JPH0816996B2 - Method for reproducing magneto-optical recording and medium used therefor - Google Patents
Method for reproducing magneto-optical recording and medium used thereforInfo
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- JPH0816996B2 JPH0816996B2 JP61291728A JP29172886A JPH0816996B2 JP H0816996 B2 JPH0816996 B2 JP H0816996B2 JP 61291728 A JP61291728 A JP 61291728A JP 29172886 A JP29172886 A JP 29172886A JP H0816996 B2 JPH0816996 B2 JP H0816996B2
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Description
【発明の詳細な説明】 〔産業上の利用分野〕 本発明は、オーバーライト（over write）可能な光磁
気記録の再生方法並びにそれに使用される光磁気記録の
再生装置及び光磁気記録媒体に関する。Description: TECHNICAL FIELD The present invention relates to a method of reproducing overwritable magneto-optical recording, a reproducing apparatus of magneto-optical recording used therefor, and a magneto-optical recording medium.
最近、高密度、大容量、高いアクセス速度、並びに高
い記録及び再生速度を含めた種々の要求を満足する光学
的記録再生方法、それに使用される記録装置、再生装置
及び記録媒体を開発しようとする努力が成されている。Recently, an optical recording / reproducing method which satisfies various requirements including high density, large capacity, high access speed, and high recording / reproducing speed, and a recording device, a reproducing device and a recording medium used therein are developed. Efforts are being made.
広範囲な光学的記録再生方法の中で、光磁気記録再生
方法は、情報を使用した後、消去することができ、新た
な情報を記録することができるというユニークな利点の
ために、最も大きな魅力に満ちている。Among a wide range of optical recording / reproducing methods, the magneto-optical recording / reproducing method is the most attractive because of the unique advantage that information can be erased after it is used and new information can be recorded. Is full of.
この光磁気記録再生方法で使用される記録媒体は、記
録層として１層又は多層の垂直磁化膜（perpendicular
magnetic layer or layers）を有する。この磁化膜は、
例えばアモルファスのGdFeやGdCo、GdFeCo、TbFe、TbC
o、TbFeCoなどからなる。記録層は一般に同じ同心円状
又はらせん状のトラックを成しており、このトラックの
上に情報が記録される。ここで、本明細書では、膜面に
対し「上向き（upward）」又は「下向き（downward）」
の何れか一方を、「Ａ向き」、他方を「逆Ａ向き」と定
義する。記録すべき情報は、予め２値化されており、こ
の情報が「Ａ向き」の磁化を有するビット（Ｂ1）と、
「逆Ａ向き」の磁化を有するビット（Ｂ0）の２つの信
号で記録される。これらのビットＢ1,B0は、デジタル信
号の1,0の何れか一方と他方にそれぞれ相当する。しか
し、一般には記録されるトラックの磁化は、記録前に強
力な外部磁場を印加することによって「逆Ａ向き」に揃
えられる。この処理は初期化（initialize）と呼ばれ
る。その上でトラックに「Ａ向き」の磁化を有するビッ
ト（Ｂ1）を形成する。情報は、このビット（Ｂ1）の有
無及び／又はビット長によって記録される。A recording medium used in this magneto-optical recording / reproducing method has a single or multi-layered perpendicular magnetization film (perpendicular film) as a recording layer.
magnetic layer or layers). This magnetized film is
For example, amorphous GdFe, GdCo, GdFeCo, TbFe, TbC
o, TbFeCo, etc. The recording layers generally form the same concentric or spiral track on which information is recorded. Here, in the present specification, “upward” or “downward” with respect to the film surface.
Either one is defined as "A direction" and the other is defined as "reverse A direction". The information to be recorded is binarized in advance, and this information includes a bit (B 1 ) having a magnetization in “A direction”,
It is recorded with two signals of the bit (B 0 ) having the magnetization in the "reverse A direction". These bits B 1 and B 0 correspond to one and the other of the digital signals 1 and 0, respectively. However, generally, the magnetization of the track to be recorded is aligned in the "reverse A direction" by applying a strong external magnetic field before recording. This process is called initialization. Then, the bit (B 1 ) having the "A direction" magnetization is formed on the track. Information is recorded by the presence and / or the bit length of this bit (B 1 ).
ビット形成の原理： ビットの形成に於いては、レーザーの特徴即ち空間的
時間的に素晴らしい凝集性（coherence）が有利に使用
され、レーザー光の波長によって決定される回折限界と
ほとんど同じ位に小さいスポットにビームが絞り込まれ
る。絞り込まれた光はトラック表面に照射され、記録層
に直径が１μｍ以下のビットを形成することにより情報
が記録される。光学的記録においては、理論的に約108
ビット／cm2までの記録密度を達成することができる。
何故ならば、レーザビームはその波長とほとんど同じ位
に小さい直径を有するスポットにまで凝縮（concentrat
e）することが出来るからである。Principle of bit formation: In the formation of bits, the characteristics of the laser, namely the excellent spatio-temporal coherence, are used to advantage and are almost as small as the diffraction limit determined by the wavelength of the laser light. The beam is focused on the spot. The narrowed light is applied to the track surface, and information is recorded by forming bits having a diameter of 1 μm or less on the recording layer. In optical recording, theoretically about 10 8
Recording densities up to bits / cm 2 can be achieved.
Because the laser beam condenses to a spot with a diameter as small as about its wavelength.
e) because it can be done.
第３図に示すように、光磁気記録においては、レーザ
ービーム（Ｌ）を記録層（１）の上に絞りこみ、それを
加熱する。その間、初期化された向きとは反対の向きの
記録磁界（Hb）を加熱された部分に外部から印加する。
そうすると局部的に加熱された部分の保磁力Hc（coersi
vity）は減少し記録磁界（Hb）より小さくなる。その結
果、その部分の磁化は、記録磁界（Hb）の向きに並ぶ。
こうして逆に磁化されたビットが形成される。As shown in FIG. 3, in magneto-optical recording, a laser beam (L) is focused on the recording layer (1) and heated. Meanwhile, a recording magnetic field (Hb) in the opposite direction to the initialized direction is applied to the heated portion from the outside.
Then, the coercive force Hc (coersi
vity) decreases and becomes smaller than the recording magnetic field (Hb). As a result, the magnetization of that portion is aligned in the direction of the recording magnetic field (Hb).
In this way, the oppositely magnetized bit is formed.
フェロ磁性材料とフェリ磁性材料では、磁化及びHcの
温度依存性が異なる。フェロ磁性材料はキュリー点付近
で減少するHcを有し、この現象に基づいて記録が実行さ
れる。従って、Tc書込み（キュリー点書込み）と引用さ
れる。Ferromagnetic material and ferrimagnetic material have different temperature dependences of magnetization and Hc. Ferromagnetic materials have Hc that decreases near the Curie point, and recording is performed based on this phenomenon. Therefore, it is referred to as Tc writing (Curie point writing).
他方、フェリ磁性材料はキュリー点より低い補償温度
（compensation temperature）を有しており、そこでは
磁化（Ｍ）はゼロになる。逆にこの温度付近でHcが非常
に大きくなり、その温度から外れるとHcが急激に低下す
る。この低下したHcは、比較的弱い記録磁界（Hb）によ
って打ち負かされる。つまり、記録が可能になる。この
記録プロセスはＴcomp.書き込み（補償点書込み）と呼
ばれる。Ferrimagnetic materials, on the other hand, have a compensation temperature below the Curie point, where the magnetization (M) is zero. On the contrary, Hc becomes very large near this temperature, and when it deviates from that temperature, Hc drops sharply. This lowered Hc is defeated by the relatively weak recording magnetic field (Hb). That is, recording becomes possible. This recording process is called T comp. Writing (compensation point writing).
もっとも、キュリー点又はその近辺、及び補償温度の
近辺にこだわる必要はない。要するに、室温より高い所
定の温度に於いて、低下したHcを有する磁性材料に対
し、その低下したHcを打ち負かせる記録磁界（Hb）を印
加すれば、記録は可能である。However, it is not necessary to stick to the Curie point or its vicinity and the vicinity of the compensation temperature. In short, recording is possible by applying a recording magnetic field (Hb) that defeats the lowered Hc to the magnetic material having the lowered Hc at a predetermined temperature higher than room temperature.
再生の原理： 第３図は、光磁気効果に基づく情報再生の原理を示
す。光は、光路に垂直な平面上で全ての方向に通常は発
散している電磁場ベクトルを有する電磁波である。光が
直接偏光（Ｌp）に変換され、そして記録層（１）に照
射されたとき、光はその表面で反射されるか又は記録層
（１）を透過する。このとき、偏光面は磁化（Ｍ）の向
きに従って回転する。この回転する現象は、磁気カー
（Kerr）効果又は磁気ファラデー（Faraday）効果と呼
ばれる。Reproduction principle: Fig. 3 shows the principle of information reproduction based on the magneto-optical effect. Light is an electromagnetic wave having an electromagnetic field vector that is normally divergent in all directions on a plane perpendicular to the optical path. When the light is directly converted into polarized light (L p ) and applied to the recording layer (1), the light is reflected on its surface or transmitted through the recording layer (1). At this time, the polarization plane rotates according to the direction of the magnetization (M). This rotating phenomenon is called a magnetic Kerr effect or a magnetic Faraday effect.
例えば、もし反射光の偏光面が「Ａ向き」磁化に対し
てθk度回転するとすると、「逆Ａ向き」磁化に対して
は−θk度回転する。従って、光アナライザー（偏光
子）の軸を−θk度傾けた面に垂直にセットしておく
と、「逆Ａ向き」に磁化されたビット（Ｂ0）から反射
された光はアナライザーを透過することができない。そ
れに対して「Ａ向き」に磁化されたビット（Ｂ1）から
反射された光は、（sin2θk）2を乗じた分がアナライザ
ーを透過し、ディテクター（光電変換手段）に捕獲され
る。その結果、「Ａ向き」に磁化されたビット（Ｂ1）
は「逆Ａ向き」に磁化されたビット（Ｂ0）よりも明る
く見え、ディテクターに於いて強い電気信号を発生させ
る。このディテクターからの電気信号は、記録された情
報に従って変調されるので、情報が再生されるのであ
る。For example, if the polarization plane of the reflected light is rotated by θ k degrees with respect to the “A direction” magnetization, it is rotated with −θ k degree with respect to the “reverse A direction” magnetization. Therefore, when the axis of the optical analyzer (polarizer) is set to be perpendicular to the plane tilted by −θ k, the light reflected from the bit (B 0 ) magnetized in the “reverse A direction” is transmitted through the analyzer. Can not do it. On the other hand, the light reflected from the bit (B 1 ) magnetized in the “A direction” is multiplied by (sin2θ k ) 2 and passes through the analyzer, and is captured by the detector (photoelectric conversion means). As a result, the bit (B 1 ) magnetized in the "A direction"
Appears brighter than the bit (B 0 ) magnetized in the "inverse A direction" and produces a strong electrical signal at the detector. The electrical signal from this detector is modulated according to the recorded information, so that the information is reproduced.
ところで、記録ずみの媒体を再使用するには、（ｉ）
媒体を再び初期化装置で初期化するか、又は（ii）記録
装置に記録ヘッドと同様な消去ヘッドを併設するか、又
は（iii）予め、前段処理として記録装置又は消去装置
を用いて記録ずみ情報を消去する必要がある。By the way, in order to reuse the recorded media, (i)
Initialize the medium again with the initializing device, or (ii) add an erasing head similar to the recording head to the recording device, or (iii) pre-record using the recording device or the erasing device as a pre-stage process. Information needs to be erased.
従って、光磁気記録方式では、これまで、記録ずみ情
報の有無にかかわらず新たな情報をその場で記録できる
オーバライトは、不可能とされていた。Therefore, in the magneto-optical recording method, it has hitherto been impossible to perform overwriting capable of recording new information on the spot regardless of the presence or absence of recorded information.
もっとも、もし記録磁界（Hb）の向きを必要に応じて
「Ａ向き」と「逆Ａ向き」との間に自由に変えることが
できれば、オーバーライトが可能になる。しかしなが
ら、記録磁界（Hb）の向きを、高速度で変えることは不
可能である。例えば、記録磁界（Hb）印加手段が永久磁
石である場合には、磁石の向きを機械的に反転させる必
要がある。しかし、磁石の向きを高速で反転させること
は、無理である。記録磁界（Hb）印加手段が電磁石であ
る場合にも、大容量の電流の向きをそのように高速で変
えることは不可能である。However, if the direction of the recording magnetic field (Hb) can be freely changed between "A direction" and "reverse A direction" as necessary, overwriting becomes possible. However, it is impossible to change the direction of the recording magnetic field (Hb) at a high speed. For example, when the recording magnetic field (Hb) applying unit is a permanent magnet, it is necessary to mechanically reverse the direction of the magnet. However, it is impossible to reverse the direction of the magnet at high speed. Even when the recording magnetic field (Hb) applying means is an electromagnet, it is impossible to change the direction of the large-capacity current at such a high speed.
先に、本発明者は、他の発明者と共に記録磁界（Hb）
の向きを変えずに、単に光を特定の２つの強度の間で情
報に従いパルス変調することによりオーバーライトが可
能な光磁気記録方法、記録装置及び記録媒体を発明し、
特許出願した（特願昭60-126775）。以下、この出願を
先願という。先願発明は、まだ公開されていないが、そ
の内容は次のようなものである。First, the present inventor, together with other inventors, has a recording magnetic field (Hb).
Inventing a magneto-optical recording method, a recording device, and a recording medium capable of overwriting by simply pulse-modulating light between two specific intensities according to information without changing the direction of
We applied for a patent (Japanese Patent Application Sho 60-126775). Hereinafter, this application is referred to as a prior application. The invention of the prior application has not been disclosed yet, but its contents are as follows.
記録方法の先願発明： 光磁気記録媒体の記録再生層に対して、情報を上向き
磁化を有するビットと下向き磁化を有するビットで記録
する光磁気記録方法において、 その方法が、 （ａ） 前記媒体として、垂直磁気異方性を有する第１
層を記録再生層とし垂直磁気異方性を有する第２層を記
録補助層とする多層光磁気記録媒体を使用すること； （ｂ） 前記媒体を移動させること； （ｃ） 初期補助磁界を印加することによって、記録す
る前までに、記録再生層の磁化はそのままにしておき、
記録補助層の磁化のみを、上向き又は下向きの何れか一
方に揃えておくこと； （ｄ） レーザービームを媒体に照射すること； （ｅ） 前記ビーム強度を記録すべき２値化情報に従い
パルス状に変調すること； （ｆ） 前記ビームを照射した時、照射部分に記録磁界
を印加すること； （ｇ） 前記パルス状ビームの強度が高レベルの時に上
向き磁化を有するビットと下向き磁化を有するビットの
何れか一方を形成させ、ビーム強度が低レベルの時に、
他方のビットを形成させること； からなるオーバーライト可能な光磁気記録方法。Prior invention of recording method: In a magneto-optical recording method for recording information on a recording / reproducing layer of a magneto-optical recording medium with a bit having an upward magnetization and a bit having a downward magnetization, the method comprises: (a) the medium; As a first having perpendicular magnetic anisotropy
Using a multilayer magneto-optical recording medium having a layer as a recording / reproducing layer and a second layer having perpendicular magnetic anisotropy as a recording auxiliary layer; (b) moving the medium; (c) applying an initial auxiliary magnetic field. By doing so, the magnetization of the recording / reproducing layer is left as it is before recording,
Only the magnetization of the recording auxiliary layer should be aligned either upward or downward; (d) irradiating the medium with a laser beam; (e) pulse-shaped according to the binary information to record the beam intensity (F) applying a recording magnetic field to the irradiated portion when the beam is irradiated; (g) a bit having an upward magnetization and a bit having a downward magnetization when the intensity of the pulsed beam is at a high level. Either one of them is formed, and when the beam intensity is low,
Forming the other bit; and an overwritable magneto-optical recording method comprising:
この方法では、レーザービームは、記録すべき情報に
従いパルス状に変調される。しかし、このこと自身は、
従来の光磁気記録でも行われており、記録すべき２値化
情報に従いビーム強度をパルス状に変調する手段は既知
の手段である。例えば、THE BELL SYSTEM TECHNICAL JO
URNAL,Vol.62（1983）,1923-1936に詳しく記載されてい
る。In this method, the laser beam is pulse-modulated according to the information to be recorded. But this thing itself
The conventional magneto-optical recording is also performed, and the means for pulse-modulating the beam intensity according to the binary information to be recorded is a known means. For example, THE BELL SYSTEM TECHNICAL JO
URNAL, Vol. 62 (1983), 1923-1936.
先願発明に於いて特徴的なことの１つは、ビーム強度
の高レベルと低レベルである。即ち、ビーム強度が高レ
ベルの時に、記録磁界（Hb）により記録補助層の「Ａ向
き」磁化を「逆Ａ向き」に反転（reverse）させ、この
記録補助層の「逆Ａ向き」磁化によって記録再生層に
「逆Ａ向き」磁化〔又は「Ａ向き」磁化〕を有するビッ
トを形成する。ビーム強度が低レベルの時は、記録補助
層の「Ａ向き」磁化によって記録再生層に「Ａ向き」磁
化〔又は「逆Ａ向き」磁化〕を有するビットを形成す
る。One of the characteristics of the invention of the prior application is the high level and the low level of the beam intensity. That is, when the beam intensity is at a high level, the recording magnetic field (Hb) reverses the "A direction" magnetization of the recording auxiliary layer to "reverse A direction", and the "reverse A direction" magnetization of this recording auxiliary layer Bits having "reverse A direction" magnetization [or "A direction" magnetization) are formed in the recording / reproducing layer. When the beam intensity is low, the "A direction" magnetization of the recording auxiliary layer forms a bit having the "A direction" magnetization (or "reverse A direction" magnetization) in the recording / reproducing layer.
必要な高レベルと低レベルが与えられれば、前述の文
献等に記載された変調手段を部分的に修正するだけで、
ビーム強度を先願発明に従い変調することは、当業者に
とって容易である。Given the required high and low levels, only a partial modification of the modulation means described in the aforementioned documents,
It is easy for those skilled in the art to modulate the beam intensity according to the invention of the prior application.
なお、本明細書では、○○○〔又は△△△〕 という表現は、先に〔 〕の外の
○○○を読んだときには、以下の○○○〔又は△△△〕
のときにも、〔 〕の外の○○○を読むことにする。そ
れに対して先に○○○を読まずに〔 〕内の△△△の方
を選択して読んだときには、以下の○○○〔又は△△
△〕のときにも○○○を読まずに〔 〕内の△△△を読
むものとする。In the present specification, the expression ○○○ [or △△△] means the following ○○○ [or △△△] when reading ○○○ outside [] first.
In case of, I will read ○○○ outside []. On the other hand, if you select the △△△ in [] without reading ○○○ first and read it, the following ○○○ [or △△
Even in the case of △] , the △△△ in [] is read without reading the ○○○.
すでに知られているように、記録をしない時にも、例
えば媒体における所定の記録場所をアクセスするために
レーザービームを非常な低レベル*で点灯することがあ
る。また、レーザービームを再生に兼用するときには、
非常な低レベル*の強度でレーザービームを点灯させる
ことがある。本発明においても、レーザービームの強度
をこの非常な低レベル*にすることもある。しかし、ビ
ットを形成するときの低レベルは、この非常な低レベル
*よりも高い。従って、例えば、先願発明におけるレー
ザービームの出力波形は、次の通りなる。As is already known, the laser beam may be turned on at a very low level * even when not recording, for example to access a given recording location on the medium. Also, when the laser beam is also used for playback,
May illuminate laser beam at very low level * intensity. Also in the present invention, the intensity of the laser beam may be set to this very low level * . But the low level when forming a bit is this very low level
Higher than * . Therefore, for example, the output waveform of the laser beam in the prior invention is as follows.
また、先願発明の明細書に具体的には開示しなかった
けれども、ビームを「近接した２本のビーム」とし、先
行ビームを低レベルで点灯して原則として変調せず、そ
れにより常に逆Ａ向き〔又はＡ向き」〕のビットを形成
し、−つまり、これで前の情報が消去される−、後行ビ
ームを高レベルと前記低レベルよりも低レベル（ゼロレ
ベルを含む）との間で情報に従いパルス変調することに
より、高レベルのときにのみＡ向き〔又は逆Ａ向き」〕
のビットを形成し、これにより記録することをしてもよ
い。Although not specifically disclosed in the specification of the prior invention, the beam is defined as "two beams in close proximity", the preceding beam is lit at a low level and is not modulated in principle, so that it is always reversed. Forming a bit for A-direction [or A-direction] -that is, the previous information is erased-and the trailing beam between a high level and a level lower than said low level (including a zero level). By pulse-modulating according to the information between the directions, only for high level, A direction [or reverse A direction]
Of bits may be formed and recorded by this.
また、オーバーライト可能な光磁気記録装置の先願発
明の内容は、次のとおりである： 光磁気記録装置に於いて、その装置が、 （ａ） 光磁気記録媒体を移動させる手段； （ｂ） 初期補助磁界印加手段； （ｃ） レーザービーム光源； （ｄ） 記録すべき２値化情報に従いビーム強度を、 （１）上向き磁化を有するビットと下向き磁化を有する
ビットの何れか一方のビットを形成させるのに適当な温
度を媒体に与える高レベルと、（２）他方のビットを形
成させるのに適当な温度を媒体に与える低レベルとにパ
ルス状に変調する手段； （ｅ） 前記初期補助磁界印加手段と兼用されることが
あり得る記録磁界印加手段； からなるオーバーライト可能な装置。 The contents of the prior application of the overwritable magneto-optical recording device are as follows: In the magneto-optical recording device, the device includes: (a) means for moving the magneto-optical recording medium; ) Initial auxiliary magnetic field applying means; (c) Laser beam light source; (d) Beam intensity according to the binary information to be recorded, (1) Either one of the bit having upward magnetization and the bit having downward magnetization is set. Means for pulsing the medium to a high level to provide the medium with a suitable temperature to form and (2) a low level to provide the medium with a suitable temperature to form the other bit; An overwritable device comprising a recording magnetic field applying means which may be used also as a magnetic field applying means.
なお、先願発明に使用される変調手段は、ビーム強度
の高レベルと低レベルが与えられれば、従来の変調手段
を一部修正するだけで入手することができる。当業者に
とって、そのような修正は、ビーム強度の高レベルと低
レベルが与えられれば、容易であろう。The modulation means used in the invention of the prior application can be obtained by partially modifying the conventional modulation means, provided that the high level and the low level of the beam intensity are given. For those skilled in the art, such modification would be easy given the high and low levels of beam intensity.
