JPH04349338A - 電球 - Google Patents
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- JPH04349338A JPH04349338A JP1438891A JP1438891A JPH04349338A JP H04349338 A JPH04349338 A JP H04349338A JP 1438891 A JP1438891 A JP 1438891A JP 1438891 A JP1438891 A JP 1438891A JP H04349338 A JPH04349338 A JP H04349338A
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- Japan
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- filament
- bulb
- coil
- emissivity
- light
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は、白熱電球またはハロゲ
ン電球等に用いられるフィラメント、およびこのフィラ
メントを用いた電球に関する。
ン電球等に用いられるフィラメント、およびこのフィラ
メントを用いた電球に関する。
【０００２】
【従来の技術】一般に白熱電球は、通電により発熱する
熱放射体、すなわちフィラメントをバルブ内に収容し、
このフィラメントに通電することによりこのフィラメン
トを発熱させ、この熱放射によって可視光を放射するよ
うになっていることは知られている。このようなフィラ
メントは通常、タングステンやモリブデン等のような高
融点金属からなるワイヤを単コイルまたは二重コイルに
して成形されている。
熱放射体、すなわちフィラメントをバルブ内に収容し、
このフィラメントに通電することによりこのフィラメン
トを発熱させ、この熱放射によって可視光を放射するよ
うになっていることは知られている。このようなフィラ
メントは通常、タングステンやモリブデン等のような高
融点金属からなるワイヤを単コイルまたは二重コイルに
して成形されている。
【０００３】この種のフィラメントは熱放射により可視
光を放射するものであるが、波長によって分光放射率の
異なる選択放射性を有している。そして、通電による発
熱によって熱放射するという特性のため、可視光の放射
ばかりでなく、熱放出つまり赤外線およびそれ以上の波
長域の放射が避けられない。
光を放射するものであるが、波長によって分光放射率の
異なる選択放射性を有している。そして、通電による発
熱によって熱放射するという特性のため、可視光の放射
ばかりでなく、熱放出つまり赤外線およびそれ以上の波
長域の放射が避けられない。
【０００４】しかしながら、フィラメントを発光源とし
て用いる限りにおいては、赤外線の放出は必要でなく、
可視光のみを発してくれることが望ましい。つまり、熱
エネルギーとして無駄に捨てられる電力が少ない程ラン
プ効率は高くなる。
て用いる限りにおいては、赤外線の放出は必要でなく、
可視光のみを発してくれることが望ましい。つまり、熱
エネルギーとして無駄に捨てられる電力が少ない程ラン
プ効率は高くなる。
【０００５】したがって、このように熱放射により可視
光を放射させるフィラメントは、図７に示す通り、可視
光域（波長が約３８０〜６５０ｎｍ）のエネルギーの放
射率εがε＝１であって、かつ熱として無駄に放熱され
る赤外線域（波長は約６５０ｎｍ以上）およびそれ以上
の領域のエネルギーの放射率εがε＝０に近い放射体で
あることが理想である。
光を放射させるフィラメントは、図７に示す通り、可視
光域（波長が約３８０〜６５０ｎｍ）のエネルギーの放
射率εがε＝１であって、かつ熱として無駄に放熱され
る赤外線域（波長は約６５０ｎｍ以上）およびそれ以上
の領域のエネルギーの放射率εがε＝０に近い放射体で
あることが理想である。
