JPH0454448B2 - - Google Patents
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- JPH0454448B2 JPH0454448B2 JP58139423A JP13942383A JPH0454448B2 JP H0454448 B2 JPH0454448 B2 JP H0454448B2 JP 58139423 A JP58139423 A JP 58139423A JP 13942383 A JP13942383 A JP 13942383A JP H0454448 B2 JPH0454448 B2 JP H0454448B2
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- gradient magnetic
- gradient
- signal
- frequency magnetic
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- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/54—Signal processing systems, e.g. using pulse sequences ; Generation or control of pulse sequences; Operator console
- G01R33/56—Image enhancement or correction, e.g. subtraction or averaging techniques, e.g. improvement of signal-to-noise ratio and resolution
- G01R33/565—Correction of image distortions, e.g. due to magnetic field inhomogeneities
- G01R33/56518—Correction of image distortions, e.g. due to magnetic field inhomogeneities due to eddy currents, e.g. caused by switching of the gradient magnetic field
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- Signal Processing (AREA)
- High Energy & Nuclear Physics (AREA)
- Condensed Matter Physics & Semiconductors (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Description
【発明の詳細な説明】
〔発明の利用分野〕
本発明は核磁気共鳴（以下「NMR」という）
を用いた検査装置に関し、特に信号検出時に傾斜
磁場の過渡応答の影響を完全に補正可能なNMR
を用いた検査装置に関するものである。
を用いた検査装置に関し、特に信号検出時に傾斜
磁場の過渡応答の影響を完全に補正可能なNMR
を用いた検査装置に関するものである。
従来、人体の頭部、腹部等の内部構造を非破壊
的に検査する装置として、Ｘ線やCTや超音波撮
像装置が広く利用されている。近年、NMR現象
を用いて同様の検査を行う試みが成功し、Ｘ線
CTや超音波撮像装置では得られない情報を取得
できることが明らかになつて来た。NMR現像を
用いた検査装置（以下、単に「検査装置」とい
う）においては、検査対象物体からの信号を該対
象物体各部に対応させて分離・識別する必要があ
る。そのための方法の１つに、対象物体に傾斜磁
場を印加して対象物体各部の置かれた静磁場を異
ならせ、これにより上記対象物体各部の共鳴周波
数を異ならせて位置の情報を得る方法がある。
的に検査する装置として、Ｘ線やCTや超音波撮
像装置が広く利用されている。近年、NMR現象
を用いて同様の検査を行う試みが成功し、Ｘ線
CTや超音波撮像装置では得られない情報を取得
できることが明らかになつて来た。NMR現像を
用いた検査装置（以下、単に「検査装置」とい
う）においては、検査対象物体からの信号を該対
象物体各部に対応させて分離・識別する必要があ
る。そのための方法の１つに、対象物体に傾斜磁
場を印加して対象物体各部の置かれた静磁場を異