更にオーバーライト可能な光磁気記録媒体の先願発明
の内容は、次のとおりである： 垂直磁気異方性を有する第１層を記録再生層とし、垂
直磁気異方性を有する第２層を記録補助層とするオーバ
ーライト可能な多層光磁気記録媒体を提供する。Further, the contents of the prior application of the overwritable magneto-optical recording medium are as follows: The first layer having perpendicular magnetic anisotropy is a recording / reproducing layer, and the second layer having perpendicular magnetic anisotropy is Provided is an overwritable multilayer magneto-optical recording medium as a recording auxiliary layer.
先願発明は、第１実施態様と第２実施態様とに大別さ
れる。いずれの実施態様においても、記録媒体は、多層
構造を有し、この構造は次のように分けられる。The invention of the prior application is roughly classified into a first embodiment and a second embodiment. In any of the embodiments, the recording medium has a multi-layer structure, and this structure is divided as follows.
第１層は、室温で保磁力が高く磁化反転温度が低い記
録再生層である。第２層は第１層に比べ相対的に室温で
保磁力が低く磁化反転温度が高い記録補助層である。い
ずれも垂直磁化膜からなる。なお、第１層と第２層とも
に、それ自体多層膜から構成されていてもよい。場合に
より第１層と第２層との間に第３の層が存在していても
よい。更に第１層と第２層との間に明確な境界がなく、
一方から徐々に他方に変わってもよい。 The first layer is a recording / reproducing layer having a high coercive force and a low magnetization reversal temperature at room temperature. The second layer is a recording auxiliary layer having a lower coercive force and a higher magnetization reversal temperature at room temperature than the first layer. Both are made of perpendicularly magnetized films. Both the first layer and the second layer may themselves be composed of a multilayer film. In some cases, a third layer may be present between the first layer and the second layer. Furthermore, there is no clear boundary between the first and second layers,
You may gradually change from one to the other.
第１実施態様では、第１層の保磁力をＨC1、第２層の
それをＨC2、第１層のキュリー点をＴC1、第２層のそれ
をＴC2、室温をＴR、低レベルのレーザービームを照射
した時の記録媒体の温度をＴL、高レベルのレーザービ
ームを照射した時のそれをＴH、第１層が受ける結合磁
界をＨD1、第２層が受ける結合磁界をＨD2とした場合、
記録媒体は、下記の式１を満足し、そして室温で式２〜
５を満足するものである。In the first embodiment, the coercive force of the first layer is H C1 , that of the second layer is H C2 , the Curie point of the first layer is T C1 , that of the second layer is T C2 , and the room temperature is T R. temperature T L of the recording medium when irradiated with the level of the laser beam, it T H when irradiated with a laser beam of high level, coupling magnetic field coupling magnetic field the first layer receives H D1, the second layer undergoes Is H D2 ,
The recording medium satisfies the following formula 1 and satisfies the formula 2 at room temperature.
5 is satisfied.
ＴR＜ＴC1ＴL＜ＴC2ＴH ……式１ ＨC1＞ＨC2＋|HD1ＨD2｜ ……式２ ＨC1＞ＨD1 ……式３ ＨC2＞ＨD2 ……式４ ＨC2＋ＨD2＜|Hini.|＜ＨC1±ＨD1 ……式５ 上記式中、符号「」は、等しいか又はほぼ等しいこ
とを表す。また上記式中、複合±，については、上段
が後述するＡ（antiparallel）タイプの媒体の場合であ
り、下段は後述するＰ（parallel）タイプの媒体の場合
である。なお、フェロ磁性体及び静磁結合した媒体はＰ
タイプに属する。T R <T C1 T L <T C2 T H …… Formula 1 H C1 ＞ H C2 + | H D1 H D2 ｜ …… Formula 2 H C1 ＞ H D1 …… Formula 3 H C2 ＞ H D2 …… Formula 4 H C2 + H D2 <| Hini. | <H C1 ± H D1 ... Expression 5 In the above expression, the symbol “” represents equality or almost equality. Further, in the above formulas, the composite ±, is for the case of an A (antiparallel) type medium described later in the upper stage, and is for the case of a P (parallel) type medium described later in the lower stage. The ferromagnetic material and the magnetostatically coupled medium are P
Belong to type.
つまり、保磁力と温度との関係をグラフで表すと、次
の如くなる。細線は第１層のそれを、太線は第２層のそ
れを表す。That is, the relationship between the coercive force and the temperature is represented by a graph as follows. The thin line represents that of the first layer and the thick line represents that of the second layer.
従って、この記録媒体に室温で初期補助磁界（Hin
i.）を印加すると、式５によれば、第１層の磁化の向き
は反転せずに第２層の磁化のみが反転する。そこで、記
録前に媒体に初期補助磁界（Hini.）を印加すると、第
２層のみを「Ａ向き」−ここでは「Ａ向き」を便宜的に
本明細書紙面において上向きの矢で示し、「逆Ａ向
き」を下向きの矢で示す−に磁化させることができ
る。そして、Hini.がゼロになっても、式４により、第
２層の磁化は再反転せずにそのまま保持される。 Therefore, the initial auxiliary magnetic field (Hin
When i.) is applied, according to the equation 5, the magnetization direction of the first layer is not inverted, but only the magnetization of the second layer is inverted. Therefore, when an initial auxiliary magnetic field (Hini.) Is applied to the medium before recording, only the second layer is indicated by "A direction" -here, "A direction" is indicated by an upward arrow on the paper of this specification for convenience. The "inverse A direction" can be magnetized to-as indicated by a downward arrow. Then, even if Hini. Becomes zero, the magnetization of the second layer is maintained as it is without being re-inverted by the equation (4).
初期補助磁界（Hini.）により第２層のみが、記録直
前まで「Ａ向き」に磁化されている状態を概念的に表
すと、次のようになる。The following is a conceptual representation of a state in which only the second layer is magnetized in the “A direction” until just before recording by the initial auxiliary magnetic field (Hini.).
ここで、第１層における磁化の向き*は、それまでに
記録されていた情報を表わす。以下の説明においては、
向きに関係がないので、以下Ｘで示す。そして、上記の
表を簡単のために、次のように表す。 Here, the magnetization direction * in the first layer represents the information recorded up to that point. In the following description,
Since it has no relation to the orientation, it is indicated by X below. Then, for simplicity, the above table is expressed as follows.
ここにおいて、高レベルのレーザービームを照射して
媒体温度をＴHに上昇させる。すると、ＴHはキュリー点
ＴC1より高温度なので第１層の磁化は消失してしまう。
更にＴHはキュリー点ＴC2付近なので第２層の磁化も全
く又はほぼ消失する。ここで、媒体の種類に応じて「Ａ
向き」又は「逆Ａ向き」の記録磁界（Hb）を印加する。
記録磁界（Hb）は、媒体自身からの浮遊磁界でもよい。
説明を簡単にするために「逆Ａ向き」の記録磁界（Hb）
を印加したとする。媒体は移動しているので、照射され
た部分は、レーザービームから直ぐに遠ざかり、空気で
冷却される。Hbの存在下で、媒体の温度が低下すると、
第２層の磁化は、Hbに従い、反転されて「逆Ａ向き」の
磁化となる（状態２H）。 Here, the medium temperature is raised to T H by irradiating a high level laser beam. Then, since T H is higher than the Curie point T C1 , the magnetization of the first layer disappears.
Further, since T H is near the Curie point T C2 , the magnetization of the second layer also disappears or almost disappears. Here, according to the type of medium, "A
A recording magnetic field (Hb) of "direction" or "reverse A direction" is applied.
The recording magnetic field (Hb) may be a stray magnetic field from the medium itself.
In order to simplify the explanation, the recording magnetic field in "reverse A direction" (Hb)
Is applied. Since the medium is moving, the illuminated area immediately moves away from the laser beam and is cooled by air. In the presence of Hb, when the temperature of the medium decreases,
Magnetization of the second layer, in accordance with Hb, is inverted a magnetization in the "non-A direction" (Condition 2 H).
そして、さらに放冷が進み、媒体温度がＴC1より少し
下がると、再び第１層の磁化が現れる。その場合、磁気
的結合（交換結合ないし静磁結合）力のために、第１層
の磁化の向きは、第２層の磁化の向きの影響を受ける。
その結果、媒体に応じて（Ｐタイプの媒体の場合）又
は（Ａタイプの媒体の場合）が生じる。 Then, when the cooling is further advanced and the medium temperature falls slightly below T C1 , the magnetization of the first layer appears again. In that case, the direction of magnetization of the first layer is affected by the direction of magnetization of the second layer due to magnetic coupling (exchange coupling or magnetostatic coupling).
As a result, (for P type medium) or (for A type medium) occurs depending on the medium.
この高レベルのレーザービームによる状態の変化をこ
こでは高温サイクルと呼ぶことにする。 The change in state caused by this high level laser beam will be referred to as a high temperature cycle here.
次に、低レベルのレーザービームを照射して媒体温度
をＴLに上昇させる。ＴLはキュリー点ＴC1付近なので第
１層の磁化は全く又はほぼ消失してしまうが、キュリー
点ＴC2よりは低温であるので第２層の磁化は消失しな
い。Next, a low-level laser beam is irradiated to raise the medium temperature to T L. Since T L is near the Curie point T C1, the magnetization of the first layer disappears altogether or almost, but since it is lower than the Curie point T C2 , the magnetization of the second layer does not disappear.
ここでは、記録磁界（Hb）は、不要であるが、高速度
（短時間）でHbをON,OFFすることは不可能である。従っ
て、止むを得ず高温サイクルのときのままになってい
る。 Here, the recording magnetic field (Hb) is unnecessary, but it is impossible to turn Hb on and off at a high speed (short time). Therefore, it is unavoidable that it remains as it was during the high temperature cycle.
しかし、ＨC2はまだ大きいままなので、Hbによって第
２層の磁化が反転することはない。媒体は移動している
ので、照射された部分は、レーザービームから直ぐに遠
ざかり、空気で冷却される。冷却が進むと、再び第１層
の磁化が現れる。現れる磁化の向きは、磁気的結合力の
ために第２層の磁化の向きの影響を受ける。その結果、
媒体によって（Ｐタイプの場合）又は（Ａタイプの
場合）の磁化が出現する。この磁化は室温でも変わらな
い。However, since H C2 is still large, Hb does not reverse the magnetization of the second layer. Since the medium is moving, the illuminated area immediately moves away from the laser beam and is cooled by air. As the cooling progresses, the magnetization of the first layer appears again. The appearing magnetization direction is influenced by the magnetization direction of the second layer due to the magnetic coupling force. as a result,
Depending on the medium, (in the case of P type) or (in the case of A type) magnetization appears. This magnetization does not change even at room temperature.
この低レベルのレーザービームによる状態の変化をこ
こでは低温サイクルと呼ぶことにする。 The change of state caused by this low level laser beam will be referred to as a low temperature cycle here.
以上、説明したように、第１層の磁化の向きがどうで
あれ、高温サイクルと低温サイクルとによって、互いに
反対向きの磁化又はを有するビットが形成される。
つまり、レーザービームを情報に従い高レベル（高温サ
イクル）と低レベル（低温サイクル）との間でパルス状
に変調することによりオーバーライトが可能となる。As described above, regardless of the magnetization direction of the first layer, the high temperature cycle and the low temperature cycle form the bits having the magnetizations of the opposite directions.
That is, overwriting is possible by modulating the laser beam in a pulse shape between a high level (high temperature cycle) and a low level (low temperature cycle) according to information.
あるいは、前述のように先行ビームを低レベルで常時
点灯して低温サイクルで消去を行ない、後行ビームを情
報に従いパルス変調し、そのハイレベルのときに高温サ
イクルで記録を行ってもよい。Alternatively, as described above, the preceding beam may be constantly lit at a low level to perform erasing in a low temperature cycle, the following beam may be pulse-modulated according to information, and recording may be performed in a high temperature cycle at the high level.
なお、記録媒体は一般にディスク状であり、記録時、
媒体は回転される。そのため、記録された部分（ビッ
ト）は、１回転する間に再びHini.の作用を受け、その
結果、第２層の磁化は元の「Ａ向き」に揃えられる。
しかし、室温では、第２層の磁化の影響が第１層に及ぶ
ことはなく、そのため記録された情報は保持される。 The recording medium is generally in the form of a disc.
The medium is rotated. Therefore, the recorded portion (bit) is again subjected to the action of Hini. During one rotation, and as a result, the magnetization of the second layer is aligned in the original “A direction”.
However, at room temperature, the magnetization of the second layer does not affect the first layer, so that the recorded information is retained.
そこで、第１層に直線偏光を照射すれば、その反射光
には情報が含まれているので、従来の光磁気記録媒体と
同様に情報が再生される。Therefore, when the first layer is irradiated with linearly polarized light, the reflected light contains information, so that the information is reproduced as in the conventional magneto-optical recording medium.
このような第１層及び第２層を構成する垂直磁化膜
は、補償温度を有せずキュリー点を有するフェロ磁性
体及びフェリ磁性体、並びに補償温度、キュリー点の
双方を有するフェリ磁性体の非晶質或いは結晶質からな
る群から選択される。The perpendicularly magnetized films forming the first layer and the second layer are made of a ferromagnetic material and a ferrimagnetic material having a Curie point without a compensation temperature, and a ferrimagnetic material having both a compensation temperature and a Curie point. It is selected from the group consisting of amorphous or crystalline.
以上の説明は、キュリー点を利用した第１実施態様の
説明である。それに対して第２実施態様は室温より高い
所定の温度に於いて低下したHcをを利用するものであ
る。第２実施態様は、第１実施態様におけるＴC1の代わ
りに第１層が第２層に磁気結合される温度ＴS1を使用
し、ＴC2の代わりに第２層がHbで反転する温度ＴS2を使
用すれば、第１実施態様と同様に説明される。The above description is the description of the first embodiment using the Curie point. On the other hand, the second embodiment utilizes Hc lowered at a predetermined temperature higher than room temperature. The second embodiment uses the temperature T S1 at which the first layer is magnetically coupled to the second layer instead of T C1 in the first embodiment, and the temperature T at which the second layer inverts at Hb instead of T C2. If S2 is used, it is described in the same manner as the first embodiment.
第２実施態様では、第１層の保磁力をＨC1、第２層の
それをＨC2、第１層が第２層に磁気的に結合される温度
をＴS1とし、第２層の磁化がHbで反転する温度をＴS2、
室温をＴR、低レベルのレーザービームを照射した時の
媒体の温度をＴL、高レベルのレーザービームを照射し
た時のそれをＴH、第１層が受ける結合磁界をＨD1、第
２層が受ける結合磁界をＨD2とした場合、記録媒体は、
下記式６を満足し、かつ室温で式７〜10を満足するもの
である。In the second embodiment, the coercive force of the first layer is H C1 , that of the second layer is H C2 , the temperature at which the first layer is magnetically coupled to the second layer is T S1, and the magnetization of the second layer is There T S2 a temperature that is inverted at Hb,
The room temperature is T R , the temperature of the medium when a low level laser beam is irradiated is T L , the temperature when a high level laser beam is irradiated is T H , the coupling magnetic field received by the first layer is H D1 , the second If the coupling field layer is subjected to a H D2, the recording medium,
The following expression 6 is satisfied, and expressions 7 to 10 are satisfied at room temperature.
ＴR＜ＴS1ＴL＜ＴS2ＴH ……式６ ＨC1＞ＨC2＋|HD1ＨD2｜ ……式７ ＨC1＞ＨD1 ……式８ ＨC2＞ＨD2 ……式９ ＨC2＋ＨD2＜|Hini.|＜ＨC1±ＨD1 ……式10 上記式中、複合±，については、上段が後述するＡ
（antiparallel）タイプの媒体の場合であり、下段は後
述するＰ（parallel）タイプの媒体の場合である。T R <T S1 T L <T S2 T H …… Formula 6 H C1 ＞ H C2 + | H D1 H D2 ｜ …… Formula 7 H C1 ＞ H D1 …… Formula 8 H C2 ＞ H D2 …… Formula 9 H C2 + H D2 <| Hini. | <H C1 ± H D1・ ・ ・ Equation 10 In the above equation, for compound ±, the upper section is A
This is a case of the (antiparallel) type medium, and the lower stage is a case of the P (parallel) type medium described later.
第１、第２実施態様ともに、第１層、第２層の双方が
遷移金属（例えばFe,Co）−重希土類金属（例えばGd,T
b,Dyその他）合金組成から選択された非晶質フェリ磁性
体である記録媒体が好ましい。In both the first and second embodiments, both the first layer and the second layer are transition metal (eg Fe, Co) -heavy rare earth metal (eg Gd, T).
b, Dy, etc.) A recording medium which is an amorphous ferrimagnetic material selected from alloy compositions is preferable.
第１層と第２層の双方とも、遷移金属（transition m
etal）−重希土類金属（heavy rare earth metal）合金
組成から選択された場合には、各合金としての外部に現
れる磁化の向き及び大きさは、合金内部の遷移金属原子
（以下、TMと略す）のスピン（spin）の向き及び大きさ
と重希土類金属原子（以下、REと略す）のスピンの向き
及び大きさとの関係で決まる。例えばTMのスピンの向き
及び大きさを点線のベクトルで表わし、REのスピンの
それを実線のベクトル↑で表し、合金全体の磁化の向き
及び大きさを二重実線のベクトルで表す。このとき、
ベクトルはベクトルとベクトル↑との和として表わ
される。ただし、合金の中ではTMスピンとREスピンとの
相互作用のためにベクトルとベクトル↑とは、向きが
必ず逆になっている。従って、と↑との和或いは↓と
との和は、両者の強度が等しいとき、合金のベクトル
はゼロ（つまり、外部に現れる磁化の大きさはゼロ）に
なる。このゼロになるときの合金組成は補償組成（comp
ensation composition）と呼ばれる。それ以外の組成の
ときには、合金は両スピンの強度差に等しい強度を有
し、いずれか大きい方のベクトルの向きに等しい向きを
有するベクトル（又は）を有する。このベクトルの
磁化が外部に現れる。例えば はとなり、 はとなる。Both the first and second layers are transition metals (transition m
When selected from the alloy composition of heavy rare earth metal alloys, the direction and magnitude of the magnetization that appears outside each alloy is the transition metal atom (hereinafter abbreviated as TM) inside the alloy. It is determined by the relationship between the spin orientation and magnitude of and the spin orientation and magnitude of the heavy rare earth metal atom (hereinafter abbreviated as RE). For example, the spin direction and magnitude of TM are represented by a dotted line vector, that of RE spin is represented by a solid line vector ↑, and the magnetization direction and magnitude of the entire alloy is represented by a double solid line vector. At this time,
The vector is represented as the sum of the vector and the vector ↑. However, due to the interaction between TM spin and RE spin in the alloy, the directions of vector and vector ↑ are always opposite. Therefore, the sum of ↑ and ↑ or the sum of ↓ makes the alloy vector zero (that is, the magnitude of the magnetization appearing outside) when the two have the same intensity. The alloy composition when it becomes zero is the compensating composition (comp
ensation composition). For any other composition, the alloy has a strength equal to the strength difference of both spins and has a vector (or) with a direction equal to the direction of the larger vector. The magnetization of this vector appears outside. For example Becomes Is
ある合金組成のTMスピンとREスピンの各ベクトルの強
度が、どちらか一方が大きいとき、その合金組成は、強
度の大きい方のスピン名をとって○○リッチ例えばREリ
ッチであると呼ばれる。When the strength of each of the TM spin and RE spin vectors of a certain alloy composition is greater, the alloy composition is called XX rich, for example, RE rich, by taking the spin name with the greater strength.
第１層と第２層の両方について、TMリッチな組成とRE
リッチな組成とに分けられる。従って、縦軸座標に第１
層の組成を横軸座標に第２層の組成をとると、本発明の
媒体全体としては、種類を次の４象限に分類することが
できる。先に述べたＰタイプはＩ象限とIII象限に属す
るものであり、ＡタイプはII象限とIV象限に属するもの
である。TM-rich composition and RE for both the first and second layers
It has a rich composition. Therefore, the vertical axis is the first
If the composition of the layer is taken as the composition of the second layer on the horizontal axis, the type of the medium as a whole according to the present invention can be classified into the following four quadrants. The P type mentioned above belongs to the I quadrant and the III quadrant, and the A type belongs to the II quadrant and the IV quadrant.
〔縦横座標の交点は、両層の補償組成を表す。〕 一方、温度変化に対する保磁力の変化を見ると、キュ
リー点（保磁力ゼロの温度）に達する前に保磁力が一旦
無限大に増加してまた降下すると言う特性を持つ合金組
成がある。この無限大のときに相当する温度は補償温度
（Ｔcomp.）と呼ばれる。補償温度は、TMリッチの合金
組成においては、室温からキュリー点の間には存在しな
い。室温より下にある補償温度は、光磁気記録において
は無意味であるので、この明細書で補償温度とは室温か
らキュリー点の間に存在するものを言うことにする。 [The intersection of the ordinate and the abscissa represents the compensation composition of both layers. On the other hand, looking at the change in coercive force with respect to temperature change, there is an alloy composition having a characteristic that the coercive force temporarily increases to infinity and then drops before reaching the Curie point (temperature at which coercive force is zero). The temperature corresponding to this infinity is called the compensation temperature (T comp. ). The compensation temperature does not exist between room temperature and the Curie point in TM-rich alloy compositions. Since the compensation temperature below room temperature is meaningless in magneto-optical recording, the compensation temperature in this specification means that it exists between room temperature and the Curie point.
第１層と第２層の補償温度の有無について分類する
と、媒体は４つのタイプに分類される。第１象限の媒体
は、４つ全部のタイプが含まれる。４つのタイプについ
て、「保磁力と温度との関係を表すグラフ」を書くと、
次の通りになる。なお、細線は第１層のそれであり、太
線は第２層のそれである。When the presence or absence of the compensation temperature of the first layer and the second layer is classified, the medium is classified into four types. The first quadrant medium includes all four types. If you write a "graph showing the relation between coercive force and temperature" for the four types,
It becomes as follows. The thin line is that of the first layer, and the thick line is that of the second layer.
