JPH0481358B2 - - Google Patents
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- JPH0481358B2 JPH0481358B2 JP57117635A JP11763582A JPH0481358B2 JP H0481358 B2 JPH0481358 B2 JP H0481358B2 JP 57117635 A JP57117635 A JP 57117635A JP 11763582 A JP11763582 A JP 11763582A JP H0481358 B2 JPH0481358 B2 JP H0481358B2
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Description
本発明は、後方散乱によりひき起されるロツク
インの影響を最小にするためのバイアス装置を含
み、２つの波が閉ループ経路内を逆方向に進む角
速度センサに関するものである。とくに、本発明
は、この種のセンサに通常含まれている固有の誤
差の大きさを小さくし、またはセンサの出力を修
正し、あるいはその誤差を補償するようにセンサ
を制御できる、それらの誤差を補償するための新
規な方法を提供するものである。 簡単なレーザ角速度センサ（時にはリング・レ
ーザ・ジヤイロと呼ばれる）においては、互いに
逆向きに進む２つの波がほぼ単色の電磁放射の２
つの波すなわち２つのビーム、通常は単色光ビー
ム、により与えられる。それら２つの光ビーム
は、検出すべき回転の中心軸を成す入力軸を通常
囲む（必ずしも囲まなくてもよい）閉ループ経路
に沿つて逆向きに進むように発生される。センサ
が休止している時は、レーザ放出路は逆向きに進
むビームに対して同一であり、その結果として各
ビームの振動数も同一である。入力軸を中心とし
てリング・レーザ・ジヤイロとくに閉ループ経路
が回転すると、一方のビームが進む実効レーザ放
出路長が長くなり、他方のビームが進む実効レー
ザ放出路長が短くなる。そのような装置における
電磁放射ビームの振動数はレーザ放出路の実効長
に依存するから、このように２本のビーム路の長
さが変化すると各ビームの振動数が変化し、一方
は高く、他方は低くなる。したがつて、２本のビ
ームの振動数の差は光ビームの回転速度、すなわ
ち、入力軸を中心とする閉ループ経路の回転速度
を示すことになる。２本のビームの振動数が異な
ると互いに逆向きに進むビームの位相が異なるこ
とになり、その位相差は振動数の差に比例する速
さで変化する。したがつて、２本のビームの位相
差は振動数の差の時間積分に比例し、ジヤイロの
入力軸を中心とする入力回転速度の時間積分を表
す。したがつて、ある時間にわたる総移相量はそ
の積分時間中におけるジヤイロの入力軸を中心と
する総角変位を示し、その移相変化速度はジヤイ
ロの入力軸を中心とする回転速度を示す。 リング・レーザ・ジヤイロにおける厄介な特性
は「ロツクイン」である。ロツクインしきい値ま
たはロツクイン速度と呼ばれるある臨界値以下で
ある、リング・レーザ・ジヤイロの入力軸を中心
とする回転速度においては、互いに逆向きに進む
ビームの振動数の差は共通の値に同期するから振
動数の差が零ということは回転が全く行われてい
ないことを示す。ロツクイン特性は互いに逆向き
に進む波の相互結合のために生ずる。主な結合原
因は各ビームから他のビームの方へエネルギーが
相互に散乱することである。その作用は、従来の
電子発振器において以前から理解されていたロツ
クイン結合作用に類似する。 もちろん、低い回転速度を正確に測定すること
が不安定であると、航行装置におけるレーザ角速
度センサの有効性が低下することになる。したが
つて、レーザ角速度センサが航行装置においてよ
り効果的に使用されるように「ロツクイン」の影
響を小さくするか、なくす目的で多くの開発研究
がレーザ角速度センサの分野において行われてい
る。この分野での大きな進歩が米国特許第
3373650号に開示されている。その米国特許によ
れば、逆向きに進む電磁エネルギー・ビームの少
くとも一方の振動数に変化するバイアスをかけ
て、互いに逆向きに進む電磁エネルギー・ビーム
の間に変化する振動数の差を生じさせる。そのバ
イアスは変化する振動数の差の符号が交互に変化
するようなものである。そのようにして与えられ
る振動数バイアスは、大部分の時間にわたつてロ
ツクイン速度近くで起る振動数差より大きい振動
数差が互いに逆向きに進む２本のビームの間に存
在するようなものである。同じ符号の向きから反
転される符号反転の間の時間にわたつて積分され
た２本のビームの間の時間積分された振動数差が
ほぼ零であるように、振動数差の符号すなわち極
性が交互に反転される。振動数差の符号すなわち
向きが反転される時は、ある点でそれらのビーム
の間の振動数差が零であるから、２本のビームは
ロツクインしがちであることに注意されたい。ジ
ヤイロの出力角は零にロツクインされている振動
数差から一般に得られるから、ある程度の回転が
存在したとしてもジヤイロの出力角中に誤差が累
積することになる。２本のビームが「ロツクイン
される」時間は通常は非常に短いから、その結果
生ずるジヤイロ出力角誤差は大幅に小さくなる。
しかし、振動数差の各符号反転に対応するロツク
イン中のそれらの時間から生ずる誤差はジヤイロ
の出力角信号中に累積し、やがては面倒なレベル
に達し、とくに、精密な航行装置においては面倒
なレベルに達する。この誤差はランダム移動すな
わちランダム・ドリフトと呼ばれることがある。 前記米国特許第3373650号に開示されているそ
のようなバイアス装置により与えられるバイアス
は時にはデイザー（dither）と呼ばれ、そのよう
なデイザーを有するリング・レーザ・ジヤイロは
デイザーさせられるジヤイロと呼ばれる。以下、
デイザーされるジヤイロとは、互いに逆向きに進
むビームの振動数にバイアスがかけられることに
より、それらのビームの間の振動数差が時間とと
もに変化し、かつその振動数差の符号が交番する
ようなジヤイロのことを指すものとする。符号の
交番は周期性のもの、すなわち、完全な反復性の
ものである必要はない。加えられるバイアスはジ
ヤイロの慣性回転（機械的なデイザーすなわち震
動）により与えることもできれば、互いに逆向き
に進んでいるビームに直接（電気的または光学的
デイザーを）加えることにより与えることもでき
る。 前記米国特許第3373650号に開示されている基
本的なデイザーされるジヤイロには多くの改良が
行われている。そのような改良の一例が米国特許
第3467472号に開示されている。その改良は、ビ
ームの振動数がロツクインされている時の時間間
隔から生ずるランダムな移動を小さくするため
に、互いに逆向きに進むビームに加えられるバイ
アスの量をランダムに変化させることより成る。 従来のデイザーされるリング・レーザ・ジヤイ
ロは、互いに逆向きに進む２本のビームの情報か
ら得られるジヤイロ出力角に含まれている誤差を
小さくするために補償を行つたり、付加ジヤイロ
制御を採用したりできるように、ロツクインの寄
与と、ジヤイロの出力角に含まれている他の光散
乱誤差を決定していない。 本発明は、センサの出力中に含まれているロツ
クイン誤差の寄与に対応する１組の誤差パラメー
タを発生するために、リング・レーザ角速度セン
サの互いに逆向きに進む２本のビームの間の瞬時
位相差に関連する増分誤差パラメータを利用する
ものである。それらの誤差パラメータはロツクイ
ン誤差に対してジヤイロの出力を補償するために
使用できる。 以下、図面を参照して本発明を詳細に説明す
る。本発明の装置の全体的なブロツク図が第１図
に示されている。ブロツク１００はリング・レー
ザ・ジヤイロである。このブロツク１００の中に
は三角形の閉ループ経路がある。この閉ループ経
路はそれを構成している反射鏡アセンブリを支持
するベース１０の平面内に置かれる。この閉ルー
プ経路の周囲を互いに逆向きに進むほぼ単一振動
数の電磁放射ビームが矢印１１，１２で示されて
いる。回転は入力軸１３の周囲で検出される。線
１５はこのリング・レーザ・ジヤイロ１００で検
出する慣性スペース・ベース運動を表す。この慣
性スペース・ベース運動はリング・レーザ・ジヤ
イロ１００が受ける他の運動、たとえば機械的な
震動、ここでは震動運動と呼ぶ、とは区別すべき
である。第１図に示されているリング・レーザ・
ジヤイロ１００は前記米国特許第3373650号に開
示されているものに類示する。この米国特許に開
示されているものとは異なる構成のリング・レー
ザ・ジヤイロも本発明で用いることができる。米
国特許第3373650号には三角形の閉ループ経路が
示されているが、本発明はそのような構成に限定
されるものではなく長方形およびその他の形の閉
ループ経路も用いることができる。 リング・レーザ・ジヤイロ１００に結合器１１
１を介してトランスデユーサ１１０が結合され
る。このトランスデユーサ１１０は互いに逆向き
に進むビームの一方または両方の特徴的なふるま
いを表す電気信号を発生する。リング・レーザ・
ジヤイロ１００の軸１３を中心とする回転を確認
するために、トランスデユーサ１１０により与え
られる電気信号は互いに逆向きに進んでいるビー
ムについての十分な情報を与える。たとえば、ト
ランスデユーサ１１０は互いに逆向きに進んでい
る２本のビームの間の瞬時位相差を示し、かつそ
れから回転情報を得ることができる電気信号を与
えることができる。トランスデユーサ１１０につ
いては第２図を参照して後で詳しく説明する。 トランスデユーサ１１０により発生された電気
信号はトランスデユーサ１１０の出力結合器１１
２を介して第１と第２の信号処理装置１２０，１
４０へ与えられる。それらの信号処理装置１２
０，１４０は１つの信号処理装置にまとめること
ができるが、説明のために第１図には別々に示し
てある。第１の信号処理装置１２０はトランスデ
ユーサ１１０から与えられた電気信号のうちの選
択した１つの信号に応答する。第１の信号処理装
置１２０はトランスデユーサ１１０から与えられ
た情報を処理して、レーザ・ジヤイロの入力軸１
３を中心とする回転を表す出力信号を生ずる。ト
ランスデユーサ１１０によりそのようにして与え
られた情報は任意の回転、すなわち、慣性スペー
ス・ベース運動１５と、震動と、米国特許第
3373650号に開示されているようなデイザーさせ
られるフアラデー・セル（Faraday cell）によ
り与えられるような光学的バイアス操作を含む、
互いに逆向きに進むビームに影響を及ぼすその他
の擾乱とのうちの少くとも１つによりひき起され
る、互いに逆向きに進むビームの応答である。第
１の信号処理装置の出力信号はここで説明してい
る種類のセンサに固有のロツクイン現象によりひ
き起されるロツクイン誤差を含む。第１の信号処
理装置は周知のものであり、かつ前記米国特許に
示されているからそれについての詳しい説明は省
く。 前記したように、米国特許第3373650号には、
周期的に交番するバイアスの完全な１サイクルの
後では、互いに逆向きに進む２本の光ビームの間
の時間積分された振動数差がほぼ零であるよう
に、それらのビームの振動数に周期的に交番する
バイアスが与えられて、大部分の時間はそれらの
ビームの間に時間的に変化する振動数差が存在す
るようにしたリング・レーザ・ジヤイロが開示さ
れている。リング・レーザ・ジヤイロ１００にバ
イアス装置１３０が結合器１３１を介して結合さ
れる。このバイアス装置１３０は、互いに逆向き
に進むビームのうちの少くとも一方に時間的に変
化するバイアスをかけることにより、それら２つ
のビーム間に時間的に変化し、かつ符号が交番す
る振動数差を生じさせるものである。このバイア
ス装置１３０により与えられるバイアスは周期的
すなわち完全な反復性のものである必要はなく、
それらのビームの間の振動数差の符号を一定の時
間間隔（周期的である必要はない）で変えさせる
バイアスを与えるものである。説明を容易にする
ために、かつ実用上の目的からバイアス装置１３
０は、以下の説明においては周期的な性質のもの
であると考えることにする。 前記米国特許第3373650号に開示されているよ
うに、周期的に交番するバイアスは、ジヤイロを
実際に機械的に回転させることにより、または、
たとえば、レーザ放出路すなわちレーザ媒体に直
接作用して互いに逆向きに進む２本のバイアスの
振動数を直接変化させることにより、与えること
ができる。それらの方法は前記米国特許第
3373650号に電気的と機械的にバイアスを与える
方法として述べられている。したがつて、バイア
ス装置１３０は周期的に交番するバイアスを与え
る電気的または機械的なバイアス装置とすること
ができる。 第２の信号処理装置１４０はトランスデユーサ
１１０により与えられた電気信号のうちの選択さ
れた１つの信号に応答する。第１と第２の信号処
理装置１２０，１４０はトランスデユーサ１１０
により与えられた同じ信号またはそれぞれ異なる
信号に応答できる。第２の信号処理装置１４０は
トランスデユーサ１１０により結合器１１２へ与
えられた信号に応答して、第１の信号処理装置１
２０の出力信号に含まれているロツクイン誤差を
示すロツクイン誤差パラメータを決定する。 第２の信号処理装置１４０はロツクイン誤差パ
ラメータを示す出力信号を結合器１４１を介して
第３の信号処理装置１５０へ与える。第３の信号
処理装置１５０も第１の信号処理装置１２０から
出力信号を結合器１２１を介して受け、かつθref
により示されているある既知の任意の角回転を表
す信号を受ける。それらの入力信号を用いて第３
の信号処理装置１５０は、このセンサ装置に接続
されている特定のリング・レーザ・ジヤイロの特
性シグネイチヤー（characteristic signature）
を決定する。θrefにより示されている信号は、た
とえば、地球の回転のようなセンサの個々の回転
の実際の大きさとすることもできれば、ランプな
どのようなある特徴づけられた入力にすることも
できる。第２の信号処理装置１４０と第３の信号
処理装置１５０、およびロツクイン誤差パラメー
タと特性シグネイチヤーについては後で詳しく説
明する。 第２の信号処理装置１４０により与えられたロ
ツクイン誤差パラメータを表す信号と、第３の信
号処理装置１５０により与えられたジヤイロの特
性シグネイチヤーを表す信号が結合器１４１，１
５１をそれぞれ介して第４の信号処理装置１６０
へ与えられる。この第４の信号処理装置１６０も
第１の信号処理装置１２０から結合器１２１を介
して信号を受ける。第１の信号処理装置１２０か
ら結合器１２１へ与えられる信号は、ロツクイン
誤差およびその他の誤差を含むジヤイロ出力を表
す。第４の信号処理装置１６０は結合器１２１へ
与えられた修正されていないジヤイロ出力と、第
２の信号処理装置１４０から結合器１４１へ与え
られたロツクイン誤差パラメータ信号と、第３の
信号処理装置１５０から結合器１５１へ与えられ
てジヤイロの特性シグネイチヤーを示す信号とを
組合せ、ロツクイン誤差が修正されたリング・レ
ーザ・ジヤイロ１００の回転を示す出力信号を生
ずる。その修正されたジヤイロの出力信号は出力
端子１６１へ与えられる。第４の信号処理装置１
６０も第１〜３の信号処理装置１２０，１４０，
１５０に一体に組合わせることができるが、説明
のために図では別々に示してある。 リング・レーザ・ジヤイロ１００は、光ビーム
の形の２種類のほぼ単一振動数の電磁放射ビーム
を放出するレーザ放出媒体と、閉ループ経路と囲
まれた領域を定める複数の反射器すなわち反射鏡
とで構成される。それら２本のビームは閉ループ
経路に沿つて互いに逆向きに進む。それらのビー
ムの間の振動数差（これは閉ループ経路の回転の
向きを示す）を決定するためにそれらのビームの
ふるまいをモニタする１つの手段はほぼ第２図に
示されている装置である。リング・レーザ・ジヤ
イロ１００における閉ループ経路を形成する１枚
の反射鏡２００は僅かに透明である。第２図に示
されている装置は前記米国特許第3373650号に詳
しく記述されているものであるからここでは簡単
に説明する。第１図のリング・レーザ・ジヤイロ
１００は、光ビームの形でほぼ単一の周波数の２
つの電磁エネルギー・ビームすなわち電磁エネル
ギー波を生ずるレーザ放出媒体と、閉ループ経路
と囲まれた領域を定める複数の反射器すなわち反
射鏡とで一般に構成される。それらの光ビームは
閉ループ経路に沿つて互いに逆向きに進まされ
る。互いに逆向きに進むそれらのビームの振動数
差（その振動数差は閉ループ経路の回転を示す）
を決定するためにそれらのビームのふるまいをモ
ニタする１つの手段が第２図にほぼ示されている
装置である。リング・レーザ・ジヤイロ１００に
おいて閉ループ経路を形成する１枚の反射鏡は僅
かに透明である。その反射鏡は第２図に半透明鏡
２００として示されている。第２図に示されてい
る装置は前記米国特許第3373650号に詳しく記述
されているから、ここでは簡単に説明することに
する。 第２図を参照して、ビーム１２のエネルギーの
一部が半透明鏡２００を透過し、光組合せ用の直
角プリズム２０１を通つてから、半透明鏡２００
の裏面の出口点で反射される。その出口点には半
透明鏡２００を通過してきたビーム１１のエネル
ギーの一部１１′とビーム１２のエネルギーのう
ち半透明鏡２００の裏面から反射された部分１
２′が示されている。半透明鏡２００と直角プリ
ズム２０１との光学的配置はビーム１１′と１
２′が互いに小さな角度を成すようにされる。こ
のような状況においては検出器２０５の表面２０
６に干渉パターンが生ずる。周知のように、表面
２０６における光の強さは互いに逆向きに進むビ
ーム１１，１２の間の瞬時移相角を示す。リン
グ・レーザ・ジヤイロ１００が回転していない時
は表面２０６上の任意の点における光の強さは一
定である。ロツクイン速度以上の回転が存在して
いる時は、表面２０６における光の強さはリン
グ・レーザ・ジヤイロ１００により検出される回
転速度に比例する速さで最高と最低の間を時間と
ともに変化する。このようにして光情報が検出器
２０５の表面２０６へ与えられ、そこから電気信
号のような種々の信号に変換される。半透明鏡２
００と直角プリズム２０１は結合器１１１を構成
し、検出器２０５とその表面２０６はトランスデ
ユーサ１１０を構成する。そのような結合器を用
いる検出器の一例について次に説明する。 トランスデユーサ１１０には１個またはそれ以
上の光検出器を設けることができる。それらの光
検出器は第２図に示す検出器２０５の表面２０６
に配置される。その詳細を第３Ａ図に示す。第３
Ａ図には光検出器３０１，３０２より成る検出器
２０５が示されている。光検出器３０１，３０２
のすぐ上には、ビーム１１′と１２′により表面２
０６の上に形成できる典型的な干渉パターンのグ
ラフが示されている。このグラフは光検出器３０
１と３０２で観察できる組合わされたビームの強
さと、表面２０６に沿う距離との関係を示すもの
である。回転速度情報を得るために１個の光検出
器を用いることができるが、回転の向きを決定す
るために第２の光検出器が通常求められる。表面
２０６上のある特定の点で測定された組合わされ
たビームの強さにより、互いに逆向きに進む２つ
のビームの間の瞬時位相差が相対的に示される。
この「相対的な位相差」は、表面２０６上の異な
る２つの点で、光検出器３０１により測定された
光の強さと、光検出器３０２により測定された光
の強さとの差に注意することにより明らかに示さ
れている。もちろん、光検出器３０１，３０２に
より測定された光の強さは、表面２０６上の位置
に依存するものであるから、相対的なものであ
る。 回転が存在する時は干渉パターンは第３Ａ図に
示されているように時間の経過とともに動く。第
３Ａ図は、たとえば光検出器３０１だけで測定し
光の強さと時間との関係を示すグラフである。記
号TAで示されている時間内で示されている比較
的高い強さの変化率は、TBで示されている時間
中に示されている強さの変化率より高いことに注
意されたい。時間TA中に光の変化率が高いとい
うことは、その時間中の回転速度が時間TB中の
回転速度より高いことを示す。動作時には、光検
出器は表面２０６上に生じた干渉パターンの強さ
に直接関連する電気信号をトランスデユーサ１１
０の光検出器が与えられる。それらの信号は通常
は増幅され、処理されてリング・レーザ・ジヤイ
ロ１００の軸１３を中心とする回転速度と、選択
された時間間隔の間における角度変位を決定し、
それにより航行用の位置を決定する。第１図に示
されているように、第１の信号処理装置１２０は
電気信号を処理する機能を行い、出力としてジヤ
イロ出力角度を有する。リング・レーザ・ジヤイ
ロの出力信号は互いに逆向きに進む波の振動数の
ふるまいから得られるから、その出力信号にはロ
ツクイン誤差が含まれる。 そのような情報を決定するためのリング・レー
ザ・ジヤイロの一例は、少くとも１つの光検出器
から干渉パターンの強さの最高と最低またはその
部分をカウントする信号処理装置である。その情
報はそのような最高または最低の変化速度に関し
て更に処理され、および光検出器３０２のような
第２の光検出器からの情報を基にして、それらの
変化の向きが正であるか、負であるかについて処
理される。第１の信号処理装置１２０は、互いに
逆向きに進む２つのビームの振動数差にバイアス
装置１３０により導入されたバイアスを選択して
除去する性能を有する。第１の信号処理装置１２
０の例が米国特許第3373650号と第3627425号に開
示されている。第１の信号処理装置１２０の出力
信号は、ジヤイロの入力軸１３を中心として互い
に逆向きに進む２つのビームのふるまいを表す信
号から得た、入力軸１３の周囲の少くとも角変位
を表す信号である。以下、第１の信号処理装置に
より与えられてジヤイロの角変位すなわちジヤイ
ロの出力角を表す出力信号のことをジヤイロ出力
信号または単に「ジヤイロ出力」と呼ぶことにす
る。このジヤイロ出力にはロツクイン誤差が含ま
れる。 本発明の一実施例においては、たとえば光検出
器３０１，３０２により第１の信号処理装置１２
０へ与えられるような電気信号は、第１の信号処
理装置１２０により与えられるジヤイロ出力信号
を処理して、ロツクイン誤差を修正された航行情
報を発生するために、ロツクイン誤差情報を得る
ために利用される。 本発明を更に理解するためには、デイザーされ
るリング・レーザ・ジヤイロの性質とふるまいに
ついて説明することが必要である。リング・レー
ザ・ジヤイロは時には速度積分ジヤイロ
（integrating rate gyro）と呼ばれる。すなわ
ち、このジヤイロでは、入力軸を中心とする角度
回転に関しての位置情報を決定するために回転速
度が積分される。 これは次の式で表すことができる。 θ〓＝Sψ〓＝Ｓ（f2−f1）(1) ここに、f2、f1は互いに逆向きに進む２つのビ
ームの個々の振動数、Ｓはスケール・フアクタ〓
は互いに逆向きに進む２つのビームの間の位相の
変化速度、θはジヤイロの出力角、θ〓はジヤイロ
の出力速度、である。 ロツクイン現象その他の擾乱が存在しないもの
とすると、 θ〓＝ωio (2) となる。ここに、ωioはソースとは無関係に、入
力軸を中心とする真の、または実際の慣性回転速
度である。 しかし、ロツクインのためにジヤイロの出力速
度は少くともロツクインによる誤差を含む。第１
の信号処理装置により決定されるジヤイロの出力
速度に及ぼすロツクインの影響をほぼ記述する数
学的表現が次式により表される。 θ〓＝ωioΩ Lsio（＋β） (3) ここに、は互いに逆向きに進む２つのビーム
の間の瞬時位相角、ΩLはロツクイン速度、βは
瞬時位相角の位相角測定値オフセツトであつ
て、これは一定であると仮定してある。 (3)式においては、θ〓はセンサのスケール・フク
クタＫにより〓（の変化速度）に関係づけられ
る。 〓＝Kθ〓 更に、βの値は、瞬時位相角を決定するため
に定められた基準光検出器の場所に依存する。こ
れは、基準光検出器を干渉パターンに対してどこ
にでも置くことができるからである。光学系がひ
とたび定められると、βは一定であると仮定され
る。 以下に行う解析は、第１の信号処理装置１２０
により与えられるジヤイロ出力角に関連する全ロ
ツクイン誤差を累積するための手段に到達するよ
うに、デイザーされているリング・レーザ・ジヤ
イロ装置で発生される増分ロツクイン誤差の定量
化を目的とするものである。したがつて、(3)式中
のロツクイン誤差項は説明のために(4)式のように
書き直す。 δθ〓＝−Ω Lsio（＋β） (4) (4)式に示されているジヤイロ出力角のための超
越式は、互いに逆向きに進む２本のビームの間の
瞬時位相角と、センサロツクイン速度と、位相角
測定値オフセツトとの関数である。(4)式を解いて
ロツクイン誤差速度の実際の量を得るためにの
値に対する時間的に変化する式がまず得られる。 米国特許第3373650号と第3467472号に開示され
ているバイアス装置に類似するバイアス装置につ
いて考えることにする。機械的なバイアス装置に
おいては、リング・レーザ・ジヤイロ１００のベ
ース１０は周期的に前後に機械的に回転させら
れ、そのために互いに逆の向きに進む２つのビー
ム間の振動数差が正弦波状に変化し、その符号が
周期的に交番する。そのような状況においては、
互いに逆向きに進む２つのビームの間の瞬時位相
角の大きさは、ベース１０が１つの向きに回転さ
せられているから時間の経過とともに常に増大す
る。１つの向きから別の向きへ回転の向きが変る
と、時間的に変化する振動数差が零へ向かう。 第４Ａ図は、回転の向きが反転される領域にお
いて、デイザーされるジヤイロに対する(4)式によ
つて示されている関係から生ずる誤差を示すグラ
フである。カーブ４１２はジヤイロ速度出力δθ〓中
の誤差と時間との関係を描いたもので、時刻TO
で反転が起る前には振動数が低くなり、その後は
振動数が高くなる様子が示されている。カーブ４
１２のほぼ一定の振幅はセンサ特性ロツクイン・
レートΩLに依存する。カーブ４１３はジヤイロ
角度出力δθ中の誤差を描いたものである。このカ
ーブ４１３はカーブ４１２を積分して得たもので
ある。図示のように、ジヤイロの角度誤差は向き
が変化する前後で変化する振動数および振幅とと
もに振動し、向きの変化全体にわたつて積分誤差
角δθiの段を示している。第４Ａ図からわかるよ
うに、(4)式から生ずる誤差は常に存在するが、そ
の最も大きな影響は向きの変化が生じた時であ