ならせ、これにより上記対象物体各部の共鳴周波
数を異ならせて位置の情報を得る方法がある。
第１図は上記方法の原理を説明するための図で
ある。対象物体１に傾斜磁場G1を印加すると、
該磁場G1に垂直な線上にあるすべての核スピン
からの信号を積分した信号強度分布２が、静磁場
Ｈの関数として得られる。NMR現象において
は、 ｆ＝γH／（2π） の関係が成立つので、信号強度は高周波磁場の周
波数ｆの関数でもある。ここで、γは核磁気回転
比であり、核に固有の値である。次に傾斜磁場の
印加方向を変えてG2を印加すると、信号強度分
布３が得られる。傾斜磁場の印加方向を種々変化
させて同様の信号強度分布、すなわち、射影デー
タを求めれば、Ｘ線CTと同様のアルゴリズムに
より、対象物体１の核スピン密度分布や緩和時間
分布等を求めることができる。
ある。対象物体１に傾斜磁場G1を印加すると、
該磁場G1に垂直な線上にあるすべての核スピン
からの信号を積分した信号強度分布２が、静磁場
Ｈの関数として得られる。NMR現象において
は、 ｆ＝γH／（2π） の関係が成立つので、信号強度は高周波磁場の周
波数ｆの関数でもある。ここで、γは核磁気回転
比であり、核に固有の値である。次に傾斜磁場の
印加方向を変えてG2を印加すると、信号強度分
布３が得られる。傾斜磁場の印加方向を種々変化
させて同様の信号強度分布、すなわち、射影デー
タを求めれば、Ｘ線CTと同様のアルゴリズムに
より、対象物体１の核スピン密度分布や緩和時間
分布等を求めることができる。
実際には、検査対象となる物体は３次元である
ため、上述の如き射影を３次元方向から行うか、
あるいは、最初にスライスを選択して領域を２次
元面に限定し、射影を２次元方向から行うかを決
定する必要がある。この決定には、測定時間、検
査すべき領域等が考慮される。以下の説明は、後
者の、最初にスライスを選択する方法を例にとつ
て行うが、本発明はこれに限定されるものではな
いということは言うまでもない。
ため、上述の如き射影を３次元方向から行うか、
あるいは、最初にスライスを選択して領域を２次
元面に限定し、射影を２次元方向から行うかを決
定する必要がある。この決定には、測定時間、検
査すべき領域等が考慮される。以下の説明は、後
者の、最初にスライスを選択する方法を例にとつ
て行うが、本発明はこれに限定されるものではな
いということは言うまでもない。
従来のNMRイメージングにおいては、射影デ
ータを得るために印加する領域磁場は、例えば、
Lancet誌（F.H.Doyle et.al.，p53（1981））にも
記載されている如く、第２図に示す如きシーケン
スとなつている。すなわち、最初に90度選択照射
高周波磁場とｚ方向の傾斜磁場GZによりｚ方向
に垂直なスライスを切出し、次いで、ｘ−ｙ平面
上で射影ごとに向きが変わる傾斜磁場GRを印加
して種々の方向からの射影データを取込む方式で
ある。第２図において、ｚ方向の傾斜磁場GZが
90度高周波磁場の後反転しているのは、該磁場の
照射時間（１〜10msec）に生じたスライス内の
核スピンの位相分散を元に戻すためである。
ータを得るために印加する領域磁場は、例えば、
Lancet誌（F.H.Doyle et.al.，p53（1981））にも
記載されている如く、第２図に示す如きシーケン
スとなつている。すなわち、最初に90度選択照射
高周波磁場とｚ方向の傾斜磁場GZによりｚ方向
に垂直なスライスを切出し、次いで、ｘ−ｙ平面
上で射影ごとに向きが変わる傾斜磁場GRを印加
して種々の方向からの射影データを取込む方式で
ある。第２図において、ｚ方向の傾斜磁場GZが
90度高周波磁場の後反転しているのは、該磁場の
照射時間（１〜10msec）に生じたスライス内の
核スピンの位相分散を元に戻すためである。
ところで、射影を行うために印加する上記傾斜
磁場GRは、必ずしも第２図に示す如き理想的立
上りを示すものではなく、立上り遅れ時間を有す
るものである。また、上記傾斜磁場GZの反転に
より回復した信号は傾斜磁場GRの印加後急速に
減衰し始める。信号の検出は傾斜磁場GRの印加
とともに開始することが必要であるため、上述の
如き従来のNMRイメージングには、上記傾斜磁
場GRの立上り遅れ時間が画質を大きく劣化させ
る原因になるという重大な問題がある。また、上
記傾斜磁場GZの反転により回復できるのは上記
傾斜磁場GZによつて生じた位相分散だけであり、
静磁場自体が有する磁場不均一から生じた位相分
散は回復することはできず、これによる検出信号
のＳ／Ｎ劣化が避けられないという問題もある。