ここで、第１層と第２層の両方についてREリッチかTM
リッチかで分け、かつ補償温度を持つか持たないかで分
けると、記録媒体は次の９クラスに分類される。 Where RE rich or TM for both the first and second layers
The recording media are classified into the following 9 classes, depending on whether they are rich or not and whether or not they have a compensation temperature.
〔発明が解決しようとする問題点〕 先願発明で使用される第１層（記録再生層）の材料と
しては、現在のところ入手可能な材料は、実はキュリー
点が低いため再生時にカー回転角θkが小さく、そのた
め再生した場合、C/N比が余り高くならないという問題
点があることが判明した。 [Problems to be Solved by the Invention] As a material for the first layer (recording / reproducing layer) used in the invention of the prior application, a material that is available at present is actually a low Curie point, and thus the Kerr rotation angle at the time of reproduction is high. It was found that there is a problem that the C / N ratio does not become too high when reproduced, because θ k is small.
従って、本発明の目的は、先願発明を改良してC/N比
を高くすることにある。Therefore, an object of the present invention is to improve the C / N ratio by improving the invention of the prior application.
一般的なディスク状の媒体を使用した場合、記述のよ
うに情報は第１層に記録され、第２層は１回転する間に
初期補助磁界Hini.によって元の例えば「Ａ向き」に揃
えられてしまうが、本発明者は、第２層（記録補助層）
に使用される材料が、現在のところ第１層の材料よりも
θkが大きい点に鑑み鋭意研究の結果、先願発明で使用
されるオーバーライト可能な光磁気記録媒体の中でも特
別のものを使用すれば、再生磁界を印加することにより
第１層に記録された情報を（第１層に記録された情報は
そのままにして）第２層に転写させることができ、この
情報を再生すれば、高いC/N比が得られることを見い出
し、本発明を成すに至った。When a general disc-shaped medium is used, the information is recorded in the first layer as described, and the second layer is aligned in the original "A direction" by the initial auxiliary magnetic field Hini. During one rotation. However, the present inventor has found that the second layer (recording auxiliary layer)
As a result of earnest research in view of the fact that the material used in the present invention has a larger θ k than the material of the first layer at the present time, as a result of the earnest research, a special one among the overwritable magneto-optical recording media used in the prior invention is selected. If used, the information recorded in the first layer can be transferred to the second layer (while the information recorded in the first layer remains the same) by applying a reproducing magnetic field, and if this information is reproduced, It was found that a high C / N ratio can be obtained, and the present invention has been completed.
即ち、本発明は第１に、「情報が上向き磁化を有する
ビットと下向き磁化を有するビットの形で記録された垂
直磁気異方性を有する第１層と、垂直磁気異方性を有し
第１層の磁化の向きはそのままに磁化を所定の向きに揃
えることが可能な第２層を有するアンチパラレルタイプ
のディスク状多層光磁気記録媒体に対し、 前記第１層に記録された情報を第２層に転写させ、転
写された情報を再生することを特徴とする光磁気再生方
法」を提供する。That is, the present invention firstly provides: "a first layer having perpendicular magnetic anisotropy in which information is recorded in the form of bits having upward magnetization and bits having downward magnetization; and a first layer having perpendicular magnetic anisotropy. For an antiparallel type disc-shaped multilayer magneto-optical recording medium having a second layer capable of aligning the magnetization in a predetermined direction while keeping the magnetization direction of the first layer, the information recorded in the first layer is A magneto-optical reproducing method characterized by reproducing the transferred information by transferring the information to two layers.
また、本願は第２に、「情報が上向き磁化を有するビ
ットと下向き磁化を有するビットの形で記録された垂直
磁気異方性を有する第１層と、垂直磁気異方性を有し第
１層の磁化の向きはそのままに磁化を所定の向きに揃え
ることが可能な第２層を有するアンチパラレルタイプの
ディスク状多層光磁気記録媒体」を提供する。In addition, the present application secondly states that "a first layer having perpendicular magnetic anisotropy in which information is recorded in the form of bits having upward magnetization and bits having downward magnetization, and a first layer having perpendicular magnetic anisotropy. An antiparallel type disk-shaped multilayer magneto-optical recording medium having a second layer capable of aligning the magnetization in a predetermined direction while keeping the magnetization direction of the layer unchanged.
先に説明したように先願発明では、初期補助磁界Hin
i.で第２層の磁化を「Ａ向き」に揃えたとすると、Ｐ
タイプの媒体の場合、記録直後は、次のような状態にな
っている。As described above, in the prior invention, the initial auxiliary magnetic field Hin
If the magnetization of the second layer is aligned in “A direction” in i.
In the case of the type media, the following state is obtained immediately after recording.
この状態10では、情報は第１層と第２層との両方に記
録されている。しかし、最も一般的なディスク状媒体の
場合、一回転する間に第２層の「逆Ａ向き」のビット
は再び初期補助磁界Hini.によって「Ａ向き」に反転
させられ、次のような状態となる。 In this state 10, information is recorded on both the first layer and the second layer. However, in the case of the most common disc-shaped medium, the bit in the "reverse A direction" of the second layer is reversed to "A direction" by the initial auxiliary magnetic field Hini. Becomes
この状態11では、情報は第１層にのみ残されており、
従って、第１層にレーザービームを照射して情報を再生
することになる。 In this state 11, information is left only in the first layer,
Therefore, the information is reproduced by irradiating the first layer with the laser beam.
ところで、この状態11では、第１層と第２層との間に
は−で示す磁壁が生じ、Ｐタイプ媒体の場合、多少不安
な状態となる。従って、この状態11をHini.とは逆向き
の再生磁界ＨRを印加することによって、元の安定な状
態： に戻すことは可能であって、そうすれば、記録は再び第
２層に転写されることになる。幸いなことに第２層はθ
kの大きな材料で作られていることが多いので、第２層
から再生すれば、C/N比が高くなる。また、情報は第１
層と第２層との両方に残されているので、２つのレーザ
ービーム及び再生手段を用いてそれぞれに電気信号に変
換した後、両者を足し合わせれば、より高いC/N比を得
ることも可能であり、１つのレーザービームと２つの再
生手段を用いて、第２層の反射光と両層の透過光をそれ
ぞれ電気信号に再生して両者を足し合わせれば、より高
いC/N比を得ることも可能である。By the way, in the state 11, a domain wall indicated by-is generated between the first layer and the second layer, and in the case of the P-type medium, the state becomes somewhat uneasy. Therefore, by applying a reproducing magnetic field H R in the state 11 opposite to that of Hini., The original stable state: Can be returned to, and the record will be transferred again to the second layer. Fortunately, the second layer is θ
Since it is often made of a material with a large k , if it is regenerated from the second layer, the C / N ratio will be high. Also, the information is first
Since it is left in both the layer and the second layer, it is possible to obtain a higher C / N ratio by converting them into electric signals by using two laser beams and a reproducing means and then adding them together. It is possible. If one laser beam and two reproducing means are used to reproduce the reflected light of the second layer and the transmitted light of both layers into electric signals and add them together, a higher C / N ratio can be obtained. It is also possible to obtain.
このことは、Ａタイプ媒体についても同様に説明され
る。This applies to A type media as well.
従って、本発明では、先願発明に基づいて記録が終了
した後、ディスク状媒体をＨRで処理して状態10に戻し
た後、再生するのである。Therefore, in the present invention, after the recording is completed according to the invention of the prior application, the disk-shaped medium is processed by H R to return to the state 10 and then reproduced.
本発明では、第２層は記録補助層としての機能と再生
層としての機能を果たしており、第１層は記録層として
の記録のみを果たしている。In the present invention, the second layer functions as a recording auxiliary layer and a reproducing layer, and the first layer performs only recording as a recording layer.
Ｐタイプの媒体は、室温で次のような磁気ヒステリシ
ス・カーブを有する。The P type medium has the following magnetic hysteresis curve at room temperature.
ヒステリシス・カーブの各ステージＳA〜ＳDにおける
媒体の磁化の様子を概念的に示すと次の通りである。 The state of magnetization of the medium in each stage S A to S D of the hysteresis curve is conceptually shown as follows.
そこで、今度は先願発明の記録方法における状態変化
をみると次のようになる。 Therefore, this time, the state change in the recording method of the invention of the prior application is as follows.
この状態ＳDでHini.↑とは反対向きのＨR↓を印加す
ると、上記ヒステリシス・カーブに太線で示すミニヒス
テリシス・カーブに従って戻り、新しい状態ＳEが生ま
れる。これは状態ＳCと同じである。 When H R ↓ opposite to Hini. ↑ is applied in this state S D , a new state S E is created by returning to the above-mentioned hysteresis curve according to the mini-hysteresis curve indicated by the thick line. This is the same as state S C.
注意しなければならないことは、再生磁界ＨRが大き
すぎると、「Ａ向き」磁化を有するビットの第２層が
反転させられて、新たな状態： が出現し、更に再生磁界ＨRが大きすぎると、「Ａ向
き」磁化を有するビットの第１層も反転させられて、
全てのビットが状態ＳC： に戻ってしまうことである。 It should be noted that if the reproducing magnetic field H R is too large, the second layer of the bit with the “A direction” magnetization will be inverted and the new state: Appears and the reproducing magnetic field H R is too large, the first layer of the bit having the “A direction” magnetization is also inverted,
All bits are in state S C : Is to return to.
従って、再生磁界ＨRの大きさは、ヒステリシス・カ
ーブの下にで示すような所定の範囲内に限られる。Therefore, the magnitude of the reproducing magnetic field H R is limited within a predetermined range as shown by the below of the hysteresis curve.
つまり、式で示すと下記の通りである。 That is, it is as follows when shown by the formula.
Ａタイプの媒体は、室温で次のような磁気ヒステリシ
ス・カーブを有する。 The A type medium has the following magnetic hysteresis curve at room temperature.
ヒステリシス・カーブの各ステージＳA〜ＳDにおける
媒体の磁化の様子を概念的に示すと次の通りである。 The state of magnetization of the medium in each stage S A to S D of the hysteresis curve is conceptually shown as follows.
そこで、今度は先願発明の記録方法における状態変化
をみると次のようになる。 Therefore, this time, the state change in the recording method of the invention of the prior application is as follows.
この状態ＳDでHini.↑とは反対向きのＨR↓を印加す
ると、上記ヒステリシス・カーブに太線で示すミニヒス
テリシス・カーブに従って戻り、新しい状態ＳEが生ま
れる。これは状態ＳCと同じである。 When H R ↓ opposite to Hini. ↑ is applied in this state S D , a new state S E is created by returning to the above-mentioned hysteresis curve according to the mini-hysteresis curve indicated by the thick line. This is the same as state S C.
注意しなければならないことは、再生磁界ＨRが大き
すぎると、「Ａ向き」磁化を有するビットの第２層が
反転させられて、新たな状態： が出現し、更に再生磁界ＨRが大きすぎると、「Ａ向
き」磁化を有するビットの第１層も反転させられて、
全てのビットが状態ＳC： に戻ってしまうことである。 It should be noted that if the reproducing magnetic field H R is too large, the second layer of the bit with the “A direction” magnetization will be inverted and the new state: Appears and the reproducing magnetic field H R is too large, the first layer of the bit having the “A direction” magnetization is also inverted,
All bits are in state S C : Is to return to.
従って、再生磁界Hini.の大きさは、ヒステリシス・
カーブの下にで示すような所定の範囲内に限られる。Therefore, the size of the reproducing magnetic field Hini.
It is limited to within a predetermined range as shown under the curve.
つまり、式で示すと下記の通りである。 That is, it is as follows when shown by the formula.
ここで第１表に示したクラス１の記録媒体（Ｐタイプ
・Ｉ象限・タイプ１）に属する特定の媒体No.1を例にと
り、本発明の方法の原理について詳細に説明する。 Here, the principle of the method of the present invention will be described in detail by taking a specific medium No. 1 belonging to a recording medium of class 1 (P type / I quadrant / type 1) shown in Table 1 as an example.
この媒体No.1は、次式11: ＴR＜Ｔcomp.1＜ＴC1ＴLＴcomp.2＜ＴC2ＴHの関
係を有する。この関係をグラフで示すと、次の如くな
る。細線は第１層のグラフを示し、太線は第２層のグラ
フを示す。This medium No. 1 has the following equation 11: T R <T comp.1 <T C1 T L T comp.2 <T C2 T H. This relationship is shown in a graph as follows. The thin line shows the graph of the first layer, and the thick line shows the graph of the second layer.
室温ＴRで第１層の磁化が初期補助磁界Hini.により反
転せずに第２層のみが反転する条件は、式12である。こ
の媒体No.1は式12を満足する。 The condition where the magnetization of the first layer is not inverted by the initial auxiliary magnetic field Hini. At room temperature T R and only the second layer is inverted is Equation 12. This medium No. 1 satisfies Expression 12.
ただし、ＨC1：第１層の保磁力 ＨC2：第２層の保磁力 ＭS1：第１層の飽和磁気モーメント （saturation magnetization） ＭS2：第２層の飽和磁気モーメント ｔ1 :第１層の膜厚 ｔ2 :第２層の膜厚 σW：界面磁壁エネルギー （interface well energy） このとき、Hini.の条件式は、式15で示される。Hini.
が無くなると、反転した第２層の磁化は交換結合力によ
り第１層の磁化の影響を受ける。それでも第２層の磁化
が再度反転せずに保持される条件は、式13〜14で示され
る。この媒体No.1は式13〜14を満足する。また、この媒
体は室温で式15の２を満足する。 However, H C1 : Coercive force of the first layer H C2 : Coercive force of the second layer M S1 : Saturation magnetization of the first layer M S2 : Saturation magnetic moment of the second layer t 1 : First layer Film thickness t 2 : film thickness of the second layer σ W : interface well energy At this time, the conditional expression of Hini. Hini.
Disappears, the magnetization of the inverted second layer is affected by the magnetization of the first layer due to the exchange coupling force. However, the conditions under which the magnetization of the second layer is maintained without being re-inverted are shown in equations 13-14. This medium No. 1 satisfies the expressions 13 to 14. Also, this medium satisfies Equation 15-2 at room temperature.
室温で式12〜14の条件を満足する記録媒体の第２層の
磁化は、記録の直前までに式15の条件を満足するHini.
により例えば「Ａ向き」 に揃えられる。このとき、第１層は記録状態のままで残
る（状態１）。 The magnetization of the second layer of the recording medium that satisfies the conditions of formulas 12 to 14 at room temperature is Hini.
For example, "for A" Aligned to. At this time, the first layer remains in the recording state (state 1).
この状態１は記録直前まで保持される。ここでは記録磁
界（Hb）は の向きに印加される。 This state 1 is retained until just before recording. Here, the recording magnetic field (Hb) is Applied in the direction of.
−高温サイクル− そして、高レベルのレーザービームを照射して媒体温
度をＴLに上昇させると、ＴLは第１層のキュリー点ＴC1
にほぼ等しいので、その磁化は消失する（状態２H）。-High temperature cycle-When the medium temperature is raised to TL by irradiating a high level laser beam, TL is the Curie point T C1 of the first layer.
Is almost equal to, its magnetization disappears (state 2 H ).
さらに照射を続けると、媒体の温度は更に上昇する。
媒体の温度が第２層のＴcomp.2より少し高い温度になっ
たとき、RE、TMの各スピンの方向は変わらないが、強度
の大小関係が逆転する そのため、第２層の磁化が反転し、「逆Ａ向き」の磁
化になる（状態３H）。 When the irradiation is further continued, the temperature of the medium further rises.
When the temperature of the medium reaches a temperature slightly higher than T comp.2 of the second layer, the direction of each spin of RE and TM does not change, but the magnitude relationship of the strength is reversed. Therefore, the magnetization of the second layer is inverted, and the magnetization is in the "reverse A direction" (state 3H ).
しかし、この温度ではＨC2がまだ大きいので、 によって第２層の磁化が反転されることはない。さらに
温度が上昇し、ＴHになると、第２層の温度はほぼキュ
リー点ＴC2となり、第２層の磁化も消失する（状態
４H）。 However, since H C2 is still large at this temperature, Does not reverse the magnetization of the second layer. When the temperature further rises to T H , the temperature of the second layer almost reaches the Curie point T C2 , and the magnetization of the second layer also disappears (state 4 H ).
この状態４Hにおいてレーザービームのスポット領域か
ら外れると、媒体の温度は低下を始める。媒体の温度が
ＴC2より少し下がると、第２層に磁化が生じる。この場
合、 の磁化が生じる（状態５H）。しかし温度はまだＴC1よ
り高いので第１層には磁化は現れない。 In this state 4 H , when the laser beam deviates from the spot region of the laser beam, the temperature of the medium starts to drop. When the temperature of the medium drops slightly below T C2 , magnetization occurs in the second layer. in this case, Magnetization occurs (state 5 H ). However, since the temperature is still higher than T C1, no magnetization appears in the first layer.
そして、媒体の温度が更に下がり、Ｔcomp.2以下にな
ると、RE、TMの各スピンの方向は変わらないが、強度の
大小関係が逆転する その結果、合金全体の磁化は反転し、から「逆Ａ向
き」になる（状態６H）。 Then, when the temperature of the medium further decreases and becomes T comp. 2 or less, the direction of each spin of RE and TM does not change, but the magnitude relationship of the strength is reversed. As a result, the magnetization of the entire alloy is reversed and changes from "inverse A direction" (state 6H ).
この状態６Hでは媒体の温度はＴC1より高いので第１
層の磁化はまだ消失したままである。また、その温度で
のＨC2は大きいので第２層の磁化は、 で反転することはない。 In this state 6 H , the temperature of the medium is higher than T C1 .
The magnetization of the layer is still lost. Also, since H C2 at that temperature is large, the magnetization of the second layer is It doesn't flip.
そして、更に温度が低下してＴC1より少し下がると、
第１層に磁化が出現する。そのとき第２層からの交換結
合力がREスピン同士（↓）、TMスピン同士（）を揃え
るように働く。そして、第１層の温度はＴcomp.1以上な
のでTMスピンの方が大きく、そのため第１層には つまりの磁化が出現する。この状態が状態７Hであ
る。Then, when the temperature drops further and drops below T C1 ,
Magnetization appears in the first layer. At that time, the exchange coupling force from the second layer acts to align RE spins (↓) and TM spins (). And since the temperature of the first layer is T comp.1 or higher, the TM spin is larger, so that the first layer has That is, the magnetization of appears. This state is the state 7H .
媒体の温度がこの状態７Hのときの温度から更に低下
して、Ｔcomp.1以下になると、第１層のREスピンとTMス
ピンの強度の大小関係の逆転が起こる その結果、の磁化が出現する（状態８H）。 When the temperature of the medium further decreases from the temperature in this state of 7 H to T comp.1 or less, the magnitude relationship between the RE spin and TM spin intensities of the first layer is reversed. As a result, the magnetization of appears (state 8 H ).
そして、やがて媒体の温度は状態８Hのときの温度か
ら室温まで低下する。室温でのＨC1は十分に大きいので
第１層の磁化は によって反転されることなく、状態８Hが保持される。
こうして、「逆Ａ向き」のビット形成が完了する。 Then, the temperature of the medium eventually drops from the temperature in the state 8 H to room temperature. Since H C1 at room temperature is large enough, the magnetization of the first layer is The state 8 H is held without being inverted by.
Thus, the formation of the bit in the “reverse A direction” is completed.
ところが、このビットは、媒体がディスク状であるた
め一回転する間にHini.↑の影響を再び受けて、 の状態となる。However, this bit is affected by Hini. ↑ again during one rotation because the medium is a disk, It becomes the state of.
そこで、再生時には、再生する前に式15の２を満足す
る再生磁界ＨRをHini.とは反対向き↓に印加する。そう
すると、 に戻る。そこで第２層にレーザービームを照射して再生
すると、第２層は第１層に比べθkが大きいのでC/N比が
高くなる。Therefore, at the time of reproduction, a reproduction magnetic field H R satisfying 2 of Expression 15 is applied in the direction ↓ opposite to Hini. Then, Return to Therefore, when the second layer is irradiated with a laser beam for reproduction, the second layer has a larger θ k than the first layer, and thus the C / N ratio becomes high.
−低温サイクル− 一方、低レベルのレーザービームを照射して媒体温度
をＴLに上昇させる。そうすると、ＴLは第１層のキュリ
ー点ＴC1にほぼ等しいので、第１層の磁化は消失する
（状態２L）。-Low temperature cycle-On the other hand, the medium temperature is raised to TL by irradiating a low level laser beam. Then, T L is almost equal to the Curie point T C1 of the first layer, so that the magnetization of the first layer disappears (state 2 L ).
この状態２Lに於いてレーザービームのスポット領域
から外れると、媒体温度は低下を始める。媒体温度がＴ
C1より少し下がると、第２層のRE,TMスピン の影響が交換結合力により第１層の各スピンに及ぶ。つ
まり、REスピン同士（↑）、TMスピン同士（）を揃え
る力が働く。その結果、第１層には、 即ちの磁化が記録磁界 に打ち勝って出現する（状態３L）。この状態の温度は
Ｔcomp.1以上なのでTMスピンの方が大きい。 In this state 2 L, when the laser beam deviates from the spot area of the laser beam, the medium temperature starts to drop. Medium temperature is T
When it goes down a little below C1 , the RE and TM spins of the second layer Influences each spin of the first layer by the exchange coupling force. In other words, a force acts to align RE spins (↑) and TM spins (). As a result, in the first layer, That is, the magnetization of the recording magnetic field Appears by overcoming (state 3 L ). Since the temperature in this state is T comp.1 or higher, the TM spin is larger.
媒体温度が更にＴcomp.1以下に冷えると高温サイクル
と同様に第１層のREスピンとTMスピンとの大小関係が逆
転する その結果、第１層の磁化はとなる（状態４L）。 When the medium temperature is further cooled to T comp.1 or less, the magnitude relationship between the RE spin and the TM spin of the first layer is reversed, as in the high temperature cycle. As a result, the magnetization of the first layer becomes (state 4 L ).
この状態４Lは媒体温度が室温まで下がっても保持さ
れる。その結果、「Ａ向き」のビット形成が完了す
る。 This state 4 L is maintained even when the medium temperature drops to room temperature. As a result, the bit formation for "A direction" is completed.
この状態は、再生時に再生磁界↓ＨRが印加されても
ＨRの大きさが式15の２で制限されているので変化する
ことはない。This state does not change even if the reproducing magnetic field ↓ H R is applied at the time of reproduction, since the magnitude of H R is limited by 2 in the equation 15.
