JPH0737281A - 光記録媒体及び光記録媒体再生装置 - Google Patents
光記録媒体及び光記録媒体再生装置Info
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- JPH0737281A JPH0737281A JP5178327A JP17832793A JPH0737281A JP H0737281 A JPH0737281 A JP H0737281A JP 5178327 A JP5178327 A JP 5178327A JP 17832793 A JP17832793 A JP 17832793A JP H0737281 A JPH0737281 A JP H0737281A
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Abstract
(57)【要約】
【目的】 再生時の読出レーザ光波長と対物レンズ開口
数により規定される空間周波数を越える情報が記録され
た光ディスクおよびその再生装置を提供する。 【構成】 第１の発明は、位相ピットによる情報記録媒
体であって、外部から照射された読出光の強度分布、照
射による温度分布に対応して、情報記録面上の読出光ス
ポット内の高温領域と低温領域内の反射光または透過光
の偏光状態が異なるような、補償温度が室温より高くか
つキュリー温度より低い特性を有する偏光状態変化層を
設ける。また、第２の発明は、第１の発明の光記録媒体
に読出光の光照射手段と、読出光の反射光または透過光
のうちから第１の領域もしくは第２の領域からの読出光
のいずれか一方のみを分離する分離手段と、分離された
読出光を受光し読出信号として出力する受光手段と、読
出信号に基づいて光記録媒体の記録情報の再生動作を行
う再生手段と、を備える。
数により規定される空間周波数を越える情報が記録され
た光ディスクおよびその再生装置を提供する。 【構成】 第１の発明は、位相ピットによる情報記録媒
体であって、外部から照射された読出光の強度分布、照
射による温度分布に対応して、情報記録面上の読出光ス
ポット内の高温領域と低温領域内の反射光または透過光
の偏光状態が異なるような、補償温度が室温より高くか
つキュリー温度より低い特性を有する偏光状態変化層を
設ける。また、第２の発明は、第１の発明の光記録媒体
に読出光の光照射手段と、読出光の反射光または透過光
のうちから第１の領域もしくは第２の領域からの読出光
のいずれか一方のみを分離する分離手段と、分離された
読出光を受光し読出信号として出力する受光手段と、読
出信号に基づいて光記録媒体の記録情報の再生動作を行
う再生手段と、を備える。
Description
【０００１】
【産業上の利用分野】本発明は位相ピットにより情報が
記録された光記録媒体及びその再生装置に係り、特に再
生時の読出光の波長および対物レンズの開口数により規
定される空間周波数を越える空間周波数を有する情報を
記録した光記録媒体及びその再生装置に関する。
記録された光記録媒体及びその再生装置に係り、特に再
生時の読出光の波長および対物レンズの開口数により規
定される空間周波数を越える空間周波数を有する情報を
記録した光記録媒体及びその再生装置に関する。
【０００２】
【従来の技術】従来のＣＤ（Compact Disk）やＬＤ（La
ser Disk）等に代表される光ディスクにおいて、読出レ
ーザ光のビームスポットが（位相）ピットに照射された
時に回折や散乱あるいはピット部分の光学定数の変化に
よって生じる反射光量の減少を光検出器で検出すること
により、ピットの有無に対応した情報を取り出してい
た。より具体的には、ピット上に読出レーザ光のスポッ
トが照射されている場合（図１３（ａ）参照）には、散
乱などにより反射による戻り光量（反射光量）が小さ
く、ピット間に読出レーザ光のスポットが照射されてい
る場合（図１３（ｂ）参照）には戻り光量が大きいこと
を利用して情報を読み出している。
ser Disk）等に代表される光ディスクにおいて、読出レ
ーザ光のビームスポットが（位相）ピットに照射された
時に回折や散乱あるいはピット部分の光学定数の変化に
よって生じる反射光量の減少を光検出器で検出すること
により、ピットの有無に対応した情報を取り出してい
た。より具体的には、ピット上に読出レーザ光のスポッ
トが照射されている場合（図１３（ａ）参照）には、散
乱などにより反射による戻り光量（反射光量）が小さ
く、ピット間に読出レーザ光のスポットが照射されてい
る場合（図１３（ｂ）参照）には戻り光量が大きいこと
を利用して情報を読み出している。
【０００３】
【発明が解決しようとする課題】しかしながら、上記従
来における光ディスクの再生分解能は、読出レーザ光の
波長λと、対物レンズの開口数ＮＡによって制限され、
空間周波数ｆc ＝２ＮＡ／λを越える周波数成分を有す
る情報を再生することはできないという問題点があっ
た。
来における光ディスクの再生分解能は、読出レーザ光の
波長λと、対物レンズの開口数ＮＡによって制限され、
空間周波数ｆc ＝２ＮＡ／λを越える周波数成分を有す
る情報を再生することはできないという問題点があっ
た。
【０００４】そこで本発明の目的は、再生時の読出レー
ザ光の波長λと、対物レンズの開口数ＮＡによって規定
される空間周波数ｆc ＝２ＮＡ／λを越える空間周波数
を有する情報が記録された光記録媒体及びその光記録媒
体を分離度良く再生することが可能な光記録媒体再生装
置を提供することにある。
ザ光の波長λと、対物レンズの開口数ＮＡによって規定
される空間周波数ｆc ＝２ＮＡ／λを越える空間周波数
を有する情報が記録された光記録媒体及びその光記録媒
体を分離度良く再生することが可能な光記録媒体再生装
置を提供することにある。
【０００５】
【課題を解決するための手段】上記課題を解決するた
め、第１の発明は、位相ピットによって情報が保持され
た光記録媒体であって、外部から照射された読出光の強
度分布あるいは読出光の照射に伴う温度分布に対応し
て、前記情報記録面上の読出光スポット内の第１の領域
内の反射光または透過光の第１の偏光状態を当該読出光
スポット内の他の領域である第２の領域内の反射光また
は透過光の第２の偏光状態とは異なるように変化させる
磁性層を備え、この磁性層は補償温度が室温より高くか
つキュリー温度より低い特性を有するフェリ磁性材料か
ら成る光記録媒体である。
め、第１の発明は、位相ピットによって情報が保持され
た光記録媒体であって、外部から照射された読出光の強
度分布あるいは読出光の照射に伴う温度分布に対応し
て、前記情報記録面上の読出光スポット内の第１の領域
内の反射光または透過光の第１の偏光状態を当該読出光
スポット内の他の領域である第２の領域内の反射光また
は透過光の第２の偏光状態とは異なるように変化させる
磁性層を備え、この磁性層は補償温度が室温より高くか
つキュリー温度より低い特性を有するフェリ磁性材料か
ら成る光記録媒体である。
【０００６】また、第２の発明は、第１の発明の光記録
媒体から記録情報を再生する光記録媒体再生装置であっ
て、光記録媒体に読出光を照射する光照射手段と、照射
された読出光の光記録媒体の反射光または透過光のうち
から、第１の偏光状態を有する読出光または第２の偏光
状態を有する読出光のいずれか一方のみを分離する分離
手段と、分離手段により分離された読出光を受光し読出
信号として出力する受光手段と、読出信号に基づいて光
記録媒体の記録情報の再生動作を行う再生手段とを備え
て構成される。
媒体から記録情報を再生する光記録媒体再生装置であっ
て、光記録媒体に読出光を照射する光照射手段と、照射
された読出光の光記録媒体の反射光または透過光のうち
から、第１の偏光状態を有する読出光または第２の偏光
状態を有する読出光のいずれか一方のみを分離する分離
手段と、分離手段により分離された読出光を受光し読出
信号として出力する受光手段と、読出信号に基づいて光
記録媒体の記録情報の再生動作を行う再生手段とを備え
て構成される。
【０００７】
【作用】第１の発明によれば、偏光状態変化層は、外部