【０００６】例えば、Ｅ．Ｋａｕｅｒの計算によると、
色温度２０００Ｋの放射体では、波長７００ｎｍ以下の
エネルギーの放射率εがε＝１であり、波長７００ｎｍ
を超えるエネルギーの放射率εがε＝０の場合は、この
放射体の効率は約２００ｌｍ／Ｗにも及ぶことが呈示さ
れている。
色温度２０００Ｋの放射体では、波長７００ｎｍ以下の
エネルギーの放射率εがε＝１であり、波長７００ｎｍ
を超えるエネルギーの放射率εがε＝０の場合は、この
放射体の効率は約２００ｌｍ／Ｗにも及ぶことが呈示さ
れている。
【０００７】本発明者等の計算によれば、可視光域（波
長が約３８０〜６５０ｎｍ）のエネルギーの放射率εが
ε＝１であり、その他の波長域のエネルギーの放射率ε
がε＝０とした仮想放射体の場合、その放射体の色温度
を２２００Ｋとすればその効率は約３５０ｌｍ／Ｗにも
達することが判っている。
長が約３８０〜６５０ｎｍ）のエネルギーの放射率εが
ε＝１であり、その他の波長域のエネルギーの放射率ε
がε＝０とした仮想放射体の場合、その放射体の色温度
を２２００Ｋとすればその効率は約３５０ｌｍ／Ｗにも
達することが判っている。
【０００８】
【発明が解決しようとする課題】しかし、これらは理論
上でのことであり、実際にこのような理想放射体を作り
出すことは不可能である。
上でのことであり、実際にこのような理想放射体を作り
出すことは不可能である。
【０００９】ところで、本発明者等は回析格子を詳細に
研究したところ、表面に微細な凹凸を規則正しく形成す
ることにより特定波長域の光を選択的に透過し、他の波
長域の光を遮断することができるとの結論に達した。こ
れは波長単位の規則的な凹凸面が一種の回析格子として
働き、高度な波長選択性を示すものと考えられる。
研究したところ、表面に微細な凹凸を規則正しく形成す
ることにより特定波長域の光を選択的に透過し、他の波
長域の光を遮断することができるとの結論に達した。こ
れは波長単位の規則的な凹凸面が一種の回析格子として
働き、高度な波長選択性を示すものと考えられる。
【００１０】したがって、本発明の目的とするところは
、上記回析格子の原理を応用し、可視光域の放射率が高
く、その他の領域の放射率を低くして効率が向上するフ
ィラメントおよびこれを用いた電球を提供しようとする
ものである。
、上記回析格子の原理を応用し、可視光域の放射率が高
く、その他の領域の放射率を低くして効率が向上するフ
ィラメントおよびこれを用いた電球を提供しようとする
ものである。
【００１１】
【課題を解決するための手段】本発明のフィラメントは
、通電により発熱する高融点金属からなるコイルを、極
微細な隙間を有する包囲体で包囲し、この包囲体の上記
極微細な隙間により所定の波長の放射率を規制したこと
を特徴とする。
、通電により発熱する高融点金属からなるコイルを、極
微細な隙間を有する包囲体で包囲し、この包囲体の上記
極微細な隙間により所定の波長の放射率を規制したこと
を特徴とする。
【００１２】また、本発明の他のフィラメントは、通電
により発熱する高融点金属からなるコイルの表面に規則
的に極微細な凹凸面を形成し、この極微細な凹凸面によ
り所定の波長の放射率を規制したことを特徴とする。
により発熱する高融点金属からなるコイルの表面に規則
的に極微細な凹凸面を形成し、この極微細な凹凸面によ
り所定の波長の放射率を規制したことを特徴とする。
【００１３】本発明の電球は、バルブ内にフィラメント
を収容し、このフィラメントは通電により発熱する高融
点金属からなるコイルを極微細な隙間を有する包囲体で
包囲して形成したことを特徴とする。
を収容し、このフィラメントは通電により発熱する高融
点金属からなるコイルを極微細な隙間を有する包囲体で
包囲して形成したことを特徴とする。
【００１４】また、本発明の他の電球は、バルブ内にフ
ィラメントを収容し、このフィラメントは通電により発
熱する高融点金属からなるコイル表面に規則的に極微細
な凹凸面を形成したことを特徴とする。
ィラメントを収容し、このフィラメントは通電により発