その結果、再生する前に再生磁界ＨRの印加処理を受
けた媒体は、第１層第２層ともに情報を保有しており、
従って、第２層にレーザービームを照射して再生するこ
とにより高いC/N比が得られる。As a result, the medium that has been subjected to the application processing of the reproduction magnetic field H R before reproduction holds information in both the first layer and the second layer,
Therefore, a high C / N ratio can be obtained by irradiating the second layer with a laser beam for reproduction.
次に第１表に示したクラス２の記録媒体（Ｐタイプ・
Ｉ象限・タイプ２）に属する特定の媒体No.2を例にと
り、本発明の方法の原理について詳細に説明する。Next, class 2 recording media (P type
The principle of the method of the present invention will be described in detail by taking a specific medium No. 2 belonging to the I quadrant / type 2) as an example.
この媒体No.2は、次式16: ＴR＜ＴC1ＴLＴcomp.2＜ＴC2ＴH の関係を有する。この関係をグラフで示すと、次の如く
なる。This medium No. 2 has the following equation 16: T R <T C1 T L T comp.2 <T C2 T H. This relationship is shown in a graph as follows.
室温ＴRで第１層の磁化が初期補助磁界Hini.により反
転せずに第２層の磁化のみが反転する条件は、式17であ
る。この媒体No.2は式17を満足する。 The condition that the magnetization of the first layer is not inverted by the initial auxiliary magnetic field Hini. At room temperature T R but only the magnetization of the second layer is inverted is Equation 17. This medium No. 2 satisfies Expression 17.
ただし、ＨC1：第１層の保磁力 ＨC2：第２層の保磁力 ＭS1：第１層の飽和磁気モーメント ＭS2：第２層の飽和磁気モーメント ｔ1 :第１層の膜厚 ｔ2 :第２層の膜厚 σW：界面磁壁エネルギー このとき、Hini.の条件式は、式20で示される。Hini.
が無くなると、反転した第２層の磁化は交換結合力によ
り第１層の磁化の影響を受ける。それでも第２層の磁化
が再度反転せずに保持される条件は、式18〜19で示され
る。この媒体No.2は式18〜19を満足する。また、この媒
体は室温で式20の２を満足する。 However, H C1 : Coercive force of the first layer H C2 : Coercive force of the second layer M S1 : Saturation magnetic moment of the first layer M S2 : Saturation magnetic moment of the second layer t 1 : Thickness of the first layer t 2 : Thickness of second layer σ W : Interface domain wall energy At this time, the conditional expression of Hini. Hini.
Disappears, the magnetization of the inverted second layer is affected by the magnetization of the first layer due to the exchange coupling force. However, the conditions under which the magnetization of the second layer is maintained without being reversed again are represented by Expressions 18 to 19. This medium No. 2 satisfies the expressions 18 to 19. Also, this medium satisfies Equation 20-2 at room temperature.
室温で式17〜19の条件を満足する記録媒体の第２層の
磁化は、記録の直前までに式20の条件を満足するHini.
により例えば「Ａ向き」 に揃えられる。このとき、第１層は記録状態のままで残
る（状態１）。 The magnetization of the second layer of the recording medium that satisfies the conditions of Equations 17 to 19 at room temperature is Hini.
For example, "for A" Aligned to. At this time, the first layer remains in the recording state (state 1).
この状態１は記録直前まで保持される。ここでは記録磁
界（Hb）は の向きに印加される。 This state 1 is retained until just before recording. Here, the recording magnetic field (Hb) is Applied in the direction of.
−高温サイクル− そして、高レベルのレーザービームを照射して媒体温
度をＴLに上昇させると、ＴLは第１層のキュリー点ＴC1
にほぼ等しいので、その磁化は消失する（状態２H）。-High temperature cycle-When the medium temperature is raised to TL by irradiating a high level laser beam, TL is the Curie point T C1 of the first layer.
Is almost equal to, its magnetization disappears (state 2 H ).
さらに照射を続けると、媒体の温度は更に上昇する。
媒体の温度が第２層のＴcomp.2より少し高い温度になっ
たとき、RE、TMの各スピンの方向は変わらないが、強度
の大小関係が逆転する そのため、合金全体の磁化が反転し、「逆Ａ向き」の
磁化になる（状態３H）。 When the irradiation is further continued, the temperature of the medium further rises.
When the temperature of the medium reaches a temperature slightly higher than T comp.2 of the second layer, the direction of each spin of RE and TM does not change, but the magnitude relationship of the strength is reversed. Therefore, the magnetization of the entire alloy is reversed and the magnetization is in the "reverse A direction" (state 3H ).
しかし、この温度ではＨC2がまだ大きいので、 によって第２層の磁化が反転されることはない。さらに
温度が上昇し、ＴHになると、第２層の温度はほぼキュ
リー点ＴC2となり、その磁化は消失する（状態４H）。 However, since H C2 is still large at this temperature, Does not reverse the magnetization of the second layer. When the temperature further rises to T H , the temperature of the second layer almost reaches the Curie point T C2 and its magnetization disappears (state 4 H ).
この状態４Hにおいてレーザービームのスポット領域か
ら外れると、媒体の温度は低下を始める。媒体の温度が
ＴC2より少し下がると、第２層に磁化が生じる。この場
合、 の磁化が生じる。しかし温度はまだＴC1より高いので第
１層には磁化は現れない。この状態が状態５Hである。 In this state 4 H , when the laser beam deviates from the spot region of the laser beam, the temperature of the medium starts to drop. When the temperature of the medium drops slightly below T C2 , magnetization occurs in the second layer. in this case, Magnetization occurs. However, since the temperature is still higher than T C1, no magnetization appears in the first layer. This state is state 5H .
そして、媒体の温度が更に下がり、Ｔcomp.2以下にな
ると、RE、TMの各スピンの方向は変わらないが、強度の
大小関係が逆転する その結果、合金全体の磁化は反転してから「逆Ａ向
き」になる（状態６H）。 Then, when the temperature of the medium further decreases and becomes T comp. 2 or less, the direction of each spin of RE and TM does not change, but the magnitude relationship of the strength is reversed. As a result, the magnetization of the entire alloy is reversed and then "in the reverse A direction" (state 6H ).
この状態６Hでは媒体の温度はＴC1より高いので第１
層の磁化はまだ消失したままである。また、その温度で
のＨC2は大きいので第２層の磁化が で反転することはない。 In this state 6 H , the temperature of the medium is higher than T C1 .
The magnetization of the layer is still lost. Also, since H C2 at that temperature is large, the magnetization of the second layer is It doesn't flip.
そして、更に温度が低下してＴC1より少し下がると、
第１層に磁化が出現する。そのとき第２層からの交換結
合力がREスピン同士（↓）、TMスピン同士（）を揃え
るように働く。そのため、第１層には つまりの磁化が出現する。この状態が状態７Hであ
る。Then, when the temperature drops further and drops below T C1 ,
Magnetization appears in the first layer. At that time, the exchange coupling force from the second layer acts to align RE spins (↓) and TM spins (). Therefore, the first layer That is, the magnetization of appears. This state is the state 7H .
そして、やがて媒体の温度は状態７Hのときの温度か
ら室温まで低下する。室温でのＨC1は十分に大きいので
第１層の磁化は によって反転されることなく、状態７Hが保持される。
こうして、「逆Ａ向き」のビット形成が完了する。 Then, the temperature of the medium eventually drops from the temperature in the state 7 H to room temperature. Since H C1 at room temperature is large enough, the magnetization of the first layer is The state 7 H is held without being inverted by.
Thus, the formation of the bit in the “reverse A direction” is completed.
ところが、このビットは、媒体がディスク状であるた
め一回転する間にHini.↑の影響を再び受けて、 の状態となる。However, this bit is affected by Hini. ↑ again during one rotation because the medium is a disk, It becomes the state of.
そこで、再生時には、再生する前に式20の２を満足す
る再生磁界ＨRをHini.とは反対向き↓に印加する。そう
すると、 に戻る。そこで第２層にレーザービームを照射して再生
すると、第２層は第１層に比べθkが大きいのでC/N比が
高くなる。Therefore, at the time of reproduction, a reproduction magnetic field H R satisfying 2 of Expression 20 is applied in the direction ↓ opposite to Hini. Then, Return to Therefore, when the second layer is irradiated with a laser beam for reproduction, the second layer has a larger θ k than the first layer, and thus the C / N ratio becomes high.
−低温サイクル− 一方、低レベルのレーザービームを照射して媒体温度
をＴLに上昇させる。そうすると、ＴLは第１層のキュリ
ー点ＴC1にほぼ等しいので、その磁化は消失する（状態
２L）。-Low temperature cycle-On the other hand, the medium temperature is raised to TL by irradiating a low level laser beam. Then, T L is almost equal to the Curie point T C1 of the first layer, so that its magnetization disappears (state 2 L ).
この状態２Lに於いてレーザービームのスポット領域
から外れると、媒体温度は低下を始める。媒体温度がＴ
C1より少し下がると、第２層のRE,TMスピン の影響が交換結合力により第１層の各スピンに及ぶ。つ
まり、REスピン同士（↑）、TMスピン同士（）を揃え
る力が働く。その結果、第１層には、 即ちの磁化が出現する（状態３L）。 In this state 2 L, when the laser beam deviates from the spot area of the laser beam, the medium temperature starts to drop. Medium temperature is T
When it goes down a little below C1 , the RE and TM spins of the second layer Influences each spin of the first layer by the exchange coupling force. In other words, a force acts to align RE spins (↑) and TM spins (). As a result, in the first layer, That is, the magnetization of appears (state 3 L ).
この状態３Lは媒体温度が更に低下しても変化がな
い。その結果、第１層には、「Ａ向き」のビットが形成
される。 This state 3 L does not change even if the medium temperature further decreases. As a result, "A-oriented" bits are formed on the first layer.
この状態は、再生時に再生磁界↓ＨRが印加されても
ＨRの大きさが式20の２で制限されているので変化する
ことはない。This state does not change even if the reproducing magnetic field ↓ H R is applied at the time of reproduction, because the magnitude of H R is limited by 2 in the equation (20).
その結果、再生する前に再生磁界ＨRの印加処理を受
けた媒体は、第１層第２層ともに情報を保有しており、
従って、第２層にレーザービームを照射して再生するこ
とにより高いC/N比が得られる。As a result, the medium that has been subjected to the application processing of the reproduction magnetic field H R before reproduction holds information in both the first layer and the second layer,
Therefore, a high C / N ratio can be obtained by irradiating the second layer with a laser beam for reproduction.
次に第１表に示したクラス３の記録媒体（Ｐタイプ・
Ｉ象限・タイプ３）に属する特定の媒体No.3を例にと
り、本発明の方法の原理について詳細に説明する。Next, class 3 recording media (P type
The principle of the method of the present invention will be described in detail by taking a specific medium No. 3 belonging to I quadrant / type 3) as an example.
この媒体No.3は、次式21: ＴR＜Ｔcomp.1＜ＴC1ＴL＜ＴC2ＴH の関係を有する。この関係をグラフで示すと、次の如く
なる。This medium No. 3 has the following equation 21: T R <T comp.1 <T C1 T L <T C2 T H. This relationship is shown in a graph as follows.
室温ＴRで第１層の磁化が初期補助磁界Hini.により反
転せずに第２層のみが反転する条件は、式22である。こ
の媒体No.3は式22を満足する。 The condition where the magnetization of the first layer is not inverted by the initial auxiliary magnetic field Hini. At room temperature T R but only the second layer is inverted is Equation 22. This medium No. 3 satisfies Expression 22.
ただし、ＨC1：第１層の保磁力 ＨC2：第２層の保磁力 ＭS1：第１層の飽和磁気モーメント ＭS2：第２層の飽和磁気モーメント ｔ1 :第１層の膜厚 ｔ2 :第２層の膜厚 σW：界面磁壁エネルギー このとき、Hini.の条件式は、式25で示される。Hini.
が無くなると、反転した第２層の磁化は交換結合力によ
り第１層の磁化の影響を受ける。それでも第２層の磁化
が再度反転せずに保持される条件は、式23〜24で示され
る。この媒体No.3は式23〜24を満足する。また、この媒
体は室温で式25の２を満足する。 However, H C1 : Coercive force of the first layer H C2 : Coercive force of the second layer M S1 : Saturation magnetic moment of the first layer M S2 : Saturation magnetic moment of the second layer t 1 : Thickness of the first layer t 2 : Thickness of the second layer σ W : Interface wall energy At this time, the conditional expression of Hini. Hini.
Disappears, the magnetization of the inverted second layer is affected by the magnetization of the first layer due to the exchange coupling force. The conditions under which the magnetization of the second layer is maintained without being reversed again are shown by Expressions 23 and 24. This medium No. 3 satisfies the expressions 23 to 24. Also, this medium satisfies the expression (2) of Equation 25 at room temperature.
室温で式22〜24の条件を満足する記録媒体の第２層の
磁化は、記録の直前までに式25の条件を満足するHini.
により例えば「Ａ向き」 に揃えられる。このとき、第１層は記録状態のままで残
る（状態１）。 The magnetization of the second layer of the recording medium satisfying the conditions of formulas 22 to 24 at room temperature is Hini.
For example, "for A" Aligned to. At this time, the first layer remains in the recording state (state 1).
この状態１は記録直前まで保持される。ここでは、記録
磁界（Hb）は の向きに印加される。 This state 1 is retained until just before recording. Here, the recording magnetic field (Hb) is Applied in the direction of.
−高温サイクル− そして、高レベルのレーザービームを照射して媒体温
度をＴLに上昇させると、ＴLは第１層のキュリー点ＴC1
にほぼ等しいので、その磁化は消失する（状態２H）。-High temperature cycle-When the medium temperature is raised to TL by irradiating a high level laser beam, TL is the Curie point T C1 of the first layer.
Is almost equal to, its magnetization disappears (state 2 H ).
さらにビームの照射が続き、媒体の温度がＴHとなる
と、ＴHは第２層のＴC2にほぼ等しいので、その磁化も
消失する（状態３H）。 Further more the irradiation of the beam, the temperature of the medium is T H, T H is therefore approximately equal to T C2 of the second layer, its magnetization also disappears (Condition 3 H).
この状態３Hにおいてレーザービームのスポット領域か
ら外れると、媒体温度は低下を始める。媒体の温度がＴ
C2より少し下がると、第２層に磁化が生じる。この場
合、 の磁化が生じる。しかし温度はまだＴC1より高いので第
１層には磁化は現れない。この状態が状態４Hである。 In this state 3 H , when the laser beam deviates from the spot region of the laser beam, the medium temperature starts to decrease. The temperature of the medium is T
When slightly lower than C2 , magnetization occurs in the second layer. in this case, Magnetization occurs. However, since the temperature is still higher than T C1, no magnetization appears in the first layer. This state is state 4H .
更に、媒体温度が低下してＴC1より少し下がると、第
１層にも磁化が出現する。この場合、第２層の磁化が交
換結合力により第１層に及ぶ。その結果、REスピン同士
（↓）、TMスピン同士（）を揃える力が働く。この場
合、媒体温度はまだＴcomp.1以上にあるので、TMスピン
の方がREスピンより大きくなる その結果、第２層にはの磁化が出現する（状態
５H）。 Further, when the medium temperature drops and falls slightly below T C1 , magnetization also appears in the first layer. In this case, the magnetization of the second layer reaches the first layer by the exchange coupling force. As a result, the force to align RE spins (↓) and TM spins () works. In this case, since the medium temperature is still above T comp.1 , TM spin becomes larger than RE spin. As a result, magnetization appears in the second layer (state 5 H ).
この状態５Hの温度から、媒体温度が更に低下してＴ
comp.1以下になると、第１層のTMスピンとREスピンの強
度の大小関係が逆転する そのため、第１層の磁化が反転し、「逆Ａ向き」の磁
化になる（状態６H）。 From the temperature of this state 5 H , the medium temperature further decreases and T
Below comp.1 , the magnitude relationship between the TM spin and RE spin intensities of the first layer reverses. Therefore, the magnetization of the first layer is reversed, and the magnetization is in the "reverse A direction" (state 6H ).
そして、やがて媒体の温度は状態６Hのときの温度か
ら室温まで低下する。室温でのＨC1は十分に大きいので
第１層の磁化は、安定に保持される。こうして、「逆Ａ
向き」のビット形成が完了する。 Then, the temperature of the medium eventually drops from the temperature in the state 6 H to room temperature. Since H C1 at room temperature is sufficiently large, the magnetization of the first layer is stably maintained. Thus, "reverse A
The "orientation" bit formation is complete.
ところが、このビットは、媒体がディスク状であるた
め一回転する間にHini.↑の影響を再び受けて、 の状態となる。However, this bit is affected by Hini. ↑ again during one rotation because the medium is a disk, It becomes the state of.
そこで、再生時には、再生する前に式25の２を満足す
る再生磁界ＨRをHini.とは反対向き↓に印加する。そう
すると、 に戻る。そこで第２層にレーザービームを照射して再生
すると、第２層は第１層に比べθkが大きいのでC/N比が
高くなる。Therefore, at the time of reproduction, a reproduction magnetic field H R that satisfies 2 of Expression 25 is applied in the direction ↓ opposite to Hini. Then, Return to Therefore, when the second layer is irradiated with a laser beam for reproduction, the second layer has a larger θ k than the first layer, and thus the C / N ratio becomes high.
−低温サイクル− 一方、低レベルのレーザービームを照射して媒体温度
をＴLに上昇させる。そうすると、ＴLは第１層のキュリ
ー点ＴC1にほぼ等しいので、その磁化は消失する。しか
し、この温度ではまだ第２層のＨC2は大きいので、第２
層の磁化は によって反転されることはない（状態２L）。-Low temperature cycle-On the other hand, the medium temperature is raised to TL by irradiating a low level laser beam. Then, T L is almost equal to the Curie point T C1 of the first layer, so that its magnetization disappears. However, since H C2 of the second layer is still large at this temperature,
The magnetization of the layers It is not inverted by (state 2 L ).
この状態２Lにおいてレーザービームのスポット領域
から外れると、媒体温度は低下を始める。媒体温度がＴ
C1より少し下がると、第２層のRE,TMスピン の影響が交換結合力により第１層の各スピンに及ぶ。つ
まりREスピン同士（↑）、TMスピン同士（）を揃える
力が働く。その結果、第１層には、 即ちの磁化が出現する。この場合、温度はＴcomp.1以
上なのでTMスピンの方が大きくなる（状態３L）。 In this state 2 L , when the laser beam deviates from the spot region of the laser beam, the medium temperature starts to drop. Medium temperature is T
When it goes down a little below C1 , the RE and TM spins of the second layer Influences each spin of the first layer by the exchange coupling force. In other words, the force to align RE spins (↑) and TM spins () works. As a result, in the first layer, That is, the magnetization appears. In this case, since the temperature is T comp.1 or higher, the TM spin becomes larger (state 3 L ).
媒体温度が更にＴcomp.1以下に冷えると高温サイクル
と同様に第１層のREスピンとTMスピンとの大小関係が逆
転する その結果、第１層の磁化は に打ち勝ってとなる（状態４L）。 When the medium temperature is further cooled to T comp.1 or less, the magnitude relationship between the RE spin and the TM spin of the first layer is reversed, as in the high temperature cycle. As a result, the magnetization of the first layer is Overcame (state 4 L ).
この状態４Lは媒体温度が室温まで下がっても保持さ
れる。その結果、「Ａ向き」のビット形成が完了す
る。 This state 4 L is maintained even when the medium temperature drops to room temperature. As a result, the bit formation for "A direction" is completed.
この状態は、再生時に再生磁界↓ＨRが印加されても
ＨRの大きさが式25の２で制限されているのいで変化す
ることはない。This state does not change even if a reproducing magnetic field ↓ H R is applied at the time of reproduction, because the size of H R is limited by 2 in the equation 25.
その結果、再生する前に再生磁界ＨRの印加処理を受
けた媒体は、第１層第２層ともに情報を保有しており、
従って、第２層にレーザービームを照射して再生するこ
とにより高いC/N比が得られる。As a result, the medium that has been subjected to the application processing of the reproduction magnetic field H R before reproduction holds information in both the first layer and the second layer,
Therefore, a high C / N ratio can be obtained by irradiating the second layer with a laser beam for reproduction.
次に第１表に示したクラス４の記録媒体（Ｐタイプ・
Ｉ象限・タイプ４）に属する特定の媒体No.4を例にと
り、本発明の方法の原理について詳細に説明する。Next, class 4 recording media (P type
The principle of the method of the present invention will be described in detail by taking a specific medium No. 4 belonging to the I quadrant / type 4) as an example.
この媒体No.4は、次式26: ＴR＜ＴC1ＴL＜ＴC2ＴH の関係を満足する。この関係をグラフで示すと、次の如
くなる。This medium No. 4 satisfies the following equation 26: T R <T C1 T L <T C2 T H. This relationship is shown in a graph as follows.
室温ＴRで第１層の磁化が初期補助磁界Hini.により反
転せずに第２層のみが反転する条件は、式27である。こ
の媒体No.4は式27を満足する。 The condition in which the magnetization of the first layer is not inverted by the initial auxiliary magnetic field Hini. At room temperature T R but only the second layer is inverted is Equation 27. This medium No. 4 satisfies Expression 27.
ただし、ＨC1：第１層の保磁力 ＨC2：第２層の保磁力 ＭS1：第１層の飽和磁気モーメント ＭS2：第２層の飽和磁気モーメント ｔ1 :第１層の膜厚 ｔ2 :第２層の膜厚 σW：界面磁壁エネルギー このとき、Hini.の条件式は、式30で示される。Hini.
が無くなると、反転した第１層の磁化は交換結合力によ
り第１層の磁化の影響を受ける。それでも第２層の磁化
が再度反転せずに保持される条件は、式28〜29で示され
る。この媒体No.4は式28〜29を満足する。また、この媒
体は室温で式30の２を満足する。 However, H C1 : Coercive force of the first layer H C2 : Coercive force of the second layer M S1 : Saturation magnetic moment of the first layer M S2 : Saturation magnetic moment of the second layer t 1 : Thickness of the first layer t 2 : Thickness of the second layer σ W : Interfacial domain wall energy At this time, the conditional expression of Hini. Hini.
Disappears, the inverted magnetization of the first layer is affected by the magnetization of the first layer due to the exchange coupling force. The conditions under which the magnetization of the second layer is maintained without being reversed again are shown by equations 28 to 29. This medium No. 4 satisfies the expressions 28 to 29. Also, this medium satisfies the expression (2) of Equation 30 at room temperature.
