JPH0443371B2 - - Google Patents
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- Publication number
- JPH0443371B2 JPH0443371B2 JP59067827A JP6782784A JPH0443371B2 JP H0443371 B2 JPH0443371 B2 JP H0443371B2 JP 59067827 A JP59067827 A JP 59067827A JP 6782784 A JP6782784 A JP 6782784A JP H0443371 B2 JPH0443371 B2 JP H0443371B2
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- electrodes
- electron gun
- magnetic field
- cathode
- electrons
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Expired - Lifetime
Links
Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
- H01J23/00—Details of transit-time tubes of the types covered by group H01J25/00
- H01J23/02—Electrodes; Magnetic control means; Screens
- H01J23/06—Electron or ion guns
- H01J23/075—Magnetron injection guns
Landscapes
- Microwave Tubes (AREA)
- Particle Accelerators (AREA)
Description
【発明の詳細な説明】
〔技術分野〕
本発明は超高周波無線電波発生器用の電子銃に
関する。更に詳細には本発明はサイクロトロン共
鳴メーザ形の超高周波発生器に用いる、サイクロ
イドに沿つて伝播する電子ビームを発生するため
の電子銃に関する。
関する。更に詳細には本発明はサイクロトロン共
鳴メーザ形の超高周波発生器に用いる、サイクロ
イドに沿つて伝播する電子ビームを発生するため
の電子銃に関する。
ジヤイロトロンのような一般にサイクロトロン
共鳴メーザと呼ばれる発生器では、電子銃からの
電子ビームはらせん通路に沿つてそのらせん形状
の軸の方向の均一の磁界により案内されて伝播す
る。このビームはサイクロトロン周波数の倍数に
近い周波数f0で共振する電磁空洞を通り、この空
洞内で電子の横方向速度成分が電磁波の横方向電
界成分と相互作用を行つてエネルギーが与えられ
る。この場合、このビームは本質的に磁界に平行
に伝播する。させ、この相互作用は電子の横方向
速度成分V⊥との間に生じるから、その平行速度
成分Vは未使用のエネルギーに対応する。従つ
て、この平行速度をなくすために、従来のメーザ
に使用されるものと同一の磁界内で回転する電子
と共振空洞との間の相互作用を使用するが磁界に
平行な電子の速度がメーザー全体にわたりゼロま
たは実質的にゼロであり、ドリフト速度が電子銃
と共振器構造内の連続する電界による磁界に直角
に存在することにより特徴づけられる新しいサイ
クロトロン共鳴メーザを用いる試みがなされてい
る。
共鳴メーザと呼ばれる発生器では、電子銃からの
電子ビームはらせん通路に沿つてそのらせん形状
の軸の方向の均一の磁界により案内されて伝播す
る。このビームはサイクロトロン周波数の倍数に
近い周波数f0で共振する電磁空洞を通り、この空
洞内で電子の横方向速度成分が電磁波の横方向電
界成分と相互作用を行つてエネルギーが与えられ
る。この場合、このビームは本質的に磁界に平行
に伝播する。させ、この相互作用は電子の横方向
速度成分V⊥との間に生じるから、その平行速度
成分Vは未使用のエネルギーに対応する。従つ
て、この平行速度をなくすために、従来のメーザ
に使用されるものと同一の磁界内で回転する電子
と共振空洞との間の相互作用を使用するが磁界に
平行な電子の速度がメーザー全体にわたりゼロま
たは実質的にゼロであり、ドリフト速度が電子銃
と共振器構造内の連続する電界による磁界に直角
に存在することにより特徴づけられる新しいサイ
クロトロン共鳴メーザを用いる試みがなされてい
る。
しかしながらこの場合にはジヤイロトロンのよ
うなサイクロトロン共鳴メーザで用いられるコー
ン形陰極と軸方向の電界を受けるコーン形同軸陽
極とを有する形式の電子銃は適当ではない。
うなサイクロトロン共鳴メーザで用いられるコー
ン形陰極と軸方向の電界を受けるコーン形同軸陽
極とを有する形式の電子銃は適当ではない。
従つて、本発明の目的は連続電界によるドリフ
