JPS5946546A - 核磁気共鳴による検査方法及び検査装置 - Google Patents
核磁気共鳴による検査方法及び検査装置Info
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- JPS5946546A JPS5946546A JP57157274A JP15727482A JPS5946546A JP S5946546 A JPS5946546 A JP S5946546A JP 57157274 A JP57157274 A JP 57157274A JP 15727482 A JP15727482 A JP 15727482A JP S5946546 A JPS5946546 A JP S5946546A
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- signal
- pulse
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- nuclear magnetic
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- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/4818—MR characterised by data acquisition along a specific k-space trajectory or by the temporal order of k-space coverage, e.g. centric or segmented coverage of k-space
- G01R33/482—MR characterised by data acquisition along a specific k-space trajectory or by the temporal order of k-space coverage, e.g. centric or segmented coverage of k-space using a Cartesian trajectory
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- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は、核磁気共鳴（ｎｕｃｌｅａｒ ｍａｇｎｅｔ
ｉｃｒｅｓｏｎａｎｃｅ ） （以下これｆｆｉ ｒＮ
ＭＲＪと略称する）現象を利用して、被検体内における
特定原子核分布等を被検体外部より知るようにした核磁
気共鳴による検査方法及び検査装置に関するものである
。
ｉｃｒｅｓｏｎａｎｃｅ ） （以下これｆｆｉ ｒＮ
ＭＲＪと略称する）現象を利用して、被検体内における
特定原子核分布等を被検体外部より知るようにした核磁
気共鳴による検査方法及び検査装置に関するものである
。
本発明の説明に先だって、はじめＫＮＭＲの原理につい
て概略を説明する。
て概略を説明する。
原子核は、陽子と中性子とからなっており、これらは全
体として、核スピン角運動ｉＩで回転しているとみなさ
れる。
体として、核スピン角運動ｉＩで回転しているとみなさ
れる。
第１図は、水素の原子核（１Ｈ）を示したもので、（イ
）に示すように１個の陽子Ｐからなり、スピン量子数Ｉ
Ａで表わされる回転音している。ここで陽子Ｐば、（ロ
）に示すように正の電荷ｅ十をもっているので、原子核
の回転に従い、磁気モーメントμが生ずる。すなわち、
一つ一つの水素の原子核は、それぞれ一つ一つの小さな
磁石とみなせる。
）に示すように１個の陽子Ｐからなり、スピン量子数Ｉ
Ａで表わされる回転音している。ここで陽子Ｐば、（ロ
）に示すように正の電荷ｅ十をもっているので、原子核
の回転に従い、磁気モーメントμが生ずる。すなわち、
一つ一つの水素の原子核は、それぞれ一つ一つの小さな
磁石とみなせる。
第２図は、この点を模式的に示した説明図で、鉄のよう
な強磁性体では、この微小磁石の方向が（イ）に示すよ
うに揃っており、全体として磁化が観測される。これに
対して、水素等の場合、微小磁石の方向（磁気モーメン
トの向き）ハ（ロ）に示すようにランダムであって、全
体として磁化は見られない。
な強磁性体では、この微小磁石の方向が（イ）に示すよ
うに揃っており、全体として磁化が観測される。これに
対して、水素等の場合、微小磁石の方向（磁気モーメン
トの向き）ハ（ロ）に示すようにランダムであって、全
体として磁化は見られない。
ここで、このような物質に、２方向の静磁場ＨＯを印加
すると、各原子核がＨａ の方向に揃う（核のエネルギ
準位が２方向に量子化される）。
すると、各原子核がＨａ の方向に揃う（核のエネルギ
準位が２方向に量子化される）。
第３図（イ）は、水素原子核についてこの様子を示した
ものである。水素原子核のスピン量子数はＡであるから
、第３図（ロ）に示すように、−Ａと＋Ａの２つの準位
に分かれる。２つのエネルギー準位間のエネルギー差Δ
Ｅは、（１）式で表わされる。
ものである。水素原子核のスピン量子数はＡであるから
、第３図（ロ）に示すように、−Ａと＋Ａの２つの準位
に分かれる。２つのエネルギー準位間のエネルギー差Δ
Ｅは、（１）式で表わされる。
ΔＥ＝γｍＨｏ ・・・・・・（１）
ただし、γ：磁気回転比 １ｊ＝ｈ／２π ｈニブランク定数 ここで各原子核には、静磁場Ｈａ によって、μＸＨ
。
ただし、γ：磁気回転比 １ｊ＝ｈ／２π ｈニブランク定数 ここで各原子核には、静磁場Ｈａ によって、μＸＨ
。
なる力が加わるので、原子核はｚ軸のまわりを、（２）
式で示すような角速度ωで歳差運動する。
式で示すような角速度ωで歳差運動する。
ω＝ｒＨｏ（ラーモア角速度）・・・・・・（２）この
状態の系に角速度ωに対応する周波数の電磁波（通常ラ
ジオ波）を印加すると、共鳴がおこり、原子核は（１）
式で示されるエネルギー差ΔＥに相当するエネルギーを
吸収して、高い方のエネルギー準位に遷移する。核スピ
ン角運動量を持つ原子核が数種類混在していても、各原
