JPH07242441A - 電波透過性熱線反射板およびその製造方法 - Google Patents
電波透過性熱線反射板およびその製造方法Info
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- JPH07242441A JPH07242441A JP6035769A JP3576994A JPH07242441A JP H07242441 A JPH07242441 A JP H07242441A JP 6035769 A JP6035769 A JP 6035769A JP 3576994 A JP3576994 A JP 3576994A JP H07242441 A JPH07242441 A JP H07242441A
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Abstract
(57)【要約】
【目的】電波透過性を有し室内携帯電話の使用を可能に
する自動車用窓ガラスに適した熱線反射ガラスを提供す
ること。 【構成】透明基板上に複数のストライプ状に分割された
透明導電性被膜が被覆された電波透過性熱線反射板で、
ストライプ状透明導電性被膜の厚みの幅を到来電波の波
長の１／１０よりも小さいＢｃｍとし、かつ、その厚み
の２０倍異常とし、透明導電被膜をストライプ状に分割
する高抵抗領域の幅をＤｃｍ、その分割幅方向の電気抵
抗率をＲDΩｃｍとしたとき、次式を満足するようにし
た。０．０５≧Ｄ、ＲD≧１１３１（Ｂ＋Ｃ）、Ｂ≧
０．０５。
する自動車用窓ガラスに適した熱線反射ガラスを提供す
ること。 【構成】透明基板上に複数のストライプ状に分割された
透明導電性被膜が被覆された電波透過性熱線反射板で、
ストライプ状透明導電性被膜の厚みの幅を到来電波の波
長の１／１０よりも小さいＢｃｍとし、かつ、その厚み
の２０倍異常とし、透明導電被膜をストライプ状に分割
する高抵抗領域の幅をＤｃｍ、その分割幅方向の電気抵
抗率をＲDΩｃｍとしたとき、次式を満足するようにし
た。０．０５≧Ｄ、ＲD≧１１３１（Ｂ＋Ｃ）、Ｂ≧
０．０５。
Description
【０００１】本発明は、主に、自動車に搭載する熱線反
射ガラスに電波透過性を持たせて携帯電話の使用を可能
にするとりわけ車載用窓ガラスと好適に用いられるガラ
ス板に関する。
射ガラスに電波透過性を持たせて携帯電話の使用を可能
にするとりわけ車載用窓ガラスと好適に用いられるガラ
ス板に関する。
【０００２】自動車用窓ガラスとくに高い可視光透過率
を要求されるフロントウィンドウガラスに熱線反射性を
持たせるために、従来、銀などの電気抵抗の低い金属薄
膜を利用した例えば、ガラス／ＺｎＯ／Ａｇ／ＺｎＯの
積層体、ガラス／ＩＴＯ／Ａｇ／ＩＴＯの積層体及びガ
ラス／ＴｉＯ2 ／Ａｇ／ＴｉＯ2 の積層体などの構成が
用いられている。上記の膜積層体は、７０％以上の高い
可視光透過率を実現する非常に薄い膜厚（〜１０ｎｍ）
でありながら、金属膜の低い電気抵抗により赤外光を能
率よく反射し、高い断熱性能を実現している。
を要求されるフロントウィンドウガラスに熱線反射性を
持たせるために、従来、銀などの電気抵抗の低い金属薄
膜を利用した例えば、ガラス／ＺｎＯ／Ａｇ／ＺｎＯの
積層体、ガラス／ＩＴＯ／Ａｇ／ＩＴＯの積層体及びガ
ラス／ＴｉＯ2 ／Ａｇ／ＴｉＯ2 の積層体などの構成が
用いられている。上記の膜積層体は、７０％以上の高い
可視光透過率を実現する非常に薄い膜厚（〜１０ｎｍ）
でありながら、金属膜の低い電気抵抗により赤外光を能
率よく反射し、高い断熱性能を実現している。
【０００３】しかしながら金属膜の低い電気抵抗は同時
に高い電波反射特性をもたらすため、車内に持ち込んだ
テレビや携帯電話、電波を利用したリモコン装置などが
十分機能しないという問題点がある。このため、電気抵
抗の高い膜を使ったり熱線吸収性のガラスを使うなどで
断熱性能を多少犠牲にして電波透過性を実現している例
もある。
に高い電波反射特性をもたらすため、車内に持ち込んだ
テレビや携帯電話、電波を利用したリモコン装置などが
十分機能しないという問題点がある。このため、電気抵
抗の高い膜を使ったり熱線吸収性のガラスを使うなどで
断熱性能を多少犠牲にして電波透過性を実現している例
もある。
【０００４】一方、建築用窓ガラスに関して、電波反射
による障害を防止する目的で、導電性の膜を入射電波の
波長より十分小さいサイズに分割することにより電波透
過性を上げ、高い熱線反射性と低い電波反射性を同時に
実現する技術が開示されている（例えば、特開平３−２
５０７９７号公報、特開平５−４２６２３号公報、特開
平５−５０５４８号公報）。
による障害を防止する目的で、導電性の膜を入射電波の
波長より十分小さいサイズに分割することにより電波透
過性を上げ、高い熱線反射性と低い電波反射性を同時に
実現する技術が開示されている（例えば、特開平３−２
５０７９７号公報、特開平５−４２６２３号公報、特開
平５−５０５４８号公報）。
【０００５】自動車用ガラス、特にフロントウィンドウ
ガラスに熱線反射性と電波透過性を併せ持たせるために
は前述の導電性膜を入射電波の波長より十分小さいサイ
ズに分割することが有効と考えられる。しかしながら、
フロントウィンドウガラスは運転席にいるドライバーの
間近に存在するため、ドライバーの視認性を損なった
り、車体の美観を損ねないためには、高抵抗分割領域の
線幅を小さくする必要がある。このような必要性から高
抵抗分割領域の線幅を小さくした場合、電波透過性の悪
化することがわかった。たとえば、高抵抗領域の面積抵
抗をほぼ２０ｋΩ／□にして高抵抗領域の線幅が１ｍｍ
以上で良い電波透過性を示していたものが、１ｍｍより
小さくすると電波透過率が減少し、０．１ｍｍより小さ
くなると窓を透過する電波は１／３以下に減衰してしま
うという重大な問題点のあることが分かった。熱線反射
ガラスの内部から外部への視認性や窓ガラスの美観、と
りわけ自動車のドライバーの視認性を損なったり、車体
の美観を損ねることがないためには、分割部を１ｍｍよ
りもはるかに小さくすることが必要である。視認性や車
体の美観を損なわずに、かつ、高い電波透過性を有する
熱線反射ガラスとその製造方法を提供することが、本発
明の解決課題である。
ガラスに熱線反射性と電波透過性を併せ持たせるために
は前述の導電性膜を入射電波の波長より十分小さいサイ
ズに分割することが有効と考えられる。しかしながら、
フロントウィンドウガラスは運転席にいるドライバーの
間近に存在するため、ドライバーの視認性を損なった
り、車体の美観を損ねないためには、高抵抗分割領域の
線幅を小さくする必要がある。このような必要性から高
抵抗分割領域の線幅を小さくした場合、電波透過性の悪
化することがわかった。たとえば、高抵抗領域の面積抵
抗をほぼ２０ｋΩ／□にして高抵抗領域の線幅が１ｍｍ
以上で良い電波透過性を示していたものが、１ｍｍより
小さくすると電波透過率が減少し、０．１ｍｍより小さ
くなると窓を透過する電波は１／３以下に減衰してしま
うという重大な問題点のあることが分かった。熱線反射
ガラスの内部から外部への視認性や窓ガラスの美観、と
りわけ自動車のドライバーの視認性を損なったり、車体
の美観を損ねることがないためには、分割部を１ｍｍよ
りもはるかに小さくすることが必要である。視認性や車
体の美観を損なわずに、かつ、高い電波透過性を有する
熱線反射ガラスとその製造方法を提供することが、本発
明の解決課題である。
【０００６】本発明の第１は、絶縁性透明基板上に複数
のストライプ状に分割された導電性被膜が被覆された可
視光透過性の熱反射射板において、前記ストライプ状導
電性被膜の厚みをＡｃｍ、その幅を到来電波の波長の１