る。正弦波状に周期的にデイザーされるリング・
レーザ・ジヤイロの場合には、その向きの変化は
各デイザー・サイクルごとに２回起り、カーブ４
１３に示されているような誤差は向きが変るたび
に生ずる。不幸なことに、従来の装置ではそれら
のロツクイン誤差の大きさは必ずしも等しくない
ばかりか、符号も常に逆というわけではないか
ら、ジヤイロの出力中には誤差が累積されること
になる。これは時にはランダム・ドリフトまたは
ランダム・ウオークと呼ばれる。 第４Ｂ図を参照して行つた以上の説明は機械的
にデイザーされるジヤイロについてのものであ
る。しかし、光学的または電気的にデイザーされ
るセンサの特性も以上説明したものと同様である
から、それらについては説明を省く。 第４Ａ図に示すカーブ４１０は、たとえば光検
出器３０１（第３Ａ図）により観察される干渉パ
ターンを生ずる組合わされたビーム１１′と１
２′の強さと、第４Ａ図に示されている時刻TO
の附近における光検出器３０１の出力電気信号を
示すグラフである。前記のように、カーブ４１０
は瞬時位相角に測定オフセツト位相角βを加え
たものを示すものである。カーブ４１０から、互
いに逆向きに進む２つのビームの瞬時光検出器
は、光検出器３０１により観察される２つの連続
する光の強さの最大値の間、または２つの連続す
る強さの最小値の間で2πラジアン変化するから、
それらのビームの間の瞬時位相角の変化を得るこ
とができる。全△のプロツト、すなわち、TO
の周囲のジヤイロ出力角が第４Ｃ図のカーブ４１
１で示されている。互いに逆向きに進む２つのビ
ームの間の瞬時位相角の変化速度は時刻TOまで
は徐々に低下し、その時刻TOにおいては振動数
差の符号が反転し、機械的な回転の向きが変る。
TO以後の時刻では、最大負振動数差に対応する
時刻まではの変化速度が高くなることに注意さ
れたい。 TOの附近の時刻では、振動数差の符号が反転
した時にジヤイロの入力角加速度をほぼ一定と仮
定できるから、の二次微分はほぼ一定であると
仮定され、次式で表される。 ¨Kω〓0 (5) ここに、ω〓0はセンサに加えられた全運動（デ
イザー運動を含む）により生じた入力角如速度で
あつて、Ｋは比例定数すなわちスケール・フアク
タである。 以下に説明するように、増分誤差角度δθiは位
相角と向きが変る時（〓＝０）に存在する角加
速度¨との関数として表すことができる。誤差の
増大の記述に重要であるから、向きが反転する〓
＝０の点（位相角の変化の速さが零点を通過する
ことを意味する）は、零速度交差（ZRC、すな
わちZero Rate Crossing）と呼ばれ、そのZRC
における互いに逆向きに進む２つのビームの間の
瞬時位相角はZRC位相角0と呼ばれ、の対応
する二次時間微分はZRC角加速度¨0と呼ばれる。 以下の説明にあたつて立てる第１の仮定は
ZRC領域内での¨がほぼ一定であるということで
ある。第２の仮定は、誤差をZRC領域内での事
象により記述できること、および１つのZRCに
おいて生ずる増分角度誤差が他の全てのものから
独立していることである。第１の仮定を基にし
て、に対する次の二次式が得られる。 ＝0＋¨0（ｔ−t0）2／２ (6) ここに、ｔは時刻、t0はZRCにおける時刻、0
はZRCにおいて１つの光検出器により示される
瞬時位相角、¨はZRCにおけるの二次微分であ
る。 (6)式を(4)式に代入すると、 δθ〓＝−Ω Lsio｛0＋β＋x2（sign¨）｝ (7) ここに、
インの影響を最小にするためのバイアス装置を含
み、２つの波が閉ループ経路内を逆方向に進む角
速度センサに関するものである。とくに、本発明
は、この種のセンサに通常含まれている固有の誤
差の大きさを小さくし、またはセンサの出力を修
正し、あるいはその誤差を補償するようにセンサ
を制御できる、それらの誤差を補償するための新
規な方法を提供するものである。 簡単なレーザ角速度センサ（時にはリング・レ
ーザ・ジヤイロと呼ばれる）においては、互いに
逆向きに進む２つの波がほぼ単色の電磁放射の２
つの波すなわち２つのビーム、通常は単色光ビー
ム、により与えられる。それら２つの光ビーム
は、検出すべき回転の中心軸を成す入力軸を通常
囲む（必ずしも囲まなくてもよい）閉ループ経路
に沿つて逆向きに進むように発生される。センサ
が休止している時は、レーザ放出路は逆向きに進
むビームに対して同一であり、その結果として各
ビームの振動数も同一である。入力軸を中心とし
てリング・レーザ・ジヤイロとくに閉ループ経路
が回転すると、一方のビームが進む実効レーザ放
出路長が長くなり、他方のビームが進む実効レー
ザ放出路長が短くなる。そのような装置における
電磁放射ビームの振動数はレーザ放出路の実効長
に依存するから、このように２本のビーム路の長
さが変化すると各ビームの振動数が変化し、一方
は高く、他方は低くなる。したがつて、２本のビ
ームの振動数の差は光ビームの回転速度、すなわ
ち、入力軸を中心とする閉ループ経路の回転速度
を示すことになる。２本のビームの振動数が異な
ると互いに逆向きに進むビームの位相が異なるこ
とになり、その位相差は振動数の差に比例する速
さで変化する。したがつて、２本のビームの位相
差は振動数の差の時間積分に比例し、ジヤイロの
入力軸を中心とする入力回転速度の時間積分を表
す。したがつて、ある時間にわたる総移相量はそ
の積分時間中におけるジヤイロの入力軸を中心と
する総角変位を示し、その移相変化速度はジヤイ
ロの入力軸を中心とする回転速度を示す。 リング・レーザ・ジヤイロにおける厄介な特性
は「ロツクイン」である。ロツクインしきい値ま
たはロツクイン速度と呼ばれるある臨界値以下で
ある、リング・レーザ・ジヤイロの入力軸を中心
とする回転速度においては、互いに逆向きに進む
ビームの振動数の差は共通の値に同期するから振
動数の差が零ということは回転が全く行われてい
ないことを示す。ロツクイン特性は互いに逆向き
に進む波の相互結合のために生ずる。主な結合原
因は各ビームから他のビームの方へエネルギーが
相互に散乱することである。その作用は、従来の
電子発振器において以前から理解されていたロツ
クイン結合作用に類似する。 もちろん、低い回転速度を正確に測定すること
が不安定であると、航行装置におけるレーザ角速
度センサの有効性が低下することになる。したが
つて、レーザ角速度センサが航行装置においてよ
り効果的に使用されるように「ロツクイン」の影
響を小さくするか、なくす目的で多くの開発研究
がレーザ角速度センサの分野において行われてい
る。この分野での大きな進歩が米国特許第
3373650号に開示されている。その米国特許によ
れば、逆向きに進む電磁エネルギー・ビームの少
くとも一方の振動数に変化するバイアスをかけ
て、互いに逆向きに進む電磁エネルギー・ビーム
の間に変化する振動数の差を生じさせる。そのバ
イアスは変化する振動数の差の符号が交互に変化
するようなものである。そのようにして与えられ
る振動数バイアスは、大部分の時間にわたつてロ
ツクイン速度近くで起る振動数差より大きい振動
数差が互いに逆向きに進む２本のビームの間に存
在するようなものである。同じ符号の向きから反
転される符号反転の間の時間にわたつて積分され
た２本のビームの間の時間積分された振動数差が
ほぼ零であるように、振動数差の符号すなわち極
性が交互に反転される。振動数差の符号すなわち
向きが反転される時は、ある点でそれらのビーム
の間の振動数差が零であるから、２本のビームは
ロツクインしがちであることに注意されたい。ジ
ヤイロの出力角は零にロツクインされている振動
数差から一般に得られるから、ある程度の回転が
存在したとしてもジヤイロの出力角中に誤差が累
積することになる。２本のビームが「ロツクイン
される」時間は通常は非常に短いから、その結果
生ずるジヤイロ出力角誤差は大幅に小さくなる。
しかし、振動数差の各符号反転に対応するロツク
イン中のそれらの時間から生ずる誤差はジヤイロ
の出力角信号中に累積し、やがては面倒なレベル
に達し、とくに、精密な航行装置においては面倒
なレベルに達する。この誤差はランダム移動すな
わちランダム・ドリフトと呼ばれることがある。 前記米国特許第3373650号に開示されているそ
のようなバイアス装置により与えられるバイアス
は時にはデイザー（dither）と呼ばれ、そのよう
なデイザーを有するリング・レーザ・ジヤイロは
デイザーさせられるジヤイロと呼ばれる。以下、
デイザーされるジヤイロとは、互いに逆向きに進
むビームの振動数にバイアスがかけられることに
より、それらのビームの間の振動数差が時間とと
もに変化し、かつその振動数差の符号が交番する
ようなジヤイロのことを指すものとする。符号の
交番は周期性のもの、すなわち、完全な反復性の
ものである必要はない。加えられるバイアスはジ
ヤイロの慣性回転（機械的なデイザーすなわち震
動）により与えることもできれば、互いに逆向き
に進んでいるビームに直接（電気的または光学的
デイザーを）加えることにより与えることもでき
る。 前記米国特許第3373650号に開示されている基
本的なデイザーされるジヤイロには多くの改良が
行われている。そのような改良の一例が米国特許
第3467472号に開示されている。その改良は、ビ
ームの振動数がロツクインされている時の時間間
隔から生ずるランダムな移動を小さくするため
に、互いに逆向きに進むビームに加えられるバイ
アスの量をランダムに変化させることより成る。 従来のデイザーされるリング・レーザ・ジヤイ
ロは、互いに逆向きに進む２本のビームの情報か
ら得られるジヤイロ出力角に含まれている誤差を
小さくするために補償を行つたり、付加ジヤイロ
制御を採用したりできるように、ロツクインの寄
与と、ジヤイロの出力角に含まれている他の光散
乱誤差を決定していない。 本発明は、センサの出力中に含まれているロツ
クイン誤差の寄与に対応する１組の誤差パラメー
タを発生するために、リング・レーザ角速度セン
サの互いに逆向きに進む２本のビームの間の瞬時
位相差に関連する増分誤差パラメータを利用する
ものである。それらの誤差パラメータはロツクイ
ン誤差に対してジヤイロの出力を補償するために
使用できる。 以下、図面を参照して本発明を詳細に説明す
る。本発明の装置の全体的なブロツク図が第１図
に示されている。ブロツク１００はリング・レー
ザ・ジヤイロである。このブロツク１００の中に
は三角形の閉ループ経路がある。この閉ループ経
路はそれを構成している反射鏡アセンブリを支持
するベース１０の平面内に置かれる。この閉ルー
プ経路の周囲を互いに逆向きに進むほぼ単一振動
数の電磁放射ビームが矢印１１，１２で示されて
いる。回転は入力軸１３の周囲で検出される。線
１５はこのリング・レーザ・ジヤイロ１００で検
出する慣性スペース・ベース運動を表す。この慣
性スペース・ベース運動はリング・レーザ・ジヤ
イロ１００が受ける他の運動、たとえば機械的な
震動、ここでは震動運動と呼ぶ、とは区別すべき
である。第１図に示されているリング・レーザ・
ジヤイロ１００は前記米国特許第3373650号に開
示されているものに類示する。この米国特許に開
示されているものとは異なる構成のリング・レー
ザ・ジヤイロも本発明で用いることができる。米
国特許第3373650号には三角形の閉ループ経路が
示されているが、本発明はそのような構成に限定
されるものではなく長方形およびその他の形の閉
ループ経路も用いることができる。 リング・レーザ・ジヤイロ１００に結合器１１
１を介してトランスデユーサ１１０が結合され
る。このトランスデユーサ１１０は互いに逆向き
に進むビームの一方または両方の特徴的なふるま
いを表す電気信号を発生する。リング・レーザ・
ジヤイロ１００の軸１３を中心とする回転を確認
するために、トランスデユーサ１１０により与え
られる電気信号は互いに逆向きに進んでいるビー
ムについての十分な情報を与える。たとえば、ト
ランスデユーサ１１０は互いに逆向きに進んでい
る２本のビームの間の瞬時位相差を示し、かつそ
れから回転情報を得ることができる電気信号を与
えることができる。トランスデユーサ１１０につ
いては第２図を参照して後で詳しく説明する。 トランスデユーサ１１０により発生された電気
信号はトランスデユーサ１１０の出力結合器１１
２を介して第１と第２の信号処理装置１２０，１
４０へ与えられる。それらの信号処理装置１２
０，１４０は１つの信号処理装置にまとめること
ができるが、説明のために第１図には別々に示し
てある。第１の信号処理装置１２０はトランスデ
ユーサ１１０から与えられた電気信号のうちの選
択した１つの信号に応答する。第１の信号処理装
置１２０はトランスデユーサ１１０から与えられ
た情報を処理して、レーザ・ジヤイロの入力軸１
３を中心とする回転を表す出力信号を生ずる。ト
ランスデユーサ１１０によりそのようにして与え
られた情報は任意の回転、すなわち、慣性スペー
ス・ベース運動１５と、震動と、米国特許第
3373650号に開示されているようなデイザーさせ
られるフアラデー・セル（Faraday cell）によ
り与えられるような光学的バイアス操作を含む、
互いに逆向きに進むビームに影響を及ぼすその他
の擾乱とのうちの少くとも１つによりひき起され
る、互いに逆向きに進むビームの応答である。第
１の信号処理装置の出力信号はここで説明してい
る種類のセンサに固有のロツクイン現象によりひ
き起されるロツクイン誤差を含む。第１の信号処
理装置は周知のものであり、かつ前記米国特許に
示されているからそれについての詳しい説明は省
く。 前記したように、米国特許第3373650号には、
周期的に交番するバイアスの完全な１サイクルの
後では、互いに逆向きに進む２本の光ビームの間
の時間積分された振動数差がほぼ零であるよう
に、それらのビームの振動数に周期的に交番する
バイアスが与えられて、大部分の時間はそれらの
ビームの間に時間的に変化する振動数差が存在す
るようにしたリング・レーザ・ジヤイロが開示さ
れている。リング・レーザ・ジヤイロ１００にバ
イアス装置１３０が結合器１３１を介して結合さ
れる。このバイアス装置１３０は、互いに逆向き
に進むビームのうちの少くとも一方に時間的に変
化するバイアスをかけることにより、それら２つ
のビーム間に時間的に変化し、かつ符号が交番す
る振動数差を生じさせるものである。このバイア
ス装置１３０により与えられるバイアスは周期的
すなわち完全な反復性のものである必要はなく、
それらのビームの間の振動数差の符号を一定の時
間間隔（周期的である必要はない）で変えさせる
バイアスを与えるものである。説明を容易にする
ために、かつ実用上の目的からバイアス装置１３
０は、以下の説明においては周期的な性質のもの
であると考えることにする。 前記米国特許第3373650号に開示されているよ
うに、周期的に交番するバイアスは、ジヤイロを
実際に機械的に回転させることにより、または、
たとえば、レーザ放出路すなわちレーザ媒体に直
接作用して互いに逆向きに進む２本のバイアスの
振動数を直接変化させることにより、与えること
ができる。それらの方法は前記米国特許第
3373650号に電気的と機械的にバイアスを与える
方法として述べられている。したがつて、バイア
ス装置１３０は周期的に交番するバイアスを与え
る電気的または機械的なバイアス装置とすること
ができる。 第２の信号処理装置１４０はトランスデユーサ
１１０により与えられた電気信号のうちの選択さ
れた１つの信号に応答する。第１と第２の信号処
理装置１２０，１４０はトランスデユーサ１１０
により与えられた同じ信号またはそれぞれ異なる
信号に応答できる。第２の信号処理装置１４０は
トランスデユーサ１１０により結合器１１２へ与
えられた信号に応答して、第１の信号処理装置１
２０の出力信号に含まれているロツクイン誤差を
示すロツクイン誤差パラメータを決定する。 第２の信号処理装置１４０はロツクイン誤差パ
ラメータを示す出力信号を結合器１４１を介して
第３の信号処理装置１５０へ与える。第３の信号
処理装置１５０も第１の信号処理装置１２０から
出力信号を結合器１２１を介して受け、かつθref
により示されているある既知の任意の角回転を表
す信号を受ける。それらの入力信号を用いて第３
の信号処理装置１５０は、このセンサ装置に接続
されている特定のリング・レーザ・ジヤイロの特
性シグネイチヤー（characteristic signature）
を決定する。θrefにより示されている信号は、た
とえば、地球の回転のようなセンサの個々の回転
の実際の大きさとすることもできれば、ランプな
どのようなある特徴づけられた入力にすることも
できる。第２の信号処理装置１４０と第３の信号
処理装置１５０、およびロツクイン誤差パラメー
タと特性シグネイチヤーについては後で詳しく説
明する。 第２の信号処理装置１４０により与えられたロ
ツクイン誤差パラメータを表す信号と、第３の信
号処理装置１５０により与えられたジヤイロの特
性シグネイチヤーを表す信号が結合器１４１，１
５１をそれぞれ介して第４の信号処理装置１６０
へ与えられる。この第４の信号処理装置１６０も
第１の信号処理装置１２０から結合器１２１を介
して信号を受ける。第１の信号処理装置１２０か
ら結合器１２１へ与えられる信号は、ロツクイン
誤差およびその他の誤差を含むジヤイロ出力を表
す。第４の信号処理装置１６０は結合器１２１へ
与えられた修正されていないジヤイロ出力と、第
２の信号処理装置１４０から結合器１４１へ与え
られたロツクイン誤差パラメータ信号と、第３の
信号処理装置１５０から結合器１５１へ与えられ
てジヤイロの特性シグネイチヤーを示す信号とを
組合せ、ロツクイン誤差が修正されたリング・レ
ーザ・ジヤイロ１００の回転を示す出力信号を生
ずる。その修正されたジヤイロの出力信号は出力
端子１６１へ与えられる。第４の信号処理装置１
６０も第１〜３の信号処理装置１２０，１４０，
１５０に一体に組合わせることができるが、説明
のために図では別々に示してある。 リング・レーザ・ジヤイロ１００は、光ビーム
の形の２種類のほぼ単一振動数の電磁放射ビーム
を放出するレーザ放出媒体と、閉ループ経路と囲
まれた領域を定める複数の反射器すなわち反射鏡
とで構成される。それら２本のビームは閉ループ
経路に沿つて互いに逆向きに進む。それらのビー
ムの間の振動数差（これは閉ループ経路の回転の
向きを示す）を決定するためにそれらのビームの
ふるまいをモニタする１つの手段はほぼ第２図に
示されている装置である。リング・レーザ・ジヤ
イロ１００における閉ループ経路を形成する１枚
の反射鏡２００は僅かに透明である。第２図に示
されている装置は前記米国特許第3373650号に詳
しく記述されているものであるからここでは簡単
に説明する。第１図のリング・レーザ・ジヤイロ
１００は、光ビームの形でほぼ単一の周波数の２
つの電磁エネルギー・ビームすなわち電磁エネル
ギー波を生ずるレーザ放出媒体と、閉ループ経路
と囲まれた領域を定める複数の反射器すなわち反
射鏡とで一般に構成される。それらの光ビームは
閉ループ経路に沿つて互いに逆向きに進まされ
る。互いに逆向きに進むそれらのビームの振動数
差（その振動数差は閉ループ経路の回転を示す）
を決定するためにそれらのビームのふるまいをモ
ニタする１つの手段が第２図にほぼ示されている
装置である。リング・レーザ・ジヤイロ１００に
おいて閉ループ経路を形成する１枚の反射鏡は僅
かに透明である。その反射鏡は第２図に半透明鏡
２００として示されている。第２図に示されてい
る装置は前記米国特許第3373650号に詳しく記述
されているから、ここでは簡単に説明することに
する。 第２図を参照して、ビーム１２のエネルギーの
一部が半透明鏡２００を透過し、光組合せ用の直
角プリズム２０１を通つてから、半透明鏡２００
の裏面の出口点で反射される。その出口点には半
透明鏡２００を通過してきたビーム１１のエネル
ギーの一部１１′とビーム１２のエネルギーのう
ち半透明鏡２００の裏面から反射された部分１
２′が示されている。半透明鏡２００と直角プリ
ズム２０１との光学的配置はビーム１１′と１
２′が互いに小さな角度を成すようにされる。こ
のような状況においては検出器２０５の表面２０
６に干渉パターンが生ずる。周知のように、表面
２０６における光の強さは互いに逆向きに進むビ
ーム１１，１２の間の瞬時移相角を示す。リン
グ・レーザ・ジヤイロ１００が回転していない時
は表面２０６上の任意の点における光の強さは一
定である。ロツクイン速度以上の回転が存在して
いる時は、表面２０６における光の強さはリン
グ・レーザ・ジヤイロ１００により検出される回
転速度に比例する速さで最高と最低の間を時間と
ともに変化する。このようにして光情報が検出器
２０５の表面２０６へ与えられ、そこから電気信
号のような種々の信号に変換される。半透明鏡２
００と直角プリズム２０１は結合器１１１を構成
し、検出器２０５とその表面２０６はトランスデ
ユーサ１１０を構成する。そのような結合器を用
いる検出器の一例について次に説明する。 トランスデユーサ１１０には１個またはそれ以
上の光検出器を設けることができる。それらの光
検出器は第２図に示す検出器２０５の表面２０６
に配置される。その詳細を第３Ａ図に示す。第３
Ａ図には光検出器３０１，３０２より成る検出器
２０５が示されている。光検出器３０１，３０２
のすぐ上には、ビーム１１′と１２′により表面２
０６の上に形成できる典型的な干渉パターンのグ
ラフが示されている。このグラフは光検出器３０
１と３０２で観察できる組合わされたビームの強
さと、表面２０６に沿う距離との関係を示すもの
である。回転速度情報を得るために１個の光検出
器を用いることができるが、回転の向きを決定す
るために第２の光検出器が通常求められる。表面
２０６上のある特定の点で測定された組合わされ
たビームの強さにより、互いに逆向きに進む２つ
のビームの間の瞬時位相差が相対的に示される。
この「相対的な位相差」は、表面２０６上の異な
る２つの点で、光検出器３０１により測定された
光の強さと、光検出器３０２により測定された光
の強さとの差に注意することにより明らかに示さ
れている。もちろん、光検出器３０１，３０２に
より測定された光の強さは、表面２０６上の位置
に依存するものであるから、相対的なものであ
る。 回転が存在する時は干渉パターンは第３Ａ図に
示されているように時間の経過とともに動く。第
３Ａ図は、たとえば光検出器３０１だけで測定し
光の強さと時間との関係を示すグラフである。記
号TAで示されている時間内で示されている比較
的高い強さの変化率は、TBで示されている時間
中に示されている強さの変化率より高いことに注
意されたい。時間TA中に光の変化率が高いとい
うことは、その時間中の回転速度が時間TB中の
回転速度より高いことを示す。動作時には、光検
出器は表面２０６上に生じた干渉パターンの強さ
に直接関連する電気信号をトランスデユーサ１１
０の光検出器が与えられる。それらの信号は通常
は増幅され、処理されてリング・レーザ・ジヤイ
ロ１００の軸１３を中心とする回転速度と、選択
された時間間隔の間における角度変位を決定し、
それにより航行用の位置を決定する。第１図に示
されているように、第１の信号処理装置１２０は
電気信号を処理する機能を行い、出力としてジヤ
イロ出力角度を有する。リング・レーザ・ジヤイ
ロの出力信号は互いに逆向きに進む波の振動数の
ふるまいから得られるから、その出力信号にはロ
ツクイン誤差が含まれる。 そのような情報を決定するためのリング・レー
ザ・ジヤイロの一例は、少くとも１つの光検出器
から干渉パターンの強さの最高と最低またはその
部分をカウントする信号処理装置である。その情
報はそのような最高または最低の変化速度に関し
て更に処理され、および光検出器３０２のような
第２の光検出器からの情報を基にして、それらの
変化の向きが正であるか、負であるかについて処
理される。第１の信号処理装置１２０は、互いに
逆向きに進む２つのビームの振動数差にバイアス
装置１３０により導入されたバイアスを選択して
除去する性能を有する。第１の信号処理装置１２
０の例が米国特許第3373650号と第3627425号に開
示されている。第１の信号処理装置１２０の出力
信号は、ジヤイロの入力軸１３を中心として互い
に逆向きに進む２つのビームのふるまいを表す信
号から得た、入力軸１３の周囲の少くとも角変位
を表す信号である。以下、第１の信号処理装置に
より与えられてジヤイロの角変位すなわちジヤイ
ロの出力角を表す出力信号のことをジヤイロ出力
信号または単に「ジヤイロ出力」と呼ぶことにす
る。このジヤイロ出力にはロツクイン誤差が含ま
れる。 本発明の一実施例においては、たとえば光検出
器３０１，３０２により第１の信号処理装置１２
０へ与えられるような電気信号は、第１の信号処
理装置１２０により与えられるジヤイロ出力信号
を処理して、ロツクイン誤差を修正された航行情
報を発生するために、ロツクイン誤差情報を得る
ために利用される。 本発明を更に理解するためには、デイザーされ
るリング・レーザ・ジヤイロの性質とふるまいに
ついて説明することが必要である。リング・レー
ザ・ジヤイロは時には速度積分ジヤイロ
（integrating rate gyro）と呼ばれる。すなわ
ち、このジヤイロでは、入力軸を中心とする角度
回転に関しての位置情報を決定するために回転速
度が積分される。 これは次の式で表すことができる。 θ〓＝Sψ〓＝Ｓ（f2−f1）(1) ここに、f2、f1は互いに逆向きに進む２つのビ
ームの個々の振動数、Ｓはスケール・フアクタ〓
は互いに逆向きに進む２つのビームの間の位相の
変化速度、θはジヤイロの出力角、θ〓はジヤイロ
の出力速度、である。 ロツクイン現象その他の擾乱が存在しないもの
とすると、 θ〓＝ωio (2) となる。ここに、ωioはソースとは無関係に、入
力軸を中心とする真の、または実際の慣性回転速
度である。 しかし、ロツクインのためにジヤイロの出力速
度は少くともロツクインによる誤差を含む。第１
の信号処理装置により決定されるジヤイロの出力
速度に及ぼすロツクインの影響をほぼ記述する数
学的表現が次式により表される。 θ〓＝ωioΩ Lsio（＋β） (3) ここに、は互いに逆向きに進む２つのビーム
の間の瞬時位相角、ΩLはロツクイン速度、βは
瞬時位相角の位相角測定値オフセツトであつ
て、これは一定であると仮定してある。 (3)式においては、θ〓はセンサのスケール・フク
クタＫにより〓（の変化速度）に関係づけられ
る。 〓＝Kθ〓 更に、βの値は、瞬時位相角を決定するため
