JPH0430830A

JPH0430830A - 磁気共鳴イメージング装置

Info

Publication number: JPH0430830A
Application number: JP2137669A
Authority: JP
Inventors: Shinji Kawasaki; 真司川崎
Original assignee: Hitachi Medical Corp
Current assignee: Hitachi Healthcare Manufacturing Ltd
Priority date: 1990-05-28
Filing date: 1990-05-28
Publication date: 1992-02-03
Anticipated expiration: 2014-05-17
Also published as: JP2891514B2

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】〔産業上の利用分野〕本発明は、磁気共鳴現象を利用して被検体の所望部位の
断層像を得る磁気共鳴イメージング装置に関する。

〔従来技術〕

従来、この種の磁気共鳴イメージング装置においては、
被検体の動きによって発生する画面上のアーチファクト
が診断の障害になるとして問題になっていた。

例えば第２図に示すように、ｙ軸方向に載置された被検
者３０の腹部の矢状断像を撮像する場合、腹壁３１は被
検者の呼吸動作によりＺ軸方向に呼吸周期で矢印３２の
ように往復動する。これによって、第３図に示すように
、Ｚ軸方向すなわち位相エンコード方向にアーチファク
ト３３が発生してしまうことになる。なお、第２図およ
び第３図において符号４０は被検者のを椎、符号３７は
脂肪部を示す。

ここで、このアーチファクトの原因を、第４図に示すよ
うに、スピンエコー法（以下ＳＥ法と呼ぶ）シーケンス
の場合を例にとって説明する。

同図（ａ）は、被検体に印加された静磁場によって生じ
る巨視的磁化を静磁場方向に対して任意角度倒す高周波
磁場の印加タイミングを示している。なお、巨視的磁化
を９０°倒す高周波磁場を９０°パルス、また、１８０
°倒す高周波磁場を１８０６パルスと呼ぶ。

同図（ｂ）は、撮像する断層面の位置を決定するスライ
ス方向傾斜磁場２１．２２の印加タイミングを示してい
る。

同図（Ｃ）は、断層面内の１方向の位置を決定する位相
エンコード方向傾斜磁場２３の印加タイミング及びその
振幅を変えて計測することを示している。

同図（ｄ）は、断層面内の位相エンコード方向と直交方
向の位置を決定する周波数エンコード方向傾斜磁場２４
．２５の印加タイミングを示している。

同図（ｅ）は、計測される磁気共鳴信号２６を示してい
る。

同図（ｆ）は、前記各高周波磁場及び傾斜磁場印加によ
る個々の原子核スピン（以下、単にスピンと呼ぶ）及び
それらの集合としてみた場合の巨視的磁化の挙動を示し
ている。なお同図（ｆ）において太い矢印２７はスピン
の磁気モーメントの集合としてみた巨視的磁化、細い矢
印２８はスピンの磁気モーメントを示す。

このようなパルスシーケンス図において、まず。

９０°パルスを印加した後、エコータイムをＴｅとした
ときのＴ　ｅ　／　２の時点で１８０″′パルスを印加
すると、スピンは、同図（ｆ）に示すように、静磁場の
方向に対して９０”倒れ、その状態で静磁場の方向を軸
として歳差運動を行う。各スピンはそれぞれに固有の速
度で歳差運動を行うため、時間の経過と共にスピン間に
位相差を生じるようになる。ここで１８０°パルスが印
加されるとスピンは、同図（ｆ）に示すようにＸ軸に対
称に反転し、その後も同じ速度で回転を続けるため前記
エコータイムＴｅでスピンは再び収束し、同図（ｅ）に
示すように磁気共鳴信号２６を形成するようになる。

このようにして前記磁気共鳴信号２６を得るようにする
が、断層画像を構成するためには該信号の空間的（３次
元的）な分布を求める必要がある。

このためには、まず１方向の位置決定として画像化する
断層面を選択する。このために第４図（ｂ）に示すスラ
イス選択方向に線形の傾斜磁場２１．２２を印加する。

この場合、均一な静磁場に線形傾斜磁場を重畳すること
で空間的に線形な磁場的勾配ができる。磁気共鳴現象の
原理よりスピンの歳差運動の回転周波数すなわち磁気共
鳴現象における共鳴周波数は受ける磁場強度に比例する
ので、傾斜磁場が加わった状態においてはスピンの共鳴
周波数は空間的に異なり、磁場の傾斜の方向に沿って１
次的に変化する。そこで画像化したい断層面の位置に対
応する周波数の高周波磁場を印加することにより、所望
の断層面のスピンのみを選択的に励起できることになる
。

