過（伝搬）軸に対して角度“θ”の「速い軸
」（ＦＡ）を有する。波長板１０４を通過する光は、偏
光された光が速い軸の周りを“θ”の角度で回転し、そ
の結果伝搬方向に対して媒体から見て図７（ｃ）に示す
２θの回転を与えるように回転される。波長板は偏光ビ
ームスプリッタを通過する光の半分だけを受けるように
配置されているため、波長板１０４を介して磁気記録媒
体に到達する光（Ｉ０ ／２）は偏光された光の伝搬方
向に対して“２θ”の角度で直線偏光されている。媒体
の表面９８から反射し、媒体の表面に直角なＮ極を有す
る個々の磁気領域（ドメイン）の磁化状態を正の磁化状
態（＋Ｍ）として定義し、さらに正の磁化領域に入射す
る光の反射によるカー回転を（＋Δθ）回転として定義
すると、その磁気領域から反射した光は図７（ｄ）に示
すように透過光の方向の周りを（２θ＋Δθ）の角度だ
け回転させたＲ（ＩＯ ／２）として与えられる。その
反射された光はその後他方の波長板１０６を通過し、そ
こで反射された光ビームは、図７（ｅ）に示すように波
長板１０６の速い軸の周りを回転される。よってその反
射されたビームは透過軸に対して（４θ＋Δθ）の角度
でＲ（ＩＯ ／２）として与えられる。反射された光は
次に偏光ビームスプリッタ１００に入り、そこで反射さ
れた光ビームの成分が検出器１０８に向けられる。この
反射された光ビームの成分はＲ（ＩＯ ／２）ｃｏｓ
２ （π／２−（４θ＋Δθ））として与えられ、これ
は（＋Ｍ）の媒体状態のときの検出器１０８への光の入
射を表し、Ｒ（ＩＯ／２）ｓｉｎ ２ （４θ＋Δθ）
に等しい。同様に、負の磁化状態（−Ｍ）のときの検出
器１０８への光の入射はＲ（ＩＯ ／２）ｓｉｎ ２
（４θ−Δθ）に等しいことがわかる。
て説明すると、動作中ある強度を有する光ビームＩＯ
が透過軸に沿って偏光ビームスプリッタ１００を透過し
、そこで図７（ｂ）に示す所定の方向に直線偏光される
。 ここで偏光された光ビームの半分は（λ／２）の公称リ
ターデイション（位相遅れ）を有する波長板１０４に送
られる。波長板のリターデイションは直線偏光された光
ビームの透過（伝搬）軸に対して角度“θ”の「速い軸
」（ＦＡ）を有する。波長板１０４を通過する光は、偏
光された光が速い軸の周りを“θ”の角度で回転し、そ
の結果伝搬方向に対して媒体から見て図７（ｃ）に示す
２θの回転を与えるように回転される。波長板は偏光ビ
ームスプリッタを通過する光の半分だけを受けるように
配置されているため、波長板１０４を介して磁気記録媒
体に到達する光（Ｉ０ ／２）は偏光された光の伝搬方
向に対して“２θ”の角度で直線偏光されている。媒体
の表面９８から反射し、媒体の表面に直角なＮ極を有す
る個々の磁気領域（ドメイン）の磁化状態を正の磁化状
態（＋Ｍ）として定義し、さらに正の磁化領域に入射す
る光の反射によるカー回転を（＋Δθ）回転として定義
すると、その磁気領域から反射した光は図７（ｄ）に示
すように透過光の方向の周りを（２θ＋Δθ）の角度だ
け回転させたＲ（ＩＯ ／２）として与えられる。その
反射された光はその後他方の波長板１０６を通過し、そ
こで反射された光ビームは、図７（ｅ）に示すように波
長板１０６の速い軸の周りを回転される。よってその反
射されたビームは透過軸に対して（４θ＋Δθ）の角度
でＲ（ＩＯ ／２）として与えられる。反射された光は
次に偏光ビームスプリッタ１００に入り、そこで反射さ
れた光ビームの成分が検出器１０８に向けられる。この
反射された光ビームの成分はＲ（ＩＯ ／２）ｃｏｓ
２ （π／２−（４θ＋Δθ））として与えられ、これ
は（＋Ｍ）の媒体状態のときの検出器１０８への光の入
射を表し、Ｒ（ＩＯ／２）ｓｉｎ ２ （４θ＋Δθ）
に等しい。同様に、負の磁化状態（−Ｍ）のときの検出
器１０８への光の入射はＲ（ＩＯ ／２）ｓｉｎ ２
（４θ−Δθ）に等しいことがわかる。
【００２０】図８および図９（ｆ）〜図９（ｊ）におい
て、図７ｇに示すような偏光ビームスプリッタを通過し
波長板１０６に入る入射光ＩＯ は波長板１０６の速い
軸の周りを負のθの方向に回転されるとき（図７ｈ）波
長板１０４を通過する光に起こったものと同様の現象が
起こることがわかる。よって、波長板１０６を通過し媒
体に到達した光は（ＩＯ ／２）の強度と（−２θ）の
回転を有する。ここでも、図９（ｉ）において、正の磁
化（＋Ｍ）を仮定すると、反射された光はＲ（（ＩＯ