に定められた基準光検出器の場所に依存する。こ
れは、基準光検出器を干渉パターンに対してどこ
にでも置くことができるからである。光学系がひ
とたび定められると、βは一定であると仮定され
る。 以下に行う解析は、第１の信号処理装置１２０
により与えられるジヤイロ出力角に関連する全ロ
ツクイン誤差を累積するための手段に到達するよ
うに、デイザーされているリング・レーザ・ジヤ
イロ装置で発生される増分ロツクイン誤差の定量
化を目的とするものである。したがつて、(3)式中
のロツクイン誤差項は説明のために(4)式のように
書き直す。 δθ〓＝−Ω Lsio（＋β） (4) (4)式に示されているジヤイロ出力角のための超
越式は、互いに逆向きに進む２本のビームの間の
瞬時位相角と、センサロツクイン速度と、位相角
測定値オフセツトとの関数である。(4)式を解いて
ロツクイン誤差速度の実際の量を得るためにの
値に対する時間的に変化する式がまず得られる。 米国特許第3373650号と第3467472号に開示され
ているバイアス装置に類似するバイアス装置につ
いて考えることにする。機械的なバイアス装置に
おいては、リング・レーザ・ジヤイロ１００のベ
ース１０は周期的に前後に機械的に回転させら
れ、そのために互いに逆の向きに進む２つのビー
ム間の振動数差が正弦波状に変化し、その符号が
周期的に交番する。そのような状況においては、
互いに逆向きに進む２つのビームの間の瞬時位相
角の大きさは、ベース１０が１つの向きに回転さ
せられているから時間の経過とともに常に増大す
る。１つの向きから別の向きへ回転の向きが変る
と、時間的に変化する振動数差が零へ向かう。 第４Ａ図は、回転の向きが反転される領域にお
いて、デイザーされるジヤイロに対する(4)式によ
つて示されている関係から生ずる誤差を示すグラ
フである。カーブ４１２はジヤイロ速度出力δθ〓中
の誤差と時間との関係を描いたもので、時刻TO
で反転が起る前には振動数が低くなり、その後は
振動数が高くなる様子が示されている。カーブ４
１２のほぼ一定の振幅はセンサ特性ロツクイン・
レートΩLに依存する。カーブ４１３はジヤイロ
角度出力δθ中の誤差を描いたものである。このカ
ーブ４１３はカーブ４１２を積分して得たもので
ある。図示のように、ジヤイロの角度誤差は向き
が変化する前後で変化する振動数および振幅とと
もに振動し、向きの変化全体にわたつて積分誤差
角δθiの段を示している。第４Ａ図からわかるよ
うに、(4)式から生ずる誤差は常に存在するが、そ
の最も大きな影響は向きの変化が生じた時であ
る。正弦波状に周期的にデイザーされるリング・
レーザ・ジヤイロの場合には、その向きの変化は
各デイザー・サイクルごとに２回起り、カーブ４
１３に示されているような誤差は向きが変るたび
に生ずる。不幸なことに、従来の装置ではそれら
のロツクイン誤差の大きさは必ずしも等しくない
ばかりか、符号も常に逆というわけではないか
ら、ジヤイロの出力中には誤差が累積されること
になる。これは時にはランダム・ドリフトまたは
ランダム・ウオークと呼ばれる。 第４Ｂ図を参照して行つた以上の説明は機械的
にデイザーされるジヤイロについてのものであ
る。しかし、光学的または電気的にデイザーされ
るセンサの特性も以上説明したものと同様である
から、それらについては説明を省く。 第４Ａ図に示すカーブ４１０は、たとえば光検
出器３０１（第３Ａ図）により観察される干渉パ
ターンを生ずる組合わされたビーム１１′と１
２′の強さと、第４Ａ図に示されている時刻TO
の附近における光検出器３０１の出力電気信号を
示すグラフである。前記のように、カーブ４１０
は瞬時位相角に測定オフセツト位相角βを加え
たものを示すものである。カーブ４１０から、互
いに逆向きに進む２つのビームの瞬時光検出器
は、光検出器３０１により観察される２つの連続
する光の強さの最大値の間、または２つの連続す
る強さの最小値の間で2πラジアン変化するから、
それらのビームの間の瞬時位相角の変化を得るこ
とができる。全△のプロツト、すなわち、TO
の周囲のジヤイロ出力角が第４Ｃ図のカーブ４１
１で示されている。互いに逆向きに進む２つのビ
ームの間の瞬時位相角の変化速度は時刻TOまで
は徐々に低下し、その時刻TOにおいては振動数
差の符号が反転し、機械的な回転の向きが変る。
TO以後の時刻では、最大負振動数差に対応する
時刻まではの変化速度が高くなることに注意さ
れたい。 TOの附近の時刻では、振動数差の符号が反転
した時にジヤイロの入力角加速度をほぼ一定と仮
定できるから、の二次微分はほぼ一定であると
仮定され、次式で表される。 ¨Kω〓0 (5) ここに、ω〓0はセンサに加えられた全運動（デ
イザー運動を含む）により生じた入力角如速度で
あつて、Ｋは比例定数すなわちスケール・フアク
タである。 以下に説明するように、増分誤差角度δθiは位
相角と向きが変る時（〓＝０）に存在する角加
速度¨との関数として表すことができる。誤差の
増大の記述に重要であるから、向きが反転する〓
＝０の点（位相角の変化の速さが零点を通過する
ことを意味する）は、零速度交差（ZRC、すな
わちZero Rate Crossing）と呼ばれ、そのZRC
における互いに逆向きに進む２つのビームの間の
瞬時位相角はZRC位相角0と呼ばれ、の対応
する二次時間微分はZRC角加速度¨0と呼ばれる。 以下の説明にあたつて立てる第１の仮定は
ZRC領域内での¨がほぼ一定であるということで
ある。第２の仮定は、誤差をZRC領域内での事
象により記述できること、および１つのZRCに
おいて生ずる増分角度誤差が他の全てのものから
独立していることである。第１の仮定を基にし
て、に対する次の二次式が得られる。 ＝0＋¨0（ｔ−t0）2／２ (6) ここに、ｔは時刻、t0はZRCにおける時刻、0
はZRCにおいて１つの光検出器により示される
瞬時位相角、¨はZRCにおけるの二次微分であ
る。 (6)式を(4)式に代入すると、 δθ〓＝−Ω Lsio｛0＋β＋x2（sign¨）｝ (7) ここに、
【式】
前記した第２の仮定を適用すると、１つの
ZRCからの増分角度誤差は、(7)式を全ての時間
にわたつて積分することにより得ることができ
る。すなわち、ｉ番目のZRCに対しては、 δθi＝∫+∞ -∞δ〓θdt (8) (8)式の積分を行うためには というフレネル積分を用いる。そうすると (10)式はデイザー角の２分の１の間に零回転速度
を１度通過したことから角度誤差増分δθiを記述
するものである。この増分誤差δθiは第１の信号
処理装置１２０の出力中に含まれ、その出力中に
累積する。¨0の符号はデイザー・サイクルのど
ちらの半サイクルでの誤差の累積かを示すもので
ある。(10)式はデイザー・サイクルの極性を保つて
書き直すことができる。その書き直した式は、
¨0が正と負のそれぞれの場合に零回転速度を１
度通過した時からの増分角度誤差をそれぞれ記述
する式（11a）、（11b）で示される。 δθ+ i＝C1△F1＋C2△F2 （11a） δθ- i＝C3△F3＋C4△F4 （11b） ここに、 C1＝C4＝−√ΩL（cosβ＋sinβ） （12a） −C2＝C3＝√ΩL（cosβ−sinβ） （12b） これらの式の記号と編成は以下に述べる説明の
ために採用されたものである。 肩記号「＋」は¨0が正の時にZRCについて増
分角度誤差が記述されていることを示し、肩記号
「−」は¨0が負の時にZRCについて誤差が記述さ
れていることを示すものである。 各リング・レーザ・ジヤイロがほぼ一定のΩL
とβを有すると仮定とすると、係数C1、C2、C3、
C4もほぼ一定であると見なすことができ、ある
特定のリング・レーザ・ジヤイロの特性シグネイ
チヤーを表す。（12a）式に示されているC1とC4
の関係と、（12b）式に示されているC2とC3の間
の関係は微分の結果ではあるが、「＋」と「−」
のZRCの間に存在することができる差をとるこ
とができるようにそれらの係数が別々に定められ
る。 式（11a）と（11b）は、従来の装置で典型的
に見られるジヤイロ出力角度中の増分ロツクイン
誤差を定量的に記述するものである。 式（13a）〜（13d）は式（11a）、（11b）にお
ける増分ロツクイン誤差により表される全ロツク
イン誤差に寄与する増分誤差パラメータとして定
められる。式（12a）、（12b）の係数はある特定
のリング・レーザ・ジヤイロの特性シグネイチヤ
ー係数として定められる。第１の信号処理装置１
２０のジヨイロ出力中に累積されたロツクイン誤
差の寄与が各デイザー半サイクル中に起り、か
つ、互いに逆向きに進むビームの間の瞬時位相角
の、それらのビームの振動数差の各符号反転時に
起る値の三角関数に、適切な特性シグネイチヤ
ー係数を乗じたものに関係づけられる。これは式
（11a）〜（12b）により示されている。 以下、互いに逆向きに進むビームの間の瞬時相
対位相角の、〓が零の時の値を零速度交差
ZRC）位相差0で示すことにする。 このZRCはジヤイロの入力軸を中心とする全
回転運動に応答し、かつ依存すること、および慣
性スペース回転とデイザー運動を含むことに注意
することが重要である。これまでの説明と、以下
の説明では機械的なデイザーを用いているが、前
記した電気的バイアスも、互いに逆向きに進むビ
ームの振動数差が符号を変えた時に起る対応する
ZRC位相を有する。したがつて、式（11a）と
（11b）に類似する１組の数式を発生できる。そ
れらの式はそれらの状況における対応するZRC
位相差と、ロツクインより生じた誤差の寄与の決
定に利用される１つかそれ以上の特性シグネイチ
ヤーとを含む。 各デイザー・サイクルに発生される増分ロツク
イン誤差を定量化したら、含まれている累積され
たロツクイン誤差分の修正を加え通常のジヤイロ
出力角を用いて、連続して修正される出力角を発
生できる。これは（14）式で表される。 θc＝θ〓−n 〓i=1 （δθ+ i＋δθ- i） （14） θc＝θ〓−ΣCiFi （14） ここで説明している例ではｉ＝１、２、３、４
である。更に、 Fi＝n 〓i=1 △Fij （15） ここに、（15）式のFiは、θ〓の取込みの間に生ず
る各ZRCごとに△Fijを加え合わせることにより
得られる。なお、θ〓は測定されたジヤイロの出力
で速度の検出された積分であり、θcはロツクイン
を修正した後のジヤイロ出力である。△FijとCiは
それぞれ式（12）、（13）により決められる。 式（15）で表されるFiはロツクイン誤差パラメ
ータとして定義される。各ロツクイン誤差パラメ
ータは増分誤差パラメータの和に関係し、ジヤイ
ロ出力角すなわち第１の信号処理装置１２０の出
力の累積に対応するやり方で、各通過するZRC
毎に加え合わされる。 θ〓とθcを識別することは重要である。θ〓は検出
器
の表面２０６（第２図）上の干渉パターンと、第
１の信号処理装置１２０（第１図）の出力端子で
示されている、互いに逆向きに進む２つのビーム
のうなりから決定される。結合器１２１上の出力
信号はθ〓を表す。発生された干渉パターンと、そ
の変化速度はロツクイン誤差を含む。本発明にお
いては、測定値θ〓の修正は、互いに逆向きに進む
２つのビームの間の瞬時位相差の値を、〓＝０に
対応する振動数差の符号反転時において確認する
ことにより、かつ、特性シグネイチヤー係数（以
下、単に係数と呼ぶことにする）C1、C2、C3、
C4の値を確認することにより行われる。〓が零に
なる時刻というのはバイアスにより行われる回転
と慣性入力回転と双方により〓が零になる時刻で
ある。係数C1、C2、C3、C4は式（12a）（12b）に
より示されているようにΩLとβとの関数である。
修正されたジヤイロ出力は第４の信号処理装置１
６０の出力端子１６１に示される。 リング・レーザ・ジヤイロはロツクイン現象に
最も寄与する種々の散乱特性を有するから、特性
シグネイチヤー係数はある特定のリング・レー
ザ・ジヤイロおよびバイアス装置の特性シグネイ
チヤーを表す。したがつて、それらの係数は誤差
修正を最もよく行えるように各ジヤイロごとに実
験的に決定せねばならない。長時間にわたるデー
タ収集などを基にした係数の予測は理論的には可
能であるが、ロツクイン誤差を求める方法とロツ
クイン誤差を修正する方法との２つの方法のよう
な正確さは達成されない。 本発明における誤差修正は（）ZRC位相差
と、その二次微分を決定する要素と、（）増分
誤差パラメータを決定する、すなわち、各ZRC
位相差の三角関数を加え合わせるための要素と、
（）センサの特徴を定める、すなわち、ジヤイ
ロの出力信号とZRC位相差の一連の測定を基に
して特性シグネイチヤー係数を実験的に決定し、
かつ係数を決定するために線形回帰またはそれに
類似の推定プロセスを行うことにより、得られ
る。センサを特徴づける有用な係数を得るために
は、ロツクイン誤差パラメータ中の特徴を識別す
るやり方でセンサを混乱させ、回帰プロセス中に
係数を分離できるようにしなければならないこと
に注意すべきである。 センサを混乱させる例としてはデイザー中のラ
ンダムなノイズ、ランピング（ramping）のよう
な制御された入力ベース運動などが含まれる。 第１図に示す本発明の実施例においては、第２
の信号処理装置１４０はトランスデユーサ１１０
から結合器１１２を介して電気信号を受ける。第
２の信号処理装置１４０は、互いに逆向きに進む
２つのビームの間の瞬時位相差を示す電気信号を
必要とするが、たとえば表面２０６の上に作られ
た干渉パターンから得ることができる。光検出器
３０１，３０２は第２の信号処理装置１４０へ位
相情報を与えるという要求を満す電気信号を与え
る。 第２の信号処理装置１４０は互いに逆向きに進
む２つのビームの間の瞬時位相角を示す電気信号
に応答して、（）振動数差の符号反転（すなわ
ち、向きの逆転）特にある一定の空間基準（測定
オフセツトβ）に対する瞬時位相角0と¨の値を
決定し、（）振動数差の符号の向きすなわち〓
の符号を決定し、（）ZRC位相角0の正弦値と
余弦値を決定する。第２の信号処理装置１４０は
互いに逆向きに進む２つのビームのふるまいを示
すトランスデユーサ１１０からの電気信号を受
け、ロツクイン誤差または光散乱誤差（その情報
は互いに逆向きに進む２つのビームの特性ふるま
い中に含まれる）の関数である増分誤差パラメー
タを与え、次の信号処理のためにロツクイン誤差
パラメータと、そのパラメータを示す信号を決定
する。 第５図は第２の信号処理装置１４０機能を説明
するための全体的なブロツク図である。この第２
の信号処理装置１４０はトランスデユーサ１１０
からの信号を結合器１１２を介して受ける。その
信号は互いに逆向きに進む２つのビームの間の瞬
時位相差を表すものである。たとえば、それらの
電気信号は２つの光検出器３０１，３０２の出力
とすることができる。それらの信号は向き指示器
５０１によりモニタされる。この向き指示器５０
１は〓の符号を示す信号を発生する。向き指示器
５０１に結合されている零速度交差（ZRC）位
相角検出器は向き指示器５０１により指示される
向きの変化時刻あたりで信号を発生する。ZRC
位相差測定器５０３がZRC位相角検出器５０２
と結合器１１２に接続されZRC位相差の測定値
と、トランスデユーサ１１０から結合器１１２に
与えられた信号の対応する二次微分を得る。
ZRC位相差測定器５０３の出力端子は正弦−余
弦値発生器５０４に結合され各ZRC位相差の正
弦値と余弦値を表す出力信号を生ずる。式
（13a）〜（13d）により示されている増分誤差パ
ラメータを決定するためにそれらの信号は計算器
５０５へ与えられる。そして、それらの増分誤差
信号は結合器５１０を介して格納および加算器５
０６へ与えられる。この格納および加算器５０６
は増分誤差パラメータの連続記録を保持し、その
和（（15）式により示されているロツクイン誤差
パラメータである）を与える。ロツクイン誤差パ
ラメータ信号は結合器１４１を介して第３の信号
処理装置１５０へ与えられる。それらの信号はセ
ンサの特性シグネイチヤー係数を発生するために
利用される。 第３の信号処理装置１５０は、ジヤイロが受け
る既知の回転速度と、第２の信号処理装置１４０
の格納および加算器１５０により与えられるロツ
クイン誤差パラメータとを基にしてシグネイチヤ
ー係数を生ずる。 第３の信号処理装置１５０の詳しい説明は次の
通りである。 格納および加算器５０５により与えられ、
ZRC位相角の三角関数であるロツクイン誤差パ
ラメータと、第３の信号処理装置により与えられ
た係数とは、第４の信号処理装置１６０におい
て、第１の信号処理装置１２０により与えられた
出力角に組合わされて、（14）式に従つて修正さ
れたジヤイロ出力角に対応する信号を与える。 次に、第２〜第５の信号処理装置について詳し
く説明する。 光検出器３０１，３０２の出力が信号「ａ」，
「ｂ」により表されるものとする。それらの出力
は第８図にカーブ８０１，８０２で示されてい
る。ZRCの位相角と向きは光検出器３０１，３
０２のうちの少くとも一方から供給される情報か
ら得ることができる。光検出器３０１と３０２は
表面２０６の上に発生されている干渉パターンの
しまつ間隔の４分の１の距離だけ隔てられている
から、光検出器３０１，３０２の出力信号は位相
が90度異る。光検出器３０１の出力を「ａ」と
し、光検出器３０２の出力を「ｂ」とすると、そ
れらの出力は次式で表すことができる。 ａ＝sin（） （16） ｂ＝cos（＋φ） （17） ここに、ψは互いに逆向きに進む２つのビーム
の間の、先に定義した角度βだけオフセツトされ
た瞬時位相角、φはフオトダイオードの物理的位
置ぎめにより定められた直角度（しまの間隔の４
分の１）の誤差角である。式（16）、（17）で例示
される検出装置においては、信号「ａ」が零で、
信号「ｂ」が正の時に零基準が生ずる。φの値
は、光検出器３０１，３０２をしま間隔の正確に
４分の１だけ分離させることができず、誤差が生
じた時の間隔誤差に帰する。 〓が零に等しい時であるZRCの時刻にを得る
１つのやり方は、信号「ａ」と「ｂ」の符号が変
化する時刻の間の時間を測定し、ZRCの領域に
おいて¨がほぼ一定であるという近似を利用する
ことである。たとえば、信号「ａ」が零であつて
正になりつつある時と、信号「ｂ」が零である時
との間の経過時間を知ることにより、信号「ａ」，
「ｂ」の何回かの各符号変化ごとにZRC位相各0
の値を決定できる。 第５図に示す第２の信号処理装置１４０のより
詳しいブロツク図を第６図に示す。また、この第
２の信号処理装置１４０を動作を説明するための
流れ図を第７Ａ〜７Ｃ図に示す。この第２の信号
処理装置の主な目的は、ZRC位相角の値を基に
してロツクイン誤差パラメータを決定することで
ある。光検出器３０１，３０２のそれぞれの出力
「ａ」，「ｂ」は符号検出器６０１ａ，６０１ｂへ
それぞれ与えられる。それらの極性検出器６０１
ａ，６０１ｂの出力は入力信号「ａ」，「ｂ」の極
性のデジタル表現であり、高い電圧レベルは入力
信号の正極性に対応する論理零を表し、低い電圧
レベルは入力信号の負極性に対応する論理１を表
す。符号検出器６０１ａ，６０１ｂの出力は、そ
れぞれ入力信号「ａ」，「ｂ」の極性のデジタル表
現であるＡ，Ｂであつて、符号反転弁別器６０２
ａ，６０２ｂへそれぞれ与えられる。これらの符
号反転弁別器は入力信号Ａ，Ｂが極性を変えるた
びに幅の狭いパルスを生ずる。それらの出力パル
スはオア回路６０３へ与えられる。このオア回路
の出力がＺとして示されている。ジヤイロの入力
軸を中心とする回転が存在する時は、オア回路６
０３の出力は入力信号「ａ」または「ｂ」の極性
変化を表す一連のパルスである。後で説明するよ
うに、出力信号Ｚは４分の１サイクル・タイミン
グ発生器となる。 符号検出器６０１ａ，６０１ｂと符号反転弁別
器６０２ａ，６０２ｂは簡単な信号比較器と、パ
ルス縁部弁別器と、パルス整形器などを用いて
種々のやり方で作ることができるから、ここでは
説明は省略する。 第８図には入力信号「ａ」，「ｂ」がカーブ８０
１，８０２で示され、符号検出器６０１ａ，６０
１ｂの出力信号Ａ，Ｂが波形図８０３，８０４で
それぞれ示されている。これらのカーブと波形図
は〓またはZRCの符号反転時刻TOの前と直後の
状態を示している。波形図８０５はオア回路６０
３の４分の１サイクル出力パルスＺを示すもの
で、入力信号「ａ」，「ｂ」の極性変化に対応して
信号ＡまたはＢの状態が変化するたびにパルスが
発生されていることがわかる。パルス波形図のす
ぐ上の数字は信号「ａ」，「ｂ」の４分の１サイク
ル時間事象を示すためのものである第８図には〓
の符号反転が起る時刻t0も示されている。これに
ついては後で詳しく説明する。 説明の便宜上の、第８図のt0の左側の時間が、
〓が正で、¨が負である状況に対応するものとす
る。第３ａ，３ｂ図を参照して先に説明したよう
に、信号「ａ」または「ｂ」の完全サイクルは互
いに逆方向に進む２つのビームの間の位相変化
2πラジアンに一致する。また、半サイクルはπ
ラジアンの位相角変化に対応する。ここでの説明
のために、直交性定数であるφの値が零であり、
出力Ａが論理状態を変えている事象から、次に出
力Ｂが論理状態を変えている事象まで、またはそ
の逆が起る間の経過時間が、互いに逆向きに進む
２つのビームの間のπ／２ラジアンの位相角変化
に対応するものと仮定する。出力信号Ａ，Ｂの状
態の既知変化の間に経過する時間を直角位相角と
定義すると、信号Ａ，Ｂと４分の１サイクル・パ
ルスＺとにより供給される情報を用いて時刻t0に
おけるZRC位相角を決定できる。 ZRC位相角はπ／２象限プラス角度αの数に
より表すことができる。ここに、角度αは、〓の
符号が変る前に入つた最後の象限における位相変
化の量と定義される。たとえば、第８図のカーブ
８０１と８０２では、最後の象限は信号「ｂ」
（カーブ８０２）が零値をとり、上昇しようとし
ている点「１」の後で起る。 前記したように、ZRC交差においては¨はほぼ
一定であると仮定すると、についての式(6)を利
用することにより、未知角度αと¨の値を信号Ａ
とＢの間の状態変化の間の経過時間により決定で
きる。 カーブ８０５の上に示されているようにｊをタ
イミング基準点により定め、tjをカーブ８０６の
上に示されているように信号ＡまたはＢの状態変
化時刻とすると、αを経過時間と¨に関係づける
式は次のように書くことができる。 α＋（ｊ−１）π／２＝｜¨0｜／２（△ｊ）2（
18） ｊ＝１、２、３… ここに、 △ｊ＝t0−tj t0＝t1＋t-1／２ である。これは、t0が、向きが変る直前における
ＡまたはＢの状態変化と、向きの反転直後におけ
る対応する状態変化との間の中間であるという近
似を採用している。（18）式は△tjと呼ばれる４
分の１サイクル時間に関して解くことができる。
これは、カーブ８０６の上に示すように、４分の
１サイクル・パルスの間の高周波クロツクをカウ
ントすることを基にしている。この△tjは △tj＝tj−１−tjおよび△t1＝１／２（t-1−t1） として定義される。そのために △ｊ＝j 〓i=1 △ti である。これは（18）式の要求を満すものであ
る。一連の△tjを知ることにより、式（18）から
作られた連立方程式を、¨とαを解くために用い
ることができる。〓の極性と、論理信号Ａ，Ｂか
ら得た信号「ａ」，「ｂ」の極性を知り、かつ正弦
と余弦の関係を用いることにより、各ZRC位相
角についてcosとsinψを決定できる。 下記の（19）式は（18）式を修正したものであ
つて、直交性定数φを含んでいる。α、¨、φに
ついて解くためにＡとＢの零交差点の間の既知の
時間値から３個の連立方程式を作ることができ
る。信号「ａ」，「ｂ」から得た論理信号Ａ，Ｂか
ら〓の極性を決定でき、ZRC象限を識別できる。
ψ0をαについて計算するためにこの情報を使用
できる。 〓の極性は次の論理式により決定できる。 Ｄ＝ＡBp０ 正の〓 １ 負の〓 ここに、BpはＡまたはＢの最近の状態変化前
のＢの論理状態である。 α±λjφ＋（ｊ−１）π／２＝｜¨｜／２△2 j（1
9） ｊ＝１、２、３… 下記の条件が成立つ時には（19）式におけるλj
にφを乗じたものの値は常に零であり、 ＡＢＤ＝０およびｊが奇数または ＡＢＤ＝１およびｊが偶数 それ以外の場合はλjは「１」で、その符号は、
〓が正の時は正、〓が負の時は負である。 以上の説明は¨と0の値を得て、最終的には零
速度交差すなわち〓が零の時に角度ψの正弦と余
弦の値を得る１つの技術を示したものである。も
ちろん、いずれかの光検出器３０１または３０２
の出力により示され、生ずる事象の間の△ｔの測
定値を用いる他の多くのやり方も可能である。
0と¨の値を得るための別の技術の一例は半サイ
クル時間を用いることである。すなわち、一方の
光検出器の出力信号が、負から正へ向かう時に零
を横切る時刻と、そのすぐ後で正から負へ向かう
時に零を横切る時刻との間の時間測定を行うこと
である。この時間測定は論理出力ＡまたはＢの状
態変化を調べることにより行うことができる。
（19）式に類似する式を作ることができ、新しい
連立方程式を書くことができる。同様に、全サイ
クル時間の間の時間測定を行うことにより0と
¨0を決定できる。 再び第６図を参照して、出力信号Ａ，Ｂ，Ｚは
信号処理装置６１０へ与えられる。この信号処理
装置６１０はタイミング制御器６１１と、パラメ
ータ格納器６１２と、向き論理回路６１３と、タ
イマ・クロツク６１４と、タイマ１５と、メモ
リ・アレイ１６と、インデツクス制御器６１８
と、ZRC計算器（コンピユータ）６１７とを含
む。各素子は周知のものであり、マイクロプロセ
ツサまたはマイクロコンピユータとして知られて
いる各種のコンピユータを含む任意の汎用コンピ
ユータで用いられているものである。 パラメータ格納器６１２はＡ，Ｂの値と、最後
に受けた４分の１サイクル・パルスＺの前のＡ，
ＢのAp、Bpとして定められる以前の値と、Ｄに
より示される〓の極性の論理表現と、最後に受け
た４分の１サイクル・パルスの前のＤのDpとし
て定められる以前の値とを格納する。ＤとDpの
値は前記した論理式を有する向き論理ブロツク６
１３へ与えられる。パラメータ格納器６１２に格
納されている情報は、ZRC計算器６１７と関連
してZRC位相角決定のために用いられる。 信号処理装置６１０のタイミング制御器６１１
はオアゲート６０３からの４分の１サイクル・タ
イミングの出力パルスにより主として制御され
る。このタイミング制御器６１１は４分の１サイ
クル・パルスの前後で格納パラメータＡ，Ｂ，Ｄ
を同期させるとともに、タイマ６１５を同期させ