子核によって磁気回転比γが異なるため、共鳴する周波
数が異なり、したがって特定の原子核の共鳴のみをとり
だすことができる。また、その共鳴の強さを測定すれば
、原子核の存在量も知ることができる。また、共鳴後、
緩和時間と呼ばれる時定数で定着る時間の後に、高い準
位へ励起された原子核は、低い準位へもどる。この緩和
時間のうち、特にＴ１と呼ばれるスピン−格子間緩和時
間（縦緩和時間）は、各化合物の結合の仕方に依存して
いる時定数であり、正常組織と悪性腫瘍とでは、値が犬
きく異なることが知られている。
状態の系に角速度ωに対応する周波数の電磁波（通常ラ
ジオ波）を印加すると、共鳴がおこり、原子核は（１）
式で示されるエネルギー差ΔＥに相当するエネルギーを
吸収して、高い方のエネルギー準位に遷移する。核スピ
ン角運動量を持つ原子核が数種類混在していても、各原
子核によって磁気回転比γが異なるため、共鳴する周波
数が異なり、したがって特定の原子核の共鳴のみをとり
だすことができる。また、その共鳴の強さを測定すれば
、原子核の存在量も知ることができる。また、共鳴後、
緩和時間と呼ばれる時定数で定着る時間の後に、高い準
位へ励起された原子核は、低い準位へもどる。この緩和
時間のうち、特にＴ１と呼ばれるスピン−格子間緩和時
間（縦緩和時間）は、各化合物の結合の仕方に依存して
いる時定数であり、正常組織と悪性腫瘍とでは、値が犬
きく異なることが知られている。
ここでに、水素原子核（１Ｈ）についテ説明し次が、こ
の他にも核スピン角運動Ｒｋもつ原子核で同様の測定を
行なうことが可能でめｐ、水素原子核以外に、リン原子
核％１ｐ）、炭素原子核（１５ＣＬナトリウム原子核（
２３Ｎｍ）、フッ素原子核（１９Ｆ）、酸素原子核（１
７０）等に適用可能である。
の他にも核スピン角運動Ｒｋもつ原子核で同様の測定を
行なうことが可能でめｐ、水素原子核以外に、リン原子
核％１ｐ）、炭素原子核（１５ＣＬナトリウム原子核（
２３Ｎｍ）、フッ素原子核（１９Ｆ）、酸素原子核（１
７０）等に適用可能である。
このように、ＮＭＲによって、特定原子核の存在量およ
びその緩和時間を測定することができるので、物質内の
特定原子核についての種々の化学的情報を得ることによ
り、被検体内の種々の検査全行なうことができる。
びその緩和時間を測定することができるので、物質内の
特定原子核についての種々の化学的情報を得ることによ
り、被検体内の種々の検査全行なうことができる。
従来より、このようなＮＭＲを利用した検査装置として
、Ｘ線ＣＴと同様な原理で、被検体の仮想輪切９部分の
プロトンを励起し、各プロジェクションに対応するＮＭ
Ｒ共鳴信号を、被検体の数多くの方向について求め、被
検体の各位置におけるＮＭＲ共鳴信号強度を再構成法に
よって求めるものがある。
、Ｘ線ＣＴと同様な原理で、被検体の仮想輪切９部分の
プロトンを励起し、各プロジェクションに対応するＮＭ
Ｒ共鳴信号を、被検体の数多くの方向について求め、被
検体の各位置におけるＮＭＲ共鳴信号強度を再構成法に
よって求めるものがある。
第４図は、このような従来装置における検査手法の一例
を説明するための動作波形図である。
を説明するための動作波形図である。
被検体に、はじめに第４図（ロ）に示すように２勾配磁
場Ｇｚ＋と、（イ）に示すように細い周波数スペクトル
（ｆ）のＲＦパルス（９０°パルス）を印加する。
場Ｇｚ＋と、（イ）に示すように細い周波数スペクトル
（ｆ）のＲＦパルス（９０°パルス）を印加する。
この場合、ラーモア角速度ω＝γ（Ｈａ＋ΔＧｚ）とな
る面だけのプロトンが励起され、磁化Ｍを第５図（イ）
に示すよりなωで回転する回転座標系上に示せば、Ｖ′
軸方向に９０°向きを変えたものとなる。続いて、第４
図（ハ）、に）に示すように２勾配磁場ＧｘとＶ勾配磁
場Ｇｕを加え、これによって２次元勾配磁場を作り、（
ホ）に示すようなＮＭＲ共鳴信号を検出する。ここで、
磁化Ｍは第５図（ロ）Ｋ示すように、磁場の不均一性に
よって、ｘ／、 ｖ／面内で矢印方向に次第に分散して
いくので、やがてＮＭＲ共鳴信号は減少し、第４図（ホ
）に示すようにτ時間経過して無くなる。このようにし
て得られたＮＭＲ共鳴信号をフーリエ変換すれば、Ｘ勾
配磁場Ｇｅ。
る面だけのプロトンが励起され、磁化Ｍを第５図（イ）
に示すよりなωで回転する回転座標系上に示せば、Ｖ′
軸方向に９０°向きを変えたものとなる。続いて、第４
図（ハ）、に）に示すように２勾配磁場ＧｘとＶ勾配磁
場Ｇｕを加え、これによって２次元勾配磁場を作り、（
ホ）に示すようなＮＭＲ共鳴信号を検出する。ここで、
磁化Ｍは第５図（ロ）Ｋ示すように、磁場の不均一性に
よって、ｘ／、 ｖ／面内で矢印方向に次第に分散して
いくので、やがてＮＭＲ共鳴信号は減少し、第４図（ホ
）に示すようにτ時間経過して無くなる。このようにし
て得られたＮＭＲ共鳴信号をフーリエ変換すれば、Ｘ勾
配磁場Ｇｅ。
Ｖ勾配磁場Ｇｙにより合成された勾配磁場と直角方向の
プロジェクションとなる。
プロジェクションとなる。
以下、同じようにして、所定の時間τ′だけ待って、次
のシーケンスを繰り返す。各シーケンスにおいては、Ｇ
Ｚ、Ｇ１１を少しずつ変える。これによって、各プロジ
ェクションに対応するＮＭＲ共鳴信号を被検体の数多く
の方向について求めることができる。
のシーケンスを繰り返す。各シーケンスにおいては、Ｇ
Ｚ、Ｇ１１を少しずつ変える。これによって、各プロジ
ェクションに対応するＮＭＲ共鳴信号を被検体の数多く
の方向について求めることができる。
このような動作をなす従来装置においては、第４図にお
いて、ＮＭＲ共鳴信号が無くなるまでの時間τは、１０
〜２０ｍ５であるが、次のシーケンに移るまでの所定時
間τ′は、緩和時間Ｔ１ のためｌ ｓｅｅ程度は必要
となる。それ故に、一つの被検体断面を、例えば１２８
プロジエクシヨンで再構成するものとすれば、その測定
には少なくとも２分以上の長い時間を必要とする。
いて、ＮＭＲ共鳴信号が無くなるまでの時間τは、１０
〜２０ｍ５であるが、次のシーケンに移るまでの所定時
間τ′は、緩和時間Ｔ１ のためｌ ｓｅｅ程度は必要
となる。それ故に、一つの被検体断面を、例えば１２８
