JPH06201518A

JPH06201518A - 複数の光導波体における測定方法及び装置並びに当該光の入力結合方法及び装置

Info

Publication number: JPH06201518A
Application number: JP5262329A
Authority: JP
Inventors: Gervin Ruegenberg; リューゲンベルクゲルヴィン; Rainer Kossat; コサートライナー
Original assignee: Siemens Corp
Current assignee: Siemens Corp
Priority date: 1992-10-20
Filing date: 1993-10-20
Publication date: 1994-07-19
Also published as: US5473423A; DE59307929D1; EP0593980A1; EP0593980B1; ATE161950T1

Abstract

(57)【要約】【目的】複数の光導波体における測定のために結合状
態を簡単に改良することができる方法を提供する。【構成】送信側においてビームスポットＬＦを測定す
べき複数の光導波体ＬＷ１ないしＬＷｎの入力結合部分
ＴＣ１ないしＴＣｎに時間的に順次入力結合し、受信側
において対応する受信ビームフィールドＲＦ１ないっし
ＲＦｎをそれらの時間的な位置において検出しかつ時間
的な分配ＲＰにおいて評価のために準備処理する。

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【産業上の利用分野】本発明は複数の光導波体における
測定方法であって、光が送信側で、そのつど測定さるべ
き光導波体中に入力結合され、そして、そのつど受信側
で、上記光のの一部が出力結合されて評価されるように
した方法に関する。

【０００２】

【従来の技術】ヨーロッパ特許出願公開公報（ＥＰ０４
１１９５６Ａ２）からはマルチファイバー接続（コネク
タ）個所の判断のための測定装置が公知である。上記測
定装置は光学的スイッチを有しこの光学的スイッチの切
換経路ないし伝送チャネルは夫々等間隔をおいて配置さ
れた測定−光導波体に端面側で固定的に永久結合（接
続）されている。送信側ではそのつど測定信号が、光学
的送信器から時間的に順次光学的スイッチの切換経路中
に供給され、受信側にて、光学的受信器の受信素子によ
り受信され別個に評価される。当該の光学的送信器は光
学的スイッチと接続され、また当該の測定光導波体は光
学的スイッチの切換経路ないし伝送チャネルに固定的に
接続されていることにより、当該測定−光導波体の結合
ないし結合分離のためのコストは高いものとなる。公知
の測定装置は等間隔で配置された測定−光導波体への光
学的送信器の固定的結合の仕様にされそれに限定されて
いる。変動ないし変化する結合状況−例えば等間隔をお
かずに配置されている光導波体とか、異なった着色（カ
ラー被覆）又は光導波体の異なった被覆（コーティン
グ）により、光導波体−帯状体を有する光学的伝送区間
にて生じ得るような当該の変動ないし変化する結合状況
の存在する場合には公知の測定装置は殆ど使用され得な
い。

【０００３】

【発明の目的】本発明の目的ないし課題とするところ
は、複数の光導波体にて測定に当たっての結合状況を簡
単に改善する手段を提供することにある。

【０００４】

【発明の構成】上記課題は本発明によれば冒頭に述べた
形式の方法において、次のようにして解決される、即
ち、送信側にて、送信ビームフィールドがそれのビーム
スポット（光点）を以て、測定さるべき光導波体の入力
結合セクションに亘って時間的に順次動かされ上記入力
結合セクション中に入力結合され、そして、受信側に
て、当該の送信側入力結合に対応付けられた、測定され
るべき光導波体の受信ビームフィールドをそれの相互間
の時間的分布について検出し、上記の時間的分布を評価
のために準備処理するようにしたのである。

【０００５】スイッチを用いての、光導波体への送信側
の固定的結合（従来技術）と異なって、本発明は当該光
導波体の位置又は状態についての多様の可能性、手法
（態様）を提供し得るものである。更に、本発明におい
て講ぜられた、送信ビームフィールドを用いての結合の
手法は実際上、固定的光学的導波体及び付加的に挿入さ
れた光学的スイッチを用いての結合の手段より著しく簡
単且迅速に実現できる。一方では送信ビームフィールド
と、他方では受信ビームフィールドとの対応付けをそれ
の時間的分布に鑑みて行うことにより、例えば、個々の
光導波体の状態、位置、減衰特性等に関し詳細な情報を
取得でき、従って該情報は種々の適用例に対してさらな
る評価のため用意され得る。

【０００６】本発明の発展形態によれば、当該の受信ビ
ームフィールドの時間的分布から、当該の光導波体の局
所的位置を求め、評価のために準備処理するようにした
のである。

【０００７】当該光導波体の局所的位置の検出は種々の
点で特別な重要性を有する。例えば、光導波体−帯状体
内部で当該光導波体の局所的位置を検出することが重要
なことがある。その理由は当該情報は他の手法を以てし
ては極めて取得し難いものであるからである。

【０００８】本発明の別の発展形態によれば上記受信ビ
ームフィールドの時間的分布を用いて送信側で、当該送
信ビームフィールドのビームスポット（光点）を制御す
るようにしたのである。それにより、送信側と受信側と
の間での“戻り（再）結合”が形成され得、それによ
り、測定さるべき夫々の光導波体に対するそのつどの受
信ビームフィールドを個別に制御し得るようになる。そ
のようにして、受信ビームフィールドは送信側および／
又は受信側結合状況に無関係に設定可能であり、また所
定の限界内で制御状態下で維持可能でもある。このこと
が殊に重要性を有するのは、例えば、当該の結合特性に
おいて相互に相異なる複数の光導波体における測定の場
合である。それの原因は例えば種々異なる着色（カラー
被覆）（例えば赤、緑、青色）とか、種々異なる被覆
（コーティング）とか、又は相互に異なるファイバの幾
何学的特性形状（例えばコア偏心性）がある。測定さる
べき光導波体の入力結合セクションに亘ってのビームス
ポット（光点）の運動中の受信ビームフィールドの時間
的分解により、当該の結合状況は送信側および／又は受
信側で、光導波体−ポジション、殊にそれのコア位置に
無関係にされ得る。当該送信ビームフィールドはそのつ
ど測定さるべき光導波体に対して特定の空間的対応関係
におかれる必要はない。当該の利点は殊に、光導波体−
帯状体（ないし光学的帯状導波体）における測定の場合
重要である。当該の受信ビームフィールドの測定された
時間的分布からは次のような時間間隔の時間的シーケン
ス（系列）が求められる、即ち、ビームスポット（光
点）の送信側での運動中測定さるべき光導波体中へ光が
導かれる時間間隔の時間的シーケンスが求められる。当
該の基準測定からの当該の時間間隔によっては光を導く
光導波体−コアの位置がそのつどマーキングされる。例
えば、当該の光導波体における後続の本来の測定のた
め、当該の送信ビームフィールドは光を導びく時間間隔
ないし入力結合−時間間隔の検出されたシーケンス（順
序）に相応して作用投入（走査キーイング）され得る。
従って、当該のビームスポット（光点）によっては当該
の特定の入力結合−時間間隔中のみ、送信側で、測定さ
れるべき光導波体の入力結合セクションが照射を受け
る。一方、当該のその他の（残りの）運動時間では上記
光点（ビームスポット）は遮断され得る。要するに、当
該の送信ビームフィールドの、それのビームスポットを
以て送信側入力結合はパルスモードで実施される。それ
により、送信器から放射される光の一層良好な利用に関
し多様な可能性、手法が得られる。例えば、送信器自体
が、パルスモード作動により、一層良好に利用され、従
って当該の送信ビームフィールドは比較的高い光パワー
（エネルギ）を以て、そのつど測定さるべき光導波体中
に入力供給され得る。従って無為に（無効に）失われる
光（パワー）エネルギは一層少ないものとなる。また、
場合によっては本来の測定に必要とされる送信側の平均
光パワー（エネルギ）は相当程度低減され得、それによ
り、殊に送信素子としてレーザを使用する場合、肉眼に
対する安全性の問題が場合により緩和され得る。

【０００９】本発明のさらに別の発展形態によれば、当
該光導波体の局所的位置を表示および／又は記録するよ
うにしたのである。

【００１０】本発明のそのような適用事例が重要となる
のは殊に次のような場合である。即ち、例えば光導波体
−帯状体用の製造装置の枠内で当該光導波体−帯状体の
位置が共通のカバー（被い）内部で、連続的に制御さ
れ、場合により捕捉検出（記録）されるべき場合であ
る。殊に所要の永久（スプライス）接続過程に鑑みて当
該の帯状体内部での光導波体の精確な位置に対して要求
が課せられる、それというのは当該の光導波体の著しく
均一な位置定めの場合のみ当該永久接続過程も相応に簡
単化され比較的精確に実施され得るからである。本発明
により受信ビームフィールドの時間的分布から得られ
る、当該光導波体ないし光導波体−コアの空間的位置に
ついての情報によっては、品質保全のための手段の簡単
な実施が可能にされる。これに関連して同じく重要であ
るのは、本発明により得られる情報が先ず第一に、当該
の光導波体−コアの位置に関する情報を与えるものであ
り、ここにおいて言及さるべきことは他の手段によって
は当該の光導波体の位置定めが極めて困難で、実現上相
当煩瑣で厄介であるということである。本発明により検
出される、個々の光導波体の受信ビームフィールドはま
た精確に次のようなところにも位置する、即ち事後的
に、例えば、永久接続（スプライス）過程の場合に、ほ
ぼ相互に位置合わせさるべき、光導波体の各コアが位置
する丁度そのところに位置するようになり、その結果本
発明によっては当該の光導波体布線において幾何学的に
最良の光案内がどこで行われるかの情報が直接的に得ら
れるようにもなる。

【００１１】本発明のさらなる発展形態によれば、上記
受信ビームフィールドの時間的分布からそのつど当該光
パワーを求め、評価のために準備処理するようにしたの
である。

【００１２】そのようにして得られた付加的な情報によ
っては、殊に、例えば個々の光導波体の種々異なる伝送
減衰量に鑑みて、場合により異なる位置定め状態及び対
応付け（関係）、並びに、例えばスプライス接続の品質
についての判断が可能になる。

【００１３】上述のような受信側にて、選択的に検出さ
れた光パワーを用いては本発明の発展形態により送信側
で送信ビームフィールドのビームスポットを送信側で制
御できる。それにより各被測定光導波体に対して例え
ば、所定の送信パワーを個別に調整し得る、即ち、当該
の光導波体に対して所定のパワーレベルないし所定の光
パワーが算出され得るように調整し得る。有利には殊に
送信側を次のように調整し得る、即ち受信側で受けとら
れた受信ビームフィールドがそれの光パワーの点で全体
として相互にわずかしか異ならないように調整し得る。
そのようにして、そのつど、次のような被測定光導波体
に対するＳ／Ｎ比が改善される、即ち、受信ビームフィ
ールドの強度が僅かないし著しくわずかであった被測定
光導波体に対するＳ／Ｎ比が改善される。そのようにし
て、次のような光導波体における受信側評価装置の過励
振が回避される、即ち著しく高い受信ビームフィールド
を送出する光導波体における当該の過励振が回避され
る。更に、ほぼ同じ高さの受信レベルの調整により、通
常は必要な、煩瑣な、切換え（増幅器における）が省か
れる。

【００１４】本発明の有利な発展形態によれば、個々の
光導波体のそのようにして求められた光パワーを表示お
よび／又は記録し得る。このことは殊に次のような適用
事例の場合有利である、即ち、既に実施されたスプライ
ス接続の品質を判断すべき場合に有利である。例えば指
示装置（ディスプレイ）にて表示される測定された個々
の光パワーによってはスプライス接続の品質の直接的判
断が可能になる。光学的指示のほかに、測定された振幅
値の連続的な捕捉検出（記録）をも行い得る。

【００１５】本発明は次のような測定装置にも関する、
即ち、複数の光導波体における測定のための装置であっ
て、そのつど測定さるべき光導波体に結合可能な光学的
送信−／結合装置と、少なくとも１つの受信素子を有す
る光学的受信器とを有し、上記受信素子には１つの評価
装置が対応付けられている当該測定装置において、上記
の送信−／結合装置は次のように構成されており、すな
わち送信側にて、送信ビームフィールドがそれのビーム
スポット（光点）を以て、測定さるべき光導波体の入力
結合セクションに亘って時間的に順次動かされ上記入力
結合セクション中に入力結合されるように構成されてお
り、そして、上記の光学的受信器にて上記受信素子の位
置整定及び設計構成に際して当該の送信側入力結合に対
応付けられた測定さるべき光導波体の受信ビームフィー
ルドが、当該受信素子によりそれの相互間の時間的分布
について検出され、それにより受信信号が生成され該受
信信号は評価装置に供給されるように構成されている当
該測定装置に関する。

【００１６】本発明はまた次のような入力結合方法にも
関する、即ち、光を、複数の測定さるべき光導波体中に
入力結合する方法であって、当該光は時間的に相次い
で、測定さるべき光導波体中に挿入されるようにした方
法に関し、その特徴点によれば、当該の送信ビームフィ
ールドを空間的に結像し、ここにおいて、ビームスポッ
ト（光点）はそれの走査方向におけるより大きな、当該
伝播方向に対して垂直方向の空間的寸法（拡がり）を以
て生ぜしめられるようにし、更に、上記のビームスポッ
トを用いて、時間的に順次測定さるべき光導波体の入力
結合セクションが照射されるようにしたのである。

【００１７】当該入力結合位置（個所）における送信ビ
ームフィールドの空間的拡がり（寸法）、ひいてはそれ
のビームスポットは当該送信ビームフィールドの伝播方
向に対して垂直方向で、光点（ビームスポット）の走査
方向におけるより大であるようにすることにより、換言
すれば当該ビームスポットが送信ビームフィールドの伝
播方向に対して垂直方向に延在することにより、以下の
ことが十分に確保される、即ち、相互に異なるコア
（心）位置の場合にも光導波体のコアが完全に照射ない
し検出されることが十分に確保される。従って、光導波
体コアのオーダ（ほぼ１０μｍ）の著しく小さい点状の
ビームスポットの場合に必要とされるような夫々の光導
波体コアへのビームスポットの個別の精確な案内及び位
置整定が不要となる。寧ろ、夫々のコア位置に無関係に
十分高い光パワーを以って夫々の光導波体のコア中に入
力結合できる。種々異なるコア位置状態、例えばファイ
バの幾何学的特性（形状）のトレランスないし変動に基
因するもの、ならびに被測定光導波体の様に異なる厚さ
の被覆被い（コーティング）によっても斯くて、ビーム
スポットによる光入力結合が損なわれなくなる。送信ビ
ームフィールドの伝播方向に対して垂直な方向のビーム
スポットの特定方向付けにより、変動（移動）するビー
ムスポットにより、光導波体のコアが確実に照射を受
け、ないしスキャン（走査）されるようになり、その結
果光は高い効率で、即ち、高い光パワーで、コアに入力
結合され得る。殊に、光光導波体帯状体の場合ビームス
ポットのそのような結像、生成は重要である、それとい
うのは、そこでは光導波体は例えば種々の直径を有し
得、又は異なった厚さの外被により取囲まれて、その結
果光導波体はそこにて異なる空間位置をとり得るからで
ある。

【００１８】殊に、当該ビームスポットは確実な光入力
結合のため、ほぼ細長く卵形、楕円状ないし縞状の幾何
学的形状ないし横断面形状を有する（送信ビームフィー
ルドの伝播方向に対して垂直方向且ビームスポットの走
査方向に対して垂直方向の入力結合平面内で）。

【００１９】本発明はまた次のような入力結合装置にも
関する、即ち、複数の光導波体における光の入力結合装
置であって、そのつど測定さるべき光導波体に結合可能
な光学的送信−／結合装置を備えた当該測定装置に関
し、その特徴点によれば送信−／結合装置にて送信ビー
ムフィールドの結像生成のための手段が設けられてお
り、ここにおいて、上記手段により生成されたビームス
ポットはそれの走査方向におけるより大きな当該方向の
空間的寸法即ち当該送信ビームフィールドの伝播方向に
対して垂直な方向の当該のより大の空間的寸法を有し、
そして、時間的に順次、測定さるべき光導波体の入力結
合セクションを照射するものである。

【００２０】本発明のその他の発展形態は引用請求項に
示されている。

【００２１】次に本発明及びその発展形態を図を用いて
詳述する。

【００２２】

【実施例の説明】図１には本発明による測定装置ＭＥが
示されている。この装置はコンポーネントとして、所属
の結合装置を含む光学式送信機ＯＴ１（図２参照）を備
えた送信／結合装置ＳＫ、この装置に配属された制御装
置ＡＳＶ１、光学式受信機ＯＲ１、ならびに評価装置Ａ
Ｅ１を有する。これらのコンポーネントは好適には、破
線で囲まれた多重スプライス（継ぎ合わせ）装置ＭＳ１
とともに統合して、たとえば光導波体スプライス機器
の、または減衰測定機器の測定ヘッドとして構成でき
る。本発明は、著しく有利なこの適用範囲のほかに、た
とえば位相遅延時間、パルス応答、区間減衰等、その他
の光学的伝送特性量を択一的に測定するためにも、ま
た、たとえば光導波体帯状導体の光導波体識別や製造制
御および製造監視、ファイバの幾何学的形状や光学的品
質特性の品質管理や決定等、多重ファイバ技術における
その他多数の課題において使用することもできる。以下
の実施例においてはそれぞれ、光導波体スプライス機器
における伝送ないしスプライス減衰測定を取り扱う。

【００２３】図１の場合、多重スプライス装置ＭＳ１に
おいて、光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎを有する第１の帯状導
体ＢＬ１（光導波体帯状導体）と、これらの光導波体と
融着接続すべきものであって光導波体ＬＷ１＊〜ＬＷｎ
＊を有する第２の帯状導体ＢＬ２とが、互いに対向して
いる。帯状導体ＢＬ１の光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎは、フ
ラットであり横断面がほぼ矩形の外被ＡＨ１内にほぼ互
いに平行に埋め込まれており、この外被は図１の左側に
示されており、見やすくするために残りの部分は省略さ
れている。これに相応して、帯状導体ＢＬ２の光導波体
ＬＷ１＊〜ＬＷｎは同じように構成された外被ＡＨ２に
より囲まれており、この外被は図面の右側に示されてい
て、その他の部分は省略されている。好適にはこれらの
外被ＡＨ１とＡＨ２に対して、減衰の僅かな光の入力結
合および／または出力結合を十分に保証するために、少
なくとも部分的に透光性の材料が選ばれている。

【００２４】送信側の光を被測定光導波体ＬＷ１〜ＬＷ
ｎへ入力結合するために、送信／結合装置ＳＫは、図１
の左側の帯状導体ＢＬ１のあらかじめ任意に設定可能な
区間に結合される。光結合のために、光導波体ＬＷ１〜
ＬＷｎは図２に示されているように、結合装置ＫＶ１内
でほぼアーチ状にないし曲げられて案内される。この目
的でこの実施例の場合、曲げ結合器ＢＫ１のほぼシリン
ダ状の筒状曲げ装置ＺＴ１が設けられている。この曲げ
結合器ＢＫ１は、横方向の位置固定のために、ないし帯
状導体ＢＬ１を案内するために、そのシリンダＺＴ１の
周囲に案内溝ＦＮ１を有しており、この溝の幅は、そこ
へ挿入される帯状導体の幅に、ないし光導波体帯状導体
ＢＬ１に相応する。

【００２５】光学式送信機ＯＴ１は少なくとも１つの送
信素子ＴＥを有しており、たとえばレーザダイオードま
たはレーザを有しており、図示されている実施例ではこ
の素子は互いにほぼ平行な光束ないし平行ビームＬＢ
を、偏向装置として設けられた回転ないし旋回可能なミ
ラーＢＳの方向へ送信エネルギーＴＰで投射する。図２
ではわかりやすくするために、光束ＬＢの光ビームＬＳ
１〜ＬＳｋのうち３つの光ビームしか書き込まれていな
い。

【００２６】光束ＬＢは光学式送信機ＯＴ１内で、主投
射方向を横切る方向に置かれた、ないし傾けられたミラ
ーＢＳ上へ投射される。このミラーの鏡面化された表面
ＶＯから光ビームＬＳ１〜ＬＳｋが反射し、光学式送信
機ＯＴ１と結合装置ＫＶ１の間の入力結合光学系ＥＯ
へ、たとえばレンズシステムへ、互いにほぼ平行に偏向
される。入力結合光学系ＥＯ１は、光ビームＬＳ１〜Ｌ
Ｓｋを集束しつまりフォーカシングして１つの送信ビー
ムフィールドＳＦにする。このビームフィールドのビー
ムスポットＬＦは、曲げ結合器ＢＫ１の結合領域ないし
湾曲領域ＫＢ１に結像される。光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎ
が曲げられて案内されている結合領域ＫＢ１は、図２に
おいて破線で囲まれて示されている。

【００２７】この結合領域ＫＢ１において、ｙ、ｚ座標
系により入力結合平面が規定されている。ｙ軸とｚ軸に
より規定された入力結合平面は図面平面にほぼ垂直に、
したがってそれぞれの送信ビームフィールドＳＦの拡散
方向ｘに垂直に位置している。この場合、ｙ軸は、帯状
導体ＢＬ１の長手方向（軸線方向の広がり）を横切る方
向でのビームスポットＬＦの走査方向を表す。ビームス
ポットＬＦは入力結合平面ｙ、ｚにおいて、有利にはほ
ぼストライプ状ないしライン状または細い楕円形の形状
を表す（図９および図１０参照）。このビームスポット
ＬＦを発生させるために、光束ＬＢのビーム経路中に好
適にミラーまたは適切な絞り（たとえばスリット絞り）
を、送信ビームフィールドＳＦのための結合手段として
設けることができる。これにより、たとえば帯状導体の
太さの変動または光導波体直径の差異によって生じ得
る、有利にはｚ方向における光導波体の位置の許容偏差
を、確実に補償調整できる。このため、入力結合位置な
いし入力結合平面におけるｚ方向のビームスポットに関
して、有利には光導波体帯状導体ＢＬ１の少なくとも半
分の太さに等しくたとえば１００μｍ〜２００μｍであ
るような空間的広がりが選定される。一般的に、入力結
合位置におけるｚ方向での光ビームＬＦの広がりは、光
導波体の太さまたは光導波体帯状導体ＢＬ１の太さのオ
ーダで十分である。走査方向ｙにおけるビームスポット
ＬＦのビームフィールド幅は、有利には入力結合位置に
おいて光導波体外径よりも小さく（たとえば２５０μｍ
よりも小さく）選定されるので、高い光エネルギーで光
を個々の光導波体へ入力結合できる。ｙ方向におけるビ
ームスポットＬＦのビーム幅は、入力結合位置において
有利には個々の光導波体のコア直径と少なくとも等しく
なるように選定すべきであって、これはとりわけ送信ビ
ームフィールドが入力結合位置において個々の光導波体
コアへすでに配向されていて、個々の入力結合位置に送
信ビームフィールドが静止されている場合に、上記のよ
うに選定すべきである。送信ビームフィールドが個々の
入力結合位置の上を常に変動する場合、ｙ方向における
ビームスポットＬＦのビーム幅も有利には個々の光導波
体のコア直径よりも小さく選定される。したがって有利
には線状のビームスポットＬＦは入力結合位置上のビー
ム運動中、個々の光導波体のコアの上を掃引し照射する
ようになる。これにより各光導波体コア間の隙間に照射
されるという損失を十分に回避することができる。送信
ビームフィールドＳＦは好適には、入力結合位置におい
て３次元でほぼ縦長のビームフィールドを有し、この領
域のｚ方向における空間的広がりは、走査方向ｙにおけ
るよりも大きく選定される。ビームスポットＬＦの空間
的形状に関する詳細は、図９および図１０を参照して説
明する。

【００２８】図２には、旋回可能なミラーつまり偏向ミ
ラーＢＳが傾斜位置で示されている。この場合、ビーム
スポットＬＦを有する送信ビームフィールドＳＦは、た
とえば１つの入力結合部分ＴＣ１を曲げられて案内され
た光導波体ＬＷ１に沿って照射し、この光導波体のコア
にほぼ接線方向で入力結合される。この場合、個々の入
力結合区間たとえばＴＣ１は、ひいては個々の光導波体
たとえばＬＷ１のコアへの実際の入力結合位置は、好適
には、それぞれアーチ状に案内された光導波体たとえば
ＬＷ１の湾曲部の終端領域においてこの光導波体の直線
的な区間への移行部のところで照射される。その結果、
光導波体のほかの曲げられた経過部分に起因するビーム
損失ないし不所望な光出力結合が十分に回避されてる。
光入力結合のための実際の入力結合位置は好適には、曲
げられて案内された光導波体たとえばＬＷ１に沿って、
この光導波体が曲げ結合器ＢＫ１のシリンダ状の筒状曲
げ装置ＺＴ１により持ち上げられそこから直線的に離れ
る位置からほぼ８°の湾曲角度だけ離れたところに配属
されている。

【００２９】その際、好適には、それぞれビームスポッ
トＬＦの投射する入力結合区間たとえばＴＣ１は、個々
の光導波体たとえばＬＷ１に沿って約１ｍｍの長さのと
ころまで延在している。照射された入力結合区間ＴＣ１
は、破線で囲まれたほぼ楕円形の領域で示されている。
ビームスポットＬＦを有する送信ビームフィールドＳＦ
のこの結合位置において、ビームスポットＬＦ１を有す
る送信ビームフィールドＳＦ１が光導波体ＬＷ１に対し
てのみ一義的に配属されている。