ト速度の効果により横方向磁界内でサイクロトロ
ン形通路に沿つて伝播する電子ビームを発生する
ことの出来る新しい形式の電子銃を提供すること
である。
ト速度の効果により横方向磁界内でサイクロトロ
ン形通路に沿つて伝播する電子ビームを発生する
ことの出来る新しい形式の電子銃を提供すること
である。
本発明によれば上記目的は、互いに対向し、そ
れらの間に連続する電界をつくるべく２つの異つ
た電位とされる２個の電極と負または零電位とさ
れた下側の電極の延長線上に配置されそれと同電
位とされる陰極とを有し、この組立体は前記電界
に直交する磁界内に配置されるごとくになつてお
り、この磁界に直角の面内において上記電極の内
の少くとも１個は、電極間の間隔が陰極から外側
に向けて増加するように発散する形状を有してお
り、それにより回転速度より低い電子のドリフト
速度の効果により増大するサイクロイドに沿つて
伝播する電子ビームをつくり、発散する形状は、
両電極間の間隔がラーモア半径の２倍に対応する
長さにわたりほとんど変化しないように電極の中
央面に対して角度を有することを特徴とする超高
周波発生器用の電子銃により達成される。
れらの間に連続する電界をつくるべく２つの異つ
た電位とされる２個の電極と負または零電位とさ
れた下側の電極の延長線上に配置されそれと同電
位とされる陰極とを有し、この組立体は前記電界
に直交する磁界内に配置されるごとくになつてお
り、この磁界に直角の面内において上記電極の内
の少くとも１個は、電極間の間隔が陰極から外側
に向けて増加するように発散する形状を有してお
り、それにより回転速度より低い電子のドリフト
速度の効果により増大するサイクロイドに沿つて
伝播する電子ビームをつくり、発散する形状は、
両電極間の間隔がラーモア半径の２倍に対応する
長さにわたりほとんど変化しないように電極の中
央面に対して角度を有することを特徴とする超高
周波発生器用の電子銃により達成される。
以下図面に基づき本発明を詳細に説明する。
第１図において、本発明の電子銃は陰極１と２
個の電極２と３からなつており、電極２と３はれ
らの間に連続する電界cをつくるように異つた電
位とされる。すなわち、下側の電極２は負または
零電位とされ、陽極となる電極３は正電位Ｖとさ
れている。更に陰極１は電極２の延長上にあり、
それと同電位とされている。陰極１はその加熱中
に電子放出が得られるように例えば電圧源に接続
されたフイラメント４を有している。
個の電極２と３からなつており、電極２と３はれ
らの間に連続する電界cをつくるように異つた電
位とされる。すなわち、下側の電極２は負または
零電位とされ、陽極となる電極３は正電位Ｖとさ
れている。更に陰極１は電極２の延長上にあり、
それと同電位とされている。陰極１はその加熱中
に電子放出が得られるように例えば電圧源に接続
されたフイラメント４を有している。
本発明によればこれら電極の内の一方、すなわ
ち第１図の実施例では陽極３は電極２と３の間の
距離が陰極１の側から銃の外側に向けて、すなわ
ちＸ方向に増大するような曲面を有している。
ち第１図の実施例では陽極３は電極２と３の間の
距離が陰極１の側から銃の外側に向けて、すなわ
ちＸ方向に増大するような曲面を有している。
これら２個の電極は銅板でつくることが出来、
その内の一方が適当に形状をもたされている。後
述するように望ましくはこの曲面をもつ電極の形
状は、これら電極の中央面との間に形成する角度
αが、ラーモア半径rLの２倍に相当する長さにわ
たりこれら２個の電極間距離がほとんど変化しな
いように選ばれる。更に、この電子銃組立体は紙
面に直角の均一な磁界内におかれる。図では磁
力線を矢羽根で示している。この磁界は例えばヘ
ルムホルツの法則により電極２と３の夫々の側に
配置される２個の超電導コイルでつくられる。説
明の便宜上これらコイルは図示していない。
その内の一方が適当に形状をもたされている。後
述するように望ましくはこの曲面をもつ電極の形
状は、これら電極の中央面との間に形成する角度
αが、ラーモア半径rLの２倍に相当する長さにわ
たりこれら２個の電極間距離がほとんど変化しな
いように選ばれる。更に、この電子銃組立体は紙
面に直角の均一な磁界内におかれる。図では磁
力線を矢羽根で示している。この磁界は例えばヘ
ルムホルツの法則により電極２と３の夫々の側に
配置される２個の超電導コイルでつくられる。説
明の便宜上これらコイルは図示していない。
後に詳述するように、陰極側から銃の外側に向
けてこれら電極の形状より順次減少する連続電界
Ecおよび横方向の均一な磁界の組合された作用
により、陰極１から放出される電子Vd＝c／
できまるドリフト速度Vdでサイクロイド５に沿
つて動くことになる。
けてこれら電極の形状より順次減少する連続電界
Ecおよび横方向の均一な磁界の組合された作用
により、陰極１から放出される電子Vd＝c／
できまるドリフト速度Vdでサイクロイド５に沿
つて動くことになる。
磁界内で動きそして電界Ｅの作用を受ける電