／２）の大きさと透過軸に対して〔−（２θ−Δθ）〕
の回転角を有するものとして示される。反射された光を
波長板１０４を通過させることによって、この光もまた
図９（ｊ）に示すように、透過軸に対して（４θ−Δθ
）角度を成し、振幅がＲ（ＩＯ ／２）となるように波
長板１０４の高速軸の周りを回転される。ここでも高吸
光度ビームスプリッタによって反射された光の部分はＲ
（ＩＯ ／２）ｃｏｓ ２ （π／２−（４θ−Δθ）
）として与えられる。すなわち、正の磁化状態（＋Ｍ）
のとき検出器１１０に入る光の量はＲ（ＩＯ ／２）ｓ
ｉｎ ２ （４θ−Δθ）と定義することができる。同
様に、負の磁化状態（−Ｍ）に対して検出器１１０に入
る光の量はＲ（ＩＯ ／２）ｓｉｎ ２ （４θ＋Δθ
）と定義される。
て、図７ｇに示すような偏光ビームスプリッタを通過し
波長板１０６に入る入射光ＩＯ は波長板１０６の速い
軸の周りを負のθの方向に回転されるとき（図７ｈ）波
長板１０４を通過する光に起こったものと同様の現象が
起こることがわかる。よって、波長板１０６を通過し媒
体に到達した光は（ＩＯ ／２）の強度と（−２θ）の
回転を有する。ここでも、図９（ｉ）において、正の磁
化（＋Ｍ）を仮定すると、反射された光はＲ（（ＩＯ
／２）の大きさと透過軸に対して〔−（２θ−Δθ）〕
の回転角を有するものとして示される。反射された光を
波長板１０４を通過させることによって、この光もまた
図９（ｊ）に示すように、透過軸に対して（４θ−Δθ
）角度を成し、振幅がＲ（ＩＯ ／２）となるように波
長板１０４の高速軸の周りを回転される。ここでも高吸
光度ビームスプリッタによって反射された光の部分はＲ
（ＩＯ ／２）ｃｏｓ ２ （π／２−（４θ−Δθ）
）として与えられる。すなわち、正の磁化状態（＋Ｍ）
のとき検出器１１０に入る光の量はＲ（ＩＯ ／２）ｓ
ｉｎ ２ （４θ−Δθ）と定義することができる。同
様に、負の磁化状態（−Ｍ）に対して検出器１１０に入
る光の量はＲ（ＩＯ ／２）ｓｉｎ ２ （４θ＋Δθ
）と定義される。
【００２１】このように正の磁化状態（＋Ｍ）は検出器
１０８からの信号から検出器１１０からの信号を引いた
ものと定義でき、Ｒ（ＩＯ ／２）〔ｓｉｎ ２ （４
θ＋Δθ）−ｓｉｎ ２ （４θ−Δθ）〕と表すこと
ができ、これは三角法によれば、Ｒ（ＩＯ ／２）ｓｉ
ｎ （８θ）ｓｉｎ （２Δθ）〕に等しい。
１０８からの信号から検出器１１０からの信号を引いた
ものと定義でき、Ｒ（ＩＯ ／２）〔ｓｉｎ ２ （４
θ＋Δθ）−ｓｉｎ ２ （４θ−Δθ）〕と表すこと
ができ、これは三角法によれば、Ｒ（ＩＯ ／２）ｓｉ
ｎ （８θ）ｓｉｎ （２Δθ）〕に等しい。
【００２２】同様に、負の磁化状態（＋Ｍ）は負の磁化
状態での検出器１０８からの信号から負の磁化状態での
検出器１１０からの信号を引いたものと定義でき、Ｒ（
ＩＯ ／２）〔ｓｉｎ ２ （４θ−Δθ）−ｓｉｎ
２ （４θ＋Δθ）〕と表すことができ、これは三角法
によれば、Ｒ（ＩＯ ／２）〔−ｓｉｎ （８θ）ｓｉ
ｎ （２Δθ）〕に等しい。このように媒体上の隣接す
る磁気領域間の磁化状態の反転によって起こる差動的に
検出される信号のレベル変化は、（＋Ｍ）状態と（−Ｍ
）状態との式の差を得ることによって判定することがで
きる。すなわち、信号レベルの変化は次の式によって与
えられる。 信号レベルの変化＝（＋Ｍ）−（−Ｍ）＝〔Ｒ（ＩＯ
／２）（ｓｉｎ （８θ）ｓｉｎ （２Δθ）〕−〔Ｒ
（ＩＯ ／２）（ｓｉｎ （８θ）ｓｉｎ （−２Δθ
）〕＝ＲＩＯ ｓｉｎ ８θｓｉｎ ２Δθ
状態での検出器１０８からの信号から負の磁化状態での
検出器１１０からの信号を引いたものと定義でき、Ｒ（
ＩＯ ／２）〔ｓｉｎ ２ （４θ−Δθ）−ｓｉｎ
２ （４θ＋Δθ）〕と表すことができ、これは三角法
によれば、Ｒ（ＩＯ ／２）〔−ｓｉｎ （８θ）ｓｉ
ｎ （２Δθ）〕に等しい。このように媒体上の隣接す
る磁気領域間の磁化状態の反転によって起こる差動的に
検出される信号のレベル変化は、（＋Ｍ）状態と（−Ｍ
）状態との式の差を得ることによって判定することがで
きる。すなわち、信号レベルの変化は次の式によって与
えられる。 信号レベルの変化＝（＋Ｍ）−（−Ｍ）＝〔Ｒ（ＩＯ
／２）（ｓｉｎ （８θ）ｓｉｎ （２Δθ）〕−〔Ｒ
（ＩＯ ／２）（ｓｉｎ （８θ）ｓｉｎ （−２Δθ
）〕＝ＲＩＯ ｓｉｎ ８θｓｉｎ ２Δθ
【００
２３】したがって、θの適正な選択に対し、本発明の各