【００３０】傾斜位置に置かれた偏向ミラーＢＳは、光
束ＬＢのビーム経路中で作動装置ＢＶによりミラーの旋
回点ＤＰを中心に旋回ないし傾斜され、つまり光ビーム
ＬＳ１〜ＬＳ３に対してこのミラーの角度が変えられ
る。その際、作動装置ＢＶ（図１参照）は、制御装置Ａ
ＳＶ１により制御線路ＡＬ２を介して制御信号ＡＳ２に
よって操作される。作動装置ＢＶの制御は有利には次の
ようにして行われる。すなわち、偏向ミラーＢＳは、光
導波体ＬＷ１のためのその結合位置からスタートして連
続的にないし継続的に、少なくとも光導波体ＬＷｎのた
めの破線で示された入力結合位置ＢＳ＊まで旋回され
る。矢印Ｖにより、光束ＬＢのビーム経路中の旋回点Ｄ
Ｐを中心としたミラーＢＳの旋回運動が示されている。
ミラーＢＳの連続的な旋回運動により、光ビームＬＳ１
〜ＬＳ３は偏向ないし方向転換され、所属の送信ビーム
フィールドＳＦが結合ないし湾曲領域ＫＢ１を時間的に
順次連続して直線的に掃引ないしは照射するように、入
力結合光学系ＥＯにより結合される。好適には、必要に
応じてラスタ走査方式でつまりステップごとに偏向ミラ
ーＢＳを旋回させることも可能であり、これによりビー
ムスポットＬＦを有する送信ビームフィールドＳＦは、
ステップごとにつまり段階的に結合領域ＫＢ１を走査す
る。ビームスポットＬＦによりステップごとに走査する
際、この走査ステップは好適には、互いに隣り合う２つ
の光導波体コアの間隔と等しくなるように、またはこの
間隔よりも小さくなるように選定される。送信ビームフ
ィールドＳＦは光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎの位置する平面
に対して並進的に平行に運動し、つまりこの領域はその
ビームスポットＬＦにより、時間的に順次連続して結合
領域ＫＢ１全体を走査方向Ｙで通過移動ないし通過（照
射）走査する。したがって旋回可能なミラーＢＳにより
行われる角度変化は、ｙ方向におけるビームスポットＬ
Ｆの直線方向の移動に置き換えられる。送信ビームフィ
ールドＳＦはそのビームスポットＬＦで、たとえば光導
波体ＬＷ１から始まって連続的にまたはステップごと
に、結合領域ＫＢ１にわたってｙ方向に光導波体ＬＷｎ
まで移動していき、つまり図２に示されているようにし
て移動していく。送信ビームフィールドＳＦは偏向ミラ
ーＢＳの旋回運動によって、曲げられて案内された光導
波体ＬＷ１〜ＬＷｎの軸線方向の広がりを横切る方向
で、下から上へ向かって結合領域ＫＢ１にわたって走査
する。送信ビームフィールドＳＦの上方の結合位置は、
破線で示されており旋回された偏向ミラーＢＳ＊に対応
づけられた光ビームＬＳ１＊〜ＬＳｋ＊により示されて
いる。これらの光ビームに所属の光ビームフィールド
は、ＳＦ＊で示されており、この領域のビームスポット
はＬＦ＊で示されている。この場合、送信ビームフィー
ルドＳＦ＊はそのビームスポットＬＦ＊により、光導波
体ＬＷｎに個別に対応づけられた送信ビームフィールド
ＳＦｎとして、所属のビームスポットＬＦｎによりこの
光導波体のコアにほぼ接線方向で入力結合される。

【００３１】被測定光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎへ識別可能
な測定信号Ｉ１〜Ｉｎ（図１参照）をできるかぎり大き
な強度ないし光エネルギーで入力結合できるようにする
目的で、送信ビームフィールドＳＦのビームスポットＬ
Ｆは走査方向ｙにおけるその運動中、シーケンシャルに
有利には複数個の光導波体コアのうちの１つだけに入力
結合され、複数個のコアへは入力結合されない。したが
って各光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎに対し、それぞれ１つの
個々のビームスポットＬＦ１〜ＬＦｎを有する送信ビー
ムフィールドＳＦ１が一義的に対応づけられ、これらの
送信ビームフィールドは、曲げらて案内された光導波体
ＬＷ１〜ＬＷｎを所属の入力結合区間ＴＣ１〜ＴＣｎに
沿って照射する。

【００３２】この場合、一方ではミラーＢＳの旋回軸
は、他方では入力結合領域ＴＣ１〜ＴＣｎは、高いエネ
ルギーのできるかぎり良好にフォーカシングされた光結
合が得られるように、好適にはそれぞれほぼ入力結合光
学系ＥＯの焦点に配置されている。

【００３３】以上のことから明らかなように、送信側に
おいて送信ビームフィールドＳＦの旋回運動により送信
ビームフィールドＳＦを選択的に入力結合することによ
って、個々の被測定光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎの時間的分
解ないし選択的起動が達成される。この場合、被測定光
導波体の実際の空間的な位置は重要ではない。

【００３４】旋回可能な偏向ミラーＢＳの代わりに、回
転式ミラーを用いることもできる。さらに、直線的に可
動なミラーを備えたビーム偏向システムまたは送信素子
自体を運動させることも考慮され、この構成の場合には
相応に適合調整された入力結合光学系ＥＯを必要とす
る。また、ビーム偏向装置の代わりにたとえば透光性の
スリット絞りを用いることもできる。ビーム偏向装置を
操作する駆動部材として、たとえば固有共振スキャナ
（トーションバースキャナ、トーションバンドスキャ
ナ）、検流計スキャナ、圧電式スキャナ等が適してい
る。固有共振スキャナは固定周波数を有するのに対し、
検流計スキャナや圧電スキャナの場合には周波数は可変
である。さらに駆動部材は、走査を可能にする光波発生
器に関してそれぞれ異なる。有利には、場合によっては
生じる機械的ビーム偏向装置の障害を、音響／光電偏向
素子を使用することによっても回避できる。

【００３５】場合によっては、測定信号Ｉ１〜Ｉｎを光
導波体ＬＷ１〜ＬＷｎの開口端面からそれらのコアへ−
これらの開口端面を取り扱えるかぎり−直接、入力結合
させることもできる。図１において有利には、測定信号
Ｉ１〜Ｉｎをたとえば送信素子ＴＥのように特別に設け
られた測定送信機から発生したものとしてもよいが、光
導波体ＬＷ１〜ＬＷｎからの通信信号であってもよい。
光学式送信機ＯＴ１において、有利には測定信号Ｉ１〜
Ｉｎを選択的に識別可能に入力結合する目的で、有利に
はライン状ないしアレイ状（送信機フィールド）にまと
められた複数個の送信素子を設けることもできる。そし
て選択的な測定信号入力結合を、有利には制御装置ＡＳ
Ｖ１を用いてこれらの送信素子を制御することによりマ
ルチプレクス駆動で行わせることができる。この場合、
送信素子の個数については被測定光導波体ＬＷ１〜ＬＷ
ｎの個数と関連で次のことがあてはまる。すなわち、送
信素子の個数が多くなればなるほど、得られる時間的分
解能も高まり、つまり図２に示されている連続的ないし
継続的な光入力結合にいっそう近似するようになる。こ
の目的で好適には、少なくとも被測定導体の個数の送信
素子が設けられる。一般的には約２〜４倍の個数の送信
素子であれば十分である。

【００３６】図１の場合、被測定光導波体ＬＷ１〜ＬＷ
ｎへ入力結合された測定信号Ｉ１〜Ｉｎは、多重スプラ
イス装置ＭＳ１を介して入力側へ供給される。そこにお
いて、（結合装置ＫＶ１と同様に構成された）第２の結
合装置ＫＶ２におけるこれらの信号のうちの１つの成分
が、たとえば第２の曲げ（曲がり）結合器ＢＫ２により
ほぼ接線方向で光学式受信機ＯＲ１から出力結合され
る。この目的で、第２の帯状導体ＢＬ２の光導波体ＬＷ
１＊〜ＬＷｎは、送信側と同様に案内溝ＦＮ２において
シリンダＺＴ２の周囲で曲げられて配置されている。こ
のことにより、送信ビームフィールドＳＦ１〜ＳＦ２に
対応づけられておりそれぞれ個別に被測定光導波体ＬＷ
１〜ＬＷｎへ配属されている受信ビームフィールドＲＦ
１〜ＲＦｎが、光導波体のコアからアーチ状の出力結合
区間ＲＣ１〜ＲＣｎに沿って曲げ結合器ＢＫ２の結合領
域ＫＢ２へ送出される。ビームスポットＬＦのシフト運
動により、時間的に相前後して選択的に光導波体ＬＷ１
〜ＬＷｎにおける測定信号Ｉ１〜Ｉｎが呼び出されるの
で、これらの光導波体に配属された受信ビームフィール
ドＲＦ１〜ＲＦｎも相応の時間的順序で現われる。つま
りこの場合、光導波体ＬＷ１のための受信ビームフィー
ルドＲＦ１がまず最初に受信される。これに続いて、最
後に光導波体ＬＷｎに配属された受信ビームフィールド
ＲＦｎが結合領域ＫＢ２に現われてそこから送出するま
で、受信ビームフィールドＲＦ２〜ＲＦｎ−１が順番に
受信される。受信ビームフィールドＲＦ１〜ＲＦｎは時
間的に相前後してつまりシーケンシャルに、共通の有利
には固定的に配置された受光素子ＧＬＥにより少なくと
も部分的に捕捉ないし受光され、これによりそれぞれ電
気測定信号ＤＳ２へ変換される。ディジタル形式で信号
を評価する場合、測定信号ＤＳ２は信号線路ＤＬ２を介
して評価装置ＡＥ１のディジタル化素子ＳＵＨへ伝送さ
れる。このディジタル化素子は、時間的に相前後して発
生する複数個の電気測定信号ＤＳ２を短い時間間隔でサ
ンプリングし、それらのサンプリング値をディジタル化
して、ディジタル測定信号ＤＳ３を線路ＤＬ３を介して
評価装置ＡＥ１の測定値メモリＭＥＭへ伝送する。この
測定値メモリＭＥＭから、記録されたディジタル測定デ
ータは線路ＤＬ５を介して信号ＤＳ５として表示装置Ｄ
ＳＰ１たとえばディスプレイへ転送され、そこにおいて
視覚的に表示される。

【００３７】すべての被測定光導波体を捕捉する大きな
面積の受光素子ＧＬＥを用いれば、たとえば時間的に相
前後して励起される光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎに応じて受
信ビームフィールドＲＦ１〜ＲＦｎを選択的に識別可能
に記録するために受光素子ＧＬＥをずらす構成は、受信
側において不要である。したがって受光素子ＧＬＥをそ
のつど励起される光導波体へ個別に配向する構成が省略
される。しかしながら、受信ビームフィールドＲＦ１〜
ＲＦｎの十分な位置分解能を得るために、たとえば複数
個の受光素子を１つの共通の受光素子ＧＬＥの代わりに
たとえばライン状またはアレイ状に好適には固定的に取
り付けることも、場合によっては有利である。受信素子
として、たとえば慣用のフォトダイオード、ＣＣＤ素
子、ダイオードアレイ、ダイオードライン等が適してい
る。

【００３８】測定装置ＭＥにおける結合特性を測定して
評価するために、好適にはまず始めに少なくとも１回の
基準測定が実施される。この目的で、送信側において送
信ビームフィールドＳＦが任意に設定可能な時間経過を
表す送信レベルＴＰを有することができる。たとえば図
３の場合、送信側は時間的にほぼ一定の送信レベルＣＴ
Ｐで駆動される。つまり、ビームスポットＬＦが曲げ結
合器ＢＫ１の結合領域ＫＢ１にわたって移動している
間、このビームスポットは曲げられて案内された光導波
体ＬＷ１〜ＬＷｎに沿って所属の入力結合区間ＴＣ１〜
ＴＣｎをほぼ一定の送信エネルギーで、つまりほぼ一定
の送信レベルＣＴＰで照射する。図３に示されている送
信ビームフィールドＳＦに関する時間的に一定の強度分
布ないしエネルギー分布ＴＰは、ビームスポットのシフ
ト運動中、時点ｔＡにおいて光導波体ＬＷ１から始まっ
て光導波体ＬＷｎを越えて時点ｔＥに到るまで、これに
必要なシフト時間ｔにわたって連続的に記録されてい
る。この場合、シフト時間ｔはシフト経路ｙに相応す
る。期間ｔＥ−ｔＡの間、ビームスポットＬＦは結合領
域ＫＢ１を移動するので、入力結合区間ＴＣ１〜ＴＣｎ
はそれぞれこれらの区間に個別に配属されたビームスポ
ットＬＦ１〜ＬＦｎにより、時間的に一定であり約ＣＴ
Ｐ＝７．５Ｅ（１Ｅ≒１光単位）のビームフィールド強
度で照射される。したがって、光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎ
に個別に配属された、つまりこれらの光導波体に対し有
効に作用するようになる送信ビームフィールドＳＦ１〜
ＳＦｎは、シフト時間間隔ｔＥ−ｔＡにおいて一定の送
信レベルを有する。

【００３９】受信側では（図４参照）、光学式受信機Ｏ
Ｒ１において受信ビームフィールドＲＦ１〜ＲＦｎに対
し順番に所属の時間的強度分布ないしエネルギー分布つ
まり時間分布ＲＰが期間ｔＥ−ｔＡの間、送信ビームフ
ィールドＳＦないし個別に配属された送信ビームフィー
ルドＳＦ１〜ＳＦｎの送信側におけるシーケンシャルな
入力結合の際に生じたように受光される。その際、光入
力結合はＬＷ１において始まりＬＷｎで終了し、ここに
おいてｎ＝４である。この場合、ビームスポットＬＦの
シフト運動がほぼ直線的であれば、受信ビームフィール
ドＲＦ１〜ＲＦｎの時間分布ＲＰは光導波体の位置に、
とりわけ光導波体のコアの位置にほぼ相応する。

【００４０】評価装置ＡＥ１の表示装置ＤＳＰ１におい
て、ならびに図４の所属の拡大図において、受信ビーム
フィールドＲＦ１〜ＲＦｎの時間分布ないし受信レベル
ＲＰはｎ＝４で示されている。送信ビームフィールドＳ
Ｆが送信側で動くと、表示装置ＤＳＰ１では時間的に相
前後する選択的な識別可能な受信レベルＲＨ１〜ＲＨ４
が現われ、これらはそれぞれ個別に光導波体ＬＷ１〜Ｌ
Ｗｎに一義的に対応づけられている。選択的な受信レベ
ルＲＨ１〜ＲＨ４は、ディジタル形式による信号評価の
場合、サンプリングされたディジタル測定信号に対する
包絡線ないし補間曲線を表しており、つまりこれらの受
信レベルは受信側の入力結合が継続的ないし連続的であ
る場合、受信ビームフィールドＲＦ１〜ＲＦ４の時間分
布に相応する。たとえば光導波体ＬＷ１に配属された受
信レベルＲＨ１は、破線で示された３つの離散した入力
値ＤＰ１、ＤＰ２およびＤＰ３を囲んでいる。帯状導体
ＢＬ１ないしＢＬ２内には全部で４つの光導波体ＬＷ１
〜ＬＷ４ないしＬＷ１＊〜ＬＷ４が設けられていること
から、それぞれ３つの離散した受信値を有する場合によ
っては４つの異なる包絡線ＲＨ１〜ＲＨ４が生じる。こ
の場合、包絡線ＲＨ１〜ＲＨ４の最大値はＲＭ１〜ＲＭ
４で示されている。

【００４１】４つの包絡線ないし受信レベルＲＨ１〜Ｒ
Ｈ４は、ここではそれら相互の時間的位置ならびにそれ
らの最大値ＲＭ１〜ＲＭ４が種々の大きさである点で異
なっており、つまりそれらのレベル変動の点でそれぞれ
異なっている。したがって受信レベルＲＨ１〜ＲＨ４の
最大値ＲＭ１〜ＲＭ４は、時間分布ＲＰに関する受信エ
ネルギースケールにおいて時点ｔＭ１〜ｔＭ４でたとえ
ば次の値を有する。

【００４２】ＲＭ１＝４ＥＲＭ２＝６ＥＲＭ３＝２ＥＲＭ４＝７.５Ｅ（１００％の入／出力結合による限
界の事例）（１Ｅ≒１光単位）光導波体ＬＷ３に配属された受信ビームフィールドＲＦ
３は最も低い最大値ＲＭ３をもつ受信レベルＲＨ３を有
しているのに対し、光導波体ＬＷ４に配属された受信ビ
ームフィールドＲＦ４はＲＭ＝７．５Ｅをもち４つの光
導波体ＬＷ１〜ＬＷｎの被測定グループのうち最大であ
る受信レベルＲＨ４を有する。光導波体対ＬＷ４／ＬＷ
４＊の場合には光はほぼ理想的であり、つまり減衰損失
なく入力結合されて案内され出力結合されるのに対し、
光導波体対ＬＷ３／ＬＷ３＊は最も大きく減衰してい
る。したがって受信レベルＲＨ１〜ＲＨ４の高さつまり
それらの最大値ＲＭ１〜ＲＭ４において差異が生じてお
り、この場合、最大値ＲＭ４とＲＭ３に関してＲＭ４／
ＲＭ３＝３．７５の率の最大レベル変動が生じている。

【００４３】図４の時間分布ＲＰの瞬時記録からさらに
わかることは、受信レベルないし強度／エネルギー分布
ＲＨ３は受信レベルＲＨ２へ向かっていくらか左側にず
れており、両方の受信レベルＲＨ２とＲＨ４の中央に位
置していないことである。理想的に時間的に直線的なビ
ーム運動の場合、受信ビームフィールドＲＦ１〜ＲＦ４
の時間分布ＲＰは、位置分布つまり光導波体ＬＷ１〜Ｌ
Ｗ４のコアの位置に十分に相応しており、つまりそれぞ
れ最大に光を案内する位置を表しているので、この時間
分布ＲＰから、光導波体ＬＷ３ないしＬＷ３＊が空間的
に光導波体ＬＷ２の方へいくらかずれて位置していると
推定できる。光導波体の時間と位置との関係も、等しい
サンプリングステップのステップごとのサンプリングに
より得られる。送信側の入力結合と受信側の出力結合の
間で所定の関係が成立しているかぎり、送信ビームの非
直線的走査運動も可能である。

【００４４】エネルギーレベルないし受信レベルＲＨ１
〜ＲＨ４の最大値ＲＭ１〜ＲＭ４の大きさがそれぞれ異
なり、さらにそれらの位置が等間隔でないことは、種々
の原因による可能性がある：一方では、多重スプライス
装置ＭＳ１内の配向位置において送信側と受信側とで結
合係数が、それぞれ個々の被測定光導波体に関して個別
に互いに異なる可能性がある。したがってたとえば赤、
緑、黄、青またはそれぞれ異なる強度の色付けのよう
な、帯状体ＢＬ１ないしＢＬ２内の光導波体の種々異な
る着色や種々異なる被覆（コーティング）により、各光
導波体ごとに種々異なる結合係数つまり種々異なる入／
出力結合の生じる可能性がある。結合係数の差異はたと
えば次のことによっても生じる可能性がある。すなわ
ち、種々異なる製造ないし引き抜き（線引き）プロセス
のバッチ（ロット）からのものであり、したがって場合
によっては互いに異なる光伝達特性およびファイバ形状
幾何学的特性を有する光導波体がまとめられて１つの光
導波体帯状導体が形成されることによっても生じる可能
性がある。さらにそのほかに、曲げ結合器の湾曲部分に
おける光導波体の位置の許容偏差も結合特性に影響を及
ぼす。レベル偏差ないしレベル変動（典型的には１０ｄ
Ｂ）により、受信側で光学式受信機ＯＲ１において光導
波体ごとにそれぞれ異なる増幅率が必要とされることに
なる。したがってそれぞれ個々の光導波体に対する個別
の増幅率への切り換えは、付加的に大きな電子的ならび
に時間的コストがかかることを意味する。しかも、受信
側における受信レベルないし時間分布ＲＰの変動に起因
して、著しく悪いＳ／Ｎ比しか得られない。それという
のはそれぞれ光導波体の複数個の組み合わせのうちの１
つの組み合わせに対してしか最適な制御を行えないから
であり、さらに、光導波体コアのサイズが僅かであるこ
とに起因して、通常、送信側において著しく小さな光エ
ネルギー（光パワー）しか、光導波体コアへ入力結合し
そこにおいて案内できないからである。

【００４５】他方、時間分布ＲＰは、帯状導体ＢＬ１内
の光導波体ＬＷ１〜ＬＷ４の位置により、ないしは帯状
導体ＢＬ２内の光導波体ＬＷ１＊〜ＬＷ４＊の位置によ
り、ならびに多重スプライス装置ＭＳ１内でのこれらの
導波体相互間の配属対応づけにより影響を受ける。

【００４６】第１の適用事例においてたとえば光導波体
ＬＷ１〜ＬＷｎないしＬＷ１＊〜ＬＷｎにおける後続の
本来の測定を、本発明による測定装置ＭＥにおいてこれ
らの結合特性には依存しないようにする目的で、好適に
は受信ビームフィールドＲＦ１〜ＲＦｎの時間分布ＲＰ
は、たとえば図１の評価装置ＡＥ１内の計算ユニットＣ
ＰＵにより評価され、後続の本来の測定に関して最適な
送信側における入力結合のために利用される。この目的
で、受信側の計算ユニットＣＰＵは線路ＳＬ３を介して
送信／結合装置ＳＫのための送信側の制御装置ＡＳＶ１
と接続されており、つまり送信側は受信側といわば”帰
還結合”されている（図１参照）。制御装置ＡＳＶ１は
線路ＳＬ３を介して計算ユニットＣＰＵから制御信号Ｓ
Ｓ３を受信し、それらの信号を制御信号ＡＳ１に変換
し、これにより光学式送信機を、有利にはその送信素子
を、線路ＡＬ１を介して制御する。

【００４７】送信側における入力結合を改善するために
複数個の制御判定基準が考慮される。これらの制御判定
基準を、光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎないしＬＷ１＊〜ＬＷ
ｎ＊の状態に関する情報として、たとえばそれらの結合
特性に関する情報として、図４の時間分布から得ること
ができる。

【００４８】１．図４の時間分布ＲＰから明らかである
のは、送信ビームフィールドＳＦのシフト運動中、光導
波体ＬＷ１〜ＬＷｎ（ｎ＝４）のコアへ時間間隔ｔＥ−
ｔＡ中のすべての時点ｔにおいて光が入射されるわけで
はないことである。したがってこの時間分布ＲＰから、
いずれの入力結合時点でないしはいずれの時間間隔で、
そのつど光エネルギーが光導波体コア中を案内されるか
を検出できる。

【００４９】入力結合時点を確定するために、たとえば
図４の時間分布ＲＰにおいて受信レベルＲＨ１〜ＲＨ４
の立上り縁が探し出される。したがって、送信側におけ
る入力結合のスタート時点ｔＡからのそれらの立上り縁
の間隔により、実際に光が光導波体ＬＷ１〜ＬＷ４のコ
アへ入力結合されはじめた入力結合時点ｔ１、ｔ２、ｔ
３およびｔ４が確定される。この理由から、測定装置Ｍ
Ｅを駆動するためには、受信側における受信ビームフィ
ールドＲＦ１〜ＲＦｎの時間順序に応じて制御装置ＡＳ
Ｖ１により送信素子ＴＥを走査すれば、すでに十分であ
る（図５参照）。つまり入力結合時点ｔ１、ｔ２、ｔ３
およびｔ４で送信素子ＴＥを投入し、所定の期間中ない
し入力結合時間間隔Ｔ１〜Ｔ４中、光ＬＢを照射し次に
再び遮断すれば十分である。したがって光入力結合のた
めの送信側の時間順序は、事前に受信側で記録された受
信ビームフィールドの時間順序ないし分布に整合されて
いる。この場合、入力結合時間間隔Ｔ１〜Ｔ４は有利に
は単に、光がやはりそれぞれ実際に光導波体ＬＷ１〜Ｌ
Ｗ４の入力結合区間ＴＣ１〜ＴＣ４（つまりコア）へ投
射されるような長さに選定される。好適には、送信ビー
ムフィールドＳＦは入力結合時間間隔（たとえばＴ１）
中、ビームスポットＬＦの運動の期間ｔＥ−ｔＡのそれ
ぞれ１〜１０％の間で、被測定光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎ
へ入力結合される。送信ビームフィールドＳＦの相前後
する入力結合時点ｔ１〜ｔ４に対し、それぞれ好適には
たとえばｔ２−ｔ１のような時間間隔は、ビームスポッ
トＬＦの移動の全持続時間ｔＥ−ｔＡの３％〜３０％の
間に選定される。

【００５０】図５には、制御装置ＡＳＶ１（図１参照）
を用いて送信素子ＴＥを上述のようにパルス状に投入／
遮断する様子が示されている。したがって送信ビームフ
ィールドＳＦの時間経過ＴＰは、２つの隣り合う光導波
体の間の空間におけるシフト運動中ではそれぞれ送信休
止を有する。送信素子ＴＥが投入されておりしたがって
ビームフィールドＳＦにより光が光導波体ＬＷ１〜ＬＷ
４へ入力結合される入力結合時間間隔Ｔ１〜Ｔ４の持続
時間は、ビームスポットの運動が連続的であれば、ビー
ム偏向装置がビームを個々のファイバの上へ偏向する速
度に依存し、さらに好適には周期的に操作される場合に
はその周波数および振幅に依存するが、さらにはビーム
スポットＬＦの幾何学的形状にも依存する。ビームスポ
ットの大きさならびに振幅を好適に選定すれば、たとえ
ば１ｋＨｚの繰り返し周波数を採用した場合、送信ビー
ムフィールドＳＦは入力結合時間間隔Ｔ１〜Ｔ４の間に
１０〜１００μｓで被測定光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎ（ｎ
＝４）へ入力結合される。この場合、入力結合時点ｔ
１、ｔ２、ｔ３、ｔ４に対して３０〜３００μｓの時間
間隔が得られる。