室温で式27〜29の条件を満足する記録媒体の第２層の
磁化は、記録の直前までに式30の条件を満足するHini.
により例えば「Ａ向き」 に揃えられる。このとき、第１層は記録状態のままで残
る（状態１）。 The magnetization of the second layer of the recording medium that satisfies the conditions of formulas 27 to 29 at room temperature is Hini.
For example, "for A" Aligned to. At this time, the first layer remains in the recording state (state 1).
この状態１は記録直前まで保持される。ここでは、記録
磁界（Hb）は の向きに印加される。 This state 1 is retained until just before recording. Here, the recording magnetic field (Hb) is Applied in the direction of.
−高温サイクル− そして、高レベルのレーザービームを照射して媒体温
度をＴLに上昇させると、ＴLは第１層のキュリー点ＴC1
にほぼ等しいので、その磁化は消失する（状態２H）。-High temperature cycle-When the medium temperature is raised to TL by irradiating a high level laser beam, TL is the Curie point T C1 of the first layer.
Is almost equal to, its magnetization disappears (state 2 H ).
ビームの照射が続いて、媒体の温度が更に上昇しＴH
になると、第２層の温度ＴHはキュリー点ＴC2にほぼ等
しいので、第２層の磁化も消失する。これが状態３Hで
ある。 Following irradiation of the beam, the temperature of the medium rises further T H
Then, since the temperature T H of the second layer is almost equal to the Curie point T C2 , the magnetization of the second layer also disappears. This is state 3 H.
この状態３Hにおいてレーザービームのスポット領域か
ら外れると、媒体の温度は低下を始める。媒体の温度が
ＴC2より少し下がると、第２層の磁化が出現する。この
場合、 の磁化が生じる。しかし温度はＴC1より高いので第１層
には磁化が現れない。この状態が状態４Hである。 In this state 3 H , when the laser beam deviates from the spot region of the laser beam, the temperature of the medium starts to drop. When the temperature of the medium drops slightly below T C2 , the magnetization of the second layer appears. in this case, Magnetization occurs. However, since the temperature is higher than T C1, no magnetization appears in the first layer. This state is state 4H .
そして、媒体温度が更に下がり、ＴC1より少し下がる
と、第１層に磁化が出現する。そのとき第２層からの交
換結合力がREスピン同士（↓）、TMスピン同士（）を
揃えるように働く。そのため第１層には つまりの磁化が出現する。この状態が状態５Hであ
る。 Then, when the medium temperature further decreases and falls slightly below T C1 , magnetization appears in the first layer. At that time, the exchange coupling force from the second layer acts to align RE spins (↓) and TM spins (). So in the first layer That is, the magnetization of appears. This state is state 5H .
そして、やがて媒体の温度は状態５Hのときの温度か
ら室温まで低下する。室温でのＨC1は十分に大きいので
第１層の磁化は安定に保持される。こうして、「逆Ａ向
き」のビット形成が完了する。 Then, the temperature of the medium eventually drops from the temperature in the state 5 H to room temperature. Since H C1 at room temperature is sufficiently large, the magnetization of the first layer is stably maintained. Thus, the formation of the bit in the “reverse A direction” is completed.
ところが、このビットは、媒体がディスク状であるた
め一回転する間にHini.↑の影響を再び受けて、 の状態となる。However, this bit is affected by Hini. ↑ again during one rotation because the medium is a disk, It becomes the state of.
そこで、再生時には、再生する前に式30の２を満足す
再生磁界ＨRをHini.とは反対向き↓に印加する。そうす
ると、 に戻る。そこで第２層にレーザービームを照射して再生
すると、第２層は第１層に比べθkが大きいのでC/N比が
高くなる。Therefore, at the time of reproduction, before reproduction, a reproduction magnetic field H R that satisfies 2 of Expression 30 is applied in the direction ↓ opposite to Hini. Then, Return to Therefore, when the second layer is irradiated with a laser beam for reproduction, the second layer has a larger θ k than the first layer, and thus the C / N ratio becomes high.
−低温サイクル− 一方、低レベルのレーザービームを照射して媒体温度
をＴLに上昇させる。そうすると、ＴLは第１層のキュリ
ー点ＴC1を越えているので、第１層の磁化は消失する。
この状態では、ＨC2はまだ十分に大きいので、第２層の
磁化は で反転することはない。この状態が状態２Lである。-Low temperature cycle-On the other hand, the medium temperature is raised to TL by irradiating a low level laser beam. Then, since T L exceeds the Curie point T C1 of the first layer, the magnetization of the first layer disappears.
In this state, H C2 is still large enough that the magnetization of the second layer It doesn't flip. This state is state 2L .
この状態２Lにおいてレーザービームのスポット領域
から外れると、媒体温度は低下を始める。媒体温度がＴ
C1より少し下がると、第２層のRE,TMスピン の影響が交換結合力により第１層の各スピンに及ぶ。つ
まり交換結合力はREスピン同士（↑）、TMスピン同士
（）を揃えるように働く。その結果、第１層には、 即ちの磁化が に打ち勝って出現する。この状態が状態３Lである。 In this state 2 L , when the laser beam deviates from the spot region of the laser beam, the medium temperature starts to drop. Medium temperature is T
When it goes down a little below C1 , the RE and TM spins of the second layer Influences each spin of the first layer by the exchange coupling force. In other words, the exchange coupling force acts to align RE spins (↑) and TM spins (). As a result, in the first layer, That is, the magnetization of Emerges overcoming. This state is state 3L .
この状態３Lは媒体温度が室温まで下がっても保持さ
れる。その結果、「Ａ向き」のビット形成が完了す
る。 This state 3 L is maintained even when the medium temperature drops to room temperature. As a result, the bit formation for "A direction" is completed.
この状態は、再生時に再生磁界↓ＨRが印加されても
ＨRの大きさが式30の２で制限されているので、変化す
ることはない。This state does not change even if the reproducing magnetic field ↓ H R is applied at the time of reproduction, since the magnitude of H R is limited by 2 in the equation (30).
その結果、再生する前に再生磁界ＨRの印加処理を受
けた媒体は、第１層第２層共に情報を記録しており、第
２層にレーザービームを照射して再生することにより高
いC/N比が得られる。As a result, the medium that has been subjected to the application of the reproducing magnetic field H R before reproduction has recorded information on both the first layer and the second layer, and the high C / N ratio is obtained.
次に第１表に示したクラス５の記録媒体（Ａタイプ・
II象限・タイプ３）に属する特定の媒体No.5を例にと
り、本発明の方法の原理について詳細に説明する。Next, class 5 recording media (A type
The principle of the method of the present invention will be described in detail by taking a specific medium No. 5 belonging to II quadrant / type 3) as an example.
この媒体No.5は、次式31: ＴR＜Ｔcomp.1＜ＴC1ＴL＜ＴC2ＴH の関係を有する。この関係をグラフで示すと、次の如く
なる。This medium No. 5 has the following equation 31: T R <T comp.1 <T C1 T L <T C2 T H. This relationship is shown in a graph as follows.
室温ＴRで第１層の磁化が初期補助磁界Hini.により反
転せずに第２層のみが反転する条件は、式32である。こ
の媒体No.5は式32を満足する。 The condition where the magnetization of the first layer is not inverted by the initial auxiliary magnetic field Hini. At room temperature T R and only the second layer is inverted is Equation 32. This medium No. 5 satisfies the expression 32.
ただし、ＨC1：第１層の保磁力 ＨC2：第２層の保磁力 ＭS1：第１層の飽和磁気モーメント ＭS2：第２層の飽和磁気モーメント ｔ1 :第１層の膜厚 ｔ2 :第２層の膜厚 σW：界面磁壁エネルギー このとき、Hini.の条件式は、式35で示される。Hini.
が無くなると、反転した第２層の磁化は交換結合力によ
り第１層の磁化の影響を受ける。それでも第２層の磁化
が再度反転せずに保持される条件は、式33〜34で示され
る。この媒体No.5は式33〜34を満足する。また、この媒
体は室温で式35の２を満足する。 However, H C1 : Coercive force of the first layer H C2 : Coercive force of the second layer M S1 : Saturation magnetic moment of the first layer M S2 : Saturation magnetic moment of the second layer t 1 : Thickness of the first layer t 2 : Thickness of the second layer σ W : Interfacial domain wall energy At this time, the conditional expression of Hini. Hini.
Disappears, the magnetization of the inverted second layer is affected by the magnetization of the first layer due to the exchange coupling force. However, the conditions under which the magnetization of the second layer is maintained without being reversed again are shown in Equations 33 to 34. This medium No. 5 satisfies the expressions 33 to 34. Also, this medium satisfies Equation 2 of 2 at room temperature.
室温で式32〜34の条件を満足する記録媒体の第２層の
磁化は、記録の直前までに式35の条件を満足するHini.
により例えば「Ａ向き」 に揃えられる。このとき、第１層は記録状態のままで残
る（状態１）。 At room temperature, the magnetization of the second layer of the recording medium that satisfies the conditions of Expressions 32 to 34 is Hini.
For example, "for A" Aligned to. At this time, the first layer remains in the recording state (state 1).
この状態１は記録直前まで保持される。ここでは、記録
磁界（Hb）は の向きに印加される。 This state 1 is retained until just before recording. Here, the recording magnetic field (Hb) is Applied in the direction of.
−高温サイクル− そして、高レベルのレーザービームを照射して媒体温
度をＴLに上昇させると、ＴLは第１層のキュリー点ＴC1
にほぼ等しいので、その磁化は消失する（状態２H）。-High temperature cycle-When the medium temperature is raised to TL by irradiating a high level laser beam, TL is the Curie point T C1 of the first layer.
Is almost equal to, its magnetization disappears (state 2 H ).
さらにビームの照射が続き、媒体の温度がＴHとなる
と、ＴHはＴC2にほぼ等しいので、第２層の磁化も消失
する。（状態３H）。 When the irradiation of the beam is further continued and the temperature of the medium reaches T H , T H is almost equal to T C2 , so that the magnetization of the second layer also disappears. (State 3H ).
この状態３Hにおいてレーザービームのスポット領域
から外れると、媒体温度は低下を始める。媒体の温度が
ＴC2より少し下がると、第２層の磁化が出現する。この
場合、 の磁化が出現る。しかし、温度はＴC1より高いので第１
層には磁化が現れない。この状態が状態４Hである。 In this state 3 H , when the laser beam deviates from the spot region of the laser beam, the medium temperature starts to decrease. When the temperature of the medium drops slightly below T C2 , the magnetization of the second layer appears. in this case, Appears. However, since the temperature is higher than T C1 , the first
No magnetization appears in the layer. This state is state 4H .
更に、媒体温度が低下してＴC1より少し下がると、第
１層にも磁化が出現する。その場合、第２層の磁化が交
換結合力により第１層に及ぶ。その結果、REスピン同士
（↑）、TMスピン同士（）を揃える力が働く。この場
合、媒体温度はまだＴcomp.1以上にあるので、TMスピン
の方がREスピンより大きくなる その結果、第２層にはの磁化が出現する（状態
５H）。 Further, when the medium temperature drops and falls slightly below T C1 , magnetization also appears in the first layer. In that case, the magnetization of the second layer reaches the first layer by the exchange coupling force. As a result, the force to align RE spins (↑) and TM spins () works. In this case, since the medium temperature is still above T comp.1 , TM spin becomes larger than RE spin. As a result, magnetization appears in the second layer (state 5 H ).
この状態５Hの温度から、媒体温度が更に低下してＴ
comp.1以下になると、第１層のTMスピンとREスピンの強
度の大小関係が逆転する そのため、第１層の磁化が反転し、「逆Ａ向き」の磁
化になる（状態６H）。 From the temperature of this state 5 H , the medium temperature further decreases and T
Below comp.1 , the magnitude relationship between the TM spin and RE spin intensities of the first layer reverses. Therefore, the magnetization of the first layer is reversed, and the magnetization is in the "reverse A direction" (state 6H ).
そして、やがて媒体の温度は状態６Hのときの温度か
ら室温まで低下する。室温でのＨC1は十分に大きいので
第１層の磁化は安定に保持される。こうして、「Ａ向
き」のビット形成が完了する。 Then, the temperature of the medium eventually drops from the temperature in the state 6 H to room temperature. Since H C1 at room temperature is sufficiently large, the magnetization of the first layer is stably maintained. Thus, the bit formation for "A direction" is completed.
ところが、このビットは、媒体がディスク状であるた
め一回転する間にHini.↑の影響を再び受けて、 の状態となる。However, this bit is affected by Hini. ↑ again during one rotation because the medium is a disk, It becomes the state of.
そこで、再生時には、再生する前に式35の２を満足す
再生磁界ＨRをHini.とは反対向き↓に印加する。そうす
ると、 に戻る。Therefore, at the time of reproduction, a reproduction magnetic field H R satisfying 2 of Expression 35 is applied in the direction ↓ opposite to Hini. Then, Return to
−低温サイクル− 一方、低レベルのレーザービームを照射して媒体温度
をＴLに上昇させる。そうすると、ＴLは第１層のキュリ
ー点ＴC1にほぼ等しいので、その磁化は消失する。しか
し、この温度ではまだ第２層のＨC2は大きいので、その
磁化は によって反転されることはない（状態２L）。-Low temperature cycle-On the other hand, the medium temperature is raised to TL by irradiating a low level laser beam. Then, T L is almost equal to the Curie point T C1 of the first layer, so that its magnetization disappears. However, since H C2 of the second layer is still large at this temperature, its magnetization is It is not inverted by (state 2 L ).
この状態２Lでビームの照射が終了すると、媒体温度
は降下し始める。媒体温度がＴC1より少し下がると、第
２層のRE,TMスピン の影響が交換結合力により第１層の各スピンに及ぶ。つ
まりREスピン同士（↓）、TMスピン同士（）を揃える
力が働く。その結果、第１層には、 に打ち勝って出現する。この場合、温度はＴcomp.1以上
なのでTMスピンの方が大きくなる（状態３L）。 When the beam irradiation is completed in this state 2 L , the medium temperature starts to drop. When the medium temperature drops a little below T C1 , the RE and TM spins of the second layer Influences each spin of the first layer by the exchange coupling force. In other words, the power to align RE spins (↓) and TM spins () works. As a result, in the first layer, Emerges overcoming. In this case, since the temperature is T comp.1 or higher, the TM spin becomes larger (state 3 L ).
媒体温度が更にＴcomp.1以下に冷えると高温サイクル
と同様に第１層のREスピンとTMスピンとの大小関係が逆
転する その結果、第１層の磁化はとなる（状態４L）。 When the medium temperature is further cooled to T comp.1 or less, the magnitude relationship between the RE spin and the TM spin of the first layer is reversed, as in the high temperature cycle. As a result, the magnetization of the first layer becomes (state 4 L ).
この状態４Lは媒体温度が室温まで下がっても保持さ
れる。その結果、「逆Ａ向き」のビット形成が完了す
る。 This state 4 L is maintained even when the medium temperature drops to room temperature. As a result, the "reverse A direction" bit formation is completed.
この状態は、再生時に再生磁界ＨRが印加されても、
ＨRの大きさが式35の２で制限されているので変化する
ことはない。In this state, even if the reproducing magnetic field H R is applied during reproduction,
Since the size of H R is limited by 2 in Equation 35, it does not change.
その結果、再生する前に再生磁界ＨRの印加処理を受
けた媒体は、第１層第２層共に情報を記録しており、第
２層にレーザービームを照射して再生することにより高
いC/N比が得られる。As a result, the medium that has been subjected to the application of the reproducing magnetic field H R before reproduction has recorded information on both the first layer and the second layer, and the high C / N ratio is obtained.
次に第１表に示したクラス６の記録媒体（Ａタイプ・
II象限・タイプ４）に属する特定の媒体No.6を例にと
り、本発明の方法の原理について詳細に説明する。Next, class 6 recording media (A type
The principle of the method of the present invention will be described in detail, taking as an example a specific medium No. 6 belonging to II quadrant type 4).
この媒体No.6は、次式36: ＴR＜ＴC1ＴL＜ＴC2ＴH の関係を満足する。この関係をグラフで示すと、次の如
くなる。This medium No. 6 satisfies the following expression 36: T R <T C1 T L <T C2 T H. This relationship is shown in a graph as follows.
室温ＴRで第１層の磁化が初期補助磁界Hini.により反
転せずに第２層のみが反転する条件は、式37である。こ
の媒体No.6は式37を満足する。 The condition where the magnetization of the first layer is not inverted by the initial auxiliary magnetic field Hini. At room temperature T R but only the second layer is inverted is Equation 37. This medium No. 6 satisfies Expression 37.
ただし、ＨC1：第１層の保磁力 ＨC2：第２層の保磁力 ＭS1：第１層の飽和磁気モーメント ＭS2：第２層の飽和磁気モーメント ｔ1 :第１層の膜厚 ｔ2 :第２層の膜厚 σW：界面磁壁エネルギー このとき、Hini.の条件式は、式40で示される。Hini.
が無くなると、反転した第２層の磁化は交換結合力によ
り第１層の磁化の影響を受ける。それでも第２層の磁化
が再度反転せずに保持される条件は、式38〜39で示され
る。この媒体No.6は式38〜39を満足する。また、この媒
体は、室温で式40の２を満足する。 However, H C1 : Coercive force of the first layer H C2 : Coercive force of the second layer M S1 : Saturation magnetic moment of the first layer M S2 : Saturation magnetic moment of the second layer t 1 : Thickness of the first layer t 2 : Thickness of the second layer σ W : Interface wall energy At this time, the conditional expression of Hini. Hini.
Disappears, the magnetization of the inverted second layer is affected by the magnetization of the first layer due to the exchange coupling force. The conditions under which the magnetization of the second layer is maintained without being reversed again are shown by Expressions 38 to 39. This medium No. 6 satisfies the expressions 38 to 39. Also, this medium satisfies Equation 40-2 at room temperature.
室温で式37〜39の条件を満足する記録媒体の第２層の
磁化は、記録の直前までに式40の条件を満足するHini.
により例えば「Ａ向き」 に揃えられる。このとき、第１層は記録状態のままで残
る（状態１）。 At room temperature, the magnetization of the second layer of the recording medium that satisfies the conditions of Expressions 37 to 39 is Hini.
For example, "for A" Aligned to. At this time, the first layer remains in the recording state (state 1).
この状態１は記録直前まで保持される。ここでは、記録
磁界（Hb）は の向きに印加される。 This state 1 is retained until just before recording. Here, the recording magnetic field (Hb) is Applied in the direction of.
−高温サイクル− そして、高レベルのレーザービームを照射して媒体温
度をＴLに上昇させると、ＴLは第１層のキュリー点ＴC1
にほぼ等しいので、その磁化は消失する（状態２H）。-High temperature cycle-When the medium temperature is raised to TL by irradiating a high level laser beam, TL is the Curie point T C1 of the first layer.
Is almost equal to, its magnetization disappears (state 2 H ).
ビームの照射が続いて、媒体温度が更に上昇しＴHに
なると、第２層の温度ＴHはＴC2にほぼ等しいので、そ
の磁化も消失する。これが状態３Hである。 When the medium temperature further rises to T H as the irradiation of the beam continues, the temperature T H of the second layer is almost equal to T C2 , so that the magnetization also disappears. This is state 3 H.
この状態３Hにおいてレーザービームのスポット領域か
ら外れると、媒体の温度は低下し始める。媒体の温度が
ＴC2より少し下がると、第２層の磁化が出現する。この
場合、 の磁化が出現する。しかし、温度はＴC1より高いので第
１層には磁化が現れない。この状態が状態４Hである。 In this state 3 H , when the laser beam deviates from the spot area, the temperature of the medium starts to drop. When the temperature of the medium drops slightly below T C2 , the magnetization of the second layer appears. in this case, Appears. However, since the temperature is higher than T C1, no magnetization appears in the first layer. This state is state 4H .
そして、媒体温度が更に下がり、ＴC1より少し下がる
と、第１層に磁化が出現する。そのとき第２層からの交
換結合力がREスピン同士（↑）、TMスピン同士（）を
揃えるように働く。そのため、第１層には に打ち勝って出現する。この状態が状態５Hである。 Then, when the medium temperature further decreases and falls slightly below T C1 , magnetization appears in the first layer. At that time, the exchange coupling force from the second layer acts to align RE spins (↑) and TM spins (). Therefore, the first layer Emerges overcoming. This state is state 5H .
そして、やがて媒体の温度は状態５Hのときの温度か
ら室温まで低下する。室温でのＨC1は十分に大きいので
第１層の磁化は安定に保持される。こうして、「Ａ向
き」のビット形成が完了する。 Then, the temperature of the medium eventually drops from the temperature in the state 5 H to room temperature. Since H C1 at room temperature is sufficiently large, the magnetization of the first layer is stably maintained. Thus, the bit formation for "A direction" is completed.
ところが、このビットは、媒体がディスク状であるた
め一回転する間にHini.↑の影響を再び受けて、 の状態となる。However, this bit is affected by Hini. ↑ again during one rotation because the medium is a disk, It becomes the state of.
そこで、再生時には、再生する前に式40の２を満足す
再生磁界ＨRをHini.とは反対向き↓に印加する。そうす
ると、 に戻る。Therefore, at the time of reproduction, a reproduction magnetic field H R satisfying 2 of Expression 40 is applied in the direction ↓ opposite to Hini. Then, Return to
−低温サイクル− 一方、低レベルのレーザービームを照射して媒体温度
をＴLに上昇させる。そうすると、ＴLは第１層のキュリ
ー点ＴC1にほぼ等しいので、その磁化は消失する。この
状態では、ＨC2はまだ十分に大きいので、第２層の磁化
は で反転することはない。この状態が状態２Lである。-Low temperature cycle-On the other hand, the medium temperature is raised to TL by irradiating a low level laser beam. Then, T L is almost equal to the Curie point T C1 of the first layer, so that its magnetization disappears. In this state, H C2 is still large enough that the magnetization of the second layer It doesn't flip. This state is state 2L .
この状態２Lにおいてレーザービームのスポット領域
から外れると、媒体温度は低下を始める。媒体温度がＴ
C1より少し下がると、第２層のRE,TMスピン の影響が交換結合力により第１層の各スピンに及ぶ。交
換結合力はREスピン同士（↓）、TMスピン同士（）を
揃えるように働く。その結果、第１層には、 即ちの磁化が出現する。この状態が状態３Lである。 In this state 2 L , when the laser beam deviates from the spot region of the laser beam, the medium temperature starts to drop. Medium temperature is T
When it goes down a little below C1 , the RE and TM spins of the second layer Influences each spin of the first layer by the exchange coupling force. The exchange coupling force acts to align RE spins (↓) and TM spins (). As a result, in the first layer, That is, the magnetization appears. This state is state 3L .