／１０よりも小さいＢｃｍ、前記導電性被膜をストライ
プ状に分割する高抵抗領域の幅をＤｃｍ、隣合う２つの
ストライプ状導電性被膜間の電気抵抗（高抵抗領域の電
気抵抗）をＲDΩｃｍとしたとき、下記の式を満足する
ようにしたことを特徴とする電波透過性熱線反射板であ
る。 ０．０４≧Ｄ≧２０Ａ ＲD≧１１３１（Ｂ＋Ｄ） Ｂ≧０．０５ ここで、ＲDは、隣合う導電性被膜のそれぞれ縦方向１
ｃｍの長さの部分を、向かい合うように位置させ、それ
らを抵抗測定端子としたときのその端子間の電気抵抗で
表される。
のストライプ状に分割された導電性被膜が被覆された可
視光透過性の熱反射射板において、前記ストライプ状導
電性被膜の厚みをＡｃｍ、その幅を到来電波の波長の１
／１０よりも小さいＢｃｍ、前記導電性被膜をストライ
プ状に分割する高抵抗領域の幅をＤｃｍ、隣合う２つの
ストライプ状導電性被膜間の電気抵抗（高抵抗領域の電
気抵抗）をＲDΩｃｍとしたとき、下記の式を満足する
ようにしたことを特徴とする電波透過性熱線反射板であ
る。 ０．０４≧Ｄ≧２０Ａ ＲD≧１１３１（Ｂ＋Ｄ） Ｂ≧０．０５ ここで、ＲDは、隣合う導電性被膜のそれぞれ縦方向１
ｃｍの長さの部分を、向かい合うように位置させ、それ
らを抵抗測定端子としたときのその端子間の電気抵抗で
表される。
【０００７】分割部の電気抵抗の値を無限に大きくする
ことは、分割部の幅が小さい場合には極めて困難とな
る。そこで我々は、これまで十分には明らかになってい
ない、分割された透明導電膜において電波透過性が実現
する機構を電磁気理論に基づいて明らかにし、その結果
に基づいて実用的な電波透過性熱線反射板に必要な透明
導電膜の分割の要件を明らかにすることに成功した。す
なわち、導電膜の分割により電波透過性が生じることの
本質は、電波の電場によって生ずる電流が分割部に堰止
めされて蓄積し、その電荷のつくる反電場により誘起さ
れる電流が抑え込まれるためであると考えた。分割部の
抵抗が有限である場合には蓄積された電荷を漏洩するの
で、その分余計に電流が流れるようになり、結果として
反射を増加させる。
ことは、分割部の幅が小さい場合には極めて困難とな
る。そこで我々は、これまで十分には明らかになってい
ない、分割された透明導電膜において電波透過性が実現
する機構を電磁気理論に基づいて明らかにし、その結果
に基づいて実用的な電波透過性熱線反射板に必要な透明
導電膜の分割の要件を明らかにすることに成功した。す
なわち、導電膜の分割により電波透過性が生じることの
本質は、電波の電場によって生ずる電流が分割部に堰止
めされて蓄積し、その電荷のつくる反電場により誘起さ
れる電流が抑え込まれるためであると考えた。分割部の
抵抗が有限である場合には蓄積された電荷を漏洩するの
で、その分余計に電流が流れるようになり、結果として
反射を増加させる。
【０００８】この考えに基づいて、分割された導電膜を
電波の電場の向きと直角な方向に伸びた極偏平な楕円柱
に、分割部を楕円柱と楕円柱の間を結ぶ高い面積抵抗の
膜という形にモデル化（図３に示す）し、マックスウェ
ルの電磁場の方程式からこのモデル系に入射する電磁波
の反射振幅と透過振幅を計算した。その結果以下の条件
が満たされている場合には、電波が分割された膜を１０
０％近く通過することが分かった。 （１） Ａ《Ｄ、（２） ＲMS／Ｚ0《２πλ／Ｂ、
（３） Ｂ《λ ，（４） ＲD ＝ＤＲDS》｛（Ｂ+Ｄ）
／２｝Ｚ0 ここで、Ａ：透明導電膜の膜厚，Ｂ：分割された透明導
電膜の幅，Ｄ：高抵抗領域の幅，λ：電波の波長，
ＲMS：透明導電膜の面積抵抗，ＲD：高抵抗領域を横断
する抵抗（ストライプ方向単位長さあたり）、ＲDS：高
抵抗領域の面積抵抗，Ｚ0＝３７７Ω（定数） これらの結果を導く基礎になった式を以下に示す。
電波の電場の向きと直角な方向に伸びた極偏平な楕円柱
に、分割部を楕円柱と楕円柱の間を結ぶ高い面積抵抗の
膜という形にモデル化（図３に示す）し、マックスウェ
ルの電磁場の方程式からこのモデル系に入射する電磁波
の反射振幅と透過振幅を計算した。その結果以下の条件
が満たされている場合には、電波が分割された膜を１０
０％近く通過することが分かった。 （１） Ａ《Ｄ、（２） ＲMS／Ｚ0《２πλ／Ｂ、
（３） Ｂ《λ ，（４） ＲD ＝ＤＲDS》｛（Ｂ+Ｄ）
／２｝Ｚ0 ここで、Ａ：透明導電膜の膜厚，Ｂ：分割された透明導
電膜の幅，Ｄ：高抵抗領域の幅，λ：電波の波長，
ＲMS：透明導電膜の面積抵抗，ＲD：高抵抗領域を横断
する抵抗（ストライプ方向単位長さあたり）、ＲDS：高
抵抗領域の面積抵抗，Ｚ0＝３７７Ω（定数） これらの結果を導く基礎になった式を以下に示す。
【０００９】
【数１】
【００１０】
【数２】 ここで
【００１１】
【数３】 これらの式に表れる各記号の意味は以下の通りである。 Ｅi：入射電波の複素振幅、Ｅr：反射波の複素振幅、
Ｅt：透過波の複素振幅、ω：電波の角振動数、ｃ：光
速 σ0＝（ＡＲMS１０9／ｃ2）-1：導電膜のｃｇｓＧａｕ
ｓｓ単位系での導電率
Ｅt：透過波の複素振幅、ω：電波の角振動数、ｃ：光
速 σ0＝（ＡＲMS１０9／ｃ2）-1：導電膜のｃｇｓＧａｕ
ｓｓ単位系での導電率
【００１２】（１）式と（２）式を使えば、本発明の分
割された透明導電被膜を決める種々のパラメーターが電
波の反射や透過の特性に与える効果を具体的に決めるこ
とができる。図２（ａ）、図２（ｂ）に分割部の抵抗が
与える効果を示した。この図２（ａ）から、面積抵抗５
Ω／□の金属膜を分割する高抵抗領域の長さ１ｃｍにつ
いての分割帯の幅方向抵抗値ＲDが５０ｋΩｃｍ（ｌｏ
ｇＲD＝４．７の値）という大きい値の場合には、分割
された透明導電被膜の幅Ｂが入射する電波の波長の１０
分の１以下にすることにより優れた電波透過性を実現で
きることが分かる。一方、面積抵抗５Ω／□の分割され
た金属膜に１ＧＨｚ（λ＝３０ｃｍ）の電波が入射する
場合に、Ｂ＝３ｃｍ、高抵抗領域の帯幅Ｄ＝０．０５ｃ
ｍとするとき、高抵抗領域の長さ１ｃｍについての線幅
方向抵抗値（ＲD）が約３０００Ωｃｍ（（Ｂ＋Ｄ）×
３７７の約３倍＝１１３１（Ｂ＋Ｄ））以上であれば、
電波は７０％以上（−１．５ｄＢ）透過し、さらに望ま
しくは１０ｋΩｃｍ（（Ｂ＋Ｄ）×３７７の約１０倍）
以上であれば電波は８０％以上（−１ｄＢ）透過するこ
とが分かる。高抵抗領域帯幅が０．０５ｃｍであるの
で、高抵抗領域の面積抵抗値ＲDSを６０ｋΩ／□以上、
望ましくは２００ｋΩ／□以上にすることにより、電波
透過性を実現することできる。
割された透明導電被膜を決める種々のパラメーターが電
波の反射や透過の特性に与える効果を具体的に決めるこ
とができる。図２（ａ）、図２（ｂ）に分割部の抵抗が
与える効果を示した。この図２（ａ）から、面積抵抗５
Ω／□の金属膜を分割する高抵抗領域の長さ１ｃｍにつ
いての分割帯の幅方向抵抗値ＲDが５０ｋΩｃｍ（ｌｏ
ｇＲD＝４．７の値）という大きい値の場合には、分割
された透明導電被膜の幅Ｂが入射する電波の波長の１０
分の１以下にすることにより優れた電波透過性を実現で
きることが分かる。一方、面積抵抗５Ω／□の分割され
た金属膜に１ＧＨｚ（λ＝３０ｃｍ）の電波が入射する
場合に、Ｂ＝３ｃｍ、高抵抗領域の帯幅Ｄ＝０．０５ｃ
ｍとするとき、高抵抗領域の長さ１ｃｍについての線幅
方向抵抗値（ＲD）が約３０００Ωｃｍ（（Ｂ＋Ｄ）×
３７７の約３倍＝１１３１（Ｂ＋Ｄ））以上であれば、
電波は７０％以上（−１．５ｄＢ）透過し、さらに望ま
しくは１０ｋΩｃｍ（（Ｂ＋Ｄ）×３７７の約１０倍）
以上であれば電波は８０％以上（−１ｄＢ）透過するこ
とが分かる。高抵抗領域帯幅が０．０５ｃｍであるの
で、高抵抗領域の面積抵抗値ＲDSを６０ｋΩ／□以上、