【００５１】送信素子ＴＥの所期の制御つまり起動ない
し停止により、送信素子ＴＥのエネルギーを著しく良好
に利用できるようになる。たとえば発光ダイオードまた
は半導体レーザのような慣用の送信素子の場合、主とし
て熱の作用によりそれらの素子の最大に利用可能な出力
が制限されるのに対し、この送信素子ＴＥには、パルス
駆動により−つまり送信素子ＴＥは短期間の入力結合時
間間隔Ｔ１〜Ｔ４中しか投入されないことにより−著し
く僅かにしか負担がかからず、その結果、短期間の投入
時間Ｔ１〜Ｔ４の間、電流を高めてこの素子を駆動する
ことができ、したがっていっそう高められた光エネルギ
ーを光導波体コアへ入力結合できる。光学式送信機ＯＴ
１は光を連続駆動で照射しないので、有利には平均して
いっそう僅かな光エネルギーを送出させることができ、
その結果、たとえば送信素子としてレーザを使用した場
合、有利には目の保護の問題を緩和できる。

【００５２】したがって測定装置ＭＥを駆動するために
は、結合領域ＫＢ１におけるビームスポットＬＦの運動
中、つまり期間ｔＥ−ｔＡ中、単にそのつど入力結合時
間間隔Ｔ１〜Ｔ４に時間的に制限して、送信レベルＴＰ
の時間分布により入力結合区間ＴＣ１〜ＴＣｎが個々の
送信レベルＤＴＰ１〜ＤＴＰ４で照射されれば十分であ
る。この場合、図４の受信レベルＲＨ１〜ＲＨ４をほぼ
得るためには、ＤＴＰ１〜ＤＴＰ４＝７．５Ｅ＝一定で
ある。光導波体ＬＷ１〜ＬＷ４のコア直径が、それらの
光導波体が帯状導体ＢＬ１ないしＢＬ２内にあるよう
に、ほぼ同じ大きさであれば、入力結合時間間隔Ｔ１〜
Ｔ４は好適にはやはり同じ長さに選定され、したがって
Ｔ＝１＝Ｔ２＝Ｔ３＝Ｔ４である。

【００５３】したがって光導波体ＬＷ１〜ＬＷ４に対し
入力結合時点ｔ１〜ｔ４において、照射ないし入力結合
時間間隔Ｔ１〜Ｔ４中にそれぞれ同じ送信レベルＤＴＰ
１〜ＤＴＰ４（＝７．５Ｅ）を有するそれぞれ個別の送
信ビームフィールドＳＦ１〜ＳＦ４が対応づけられる。
送信ビームフィールドＳＦのビームスポットＬＦは、受
信側で測定された受信ビームフィールドＲＦ１〜ＲＦ４
の時間的ないし対応する場所に関する位置（図４参照）
により制御される。したがって受信側において、ビーム
スポットＬＦが連続的に移動して継続的に照射を行う事
例について図４に示されているように、受信ビームフィ
ールドＲＦ１〜ＲＦ４の等しい時間分布が得られる。パ
ルス駆動は有利には次のようにしても実現できる。すな
わち、入力結合時点ｔ１〜ｔ４により示されている入力
結合位置がビームスポットＬＦにより走査されるよう
に、偏向ミラーＢＳ（図１）を跳躍的に（ステップごと
に）旋回することによっても実現できる。

【００５４】２．図６には、制御装置ＡＳＶ１を用いて
制御される、時間間隔ｔＥ−ｔＡにおける別の送信レベ
ルＴＰ示されている。図４の受信レベルの時間分布ＲＰ
から、計算ユニットＣＰＵはそのつどそれらの光エネル
ギーを求める。光エネルギーの尺度基準として、たとえ
ば最大値ＲＭ１〜ＲＭ４のそれぞれの受信値を用いるこ
とができる。光エネルギーを確定するために場合によっ
ては、選択的な受信レベルＲＨ１〜ＲＨ４における面積
をそれぞれ利用できる。これらの光エネルギーを用いて
制御装置ＡＳＶ１は送信側でビームスポットＬＦの強度
ないし送信エネルギーを制御し、ここにおいて、受信側
で光導波体ＬＷ１〜ＬＷ４に関してほぼ等しい高さの受
信レベルがたとえば約８Ｅのときに最大値を有するよう
な受信レベルで得られるように制御する。この目的で、
計算ユニットＣＰＵはたとえば、図４の種々異なる大き
さの最大値ＲＭ１〜ＲＭ４からそれぞれ各ファイバない
し各光導波体に対して個別に、（たとえば図４の受信光
エネルギースケールにおける８Ｅの）所属の所望の受信
最大値を得るのに必要な送信エネルギーを、図６による
配属された時間間隔ＴＦ１〜ＴＦ４で算出する。この場
合、まとまったものとして示されている時間間隔ＴＦ１
〜ＴＦ４の中央はそれぞれ、光導波体ＬＷ１〜ＬＷ４の
コアへ光が入力結合される位置にほぼ相応する。連続的
な走査運動の代わりに、ビームスポットＬＦを図５と同
様にパルス駆動で駆動できる。この場合、図６による矩
形波は同じ振幅を有するが、それぞれＴ１〜Ｔ４までの
期間だけの振幅を有する。

【００５５】制御装置ＡＳＶ１は、図６による送信レベ
ルＴＰを制御するために計算ユニットＣＰＵから制御線
路ＳＬ３を介して送信素子ＴＥを制御する命令を受信す
る。この命令により送信素子ＴＥは、結合領域ＫＢ１の
上を移動するビームスポットＬＦがスタート時点ｔＡか
ら、つまり光導波体ＬＷ１における入力結合の始めか
ら、入力結合時間間隔ＴＦ１中、約１１Ｅの照射フィー
ルド強度で照射するように制御される。これにより受信
側において光導波体ＬＷ１に対し、８Ｅである所望の受
信レベルよりもかろうじて小さい最大値ＯＭ１を有する
受信レベルＯＨ１（図８参照）が生じる。時間インター
バルＴＦ２において、計算ユニットＣＰＵは制御装置Ａ
ＳＶ１に対し、送信素子ＴＥをこれよりも低い送信レベ
ルＴＰ＝９で駆動するよう指示する。そして受信側にお
いて、所属の受信ビームフィールドＲＦ２に対して約８
Ｅである所期の最大値ＯＭ２が記録される（図８参
照）。計算ユニットＣＰＵが時間分布ＲＰを探索して、
グループ中で最も小さい最大値ＲＭ３＝２Ｅを有する受
信ビームフィールドＲＦ３に対する受信レベルＲＨ３を
見つけると、送信側は受信側からの帰還結合により、時
間間隔ＴＦ３において約１３Ｅである比較的高い光エネ
ルギーを有するビームスポットＬＦを供給するように指
示される。次に時間間隔ＴＦ４において、送信側におい
て送信レベルＴＰが約７．５Ｅに低減される。この結
果、受信側において、４つのすべての受信ビームフィー
ルドＲＦ１〜ＲＦ４に対して送信レベルＴＰが段階的に
制御されることによって、図８に示されているような最
大値ＯＭ１〜ＯＭ４を有する受信レベルＯＨ１〜ＯＨ４
がほぼ得られる。この場合、それぞれ異なる送信段階な
いしエネルギーレベルへの送信レベルＴＰの切り換え
は、２つの隣り合う光導波体間のほぼ中央で行われ、つ
まり（ｔＭ１＋ｔＭ２）／２，（ｔＭ２＋ｔＭ３）／２，
（ｔＭ３＋ｔＭ４）／２の時点で行われる。

【００５６】したがって送信レベルＴＰは受信ビームフ
ィールドＲＦ１〜ＲＦ４の光エネルギーＲＨ１〜ＲＨ４
により、受信側において受信ビームフィールドＲＦ１〜
ＲＦ４に関して所望のないし所定の光エネルギーをほぼ
測定できるように、補正ないし制御される。このように
送信側は、受信側からの”帰還結合ループ”の形式でエ
ネルギー制御されて駆動される。このことにより達成さ
れるのは、本発明による測定装置ＭＥにおいては結合特
性が所定の範囲内で、たとえば被測定光導波体ＬＷ１〜
ＬＷ４への種々異なる着色（たとえば赤、緑、黄、青）
のような、外部からの影響要因とは無関係になることで
ある。受信側で約８Ｅであるほぼ等しい高さの受信レベ
ルが得られるように、送信エネルギーを各光導波体ごと
に設定調整し最適化すれば、このことによってとりわ
け、不所望の結合条件を有する光導波体のＳ／Ｎ比を改
善できる。したがってたとえば、光導波体対ＬＷ３／Ｌ
Ｗ３＊に対する受信ビームフィールドＳＦ３の光エネル
ギーが、最も減衰されたビームフィールドＳＦ４のレベ
ルにほぼ整合調整される。しかもいっそう迅速ないし精
確な測定が可能になる。それというのは等しい高さの受
信レベルに設定調整することにより−個々の光導波体は
一般的にそれぞれ著しく異なる結合係数で結合されてい
るため−さもなければ光学式受信機ＯＲ１において必要
とされるコストのかかる増幅段階の切り換えが省略され
るからである。有利には送信レベルＴＰを次のように設
定調整可能である。すなわち、個々の光導波体において
最適な評価のために光学式受信機ＯＲ１ならびに後続の
評価装置（たとえばＳＵＨ）内で必要とされるのと同じ
量の光エネルギー（光パワー）を利用できるように設定
調整可能である。

【００５７】３．上述の１．ないし２．により示した両
方の制御量を互いに無関係にしかも著しい利点をともな
って、ビームスポットＬＦを制御するために組み合わせ
て利用できる。受信ビームフィールドＲＦ１〜ＲＦ４相
互の時間分布ＲＰから、計算ユニットＣＰＵは受信ビー
ムフィールドＲＦ１〜ＲＦ４の（場所に相応する）時間
的位置も求めるし、最大値ＲＭ１〜ＲＭ４（図４参照）
により特徴づけられるそれらの受信ビームフィールドに
所属の光エネルギーも求める。

【００５８】図７に示されているように送信レベルＴＰ
は、ビームスポットＬＦが光を案内する光導波体コアの
ところでのみそのつど投入されるように制御され、つま
り、光を案内する入力結合時間間隔ｔ１〜ｔ１＋Ｔ，ｔ２〜ｔ２＋Ｔ，ｔ３〜ｔ３＋Ｔ，ｔ
４〜ｔ４＋Ｔの順序でビームスポットＬＦが投入されるように制御さ
れる。

【００５９】ビームスポットＬＦは、そのつど上記の特
有の入力結合時間間隔中のみ送信側で被測定光導波体Ｌ
Ｗ１〜ＬＷ４の入力結合区間ＴＣ１〜ＴＣ４を照射する
のに対し、ビームスポットＬＦはその運動の残りの時間
中は遮断されている。入力結合時点ｔ１、ｔ２、ｔ３お
よびｔ４において、ビームスポットＬＦの光エネルギー
ないし照射フィールド強度は基準測定で得られた光エネ
ルギーＲＭ１〜ＲＭ４に基づいて、図８のような受信レ
ベルＯＨ１〜ＯＨ４が得られるように変えられる。した
がって、光導波体ＬＷ１に配属されたビームスポットＬ
Ｆ１（ないしそれに配属された送信ビームフィールドＳ
Ｆ１）にはほぼ最大送信エネルギーＤＭ＝１１Ｅが割り
当てられ、これにより受信側において８Ｅである最大受
信エネルギーＯＭ１がほぼ受信されるようになる。残り
の３つの光導波体ＬＷ２〜ＬＷ４に個別に配属されたビ
ームスポットＬＦ２〜ＬＦ４（ないしそれに所属の送信
ビームフィールドＳＦ２〜ＳＦ４）は、それらの最大送
信エネルギーＤＭ２〜ＤＭ４に関して次のように設定調
整される。

【００６０】ＴＭ２＝９ＥＴＭ３＝１３ＥＴＭ４＝７．５Ｅしたがって送信レベルＴＰ全体の時間的ないし場所に関
する分布は、時間間隔ｔＥ−ｔＡにおけるビームスポッ
トＬＦの運動中、選択的な送信レベルＤＨ１〜ＤＨ４を
有しており、これらの送信レベルは、図８による所望の
ほぼ等しい大きさの受信レベルＯＨ１〜ＯＨ４が得られ
るように、図４の受信レベルＲＨ１〜ＲＨ４に対してい
わば反転された形で補われてたものである。結果として
得られたこれらの受信レベルＯＨ１〜ＯＨ４の最大値Ｏ
Ｍ１〜ＯＭ４は、だいたいにおいて基準測定における測
定エラーのために互いに僅か異なっているだけであり、
つまり受信レベルＯＨ１〜ＯＨ４は、基準測定における
僅かな初期エラーによる影響を受ける。

【００６１】したがって図７による送信制御の際、送信
パルスＴＨ１〜ＴＨ４の振幅変調および付加的にパルス
周波数変調が行われる。

【００６２】一方では、これにより送信素子ＴＥの光エ
ネルギーをいっそう良好に利用できるようになる。たと
えば発光ダイオードまたは半導体レーザにおいて生じる
ような熱の作用が低減されることから、パルス駆動によ
って著しく高い光エネルギーを光導波体のコアへ入力結
合できる。このことにより受信側において、とりわけほ
ぼ等しい受信レベルに設定調整する際、改善されたＳ／
Ｎ比を得ることができる。これにより有利には、光導波
体ＬＷ１〜ＬＷｎにおける測定信号Ｉ１〜Ｉｎのいっそ
う迅速ないし精確な測定が可能になる。それというの
は、光学式受信機ＯＲ１においてさもなければ必要とさ
れる時間のかかる切り換えが省略されるからである。し
たがって送信側ならびに受信側においてコストが節約さ
れる。その理由は、送信側では平均的な光エネルギーの
慣用の発光ダイオード（ＬＥＤ）を、受信側では光感応
素子を、それらに従属するコストのかかる増幅段を設け
ることなく使用できるからである。

【００６３】他方では、各光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎに対
して送信側において個別にエネルギー制御することによ
り、個々の光導波体において光学式受信機ＯＲ１内での
最適な評価のために必要とされるのと同じ程度の光エネ
ルギーを利用できる。このことはさもなければ受信機Ｏ
Ｒ１内においてコストをかけて増幅段の切り換えを行う
ことによってしか実現できないであろうし、これにより
たとえばオフセット電圧をそれぞれ異ならせるような技
術的な問題が伴うことになる。したがって、本発明によ
る測定装置を駆動するためには平均して著しく僅かな全
光エネルギーで十分であり、その結果、とりわけレーザ
を送信素子として用いる際に目の保護の問題を緩和でき
る。本発明を携帯形のバッテリ駆動機器において適用す
る場合にはさらに付加的にエネルギー節約も重要になる
が、これは送信素子の平均光エネルギーを著しく低減す
ることに可能になる。しかも電流供給源としていっそう
小さく軽量かつコストの僅かなバッテリを使用できる。

【００６４】図８に示された受信レベルＯＨ１〜ＯＨ４
を用いてたとえば、両方の帯状導体ＢＬ１とＢＬ２に対
する位置整定（アライメント）プロセスを多重スプライ
ス装置ＭＳ１（図１参照）において実行できる。両方の
帯状導体ＢＬ１とＢＬ２を互いにずらすために、多重ス
プライス装置ＭＳ１内に２つの調整部材ＳＧ１とＳＧ２
が設けられている。これらの調整部材を、計算ユニット
ＣＰＵから制御線路ＳＬ１ないしＳＬ２を介して制御信
号ＳＳ１ないしＳＳ２を用いて操作でき、つまり互いに
相対的に動かせる。計算ユニットＣＰＵは、有利には測
定値メモリＭＥ内に時間的に相前後して供給されたデー
タセットＤＳ３から、（多重スプライス装置ＭＳ１内
の）帯状導体ＢＬ１とＢＬ２の間の移行部通過時の減衰
と調整部材ＳＧ１およびＳＧ２の動きとの依存性を推定
できる。この依存性は各ファイバごとに別個に測定され
るので、この依存性を有利にはファイバの最適な配向に
利用できる。さらにこれらの測定値を、好適にはスプラ
イスプロセスの制御や生じたスプライス減衰度の測定に
利用できる。

【００６５】図１〜図８の実施例によれば、本発明によ
る方法はたとえば、殊に光導波体帯状導体内の被測定光
導波体ごとに個別に選択される入力結合出力を最適化す
るために利用できる。このことは次のようにして達成さ
れる。すなわち、まず始めに少なくとも１つの基準測定
ないし一種の較正プロセスにおいて、任意の測定レベル
をそれぞれ被測定光導波体へ入力結合し、受信側におい
て所属の受信ビームフィールドの特徴的な時間分布を記
録し保持しておく。この時間分布から送信側における入
力結合ビームスポットを制御する種々の判定基準を、た
とえばビームスポットの照射フィールド強度、大きさや
形状ならびにその投入時点および／または遮断時点等を
求めることができる。このような送信側と受信側との”
帰還結合”の形式により、結合特性を被測定光導波体ご
とに個別に所定の範囲内で制御でき、その結果、所定の
受信レベルを予め設定でき、ほぼ保持しておくこともで
きる。基準測定における初期エラーを反復により、たと
えば複数個の基準測定の平均化により、十分に取り除く
ことも有利になり得る。

【００６６】ビームスポットＬＦの制御を補足して、図
１〜図８と同様にして時間分布から調整量が求められ準
備処理される調整ループを構成することもできる。した
がって送信／結合装置ＳＫのための制御装置は、好適に
は内部帰還結合による調整回路を有する。

【００６７】さらに本発明による方法ないし所属の本発
明による測定装置を、単一ファイバおよび多重ファイバ
技術の多数の別の課題を解決するためにも使用できる。
したがってたとえば、図１の測定装置ＭＥを光導波体帯
状導体の製造ラインの構成部とすることもでき、光導波
体帯状導体の製造制御ないし製造監視に利用できる。光
導波体ＬＷ１〜ＬＷｎは左側から到来し右側へ向かって
測定装置ＭＥ中を通過して引き出され、その際、送信／
結合装置ＳＫの前に付加的に押出機を通過する。この押
出機は、ほぼ互いに平行に案内される光導波体ＬＷ１〜
ＬＷｎを、図１の左側に例示されているように、まずは
じめに外被ＡＨ１によって取り囲む。次に、このように
して製造された光導波体帯状導体ＢＬ１は、結合装置Ｋ
Ｖ１内の送信／結合装置ＳＫにおいてたとえば可動ロー
ラとして示されている曲げ結合器ＢＫ１のシリンダ状の
筒状曲げ装置ＺＴ１の上を通過する。結合装置ＫＶ１を
通過する際、光学式送信機ＯＴ１により検査光ＬＢが
（連続的または所定の時間間隔で）時間的に相前後し
て、図１および図２による被測定光導波体に入力結合さ
れる。光導波体帯状導体ＢＬ１が所定の検査区間を通過
した後（ここでは多重スプライス装置ＭＳ１は省略され
ている）図１の光学式受信機ＯＲ１により光成分が検査
光ないし測定信号Ｉ１〜Ｉｎから取り出されて、評価装
置ＡＥ１へ供給される。この目的で、光導波体帯状導体
ＢＬ１は送信側と同様に、曲げ結合器ＢＫ２内のここで
もたとえば可動ローラとして示されている筒状曲げ装置
ＺＴ２の上を引かれて移動するので、光学式受信機ＯＲ
１の受光素子ＧＬＥにより、出力結合された受信ビーム
フィールドＲＦ１〜ＲＦｎの時間分布ＲＰを捕捉検出し
て、評価装置ＡＥ１の測定値メモリＭＥＭ内に記録ない
し格納できる。付加的に、この時間分布ＲＰは評価装置
ＡＥ１の表示装置ＤＳＰ１において視覚的に表示され
る。このようにして、時間分布ＲＰが評価のために準備
処理される。受信ビームフィールドＲＦ１〜ＲＦｎの保
持された時間分布ＲＰから、光導波体帯状導体ＢＬ１内
の光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎの種々の状態に関する報告な
いし情報を得ることができる：１．時間分布ＲＰから、たとえば光導波体帯状導体内の
光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎ（ｎ＝４）の位置を求めること
ができる。受信レベルＲＨ１〜ＲＨ４は、光導波体帯状
導体ＢＬ１内の光導波体ＬＷ１〜ＬＷ４に対し個別に一
義的に対応づけられる。それらの最大値ＲＭ１〜ＲＭ４
はそれぞれ、光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎ（ｎ＝４）におい
て光が最大に案内された位置を表しており、つまりそれ
らのコアの位置を表している。したがって図１の表示装
置ＤＳＰ１の瞬時検出からわかることは、外被ＡＨ１内
で光導波体ＬＷ３がいくらか左に光導波体ＬＷ２の方へ
ずれて位置しており、したがって光導波体ＬＷ１〜ＬＷ
ｎ（ｎ＝４）は外被ＡＨ１内で等間隔には埋め込まれて
いないことである。計算ユニットＣＰＵはこのような光
導波体ＬＷ３のずれた状態を検出し、それに基づいて制
御線路ＳＬ３を介して制御装置ＡＳＶ１に対し、押出機
における押出過程を図１に示されていないこの目的で設
けられた制御線路を介して相応に補正するように指示す
る。これにより、外被内で光導波体が所定の位置に精確
に収容された光導波体帯状導体を製造できる。同時に、
光導波体コアの場所に関する分布を表すことができ、こ
のことはたとえば品質保護対策にとって重要であり、殊
にスプライスプロセスの際に光導波体帯状導体を容易に
取り扱えるようになる。

【００６８】２．光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎ（ｎ＝４）が
押出プロセスにより均一な太さの外被ＡＨ１で囲繞され
るようにする目的で、図４の測定された受信レベルＲＨ
１〜ＲＨ４の最大値ＲＭ１〜ＲＭ４が分析される。表示
装置ＤＳＰ１の瞬時検出における種々の高さの受信レベ
ルＲＨ１〜ＲＨ４から、光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎ（ｎ＝
４）の長手方向軸を横切る方向での光導波体帯状導体の
太さが種々異なっておりないしは変動していることを検
知できる。光導波体ＬＷ３に配属されている受信ビーム
フィールドＲＦ３は、瞬時検出において最も低い受信レ
ベルＲＨ３を有している。このことから、光導波体ＬＷ
３は送信側において最も著しい減衰を受けていることを
推定できる。これは光導波体ＬＷ３のところでいっそう
厚く被覆されていることを示している。被覆プロセスを
監視し制御するために、計算ユニットＣＰＵは時間分布
ＲＰからエネルギーレベルを、つまりたとえば最大値Ｒ
Ｍ１〜ＲＭ４を求める。その際、計算ユニットＣＰＵは
制御装置ＡＳＶ１を用いて、エネルギーレベルＲＨ１〜
ＲＨ４がほぼ等しい高さになるように、つまり所定の許
容範囲内にあるように、被覆プロセスを制御する。この
ようにして光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎは、これらの光導波
体が互いに異なる直径を有していたとしても、それらの
長手方向軸を横切る方向で等しい太さの外被ＡＨ１に埋
め込まれる。さらに、製造プロセスの品質判定のために
エネルギー最大値ＲＭ１〜ＲＭ４をそのつど製造される
光導波体帯状導体ごとに表示し記録できる。

【００６９】３．光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎ（ｎ＝４）が
それぞれ異なる製造チャージからのものである場合、つ
まりそれらの光導波体が種々異なるファイバ形状やファ
イバ特性を有する場合、このことを時間分布ＲＰを用い
て精確に記録し、光導波体帯状導体ＢＬ１の製造のため
に、ならびに後続の製造ステップないし別の適用事例の
ために利用できる。たとえば時間分布ＲＰは、帯状導体
ＢＬ１内の光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎや、互いにばらばら
に位置する個々の光導波体ＬＷ１〜ＬＷ４のグループの
個別の状態の特徴を表す。したがってこの時間分布ＲＰ
から有利には、光導波体帯状導体ＢＬ１あるいは複数個
の光導波体のグループの後続の測定処理のための基準量
ならびに基準値を得ることができる。

【００７０】さらに本発明による方法を、たとえば光導
波体のための着色ラインにおいても、ならびにその他の
コーティングないし被覆方式においても使用できる。こ
の場合、個々の各光導波体のための被覆プロセスを、時
間分布からの測定情報に基づいて個別に取り上げ、判定
し、制御することができる。

【００７１】これに加えて本発明による方法により、受
信ビームフィールドＲＦ１〜ＲＦｎの時間分布ＲＰから
自動的に送信側において照射される個々の光導波体ＬＷ
１〜ＬＷｎの個数を識別できるようになる。このことは
たとえば、多かれ少なかればらばらである比較的多数の
光導波体を有する光導波体帯状導体の場合に重要になり
得る。とりわけ有利であるのは、個々の各光導波体ない
し個々の各光ファイバの状態をこの時間分布から一義的
に判定できることである。有利には、時間分布ならびに
それら相互間の配置における測定受信レベルに基づき、
このグループ中の個々の各光導波体を一義的に識別可能
である。このことは、たとえばそれぞれ複数個の光導波
体を有する２つのグループの端部が空間的に互いに隔た
っているときに重要な役割を果たすものであって、それ
らの光導波体を一義的にそれぞれ対応させるべき光導波
体対として相互接続しようとする際に重要である。さら
にたとえば本発明による測定方法により、図１中の両方
の帯状導体ＢＬ１とＢＬ２の配向を監視し制御すること
もできる。この目的で、両方の帯状導体ＢＬ１とＢＬ２
は好適には互いに試行的にずらされ（”ジッタ運
動”）、その結果、時間分布ＲＰにおける受信レベルの
時間的変化を利用して、たとえばＬＷ１／ＬＷ１＊のよ
うな対応する光導波体ないし光導波体対の相互間の位置
に関する情報を得ることができる。