子は次のベクトル式で与えられるロレンツの式に
よりきまる力の影響を受ける。
子は次のベクトル式で与えられるロレンツの式に
よりきまる力の影響を受ける。
＝ｑ（＋×）
＋×＝０が成り立つとすると＝ｑ（
−）×となる。
−）×となる。
かくしてについての新しい基準系で電子は
もはや磁界には影響されず、それ故その伝播路
は円となる。従来の理論よるこの理由づけは有効
であり、特にV2／C2≪１の場合に有効である。
もはや磁界には影響されず、それ故その伝播路
は円となる。従来の理論よるこの理由づけは有効
であり、特にV2／C2≪１の場合に有効である。
その結果、電子が電界と磁界の影響を受る
と電子の移動路は第４図に示すように電子の電荷
をｅとし、質量をｍとしてfc＝ｅ／2πmで与えら れる角速度をもつ回転とベクトル式＋×
＝０で与えられるドリフト速度の重畳したものに
実質的に等しいものとなる。
と電子の移動路は第４図に示すように電子の電荷
をｅとし、質量をｍとしてfc＝ｅ／2πmで与えら れる角速度をもつ回転とベクトル式＋×
＝０で与えられるドリフト速度の重畳したものに
実質的に等しいものとなる。
更に本発明において電子が注入速度（初速）を
有することなく陰極１から放出されるから回転速
度は偏向速度に等しくそしてＶを電極２と３の間
の電位差とすると Vd＝Ecp／Ｂ＝Ｖ／Bd (1) が得られる。Vd＝Vrであるから rL＝mEcp／eB2 通常この式によれば、本発明ではＢが一定であ
るからEcが減少すればrLは減少する。しかしなが
らEcは連続電界であるから、２個の電極間距離ｄ
が１回転に相当する長さにわたりほとんど変化し
ないとすれば電子のモーメントｍ＝kBrL 2＝Cste
となるいわゆる“断熱”動作条件となることがわ
かる。この場合、ラーモア半径rLは一定であり、
回転中心は電界Ecと同時にドリフト速度Vdが減
少するため第１図に示すように密な円に沿つて動
くことになり、式(1)と(2)は局部的に有効なままと
なる。
有することなく陰極１から放出されるから回転速
度は偏向速度に等しくそしてＶを電極２と３の間
の電位差とすると Vd＝Ecp／Ｂ＝Ｖ／Bd (1) が得られる。Vd＝Vrであるから rL＝mEcp／eB2 通常この式によれば、本発明ではＢが一定であ
るからEcが減少すればrLは減少する。しかしなが
らEcは連続電界であるから、２個の電極間距離ｄ
が１回転に相当する長さにわたりほとんど変化し
ないとすれば電子のモーメントｍ＝kBrL 2＝Cste
となるいわゆる“断熱”動作条件となることがわ
かる。この場合、ラーモア半径rLは一定であり、
回転中心は電界Ecと同時にドリフト速度Vdが減
少するため第１図に示すように密な円に沿つて動
くことになり、式(1)と(2)は局部的に有効なままと
なる。
従つて、本発明の電子銃ではこの新型のサイク
ロトロンメーザで必要とされるサイクロイドが得
られる。
ロトロンメーザで必要とされるサイクロイドが得
られる。
更に、本発明を現在のジヤイロトロンで使用さ
れる軸方向注入方式と比較すると偏向速度Vdは
この軸方向方における平行速度と同一の役割をは
たす。
れる軸方向注入方式と比較すると偏向速度Vdは
この軸方向方における平行速度と同一の役割をは
たす。
例えば電子銃の下流端部でVd／Vr＝２なる関係を
得るには、Vdが電子銃の通路に沿つて比２で減
少しなければならないのであり、これ電極２と３
間の距離を比２をもつて漸次増加させることによ
り得られる。
少しなければならないのであり、これ電極２と３
間の距離を比２をもつて漸次増加させることによ
り得られる。
更に、陽極３は電子の通路の上に配置すべきで
ある。その結果、最低電位Vminは次式与えられ
る。
ある。その結果、最低電位Vminは次式与えられ
る。
Vmin＝2rLEcp＝2mEco2／eB2
さて、回転の連続運動エネルギーはEcpを陰極
前面における電界とすると Wr＝１／２ｍ／ｅVr2＝１／２ｍ／ｅ（Ecp／Ｂ）2 従つて、陽極３は陰極に対しサイクロトロン相
互作用に使用可能な電極の回転エネルギーの少く
とも４倍の電位となつていなければならない。
前面における電界とすると Wr＝１／２ｍ／ｅVr2＝１／２ｍ／ｅ（Ecp／Ｂ）2 従つて、陽極３は陰極に対しサイクロトロン相
互作用に使用可能な電極の回転エネルギーの少く
とも４倍の電位となつていなければならない。
第２図は本発明の電子銃の他の実施例を示すも
のである。この実施例では下側電極２′は中央面
に関し陽極３の形と対称な曲面形状を有し、これ
は中央面に沿つて一定の方向の偏向を与えるもの
である。
のである。この実施例では下側電極２′は中央面
に関し陽極３の形と対称な曲面形状を有し、これ
は中央面に沿つて一定の方向の偏向を与えるもの
である。
第３図は第１図および第２図の変形例を示すも
のである。この場合には陰極１は下側電極２の延
長上ではあるがその面に対し−45゜と−180゜の間