望ましくは２００ｋΩ／□以上にすることにより、電波
透過性を実現することできる。
【００１３】（１）式や（２）式を導くに当たっては、
分割された金属膜間の隣接する端部に発生する電荷相互
のクーロン相互作用を無視している。しかし、分割幅Ｄ
が極端に小さくなると、この相互作用が無視できなくな
り最終的には分割の効果を打ち消してしまう。前記のク
ーロン相互作用が無視できるための条件は、隣接する一
方の金属膜の端部の電荷が、他方の金属膜の端部が作る
電場に比較して、十分に小さいことである。この条件を
具体的に求めると次のようになる。 Ａ《２Ｄ したがって、分割が有効に働き電波透過性を持たせるた
めには、少なくとも分割幅Ｄを金属膜の厚みＡの１０倍
以上にしておくことが望ましい。可視光を通し熱線反射
作用を持つ金属膜の厚みＡは、通常１０ｎｍ〜１００ｎ
ｍであるので分割幅Ｄとしては、０．１μｍから１μｍ
より大きくする必要がある。分割された金属膜の幅Ｂを
小さくすることにより、より短い波長の電磁波の透過性
を実現することになる。したがって赤外反射性（熱線反
射性）を維持するためには分割サイズの下限が制限され
る。入射する電磁波の波長をλとすると（１）式と
（２）式からは （５） Ｂ》２πλＺ0／ＲMS の条件を満たす場合には電磁波はほぼ反射されることが
導かれる。しかしながら、太陽光の熱線の波長は１μｍ
程度であり、この波長の電磁波に対しては（１）式や
（２）式を導くために用いた前提条件は満たされていな
いのでこの点は別に調べる必要がある。
分割された金属膜間の隣接する端部に発生する電荷相互
のクーロン相互作用を無視している。しかし、分割幅Ｄ
が極端に小さくなると、この相互作用が無視できなくな
り最終的には分割の効果を打ち消してしまう。前記のク
ーロン相互作用が無視できるための条件は、隣接する一
方の金属膜の端部の電荷が、他方の金属膜の端部が作る
電場に比較して、十分に小さいことである。この条件を
具体的に求めると次のようになる。 Ａ《２Ｄ したがって、分割が有効に働き電波透過性を持たせるた
めには、少なくとも分割幅Ｄを金属膜の厚みＡの１０倍
以上にしておくことが望ましい。可視光を通し熱線反射
作用を持つ金属膜の厚みＡは、通常１０ｎｍ〜１００ｎ
ｍであるので分割幅Ｄとしては、０．１μｍから１μｍ
より大きくする必要がある。分割された金属膜の幅Ｂを
小さくすることにより、より短い波長の電磁波の透過性
を実現することになる。したがって赤外反射性（熱線反
射性）を維持するためには分割サイズの下限が制限され
る。入射する電磁波の波長をλとすると（１）式と
（２）式からは （５） Ｂ》２πλＺ0／ＲMS の条件を満たす場合には電磁波はほぼ反射されることが
導かれる。しかしながら、太陽光の熱線の波長は１μｍ
程度であり、この波長の電磁波に対しては（１）式や
（２）式を導くために用いた前提条件は満たされていな
いのでこの点は別に調べる必要がある。
【００１４】対象とする熱線の入射角をα、波長をλと
するとこの電磁波が導電膜上に作る電場はλ／ｓｉｎα
の２倍の周期で空間的に向きが反転する。したがってこ
の周期よりも導電膜の分割サイズが大きければ端部の電
荷の影響は正負打ち消され、反電場の影響は小さくな
る。したがって分割サイズが波長より十分大きい場合に
は、わずかな角度傾いて入射する電磁波には分割の効果
は現れない。
するとこの電磁波が導電膜上に作る電場はλ／ｓｉｎα
の２倍の周期で空間的に向きが反転する。したがってこ
の周期よりも導電膜の分割サイズが大きければ端部の電
荷の影響は正負打ち消され、反電場の影響は小さくな
る。したがって分割サイズが波長より十分大きい場合に
は、わずかな角度傾いて入射する電磁波には分割の効果
は現れない。
【００１５】波長１μｍの電磁波に対して、太陽光が垂
直入射しても５分間程度の後には太陽光の入射角度が変
わり、熱線を反射する条件になるものとするとαは約１
度となる。これからλ／ｓｉｎα〜５０μｍとなるの
で、分割幅Ｂは５０μｍ以上、望ましくは５００μｍ以
上であればよい。
直入射しても５分間程度の後には太陽光の入射角度が変
わり、熱線を反射する条件になるものとするとαは約１
度となる。これからλ／ｓｉｎα〜５０μｍとなるの
で、分割幅Ｂは５０μｍ以上、望ましくは５００μｍ以
上であればよい。
【００１６】１方向にストライプ状に分割された導電性
被膜については、到来電波の電場の向きがストライプの
長手方向と平行な成分に対しては、分割されていない場
合と同様の高い電波反射を起こしてしまう。任意の向き
の電場を持つ電波に対して高い電波透過性を実現するた
めには、導電性被膜を格子状に分割すなわち互いに直角
に近い２つの方向にストライプ状に分割すればよい。２
つの方向のストライプ状分割に対して、それぞれ先に記
述した１方向のストライプ状分割について記した各種条
件が満たされている必要がある。
被膜については、到来電波の電場の向きがストライプの
長手方向と平行な成分に対しては、分割されていない場
合と同様の高い電波反射を起こしてしまう。任意の向き
の電場を持つ電波に対して高い電波透過性を実現するた
めには、導電性被膜を格子状に分割すなわち互いに直角
に近い２つの方向にストライプ状に分割すればよい。２
つの方向のストライプ状分割に対して、それぞれ先に記
述した１方向のストライプ状分割について記した各種条
件が満たされている必要がある。
【００１７】導電性被膜が優れた熱線反射特性を有する
ためには導電性被膜の面積抵抗はできるだけ小さい方が
好ましい。面積抵抗を小さくするためには膜の持つ導電
率に反比例して膜の厚みを大きくしなければならず、可
視光に対する透明性と熱線反射機能を両立させるために
は面積抵抗の範囲は３Ω／□以上２００Ω／□以下が望
ましい。導電膜の導電率が小さいほど薄い膜でも抵抗が
小さくできるので可視光の透過率の高い熱線反射膜をつ
くるためには導電膜の材料としてできるだけ導電率の低
いものが好ましい。特に自動車のフロントウィンドウに
本発明の電波透過性を有する熱線反射板を使用する場合
には、ドライバーの視認性を損なったり、車体の美観を
損ねることのないようにしなければならない。したがっ
て、該導電性被膜は可視光透過率を高くしても十分な熱
線反射特性が得られるように導電率のできるだけ高い材
料が好ましく、Ａｇ、Ａｕ、Ｃｕ、Ａｌのいずれかまた
はＡｇ、Ａｕ、Ｃｕ、Ａｌのいずれかを主成分とする合
金が好ましく、とりわけＡｇが好ましい。これらの材料
に関しては耐候性を確保するために、他の薄い金属膜を
介して、または直接に透明な誘電体膜を該導電性被膜の
両側に保護膜として形成することが望ましい。
ためには導電性被膜の面積抵抗はできるだけ小さい方が
好ましい。面積抵抗を小さくするためには膜の持つ導電
率に反比例して膜の厚みを大きくしなければならず、可
視光に対する透明性と熱線反射機能を両立させるために
は面積抵抗の範囲は３Ω／□以上２００Ω／□以下が望
ましい。導電膜の導電率が小さいほど薄い膜でも抵抗が
小さくできるので可視光の透過率の高い熱線反射膜をつ
くるためには導電膜の材料としてできるだけ導電率の低
いものが好ましい。特に自動車のフロントウィンドウに
本発明の電波透過性を有する熱線反射板を使用する場合
には、ドライバーの視認性を損なったり、車体の美観を
損ねることのないようにしなければならない。したがっ
て、該導電性被膜は可視光透過率を高くしても十分な熱
線反射特性が得られるように導電率のできるだけ高い材
料が好ましく、Ａｇ、Ａｕ、Ｃｕ、Ａｌのいずれかまた
はＡｇ、Ａｕ、Ｃｕ、Ａｌのいずれかを主成分とする合
金が好ましく、とりわけＡｇが好ましい。これらの材料
に関しては耐候性を確保するために、他の薄い金属膜を
介して、または直接に透明な誘電体膜を該導電性被膜の