から照射された読出光の強度分布あるいは読出光の照射
に伴う温度分布に対応して、情報記録面上の読出光スポ
ット内の第１の領域内の反射光または透過光の偏光状態
である第１の偏光状態を当該読出光スポット内の他の領
域である第２の領域の反射光または透過光の偏光状態で
ある第２の偏光状態とは異なるように変化させる。
から照射された読出光の強度分布あるいは読出光の照射
に伴う温度分布に対応して、情報記録面上の読出光スポ
ット内の第１の領域内の反射光または透過光の偏光状態
である第１の偏光状態を当該読出光スポット内の他の領
域である第２の領域の反射光または透過光の偏光状態で
ある第２の偏光状態とは異なるように変化させる。
【０００８】更に、当該磁性層は補償温度が室温より高
くかつキュリー温度より低いため、磁性層の全体磁化が
同じ向きになるようにしておけば前記第１の偏光状態と
前記第２の偏光状態との偏光回転方向が相反する。
くかつキュリー温度より低いため、磁性層の全体磁化が
同じ向きになるようにしておけば前記第１の偏光状態と
前記第２の偏光状態との偏光回転方向が相反する。
【０００９】したがって、第１の偏光状態を有する読出
光あるいは第２の偏光状態を有する読出光のいずれか一
方のみを受光することにより、情報記録面上の読出光ス
ポット内の第１の領域内あるいは第２の領域内のいずれ
か一方に記録されている位相ピット（記録情報）のみの
情報を再生することが可能となる。
光あるいは第２の偏光状態を有する読出光のいずれか一
方のみを受光することにより、情報記録面上の読出光ス
ポット内の第１の領域内あるいは第２の領域内のいずれ
か一方に記録されている位相ピット（記録情報）のみの
情報を再生することが可能となる。
【００１０】また、第２の発明によれば、光照射手段
は、光記録媒体に読出光を照射し、分離手段は、この照
射された読出光の光記録媒体の反射光または透過光のう
ちから、第１の偏光状態を有する読出光または第２の偏
光状態を有する読出光のいずれか一方のみを分離する。
は、光記録媒体に読出光を照射し、分離手段は、この照
射された読出光の光記録媒体の反射光または透過光のう
ちから、第１の偏光状態を有する読出光または第２の偏
光状態を有する読出光のいずれか一方のみを分離する。
【００１１】これにより、受光手段は、分離手段により
分離された読出光を受光し読出信号として再生手段に出
力し、再生手段は読出信号に基づいて光記録媒体の記録
情報の再生動作を行う。
分離された読出光を受光し読出信号として再生手段に出
力し、再生手段は読出信号に基づいて光記録媒体の記録
情報の再生動作を行う。
【００１２】したがって、それぞれが読出光スポット内
の一部分である第１の領域からの第１の偏光状態を有す
る読出光または第２の領域からの第２の偏光状態を有す
る読出光のいずれか一方のみに含まれる記録情報のみを
精度良く再生することができ、読出光スポット内に記録
ピットが複数個存在するような場合に高い空間周波数を
有する情報を再生することが可能となる。
の一部分である第１の領域からの第１の偏光状態を有す
る読出光または第２の領域からの第２の偏光状態を有す
る読出光のいずれか一方のみに含まれる記録情報のみを
精度良く再生することができ、読出光スポット内に記録
ピットが複数個存在するような場合に高い空間周波数を
有する情報を再生することが可能となる。
【００１３】
【実施例】次に、本発明の好適な実施例による光記録媒
体及び光記録媒体再生装置を、図面に基づいて説明す
る。 （ｉ）第１実施例 まず、本発明に係る光ディスクの構造について説明す
る。図１に光ディスクの断面図を示す。
体及び光記録媒体再生装置を、図面に基づいて説明す
る。 （ｉ）第１実施例 まず、本発明に係る光ディスクの構造について説明す
る。図１に光ディスクの断面図を示す。
【００１４】光ディスク１は、図１（ａ）に示すよう
に、位相ピットが形成された基板２と、入射した直線偏
光である読出光の偏光状態を、読出光の照射に伴う温度
分布に対応して回転させる偏光状態変化層としての材料
層３と、材料層３を保護する保護層４ａ、４ｂと、を備
えて構成されている。なお、以下の説明においては、材
料層３、保護層４ａ及び保護層４ｂをまとめて光磁気層
と呼ぶ。
に、位相ピットが形成された基板２と、入射した直線偏
光である読出光の偏光状態を、読出光の照射に伴う温度
分布に対応して回転させる偏光状態変化層としての材料
層３と、材料層３を保護する保護層４ａ、４ｂと、を備
えて構成されている。なお、以下の説明においては、材
料層３、保護層４ａ及び保護層４ｂをまとめて光磁気層
と呼ぶ。
【００１５】光ディスク１の具体的な構成としては、基
板側から見て、誘電体保護層であるＳｉＮ層４ａ（８０
ｎｍ）、磁気光学効果を示す材料層であるＧｄＦｅＣｏ
層３（９０ｎｍ）、誘電体保護層であるＳｉＮ層４ｂ
（５０ｎｍ）の順番で形成されている。なお、括弧内の
数値は各層の厚さの一例を示している。また、この場合
において、偏光状態の回転は、主として反射による磁気
光学効果の偏光面回転であるカー効果による。
板側から見て、誘電体保護層であるＳｉＮ層４ａ（８０
ｎｍ）、磁気光学効果を示す材料層であるＧｄＦｅＣｏ
層３（９０ｎｍ）、誘電体保護層であるＳｉＮ層４ｂ
（５０ｎｍ）の順番で形成されている。なお、括弧内の
数値は各層の厚さの一例を示している。また、この場合
において、偏光状態の回転は、主として反射による磁気
光学効果の偏光面回転であるカー効果による。
【００１６】また、図１（ｂ）に示す光ディスク１’
も、図１（ａ）において示したディスク１と同様の層構
成を持ち、基板２と、偏光状態変化層としての材料層３
と、保護層４ａおよび４ｂとを備えて構成されている。
も、図１（ａ）において示したディスク１と同様の層構
成を持ち、基板２と、偏光状態変化層としての材料層３
と、保護層４ａおよび４ｂとを備えて構成されている。
【００１７】光ディスク１’と光ディスク１との相違
は、材料層３にＧｄＦｅＣｏの代わりにＴｂＦｅＣｏ層
が使われている点である。この場合における偏光状態の
回転は、光ディスク１と同じカー効果による。
は、材料層３にＧｄＦｅＣｏの代わりにＴｂＦｅＣｏ層
が使われている点である。この場合における偏光状態の
回転は、光ディスク１と同じカー効果による。
【００１８】図１（ａ）および（ｂ）に示す光ディスク
１および１’は、材料層であるＧｄＦｅＣｏ層３および
ＴｂＦｅＣｏ層３が厚くて反射率が高く、別に反射層を
設ける必要がなかったが、光磁気層として薄く若しくは
低反射率のものを用いて、反射型の光ディスク１”とし
て用いるには、図１（ｃ）に示すように、反射層５を設
ける必要がある。好適には、反射層５として、ＡｌＴ
ｉ、Ａｌ、Ａｕ等を用いることができる。この場合の偏
光状態の回転は、カー効果及び透過偏光面に対する磁気
光学的回転を行うファラデー効果による。
１および１’は、材料層であるＧｄＦｅＣｏ層３および
ＴｂＦｅＣｏ層３が厚くて反射率が高く、別に反射層を
設ける必要がなかったが、光磁気層として薄く若しくは
低反射率のものを用いて、反射型の光ディスク１”とし
て用いるには、図１（ｃ）に示すように、反射層５を設
ける必要がある。好適には、反射層５として、ＡｌＴ
ｉ、Ａｌ、Ａｕ等を用いることができる。この場合の偏
光状態の回転は、カー効果及び透過偏光面に対する磁気
光学的回転を行うファラデー効果による。
【００１９】具体的には、光ディスク１”は、基板側か
らみて、誘電体保護層であるＳｉＮ層４ａ、磁気光学効
果を示す材料層であるＧｄＦｅＣｏ層３、誘電体保護層
であるＳｉＮ層４ｂの順番で形成され、さらに保護層お
よび反射層としてのＡｌＴｉ層５を設けている。この場
合、ディスク１で用いたＧｄＦｅＣｏは層厚が薄いの
で、低反射率の材料層となっている。
らみて、誘電体保護層であるＳｉＮ層４ａ、磁気光学効
果を示す材料層であるＧｄＦｅＣｏ層３、誘電体保護層
であるＳｉＮ層４ｂの順番で形成され、さらに保護層お
よび反射層としてのＡｌＴｉ層５を設けている。この場
合、ディスク１で用いたＧｄＦｅＣｏは層厚が薄いの