プロジエクシヨンで再構成するものとすれば、その測定
には少なくとも２分以上の長い時間を必要とする。
ここにおいて、本発明は、従来の手法及び装置における
このような欠点全除去することを目的になされたもので
ある。
このような欠点全除去することを目的になされたもので
ある。
本発明に係る方法に、磁化Ｍが緩和時間Ｔ１ により熱
平衡状態（ＭがＺ′軸方向を向く）になるまで待たず、
パルス系列を用いて、磁化ＲＩＩＺ’方向へ強制的に向
けるようにした点に特徴がある。
平衡状態（ＭがＺ′軸方向を向く）になるまで待たず、
パルス系列を用いて、磁化ＲＩＩＺ’方向へ強制的に向
けるようにした点に特徴がある。
第６図は本発明の手法を実現するための装置の一実施例
の構成を示すブロック図である。図において、１は一様
静磁場Ｈａ （この磁場の方向を２方向とする）を発
生させるための静磁場用コイル、２Ｆｉこの静磁場用コ
イル１０制御回路で、例えば直流安定化電源を含んでい
る。静磁場用コイル１によって発生する磁束の密度Ｈａ
は、０．１Ｔ程度であり、また均一度は１０−４以上で
あることが望ましい。
の構成を示すブロック図である。図において、１は一様
静磁場Ｈａ （この磁場の方向を２方向とする）を発
生させるための静磁場用コイル、２Ｆｉこの静磁場用コ
イル１０制御回路で、例えば直流安定化電源を含んでい
る。静磁場用コイル１によって発生する磁束の密度Ｈａ
は、０．１Ｔ程度であり、また均一度は１０−４以上で
あることが望ましい。
３１１−ｒ、勾配磁場用コイルを総括的に示したもの、
４はこの勾配磁場用コイル３の制御回路である。
４はこの勾配磁場用コイル３の制御回路である。
第７図（イ）は勾配磁場用コイル３の一例を示す構成図
で、２勾配磁場用コイル３１．ｖ勾配磁場用コイル３２
．３３、図示してないがＶ勾配磁場用コイル３２．３３
と同じ形であって、９０°回転して設置されるＸ勾配磁
場用コイルを含んでいる。
で、２勾配磁場用コイル３１．ｖ勾配磁場用コイル３２
．３３、図示してないがＶ勾配磁場用コイル３２．３３
と同じ形であって、９０°回転して設置されるＸ勾配磁
場用コイルを含んでいる。
この勾配磁場用コイル３は、一様静磁場Ｈａ と同一方
向磁場で、Ｚ＋’１ｌｒＺ軸方向にそれぞれ直線勾配を
もつ磁場を発生する。６０は制御回路４のコントローラ
である。
向磁場で、Ｚ＋’１ｌｒＺ軸方向にそれぞれ直線勾配を
もつ磁場を発生する。６０は制御回路４のコントローラ
である。
５は被検体に細い周波数スペクトルｆのＲＦＸパルス電
磁波として与える励磁コイルで、その構成を第７図（ロ
）に示す。
磁波として与える励磁コイルで、その構成を第７図（ロ
）に示す。
６は測定しようとする原子核のＮＭＲ共鳴条件に対応す
る周波数（例えばプロトンでは、４２．６ＭＨｚ／Ｔ）
の信号を発生する発振器で、その出力は、コントロ
ーラ６０からの信号によって開閉が制御されるゲート回
路６１、パワーアンプ６２を介して励磁コイル５に印加
されている。７は被検体におけるＮＭＲ共鳴信号を検出
するための検出コイルで、その構成は第７図（ロ）に示
す励磁コイルと同じで、励磁コイル５に対して９０”回
転して設置されている。なお、この検出コイルは、被検
体にで外るだけ近接して設置されることが望ましいが、
必要に応じて、励磁コイルと兼用させてもよい。
る周波数（例えばプロトンでは、４２．６ＭＨｚ／Ｔ）
の信号を発生する発振器で、その出力は、コントロ
ーラ６０からの信号によって開閉が制御されるゲート回
路６１、パワーアンプ６２を介して励磁コイル５に印加
されている。７は被検体におけるＮＭＲ共鳴信号を検出
するための検出コイルで、その構成は第７図（ロ）に示
す励磁コイルと同じで、励磁コイル５に対して９０”回
転して設置されている。なお、この検出コイルは、被検
体にで外るだけ近接して設置されることが望ましいが、
必要に応じて、励磁コイルと兼用させてもよい。
７１は検出コイル７から得られるＮＭＲ共鳴信号（Ｆ
Ｉ Ｄ ： ｆｒｅｅ １ｎｄｕｃｔｉｏｎ ｄｅｃａ
ｙ ） ｋ増巾する増巾器、７２は位相検波回路、７
３は位相検波された増巾器７１からの波形信号を記憶す
るウェーブメモリ回路で、Ａ／Ｄ 変換器を含んでいる
。
Ｉ Ｄ ： ｆｒｅｅ １ｎｄｕｃｔｉｏｎ ｄｅｃａ
ｙ ） ｋ増巾する増巾器、７２は位相検波回路、７
３は位相検波された増巾器７１からの波形信号を記憶す
るウェーブメモリ回路で、Ａ／Ｄ 変換器を含んでいる
。
８はウェーブメモリ回路７３からの信号を例えば光ファ
イバで構成される伝送路７４を介して入力し、所定の信
号処理を施して断層像を得るコンピュータ、９は得られ
た断層像全表示するテレビジョンモニターのような表示
器である。
イバで構成される伝送路７４を介して入力し、所定の信
号処理を施して断層像を得るコンピュータ、９は得られ
た断層像全表示するテレビジョンモニターのような表示
器である。
このように構成した装置の動作を、次に第８図及び第９
図を参照しながら説明する。
図を参照しながら説明する。
まず、はじめに、制御回路２は静磁場用コイルＩＶｃ電
流を流し、被検体（被検体は各コイルの円筒内に設置さ
れる）に静磁場Ｈｏ を与えた状態とする。この状態
において、コントローラ６０は、１はしめに制御回路４
を介して２勾配磁場用コイル３１に電流を流し、第８図
（ロ）に示すように２勾配磁場Ｇｚ＋を与える。また、
Ｇｚ＋が与えられている下で、ゲート回路６１７ｉｌ−
開とし、発振器６からの信号を増巾器６２を介して励磁
コイル５に印加し、第８図（イ）に示すように細いスペ
クトルを持った９０゜パルスで、被検体の１面を励起す
る。なお、第８図（ロ）において、Ｇｚ＋に続＜ Ｇｚ
−は、Ｓハ比を良好にするためであって、公知の手法で
ある。
流を流し、被検体（被検体は各コイルの円筒内に設置さ
れる）に静磁場Ｈｏ を与えた状態とする。この状態
において、コントローラ６０は、１はしめに制御回路４
を介して２勾配磁場用コイル３１に電流を流し、第８図
（ロ）に示すように２勾配磁場Ｇｚ＋を与える。また、
Ｇｚ＋が与えられている下で、ゲート回路６１７ｉｌ−
開とし、発振器６からの信号を増巾器６２を介して励磁
コイル５に印加し、第８図（イ）に示すように細いスペ