両側に保護膜として形成することが望ましい。
【００１８】Ａｇ、Ａｕ、Ｃｕ、Ａｌのいずれかを主成
分とする合金の場合には合金化しない場合よりも導電率
は小さくなるが、膜自体の耐久性を向上させる上で効果
がある。分割部を見えにくくするためには、分割部線幅
Ｄをできるだけ小さくすることが望ましい。
分とする合金の場合には合金化しない場合よりも導電率
は小さくなるが、膜自体の耐久性を向上させる上で効果
がある。分割部を見えにくくするためには、分割部線幅
Ｄをできるだけ小さくすることが望ましい。
【００１９】導電性被膜として前述の金属膜材料を用い
ると、導電膜の部分と高抵抗分割部との間の光学的性質
（可視光透過率、可視光反射率）の差が小さくなるので
ドライバーの視認性の上からも美観上からも好ましい。
本発明では、分割部線幅Ｄを４００μｍ以下望ましくは
３００μｍ以下にしているので、さらに美観上好まし
く、樹脂膜を介して他のガラスと張り合わせる事によ
り、導電性被膜のある部分の反射率と高抵抗分割部の反
射率の差をより低減するのでドライバーの視認性への影
響と美観への影響をいっそう小さくできる。また、樹脂
膜を介して他のガラスと張り合わせることは、分割され
た導電性被膜の分割部からの劣化を防止する上でも効果
がある。
ると、導電膜の部分と高抵抗分割部との間の光学的性質
（可視光透過率、可視光反射率）の差が小さくなるので
ドライバーの視認性の上からも美観上からも好ましい。
本発明では、分割部線幅Ｄを４００μｍ以下望ましくは
３００μｍ以下にしているので、さらに美観上好まし
く、樹脂膜を介して他のガラスと張り合わせる事によ
り、導電性被膜のある部分の反射率と高抵抗分割部の反
射率の差をより低減するのでドライバーの視認性への影
響と美観への影響をいっそう小さくできる。また、樹脂
膜を介して他のガラスと張り合わせることは、分割され
た導電性被膜の分割部からの劣化を防止する上でも効果
がある。
【００２０】携帯用電話の使用や衛星からの電波を利用
したナビゲーションシステムを車内で利用可能にするに
は２ＧＨｚ程度までの電波を透過する事が望ましく、し
たがって分割幅Ｄは３ｃｍ以下、望ましくは１ｃｍ以下
にする。本発明においては、該格子状またはストライプ
状に分割された導電性被膜のサイズＢを３ｃｍ以下、５
０μｍ以上とすると２ＧＨｚ程度までの電波をよく透過
し、一方分割されているにもかかわらず太陽光に含まれ
る近赤外域の熱線に対しては分割部の反電場の効果は打
ち消され高い熱線反射性が維持される。
したナビゲーションシステムを車内で利用可能にするに
は２ＧＨｚ程度までの電波を透過する事が望ましく、し
たがって分割幅Ｄは３ｃｍ以下、望ましくは１ｃｍ以下
にする。本発明においては、該格子状またはストライプ
状に分割された導電性被膜のサイズＢを３ｃｍ以下、５
０μｍ以上とすると２ＧＨｚ程度までの電波をよく透過
し、一方分割されているにもかかわらず太陽光に含まれ
る近赤外域の熱線に対しては分割部の反電場の効果は打
ち消され高い熱線反射性が維持される。
【００２１】本発明の第２は、絶縁性透明基板上に第１
の透明誘電体膜が被覆され、第１の透明誘電体膜の上
に、ストライプ状または格子状に分割された導電性被膜
と、隣合う前記導電性被膜を電気的に分離する幅Ｄｃｍ
の高抵抗領域が設けられ、少なくとも前記導電性被膜の
上に第２の透明誘電体膜が被覆された可視光透過性の熱
線反射板において、前記ストライプ状導電性被膜の厚み
をＡｃｍ、その幅を到来電波の波長の１／１０よりも小
さいＢｃｍ、その面積抵抗をＲMSとし、前記透明誘電体
膜の面積抵抗をＲDSΩ／□としたとき、下記の式を満足
するようにしたことを特徴とする電波透過性熱線反射板
である。 ０．０４≧Ｄ≧２０Ａ ＲDS≧２×１０5 ２００≧ＲMS≧３ ３≧Ｂ≧０．０５
の透明誘電体膜が被覆され、第１の透明誘電体膜の上
に、ストライプ状または格子状に分割された導電性被膜
と、隣合う前記導電性被膜を電気的に分離する幅Ｄｃｍ
の高抵抗領域が設けられ、少なくとも前記導電性被膜の
上に第２の透明誘電体膜が被覆された可視光透過性の熱
線反射板において、前記ストライプ状導電性被膜の厚み
をＡｃｍ、その幅を到来電波の波長の１／１０よりも小
さいＢｃｍ、その面積抵抗をＲMSとし、前記透明誘電体
膜の面積抵抗をＲDSΩ／□としたとき、下記の式を満足
するようにしたことを特徴とする電波透過性熱線反射板
である。 ０．０４≧Ｄ≧２０Ａ ＲDS≧２×１０5 ２００≧ＲMS≧３ ３≧Ｂ≧０．０５
【００２２】保護膜である誘電体被膜を完全に除去する
ことは必ずしも容易でない。とりわけ、導電性被膜の下
部（絶縁性基板側）に形成された誘電体被膜を取り除く
ことは難しい。したがって、ストライプ状高抵抗分割部
の幅を０．０５ｃｍ以下にした場合に電波透過性を保つ
ためには、誘電体被膜の面積抵抗と分割線の幅Ｄの積を
（Ｂ＋Ｄ）×３７７Ωｃｍの値の３倍以上とし、望まし
くは１０倍以上になるように誘電体被膜の面積抵抗を大
きくしておくのが好ましい。本発明の第２に用いられる
透明誘電体被膜としてはＺｎＯ、ＳｎＯ2、ＩＴＯ等を
用いることが耐候性を確保する上で好ましい。
ことは必ずしも容易でない。とりわけ、導電性被膜の下
部（絶縁性基板側）に形成された誘電体被膜を取り除く
ことは難しい。したがって、ストライプ状高抵抗分割部
の幅を０．０５ｃｍ以下にした場合に電波透過性を保つ
ためには、誘電体被膜の面積抵抗と分割線の幅Ｄの積を
（Ｂ＋Ｄ）×３７７Ωｃｍの値の３倍以上とし、望まし
くは１０倍以上になるように誘電体被膜の面積抵抗を大
きくしておくのが好ましい。本発明の第２に用いられる
透明誘電体被膜としてはＺｎＯ、ＳｎＯ2、ＩＴＯ等を
用いることが耐候性を確保する上で好ましい。
【００２３】本発明の第３は、絶縁性透明基板上に高抵
抗領域により分割された複数の透明導電性被膜が被覆さ
れた電波透過性熱線反射板を製造する方法において、前
記絶縁性透明基板上に透明誘電体被膜、Ａｇ、Ａｕ、Ｃ
ｕ、Ａｌからなる金属群から選ばれた少なくとも１種を
主成分とする透明導電性金属被膜、第２の透明誘電体被
膜を順次被覆し、その後前記高抵抗領域を、所定形状に
絞られたレーザー光線を前記第２の透明誘電体被膜上か
ら照射して前記金属被膜を微粒子状に加熱凝集させて形
成することを特徴とする電波透過性熱線反射板の製造方
法である。
抗領域により分割された複数の透明導電性被膜が被覆さ
れた電波透過性熱線反射板を製造する方法において、前
記絶縁性透明基板上に透明誘電体被膜、Ａｇ、Ａｕ、Ｃ
ｕ、Ａｌからなる金属群から選ばれた少なくとも１種を
主成分とする透明導電性金属被膜、第２の透明誘電体被
膜を順次被覆し、その後前記高抵抗領域を、所定形状に
絞られたレーザー光線を前記第２の透明誘電体被膜上か
ら照射して前記金属被膜を微粒子状に加熱凝集させて形
成することを特徴とする電波透過性熱線反射板の製造方
法である。
【００２４】本発明の第３においては、該導電性被膜の
好ましい材料がＡｇ、Ａｕ、Ｃｕ、Ａｌのいずれかの金
属膜、またはＡｇ、Ａｕ、Ｃｕ、Ａｌのいずれかを主成
分とする合金膜であることに着目し、これらの材料を加
熱すると容易にマイグレーションを起こし、微粒子に凝
集することを高抵抗分割領域を形成する方法に利用して
いる。レーザー光を細いビームに絞り、該導電性被膜に
照射すると、通常最上層に形成されている保護膜に光が
吸収され、光の当たっている付近が加熱され、該導電膜
がレーザー光の軌跡に沿って凝集を起こす。このように
微粒子に凝集した部分は非常に高い抵抗値を示すので本
発明に要求される分割として使うことができる。この方
法によれば、膜の破壊の程度が小さいので視認性と美観
の確保に特に有効である。