２方向目及び３方向目は特定された前記断層面内の２次
元的な位置を決定すればよいことになる。

２方向目の位置決定のために第４図（ｃ）に示すように
線形の位相エンコード方向傾斜磁場２３を磁気共鳴信号
計測の手前で印加する。この傾斜磁場印加中にスピンは
その位置に従った強度の磁場を受けるが、磁気共鳴現象
の原理よりスピンの回転周波数は受ける磁場強度に比例
するので、本領斜磁場印加後にはスピンの持つ位相はそ
の位置に従って１次的に変化する。前記磁気共鳴信号２
６の計測後にこの位相情報を調べることにより、断層面
内の２次元のうち１次元の空間的位置を決定することが
できるようになる。

次に、３方向目の位置決定のために第４図（ｄ）に示す
ように線形の周波数エンコード方向傾斜２４．２５を磁
気共鳴信号計測中に印加する。磁場強度の傾斜の方向は
、前記位相エンコード傾斜磁場の傾斜の方向に対して直
交する方向とする。この際、磁気共鳴現象の原理よりス
ピンの歳差運動の回転周波数は受ける磁場強度に比例す
るので、この傾斜磁場印加中に磁気共鳴信号を計測すれ
ばスピンの放出する磁気共鳴信号の周波数はその位置に
従って１次的に変化する。磁気共鳴信号計測後にその周
波数を調べることにより、断層面内の２次元のうち残り
の１次元の空間的位置を決定することができるようにな
る。

このように断層面内のスピンの位相エンコード方向の空
間的位置は、スピンが磁気共鳴信号計測までに受けた傾
斜磁場によって生じる位相回転量に応じてフーリエ変換
によって決定されることになる。

しかしながら、第２図に示したように、腹壁３１が動い
ている場合、時間に従って異なる強度の磁場を受けるた
め、静止している場合に持つ位相回転量に対して誤差が
生じることになる。このため該スピンは本来存在する位
置とは異なる位置に存在するものと判別され、画像上に
表示される。

この像がフーリエ変換によってその誤差量に応じて位相
エンコード方向の位置に画像として再構成され、アーチ
ファクト３３となってしまう。

このアーチファクト３３を低減するための方法として、
関心領域外に存在するスピンの位相を撮像シーケンスに
先立って飽和させることによってアーチファクトを低減
するプリサチュレーシュン法を用い、これにより、動く
部分の信号を低減する方法が知られている（特願昭６２
−２３１６４４、特願昭６４−２０４３６参照）。

このプリサチュレーシュン法をＳＥ法シーケンスに適用
した場合の概略を第５図に従って説明する。第５図（、
）は被検体に印加された静磁場によって生じる巨視的磁
化を静磁場方向に対して所定の角度倒す高周波磁場の印
加タイミングを示している。第５図（ｂ）はプリサチュ
レーシュン法が適用されない領域内の個々のスピン及び
巨視的磁化の挙動を示している。第５図（ｃ）はプリサ
チュレーシュン法が適用される領域内の巨視的磁化の挙
動を示している。

同図において、プリサチュレーシュン適用領域内の巨視
的磁化だけを選択的にα°倒す高周波磁場３４を印加す
ることにより、それまで静磁場（２軸）方向に向いてい
た巨視的磁化は同図（ｃ）に示すように選択的にα０倒
される。

ここで、設定されるα°の設定範囲について説明する。

前記高周波磁場を印加すると、その強さに応じた角度で
巨視的磁化は傾斜することになるが、その後において、
緩慢な速度でもとの状態に７戻ろうとする性質があるこ
とが知られている。それ故、前記高周波磁場を印加した
後９０°パルス３５を印加するまでの時間Ｔ、の戻り角
度β°を見越してα°を９０＠＋β０に設定する。この
ことから、該α°は前記時間Ｔ、どの関係から設定され
るようになる。