磁場GRは、必ずしも第２図に示す如き理想的立
上りを示すものではなく、立上り遅れ時間を有す
るものである。また、上記傾斜磁場GZの反転に
より回復した信号は傾斜磁場GRの印加後急速に
減衰し始める。信号の検出は傾斜磁場GRの印加
とともに開始することが必要であるため、上述の
如き従来のNMRイメージングには、上記傾斜磁
場GRの立上り遅れ時間が画質を大きく劣化させ
る原因になるという重大な問題がある。また、上
記傾斜磁場GZの反転により回復できるのは上記
傾斜磁場GZによつて生じた位相分散だけであり、
静磁場自体が有する磁場不均一から生じた位相分
散は回復することはできず、これによる検出信号
のＳ／Ｎ劣化が避けられないという問題もある。
本発明は上記事情に鑑みてなされたもので、そ
の目的とするところは、従来のNMRを用いた検
出装置における上述の如き問題を解消し、信号検
出時に傾斜磁場の過渡応答の影響を完全に補正可
能な検査装置を提供することにある。
の目的とするところは、従来のNMRを用いた検
出装置における上述の如き問題を解消し、信号検
出時に傾斜磁場の過渡応答の影響を完全に補正可
能な検査装置を提供することにある。
本発明の要点は、射影データの検出に先立つ
て、射影データを検出する際に印加する傾斜磁場
と同じ方向にダミーの傾斜磁場を印加し故意に核
スピンの位相分散を生じさせておき、その後、
180度高周波磁場を照射して再び傾斜磁場を印加
することにより位相分散を補償してエコーを形成
するようにした点である。
て、射影データを検出する際に印加する傾斜磁場
と同じ方向にダミーの傾斜磁場を印加し故意に核
スピンの位相分散を生じさせておき、その後、
180度高周波磁場を照射して再び傾斜磁場を印加
することにより位相分散を補償してエコーを形成
するようにした点である。
以下、本発明の実施例を図面に基づいて詳細に
説明する。
説明する。
第３図は本発明の一実施例である検査装置の構
成を示すものである。図にいおいて、４は制御装
置、５は高周波パルス発生器、６は電力増幅器、
７は高周波磁場を発生させると同時に対象物体１
９から生ずる信号を検出するためのコイル、８は
増幅器、９は検波器、１０は信号処理装置であ
る。また、１１，１２および１３はそれぞれｚ方
向およびこれに直角の方向の傾斜磁場を発生させ
るコイル、１４，１５，１６はそれぞれ上記コイ
ル１１，１２，１３を駆動する電源部である。
成を示すものである。図にいおいて、４は制御装
置、５は高周波パルス発生器、６は電力増幅器、
７は高周波磁場を発生させると同時に対象物体１
９から生ずる信号を検出するためのコイル、８は
増幅器、９は検波器、１０は信号処理装置であ
る。また、１１，１２および１３はそれぞれｚ方
向およびこれに直角の方向の傾斜磁場を発生させ
るコイル、１４，１５，１６はそれぞれ上記コイ
ル１１，１２，１３を駆動する電源部である。
制御装置４は各装置に種々の命令を一定のタイ
ミングで出力する機能を有するものであり、後述
する本発明のパルスシーケンスは上記制御装置４
内のRAMに蓄えられている。高周波パルス発生
器５の出力は電力増幅器６で増幅され、上記コイ
ル７を励振する。該コイル７は前述の如く受信コ
イルを兼ねており、受信された信号成分は増幅器
８を通り検波器９で検波後、信号処理装置１０で
画像に変換される。
ミングで出力する機能を有するものであり、後述
する本発明のパルスシーケンスは上記制御装置４
内のRAMに蓄えられている。高周波パルス発生
器５の出力は電力増幅器６で増幅され、上記コイ
ル７を励振する。該コイル７は前述の如く受信コ
イルを兼ねており、受信された信号成分は増幅器
８を通り検波器９で検波後、信号処理装置１０で
画像に変換される。
なお、静磁場の発生は電源１８により駆動され
るコイル１７で行う。検査対象物体である人体１
１９はベツド２０上に載置され、上記ベツド２０
は支持台２１上を移動可能に構成されている。
るコイル１７で行う。検査対象物体である人体１
１９はベツド２０上に載置され、上記ベツド２０
は支持台２１上を移動可能に構成されている。
第４図に本実施例において用いるパルスシーケ
ンスを示す。このシーケンスは、前述の如く、制
御装置４内のRAMに蓄えられており、高周波パ
ルス発生器、傾斜磁場発生用電源部１４，１５，
１６を制御する。
ンスを示す。このシーケンスは、前述の如く、制
御装置４内のRAMに蓄えられており、高周波パ
ルス発生器、傾斜磁場発生用電源部１４，１５，
１６を制御する。
上述の如く構成された本実施例の動作を以下、
具体的シーケンスにより説明する。