【００７２】さらに本発明による方法により有利には、
光導波体ないし光ファイバ自体の光伝達特性ならびにフ
ァイバの幾何学的形状に関する情報も得られる。たとえ
ば、測定された受信ビームフィールドの時間分布から配
属された光導波体において光を最大に伝達する個所を、
つまりコアの位置を、一義的に位置特定できる。時間分
布におけるエネルギーレベルから、たとえば位相遅延時
間、通過時減衰、伝送減衰、スプライス減衰、ファイバ
コアの偏心性等のような光導波体に関する多種多様な伝
送特性量を求めることができる。

【００７３】図９および図１０には、ビームスポットＬ
Ｆの空間的形状が示されている。図２と同様に図９によ
り、座標軸ｘとｙを有する走査ないしサンプリング平面
が規定されている。ｘ軸は送信ビームフィールドＳＦの
照射方向ないし拡散方向を表している。ｙ軸は、結合領
域ＫＢ１における被測定光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎの長手
方向軸を横切る方向での送信ビームフィールドＳＦの走
査ないしシフト方向を示している。図９には光導波体Ｌ
Ｗ１の湾曲部分だけが示されており、他方、その他の被
測定光導波体ＬＷ２〜ＬＷｎは省略されている。この平
面中に破線で略示されている送信ビームフィールドＳＦ
のビームスポットは、曲げられて案内されている光導波
体ＬＷ１のコアへほぼ接線方向に、破線で示された入力
結合区間ＴＣ１の領域内の入力結合位置でフォーカシン
グされて投射している。この場合、入力結合区間ＴＣ１
は、好適には約１ｍｍまでの長さで光導波体ＬＷ１に沿
ってビームスポットにより照射される。場合によっては
このビームスポットを、たとえば光導波体ＬＷ１の開口
端面を取り扱うことができる場合にはそれに対して直
接、照射させることもできる。

【００７４】図１０には、縦断面図で示された帯状導体
ＢＬ１とともにビームスポットが略示されている。この
縦断面図は、図９の図平面に対して垂直に、光導波体Ｌ
Ｗ１への送信ビームフィールドＳＦの入力結合位置にお
ける切断線Ｓ１、Ｓ２に沿って切断することにより得ら
れる。図１０では、ビームスポットＬＦの空間的形状を
いっそう見やすくする目的で、送信ビームフィールドＳ
Ｆの拡散ないし照射方向ｘに対して垂直な座標軸ｙとｚ
を有する仮想の入力結合平面が示されている。光導波体
ＬＷ１〜ＬＷｎは互いに異なる直径を有しており、帯状
導体ＢＬ１中にまとめられている。この場合、これらの
光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎのコアＣ１〜Ｃｎは、個々の入
力結合位置において走査方向ｙに対し平行な直線に沿っ
て精確に配置されているのではなく、帯状導体ＢＬ１の
外被ＡＨ１内においてそれぞれ異なる空間位置で互いに
いくらかずれて位置している。さらにこれらのコアＣ１
〜Ｃｎは、場合によっては走査方向ｙにおいて互いに等
しくない間隔を有する。これらのコアがｚ方向および／
またはｙ方向において理想的な分布とは異なって位置決
めされていることの原因はたとえば、コアＣ１〜Ｃｎが
それぞれ外側の被覆カバー（コーティング）ＣＴ１〜Ｃ
Ｔｎ内で偏心して位置しており、つまり同心で位置して
いないことによる可能性がある（たとえば単一モード光
導波体の場合、コアの偏心性は約２〜３μｍのオーダに
ある）。これに加えて、種々異なる太さの光導波体ＬＷ
１〜ＬＷｎをまとめて１つの帯状導体ＢＬ１にする際に
とりわけ、それらの光導波体に共通の外被ＡＨ１の表面
の厚さに変動の生じる可能性があり、その結果、光導波
体ＬＷ１〜ＬＷｎは種々異なる空間位置をたとえばｚ方
向でとることになる。したがってビームスポットＬＦは
有利にはその空間形状に関して次のように形成される。
すなわちビームスポットは走査方向ｙにおける送信ビー
ムフィールドの運動中、コアＣ１〜Ｃｎのうち１つのコ
アしか照射しないようにし、その際、それぞれ隣り合う
光導波体への光の過結合を回避するように形成される。

【００７５】図１０の場合、光導波体ＬＷ１の入力結合
位置における入力結合平面ｙ、ｚ中のビームスポットＬ
Ｆに対し、有利にはたとえばいくらか細い楕円の、ない
し楕円形状でほぼストライプ状の、ないしはライン状の
横断面であってその長手方向軸がｚ方向に配向されるよ
うに選定される。ｚ方向つまり拡散方向ｘに対し垂直方
向でのビームスポットの空間的広がりは、有利には走査
ないしサンプリング方向ｙよりも大きくなるように選定
される。図１０の場合、送信ビームフィールドＳＦはた
とえば光導波体ＬＷ１のコアＣ１上に配向されており、
したがって所属のビームスポットＬＦはコアＣ１をその
中心に関してほぼ対称に照射している。このビームスポ
ットはｚ方向に空間的に広がっており、このことにより
コアＣ１〜Ｃｎは、帯状導体ＢＬ１内でそれぞれ異なる
Ｚ方向の空間位置で配置されていてもｙ方向に移動する
送信ビームフィールドＳＦのビームスポットＬＦによっ
て走査され、ｚ方向において確実に照射されるようにな
る。入力結合位置におけるｚ方向でのビームスポットの
空間的広がりは、好適には次のように選定される。すな
わち、殊に種々異なる太さの帯状導体を用いることによ
り曲げ結合器ＢＫ１において生じる可能性もある、光導
波体コアＣ１〜Ｃｎの位置に関する予期すべき許容偏差
が補償されるように選定される。実践において、合計が
たとえば±５０μｍになる帯状導体の許容偏差を計算に
入れることができる。有利にはこのようにして、光導波
体帯状導体の太さの変動ないし許容偏差（たとえば外被
ＡＨ１２の厚さの不規則なないし不均質な表面の厚
さ）、光導波体ＬＷ１〜ＬＷＮのファイバの幾何学的形
状（たとえば種々の製造チャージに起因するコアの偏心
性やそれぞれ異なる光導波体直径）、光導波体ＬＷ１〜
ＬＷｎの互いに異なる曲率半径、ならびにビームスポッ
トの結像自体等とに、光入力結合が依存しないようにす
ることができる。薄い外被ＡＨ１を選んだ場合、つまり
外側のカバーＣＴ１〜ＣＴｎの上に厚く被覆されていな
い外被ＡＨ１を選んだ場合、ビームスポットＬＦはｚ方
向に好適には入力結合位置において、光導波体帯状導体
の太さの少なくとも半分に、ないしは個々の光導波体の
外径のほぼ半分に相応し有利には１００μｍ〜２００μ
ｍである空間的な広がりを有する。太い光導波体帯状導
体の場合、ないしは比較的大きい外径を有する光導波体
の場合、ビームスポットＬＦのｚ方向における長さは、
好適には相応にいっそう長く選定される。この場合、一
般的に、入力結合位置におけるビームスポットのｚ方向
での広がりは、それぞれ個々の光導波体の太さないし外
径または光導波体帯状導体ＢＬ１の個々の太さのオーダ
で十分である。したがってビームスポットＬＦの長手方
向の広がり（寸法）は、そのつどｚ方向において次のよ
うに整合される。すなわち、帯状導体ＢＬ１内の入力結
合位置においてコアＣ１〜Ｃｎがｚ方向でそれぞれ異な
る空間位置をとる場合であっても、送信ビームフィール
ドＳｆの走査運動中、光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎのコアＣ
１〜Ｃｎへのフォーカシングされた入力結合がビームス
ポットＬＦにより十分に保証されるように整合される。

【００７６】送信ビームフィールドＳＦは、たとえば図
２の旋回可能なミラーＢＳのようなビーム偏向装置によ
りｙ方向で横に向かって、つまり帯状導体ＢＬ１の長手
方向の広がり（軸線方向での広がり）ないしは光導波体
ＬＷ１〜ＬＷｎを横切る方向で案内されるので、送信ビ
ームフィールドＳＦは時間的に相前後して、つまり順
次、結合領域ＫＢ１内の個々の入力結合位置において曲
げられて案内されている光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎ（図１
参照）に向けてそのつど偏向される。送信ビームフィー
ルドＳＦの運動は、有利には種々異なるように実施可能
である：Ａ１）送信ビームフィールドＳＦは連続的につまり継続
的にたとえば直線的に、結合領域ＫＢ１（図１参照）上
を移動し、その結果、結合領域ＫＢ１が、つまりは光導
波体ＬＷ１〜ＬＷｎの入力結合位置が連続的に照射され
る。

【００７７】Ａ２）送信ビームフィールドＳＦはステッ
プごとにないしラスタ走査で、つまりサンプリングステ
ップないし跳躍的に、被測定光導体にそれぞれ配属され
ている入力結合位置へ導かれる。光導波体コアＣ１〜Ｃ
ｎの個々の入力位置に配向されて、送信ビームフィール
ドはそこにおいてそのつど静止する。

【００７８】ビームフィールドの運動形式とは無関係
に、送信ビームフィールドＳＦを有利には種々異なるよ
うに起動ないし投入できる：Ｂ１）送信ビームフィールドＳＦは連続的に投射され、
したがってビームフィールド運動中、入力結合平面ｙ、
ｚ内に連続的に発光するビームスポットＬＦが形成され
る。

【００７９】Ｂ２）送信ビームフィールドＳＦは所定の
順序で投入および遮断され、つまりオン／オフ制御（キ
ーイング）され、ないしはパルス状に投入時間および無
効時間によって駆動される。したがってパルス制御ない
しオン／オフ制御されたビームスポットＬＦが、入力結
合平面ｙ、ｚ内で送信ビームフィールドＳＦの所定の入
力結合位置に対して、殊に曲げられて案内された光導波
体ＬＷ１〜ＬＷｎの入力結合位置の領域内で形成され
る。たとえば送信レベルＴＰの、ないし送信ビームフィ
ールドＳＦの強度分布の経過のオン／オフ制御（キーイ
ング）を、図５、６、７にしたがって行える。

【００８０】ビームスポットＬＦは有利には４つのすべ
ての駆動形式Ａ１、Ａ２、Ｂ１、Ｂ２において走査ない
しスキャン方向ｙでビームないしビームフィールド幅Ｌ
ＦＢを有しており、この場合、被測定光導波体ＬＷ１〜
ＬＷｎにおける送信ビームフィールドＳＦの並進的で横
方向の運動中、配属された測定信号Ｉ１〜Ｉｎ（図１参
照）が択一的に励起され、その際にそれぞれ隣り合う光
導波体への光の過結合が回避されるようなビームないし
ビームフィールド幅ＬＦＢを有している。このため、ビ
ームスポットＬＦの走査方向ｙにおけるビーム幅ＬＦＢ
は有利にはそれぞれ、隣り合う２つの光導波体コア（た
とえばＣ１、Ｃ２）の間隔ＫＢよりも小さく選定され
る。したがって、ファイバの幾何学的形状の許容偏差−
たとえばそれぞれ隣り合う２つの光導波体（ＬＷ１、Ｌ
Ｗ２）のコアの偏心性（たとえばＫＥ１、ＫＥ２）−を
考慮すると、ビーム幅ＬＦＢに対し次のような上限値が
得られる。すなわち、ＯＧ＝ＫＢ−（ＫＲ１＋ＫＲ２）−（ＫＥ１＋ＫＥ２）
≧ＬＦＢこの場合、ＫＲＴ１、ＫＲ２はコア半径を表す。

【００８１】密に包まれた光導波体帯状導体内の単一モ
ード光導波体の場合にはほぼ次のことがあてはまる。す
なわち、ＫＢ＝２５０μｍ，ＫＲ１＋ＫＲ２＝１０μｍ，ＫＥ１
＋ＫＥ２＝２．５μｍしたがってＯＧ＝２２５μｍ。

【００８２】このようにして有利には、受信側で受光さ
れた受信ビームフィールドＲＦ１〜ＲＦｎは十分に択一
的につまり互いに分離されて存在するようになり、した
がって受信ビームフィールドＲＦ１〜ＲＦｎの時間分布
ＲＰの個別の評価が可能になる。

【００８３】ｙ方向におけるビームスポットＬＦのビー
ム幅ないし空間的広がりは、好適には被測定光導波体に
対する個々の入力結合位置において個々の光導波体コア
直径ＫＤを考慮して、次のように設定できる：ａ）ＬＦＢ＝ＫＤｂ）ＬＦＢ＞ＫＤｃ）ＬＦＢ＜ＫＤ送信ビーム領域ＳＦの個々の駆動形式に、ないしは駆動
形式Ａ１、Ａ２、Ｂ１、Ｂ２の組み合わせに依存して、
ビーム幅ＬＦＢは有利にはａ）、ｂ）またはｃ）に応じ
て上限値ＯＧを考慮して次のように適合調整される：Ｉ．送信ビームフィールドＳＦはＡ２）とＢ２）にした
がって駆動される。つまり送信ビームフィールドＳＦは
ステップごとに、曲げられて案内された光導波体ＬＷ１
〜ＬＥｎの入力結合場所に関するその局所的な入力結合
位置へ移動され、そこにおいて光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎ
のコアＣ１〜Ｃｎへ配向される。送信ビームフィールド
ＳＦがそこに静止している間、これは所定の期間ないし
入力結合時間間隔の間、投入接続される（たとえば図５
のＴ１）。この場合、それぞれ入力結合位置で静止して
いるビームスポットＬＦのために確実な光入力結合を保
証できるようにする目的で、ビームスポットＬＦに対す
るビーム幅ＬＦＢは好適にはａ）またはｂ）に応じて選
定される。

【００８４】ｃ）にしたがってビーム幅が選定されたな
らば、運動過程における所定の許容範囲のもとでビーム
スポットＬＦの走査方向ｙにおける広がりが僅かになる
ことに起因して、個々のコアへ目標に合わせて精確に投
射させることが場合によっては困難になる。ａ）の場合
つまりＬＦＢ＝ＫＤの場合、個々の光導波体コアへ投射
させるためには、つまりビームスポットＬＦと個々のコ
アがそれぞれほぼ重なり合うようにするためには、精確
な配向はｃ）の場合に比べて著しく僅かにしか必要な
い。ｂ）の場合つまりＬＦＢ＞ＫＤの場合はとりわけ有
利であり、それは送信ビームフィールドＳＦを個々のコ
アにｙ方向で精確に配向しなくても、ビームスポットＬ
Ｆにより当該のコアを完全に照射できるからである。ビ
ーム幅ＬＦＢに対する下限値ＵＧとして好適には、コア
直径ＫＤと個々の光導波体のｙ方向のすべての許容偏差
の和を合わせたものに少なくとも等しいように選定する
ことにより、光入力結合を走査方向ｙにおいても、たと
えばコアの偏心性、ｙ方向における光導波体の等間隔で
ない配置、送信ビームフィールドＳＦの不精確な案内お
よび配向等のような、走査過程中の許容偏差および変動
に依存しないようにできる。したがってビーム幅ＬＦＢ
に関して次のことがあてはまる：ＯＧ＞ＬＦＢ＞ＵＧＩＩ．送信ビームフィールドＳＦはＡ２）とＢ１）にし
たがって駆動される。つまり送信ビームフィールドＳＦ
は、光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎの入力結合位置ごとに”点
ごとに”跳躍し、そこにおいて所定の入力結合時間間隔
の間、静止する。結合領域ＫＢ１全体にわたるこの走査
運動中、送信ビームフィールドＳＦは常に投入されたま
まである。そしてビーム幅ＬＦＢは好適にはＩ．に応じ
て選定される。

【００８５】ＩＩＩ．送信ビームフィールドＳＦはＡ
１）とＡ２）にしたがって駆動される。つまり曲げられ
て案内されている光導波体ＬＷ１〜ＬＷｎは送信ビーム
フィールドＳＦにより連続的に照射され、その際、ビー
ムスポットＬＦは連続的に（遮断されずに）照射する。
確実な光入力結合のために、ビームスポットＬＦのビー
ム幅ＬＦＢは好適にはｃ）に応じて選定される。つまり
ビームスポットＬＦは、とりわけ有利には入力結合平面
ｙ、ｚ内にできるかぎり線状に結像される。したがって
ビーム幅ＬＦＢは個々のコア直径ＫＤよりも小さく選定
されるので、ＬＦＢ＜ＫＤがあてはまる。このことによ
り、光は個々のコアへ最適に著しく高い時間分解能（図
４）でフォーカシングされて個々の光導波体ないしその
コアへ入力結合される。線状のビームスポットＬＦが入
力結合位置において個々の光導波体のコアにわたって連
続的に移動することにより、個々のコアが走査方向ｙに
おける許容偏差および変動に依存することなく確実に照
射されるようになる。ビームスポットＬＦが速度ＬＦＶ
で個々の入力結合位置を掃引するのにたとえば光導波体
コア直径ＫＤで必要な照射時間ＵＴに関して、ほぼ次の
ことがあてはまる。すなわち、ＵＴ＝ＫＤ／ＬＦＶしたがって、１つの帯状導体にまとめられた４つの光導
波体を有する結合領域ＫＢ１全体に対して２０Ｈｚの走
査周波数の場合、個々の光導波体コアに対してほぼＵＴ
＝５００μｓｅｃの掃引時間が得られる。光学式受信機
ＯＲ１および／または評価装置ＡＥ１の応答時間を無視
すれば、受信側において個々の光導波体に対しほぼ期間
ＵＴのほぼ矩形のパルスが得られる。

【００８６】ＩＶ．送信ビームフィールドＳＦはＡ１）
およびＢ２）にしたがって駆動される。つまり送信ビー
ムフィールドＳＦは連続的に結合領域ＫＢ１の上を移動
し、その際、このビームフィールドは所定の順序で投入
／遮断され、つまりオン／オフ制御される。たとえば図
５および図７の１つに応じてこれをパルス制御できる。
したがって送信ビームフィールドＳＦは、個々の結合位
置においてつまり送信機が起動されている間−図５のＴ
１〜Ｔ４−停止されることなく連続的に引き続き移動す
る。好適には、送信ビームフィールドＳＦは個々の入力
結合位置に到達する前に投入され、したがってビームス
ポットＬＦは個々の光導波体コアの上を進行することが
でき、個々の入力結合位置ないし光導波体コアを離れて
から再び遮断される。この場合、個々の光導波体コアＣ
１〜Ｃｎは、有利にはビームスポットＬＦによりＩＩ
Ｉ．に応じてスキャンされ、このビームスポットのｙ方
向における空間的広がりＬＦＢを、個々のコア直径ＫＤ
よりも小さく選定できる。したがって有利には、ビーム
幅に関してｃ）の場合に応じてＬＦＢ＜ＫＤが選定され
る。

【００８７】Ｉ．ないしＩＩ．の場合に測定信号を択一
的に入力結合するための入力結合時間間隔は、光学式受
信機ＯＲ１内の素子（たとえば共通の光感応素子ＧＬ
Ｅ）、および／または受信側の評価装置ＡＥ１内の素子
（たとえばディジタル化素子ＳＵＨ）の応答時間ないし
立上り振動時間により広範囲に決定される。

【００８８】実際に付設された例において、測定すべき
複数の光導波体の受信−ビームフィールドの準備された
時間的な分布の受信側の評価が場合によって困難である
ことがある。例えば受信側において、受信機雑音によっ
て、受信−ビームフィールドから発生される受信信号の
測定に不正確さを来たすことがある。更に、送信側の送
信−ビームフィールドの運動に僅かな不規則性がある
と、受信側において、検出された受信−ビームフィール
ドの時間的な位置に変動を来す可能性がある。殊に、送
信−ビームフィールドの複数回の走査照射（マルチスキ
ャン）、即ち一種の“ジッタ効果”において惹き起こさ
れる可能性がある。

【００８９】従って本発明は更に、測定すべき複数の光
導波体の受信−ビームフィールドの準備処理された時間
的な分布の評価をどのようにして簡単に改良することが
できるかの方法を呈示するという課題に基づいている。
この課題は、送信−ビームフィールドの少なくとも第１
の送信側の走査照射において、受信−ビームフィールド
の時間的な分布を捕捉検出（記録）しかつ固定記憶し、
かつ後続の測定においてこの捕捉検出状態（記録）に基
づいて受信側の制御過程を開始することによって解決さ
れる。

【００９０】この発明はとりわけ、まず送信−ビームフ
ィールドの第１の送信側の走査照射において、測定すべ
き光導波体の受信−ビームフィールドの時間的な分布を
捕捉検出（記録）しかつ固定記憶するという特徴を有し
ている。それからようやく、この記録に基づいて、後続
の、本来の測定に対して受信側の制御過程が開始され
る。従って第１の送信側の走査照射を用いてまず、測定
すべき光導波体に関する重要な測定情報を得、ひいては
結合状態を送信側および／または受信側において本来
の、後続の測定に対して所定の方法で調整設定すること
ができる。これにより、後続の測定において、検出され
た受信−ビームフィールドの時間的な分布から準備処理
されたおびただしい数の測定情報の極めて正確な評価
が、簡単かつ再現可能な方法で可能である。

【００９１】殊に、少なくとも第１の送信側の走査照射
において、受信−ビームフィールドの時間的な位置（タ
イムスロット）、即ち入力結合期間を記録しかつそれか
ら少なくとも第２の送信側の走査照射において、受信−
ビームフィールドの測定された受信信号をその都度この
時間位置にわたって積分することができる。このように
して、受信−ビームフィールドの光パワー（出力）を、
引き続く評価のために、殊に、測定すべきそれぞれの光
導波体に対して個々に送信−ビームフィールドの送信出
力を制御するために使用することができる。

【００９２】本発明は更に、その都度測定すべき光導波
体に結合可能である送信器／結合装置並びに評価装置が
所属している少なくとも１つの受光素子を有する受信器
を備えている、複数の光導波体における測定に対する装
置にも関し、ここにおいて送信器／結合装置は、送信側
においてその都度送信−ビームフィールドのビームスポ
ットが測定すべき光導波体の入力結合部分を介して時間
的に順次運動可能でありかつ光導波体に入力結合可能で
あるように構成されており、かつ受信器において、受光
素子は、この素子がその都度、測定すべき光導波体の送
信側の入力結合に対応する受信−ビームフィールドをそ
の時間的な分布において検出し、そこから受信信号を発
生し、かつこれらを次のように特徴付けられている評価
装置に供給するように配向および構成されている。即ち
評価装置は、測定値メモリが所属している計算ユニット
を、送信−ビームフィールドの少なくとも第１の送信側
の走査照射において発生された受信信号が記録可能であ
りかつこの記録に基づいて後続の測定において受信側の
制御過程が制御手段を用いて開始可能であるように、有
している。

【００９３】図１１には、図１の本発明の測定装置ＭＥ
の有利な実施例が示されている。図１ないし図１０に使
用のそれぞれ変わっていない素子には、図１１（並びに
図１２ないし１６においても）それぞれ同一の参照符号
が付されている。送信器並びに結合装置は、送信器／結
合装置ＳＫの一点鎖線で囲まれているブロックにおいて
わかりわすくするために省略されている。これらの素子
は、一点鎖線で取り囲まれているマルチスプライス装置
ＭＳ１と一緒に有利には、例えば光導波体スプライス装
置または減衰度測定装置の測定ケースにまとめることが
できる。本発明は、この特別有利な適用領域の他に、例
えば位相伝搬遅延時間、パルス応答、距離減衰等のよう
な別の光学的伝送特性量を選択的に測定するために、並
びにマルチファイバ技術の多数の別の問題設定におい
て、例えば光導波体識別、帯状光導波体の製造制御およ
び製造監視、品質監視、ファイバ幾何学および光学的な
Ｑ特性の測定等のためにも使用することができる。以下
の説明のためにそれぞれ、光導波体スプライス装置にお
ける伝送ないしスプライス減衰度測定を参照する。

【００９４】図１１において、マルチスプライス装置Ｍ
Ｓ１において、光導波体ＬＷ１ないしＬＷｎを有する第
１の帯状導体ＢＬ１（帯状光導波体）およびこれに融着
すべき、光導波体ＬＷ１＊ないしＬＷｎ＊を有する第２
の帯状導体ＢＬ２が対向している。帯状導体ＢＬ１の光
導波体ＬＷ１ないしＬＷｎは、扁平な、横断面がほぼ矩
形の、外側の被覆ＡＨ１（合成樹脂材料から成る）に埋
め込まれている。この被覆は図１１の左側には示されて
いるが、図のその他の部分ではわかり易くするために省
略されている。これに相応して、帯状導体ＢＬ２の光導
波体ＬＷ１＊ないしＬＷｎ＊は、同様に形成された外側
の被覆ＡＨ２によって取り囲まれており、それは図１１
の右側に略示されておりかつその他のところでは省略さ
れている。有利には、外側の被覆ＡＨ１およびＡＨ２に
対して、光の著しく減衰の少ない入力および／または出
力結合を保証するために、少なくとも部分的に光学的に
透明な材料が選択されている。

【００９５】送信側において送信−ビームフィールドの
光を時間的に順次、測定すべき光導波体ＬＷ１ないしＬ
Ｗｎに入力結合するために、送信器／結合装置ＳＫは有
利には例えば曲げ（曲がり）結合器原理に従った結合装
置を有する。その際光入力結合のために、光導波体ＬＷ
１ないしＬＷｎは有利にはその都度、任意に前以て決め
ることができる区間部分に沿って、例えば弧形状ないし
湾曲されて曲げ結合器の例えば筒状の曲げ装置の回りを
ガイドされる。曲げ（曲がり）結合器を有する結合装置
は、図１１の一点鎖線で取り囲まれている送信器／結合
装置ＳＫにおいてはわかりやすくするために省略されて
いる（送信器／結合装置ＳＫの実施例は図２に示されて
いる）。送信側の光入力結合は、その端部にて自由な操
作性のもとで測定すべき光導波体の開放端面内へ行われ
得るのが有利である。