このようにして前記高周波磁場３４を印加してからＴ、
時間後、９０ｍパルス３５の印加時には縦磁化（Ｚ軸方
向）成分が零になり、横磁化（Ｘｙ面内）成分だけを持
たせることができるようになる。９０’パルス３５の印
加以後の高周波パルス及び傾斜磁場の印加パターンは上
述したＳＥ法シーケンスと同様である。このように設定
することによって９０’パルス３５の印加後、プリサチ
ュレーシュン適用領域の巨視的磁化は、同図（ｃ）に示
すように、縦磁化成分だけを持つ。磁気共鳴信号を発生
するのは横磁化成分だけであることから、プリサチュレ
ーシュンを受けない領域の巨視的磁化は信号を発生する
が、プリサチュレーシュンを受けた領域の巨視的磁化は
信号を発生しないということになる。被検体の複数個所
の信号を低減したい場合には第５図（Ｃ）に示すＰ部の
動作を各領域に対応させて所望の回数繰り返す。グラジ
ェントフィールドエコー法などではＳＥ法シーケンスの
９ｏ°パルス３５に相当する横磁化生成パルスは９０°
パルスとは限らないが、それぞれのパルスに応じて角度
α及び時間間隔ＴＰを設定すればよいことになる。

このようにして任意に設定した領域の信号を低減するこ
とができるプリサチュレーシュン法を呼吸動などの動き
のある部分に適用することにより上記アーチファクトを
著しく低減することができる。

〔発明が解決しようとする課題〕

しかしながら、このプリサチュレーシュン法にあっては
、信号を低減する領域を設定する操作が以下に示すよう
に複雑なものとなっていた。

すなわち、 ■所望する断層像と同一断面の像を予め撮像し、オペレ
ータは、その撮像画面を確認しなけれハナらなかった。

■動きによるアーチファクト及びそのアーチファクトの
原因となる動きのある部分をオペレータが確認しなけれ
ばならなかった。

■プリサチュレーシュン法を適用する領域をオペレータ
が前記画面から判断しなければならなかった。

■プリサチュレーシュン法を適用する領域をオペレータ
が入力しなければならなかった。

という手順を必要とした。

この一連の操作はオペレータの手間と時間を必要とし、
オペレータに大きな負担を強いるものであった・本発明は、このような問題点を解決するためになされた
ものであり、その目的とするところのものは、極めて簡
単かつ短時間の操作によって、アーチファクトを除いた
断層像を、得ることのできる磁気共鳴イメージング装置
を提供することにある。

〔課題を解決するための手段〕

このような目的を達成するために、本発明は、基本的に
は、被検体の特定された断面にて周期的な動きのある方
向に周波数エンコード方向を設定しそれにより得られる
磁気共鳴信号を一次元フーリエ変換して前記動きの範囲
を判定する動き範囲判定手段と、前記動きの範囲内にて
磁気共鳴信号を取り出せないようにしたプリサチュレー
シュン手段と、前記動き範囲判定手段とプサーチュレー
ション手段をそれぞれ前記特定された断面の断層像を得
る前段階に順次作動させる手段と、を備えたことを特徴
とするものである。

〔作用〕

このように構成した磁気共鳴イメージング装置によ九ば
、被検体の特定された断面の断層像を得る前段階に次の
動作が自動的に行われることになる。

まず、動き範囲判定手段により、前記特定された断面に
て周期的な動きのある方向に周波数エンコード方向を設
定しそれにより得られる磁気共鳴信号を一次元フーリエ
変換して前記動きの範囲を判定することができる。この
場合、周期的な動きのある方向に周波数エンコード方向
を設定していることから、これにより得られるーの磁気
共鳴信号は前記動きの過程の一つを表すものが得られる
ようになる。このため前記磁気共鳴信号を複数たとえば
１０回程度取り出すことにより、前記動きの範囲を判定
することができる。