具体的シーケンスにより説明する。
第４図に示す如く、まず、ｚ方向傾斜磁場GZ
を印加し、その1.6ｍsec後に180度高周波磁場を
照射して特定スライス内の磁化を反転させる。こ
れはInversion−Recovery法により縦緩和時間の
情報を信号に含有させるために必要なものであ
り、密度像だけの場合には省略することが可能な
ものである。上記180度高周波磁場の照射から時
間t2後、再び傾斜磁場GZを印加し、その1.6ｍsec
経過後から90度パルスを照射する。これにより、
上記スライス内の磁化を90度回転させ、信号とし
て検出可能な状態にする。
を印加し、その1.6ｍsec後に180度高周波磁場を
照射して特定スライス内の磁化を反転させる。こ
れはInversion−Recovery法により縦緩和時間の
情報を信号に含有させるために必要なものであ
り、密度像だけの場合には省略することが可能な
ものである。上記180度高周波磁場の照射から時
間t2後、再び傾斜磁場GZを印加し、その1.6ｍsec
経過後から90度パルスを照射する。これにより、
上記スライス内の磁化を90度回転させ、信号とし
て検出可能な状態にする。
90度高周波磁場あるいは180度高周波磁場は１
〜10ｍsec程度持続するため、磁場の照射中にも
核スピンの位相分散が生ずること、また、この位
相分散を補償するために傾斜磁場を反転させる方
法もあるが、この方法では静磁場の不均一に基づ
く位相分散は補償できないことは前述の通りであ
る。そこで、本実施例においては、磁化を180度
高周波磁場で反転させて上記位相分散を回復さ
せ、静磁場の不均一の影響をも補償するようにし
ている。
〜10ｍsec程度持続するため、磁場の照射中にも
核スピンの位相分散が生ずること、また、この位
相分散を補償するために傾斜磁場を反転させる方
法もあるが、この方法では静磁場の不均一に基づ
く位相分散は補償できないことは前述の通りであ
る。そこで、本実施例においては、磁化を180度
高周波磁場で反転させて上記位相分散を回復さ
せ、静磁場の不均一の影響をも補償するようにし
ている。
但し、第２図に示した如く、ｚ方向の位相分散
を補償後、傾斜磁場GRを印加し、直ちに信号を
計測しても正しい射影データは得ることはできな
い。これは、傾斜磁場GRの立ち上り遅れ時間の
影響を受けるためである。そこで、本実施例にお
いては、前述の如く、磁化を180度高周波磁場で
反転させるだけでなく、90度高周波磁場と180度
高周波磁場の間に、ダミーの傾斜磁場GR′を印加
し、次の条件を略満足する時点で、エコー信号の
ピークとなるようにしている。
を補償後、傾斜磁場GRを印加し、直ちに信号を
計測しても正しい射影データは得ることはできな
い。これは、傾斜磁場GRの立ち上り遅れ時間の
影響を受けるためである。そこで、本実施例にお
いては、前述の如く、磁化を180度高周波磁場で
反転させるだけでなく、90度高周波磁場と180度
高周波磁場の間に、ダミーの傾斜磁場GR′を印加
し、次の条件を略満足する時点で、エコー信号の
ピークとなるようにしている。
∫t 2t1GR′dt−∫t 4t3GRdt＝０
また、上式中のt1、t2、t3は、90度高周波磁場
と180度高周波磁場との間隔をτとしたとき、エ
コー信号のピークが180度高周波磁場から上記時
間τ後に発生するように選択している。従つて、 t4−t3＞１ｍsec とすれば、傾斜磁場GRの過渡現象が完全に消失
した時点からエコー信号を検出することが可能と
なるため、正しい射影データを復元できることに
なる。以上の手順を、第５図にフローチヤートの
形にまとめた。
と180度高周波磁場との間隔をτとしたとき、エ
コー信号のピークが180度高周波磁場から上記時
間τ後に発生するように選択している。従つて、 t4−t3＞１ｍsec とすれば、傾斜磁場GRの過渡現象が完全に消失
した時点からエコー信号を検出することが可能と
なるため、正しい射影データを復元できることに
なる。以上の手順を、第５図にフローチヤートの
形にまとめた。
更に、90度高周波磁場と180度高周波磁場との
間隔と、180度高周波磁場からエコー信号のピー
クまでの間隔とを略等しくしておくことにより、
静磁場の不均一に基づく位相分散をも補償できる
ことになる。
間隔と、180度高周波磁場からエコー信号のピー
クまでの間隔とを略等しくしておくことにより、
静磁場の不均一に基づく位相分散をも補償できる
ことになる。
なお、最初の90度あるいは180度高周波磁場を
照射する時刻よりも1.6ｍsec前に傾斜磁場GR，GZ