で、低反射率の材料層となっている。
【００２０】具体的には、本発明を適応できる補償点材
料として、以下の式（１）〜（３）に挙げるものがあ
る。 ＴｂＦｅ、ＴｂＦｅＣｏ （Ｔｂ ＞ ２３〔at% 〕） ……（１） ＧｄＦｅ、ＧｄＦｅＣｏ （Ｇｄ ＞ ２４〔at% 〕） ……（２） ＤｙＦｅ、ＤｙＦｅＣｏ （Ｄｙ ＞ ２６〔at% 〕） ……（３） その他のものとして、ＮｄＴｂＦｅＣｏ、ＮｄＤｙＦｅ
Ｃｏ等が考えられる。なお、〔at% 〕は原子パーセント
であり、全体に占める当該原子数量を示す。例えば、 Ａn Ｂm ……（４） という表示では、 n ＋ m ＝ １００ ……（５） であり、式（４）の意味は、全原子の個数中ｎ％のＡ原
子およびｍ％のＢ原子によってこの物質が組成されると
いう意味である。
料として、以下の式（１）〜（３）に挙げるものがあ
る。 ＴｂＦｅ、ＴｂＦｅＣｏ （Ｔｂ ＞ ２３〔at% 〕） ……（１） ＧｄＦｅ、ＧｄＦｅＣｏ （Ｇｄ ＞ ２４〔at% 〕） ……（２） ＤｙＦｅ、ＤｙＦｅＣｏ （Ｄｙ ＞ ２６〔at% 〕） ……（３） その他のものとして、ＮｄＴｂＦｅＣｏ、ＮｄＤｙＦｅ
Ｃｏ等が考えられる。なお、〔at% 〕は原子パーセント
であり、全体に占める当該原子数量を示す。例えば、 Ａn Ｂm ……（４） という表示では、 n ＋ m ＝ １００ ……（５） であり、式（４）の意味は、全原子の個数中ｎ％のＡ原
子およびｍ％のＢ原子によってこの物質が組成されると
いう意味である。
【００２１】この表現によれば、本発明のディスク１に
おける偏光状態変化層３の材質は、 Ｇｄ25（Ｆｅ70Ｃｏ30）75 〔at% 〕 ……（６） 等で表され、光ディスク１’における偏光状態変化層
３’は、 Ｔｂ25（Ｆｅ80Ｃｏ20）75 〔at% 〕 ……（７） 等で表される。
おける偏光状態変化層３の材質は、 Ｇｄ25（Ｆｅ70Ｃｏ30）75 〔at% 〕 ……（６） 等で表され、光ディスク１’における偏光状態変化層
３’は、 Ｔｂ25（Ｆｅ80Ｃｏ20）75 〔at% 〕 ……（７） 等で表される。
【００２２】次に、本実施例における光磁気ディスクに
使われる光磁気材料の特性について図５乃至図７に基づ
いて説明する。最近、多くの光磁気記録材料として、希
土類金属ＲＥ（Rare Earth）−遷移金属ＴＭ（Transiti
on Metal）アモルファス合金が用いられている。その磁
気的性質として、遷移金属と重希土類金属の持つ部分磁
化が反平行になるフェリ磁性を示す。
使われる光磁気材料の特性について図５乃至図７に基づ
いて説明する。最近、多くの光磁気記録材料として、希
土類金属ＲＥ（Rare Earth）−遷移金属ＴＭ（Transiti
on Metal）アモルファス合金が用いられている。その磁
気的性質として、遷移金属と重希土類金属の持つ部分磁
化が反平行になるフェリ磁性を示す。
【００２３】図５に示すように、これらの部分磁化の大
小関係によって全体の磁化の向きが、図５（ａ）のよう
に遷移金属の部分磁化方向になったり（ＴＭ−rich）、
図５（ｂ）のように、希土類金属の部分磁化方向になっ
たり（ＲＥ−rich）する。図５において、実線は遷移金
属の部分磁化であり、破線は希土類金属の部分磁化であ
る。また、矢印の向きは磁化の方向であり矢印の長さは
磁化の強さを表す。
小関係によって全体の磁化の向きが、図５（ａ）のよう
に遷移金属の部分磁化方向になったり（ＴＭ−rich）、
図５（ｂ）のように、希土類金属の部分磁化方向になっ
たり（ＲＥ−rich）する。図５において、実線は遷移金
属の部分磁化であり、破線は希土類金属の部分磁化であ
る。また、矢印の向きは磁化の方向であり矢印の長さは
磁化の強さを表す。
【００２４】また、上記のようなフェリ磁性体の中には
希土類金属の部分磁化が遷移金属の部分磁化よりも温度
に対する依存性が大きいために、合金の組成によっては
補償温度（Compensation Temperature：Ｔcomp）という
磁化方向が逆転する温度を持つ場合もある。このような
特性を持つ媒体を補償点材料といい、これを図６に示
す。全体の磁化Ｍｓがキュリー温度Ｔｃに近づく前に急
激に減少し、補償温度Ｔ compにおいて見かけ上磁化がゼ
ロになり、また保持力Ｈｃが非常に大きくなる。
希土類金属の部分磁化が遷移金属の部分磁化よりも温度
に対する依存性が大きいために、合金の組成によっては
補償温度（Compensation Temperature：Ｔcomp）という
磁化方向が逆転する温度を持つ場合もある。このような
特性を持つ媒体を補償点材料といい、これを図６に示
す。全体の磁化Ｍｓがキュリー温度Ｔｃに近づく前に急
激に減少し、補償温度Ｔ compにおいて見かけ上磁化がゼ
ロになり、また保持力Ｈｃが非常に大きくなる。
【００２５】希土類ＲＥの原子磁気モーメントをμR 、
遷移金属ＴＭの原子磁気モーメントをμT とすると、希
土類金属ＲＥ−遷移金属ＴＭ合金、ＲＥ1 −X ＴＭx に
おける平均原子磁気モーメントμRTは、式（８）とな
る。
遷移金属ＴＭの原子磁気モーメントをμT とすると、希
土類金属ＲＥ−遷移金属ＴＭ合金、ＲＥ1 −X ＴＭx に
おける平均原子磁気モーメントμRTは、式（８）とな
る。
【００２６】 μRT ＝ ｜（１−X ）μR ± X μT ｜ ……（８） ここで、複合の＋は軽希土類、−は重希土類に対して適
用される。そのため、本発明に適応する光磁気媒体にお
いては、ＲＥ、ＴＭ両者の磁化モーメントの結合である
全体磁化の向きは補償温度Ｔcomp以下であっても、ま
た、それ以上であっても変化しないが、部分磁化の向き
のみが互いに反転するのである。これらの性質を示す媒
体には、ＧｄＣｏやＴｂＣｏのように遷移金属としてＣ
ｏを用いたものが知られている（１９８６年１２月：日
本応用磁気学会セミナー 名古屋大内山晋氏論文）。こ
れにより、合金全体の磁化Ｍｓは遷移金属の部分磁化と
希土類金属の部分磁化との差として観測される。
用される。そのため、本発明に適応する光磁気媒体にお
いては、ＲＥ、ＴＭ両者の磁化モーメントの結合である
全体磁化の向きは補償温度Ｔcomp以下であっても、ま
た、それ以上であっても変化しないが、部分磁化の向き
のみが互いに反転するのである。これらの性質を示す媒
体には、ＧｄＣｏやＴｂＣｏのように遷移金属としてＣ
ｏを用いたものが知られている（１９８６年１２月：日
本応用磁気学会セミナー 名古屋大内山晋氏論文）。こ
れにより、合金全体の磁化Ｍｓは遷移金属の部分磁化と
希土類金属の部分磁化との差として観測される。
【００２７】図６下の矢印はこの時の部分磁化の様子
を、図５の表現に基づいて示したものである。さて、本
発明による光磁気媒体はこのような補償点材料におい
て、室温ＴR および読出光照射時の低温領域温度Ｔlow
が補償温度Ｔcomp以下と成るよう、また、読出光照射時
の高温領域温度Ｔhighが補償温度Ｔcomp以上になるよう
に膜の特性を調節して構成される。図６において、この
様子が室温点ＴR （＊印）および読出光を照射した場合
の高温領域温度Ｔhighおよび低温領域温度Ｔlow の関係
で示してある。 一方、上記した特性を有する光磁気媒
体におけるフェリ磁性体は、図７に示すカー回転角の波
長依存性を有することが知られている（博士論文：ＫＤ
Ｄ 田中富士雄氏（早大））。図においては、カー回転
角は希土類元素によらずほぼ同じ位の値で、いずれも波
長に対して僅かに増加している。特に、このようなＲＥ
−ＴＭ系光磁気媒体におけるカー回転角は、波長の長い
ところ（波長６００〔ｎｍ：ナノメートル〕）以上にお
いて遷移金属ＴＭの磁化に依存している。このことによ
り、補償点材料を用いた光磁気媒体においては、読出光
として波長の長いレーザーを用いた時、反射光によるカ
ー回転角は遷移金属ＴＭの部分磁化の向きにほぼ比例し
て変化することがわかる。
を、図５の表現に基づいて示したものである。さて、本
発明による光磁気媒体はこのような補償点材料におい
て、室温ＴR および読出光照射時の低温領域温度Ｔlow
が補償温度Ｔcomp以下と成るよう、また、読出光照射時