熱する高融点金属からなるコイル表面に規則的に極微細
な凹凸面を形成したことを特徴とする。
【００１５】
【作用】本発明のフィラメントは、コイルを極微細な隙
間を有する包囲体で囲む、またはコイルの表面に極微細
な凹凸面を規則的に形成したので、フィラメントの表面
に微細なギャップを規則的に形成することができ、この
微細なギャップは一種の回析格子の作用を奏し、所定の
波長域の光は外部に放射し、つまり可視光の透過は許す
が、赤外線およびそれ以上の波長域の放射を規制する。 このため可視光域の放射率が高くなり、効率が向上する
。また、本発明の電球は、可視光域の放射率が高くなり
、その他の領域の放射率が低くなるから、効率が良くな
る。
間を有する包囲体で囲む、またはコイルの表面に極微細
な凹凸面を規則的に形成したので、フィラメントの表面
に微細なギャップを規則的に形成することができ、この
微細なギャップは一種の回析格子の作用を奏し、所定の
波長域の光は外部に放射し、つまり可視光の透過は許す
が、赤外線およびそれ以上の波長域の放射を規制する。 このため可視光域の放射率が高くなり、効率が向上する
。また、本発明の電球は、可視光域の放射率が高くなり
、その他の領域の放射率が低くなるから、効率が良くな
る。
【００１６】
【実施例】以下本発明について、図１ないし図３に示す
第１の実施例にもとづき説明する。
第１の実施例にもとづき説明する。
【００１７】図は投光器等の光源として使用されるハロ
ゲン電球を示し、１は石英ガラスからなるバルブである
。このバルブ１は一端が圧潰封止されているとともに、
このバルブ１内に熱放射体としてのフィラメント２が収
容されている。このフィラメント２は両端が内部リード
線３、３に連なっており、これら内部リード線３、３は
上記圧潰封止部４に導入されている。この圧潰封止部４
にはモリブデンなどからなる金属箔導体５、５は封着さ
れており、上記内部リード線３、３は金属箔導体５、５
に接続されている。これら金属箔導体５、５には外部リ
ード線６、６が接続されており、これら外部リード線６
、６は圧潰封止部４の端部から導き出されている。なお
、バルブ１内にはよう素、塩素、臭素などのハロゲンと
不活性ガスが封入されている。
ゲン電球を示し、１は石英ガラスからなるバルブである
。このバルブ１は一端が圧潰封止されているとともに、
このバルブ１内に熱放射体としてのフィラメント２が収
容されている。このフィラメント２は両端が内部リード
線３、３に連なっており、これら内部リード線３、３は
上記圧潰封止部４に導入されている。この圧潰封止部４
にはモリブデンなどからなる金属箔導体５、５は封着さ
れており、上記内部リード線３、３は金属箔導体５、５
に接続されている。これら金属箔導体５、５には外部リ
ード線６、６が接続されており、これら外部リード線６
、６は圧潰封止部４の端部から導き出されている。なお
、バルブ１内にはよう素、塩素、臭素などのハロゲンと
不活性ガスが封入されている。
【００１８】上記フィラメント２は、図３にも示す通り
、タングステンやモリブデンなどの高融点ワイヤを単コ
イルに成形したもので、例えば線径７０μｍ程度のタン
グステンよりなるコイル素線７が使用されている。
、タングステンやモリブデンなどの高融点ワイヤを単コ
イルに成形したもので、例えば線径７０μｍ程度のタン
グステンよりなるコイル素線７が使用されている。
【００１９】このコイル素線７は包囲体８により包囲さ
れている。本実施例の包囲体８は微細径の高融点ワイヤ
、例えばタングステンにより構成されており、上記コイ
ル素線７の外面に線径１〜６μｍ程度、例えば線径６μ
ｍのタングステンワイヤを赤外線波長（０．８〜１０μ
ｍ）に相当する間隔の１／２（０．４〜５μｍ）、例え
ば０．５μｍの等間隔ピッチをなしてコイル状に巻いて
ある。
れている。本実施例の包囲体８は微細径の高融点ワイヤ
、例えばタングステンにより構成されており、上記コイ
ル素線７の外面に線径１〜６μｍ程度、例えば線径６μ
ｍのタングステンワイヤを赤外線波長（０．８〜１０μ