クトルを持った９０゜パルスで、被検体の１面を励起す
る。なお、第８図（ロ）において、Ｇｚ＋に続＜ Ｇｚ
−は、Ｓハ比を良好にするためであって、公知の手法で
ある。
この時点ｔｏにおいては、磁化Ｍは第９図（イ）の回転
座標系に示すようＫ ｙＺ軸方向に９０”向きを変える
。続いて、Ｘ勾配磁場用コイル及びＶ勾配磁場用コイル
３２．３３に電流を流し、第８図（ハ）。
座標系に示すようＫ ｙＺ軸方向に９０”向きを変える
。続いて、Ｘ勾配磁場用コイル及びＶ勾配磁場用コイル
３２．３３に電流を流し、第８図（ハ）。
に）に示すように所定の大きさの磁場Ｇｘ、Ｇｙを印加
し）検出コイル７から得られる第８図（ホ）に示すより
なＮＭＲ共鳴信号を検出する。ＮＭＲ共鳴信号が検出さ
れている時点（例えばｔｌの時点）では、磁化Ｍは第９
図（ロ）に示すように、Ｚ’＊ Ｙ’面内で破線矢印方
向に次第に分散していく途中にある。
し）検出コイル７から得られる第８図（ホ）に示すより
なＮＭＲ共鳴信号を検出する。ＮＭＲ共鳴信号が検出さ
れている時点（例えばｔｌの時点）では、磁化Ｍは第９
図（ロ）に示すように、Ｚ’＊ Ｙ’面内で破線矢印方
向に次第に分散していく途中にある。
検出コイル７で検出されるＮＭＲ共鳴信号は、時間とと
もに次第に減衰するもので、この信号は、増巾器７１で
増巾され、位相検波回路７２で位相検波され、ウェーブ
メモリ回路７３を介してコンピュータ８に印加される。
もに次第に減衰するもので、この信号は、増巾器７１で
増巾され、位相検波回路７２で位相検波され、ウェーブ
メモリ回路７３を介してコンピュータ８に印加される。
ここで、ＮＭＲ共鳴信号はフーリエ変換され、１ブロジ
エクシヨ／の信号となる。これまでの動作は従来装置と
同様である。
エクシヨ／の信号となる。これまでの動作は従来装置と
同様である。
ＮＭＲ共鳴信号が無くなるまでの１時間経過後、コント
ローラ６０は、再び２勾配磁場用コイル３１に電流を流
し、第８図（ロ）に示すように２勾配磁場Ｇｚ＋を与え
るとともに、ゲート回路６１を開と１励磁コイル５に電
流を流し、今度は第８図（イ）に示すように同一面に１
８０°−Ｘパルス（１８０’−ｚは発振器６からの信号
の位相を反転したもの）を印加する。続いて、第８図（
ハ）、に）に示すようにＸ勾配磁場用コイル及びＶ勾配
磁場用コイルに電流を流し、前回と同様の所定の大きさ
の磁場Ｇｚ、Ｇｙ’ｒ同時に印加させる。
ローラ６０は、再び２勾配磁場用コイル３１に電流を流
し、第８図（ロ）に示すように２勾配磁場Ｇｚ＋を与え
るとともに、ゲート回路６１を開と１励磁コイル５に電
流を流し、今度は第８図（イ）に示すように同一面に１
８０°−Ｘパルス（１８０’−ｚは発振器６からの信号
の位相を反転したもの）を印加する。続いて、第８図（
ハ）、に）に示すようにＸ勾配磁場用コイル及びＶ勾配
磁場用コイルに電流を流し、前回と同様の所定の大きさ
の磁場Ｇｚ、Ｇｙ’ｒ同時に印加させる。
１８０’−ｘパルスを印加すると、分散した磁化Ｍは、
第９図（ハ）に示すように再び集合し始め、検出コイル
７からは、第８図（ホ）に示すように次第に増大するＮ
ＭＲ共鳴信号（この信号をエコー信号と呼ぶ）が検出さ
れる。１８０’−ｘ パルスを印加してから、τ時間経
過後、エコー信号は第８図（ホ）に示すように最大とな
る。このエコー信号は、τ時間の間、被検体の状態が変
わらないものとすれば、はじめに出力されたＮＭＲ共鳴
信号と時間軸に対して対称な信号波形となる。この時点
ｔ５で、ゲート回路６１を開とし、ＧＺ＋の下で励磁コ
イル５に電流を流し、今度は第８図（イ）に示すよう［
９０゜パルスを印加し、磁化Ｍ ｔ Ｚ’軸方向に強制
的に向ける。この時点ｔ５では、磁化Ｍは、第９図に）
にすように、緩和時間Ｔ２のために２′軸に一致せず、
少し分散した状態にある。
第９図（ハ）に示すように再び集合し始め、検出コイル
７からは、第８図（ホ）に示すように次第に増大するＮ
ＭＲ共鳴信号（この信号をエコー信号と呼ぶ）が検出さ
れる。１８０’−ｘ パルスを印加してから、τ時間経
過後、エコー信号は第８図（ホ）に示すように最大とな
る。このエコー信号は、τ時間の間、被検体の状態が変
わらないものとすれば、はじめに出力されたＮＭＲ共鳴
信号と時間軸に対して対称な信号波形となる。この時点
ｔ５で、ゲート回路６１を開とし、ＧＺ＋の下で励磁コ
イル５に電流を流し、今度は第８図（イ）に示すよう［
９０゜パルスを印加し、磁化Ｍ ｔ Ｚ’軸方向に強制
的に向ける。この時点ｔ５では、磁化Ｍは、第９図に）
にすように、緩和時間Ｔ２のために２′軸に一致せず、
少し分散した状態にある。
この状態から少しの時間τ０経過後、緩和によって磁化
ＭはＺ′軸に一致する。ここで、ｔ５の時点から、磁化
Ｍが２′軸に一致するまでの時間τ０は、ｔ５ の時点
では磁化Ｍが２′軸から僅かに分散しているだけである
ところから、緩和時間Ｔ１ に比較して十分短かく、例
えば４τ程度でよい。
ＭはＺ′軸に一致する。ここで、ｔ５の時点から、磁化
Ｍが２′軸に一致するまでの時間τ０は、ｔ５ の時点
では磁化Ｍが２′軸から僅かに分散しているだけである
ところから、緩和時間Ｔ１ に比較して十分短かく、例
えば４τ程度でよい。
τ０経過した時点で、第１回目のシーケンスが終了し、
以後、同様のシーケンスを繰り返す。各シーケンスでは
、被検体に与えるＧｚ、Ｇｙを少しずつ変え、それぞれ
のシーケンスについて、すなわち、それぞれのグロジエ
クションについて、検出コイル７からＮＭＲ共鳴信号及
びエコー信号を得る。
以後、同様のシーケンスを繰り返す。各シーケンスでは
、被検体に与えるＧｚ、Ｇｙを少しずつ変え、それぞれ
のシーケンスについて、すなわち、それぞれのグロジエ
クションについて、検出コイル７からＮＭＲ共鳴信号及
びエコー信号を得る。
コンピュータ８は、各シーケンスにおいて、例えばはじ
めに出力されるＮＭＲ共鳴信号をフーリエ変換し、Ｘ線
ＣＴと同様な公知の手法（ｆｉｌｔｅｒｄｂａｃｋ ｐ
ｒｏｊｅｃＨｏｎ ）によって、再構成演算を行なぺ断
層像を得、これを表示器９Ｖｃ表示する。
めに出力されるＮＭＲ共鳴信号をフーリエ変換し、Ｘ線