【００９６】送信器／結合装置ＳＫの送信器は有利に
は、例えば少なくとも１つの送光素子、例えばレーザダ
イオードまたはレーザを有している。この送光素子は、
送信−ビームフィールドを例えば回転可能なミラーのよ
うなビーム偏向装置の方向において送光する。この回転
可能なミラーは、有利には検流計−スキャナを用いて、
送信−ビームフィールドの主放射方向を横断する方向に
回転されるかないし傾倒される。これにより、送信−ビ
ームフィールドのビームスポットは時間的に順次、測定
すべき光導波体の入力結合部分に亘って移動し、その結
果測定信号Ｉ１ないしＩｎが測定すべき光導波体ＬＷ１
ないしＬＷｎに時間的に順次入力結合される。

【００９７】図１１において、測定すべき光導波体ＬＷ
１ないしＬＷｎに入力結合された測定信号Ｉ１ないしＩ
ｎはマルチスプライス装置ＭＳ１を介して受信側に達す
る。そこでそのうちの一部が第２の結合装置ＫＶ２（送
信側の結合装置に相応に構成されている）において受信
器ＯＲ１から例えば第１の曲げ結合器ＢＫ２を用いてほ
ぼ接線方向において出力結合される。そのために第２の
帯状導体ＢＬ２の光導波体ＬＷ１＊ないしＬＷｎ＊は、
案内溝ＦＮ２においてシリンダＺＴ２（送信側に相応し
ている）の回りに湾曲して巻き付けられている。これに
より送信−ビームフィールドＳＦ１ないしＳＦｎに対応
する、それぞれ個々に測定すべき光導波体ＬＷ１ないし
ＬＷｎに属する受信−ビームフィールドＲＦ１ないしＲ
Ｆｎは、光導波体のコアから有利には弧形状の出力結合
部分ＲＣ１ないしＲＣｎに沿って曲げ結合器ＢＫ２の結
合領域ＫＢ２に出力される。送信側のビームスポット
の、光導波体ＬＷ１ないしＬＷの入力結合部分に亘るシ
フト運動によって時間的に順次、測定信号Ｉ１ないしＩ
ｎが選択的に光導波体ＬＷ１ないしＬＷｎのコアに惹き
起こされるので、それらの対応する受信−ビームフィー
ルドＲＦ１ないしＲＦｎも相応の時間的な順序において
現れる、即ちこの場合：光導波体ＬＷ１に対する受信−
ビームフィールドＲＦ１がまず受信される。引き続い
て、順番に受信−ビームフィールドＲＦ２ないしＲＦｎ
−１が続き、遂に最後に光導波体ＬＷｎに対応する受信
−ビームフィールドＲＦｎが結合領域ＫＢ２に到来しか
つそこで出力される。受信−ビームフィールドＲＦ１な
いしＲＦｎは時間的に順次、即ち相次いで、共通の、有
利には定置に配設されている、光電素子ＧＬＥによって
少なくとも部分的に検出ないし捕捉されかつこれによっ
てその都度電気的な測定信号ＤＳ２に変換される。

【００９８】デジタル信号評価では、測定信号ＤＳ２は
信号線路ＤＬ２を介して直接、評価装置ＡＥ１のデジタ
ル化素子ＳＵＨに伝送される。このデジタル化素子ＳＵ
Ｈは、時間的に順次到来する電気的な測定信号ＤＳ２を
短い時間間隔において標本化し、これら標本値をデジタ
ル化しかつデジタル化された測定信号ＤＳ３を線路ＤＬ
３を介して評価装置ＡＥ１の測定値メモリＭＥＭに伝送
する。この測定値メモリＭＥＭから、記憶された、デジ
タル化された測定データが線路ＤＬ５を介して信号ＤＳ
５として評価装置ＤＳＰ１、例えばディスプレイに伝送
されかつそこで可視表示される。計算ユニットＣＰＵ
は、受信−ビームフィールドＲＦ１ないしＲＦｎの記憶
された時間的な分布をその都度線路ＤＬ４を介して信号
ＤＳ４として測定値メモリＭＥＭから取り出しかつ測定
情報を評価する。

【００９９】測定すべきすべての光導波体を検出する例
えばホトダイオードのような大面積の受光素子ＧＬＥを
使用した場合、受信側において、例えば、受信−ビーム
フィールドＲＦ１ないしＲＦｎの選択的な、区別可能な
検出に対する受信素子ＧＬＥを、時間的に順次作動され
る光導波体ＬＷ１ないしＬＷｎに相応してシフトする必
要はない。従って、その都度唯一の光導波体しか検出し
ない小面積の受光素子の場合のように、その都度作動さ
れる光導波体へ受光素子を個々に位置整定（アラインメ
ント）する必要はない。また、受信−ビームフィールド
ＲＦ１ないしＲＦｎの改良された場所分解能に対しては
場合によって、複数の受光素子を、殊に共通の受光素子
ＧＬＥに代って、行またはアレイ形態において有利には
定置に取り付けると有利であることがある。受光素子と
して、例えば従来のフォトダイオード、ＣＣＤ素子、ダ
イオードアレイ、ダイオード行等が適している。

【０１００】測定装置ＭＥにおいて結合状態を測定しか
つ評価するためにまず、受信側において測定すべき光導
波体ＬＷ１＊ないしＬＷ１１＊の少なくとも時間的な位
置分布が、送信−ビームフィールドの少なくとも第１の
送信側の走査照射において実施される。受信側におい
て、受信−ビームフィールドＲＦ１ないしＲＦｎの時間
的な分布（光導波体組み合わせＬＷ１／ＬＷ１＊ないし
ＬＷ１１／ＬＷ１１＊）をこの第１の送信側の走査照射
期間に捕捉検出（記録）することができるようにするた
めに、受信器ＯＲ１において線路ＤＬ２にスイッチＳＷ
が、順次到来する受信−ビームフィールドＲＦ１ないし
ＲＦｎの受信信号ＤＳ２が直接評価装置ＡＥ１に通過接
続されるようなスイッチ位置に切換えられる。

【０１０１】図１１並びに図１４の対応する拡大された
図の評価装置ＡＥ１の指示装置ＤＳＰ１において、ｎ＝
４である受信−ビームフィールドＲＦ１ないしＲＦｎの
時間的な分布ＲＰが表示されている。光導波体ＬＷ１で
始まりかつｎ＝４を有する光導波体ＬＷｎで終わる、時
間間隔ｔＥないしｔＡの間の送信−ビームフィールドの
送信側の走査照射において、指示装置ＤＳＰ１において
時間的に順次、時間間隔ｔＥないしｔＡの間に、光導波
体ＬＷ１ないしＬＷ４にそれぞれ個々に一義的に対応し
ている選択的な、区別可能な受信レベルＲＨ１ないしＲ
Ｈ４が現れる。その際送信側のビームスポットのほぼ線
形なシフト運動において、時間ｔにわたって測定された
受信−ビームフィールドＲＦ１ないしＲＦｎの時間的な
分布ＲＰは近似的に、光導波体、殊に光導波体コアの局
所的な位置に相応する。選択的な受信レベルＲＨ１ない
しＲＨｎは、デジタル信号評価においてその都度、デジ
タル化された、標本化された測定信号に対する包絡線な
いし補間されたものを表し、即ちそれらは、連続的なな
いし滑らかな送信側の入力結合の場合に対する受信−ビ
ームフィールドのＲＦ１ないしＲＦ４の時間的な分布に
相応する。例えば、光導波体ＬＷ１に対応する受信レベ
ルＲＨ１は、３つの、ディスクレートな、一点鎖線で示
された受信値ＤＰ１，ＤＰ２およびＤＰ３を取り囲む。
帯状導体ＢＬ１ないしＢＬ２に設けられている全部で４
つの光導波体ＬＷ１ないしＬＷ４もしくはＬＷ１＊ない
しＬＷ４＊に相応して、それぞれ３つのディスクレート
な受信値を有する場合によっては４つの種々異なった包
絡線ＲＨ１ないしＲＨ３が生じる。その最大値はＲＭ１
ないしＲＭ４で示されておりかつ時点ｔＭ１ないしｔＭ
４に対応する。

【０１０２】４つの包絡線ないし受信レベルＲＨ１ない
しＲＨ４はその時間的な位置（タイムスロット）、即ち
相互間の時間位置（ポジション）関係が相互に異なって
いる。即ち、送信−ビームフィールドの第１の送信側の
走査照射の期間の時間間隔ｔＥないしｔＡにおけるすべ
ての時間ｔにおいて光が測定すべき光導波体ＬＷ１ない
しＬＷ４のコアに入力結合されかつそこにガイドされる
のではなくて、送信器／結合装置（送信結合器）ＳＫに
おいてビームスポットがファイバないし光導波体コアに
衝突する時点においてのみ入力結合およびガイドされ
る。従って、光エネルギーは光導波体コアに、所定の入
力結合期間並びに所定の時間間隔においてのみガイドさ
れる。

【０１０３】それ故に、送信−ビームフィールドの送信
側の入力結合時間を求めるために、少なくとも第１の送
信側の走査照射の間、受信側において、受信−ビームフ
ィールドＲＦ１ないしＲＦ４もしくはそれぞれに対応す
る受信レベルＲＨ１ないしＲＨ４の時間位置が求められ
る。このために、それぞれの受信レベルに対して、その
都度その上昇するレベル側縁の時点および／またはその
下降するレベル側縁の時点が、評価装置ＡＥ１の計算ユ
ニットＣＰＵを用いて測定されかつ確定される。それぞ
れの受信レベルＲＨ１ないしＲＨ４のこれら２つの時点
によってその時間位置が一義的に確定される。従って、
上昇するレベル側縁の時点ｔ１，ｔ２，ｔ３およびｔ４
は、実際に光が光導波体ＬＷ１ないしＬＷ４のコアに入
力結合される入力結合時間を表している。これに対して
時点ｔ１＊，ｔ２＊，ｔ３＊およびｔ４＊は、光が光導
波体ＬＷ１ないしＬＷ４にガイドれない時点（デッドタ
イム）を確定する。従って、受信レベルＲＨ１ないしＲ
Ｈ４の時間位置ｔ１ないしｔ１＊，ｔ２ないしｔ２＊，
ｔ３ないしｔ３＊およびｔ４ないしｔ４＊は、測定すべ
き光導波体組み合わせＬＷ１／ＬＷ１＊ないしＬＷ４／
ＬＷ４＊への実際の光ガイドの時間的な順序並びに持続
時間を表している。これにより、後続の、本来の測定の
送信側の入力結合に対して、送信時間（および確かに時
点ｔ１ないしｔ１＊，ｔ２ないしｔ２＊，ｔ３ないしｔ
３＊およびｔ４ないしｔ４＊の間）並びに送信休止時間
（“デッドタイム”）（および確かに時点ｔＡないしｔ
１，ｔ１＊ないしｔ２，ｔ２＊ないしｔ３，ｔ３＊ない
しｔ４およびｔ４＊ないしｔＥ）を有する所定の時間フ
レームが一義的に定められる。

【０１０４】図１１において、評価装置ＡＥ１の受信側
の計算ユニットＣＰＵはこれらの時間フレームを、即ち
第１の送信側の走査照射から得られた受信レベルＲＨ１
ないしＲＨ４の時点（ｔ１／ｔ１＊ないしｔ４／ｔ４
＊）を制御信号ＳＳ３を用いて線路ＳＬ３を介して送信
側における送信器／結合装置ＳＫの制御装置ＡＳＶ１に
伝送する。制御装置ＡＳＶ１はこの制御信号ＳＳ３を制
御信号ＡＳ１に変換しかつこれにより有利には送信器の
送光素子を線路ＡＬ１を介して前以て決められた時間フ
レームに相応して有利には“パルス作動”の形式におい
て制御する。即ち送光素子は、前以て決められた時間フ
レームに相応して時点ｔ１，ｔ２，ｔ３およびｔ４にお
いてその都度活性化されかつ時点ｔ１＊，ｔ２＊，ｔ３
＊およびｔ４＊においてその都度非活性化される。

【０１０５】パルス作動は有利には次のようにして実施
することができる。即ち、送信器／結合装置ＳＫのビー
ム偏向装置、例えば駆動素子としての検流計−スキャナ
を有する偏向ミラーを跳躍的に（ステップ式に）回転
し、その結果光導波体コアは、送信時間ｔ１ないしｔ１
＊，ｔ２ないしｔ２＊，ｔ３ないしｔ３＊およびｔ４な
いしｔ４＊の期間にのみ送信−ビームフィールドのビー
ムスポットでキーイング（オン・オフ）走査ないし掃引
される。

【０１０６】このためにミラーに対する駆動素子とし
て、ステップモータまたは応答機能を備えたモータのよ
うなコントロール可能な運動を有する素子が特別有利で
ある。その場合時間間隔に代わって、少なくとも１つの
第１の走査照射において有利には、ミラーの入力結合位
置が記録される。従ってその場合第１の測定過程は、時
点ｔ１ないしｔ４およびｔ１＊ないしｔ４＊に代わっ
て、所属のモータ位置を記憶するように、構成すること
ができる。その場合第２または後続の測定過程において
有利には、図１４の受信レベルないし包絡線ＲＨ１−Ｒ
Ｈ４に属するモータ位置のみが更に追跡される。その際
有利にはその都度、時間領域ｔ１ないしｔ１＊，ｔ２な
いしｔ２＊等…に対応するモータ位置を連続的ないし滑
らかに掃引し、即ち時間間隔ｔ１ないしｔ１＊，ｔ２な
いしｔ２＊等の間のみにその都度、測定すべき光導波体
のコアが連続的にビームスポットで掃引される。これに
より、ビームスポットの、ファイバコアに対する位置整
定（アラインメント）精度に対する要求は、有利にもそ
れ程高く設定する必要はない。これに対して、ビームス
ポットはその都度、受信側の制御過程としてトリガされ
て、有利にも、個々の、最大値ＲＭ１ないしＲＭ４に属
するモータ位置に基づいてのみ設定することができ、そ
の結果その都度、エネルギーレベルの最大値のみが受信
側において測定される。これにより、送光素子の利用度
が改良されるという利点、一層簡単な受信側の評価（受
信レベル当たりその都度たった１つの測定値）、その都
度再現可能な測定を得るために一層高い位置精度が要求
される。その場合有利には、コントロールされた、ステ
ップ毎（跳躍的な）、ミラーの偏向運動を可能にする、
可動ミラーの駆動素子に対する付加的な調整素子を設け
ることができる。

【０１０７】ところで、受信−ビームフィールドＲＦ１
ないしＲＦ４の受信レベルＲＨ１ないしＲＨ４の時間位
置のこの最初の記録の後に、図１１において、後続の測
定の際にこの記録に基づいて受信側の制御過程が開始さ
れる。受信−ビームフィールドＲＦ１ないしＲＦ４の光
エネルギーを測定するために、図１１の受光器ＯＲ１に
おけるスイッチＳＷが計算ユニットＣＰＵを用いて制御
線路ＳＷＬを介して前以て決められた時間フレーム（求
められた時間位置を有する）に相応して第１の測定か
ら、即ち光電素子ＧＬＥによって検出される受信−ビー
ムフィールドの時間的な順序に相応して、２つの位置Ｐ
１およびＰ２の間で切り換えられる。スイッチＳＷは、
送信時間ｔ１ないしｔ１＊，ｔ２ないしｔ２＊，ｔ３な
いしｔ３＊並びにｔ４ないしｔ４＊の期間、位置Ｐ２に
存在する。これにより、位置Ｐ２において、ｎ＝４を有
する受信−ビームフィールドＲＦ１ないしＲＦ４の時間
的に順次到来する受信信号ＤＳ２が受光器ＯＲ１におけ
る積分器ＩＮＴに供給される。この積分器はその都度、
その上昇するレベル側縁の時点からその下降するレベル
側縁まで図１４の包絡線ＲＨ１ないしＲＨ４の下にある
面積を積分する。これに対して、送信休止期間ないし
“デッドタイム”ｔＡないしｔ１，ｔ１＊ないしｔ２，
ｔ２＊ないしｔ３，ｔ３＊ないしｔ４およびｔ４＊ない
しｔＥの期間にはスイッチＳＷは位置Ｐ１をとる。この
位置において、受信信号は、評価装置ＡＥ１にも、積分
器ＩＮＴにも達せず、即ちスイッチＳＷは位置Ｐ１にお
いて受光器ＯＲ１を評価装置ＡＥ１から切り離し、即ち
それは“空気”中にある。スイッチＳＷは、積分器ＩＮ
Ｔに対する受信側のトリガ手段としてその前に記録され
た受信−ビームフィールドの時間的なシーケンス列に従
って、即ちその時間位置に同期して、２つの位置Ｐ１お
よびＰ２の間を交互に切り換えられる。これにより、積
分器ＩＮＴが受信側の制御手段としてその都度、それぞ
れの送信持続時間の期間にのみ、例えばｔ１ないしｔ１
＊の期間にのみ、到来する受信信号ＤＳ２を積分するこ
とが保証される。従って積分器ＩＮＴは、その都度選択
的に、瞬時に加わる受信−ビームフィールドのそれぞれ
の全体の光エネルギーを求めかつこの積分された測定値
を引き続く評価のために評価装置ＡＥ１に転送する。そ
の際それぞれの新しい積分の前に、積分器ＩＮＴは制御
線路ＲＳを介して計算ユニットＣＰＵによって零にリセ
ットされかつ次の受信−ビールフィールドに対する測定
過程が繰り返される。

【０１０８】図１４に示されている時間フレームによれ
ば、図１１のスイッチＳＷは例えば時間間隔ｔＡないし
ｔ１の期間に位置Ｐ１にある。受信−ビームフィールド
ＲＦ１の到来の際に、スイッチＳＷは位置Ｐ２に切り替
わり、その結果受信−ビームフィールドＲＦ１の光エネ
ルギーはその送出時間ｔ１ないしｔ１＊の間、積分され
る。時点ｔ１＊における下降する側縁により、積分は、
スイッチＳＷの、位置Ｐ１への切換によって停止され
て、その積分和を取り出しかつこの積分値を評価装置Ａ
Ｅ１に伝送する。それから積分器ＩＮＴは、第２の受信
−ビームフィールドＲＨ２の時点ｔ２における到来の前
にリセットされ、その結果次に到来する、ここでは第２
の受信−ビールフィールドに対する光エネルギー測定を
初めから始めることができる。特別有利には、積分器Ｉ
ＮＴは、２つの隣接する時間位置の間の真ん中、例えば
２つの時間位置ｔ１ないしｔ１＊およびｔ２ないしｔ２
＊の間、即ち例えばＲＨ１およびＲＨ２のような２つの
レベルの間の真ん中において読出しかつリセットするこ
とができる。積分器によって、受光器ＯＲ１における高
周波の障害または雑音成分が本来の測定に対してもはや
何の影響もしないという利点が生じる。その理由は、受
信−ビームフィールドＲＦ１−ＲＦｎ（ただしｎ＝４）
の全部の時間位置にわたってその都度積分されるからで
ある。

【０１０９】場合によっては、この受信側の制御過程は
その都度、受信レベルＲＨ１−ＲＨ４の上昇するおよび
／または下降する側縁の時点に代わって、その最大値Ｒ
Ｍ１−ＲＭ４の時点ｔＭ１−ｔＭ４の時点においてもト
リガすることができる。このために有利には、その都度
最大値ＲＭ１−ＲＭ４のみが個々のエネルギー（パワ
ー）測定値として記録され、その結果積分器ＩＮＴは有
利にも省略することができる。そのために送信側におい
て、ビームスポットを光導波体コアに対して特別正確に
（“点毎”に）位置整定すると効果的である。

【０１１０】それから受信−ビームフィールドＲＦない
しＲＦｎ（ただしｎ＝４）のこのようにして選択的に得
られる光エネルギーを用いて、測定すべきそれぞれの光
導波体に対してその都度個々に、送信器／結合装置ＳＫ
の送光素子の送出エネルギー（パワー）が、例えばＳＬ
３によって形成されているように、送信側における少な
くとも１つの帰還結合ループを介して制御される。光エ
ネルギー（光パワー）制御は、計算ユニットＣＰＵを用
いて有利には、第２の測定過程における後続の、本来の
測定に対して受信側において近似的に同じ大きさの受信
レベルが生じるように行われる。従って、図１４の受信
レベルＲＨ１ないしＲＨ４の場合におけるようなレベル
変動、即ち種々異なった大きさの最大値ＲＭ１ないしＲ
Ｍ４は回避されている。結合係数における差異、例えば
光導波体の種々異なったカラー被覆に基づいた種々異な
った入力および出力結合減衰は、送信側のエネルギー制
御を用いて有利にも補償することができる。測定すべき
すべての光導波体の受信−ビールフィールドのレベル整
合によってその都度、大体、同じＳＮ比、ひいては受光
器ＯＲ１の最適な一様な利用が得られる（過制御または
不足制御なし）。

【０１１１】受信−ビールフィールドＲＦ１ないしＲＦ
ｎの時間的な分布の第１の記録に基づいた引き続く受信
側の制御過程として、それぞれの受信−ビールフィール
ドＲＦ１ないしＲＦｎに対して個別に増幅器を調整設定
しても有利である。図１１においてこの増幅器は、受光
素子ＧＬＥとスイッチＳＷとの間の線路ＤＬ２中に一点
鎖線で示されておりかつ参照符号ＡＭが付されている。
それは、同様に一点鎖線で示されている制御線路ＳＶを
介して計算ユニットＣＰＵによって、第１の測定からの
受信−ビールフィールドＲＦ１−ＲＦ４の時間的なシー
ケンスに相応して切り換えられる。このようにして、そ
れぞれ個別光導波体に対して受信側において個々に増幅
係数を調整設定することができ、その結果その都度、積
分器ＩＮＴおよび後続の信号評価部（ＳＵＨ）の最適な
出力制御が得られ、従って有利にも受信側のレベル整合
が実現される。その場合、受信側のレベル変動を補償調
整するための送信側のエネルギー整合を省略することが
できる。その場合確かに、送信側でエネルギー整合が行
われていない場合のようにＳＮ比の改善を切換または増
幅度によって行うことができる。

【０１１２】出力結合状況を改善するために有利には、
図１において結合装置ＫＶ２と光電素子ＧＬＥとの間に
一点鎖線で示されている出力結合光学素子ＡＯを設ける
ことができる。有利には、出力結合光学素子ＡＯは計算
ユニットＣＰＵを用いて、第１の測定過程からの時間的
なシーケンスに相応して、引き続く受信側の制御過程と
して測定すべきそれぞれの光導波体に対して個々に、こ
こでは図示されていない信号線路を介して調整設定され
る。出力結合光学素子ＡＯとして有利には例えば、球面
レンズが適している。

【０１１３】場合によって、その都度唯一の測定すべき
ビームフィールドしか検出しない小面積の受光素子にお
いて、この小面積の受光素子を、第１の送信側の走査照
射からの時間位置の記録に基づいた受信側の制御過程と
して、この時間的な分布に相応してシフトしても効果的
である。

【０１１４】更に、第１の測定過程の時間的な分布ＲＰ
から、図１１のマルチスプライス装置ＭＳ１の調整素子
ＳＧ１，ＳＧ２の制御のための情報も得られる。このた
めに有利には、それぞれの光導波体がまず、最大の透過
に調整整定されかつそれからそれに属するレベルが基準
値として利用される、相対測定が実施される。図１４も
しくは図１１の指示装置ＤＳＰ１の表示から、光導波体
組み合わせＬＷ３／ＬＷＳ３に対応する受信−ビームフ
ィールドＲＦ３が最も低い最大値ＲＭ３を有する相対的
な受信レベルＲＨ３を有することが明らかである。これ
に対して光導波体ＬＷ４に対応する受信−ビームフィー
ルドＲＦ４の光導波体ＬＷ４は、４つの光導波体ＬＷ１
ないしＬＷ４の測定すべき群内で最も高いところに位置
する相対的な受信レベルＲＨ４を有する。光導波体組み
合わせＬＷ４／ＬＷ４＊において光がほぼ理想的に、即
ち減衰損失なしに入力結合され、ガイドされかつ出力結
合される一方、光導波体対ＬＷ３／ＬＷ３＊は最大の減
衰度を有する。制御線路ＳＬ１，ＳＬ２を介して、制御
信号ＳＳ１，ＳＳ２を用いて、調整素子ＳＧ１およびＳ
Ｇ２が計算ユニットＣＰＵによって操作される。これに
より、２つの帯状導体ＢＬ１およびＢＬ２は有利には、
すべての測定された受信レベルＲＨ１ないしＲＨ４に対
して共通ないし同時にその都度、スプライス過程の前に
最大の相対的な受信レベルがその都度生じるように、相
互にシフトされる。

【０１１５】受信側の制御過程として、受信レベルの時
間的な分布の第１の捕捉検出状態（結果）に基づいて、
有利には、相互に接続すべき２つの帯状導体ＢＬ１およ
びＢＬ２に対するスプライスおよび融着過程の制御を開
始することもできる。その際計算ユニットＣＰＵは融着
時間を、接続すべきすべての光導波体組み合わせＬＷ１
／ＬＷ１＊ないしＬＷ４／ＬＷ４＊に対してその都度受
信側において一緒に考察され、即ち同時に、生じ得る最
大の受信レベルが生じるように、制御する。