る。このタイマ６１５はタイマ・クロツク６１４
により与えられたタイマ・クロツク・パルスをカ
ウントする。タイマ・クロツク・パルスは第８図
にパルス８０６として示されている。タイマ６１
５は、第８図にパルス８０５として示されている
４分の１サイクル・パルスＺの間に生ずるクロツ
ク・パルスの数をカウントする。タイマ・クロツ
ク６１４とタイマ６１５の目的は４分の１サイク
ル・パルスの間の実際の時間を決定することであ
る。タイマ６１５の出力は４分の１サイクル・パ
ルスの間の実際の時間のデジタル表現であつて、
各４分の１サイクル・パルスの後でメモリアレイ
６１６に順次格納される。メモリ・アレイ６１６
は４分の１サイクル・パルスの間の実際の時間
を、インデツクス制御器６１８により与えられた
インデツクス項「Jc」により定められるマトリツ
クスすなわちアレイ場所に格納する。各４分の１
サイクルごとにインデツクスJcが増加させられる
ように、メモリ・アレイはタイミング制御器６１
１により制御される。 前記したように、４分の１サイクル・パルスの
間の時間を得て、向きの変化Ｄの発生を検出する
ことにより、ZRC位相角の値と¨の値を前記した
ようにして決定できる。 第８図のカーブ８０５はタイマ６１５のための
タイマ・クロツク６１４の10MHz出力を表すもの
である。第７図に示す流れ図を参照して後で行う
説明においては、デイザー周波数の計算のための
ZRC計算器サイクル時間と比較して割合に低う
と仮定してある。もちろん、ZRC位相角の決定
のために多少とも高い確度でタイマ・クロツク６
１４の値の多くの種類のものを利用できる。 ZRC計算器６１７は本質的にはコンピユータ
であつて、（19）式をα、φ、¨について解くた
めに連立方程式を解くようにプログラムされてい
る。第７Ａ図に示す流れ図は出力Ｚにより与えら
れた４分の１サイクル検出信号を検出することに
より始められる。インデツクスJcは１だけ増加さ
せられ、最後の４分の１サイクル・パルスと現在
の４分の１サイクル・パルスの間の経過時間が示
された適切なアレイに格納され、タイマがリセツ
トされる。この点で向きパラメータＤとDpが調
べられて向きの変更が行われたが、すなわち、
ZRC交差が行われたか否かが調べられる。向き
が変えられたのであれば、ZRC計算過程が開始
される（第７Ｂ図）。 第７Ｂ図に示されているルーチンで示されてい
るZRC位相角計算の始めには、Ａ、Ｂ、Ap、
Bp、Ｄ、Dpの値が格納される。ZRCルーチンに
入ると、Ap、Bp、Dpの値は〓の極性の変化前の
位相角象限に対応する値であり、Ａ，Ｂ、Ｃの値
は向きが変つた後、すなわち、零速度交差、〓が
零である、の後における値に対応するものである
ことに注意されたい。 ZRCルーチンはｊ＝１、２、５の場合の△ｊ
の個々の値を計算するブロツクへ進む。それらの
値はφ、0、¨の計算に用いられる。種々の連立
方程式を解くために、ｊ＝１を除く他の値も選択
できる。△ｊのそれらの値を用いることにより、
（19）式を解くために１組の連立方程式を作るこ
とができる。 ¨＝4π／△2／5−△2／1、α＝｜¨｜／
２△2 1 φ＝｜¨｜／２（△2 2−△2 1）−π／２（20
） ブロツク７２０において、格納されているパラ
メータを用いて、計算されたα角の値を修正する
ためにφの符号が決定される。この流れ図の点７
３０でαが決定されると、の正弦と余弦が第７
Ｃ図の流れ図に示されているルーチンにより決定
される。ZRC計算器６１７（第６図）はαの正
弦と余弦を計算するための正弦関数・余弦関数発
生器を含む。信号「ａ」と「ｂ」の間の三角関係
から、0の正弦と余弦を決定するために出力Ａ，
Ｂの論理状態が用いられる。それらの値は式
（13a）〜（13d）に従つて決定された0の絶対値
の平方根によつて除され、第７Ｃ図の流れ図のブ
ロツク５０５′，５０６′において（15）式に従つ
て更に処理される。それらのブロツク５０５′，
５０６′は第５図のブロツク５０５，５０６にそ
れぞれ対応する。ZRC計算器６１７の出力デー
タは第２の信号処理装置１４０の出力端子１４１
に既に示されている。 説明はしなかつたが、アレイ・インデツクスJc
の一般的な操作と、加算および格納器５０６の初
期設計は周知のものである。 φは光検出器３０１と３０２の間の直交性定数
であるから、連立方程式の解により発生されたφ
は常に等しくなければならないが、そのようなプ
ロセスには常にいくらかの誤差がある。第７Ｂ図
のブロツク７４０にはφの次のような形を有する
平均値を得るためのデジタル・フイルタが示され
ている。 φ^＝φ^＋K〓（φ^−φ） ここに、 φは現在計算されている値、 φ^は波された値、 K〓はフイルタの利得である。 これで、各ZRC交差におけるZRC位相角を決
定する方法と、各向きにおける個々のZRC時刻
における、ZRC位相角の正弦と余弦を¨の適切な
値で除したものの和を求める方法の一例について
説明した。 第１図に示すように、第３の信号処理装置１５
０は第１の信号処理装置１２０からデータを受け
る。第１の信号処理装置１２０はロツクインを修
正されていないジヤイロ出力データを結合器１２
１を介して与える。第３の信号処理装置１５０は
第２の信号処理装置１４０からのデータも結合器
１４１を介して受ける。そのデータはロツクイン
誤差パラメータＦ１，Ｆ２，Ｆ３，Ｆ４である。
それらのデータは、リング・レーザ・ジヤイロの
回転の各向きに対するZRC位相角の正弦と余弦
との関数である増分誤差パラメータの和の連続し
た記録である。それらの和については式（15）、
（13）により示されているロツクイン誤差パラメ
ータとして既に定められている。第３の信号処理
装置１５０の機能は、第１の信号処理装置１２０
からの生のジヤイロ出力データを、第２の信号処
理装置１４０からのロツクイン誤差パラメータに
組合わせて、前記特性ジグネイチヤー係数と、そ
れを示す信号を第３の信号処理装置１５０の出力
端子１５１に生ずることである。第３の信号処理
装置としては、（14）式を解くための係数C1、
C2、C3、C4を定めるための線形回帰を実行でき
る装置であればどのようなものでも用いることが
できる。それらの係数が定められると、第１の信
号処理装置１２０により与えられたジヤイロ出力
を（14）式に従つてロツクイン誤差パラメータＦ
１，Ｆ２，Ｆ３，Ｆ４についての連続したデータ
により修正できる。（14）式は下の（21）式のよ
うに多少異なる形で表すことができる。 θc＝θ〓−C1F1−C2F2−C3F3−C4F4 （21） 式（12a）、（12b）により示されている係数を
実験的に定めるための線形回帰の解の１つの種類
が、１組の係数を発生するために既知パラメータ
を基にした多項式の最小自乗法である。式
（11a）、（11b）により示されているように、決定
すき係数はC1、C2、C3、C4の４つがある。 第３の信号処理装置１５０がその機能を実行す
るために必要とする入力は（）修正されていな
いジヤイロ出力データ、（）ロツクイン誤差パ
ラメータ、（）角回転のいくつかの既知の値ま
たは既知関数である。後者は、リング・レーザ・
ジヤイロの特性シグネイチヤーを示す多項式を得
るために（21）式の左辺を与える。第３の信号処
理装置１５０により求められる角回転についての
データは、別のジヤイロまたは角速度測定試験器
のような外部基準から得られる情報で構成でき
る。あるいは、そのデータすなわち知識は、リン
グ・レーザ・ジヤイロ１００が地球に対して回転
していないということを知つているというよう
な、角速度が一定であるという簡単なこともあ
る。 第３の信号処理装置１５０が前記した３種類の
情報を必要とするから、リング・レーザ・ジヤイ
ロは数秒間または何時間もモニタして第３の信号
処理装置の個別の入力情報を与え、特性シグネイ
チヤー係数を発生させる。それらの係数が決定さ
れ、リング・レーザ・ジヤイロの特性シグネイチ
ヤーがそのように特徴づけられたら、装置は第３
の信号処理装置により発生された係数と、第２の
信号処理装置１４０により持続して供給されるロ
ツクイン誤差パラメータを用いて連続して動作で
きる。 再び第１図を参照して、第４の信号処理装置１
６０は（）第１の信号処理装置１２０から与え
られる修正されていないジヤイロ出力データ、
（）第２の信号処理装置１４０から与えられる
ロツクイン誤差パラメータ信号Ｆ１，Ｆ２，Ｆ
３，Ｆ４、（）第３の信号処理装置１５０から
与えられる特性シグネイチヤー係数を入力として
受け、式（21）と対応する式（14）により示され
た計算を行い、修正したジヤイロ出力信号を出力
として生ずる。その信号は、第１の信号処理装置
１２０により与えられた修正されていないジヤイ
ロ出力と、第２の信号処理装置１４０により与え
られたロツクイン誤差パラメータ信号と、第３の
信号処理装置１５０により与えられた予め定めら
れている特性シグネイチヤーとの関数である。し
たがつて、第４の信号処理装置１６０の出力は、
ロツクイン、またはレーザ・ジヤイロ装置１００
（第１図）の一部である他の光散乱誤差発生要素
により導入された誤差を考慮に入れて修正された
ジヤイロ出力である。 信号処理装置１２０，１４０，１５０，１６０
は第１図には別々のものとして示されているが、
汎用コンピユータまたはマイクロプロセツサのよ
うな１台の信号処理装置にまとめることができ
る。ZRC位相角を用いることを先に述べたが、
(4)式に従つて〓が最大である時のを用いるとい
うような他の選択も可能である。 更に、デジタル・タイミング手法を利用して
ZRC位相角を表す情報を得るために、光検出器
３０１と３０２の少くとも一方の出力を用いる多
くの可能なやり方があり、または光検出器３０
１，３０２の出力信号をモニタするためにアナロ
グ回路を利用することも可能である。したがつ
て、ZRC位相角情報を得る技術は選択の問題で
ある。 第７図に示す流れ図は、汎用コンピユータまた
はマイクロプロセツサのための共通のプログラミ
ング言語で書くことができる処理の一例を示すも
のである。 第１〜８図を参照して説明したリング・レー
ザ・ジヤイロ装置は、零である〓により示されて
いる向きの変化が起るたびに起る零速度交差位相
角を用いて、ジヤイロ出力角中に累積された誤
差を決定するために用いられる１つかそれ以上の
増分誤差パラメータと、１つかそれ以上のロツク
イン誤差パラメータを発生する。それらの誤差パ
ラメータは、それらの誤差パラメータを生じたレ
ーザ・ジヤイロを特徴づける１組の係数が乗ぜら
れ、互いに逆向きに進むビームから得た修正され
ていないジヤイロ出力角データが組合わされる
と、ロツクイン誤差がほぼ修正されたジヤイロ出
力角となる。レーザ・ジヤイロの特性シグネイチ
ヤーを表す係数との組合わせで誤差パラメータを
連続して更新することにより、真のジヤイロ入力
角と、得た修正されていないジヤイロ出力との間
の誤差についてジヤイロの出力信号を修正できる
手段が得られる。この相互関係（correlary）は、
誤差パラメータが零であるとすると特性係数が何
ら重要性を持たず、更に、ジヤイロ出力信号の修
正は求められない。この相互関係は式（14）と
（21）の解析から容易にわかる。 上記の相互関係に従つて動作するリング・レー
ザ・ジヤイロが第９図にブロツク図で示されてい
る。この装置は、誤差パラメータを零へ向つてド
ライブするようなやり方で誤差パラメータを最終
的に制御するために、リング・レーザに加えられ
るバイアスを制御する帰還バイアス装置を付加さ
れていることを除き、第１図に示す装置に類似す
る。 トランスデユーサ９１０が結合器９１１を介し
てリング・レーザ・ジヤイロ９００に結合され
て、リング・レーザ・ジヤイロ９００の中を互い
に逆向きに進むビームのうちの少くとも１つのビ
ームのふるまいを示す電気信号を与える。第１の
信号処理装置９２０が、トランスデユーサ９１０
から結合器９１２を介して与えられた電気信号に
応答する。第１の信号処理装置９２０と、トラン
スデユーサ９１０と、リング・レーザ・ジヤイロ
９００は同じ機能を行い、第１図の対応するブロ
ツク１２０，１１０，１００とほぼ同じ信号を生
ずる。リング・レーザ・ジヤイロ９００はリン
グ・レーザ・ジヤイロ１００（第１図）と同様
に、バイアス装置１３０に類似するバイアス装置
９３０へ結合される。このバイアス装置９３０は
外部制御信号９７１に応答する点がバイアス装置
１３０とは異る。バイアス装置９３０は結合要素
９３１によりリング・レーザ・ジヤイロ９００に
結合される。第１の信号処理装置１２０（第１
図）に類似する第１の信号処理装置９２０がジヤ
イロ出力角信号を生ずる。この信号は、トランス
デユーサ９１０により与えられた電気信号から形
成される。その出力角信号はロツクインのような
光散乱誤差を修正されていない。後で説明するよ
うに、第９図に示すリング・レーザ・ジヤイロ装
置は第１の信号処理装置９２０からジヤイロ出力
信号を生ずる。この出力信号には、第１図に示す
第１の信号処理装置１２０の出力信号に含まれて
いるのよりも大幅に少いロツクイン誤差が含まれ
る。 第９図で、第１と第２の信号処理装置９４０，
９５０で構成されている帰還バイアス装置がトラ
ンスデユーサ９１０からの信号に応答して、バイ
アス制御信号をバイアス装置９３０へ与える。そ
のバイアス制御信号は加算器９６０により、振幅
制御器９８０から与えられた一定入力信号に加え
合わされる。この加算器９６０の出力は利得が
GTの利得ブロツク９７０により増幅されてから
バイアス装置９３０へ与えられ、リング・レー
ザ・ジヤイロ９００の互いに逆向きに進むビーム
に与えられるバイアスを制御する。この帰還装置
は、ジヤイロ出力角に通常含まれているロツクイ
ン誤差を零へ向つてドライブするようなやり方
で、互いに逆向きに進むビーム波に作用を及ぼす
ために、リング・レーザ・ジヤイロ９００へ与え
られるバイアスを制御する。したがつて、第１の
信号処理装置９２０により与えられる出力角は、
従来のデイザーされるジヤイロで誤差が累積させ
るために第１図の第１の信号処理装置１２０の出
力に含まれているような誤差について修正する必
要はない。 第２の信号処理装置９４０は第２の信号処理装
置１４０（第１図）に類似しており、トランスデ
ユーサ９１０から結合要素９１２を介して与えら
れた電気信号に応答し、第５図を参照して説明し
たように、ZRC位相角情報から得たロツクイン
誤差パラメータ信号を発生する。第２の信号処理
装置の出力信号は、（）逆向きに進む２つのビ
ームの間の振動数差の極性に対応する〓の極性を
示す信号と、（）〓の極性の変化を示す信号
（この信号はある種のパルスまたは論理レベルの
変化である）と、（）互いに逆向きに進む２つ
のビームの間の振動数の差の極性変化時、すなわ
ち、〓が零に等しい時、に生ずるZRC位相角を示
す信号と、（）¨の各極性に対するZRC位相角
の正弦と余弦の関数値の累積された値の関数であ
る、式（15）、（13）により定められるロツクイン
誤差パラメータ信号である。 これらの信号（）〜（）は結合要素９４１
を介して第３の信号処理装置９５０へ与えられ
る。 第３の信号処理装置９５０はそれらの信号、と
くにロツクイン誤差パラメータ信号Ｆ１，Ｆ２，
Ｆ３，Ｆ４（式（15）と対応する式（13）ごと
の）に応答する。 第３の信号処理装置９５０はロツクイン誤差パ
ラメータ信号に作用してバイアス装置９３０を制
御する制御信号を生ずる。この制御信号は振幅制
御器９８０の出力に加え合わされその和信号は利
得GTだけ増幅されてからバイアス装置９３０へ
与えられる。機械的バイアス装置では、振幅制御
器９８０は、バイアス装置９３０により指令され
ている望ましいピーク＝ピーク回転角を得るため
の信号を与える。後で詳しく説明するように、バ
イアス装置９３０には、ZRC位相角を変えるた
めに第３の信号処理装置により決定される値だ
け、次第に増加するように変化させられる、振幅
制御器９８０により決定される一定バイアスが与
えられる。機械的なバイアス装置においては、バ
イアス装置９３０は、ZRC位相角が決定された
値を有するように、ジヤイロの入力軸を中心とす
る正逆回転角を変えるようにして制御される。 バイアス装置９３０は第１図のバイアス装置１
３０と同様に機能する。バイアス装置９３０は、
リング・レーザ・ジヤイロ９００において互いに
逆向きに進む電磁放射ビームのうちの少くとも１
つのビームの振動数に変化するバイアスを与える
ことにより、前記電磁放射ビームの間の振動数の
差を変化させ、符号を交番させる手段を構成する
ものである。しかし、バイアス装置９３０は、第
３の信号処理装置により与えられたバイアス制御
信号に応答して、互いに逆向きに進むビーム波の
間の変化する振動数差の特性に作用を及ぼすよう
にして、バイアスを制御することによりZRC位
相角の決定された値を生ずるものである点が第１
図のバイアス装置１３０とは異なる。リング・レ
ーザ・ジヤイロ９００に機械的な回転を与えるバ
イアス装置の場合には、第３の信号処理装置９５
０により与えられるバイアス制御信号は、ジヤイ
ロの入力軸を中心とする機械的な正・逆回転角の
振幅を制御するようにバイアス装置９３０を制御
する。そのために、互いに逆向きに進むビーム波
の間の積分された振動数差が作用を受け、したが
つて〓が零である時の位相角が作用を受け、極性
すなわち符号が変えられる。これはもちろん両方
のビームの間の振動数の差の極性の変化のことで
あり、前記したようにZRC位相角である。 第９図に示されている装置は、リング・レー
ザ・ジヤイロ９００において互いに逆向きに進む
ビームに、入力軸を中心とする機械的回転なし
に、直接作用する電気的または光学的なバイアス
装置の一部であるような帰還バイアス装置に等し
く用いることができる。機械的なバイアス装置と
同様に、第３の信号処理装置９５０は、リング・
レーザ・ジヤイロ９００内の互いに逆向きに進む
ビーム波のうちの少くとも一方のビーム波の振動
数に変化するバイアスを加えて振動数差を変化さ
せ、更に重要なことは〓が極性を変える点でそれ
らのビーム波の間の瞬時位相角に作用するように
バイアス装置９３０を制御する。 本発明のこの実施例を理解するには、バイアス
装置９３０の一例と、それがリング・レーザ・ジ
ヤイロ９００にどのようにして係合されたかをも
つとよく理解することが助けとなる。ここで、第
１０図に示されているバイアス装置について説明
する。第１０図において、ベース１０１１に平行
な平面内に設けられている閉ループ経路１０１０
と、この閉ループ経路に沿つて互いに逆向きに進
むビームを支持するベース１０１１に閉ループ経
路１０１０が固定される。リング・レーザ・ジヤ
イロ９００は、閉ループ経路を形成する平面に垂
直な軸１０１２を中心とする回転を測定するもの
である。更に、ベース１０１１は２枚またはそれ
以上の板ばね１０１５，１０１６と、ベース１０
１４にとりつけられている軸１０１７を介して第
２のベース１０１４に結合される。リング・レー
ザ・ジヤイロ９００のこの構造においては、ベー
ス１０１１は軸１０１７とほぼ同軸の軸１０１２
を中心として回転できる。したがつて、ベース１
０１１はベース１０１４に対して正・逆転でき
る。このような構造の系はほぼ高いＱの弾性質量
系である。板ばねの少くとも１枚に制御されたト
ルクを加えることにより回転と、回転角の大きさ
を制御できる。 機械的な回転を制御する装置の一例も第１０図
に示されている。双方向圧電素子１０２０，１０
２１が板ばね１０１５，１０１６にそれぞれ結合
される。圧電素子１０２０は板ばね１０１５にト
ルクを加え、圧電素子１０２１はそのトルクの大
きさを測定する。適切な回路と組合わせることに
より、第１０図に示す装置はＱの高い電気機械的
な発振器の一部となる。 次に、圧電素子１０２０を励振して、ベース１
０１１をベース１０１４に対して軸１０１２を中
心として正・逆転させるための電気装置について
説明する。パルス形成器１０３０が電気パルスを
高電圧増幅器１０３１を介して圧電素子１０２０
へ与える。それらのパルスの極性は交番し、圧電
素子１０２１の出力に同期させられる。それらの
パルスはパルス幅変調または振幅変調などができ
る。第１０図に示しているのは、ベース１０１４
に対するベース１０１１の回転量を制御するため
にパルス幅変調を用いる装置の一例である。図示
のように、パルス制御器１０４０が、パルス形成
器１０３０を制御するために、制御信号発生器１
０５０により制御される。このパルス形成器１０
３０は圧電素子１０２０にパルスを与える。パル
ス制御器１０４０は、ベース１０１４に対するベ
ース１０１１の回転の向きが変化する時刻に同期
させられる。この回転の向きの変化の時刻に〓は
零にされ、極性を変えられる。この動作は、デイ
ザーによりひき起される回転速度が慣性入力回転
速度より高い通常時にはこの通りである。同期
は、同期パルスを結合要素１０６１を介してパル
ス制御器１０４０へ与える回転の向き変化指示器
１０６０へ与える圧電素子１０２１の出力をとり
出すことにより行われる。 指示器１０６０はたとえば電圧微分器１０６２
と、この電圧微分器１０６２の出力端子に接続さ
れる零交差指示器１０６３と、この指示器１０６
３の出力端子に接続されるパルス整形器１０６４
とで構成される。パルス整形器１０６４の出力は
結合要素１０６１を介してパルス制御器１０４０
へ与えられる。 回転の向き変化指示器１０６０は、パルス制御
器１０４０が、同期パルスに対してある時間的な
関係を有するゲートパルスを、パルス形成器１０
３０へ与えることができるように、同期パルスを
パルス制御器１０４０へ与える。同期パルスは第
２の信号処理装置９４０の出力端子で〓論理信号
から得られることに注意すべきである。しかし、
同期パルスは他の手段で得ることもできる。 次に、第１１図も参照してこのバイアス装置の
動作を説明する。ベース１０１１と、板ばね１０
１５，１０１６とで構成されているバイアス装置
の組合せは、以下デイザー振動数FDと呼ぶこと
にする、ある共振振動数を持つばね−質量系を構
成する。このデイザー振動数FDはデイザー周期
TDが伴う。説明のために、制御信号発生器１０
５０が、パルス形成器１０３０により発生させる
希望のパルス幅に対応する有限時間幅TWの信号
を発生するものと仮定する。そうすると、パルス
制御器１０４０は ｔ（スタート）＝TD／４−TW／２ に対応する希望のスタート時刻にゲート信号をパ
ルス形成器１０３０へ与える。そのゲート信号は ｔ（ストツプ）＝TD／４＋TW／２ に対応する時刻に消去させられる。 パルス形成器１０３０をこのように同期ゲート
制御する状況を示すグラフを第１１図に示す。第
１１図で、カーブＣ１０はジヤイロ入力軸１０１
２（第１０図）を中心とする回転角を表す。この
入力軸を中心とする回転の向きが変化した時刻が
カーブＣ１０上の点Ｃ１１，Ｃ１２，Ｃ１３で示
されている。この回転の向きの変化は、微分器１
０６２の出力に応答する零交差検出器１０６４に
より検出される。回転の向きが変化する時には微
分器１０６２の出力は零であるから、パルス整形
器１０６４の出力端子に同期パルスが生ずる。回
転の向きが変るたびに同期パルスが回転の向き変
化指示器１０６０により発生される。それらの同
期パルスは第１１図においては同期パルスＣ２
１，Ｃ２２，Ｃ２３として示されている。パルス
制御器１０４０はそれらの同期パルスを、TWの
値を発生する制御信号発生器１０５０の出力に組
合わせ、ゲート信号Ｃ３１，Ｃ３２をパルス形成
器１０３０へ与える。それらのゲートパルスの幅
は制御信号発生器１０５０により発生される時間
幅TWに等しい。それらのゲート信号のスタート
時刻とストツプ時刻は同期パルスたとえばパルス
Ｃ２１，Ｃ２２から測定される。 ゲート信号の同期パルスに対するスタート時刻
とストツプ時刻は既知のデイザー振動数FDと、
対応する周期TDをとる。FDの値は、このバイ
アス装置が適用される特定のリング・レーザ・ジ
ヤイロのばね−質量系の実際の共振振動数とする
こともできれば、そうしなくともよいが、なるべ
くそれに近い値にすべきである。得たパルス幅
TWの値が共振デイザー周期TDとくらべて小さ
いと、実際の共振デイザー周期に対して選択され
たTDの値に生ずる小さな変動がばね−質量系の
デイザー振動数に及ぼす影響は最小となる。いい
かえると、ばね−質量系はその実際の共振振動数
でデイザーすなわち振動する。 第１０図に示すバイアス装置の動きの各向きに
対する実際のデイザー角度の振幅は、次に行われ
る向きの変化の前に制御信号発生器１０５０によ
り与えられるパルス幅TWの値に主として関連さ
せられる。上記の例では、制御信号発生器１０５
０は一定であると仮定した。この状況において
は、この装置が動作を開始させられた後は、利得
がばね−質量系の損失に等しくなつてほぼ一定の
ピーク＝ピークデイザー角度振幅となり、回転角
度が正弦波状に変化するまで、デイザー角度の振
幅は大きくなる。制御信号発生器１０５０により
与えられる時間TWが変化するとデイザー角度の
振幅が変化する。各パルスはピーク振幅の一方の
向きまたは他方の向きに寄与する。パルス幅TW
が変化した時の回転振幅の変化の間の関係は、第
１１図のカーブＣ１０上の点Ｃ１８，Ｃ１９によ
り示されている零回転角度に対するゲート信号パ
ルスの相対的な配置に依存する。圧電素子１０２
０へ与えられるパルスの中心が点Ｃ１８，Ｃ１９
で示されている時刻にちようど位置すると、パル
ス幅TWの値に変化に対する回転角の変化の間に
最高の直線関係が存在する。ゲート信号パルスの
実際のスタートは、共振デイザー振動数FDの周
期であると仮定している選択された定数に依存す
る。これはそうすることもできれば、しなくても
よい。その理由は、対象とする特定のばね−質量
系の共振デイザー振動数に寄与する多くの変量が
あるからである。しかし、制御信号発生器１０５
０により与えられたパルス幅TWがデイザー周期
より小さく、TDの選択された値がTDの実際の
値に非常に近いと、回転角振幅と、制御信号発生
器１０５０により与えられたパルス幅TWの値の
間に非常な直線関係が存在する。一方、実際の共
振デイザー周期TDと、選択された定数値TDと
からのずれにより、希望の直線関係は低下する。 要約すると、第１０図に示されているバイアス
装置は、各回転の向きに対するピーク・デイザー
角を、制御信号発生器１０５０により与えられた
１つの入力信号TWの振幅の関数として制御する
手段を与えるものである。デイザー角の振幅が変
化するとZRC位相角、すなわち、第１１図の点
Ｃ１１，Ｃ１２，Ｃ１３である回転の向きを変え