ＣＴと同様な公知の手法（ｆｉｌｔｅｒｄｂａｃｋ ｐ
ｒｏｊｅｃＨｏｎ ）によって、再構成演算を行なぺ断
層像を得、これを表示器９Ｖｃ表示する。
なお、上記ではコンピュータ８は、エコー信号を利用し
ないこと全想定したものであるが、各シーケンスにおい
て、はじめに出力されるＮ Ｍ Ｒ共鳴信号（これを単
にＮＭＲ信号と略す）と、続いて出力されるエコー信号
の両方を利用してもよい。
ないこと全想定したものであるが、各シーケンスにおい
て、はじめに出力されるＮ Ｍ Ｒ共鳴信号（これを単
にＮＭＲ信号と略す）と、続いて出力されるエコー信号
の両方を利用してもよい。
この場合、利用の仕方としては例えば次のようなものが
ある。
ある。
（＋）ＮＭＲ信号とエコー信号の時間軸を反転した信号
との平均値を演算し、これを１グロジエクシヨンのデー
タとして、再構成演算を行ない、ひとつの断層像を得る
。
との平均値を演算し、これを１グロジエクシヨンのデー
タとして、再構成演算を行ない、ひとつの断層像を得る
。
（ｉｉ） Ｎ Ｍ Ｒ信号を利用してプロトン密度画
像を得るとともに、ＮＭＲ信号とエコー信号の時間軸を
反転した信号との差信号を演算し、これを１プロジエク
シヨ／のデータとして再構成演算を行ない、Ｔ２ と
呼ばれる横緩和時間（Ｔ２ は近傍の電子核同志のスピ
ンの相互作用に起因している）に基づ＜ １２画像の両
方の画像を得る。
像を得るとともに、ＮＭＲ信号とエコー信号の時間軸を
反転した信号との差信号を演算し、これを１プロジエク
シヨ／のデータとして再構成演算を行ない、Ｔ２ と
呼ばれる横緩和時間（Ｔ２ は近傍の電子核同志のスピ
ンの相互作用に起因している）に基づ＜ １２画像の両
方の画像を得る。
（ｉｉｉ） 前記（ｉｉ）において、プロトン密度画
像と１２画像とを合成して他の別の画像を得る。
像と１２画像とを合成して他の別の画像を得る。
Ｇｖ） 複数のシーケンスのＮＭＲ信号とエコー信号
をいくつか平均し、これｅｌプロジェクションのデータ
とする。
をいくつか平均し、これｅｌプロジェクションのデータ
とする。
これらの手法金とることによって、Ｓ／Ｎ 比を良好に
し、良質の画像を得ることができる。また、診断の目的
に応じて、これらの手法を選択することにより、目的に
適した断層像を得ることができる。
し、良質の画像を得ることができる。また、診断の目的
に応じて、これらの手法を選択することにより、目的に
適した断層像を得ることができる。
なお、上記の説明において、被検体に印加する電磁波の
パルス系列として、（９０°＋ｚ）→（１８０°−Ｘ′
）→（９０°＋Ｚ）の場合を説明したが、これに代えて
、（９０’＋ｚ）→（１８０°Ｖ勺→（９０°−Ｚ）
の電磁波のパルス系列全使用してもよい。
パルス系列として、（９０°＋ｚ）→（１８０°−Ｘ′
）→（９０°＋Ｚ）の場合を説明したが、これに代えて
、（９０’＋ｚ）→（１８０°Ｖ勺→（９０°−Ｚ）
の電磁波のパルス系列全使用してもよい。
第１０図は、（９０°＋π）→（１８０°ｙ’）→（９
０’−ｚ）の電磁波のパルス系列を使用した場合、第８
図に示す各時点ｔｏｎ ｔｌ、ｔ２＋ ｔｇ におけ
る磁化Ｍの向きを示したものである。この場合、エコー
信号が最大となる時点ｔ５で、９０°パルス金印加する
と、磁化Ｍは第１０図に）に示すようにＶ′軸側からＺ
′軸方向に強制的に向けられることとなる。
０’−ｚ）の電磁波のパルス系列を使用した場合、第８
図に示す各時点ｔｏｎ ｔｌ、ｔ２＋ ｔｇ におけ
る磁化Ｍの向きを示したものである。この場合、エコー
信号が最大となる時点ｔ５で、９０°パルス金印加する
と、磁化Ｍは第１０図に）に示すようにＶ′軸側からＺ
′軸方向に強制的に向けられることとなる。
ここで、１８０°Ｖ′パルスは、発振器６からの信号の
位相を９０”遅れさせたものであシ、９０°−Ｘパルス
に、発振器６からの信号の位相を１８σ遅れさせたもの
を表わしている。
位相を９０”遅れさせたものであシ、９０°−Ｘパルス
に、発振器６からの信号の位相を１８σ遅れさせたもの
を表わしている。
第１１図は本発明に係る手法の他の例を示す動作波形図
である。この手法は、第８図に示す手法において、９０
°パルスを被検体に印加する前（τ“時間前）に、第１
１図（イ）に示すように１８０°パルスを印加するよう
にしたものである。なお、１８０゜パルスと同時に、第
１１図（ロ）に示すようにＧｚ＋’ｉ与える。ここで、
１８０°パルスを印加してから９０゜パルスを印加する
までの時間τ“ は、１８０°ハ／Ｌ／スによって方向
が１８０°反転した磁化Ｍが、もとに戻るまでの時間が
必要である。この手法によれば、τ“間のＴ１ の緩和
により、ＮＭＲ信号の強度が変わり、これからＴ１ 画
像を得ることができる。
である。この手法は、第８図に示す手法において、９０
°パルスを被検体に印加する前（τ“時間前）に、第１
１図（イ）に示すように１８０°パルスを印加するよう
にしたものである。なお、１８０゜パルスと同時に、第
１１図（ロ）に示すようにＧｚ＋’ｉ与える。ここで、
１８０°パルスを印加してから９０゜パルスを印加する
までの時間τ“ は、１８０°ハ／Ｌ／スによって方向
が１８０°反転した磁化Ｍが、もとに戻るまでの時間が
必要である。この手法によれば、τ“間のＴ１ の緩和
により、ＮＭＲ信号の強度が変わり、これからＴ１ 画
像を得ることができる。
上記の説明では、被検体の仮想輪切り部分の特定を、い
ずれも、はじめにＧｚを印加し、次にＧｚ、Ｇ７／全同
時に印加して行なうものであるが、これは、他の手法で
もよい。以下に、本発明を他の手法に適用した場合を第
１２図〜第１５図及び第１７図に示す。
ずれも、はじめにＧｚを印加し、次にＧｚ、Ｇ７／全同
時に印加して行なうものであるが、これは、他の手法で
もよい。以下に、本発明を他の手法に適用した場合を第
１２図〜第１５図及び第１７図に示す。
第１２図は、３次元ＰＲ法と呼ばれる手法に適用した場
合である。被検体に印加する電磁波として、第１２図（
イ）に示すように矩形波状のパルス信号を使用するとと
もに、被検体のプロジェクション方向を特定するための
磁場Ｇ ｚ ＋ Ｇ ｘ ＋ Ｇ Ｖを、第１２図（ロ
）、（ハ）、に）にそれぞれ示すように、同時に被検体