の高温領域温度Ｔhighが補償温度Ｔcomp以上になるよう
に膜の特性を調節して構成される。図６において、この
様子が室温点ＴR （＊印）および読出光を照射した場合
の高温領域温度Ｔhighおよび低温領域温度Ｔlow の関係
で示してある。 一方、上記した特性を有する光磁気媒
体におけるフェリ磁性体は、図７に示すカー回転角の波
長依存性を有することが知られている（博士論文：ＫＤ
Ｄ 田中富士雄氏（早大））。図においては、カー回転
角は希土類元素によらずほぼ同じ位の値で、いずれも波
長に対して僅かに増加している。特に、このようなＲＥ
−ＴＭ系光磁気媒体におけるカー回転角は、波長の長い
ところ（波長６００〔ｎｍ：ナノメートル〕）以上にお
いて遷移金属ＴＭの磁化に依存している。このことによ
り、補償点材料を用いた光磁気媒体においては、読出光
として波長の長いレーザーを用いた時、反射光によるカ
ー回転角は遷移金属ＴＭの部分磁化の向きにほぼ比例し
て変化することがわかる。
【００２８】よって、再生磁界により全体磁化の向きを
常に一方向に揃えておけば、図６における室温点Ｔ
R （＊点）および照射光の低温領域温度Ｔlow における
遷移金属ＴＭの部分磁化の向きと読出光の高温領域温度
Ｔhighとなった媒体上での遷移金属ＴＭの部分磁化の向
きとは、互いに反転しており、したがって、カー回転の
方向性も逆転していることになる。
常に一方向に揃えておけば、図６における室温点Ｔ
R （＊点）および照射光の低温領域温度Ｔlow における
遷移金属ＴＭの部分磁化の向きと読出光の高温領域温度
Ｔhighとなった媒体上での遷移金属ＴＭの部分磁化の向
きとは、互いに反転しており、したがって、カー回転の
方向性も逆転していることになる。
【００２９】次に、本発明による光磁気媒体の再生原理
について説明する。図２（ａ）に示す初期状態において
は、永久磁石等の磁化手段ＭＧ１により、光磁気ディス
クの光磁気層のすべての領域の垂直磁化方向はすべて同
一方向（図面中、下方向）となるようにする。この時、
高温領域においての磁化は遷移金属ＴＭによって担わ
れ、光スポットが通過し常温に戻った場所での全体磁化
は、希土類金属ＲＥによって担われている。
について説明する。図２（ａ）に示す初期状態において
は、永久磁石等の磁化手段ＭＧ１により、光磁気ディス
クの光磁気層のすべての領域の垂直磁化方向はすべて同
一方向（図面中、下方向）となるようにする。この時、
高温領域においての磁化は遷移金属ＴＭによって担わ
れ、光スポットが通過し常温に戻った場所での全体磁化
は、希土類金属ＲＥによって担われている。
【００３０】そして再生時に、図２（ｂ）に示すよう
に、読出光の出力を調整した光スポットが照射される
と、少なくとも光スポットの照射されている領域のうち
の高温領域の温度が補償温度Ｔcompを越えるとこの高温
領域の部分磁化構成が変わり、全体磁化は遷移金属ＴＭ
によって担われるようになる。
に、読出光の出力を調整した光スポットが照射される
と、少なくとも光スポットの照射されている領域のうち
の高温領域の温度が補償温度Ｔcompを越えるとこの高温
領域の部分磁化構成が変わり、全体磁化は遷移金属ＴＭ
によって担われるようになる。
【００３１】この結果、全体のカー効果もしくはファラ
デー効果の磁気光学効果による回転角は遷移金属ＴＭの
スピンによって決まることから、高温領域では−θkaの
偏光状態が与えられ、その他の常温領域や低温領域では
材料に依存した所定角度＋θ kbの偏光状態が与えられ
る。
デー効果の磁気光学効果による回転角は遷移金属ＴＭの
スピンによって決まることから、高温領域では−θkaの
偏光状態が与えられ、その他の常温領域や低温領域では
材料に依存した所定角度＋θ kbの偏光状態が与えられ
る。
【００３２】したがって、入射した読出光は高温領域に
おいて、読出光と−θkaの偏光状態で検出器によって受
光され、また、光スポット内の高温領域を除く低温領域
では、＋θkbだけ読出光の偏光状態が回転した偏光状態
を有する再生光が検出器により受光される。
おいて、読出光と−θkaの偏光状態で検出器によって受
光され、また、光スポット内の高温領域を除く低温領域
では、＋θkbだけ読出光の偏光状態が回転した偏光状態
を有する再生光が検出器により受光される。
【００３３】そこで、偏光状態の異なる２種の再生光
を、偏光フィルタ、差動光学系等の分離手段を用いて分
離すれば、読出光スポット内の一部分に存在するピット
の情報を選択的に検出することができる。
を、偏光フィルタ、差動光学系等の分離手段を用いて分
離すれば、読出光スポット内の一部分に存在するピット
の情報を選択的に検出することができる。
【００３４】このことは、光学的には読出光の波長λ及
び対物レンズの開口数ＮＡにより規定される読出光スポ
ットの直径ｒよりも小さな開口を有するピンホールを光
ディスクの情報記録面上に設けたことと等価となり、読
出光スポット内に複数個存在するような微小サイズの位
相ピット、すなわち、高い空間周波数ｆ（ｆ＞ｆC ）を
有する位相ピットの情報を再生することが可能となる。
び対物レンズの開口数ＮＡにより規定される読出光スポ
ットの直径ｒよりも小さな開口を有するピンホールを光
ディスクの情報記録面上に設けたことと等価となり、読
出光スポット内に複数個存在するような微小サイズの位
相ピット、すなわち、高い空間周波数ｆ（ｆ＞ｆC ）を
有する位相ピットの情報を再生することが可能となる。
【００３５】なお、必ずしも垂直磁気異方性を持つ必要
は無く、垂直磁化が成されていない時には再生磁界Ｈｒ
を印加することによる外部磁界で、幕の磁化を垂直に揃
えられる。
は無く、垂直磁化が成されていない時には再生磁界Ｈｒ
を印加することによる外部磁界で、幕の磁化を垂直に揃
えられる。
【００３６】図３に光ディスク再生装置の主要部の構成
を示す。光ディスク再生装置１０は、読出光であるレー
ザ光を出射するレーザダイオード１１と、レーザダイオ
ード１１から入射したレーザ光を透過し、後述のミラー
から入射したレーザ光を反射するビームスプリッタ１２
と、レーザ光を導くためのミラー１３と、レーザ光を光
ディスクＤＫの情報記録面上に集光する対物レンズ１４
と、ビームスプリッタ１２により反射されたレーザ光
（再生光）のうち非読出領域（低温領域）からのレーザ
光の後述の偏光ビームスプリッタにおける反射光量と透
過光量の比率を調整する二分の一波長板（halfwave pla
te）１５と、所定の偏光状態を有する偏光のみを透過
し、他の光を反射する偏光ビームスプリッタ１６と、偏
光ビームスプリッタにより反射された偏光を受光し、第
１読出信号Ｒ1 （ＲＦ信号）として出力する第１受光素
子１７ａと、偏光ビームスプリッタ１６を透過した偏光
を受光し、第２読出信号Ｒ2 （ＲＦ信号）として出力す
る第２受光素子１７ｂと、デコーダ、アンプ等を含み読
出信号Ｒを再生信号Ｓに変換して出力する再生回路１８
と、光ディスクＤＫの垂直磁化方向を一定方向に揃える
磁石ＭＧ1 と、を備えて構成されている。
を示す。光ディスク再生装置１０は、読出光であるレー
ザ光を出射するレーザダイオード１１と、レーザダイオ
ード１１から入射したレーザ光を透過し、後述のミラー
から入射したレーザ光を反射するビームスプリッタ１２
と、レーザ光を導くためのミラー１３と、レーザ光を光
ディスクＤＫの情報記録面上に集光する対物レンズ１４
と、ビームスプリッタ１２により反射されたレーザ光
（再生光）のうち非読出領域（低温領域）からのレーザ
光の後述の偏光ビームスプリッタにおける反射光量と透
過光量の比率を調整する二分の一波長板（halfwave pla
te）１５と、所定の偏光状態を有する偏光のみを透過
し、他の光を反射する偏光ビームスプリッタ１６と、偏
光ビームスプリッタにより反射された偏光を受光し、第
１読出信号Ｒ1 （ＲＦ信号）として出力する第１受光素
子１７ａと、偏光ビームスプリッタ１６を透過した偏光
を受光し、第２読出信号Ｒ2 （ＲＦ信号）として出力す
る第２受光素子１７ｂと、デコーダ、アンプ等を含み読