【０１１６】図１１の測定装置ＭＥは特別有利には、準
連続的な測定を可能にするために、送信側における送信
−ビームフィールドの光ビームの周期的な偏向によって
動作する。この周期的な偏向は例えば、送信器／結合装
置ＳＫにおけるビーム偏向装置としての傾倒可能なミラ
ーを検流計−スキャナによって周期的に往復回転するこ
とによって実現される。ミラーのこの運動はその質量慣
性モーメントのために正弦波状に行われ、即ちその回転
角度は時間ｔに正弦波状に依存している。従ってそれ
は、送信ビームの非線形の走査運動である。

【０１１７】図１２には、時間ｔに依存した回転角度の
正弦波状の経過ＳＩＮが示されている。ミラー回転は有
利には、例えば送信器／結合装置ＳＫにおける球面レン
ズのような光学系を用いて、送信−ビームフィールドの
ビームスポットの、中央位置からの角度に比例した変位
量（ふれ）に変換され、その結果送信側の走査照射にお
ける帯状導体でのビームスポットの位置も同様に時間に
正弦波状に依存している。送信側の入力結合と受信側の
出力結合との間の固定的な時間的な対応、即ち確定的関
係性を保証するために、スキャナ運動の制御は評価装置
ＡＥ１における計算ユニットＣＰＵによって直接、有利
にはプロセッサによって行われる。これにより、ビーム
スポットのそのときの位置に対する図１１の測定装置Ｍ
Ｅにおけるすべての制御および測定過程の固定的な時間
的な対応が実現される。

【０１１８】有利な実施例において、プロセッサは例え
ば５０μｓｅｃの時間パターンを発生する。この時間パ
ターンから、時間パターンの５１２番目毎のラスタ点で
レベルを変化する矩形信号が発生される。従って時間パ
ターンの周期は、約２０Ｈｚの周波数に相応する、１０
２４のラスタ点を有している。１０２４のラスタ点の周
期は、プロセッサにおいて、０から１０２３まで計数す
る時間ラスタ計数器によって、その場合再び０で始める
ために、一緒に計数される。２０Ｈｚの矩形信号から、
スキャナ制御部ＡＳＶ１においてアナログフィルタリン
グによってスキャナに対する所望の正弦波状の制御信号
ＡＳ２が得られる。即ち、スキャナ運動と発生された時
間ラスタとのこの同期によって、時間ラスタ計数器のそ
の都度の計数状態、即ちそれぞれのラスタ点に、再現可
能に、送信器／結合装置ＳＫにおけるビームスポットの
所定の場所が対応していることが実現される。時間ラス
タは図１２には、時間ラスタ計数器のラスタ点と正弦波
状のスキャナないしビームスポット運動との間の対応を
明らかにするために時間軸ｔの下に示されておりかつＲ
Ｚで示されている。

【０１１９】後続の、本来の測定期間の間に、ビームス
ポットないし光点、正弦波状の時間依存性をもって周期
的に、測定すべき光導波体から成る帯状導体上に偏向さ
れる。それがファイバコアに衝突する時点において、そ
こに光が入力結合される。この測定光は、受信側におい
て再び出力結合されかつ受信器出力信号の時間的な経過
において対応する固有の受信レベルを発生する。この種
の選択的な受信レベルは、測定すべき光導波体のコアに
ビームスポットが送信側において当る度毎に、即ち正弦
波状のビームスポット運動に基づいて光導波体および周
期当たり２回生じる。実質的に、正弦波状運動の直線部
分を利用しかつ測定すべき光導波体すべてをビームスポ
ットによって送信側において確実に掃引するために、ビ
ーム変位（ふれ）の振幅は有利には、光導波体の帯状導
体の幅より大きく選択される。これにより受信側におい
て、周期当たりその都度、受信レベルの２つの群、即ち
正弦関数の上昇する側縁（第１半波）（図１２における
ビーム掃引ＨＬ）に対する群および下降する側縁に対す
る群（図１２におけるビーム復帰ＲＬ）が生じる。図１
３には、例えば、送信−ビームフィールドの非線形の運
動における図１１の２つの帯状導体の測定すべき４つの
光導波体に対して、時間的な分布ＲＰ１が示されてい
る。その際第１の群の４つのレベルは、図１２のビーム
復帰ＲＬ（正弦波状関数の第１半波）に対応しており、
これに対して第２の群はビーム掃引ＨＬ（正弦波状関数
の第２の半波）に対応している。それぞれの受信レベル
に、測定すべき帯状導体における４つの光導波体の１つ
が一義的に対応付けられ、その際戻りの際に測定すべき
光導波体の受信レベルが時間的に反対の順序において現
れる。このことは、図１３において、受信レベルの２つ
の群にそれぞれ、１ないし４のファイバ番号が対応付け
られていることによって表されている。掃引ＨＬの期間
に、番号１ないし４という大きくなる順に光導波体が測
定され、復帰ＲＬの期間に番号４ないし１という小さく
なる順に測定される。引き続く考察を簡単にするため
に、以下掃引ＨＬについてのみ説明する。

【０１２０】受光器出力信号の時間的な経過において、
光導波体の個々のファイバコアを識別しかつ受信レベル
の高さおよび／または面積から、図１１のスプライス装
置ＭＳ１を介して透過される相対的な光エネルギー（パ
ワー）を判定検知するために、具体的な実施例において
有利には次の２つの測定過程が実施される：第１の測定過程：送信−ビームフィールドの少なくとも
第１の送信側の走査照射において、この過程は有利に
は、一定の送信エネルギーで作動される。受信側におい
てデジタル化素子ＳＵＨがラスタ点当たりに発生された
受信信号ＤＳ２、即ち例えば５０μｓｅｃ毎に標本化し
かつこのようにして得られた標本値をデジタルの形で、
計算ユニットＣＰＵに属する測定値メモリＭＥＭに記憶
する。その際プロセッサの時間ラスタ計数器は有利に
は、それぞれの標本値に対する記憶アドレスを供給す
る。この過程は、掃引ＨＬの全体の期間、即ち実施例で
は５１２のラスタ点に対して繰り返され、その結果１回
の掃引に対してメモリＭＥＭに５１２の標本値が生じ
る。これらの５１２の標本値は、受光器出力信号の時間
経過を表している。時間的に等間隔の標本化のために、
メモリにおける標本値の位置（メモリアドレス）は時間
に相応する。スキャナ運動と計算ユニットＣＰＵの時間
ラスタ計数器、殊にプロセッサとの同期のために、非線
形な送信側の走査運動が扱われているにも拘らず、それ
ぞれのメモリアドレスにも、送信器／結合装置ＳＫの結
合領域におけるビームスポットの場所が対応付けられ
る。標本化の数は有利には、測定すべき光導波体の数よ
り著しく大きく選択されるので、それぞれの受信レベル
に基づいて所属のその都度複数の標本値が欠けている。
図１５には、図１３の光導波体３および４の受信レベル
に対する標本値の包絡線ＥＨ３およびＥＨ４の、時間ラ
スタＲＺに関する時間的な分布が示されている。これら
２つの包絡線ＥＨ３および４の時間位置は、評価装置Ａ
Ｅ１を用いて求められる。包絡線ＥＨ３には、その上昇
する側縁とその下降する側縁との間、即ち時点ａｔ３と
ａｔ３＊との間の時間位置にが対応付けられる。包絡線
ＥＨ４はこれに相応して、時点ａｔ４とａｔ４＊との間
の時間位置を有する。引き続く信号処理に対して、包絡
線が始まりかつ終了するこの時点が、計算ユニットＣＰ
Ｕを用いて記憶される。このことは、デジタル信号処理
において、測定すべきそれぞれの光導波体に対して、そ
れぞれの包絡線が始まりかつ終了する、メモリＭＥＭに
おける標本値のアドレスが記憶されることを意味する。
その際これらアドレスは、計算ユニットＣＰＵの時間ラ
スタ計数器の所属の計数器状態に相応する。このように
して、例えばａｔ３とａｔ３＊との間の、送信される時
間空間および例えばａｔ３＊とａｔ４との間の、送信休
止期間が挿入される時間空間を有する時間シーケンスが
確定される。場合によって、この第１の測定過程は、測
定すべき光導波体のすべての受信−ビームフィールドを
それらの時間位置に関して出来るだけ正確に検出するた
めに、なお少なくとももう一回繰り返される。その理由
は実際には、光電素子は測定すべき光導波体によってし
かその都度最適に出力制御することができず、その結果
これに対してしか最適なＳＮ比が生じないという難点が
存在するからである。その場合、それぞれ個々の光導波
体に対する個々の増幅係数への切換は、送信側において
送信出力を変えることによって回避され、その結果測定
すべきそれぞれの受信−ビームフィールドに対して受信
側において良好なＳＮ比が調整設定される。

【０１２１】第２の測定過程：第２の、本来の測定過程
に対して、送信側において送信−ビームフィールドの少
なくとも１回の走査照射が実施される。準連続的な測定
値検出に対して、送信−ビームフィールドの周期的な走
査照射が有利である。第２の測定過程において、それぞ
れの個々の光導波体に対して、送信および受信側の間で
伝送される光エネルギーが検出される。その場合、測定
すべきそれぞれ個々の光導波体の伝送された光エネルギ
ーの時間経過における百分率変化から、光導波体におけ
る減衰度の時間的な経過をその都度判定することができ
る。従ってこれは相対測定である。例えば受光器ＯＲ１
の雑音のような障害量の影響を出来るだけ僅かに抑える
ために、評価の際に、受信レベルの高さ、即ちその最大
値ではなくて、その包絡線の下の面積が検出される。例
えばＥＨ３およびＥＨ４のような包絡線の下の面積の測
定は、例えば有利にはアナログ積分によって行われる。
このために図１１には、積分器ＩＮＴが評価装置ＡＥ１
に前置接続されており、その際それは計算ユニットＣＰ
Ｕによって前以て検出された受信−ビームフィールドの
時間位置に相応して活性化ないし非活性化される。積分
器の時間的に正確な制御は、スイッチＳＷを用いて制御
線路ＳＷＬを介して計算ユニットＣＰＵによって、受信
レベルの包絡線の時間的な位置（タイムスロット）が第
１の測定過程から既に既知であることによって可能であ
る。積分器ＩＮＴを制御するために、デジタル信号評価
の際にその都度、第１の測定過程において記憶された、
受信レベルの包絡線の始めおよび終わりに対するアドレ
スが利用される。まず、積分器ＩＮＴは制御線路ＲＳを
介してリセットされ、その際スイッチＳＷは位置Ｐ１に
ある。第１の光導波体の受信レベル包絡線の上昇する側
縁の時点において、積分器ＩＮＴはスイッチＳＷを用い
て作動形式“積分”に切り換えられる。その際スイッチ
ＳＷは位置Ｐ２にある。包絡線の下降する側縁の時点に
おいて、積分器ＩＮＴが停止される。このためにスイッ
チＳＷは位置Ｐ１に復帰する。そのとき積分器における
電圧は、測定された包絡線の下の面積に比例している。
この値は引き続く評価のためにデジタル化されて計算ユ
ニットＣＰＵに伝送されかつそこに固定保持される。引
き続いて、積分器ＩＮＴはリセットされ、それから次に
到来する包絡線の下の面積が積分されかつ読出される。
以下同様に続く。

【０１２２】“ジッタ”効果、即ち受信レベルないしそ
の包絡線の時間的な位置の、スキャナ運動における僅か
な不規則性による変動の影響を大幅に排除するために、
実際には、積分器ＩＮＴに対する切換時点は、上昇およ
び下降する側縁の時点にその都度直接固定されるのでは
なく、有利にはほぼ真ん中、即ち２つの包絡線の谷間に
固定される。周期的な測定において、測定すべきそれぞ
れのファイバに対する正弦波関数のそれぞれの周期にお
いて、所属の受信−ビームフィールドのそれぞれの光エ
ネルギーに対する測定値が得られる。従って、４つのフ
ァイバおよび２０Ｈｚの繰り返し周波数において、毎秒
２０×４の測定値が得られる。更に、復帰の付加的な評
価の際に２倍の数の測定値が取出し可能である。検出さ
れた受信レベルは、スプライス装置において、計算ユニ
ットＣＰＵがスプライス過程の制御のために引き続き評
価する減衰測定値を表している。

【０１２３】図１６には、積分器ＩＮＴが図１５の受信
レベルないしその包絡線ＥＨ３およびＥＨ４に対して動
作する時間フレームが示されている。図１５の包絡線Ｅ
Ｈ３の時間間隔ａｔ３＊−ａｔ３より多少大きく選択さ
れている時間間隔ＴＩ３の間、積分器ＩＮＴは作動形式
“積分”に設定される。次の時間間隔ＴＳ３の期間に、
積分器から積分された測定値が読出されかつ図１１の評
価装置ＡＥ１に転送される。引き続いて、積分器ＩＮＴ
は時間間隔ＴＲ３の間リセットされ、その際時間間隔Ｔ
Ｒ３は図１５の２つの包絡線ＥＨ３およびＥＨ４のほぼ
間に位置する。それから積分器ＩＮＴは、時間間隔ＴＩ
３，ＴＳ３およびＴＲ３に対するその３つの作動状態に
相応して図１５の時間的に後に生じる包絡線ＥＨ４に対
して時間間隔ＴＩ４，ＴＳ４およびＴＲ４の期間に切り
換えられる。

【０１２４】実際には、殊に、帯状導体の測定すべき光
導波体における殊に種々様々なカラー塗布により、受信
の際、異なった高さの受信レベル、即ちレベル変動が生
じる。実際に実現可能な受信器回路は大抵、利用可能な
光エネルギーに関する狭い動作領域に対してしか設計さ
れていないので、著しく高い受信レベルは受光器の過制
御を来しかつ低すぎる受信レベルは例えば受信器雑音に
基づいたまたはデジタル化素子におけるＡＤ変換器の低
い分解能によって不正確さ（不足制御）を来す。第１の
測定過程において得られた、受信レベルないし包絡線の
位置および高さに関する情報によって、測定すべきそれ
ぞれの光導波体に対して個々に、送出エネルギーを有利
には、第２の測定過程における受信レベル、即ち本来の
測定に対して大体すべて同じ高さを有するように、調整
設定することができる。これにより、測定すべきそれぞ
れの光導波体に対する信号処理の実現可能な精度を最適
化することができる。というのは、測定すべきそれぞれ
の光導波体に対する受光器をその都度最適に出力制御す
ることができるからである。その際送出エネルギーの送
信側の制御は、制御線路ＳＬ３を用いて一種の“帰還結
合ループ”として受信側から実施することができる。測
定すべきそれぞれの光導波体に対する個々に調整可能な
送出エネルギーの切換は有利には、受信側においても積
分器ＩＮＴが切り換えられる同じ時点において実施され
る。従って送信側は送出エネルギーに関して、第１の測
定過程において得られた時間フレームに相応して時間的
に制御される。有利には、第１の測定過程後送出エネル
ギーを仮に固定し、それからこのエネルギーによって第
２の測定過程に対する“試験走行”を実施しかつこの試
験走行からの測定値に相応して、送出エネルギーを後続
の測定に対して更にもう一度補正しかつこれによりもう
一度測定精度を改善することができる。

【０１２５】図１１の送信器／結合装置ＳＫの送信器に
おける送光素子を、受信側において時間フレームに相応
して受信レベルが期待されるときにのみその都度投入す
ることによって、送光素子の不要な負荷が有利にも回避
される。このようにして、送光素子に対する電流消費は
低減されかつその寿命は高められる。送光素子は特別有
利にはパルス作動において動作することができ、その結
果測定すべき光導波体に一層高い光エネルギーを入力結
合することができる。

【０１２６】図１１ないし１６に基づいて行われた説明
は、図１ないし１０に対して付加的にまたはそれらとは
無関係に有効である。

【０１２７】実際には、場合によって、送信−ビームフ
ィールドの光を曲げ結合器原理に従って少なくとも１つ
の測定すべき光導波体のコアに、湾曲されて延在する入
力結合部分に沿って入力結合するのが困難であることが
ある。従って本発明は更に、測定すべき光導波体の湾曲
されて延在する入力結合部分に沿った入力結合をどのよ
うにして実際の所与の条件に良好に整合することができ
るかの方法を提示するという課題に基づいている。この
課題は、送信−ビームフィールドのフォーカシング面を
ビーム方向に対して垂直に仮想された平面に対して入力
結合部分の入力結合面の方向に傾けることによって解決
される。

【０１２８】送信−ビームフィールドのフォーカシング
面を、ビーム方向に対して垂直に仮想された平面に対し
て入力結合部分の入力結合面の方向に斜めに調整するこ
とによって、送信−ビームフィールドの光は、測定すべ
き光導波体の全体の入力結合部分に沿ってほぼ実質的に
シャープに結像される。そこでは光導波体コアの過剰ビ
ームは殆ど回避されているので、入力結合効率は大幅に
改良される。

【０１２９】更に本発明は、送信−ビームフィールドの
光を、曲げ結合器原理に従って少なくとも１つの測定す
べき光導波体に入力結合するための、次のように特徴付
けられている装置に関する。即ち、送信−ビームフィー
ルドのフォーカシング面をビーム方向に対して垂直に仮
想された平面に対して入力結合部分の入力結合面の方向
に傾ける少なくとも１つの結像手段が設けられている。

【０１３０】更に本発明は、送信−ビームフィールドの
光を、曲げ結合器原理に従って少なくとも１つの測定す
べき光導波体の入力結合部分に入力結合するための、次
のように特徴付けられている方法にも関する。即ち、送
信−ビームフィールドのビームスポットを測定すべき光
導波体の長手軸線に沿って往復運動させる。

【０１３１】この関連において、本発明は、送信−ビー
ムフィールドのビームスポットを測定すべき光導波体の
長手軸線に沿って往復運動する偏向装置が設けられてい
ることによって特徴付けられている装置にも関する。

【０１３２】図１ないし図１６から変更されずに受け継
がれた素子は以下にそれぞれ、同じ参照符号が付されて
いる。

【０１３３】送信側において、光を測定すべき光導波体
ＬＷ１ないしＬＷｎに入力結合することができるように
するために、これらは図２に示されているように、結合
装置ＫＶ１を用いてその長手方向延在部分の任意に予め
決めることができる区間部分に沿って曲げ結合器原理に
従って結合される。図２におけるように複数の測定すべ
き光導波体ＬＷ１ないしＬＷｎの場合、これらは有利に
は、ほぼ矩形の帯状導体ＢＬ１に機械的にまとめること
ができる。その外側の被覆は図２の右側部分において一
点鎖線で示されておりかつその他の図部分ではわかりや
すくするために省略されている。簡単にするために、図
２における光導波体ＬＷ１ないしＬＷｎも結合装置ＫＶ
１の領域においてのみ示されておりかつその他は省略さ
れている。

【０１３４】場合によって、図２におけるビームスポッ
トＬＦによる走査を次のようにして実施することもでき
る。即ち、ビームスポットを、その都度少なくともそれ
ぞれの入力結合場所の領域において、即ちそれぞれの光
導波体コアの掃引走査の際に、ｙ−方向においてほぼ往
復運動させ、即ち一種の“ジッタ”運動においてボブリ
ングする。ｙ−方向における段階的な走査運動において
有利には、これに、この形式の付加的な、これに比して
一層迅速な相対運動を、それぞれの光導波体の照射期間
の間に重畳することができる。有利にはビームスポット
は、それがそれぞれの光導波体のコアに配向整定される
間に、４ないし１０回の間、有利には５回、往復運動さ
れる。

【０１３５】図２の送信側の光入力結合の場合例えば、
送信−ビームフィールドＳＦが焦点ないしフォーカシン
グ点ＦＰにフォーカシングされることから出発するとす
れば、送信−ビームフィールドＳＦの光ビームＬＳ１−
ＬＳｋは、結合装置ＫＶ１が存在しなかれば、円錐状の
ビームの尖端に集まりかつそれからこの焦点の後に再び
ビーム状に幅を拡げながら離れていく。

【０１３６】図２において、ビームフィールドＳＦのフ
ォーカシング点ＦＰはその都度、例えばＬＷ１のような
それぞれの光導波体の湾曲部分にできるだけ投射され
る。しかしこの光導波体ＬＷ１の湾曲に基づいて、ビー
ムフィールドはポイント毎にシャープに照射されず、円
錐状のビームの光ビームは、光導波体ＬＷＬ１上のフォ
ーカシング点ＦＰの前後の場所にもこの長手軸線に沿っ
て衝突する。これらの個所において、ビームフィールド
ＳＦは光導波体ＬＷＬ１のコア直径に比べて特に拡幅さ
れているので、即ちフォーカシングされていないので、
その結果そこではアンシャープに結像され、かつ光成分
は光導波体のコアの“過剰ビーム”によって消失する。
例えば図２における光ビームＬＳ１−ＬＳｋがｘ，ｚ入
力結合面において走査照射されるとき、例えば光ビーム
ＬＳｋは光導波体湾曲部に基づいて、入力結合素子ＥＯ
から光導波体ＬＷ１におけるその衝突点まで、光ビーム
ＬＳ１よりも短い距離を走行する。これにより、光導波
体ＬＷ１には、本来のフォーカシング点ＦＰの前後にも
円錐状ビームがその湾曲部に沿って衝突しかつそこに存
在するアンシャープさに基づいて著しく僅かな光度ない
し輝度で照射される。

【０１３７】このようにして、光導波体ＬＷ１の長手軸
線に沿って延在する入力結合部分に例えば、図２１にお
いて斜線で略示されているように、ビームスポットＬＦ
Ｖが照射される。ビームスポットＬＦＶはそこで、一点
鎖線で示された長手軸線に沿って略“８”の字の形を有
している。それは例えばその中央において光導波体ＬＷ
１に大体フォーカシングされて結像されている一方、そ
れはこのシャープゾーンの前後において光導波体ＬＷ１
の湾曲に沿って、即ちｙ方向において拡幅しているの
で、そこでは光導波体ＬＷ１はビームスポットＬＦＶの
中央におけるより著しく僅かな光度で照射される。従っ
てその２つの拡幅ゾーンの領域において、ビームスポッ
トＬＦＶは光導波体ＬＷ１にアンシャープに結像され
る。そこでは光導波体のコアに僅かな光ビームしか投射
されずかつこれらに僅かしか入力結合されない。光ビー
ムの大部分は光導波体ではなくて、その近傍に衝突す
る。従って全体として考察すれば、光導波体ＬＷ１の長
手軸線に沿って、不規則に拡幅されたビームスポットＬ
ＦＶが生じる。

【０１３８】このアンシャープに関する問題は殊に、原
特許願（西独国特許第４２３５３１３．０号明細書）の
図９および１０に示されたビームスポットにおいても生
じる可能性があり、この場合それは走査方向ｙにおける
よりもｚ−方向において比較的大きな空間的な広がりを
有している。

【０１３９】図２の例えばＬＷ１のようなその都度測定
すべき光導波体に、使用される送信−ビームフィールド
のできるだけ多くの光成分を入力結合することができる
ようにするために、即ち結合効率を改善することができ
るようにするために、図２の送信−ビームフィールドＳ
Ｆに対して、ビーム方向ｘに対して垂直に仮想した平面
ｙ，ｚに対して入力結合部分の入力結合面の方向に傾い
ているフォーカシング面が発生される。図１７には、参
照符号ＦＣ１が付されているこの種の傾いたフォーカシ
ング面が例示されている。

【０１４０】図１７において、光導波体ＬＷ１の湾曲部
分が延在する、ｘ，ｚ入力結合面の一部が示されてい
る。従ってｘ，ｚ面は、光導波体ＬＷ１における円筒状
曲げ装置ＺＴ１（図２参照）の長手方向の延在部に対し
て横断する方向にある断面に相応し、その結果送信−ビ
ームフィールドＳＦの走査方向ｙに対して垂直である面
におけるフォーカシング面ＦＣ１が考察される。光導波
体ＬＷ１は図１７において円筒体ＺＴ１の外周面に当接
している。図１７の左側の部分において、それはその被
覆層（１次および２次コーティング）で示されており、
これらは図のその他の部分ではわかりやすくするために
省略されている。そのコアの位置は一点鎖線で示されて
おりかつ参照符号Ｃ１が付されている。ここでビームフ
ィールドＳＦは、そのフォーカシング面ＦＣ１がｘ，ｘ
入力結合面において直線の結像ないしフォーカシングラ
インとして現れるように、結像される。このフォーカシ
ングラインは、ｚ軸線に対して平行に延在している、一
点鎖線で示されている仮想の垂直方向の補助ラインＳに
対して、光導波体ＬＷ１のコア位置Ｃ１の方向において
斜めに調整されている。フォーカシング面ＦＣ１は、
ｘ，ｚ面においてその結像ライン（フォーカシングライ
ン）が光の衝突する入力結合部分の弦部分ＳＨに対して
ほぼ平行に延在しており、その始めと終わりは２つのマ
ーキングＭ１およびＭ２によって表されている。この入
力結合部分の有利にはほぼ真中において、フォーカシン
グライン（フォーカシング面ＦＣ１の）がコア位置Ｃ１
に対して出来るだけ接線方向に当て付けられている。

【０１４１】フォーカシング面ＦＣ１の長手方向の延在
部は、ＳＨの弦長にほぼ相応する。フォーカシングライ
ンは有利には、６００ないし２０００μｍの間、殊に８
００ないし１６００μｍの間、有利には約８００μｍの
長手方向延在部を有している。フォーカシングラインが
コア位置Ｃ１における接線を形成する点は有利には、湾
曲角度ＫＷに対応付けられている。湾曲角度ＫＷは、接
線点と、これが円筒状の曲げ装置ＺＴ１から浮きかつそ
れから直線的に離れるところの、光導波体ＬＷ１の個所
ＴＡＳと間に生じる。光導波体ＬＷ１は有利には、その
直線状の区間部分への移行部での湾曲部の終端領域にお
いて照射され、その結果光導波体の引き続く湾曲された
経過に基づいた放射損ないし不都合な光出力結合は大幅
に回避されている。約３ｍｍの曲率半径ＲＡにおいて、
湾曲角度ＫＷは有利には６ないし１２°の間に、有利に
は約８°に選択されている。