ｍ）に相当する間隔の１／２（０．４〜５μｍ）、例え
ば０．５μｍの等間隔ピッチをなしてコイル状に巻いて
ある。
【００２０】このような極細径のタングステンワイヤ８
をコイル素線７の外面に巻回することにより、このフィ
ラメント２の表面にはタングステンワイヤ８による赤外
線波長単位の規則正しい微細な凹凸面が形成されること
になる。
をコイル素線７の外面に巻回することにより、このフィ
ラメント２の表面にはタングステンワイヤ８による赤外
線波長単位の規則正しい微細な凹凸面が形成されること
になる。
【００２１】上記バルブ１の外表面または内表面には、
赤外線を反射し可視光を透過する波長選択透過性、つま
り光干渉作用をなすフィルタ膜９が形成されている。こ
のフィルタ膜９は、例えばＴｉＯ２ 等の高屈折率の金
属酸化膜からなる層と、ＳｉＯ２ 等の低屈折率の金属
酸化膜からなる層を交互に重層して構成した多層干渉膜
構造により形成され、中心波長が１μｍ（＝１０００ｎ
ｍ）の赤外線域の光は反射し、３８０〜６５０ｎｍの可
視光を透過する機能をもつ。このような構成のハロゲン
電球について作用を説明する。
赤外線を反射し可視光を透過する波長選択透過性、つま
り光干渉作用をなすフィルタ膜９が形成されている。こ
のフィルタ膜９は、例えばＴｉＯ２ 等の高屈折率の金
属酸化膜からなる層と、ＳｉＯ２ 等の低屈折率の金属
酸化膜からなる層を交互に重層して構成した多層干渉膜
構造により形成され、中心波長が１μｍ（＝１０００ｎ
ｍ）の赤外線域の光は反射し、３８０〜６５０ｎｍの可
視光を透過する機能をもつ。このような構成のハロゲン
電球について作用を説明する。
【００２２】フィラメント２に通電すると、このフィラ
メント２は抵抗発熱により発光する。この場合、フィラ
メント２は、単コイル７の表面に極細径のタングステン
ワイヤ８を巻回することにより、コイル素線７の表面を
赤外線波長単位の規則正しい微細な凹凸面にしてあるか
ら、放射率の顕著な波長選択性を奏する。つまり、この
フィラメント２から放射される光は、表面に形成された
凹凸面の状況に応じた光の回析現象を奏し、波長選択作
用を生じる。上記凹凸面は極細径のタングステンワイヤ
８を規則正しいピッチで巻回することにより形成されて
おり、具体的にはコイル間を０．５μｍ（＝５００ｎｍ
）のピッチとなるように間隙を形成してあるから、この
ピッチの２倍に応じたカット波長、つまり１μｍ（＝１
０００ｎｍ）を中心とした赤外線領域の光の放出がカッ
トされる。
メント２は抵抗発熱により発光する。この場合、フィラ
メント２は、単コイル７の表面に極細径のタングステン
ワイヤ８を巻回することにより、コイル素線７の表面を
赤外線波長単位の規則正しい微細な凹凸面にしてあるか
ら、放射率の顕著な波長選択性を奏する。つまり、この
フィラメント２から放射される光は、表面に形成された
凹凸面の状況に応じた光の回析現象を奏し、波長選択作
用を生じる。上記凹凸面は極細径のタングステンワイヤ
８を規則正しいピッチで巻回することにより形成されて
おり、具体的にはコイル間を０．５μｍ（＝５００ｎｍ
）のピッチとなるように間隙を形成してあるから、この
ピッチの２倍に応じたカット波長、つまり１μｍ（＝１
０００ｎｍ）を中心とした赤外線領域の光の放出がカッ
トされる。
【００２３】一般にタングステンからなるフィラメント
の放射率は、全波長域で一様でなく放射選択性を有して
おり、可視光域（３８０〜６５０ｎｍ）の放射率εは０
．４５程度で、１０μｍの領域では放射率ε＝０．１〜
０．１５程度である（二重コイルの場合放射率は高くな
る）。したがって遠赤外線域での放射率は比較的低いか
ら、極細ワイヤの径を大きくしたり、コイルピッチを１
０μｍを超えるように形成しても、波長選択性の効果が
少なくなる。
の放射率は、全波長域で一様でなく放射選択性を有して
おり、可視光域（３８０〜６５０ｎｍ）の放射率εは０
．４５程度で、１０μｍの領域では放射率ε＝０．１〜
０．１５程度である（二重コイルの場合放射率は高くな