この状態３Lは媒体温度が室温まで下がっても保持さ
れる。その結果、「逆Ａ向き」のビット形成が完了す
る。 This state 3 L is maintained even when the medium temperature drops to room temperature. As a result, the "reverse A direction" bit formation is completed.
この状態は、再生時に再生磁界↓ＨRが印加されて
も、ＨRの大きさが式40の２で制限されているので、変
化することはない。This state does not change even if the reproduction magnetic field ↓ H R is applied during reproduction, because the magnitude of H R is limited by 2 in Expression 40.
その結果、再生する前に再生磁界ＨRの印加処理を受
けた媒体は、第１層第２層共に情報を記録しており、第
２層にレーザービームを照射して再生することにより高
いC/N比が得られる。As a result, the medium that has been subjected to the application of the reproducing magnetic field H R before reproduction has recorded information on both the first layer and the second layer, and the high C / N ratio is obtained.
次に第１表に示したクラス７の記録媒体（Ｐタイプ・
III象限・タイプ４）に属する特定の媒体No.7を例にと
り、本発明の方法の原理について詳細に説明する。Next, class 7 recording media (P type
The principle of the method of the present invention will be described in detail by taking a specific medium No. 7 belonging to III quadrant, type 4) as an example.
この媒体No.7は、次式41: ＴR＜ＴC1ＴL＜ＴC2ＴH の関係を満足する。この関係をグラフで示すと、次の如
くなる。This medium No. 7 satisfies the following equation 41: T R <T C1 T L <T C2 T H. This relationship is shown in a graph as follows.
室温ＴRで第１層の磁化が初期補助磁界Hini.により反
転せずに第２層のみが反転する条件は、式42である。こ
の媒体No.7は式42を満足する。 The condition where the magnetization of the first layer is not inverted by the initial auxiliary magnetic field Hini. At room temperature T R but only the second layer is inverted is Equation 42. This medium No. 7 satisfies the expression 42.
ただし、ＨC1：第１層の保磁力 ＨC2：第２層の保磁力 ＭS1：第１層の飽和磁気モーメント ＭS2：第２層の飽和磁気モーメント ｔ1 :第１層の膜厚 ｔ2 :第２層の膜厚 σW：界面磁壁エネルギー このとき、Hini.の条件式は、式45で示される。Hini.
が無くなると、反転した第２層の磁化は交換結合力によ
り第１層の磁化の影響を受ける。それでも第２層の磁化
が再度反転せずに保持される条件は、式43〜44で示され
る。この媒体No.7は式43〜44を満足する。また、この媒
体は室温で式45の２を満足する。 However, H C1 : Coercive force of the first layer H C2 : Coercive force of the second layer M S1 : Saturation magnetic moment of the first layer M S2 : Saturation magnetic moment of the second layer t 1 : Thickness of the first layer t 2 : Thickness of the second layer σ W : Interfacial domain wall energy At this time, the conditional expression of Hini. Hini.
Disappears, the magnetization of the inverted second layer is affected by the magnetization of the first layer due to the exchange coupling force. The conditions under which the magnetization of the second layer is maintained without being reversed again are shown by Equations 43 to 44. This medium No. 7 satisfies the expressions 43 to 44. Also, this medium satisfies Equation 45-2 at room temperature.
室温で式42〜44の条件を満足する記録媒体の第２層の
磁化は、記録の直前までに式45の条件を満足するHini.
により例えば「Ａ向き」 に揃えられる。このとき、第１層は記録状態のままで残
る（状態１）。 The magnetization of the second layer of the recording medium that satisfies the conditions of formulas 42 to 44 at room temperature is Hini.
For example, "for A" Aligned to. At this time, the first layer remains in the recording state (state 1).
この状態１は記録直前まで保持される。ここでは、記録
磁界（Hb）は の向きに印加される。 This state 1 is retained until just before recording. Here, the recording magnetic field (Hb) is Applied in the direction of.
−高温サイクル− そして、高レベルのレーザービームを照射して媒体温
度をＴLに上昇させると、ＴLは第１層のキュリー点ＴC1
にほぼ等しいので、その磁化は消失する（状態２H）。-High temperature cycle-When the medium temperature is raised to TL by irradiating a high level laser beam, TL is the Curie point T C1 of the first layer.
Is almost equal to, its magnetization disappears (state 2 H ).
ビームの照射が続いて、媒体温度が更に上昇しＴHに
なると、第２層の温度ＴHはキュリー点ＴC2にほぼ等し
いので、その磁化も消失する。これが状態３Hである。 When the medium temperature further rises to T H as the irradiation of the beam continues, the temperature T H of the second layer is almost equal to the Curie point T C2 , so that the magnetization also disappears. This is state 3 H.
この状態３Hにおいてレーザービームのスポット領域か
ら外れると、媒体の温度は低下し始める。媒体の温度が
ＴC2より少し下がると、第２層の磁化が出現する。この
場合、 の磁化が出現する。しかし、温度はまだＴC1より高いの
で第１層には磁化が現れない。この状態が状態４Hであ
る。 In this state 3 H , when the laser beam deviates from the spot area, the temperature of the medium starts to drop. When the temperature of the medium drops slightly below T C2 , the magnetization of the second layer appears. in this case, Appears. However, since the temperature is still higher than T C1, no magnetization appears in the first layer. This state is state 4H .
そして、媒体温度が更に下がり、ＴC1より少し下がる
と、第１層に磁化が出現する。そのとき第２層 からの交換結合力がREスピン同士（↑）、TMスピン同士
（）を揃えるように働く。そのため、第１層には つまりの磁化が出現する。この状態が状態５Hであ
る。 Then, when the medium temperature further decreases and falls slightly below T C1 , magnetization appears in the first layer. Then the second layer The exchange coupling force acts to align RE spins (↑) and TM spins (). Therefore, the first layer That is, the magnetization of appears. This state is state 5H .
そして、やがて媒体の温度は状態５Hのときの温度か
ら室温まで低下する。室温でのＨC1は十分に大きいので
第１層の磁化は安定に保持される。こうして、「逆Ａ向
き」のビット形成が完了する。 Then, the temperature of the medium eventually drops from the temperature in the state 5 H to room temperature. Since H C1 at room temperature is sufficiently large, the magnetization of the first layer is stably maintained. Thus, the formation of the bit in the “reverse A direction” is completed.
ところが、このビットは、媒体がディスク状であるた
め一回転する間にHini.↑の影響を再び受けて第２層が
反転し、 の状態となる。However, this bit is affected by Hini. ↑ again during one rotation because the medium is a disk, and the second layer is inverted, It becomes the state of.
そこで、再生時には、再生する前に式45の２を満足す
る再生磁界ＨRをHini.とは反対向き↓に印加する．そう
すると、 に戻る。Therefore, at the time of reproduction, a reproduction magnetic field H R that satisfies 2 of Expression 45 is applied in the direction ↓ opposite to Hini. Then, Return to
−低温サイクル− 一方、低レベルのレーザービームを照射して媒体温度
をＴLに上昇させる。そうすると、ＴLは第１層のキュリ
ー点ＴC1にほぼ等しいので、その磁化は消失する。この
状態では、ＨC2はまだ十分に大きいので、第２層の磁化
は で反転することはない。この状態が状態２Lである。-Low temperature cycle-On the other hand, the medium temperature is raised to TL by irradiating a low level laser beam. Then, T L is almost equal to the Curie point T C1 of the first layer, so that its magnetization disappears. In this state, H C2 is still large enough that the magnetization of the second layer It doesn't flip. This state is state 2L .
この状態２Lにおいてレーザービームのスポット領域
から外れると、媒体温度は低下を始める。媒体温度がＴ
C1より少し下がると、第２層のRE,TMスピン の影響が交換結合力により第１層の各スピンに及ぶ。交
換結合力はREスピン同士（↓）、TMスピン同士（）を
揃えるように働く。その結果、第１層には、 即ちの磁化が に打ち勝って出現する。この状態が状態３Lである。 In this state 2 L , when the laser beam deviates from the spot region of the laser beam, the medium temperature starts to drop. Medium temperature is T
When it goes down a little below C1 , the RE and TM spins of the second layer Influences each spin of the first layer by the exchange coupling force. The exchange coupling force acts to align RE spins (↓) and TM spins (). As a result, in the first layer, That is, the magnetization of Emerges overcoming. This state is state 3L .
この状態３Lは媒体温度が室温まで下がっても保持さ
れる。その結果、「Ａ向き」のビット形成が完了す
る。 This state 3 L is maintained even when the medium temperature drops to room temperature. As a result, the bit formation for "A direction" is completed.
この状態は、再生時に再生磁界ＨR↓が印加されても
ＨRの大きさは式45の２で制限されているので、変化す
ることはない。This state does not change even if the reproducing magnetic field H R ↓ is applied during reproduction, since the magnitude of H R is limited by 2 in Equation 45.
その結果、再生する前に再生磁界ＨRの印加処理を受
けた媒体は、第１層第２層ともに情報を記録しており、
第２層にレーザービームを照射して再生することにより
高いC/N比が得られる。As a result, the medium which has been subjected to the application processing of the reproducing magnetic field H R before reproducing has recorded information on both the first layer and the second layer,
A high C / N ratio can be obtained by irradiating the second layer with a laser beam for reproduction.
次に第１表に示したクラス８の記録媒体（Ａタイプ・
IV象限・タイプ２）に属する特定の媒体No.8を例にと
り、本発明の方法の原理について詳細に説明する。Next, the recording media of Class 8 (A type,
The principle of the method of the present invention will be described in detail using a specific medium No. 8 belonging to IV quadrant / type 2) as an example.
この媒体No.8は、次式46: ＴR＜ＴC1ＴLＴcomp.2＜ＴC2ＴH の関係を有する。この関係をグラフで示すと、次の如く
なる。This medium No. 8 has the following equation 46: T R <T C1 T L T comp.2 <T C2 T H. This relationship is shown in a graph as follows.
室温ＴRで第１層の磁化が初期補助磁界Hini.により反
転せずに第２層のみが反転する条件は、式47である。こ
の媒体No.8は室温で式47を満足する。 The condition that the magnetization of the first layer is not inverted by the initial auxiliary magnetic field Hini. At room temperature T R and only the second layer is inverted is Equation 47. This medium No. 8 satisfies Equation 47 at room temperature.
ただし、ＨC1：第１層の保磁力 ＨC2：第２層の保磁力 ＭS1：第１層の飽和磁気モーメント ＭS2：第２層の飽和磁気モーメント ｔ1 :第１層の膜厚 ｔ2 :第２層の膜厚 σW：界面磁壁エネルギー このとき、Hini.の条件式は、式50で示される。Hini.
が無くなると、反転した第２層の磁化は交換結合力によ
り第１層の磁化の影響を受ける。それでも第２層の磁化
が再度反転せずに保持される条件は、式48〜49で示され
る。この媒体No.8は式48〜49を満足する。また、この媒
体は室温で式50の２を満足する。 However, H C1 : Coercive force of the first layer H C2 : Coercive force of the second layer M S1 : Saturation magnetic moment of the first layer M S2 : Saturation magnetic moment of the second layer t 1 : Thickness of the first layer t 2 : Thickness of the second layer σ W : Interfacial domain wall energy At this time, the conditional expression of Hini. Hini.
Disappears, the magnetization of the inverted second layer is affected by the magnetization of the first layer due to the exchange coupling force. The conditions under which the magnetization of the second layer is maintained without being reversed again are shown by Expressions 48 to 49. This medium No. 8 satisfies the expressions 48 to 49. This medium also satisfies Equation 50-2 at room temperature.
室温で式47〜49の条件を満足する記録媒体の第２層の
磁化は、記録の直前までに式50の条件を満足するHini.
により例えば「Ａ向き」 に揃えられる。このとき、第１層は記録状態のままで残
る（状態１）。 The magnetization of the second layer of the recording medium that satisfies the conditions of Equations 47 to 49 at room temperature is Hini.
For example, "for A" Aligned to. At this time, the first layer remains in the recording state (state 1).
この状態１は記録直前まで保持される。ここでは、記録
磁界（Hb）は の向きに印加される。 This state 1 is retained until just before recording. Here, the recording magnetic field (Hb) is Applied in the direction of.
−高温サイクル− そして、高レベルのレーザービームを照射して媒体温
度をＴLに上昇させると、ＴLは第１層のキュリー点ＴC1
にほぼ等しいので、その磁化は消失する（状態２H）。-High temperature cycle-When the medium temperature is raised to TL by irradiating a high level laser beam, TL is the Curie point T C1 of the first layer.
Is almost equal to, its magnetization disappears (state 2 H ).
さらにビームの照射が続き、媒体温度がＴcomp.2より少
したかくなると、REスピン（↑）及びTMスピン（）の
向きは変わらずに、強度の大小関係が逆転する その結果、第２層の磁化は反転して「逆Ａ向き」とな
る。この状態が状態３Hである。 When the beam irradiation further continues and the medium temperature becomes slightly higher than T comp.2 , the directions of the RE spin (↑) and TM spin () do not change, and the magnitude relationship of the strength is reversed. As a result, the magnetization of the second layer is reversed to be in the "reverse A direction". This state is state 3H .
しかし、この温度ではＨC2がまだ大きいので、第２層
の磁化は で反転されることはない。更にビームの照射が続き、そ
のため媒体温度が更に上昇してＴHになったとする。す
ると、ＴHはＴC2にほぼ等しいので、第２層の磁化も消
失する（状態４H）。 However, since H C2 is still large at this temperature, the magnetization of the second layer is Will not be inverted. It is further assumed that the irradiation of the beam is continued and the temperature of the medium further rises to T H. Then, T H is almost equal to T C2, and the magnetization of the second layer also disappears (state 4 H ).
この状態４Hにおいてレーザービームのスポット領域か
ら外れると、媒体温度は低下を始める。媒体温度がＴC2
より少し下がると、第２層に磁化が生じる。この場合、 の磁化が出現する。しかし、温度はまだＴC1より高いの
で第１層には磁化が現れない。この状態が状態５Hであ
る。 In this state 4 H , when the laser beam deviates from the spot region of the laser beam, the medium temperature starts to drop. Medium temperature is T C2
When it goes down a little, magnetization occurs in the second layer. in this case, Appears. However, since the temperature is still higher than T C1, no magnetization appears in the first layer. This state is state 5H .
さらに媒体温度が低下してＴcomp.2より少し下がる
と、REスピン（↓）及びTMスピン（）の向きは変わら
ずに、強度の大小関係が逆転する その結果、第２層の磁化は反転して「逆Ａ向き」とな
る。この状態では、ＨC2は既に相当大きくなっているの
で第２層の磁化は により反転されることはない。そして、温度はまだＴC1
より高いので第１層の磁化はまだ現れない。この状態が
状態６Hである。 When the medium temperature further decreases and falls below T comp.2 , the directions of RE spin (↓) and TM spin () do not change, and the magnitude relationship of the strength is reversed. As a result, the magnetization of the second layer is reversed to be in the "reverse A direction". In this state, H C2 has already become considerably large, so the magnetization of the second layer is It is not reversed by. And the temperature is still T C1
Since it is higher, the magnetization of the first layer does not yet appear. This state is state 6H .
更に、媒体温度が低下してＴC1より少し下がると、第
１層にも磁化が出現する。この場合、第２層の磁化 が交換結合力により第１層に及ぶ。その結果、REスピン
同士（↓）、TMスピン同士（）を揃える力が働く。そ
の結果、第１層には の磁化が出現する（状態７H）。 Further, when the medium temperature drops and falls slightly below T C1 , magnetization also appears in the first layer. In this case, the magnetization of the second layer To the first layer by the exchange coupling force. As a result, the force to align RE spins (↓) and TM spins () works. As a result, the first layer Appears (state 7 H ).
そして、やがて媒体の温度は状態７Hのときの温度か
ら室温まで低下する。室温でのＨC1は十分に大きいので
第１層の磁化は安定に保持される。こうして、「Ａ向
き」のビット形成が完了する。 Then, the temperature of the medium eventually drops from the temperature in the state 7 H to room temperature. Since H C1 at room temperature is sufficiently large, the magnetization of the first layer is stably maintained. Thus, the bit formation for "A direction" is completed.
ところが、このビットは、媒体がディスク状であるた
め一回転する間にHini.↑の影響を再び受けて、 の状態となる。However, this bit is affected by Hini. ↑ again during one rotation because the medium is a disk, It becomes the state of.
そこで、再生時には、再生する前に式50の２を満足す
る再生磁界ＨRをHini.とは反対向き↓に印加する。そう
すると、 の状態に戻る。Therefore, at the time of reproduction, before reproduction, a reproduction magnetic field H R that satisfies 2 of Expression 50 is applied in the direction ↓ opposite to Hini. Then, Return to the state of.
−低温サイクル− 一方、低レベルのレーザービームを照射して媒体温度
をＴLに上昇させる。そうすると、ＴLは第１層のキュリ
ー点ＴC1にほぼ等しいので、その磁化は消失する。しか
し、この温度ではまだ第２層のＨC2は大きいので、その
磁化は によって反転されることはない（状態２L）。-Low temperature cycle-On the other hand, the medium temperature is raised to TL by irradiating a low level laser beam. Then, T L is almost equal to the Curie point T C1 of the first layer, so that its magnetization disappears. However, since H C2 of the second layer is still large at this temperature, its magnetization is It is not inverted by (state 2 L ).
この状態２Lにおいてレーザービームのスポット領域
から外れると、媒体温度は低下を始める。媒体温度がＴ
C1より少し下がると、第２層のRE,TMスピン の影響が交換結合力により第１層の各スピンに及ぶ。つ
まりREスピン同士（↑）、TMスピン同士（）を揃える
力が働く。その結果、第１層には、 に打ち勝って出現する。この状態が状態３Lである。 In this state 2 L , when the laser beam deviates from the spot region of the laser beam, the medium temperature starts to drop. Medium temperature is T
When it goes down a little below C1 , the RE and TM spins of the second layer Influences each spin of the first layer by the exchange coupling force. In other words, the force to align RE spins (↑) and TM spins () works. As a result, in the first layer, Emerges overcoming. This state is state 3L .
この状態３Lは媒体温度が室温まで下がっても保持さ
れる。その結果、「逆Ａ向き」のビット形成が完了す
る。 This state 3 L is maintained even when the medium temperature drops to room temperature. As a result, the "reverse A direction" bit formation is completed.
この状態は、再生時に再生磁界↓ＨRが印加されて
も、ＨRの大きさが式50の２で制限されているので、変
化することはない。This state does not change even if the reproducing magnetic field ↓ H R is applied at the time of reproducing, because the size of H R is limited by 2 in Equation 50.
その結果、再生する前に再生磁界ＨRの印加処理を受
けた媒体は、第１層第２層共に情報を保持しており、第
２層にレーザービームを照射して再生することにより、
第１層から再生する場合よりも高いC/N比が得られる。As a result, the medium that has been subjected to the reproducing magnetic field H R application process before reproduction retains information in both the first layer and the second layer, and by irradiating the second layer with a laser beam for reproduction,
A higher C / N ratio is obtained than when reproducing from the first layer.
次に第１表に示したクラス９の記録媒体（Ａタイプ・
IV象限・タイプ４）に属する特定の媒体No.9を例にと
り、本発明の方法の原理について詳細に説明する。Next, the recording media of Class 9 (A type,
The principle of the method of the present invention will be described in detail by taking a specific medium No. 9 belonging to the IV quadrant / type 4) as an example.
この媒体No.9は、次式51: ＴR＜ＴC1ＴL＜ＴC2ＴH の関係を満足する。この関係をグラフで示すと、次の如
くなる。This medium No. 9 satisfies the following expression 51: T R <T C1 T L <T C2 T H. This relationship is shown in a graph as follows.
室温ＴRで第１層の磁化が初期補助磁界Hini.により反
転せずに第２層のみが反転する条件は、式52である。こ
の媒体No.9は式52を満足する。 The condition where the magnetization of the first layer is not inverted by the initial auxiliary magnetic field Hini. At room temperature T R but only the second layer is inverted is Equation 52. This medium No. 9 satisfies the expression 52.
ただし、ＨC1：第１層の保磁力 ＨC2：第２層の保磁力 ＭS1：第１層の飽和磁気モーメント ＭS2：第２層の飽和磁気モーメント ｔ1 :第１層の膜厚 ｔ2 :第２層の膜厚 σW：界面磁壁エネルギー このとき、Hini.の条件式は、式55で示される。Hini.
が無くなると、反転した第２層の磁化は交換結合力によ
り第１層の磁化の影響を受ける。それでも第２層の磁化
が再度反転せずに保持される条件は、式53〜54で示され
る。この媒体No.9は式53〜54を満足する。また、この媒
体は室温で式55の２を満足する。 However, H C1 : Coercive force of the first layer H C2 : Coercive force of the second layer M S1 : Saturation magnetic moment of the first layer M S2 : Saturation magnetic moment of the second layer t 1 : Thickness of the first layer t 2 : Thickness of the second layer σ W : Interfacial domain wall energy At this time, the conditional expression of Hini. Hini.
Disappears, the magnetization of the inverted second layer is affected by the magnetization of the first layer due to the exchange coupling force. The conditions under which the magnetization of the second layer is maintained without being reversed again are shown by Expressions 53 to 54. This medium No. 9 satisfies the expressions 53 to 54. This medium also satisfies Equation 55-2 at room temperature.
室温で式52〜54の条件を満足する記録媒体の第２層の
磁化は、記録の直前までに式55の条件を満足するHini.
により例えば「Ａ向き」 に揃えられる。このとき、第１層は記録状態のままで残
る（状態１）。 The magnetization of the second layer of the recording medium that satisfies the conditions of formulas 52 to 54 at room temperature is Hini.
For example, "for A" Aligned to. At this time, the first layer remains in the recording state (state 1).
この状態１は記録直前まで保持される。ここでは、記録
磁界（Hb）は の向きに印加される。 This state 1 is retained until just before recording. Here, the recording magnetic field (Hb) is Applied in the direction of.