出信号Ｒを再生信号Ｓに変換して出力する再生回路１８
と、光ディスクＤＫの垂直磁化方向を一定方向に揃える
磁石ＭＧ1 と、を備えて構成されている。
【００３７】次に、図４を参照して本実施例の動作を説
明する。まず、光ディスクＤＫの光磁気層に磁石ＭＧ1
を用いて外部磁界Ｈi を与え、記録情報読出前の垂直磁
化方向を一定方向（初期化：図面では、下方向。）とす
る初期化を行なう。初期化は、ビームスポットを照射し
媒体の保磁力が低くなったところで行っても良いし、ま
た保磁力を越える強い外部磁界で行っても良い。
明する。まず、光ディスクＤＫの光磁気層に磁石ＭＧ1
を用いて外部磁界Ｈi を与え、記録情報読出前の垂直磁
化方向を一定方向（初期化：図面では、下方向。）とす
る初期化を行なう。初期化は、ビームスポットを照射し
媒体の保磁力が低くなったところで行っても良いし、ま
た保磁力を越える強い外部磁界で行っても良い。
【００３８】以下の説明においては、あらかじめ光ディ
スクＤＫの全ての領域の垂直磁化方向を磁石ＭＧ1 によ
り初期化する場合について説明する。レーザダイオード
１１から出射された直線偏光である読出光（レーザ光）
のスポットＬＢは、ミラー１３、ビームスプリッタ１
２、対物レンズ１４を介して光ディスクＤＫの情報記録
面上に集光され、図４（ａ）に示すように、トラックＴ
1 上に読出スポットＬＢを形成し、この読出スポットＬ
ＢはディスクＤＫの回転によりトラックＴ1 上を移動す
る。
スクＤＫの全ての領域の垂直磁化方向を磁石ＭＧ1 によ
り初期化する場合について説明する。レーザダイオード
１１から出射された直線偏光である読出光（レーザ光）
のスポットＬＢは、ミラー１３、ビームスプリッタ１
２、対物レンズ１４を介して光ディスクＤＫの情報記録
面上に集光され、図４（ａ）に示すように、トラックＴ
1 上に読出スポットＬＢを形成し、この読出スポットＬ
ＢはディスクＤＫの回転によりトラックＴ1 上を移動す
る。
【００３９】ところで、トラックＴ1 上には、読出光の
波長λ及び対物レンズ１４の開口数ＮＡで規定される空
間周波数ｆc ＝２ＮＡ／λを越える空間周波数ｆ（ｆ＞
ｆC）を有する位相ピットが形成されている。具体的に
は、読出光スポットＬＢ内に複数個の位相ピットＰ2 、
Ｐ3 が存在し、このままではそれらの位相ピットＰ2、
Ｐ3 の情報を分離することができず、正しい再生を行な
うことができない。同様にして、図４（ｂ）に示すよう
に、読出光スポットＬＢ内に複数のトラックＴ 0 ’、Ｔ
1 ’、Ｔ2 ’が含まれるような場合にも正しい再生を行
なうことができない。
波長λ及び対物レンズ１４の開口数ＮＡで規定される空
間周波数ｆc ＝２ＮＡ／λを越える空間周波数ｆ（ｆ＞
ｆC）を有する位相ピットが形成されている。具体的に
は、読出光スポットＬＢ内に複数個の位相ピットＰ2 、
Ｐ3 が存在し、このままではそれらの位相ピットＰ2、
Ｐ3 の情報を分離することができず、正しい再生を行な
うことができない。同様にして、図４（ｂ）に示すよう
に、読出光スポットＬＢ内に複数のトラックＴ 0 ’、Ｔ
1 ’、Ｔ2 ’が含まれるような場合にも正しい再生を行
なうことができない。
【００４０】そこで、読出光の出力を調整すると、図４
（ｃ）に示すように、材料層の温度は、読出光スポット
ＬＢの後方部分の領域ＡＲにおいてキュリー温度Ｔｃ以
下であって補償温度Ｔcomp以上（図６におけるＴhighの
位置）に上昇し、例えば、図４（ａ）に示すような場
合、位相ピットＰ2 が存在する領域ＡＲの遷移金属ＴＭ
の部分磁化の方向が反転する。
（ｃ）に示すように、材料層の温度は、読出光スポット
ＬＢの後方部分の領域ＡＲにおいてキュリー温度Ｔｃ以
下であって補償温度Ｔcomp以上（図６におけるＴhighの
位置）に上昇し、例えば、図４（ａ）に示すような場
合、位相ピットＰ2 が存在する領域ＡＲの遷移金属ＴＭ
の部分磁化の方向が反転する。
【００４１】この結果、遷移金属ＴＭの部分磁化が反転
した領域ＡＲ内においては、読出光の情報記録面による
反射光である再生光の偏光状態は読出光の偏光状態から
磁気光学効果により材料に依存した角度（−θka）だけ
回転した偏光状態で、受光素子側に戻ることとなる。一
方、領域ＡＲを除く読出光ＬＢ内の位相ピットＰ3 が存
在する領域ＸＡＲにおいては、再生光の偏光状態は読出
光の偏光状態と比較して、磁気光学効果により材料層に
依存したある角度（＋θkb）だけ回転した状態で受光素
子側に戻ることとなる。
した領域ＡＲ内においては、読出光の情報記録面による
反射光である再生光の偏光状態は読出光の偏光状態から
磁気光学効果により材料に依存した角度（−θka）だけ
回転した偏光状態で、受光素子側に戻ることとなる。一
方、領域ＡＲを除く読出光ＬＢ内の位相ピットＰ3 が存
在する領域ＸＡＲにおいては、再生光の偏光状態は読出
光の偏光状態と比較して、磁気光学効果により材料層に
依存したある角度（＋θkb）だけ回転した状態で受光素
子側に戻ることとなる。
【００４２】領域ＡＲ及び領域ＸＡＲからの再生光は混
合状態で受光素子１７ａ、１７ｂに達するが、二分の一
波長板１５等を調節することにより、領域ＸＡＲからの
再生光量が第１受光素子１７ａと第２受光素子１７ｂに
等量づつ入射するように設定すると、第１読出信号Ｒ1
と第２読出信号Ｒ2 の差を取れば（差動出力）、領域Ｘ
ＡＲからの再生光による信号成分は相殺され、領域ＸＡ
Ｒはみかけ上遮蔽されることとなる。したがって、再生
回路１８においては、領域ＡＲ、すなわち、位相ピット
Ｐ2 の情報のみを読み出すことが可能となり、再生信号
Ｓは位相ピットＰ2 の情報のみを含むこととなる。
合状態で受光素子１７ａ、１７ｂに達するが、二分の一
波長板１５等を調節することにより、領域ＸＡＲからの
再生光量が第１受光素子１７ａと第２受光素子１７ｂに
等量づつ入射するように設定すると、第１読出信号Ｒ1
と第２読出信号Ｒ2 の差を取れば（差動出力）、領域Ｘ
ＡＲからの再生光による信号成分は相殺され、領域ＸＡ
Ｒはみかけ上遮蔽されることとなる。したがって、再生
回路１８においては、領域ＡＲ、すなわち、位相ピット
Ｐ2 の情報のみを読み出すことが可能となり、再生信号
Ｓは位相ピットＰ2 の情報のみを含むこととなる。
【００４３】以上の説明のように、本第１実施例によれ
ば、読出光の波長λと対物レンズ１４の開口数ＮＡによ
って規定される空間周波数ｆC （＝２ＮＡ／λ）を越え
る空間周波数ｆを有する情報を再生することが可能とな
る。その上、領域ＡＲの再生光と領域ＸＡＲの再生光と
の間にはθka＋θkbもの偏光状態の差が存在するので、
Ｃ／Ｎ（Carrier to Noise ratio）特性がθkaのみの偏
光角度差を有するシステムよりも良い。
ば、読出光の波長λと対物レンズ１４の開口数ＮＡによ
って規定される空間周波数ｆC （＝２ＮＡ／λ）を越え
る空間周波数ｆを有する情報を再生することが可能とな
る。その上、領域ＡＲの再生光と領域ＸＡＲの再生光と
の間にはθka＋θkbもの偏光状態の差が存在するので、
Ｃ／Ｎ（Carrier to Noise ratio）特性がθkaのみの偏
光角度差を有するシステムよりも良い。
【００４４】また、上記実施例における光学系は、現在
広く用いられている書換可能型光磁気ディスクの記録再
生装置と等価であるため、装置を共用することが可能と
なる。
広く用いられている書換可能型光磁気ディスクの記録再
生装置と等価であるため、装置を共用することが可能と
なる。
【００４５】さらに、二分の一波長板１５等の調節によ
って、見かけ上遮蔽される領域を設定することができる
ので、図４（ｂ）に示すように、ピット列方向ばかりで
なく、トラックピッチ方向にも高密度化された光ディス
クであっても、トラック間クロストーク、ピット間クロ
ストークの発生が減少し、あるいは無視できるため、所
望の位相ピットのみの情報を正確に再生することが可能
となる。 （ii）第２実施例 上記第１実施例の光ディスク再生装置においては、２個
の受光素子を有する差動光学系を用いて記録情報の再生
を行っていたが、本第２実施例は、１個の受光素子を用