好ましい材料がＡｇ、Ａｕ、Ｃｕ、Ａｌのいずれかの金
属膜、またはＡｇ、Ａｕ、Ｃｕ、Ａｌのいずれかを主成
分とする合金膜であることに着目し、これらの材料を加
熱すると容易にマイグレーションを起こし、微粒子に凝
集することを高抵抗分割領域を形成する方法に利用して
いる。レーザー光を細いビームに絞り、該導電性被膜に
照射すると、通常最上層に形成されている保護膜に光が
吸収され、光の当たっている付近が加熱され、該導電膜
がレーザー光の軌跡に沿って凝集を起こす。このように
微粒子に凝集した部分は非常に高い抵抗値を示すので本
発明に要求される分割として使うことができる。この方
法によれば、膜の破壊の程度が小さいので視認性と美観
の確保に特に有効である。
【００２５】高抵抗分割部を形成する方法としては、低
いコストで量産性に優れたものが望ましい。本発明にお
いては、導電性膜が一般にガラスの硬度に比較してはる
かに小さい硬度しか持たない事に着目し、硬質の針に荷
重を加えて膜を擦り導電性被膜を除去する方法が、分割
幅が小さく、かつ分割部の抵抗を前述の本発明に必要な
大きさに分割できる方法として好んで用いられる。
いコストで量産性に優れたものが望ましい。本発明にお
いては、導電性膜が一般にガラスの硬度に比較してはる
かに小さい硬度しか持たない事に着目し、硬質の針に荷
重を加えて膜を擦り導電性被膜を除去する方法が、分割
幅が小さく、かつ分割部の抵抗を前述の本発明に必要な
大きさに分割できる方法として好んで用いられる。
【００２６】本発明によれば、熱線反射特性を有する導
電性膜が、到来電波の波長よりも十分小さいサイズの格
子状またはストライプ状に高抵抗の線状領域により分割
されており、高抵抗分割部の線幅をＤｃｍとするとき、
その単位長さについての線幅方向の電気抵抗ＲD が（Ｂ
＋Ｄ）×３７７［Ωｃｍ］で計算される値の３倍以上で
あり、かつ分割部の線幅Ｄが該導電性被膜の厚さの２０
倍以上であるので、到来電波に誘起される電流が分割部
に堰止められ、そこに蓄積された電荷が作る反電場が流
れる電流の大きさを制限するように作用する。また分割
部の大きい電気抵抗の値は洩れ電流を制限するように作
用する。以上により到来電波により誘起される電流の大
きさが分割の無い場合の電流に比べて著しく小さくな
り、電波の反射が押さえられ、結果として高い電波の透
過性が実現される。
電性膜が、到来電波の波長よりも十分小さいサイズの格
子状またはストライプ状に高抵抗の線状領域により分割
されており、高抵抗分割部の線幅をＤｃｍとするとき、
その単位長さについての線幅方向の電気抵抗ＲD が（Ｂ
＋Ｄ）×３７７［Ωｃｍ］で計算される値の３倍以上で
あり、かつ分割部の線幅Ｄが該導電性被膜の厚さの２０
倍以上であるので、到来電波に誘起される電流が分割部
に堰止められ、そこに蓄積された電荷が作る反電場が流
れる電流の大きさを制限するように作用する。また分割
部の大きい電気抵抗の値は洩れ電流を制限するように作
用する。以上により到来電波により誘起される電流の大
きさが分割の無い場合の電流に比べて著しく小さくな
り、電波の反射が押さえられ、結果として高い電波の透
過性が実現される。
【００２７】また本発明においては、線幅方向の抵抗値
を上記の条件を満たすようにしつつ、高抵抗分割部の線
幅を０．０４ｃｍ以下と小さくしているので、自動車用
のウィンドシールドガラスに適用した場合にもドライバ
ーの視認性に障害をもたらすことがなく、美観上も影響
が少ない。
を上記の条件を満たすようにしつつ、高抵抗分割部の線
幅を０．０４ｃｍ以下と小さくしているので、自動車用
のウィンドシールドガラスに適用した場合にもドライバ
ーの視認性に障害をもたらすことがなく、美観上も影響
が少ない。
【００２８】以下、本発明の実施例を比較例と合わせて
具体的に説明する。実施例と比較例により得られた結果
を表１にまとめた。
具体的に説明する。実施例と比較例により得られた結果
を表１にまとめた。
【００２９】実施例１ 厚さ０．２ｍｍの薄いステンレス板に、隣合うの穴の間
隔が０．５ｍｍになるように１辺が約１ｃｍの正方形の
穴をあけた蒸着用マスクを準備した。このマスクの上に
１辺が１０ｃｍ、厚さ１ｍｍのソーダライムシリカガラ
スを載せて真空蒸着装置の中にセットした。５×１０-4
Ｐａの圧力以下に真空排気した後、ガラス基板側からＩ
ＴＯ／Ａｇ／ＩＴＯを順次電子ビーム蒸着法により成膜
した。それぞれの膜厚は順番に、４０ｎｍ（４×１０ー6
ｃｍ）、１５ｎｍ、４０ｎｍになるように制御した。こ
のようにして作られたガラス基板上には、薄い透明な１
辺が１ｃｍの正方形の膜が約０．５ｍｍの間隔をおいて
並んでいた。隣合う膜間の電気抵抗を測定したとこと測
定限界を越えていた（ＲD ＞２ＭΩ）。膜自体の面積抵
抗ＲMSは約５Ω／□であった。
隔が０．５ｍｍになるように１辺が約１ｃｍの正方形の
穴をあけた蒸着用マスクを準備した。このマスクの上に
１辺が１０ｃｍ、厚さ１ｍｍのソーダライムシリカガラ
スを載せて真空蒸着装置の中にセットした。５×１０-4
Ｐａの圧力以下に真空排気した後、ガラス基板側からＩ
ＴＯ／Ａｇ／ＩＴＯを順次電子ビーム蒸着法により成膜
した。それぞれの膜厚は順番に、４０ｎｍ（４×１０ー6
ｃｍ）、１５ｎｍ、４０ｎｍになるように制御した。こ
のようにして作られたガラス基板上には、薄い透明な１
辺が１ｃｍの正方形の膜が約０．５ｍｍの間隔をおいて
並んでいた。隣合う膜間の電気抵抗を測定したとこと測
定限界を越えていた（ＲD ＞２ＭΩ）。膜自体の面積抵
抗ＲMSは約５Ω／□であった。
【００３０】この膜の分光透過率の測定例を図４に示
す。この図４から、上記の膜は可視光に対して８０％程
度の高い透過率を示す一方、波長１μｍ以上の赤外光に
対しては２０〜３０％以下の低い透過率を示し、高い可
視光透過率を維持しつつ優れた熱線反射機能を維持して
いた。次にこの試料の電波透過特性を測定した。比較の
ために膜を形成していない同じサイズのガラスと、分割
せずに同じＩＴＯ／Ａｇ／ＩＴＯを成膜した同じサイズ
のガラスについても測定を行った。その結果を図５に示
した。導電膜が分割されたガラスは、膜を形成していな
いガラスとほぼ同等の電波透過特性を示すことが確認さ
れた。
す。この図４から、上記の膜は可視光に対して８０％程
度の高い透過率を示す一方、波長１μｍ以上の赤外光に
対しては２０〜３０％以下の低い透過率を示し、高い可
視光透過率を維持しつつ優れた熱線反射機能を維持して
いた。次にこの試料の電波透過特性を測定した。比較の
ために膜を形成していない同じサイズのガラスと、分割
せずに同じＩＴＯ／Ａｇ／ＩＴＯを成膜した同じサイズ
のガラスについても測定を行った。その結果を図５に示
した。導電膜が分割されたガラスは、膜を形成していな
いガラスとほぼ同等の電波透過特性を示すことが確認さ
れた。
【００３１】
【表１】
【００３２】比較例１ 実施例１に用いたものと同じ蒸着マスクを用い、インラ
イン型のスパッタ装を使って、１０ｃｍ□、厚さ１ｍｍ
のソーダライムガラス基板上にＩＴＯ／Ａｇ／ＩＴＯの
成膜を行った。それぞれの膜厚は実施例１に合わせて順
番に、４０ｎｍ、１５ｎｍ、４０ｎｍになるように制御
した。このようにして作られたガラス基板上には、薄い
透明な１辺が１ｃｍの正方形の膜が約０．５ｍｍの間隔
をおいて並んでいたが、分割部は実施例１の場合よりも
不鮮明であった。隣合う膜間の電気抵抗を測定したとこ
ろ、約０．５ｋΩ程度であった。膜自体の面積抵抗は約
５Ω／□であった。この試料の分光透過率は図４と同様
になり、高い可視光透過率を維持しつつ優れた熱線反射
機能を示した。次に、この試料の電波透過特性を測定し
たところ、図５に示すような結果になった。分割部の面
積抵抗は、少なくとも１０ｋΩ／□程度はあると考えら