【０１４２】図１７の斜めに調整されたフォーカシング
面ＦＣ１は有利にも、湾曲された光導波体部分の長手軸
線に沿って、ビームフィールドＳＦの走査方向ｙにおけ
るよりも大きな空間的な拡がりを有している。それは、
投射空間においって殊に、ほぼ線状ないしストライプ状
または細長い卵形の形状ないし形を有する傾いたフォー
カシング面を形成する。

【０１４３】例えばＬＷ１のようなその都度測定すべき
光導波体のコアにビームフィールドＳＦが固定的に配向
されている場合、走査方向ｙにおける傾いたフォーカシ
ング面ＦＣ１のフォーカシングフィールド幅は、例えば
ＬＷ１，ＬＷ２のような２つの隣接する光導波体のコア
間隔より小さく、このことはフィールド幅に対して一般
的に当て嵌まる上側の限界値に相応する。フィールド幅
は有利には、それぞれのコアに出来るだけ確実に衝突し
かつこれに出来るだけ多くの光を入力結合することがで
きるようにするために、最大で光導波体の外径と同じに
選択され（殊に例えば約２５０μｍ以下）かつ最小でコ
ア直径（例えば１０ないし５０μｍの間）と同じに選択
される。

【０１４４】走査方向ｙにおいて徐々に移動するビーム
フィールドＳＦでは、例えばＬＷ１のようなそれぞれの
光導波体のコアが有利には、ｙ方向において出来るだけ
薄い、線状のビームスポットで集中的に照射される。そ
の際ｙ方向におけるフォーカシング面ＦＣ１のフィール
ド幅は有利には、例えばＬＷ１のようなそれぞれの光導
波体のコア直径に等しいかまたはそれより小さく選択さ
れている。フォーカシング面ＦＣ１は有利には、シング
ルモード光導波体においてｙ方向において１０ないし８
０μｍの間、有利には１０ないし２０μｍのビーム幅を
有している。

【０１４５】図１７において、フォーカシング面ＦＣ１
は湾曲して延在する入力結合部分のほぼ中央において出
来るだけ接線方向に、コア経過Ｃ１に接近しているの
で、ビームフィールドＳＦの光ビームの大部分が有利に
も、入力結合部分の入力結合面ＥＦに、２つのマーキン
グＭ１およびＭ２の間において到達する。その際入力結
合部分の使用可能な入力結合面ＥＦは殊に、２つのマー
キングＭ１およびＭ２の間のその長手方向延在部並びに
コア直径によって規定される。従って、入力結合面ＥＦ
として、仮想の球面の切断面としてのストライプ状の湾
曲面が生じる。図１７のｙ，ｚ面においてフォーカシン
グ面ＦＣ１のフォーカシングラインを有利にはコア位置
Ｃ１の近傍領域に調整設定することによって、ビームフ
ィールドＳＦの光はその大部分がまたは殆ど完全に、入
力結合部分の入力結合面ＥＦに集中的に結像され、即ち
束状に投射される。従って、最適化された入力結合効
率、ひいては送光素子（図２のＴＥ）によってすでに調
整されている光量の高い光収率が生じる。斜めに調整さ
れたフォーカシング面ＦＣ１によって、ほぼ全体の入力
結合部分が、２つのマーキングＭ１およびＭ２の間の湾
曲部に沿った実質的にシャープなビームスポットで照射
され、その結果光導波体コアの“過剰ビーム”による光
エネルギー損が大幅に回避される。従って、図２１の入
力結合状態に比べて非常に多くの光ビームが光導波体Ｌ
Ｗ１のコアに入力結合される。

【０１４６】図２２には、湾曲してガイドされた、一点
鎖線で示された光導波体ＬＷ１の長手軸線に沿って考察
したビームスポットＬＦｎが示されている。これは、実
質的に、例えば図１７のＦＣ１のような、本発明の、傾
いて調整されたフォーカシング面において生じる。この
ビームスポットＬＦｎは、光導波体ＬＷ１の長手方向に
おいて考察して、ほぼ細長い卵形ないしストライプ状の
形を有している。その照射フィールド幅（ｙ方向におけ
る）は、光導波体ＬＷ１の湾曲に沿って有利にはほぼ一
定である。これにより、入力結合部分の入力結合面は長
手方向においてほぼ同じ照射フィールド強度、即ちほぼ
一定の光度ないし輝度で照射される。図２１の不均一
な、アンシャープなビームスポットＬＦＶとは異なっ
て、入力結合部分の湾曲に沿ったビームフィールドＳＦ
の光は均一ないし一様に分布しているので、その結果改
善された入力結合係数が生じる。ビームスポットの形は
入力結合部分の形にほぼ整合されているので、著しく僅
かな光しか光導波体に衝突しない。従って光導波体ＬＷ
には、前以て決めることができる入力結合部分に実質的
にシャープに調整設定されているビームスポットＬＦｎ
が照射される。図２では、湾曲して経過する入力結合部
分ＴＣ１に高い焦点深度で照射する、ビームスポットＬ
Ｆ１に対するこの所望の細長い卵形の形は一点鎖線で示
されている。

【０１４７】送信側の光結合の、殊に入力結合効率に関
する一層の改良は、次にようにして実施することができ
る。即ち、フォーカシング面をその形に関して、図１７
の入力結合部分の湾曲して延在する入力結合面ＥＦに実
質的に整合する。フォーカシング面は有利には、ストラ
イプ状の湾曲面として形成されており、この面の設計形
状は入力結合面ＥＦにほぼ相応している。図１７におい
て、コア位置Ｃ１の湾曲部に倣ったこのフォーカシング
面には参照符号ＦＣ２が付されておりかつｘ，ｚ面にお
いて２つのマーキングＭ１およびＭ２の間の実線によっ
て示されている。その場合フォーカシング面ＦＣ２は、
図１７のｘ，ｚ面において考察して湾曲して延在する結
像ラインを形成し、その際この結像ラインの湾曲は入力
結合面ＥＦに倣っている。それは特別有利には、入力結
合部分の入力結合面ＥＦと出来るだけ正確に一致するよ
うになされているので、それらは出来るだけ入力結合面
ＥＦと一致しかつコア中心Ｃ１に対する間隔は最小にな
る。従って、フォーカシング面ＦＣ１の、入力結合面Ｅ
Ｆに対する接線方向の接近に比べて、一層改良された光
入力結合が実現される。その理由は、ビームスポット
は、コア位置Ｃ１の湾曲した経過に沿って特別シャープ
に結像されるからである。

【０１４８】図１８には、出来るだけ、光導波体ＬＷ１
のコアＣＯにおいて延在する、ｘ，ｚ面におけるフォー
カシング面ＦＣ３が示されている。フォーカシング面Ｆ
Ｃ１の結像ラインが湾曲して延在するコア中央Ｃ１に接
線方向において当接している図１７とは異なって、ここ
では、フォーカシング面ＦＣ３の結像ラインは、コアＣ
Ｏの湾曲して延在する内径部ＩＤに対する接線を形成し
ている。これら結像ラインの、コアＣＯの外径部との２
つの交差点が有利には、照射された入力結合部分の境界
を規定する。このようにして、ビームフィールドＳＦの
光ビームは直接コアＣＯに投射されるので、有利にも、
入力結合部分の湾曲に沿った一層最適化された入力結合
効率を有するフォーカシングされた光入力結合が生じ
る。

【０１４９】図２３において、図１７の第１の、内側の
コア位置Ｃ１に対して付加的に、図２の円筒状曲げ装置
ＺＴ１の外周に、半径方向に更に外側に位置する第２の
コア位置Ｃ１＊が、ｘ，ｚ面において一点鎖線にて示さ
れている。従ってコア位置Ｃ１には、コア位置Ｃ１＊よ
り小さな曲率半径が割り当てられており、その結果２つ
のコア位置Ｃ１およびＣ１＊は相互に間隔ａを有する。
その際２つのコア位置Ｃ１およびＣ＊は、円筒状曲げ装
置ＺＴ１（図２参照）の外周における測定すべき光導波
体の位置偏差に基づいた生じ得る曲線経過の領域に対す
る内側および外側の境界を表すことができる。ビームフ
ィールドＳＦの光は、２つのコア位置Ｃ１およびＣ１＊
のほぼ真中に延在する、フォーカシング面ＦＣ４のフォ
ーカシングラインに集中化される。フォーカシング面Ｆ
Ｃ４は有利には、図１７のフォーカシング面ＦＣ２か
ら、そのフォーカシングラインを、約ａ／２だけ半径方
向に外側にコア位置Ｃ１＊の方向に平行移動することに
よって生じる。これにより、２つの生じ得るコア位置Ｃ
１およびＣ１＊への、ビームフィールドＦＳの極めて均
一なフォーカシングが得られる。従って有利にも、フォ
ーカシング面ＦＣ４のフォーカシングラインに関する対
称的なビームフィールド分布が生じる。

【０１５０】このフィールド分布は、図２３に付加的
に、斜めに調整されたフォーカシング面ＦＣ４に対して
垂直に見た斜視図にて示されている。送信−ビームフィ
ールドＳＦの光ビームは、フォーカシング面ＦＣ４のフ
ォーカシングラインにおいてＶ字形に経過している。そ
の際それらはコア位置Ｃ１の領域において図１７のフォ
ーカシング面ＦＣ２の形において集中的に結像され、そ
れは図２３には断面にて示されている。これに相応し
て、コア位置Ｃ１＊の入力結合面は、フォーカシング面
ＦＣ２に相応して、コア位置Ｃ１＊の湾曲に倣う、スト
ライプ状の湾曲面として構成されているフォーカシング
面ＦＣ２＊に対応付けられる。その際ＦＣ４のフォーカ
シングラインは伝搬方向ｘに関して有利にはそれぞれ、
コア位置Ｃ１およびＣ１＊の“後方”において経過す
る。

【０１５１】このようにして、例えばＣ１およびＣ１＊
のようなそれぞれのコア位置に対して、大体同じ光強度
を有する光がフォーカシングされてそれぞれの光導波体
コアに入力結合することができかつそれにも拘らず、少
なくとも２つの生じ得る、異なったコア位置に、それぞ
れの入力結合部分を、有利には図２２のＬＦＮに相応す
る、シャープに調整設定されたビームスポットをその都
度照射することが、大幅に保証される。

【０１５２】図２，図３並びに図２３に示されているよ
うな例えばＦＣ１ないしＦＣ４のような本発明による斜
めに調整されたフォーカシング面を発生するために、図
２の送信器／結合装置ＳＫに、少なくとも１つの結像手
段、例えば楔形ガラスＧＫＥが設けられている。この楔
形ガラスＧＫＥは図２では有利にも、入力結合光学素子
ＥＯと結合装置ＫＶ１との間に位置付けられており、そ
こでそれは一点鎖線で示されている。楔形ガラスＧＫＥ
は、送信−ビームフィールドＳＦの光ビームを横断する
方向に配向されており、その際その先細の端部は負のｚ
方向を向いている。これにより、楔形ガラスＧＫＥにお
けるビームフィールドＳＦの光ビームＬＳ１ないしＬＳ
Ｋは種々異なった光学路を通過走行する。図２のｘ，ｚ
−面において考察して、入力結合光学素子ＥＯから入力
結合部分ＴＣ１への比較的短い距離をとる、例えばＬＳ
Ｋのような光ビームは、楔形ガラスＧＫＥにおいて例え
ばＫＷのような比較的短い光路に沿ってガイドされる。
これに対して、入力結合光学素子ＥＯから入力結合部分
ＴＣ１への比較的長い距離をとる、例えばＬＳ１のよう
な光ビームは、楔形ガラスＧＫＥにおいて例えばＬＷの
ような比較的長い光路に沿ってガイドされる。従ってこ
の楔形ガラスＧＫＥによってようやくそもそも図１７の
例えばＦＣ１のような本発明によるフォーカシング面の
斜め位置が光路に惹き起こされかつ意図する通りに調整
設定される。それからそれぞれの入力結合部分の湾曲に
沿って、図２に既に一点鎖線にて示されているようなシ
ャープに調整設定された、卵形のビームスポットが生じ
る。

【０１５３】同時に、この楔形ガラスＧＫＥを用いて場
合によっては、有利には光入力結合のためのフォーカシ
ング面として用いることができる２つの所謂非点収差結
像面を発生することもできる。図１９には、この楔形ガ
ラスＧＫＥの例えば非点収差によって惹き起こされる、
走査方向ｙに対してほぼ平行に延在する、メリジオナル
フォーカシング面ＭＢＬおよびｚ方向においてが延びて
いるサジタルフォーカシング面ＳＢＬが、斜視図にて示
されている。従って２つの非点収差フォーカシング面Ｍ
ＢＬおよびＳＢＬは相互に垂直に存在する。フォーカシ
ング面ＳＢＬはｙ，ｚ面において並びにフォーカシング
面ＭＢＬはｚ，ｙ面において線状ないしストライプ状ま
たは細長い卵形に形成されている。従って送信−ビーム
フィールドＳＦの光は、ｘ−方向におけるその伝搬路に
沿ってメリジオナル結像ラインＭＢＬの形において集中
しかつこれから出発して最終的に連続的にサジタル結像
ラインＳＢＬの形に移行する。その際２つの結像ライン
のほぼ真中において、図２の送信−ビームフィールドＳ
Ｆは、図１９で一点鎖線で示されているように、ｙ，ｚ
面においてほぼ円形に形成されている局所的なフィール
ド分布をとる。そこで光ビームＬＳ１ないしＬＳｋに
は、例えば図２のｘ，ｚ面において楔形ガラスＧＫＥ内
の異なった光路が対応付けられているので、ｘ，ｚ面に
おけるサジタル決像ラインＳＢＬはｘ軸の方向において
角度ＮＷだけ傾けられ、即ちサジタル結像ラインＳＢＬ
はｙ軸に関して角度ＮＷだけ回転されるので、楔形ガラ
スＧＫＥの起こり得る非点収差を同時に利用した図１７
の所望のフォーカシング面ＦＣ１が特別簡単に実際に発
生される。

【０１５４】楔形ガラスＧＫＥを用いて場合によっては
例えば、原特許願の図９および図１０に相応して有利に
は、走査方向ｙにおけるよりもｚ方向において一層大き
な空間的な拡がりを有する、フォーカシング面ＦＣ０の
上記事項とは無関係に発生されるフォーカシングライン
を、入力結合部分の入力結合面の方向に傾斜角度ＮＷだ
け傾けられてないし斜めに調整することもできる。この
ようにして例えば、図１７の斜めに調整されたフォーカ
シング面ＦＣ１が生じる。その場合フォーカシング面Ｆ
Ｃ１は有利には、ｚ軸に沿った、フォーカシング面ＦＣ
０のフォーカシングラインの長手方向延在部にほぼ相応
する、ｚ方向における勾配高さを有する。その際フォー
カシング面ＦＣ０のフォーカシングラインの長手方向の
拡がり、ひいてはフォーカシング面ＦＣ１の勾配高さは
有利には、光導波体コアのの位置許容偏差を補償するこ
とができるようにするために、その都度測定すべき光導
波体の生じ得る最大のコア位置許容偏差に等しいかまた
はそれより大きく選択されている。ＦＣ１の勾配高さは
有利には、コア位置許容偏差のほぼ２倍に選択されてい
る。

【０１５５】以下に、例えば２３０μｍの外径を有する
光導波体のコアおよび同時に例えば４００μｍの外径の
光導波体のコアに光を出来るだけフォーカシングして入
力結合することができるようにするための有利な選定事
項が例示されている（このために図１７における参照符
号が参考になる）：湾曲角度ＫＷ：６°ないし１２°，有利には約８° ２３０μｍファイバのコア軸に対する曲率半径ＲＡ：約
２，４３ｍｍ４００μｍファイバのコア軸に対する曲率半径ＲＡ：約
２，８８５ｍｍフォーカシング面ＦＣ１の勾配高さ：１７０ないし２０
０μｍ傾斜角度ＮＷ：約８３° フォーカシング面ＦＣ１の長手方向の延在部：約１４０
０μｍ本発明の、傾いたフォーカシング面によって有利にも、
送信−ビームフィールドの光を光導波体コアの湾曲部に
沿って特定の入力結合部分の入力結合面にフォーカシン
グないし集束することが可能になる。従って入力結合部
分の入力結合面にはその長手軸線に沿って考察して、大
幅に均一な光フィールド強度、即ち略一定の光度のシャ
ープに調整設定されたビームスポットが一様に照射され
る。これにより、コアに入力結合されない光ビームに基
づいた放射損は最小化され、即ち入力結合係数は最適化
される。更に、送信側の入力結合はフォーカシング面の
斜め位置によって、送信−ビームフィールドの対応付け
と光導波体コアにおけるその都度の入力結合場所との間
に生じる変動および許容偏差の影響を比較的受け難い。
殊に、光結合は、例えば種々様々な帯状導体の厚さまた
は種々異なった大きさの光導波体の直径によって予め生
じることがあるような、光導波体コアの位置許容偏差に
殆ど無関係になる。このことは殊に、曲げ結合器にその
都度挿入される光導波体の層がそれに作用する保持圧力
に基づいて流れ始めかつこれによりそのコアの位置が変
化するときにも、重要である。しかし斜めに調整された
フォーカシング面の勾配高さによって、ｘ，ｚ入力結合
面の種々異なるｚ方向の“高さ位置”にあるコアにも、
シャープに調整設定されたビームスポットを照射するこ
とができることが保証されている。更に、入力結合部分
の入力結合面の均一化された照射によって、送信器の送
光素子によって既に設定されている光量の著しく改善さ
れた利用が可能になる。従って、光導波体における測定
は、特別正確かつ再現可能に実施することができる。

【０１５６】本発明による、送信側の光入力結合は確か
に、原特許願（西独国特許出願第４２３５３１３．０号
明細書）の図１ないし１０に記載された事項と一緒に特
別有利に利用される。しかしそれはそれとは全く無関係
に使用することもできる。

【０１５７】このことに付加的にまたは独立して更に次
のようにして、送信側の光入力結合の改善を行うことも
できる。即ち、図２において有利には、出来るだけ点状
にフォーカシングされた（フォーカシング点ＦＰ）また
はそうでなければ光導波体のコアに局所的に制限され
た、ビームフィールドＳＦのビームスポットＬＦを例え
ばＬＷ１のようなその都度測定すべき光導波体の長手軸
線に沿って往復運動する。ビームフィールドＳＦのビー
ムスポットＬＦを図２の測定すべき光導波体ＬＷ１の湾
曲した長手軸線に沿って往復運動するために、図２にお
いて偏向装置として、傾倒可能ないし回転可能なミラー
ＵＬＳが設けられている。それは、一点鎖線で示されて
おりかつ有利にはｙ方向に延在する回転軸線ＤＬを中心
に回転可能である。これにより、ビームフィールドＳＦ
のビームスポットＬＦ１ないしＬＳＫは、ｙ方向におけ
る走査運動に対して付加的に、偏向ミラーＢＳによって
有利にはｚ方向における偏向運動も行われ、即ちビーム
フィールドＳＦは、ビームフィールドＳＦの伝搬方向並
びにその走査方向Ｙに対して垂直であるｚ方向における
シフトラインに沿って往復運動が行われる。その際ビー
ムフィールドＳＦの往復運動は有利には連続的並びに徐
々に行われ、その結果それは種々異なったｚ方向の“高
さ位置”を一様に走査照射する。ビームフィールドの、
ｚ方向における走査行程によってそのビームスポットＬ
Ｆは、光導波体ＬＷ１の湾曲部に沿って往復運動する。
偏向装置を用いて、ビームスポットＬＦは、測定すべき
光導波体の前以て決めることができる、湾曲した入力結
合部分を“ジッタ運動”の形式で走査照射し、即ちビー
ムスポットＬＦは、入力結合部分の湾曲部に沿ってボブ
リングされる。図２のビームフィールドＳＦの、実質的
にｚ方向における往復運動（発振運動）によって、ｙ，
ｚ面における走査照射の際に考察して、全体として、走
査方向ｙにおけるよりもｚ方向において大きな空間的な
拡がりを有するビームスポットが発生される。この“ジ
ッタ”運動によって、ｚ方向において有利には点状にフ
ォーカシングされるビームスポットの均一化ないし“ベ
タ塗”が実現され、その結果全体的に見て、ｚ方向に主
要方向を有するｙ，ｚ面にほぼ線状ないしストライプ状
のまたは細長い卵形の照射フィールドが生じる。ビーム
フィールドの、ｚ方向における長手方向の運動によっ
て、そのビームスポットによってその都度照射される、
その湾曲部に沿った入力結合面は“人工的に”延長され
る。というのは、走査照射の期間に、ｙ，ｚ面に見て、
ｚ方向に主要方向を有する照射フィールドが生じるから
である。これにより、光入力結合は有利にも、入力結合
装置におけるｚ方向の変動ないし許容偏差に殆ど無関係
に行うことができる。これらは例えば、例えば光導波体
被覆の不均一な厚さないし一様でない塗布厚さ、コア偏
心性、種々様々な光導波体直径などにその原因がある、
ファイバコアの位置許容偏差、または例えば、ビームフ
ィールドの幾何学の変動などでもある。従って、ビーム
フィールドと光導波体コアにおけるその都度の入力結合
場所との間の一義的な対応付けはｚ方向においてはもは
や必要ない。

【０１５８】ビームフィールドの、ｙ方向における走査
運動の際、そのビームスポットＬＦは、例えばＬＷ１の
ようなそれぞれの光導波体の長手方向軸線に沿って、そ
れが走査方向ｙに走行するよりも有利には一層迅速に往
復運動される。例えばＬＷ１のようなその都度測定すべ
き光導波体の２つのコアのビームスポットＬＦが照射さ
れる限り、それは有利には、５回および１０回の間で往
復運動される。従って有利にも、図２においてビームス
ポットＬＦ１に対して示されているような大体細長い、
卵形の照射フィールドが生じる。

【０１５９】ビームスポットは有利には、光導波体コア
の少なくとも位置許容偏差に相応する、ｚ方向における
スキャン区間に沿って走行する。殊に、ビームスポット
は、ｚ方向において、生じ得る最大のコア位置許容偏差
の２倍に相当するスキャン区間を走行する。従ってビー
ムフィールドＳＦの、ｚ方向におけるスキャン運動によ
って、有利にも、ｚ方向において（ｚ，ｙ面において考
察して）前以て決めることができる、任意の長手方向延
在部を有するビームスポットが発生可能である。図１９
の非点収差により発生された結像ラインＳＢＬに対して
または図１７のＦＣ０に対しても、ｚ方向において
（ｚ，ｙ面において考察して）前以て決めることができ
る、任意の長手方向延在部を有する特別なビームスポッ
トが発生可能である。図１９の非点収差により発生され
た画像ラインＳＢＬに対してまたは図１７のＦＣ０に対
しても、ｚ，ｙ面において考察してｚ方向においてそれ
に比して著しく大きな拡がりを有する特別なビームスポ
ットが可能である。

【０１６０】それから、図２の楔形ガラスＧＫＥを用い
て有利には、光路においても、このようにして発生され
た、ｙ，ｚ面に延在するフォーカシング面の本発明によ
る傾斜が特別簡単に可能である。斜めに調整されたフォ
ーカシング面（例えば図２のＦＣ１のような）は、ビー
ムフィールドＳＦの有利には点状にフォーカシングされ
たビームスポットをシフトラインに沿って走行させ、そ
れが楔形ガラスＧＫＥを介してビーム方向ｘに対して垂
直に仮想した平面ｙ，ｚに対して入力結合部分ＴＣ１の
入力結合面ＥＦの方向に傾斜しているようにすることに
よって発生される。

【０１６１】図１７の例えばＦＣ１のような本発明によ
り傾斜したフォーカシング面は場合によって、楔形ガラ
スなしでも、次のようにして実現することができる。即
ち、図１７におけるフォーカシング面ＦＣ１に対して示
されているように、ビームフィールドＳＦを機械的な方
法で有利には点状にフォーカシングされたまたはそうで
ない場合には局所的に制限されたビームスポットで斜め
に調整されているシフトラインに沿って動かす。このこ
とは例えば、送光素子のビームフィールドにおいて相応
に位置整定された偏向ミラーによって行うことができ
る。

【０１６２】例えばＬＦのようなビームスポットの、例
えばＬＷ１のようなその都度湾曲してガイドされた光導
波体の長手方向延在部に沿ったスキャン運動によって、
更に場合によっては、光入力結合を、それぞれの光導波
体の長手軸線に沿った入力結合場所におけるビームスポ
ットの照射フィールド内の光度分布に無関係に行うこと
もできる。

【０１６３】図２０には、ｙ，ｚ面において測定してｚ
方向における、図２のビームスポットＬＦの場所に依存
したエネルギー分布が例示されている。ｚ方向の場所に
依存したエネルギー分布Ｐは、図２０では例えばほぼガ
ウス形状を有している。その際例えば光導波体ＬＷ１の
コアＣ１が出力最大値のｚ位置にあれば、例えば、ガウ
ス曲線の下降縁の下方に存在する、コアＣ１のｚ位置に
おけるように、そこでは多くの光がそれに入力結合され
る。従って、コア位置に応じて、測定の持続時間の間に
光導波体のコアに種々異なった量の光が入力結合され
る。そこでその都度、制御可能な方法において、所定
の、前以て決めることができる光量を測定すべきそれぞ
れの光導波体に入力結合し、ひいてはそのコアにその都
度、所定の測定持続時間にわたってほぼ一定のエネルギ
ーレベルを発生することができるようにするために、ビ
ームスポットＬＦの、それぞれの入力結合部分の湾曲部
に沿った本発明の“ジッタ”運動が実施される。このた
めに、図２のビームフィールドＳＦは有利には、少なく
とも１回の走査照射を有するｚ方向におけるスキャン運
動を実施する。その際、コアＣ１とエネルギー分布Ｐと
の間に相対運動を実施することが重要である。これによ
り、送信器の送光素子により使用可能な光量の殆ど大部
分を、例えばＬＷ１のようなそれぞれの光導波体の例え
ばＣ１のようなコアに入力結合することができる。例え
ばガウス形状の強度分布Ｐの、ｚ方向におけるガウス幅
ＧＢに沿った走査照射の際に、コアＣ１に全体として、
エネルギー曲線Ｐの積分値、即ち図２０のガウス曲線の
下方の面積ＩＦにほぼ相応する光量が入力結合される。