る）。したがって遠赤外線域での放射率は比較的低いか
ら、極細ワイヤの径を大きくしたり、コイルピッチを１
０μｍを超えるように形成しても、波長選択性の効果が
少なくなる。
【００２４】このような実施例のフィラメント２を電球
に組み込んで点灯させた場合、２５００Ｋの温度で最大
効率は約４９ｌｍ／Ｗが得られた。また、２８００Ｋの
温度の場合は最大効率約６５ｌｍ／Ｗを得ることができ
た。
に組み込んで点灯させた場合、２５００Ｋの温度で最大
効率は約４９ｌｍ／Ｗが得られた。また、２８００Ｋの
温度の場合は最大効率約６５ｌｍ／Ｗを得ることができ
た。
【００２５】またタングステンワイヤ８のピッチを０．
７５μｍとして遮断波長域を１．５μｍにした場合でも
、２８００Ｋの温度の場合は約２９ｌｍ／Ｗの効率を得
ることができた。したがって、このような本発明のフィ
ラメント２は、赤外線およびそれ以上の波長域を規制し
て可視光域の放射率を高くすることができ、効率が向上
する。
７５μｍとして遮断波長域を１．５μｍにした場合でも
、２８００Ｋの温度の場合は約２９ｌｍ／Ｗの効率を得
ることができた。したがって、このような本発明のフィ
ラメント２は、赤外線およびそれ以上の波長域を規制し
て可視光域の放射率を高くすることができ、効率が向上
する。
【００２６】また、上記可視光波長の選択透過性に優れ
たフィラメント２は、タングステンコイル素線７の外面
に、極細のタングステンワイヤ８を等ピッチで巻き付け
、これをコイリング成形することにより得られるから製
造が容易であり、規則正しい凹凸面を容易に得ることが
できる。
たフィラメント２は、タングステンコイル素線７の外面
に、極細のタングステンワイヤ８を等ピッチで巻き付け
、これをコイリング成形することにより得られるから製
造が容易であり、規則正しい凹凸面を容易に得ることが
できる。
【００２７】そして、このようなフィラメント２を収容
したバルブ２の外表面に、光干渉作用をなすフィルタ膜
９を形成した場合は、このフィルタ膜９は中心波長が１
μｍ（＝１０００ｎｍ）の赤外線域の光を反射してフィ
ラメント２に戻し、３８０〜６５０ｎｍの可視光を透過
するので、ランプから赤外線が外部に無駄に放射される
ことが少なくなり、しかもフィラメント２に戻された赤
外線はフィラメント２を加熱してその発熱を助けるから
ランプ効率がきわめて向上する。
したバルブ２の外表面に、光干渉作用をなすフィルタ膜
９を形成した場合は、このフィルタ膜９は中心波長が１
μｍ（＝１０００ｎｍ）の赤外線域の光を反射してフィ
ラメント２に戻し、３８０〜６５０ｎｍの可視光を透過
するので、ランプから赤外線が外部に無駄に放射される
ことが少なくなり、しかもフィラメント２に戻された赤
外線はフィラメント２を加熱してその発熱を助けるから
ランプ効率がきわめて向上する。
【００２８】この場合、フィラメント２自身が１μｍの
赤外線領域の放射を低減し、かつ上記バルブ２の外表面
に形成したフィルタ膜１０も同じく１μｍの赤外線領域
を反射するので、効率は極めて向上することになる。
赤外線領域の放射を低減し、かつ上記バルブ２の外表面
に形成したフィルタ膜１０も同じく１μｍの赤外線領域
を反射するので、効率は極めて向上することになる。
【００２９】また、上記フィラメント２は可視光域での
単位面積当りの放射エネルギーが増えるので、従来のラ
ンプと同等の光量を得ようとするとフィラメント２を小
形、コンパクト化することもでき、ランプの小形化に有
効となる。
単位面積当りの放射エネルギーが増えるので、従来のラ
ンプと同等の光量を得ようとするとフィラメント２を小
形、コンパクト化することもでき、ランプの小形化に有
効となる。
【００３０】図３は分光特性を示すもので、特性Ａは図
１および図２で示す本発明のハロゲン電球、特性Ｂは従
来のフィラメントを用いしかしながらバルブの外面に光
干渉フィルタ膜９を形成したハロゲン電球、特性Ｃは従
来のフィラメントを用いしかしながらバルブの外面に光
干渉フィルタ膜９を形成しないタイプのハロゲン電球の