次に、前記判定が終わった後、プリサチュレーシュン手
段により、前記動きの範囲内にて磁気共鳴信号を取り出
せないようにできる。

さらに、このようなプリサチュレーシュンが終了した後
、自動的に、前記特定された断面における断層像情報が
磁気共鳴信号として取り出されるようになる。この磁気
共鳴信号から得られる断層像は、前記動き範囲判定手段
により判定された範囲内において、前記プリサチュレー
シュン手段により画像情報が取り出されていない画像と
なる。

このようなことから、極めて簡単かつ短時間の操作によ
って、アーチファクトを除いた断層像を得ることができ
るようになる。

〔発明の実施例〕

以下、本発明の一実施例を図面を用いて具体的に説明す
る。

第１図は、本発明による磁気共鳴イメージング装置の全
体構成を示すブロック図である。この磁気共鳴イメージ
ング装置は、磁気共鳴現象を利用して被検体の断層像を
得るもので、第１図に示すように、静磁場発生磁石２と
、磁場勾配発生系３と、送信系４と、受信系５と、信号
処理系６と、シーケンサ７と、中央処理装置（ＣＰＵ）
８とを備えて成る。

上記静磁場発生磁石２は、被検体１の周りにその体軸と
直交する方向に均一な静磁場を発生させるもので、上記
被検体１の周りのある広がりをもった空間に永久磁石方
式または常電導方式あるいは超電導方式の磁場発生手段
が配置されている。

磁場勾配発生系３は、Ｘ＋ｙ＊Ｚの三軸方向に巻かれた
傾斜磁場コイル９と、それぞれの傾斜磁場コイルを駆動
する傾斜磁場電源１０とから成り、後述のシーケンサ７
からの命令に従ってそれぞれのコイルの傾斜磁場電源１
０を駆動することによリ、Ｘ、ｙ、ｚの三軸方向の傾斜
磁場Ｇｘ、Ｇｙ。

Ｇｚを被検体１に印加するようになっている。従来技術
の項で述べたようにこの傾斜磁場の加え方により被検体
１に対する断層面を設定することができる。シーケンサ
７は、上記被検体１の組織を構成する原子の原子核に磁
気共鳴を起こさせる高周波磁場パルスをある所定のパル
スシーケンスで繰り返し印加するもので、ＣＰＵ８の制
御で動作し、被検体１の断層像のデータ収集に必要な種
々の命令を、送信系４及び磁場勾配発生系３並びに受信
系５に送るようになっている。送信系４は。

上記シーケンサ７から送り出される高周波磁場パルスに
より被検体１の組織を構成する原子核に磁気共鳴を起こ
させるために高周波磁場パルスを照射するもので、高周
波発振器１１と変調器１２と高周波増幅器１３と送信側
の高周波コイル１４ａとから成り、上記高周波発振器１
１から出力された高周波パルスをシーケンサ７の命令に
したがって変調器１２で振幅変調し、この振幅変調され
た高周波パルスを高周波増幅器１３で増幅した後に被検
体１に近接して配置された高周波コイル１４ａに供給す
ることにより、電磁波が上記被検体１に照射されるよう
になっている。受信系５は、被検体１の組織の原子核の
磁気共鳴により放出されるエコー信号を検出するもので
、受信側の高周波コイル１４ｂと増幅器１５と直交位相
検波器１６と、Ａ／Ｄ変換器１７とから成り、上記送信
側の高周波コイル１４ａから照射された電磁波による被
検体１の応答の電磁波は被検体１に近接して配置された
高周波コイル１４ｂで検出され、増幅器１５及び直交位
相検波器１６を介してＡ／Ｄ変換器１７に入力してディ
ジタル量に変換され、さらにシーケンサ７からの命令に
よるタイミングで直交位相検波器１６によりサンプリン
グされた二系列の収集データとされ、その信号が信号処
理系６に送られるようになっている。この信号処理系６
は、ＣＰＵ８と、磁気ディスク１８及び磁気テープ１９
等の記録装置と、ＣＲＴ等のデイスプレィ２０とから成
り、上記ｃｐｕｓでフーリエ変換、補正係数計算、像再
構成等の処理を行い、任意断面の信号強度分布あるいは
複数の信号に適当な演算を行って得られた分布を画像化
してデイスプレィ２０に断層像として表示するようにな
っている。