いて光学系を構成した場合の実施例である。
って、見かけ上遮蔽される領域を設定することができる
ので、図４（ｂ）に示すように、ピット列方向ばかりで
なく、トラックピッチ方向にも高密度化された光ディス
クであっても、トラック間クロストーク、ピット間クロ
ストークの発生が減少し、あるいは無視できるため、所
望の位相ピットのみの情報を正確に再生することが可能
となる。 （ii）第２実施例 上記第１実施例の光ディスク再生装置においては、２個
の受光素子を有する差動光学系を用いて記録情報の再生
を行っていたが、本第２実施例は、１個の受光素子を用
いて光学系を構成した場合の実施例である。
【００４６】図８に光ディスク再生装置の主要部の構成
を示す。図６の第１実施例と同一の部分には同一の符号
を付し、その詳細な説明を省略する。光ディスク再生装
置１０Ａは、読出光であるレーザ光を出射するレーザダ
イオード１１と、レーザダイオード１１から入射したレ
ーザ光を透過し、後述のミラーから入射したレーザ光を
反射するビームスプリッタ１２と、レーザ光を導くため
のミラー１３と、レーザ光を光ディスクＤＫの情報記録
面状に集光する対物レンズ１４と、ビームスプリッタ１
２により反射されたレーザ光（再生光）のうち読出領域
からのレーザ光のみを透過させる偏光板と、偏光板を透
過した偏光を受光し、読出信号Ｒ’（ＲＦ信号）として
出力する受光素子１７’と、デコーダ、アンプ等を含み
読出信号Ｒを再生信号Ｓに変換して出力する再生回路１
８と、を備えて構成されている。
を示す。図６の第１実施例と同一の部分には同一の符号
を付し、その詳細な説明を省略する。光ディスク再生装
置１０Ａは、読出光であるレーザ光を出射するレーザダ
イオード１１と、レーザダイオード１１から入射したレ
ーザ光を透過し、後述のミラーから入射したレーザ光を
反射するビームスプリッタ１２と、レーザ光を導くため
のミラー１３と、レーザ光を光ディスクＤＫの情報記録
面状に集光する対物レンズ１４と、ビームスプリッタ１
２により反射されたレーザ光（再生光）のうち読出領域
からのレーザ光のみを透過させる偏光板と、偏光板を透
過した偏光を受光し、読出信号Ｒ’（ＲＦ信号）として
出力する受光素子１７’と、デコーダ、アンプ等を含み
読出信号Ｒを再生信号Ｓに変換して出力する再生回路１
８と、を備えて構成されている。
【００４７】次に動作を説明する。レーザダイオード１
１を出射したレーザ光はビームスプリッタ１２を透過
し、ミラー１３により反射され、さらに対物レンズ１４
によりレーザ光を光ディスクＤＫの情報記録面上に集光
される。
１を出射したレーザ光はビームスプリッタ１２を透過
し、ミラー１３により反射され、さらに対物レンズ１４
によりレーザ光を光ディスクＤＫの情報記録面上に集光
される。
【００４８】この時、ビームスポット内の光ディスクＤ
Ｋの状態は、図９に示すように、ビームの進行方向前方
の領域が低温領域ＡL となりカー回転角（＋θkb）（ほ
ぼ一定値）となり、進行方向後方の領域が高温領域ＡH
となりカー回転角（−θka）（ほぼ一定値）となる。
Ｋの状態は、図９に示すように、ビームの進行方向前方
の領域が低温領域ＡL となりカー回転角（＋θkb）（ほ
ぼ一定値）となり、進行方向後方の領域が高温領域ＡH
となりカー回転角（−θka）（ほぼ一定値）となる。
【００４９】そこで、偏光板１５をレーザダイオード側
からの入射光と角度（−θka）の偏光面を有する光を通
すように設定すれば、低温領域ＡL からの反射光は偏光
板１５を透過しづらくなるので、高温領域ＡH からの反
射光（カー回転角（−θka））のみが偏光板１５を透過
し、受光素子Ｒ’により受光され、再生回路１８によ
り、再生信号Ｓとして出力されることとなる。
からの入射光と角度（−θka）の偏光面を有する光を通
すように設定すれば、低温領域ＡL からの反射光は偏光
板１５を透過しづらくなるので、高温領域ＡH からの反
射光（カー回転角（−θka））のみが偏光板１５を透過
し、受光素子Ｒ’により受光され、再生回路１８によ
り、再生信号Ｓとして出力されることとなる。
【００５０】すなわち、低温領域ＡL がマスク領域とな
り、高温領域ＡH が読出領域となる。したがって、トラ
ックピッチ方向にも記録密度を向上させることができ、
より高空間周波数を有する記録情報を再生することが可
能となる。 （iii ）第３実施例 トラックピッチ方向にも高密度化された光ディスクにお
いては、クロストークを低減し、良好な再生信号を得る
ためには、マスク領域を書換可能型光磁気ディスク再生
装置における読出領域と反転させる必要があるため、二
分の一波長板を調整する必要があり、従来の書換可能型
光磁気ディスク再生装置の光学系と共用することは困難
となっていた。
り、高温領域ＡH が読出領域となる。したがって、トラ
ックピッチ方向にも記録密度を向上させることができ、
より高空間周波数を有する記録情報を再生することが可
能となる。 （iii ）第３実施例 トラックピッチ方向にも高密度化された光ディスクにお
いては、クロストークを低減し、良好な再生信号を得る
ためには、マスク領域を書換可能型光磁気ディスク再生
装置における読出領域と反転させる必要があるため、二
分の一波長板を調整する必要があり、従来の書換可能型
光磁気ディスク再生装置の光学系と共用することは困難
となっていた。
【００５１】そこで、本実施例は光学系を書換可能型光
磁気ディスク再生装置の光学系と共通とし、信号処理に
よりトラックピッチ方向にも高密度化された光ディスク
を読取れるようにしたものである。
磁気ディスク再生装置の光学系と共通とし、信号処理に
よりトラックピッチ方向にも高密度化された光ディスク
を読取れるようにしたものである。
【００５２】図１０に光ディスク再生装置の主要部の構
成を示す。光ディスク再生装置１０Ｂは、読出光である
レーザ光を出射するレーザダイオード１１と、レーザダ
イオード１１から入射したレーザ光を透過し、後述のミ
ラーから入射したレーザ光を反射するビームスプリッタ
１２と、レーザ光を導くためのミラー１３と、レーザ光
を光ディスクＤＫの情報記録面上に集光する対物レンズ
１４と、ビームスプリッタ１２により反射されたレーザ
光（再生光）のうち非読出領域からのレーザ光の後述の
偏光ビームスプリッタにおける反射光量と透過光量の比
率を調整する二分の一波長板（halfwave plate）１５
と、所定の偏光状態を有する偏光のみを透過し、他の光
を反射する偏光ビームスプリッタ１６と、偏光ビームス
プリッタにより反射された偏光を受光し、第１読出信号
Ｒ1 （ＲＦ信号）として出力する第１受光素子１７ａ
と、偏光ビームスプリッタ１６を透過した偏光を受光
し、第２読出信号Ｒ2 （ＲＦ信号）として出力する第２
受光素子１７ｂと、デコーダ、アンプ等を含み読出信号
Ｒを再生信号Ｓに変換して出力する再生回路１８ａと、
光ディスクＤＫの垂直磁化方向を一定方向に揃える磁石
ＭＧ1 と、を備えて構成されている。
成を示す。光ディスク再生装置１０Ｂは、読出光である
レーザ光を出射するレーザダイオード１１と、レーザダ
イオード１１から入射したレーザ光を透過し、後述のミ
ラーから入射したレーザ光を反射するビームスプリッタ
１２と、レーザ光を導くためのミラー１３と、レーザ光
を光ディスクＤＫの情報記録面上に集光する対物レンズ
１４と、ビームスプリッタ１２により反射されたレーザ
光（再生光）のうち非読出領域からのレーザ光の後述の
偏光ビームスプリッタにおける反射光量と透過光量の比
率を調整する二分の一波長板（halfwave plate）１５
と、所定の偏光状態を有する偏光のみを透過し、他の光
を反射する偏光ビームスプリッタ１６と、偏光ビームス
プリッタにより反射された偏光を受光し、第１読出信号
Ｒ1 （ＲＦ信号）として出力する第１受光素子１７ａ
と、偏光ビームスプリッタ１６を透過した偏光を受光
し、第２読出信号Ｒ2 （ＲＦ信号）として出力する第２
受光素子１７ｂと、デコーダ、アンプ等を含み読出信号
Ｒを再生信号Ｓに変換して出力する再生回路１８ａと、