種の実施例は磁気光学的に記録された媒体上の磁化状態
を正確に判定することを可能とし、それによってそこに
記憶された情報の検索を可能とする。
２３】したがって、θの適正な選択に対し、本発明の各
種の実施例は磁気光学的に記録された媒体上の磁化状態
を正確に判定することを可能とし、それによってそこに
記憶された情報の検索を可能とする。
【００２４】
【発明の効果】以上の説明のように、本発明による磁気
光学的情報処理装置（ヘッド機構）は、光ビームを分離
且つ分析するための単一の高吸光度のビーム分割器（１
００）と、一対の半波長板（１０４，１０６）を使用す
る。各半波長板はヘッド機構を通過する光の方向に関し
て速い軸（ＦＡ１０４ 、ＦＡ１０６ ）を有する。一
方の半波長板（１０４）の速い軸（ＦＡ１０４ ）の角
度θは他方の半波長板（１０６）の速い軸（ＦＡ１０６
）の角度（−θ）にその大きさが等しく極性は反対で
ある。ビーム分割器を通過する光ビームは偏光され、通
過光線の１／２（ＩＯ ／２）は一方の半波長板（１０
４）を通過する。 残りの通過光線は他方の半波長板（１０６）を通過する
。各半波長板（１０４，１０６）を通過した偏光光線は
対応する半波長板の速い軸（ＦＡ１０４ 、ＦＡ１０６
）の周りに回転される。光ビームは磁気記録媒体（９
８）で反射し、カー回転を受け、他方の半波長板を通過
してビーム分割器（１０２）に帰還する。ビーム分割器
（１００）は反射された光ビームを一対の光検出器（１
０８，１１０）に照射する。これら光検出器（１０８，
１１０）の出力は差動増幅器（１２０）に与えられ、こ
こで共通信号成分は相殺される。カー回転による成分の
みが残存し、これは磁気媒体ドメイン（９８）の磁化状
態を表わす。
光学的情報処理装置（ヘッド機構）は、光ビームを分離
且つ分析するための単一の高吸光度のビーム分割器（１
００）と、一対の半波長板（１０４，１０６）を使用す
る。各半波長板はヘッド機構を通過する光の方向に関し
て速い軸（ＦＡ１０４ 、ＦＡ１０６ ）を有する。一
方の半波長板（１０４）の速い軸（ＦＡ１０４ ）の角
度θは他方の半波長板（１０６）の速い軸（ＦＡ１０６
）の角度（−θ）にその大きさが等しく極性は反対で
ある。ビーム分割器を通過する光ビームは偏光され、通
過光線の１／２（ＩＯ ／２）は一方の半波長板（１０
４）を通過する。 残りの通過光線は他方の半波長板（１０６）を通過する
。各半波長板（１０４，１０６）を通過した偏光光線は
対応する半波長板の速い軸（ＦＡ１０４ 、ＦＡ１０６
）の周りに回転される。光ビームは磁気記録媒体（９
８）で反射し、カー回転を受け、他方の半波長板を通過
してビーム分割器（１０２）に帰還する。ビーム分割器
（１００）は反射された光ビームを一対の光検出器（１
０８，１１０）に照射する。これら光検出器（１０８，
１１０）の出力は差動増幅器（１２０）に与えられ、こ
こで共通信号成分は相殺される。カー回転による成分の
みが残存し、これは磁気媒体ドメイン（９８）の磁化状
態を表わす。
【図１】従来技術による磁気光学的情報読み取り装置の
ブロック図。
ブロック図。
【図２】従来技術による差動検出手段を有する磁気光学
的情報再生装置のブロック図。
的情報再生装置のブロック図。
【図３Ａ】本発明の磁気光学的情報処理装置のブロック
図。
図。
【図３Ｂ】本発明の他の実施例による磁気光学的情報処
理装置のブロック図。
理装置のブロック図。
【図４】本発明において、データ検索、データのトラッ
キングおよび収束のために使用するセグメント型検出器
の概略図。
キングおよび収束のために使用するセグメント型検出器
の概略図。
【図５】本発明の他の実施例のブロック図。
【図６】本発明において、光ビームが伝搬され、反射さ
れそして一方の光検出器に入射する光路を示したブロッ
ク図。
れそして一方の光検出器に入射する光路を示したブロッ
ク図。
【図７】図６の光ビームの各点における偏光と回転を示
したベクトル図。
したベクトル図。
【図８】図６とは異なる他方の光検出器に入射する光ビ
ームの光路を示したブロック図。
ームの光路を示したブロック図。
【図９】図８の光ビームの各点における偏光と回転とを
示したベクトル図。
示したベクトル図。
１０：偏光板、２０：ハーフミラー、３０：磁気記録媒
体 ４０：分析器、５０：光検出器、６０：半導体レーザ、
６２：平行化レンズ、６４：ビーム分割器、６５：対物