を印加するのは、それらの過渡現象によりスライ
スの形状が歪むことを防止するためである。ま
た、時刻t4にピークとなるエコー信号は、左右対
称であるため、上記ピークを中心にして左右折り
返し両者を加算しても良い。これにより、エコー
信号のＳ／Ｎが√２倍になるという効果がある。
あるいは、左右それぞれのエコー信号から射影デ
ータまたは画像を作成し、それらを重ね合わせる
ようにしても良い。この場合、時間t4−t3が信号
の発生している時間よりも長くなるように、t2−
t1を選択する必要がある。
照射する時刻よりも1.6ｍsec前に傾斜磁場GR，GZ
を印加するのは、それらの過渡現象によりスライ
スの形状が歪むことを防止するためである。ま
た、時刻t4にピークとなるエコー信号は、左右対
称であるため、上記ピークを中心にして左右折り
返し両者を加算しても良い。これにより、エコー
信号のＳ／Ｎが√２倍になるという効果がある。
あるいは、左右それぞれのエコー信号から射影デ
ータまたは画像を作成し、それらを重ね合わせる
ようにしても良い。この場合、時間t4−t3が信号
の発生している時間よりも長くなるように、t2−
t1を選択する必要がある。
第４図に示したシーケンスにおいては、90度あ
るいは180度高周波磁場を照射するときには傾斜
磁場GZを常に印加しているが、これはスライス
外の磁化が影響を受けないようにするための処置
であり、90度高周波磁場以外では必ずしも印加す
る必要はないのである。その場合には、180度高
周波磁場を偶数回印加し、スライス外の磁化が元
に戻るようにしておけば良い。
るいは180度高周波磁場を照射するときには傾斜
磁場GZを常に印加しているが、これはスライス
外の磁化が影響を受けないようにするための処置
であり、90度高周波磁場以外では必ずしも印加す
る必要はないのである。その場合には、180度高
周波磁場を偶数回印加し、スライス外の磁化が元
に戻るようにしておけば良い。
以上の説明においては、傾斜磁場GRについて
述べたが、傾斜磁場GZについても全く同様の関
係が成立する。傾斜磁場GZの場合には、90度高
周波磁場の中心から180度高周波磁場の中心まで
に印加された傾斜磁場GZの積分値と、180度高周
波磁場の中心からエコー信号の中心までに印加さ
れた傾斜磁場GZの積分値とが等しくなるという
条件を課すことにより、ｚ方向の位相分散を回復
することができる。
述べたが、傾斜磁場GZについても全く同様の関
係が成立する。傾斜磁場GZの場合には、90度高
周波磁場の中心から180度高周波磁場の中心まで
に印加された傾斜磁場GZの積分値と、180度高周
波磁場の中心からエコー信号の中心までに印加さ
れた傾斜磁場GZの積分値とが等しくなるという
条件を課すことにより、ｚ方向の位相分散を回復
することができる。
第４図に示されるように、傾斜磁場GZは一定
方向の勾配を有し、180°パルス高周波磁場の印加
の終了後も傾斜磁場GZは延長して印加されてい
る。
方向の勾配を有し、180°パルス高周波磁場の印加
の終了後も傾斜磁場GZは延長して印加されてい
る。
また、傾斜磁場GRの印加を停止した後傾斜磁
場GZに180度高周波磁場を重畳して印加し、外傾
斜磁場GZの印加を停止した後に傾斜磁場GRを印
加すれば再びエコー信号を計測することができ
る。このとき得られる信号は横緩和時間で減衰し
た信号なので、２つの180度高周波磁場の間隔を
変えることで上記横緩和時間の効果を種種変化さ
せた信号が得られる。横緩和時間の効果を無視で
きる場合には、前述の如く、最初の信号と重ね合
せることにより、Ｓ／Ｎを改善できる。以下、同
様の手続きにより、エコー信号を次々に測定する
ことができる。
場GZに180度高周波磁場を重畳して印加し、外傾
斜磁場GZの印加を停止した後に傾斜磁場GRを印
加すれば再びエコー信号を計測することができ
る。このとき得られる信号は横緩和時間で減衰し
た信号なので、２つの180度高周波磁場の間隔を
変えることで上記横緩和時間の効果を種種変化さ
せた信号が得られる。横緩和時間の効果を無視で
きる場合には、前述の如く、最初の信号と重ね合
せることにより、Ｓ／Ｎを改善できる。以下、同
様の手続きにより、エコー信号を次々に測定する
ことができる。
上記実施例においては、本発明を、投影−再構
成法を用いるイメージング法を例に挙げて説明し
たが、本発明はスピンワープ法のようなフーリエ
変換イメージング法にも適用可能であることは言
うまでもないことである。
成法を用いるイメージング法を例に挙げて説明し