光ディスクＤＫの垂直磁化方向を一定方向に揃える磁石
ＭＧ1 と、を備えて構成されている。
【００５３】再生回路１８ａの主要部の構成を図１１に
示す。再生回路１８ａは、第１読出信号Ｒ1 及び第２読
出信号Ｒ2 が入力され、両者を加算して加算信号ＳＵＭ
（＝Ｒ1 ＋Ｒ2 ）を出力する加算器３０と、第１読出信
号Ｒ1 及び第２読出信号Ｒ2 が入力され、第１読出信号
Ｒ1 から第２読出信号を減算して減算信号ＤＩＦＦ（＝
Ｒ1 −Ｒ2 ）を出力する第１減算器３１と、減算信号Ｄ
ＩＦＦに係数Ｋ（＝１／ｔａｎ（θka＋θkb））を乗じ
て乗算信号ＭＵＬ（＝Ｋ×ＤＩＦＦ）を出力する乗算器
３２と、加算信号ＳＵＭから乗算信号ＭＵＬを減算して
再生信号Ｓを出力する第２減算器３３と、を備えて構成
されている。
示す。再生回路１８ａは、第１読出信号Ｒ1 及び第２読
出信号Ｒ2 が入力され、両者を加算して加算信号ＳＵＭ
（＝Ｒ1 ＋Ｒ2 ）を出力する加算器３０と、第１読出信
号Ｒ1 及び第２読出信号Ｒ2 が入力され、第１読出信号
Ｒ1 から第２読出信号を減算して減算信号ＤＩＦＦ（＝
Ｒ1 −Ｒ2 ）を出力する第１減算器３１と、減算信号Ｄ
ＩＦＦに係数Ｋ（＝１／ｔａｎ（θka＋θkb））を乗じ
て乗算信号ＭＵＬ（＝Ｋ×ＤＩＦＦ）を出力する乗算器
３２と、加算信号ＳＵＭから乗算信号ＭＵＬを減算して
再生信号Ｓを出力する第２減算器３３と、を備えて構成
されている。
【００５４】次に動作を説明する。図１２に示すよう
に、読出信号（カー回転角＝−θka）の成分を示すベク
トルをａ1 、その第１受光素子１７ａに入射する成分を
ａ1 、その第２受光素子１７ｂに入射する成分をａ2 と
し、マスクすべき信号（カー回転角＝θkb）の成分を示
すベクトルをｂ、その第１受光素子１７ａに入射する成
分をｂ1 、その第２受光素子１７ｂに入射する成分をｂ
2 とすると、 Ｒ1 ＝ａ1 ＋ｂ1 Ｒ2 ＝ａ2 ＋ｂ2 が成立する。
に、読出信号（カー回転角＝−θka）の成分を示すベク
トルをａ1 、その第１受光素子１７ａに入射する成分を
ａ1 、その第２受光素子１７ｂに入射する成分をａ2 と
し、マスクすべき信号（カー回転角＝θkb）の成分を示
すベクトルをｂ、その第１受光素子１７ａに入射する成
分をｂ1 、その第２受光素子１７ｂに入射する成分をｂ
2 とすると、 Ｒ1 ＝ａ1 ＋ｂ1 Ｒ2 ＝ａ2 ＋ｂ2 が成立する。
【００５５】ここで、加算信号ＳＵＭ及び減算信号ＤＩ
ＦＦを上記各成分で示すと、 ＳＵＭ＝Ｒ1 ＋Ｒ2 ＝（ａ1 ＋ｂ1 ）＋（ａ2 ＋ｂ2 ） ＤＩＦＦ＝Ｒ1 −Ｒ2 ＝（ａ1 ＋ｂ1 ）−（ａ2 ＋ｂ2 ） ＝ｂ1 −ｂ2 ここで、再生信号Ｓを Ｓ＝ＳＵＭ−Ｋ×ＤＩＦＦ と定義すると、 Ｓ＝２（ａ1 ＋ａ2 ）＋ｂ1 ＋ｂ2 −Ｋ（ｂ1 −ｂ2 ） となり、読み出したい信号成分は２（ａ1 ＋ａ2 ）であ
るので、 ｂ1 ＋ｂ2 −Ｋ（ｂ1 −ｂ2 ）＝０ を満たすように、定数Ｋを定めればよいこととなる。す
なわち、 Ｋ＝（ｂ1 ＋ｂ2 ）／（ｂ1 −ｂ2 ） ……（Ａ） となる。
ＦＦを上記各成分で示すと、 ＳＵＭ＝Ｒ1 ＋Ｒ2 ＝（ａ1 ＋ｂ1 ）＋（ａ2 ＋ｂ2 ） ＤＩＦＦ＝Ｒ1 −Ｒ2 ＝（ａ1 ＋ｂ1 ）−（ａ2 ＋ｂ2 ） ＝ｂ1 −ｂ2 ここで、再生信号Ｓを Ｓ＝ＳＵＭ−Ｋ×ＤＩＦＦ と定義すると、 Ｓ＝２（ａ1 ＋ａ2 ）＋ｂ1 ＋ｂ2 −Ｋ（ｂ1 −ｂ2 ） となり、読み出したい信号成分は２（ａ1 ＋ａ2 ）であ
るので、 ｂ1 ＋ｂ2 −Ｋ（ｂ1 −ｂ2 ）＝０ を満たすように、定数Ｋを定めればよいこととなる。す
なわち、 Ｋ＝（ｂ1 ＋ｂ2 ）／（ｂ1 −ｂ2 ） ……（Ａ） となる。
【００５６】ところで、図１２からわかるように ｔａｎ（θka＋θkb＋（π／４））＝ｂ1 ／ｂ2 であるので、 ｂ1/ｂ2 ＝（１＋ｔａｎ（θka＋θkb）） ／（１−ｔａｎ（θka＋θkb）） ……（Ｂ） となる。
【００５７】したがって、（Ａ）式及び（Ｂ）式より、 Ｋ＝１／ｔａｎ（θka＋θkb） ……（Ｃ） となる。
【００５８】これにより、（Ｃ）式で示される係数Ｋを
用いて図１１の再生回路を用いて再生を行えば、従来の
書換可能型光磁気ディスク再生装置の光学系を用いてク
ロストークを生じることなく、確実に記録情報を再生す
ることが可能となる。
用いて図１１の再生回路を用いて再生を行えば、従来の
書換可能型光磁気ディスク再生装置の光学系を用いてク
ロストークを生じることなく、確実に記録情報を再生す
ることが可能となる。
【００５９】この場合において、係数Ｋを最適化する方
法としては、 １） 光ディスク内の変動は無視できると仮定し、予め
カー回転角θkaおよびθkbを測定し、係数Ｋを設定す
る。
法としては、 １） 光ディスク内の変動は無視できると仮定し、予め
カー回転角θkaおよびθkbを測定し、係数Ｋを設定す
る。
【００６０】２） 光ディスク内に無信号部を一定間隔
で設け、これに同期してカー回転角θkaおよびθkbを測
定して、係数Ｋを設定する。 ３） 読出用のビームとは別個にカー回転角θK 測定用
の補助ビームを設けて、カー回転角θkaおよびθkbを測
定し、係数Ｋを設定する。 等の方法が考えられる。
で設け、これに同期してカー回転角θkaおよびθkbを測
定して、係数Ｋを設定する。 ３） 読出用のビームとは別個にカー回転角θK 測定用
の補助ビームを設けて、カー回転角θkaおよびθkbを測
定し、係数Ｋを設定する。 等の方法が考えられる。
【００６１】なお、光学系によってθK を強調している
場合には、係数Ｋにこの強調分を加味する必要がある。他の変形例 以上の各実施例においては、光磁気記録材料について述
べたが、光磁気記録材料に限らず、照射する光の強度あ
るいは材料層の温度に依存して偏光状態が初期の偏光状
態に対して変化を生じる材料（例えば、フォトクロミッ
ク材料等）であれば、本発明を適用することが可能であ
る。
場合には、係数Ｋにこの強調分を加味する必要がある。他の変形例 以上の各実施例においては、光磁気記録材料について述
べたが、光磁気記録材料に限らず、照射する光の強度あ
るいは材料層の温度に依存して偏光状態が初期の偏光状
態に対して変化を生じる材料（例えば、フォトクロミッ
ク材料等）であれば、本発明を適用することが可能であ
る。
【００６２】さらに、以上の各実施例においては、レー
ザダイオード１１の出射レーザ光をビームスプリッタ１
２、ミラー１３、対物レンズ１４を介してそのまま光デ
ィスクＤＫの情報記録面に照射していたが、直線偏光性
をよくするために、レーザダイオード１１とビームスプ
リッタ１２の間の光路中に偏光板を設け、偏光板を介し
て光ディスクＤＫに照射させてもよい。
ザダイオード１１の出射レーザ光をビームスプリッタ１
２、ミラー１３、対物レンズ１４を介してそのまま光デ
ィスクＤＫの情報記録面に照射していたが、直線偏光性
をよくするために、レーザダイオード１１とビームスプ
リッタ１２の間の光路中に偏光板を設け、偏光板を介し
て光ディスクＤＫに照射させてもよい。
【００６３】さらにまた、以上の各実施例においては、
読出光を直線偏光とする場合について説明したが、楕円
偏光を用いるように構成することも可能である。また、
偏光状態は２種類に限らないので、複数の偏光状態の再
生光から一の偏光状態を有する再生光を分離するように
構成しても良い。
読出光を直線偏光とする場合について説明したが、楕円
偏光を用いるように構成することも可能である。また、
偏光状態は２種類に限らないので、複数の偏光状態の再
生光から一の偏光状態を有する再生光を分離するように
構成しても良い。
【００６４】
【発明の効果】第１の発明によれば、偏光状態変化層
は、外部から照射された直線偏光である読出光の強度分
布あるいは読出光の照射に伴う温度分布に対応して、情
報記録面上の読出光スポット内の第１の領域内の反射光
または透過光の偏光状態である第１の偏光状態を当該読
出光スポット内の他の領域である第２の領域の反射光ま
たは透過光の偏光状態である第２の偏光状態とは異なる
ように変化させるので、第１の偏光状態の偏光状態を有