場合である。特性Ａから理解できるように、本発明の電
球は赤外線およびそれ以上の波長域を規制し、可視光域
の放射率を高くすることができる。なお、本発明は上記
実施例に制約されるものではない。
１および図２で示す本発明のハロゲン電球、特性Ｂは従
来のフィラメントを用いしかしながらバルブの外面に光
干渉フィルタ膜９を形成したハロゲン電球、特性Ｃは従
来のフィラメントを用いしかしながらバルブの外面に光
干渉フィルタ膜９を形成しないタイプのハロゲン電球の
場合である。特性Ａから理解できるように、本発明の電
球は赤外線およびそれ以上の波長域を規制し、可視光域
の放射率を高くすることができる。なお、本発明は上記
実施例に制約されるものではない。
【００３１】すなわち、上記実施例では包囲体として、
極細径のタングステンワイヤ８を等ピッチでコイル素線
７の外面に巻き付けて構成したが、図４の第２の実施例
で示す通り、コイル素線７の外面に、多数の微小孔１０
…を規則正しく形成したチューブ１１を被せ、これをコ
イリング成形してフィラメントを作るようにしてもよい
。この場合、上記多数の微小孔１０…を形成したことに
よりチューブ１１の外面は凹凸面となり、この微小孔１
０…の径を０．５μｍ（＝５００ｎｍ）に形成すること
により、これらのギャップに応じた波長をカットするこ
とができる。
極細径のタングステンワイヤ８を等ピッチでコイル素線
７の外面に巻き付けて構成したが、図４の第２の実施例
で示す通り、コイル素線７の外面に、多数の微小孔１０
…を規則正しく形成したチューブ１１を被せ、これをコ
イリング成形してフィラメントを作るようにしてもよい
。この場合、上記多数の微小孔１０…を形成したことに
よりチューブ１１の外面は凹凸面となり、この微小孔１
０…の径を０．５μｍ（＝５００ｎｍ）に形成すること
により、これらのギャップに応じた波長をカットするこ
とができる。
【００３２】また、本発明は、上記実施例のようにコイ
ル素線７の外面に包囲体を設ける代りに、図５の第３の
実施例に示す通り、既にコイル成形されたフィラメント
となるコイル本体２１を全体に亘り包囲体２２で覆い、
この包囲体２２をコイルまたはチューブで構成するよう
にしてもよい。
ル素線７の外面に包囲体を設ける代りに、図５の第３の
実施例に示す通り、既にコイル成形されたフィラメント
となるコイル本体２１を全体に亘り包囲体２２で覆い、
この包囲体２２をコイルまたはチューブで構成するよう
にしてもよい。
【００３３】この場合、コイルまたはチューブからなる
包囲体２２は、放射を阻止しようとする波長域に相当す
る大きさの隙間や孔２３…などのようなギャップを形成
するものである。
包囲体２２は、放射を阻止しようとする波長域に相当す
る大きさの隙間や孔２３…などのようなギャップを形成
するものである。
【００３４】さらに、本発明は、図６の第４の実施例の
ように、コイル素線７の表面に直接凹凸面３０を形成し
てもよい。この場合、凹凸面３０の粗さは放射を阻止し
ようとする波長域に相当する大きさの凹凸とすればよく
、このようにしても凹凸面３０が偏光および干渉作用に
より特定波長の光を選択的に放射する機能を奏する。 そして、ランプは図８に示す第５の実施例のように、フ
ィラメント２を縦形（Ｃ−８形）にした場合であっても
よい。また、本発明のフィラメントは、ハロゲン電球に
使用することに制約されるものではなく、一般の白熱電
球に適用してもよい。また、バルブ１の表面に赤外線反
射可視光透過のフィルタ膜９を形成したランプに制約さ
れるものでもない。
ように、コイル素線７の表面に直接凹凸面３０を形成し
てもよい。この場合、凹凸面３０の粗さは放射を阻止し
ようとする波長域に相当する大きさの凹凸とすればよく
、このようにしても凹凸面３０が偏光および干渉作用に
より特定波長の光を選択的に放射する機能を奏する。 そして、ランプは図８に示す第５の実施例のように、フ
ィラメント２を縦形（Ｃ−８形）にした場合であっても
よい。また、本発明のフィラメントは、ハロゲン電球に
使用することに制約されるものではなく、一般の白熱電