の角度で形成される面内に配置される。陽極は陰
極と重なるように曲面として延長する。この場
合、電子の初速はドリフト速度とは逆の方向とな
り、そしてこれが陽極３と陰極１の間に与えられ
るべき電位差を減少させうるようにするものであ
る。
のである。この場合には陰極１は下側電極２の延
長上ではあるがその面に対し−45゜と−180゜の間
の角度で形成される面内に配置される。陽極は陰
極と重なるように曲面として延長する。この場
合、電子の初速はドリフト速度とは逆の方向とな
り、そしてこれが陽極３と陰極１の間に与えられ
るべき電位差を減少させうるようにするものであ
る。
上述の電子銃は下記のような多くの利点を有す
る。
る。
電子のドリフト速度が電界cのみを変更し、
磁界を変更することなく変更出来る。
磁界を変更することなく変更出来る。
電子は、ドリフト速度Vdが大きさとその通
路の形状の符号には無関係であるから、装置の
残りの部分により下流側へと反射されても銃の
領域にもどることがない。
路の形状の符号には無関係であるから、装置の
残りの部分により下流側へと反射されても銃の
領域にもどることがない。
磁界に沿つた電極の寸法に制限がない。従
つて非常に高い電子電流をこの形式の電子銃で
発生出来る。
つて非常に高い電子電流をこの形式の電子銃で
発生出来る。
２つの電極間の間隔が、ラーモア半径の２倍
に対する長さにわたりほとんど変化しないた
め、この長さにおいて電極間の電界はほとんど
変化せず、断熱動作条件となる。これにより、
ラーモア半径は一定で、電界に伴つて電子のド
リフト速度が徐々に減少していき、回転中心が
密な円に沿つて動くため、密度の高い電子ビー
ムが発生される。
に対する長さにわたりほとんど変化しないた
め、この長さにおいて電極間の電界はほとんど
変化せず、断熱動作条件となる。これにより、
ラーモア半径は一定で、電界に伴つて電子のド
リフト速度が徐々に減少していき、回転中心が
密な円に沿つて動くため、密度の高い電子ビー
ムが発生される。
電極間の間隔が、ラーモア半径の２倍に対応
する長さにわたつてほとんど変化しないため、
２つの電極には一定の電位を印加すればよく、
電子銃の外側に向かつて電位を増加させて印加
するような手段は不要であり、コストが低減さ
れる。
する長さにわたつてほとんど変化しないため、
２つの電極には一定の電位を印加すればよく、
電子銃の外側に向かつて電位を増加させて印加
するような手段は不要であり、コストが低減さ
れる。
更に、本発明の電子銃は前述のサイクロトロン
共鳴メーザのみならずサイクロイドン形通路に沿
つての電子ビームの注入を必要とする超高周波管
にも使用可能ある。
共鳴メーザのみならずサイクロイドン形通路に沿
つての電子ビームの注入を必要とする超高周波管
にも使用可能ある。
第１図は本発明の電子銃の第１の実施例の磁界
に直角な面での軸方向断面概略図、第２は本発明
の第２の実施例の第１図と同様の図、第３図は本
発明の第３の実施例の第１図と同様の図、第４図
は連続電界Ecと磁界Ｂの影響下にある電子の通路
の概略図である。 １……陰極、２……下側電極、３……陽極、４
……フイラメント。
に直角な面での軸方向断面概略図、第２は本発明
の第２の実施例の第１図と同様の図、第３図は本
発明の第３の実施例の第１図と同様の図、第４図
は連続電界Ecと磁界Ｂの影響下にある電子の通路
の概略図である。 １……陰極、２……下側電極、３……陽極、４
……フイラメント。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １ 互いに対向し、それらの間に連続する電界を
発生するように２つの異つた電位とされる２個の
電極と、負または零電位とされた下側の電極の延
長線上に配置されその電極と同電位とされる陰極
とを有し、この組立体は前記電界に直交する磁界
内に配置され、この磁界に直角の面内において前
記電極の内の少くとも１個は、電極間の間隔が陰
極から外側に向けて増加するように発散する形状
を有しており、それにより回転速度より低い電子
のドリフト速度の効果により増大するサイクロイ
ドに沿つて伝播する電子ビームをつくり、前記発
散する形状は、前記両電極間の間隔がラーモア半
径の２倍に対応する長さにわたりほとんど変化し
ないように前記電極の中央面に対して角度を有す
ることを特徴とする超高周波発生器用電子銃。 ２ 特許請求の範囲第１項記載の電子銃におい
て、前記磁界に直交する面内の前記両電極の形状
はそれらの中面について対称であることを特徴と
する超高周波発生器用電子銃。 ３ 特許請求の範囲第１項記載の電子銃におい
て、前記２個の電極間に加わる電位差は電子の回
転エネルギーの少くとも４倍であることを特徴と
する超高周波発生器用電子銃。 ４ 特許請求の範囲第１項記載の電子銃におい
て、前記陰極は電子に偏向速度とは逆の方向のス
タート速度を与えるように下側の電極の面に対し
て−45゜と−180゜の間の角度を形成する面内にお