れるが、分割幅が小さいため電波透過特性が低下したも
のと考えられる。
イン型のスパッタ装を使って、１０ｃｍ□、厚さ１ｍｍ
のソーダライムガラス基板上にＩＴＯ／Ａｇ／ＩＴＯの
成膜を行った。それぞれの膜厚は実施例１に合わせて順
番に、４０ｎｍ、１５ｎｍ、４０ｎｍになるように制御
した。このようにして作られたガラス基板上には、薄い
透明な１辺が１ｃｍの正方形の膜が約０．５ｍｍの間隔
をおいて並んでいたが、分割部は実施例１の場合よりも
不鮮明であった。隣合う膜間の電気抵抗を測定したとこ
ろ、約０．５ｋΩ程度であった。膜自体の面積抵抗は約
５Ω／□であった。この試料の分光透過率は図４と同様
になり、高い可視光透過率を維持しつつ優れた熱線反射
機能を示した。次に、この試料の電波透過特性を測定し
たところ、図５に示すような結果になった。分割部の面
積抵抗は、少なくとも１０ｋΩ／□程度はあると考えら
れるが、分割幅が小さいため電波透過特性が低下したも
のと考えられる。
【００３３】実施例２ インラインスパッタ装置により、３０ｃｍ□のガラス基
板上に、ガラス側から順にＺｎＯ／Ａｇ／ＺｎＯを成膜
した。膜厚は順に、４０ｎｍ、１５ｎｍ、４０ｎｍにな
るように制御した。この試料の膜面を鋼鉄性の針を用い
て碁盤目状にけがき疵を入れ、約１ｃｍ角の正方形に分
割した。分割部を光学顕微鏡で観察すると２００μｍ弱
の幅の線状に膜が削り取られていた。分割された隣接す
る導電膜間の電気抵抗は測定器の限界である２ＭΩを越
えていた。この分割された試料は可視光透過率が高くか
つ良好な熱線反射特性を維持していた。この試料の電波
透過性を測定したところ、ほぼ何も膜を付けていないガ
ラスと同等の電波透過性を示した。
板上に、ガラス側から順にＺｎＯ／Ａｇ／ＺｎＯを成膜
した。膜厚は順に、４０ｎｍ、１５ｎｍ、４０ｎｍにな
るように制御した。この試料の膜面を鋼鉄性の針を用い
て碁盤目状にけがき疵を入れ、約１ｃｍ角の正方形に分
割した。分割部を光学顕微鏡で観察すると２００μｍ弱
の幅の線状に膜が削り取られていた。分割された隣接す
る導電膜間の電気抵抗は測定器の限界である２ＭΩを越
えていた。この分割された試料は可視光透過率が高くか
つ良好な熱線反射特性を維持していた。この試料の電波
透過性を測定したところ、ほぼ何も膜を付けていないガ
ラスと同等の電波透過性を示した。
【００３４】実施例３ 実施例２と同様に、インラインスパッタ装置を用いてＳ
ｎＯ2／Ａｇ／ＳｎＯ2をガラス基板上に成膜した。膜厚
は順に、４０ｎｍ、１５ｎｍ、４０ｎｍとなるように制
御した。２０本の超硬質鋼の針（先端曲率半径約５０μ
ｍ、先端平坦部幅１５μｍ）を並べた多針スクライバー
装置を準備し、ＳｎＯ2／Ａｇ／ＳｎＯ2を成膜した基板
に同時に針をあて、１本の針に約５０ｇ重の荷重をかけ
てけがき、１ｃｍ□の碁盤目状に導電膜を分割する溝を
形成した。光学顕微鏡による観察では約２０μｍの溝が
形成されていた。この場合も分割された隣接する導電膜
間の電気抵抗は測定器の限界である２ＭΩを越えてお
り、ガラスと同等の電波透過性を有しており、また可視
光透過率が高くかつ良好な熱線反射特性を維持してい
た。これにより、硬質の針を加圧し、導電性被膜に押し
あてて移動させ導電性被膜の一部を除去する以上に述べ
た方法は微細な分割を実現し、かつ生産性に優れた方法
であることが示された。
ｎＯ2／Ａｇ／ＳｎＯ2をガラス基板上に成膜した。膜厚
は順に、４０ｎｍ、１５ｎｍ、４０ｎｍとなるように制
御した。２０本の超硬質鋼の針（先端曲率半径約５０μ
ｍ、先端平坦部幅１５μｍ）を並べた多針スクライバー
装置を準備し、ＳｎＯ2／Ａｇ／ＳｎＯ2を成膜した基板
に同時に針をあて、１本の針に約５０ｇ重の荷重をかけ
てけがき、１ｃｍ□の碁盤目状に導電膜を分割する溝を
形成した。光学顕微鏡による観察では約２０μｍの溝が
形成されていた。この場合も分割された隣接する導電膜
間の電気抵抗は測定器の限界である２ＭΩを越えてお
り、ガラスと同等の電波透過性を有しており、また可視
光透過率が高くかつ良好な熱線反射特性を維持してい
た。これにより、硬質の針を加圧し、導電性被膜に押し
あてて移動させ導電性被膜の一部を除去する以上に述べ
た方法は微細な分割を実現し、かつ生産性に優れた方法
であることが示された。
【００３５】比較例２ インラインスパッタ装置を用いて、ガラス／ＩＴＯ／Ａ
ｇ／ＩＴＯを成膜した。膜厚は順に、４０ｎｍ、１５ｎ
ｍ、４０ｎｍになるように制御した。実施例２と同様
に、膜面を鋼鉄性の針を用いて碁盤目状にけがき疵を入
れ、約１ｃｍ角の正方形に分割した。分割された隣接す
る導電膜間の電気抵抗は概ね１００Ω以下であった。こ
の膜の電波透過性を測定したところ、何も膜を付けてい
ないガラスの１／１００（−２０ｄＢ）以下の透過強度
しか持たなかった。けがきによってはガラス表面直上の
誘電体膜であるＩＴＯの除去はできず、かつその面積抵
抗が小さいため分割部の電気抵抗が十分大きくできない
ため電波を反射してしまう。一方実施例２の誘電体膜Ｚ
ｎＯや実施例３の誘電体膜ＳｎＯ2 の面積抵抗はＩＴＯ
に比べて著しく大きいので下部誘電体がけがき後残存し
ていても分割部の電気抵抗は十分大きくなり、電波が透
過する。
ｇ／ＩＴＯを成膜した。膜厚は順に、４０ｎｍ、１５ｎ
ｍ、４０ｎｍになるように制御した。実施例２と同様
に、膜面を鋼鉄性の針を用いて碁盤目状にけがき疵を入
れ、約１ｃｍ角の正方形に分割した。分割された隣接す
る導電膜間の電気抵抗は概ね１００Ω以下であった。こ
の膜の電波透過性を測定したところ、何も膜を付けてい
ないガラスの１／１００（−２０ｄＢ）以下の透過強度
しか持たなかった。けがきによってはガラス表面直上の
誘電体膜であるＩＴＯの除去はできず、かつその面積抵
抗が小さいため分割部の電気抵抗が十分大きくできない
ため電波を反射してしまう。一方実施例２の誘電体膜Ｚ
ｎＯや実施例３の誘電体膜ＳｎＯ2 の面積抵抗はＩＴＯ
に比べて著しく大きいので下部誘電体がけがき後残存し
ていても分割部の電気抵抗は十分大きくなり、電波が透
過する。
【００３６】実施例４ Ａｇのスパッタリングターゲットの上に合金化すること
を目的に錫（Ｓｎ）の細線を並べ、インラインスパッタ
装置を用いて、３０ｃｍ□のガラス基板上にガラス側か
ら順にＺｎＯ／Ａｇ（Ｓｎ）／ＺｎＯを成膜した。膜厚
は順に、４０ｎｍ、１５ｎｍ、４０ｎｍになるように制
御した。この試料の膜面を鋼鉄性の針を用いて碁盤目状
にけがき疵を入れ、約１ｃｍ角の正方形に分割した。分
割部を光学顕微鏡で観察すると２００μｍ弱の幅の線状
に膜が削り取られていた。分割された隣接する導電膜間
の電気抵抗は測定器の限界である２ＭΩを越えていた。
この試料の電波透過性を測定したところ、ほぼ何も膜を
付けていないガラスと同等の電波透過性を示した。合金
膜Ａｇ（Ｓｎ）の面積抵抗は約１００Ω／□であり単体
Ａｇ膜の約２０倍の大きさであった。この分割された試
料は単体Ａｇ膜の場合に比べ可視光透過率が低下し、熱
線透過率は２０％ほど上昇していた。しかしながら膜自
体の安定性が向上しており、熱線反射機能も十分実用に
なるものであった。
を目的に錫（Ｓｎ）の細線を並べ、インラインスパッタ
装置を用いて、３０ｃｍ□のガラス基板上にガラス側か
ら順にＺｎＯ／Ａｇ（Ｓｎ）／ＺｎＯを成膜した。膜厚
は順に、４０ｎｍ、１５ｎｍ、４０ｎｍになるように制
御した。この試料の膜面を鋼鉄性の針を用いて碁盤目状
にけがき疵を入れ、約１ｃｍ角の正方形に分割した。分
割部を光学顕微鏡で観察すると２００μｍ弱の幅の線状
に膜が削り取られていた。分割された隣接する導電膜間
の電気抵抗は測定器の限界である２ＭΩを越えていた。
この試料の電波透過性を測定したところ、ほぼ何も膜を
付けていないガラスと同等の電波透過性を示した。合金