球に適用してもよい。また、バルブ１の表面に赤外線反
射可視光透過のフィルタ膜９を形成したランプに制約さ
れるものでもない。
【００３５】
【発明の効果】以上説明したように本発明のフィラメン
トによれば、フィラメントの表面に形成した規則正しい
微細なギャップが回析作用を奏し、所定の波長域の光を
選択して外部に放射するようになり、したがって可視光
の透過を許し、赤外線およびそれ以上の波長域の放射を
規制する。このため可視光域の放射率が高くなり、その
他の領域の放射率が低くなって効率が向上する。また、
本発明の電球は、可視光域の放射率が高くなり、その他
の領域の放射率が低くなるから、効率が良くなる。
トによれば、フィラメントの表面に形成した規則正しい
微細なギャップが回析作用を奏し、所定の波長域の光を
選択して外部に放射するようになり、したがって可視光
の透過を許し、赤外線およびそれ以上の波長域の放射を
規制する。このため可視光域の放射率が高くなり、その
他の領域の放射率が低くなって効率が向上する。また、
本発明の電球は、可視光域の放射率が高くなり、その他
の領域の放射率が低くなるから、効率が良くなる。
【図１】（ａ）図は本発明の一実施例に係るハロゲン電
球の正面図、（ｂ）図はそのフィラメントの正面図。
球の正面図、（ｂ）図はそのフィラメントの正面図。
【図２】同実施例のフィラメントを拡大して示す断面図
。
。
【図３】同実施例のランプと従来のランプの分光特性を
示す特性図。
示す特性図。
【図４】本発明の第２の実施例に係るフィラメントを拡
大して示す断面図。
大して示す断面図。
【図５】本発明の第３の実施例に係るフィラメントの断
面図。
面図。
【図６】本発明の第４の実施例に係るフィラメントを拡
大して示す断面図。
大して示す断面図。
【図７】理想的な分光放射率の特性図。
【図８】本発明の第５の実施例に係るハロゲン電球の正
面図。
面図。
１…バルブ、２…フィラメント、７…コイル素線、８…
極細径のコイルワイヤ、９…干渉フィルタ膜、１１、２
２…チューブ、３０…凹凸面。
極細径のコイルワイヤ、９…干渉フィルタ膜、１１、２
２…チューブ、３０…凹凸面。
Claims (6)
- 【請求項１】 通電により発熱する高融点金属からな
るコイルを、極微細な隙間を有する包囲体で包囲し、こ
の包囲体の上記極微細な隙間により所定の波長の放射率
を規制したことを特徴とするフィラメント。 - 【請求項２】 上記包囲体は極細のワイヤを上記コイ
ルに巻き付けて形成し、上記極微細な隙間は上記極細の
ワイヤを所定のピッチで巻くことにより形成したことを
特徴とする請求項１に記載したフィラメント。 - 【請求項３】 通電により発熱する高融点金属からな
るコイルの表面に極微細の凹凸面を規則的に形成し、こ
の極微細な凹凸面により所定の波長の放射率を規制した
ことを特徴とするフィラメント。 - 【請求項４】 バルブ内にフィラメントを収容し、こ
のフィラメントは通電により発熱する高融点金属からな
るコイルを極微細な隙間を有する包囲体で包囲して形成
したことを特徴とする電球。 - 【請求項５】 バルブ内にフィラメントを収容し、こ
のフィラメントは通電により発熱する高融点金属からな
るコイル表面に極微細な凹凸面を規則的に形成したこと
を特徴とする電球。 - 【請求項６】 上記バルブの内面または外面に、赤外
線を反射し可視光を透過するフィルタ膜を設けたことを
特徴とする請求項４または請求項５に記載された電球。
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|---|---|---|---|
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|---|---|---|---|
| JP03014388A JP3097135B2 (ja) | 1991-02-05 | 1991-02-05 | 電 球 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH04349338A true JPH04349338A (ja) | 1992-12-03 |