たが、本発明はスピンワープ法のようなフーリエ
変換イメージング法にも適用可能であることは言
うまでもないことである。
以上述べた如く、本発明によれば、射影データ
の検出に先立つて、射影データを検出する際に印
加する傾斜磁場と同じ方向にダミーの傾斜磁場を
印加して、故意に核スピンの位相分散を生じさせ
ておき、その後、180度高周波磁場を照射して再
び傾斜磁場を印加することにより位相分散を補償
してエコー信号を形成するようにしたので、エコ
ー信号検出時に傾斜磁場の過渡応答の影響を完全
に補正可能な検査装置を実現できるという顕著な
効果を奏するものである。
の検出に先立つて、射影データを検出する際に印
加する傾斜磁場と同じ方向にダミーの傾斜磁場を
印加して、故意に核スピンの位相分散を生じさせ
ておき、その後、180度高周波磁場を照射して再
び傾斜磁場を印加することにより位相分散を補償
してエコー信号を形成するようにしたので、エコ
ー信号検出時に傾斜磁場の過渡応答の影響を完全
に補正可能な検査装置を実現できるという顕著な
効果を奏するものである。
さらに本発明では、傾斜磁場GZは一定方向の
勾配を有しており、180°パルス高周波磁場の印加
の終了後も傾斜磁場GZは延長して印加されるの
で、実際に印加される180°パルス高周波磁場の不
完全性のために生じる180°パルス高周波磁場印加
後に発生する擬似的な核磁気共鳴信号（自由誘導
減衰（FID）信号）を傾斜磁場により減衰させる
ことができる。この不完全性としては例えば、
180°パルスが完全に正しい180°でないこと、180°
パルスのパルス形状が理想的でないこと等があ
る。
勾配を有しており、180°パルス高周波磁場の印加
の終了後も傾斜磁場GZは延長して印加されるの
で、実際に印加される180°パルス高周波磁場の不
完全性のために生じる180°パルス高周波磁場印加
後に発生する擬似的な核磁気共鳴信号（自由誘導
減衰（FID）信号）を傾斜磁場により減衰させる
ことができる。この不完全性としては例えば、
180°パルスが完全に正しい180°でないこと、180°
パルスのパルス形状が理想的でないこと等があ
る。
第１図はイメージングの原理を示す図、第２図
は従来のイメージング法のパルスシーケンスを示
す図、第３図は本発明の一実施例を示すブロツク
図、第４図はその動作を説明するシーケンス図、
第５図は動作のフローチヤートである。 ４……制御装置、５……高周波パルス発生器、
６……電力増幅器、７，１１，１２，１３……コ
イル、８……増幅器、９……検波器、１０……信
号処理装置、GZ……ｚ方向の傾斜磁場、GR……
ｘ−ｙ平面上の傾斜磁場、GR′……GRと同方向の
ダミー傾斜磁場。
は従来のイメージング法のパルスシーケンスを示
す図、第３図は本発明の一実施例を示すブロツク
図、第４図はその動作を説明するシーケンス図、
第５図は動作のフローチヤートである。 ４……制御装置、５……高周波パルス発生器、
６……電力増幅器、７，１１，１２，１３……コ
イル、８……増幅器、９……検波器、１０……信
号処理装置、GZ……ｚ方向の傾斜磁場、GR……
ｘ−ｙ平面上の傾斜磁場、GR′……GRと同方向の
ダミー傾斜磁場。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １ 静磁場、傾斜磁場および高周波磁場の各磁場
発生手段と、検査対象からの核磁気共鳴信号を検
出する信号検出手段と、該信号検出手段の検出信
号の演算を行う計算機および該計算機による演算
結果の出力手段を有する核磁気共鳴を用いた検査
装置において、第１方向の傾斜磁場の印加のもと
に90°パルス高周波磁場を印加し、第２方向の傾
斜磁場を印加し、前記第１方向の傾斜磁場の印加
のもとに180°パルス高周波磁場を印加し、前記第
２方向の傾斜磁場を再び印加して生じるエコー信
号を検出するパルスシーケンスを有し、かつ前記
第１方向の傾斜磁場は一定方向の勾配を有してお
り、かつ前記180°パルス高周波磁場の印加終了後
も前記第１方向の傾斜磁場を所定の延長時間だけ
続けて印加することを特徴とする核磁気共鳴を用
いた検査装置。 ２ 前記延長時間が、前記90°パルス高周波磁場
の中心から前記180°パルス高周波磁場の中心まで
の前記第１方向の傾斜磁場の積分値と前記180°パ
ルス高周波磁場の中心から前記延長時間までの前
記第１方向の傾斜磁場の積分値が一致するように
定められることを特徴とする特許請求の範囲第１
項に記載の核磁気共鳴を用いた検査装置。