膜Ａｇ（Ｓｎ）の面積抵抗は約１００Ω／□であり単体
Ａｇ膜の約２０倍の大きさであった。この分割された試
料は単体Ａｇ膜の場合に比べ可視光透過率が低下し、熱
線透過率は２０％ほど上昇していた。しかしながら膜自
体の安定性が向上しており、熱線反射機能も十分実用に
なるものであった。
【００３７】実施例５ 実施例２と同様にして成膜したＺｎＯ／Ａｇ／ＺｎＯか
らなる試料を、フォトリソグラフィの方法（リフトオ
フ）を用いて膜の分割を行った。分割後の導電膜は１辺
が１００μｍの正方形であり、分割部の線幅は約１０μ
ｍであった。この試料の分光透過率を測定したところ、
分割していない膜に比較して近赤外域の透過率が約１割
程度増加するものの、分割していないものと同様の特性
を持つ事がわかった。また電波透過性は、ほぼ何も膜を
付けていないガラスと同等であった。
らなる試料を、フォトリソグラフィの方法（リフトオ
フ）を用いて膜の分割を行った。分割後の導電膜は１辺
が１００μｍの正方形であり、分割部の線幅は約１０μ
ｍであった。この試料の分光透過率を測定したところ、
分割していない膜に比較して近赤外域の透過率が約１割
程度増加するものの、分割していないものと同様の特性
を持つ事がわかった。また電波透過性は、ほぼ何も膜を
付けていないガラスと同等であった。
【００３８】比較例３ インラインスパッタ装置により、ガラス基板上にＡｇ膜
を１５ｎｍになるように直接成膜した。大気中に取り出
してしばらく放置した後、この膜の分光透過特性を測定
した。この試料では、可視域だけでなく波長１μｍ以上
の近赤外領域の透過率も８０％以上の高い透過率を示し
た。この試料の表面を電子顕微鏡で観察したところ、Ａ
ｇ膜は数１０ｎｍの微粒子に別れていた。導電膜がこの
ように微細に分割されてしまうと熱線反射性は失われて
しまう。
を１５ｎｍになるように直接成膜した。大気中に取り出
してしばらく放置した後、この膜の分光透過特性を測定
した。この試料では、可視域だけでなく波長１μｍ以上
の近赤外領域の透過率も８０％以上の高い透過率を示し
た。この試料の表面を電子顕微鏡で観察したところ、Ａ
ｇ膜は数１０ｎｍの微粒子に別れていた。導電膜がこの
ように微細に分割されてしまうと熱線反射性は失われて
しまう。
【００３９】実施例６ インラインスパッタ装置により、３０ｃｍ□のガラス基
板上に、ガラス側から順にＺｎＯ／Ａｇ／ＺｎＯを膜厚
が順に、４０ｎｍ、１５ｎｍ、４０ｎｍになるように制
御して成膜した。この試料の膜面を２０本の超硬質鋼の
針（先端曲率半径約５０μｍ、先端平坦部幅１５μｍ）
を並べた多針スクライバー装置を準備し、前述の試料と
同様にＺｎＯ／Ａｇ／ＺｎＯを成膜した基板に同時に針
をあて、１本の針に約５０ｇ重の荷重をかけてけがき、
１辺が１ｃｍの碁盤目状に導電膜を分割する溝を形成し
た（実施例２に同じ）。このガラスを、自動車用のフロ
ントウィンドウの合わせガラスを製作するための通常の
設備を使って、膜面に樹脂を介在させて他のガラスと張
り合わせた。この結果、分割膜にあるけがき線は張り合
わせ前に比較して著しく見えにくくなった。このガラス
の熱線反射特性と電波透過性は張り合わせ前に比較して
ほとんど変化が無かった。
板上に、ガラス側から順にＺｎＯ／Ａｇ／ＺｎＯを膜厚
が順に、４０ｎｍ、１５ｎｍ、４０ｎｍになるように制
御して成膜した。この試料の膜面を２０本の超硬質鋼の
針（先端曲率半径約５０μｍ、先端平坦部幅１５μｍ）
を並べた多針スクライバー装置を準備し、前述の試料と
同様にＺｎＯ／Ａｇ／ＺｎＯを成膜した基板に同時に針
をあて、１本の針に約５０ｇ重の荷重をかけてけがき、
１辺が１ｃｍの碁盤目状に導電膜を分割する溝を形成し
た（実施例２に同じ）。このガラスを、自動車用のフロ
ントウィンドウの合わせガラスを製作するための通常の
設備を使って、膜面に樹脂を介在させて他のガラスと張
り合わせた。この結果、分割膜にあるけがき線は張り合
わせ前に比較して著しく見えにくくなった。このガラス
の熱線反射特性と電波透過性は張り合わせ前に比較して
ほとんど変化が無かった。
【００４０】実施例７ インラインスパッタ装置により、１０ｃｍ□のガラス基
板上に、ガラス側から順にＺｎＯ／Ａｇ／ＺｎＯを膜厚
が順に、４０ｎｍ、１５ｎｍ、４０ｎｍになるように制
御して成膜した。このガラスに出力３０ｍＷのＨｅ−Ｎ
ｅレーザーの光をガラスの膜面に焦点を結ぶように集光
して照射し、ガラスを集光位置が常にガラス表面に来る
ようにしてガラスを移動した。光の照射位置が１ｃｍピ
ッチの碁盤目を作るように、このような操作を繰り返し
た。作業終了後光の照射された位置を観察すると、光の
照射されていない部分に比較してわずかに着色してみえ
た。この着色した領域の線幅は約１００μｍであった。
同じ条件でレーザー光を照射した他の試料を電子顕微鏡
で観察したところ、レーザー光で照射された部分にはＡ
ｇ膜が凝集して生じたと思われる多数の微粒子が観察さ
れた。この方法により分割された試料の熱線反射特性と
電波透過性は実施例１で示した結果と同様であった。
板上に、ガラス側から順にＺｎＯ／Ａｇ／ＺｎＯを膜厚
が順に、４０ｎｍ、１５ｎｍ、４０ｎｍになるように制
御して成膜した。このガラスに出力３０ｍＷのＨｅ−Ｎ
ｅレーザーの光をガラスの膜面に焦点を結ぶように集光
して照射し、ガラスを集光位置が常にガラス表面に来る
ようにしてガラスを移動した。光の照射位置が１ｃｍピ
ッチの碁盤目を作るように、このような操作を繰り返し
た。作業終了後光の照射された位置を観察すると、光の
照射されていない部分に比較してわずかに着色してみえ
た。この着色した領域の線幅は約１００μｍであった。
同じ条件でレーザー光を照射した他の試料を電子顕微鏡
で観察したところ、レーザー光で照射された部分にはＡ
ｇ膜が凝集して生じたと思われる多数の微粒子が観察さ
れた。この方法により分割された試料の熱線反射特性と
電波透過性は実施例１で示した結果と同様であった。
【発明の効果】
【００４１】本発明を自動車用のフロントウィンドウガ
ラスに用いると、高い熱線反射性と電波透過性を付与で
きるようになり、冷房負荷を増加させることなく、車内
での携帯電話の使用などが可能になる。
ラスに用いると、高い熱線反射性と電波透過性を付与で
きるようになり、冷房負荷を増加させることなく、車内
での携帯電話の使用などが可能になる。
【図１】本発明の電波透過性熱線反射板の一実施例の平
面図である。
面図である。
【図２】理論式により得られた分割部の電気抵抗の値Ｒ
D 及び分割幅Ｂと入射電波の透過率及び反射率の関係を
示す図である。
D 及び分割幅Ｂと入射電波の透過率及び反射率の関係を
示す図である。
【図３】本発明に用いた理論式を導くために使用した分
割膜モデルを説明する図である。
割膜モデルを説明する図である。
【図４】本発明の実施例１で得られた試料の分光透過率
曲線図である。
曲線図である。
【図５】本発明の実施例１および比較例１で得られた試
料の電波透過性を示す図である。
料の電波透過性を示す図である。
１・・・電波透過性熱線反射板、２・・・透明導電性被
膜、３・・・高抵抗領域、４・・・透明基板
膜、３・・・高抵抗領域、４・・・透明基板
Claims (7)
- 【請求項１】絶縁性透明基板上に複数の縦方向ストライ
プ状に分割された導電性被膜が被覆された可視光透過性
の熱反射板において、前記導電性被膜の厚みをＡｃｍ、
その幅を到来電波の波長の１／１０よりも小さいＢｃ
ｍ、前記導電性被膜を縦方向ストライプ状に分割する高
抵抗領域の幅をＤｃｍ、高抵抗領域を挟む２つの導電性
被膜間の電気抵抗をＲDΩｃｍしたとき、下記の式を満
足するようにしたことを特徴とする電波透過性熱線反射