| JP3097135B2 JP3097135B2 (ja) | 2000-10-10 |
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ID=11859678
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP03014388A Expired - Fee Related JP3097135B2 (ja) | 1991-02-05 | 1991-02-05 | 電 球 |
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| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JP3097135B2 (ja) |
Cited By (8)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2001216937A (ja) * | 1999-12-20 | 2001-08-10 | Patent Treuhand Ges Elektr Gluehlamp Mbh | 溶着箔およびこの箔を有するランプ |
| EP1575080A3 (en) * | 2004-01-16 | 2007-08-15 | C.R.F. Società Consortile per Azioni | Light-emitting device and use thereof |
| US7487781B2 (en) | 2003-11-25 | 2009-02-10 | Panasonic Corporation | Energy converter and method of making the same |
| WO2013061993A1 (ja) * | 2011-10-27 | 2013-05-02 | スタンレー電気株式会社 | 白熱電球、フィラメントおよびその製造方法 |
| JP2014186832A (ja) * | 2013-03-22 | 2014-10-02 | Stanley Electric Co Ltd | 光源装置、および、フィラメント |
| JP2014216133A (ja) * | 2013-04-24 | 2014-11-17 | スタンレー電気株式会社 | フィラメントの製造方法、光源装置、および、フィラメント |
| JP2015158995A (ja) * | 2014-02-21 | 2015-09-03 | スタンレー電気株式会社 | フィラメント、光源、および、ヒーター |
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-
1991
- 1991-02-05 JP JP03014388A patent/JP3097135B2/ja not_active Expired - Fee Related
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| US9252006B2 (en) | 2011-10-27 | 2016-02-02 | Stanley Electric Co., Ltd. | Incandescent bulb, filament, and method for manufacturing filament |
| US9252007B2 (en) | 2012-09-21 | 2016-02-02 | Stanley Electric Co., Ltd. | Light source device, method for manufacturing the same and filament |
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