に与えるようにしている。
合である。被検体に印加する電磁波として、第１２図（
イ）に示すように矩形波状のパルス信号を使用するとと
もに、被検体のプロジェクション方向を特定するための
磁場Ｇ ｚ ＋ Ｇ ｘ ＋ Ｇ Ｖを、第１２図（ロ
）、（ハ）、に）にそれぞれ示すように、同時に被検体
に与えるようにしている。
第１３図は、フーリエ変換法と呼ばれる手法に適用した
ものである。この手法は、はじめに、第１３図（イ）に
示すように、ＧＺ＋（第１３図（ロ）参照）の下で、９
０°パルスの電磁波を被検体に印加して被検体の一面を
励起する。次に第１３図（ハ）に示すように、Ｇｚをｔ
０間、被検体に与え、磁化Ｍの位相を（３）式に示すよ
うにＸ方向に目盛付する。
ものである。この手法は、はじめに、第１３図（イ）に
示すように、ＧＺ＋（第１３図（ロ）参照）の下で、９
０°パルスの電磁波を被検体に印加して被検体の一面を
励起する。次に第１３図（ハ）に示すように、Ｇｚをｔ
０間、被検体に与え、磁化Ｍの位相を（３）式に示すよ
うにＸ方向に目盛付する。
ただし、 Ｌｘ： π方向の被検体長さＮ’
Ｎ ｎ： 整数（、ｎ＝ −−、−−＋１．・・・。
Ｎ ｎ： 整数（、ｎ＝ −−、−−＋１．・・・。
２
−１． Ｏ，＋１． −−１ ）
Ｎ： π方向の分割数
続いて、第１３図に）及び（ホ）に示すように、ＧｙＯ
下で、ＮＭＲ信号を検出する（Ｖ方向はラーモア角速度
で目盛付けを行なう）。続いて、第１３図（イ）に示す
ように、９０°パルスを印加してから１時間後、１８０
’ Ｚパルスを印加する。続いて、第１３図に）、（ハ
）、（ＣＩ）Ｋ示すようにＧｙ、 Ｇｚ、 Ｇｚを順次
与え、その下で第１３図（ホ）に示すようにエコー信号
を作る。このエコー信号が最大となった時点（１８０’
−ｘパルスを印加してからτ時間経過後）であって、Ｇ
ｚ＋の下で、第１３図（イ）に示すように９０°パルス
を印加して、磁化Ｍ ’ｅ Ｚ’軸方向に向ける。１７
時間経過後、前記したシーケンスを繰り返す。各シーケ
ンスでｕ、Ｇｘのパルス巾ｔπを順次変え、Ｎ個のＮＭ
Ｒ信号データを得る。このようにして得られたＮ個のＮ
ＭＲ信号を２次元フーリエ変換し、断層像を得る。
下で、ＮＭＲ信号を検出する（Ｖ方向はラーモア角速度
で目盛付けを行なう）。続いて、第１３図（イ）に示す
ように、９０°パルスを印加してから１時間後、１８０
’ Ｚパルスを印加する。続いて、第１３図に）、（ハ
）、（ＣＩ）Ｋ示すようにＧｙ、 Ｇｚ、 Ｇｚを順次
与え、その下で第１３図（ホ）に示すようにエコー信号
を作る。このエコー信号が最大となった時点（１８０’
−ｘパルスを印加してからτ時間経過後）であって、Ｇ
ｚ＋の下で、第１３図（イ）に示すように９０°パルス
を印加して、磁化Ｍ ’ｅ Ｚ’軸方向に向ける。１７
時間経過後、前記したシーケンスを繰り返す。各シーケ
ンスでｕ、Ｇｘのパルス巾ｔπを順次変え、Ｎ個のＮＭ
Ｒ信号データを得る。このようにして得られたＮ個のＮ
ＭＲ信号を２次元フーリエ変換し、断層像を得る。
なお、この手法において、各シーケンスにおいてＧｘの
パルス巾ｔπを順次変える代シに、ｔｚを一定とし、Ｇ
ｘの大きさを順次変えるようにしてもよい。
パルス巾ｔπを順次変える代シに、ｔｚを一定とし、Ｇ
ｘの大きさを順次変えるようにしてもよい。
第１４図は、３次元フーリエ変換法に適用した場合であ
る。ここでは、被検体に印加する電磁波とし、て、第１
４図（イ）に示すように矩形波状のパルス信号を使用す
るとともに、被検体ｋ Ｚ＋ Ｙｏ ｚ軸の３次元で目
盛付するための磁場Ｇ ｚ ＋ Ｇ Ｚ Ｉ Ｇ ｕ
ｋ第１４図（ロ）、（ハ）、に）にそれぞれ示すように
時間制御し、順次被検体に与えるようにしたものである
。
る。ここでは、被検体に印加する電磁波とし、て、第１
４図（イ）に示すように矩形波状のパルス信号を使用す
るとともに、被検体ｋ Ｚ＋ Ｙｏ ｚ軸の３次元で目
盛付するための磁場Ｇ ｚ ＋ Ｇ Ｚ Ｉ Ｇ ｕ
ｋ第１４図（ロ）、（ハ）、に）にそれぞれ示すように
時間制御し、順次被検体に与えるようにしたものである
。
なお、第１３図及び第１４図に示す各手法において、各
シーケンスにおいて、第１１図（イ）の場合と同様に、
９０°パルスを印加する前に１８０°パルス金印加し、
Ｔ１ 画像を得るようにしてもよい。
シーケンスにおいて、第１１図（イ）の場合と同様に、
９０°パルスを印加する前に１８０°パルス金印加し、
Ｔ１ 画像を得るようにしてもよい。
この場合、パルス系列としては、次のような組合せが可
能である。
能である。
（１８０°）→（９０°）→（１８０’−ｘ’）→（９
０°−Ｚ）（１８０°）→（９０”−ｘ’ ）−＋（１
８０”−１＋勺−＋（９０’）（１８０°）→（９０’
−ｚ’）→（１８０°、／ ）→（９０”７ｃ’ ）第
１５図は、セレクテイプエクサイテイションライン法と
呼ばれる手法に適用したものである。
０°−Ｚ）（１８０°）→（９０”−ｘ’ ）−＋（１
８０”−１＋勺−＋（９０’）（１８０°）→（９０’
−ｚ’）→（１８０°、／ ）→（９０”７ｃ’ ）第
１５図は、セレクテイプエクサイテイションライン法と
呼ばれる手法に適用したものである。
ここでは、はじめに、第１５図（イ）、（ロ）に示すよ
うにＧｚＯ下で、９０°パルスを印加し、これによって
、第１６図（イ）に示すように被検体の面Ｓｚを励起す
る。続いて、第１５図（イ）、（ハ）に示すようにＧｘ
の下で、１８０°パルスを印加し、第１６図（ロ）に示
すように被検体の面Ｓｗを励起する。これによって、第
１６図（ロ）において、面Ｓｚと８２．が交わる線り上
のプロトンによるエコー信号が誘起され、これが第１５
図（ホ）に示すように最大となる時□点ｔ２で、第１５
図に）に示すようにＧ１１を印加し、エコー信号をデー
タとして取９出す。このデータをフーリエ変換すれば、
線り上のプロトン密度分布を得ることができる。
うにＧｚＯ下で、９０°パルスを印加し、これによって
、第１６図（イ）に示すように被検体の面Ｓｚを励起す
る。続いて、第１５図（イ）、（ハ）に示すようにＧｘ
の下で、１８０°パルスを印加し、第１６図（ロ）に示