−高温サイクル− そして、高レベルのレーザービームを照射して媒体温
度をＴLに上昇させると、ＴLは第１層のキュリー点ＴC1
にほぼ等しいので、その磁化は消失する（状態２H）。-High temperature cycle-When the medium temperature is raised to TL by irradiating a high level laser beam, TL is the Curie point T C1 of the first layer.
Is almost equal to, its magnetization disappears (state 2 H ).
ビームの照射が続いて、媒体温度が更に上昇してＴH
になると、媒体特に第２層の温度ＴHはＴC2にほぼ等し
いので、その磁化も消失する。これが状態３Hである。 Following irradiation of the beam, the medium temperature is further increased T H
Then, since the temperature T H of the medium, especially the second layer, is almost equal to T C2 , its magnetization also disappears. This is state 3 H.
この状態３Hにおいてレーザービームのスポット領域か
ら外れると、媒体の温度は低下し始める。媒体の温度が
ＴC2より少し下がると、第２層の磁化が出現する。この
場合、 の磁化が出現する。しかし、この温度はまだＴC1より高
いので第１層には磁化は現れない。この状態が状態４H
である。 In this state 3 H , when the laser beam deviates from the spot area, the temperature of the medium starts to drop. When the temperature of the medium drops slightly below T C2 , the magnetization of the second layer appears. in this case, Appears. However, since this temperature is still higher than T C1, no magnetization appears in the first layer. This state is state 4 H
Is.
そして、媒体温度が更に下がり、ＴC1より少し下がる
と、第１層に磁化が出現する。そのとき第２層 からの交換結合力がREスピン同士（↓）、TMスピン同士
（）を揃えるように働く。そのため第１層には つまりの磁化が に打ち勝って出現する。この状態が状態５Hである。 Then, when the medium temperature further decreases and falls slightly below T C1 , magnetization appears in the first layer. Then the second layer The exchange-coupling force from acts to align RE spins (↓) and TM spins (). So in the first layer In other words, the magnetization of Emerges overcoming. This state is state 5H .
そして、やがて媒体の温度は状態５Hのときの温度か
ら室温まで低下する。室温でのＨC1は十分に大きいので
第１層の磁化は安定に保持される。こうして、「Ａ向
き」のビット形成が完了する。 Then, the temperature of the medium eventually drops from the temperature in the state 5 H to room temperature. Since H C1 at room temperature is sufficiently large, the magnetization of the first layer is stably maintained. Thus, the bit formation for "A direction" is completed.
ところが、このビットは、媒体がディスク状であるた
め一回転する間にHini.↑の影響を再び受けて、 の状態となる。However, this bit is affected by Hini. ↑ again during one rotation because the medium is a disk, It becomes the state of.
そこで、再生時には、再生する前に式55の２を満足す
る再生磁界ＨRをHini.とは反対向き↓に印加する。そう
すると、 に戻る。Therefore, at the time of reproduction, before reproduction, a reproduction magnetic field H R that satisfies 2 of Expression 55 is applied in the direction ↓ opposite to Hini. Then, Return to
−低温サイクル− 一方、低レベルのレーザービームを照射して媒体温度
をＴLに上昇させる。そうすると、ＴLは第１層のキュリ
ー点ＴC1にほぼ等しいので、その磁化は消失する。この
状態では、ＨC2はまだ十分に大きいので、第２層の磁化
は で反転することはない。この状態が状態２Lである。-Low temperature cycle-On the other hand, the medium temperature is raised to TL by irradiating a low level laser beam. Then, T L is almost equal to the Curie point T C1 of the first layer, so that its magnetization disappears. In this state, H C2 is still large enough that the magnetization of the second layer It doesn't flip. This state is state 2L .
この状態２Lにおいてレーザービームのスポット領域
から外れると、媒体温度は低下を始める。媒体温度がＴ
C1より少し下がると、第２層のRE,TMスピン の影響が交換結合力により第１層の各スピンに及ぶ。交
換結合力はREスピン同士（↑）、TMスピン同士（）を
揃えるように働く。その結果、第１層には、 即ちの磁化が出現する。この状態が状態３Lある。 In this state 2 L , when the laser beam deviates from the spot region of the laser beam, the medium temperature starts to drop. Medium temperature is T
When it goes down a little below C1 , the RE and TM spins of the second layer Influences each spin of the first layer by the exchange coupling force. The exchange coupling force works to align RE spins (↑) and TM spins (). As a result, in the first layer, That is, the magnetization appears. This state is state 3 L.
この状態３Lは媒体温度が室温まで下がっても保持さ
れる。その結果、「逆Ａ向き」のビット形成が完了す
る。 This state 3 L is maintained even when the medium temperature drops to room temperature. As a result, the "reverse A direction" bit formation is completed.
この状態は、再生時に再生磁界ＨR↓が印加されて
も、ＨRの大きさは式55の２で制限されているので、変
化することはない。This state does not change even if a reproducing magnetic field H R ↓ is applied during reproduction, since the magnitude of H R is limited by 2 in Expression 55.
その結果、再生する前に再生磁界ＨRの印加処理を受
けた媒体は、第１層第２層ともに情報を記録しており、
第２層にレーザービームを照射して再生することにより
高いC/N比が得られる。As a result, the medium which has been subjected to the application processing of the reproducing magnetic field H R before reproducing has recorded information on both the first layer and the second layer,
A high C / N ratio can be obtained by irradiating the second layer with a laser beam for reproduction.
以下、実施例により本発明を具体的に説明するが、本
発明はこれに限定されるものではない。Hereinafter, the present invention will be specifically described with reference to Examples, but the present invention is not limited thereto.
（実施例１…………媒体No.1のうちの１つ） ２元の電子ビーム加熱真空蒸着装置を用い、下記第２
表に示す蒸発源を２個所に置く。(Embodiment 1 ... One of medium No. 1) A two-element electron beam heating vacuum vapor deposition apparatus was used, and the following second
Place the evaporation sources shown in the table in two places.
厚さ1.2mm、直径200mmのガラス基板を該装置のチャン
バー内にセットする。該装置のチャンバー内を一旦１×
10-6Torr.以下の真空度に排気する。その後、真空度を
１〜２×10-6Torr.に保持しながら、蒸着速度約３Å／
秒で、蒸着を行なう。これにより基板上に、厚さ2000Å
のGd24Tb3Fe73（注：添字の数字は、原子％）の第２層
（記録補助兼再生層）を形成する。続いて、真空状態を
保持したまま蒸発源を取り替える。そして、また蒸着を
行ない、第２層の上に厚さ1000ÅのGd14Dy12Fe74の第１
層（記録層）を形成する。第１及び第２層ともに垂直磁
化膜である。A glass substrate having a thickness of 1.2 mm and a diameter of 200 mm is set in the chamber of the device. Once inside the chamber of the device,
Evacuate to a vacuum of 10 -6 Torr. Or less. Then, while maintaining the degree of vacuum at 1 to 2 × 10 -6 Torr., The deposition rate is about 3Å /
Deposition is performed in seconds. This gives a thickness of 2000Å on the substrate.
Gd 24 Tb 3 Fe 73 (Note: The numbers in the subscripts are atomic%) to form the second layer (recording auxiliary / playback layer). Then, the evaporation source is replaced while maintaining the vacuum state. Then, vapor deposition is performed again, and the first layer of Gd 14 Dy 12 Fe 74 having a thickness of 1000 Å is formed on the second layer.
A layer (recording layer) is formed. Both the first and second layers are perpendicular magnetization films.
こうして、クラス１（Ｐタイプ・Ｉ象限・タイプ１）
属する２層光磁気記録媒体No.1が製造された。Thus, class 1 (P type, I quadrant, type 1)
The belonging two-layer magneto-optical recording medium No. 1 was manufactured.
この媒体の製造条件及び特性を下記第２表に示す。 The manufacturing conditions and characteristics of this medium are shown in Table 2 below.
この媒体は、ＴL＝170℃、ＴH＝230℃（実施例16参
照）とすれば、 式11: ＴR＜Ｔcomp.1＜ＴC1ＴLＴcomp.2＜ＴC2ＴH を満足している。また、式15に於いて、 であるので、初期補助磁界Hini.を600 Oeとすれば、式1
5を満足する。そうすれば、第１層の磁化は室温でHini.
によって反転されずに、第２層の磁化のみが反転され
る。 This medium has the formula T L = 170 ° C. and T H = 230 ° C. (see Example 16): Equation 11: T R <T comp.1 <T C1 T L T comp.2 <T C2 T H Are satisfied. Also, in Equation 15, Therefore, if the initial auxiliary magnetic field Hini. Is set to 600 Oe,
Satisfy 5. Then, the magnetization of the first layer is Hini.
Only the magnetization of the second layer is reversed without being reversed by.
更に、 を満足しているので、Hini.が取り去られても、第１層
第２層の磁化はそれぞれ保持される。Furthermore, Therefore, even if Hini. Is removed, the magnetizations of the first layer and the second layer are maintained.
従って、Hini.＝600 Oeの初期補助磁界を例えば「Ａ
向き」↑に印加し、Hb＝600 Oeの記録磁界を「Ａ向き」 に印加することによりオーバーライトが可能になる。
尚、HbとHini.の大きさ及び向きが等しいので、この場
合、それぞれの印加手段を１つに兼用した記録装置を使
用することができる。Therefore, the initial auxiliary magnetic field of Hini. = 600 Oe is set to, for example, “A
Direction ”↑, and the recording magnetic field of Hb = 600 Oe is applied to“ A direction ”. Overwriting becomes possible by applying the voltage to.
Since the sizes and directions of Hb and Hini are equal, in this case, it is possible to use a recording device that also serves as one application means.
記録直後に形成されたビットは、式15を満足するHin
i.によって第１層の磁化はそのままの向きで残るもの
の、第２層については「Ａ向き」に反転させられる。The bit formed immediately after recording is Hin that satisfies Equation 15.
By i., the magnetization of the first layer remains in the same direction, but the second layer is reversed to "A direction".
そこで本発明では、再生する前にこの反転させられた
第２層の「Ａ向き」の磁化のみ（つまり、第１層の
のビットに対応するのみ）を再生磁界ＨR↓で再度
「逆Ａ向き」に反転させる。Therefore, in the present invention, only the reversed "A-direction" magnetization of the second layer (that is, only the bit corresponding to the first layer) is reproduced again in the reproduction magnetic field H R ↓ before the reproduction. Flip to "direction".
このとき、式15の２に於いて、 であるので、再生磁界ＨRを300 Oeとすれば、式15の２
が満足される。従って、ＨRにより第２層の「Ａ向き」
磁化（第１層ののビットに対応するのみ）が再反
転させられて、記録直後の状態：「逆Ａ向き」に戻っ
ても、第２層の「Ａ向き」磁化（第１層ののビット
に対応するのみ）は、反転させられない。At this time, in 2 of the equation 15, Therefore, if the reproducing magnetic field H R is 300 Oe,
Is satisfied. Therefore, by H R , the “A direction” of the second layer
Even if the magnetization (only corresponding to the bits of the first layer) is re-inverted to return to the state immediately after recording: “reverse A direction”, the “A direction” magnetization of the second layer (of the first layer) (Corresponding to bits only) are not inverted.
このとき第１層はＨRの影響を受けない。At this time, the first layer is not affected by H R.
（実施例２…………媒体No.2のうちの１つ） 実施例１と同様に、基板上に厚さ2000ÅのGd24Tb3Fe
73の第２層及びその上に厚さ500ÅのTb27Fe73の第１層
を形成する。これにより、クラス２（Ｐタイプ・Ｉ象限
・タイプ２）に属する媒体No.2が製造された。(Example 2 ... One of medium No. 2) As in Example 1, Gd 24 Tb 3 Fe having a thickness of 2000Å was formed on the substrate.
73 to form the second layer and the first layer of Tb 27 Fe 73 with a thickness of 500Å thereon the. As a result, the medium No. 2 belonging to the class 2 (P type, I quadrant, type 2) was manufactured.
この媒体の製造条件及び特性を下記第３表に示す。 The manufacturing conditions and characteristics of this medium are shown in Table 3 below.
この媒体は、ＴL＝150℃、ＴH＝230℃（実施例17参
照）とすれば、 式16: ＴR＜ＴC1ＴLＴcomp.2＜ＴC2ＴH を満足している。また、式20に於いて、 であるので、初期補助磁界Hini.を600 Oeとすれば、式2
0を満足する。そうすれば、第１層の磁化は室温でHini.
によって反転されずに、第２層の磁化のみが反転され
る。 This medium has the following formula: T L = 150 ° C. and T H = 230 ° C. (see Example 17). Equation 16: T R <T C1 T L T comp.2 <T C2 T H Are satisfied. Also, in Equation 20, Therefore, if the initial auxiliary magnetic field Hini. Is set to 600 Oe,
Satisfies 0. Then, the magnetization of the first layer is Hini.
Only the magnetization of the second layer is reversed without being reversed by.
更に、 を満足しているので、Hini.が取り去られても、第１層
第２層の磁化はそれぞれ保持される。Furthermore, Therefore, even if Hini. Is removed, the magnetizations of the first layer and the second layer are maintained.
従って、Hini.＝600 Oeの初期補助磁界を例えば「Ａ
向き」↑に印加し、Hb＝600 Oeの記録磁界を「Ａ向き」 に印加することによりオーバーライトが可能になる。
尚、HbとHini.の大きさ及び向きが等しいので、この場
合、それぞれの印加手段を１つに兼用した記録装置を使
用することができる。Therefore, the initial auxiliary magnetic field of Hini. = 600 Oe is set to, for example, “A
Direction ”↑, and the recording magnetic field of Hb = 600 Oe is applied to“ A direction ”. Overwriting becomes possible by applying the voltage to.
Since the sizes and directions of Hb and Hini are equal, in this case, it is possible to use a recording device that also serves as one application means.
記録直後に形成されたビットは、式20を満足するHin
i.によって第１層の磁化はそのままの向きで残るもの
の、第２層については「Ａ向き」に反転させられる。The bit formed immediately after recording is Hin that satisfies Equation 20.
By i., the magnetization of the first layer remains in the same direction, but the second layer is reversed to "A direction".
そこで本発明は、再生する前にこの反転させられた第
２層の「Ａ向き」の磁化のみ（つまり、第１ののビ
ットに対応するのみ）を再生磁界ＨR↓で再度「逆Ａ
向き」に反転させる。Therefore, according to the present invention, only the "A direction" magnetization of the inverted second layer (that is, only corresponding to the first bit) is reproduced again in the reproducing magnetic field H R ↓ "reverse A" before reproducing.
Flip to "direction".
このとき、式20の２に於いて、 であるので、再生磁界ＨRを300 Oeとすれば、式20の２
が満足される。従って、ＨRにより第２層の「Ａ向き」
磁化（第１層ののビットに対応するのみ）が再反
転させられて、記録直後の状態：「逆Ａ向き」に戻っ
ても、第２層の「Ａ向き」磁化（第１層ののビット
に対応するのみ）は、反転させられない。At this time, in 2 of the equation 20, Therefore, if the reproducing magnetic field H R is set to 300 Oe, then 2 in Eq.
Is satisfied. Therefore, by H R , the “A direction” of the second layer
Even if the magnetization (only corresponding to the bits of the first layer) is re-inverted to return to the state immediately after recording: “reverse A direction”, the “A direction” magnetization of the second layer (of the first layer) (Corresponding to bits only) are not inverted.
このとき第１層はＨRの影響を受けない。At this time, the first layer is not affected by H R.
（実施例３…………媒体No.3のうちの１つ） 実施例１と同様に、基板上に厚さ1000ÅのTb28Fe65Co
7の第２層及びその上に厚さ500ÅのGd23Tb3Fe74の第１
層を形成する。これにより、クラス３（Ｐタイプ・Ｉ象
限・タイプ３）に属する媒体No.3が製造された。(Example 3 ... One of medium No. 3) As in Example 1, Tb 28 Fe 65 Co having a thickness of 1000Å was formed on the substrate.
Second layer of 7 and first layer of Gd 23 Tb 3 Fe 74 of 500 Å thickness on it
Form the layers. As a result, the medium No. 3 belonging to class 3 (P type, I quadrant, type 3) was manufactured.
この媒体の製造条件及び特性を下記第４表に示す。 The manufacturing conditions and characteristics of this medium are shown in Table 4 below.
この媒体は、ＴL＝170℃、ＴH＝220℃（実施例18参
照）とすれば、 式21: ＴR＜Ｔcomp.1＜ＴC1ＴL＜ＴC2ＴH を満足している。また、式25に於いて、 であるので、初期補助磁界Hini.を4000 Oeとすれば、式
25を満足する。そうすれば、第１層の磁化は室温でHin
i.によって反転されずに、第２層の磁化のみが反転され
る。 Assuming that T L = 170 ° C. and T H = 220 ° C. (see Example 18), this medium has the following formula 21: T R <T comp.1 <T C1 T L <T C2 T H Are satisfied. Also, in Equation 25, Therefore, if the initial auxiliary magnetic field Hini. Is 4000 Oe, the equation
Satisfies 25. Then, the magnetization of the first layer is Hin at room temperature.
Only the magnetization of the second layer is reversed without being reversed by i.
更に、 を満足しているので、Hini.が取り去られても、第１層
第２層の磁化はそれぞれ保持される。Furthermore, Therefore, even if Hini. Is removed, the magnetizations of the first layer and the second layer are maintained.
従って、Hini.＝4000 Oeの初期補助磁界を例えば「Ａ
向き」↑に印加し、Hb＝300 Oeの記録磁界を「逆Ａ向
き」 に印加することによりオーバーライトが可能になる。Therefore, the initial auxiliary magnetic field of Hini. = 4000 Oe is set to, for example, “A
Orientation ”↑ is applied to apply a recording magnetic field of Hb = 300 Oe in“ reverse A direction ” Overwriting becomes possible by applying the voltage to.
記録直後に形成されたビットは、式25を満足するHin
i.によって第１層の磁化はそのままの向きで残るもの
の、第２層については「Ａ向き」に反転させられる。The bit formed immediately after recording is Hin that satisfies Equation 25.
By i., the magnetization of the first layer remains in the same direction, but the second layer is reversed to "A direction".
そこで本発明は、再生する前にこの反転させられた第
２層の「Ａ向き」の磁化のみ（つまり、第１層のの
ビットに対応するのみ）を再生磁界ＨR↓で再度「逆
Ａ向き」に反転させる。Therefore, according to the present invention, only the reversed "A direction" magnetization of the second layer (that is, only the bit corresponding to the bit of the first layer) is reproduced again by "reverse A" in the reproducing magnetic field H R ↓ before reproducing. Flip to "direction".
このとき、式25の２に於いて、 であるので、再生磁界ＨRを3000 Oeとすれば、式25の２
が満足される。従って、ＨRにより第２層の「Ａ向き」
磁化（第１層ののビットに対応するのみ）が再反
転させられて、記録直後の状態：「逆Ａ向き」に戻っ
ても、第２層の「Ａ向き」磁化（第１層ののビット
に対応するのみ）は、反転させられない。At this time, in 2 of the equation 25, Therefore, if the reproducing magnetic field H R is 3000 Oe, then
Is satisfied. Therefore, by H R , the “A direction” of the second layer
Even if the magnetization (only corresponding to the bits of the first layer) is re-inverted to return to the state immediately after recording: “reverse A direction”, the “A direction” magnetization of the second layer (of the first layer) (Corresponding to bits only) are not inverted.
このとき第１層はＨRの影響を受けない。At this time, the first layer is not affected by H R.
（実施例４…………媒体No.4の一種） 実施例１と同様に、基板上に厚さ1000ÅのGd14Dy14Fe
72の第２層及びその上に厚さ1000ÅのTb13Dy13Fe74の第
１層を形成する。これによりクラス４（Ｐタイプ・Ｉ象
限・タイプ４）に属する２層磁気記録媒体No.4が製造さ
れた。(Embodiment 4 ......... One kind of medium No. 4) Similar to Embodiment 1, Gd 14 Dy 14 Fe having a thickness of 1000Å is formed on the substrate.
A second layer of 72 and a first layer of Tb 13 Dy 13 Fe 74 having a thickness of 1000Å are formed on the second layer. Thus, the double-layer magnetic recording medium No. 4 belonging to class 4 (P type, I quadrant, type 4) was manufactured.
このディスク状媒体の製造条件及び特性を下記第５表
に示す。The manufacturing conditions and characteristics of this disk-shaped medium are shown in Table 5 below.
この媒体は、ＴL＝120℃、ＴH＝160℃（実施例16参
照）とすれば、 式26: ＴR＜ＴC1ＴL＜ＴC2ＴH を満足している。また、式30に於いて、 であるので、初期補助磁界Hini.を4000 Oeとすれば、式
30を満足する。そうすれば、第１層の磁化は室温でHin
i.によって反転されずに、第２層の磁化のみが反転され
る。 This medium has the formula T L = 120 ° C. and T H = 160 ° C. (see Example 16): Equation 26: T R <T C1 T L <T C2 T H Are satisfied. Also, in Equation 30, Therefore, if the initial auxiliary magnetic field Hini. Is 4000 Oe, the equation
Satisfy 30. Then, the magnetization of the first layer is Hin at room temperature.
Only the magnetization of the second layer is reversed without being reversed by i.
更に、 を満足しているので、Hini.が取り去られても、第１層
第２層の磁化はそれぞれ保持される。Furthermore, Therefore, even if Hini. Is removed, the magnetizations of the first layer and the second layer are maintained.
従って、Hini.＝4000 Oeの初期補助磁界を例えば「Ａ
向き」↑に印加し、Hb＝300 Oeの記録磁界を「逆Ａ向
き」 に印加することによりオーバーライトが可能になる。Therefore, the initial auxiliary magnetic field of Hini. = 4000 Oe is set to, for example, “A
Orientation ”↑ is applied to apply a recording magnetic field of Hb = 300 Oe in“ reverse A direction ” Overwriting becomes possible by applying the voltage to.
記録直後に形成されたビットは、式30を満足するHin
i.によって第１層の磁化はそのままの向きで残るもの
の、第２層については「Ａ向き」に反転させられる。The bit formed immediately after recording is Hin that satisfies Equation 30.
By i., the magnetization of the first layer remains in the same direction, but the second layer is reversed to "A direction".
そこで、本発明では、再生する前にこの反転させられ
た第２層の「Ａ向き」磁化（第１層ののビットに対
応する第２層の磁化）のみを再生磁界ＨR↓で再度
「逆Ａ向き」に反転させる。Therefore, in the present invention, only the reversed "A-direction" magnetization of the second layer (magnetization of the second layer corresponding to the bits of the first layer) of the second layer is reproduced again by the reproduction magnetic field H R ↓ before the reproduction. Invert to "reverse A direction".