する読出光あるいは第２の偏光状態を有する読出光のい
ずれか一方のみを受光することにより、情報記録面上の
読出光スポット内の第１の領域内あるいは第２の領域内
のいずれか一方に記録されている位相ピット（記録情
報）のみの情報を再生することが可能となる。
は、外部から照射された直線偏光である読出光の強度分
布あるいは読出光の照射に伴う温度分布に対応して、情
報記録面上の読出光スポット内の第１の領域内の反射光
または透過光の偏光状態である第１の偏光状態を当該読
出光スポット内の他の領域である第２の領域の反射光ま
たは透過光の偏光状態である第２の偏光状態とは異なる
ように変化させるので、第１の偏光状態の偏光状態を有
する読出光あるいは第２の偏光状態を有する読出光のい
ずれか一方のみを受光することにより、情報記録面上の
読出光スポット内の第１の領域内あるいは第２の領域内
のいずれか一方に記録されている位相ピット（記録情
報）のみの情報を再生することが可能となる。
【００６５】また、第２の発明によれば、それぞれが読
出光スポット内の一部分である第１の領域からの第１の
偏光状態を有する読出光または第２の領域からの第２の
偏光状態を有する読出光のいずれか一方のみに含まれる
記録情報のみを再生することができ、読出光スポット内
に複数個存在するような場合に高い空間周波数を有する
情報を再生することが可能となる。
出光スポット内の一部分である第１の領域からの第１の
偏光状態を有する読出光または第２の領域からの第２の
偏光状態を有する読出光のいずれか一方のみに含まれる
記録情報のみを再生することができ、読出光スポット内
に複数個存在するような場合に高い空間周波数を有する
情報を再生することが可能となる。
【００６６】以上の通り、本発明によれば、空間周波数
の高い信号を大きな偏光回転角の差により分解能良く読
出すことが出来る。また、読出光のマスクを１層のみで
実現できるため、光磁気層を薄くして反射膜をつける構
成が実現できる。このようにすれば、カー楕円率の利用
が容易となり、したがって、円偏向を入射しマスクを反
射率変化するものとして使うことができる。よって、通
常のＬＤ，ＣＤ用のピックアップを用いて本発明の超解
像光ディスクをも再生できる。
の高い信号を大きな偏光回転角の差により分解能良く読
出すことが出来る。また、読出光のマスクを１層のみで
実現できるため、光磁気層を薄くして反射膜をつける構
成が実現できる。このようにすれば、カー楕円率の利用
が容易となり、したがって、円偏向を入射しマスクを反
射率変化するものとして使うことができる。よって、通
常のＬＤ，ＣＤ用のピックアップを用いて本発明の超解
像光ディスクをも再生できる。
【００６７】また、光磁気膜を薄くして熱伝導率の大き
な反射膜を媒体の間近に置け、熱マスクの成型をより良
くおこない得る。
な反射膜を媒体の間近に置け、熱マスクの成型をより良
くおこない得る。
【図１】第１実施例の光ディスクの詳細構造を示す断面
図である。
図である。
【図２】本発明の実施例における光ディスクの再生原理
を説明する図である。
を説明する図である。
【図３】第１実施例における光ディスク再生装置の主要
部の構成図である。
部の構成図である。
【図４】第１実施例における再生動作の説明図である。
【図５】フェリ磁性体における部分磁化と全体磁化の向
きの説明図である。
きの説明図である。
【図６】補償点材料における磁化曲線の変化を説明する
図である。
図である。
【図７】フェリ磁性体に置けるカー回転角の波長依存性
を説明する図である。
を説明する図である。
【図８】第２実施例における光ディスク再生装置の主要
部の構成図である。
部の構成図である。
【図９】第２実施例における動作を説明する図である。
【図１０】第３実施例における光ディスク再生装置の主
要部の構成図である。
要部の構成図である。
【図１１】第３実施例における再生回路の詳細な構成図
である。
である。
【図１２】第３実施例における動作を説明する図であ
る。
る。
【図１３】従来の情報読出原理の説明図である。
１…光ディスク ２…基板（位相ピット付き） ３…光磁気層（ＧｄＦｅＣｏ層） ３’…光磁気層（ＴｂＦｅＣｏ層） ４ａ…誘電体層（ＳｉＮ層） ４ｂ…誘電体層（ＳｉＮ層） ５…反射層（ＡｌＴｉ層） １０…光ディスク再生装置 １１…レーザーダイオード １２…ビームスプリッタ １３…ミラー １４…対物レンズ １５…二分の一波長板 １６…ビームスプリッタ １７ａ…第１受光素子 １７ｂ…第２受光素子 １７’…受光素子 １８、１８ａ…再生回路 ３０…加算器 ３１…第１減算器 ３２…乗算器 ３３…第２減算器 ＡH …高温領域 ＡM …中温領域 ＡL …低温領域 Ｒ1 …第１読出信号 Ｒ2 …第２読出信号 Ｒ’…読出信号 ＤＩＦＦ…減算信号 ＳＵＭ…加算信号 ＭＵＬ…乗算信号 ＭＧ1 …磁石 ＬＢ…読出光スポット Ｐ1 〜Ｐ4 …位相ピット ＴC …キュリー温度 Ｔcomp…補償温度 Ｔlow …低温領域温度 Ｔhigh…高温領域温度 ＴR …室温
───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (51)Int.Cl.6 識別記号 庁内整理番号 ＦＩ 技術表示箇所 Ｇ１１Ｂ 7/135 Ｚ 7247−5Ｄ 7/24 ５１１ 7215−5Ｄ
Claims (2)
- 【請求項１】 位相ピットによって情報が保持された光
記録媒体であって、 外部から照射された読出光の強度分布あるいは前記読出
光の照射に伴う温度分布に対応して、前記情報記録面上
の前記読出光スポット内の第１の領域内の反射光または
透過光の第１の偏光状態を当該読出光スポット内の他の
領域である第２の領域内の反射光または透過光の第２の
偏光状態とは異なるように変化させる磁性層を備え、 上記磁性層は補償温度が室温より高くかつキュリー温度
より低い特性を有するフェリ磁性材料から成ること、 を特徴とする光記録媒体。 - 【請求項２】 請求項１記載の光記録媒体から記録情報
を再生する光記録媒体再生装置であって、 前記光記録媒体に読出光を照射する光照射手段と、 前記照射された読出光の前記光記録媒体の反射光または
透過光のうちから、前記第１の偏光状態を有する読出光
または前記第２の偏光状態を有する読出光のいずれか一
方のみを分離する分離手段と、 前記分離手段により分離された読出光を受光し読出信号
として出力する受光手段と、 前記読出信号に基づいて前記光記録媒体の記録情報の再
生動作を行う再生手段と、 を備えたことを特徴とする光記録媒体再生装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP5178327A JPH0737281A (ja) | 1993-07-19 | 1993-07-19 | 光記録媒体及び光記録媒体再生装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP5178327A JPH0737281A (ja) | 1993-07-19 | 1993-07-19 | 光記録媒体及び光記録媒体再生装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0737281A true JPH0737281A (ja) | 1995-02-07 |
Family
ID=16046553
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP5178327A Pending JPH0737281A (ja) | 1993-07-19 | 1993-07-19 | 光記録媒体及び光記録媒体再生装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH0737281A (ja) |
-
1993
- 1993-07-19 JP JP5178327A patent/JPH0737281A/ja active Pending
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