Priority Applications (5)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP58139423A JPS6031069A (ja) | 1983-08-01 | 1983-08-01 | 核磁気共鳴を用いた検査装置 |
| US06/635,154 US4625170A (en) | 1983-08-01 | 1984-07-27 | NMR imaging method and apparatus |
| CA000460100A CA1238949A (en) | 1983-08-01 | 1984-07-31 | Nmr imaging method and apparatus |
| EP84109034A EP0133532B1 (en) | 1983-08-01 | 1984-07-31 | Nmr imaging method and apparatus |
| DE8484109034T DE3483857D1 (de) | 1983-08-01 | 1984-07-31 | Verfahren und geraet zur bilderzeugung mittels magnetischer kernresonanz. |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP58139423A JPS6031069A (ja) | 1983-08-01 | 1983-08-01 | 核磁気共鳴を用いた検査装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS6031069A JPS6031069A (ja) | 1985-02-16 |
| JPH0454448B2 true JPH0454448B2 (ja) | 1992-08-31 |
Family
ID=15244855
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP58139423A Granted JPS6031069A (ja) | 1983-08-01 | 1983-08-01 | 核磁気共鳴を用いた検査装置 |
Country Status (5)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4625170A (ja) |
| EP (1) | EP0133532B1 (ja) |
| JP (1) | JPS6031069A (ja) |
| CA (1) | CA1238949A (ja) |
| DE (1) | DE3483857D1 (ja) |
Families Citing this family (9)
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-
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- 1983-08-01 JP JP58139423A patent/JPS6031069A/ja active Granted
-
1984
- 1984-07-27 US US06/635,154 patent/US4625170A/en not_active Expired - Lifetime
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- 1984-07-31 EP EP84109034A patent/EP0133532B1/en not_active Expired
- 1984-07-31 CA CA000460100A patent/CA1238949A/en not_active Expired
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| US4625170A (en) | 1986-11-25 |
| EP0133532A3 (en) | 1986-03-05 |
| JPS6031069A (ja) | 1985-02-16 |
| DE3483857D1 (de) | 1991-02-07 |
| CA1238949A (en) | 1988-07-05 |
| EP0133532B1 (en) | 1990-12-27 |
| EP0133532A2 (en) | 1985-02-27 |
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