すように被検体の面Ｓｗを励起する。これによって、第
１６図（ロ）において、面Ｓｚと８２．が交わる線り上
のプロトンによるエコー信号が誘起され、これが第１５
図（ホ）に示すように最大となる時□点ｔ２で、第１５
図に）に示すようにＧ１１を印加し、エコー信号をデー
タとして取９出す。このデータをフーリエ変換すれば、
線り上のプロトン密度分布を得ることができる。
続いて、第１５図（イ）に示すように、ＧＺの下で、１
８０’−ｘパルスを印加し、続いてＧｙ、Ｑｚを印加し
て、Ｌ部を除＜ Ｓｚ面への履歴を逆行させる。
８０’−ｘパルスを印加し、続いてＧｙ、Ｑｚを印加し
て、Ｌ部を除＜ Ｓｚ面への履歴を逆行させる。
Ｇ３／を印加しているとき、Ｌ部のエコー信号をデータ
として取り出す。続いて発生する８２面のエコー信号が
最大の時点で、第１５図（イ）に示すように９０°パル
スを印加し、Ｓｚ面の磁化Ｍ’ｔ Ｚ’軸へ強制的に向
ける。
として取り出す。続いて発生する８２面のエコー信号が
最大の時点で、第１５図（イ）に示すように９０°パル
スを印加し、Ｓｚ面の磁化Ｍ’ｔ Ｚ’軸へ強制的に向
ける。
第１７図の手法は、第１５図の手法の変形例である。こ
の手法の第１５図のものと異なる点は、第１７図に）に
示すようにＧＹを印加するタイミングを変えたもので、
第１７図（ホ）に示すようにエコー信号の全体をデータ
信号として取り出すようにしたものである。
の手法の第１５図のものと異なる点は、第１７図に）に
示すようにＧＹを印加するタイミングを変えたもので、
第１７図（ホ）に示すようにエコー信号の全体をデータ
信号として取り出すようにしたものである。
以上説明したように、本発明に係る手法は、少すくとも
３ｍのパルス（９０°パルス、１８０°パルス、９０°
パルス）の系列によって、磁化Ｍの向き全強制的に変え
、短時間で磁化Ｍ′？：熱平衡状態へ戻すようにしたも
ので、短時間で、被検体内の特定原子核分布等に関連す
る断層像を得ることができる。
３ｍのパルス（９０°パルス、１８０°パルス、９０°
パルス）の系列によって、磁化Ｍの向き全強制的に変え
、短時間で磁化Ｍ′？：熱平衡状態へ戻すようにしたも
ので、短時間で、被検体内の特定原子核分布等に関連す
る断層像を得ることができる。
また、被検体からはＮＭＲ信号及びエコー信号を得るこ
とができるので、これらの各信号を利用することによっ
て、Ｓ／Ｎ比が良好で、分解能の良い断層像を得ること
ができる。
とができるので、これらの各信号を利用することによっ
て、Ｓ／Ｎ比が良好で、分解能の良い断層像を得ること
ができる。
第１図は核磁気モーメントを説明するための説明図、第
２図は核磁気モーメントの配列について説明するための
説明図、第３図は静磁場による核磁気モーメントの整列
（Ｃついて説明するための図、第４図は従来の手法の一
例全説明するための動作波形図、第５図は第４図の手法
による磁化Ｍの方向を説明するための説明図、第６図は
本発明に係る手法を実現するための装置の一例を示すブ
ロック図、第７図（イ）は第６図装置に用いられている
勾配磁場コイルの一例を示す構成図、（ロ）は同じく励
磁コイルの構成図、第８図は本発明に係る手法のひとつ
を説明するための動作波形図、第９図は本発明の手法に
よるそれぞれの時点での磁化Ｍの方向を回転座標系上に
示した説明図、第１０図は本発明に係る手法において、
他のパルス系列を使用した場合のそれぞれの時点での磁
化Ｍの方向を示した説明図、第１１図は本発明の手法の
他の例を示す動作波形図、第１２図〜第１５図及び第１
７図は本発明に係る手法の他の適用例を示す動作波形図
、第１６図は第１５図の例において被検体の励起面を示
す説明図である。 １・・・静磁場用コイル、２・・・静磁場用コイル制御
回路、３・・・勾配磁場用コイル、５・・・励磁コイル
、６０・・・コントローラ、７・・・検出コイル、８・
・・コン区 臼 へ Ｘ ＞匡 ＯＬ
）０ 〇二 〈゛
２図は核磁気モーメントの配列について説明するための
説明図、第３図は静磁場による核磁気モーメントの整列
（Ｃついて説明するための図、第４図は従来の手法の一
例全説明するための動作波形図、第５図は第４図の手法
による磁化Ｍの方向を説明するための説明図、第６図は
本発明に係る手法を実現するための装置の一例を示すブ
ロック図、第７図（イ）は第６図装置に用いられている
勾配磁場コイルの一例を示す構成図、（ロ）は同じく励
磁コイルの構成図、第８図は本発明に係る手法のひとつ
を説明するための動作波形図、第９図は本発明の手法に
よるそれぞれの時点での磁化Ｍの方向を回転座標系上に
示した説明図、第１０図は本発明に係る手法において、
他のパルス系列を使用した場合のそれぞれの時点での磁
化Ｍの方向を示した説明図、第１１図は本発明の手法の
他の例を示す動作波形図、第１２図〜第１５図及び第１
７図は本発明に係る手法の他の適用例を示す動作波形図
、第１６図は第１５図の例において被検体の励起面を示
す説明図である。 １・・・静磁場用コイル、２・・・静磁場用コイル制御
回路、３・・・勾配磁場用コイル、５・・・励磁コイル
、６０・・・コントローラ、７・・・検出コイル、８・
・・コン区 臼 へ Ｘ ＞匡 ＯＬ
）０ 〇二 〈゛
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 ＋１１ 被検体に一様静磁場を与えるとともに被検体
に核磁気共鳴を誘起させる周波数の電磁波を印加し、更
に前記被検体にこの被検体からの核磁気共鳴信号の放射
部分を特定するための磁場を与え、前記被検体の特定部
分からの核磁気共鳴信号（ＮＭＲ信号）を得るようにし
た検査方法において、 前記被検体に印加する電磁波として、はじめに被検体に
９０°パルスを印加し被検体を励起後、１８０°パルス
を印加しエコー信号を作υ、前記エコー信号が最大の時
点で再び９０゜パルスを印加して磁化を熱平衡状態へ戻
すようにし、以後前記のシーケンスを所定間隔で繰り返
すことを特徴とする核磁気共鳴による検査方法。 （２） ひとつのシーケンスの中で得られるＮＭＲ信
号とエコー信号の時間軸を反転した信号との平均値を演
算し、これを１グロジエクシヨンのデータとして得るよ
うにした特許請求の範囲第１項記載の核磁気共鳴による