る点における瞬時位相角が変化することになる。
更に、ZRC位相角の制御により、式（21）で示
されているロツクイン誤差パラメータＦを零まで
小さくできるものとすると、第１の信号処理装置
９２０（第９図）からのジヤイロ出力角にロツク
イン誤差がないようにしたり、非常に小さくした
りできる。第１０図の制御信号発生器１０５０は
本質的には第３の信号処理装置９５０と振幅制御
器９６０との組合せである。その出力は加算器で
加え合わされる。この加算器の出力は大体におい
て、制御信号発生器１０５０により与えられる出
力である。加算器９６０の出力は第３の信号処理
装置９５０により主として変えられる。次に、第
３の信号処理装置９５０の詳しい説明と、この信
号処理装置を用いて行う制御について説明する。 式(10)と対応する式（11）とは、デイザー・サイ
クルの２分の１サイクルの間に回転速度が１回だ
け零になつたことにより生ずる増加する角度誤差
を記述するものである。回転速度が零というのは
〓が零であることに対応する。式（11a）と
（11b）を組合わせ、それらの式と（15）式を書
き直すと、正と負の各ZRCにおいて生ずる個々
の誤差を加え合わせることにより、累積されるロ
ツクイン誤差が得られる。すなわち、 ε＝n 〓i=1 δθi +＋n 〓i=1 δθi -1 （22） 前記式（14）、（15）から式（22）は次のように
書き直すことができる。 ε＝o 〓i=1 CiFi （23） ここに、いまの実施例ではｎ＝４である。 以上の説明においては、ロツクイン誤差パラメ
ータFiを発生する要素と、特性シグネイチヤー係
数Ciを発生する要素は、出力から直接減算するた
めに全ロツクイン誤差εを決定するためのものと
説明した。以下の説明では、ロツクイン誤差を零
近くに保つための手段を導入する。 （23）式で、累積ロツクイン誤差は、前記した
ようにしてロツクイン誤差パラメータを観察する
ことにより決定できる。（23）式に含まれている
ロツクイン誤差パラメータが零にされたとする
と、第１の信号処理装置９２０（第９図）のジヤ
イロ出力角中に累積された全ロツクイン誤差ε
は、特性シグネイチヤー係数(C)の値とは無関係に
零となる。 ZRC位相角の正弦値と余弦値の以後の値を、
Ｆ１，Ｆ２，Ｆ３，Ｆ４が零まで収束し、したが
つてロツクイン誤差εが零に収束するようにさせ
ることにより制御が行われる。この制御のやり方
は、ZRC位相角の過去の値を基にしたロツクイ
ン誤差パラメータの現在の値により表されるベク
トル関係により数学的に表すことができ、未来に
起るZRC位相角の決定により未来に起る増分誤
差パラメータ△Ｆに影響が及ぼされる。 Ｆ１とＦ２をベクトルＦ→+の２つの直交成分と
し、△Ｆ１と△Ｆ２をベクトル△Ｆ→+の直交する
２つの成分とすると、Ｆ→+における、したがつて
Ｆ１とＦ２における最大の減少は、△Ｆ→+をＦ→+の
向きに沿つて負に置くことにより達成される。こ
れは数学的には次式で表される。 ここに、 △Ｆ→+＝△F1ｉ→＋△F2ｉ→2j Ｆ→+＝F1ｉ→＋F2ｉ→ である。式（13a）と（13b）を式（23）に代入
し、対応するベクトル成分を等しいと置くと次の
ようになる。 式（25）、（26）から、正の0に対する希望の
ZRC位相角が計算される。 0 +＝tan-1（−F2／−F1） （27） ここに、このアークタンジエントの解は全ての
象限において要求される。 同様のやり方で、F3とF4はベクトルＦ→-の直交
する２つの成分と考えることができ、△F3と△
F4はベクトル△Ｆ→-の直交する２つの成分と考え
ることができる。以上説明した同じ展開に続い
て、負の¨0に対する希望のZRC位相角が次式の
ように計算される。 0 -＝tan-1（−F4／−F3） （28） ここに、このアークタンジエントの解は全ての
象限において求められる。 （27）式で表される0 +の値は未来に起る、す
なわち、次の向きの変化における希望のZRC位
相角の決定であり、その未来の決定においては、
正である回転角加速度に対応して¨0は正である。
（28）式は、負である回転角加速度に対応して¨0
が負であるZRC位相角の値に対する表現である。
次に起るZRC位相角が式（27）、（28）において
決定される値のプラスマイナスπ／２ラジアン内
であるとすると、ロツクイン誤差パラメータが、
小さくなるから、（23）式で表されているように、
累積ロツクイン誤差が小さくなり、その後で、第
１の信号処理装置９２０により与えられるジヤイ
ロ出力角に含まれているロツクイン誤差が小さく
なる。 再び第９図を参照して、第３の信号処理装置９
５０は、式（23）中のＦに対する表現で示されて
いるように、ロツクイン誤差パラメータ信号を処
理し、上で説明したような（24）式に従う制御操
作を行つてバイアス装置９３０を制御する出力信
号を与え、次のZRC位相角を式（27）、（28）式
に示されているような値にする。以上説明したバ
イアス装置と制御のやり方が成功するか否かは、
帰還バイアス装置がZRC位相角の妥当な程度に
正確な制御を行える性能に依存する。 もちろん、ZRC位相角は、バイアス装置９３
０（第９図）により加えられる運動ばかりでな
く、リング・レーザ・ジヤイロが測定しようとし
ているベース運動すなわち入力運動にも依存す
る。入力運動が存在している時に希望のZRC位
相角を得るために第３の信号処理装置９５０が適
切な信号を与えて、第１の信号処理装置９２０か
らのジヤイロ出力信号に含まれている誤差を最小
にできるように、第３の信号処理装置９５０は帰
還バイアス装置の全応答を予測する手段を設けね
ばならない。以下の説明は、式（27）、（28）の説
明において述べた要求に従つてZRC位相角を制
御する制御信号を第３の信号処理装置９５０から
発生する方法についてのものである。 式（24）〜（28）により示されている制御動作
は、ロツクイン誤差パラメータＦの最終値を小さ
くするために、未来のZRC位相角の値を操作す
ることを求めている。これは、もちろん、ZRC
位相角測定の履歴が得られており、将来の処理に
備えて保持されていることを仮定した上でのこと
である。 板ばねにトルクを周期的に与える第１０図に示
されているようなデイザー装置を仮定すると、
ZRC位相角測定は加えられるそれらのトルクと、
ジヤイロの入力軸の周囲の慣性回転入力速度すな
わちベース運動を含む、ジヤイロの入力軸の周囲
の外部擾乱との関数である。加えられているトル
クの変化による影響を分離できるように、それら
の外部擾乱は考慮に入れておかねばならない。外
部擾乱の影響を小さくするためには、次のZRC
位相角を最新のデータを基にして予測し、制御す
ることが望ましい。以下の説明においては、適切
な制御を行えるように、¨の正と負の値の間で
ZRC位相角を識別することが重要である。 第１２図はいくつかのデイザー・サイクルを示
すグラフで、このグラフには加えられた制御トル
クが重ねて示されている。それらの制御トルクは
記号IXoで示されており、ZRC位相角の間の中間
点、すなわち、最大デイザー角度振幅の中間点に
中心を置いている。もつとも、第１０図を参照し
て先に説明した装置の動作にとつては、制御トル
クをこのような時点で加える必要はない。以下の
説明においては、制御トルク「IXo」はラジアン
の単位で表される増大する制御トルクを表す。そ
の増大する制御トルクは一定値に加えられる。加
えられる制御トルクはエネルギー量であるから、
増大する制御トルクの作用は0の角度値に増大
する作用を及ぼし、ここで説明している例ではデ
イザー角度振幅である。 第１２図において、ジヤイロ９００がある時間
だけデイザーされ、最後に行つた、時には制御ト
ルクIXoが加えられる前に、ZRCの測定で得られ
た値が7であると仮定する。また、増大する制
御トルクIXoは計算されて、Nが起る前に加え
られる制御トルクに一致するものと仮定する。
ZRC位相角を制御するために、Pで示されてい
るZRC位相角の前に加えるべき増大する制御ト
ルクIXPを表す制御信号を与えることが第３の信
号処理装置の目的である。このような状況におい
ては、Pは、（24）式において示したようにＦ３
とＦ４で構成されたベクトルＦ→-を小さくし、し
たがつてジヤイロの出力に含まれている誤差の量
を小さくするZRC位相角の希望の値である。 次のZRC位相角ψPを生じさせるためにIXPに
より加えるべきトルクの大きさを予測する１つの
方法は、慣性入力回転速度の存在する状況におい
て、ZRC位相角の履歴を調べることにより帰還
バイアス装置の応答を予測する方法である。これ
は、¨が選択された極性である引き続くZRC位相
角の値を比較することにより行うことができる
が、¨が交番する極性である引き続くZRC位相角
を基にしてφPを予測することも可能である。「次
の」ZRC位相角Pを生じさせるためにIXPの値
を予測する方法は、上で述べた２つ以外に数多く
ある。以下に述べるのは前者の方法、すなわち、
同じ極性の¨0の引き続くZRC位相角を調べる方
法についてのみである。 慣性入力回転速度の変化が比較的小さく、デイ
ザー振動数が比較的高いと仮定すると、入力制御
トルクを除外したZRC位相角「ｕ」の変化は¨の
極性が同じである１つのZRC位相角から次の
ZRC位相角までほぼ同じであることがわかる。
たとえば、第１２図で、UPはＵ７にほぼ等しい
と仮定している。Ｕを第１種の予測子と定める
と、Ｕについての一般的な式は次のように書くこ
とができる。 Ui＝i−ψi-2 ＋（−１）i（IXi-1＋IXi-2） （29） 特別な例では、U7とU5は次のように計算され
る。 U7＝7−5−（IX6＋IX5） U5＝5−3−（IX4＋IX3） （30） UPの値を予測する際における更に細かい手順
は、前の第１種の予測子Ｕ５を調べ、Ｕ７とＵ５
の間の値を変化させてUPの値を修正することで
ある。これは一般に次式で表すことができる。 E1＝Ui−Ui-2 （31） この誤差Ｅ１を用いてUPは次の一般的な形式
で予測できる。 Ui+2＝Ui＋Ｅ１ （32） 第１２図に示す特別な例では、式（31）、（32）
に代入することによりUPは次のように計算され
る。 UP＝U7＋（U7−U5） はIXPとIXNとの値に依存するから、一般的
な形式でのPの値の式は次のように表すことが
できる。 ^i+2＝i（−１）i（IXi ＋IXi+1）＋Ui+2 （34） この式の左辺は加えられたトルクを基にした
^(i+2)の予測値であり、この項の上の「帽子」に
より示されている。式（27）、（28）の適切な解
（これは所期の制御機能を満すものである）を
（34）式の左辺に代入してIX(i+1)の値について解
くと次式が得られる。 IXi+1＝（−１）-i（i −^i+2＋Ui+2）−IXi （35） 第１２図に示す特別な例においては、Pは
（27）式から決定され、それを（34）式に代入す
ると ^P＝ψ7＋（IXP＋IXN）＋UP （36） IXP＝（−１）（7−^P＋UP）−IXN （37） が得られる。 上記の解析においては、IXNは既知であつて、
ZRCの測定値ψを基にして計算したと仮定した。
したがつて、同様のやり方で、一般式（34）、
（35）と制御式（28）を、ψPに関連するZRC位相
角の極性とは逆の極性の¨を有するZR位相角で
あるNの次の値を計算するために利用できる。 第３の信号処理装置９５０は、増大するロツク
イン誤差パラメータＦと、最新のZRC位相角0、
Ｄと〓0の極性とを表す信号を第２の信号処理装
置から受け、ほぼ式（27）と（28）によりそれぞ
れ決定されるZRC位相角とUPまたはψNとの次
の希望値を計算する。以上説明した操作が、第３
の信号処理装置９５０の動作を表す第１３図の流
れ図に示されている。¨(D)の極性に応じて選択さ
れた１つのブロツク１３１０または１３２０が、
ロツクイン誤差パラメータを表す現在のデータを
基にして動作し、それぞれPまたはNの値を計
算する。それらの計算に続いて、増大する制御ト
ルクIXPまたはIXNの値が、式（29）〜（37）に
関連して先に説明した「予測子」制御手法を用
い、過去の実行データを基にして計算される。
ZRC位相角の過去の値と、増大する制御トルク
IXPとIXNの過去の計算された指令値とを格納す
るために、第３の信号処理装置は十分な容量のメ
モリを必要とする。増大する制御トルクを計算す
る過程が第１３図の流れ図の破線より下の部分１
３５０で示されている。 第３の信号処理装置９５０の出力９５１は、
（24）式でほぼ記述されている所期の制御機能を
満すように、ZRC位相角を得るためにジヤイロ
９００へ与えられる増大する制御トルクを表す信
号である。したがつて、第３の信号処理装置９５
０は適切なパラメータ格納、タイミング同期、お
よび式（29）〜（37）に関連する演算を行い、増
大する制御トルクを表す制御信号を発生するため
に、任意のコンピユータ、計算装置、マイクロプ
ロセツサなどで構成できる。 第３の信号処理装置９５０の出力は加算器９６
０において振幅制御器９８０の出力に加え合わさ
れる。振幅制御器９８０の出力はほぼ一定である
希望のピーク位相角または振幅を表す希望の一定
値を表し、第３の信号処理装置９５０の出力は位
相角振幅の増大する値であつて、振幅制御器９８
０の一定出力値に加え合わされる。したがつて、
加算器９６０の出力は希望の全位相角変化△、
いいかえれば、バイアス装置９３０により加えら
れたレーザ・ジヤイロ９００のデイザー角度の振
幅を表す信号である。加算器９６０の出力はブロ
ツク９７０によりGT倍にされる。ブロツク９７
０はバイアス装置９３０に適合する信号変換処理
機能を有する。 第１０図を参照して説明したバイアス装置にお
いては、利得ブロツク９７０の出力９７１と、そ
れに先行する回路は、デイザー装置とくにジヤイ
ロに加えられるトルクを制御するための第１０図
の制御信号発生器１０５０を表す。第１０図に示
されているようなバイアス装置では、利得ブロツ
ク９７０は、ジヤイロ９００に加えることができ
るトルクパルスの希望のパルス幅TWを表す信号
を生ずる信号変換処理機能を含む。 もちろん、選択したバイアス装置が振幅変調装
置であれば、利得ブロツク９７０の信号変換処理
機能により、ジヤイロ９００へ与えられるトルク
パルスの希望のパルス振幅を表す出力信号が得ら
れる。したがつて、利得ブロツク９７０は、機械
的（回転）、電気的または光学的なバイアス装置
のいずれでも構成できるバイアス装置９３０に適
合するように構成される。 以上説明した解析は制御トルクIXP、IXNの値
を何ら制約するものでないから、小さいものであ
ると仮定した。それらの値は、振幅制限器９８０
の希望のピーク＝ピーク一定振幅出力に、加算器
９６０において加え合わされる。この加算器９６
０の出力はジヤイロ入力軸を中心とする回転角の
振幅を制御する。 更に、この帰還バイアス装置には少くとも２つ
のシステム利得が存在する。第１の利得はIXPと
IXNの計算された値から、第１０図のバイアス
装置により利用される制御信号への変換に伴うも
のである。この変換によりパラメータIXPとIXN
が、第１０図のパルス形成器１０３０の実際のパ
ルス幅変調またはパルス振幅変調に変換される。
こ利得は第９図ではブロツク９７０により示され
ている。更に、第１０図のバイアス装置には出力
利得が含まれる。これは、本質的には、パルス幅
またはパルス振幅に対するZRC位相角またはデ
イザー装置の振幅の感度である。 第９図のレーザ・ジヤイロ装置に対する、振幅
制御と自動利得制御の少くとも一方の組合せは、
装置性能向上のためにある状況では望ましいもの
である。第１４図に示す装置は本発明の原理を用
いる別の実施例である。これは第９図の装置に自
動利得制御と帰還振幅制御の２つの機能を付加し
たものである。これらの機能は自動利得制御ブロ
ツク１４１０により行われる。 ピーク＝ピーク・デイザー角はバイアス装置９
３０からのレーザ・ジヤイロ９００をデイザーさ
せる振幅制御トルクに依存する。第１０図を参照
して説明したバイアス装置のばね−質量系におけ
る損失に備えて、制御トルクは十分に大きくなけ
ればならない。また、バイアス装置の電力消費量
を低くするように、トルク電流はできるだけ少
く、直線領域内に留めることが望ましい。したが
つて、ほぼ一定のピーク＝ピーク・デイザー角振
幅を保つことが望ましく、そのためにバイアス装
置の必要エネルギー量が制限される。第１４図の
帰還振幅制御器９８０′は、ピーク＝ピーク・デ
イザー角振幅を示す信号に応答して可変信号を加
算器９６０へ与える。この加算器の出力はバイア
ス装置９３０を制御するために利得ブロツク９７
０′により増幅される、振幅制御器９８０′の必要
とするピーク＝ピーク信号は、ピーク＝ピーク・
デイザー角を決定するためのトランスデユーサ９
１０からの信号により与えることもできれば、レ
ーザジヤイロ９００に加えられる機械的な回転か
ら与えることもできる。第１の信号処理装置９２
０は、互いに逆向きに進むビームの間の位相角に
おける2πラジアンの位相変化の回数をカウント
するためのアツプ／ダウン・カウンタを通常含ん
でいるから、ピーク＝ピーク・デイザー角を表す
信号はそれから得られる。帰還振幅制御器９８
０′は各種の制御技術のうちの１つを用いて構成
でき、マイクロプロセツサなどを使用できる。 第９図で、利得ブロツク９７０は、第３の信号
処理装置９５０により発生された値と振幅制御器
９８０から与えられた値に装置の利得が乗ぜられ
る。これにより、それからの信号は式（29）〜
（37）について説明した予測式を基にしてZRC位
相角の変化に変換される。この装置の硬度とくに
ロツクイン誤差パラメータをどれだけ速く零にド
ライブできるかは、利得ブロツク９７０のために
選択した利得値の確度に依存する。確度を向上さ
せるために、第１４図の装置は利得ブロツク９７
０′と自動利得制御器１４１０を含む自動利得制
御器１４１０は次のZRC位相角の予測と、得ら
れた実際のZRC位相角に応答して利得ブロツク
９７０′の値を修正する。動作時には、自動利得
制御器は、第３の信号処理装置９５０により与え
られた制御信号に適切な利得が乗ぜられて、得ら
れたZRC位相角と希望のZRC位相角の差が最小
となるように、自動利得制御器が利得ブロツク９
７０′の利得を絶えず修正する。 以上説明したのは、４つのロツクイン誤差パラ
メータＦと４つの係数(C)のためのプロセスであつ
た。式（12a）と（12b）から対応する２パラメ
ータ・モデルが存在することは明らかである。以
下に説明するモデルは係数C1 *とC2 *、ロツクイ
ン・パラメータF1 *とF* 2についてのものである。 C* 1＝√ΩL（sinβ−cosβ） （38） C* 2＝−√ΩL（sinβ＋cosβ） （39） ZRCを全体にわたつて加えると F1 *＝〓△F1j* （42） F2 *＝〓△F2j* （43） となる。 ＣとＦについての説明はC*とF*についても適
用できる。したがつて（14）式は θc＝θ〓−〓Ci *F i *ｉ＝１、２ （44） となる。 第９〜１４図に示す帰還バイアス装置に関する
（14）式におけるように、F1 *とF2 *を小さくする
ために必要とされる0 -と0 +の制御には、ベク
トルＦ→*をベクトルF*に沿つて負の向きにするこ
とを要する。ここに、 △Ｆ→*＝△F* 1ｊ→＋△F* 1ｊ→ （47） Ｆ→*＝Ｆ・1 *ｉ→＋F2 *ｊ→ （48） 正のZRCに対しては、式（40）、（41）、（47）、
（48）を式（46）に代入し、ベクトルの成分を等
しいと置くことにより次式が得られる。 正のZRCが生じた時にψ0 +を含む項だけが含ま
れるという条件が課される。 式（49）、（50）から 0 +＝tan-1（−F1 *／−F2 *） （51） となる。同様にして、希望の0 +は次のように得
られる。 0 -＝tan-1（−F2 *／F1 *） 信号処理装置９２０，９４０，９５０と振幅制
御器９８０は第９図には別々に示されているが、
完全に１つのユニツトとすることもできれば、そ
の選択した部分だけを１つのユニツトにすること
もできる。更に、第１０図のバイアス装置９３０
の選択した部分と利得ブロツク９７０を１つの信
号制御装置にまとめることもできる。同様に信号
処理装置９２０，９４０′，９５０、帰還振幅制
御ブロツク９８０′、自動利得制御ブロツク１４
１０、利得ブロツク９７０′、バイアス装置９３
０の全部または一部を汎用コンピユータのような
単一の処理装置にまとめることもできる。以上説
明した本発明の実施例は発明の要旨を逸脱しない
範囲で種々改変できる。とくに、第１，９，１４
図の装置は増大する誤差パラメータを得るため
に、選択的にZRC位相角で動作する。しかし、
位相角サンプリングの種々の選択たとえば、〓が
最大の時の位相角も使用できる。これはもちろん
前記実施例とは異なるが、多少類似する誘導、解
析および制御である。しかし、実際的な見地から
は、〓が実際に零で、トランスデユーサの出力信
号が最低速度で変化するから、ZRC位相角は容
易に得られる。
ZRCからの増分角度誤差は、(7)式を全ての時間
にわたつて積分することにより得ることができ
る。すなわち、ｉ番目のZRCに対しては、 δθi＝∫+∞ -∞δ〓θdt (8) (8)式の積分を行うためには というフレネル積分を用いる。そうすると (10)式はデイザー角の２分の１の間に零回転速度
を１度通過したことから角度誤差増分δθiを記述
するものである。この増分誤差δθiは第１の信号
処理装置１２０の出力中に含まれ、その出力中に
累積する。¨0の符号はデイザー・サイクルのど
ちらの半サイクルでの誤差の累積かを示すもので
ある。(10)式はデイザー・サイクルの極性を保つて
書き直すことができる。その書き直した式は、
¨0が正と負のそれぞれの場合に零回転速度を１
度通過した時からの増分角度誤差をそれぞれ記述
する式（11a）、（11b）で示される。 δθ+ i＝C1△F1＋C2△F2 （11a） δθ- i＝C3△F3＋C4△F4 （11b） ここに、 C1＝C4＝−√ΩL（cosβ＋sinβ） （12a） −C2＝C3＝√ΩL（cosβ−sinβ） （12b） これらの式の記号と編成は以下に述べる説明の
ために採用されたものである。 肩記号「＋」は¨0が正の時にZRCについて増
分角度誤差が記述されていることを示し、肩記号
「−」は¨0が負の時にZRCについて誤差が記述さ
れていることを示すものである。 各リング・レーザ・ジヤイロがほぼ一定のΩL
とβを有すると仮定とすると、係数C1、C2、C3、
C4もほぼ一定であると見なすことができ、ある
特定のリング・レーザ・ジヤイロの特性シグネイ
チヤーを表す。（12a）式に示されているC1とC4
の関係と、（12b）式に示されているC2とC3の間
の関係は微分の結果ではあるが、「＋」と「−」
のZRCの間に存在することができる差をとるこ
とができるようにそれらの係数が別々に定められ
る。 式（11a）と（11b）は、従来の装置で典型的
に見られるジヤイロ出力角度中の増分ロツクイン
誤差を定量的に記述するものである。 式（13a）〜（13d）は式（11a）、（11b）にお
ける増分ロツクイン誤差により表される全ロツク
イン誤差に寄与する増分誤差パラメータとして定
められる。式（12a）、（12b）の係数はある特定
のリング・レーザ・ジヤイロの特性シグネイチヤ
ー係数として定められる。第１の信号処理装置１
２０のジヨイロ出力中に累積されたロツクイン誤
差の寄与が各デイザー半サイクル中に起り、か
つ、互いに逆向きに進むビームの間の瞬時位相角
の、それらのビームの振動数差の各符号反転時に
起る値の三角関数に、適切な特性シグネイチヤ
ー係数を乗じたものに関係づけられる。これは式
（11a）〜（12b）により示されている。 以下、互いに逆向きに進むビームの間の瞬時相
対位相角の、〓が零の時の値を零速度交差
ZRC）位相差0で示すことにする。 このZRCはジヤイロの入力軸を中心とする全
回転運動に応答し、かつ依存すること、および慣
性スペース回転とデイザー運動を含むことに注意
することが重要である。これまでの説明と、以下
の説明では機械的なデイザーを用いているが、前
記した電気的バイアスも、互いに逆向きに進むビ
ームの振動数差が符号を変えた時に起る対応する
ZRC位相を有する。したがつて、式（11a）と
（11b）に類似する１組の数式を発生できる。そ
れらの式はそれらの状況における対応するZRC
位相差と、ロツクインより生じた誤差の寄与の決
定に利用される１つかそれ以上の特性シグネイチ
ヤーとを含む。 各デイザー・サイクルに発生される増分ロツク
イン誤差を定量化したら、含まれている累積され
たロツクイン誤差分の修正を加え通常のジヤイロ
出力角を用いて、連続して修正される出力角を発
生できる。これは（14）式で表される。 θc＝θ〓−n 〓i=1 （δθ+ i＋δθ- i） （14） θc＝θ〓−ΣCiFi （14） ここで説明している例ではｉ＝１、２、３、４
である。更に、 Fi＝n 〓i=1 △Fij （15） ここに、（15）式のFiは、θ〓の取込みの間に生ず
る各ZRCごとに△Fijを加え合わせることにより
得られる。なお、θ〓は測定されたジヤイロの出力
で速度の検出された積分であり、θcはロツクイン
を修正した後のジヤイロ出力である。△FijとCiは
それぞれ式（12）、（13）により決められる。 式（15）で表されるFiはロツクイン誤差パラメ
ータとして定義される。各ロツクイン誤差パラメ
ータは増分誤差パラメータの和に関係し、ジヤイ
ロ出力角すなわち第１の信号処理装置１２０の出
力の累積に対応するやり方で、各通過するZRC
毎に加え合わされる。 θ〓とθcを識別することは重要である。θ〓は検出
器
の表面２０６（第２図）上の干渉パターンと、第
１の信号処理装置１２０（第１図）の出力端子で
示されている、互いに逆向きに進む２つのビーム
のうなりから決定される。結合器１２１上の出力
信号はθ〓を表す。発生された干渉パターンと、そ
の変化速度はロツクイン誤差を含む。本発明にお
いては、測定値θ〓の修正は、互いに逆向きに進む
２つのビームの間の瞬時位相差の値を、〓＝０に
対応する振動数差の符号反転時において確認する
ことにより、かつ、特性シグネイチヤー係数（以
下、単に係数と呼ぶことにする）C1、C2、C3、
C4の値を確認することにより行われる。〓が零に
なる時刻というのはバイアスにより行われる回転
と慣性入力回転と双方により〓が零になる時刻で
ある。係数C1、C2、C3、C4は式（12a）（12b）に