なお、第１図において、送信側の高周波コイル１４ａ、
１４ｂと傾斜磁場コイル９は、被検体１の周りの空間に
配置された静磁場発生磁石２の磁場空間内に設置されて
いる。

第１図に示した構成は、プログラムに沿ってＣＰＵ８が
一連の動作をすることによって動くものであるが、その
動きは第６図に示すブロック図と同様のものとなってい
る。

第６図において、装置本体６１がある。この装置本体６
１は、第１図の静磁場発生磁石２、磁場勾配発生系３、
送信系４、および受信系５からなっている。また、断層
面における情報である磁気共鳴信号を得るためのシーケ
ンス７１が備えられている。そして、このような装置本
体６１には、断面を特定するデータ、および９０°パル
スを入力させる入力手段６２からの出力が入力されるよ
うになっている。また、ｙ軸方向に対して周波数エンコ
ード方向を、Ｚ軸方向に対して位相エンコード方向を設
定するデータを入力させる入力手段６３があり、この入
力手段６３がらの出力は、エンコード方向変換部６４に
入力されている。このエンコード方向変換部６４の出方
はシーケンス設定回路６５に入力され、このシーケンス
設定回路６５では、第１０図（Ａ）に示すシーケンスが
設定されるようになっている。

前記シーケンス設定回路６５がらの出力は前記装置本体
６１に入力され、この装置本体６１では、前記９０°パ
ルスの入力とともに前記シーケンスに基づいて動作する
ようになっている。

ここで、前記シーケンスについて説明すると、第１０図
（Ａ）は、被検体３ｏの動き測定のためのシーケンスを
示す部分である。前記したように通常動きの方向である
Ｚ軸に位相エンコード方向を、ｙ軸に周波数エンコード
方向を設定するのに対し、ここでは、Ｚ軸に周波数エン
コード方向を。

ｙ軸に位相エンコード方向を設定している。そして、入
力手段６２によって、設定された断面と同−の断面を選
択するように９０’パルス４１及びＸ軸方向にスライス
選択傾斜磁場４２を印加するようになっている。つづい
てスライス選択傾斜磁場４２による位相回転量を補正し
て零に戻すためのスライス方向傾斜磁場４３と、信号計
測時に２軸方向に印加する周波数エンコード傾斜磁場４
５による位相回転量を補正して零に戻すための周波数エ
ンコード傾斜磁場４４を印加するようになっている。こ
のように位相回転量を補正するのは、巨視的磁化を９０
’傾斜させた時点以降、スピンの拡散が生じ、該巨視的
磁化のｘｙ平面における投影値の絶対値が小さくなり、
磁気共鳴信号を強くとれなくなることから、該絶対値を
もとに戻すために行うものである。また、この際、信号
強度を最大にするためにｙ軸方向には位相エンコード傾
斜磁場は印加しないようになっている。その後、周波数
エンコード傾斜磁場４５を印加することにより、磁気共
鳴信号４６が得られる。

このような操作は、前記被検体３ｏの１呼吸周期あるい
はそれ以上の時間内において、比較的短い時間間隔で複
数回繰り返して行われようになっており、それに応じた
数の磁気共鳴信号４６が得られるようになっている。前
記操作の回数としては、たとえば１０回程度で充分であ
ると考えられる。

なお、これに対して、Ｚ軸に位相エンコード方向を、ｙ
軸に周波数エンコード方向を設定した場合を想定すると
、被検体の動きが周波数エンコード方向と直行する関係
にあることから、該動きの範囲を定めるのに、極めて膨
大な回数で操作しなければならなくなるものである。

このようにして得られた磁気共鳴信号は、順次、各磁気
共鳴信号毎に１次元フーリエ変換処理部６６に入力され
るようになっている。そして、この１次元フーリエ変換
処理部６６によりフーリエ変換された各出力は、順次、
プロファイル処理部６７に入力されるようになっている
。このプロファイル処理部６７では、各磁気共鳴信号毎
に第７図に示すようになデータが得られ、このうち同図
（ａ）に示すように最大吸気時に相当するデータと、同
図（ｂ）に示すように最大呼気時に相当するデータとが
選択されるようになっている。同図においては、腹壁３
１に付着した脂肪部３７から比較的高い信号が検出され
ていることが判かる。