【０１６４】このようにして、準備されたほぼ全部の光
量をそれぞれ測定すべき光導波体に入力結合することが
できる。これにより光結合は有利には、送光素子、ない
しそれに属するビームフィールドの固有の、場所に依存
した放射特性に無関係になる。更に、光入力結合は、殊
にビームフィールドと光導波体コアにおけるそれぞれの
入力結合場所との対応に関して、入力結合装置における
機械的および温度に依存した変化に殆ど影響されない。

【０１６５】ビームスポットのｚスキャン運動は、図１
ないし１０に示された本発明の測定方法によるｙ走査運
動との組合せに特別適している。というのは、入力結合
された光エネルギーレベルの変動は大幅に回避され、従
って特別信頼できるパルス作動が可能であるからであ
る。

【０１６６】このことに付加的にまたはこれとは無関係
に、光入力結合を場合によっては、ビームフィールド
に、例えばｚに依存するガウス曲線のような場所に依存
した強度分布をほぼ矩形の強度分布に変換する特殊なフ
ィルタを設けることによっても、前以て決められたビー
ムスポット拡がり内の場所に依存した放射特性に無関係
であるようにすることができ、その場合光エネルギーは
場所、殊にｚ方向の位置に無関係に一定である。図２に
おいて、この種のフィルタがビームフィールドＳＦの光
路に一点鎖線で示されておりかつ参照符号ＦＩが付され
ている。

【図面の簡単な説明】

【図１】本発明の方法を実施するための測定装置の全体
の構成を一部斜視図にて示す概略図である。

【図２】図１の測定装置の送信側の構成の実施例を詳細
に示す図である。

【図３】図１の送信側の入力結合に対する第１の送信レ
ベルを示す波形図である。

【図４】図３の送信レベルに対応する受信レベルの波形
図である。

【図５】図１の送信側の入力結合に対する第２の送信レ
ベルを示す波形図である。

【図６】図１の送信側の入力結合に対する第３の送信レ
ベルを示す波形図である。

【図７】図１の送信側の入力結合に対する第４の送信レ
ベルを示す波形図である。

【図８】図６および図７の送信レベルに対応する受信レ
ベルの波形図である。

【図９】送信側の入力結合におけるスキャンないし走査
面を示す略図である。

【図１０】図９の図平面に対して垂直である入力結合面
を所属のビームスポットをとともに示す略図である。

【図１１】本発明の方法を実施するための、図１の測定
装置の変形を一部斜視図にて示す概略図である。

【図１２】図１１の測定装置を用いた送信側の、正弦波
状のビーム偏向運動の経過を示す波形図である。

【図１３】４つの測定すべき光導波体の、図１２のビー
ム偏向運動に対応する受信レベルを示す波形図である。

【図１４】図１１の測定装置を用いた送信側の直線ビー
ム偏向運動における４つの測定すべき光導波体の別の受
信レベルを拡大して示す波形図である。

【図１５】図１３の２つの隣接する光導波体の受信レベ
ルを拡大して示す波形図である。

【図１６】図１１の測定装置の光受信器における受信側
の積分器の時間フレームを示す線図である。

【図１７】測定すべき光導波体の入力結合部分が対応す
るフォーカシングライン経過とともに示されている、図
２の入力結合面ｘ，ｚを示す略図である。

【図１８】図１７の、光導波体コアに対して最適に調整
設定されているフォーカシング面を拡大して示す略図で
ある。

【図１９】図２の送信側の光入力結合に対して非点収差
によって発生される２つのフォーカシング面を斜視図に
示す略図である。

【図２０】図２の送信側の入力結合装置における入力結
合場所における送信−ビームフィールドの場所に依存し
た放射特性を示す波形図である。

【図２１】図２の送信側の光入力結合において楔形ガラ
スが設けられていない場合のその都度の入力結合部分に
沿ったアンシャープなビームスポットを示す略図であ
る。

【図２２】図２の送信側の光入力結合において楔形ガラ
スが設けられている場合のその都度の入力結合部分に結
像されるシャープなビームスポットを示す略図である。

【図２３】図１７の、測定すべき光導波体の２つの異な
ったコア位置に対して調整設定されたフォーカシング面
を斜視図にて示す略図である。

【符号の説明】

ＳＫ送信器／結合装置、ＯＴ１送信器、ＴＥ
送光素子、ＯＲ１受信器、ＥＯ光学入力結合素
子、ＴＣ１ないしＴＣｎ入力結合部分、ＡＳＶ１
制御装置、ＡＥ１評価装置、ＭＳ１スプライス
装置、ＢＬ１，ＢＬ２帯状導体、ＬＷ１ないしＬ
Ｗｎ，ＬＷ１＊ないしＬＷｎ＊光導波体、ＡＨ１，
ＡＨ２被覆、ＫＶ１結合装置、ＺＴ１円筒状
曲げ装置、ＢＫ１曲げ結合器、ＦＮ１案内溝、
ＢＳ偏向ミラー、ＬＳ１ないしＬＳｋ光ビー
ム、ＬＢ光束、ＬＦビームスポット、ＳＦ１
ないしＳＦｎ送信−ビームフィールド、ＲＦ１ない
しＲＦｎ受信−ビームフィールド、ＧＬＥ光電素
子、ＤＳＰ１指示装置

Claims

【特許請求の範囲】

【請求項１】複数の光導波体（ＬＷ１〜ＬＷｎ）にお
ける測定方法であって、光（ＬＢ）が送信側で、そのつ
ど測定さるべき光導波体（ＬＷ１〜ＬＷｎ）中に入力結
合され、そして、そのつど受信側で、上記光の（ＬＢ）
の一部が出力結合されて評価されるようにした方法にお
いて、送信側にて、送信ビームフィールド（ＳＦ）がそ
れのビームスポット（光点）（ＬＦ）を以て、測定さる
べき光導波体（ＬＷ１〜ＬＷｎ）の入力結合セクション
（ＴＣ１〜ＴＣｎ）に亘って時間的に順次動かされ上記
入力結合セクション中に入力結合されるようにし、そし
て、受信側にて、当該の送信側入力結合に対応付けられ
た、測定されるべき光導波体（ＬＷ１〜ＬＷｎ）の受信
ビームフィールド（ＲＦ１〜ＲＦｎ）をそれの相互間の
時間的分布（ＲＰ）について検出し、上記の時間的分布
（ＲＰ）を評価のために準備処理するようにしたことを
特徴とする複数の光導波体における測定方法。
【請求項２】上記の受信ビームフィールド（ＲＦ１〜
ＲＦｎ）の時時間的分布から、当該の光導波体（ＬＷ１
〜ＬＷｎ）の局所的位置を求め、評価のために準備処理
するようにした請求項１記載の方法。
【請求項３】上記受信ビームフィールド（ＲＦ１〜Ｒ
Ｆｎ）の時時間的分布（ＲＰ）を用いて送信側で、当該
送信ビームフィールド（ＳＦ）のビームスポット（光
点）（ＳＦ）を制御するようにした請求項１又は２記載
の方法。
【請求項４】当該光導波体（ＬＷ１〜ＬＷｎ）の局所
的位置を表示および／又は記録するようにした請求項２
記載の方法。
【請求項５】上記受信ビームフィールド（ＲＦ１〜Ｒ
Ｆｎ）の時間的分布からそのつど当該光パワーを求め、
評価のために準備処理するようにした請求項１から４ま
でのいずれか１項記載の方法。
【請求項６】当該の光パワー（エネルギ）を用いて送
信側で当該送信ビームフィールド（ＳＦ）のビームスポ
ット（光点）（ＬＦ）を制御するようにした請求項５記
載の方法。
【請求項７】個々の光導波体（ＬＷ１〜ＬＷｎ）の光
パワーを表示および／又は記録するようにした請求項５
又は６記載の方法。
【請求項８】少なくとも１つの基準測定において上記
の受信ビームフィールド（ＲＦ１〜ＲＦｎ）の時間的分
布（ＲＰ）を求め、それにより、測定さるべき光導波体
（ＬＷ１〜ＬＷｎ）の局所的位置及びその中で導かれる
光パワーを求め、そして、当該の制御量を用いて、送信
側で、そのつど、入力結合時間及び、送信ビームフィー
ルド（ＳＦ）の送信パワーを、測定さるべき光導波体
（ＬＷ１〜ＬＷｎ）の入力結合セクション（ＴＣ１〜Ｔ
Ｃｎ）に亘っての当該の運動の際後続の測定のため設定
するようにした請求項１から７までのいずれか１項記載
の方法。
【請求項９】当該の送信ビームフィールド（ＳＦ）
を、当該のビームスポット（光点）の運動の持続時間の
１〜１０％の入力結合時間間隔中、測定さるべき光導波
体（ＬＷ１〜ＬＷｎ）中に入力結合し、ここにおいて、
上記送信ビームフィールド（ＳＦ）の入力結合時間中当
該のビームスポット（光点）−運動の持続時間の３〜３
０％の時間間隔を選定するようにした請求項１から８ま
でのいずれか１項記載の方法。
【請求項１０】上記送信ビームフィールド（ＳＦ）は
それの送信側での運動中それのビームスポット（光点）
（ＬＦ）を以て、測定さるべき光導波体（ＬＷ１〜ＬＷ
ｎ）の入力結合セクション（ＴＣ１〜ＴＣｎ）へ連続的
に照射されるようにした請求項１から９までのいずれか
１項記載の方法。
【請求項１１】上記送信ビームフィールド（ＳＦ）は
それの送信側での運動中それのビームスポット（光点）
（ＬＦ）を以て、測定さるべき光導波体（ＬＷ１〜ＬＷ
ｎ）の入力結合セクション（ＴＣ１〜ＴＣｎ）へパルス
動作で照射されるようにした請求項１から９までのいず
れか１項記載の方法。
【請求項１２】当該送信ビームフィールド（ＳＦ）
を、それのビームスポット（光点）（ＬＦ）を以て連続
的に、測定さるべき光導波体（ＬＷ１〜ＬＷｎ）に亘っ
て動かすようにした請求項１から１１までのいずれか１
項記載の方法。
【請求項１３】当該送信ビームフィールド（ＳＦ）
を、それのビームスポット（光点）（ＬＦ）を以て歩進
的に、測定されるべき光導波体（ＬＷ１〜ＬＷｎ）に亘
って動かすようにした請求項１から１１までのいずれか
１項記載の方法。
【請求項１４】複数の光導波体（ＬＷ１〜ＬＷｎ）に
おける測定のための装置（ＭＥ）であって、そのつど測
定さるべき光導波体（ＬＷ１〜ＬＷｎ）に結合可能な光
学的送信−／結合装置（ＳＫ）と、少なくとも１つの受
信素子（ＧＬＥ）を有する光学的受信器（ＯＲ１）とを
有し、上記受信素子には１つの評価装置（ＡＥ１）が対
応付けられている当該測定装置において、上記の送信−
／結合装置（ＳＫ）は次のように構成されており、すな
わち送信側にて、送信ビームフィールド（ＳＦ）がそれ
のビームスポット（光点）（ＬＦ）を以て、測定さるべ
き光導波体（ＬＷ１〜ＬＷｎ）の入力結合セクション
（ＴＣ１〜ＴＣｎ）に亘って時間的に順次動かされ上記
入力結合セクション中に入力結合されるように構成され
ており、そして、上記の光学的受信器（ＯＲ１）にて上
記受信素子（ＧＬＥ）の位置整定及び設計構成に際して
当該の送信側入力結合に対応付けられた測定さるべき光
導波体（ＬＷ１〜ＬＷｎ）の受信ビームフィールド（Ｒ
Ｆ１〜ＲＦｎ）が上記受信素子により、それの相互間の
時間的分布（ＲＰ）について検出され、それにより受信
信号（ＤＳ２）が生成され該受信信号は評価装置（ＡＥ
１）に供給されるように構成されている請求項１から１
３までのいずれか１項ないし複数項記載の方法を実施す
るための装置。
【請求項１５】測定さるべき光導波体（ＬＷ１〜ＬＷ
ｎ）は機械的に相互に結合されており、例えば光導波体
−帯状体（ＢＬ１〜ＢＬ２）の形態で当該の結合がなさ
れている請求項１４記載の装置。
【請求項１６】当該の送信−／結合装置（ＳＫ）にお
いて曲がり結合器（ＢＫ１）が設けられている請求項１
４又は１５記載の装置。
【請求項１７】送信側で上記送信−／結合装置(ＳＫ)
用の制御装置（ＡＳＶ１）が設けられている請求項１４
から１６までのいずれか１項記載の装置。
【請求項１８】当該の送信側制御装置（ＡＳＶ１）は
受信側評価装置（ＡＥ１）に接続されており、ここにお
いて、当該の受信ビームフィールド（ＲＦ１〜ＲＦｎ）
の時間的分布を用いて、送信側で当該送信ビームフィー
ルド（ＳＦ）のビームスポット（ＬＦ）が制御可能であ
る請求項１７記載の装置。
【請求項１９】上記評価装置（ＡＥ１）において、当
該受信ビームフィールド（ＲＦ１〜ＲＦｎ）の時間的分
布を評価する計算ユニット（ＣＰＵ）が設けられている
請求項１４から１８までのいずれか１項記載の装置。
【請求項２０】上記送信−／結合装置（ＳＫ）におい
て上記送信ビームフィールドの運動に対するビーム偏向
装置（ＢＳ）が設けられている請求項１４から１９まで
のいずれか１項記載の装置。
【請求項２１】当該の光学的送信−／結合装置（Ｓ
Ｋ）と、測定さるべき光導波体（ＬＷ１〜ＬＷｎ）との
間に結像系（ＥＯ）が配置されている請求項１４から２
０までのいずれか１項記載の装置。
【請求項２２】測定さるべき光導波体（ＬＷ１〜ＬＷ
ｎ；ＬＷ１＊〜ＬＷｎ＊）の位置整定（アラインメン
ト）のための手段（ＳＧ１，ＳＧ２）が、多重−永久接
続装置（ＭＳ１）中に設けられている請求項１４から２
１までのいずれか１項記載の装置。
【請求項２３】上記装置（ＭＥ）は光導波体−永久接
続装置又は減衰測定装置の構成部分である請求項１４か
ら２２までのいずれか１項記載の装置。
【請求項２４】光(ＬＢ)を、複数の測定さるべき光導
波体（ＬＷ１〜ＬＷｎ）中に入力結合する方法であっ
て、当該光(ＬＢ)は時間的に相次いで、測定さるべき光
導波体（ＬＷ１〜ＬＷｎ）中に入力結合されるようにし
た方法において、当該の送信ビームフィールド(ＳＦ)を
空間的に結像し、ここにおいて、ビームスポット（光
点）はそれの走査方向(ｙ)におけるより大きな、当該伝
播方向（ｘ）に対して垂直方向の空間的寸法（拡がり）
を以て生ぜしめられるようにし、更に、上記のビームス
ポットを用いて、時間的に順次測定さるべき光導波体
（ＬＷ１〜ＬＷｎ）の入力結合セクション（ＴＣ１〜Ｔ
Ｃｎ）が照射されるようにした例えば先行する当該の方
法の請求項のうちいずれか１つに記載の方法。
【請求項２５】当該の送信ビームフィールド（ＳＦ）
を結像するに当り、ほぼ線状のビームスポット（ＬＦ）
が、当該の送信ビームフィールド（ＳＦ）の伝播方向に
対して垂直方向に形成されるようにした請求項２４記載
の方法。
【請求項２６】複数の被測定光導波体（ＬＷ１〜ＬＷ
ｎ）中に光（ＬＦ）を入力結合するための装置であっ
て、そのつど測定さるべき光導波体（ＬＷ１〜ＬＷｎ）
に結合可能な光学的送信−／結合装置（ＳＫ）を備えた
当該入力結合装置において、当該の送信−／結合装置
（ＳＫ）にて送信ビームフィールド（ＳＦ）の結像生成
のための手段が設けられており、ここにおいて、上記手
段により生成されたビームスポット（ＬＦ）は、それの
走査方向（ｙ）におけるより大きな、当該方向の空間的
寸法即ち当該送信ビームフィールド（ＳＦ）の伝播方向
（ｘ）に対して垂直な方向の空間的寸法を有し、そし
て、時間的に順次、測定さるべき光導波体（ＬＷ１〜Ｌ
Ｗｎ）の入力結合セクション（ＴＣ１〜ＴＣｎ）を照射
するものである。例えば先行する当該の方法の請求項の
うちのいずれか１項記載の方法を実施する装置。
【請求項２７】複数光導波体（ＬＷ１〜ＬＷｎ）にお
ける測定方法であって、光が送信側で、そのつど測定さ
るべき光導波体（ＬＷ１〜ＬＷｎ）中に入力結合され、
また、受信側で当該光の一部が出力結合され評価される
ようにした方法において、送信ビームフィールドの、少
なくとも１つの第１の送信側走査照射にて、受信側にて
当該の送信側入力結合に対応付けられた受信ビームフィ
ールド（ＲＦ１〜ＲＦｎ）の時間的分布（ＲＰ）が捕捉
検出（記録）され固定的に保持され、そして、当該の捕
捉検出に基づき、後続の測定にて受信側制御過程がトリ
ガされるようにした例えば先行する当該の方法の請求項
のうちのいずれか１項記記載の方法。
【請求項２８】受信側制御過程として積分器（ＩＮ
Ｔ）の制御が実施され、該積分器によってはそのつど、
当該の時間的に順次検出される受信ビームフィールド
（ＲＦ１〜ＲＦｎ）の光パワー（エネルギ）が選択的に
求められるようにした請求項２７の方法。
【請求項２９】受信側の制御過程として増幅器（Ａ
Ｍ）の制御が実施され該増幅器によってはそのつど当該
の時間的に順次検出される受信ビームフィールド（ＲＦ
１〜ＲＦｎ）が選択的に増幅されるようにした請求項２
７又は２８記載の方法。
【請求項３０】複数の光導波体（ＬＷ１〜ＬＷｎ）に
おける測定のための装置（ＭＥ）であって、そのつど測
定さるべき光導波体（ＬＷ１〜ＬＷｎ）に結合可能な光
学的送信−／結合装置（ＳＫ）と、少なくとも１つの受
信素子（ＧＬＥ）を有する光学的受信器（ＯＲ１）とを
有し、上記受信素子には１つの評価装置（ＡＥ１）が対
応付けられている当該装置において、上記評価装置（Ａ
Ｅ１）は所属の測定値メモリ（ＭＥＭ）を有する計算ユ
ニット（ＣＰＵ）を備え、ここにおいて、送信ビームフ
ィールドの少なくとも第１の送信側の走査照射において
発生された受信信号（ＯＳ）が捕捉検出（記録可能）で
ありかつ当該の捕捉検出状態（記録）に基づいて後続の
測定において受信側の制御過程が制御手段（例えば）を
用いて開始可能であるように構成されている。例えば当
該の先行する請求項のうちいずれか１項記載の装置。
【請求項３１】当該の光学的受信器（ＯＲ１）および
／又は評価装置（ＡＥ１）に受信側制御素子が配属され
ている請求項３０記載の装置。
【請求項３２】受信側制御素子として積分器（ＩＮ
Ｔ）が、受信ビームフィールド（ＲＦ１〜ＲＦｎ）の光
パワーの選択的測定のため設けられている請求項３１記
載の装置。
【請求項３３】光学的受信器（ＯＲ１）および／又は
評価装置（ＡＥ１）に受信側トリガ素子（例えばＳＷ）
が配属されている請求項３０から３２までのいずれか１
項記載の装置。
【請求項３４】トリガ素子としてスイッチ（ＳＷ）が
設けられている請求項３３記載の装置。
【請求項３５】受信側制御素子として増幅器（ＡＭ）
が設けられており、該増幅器によっては夫々の被測定受
信ビームフィールド（ＲＦ１〜ＲＦｎ）に対する増幅率
が個別に可調整である請求項３０から３４までのいずれ
か１項記載の装置。
【請求項３６】少なくとも１つの被測定光導波体（Ｌ
Ｗ１）の入力結合セクション（ＴＣ１）中へ送信ビーム
フィールド（ＳＦ）の光（ＬＷ）を入力結合する方法に
おいて、当該の送信ビームフィールドのフォーカシング
面（ＦＣ１）を、当該の入力結合セクション（ＴＣ１）
の入力結合面（ＥＦ）の方向で、当該ビーム方向（ｘ）
に対して垂直方向の仮想平面（ｙ，ｚ）に対して傾斜す
るようにした例えば当該の先行する請求項のうちいずれ
か１項記載の方法。
【請求項３７】当該フォーカシング面（ＦＣ１）を所
定平面（ｘ，ｙ）で見て、当該入力結合セクション（Ｔ
Ｃ１）の弧状部分（ＳＨ）に対してほぼ平行なフォーカ
シング線として、傾斜されるようにし、上記所定平面内
では当該光導波体（ＬＷ１）の入力結合セクション（Ｔ
Ｃ１）が延在しているようにした請求項３６記載の方
法。
【請求項３８】当該の平面（ｘ，ｚ）にて当該の傾斜
したフォーカシング面（ＦＣ１）に対して勾配高さをセ
ッティングし、該勾配高さはそのつど測定さるべき光導
波体（ＬＷ１）の最大可能なコア位置トレランスとほぼ
等しいかそれにより大であるように選定されるようにし
た請求項３７記載の方法。
【請求項３９】当該の平面（ｘ，ｚ）内にて、当該フ
ォーカシング平面は上記入力結合セクション（ＴＣ１）
のほぼ中央にて可及的に接線方向にセッティングされる
ようにした請求項３７又は３８記載の方法。
【請求項４０】当該フォーカシング面（ＦＣ２）はそ
れの形状に関して、当該入力結合セクション（ＴＣ１）
の入力結合面（ＥＦ）に適合されるようにした請求項３
６から３９までのいずれか１項記載の方法。
【請求項４１】当該フォーカシング面（ＦＣ２）は当
該入力結合セクション（ＴＣ１）の入力結合面（ＥＦ）
と一致せしめられるようにした請求項３６から４０まで
のいずれか１項記載の方法。
【請求項４２】上記送信ビームフィールド（ＳＦ）の
空間的結像ないし形成に際して、当該のフォーカシング
面（ＦＣ１）はわん曲された光導波体セクション（ＴＣ
１）の長手方向ではそれの走査方向（ｙ）におけるより
も大きな空間的寸法（拡がり）を以て生ぜしめられるよ
うにした請求項３６から４１までのいずれか１項記載の
方法。
【請求項４３】上記送信ビームフィールド（ＳＦ）の
光（ＬＢ）はそれのビーム面（光路）に沿ってそれの２
つのアスティグマティックの像平面（ＭＢＬ，ＳＢＬ）
にコンセントレートされるようにした請求項３６から４
２までのいずれか１項記載の方法。
【請求項４４】曲がり結合器方式により少なくとも１
つの被測定光導波体（ＬＷ１）の入力結合セクション
（ＴＣ１）内へ送信ビームフィールド（ＳＦ）の光（Ｌ
Ｂ）を入力結合するための装置において、少なくとも１
つの結像手段（例えばＧＫＥ）が設けられており、該結
像手段によっては当該送信ビームフィールド（ＳＦ）の
フォーカシング面（ＦＣ１）が、ビーム方向（ｘ）に対
して垂直な仮想平面（ｙ，ｘ）内で、入力結合セクショ
ン（ＴＣ１）の入力結合面（ＥＦ）のほうに向かって傾
斜せしめられるようにした例えば当該の先行する請求項
のうちいずれか１項記載の装置。
【請求項４５】上記送信ビームフィールド（ＳＦ）内
に結像手段としてガラス楔（ＧＫＥ）が設けられている
請求項４４記載の装置。
【請求項４６】曲がり結合器方式により少なくとも１
つの被測定光導波体（ＬＷ１）の入力結合セクション
（ＴＣ１）内へ送信ビームフィールド（ＳＦ）の光（Ｌ
Ｂ）を入力結合するための方法において、上記の送信ビ
ームフィールド（ＳＦ）のビームスポット（ＬＦ）を被
測定光導波体（ＬＷ１）の長手軸線に沿って往復動させ
るようにした例えば当該の先行する請求項のうちいずれ
か１項記載の方法。
【請求項４７】上記の送信ビームフィールド（ＳＦ）
を、当該送信ビームフィールド（ＳＦ）の伝播方向
（ｘ）に対して垂直方向、且それの走査方向（ｙ）に対
して垂直方向にシフトライン（ｚ）に沿って往復動せし
めるようにした請求項４６記載の方法。
【請求項４８】当該ビームスポット（ＬＦ）を上記光
導波体（ＬＷ１）の長手軸線に沿って、それの走査方向
（ｙ）において移動せしめられるよりも迅速に往復動せ
しめる請求項４６又は４７記載の方法。
【請求項４９】偏向装置（例えばＵＬＳ）が設けられ
ており、該偏向装置によっては上記送信ビームフィール
ド（ＳＦ）のビームスポット（ＬＦ）が被測定光導波体
（ＬＷ１）の長手軸線に沿って往復動せしめられるよう
にした請求項４１から４８までのいずれか１項記載の方
法を実施するための装置。