より示されているようにΩLとβとの関数である。
修正されたジヤイロ出力は第４の信号処理装置１
６０の出力端子１６１に示される。 リング・レーザ・ジヤイロはロツクイン現象に
最も寄与する種々の散乱特性を有するから、特性
シグネイチヤー係数はある特定のリング・レー
ザ・ジヤイロおよびバイアス装置の特性シグネイ
チヤーを表す。したがつて、それらの係数は誤差
修正を最もよく行えるように各ジヤイロごとに実
験的に決定せねばならない。長時間にわたるデー
タ収集などを基にした係数の予測は理論的には可
能であるが、ロツクイン誤差を求める方法とロツ
クイン誤差を修正する方法との２つの方法のよう
な正確さは達成されない。 本発明における誤差修正は（）ZRC位相差
と、その二次微分を決定する要素と、（）増分
誤差パラメータを決定する、すなわち、各ZRC
位相差の三角関数を加え合わせるための要素と、
（）センサの特徴を定める、すなわち、ジヤイ
ロの出力信号とZRC位相差の一連の測定を基に
して特性シグネイチヤー係数を実験的に決定し、
かつ係数を決定するために線形回帰またはそれに
類似の推定プロセスを行うことにより、得られ
る。センサを特徴づける有用な係数を得るために
は、ロツクイン誤差パラメータ中の特徴を識別す
るやり方でセンサを混乱させ、回帰プロセス中に
係数を分離できるようにしなければならないこと
に注意すべきである。 センサを混乱させる例としてはデイザー中のラ
ンダムなノイズ、ランピング（ramping）のよう
な制御された入力ベース運動などが含まれる。 第１図に示す本発明の実施例においては、第２
の信号処理装置１４０はトランスデユーサ１１０
から結合器１１２を介して電気信号を受ける。第
２の信号処理装置１４０は、互いに逆向きに進む
２つのビームの間の瞬時位相差を示す電気信号を
必要とするが、たとえば表面２０６の上に作られ
た干渉パターンから得ることができる。光検出器
３０１，３０２は第２の信号処理装置１４０へ位
相情報を与えるという要求を満す電気信号を与え
る。 第２の信号処理装置１４０は互いに逆向きに進
む２つのビームの間の瞬時位相角を示す電気信号
に応答して、（）振動数差の符号反転（すなわ
ち、向きの逆転）特にある一定の空間基準（測定
オフセツトβ）に対する瞬時位相角0と¨の値を
決定し、（）振動数差の符号の向きすなわち〓
の符号を決定し、（）ZRC位相角0の正弦値と
余弦値を決定する。第２の信号処理装置１４０は
互いに逆向きに進む２つのビームのふるまいを示
すトランスデユーサ１１０からの電気信号を受
け、ロツクイン誤差または光散乱誤差（その情報
は互いに逆向きに進む２つのビームの特性ふるま
い中に含まれる）の関数である増分誤差パラメー
タを与え、次の信号処理のためにロツクイン誤差
パラメータと、そのパラメータを示す信号を決定
する。 第５図は第２の信号処理装置１４０機能を説明
するための全体的なブロツク図である。この第２
の信号処理装置１４０はトランスデユーサ１１０
からの信号を結合器１１２を介して受ける。その
信号は互いに逆向きに進む２つのビームの間の瞬
時位相差を表すものである。たとえば、それらの
電気信号は２つの光検出器３０１，３０２の出力
とすることができる。それらの信号は向き指示器
５０１によりモニタされる。この向き指示器５０
１は〓の符号を示す信号を発生する。向き指示器
５０１に結合されている零速度交差（ZRC）位
相角検出器は向き指示器５０１により指示される
向きの変化時刻あたりで信号を発生する。ZRC
位相差測定器５０３がZRC位相角検出器５０２
と結合器１１２に接続されZRC位相差の測定値
と、トランスデユーサ１１０から結合器１１２に
与えられた信号の対応する二次微分を得る。
ZRC位相差測定器５０３の出力端子は正弦−余
弦値発生器５０４に結合され各ZRC位相差の正
弦値と余弦値を表す出力信号を生ずる。式
（13a）〜（13d）により示されている増分誤差パ
ラメータを決定するためにそれらの信号は計算器
５０５へ与えられる。そして、それらの増分誤差
信号は結合器５１０を介して格納および加算器５
０６へ与えられる。この格納および加算器５０６
は増分誤差パラメータの連続記録を保持し、その
和（（15）式により示されているロツクイン誤差
パラメータである）を与える。ロツクイン誤差パ
ラメータ信号は結合器１４１を介して第３の信号
処理装置１５０へ与えられる。それらの信号はセ
ンサの特性シグネイチヤー係数を発生するために
利用される。 第３の信号処理装置１５０は、ジヤイロが受け
る既知の回転速度と、第２の信号処理装置１４０
の格納および加算器１５０により与えられるロツ
クイン誤差パラメータとを基にしてシグネイチヤ
ー係数を生ずる。 第３の信号処理装置１５０の詳しい説明は次の
通りである。 格納および加算器５０５により与えられ、
ZRC位相角の三角関数であるロツクイン誤差パ
ラメータと、第３の信号処理装置により与えられ
た係数とは、第４の信号処理装置１６０におい
て、第１の信号処理装置１２０により与えられた
出力角に組合わされて、（14）式に従つて修正さ
れたジヤイロ出力角に対応する信号を与える。 次に、第２〜第５の信号処理装置について詳し
く説明する。 光検出器３０１，３０２の出力が信号「ａ」，
「ｂ」により表されるものとする。それらの出力
は第８図にカーブ８０１，８０２で示されてい
る。ZRCの位相角と向きは光検出器３０１，３
０２のうちの少くとも一方から供給される情報か
ら得ることができる。光検出器３０１と３０２は
表面２０６の上に発生されている干渉パターンの
しまつ間隔の４分の１の距離だけ隔てられている
から、光検出器３０１，３０２の出力信号は位相
が90度異る。光検出器３０１の出力を「ａ」と
し、光検出器３０２の出力を「ｂ」とすると、そ
れらの出力は次式で表すことができる。 ａ＝sin（） （16） ｂ＝cos（＋φ） （17） ここに、ψは互いに逆向きに進む２つのビーム
の間の、先に定義した角度βだけオフセツトされ
た瞬時位相角、φはフオトダイオードの物理的位
置ぎめにより定められた直角度（しまの間隔の４
分の１）の誤差角である。式（16）、（17）で例示
される検出装置においては、信号「ａ」が零で、
信号「ｂ」が正の時に零基準が生ずる。φの値
は、光検出器３０１，３０２をしま間隔の正確に
４分の１だけ分離させることができず、誤差が生
じた時の間隔誤差に帰する。 〓が零に等しい時であるZRCの時刻にを得る
１つのやり方は、信号「ａ」と「ｂ」の符号が変
化する時刻の間の時間を測定し、ZRCの領域に
おいて¨がほぼ一定であるという近似を利用する
ことである。たとえば、信号「ａ」が零であつて
正になりつつある時と、信号「ｂ」が零である時
との間の経過時間を知ることにより、信号「ａ」，
「ｂ」の何回かの各符号変化ごとにZRC位相各0
の値を決定できる。 第５図に示す第２の信号処理装置１４０のより
詳しいブロツク図を第６図に示す。また、この第
２の信号処理装置１４０を動作を説明するための
流れ図を第７Ａ〜７Ｃ図に示す。この第２の信号
処理装置の主な目的は、ZRC位相角の値を基に
してロツクイン誤差パラメータを決定することで
ある。光検出器３０１，３０２のそれぞれの出力
「ａ」，「ｂ」は符号検出器６０１ａ，６０１ｂへ
それぞれ与えられる。それらの極性検出器６０１
ａ，６０１ｂの出力は入力信号「ａ」，「ｂ」の極
性のデジタル表現であり、高い電圧レベルは入力
信号の正極性に対応する論理零を表し、低い電圧
レベルは入力信号の負極性に対応する論理１を表
す。符号検出器６０１ａ，６０１ｂの出力は、そ
れぞれ入力信号「ａ」，「ｂ」の極性のデジタル表
現であるＡ，Ｂであつて、符号反転弁別器６０２
ａ，６０２ｂへそれぞれ与えられる。これらの符
号反転弁別器は入力信号Ａ，Ｂが極性を変えるた
びに幅の狭いパルスを生ずる。それらの出力パル
スはオア回路６０３へ与えられる。このオア回路
の出力がＺとして示されている。ジヤイロの入力
軸を中心とする回転が存在する時は、オア回路６
０３の出力は入力信号「ａ」または「ｂ」の極性
変化を表す一連のパルスである。後で説明するよ
うに、出力信号Ｚは４分の１サイクル・タイミン
グ発生器となる。 符号検出器６０１ａ，６０１ｂと符号反転弁別
器６０２ａ，６０２ｂは簡単な信号比較器と、パ
ルス縁部弁別器と、パルス整形器などを用いて
種々のやり方で作ることができるから、ここでは
説明は省略する。 第８図には入力信号「ａ」，「ｂ」がカーブ８０
１，８０２で示され、符号検出器６０１ａ，６０
１ｂの出力信号Ａ，Ｂが波形図８０３，８０４で
それぞれ示されている。これらのカーブと波形図
は〓またはZRCの符号反転時刻TOの前と直後の
状態を示している。波形図８０５はオア回路６０
３の４分の１サイクル出力パルスＺを示すもの
で、入力信号「ａ」，「ｂ」の極性変化に対応して
信号ＡまたはＢの状態が変化するたびにパルスが
発生されていることがわかる。パルス波形図のす
ぐ上の数字は信号「ａ」，「ｂ」の４分の１サイク
ル時間事象を示すためのものである第８図には〓
の符号反転が起る時刻t0も示されている。これに
ついては後で詳しく説明する。 説明の便宜上の、第８図のt0の左側の時間が、
〓が正で、¨が負である状況に対応するものとす
る。第３ａ，３ｂ図を参照して先に説明したよう
に、信号「ａ」または「ｂ」の完全サイクルは互
いに逆方向に進む２つのビームの間の位相変化
2πラジアンに一致する。また、半サイクルはπ
ラジアンの位相角変化に対応する。ここでの説明
のために、直交性定数であるφの値が零であり、
出力Ａが論理状態を変えている事象から、次に出
力Ｂが論理状態を変えている事象まで、またはそ
の逆が起る間の経過時間が、互いに逆向きに進む
２つのビームの間のπ／２ラジアンの位相角変化
に対応するものと仮定する。出力信号Ａ，Ｂの状
態の既知変化の間に経過する時間を直角位相角と
定義すると、信号Ａ，Ｂと４分の１サイクル・パ
ルスＺとにより供給される情報を用いて時刻t0に
おけるZRC位相角を決定できる。 ZRC位相角はπ／２象限プラス角度αの数に
より表すことができる。ここに、角度αは、〓の
符号が変る前に入つた最後の象限における位相変
化の量と定義される。たとえば、第８図のカーブ
８０１と８０２では、最後の象限は信号「ｂ」
（カーブ８０２）が零値をとり、上昇しようとし
ている点「１」の後で起る。 前記したように、ZRC交差においては¨はほぼ
一定であると仮定すると、についての式(6)を利
用することにより、未知角度αと¨の値を信号Ａ
とＢの間の状態変化の間の経過時間により決定で
きる。 カーブ８０５の上に示されているようにｊをタ
イミング基準点により定め、tjをカーブ８０６の
上に示されているように信号ＡまたはＢの状態変
化時刻とすると、αを経過時間と¨に関係づける
式は次のように書くことができる。 α＋（ｊ−１）π／２＝｜¨0｜／２（△ｊ）2（
18） ｊ＝１、２、３… ここに、 △ｊ＝t0−tj t0＝t1＋t-1／２ である。これは、t0が、向きが変る直前における
ＡまたはＢの状態変化と、向きの反転直後におけ
る対応する状態変化との間の中間であるという近
似を採用している。（18）式は△tjと呼ばれる４
分の１サイクル時間に関して解くことができる。
これは、カーブ８０６の上に示すように、４分の
１サイクル・パルスの間の高周波クロツクをカウ
ントすることを基にしている。この△tjは △tj＝tj−１−tjおよび△t1＝１／２（t-1−t1） として定義される。そのために △ｊ＝j 〓i=1 △ti である。これは（18）式の要求を満すものであ
る。一連の△tjを知ることにより、式（18）から
作られた連立方程式を、¨とαを解くために用い
ることができる。〓の極性と、論理信号Ａ，Ｂか
ら得た信号「ａ」，「ｂ」の極性を知り、かつ正弦
と余弦の関係を用いることにより、各ZRC位相
角についてcosとsinψを決定できる。 下記の（19）式は（18）式を修正したものであ
つて、直交性定数φを含んでいる。α、¨、φに
ついて解くためにＡとＢの零交差点の間の既知の
時間値から３個の連立方程式を作ることができ
る。信号「ａ」，「ｂ」から得た論理信号Ａ，Ｂか
ら〓の極性を決定でき、ZRC象限を識別できる。
ψ0をαについて計算するためにこの情報を使用
できる。 〓の極性は次の論理式により決定できる。 Ｄ＝ＡBp０ 正の〓 １ 負の〓 ここに、BpはＡまたはＢの最近の状態変化前
のＢの論理状態である。 α±λjφ＋（ｊ−１）π／２＝｜¨｜／２△2 j（1
9） ｊ＝１、２、３… 下記の条件が成立つ時には（19）式におけるλj
にφを乗じたものの値は常に零であり、 ＡＢＤ＝０およびｊが奇数または ＡＢＤ＝１およびｊが偶数 それ以外の場合はλjは「１」で、その符号は、
〓が正の時は正、〓が負の時は負である。 以上の説明は¨と0の値を得て、最終的には零
速度交差すなわち〓が零の時に角度ψの正弦と余
弦の値を得る１つの技術を示したものである。も
ちろん、いずれかの光検出器３０１または３０２
の出力により示され、生ずる事象の間の△ｔの測
定値を用いる他の多くのやり方も可能である。
0と¨の値を得るための別の技術の一例は半サイ
クル時間を用いることである。すなわち、一方の
光検出器の出力信号が、負から正へ向かう時に零
を横切る時刻と、そのすぐ後で正から負へ向かう
時に零を横切る時刻との間の時間測定を行うこと
である。この時間測定は論理出力ＡまたはＢの状
態変化を調べることにより行うことができる。
（19）式に類似する式を作ることができ、新しい
連立方程式を書くことができる。同様に、全サイ
クル時間の間の時間測定を行うことにより0と
¨0を決定できる。 再び第６図を参照して、出力信号Ａ，Ｂ，Ｚは
信号処理装置６１０へ与えられる。この信号処理
装置６１０はタイミング制御器６１１と、パラメ
ータ格納器６１２と、向き論理回路６１３と、タ
イマ・クロツク６１４と、タイマ１５と、メモ
リ・アレイ１６と、インデツクス制御器６１８
と、ZRC計算器（コンピユータ）６１７とを含
む。各素子は周知のものであり、マイクロプロセ
ツサまたはマイクロコンピユータとして知られて
いる各種のコンピユータを含む任意の汎用コンピ
ユータで用いられているものである。 パラメータ格納器６１２はＡ，Ｂの値と、最後
に受けた４分の１サイクル・パルスＺの前のＡ，
ＢのAp、Bpとして定められる以前の値と、Ｄに
より示される〓の極性の論理表現と、最後に受け
た４分の１サイクル・パルスの前のＤのDpとし
て定められる以前の値とを格納する。ＤとDpの
値は前記した論理式を有する向き論理ブロツク６
１３へ与えられる。パラメータ格納器６１２に格
納されている情報は、ZRC計算器６１７と関連
してZRC位相角決定のために用いられる。 信号処理装置６１０のタイミング制御器６１１
はオアゲート６０３からの４分の１サイクル・タ
イミングの出力パルスにより主として制御され
る。このタイミング制御器６１１は４分の１サイ
クル・パルスの前後で格納パラメータＡ，Ｂ，Ｄ
を同期させるとともに、タイマ６１５を同期させ
る。このタイマ６１５はタイマ・クロツク６１４
により与えられたタイマ・クロツク・パルスをカ
ウントする。タイマ・クロツク・パルスは第８図
にパルス８０６として示されている。タイマ６１
５は、第８図にパルス８０５として示されている
４分の１サイクル・パルスＺの間に生ずるクロツ
ク・パルスの数をカウントする。タイマ・クロツ
ク６１４とタイマ６１５の目的は４分の１サイク
ル・パルスの間の実際の時間を決定することであ
る。タイマ６１５の出力は４分の１サイクル・パ
ルスの間の実際の時間のデジタル表現であつて、
各４分の１サイクル・パルスの後でメモリアレイ
６１６に順次格納される。メモリ・アレイ６１６
は４分の１サイクル・パルスの間の実際の時間
を、インデツクス制御器６１８により与えられた
インデツクス項「Jc」により定められるマトリツ
クスすなわちアレイ場所に格納する。各４分の１
サイクルごとにインデツクスJcが増加させられる
ように、メモリ・アレイはタイミング制御器６１
１により制御される。 前記したように、４分の１サイクル・パルスの
間の時間を得て、向きの変化Ｄの発生を検出する
ことにより、ZRC位相角の値と¨の値を前記した
ようにして決定できる。 第８図のカーブ８０５はタイマ６１５のための
タイマ・クロツク６１４の10MHz出力を表すもの
である。第７図に示す流れ図を参照して後で行う
説明においては、デイザー周波数の計算のための
ZRC計算器サイクル時間と比較して割合に低う
と仮定してある。もちろん、ZRC位相角の決定
のために多少とも高い確度でタイマ・クロツク６
１４の値の多くの種類のものを利用できる。 ZRC計算器６１７は本質的にはコンピユータ
であつて、（19）式をα、φ、¨について解くた
めに連立方程式を解くようにプログラムされてい
る。第７Ａ図に示す流れ図は出力Ｚにより与えら
れた４分の１サイクル検出信号を検出することに
より始められる。インデツクスJcは１だけ増加さ
せられ、最後の４分の１サイクル・パルスと現在
の４分の１サイクル・パルスの間の経過時間が示
された適切なアレイに格納され、タイマがリセツ
トされる。この点で向きパラメータＤとDpが調
べられて向きの変更が行われたが、すなわち、
ZRC交差が行われたか否かが調べられる。向き
が変えられたのであれば、ZRC計算過程が開始
される（第７Ｂ図）。 第７Ｂ図に示されているルーチンで示されてい
るZRC位相角計算の始めには、Ａ、Ｂ、Ap、
Bp、Ｄ、Dpの値が格納される。ZRCルーチンに
入ると、Ap、Bp、Dpの値は〓の極性の変化前の
位相角象限に対応する値であり、Ａ，Ｂ、Ｃの値
は向きが変つた後、すなわち、零速度交差、〓が
零である、の後における値に対応するものである
ことに注意されたい。 ZRCルーチンはｊ＝１、２、５の場合の△ｊ
の個々の値を計算するブロツクへ進む。それらの
値はφ、0、¨の計算に用いられる。種々の連立
方程式を解くために、ｊ＝１を除く他の値も選択
できる。△ｊのそれらの値を用いることにより、
（19）式を解くために１組の連立方程式を作るこ
とができる。 ¨＝4π／△2／5−△2／1、α＝｜¨｜／
２△2 1 φ＝｜¨｜／２（△2 2−△2 1）−π／２（20
） ブロツク７２０において、格納されているパラ
メータを用いて、計算されたα角の値を修正する
ためにφの符号が決定される。この流れ図の点７
３０でαが決定されると、の正弦と余弦が第７
Ｃ図の流れ図に示されているルーチンにより決定
される。ZRC計算器６１７（第６図）はαの正
弦と余弦を計算するための正弦関数・余弦関数発
生器を含む。信号「ａ」と「ｂ」の間の三角関係
から、0の正弦と余弦を決定するために出力Ａ，
Ｂの論理状態が用いられる。それらの値は式
（13a）〜（13d）に従つて決定された0の絶対値
の平方根によつて除され、第７Ｃ図の流れ図のブ
ロツク５０５′，５０６′において（15）式に従つ
て更に処理される。それらのブロツク５０５′，
５０６′は第５図のブロツク５０５，５０６にそ
れぞれ対応する。ZRC計算器６１７の出力デー
タは第２の信号処理装置１４０の出力端子１４１
に既に示されている。 説明はしなかつたが、アレイ・インデツクスJc
の一般的な操作と、加算および格納器５０６の初
期設計は周知のものである。 φは光検出器３０１と３０２の間の直交性定数
であるから、連立方程式の解により発生されたφ
は常に等しくなければならないが、そのようなプ
ロセスには常にいくらかの誤差がある。第７Ｂ図
のブロツク７４０にはφの次のような形を有する
平均値を得るためのデジタル・フイルタが示され
ている。 φ^＝φ^＋K〓（φ^−φ） ここに、 φは現在計算されている値、 φ^は波された値、 K〓はフイルタの利得である。 これで、各ZRC交差におけるZRC位相角を決
定する方法と、各向きにおける個々のZRC時刻
における、ZRC位相角の正弦と余弦を¨の適切な
値で除したものの和を求める方法の一例について
説明した。 第１図に示すように、第３の信号処理装置１５
０は第１の信号処理装置１２０からデータを受け
る。第１の信号処理装置１２０はロツクインを修
正されていないジヤイロ出力データを結合器１２
１を介して与える。第３の信号処理装置１５０は
第２の信号処理装置１４０からのデータも結合器
１４１を介して受ける。そのデータはロツクイン
誤差パラメータＦ１，Ｆ２，Ｆ３，Ｆ４である。
それらのデータは、リング・レーザ・ジヤイロの
回転の各向きに対するZRC位相角の正弦と余弦
との関数である増分誤差パラメータの和の連続し
た記録である。それらの和については式（15）、
（13）により示されているロツクイン誤差パラメ
ータとして既に定められている。第３の信号処理
装置１５０の機能は、第１の信号処理装置１２０
からの生のジヤイロ出力データを、第２の信号処
理装置１４０からのロツクイン誤差パラメータに
組合わせて、前記特性ジグネイチヤー係数と、そ
れを示す信号を第３の信号処理装置１５０の出力
端子１５１に生ずることである。第３の信号処理
装置としては、（14）式を解くための係数C1、
C2、C3、C4を定めるための線形回帰を実行でき
る装置であればどのようなものでも用いることが
できる。それらの係数が定められると、第１の信
号処理装置１２０により与えられたジヤイロ出力
を（14）式に従つてロツクイン誤差パラメータＦ
１，Ｆ２，Ｆ３，Ｆ４についての連続したデータ
により修正できる。（14）式は下の（21）式のよ
うに多少異なる形で表すことができる。 θc＝θ〓−C1F1−C2F2−C3F3−C4F4 （21） 式（12a）、（12b）により示されている係数を
実験的に定めるための線形回帰の解の１つの種類
が、１組の係数を発生するために既知パラメータ
を基にした多項式の最小自乗法である。式
（11a）、（11b）により示されているように、決定
すき係数はC1、C2、C3、C4の４つがある。 第３の信号処理装置１５０がその機能を実行す
るために必要とする入力は（）修正されていな
いジヤイロ出力データ、（）ロツクイン誤差パ
ラメータ、（）角回転のいくつかの既知の値ま
たは既知関数である。後者は、リング・レーザ・
ジヤイロの特性シグネイチヤーを示す多項式を得
るために（21）式の左辺を与える。第３の信号処
理装置１５０により求められる角回転についての
データは、別のジヤイロまたは角速度測定試験器
のような外部基準から得られる情報で構成でき
る。あるいは、そのデータすなわち知識は、リン
グ・レーザ・ジヤイロ１００が地球に対して回転
していないということを知つているというよう
な、角速度が一定であるという簡単なこともあ
る。 第３の信号処理装置１５０が前記した３種類の
情報を必要とするから、リング・レーザ・ジヤイ
ロは数秒間または何時間もモニタして第３の信号
処理装置の個別の入力情報を与え、特性シグネイ
チヤー係数を発生させる。それらの係数が決定さ
れ、リング・レーザ・ジヤイロの特性シグネイチ
ヤーがそのように特徴づけられたら、装置は第３
の信号処理装置により発生された係数と、第２の
信号処理装置１４０により持続して供給されるロ
ツクイン誤差パラメータを用いて連続して動作で
きる。 再び第１図を参照して、第４の信号処理装置１
６０は（）第１の信号処理装置１２０から与え
られる修正されていないジヤイロ出力データ、
（）第２の信号処理装置１４０から与えられる
ロツクイン誤差パラメータ信号Ｆ１，Ｆ２，Ｆ
３，Ｆ４、（）第３の信号処理装置１５０から
与えられる特性シグネイチヤー係数を入力として
受け、式（21）と対応する式（14）により示され
た計算を行い、修正したジヤイロ出力信号を出力
として生ずる。その信号は、第１の信号処理装置
１２０により与えられた修正されていないジヤイ
ロ出力と、第２の信号処理装置１４０により与え
られたロツクイン誤差パラメータ信号と、第３の
信号処理装置１５０により与えられた予め定めら
れている特性シグネイチヤーとの関数である。し
たがつて、第４の信号処理装置１６０の出力は、
ロツクイン、またはレーザ・ジヤイロ装置１００
（第１図）の一部である他の光散乱誤差発生要素
により導入された誤差を考慮に入れて修正された
ジヤイロ出力である。 信号処理装置１２０，１４０，１５０，１６０
は第１図には別々のものとして示されているが、
汎用コンピユータまたはマイクロプロセツサのよ
うな１台の信号処理装置にまとめることができ
る。ZRC位相角を用いることを先に述べたが、
(4)式に従つて〓が最大である時のを用いるとい
うような他の選択も可能である。 更に、デジタル・タイミング手法を利用して
ZRC位相角を表す情報を得るために、光検出器
３０１と３０２の少くとも一方の出力を用いる多
くの可能なやり方があり、または光検出器３０
１，３０２の出力信号をモニタするためにアナロ
グ回路を利用することも可能である。したがつ
て、ZRC位相角情報を得る技術は選択の問題で
ある。 第７図に示す流れ図は、汎用コンピユータまた
はマイクロプロセツサのための共通のプログラミ
ング言語で書くことができる処理の一例を示すも
のである。 第１〜８図を参照して説明したリング・レー
ザ・ジヤイロ装置は、零である〓により示されて
いる向きの変化が起るたびに起る零速度交差位相
角を用いて、ジヤイロ出力角中に累積された誤
差を決定するために用いられる１つかそれ以上の
増分誤差パラメータと、１つかそれ以上のロツク
イン誤差パラメータを発生する。それらの誤差パ
ラメータは、それらの誤差パラメータを生じたレ
ーザ・ジヤイロを特徴づける１組の係数が乗ぜら
れ、互いに逆向きに進むビームから得た修正され
ていないジヤイロ出力角データが組合わされる
と、ロツクイン誤差がほぼ修正されたジヤイロ出
力角となる。レーザ・ジヤイロの特性シグネイチ
ヤーを表す係数との組合わせで誤差パラメータを
連続して更新することにより、真のジヤイロ入力
角と、得た修正されていないジヤイロ出力との間
の誤差についてジヤイロの出力信号を修正できる
手段が得られる。この相互関係（correlary）は、
誤差パラメータが零であるとすると特性係数が何
ら重要性を持たず、更に、ジヤイロ出力信号の修
正は求められない。この相互関係は式（14）と
（21）の解析から容易にわかる。 上記の相互関係に従つて動作するリング・レー
ザ・ジヤイロが第９図にブロツク図で示されてい
る。この装置は、誤差パラメータを零へ向つてド
ライブするようなやり方で誤差パラメータを最終
的に制御するために、リング・レーザに加えられ
るバイアスを制御する帰還バイアス装置を付加さ
れていることを除き、第１図に示す装置に類似す
る。 トランスデユーサ９１０が結合器９１１を介し