このようなことから、ｚ軸を周波数エンコード方向に設
定することにより、極めて短時間に腹壁３１の動きを得
るようにすることができるようになる。なお、被検体１
の背側は通常ベツドで固定されているため、被検体３０
及びその腹壁３１の絶対位置がわかるようになる。また
呼吸時には腹壁３１のみが動くため、この測定により腹
壁の２軸方向の動作範囲２９が得られるようになる。

さらに、第７図に示すデータに対応する信号は差分演算
処理部６８に入力されるようになっており、この差分演
算処理部６８では、第７図の符号２９に相当する腹壁３
１の動きの範囲が求められるようになっている。さらに
、前記腹壁３１に対応する信号はプリサチュレーシュン
位置の判定回路６９に入力されるようになっており、こ
の判定回路６９では、前記腹壁３１の動きの範囲に基づ
いて第９図に示すプリサチュレーシュン法適用領域３８
が設定されるようになっている。

そして、前記プリサチュレーシュン法適用領域３８に対
応する出力がプリサチュレーシュンシーケンス設定回路
７０に入力されるようになっている。このプリサチュレ
ーションシーケンス設定回路７０では、第１０図（Ｂ）
に示すシーケンスが作成されるようになっている。

このシーケンスについて説明すると、第９図に示す適用
領域３８内のスピンを選択的に所定の角度α０倒すよう
なα０パルス４７及びＺ軸方向にスライス選択傾斜磁場
４８を印加するようになっている。前記角度α°は、上
述したようにα°パルス印加から次の９０°パルス印加
までの時間において巨視的磁化が緩やかに戻る角度を見
越して前記９０°パルス印加時に９０°傾斜するように
決定される角度である。また、前記スライス選択傾斜磁
場４８は、その傾きの設定により、第９図に示す適用領
域３８に相当する幅のスピンを励起させるようにしてい
るものである。

このようにしてプリサチュレーシュン法適用領域３８内
の巨視的磁化を静磁場の方向から倒した後に比較的強い
傾斜磁場４９，５０，５１を印加する。なお、このよう
な傾斜磁場４９，５０，５１を印加する理由としては、
スピン位相を充分拡散させて該適用領域３８内における
情報を取り出せないようにするためである。これにより
領域３８内の巨視的磁化は９０″パルス５２の印加時に
は縦磁化成分が零になるだけでなく、位相も十分拡散さ
れて横磁化成分も零になっている。

このような状態で、次にシーケンス７１に基づいて装置
本体６１が動作するようになっている。

このシーケンス７１は、従来から用いられている断層像
形成のためのシーケンスである。本発明では全ての測定
シーケンスを使用できるが、本実施例においてはスピン
エコー法のシーケンスを示している。第４図（Ｃ）にお
いて、同図（Ａ）で選択したと同一断面を選択するよう
に９０°パルス５２及びＸ軸方向にスライス選択傾斜磁
場５３を印加するようになっている。これにより巨視的
磁化は静磁場の方向に対して９０°倒れて横磁化を生じ
、磁気共鳴信号を放出できる状態になる。この際、上記
のようにプリサチュレーシュンを受けた領域の巨視的磁
化は横磁化を生じない。これに続いてｙ軸方向に位相エ
ンコード傾斜磁場５４を印加するようになっている。ま
た同時に、信号計測時に２軸方向に印加する周波数エン
コード傾斜磁場５８による位相回転量を補正して零に戻
すための周波数エンコード傾斜磁場５５を印加するよう
になっている。次に、９０”パルス５２によって選択さ
れた断層面と同−断面内のスピンの位相を１８０°反転
してエコー信号を得るために必要な１８０＠パルス５６
とスライス選択傾斜磁場５７を印加するようになってい
る。またこの際スライス選択傾斜磁場５７はスライス選
択傾斜磁場５３による位相回転量を補正し、零に戻す効
果も果している。これらのパルス等に続いてＺ軸方向に
周波数エンコード方向傾斜磁場５８を印加することによ
り、所望の断層像を得るための磁気共鳴信号５９が得ら
れるようになる。