いて前記下側の電極の延長上に配置されることを
特徴とする超高周波発生器用電子銃。
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| FR8305603 | 1983-04-06 | ||
| FR8305603A FR2544127B1 (fr) | 1983-04-06 | 1983-04-06 | Canon a electrons pour generateurs d'ondes radioelectriques pour hyperfrequences |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS6041734A JPS6041734A (ja) | 1985-03-05 |
| JPH0443371B2 true JPH0443371B2 (ja) | 1992-07-16 |
Family
ID=9287566
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP59067827A Granted JPS6041734A (ja) | 1983-04-06 | 1984-04-06 | 超高周波発生器用電子銃 |
Country Status (5)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4563615A (ja) |
| EP (1) | EP0124395B1 (ja) |
| JP (1) | JPS6041734A (ja) |
| DE (1) | DE3469101D1 (ja) |
| FR (1) | FR2544127B1 (ja) |
Families Citing this family (6)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| AU2519184A (en) * | 1983-03-21 | 1984-09-27 | Miles Laboratories Inc. | Microdroplet dispensing apparatus |
| FR2625836B1 (fr) * | 1988-01-13 | 1996-01-26 | Thomson Csf | Collecteur d'electrons pour tube electronique |
| JP2893457B2 (ja) * | 1989-07-11 | 1999-05-24 | 栄胤 池上 | 高輝度電子ビーム発生方法 |
| FR2672730B1 (fr) * | 1991-02-12 | 1993-04-23 | Thomson Tubes Electroniques | Dispositif convertisseur de modes et diviseur de puissance pour tube hyperfrequence et tube hyperfrequence comprenant un tel dispositif. |
| WO2008068806A1 (ja) * | 2006-11-30 | 2008-06-12 | Photon Production Laboratory, Ltd. | Ｒｆ電子銃 |
| US8581526B1 (en) * | 2010-08-28 | 2013-11-12 | Jefferson Science Associates, Llc | Unbalanced field RF electron gun |
Family Cites Families (14)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| FR984020A (fr) * | 1949-02-04 | 1951-07-02 | Csf | Tube à propagation d'onde à champ magnétique transversal dont le ranport à la valeur critique est variable le long de la ligne à retard |
| FR1034831A (fr) * | 1951-03-29 | 1953-08-03 | Csf | Tube à propagation d'onde à champ magnétique transversal à grand gain |
| FR1037956A (fr) * | 1951-05-31 | 1953-09-24 | Csf | Canon à électrons pour tube à décharge à champs électrique et magnétique croisés |