検査方法。 （３１ＮＭＲ信号とエコー信号の時間軸を反転した信号
との差信号を演算し、これを１グロジエクシヨンのデー
タとし、所定の演算全行なって１２画像を得るようにし
ｆＣ特許請求の範囲第１項記載の核磁気共鳴による検査
方法。 （４） 複数のシーケンスで得られる複数個のＮＭＲ
信号及びまたは複数個のエコー信号を平均化し、これを
１プロジエクシヨンのデータとするようにした特許請求
の範囲第１項記載の核磁気共鳴による検査方法。 （５）被検体に一様静磁場を与えるとともに被検体に核
磁気共鳴を誘起させる周波数の電磁波を印加し、更に前
記被検体にこの被検体からの核磁気共鳴信号の放射部分
を特定するための磁場を与え、前記被検体の特定部分か
らの核磁気共鳴信号を得るようにした検査方法において
、 前記被検体に印加する電磁波として、はじめに被検体に
１８０°パルスを印加し、所定時間経過後９０°パルス
を印加し被検体を励起し、その後１８０“パルスを印加
しエコー信号を作ｐ１前記エコー信号が最大の時点で再
び９０゜パルスを印加して磁化を熱平衡状態へ戻すよう
にし、以後前記のシーケンスを所定間隔で繰り返し、各
シーケンスで得られた核磁気共鳴信号を利用して所定の
演算を行ガつてＴ１画像を得るようにしたことを特徴と
する核磁気共鳴による検査方法。 （６） 被検体に一様靜磁場を与える静磁場形成手段
、前記被検体からの核磁気共鳴信号の放射部分を特定す
るための磁場を発生する磁場発生手段、前記被検体にパ
ルス状の電磁波を印加するための励振手段、との励振手
段に与える信号を制御する制御手段、前記被検体からの
核磁気共鳴信号（ＮＭＲ信号）を検知する手段、この検
知手段からの信号を処理するとともに所定の演算を行な
って断層像を得る演算手段を具備し、 前記制御手段は、前記励振手段を介してはじめに被検体
に９０°パルスを印加し被検体を励起させ、その後１８
０°パルスを印加しエコー信号を作り、前記エコー信号
が最大の時点で再び９０°パルスに印加して磁化を熱平
衡状態へ戻すようにし、以後、前記のシーケンスを所定
間隔で繰り返す動作をなすことを特徴とする核磁気共鳴
による検査装置。
Priority Applications (3)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP57157274A JPS5946546A (ja) | 1982-09-09 | 1982-09-09 | 核磁気共鳴による検査方法及び検査装置 |
| US06/528,599 US4536712A (en) | 1982-09-09 | 1983-09-01 | Method and apparatus for examination by nuclear magnetic resonance |
| GB08324000A GB2126731B (en) | 1982-09-09 | 1983-09-07 | Nuclear magnetic resonance imaging |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP57157274A JPS5946546A (ja) | 1982-09-09 | 1982-09-09 | 核磁気共鳴による検査方法及び検査装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS5946546A true JPS5946546A (ja) | 1984-03-15 |
| JPH0222348B2 JPH0222348B2 (ja) | 1990-05-18 |
Family
ID=15646068
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP57157274A Granted JPS5946546A (ja) | 1982-09-09 | 1982-09-09 | 核磁気共鳴による検査方法及び検査装置 |
Country Status (3)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4536712A (ja) |
| JP (1) | JPS5946546A (ja) |
| GB (1) | GB2126731B (ja) |
Cited By (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS59214745A (ja) * | 1983-02-18 | 1984-12-04 | アルバ−ト・マコフスキ− | 高速ｎｍｒ像形成システム |
| JPS6031069A (ja) * | 1983-08-01 | 1985-02-16 | Hitachi Ltd | 核磁気共鳴を用いた検査装置 |
| JPS6095338A (ja) * | 1983-06-07 | 1985-05-28 | エヌ・ベ−・フイリツプス・フル−イランペンフアブリケン | 核磁気分布測定方法及びそのための装置 |
| JPS6151550A (ja) * | 1984-08-20 | 1986-03-14 | Yokogawa Hokushin Electric Corp | 核磁気共鳴画像観測方法および装置 |
| JPS6179146A (ja) * | 1984-09-27 | 1986-04-22 | Yokogawa Hokushin Electric Corp | Ｎｍｒ画像装置 |
Families Citing this family (28)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US4480228A (en) * | 1982-10-15 | 1984-10-30 | General Electric Company | Selective volume method for performing localized NMR spectroscopy |
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