レンズ ６６：磁気光学的記録媒体、８０、８２：光検出器、９
０：レーザ源、９２：平行化レンズ、１００：高吸光度
偏光ビーム分割器
体 ４０：分析器、５０：光検出器、６０：半導体レーザ、
６２：平行化レンズ、６４：ビーム分割器、６５：対物
レンズ ６６：磁気光学的記録媒体、８０、８２：光検出器、９
０：レーザ源、９２：平行化レンズ、１００：高吸光度
偏光ビーム分割器
Claims (4)
- 【請求項１】記憶されたデータを表す磁気状態を有する
磁気記録媒体と光源との間を光ビームを伝搬させて前記
磁気記録状態を検出する装置であって、光ビームを所定
方向に偏光する偏光手段と、前記偏光手段と磁気記録媒
体との間に配置された第１，第２光ビーム分割手段と、
一対の光検出器とを含み、偏光光線は分割されて前記分
割手段を通過し前記磁気記録媒体で反射しそして入射し
た方の分割手段とは異なる他方の分割手段を通過して前
記偏光手段に帰還し、前記第１，第２光ビーム分割手段
は前記偏光光線を所定角度だけ回転させ、前記各光検出
器は前記磁気記録媒体で反射し前記光ビーム分割手段を
通過し前記偏光手段により向けられた光ビームを受信し
、前記光検出器の出力信号は前記磁気記録媒体に記憶さ
れた情報の磁化状態を決定するために比較される磁気光
学的情報処理装置。 - 【請求項２】前記偏光手段は偏光ビーム分割器である請
求項１記載の磁気光学的情報誌処理装置。 - 【請求項３】前記第１光ビーム分割手段は光ビームの伝
搬方向に関して角度θの速い軸（ＦＡ１０４ ）を有し
、前記第２光ビーム分割手段は前記光ビームの伝搬方向
に関して角度−θの速い軸（ＦＡ１０６ ）を有する請
求項１記載の磁気光学的情報処理装置。 - 【請求項４】前記第１，第２光ビーム分割手段はほぼλ
／２の位相遅れを有する請求項３記載の磁気光学的情報
処理装置。
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| US07/568,916 US5119352A (en) | 1990-08-17 | 1990-08-17 | Magneto optic data storage read out apparatus and method |
| US568916 | 2000-05-11 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH04271042A true JPH04271042A (ja) | 1992-09-28 |
Family
ID=24273292
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP3228875A Pending JPH04271042A (ja) | 1990-08-17 | 1991-08-14 | 磁気光学的情報処理装置 |
Country Status (2)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US5119352A (ja) |
| JP (1) | JPH04271042A (ja) |
Families Citing this family (7)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH0547060A (ja) * | 1991-08-14 | 1993-02-26 | Asahi Optical Co Ltd | 光磁気デイスク装置の光学系 |
| EP0579843B1 (en) * | 1992-02-07 | 1999-12-22 | Sony Corporation | Optical pickup apparatus for magneto-optical storage |
| US5526182A (en) * | 1993-02-17 | 1996-06-11 | Vixel Corporation | Multiple beam optical memory system |
| JP3541416B2 (ja) * | 1994-03-08 | 2004-07-14 | ソニー株式会社 | 光学装置 |
| US5519675A (en) * | 1995-05-17 | 1996-05-21 | Mehrdad Toofan | Polarization detector optical head |