板。 ０．０４≧Ｄ≧２０Ａ ＲD≧１１３１（Ｂ＋Ｄ） Ｂ≧０．０５ ここで、ＲDは、隣合う導電性被膜のそれぞれ縦方向１
ｃｍの長さの部分を、向かい合うように位置させ、それ
らを抵抗測定端子としたときのその端子間の電気抵抗で
表される。 - 【請求項２】前記縦方向に分割された導電性被膜の各々
が、さらに横方向の幅Ｄ’ｃｍの高抵抗領域により、到
来電波の波長の１０分の１よりも小さいＢ’ｃｍに分割
されて横Ｂｃｍ縦Ｂ’ｃｍの格子状とされ、横方向高抵
抗領域により分離された隣合う格子状導電性被膜間の電
気抵抗をＲ’DΩｃｍとしたとき、下記の式を満足する
ようにしたことを特徴とする請求項１に記載の電波透過
性熱線反射板。 ０．０４≧Ｄ’≧２０Ａ Ｒ’D≧１１３１（Ｂ’＋Ｄ’） Ｂ’≧０．０５ ここで、Ｒ’Dは、縦方向に隣合う２つの格子状導電性
被膜のそれぞれ横方向１ｃｍで、向かい合うように位置
する２つを抵抗測定端子としたときの端子間抵抗で表さ
れる。 - 【請求項３】前記絶縁性透明基板を透明ガラス板とし、
前記導電性被膜が３〜２００Ω／□の面積抵抗を有する
Ａｇ、Ａｕ、Ｃｕ、Ａｌのいずれかを主成分とする金属
膜とし、前記導電性被膜と前記透明ガラス板との間及び
前記導電性被膜の前記絶縁性基板側とは反対側の面に、
透明誘電体被膜が被覆された請求項１または２のいずれ
かの項に記載の電波透過性熱線反射板。 - 【請求項４】絶縁性透明基板上に第１の透明誘電体膜が
被覆され、第１の透明誘電体膜の上に、ストライプ状に
または格子状に分割された導電性被膜と、隣合う前記導
電性被膜を電気的に分離する幅Ｄｃｍの高抵抗領域が設
けられ、少なくとも前記導電性被膜の上に第２の透明誘
電体膜が被覆された可視光透過性の熱線反射板におい
て、前記導電性被膜の厚みをＡｃｍ、その幅を到来電波
の波長の１／１０よりも小さいＢｃｍ、その面積抵抗を
ＲMSΩ／□とし、前記透明誘電体膜の面積抵抗をＲDSΩ
／□としたとき、下記の式を満足するようにしたことを
特徴とする電波透過性熱線反射板。 ０．０４≧Ｄ≧２０Ａ ＲDS≧２×１０5 ２００≧ＲMS≧３ ３≧Ｂ≧０．０５ - 【請求項５】前記高抵抗領域の幅Ｄｃｍおよび前記透明
導電性被膜の幅Ｂｃｍを下記の式を満足するようにした
ことを特徴とする請求項１乃至４のいずれかの項に記載
の電波透過性熱線反射板。 Ｄ≦０．０３ Ｂ≦１ - 【請求項６】請求項１乃至５のいずれかの項に記載の電
波透過性熱線反射板と第２の絶縁性透明板とを、前記透
明導電性被膜が内側となるように有機樹脂により貼り合
わせた電波透過性熱線反射合わせ板。 - 【請求項７】絶縁性透明基板上にストライプ状または格
子状の高抵抗領域により分割された透明導電性被膜が被
覆された電波透過性熱線反射板を製造する方法におい
て、前記絶縁性透明基板上に第１の透明誘電体被膜、Ａ
ｇ、Ａｕ、Ｃｕ、Ａｌからなる金属群から選ばれた少な
くとも１種を主成分とする金属被膜、第２の透明誘電体
被膜をこの順に被覆し、その後前記高抵抗領域を、所定
形状に絞られたレーザー光線を前記第２の透明誘電体膜
上から照射して前記金属被膜を微粒子状に加熱凝集させ
て形成することを特徴とする電波透過性熱線反射板の製
造方法。
Priority Applications (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP6035769A JPH07242441A (ja) | 1994-03-07 | 1994-03-07 | 電波透過性熱線反射板およびその製造方法 |
| DE19508042A DE19508042B4 (de) | 1994-03-07 | 1995-03-07 | Für elektromagnetische Strahlung durchlässige und wärmereflektierende Beschichtung sowie zugeordneter Herstellungsprozess und Verwendung |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP6035769A JPH07242441A (ja) | 1994-03-07 | 1994-03-07 | 電波透過性熱線反射板およびその製造方法 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH07242441A true JPH07242441A (ja) | 1995-09-19 |
Family
ID=12451081
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP6035769A Pending JPH07242441A (ja) | 1994-03-07 | 1994-03-07 | 電波透過性熱線反射板およびその製造方法 |
Country Status (2)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH07242441A (ja) |
| DE (1) | DE19508042B4 (ja) |
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| US6395398B1 (en) | 1999-03-31 | 2002-05-28 | Central Glass Company, Limited | Frequency selective plate and method for producing same |
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| JP2011102218A (ja) * | 2009-11-11 | 2011-05-26 | Asahi Glass Co Ltd | 熱線反射ガラス板、及び熱線反射ガラス板の曲げ成形方法 |
| WO2011089822A1 (ja) | 2010-01-19 | 2011-07-28 | セントラル硝子株式会社 | 車両用窓ガラスの製造方法 |
| WO2012111367A1 (ja) * | 2011-02-14 | 2012-08-23 | 東海ゴム工業株式会社 | 遮熱性合わせ構造体の製造方法、遮熱性合わせ構造体、合わせ構造体用透明積層フィルム |
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| WO2019102813A1 (ja) * | 2017-11-24 | 2019-05-31 | 国立大学法人東北大学 | 選択波長反射体 |
| JP2020526474A (ja) * | 2017-07-10 | 2020-08-31 | ガーディアン・グラス・エルエルシーＧｕａｒｄｉａｎ Ｇｌａｓｓ， Ｌｌｃ | 積層前及び積層後の組立体のコーティングのレーザーアブレーション／スクライビング技術並びに／又は関連方法 |
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| DE19807930B4 (de) * | 1998-02-25 | 2009-04-30 | Interpane Entwicklungs- Und Beratungsgesellschaft Mbh & Co.Kg | Herstellung eines thermisch hochbelastbaren wärmereflektierenden Belags |
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-
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