| US2890037A (en) * | 1954-11-10 | 1959-06-09 | United States Steel Corp | Method and apparatus for continuously cooling metal strips |
| US2924741A (en) * | 1954-11-27 | 1960-02-09 | Alfven Hannes Olof Gosta | High frequency electron tube device |
| US2890372A (en) * | 1956-02-23 | 1959-06-09 | Raytheon Mfg Co | Traveling wave amplifiers |
| US3189785A (en) * | 1960-04-25 | 1965-06-15 | Bell Telephone Labor Inc | Pre-interaction cycloidal beam deflection in crossed-field tube |
| US3271618A (en) * | 1963-10-28 | 1966-09-06 | Litton Prec Products Inc | Depressed collectors for crossed field travelling wave tubes |
| GB1049409A (en) * | 1963-10-29 | 1966-11-30 | Litton Industries Inc | Improvements in or relating to crossed field travelling wave amplifiers |
| US3378718A (en) * | 1966-06-02 | 1968-04-16 | Raytheon Co | Crossed-field traveling wave electron reaction device employing cyclotron mode interaction |
| US3504222A (en) * | 1966-10-07 | 1970-03-31 | Hitachi Ltd | Slow-wave circuit including meander line and shielding therefor |
| US3694689A (en) * | 1971-02-24 | 1972-09-26 | Tektronix Inc | Electron beam deflection apparatus |
| GB1364531A (en) * | 1971-09-07 | 1974-08-21 | Khotina A V | Av and others electron beam generator |
| US4207495A (en) * | 1978-08-30 | 1980-06-10 | The United States Of America As Represented By The Secretary Of The Air Force | Means for improving the collector efficiency of an emitting sole crossed field amplifier |
-
1983
- 1983-04-06 FR FR8305603A patent/FR2544127B1/fr not_active Expired
-
1984
- 1984-03-27 EP EP84400614A patent/EP0124395B1/fr not_active Expired
- 1984-03-27 DE DE8484400614T patent/DE3469101D1/de not_active Expired
- 1984-04-02 US US06/595,993 patent/US4563615A/en not_active Expired - Fee Related
- 1984-04-06 JP JP59067827A patent/JPS6041734A/ja active Granted
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| EP0124395A1 (fr) | 1984-11-07 |
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| US4563615A (en) | 1986-01-07 |
| EP0124395B1 (fr) | 1988-01-27 |
| FR2544127B1 (fr) | 1985-12-13 |
| DE3469101D1 (en) | 1988-03-03 |
| JPS6041734A (ja) | 1985-03-05 |
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