この磁気共鳴信号５９は、２次元フーリエ変換処理部７
２に入力されるようになっている。この２次元フーリエ
変換処理部７２では、前記特定された断面における２次
元情報が作成され、この２次元情報は画像処理部７３に
入力されるようになっている。この画像処理部７３では
、前記２次元情報に適当な画像処理をおこないその処理
された情報を’ＣＲＴ　７４に入力させるようにしてい
る。

このように上述した実施例による磁気共鳴イメージング
装置によれば、被検体の特定された断面の断層像を得る
前段階に次の動作が自動的に行われることになる。

まず、動き範囲判定手段により、前記特定された断面に
て周期的な動きのある方向に周波数エンコード方向を設
定しそれにより得られる磁気共鳴信号を一次元フーリエ
変換して前記動きの範囲を判定することができる。この
場合、周期的な動きのある方向に周波数エンコード方向
を設定していることから、これより得られるーの磁気共
鳴信号は前記動きの過程の一つを表すものが得られるよ
うになる。このため前記磁気共鳴信号を複数たとえば１
０回程度取り出すことにより、前記動きの範囲を判定す
ることができる。

次に、前記判定が終わった後、ブリサチュレション手段
により、前記動きの範囲内にて磁気共鳴信号を取り呂せ
ないようにできる。

上述した実施例では、第１０図（Ｂ）において、位相を
拡散させて強い磁気共鳴信号を得るため、ｘ、ｙ、ｚの
各軸方向にそれぞれ傾斜磁場４９．５０．５１を印加さ
せているものであるが、これに限定されるものではなく
、必要に応じて一方向あるいは二方向にのみ印加するよ
うにしてもよいことはいうまでもない。

また、上述した実施例では、第１０図（Ｃ）に示すよう
に、特定された断面の断層像の磁気共鳴信号を得るのに
、いわゆるＳＥ法クシ−ケンス用いているものであるが
、他のシーケンスであってもよいことはいうまでもない
。

〔発明の効果〕

以上、説明したことから明らかなように、本発明による
磁気共鳴イメージング装置によれば、極めて簡単かつ短
時間の操作によって、アーチファクトを除いた断層像を
得ることができるようになる。

【図面の簡単な説明】

第１図は、本発明による磁気共鳴イメージング装置の一
実施例を説明するための概略構成図、第２図および第３
図は、従来の磁気共鳴イメージング装置における問題点
を説明するための説明図、第４図は、従来から行われているいわゆるＳＥ法を示す
説明図、第５図は、従来から行われているいわゆるプリサチュレ
ーシュン法を示す説明図、第６図は、本発明による磁気共鳴イメージング装置の一
実施例をさらに具体適的に説明するための構成図、第７図は、被検体の動きの範囲を判定するデータの説明
図、第８図は、従来において、周波数エンコード方向と位相
エンコード方向の設定方向を示した説明図、第９図は、被検体の動きの範囲の判定からプリサチュレ
ーシュン方法を行う範囲を示した説明図、第１０図は、
本発明による磁気共鳴イメージング装置のシーケンスを
示した説明図である。６４・・・エンコード方向変換部、６５・・・シーケン
ス設定回路、６６・・・−次元フーリエ変換処理部、６
７・・・プロファイル処理部、６８・・・差分演算処理
部、６９・・・プリサチュレーシュン位置の判定回路、
７ｏ・・・プリサチュレーシュンシーケンス設定回路、
７２・・・２次元フーリエ変換処理部、７３・・・画像
処環部。７４・・・モニタ。

Claims

【特許請求の範囲】

（１）被検体の特定された断面にて周期的な動きのある
方向に周波数エンコード方向を設定しそれにより得られ
る磁気共鳴信号を一次元フーリエ変換して前記動きの範
囲を判定する動き範囲判定手段と、前記動きの範囲内に
て磁気共鳴信号を取り出せないようにしたプリサチュレ
ーシュン手段と、前記動き範囲判定手段およびプリサチ
ュレーション手段をそれぞれ前記特定された断面の断層
像を得る前段階に順次作動させる手段と、を備えたこと
を特徴とする磁気共鳴イメージング装置。