てリング・レーザ・ジヤイロ９００に結合され
て、リング・レーザ・ジヤイロ９００の中を互い
に逆向きに進むビームのうちの少くとも１つのビ
ームのふるまいを示す電気信号を与える。第１の
信号処理装置９２０が、トランスデユーサ９１０
から結合器９１２を介して与えられた電気信号に
応答する。第１の信号処理装置９２０と、トラン
スデユーサ９１０と、リング・レーザ・ジヤイロ
９００は同じ機能を行い、第１図の対応するブロ
ツク１２０，１１０，１００とほぼ同じ信号を生
ずる。リング・レーザ・ジヤイロ９００はリン
グ・レーザ・ジヤイロ１００（第１図）と同様
に、バイアス装置１３０に類似するバイアス装置
９３０へ結合される。このバイアス装置９３０は
外部制御信号９７１に応答する点がバイアス装置
１３０とは異る。バイアス装置９３０は結合要素
９３１によりリング・レーザ・ジヤイロ９００に
結合される。第１の信号処理装置１２０（第１
図）に類似する第１の信号処理装置９２０がジヤ
イロ出力角信号を生ずる。この信号は、トランス
デユーサ９１０により与えられた電気信号から形
成される。その出力角信号はロツクインのような
光散乱誤差を修正されていない。後で説明するよ
うに、第９図に示すリング・レーザ・ジヤイロ装
置は第１の信号処理装置９２０からジヤイロ出力
信号を生ずる。この出力信号には、第１図に示す
第１の信号処理装置１２０の出力信号に含まれて
いるのよりも大幅に少いロツクイン誤差が含まれ
る。 第９図で、第１と第２の信号処理装置９４０，
９５０で構成されている帰還バイアス装置がトラ
ンスデユーサ９１０からの信号に応答して、バイ
アス制御信号をバイアス装置９３０へ与える。そ
のバイアス制御信号は加算器９６０により、振幅
制御器９８０から与えられた一定入力信号に加え
合わされる。この加算器９６０の出力は利得が
GTの利得ブロツク９７０により増幅されてから
バイアス装置９３０へ与えられ、リング・レー
ザ・ジヤイロ９００の互いに逆向きに進むビーム
に与えられるバイアスを制御する。この帰還装置
は、ジヤイロ出力角に通常含まれているロツクイ
ン誤差を零へ向つてドライブするようなやり方
で、互いに逆向きに進むビーム波に作用を及ぼす
ために、リング・レーザ・ジヤイロ９００へ与え
られるバイアスを制御する。したがつて、第１の
信号処理装置９２０により与えられる出力角は、
従来のデイザーされるジヤイロで誤差が累積させ
るために第１図の第１の信号処理装置１２０の出
力に含まれているような誤差について修正する必
要はない。 第２の信号処理装置９４０は第２の信号処理装
置１４０（第１図）に類似しており、トランスデ
ユーサ９１０から結合要素９１２を介して与えら
れた電気信号に応答し、第５図を参照して説明し
たように、ZRC位相角情報から得たロツクイン
誤差パラメータ信号を発生する。第２の信号処理
装置の出力信号は、（）逆向きに進む２つのビ
ームの間の振動数差の極性に対応する〓の極性を
示す信号と、（）〓の極性の変化を示す信号
（この信号はある種のパルスまたは論理レベルの
変化である）と、（）互いに逆向きに進む２つ
のビームの間の振動数の差の極性変化時、すなわ
ち、〓が零に等しい時、に生ずるZRC位相角を示
す信号と、（）¨の各極性に対するZRC位相角
の正弦と余弦の関数値の累積された値の関数であ
る、式（15）、（13）により定められるロツクイン
誤差パラメータ信号である。 これらの信号（）〜（）は結合要素９４１
を介して第３の信号処理装置９５０へ与えられ
る。 第３の信号処理装置９５０はそれらの信号、と
くにロツクイン誤差パラメータ信号Ｆ１，Ｆ２，
Ｆ３，Ｆ４（式（15）と対応する式（13）ごと
の）に応答する。 第３の信号処理装置９５０はロツクイン誤差パ
ラメータ信号に作用してバイアス装置９３０を制
御する制御信号を生ずる。この制御信号は振幅制
御器９８０の出力に加え合わされその和信号は利
得GTだけ増幅されてからバイアス装置９３０へ
与えられる。機械的バイアス装置では、振幅制御
器９８０は、バイアス装置９３０により指令され
ている望ましいピーク＝ピーク回転角を得るため
の信号を与える。後で詳しく説明するように、バ
イアス装置９３０には、ZRC位相角を変えるた
めに第３の信号処理装置により決定される値だ
け、次第に増加するように変化させられる、振幅
制御器９８０により決定される一定バイアスが与
えられる。機械的なバイアス装置においては、バ
イアス装置９３０は、ZRC位相角が決定された
値を有するように、ジヤイロの入力軸を中心とす
る正逆回転角を変えるようにして制御される。 バイアス装置９３０は第１図のバイアス装置１
３０と同様に機能する。バイアス装置９３０は、
リング・レーザ・ジヤイロ９００において互いに
逆向きに進む電磁放射ビームのうちの少くとも１
つのビームの振動数に変化するバイアスを与える
ことにより、前記電磁放射ビームの間の振動数の
差を変化させ、符号を交番させる手段を構成する
ものである。しかし、バイアス装置９３０は、第
３の信号処理装置により与えられたバイアス制御
信号に応答して、互いに逆向きに進むビーム波の
間の変化する振動数差の特性に作用を及ぼすよう
にして、バイアスを制御することによりZRC位
相角の決定された値を生ずるものである点が第１
図のバイアス装置１３０とは異なる。リング・レ
ーザ・ジヤイロ９００に機械的な回転を与えるバ
イアス装置の場合には、第３の信号処理装置９５
０により与えられるバイアス制御信号は、ジヤイ
ロの入力軸を中心とする機械的な正・逆回転角の
振幅を制御するようにバイアス装置９３０を制御
する。そのために、互いに逆向きに進むビーム波
の間の積分された振動数差が作用を受け、したが
つて〓が零である時の位相角が作用を受け、極性
すなわち符号が変えられる。これはもちろん両方
のビームの間の振動数の差の極性の変化のことで
あり、前記したようにZRC位相角である。 第９図に示されている装置は、リング・レー
ザ・ジヤイロ９００において互いに逆向きに進む
ビームに、入力軸を中心とする機械的回転なし
に、直接作用する電気的または光学的なバイアス
装置の一部であるような帰還バイアス装置に等し
く用いることができる。機械的なバイアス装置と
同様に、第３の信号処理装置９５０は、リング・
レーザ・ジヤイロ９００内の互いに逆向きに進む
ビーム波のうちの少くとも一方のビーム波の振動
数に変化するバイアスを加えて振動数差を変化さ
せ、更に重要なことは〓が極性を変える点でそれ
らのビーム波の間の瞬時位相角に作用するように
バイアス装置９３０を制御する。 本発明のこの実施例を理解するには、バイアス
装置９３０の一例と、それがリング・レーザ・ジ
ヤイロ９００にどのようにして係合されたかをも
つとよく理解することが助けとなる。ここで、第
１０図に示されているバイアス装置について説明
する。第１０図において、ベース１０１１に平行
な平面内に設けられている閉ループ経路１０１０
と、この閉ループ経路に沿つて互いに逆向きに進
むビームを支持するベース１０１１に閉ループ経
路１０１０が固定される。リング・レーザ・ジヤ
イロ９００は、閉ループ経路を形成する平面に垂
直な軸１０１２を中心とする回転を測定するもの
である。更に、ベース１０１１は２枚またはそれ
以上の板ばね１０１５，１０１６と、ベース１０
１４にとりつけられている軸１０１７を介して第
２のベース１０１４に結合される。リング・レー
ザ・ジヤイロ９００のこの構造においては、ベー
ス１０１１は軸１０１７とほぼ同軸の軸１０１２
を中心として回転できる。したがつて、ベース１
０１１はベース１０１４に対して正・逆転でき
る。このような構造の系はほぼ高いＱの弾性質量
系である。板ばねの少くとも１枚に制御されたト
ルクを加えることにより回転と、回転角の大きさ
を制御できる。 機械的な回転を制御する装置の一例も第１０図
に示されている。双方向圧電素子１０２０，１０
２１が板ばね１０１５，１０１６にそれぞれ結合
される。圧電素子１０２０は板ばね１０１５にト
ルクを加え、圧電素子１０２１はそのトルクの大
きさを測定する。適切な回路と組合わせることに
より、第１０図に示す装置はＱの高い電気機械的
な発振器の一部となる。 次に、圧電素子１０２０を励振して、ベース１
０１１をベース１０１４に対して軸１０１２を中
心として正・逆転させるための電気装置について
説明する。パルス形成器１０３０が電気パルスを
高電圧増幅器１０３１を介して圧電素子１０２０
へ与える。それらのパルスの極性は交番し、圧電
素子１０２１の出力に同期させられる。それらの
パルスはパルス幅変調または振幅変調などができ
る。第１０図に示しているのは、ベース１０１４
に対するベース１０１１の回転量を制御するため
にパルス幅変調を用いる装置の一例である。図示
のように、パルス制御器１０４０が、パルス形成
器１０３０を制御するために、制御信号発生器１
０５０により制御される。このパルス形成器１０
３０は圧電素子１０２０にパルスを与える。パル
ス制御器１０４０は、ベース１０１４に対するベ
ース１０１１の回転の向きが変化する時刻に同期
させられる。この回転の向きの変化の時刻に〓は
零にされ、極性を変えられる。この動作は、デイ
ザーによりひき起される回転速度が慣性入力回転
速度より高い通常時にはこの通りである。同期
は、同期パルスを結合要素１０６１を介してパル
ス制御器１０４０へ与える回転の向き変化指示器
１０６０へ与える圧電素子１０２１の出力をとり
出すことにより行われる。 指示器１０６０はたとえば電圧微分器１０６２
と、この電圧微分器１０６２の出力端子に接続さ
れる零交差指示器１０６３と、この指示器１０６
３の出力端子に接続されるパルス整形器１０６４
とで構成される。パルス整形器１０６４の出力は
結合要素１０６１を介してパルス制御器１０４０
へ与えられる。 回転の向き変化指示器１０６０は、パルス制御
器１０４０が、同期パルスに対してある時間的な
関係を有するゲートパルスを、パルス形成器１０
３０へ与えることができるように、同期パルスを
パルス制御器１０４０へ与える。同期パルスは第
２の信号処理装置９４０の出力端子で〓論理信号
から得られることに注意すべきである。しかし、
同期パルスは他の手段で得ることもできる。 次に、第１１図も参照してこのバイアス装置の
動作を説明する。ベース１０１１と、板ばね１０
１５，１０１６とで構成されているバイアス装置
の組合せは、以下デイザー振動数FDと呼ぶこと
にする、ある共振振動数を持つばね−質量系を構
成する。このデイザー振動数FDはデイザー周期
TDが伴う。説明のために、制御信号発生器１０
５０が、パルス形成器１０３０により発生させる
希望のパルス幅に対応する有限時間幅TWの信号
を発生するものと仮定する。そうすると、パルス
制御器１０４０は ｔ（スタート）＝TD／４−TW／２ に対応する希望のスタート時刻にゲート信号をパ
ルス形成器１０３０へ与える。そのゲート信号は ｔ（ストツプ）＝TD／４＋TW／２ に対応する時刻に消去させられる。 パルス形成器１０３０をこのように同期ゲート
制御する状況を示すグラフを第１１図に示す。第
１１図で、カーブＣ１０はジヤイロ入力軸１０１
２（第１０図）を中心とする回転角を表す。この
入力軸を中心とする回転の向きが変化した時刻が
カーブＣ１０上の点Ｃ１１，Ｃ１２，Ｃ１３で示
されている。この回転の向きの変化は、微分器１
０６２の出力に応答する零交差検出器１０６４に
より検出される。回転の向きが変化する時には微
分器１０６２の出力は零であるから、パルス整形
器１０６４の出力端子に同期パルスが生ずる。回
転の向きが変るたびに同期パルスが回転の向き変
化指示器１０６０により発生される。それらの同
期パルスは第１１図においては同期パルスＣ２
１，Ｃ２２，Ｃ２３として示されている。パルス
制御器１０４０はそれらの同期パルスを、TWの
値を発生する制御信号発生器１０５０の出力に組
合わせ、ゲート信号Ｃ３１，Ｃ３２をパルス形成
器１０３０へ与える。それらのゲートパルスの幅
は制御信号発生器１０５０により発生される時間
幅TWに等しい。それらのゲート信号のスタート
時刻とストツプ時刻は同期パルスたとえばパルス
Ｃ２１，Ｃ２２から測定される。 ゲート信号の同期パルスに対するスタート時刻
とストツプ時刻は既知のデイザー振動数FDと、
対応する周期TDをとる。FDの値は、このバイ
アス装置が適用される特定のリング・レーザ・ジ
ヤイロのばね−質量系の実際の共振振動数とする
こともできれば、そうしなくともよいが、なるべ
くそれに近い値にすべきである。得たパルス幅
TWの値が共振デイザー周期TDとくらべて小さ
いと、実際の共振デイザー周期に対して選択され
たTDの値に生ずる小さな変動がばね−質量系の
デイザー振動数に及ぼす影響は最小となる。いい
かえると、ばね−質量系はその実際の共振振動数
でデイザーすなわち振動する。 第１０図に示すバイアス装置の動きの各向きに
対する実際のデイザー角度の振幅は、次に行われ
る向きの変化の前に制御信号発生器１０５０によ
り与えられるパルス幅TWの値に主として関連さ
せられる。上記の例では、制御信号発生器１０５
０は一定であると仮定した。この状況において
は、この装置が動作を開始させられた後は、利得
がばね−質量系の損失に等しくなつてほぼ一定の
ピーク＝ピークデイザー角度振幅となり、回転角
度が正弦波状に変化するまで、デイザー角度の振
幅は大きくなる。制御信号発生器１０５０により
与えられる時間TWが変化するとデイザー角度の
振幅が変化する。各パルスはピーク振幅の一方の
向きまたは他方の向きに寄与する。パルス幅TW
が変化した時の回転振幅の変化の間の関係は、第
１１図のカーブＣ１０上の点Ｃ１８，Ｃ１９によ
り示されている零回転角度に対するゲート信号パ
ルスの相対的な配置に依存する。圧電素子１０２
０へ与えられるパルスの中心が点Ｃ１８，Ｃ１９
で示されている時刻にちようど位置すると、パル
ス幅TWの値に変化に対する回転角の変化の間に
最高の直線関係が存在する。ゲート信号パルスの
実際のスタートは、共振デイザー振動数FDの周
期であると仮定している選択された定数に依存す
る。これはそうすることもできれば、しなくても
よい。その理由は、対象とする特定のばね−質量
系の共振デイザー振動数に寄与する多くの変量が
あるからである。しかし、制御信号発生器１０５
０により与えられたパルス幅TWがデイザー周期
より小さく、TDの選択された値がTDの実際の
値に非常に近いと、回転角振幅と、制御信号発生
器１０５０により与えられたパルス幅TWの値の
間に非常な直線関係が存在する。一方、実際の共
振デイザー周期TDと、選択された定数値TDと
からのずれにより、希望の直線関係は低下する。 要約すると、第１０図に示されているバイアス
装置は、各回転の向きに対するピーク・デイザー
角を、制御信号発生器１０５０により与えられた
１つの入力信号TWの振幅の関数として制御する
手段を与えるものである。デイザー角の振幅が変
化するとZRC位相角、すなわち、第１１図の点
Ｃ１１，Ｃ１２，Ｃ１３である回転の向きを変え
る点における瞬時位相角が変化することになる。
更に、ZRC位相角の制御により、式（21）で示
されているロツクイン誤差パラメータＦを零まで
小さくできるものとすると、第１の信号処理装置
９２０（第９図）からのジヤイロ出力角にロツク
イン誤差がないようにしたり、非常に小さくした
りできる。第１０図の制御信号発生器１０５０は
本質的には第３の信号処理装置９５０と振幅制御
器９６０との組合せである。その出力は加算器で
加え合わされる。この加算器の出力は大体におい
て、制御信号発生器１０５０により与えられる出
力である。加算器９６０の出力は第３の信号処理
装置９５０により主として変えられる。次に、第
３の信号処理装置９５０の詳しい説明と、この信
号処理装置を用いて行う制御について説明する。 式(10)と対応する式（11）とは、デイザー・サイ
クルの２分の１サイクルの間に回転速度が１回だ
け零になつたことにより生ずる増加する角度誤差
を記述するものである。回転速度が零というのは
〓が零であることに対応する。式（11a）と
（11b）を組合わせ、それらの式と（15）式を書
き直すと、正と負の各ZRCにおいて生ずる個々
の誤差を加え合わせることにより、累積されるロ
ツクイン誤差が得られる。すなわち、 ε＝n 〓i=1 δθi +＋n 〓i=1 δθi -1 （22） 前記式（14）、（15）から式（22）は次のように
書き直すことができる。 ε＝o 〓i=1 CiFi （23） ここに、いまの実施例ではｎ＝４である。 以上の説明においては、ロツクイン誤差パラメ
ータFiを発生する要素と、特性シグネイチヤー係
数Ciを発生する要素は、出力から直接減算するた
めに全ロツクイン誤差εを決定するためのものと
説明した。以下の説明では、ロツクイン誤差を零
近くに保つための手段を導入する。 （23）式で、累積ロツクイン誤差は、前記した
ようにしてロツクイン誤差パラメータを観察する
ことにより決定できる。（23）式に含まれている
ロツクイン誤差パラメータが零にされたとする
と、第１の信号処理装置９２０（第９図）のジヤ
イロ出力角中に累積された全ロツクイン誤差ε
は、特性シグネイチヤー係数(C)の値とは無関係に
零となる。 ZRC位相角の正弦値と余弦値の以後の値を、
Ｆ１，Ｆ２，Ｆ３，Ｆ４が零まで収束し、したが
つてロツクイン誤差εが零に収束するようにさせ
ることにより制御が行われる。この制御のやり方
は、ZRC位相角の過去の値を基にしたロツクイ
ン誤差パラメータの現在の値により表されるベク
トル関係により数学的に表すことができ、未来に
起るZRC位相角の決定により未来に起る増分誤
差パラメータ△Ｆに影響が及ぼされる。 Ｆ１とＦ２をベクトルＦ→+の２つの直交成分と
し、△Ｆ１と△Ｆ２をベクトル△Ｆ→+の直交する
２つの成分とすると、Ｆ→+における、したがつて
Ｆ１とＦ２における最大の減少は、△Ｆ→+をＦ→+の
向きに沿つて負に置くことにより達成される。こ
れは数学的には次式で表される。 ここに、 △Ｆ→+＝△F1ｉ→＋△F2ｉ→2j Ｆ→+＝F1ｉ→＋F2ｉ→ である。式（13a）と（13b）を式（23）に代入
し、対応するベクトル成分を等しいと置くと次の
ようになる。 式（25）、（26）から、正の0に対する希望の
ZRC位相角が計算される。 0 +＝tan-1（−F2／−F1） （27） ここに、このアークタンジエントの解は全ての
象限において要求される。 同様のやり方で、F3とF4はベクトルＦ→-の直交
する２つの成分と考えることができ、△F3と△
F4はベクトル△Ｆ→-の直交する２つの成分と考え
ることができる。以上説明した同じ展開に続い
て、負の¨0に対する希望のZRC位相角が次式の
ように計算される。 0 -＝tan-1（−F4／−F3） （28） ここに、このアークタンジエントの解は全ての
象限において求められる。 （27）式で表される0 +の値は未来に起る、す
なわち、次の向きの変化における希望のZRC位
相角の決定であり、その未来の決定においては、
正である回転角加速度に対応して¨0は正である。
（28）式は、負である回転角加速度に対応して¨0
が負であるZRC位相角の値に対する表現である。
次に起るZRC位相角が式（27）、（28）において
決定される値のプラスマイナスπ／２ラジアン内
であるとすると、ロツクイン誤差パラメータが、
小さくなるから、（23）式で表されているように、
累積ロツクイン誤差が小さくなり、その後で、第
１の信号処理装置９２０により与えられるジヤイ
ロ出力角に含まれているロツクイン誤差が小さく
なる。 再び第９図を参照して、第３の信号処理装置９
５０は、式（23）中のＦに対する表現で示されて
いるように、ロツクイン誤差パラメータ信号を処
理し、上で説明したような（24）式に従う制御操
作を行つてバイアス装置９３０を制御する出力信
号を与え、次のZRC位相角を式（27）、（28）式
に示されているような値にする。以上説明したバ
イアス装置と制御のやり方が成功するか否かは、
帰還バイアス装置がZRC位相角の妥当な程度に
正確な制御を行える性能に依存する。 もちろん、ZRC位相角は、バイアス装置９３
０（第９図）により加えられる運動ばかりでな
く、リング・レーザ・ジヤイロが測定しようとし
ているベース運動すなわち入力運動にも依存す
る。入力運動が存在している時に希望のZRC位
相角を得るために第３の信号処理装置９５０が適
切な信号を与えて、第１の信号処理装置９２０か
らのジヤイロ出力信号に含まれている誤差を最小
にできるように、第３の信号処理装置９５０は帰
還バイアス装置の全応答を予測する手段を設けね
ばならない。以下の説明は、式（27）、（28）の説
明において述べた要求に従つてZRC位相角を制
御する制御信号を第３の信号処理装置９５０から
発生する方法についてのものである。 式（24）〜（28）により示されている制御動作
は、ロツクイン誤差パラメータＦの最終値を小さ
くするために、未来のZRC位相角の値を操作す
ることを求めている。これは、もちろん、ZRC
位相角測定の履歴が得られており、将来の処理に
備えて保持されていることを仮定した上でのこと
である。 板ばねにトルクを周期的に与える第１０図に示
されているようなデイザー装置を仮定すると、
ZRC位相角測定は加えられるそれらのトルクと、
ジヤイロの入力軸の周囲の慣性回転入力速度すな
わちベース運動を含む、ジヤイロの入力軸の周囲
の外部擾乱との関数である。加えられているトル
クの変化による影響を分離できるように、それら
の外部擾乱は考慮に入れておかねばならない。外
部擾乱の影響を小さくするためには、次のZRC
位相角を最新のデータを基にして予測し、制御す
ることが望ましい。以下の説明においては、適切
な制御を行えるように、¨の正と負の値の間で
ZRC位相角を識別することが重要である。 第１２図はいくつかのデイザー・サイクルを示
すグラフで、このグラフには加えられた制御トル
クが重ねて示されている。それらの制御トルクは
記号IXoで示されており、ZRC位相角の間の中間
点、すなわち、最大デイザー角度振幅の中間点に
中心を置いている。もつとも、第１０図を参照し
て先に説明した装置の動作にとつては、制御トル
クをこのような時点で加える必要はない。以下の
説明においては、制御トルク「IXo」はラジアン
の単位で表される増大する制御トルクを表す。そ
の増大する制御トルクは一定値に加えられる。加
えられる制御トルクはエネルギー量であるから、
増大する制御トルクの作用は0の角度値に増大
する作用を及ぼし、ここで説明している例ではデ
イザー角度振幅である。 第１２図において、ジヤイロ９００がある時間
だけデイザーされ、最後に行つた、時には制御ト
ルクIXoが加えられる前に、ZRCの測定で得られ
た値が7であると仮定する。また、増大する制
御トルクIXoは計算されて、Nが起る前に加え
られる制御トルクに一致するものと仮定する。
ZRC位相角を制御するために、Pで示されてい
るZRC位相角の前に加えるべき増大する制御ト
ルクIXPを表す制御信号を与えることが第３の信
号処理装置の目的である。このような状況におい
ては、Pは、（24）式において示したようにＦ３
とＦ４で構成されたベクトルＦ→-を小さくし、し
たがつてジヤイロの出力に含まれている誤差の量
を小さくするZRC位相角の希望の値である。 次のZRC位相角ψPを生じさせるためにIXPに
より加えるべきトルクの大きさを予測する１つの
方法は、慣性入力回転速度の存在する状況におい
て、ZRC位相角の履歴を調べることにより帰還
バイアス装置の応答を予測する方法である。これ
は、¨が選択された極性である引き続くZRC位相
角の値を比較することにより行うことができる
が、¨が交番する極性である引き続くZRC位相角
を基にしてφPを予測することも可能である。「次
の」ZRC位相角Pを生じさせるためにIXPの値
を予測する方法は、上で述べた２つ以外に数多く
ある。以下に述べるのは前者の方法、すなわち、
同じ極性の¨0の引き続くZRC位相角を調べる方
法についてのみである。 慣性入力回転速度の変化が比較的小さく、デイ
ザー振動数が比較的高いと仮定すると、入力制御
トルクを除外したZRC位相角「ｕ」の変化は¨の
極性が同じである１つのZRC位相角から次の
ZRC位相角までほぼ同じであることがわかる。
たとえば、第１２図で、UPはＵ７にほぼ等しい
と仮定している。Ｕを第１種の予測子と定める
と、Ｕについての一般的な式は次のように書くこ
とができる。 Ui＝i−ψi-2 ＋（−１）i（IXi-1＋IXi-2） （29） 特別な例では、U7とU5は次のように計算され
る。 U7＝7−5−（IX6＋IX5） U5＝5−3−（IX4＋IX3） （30） UPの値を予測する際における更に細かい手順
は、前の第１種の予測子Ｕ５を調べ、Ｕ７とＵ５
の間の値を変化させてUPの値を修正することで
ある。これは一般に次式で表すことができる。 E1＝Ui−Ui-2 （31） この誤差Ｅ１を用いてUPは次の一般的な形式
で予測できる。 Ui+2＝Ui＋Ｅ１ （32） 第１２図に示す特別な例では、式（31）、（32）
に代入することによりUPは次のように計算され
る。 UP＝U7＋（U7−U5） はIXPとIXNとの値に依存するから、一般的
な形式でのPの値の式は次のように表すことが
できる。 ^i+2＝i（−１）i（IXi ＋IXi+1）＋Ui+2 （34） この式の左辺は加えられたトルクを基にした
^(i+2)の予測値であり、この項の上の「帽子」に
より示されている。式（27）、（28）の適切な解
（これは所期の制御機能を満すものである）を
（34）式の左辺に代入してIX(i+1)の値について解
くと次式が得られる。 IXi+1＝（−１）-i（i −^i+2＋Ui+2）−IXi （35） 第１２図に示す特別な例においては、Pは
（27）式から決定され、それを（34）式に代入す
ると ^P＝ψ7＋（IXP＋IXN）＋UP （36） IXP＝（−１）（7−^P＋UP）−IXN （37） が得られる。 上記の解析においては、IXNは既知であつて、
ZRCの測定値ψを基にして計算したと仮定した。
したがつて、同様のやり方で、一般式（34）、
（35）と制御式（28）を、ψPに関連するZRC位相
角の極性とは逆の極性の¨を有するZR位相角で
あるNの次の値を計算するために利用できる。 第３の信号処理装置９５０は、増大するロツク
イン誤差パラメータＦと、最新のZRC位相角0、
Ｄと〓0の極性とを表す信号を第２の信号処理装
置から受け、ほぼ式（27）と（28）によりそれぞ