| US5694384A (en) * | 1996-08-27 | 1997-12-02 | Medar, Inc. | Method and system for measuring Kerr rotation of magneto-optical medium |
| JP3857235B2 (ja) * | 2001-02-01 | 2006-12-13 | 富士通株式会社 | 光学装置及び光記憶装置 |
Family Cites Families (14)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US4397527A (en) * | 1981-02-26 | 1983-08-09 | Eastman Kodak Company | Apparatus for use in correcting beam anamorphicity by vector diffraction |
| DE3429382A1 (de) * | 1983-08-10 | 1985-02-28 | Canon K.K., Tokio/Tokyo | Optischer kopf |
| JPS6093650A (ja) * | 1983-10-26 | 1985-05-25 | Seiko Epson Corp | 光学素子 |
| JP2504734B2 (ja) * | 1983-11-08 | 1996-06-05 | シャープ株式会社 | 光磁気記憶装置の光学装置 |
| JPS61104348A (ja) * | 1984-10-22 | 1986-05-22 | Nec Corp | 光磁気ヘツド |
| JPS61160845A (ja) * | 1985-01-09 | 1986-07-21 | Nippon Kogaku Kk <Nikon> | 光デイスクの記録再生装置 |
| JPS61177655A (ja) * | 1985-01-31 | 1986-08-09 | Olympus Optical Co Ltd | 光磁気差動再生装置 |
| JPS61177645A (ja) * | 1985-01-31 | 1986-08-09 | Fujitsu Ltd | 焦点誤差制御装置 |
| US4815058A (en) * | 1985-10-21 | 1989-03-21 | Hitachi, Ltd. | Optical information processing apparatus |
| JPH07101523B2 (ja) * | 1986-09-12 | 1995-11-01 | キヤノン株式会社 | 光磁気信号再生装置 |
| US4774615A (en) * | 1987-02-17 | 1988-09-27 | Eastman Kodak Company | Magneto-optic read-out method and apparatus with polarization correction means |
| JPH0666023B2 (ja) * | 1987-09-14 | 1994-08-24 | 旭光学工業株式会社 | ズームレンズおよび照射角可変ストロボ装置を備えたカメラ |
| DE3732944A1 (de) * | 1987-09-30 | 1989-04-13 | Thomson Brandt Gmbh | Optische abtastvorrichtung |
| US4823220A (en) * | 1987-11-16 | 1989-04-18 | International Business Machines Corporation | Detector for magnetooptic recorders |
-
1990
- 1990-08-17 US US07/568,916 patent/US5119352A/en not_active Expired - Lifetime
-
1991
- 1991-08-14 JP JP3228875A patent/JPH04271042A/ja active Pending
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| US5119352A (en) | 1992-06-02 |
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