れ決定されるZRC位相角とUPまたはψNとの次
の希望値を計算する。以上説明した操作が、第３
の信号処理装置９５０の動作を表す第１３図の流
れ図に示されている。¨(D)の極性に応じて選択さ
れた１つのブロツク１３１０または１３２０が、
ロツクイン誤差パラメータを表す現在のデータを
基にして動作し、それぞれPまたはNの値を計
算する。それらの計算に続いて、増大する制御ト
ルクIXPまたはIXNの値が、式（29）〜（37）に
関連して先に説明した「予測子」制御手法を用
い、過去の実行データを基にして計算される。
ZRC位相角の過去の値と、増大する制御トルク
IXPとIXNの過去の計算された指令値とを格納す
るために、第３の信号処理装置は十分な容量のメ
モリを必要とする。増大する制御トルクを計算す
る過程が第１３図の流れ図の破線より下の部分１
３５０で示されている。 第３の信号処理装置９５０の出力９５１は、
（24）式でほぼ記述されている所期の制御機能を
満すように、ZRC位相角を得るためにジヤイロ
９００へ与えられる増大する制御トルクを表す信
号である。したがつて、第３の信号処理装置９５
０は適切なパラメータ格納、タイミング同期、お
よび式（29）〜（37）に関連する演算を行い、増
大する制御トルクを表す制御信号を発生するため
に、任意のコンピユータ、計算装置、マイクロプ
ロセツサなどで構成できる。 第３の信号処理装置９５０の出力は加算器９６
０において振幅制御器９８０の出力に加え合わさ
れる。振幅制御器９８０の出力はほぼ一定である
希望のピーク位相角または振幅を表す希望の一定
値を表し、第３の信号処理装置９５０の出力は位
相角振幅の増大する値であつて、振幅制御器９８
０の一定出力値に加え合わされる。したがつて、
加算器９６０の出力は希望の全位相角変化△、
いいかえれば、バイアス装置９３０により加えら
れたレーザ・ジヤイロ９００のデイザー角度の振
幅を表す信号である。加算器９６０の出力はブロ
ツク９７０によりGT倍にされる。ブロツク９７
０はバイアス装置９３０に適合する信号変換処理
機能を有する。 第１０図を参照して説明したバイアス装置にお
いては、利得ブロツク９７０の出力９７１と、そ
れに先行する回路は、デイザー装置とくにジヤイ
ロに加えられるトルクを制御するための第１０図
の制御信号発生器１０５０を表す。第１０図に示
されているようなバイアス装置では、利得ブロツ
ク９７０は、ジヤイロ９００に加えることができ
るトルクパルスの希望のパルス幅TWを表す信号
を生ずる信号変換処理機能を含む。 もちろん、選択したバイアス装置が振幅変調装
置であれば、利得ブロツク９７０の信号変換処理
機能により、ジヤイロ９００へ与えられるトルク
パルスの希望のパルス振幅を表す出力信号が得ら
れる。したがつて、利得ブロツク９７０は、機械
的（回転）、電気的または光学的なバイアス装置
のいずれでも構成できるバイアス装置９３０に適
合するように構成される。 以上説明した解析は制御トルクIXP、IXNの値
を何ら制約するものでないから、小さいものであ
ると仮定した。それらの値は、振幅制限器９８０
の希望のピーク＝ピーク一定振幅出力に、加算器
９６０において加え合わされる。この加算器９６
０の出力はジヤイロ入力軸を中心とする回転角の
振幅を制御する。 更に、この帰還バイアス装置には少くとも２つ
のシステム利得が存在する。第１の利得はIXPと
IXNの計算された値から、第１０図のバイアス
装置により利用される制御信号への変換に伴うも
のである。この変換によりパラメータIXPとIXN
が、第１０図のパルス形成器１０３０の実際のパ
ルス幅変調またはパルス振幅変調に変換される。
こ利得は第９図ではブロツク９７０により示され
ている。更に、第１０図のバイアス装置には出力
利得が含まれる。これは、本質的には、パルス幅
またはパルス振幅に対するZRC位相角またはデ
イザー装置の振幅の感度である。 第９図のレーザ・ジヤイロ装置に対する、振幅
制御と自動利得制御の少くとも一方の組合せは、
装置性能向上のためにある状況では望ましいもの
である。第１４図に示す装置は本発明の原理を用
いる別の実施例である。これは第９図の装置に自
動利得制御と帰還振幅制御の２つの機能を付加し
たものである。これらの機能は自動利得制御ブロ
ツク１４１０により行われる。 ピーク＝ピーク・デイザー角はバイアス装置９
３０からのレーザ・ジヤイロ９００をデイザーさ
せる振幅制御トルクに依存する。第１０図を参照
して説明したバイアス装置のばね−質量系におけ
る損失に備えて、制御トルクは十分に大きくなけ
ればならない。また、バイアス装置の電力消費量
を低くするように、トルク電流はできるだけ少
く、直線領域内に留めることが望ましい。したが
つて、ほぼ一定のピーク＝ピーク・デイザー角振
幅を保つことが望ましく、そのためにバイアス装
置の必要エネルギー量が制限される。第１４図の
帰還振幅制御器９８０′は、ピーク＝ピーク・デ
イザー角振幅を示す信号に応答して可変信号を加
算器９６０へ与える。この加算器の出力はバイア
ス装置９３０を制御するために利得ブロツク９７
０′により増幅される、振幅制御器９８０′の必要
とするピーク＝ピーク信号は、ピーク＝ピーク・
デイザー角を決定するためのトランスデユーサ９
１０からの信号により与えることもできれば、レ
ーザジヤイロ９００に加えられる機械的な回転か
ら与えることもできる。第１の信号処理装置９２
０は、互いに逆向きに進むビームの間の位相角に
おける2πラジアンの位相変化の回数をカウント
するためのアツプ／ダウン・カウンタを通常含ん
でいるから、ピーク＝ピーク・デイザー角を表す
信号はそれから得られる。帰還振幅制御器９８
０′は各種の制御技術のうちの１つを用いて構成
でき、マイクロプロセツサなどを使用できる。 第９図で、利得ブロツク９７０は、第３の信号
処理装置９５０により発生された値と振幅制御器
９８０から与えられた値に装置の利得が乗ぜられ
る。これにより、それからの信号は式（29）〜
（37）について説明した予測式を基にしてZRC位
相角の変化に変換される。この装置の硬度とくに
ロツクイン誤差パラメータをどれだけ速く零にド
ライブできるかは、利得ブロツク９７０のために
選択した利得値の確度に依存する。確度を向上さ
せるために、第１４図の装置は利得ブロツク９７
０′と自動利得制御器１４１０を含む自動利得制
御器１４１０は次のZRC位相角の予測と、得ら
れた実際のZRC位相角に応答して利得ブロツク
９７０′の値を修正する。動作時には、自動利得
制御器は、第３の信号処理装置９５０により与え
られた制御信号に適切な利得が乗ぜられて、得ら
れたZRC位相角と希望のZRC位相角の差が最小
となるように、自動利得制御器が利得ブロツク９
７０′の利得を絶えず修正する。 以上説明したのは、４つのロツクイン誤差パラ
メータＦと４つの係数(C)のためのプロセスであつ
た。式（12a）と（12b）から対応する２パラメ
ータ・モデルが存在することは明らかである。以
下に説明するモデルは係数C1 *とC2 *、ロツクイ
ン・パラメータF1 *とF* 2についてのものである。 C* 1＝√ΩL（sinβ−cosβ） （38） C* 2＝−√ΩL（sinβ＋cosβ） （39） ZRCを全体にわたつて加えると F1 *＝〓△F1j* （42） F2 *＝〓△F2j* （43） となる。 ＣとＦについての説明はC*とF*についても適
用できる。したがつて（14）式は θc＝θ〓−〓Ci *F i *ｉ＝１、２ （44） となる。 第９〜１４図に示す帰還バイアス装置に関する
（14）式におけるように、F1 *とF2 *を小さくする
ために必要とされる0 -と0 +の制御には、ベク
トルＦ→*をベクトルF*に沿つて負の向きにするこ
とを要する。ここに、 △Ｆ→*＝△F* 1ｊ→＋△F* 1ｊ→ （47） Ｆ→*＝Ｆ・1 *ｉ→＋F2 *ｊ→ （48） 正のZRCに対しては、式（40）、（41）、（47）、
（48）を式（46）に代入し、ベクトルの成分を等
しいと置くことにより次式が得られる。 正のZRCが生じた時にψ0 +を含む項だけが含ま
れるという条件が課される。 式（49）、（50）から 0 +＝tan-1（−F1 *／−F2 *） （51） となる。同様にして、希望の0 +は次のように得
られる。 0 -＝tan-1（−F2 *／F1 *） 信号処理装置９２０，９４０，９５０と振幅制
御器９８０は第９図には別々に示されているが、
完全に１つのユニツトとすることもできれば、そ
の選択した部分だけを１つのユニツトにすること
もできる。更に、第１０図のバイアス装置９３０
の選択した部分と利得ブロツク９７０を１つの信
号制御装置にまとめることもできる。同様に信号
処理装置９２０，９４０′，９５０、帰還振幅制
御ブロツク９８０′、自動利得制御ブロツク１４
１０、利得ブロツク９７０′、バイアス装置９３
０の全部または一部を汎用コンピユータのような
単一の処理装置にまとめることもできる。以上説
明した本発明の実施例は発明の要旨を逸脱しない
範囲で種々改変できる。とくに、第１，９，１４
図の装置は増大する誤差パラメータを得るため
に、選択的にZRC位相角で動作する。しかし、
位相角サンプリングの種々の選択たとえば、〓が
最大の時の位相角も使用できる。これはもちろん
前記実施例とは異なるが、多少類似する誘導、解
析および制御である。しかし、実際的な見地から
は、〓が実際に零で、トランスデユーサの出力信
号が最低速度で変化するから、ZRC位相角は容
易に得られる。
第１図は本発明の一実施例のブロツク図、第２
図はリング・レーザ・ジヤイロで用いられる典型
的な出力部の構成を示す線図、第３Ａ，３Ｂ図は
第２図に示す光検出器に与えられる信号を示すグ
ラフ、第４Ａ図は典型的なリング・レーザ・ジヤ
イロの出力信号中のロツクイン誤差を示すグラ
フ、第４Ｂ図はデイザーされているジヤイロの向
き反転の周囲における光検出器へ与えられた組合
わされたビームの強さを示すグラフ、第４Ｃ図は
デイザー・ジヤイロの向き反転の周囲における全
移相変化のグラフ、第５図は第１図に示す信号処
理装置の一部のブロツク図、第６図は第５図に示
す信号処理装置を更に詳しく示すブロツク図、第
７Ａ〜７Ｃ図は第６図に示す信号処理装置の流れ
図、第８図は第６図と第７図に示す装置の信号を
示すタイミング波形図、第９図は帰還デイザー制
御器を用いる本発明の別の実施例を示すブロツク
図、第１０図はバイアス装置のブロツク図、第１
１図は第１０図に示すバイアス装置の動作を示す
グラフ、第１２図は第９図に示す装置の制御のや
り方を示すグラフ、第１３図は第９図の信号処理
装置の動作を示す流れ図、第１４図は帰還デイザ
ー制御を用いる本発明の別の実施例のブロツク図
である。 １００，９００……リング・レーザ・ジヤイ
ロ、１１０，９１０……トランスデユーサ、１２
０，１４０，１５０，１６０，６１０，９２０，
９４０，９５０……信号処理装置、１３０，９３
０……バイアス装置、３０１，３０２……光検出
器、５０１……向き検出器、５０２……ZRC検
出器、５０３……ZRC位相角測定器、５０４…
…正弦−余弦値発生器、５０５……計算器、５０
６……格納および加算器、６０１ａ，６０２ａ…
…符号検出器、６０２ａ，６０２ｂ……符号反転
弁別器、６１７……ZRC計算器、９８０……振
幅制御器、１０２０，１０２１……圧電素子、１
０３０……パルス形成器、１０４０……パルス制
御器、１０５０……制御信号発生器、１０６０…
…向きの変化指示器、１０６２……電圧微分器、
１０６３……零交差指示器、１０６４……パルス
整形器、１４１０……自動利得制御器。
図はリング・レーザ・ジヤイロで用いられる典型
的な出力部の構成を示す線図、第３Ａ，３Ｂ図は
第２図に示す光検出器に与えられる信号を示すグ
ラフ、第４Ａ図は典型的なリング・レーザ・ジヤ
イロの出力信号中のロツクイン誤差を示すグラ
フ、第４Ｂ図はデイザーされているジヤイロの向
き反転の周囲における光検出器へ与えられた組合
わされたビームの強さを示すグラフ、第４Ｃ図は
デイザー・ジヤイロの向き反転の周囲における全
移相変化のグラフ、第５図は第１図に示す信号処
理装置の一部のブロツク図、第６図は第５図に示
す信号処理装置を更に詳しく示すブロツク図、第
７Ａ〜７Ｃ図は第６図に示す信号処理装置の流れ
図、第８図は第６図と第７図に示す装置の信号を
示すタイミング波形図、第９図は帰還デイザー制
御器を用いる本発明の別の実施例を示すブロツク
図、第１０図はバイアス装置のブロツク図、第１
１図は第１０図に示すバイアス装置の動作を示す
グラフ、第１２図は第９図に示す装置の制御のや
り方を示すグラフ、第１３図は第９図の信号処理
装置の動作を示す流れ図、第１４図は帰還デイザ
ー制御を用いる本発明の別の実施例のブロツク図
である。 １００，９００……リング・レーザ・ジヤイ
ロ、１１０，９１０……トランスデユーサ、１２
０，１４０，１５０，１６０，６１０，９２０，
９４０，９５０……信号処理装置、１３０，９３
０……バイアス装置、３０１，３０２……光検出
器、５０１……向き検出器、５０２……ZRC検
出器、５０３……ZRC位相角測定器、５０４…
…正弦−余弦値発生器、５０５……計算器、５０
６……格納および加算器、６０１ａ，６０２ａ…
…符号検出器、６０２ａ，６０２ｂ……符号反転
弁別器、６１７……ZRC計算器、９８０……振
幅制御器、１０２０，１０２１……圧電素子、１
０３０……パルス形成器、１０４０……パルス制
御器、１０５０……制御信号発生器、１０６０…
…向きの変化指示器、１０６２……電圧微分器、
１０６３……零交差指示器、１０６４……パルス
整形器、１４１０……自動利得制御器。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １ ２つの波が相互に逆向きに閉ループ路にほぼ
沿つて伝播し、前記２つの波それぞれの振動数が
前記閉ループ路の回転速度の関数であり、前記２
つの波の間に生まれる位相関係も前記閉ループ路
の回転速度の関数であるようになつている角速度
センサであつて、その正味の回転角度に関連する
が角速度センサに固有のロツクイン誤差を含むセ
ンサ信号を発生するものであり、さらに、変化す
る振動数のバイアスを前記２つの波の少くとも一
方に対して導入することにより、前記２つの波の
相対位相角の変化の速さが少なくとも１度は零点
を通過させられるようなバイアスを導入するバイ
アス手段を含んでいる角速度センサにおいて： 前記２つの波の少くとも一方に応じ、前記位相
関係を表す少くとも１つの出力信号を与える検知
手段と； 前記検知手段の前記出力信号に応じ、前記２つ
の波の間の前記位相関係に関してその位相角の一
次の時間微分d／dtが所定の値をとる時点での
位相角の値を決定する位相角決定手段と； 前記位相角の諸値の所定のものに応じ、角速度
センサの特性を表すものであつて、それから前記
センサ信号に付随のロツクイン誤差が決定できる
ものである、ロツクイン誤差関数の特性シグネイ
チヤー係数を得るための特徴づけ手段とを備える
ことを特徴とする角速度センサ。 ２ ２つの波が相互に逆向きに閉ループ路にほぼ
沿つて伝播し、前記２つの波それぞれの振動数が
前記閉ループ路の回転速度の関数であり、前記２
つの波の間に生まれる位相関係も前記閉ループ路
の回転速度の関数であるようになつている角速度
センサであつて、前記２つの波の間の前記位相関
係に関してその位相角の変化の速さが所定の値を
とる時点での位相角の値を決定するための位相角
生成装置を含み、その位相角生成装置が： 前記２つの波の少くとも一方に応じ、前記位相
関係を表す少くとも１つの出力信号を与える検知
手段と； 前記検知手段の前記出力信号に応じ、前記位相
関係の位相角の変化の速さがその所定の値をとる
度に、それを検出してそれを示す所定の信号変化
を呈する出力信号を発生する速さ検出手段と； 前記検知手段の前記出力信号に応じ、前記検知
手段の前記出力信号がその所定の値をとる度に、
それを検出してそれを示す所定の信号変化を呈す
る出力信号を与える信号処理手段と； 前記信号処理手段の出力信号に応じて、前記検
知手段の前記出力信号がその所定の値をとる諸時
点のうちの予定のもの相互間の時間間隔を決定す
るタイミング手段であつて、前記速さ検出手段の
前記出力信号の発生前と発生後のそれぞれにおけ
る、前記信号処理手段の前記出力信号の最初の発
生の間の経過時間を表す遅延時間を決定する手段
を含んでいるタイミング手段と； 前記速さ検出手段の前記出力信号、および前記
遅延時間を含む所定の前記時間間隔に応じ、前記
位相関係に関してその位相角の変化の速さが所定
の値をとる時点での位相角の値を前記時間間隔に
基づいて決定する位相角決定手段とを含んでいる
ことを特徴とする角速度センサ。 ３ ほぼ単色ビームの２つの波が相互に逆向きに
閉ループ路にほぼ沿つて伝播し、前記２つの波の
それぞれの振動数が前記閉ループ路の回転速度の
関数であり、前記２つの波の間に生まれる位相関
係も前記閉ループ路の回転速度の関数であるよう
に、ほぼ単色ビームの２つの波を維持する維持手
段と； 前記波の振動数に振動数バイアスを生じさせ、
前記位相関係の変化の速さが少なくとも１度は零
点を通過させられるように、前記維持手段を正回
転および逆回転の向きに振動させる手段と； 前記波の少なくとも一方に応答して、前記位相
関係を示す少くとも１つの出力信号を生ずる変換
手段と； 前記変換手段の前記出力信号に応答して、前記
閉ループ路の回転を示すが角速度センサに固有の
ロツクイン誤差の累積を含む出力信号を与える第
１の信号処理手段と； 前記変換手段の前記出力信号に応答して、前記
第１の信号処理手段の前記出力信号中に累積され
ロツクイン誤差を表すロツクイン誤差信号を与え
る第２の信号処理手段とを備え； この第２の信号処理手段は、 前記２つの波の間の前記位相関係に関してその
位相角の一次の時間微分d／dtが所定の値をと
る時点での位相角の値を決定する位相角決定手
段と、 少くとも選択された第１の関数について前記位
相角の所定のものに対しての関数の数値を得る関
数手段にして、それにより前記第１の信号処理手
段の出力信号中のロツクイン誤差の累積の増分を
表す第１の増分ロツクイン誤差パラメータが得ら
れる関数手段と、 前記第１の関数の値の和をとり、第１のロツク
イン誤差パラメータを与える累算手段と、 角速度センサを表わす予定のロツクイン誤差関
数に従つて前記ロツクイン誤差パラメータに対し
て算術演算を行い、角速度センサに固有のロツク
イン誤差の累積を示す信号を与えるロツクイン誤
差信号手段とを有していることを特徴とするリン
グ・レーザ形の角速度センサ。 ４ ２つの波が相互に逆向きに閉ループ路にほぼ
沿つて伝播し、前記２つの波それぞれの振動数が
前記閉ループ路の回転速度の関数であり、前記２
つの波の間に生まれる位相関係も前記閉ループ路
の回転速度の関数であるようになつている角速度
センサであつて、その正味の回転角度に関連する
が角速度センサに固有のロツクイン誤差を含む第
１のセンサ信号を発生するものであり、さらに、
前記２つの波の少くとも一方に対して導入され
る、変化する振動数のバイアスにより、前記２つ
の波の相対位相角の変化の速さが少くとも１度は
零点を通過させられるような角速度センサにおい
て、それに固有のロツクイン誤差がほぼ取除かれ
た第２のセンサ信号を得る方法であつて： 校正のための過程であつて、 前記センサの既知の角回転を表すデータと、そ
の角回転に対するセンサの応答を表すがロツクイ
ン誤差を含んでいる前記第１のセンサ信号により
与えられる対応のデータとの、データ対を記録す
るステツプと、 前記２つの波の間の位相関係から導出される、
前記データ対に対応の増分誤差パラメータ・デー
タにして、前記第１のセンサ信号中のロツクイン
誤差における増分変化に関連している増分誤差パ
ラメータ・データを得るステツプと、 前記増分誤差パラメータ・データの所定のもの
を累積し、そのうちで、前記第１のセンサ信号中
のロツクイン誤差の累積に前記データ対それぞれ
毎で対応する累積を、選択的に記録するステツプ
と、 前記増分誤差パラメータ・データの累積と前記
データ対とを解析的に処理し、前記データ対に付
随するロツクイン誤差の寄与をほぼ特徴づけるよ
うに、前記センサのロツクイン誤差の関数を表す
多項式の特性シグネイチヤー係数を発生するステ
ツプと を有する角速度センサの校正過程と； 動作させる過程であつて、 前記２つの波の間の位相関係から導出される、
前記第１のセンサ信号に対応の増分誤差パラメー
タ・データにして、前記第１のセンサ信号中のロ
ツクイン誤差における積分変化に関連している増
分誤差パラメータ・データを得るステツプと、 前記増分誤差パラメータ・データの所定のもの
を累積し、そのうちで、前記第１のセンサ信号中
のロツクイン誤差の累積に対応する累積を選択的
に記録するステツプと、 前記増分誤差パラメータ・データの選択した累
積と前記第１のセンサ信号および前記特性シグネ
イチヤー係数を処理し、ロツクイン誤差成分がほ
とんどないロツクイン誤差を修正された前記第２
のセンサ信号を発生するステツプと を有する角速度センサの動作過程と を備えることを特徴とする、角速度センサにおい
てその回転を示す信号を得る方法。
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| US06/280,423 US4529311A (en) | 1981-07-06 | 1981-07-06 | Ring laser gyro system |
| US280423 | 1981-07-06 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS5818171A JPS5818171A (ja) | 1983-02-02 |
| JPH0481358B2 true JPH0481358B2 (ja) | 1992-12-22 |
Family
ID=23073016
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP57117635A Granted JPS5818171A (ja) | 1981-07-06 | 1982-07-06 | 角速度センサおよびその回転を示す信号を得る方法 |
Country Status (3)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4529311A (ja) |
| JP (1) | JPS5818171A (ja) |
| CA (1) | CA1205172A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH1114652A (ja) * | 1997-06-27 | 1999-01-22 | Casio Comput Co Ltd | 運動データ推定装置、運動データ推定方法、運動データ推定処理プログラムを記録した記録媒体 |
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| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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| US4755057A (en) * | 1984-10-02 | 1988-07-05 | Litton Systems, Inc. | Path length control method for ring laser gyroscope |
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| US4981359A (en) * | 1989-06-19 | 1991-01-01 | Litton Systems, Inc. | Ring laser gyroscope dither drive system and method |
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Family Cites Families (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
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| US3715562A (en) * | 1970-03-19 | 1973-02-06 | Sperry Rand Corp | Computer for use with ring laser rotational rate sensors |
| US3833308A (en) * | 1973-08-01 | 1974-09-03 | Mead Corp | Binder fixture |
| US4344706A (en) * | 1980-07-14 | 1982-08-17 | The Singer Company | Ring laser gyro dither pulse eliminator |
-
1981
- 1981-07-06 US US06/280,423 patent/US4529311A/en not_active Expired - Lifetime
-
1982
- 1982-06-24 CA CA000406075A patent/CA1205172A/en not_active Expired
- 1982-07-06 JP JP57117635A patent/JPS5818171A/ja active Granted
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|---|---|---|---|---|
| JPH1114652A (ja) * | 1997-06-27 | 1999-01-22 | Casio Comput Co Ltd | 運動データ推定装置、運動データ推定方法、運動データ推定処理プログラムを記録した記録媒体 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| US4529311A (en) | 1985-07-16 |
| CA1205172A (en) | 1986-05-27 |
| JPS5818171A (ja) | 1983-02-02 |
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