このとき、式30の２に於いて、 であるので、再生磁界ＨRを3000 Oeとすれば、式30の２
が満足される。従って、ＨRにより第２層の「Ａ向き」
磁化（第１層ののビットに対応するビットのみ）
が、再度反転されて記録直後の状態：「逆Ａ向き」に
戻っても、第２層の磁化（第１層ののビットに対応
するビットのみ）は、反転されない。At this time, in the equation (2) of Equation 30, Therefore, if the reproducing magnetic field H R is 3000 Oe, then 2 in Equation 30 is satisfied.
Is satisfied. Therefore, by H R , the “A direction” of the second layer
Magnetization (only the bit corresponding to the bit in the first layer)
However, the magnetization of the second layer (only the bit corresponding to the bit of the first layer) is not reversed even when the state is reversed again and the state immediately after recording is returned to the “reverse A direction”.
このとき第１層は影響を受けない。 At this time, the first layer is not affected.
（実施例５…………媒体No.5のうちの１つ） 実施例１と同様に、基板上に厚さ600ÅのTb18Fe74Co8
の第２層及びその上に厚さ500ÅのGd13Dy13Fe74の第１
層を形成する。これによりクラス５（Ｐタイプ・II象限
・タイプ３）に属する２層光磁気記録媒体No.5が製造さ
れた。(Embodiment 5 ... One of medium No. 5) As in Embodiment 1, Tb 18 Fe 74 Co 8 with a thickness of 600 Å is formed on the substrate.
The second layer of Gd 13 Dy 13 Fe 74 with a thickness of 500Å on it
Form the layers. As a result, the two-layer magneto-optical recording medium No. 5 belonging to class 5 (P type / quadrant II / type 3) was manufactured.
このディスク状媒体の製造条件及び特性を下記第６表
に示す。The manufacturing conditions and characteristics of this disk-shaped medium are shown in Table 6 below.
この媒体は、ＴL＝165℃、ＴH＝210℃（実施例20参
照）とすれば、 式31: ＴR＜Ｔcomp.1＜ＴC1ＴL＜ＴC2ＴH を満足している。また、式35に於いて、 であるので、初期補助磁界Hini.を4000 Oeとすれば、式
35を満足する。そうすれば、第１層の磁化は室温でHin
i.によって反転されずに、第２層の磁化のみが反転され
る。 This medium has the formula T L = 165 ° C. and T H = 210 ° C. (see Example 20): Formula 31: T R <T comp.1 <T C1 T L <T C2 T H Are satisfied. Also, in Equation 35, Therefore, if the initial auxiliary magnetic field Hini. Is 4000 Oe, the equation
Satisfies 35. Then, the magnetization of the first layer is Hin at room temperature.
Only the magnetization of the second layer is reversed without being reversed by i.
更に、 を満足しているので、Hini.が取り去られても、第１層
第２層の磁化はそれぞれ保持される。Furthermore, Therefore, even if Hini. Is removed, the magnetizations of the first layer and the second layer are maintained.
従って、Hini.＝4000 Oeの初期補助磁界を例えば「Ａ
向き」↑に印加し、Hb＝300 Oeの記録磁界を「逆Ａ向
き」 に印加することによりオーバーライトが可能になる。Therefore, the initial auxiliary magnetic field of Hini. = 4000 Oe is set to, for example, “A
Orientation ”↑ is applied to apply a recording magnetic field of Hb = 300 Oe in“ reverse A direction ” Overwriting becomes possible by applying the voltage to.
記録直後に形成されたビットは、式35を満足するHin
i.によって第１層の磁化はそのままの向きで残るものの
第２層については「Ａ向き」に反転させられる。The bit formed immediately after recording is Hin that satisfies Equation 35.
By i., the magnetization of the first layer remains in the same direction, but the second layer is reversed to "A direction".
そこで、本発明では、再生する前にこの反転させられ
た第２層の「Ａ向き」の磁化（第１層ののビットに
対応する第２層の磁化）のみを再生磁界ＨR↓で再度
「逆Ａ向き」に反転させる。Therefore, in the present invention, only the reversed "A direction" magnetization of the second layer (magnetization of the second layer corresponding to the bit of the first layer) of the second layer is reproduced again by the reproduction magnetic field H R ↓ before reproduction. Invert to "reverse A direction".
このとき、式35の２に於いて、 であるので、再生磁界ＨRを3000 Oeとすれば、式35の２
が満足される。従って、ＨRにより第２層の「Ａ向き」
磁化（第１層ののビットに対応する磁化のみ）が、
再度反転されて記録直後の状態：「逆Ａ向き」に戻っ
ても、第２層の磁化（第１層ののビットに対応する
磁化のみ）は、反転されない。At this time, in the formula 35-2, Therefore, if the reproducing magnetic field H R is 3000 Oe, then 2 in Equation 35 is satisfied.
Is satisfied. Therefore, by H R , the “A direction” of the second layer
The magnetization (only the magnetization corresponding to the bits in the first layer) is
The state of the second layer immediately after recording after being reversed again: in the "reverse A direction", the magnetization of the second layer (only the magnetization corresponding to the bits of the first layer) is not reversed.
このとき第１層は影響を受けない。 At this time, the first layer is not affected.
（実施例６…………媒体No.6の一種） ３元のRFマグネトロン・スパッタリング装置を用い、
下記第７表に示すターゲット:Tb,Fe,FeCo合金の３個を
置く。ターゲットは最初にTbとFeの２個（２元）を使用
し、次にTbとFeCo合金の２個（２元）を使用する。厚さ
1.2mm、直径200mmのガラス基板を該装置のチャンバー内
にセットする。(Example 6 ......... A kind of medium No. 6) Using a ternary RF magnetron sputtering device,
Targets shown in Table 7 below: Three of Tb, Fe, FeCo alloys are placed. First, two targets of Tb and Fe (binary) are used, and then two targets of Tb and FeCo alloy (binary) are used. thickness
A glass substrate having a diameter of 1.2 mm and a diameter of 200 mm is set in the chamber of the apparatus.
該装置のチャンバー内を一旦７×10-7Torr.以下の真
空度に排気した後、Arガスを５×10-3Torr.導入する。
そして、堆積（deposition）速度約２Å／秒で、スパッ
タリングを行なう。これにより基板上に、厚さ1000Åの
Tb18Fe74Co8の第２層を形成する。続いて、真空状態を
保持したまま、ターゲットを変える。そして、またスパ
ッタリングを行ない、第２層の上に厚さ500ÅのTb27Fe
73の第１層を形成する。第１層第２層ともに垂直磁化膜
である。The chamber of the apparatus is once evacuated to a vacuum degree of 7 × 10 −7 Torr. Or less, and then Ar gas is introduced at 5 × 10 −3 Torr.
Then, sputtering is performed at a deposition rate of about 2Å / sec. As a result, 1000 Å
A second layer of Tb 18 Fe 74 Co 8 is formed. Then, the target is changed while maintaining the vacuum state. Then, sputtering is performed again, and Tb 27 Fe having a thickness of 500 Å is formed on the second layer.
The first layer of 73 is formed. Both the first layer and the second layer are perpendicular magnetization films.
こうして、クラス６（Ａタイプ・II象限・タイプ４）
に属する２層光磁気記録媒体No.6が製造された。Thus, class 6 (A type, II quadrant, type 4)
A two-layer magneto-optical recording medium No. 6 belonging to
このディスク状媒体の製造条件及び特性を下記第７表
に示す。The manufacturing conditions and characteristics of this disk-shaped medium are shown in Table 7 below.
この媒体は、ＴL＝155℃、ＴH＝220℃（実施例21参
照）とすれば、 式36: ＴR＜ＴC1ＴL＜ＴC2ＴH 及び を満足している。また、式40に於いて、 であるので、初期補助磁界Hini.を4000 Oeとすれば、式
40を満足する。そうすれば、第１層の磁化は室温でHin
i.によって反転されずに、第２層の磁化のみが反転され
る。 This medium, T L = 155 ° C., if T H = 220 ℃ (see Example 21), Formula 36: T R <T C1 T L <T C2 T H and Are satisfied. Also, in Equation 40, Therefore, if the initial auxiliary magnetic field Hini. Is 4000 Oe, the equation
Satisfy 40. Then, the magnetization of the first layer is Hin at room temperature.
Only the magnetization of the second layer is reversed without being reversed by i.
更に、 を満足しているので、Hini.が取り去られても、層1a及
び層2aの磁化はそれぞれ保持される。Furthermore, Therefore, even if Hini. Is removed, the magnetizations of the layers 1a and 2a are retained.
従って、Hini.＝4000 Oeの初期補助磁界を例えば「Ａ
向き」↑に印加し、Hb＝300 Oeの記録磁界を「逆Ａ向
き」 に印加することによりオーバーライトが可能になる。Therefore, the initial auxiliary magnetic field of Hini. = 4000 Oe is set to, for example, “A
Orientation ”↑ is applied to apply a recording magnetic field of Hb = 300 Oe in“ reverse A direction ” Overwriting becomes possible by applying the voltage to.
記録直後に形成されたビットは、式40を満足するHin
i.によって第１層の磁化はそのままの向きで残るものの
第２層については「Ａ向き」に反転させられる。The bit formed immediately after recording is Hin that satisfies Equation 40.
By i., the magnetization of the first layer remains in the same direction, but the second layer is reversed to "A direction".
そこで、本発明では、再生する前にこの反転させられ
た第２層の「Ａ向き」磁化（第１層ののビットに対
応するのビットのみ）を再生磁界ＨR↓で再度「逆Ａ
向き」に反転させる。このとき、式40の２に於いて、 であるので、再生磁界ＨRを3000 Oeとすれば、式40の２
が満足される。従って、ＨR↓により第２層の「Ａ向
き」磁化（第１層ののビットに対応するの磁化の
み）が、再度反転されて記録直後の状態：「逆Ａ向き」
に戻っても、第２層の磁化（第１層ののビットに
対応するの磁化のみ）は反転されない。このとき第１
層は影響を受けない。Therefore, in the present invention, the reversed "A direction" magnetization of the second layer (only the bit corresponding to the bit of the first layer) of the inverted second layer is again "reversed A" in the reproducing magnetic field H R ↓ before reproducing.
Flip to "direction". At this time, in 2 of the equation 40, Therefore, if the reproducing magnetic field H R is 3000 Oe, then
Is satisfied. Therefore, H R ↓ reverses the “A direction” magnetization of the second layer (only the magnetization corresponding to the bits of the first layer) again and the state immediately after recording: “reverse A direction”
Returning to, the magnetization of the second layer (only the magnetization corresponding to the bits of the first layer) is not reversed. At this time the first
The layers are unaffected.
（実施例７…………媒体No.7の一種） 実施例６と同様に、基板上に厚さ1000ÅのTb18Fe74Co
8の第２層及びその上に厚さ1000ÅのTb21Fe79の第１層
を形成する。これにより、クラス７（Ｐタイプ・III象
限・タイプ４）に属する媒体No.7が製造された。(Embodiment 7: one kind of medium No. 7) Similar to Embodiment 6, Tb 18 Fe 74 Co having a thickness of 1000Å is formed on the substrate.
A second layer of 8 and a first layer of Tb 21 Fe 79 having a thickness of 1000Å are formed on the second layer. As a result, medium No. 7 belonging to class 7 (P type, III quadrant, type 4) was manufactured.
このディスク状媒体の製造条件及び特性を下記第８表
に示す。The manufacturing conditions and characteristics of this disk-shaped medium are shown in Table 8 below.
この媒体は、ＴL＝155℃、ＴH＝220℃（実施例22参
照）とすれば、 式41: ＴR＜ＴC1ＴL＜ＴC2ＴH を満足している。また、式45に於いて、 であるので、初期補助磁界Hini.を4000 Oeとすれば、式
45を満足する。そうすれば、第１層の磁化は室温でHin
i.によって反転されずに、第２層の磁化のみが反転され
る。 This medium has the formula T L = 155 ° C. and T H = 220 ° C. (see Example 22): Equation 41: T R <T C1 T L <T C2 T H Are satisfied. Also, in Equation 45, Therefore, if the initial auxiliary magnetic field Hini. Is 4000 Oe, the equation
Satisfy 45. Then, the magnetization of the first layer is Hin at room temperature.
Only the magnetization of the second layer is reversed without being reversed by i.
更に、 を満足しているので、Hini.が取り去られても、第１層
第２層の磁化はそれぞれ保持される。Furthermore, Therefore, even if Hini. Is removed, the magnetizations of the first layer and the second layer are maintained.
従って、Hini.＝4000 Oeの初期補助磁界を例えば「Ａ
向き」↑に印加し、Hb＝300 Oeの記録磁界を「逆Ａ向
き」 に印加することによりオーバーライトが可能になる。Therefore, the initial auxiliary magnetic field of Hini. = 4000 Oe is set to, for example, “A
Orientation ”↑ is applied to apply a recording magnetic field of Hb = 300 Oe in“ reverse A direction ” Overwriting becomes possible by applying the voltage to.
記録直後に形成されたビットは、式45を満足するHin
i.によって第１層の磁化はそのままの向きで残るものの
第２層については「Ａ向き」に反転させられる。The bit formed immediately after recording is Hin that satisfies Equation 45.
By i., the magnetization of the first layer remains in the same direction, but the second layer is reversed to "A direction".
そこで、本発明では、再生する前にこの反転させられ
た第２層の「Ａ向き」の磁化（第１層ののビットに
対応するのビットのみ）を再生磁界ＨR↓で再度「逆
Ａ向き」に反転させる。このとき、式45の２に於い
て、 であるので、再生磁界ＨRを3000 Oeとすれば、式45の２
が満足される。従って、↓ＨRにより第２層の「Ａ向
き」磁化（第１層ののビットに対応するのビット
のみ）が、再度反転されて記録直後の状態：「逆Ａ向
き」に戻っても、第２層の磁化（第１層ののビッ
トに対応するのビットのみ）は、反転されない。Therefore, in the present invention, the "A-oriented" magnetization of the second layer (only the bit corresponding to the bit in the first layer) of the inverted second layer is again "reverse A" in the reproduction magnetic field H R ↓ before the reproduction. Flip to "direction". At this time, in the formula 45-2, Therefore, if the reproducing magnetic field H R is 3000 Oe, then 2 in Equation 45
Is satisfied. Therefore, even if the "A direction" magnetization of the second layer (only the bits corresponding to the bits of the first layer) are reversed again by ↓ H R and the state immediately after recording: "reverse A direction" is returned, The magnetization of the second layer (only the bits corresponding to the bits of the first layer) are not inverted.
このとき第１層は影響を受けない。 At this time, the first layer is not affected.
（実施例８…………媒体No.8の一種） 実施例６と同様に、基板上に厚さ2000ÅのGd24Tb3Fe
73の第２層及びその上に厚さ500ÅのTb21Fe79の第１層
を形成する。これにより、クラス８（Ａタイプ・IV象限
・タイプ２）に属する媒体No.8が製造された。(Embodiment 8: a kind of medium No. 8) Similar to Embodiment 6, Gd 24 Tb 3 Fe having a thickness of 2000Å is formed on the substrate.
A second layer of 73 and a first layer of Tb 21 Fe 79 having a thickness of 500Å are formed on the second layer. As a result, the medium No. 8 belonging to the class 8 (A type, IV quadrant, type 2) was manufactured.
このディスク状媒体の製造条件及び特性を下記第９表
に示す。The manufacturing conditions and characteristics of this disk-shaped medium are shown in Table 9 below.
この媒体は、ＴL＝155℃、ＴH＝230℃（実施例23参
照）とすれば、 式46: ＴR＜ＴC1ＴLＴcomp.2＜ＴC2ＴH を満足している。また、式50に於いて、 であるので、初期補助磁界Hini.を800 Oeとすれば、式5
0を満足する。そうすれば、第１層の磁化は室温でHini.
によって反転されずに、第２層の磁化のみが反転され
る。 This medium has the formula T L = 155 ° C. and T H = 230 ° C. (see Example 23): Equation 46: T R <T C1 T L T comp.2 <T C2 T H Are satisfied. Also, in Equation 50, Therefore, if the initial auxiliary magnetic field Hini. Is set to 800 Oe,
Satisfies 0. Then, the magnetization of the first layer is Hini.
Only the magnetization of the second layer is reversed without being reversed by.
更に、 を満足しているので、Hini.が取り去られても、第１層
第２層の磁化はそれぞれ保持される。Furthermore, Therefore, even if Hini. Is removed, the magnetizations of the first layer and the second layer are maintained.
従って、Hini.＝800 Oeの初期補助磁界を例えば「Ａ
向き」↑に印加し、Hb＝800 Oeの記録磁界を「逆Ａ向
き」 に印加することによりオーバーライトが可能になる。
尚、HbとHini.の大きさ及び向きが等しいので、この場
合、それぞれの印加手段を１つに兼用した記録装置を使
用することができる。Therefore, the initial auxiliary magnetic field of Hini. = 800 Oe is, for example, “A
Orientation ”↑ is applied to apply a recording magnetic field of Hb = 800 Oe in“ reverse A direction ” Overwriting becomes possible by applying the voltage to.
Since the sizes and directions of Hb and Hini are equal, in this case, it is possible to use a recording device that also serves as one application means.
記録直後に形成されたビットは、式50を満足するHin
i.によって第１層の磁化はそのままの向きで残るものの
第２層については「Ａ向き」に反転させられる。The bit formed immediately after recording is Hin that satisfies Equation 50.
By i., the magnetization of the first layer remains in the same direction, but the second layer is reversed to "A direction".
そこで、本発明では、再生する前にこの反転させられ
た第２層の「Ａ向き」磁化（第１層ののビットに対
応するのビットのみ）を再生磁界ＨR↓で再度「逆Ａ
向き」に反転させる。このとき、式50の２に於いて、 であるので、再生磁界ＨRを300 Oeとすれば、式50の２
が満足される。従って、↓ＨRにより第２層の「Ａ向
き」磁化（第１層ののビットに対応するの磁化の
み）が、再度反転されて記録直後の状態：「逆Ａ向き」
に戻っても、第２層の磁化（第１層ののビットに
対応するの磁化のみ）は、反転されない。Therefore, in the present invention, the reversed "A direction" magnetization of the second layer (only the bit corresponding to the bit of the first layer) of the inverted second layer is again "reversed A" in the reproducing magnetic field H R ↓ before reproducing.
Flip to "direction". At this time, in the expression 2 of 50, Therefore, if the reproducing magnetic field H R is 300 Oe, then 2 in Equation 50
Is satisfied. Therefore, ↓ H R causes the magnetization in the “A direction” of the second layer (only the magnetization corresponding to the bits in the first layer) to be reversed again and the state immediately after recording: “reverse A direction”
Returning to, the magnetization of the second layer (only the magnetization corresponding to the bit of the first layer) is not reversed.
このとき第１層は影響を受けない。 At this time, the first layer is not affected.
（実施例９…………媒体No.9の一種） 実施例１と同様に、基板上に厚さ500ÅのTb29Fe61Co
10の第２層及びその上に厚さ1000ÅのGd4Tb19Fe77の第
１層を形成する。これにより、クラス９（Ａタイプ・IV
象限・タイプ４）に属する媒体No.9が製造された。(Example 9: one kind of medium No. 9) Similar to Example 1, Tb 29 Fe 61 Co having a thickness of 500 Å was formed on the substrate.
A second layer of 10 and a first layer of Gd 4 Tb 19 Fe 77 having a thickness of 1000Å are formed on the second layer. As a result, Class 9 (A type IV
Media No. 9 belonging to quadrant type 4) was manufactured.
この媒体の製造条件及び特性を下記第10表に示す。 The manufacturing conditions and characteristics of this medium are shown in Table 10 below.
この媒体は、ＴL＝170℃、ＴH＝220℃（実施例24参
照）とすれば、 式51: ＴR＜ＴC1ＴL＜ＴC2ＴH を満足している。また、式55に於いて、 であるので、初期補助磁界Hini.を4000 Oeとすれば、式
55を満足する。そうすれば、第１層の磁化は室温でHin
i.によって反転されずに、第２層の磁化のみが反転され
る。 Assuming that T L = 170 ° C. and T H = 220 ° C. (see Example 24), this medium has the formula 51: T R <T C1 T L <T C2 T H Are satisfied. Also, in Equation 55, Therefore, if the initial auxiliary magnetic field Hini. Is 4000 Oe, the equation
Satisfies 55. Then, the magnetization of the first layer is Hin at room temperature.
Only the magnetization of the second layer is reversed without being reversed by i.
更に、 を満足しているので、Hini.が取り去られても、第１層
第２層の磁化はそれぞれ保持される。Furthermore, Therefore, even if Hini. Is removed, the magnetizations of the first layer and the second layer are maintained.
従って、Hini.＝4000 Oeの初期補助磁界を例えば「Ａ
向き」↑に印加し、Hb＝300 Oeの記録磁界を「逆Ａ向
き」 に印加することによりオーバーライトが可能になる。Therefore, the initial auxiliary magnetic field of Hini. = 4000 Oe is set to, for example, “A
Orientation ”↑ is applied to apply a recording magnetic field of Hb = 300 Oe in“ reverse A direction ” Overwriting becomes possible by applying the voltage to.
記録直後に形成されたビットは、式55を満足するHin
i.によって第１層の磁化はそのままの向きで残るものの
第２層については「Ａ向き」に反転させられる。The bit formed immediately after recording is Hin that satisfies Equation 55.
By i., the magnetization of the first layer remains in the same direction, but the second layer is reversed to "A direction".
そこで、本発明では、再生する前にこの反転させられ
た第２層の「Ａ向き」磁化（第１層ののビットに対
応する磁化のみ）を再生磁界ＨR↓で再度「逆Ａ向き」
に反転させる。このとき、式55の２に於いて、 であるので、再生磁界ＨRを3000 Oeとすれば、式55の２
が満足される。Therefore, in the present invention, the reversed "A direction" magnetization of the second layer (only the magnetization corresponding to the bits of the first layer) is reversed in the "reverse A direction" with the reproduction magnetic field H R ↓ before reproduction.
Flip to. At this time, in the expression 55-2, Therefore, if the reproducing magnetic field H R is 3000 Oe, then 2 in Equation 55 is satisfied.
Is satisfied.
従って、ＨRにより第２層の「Ａ向き」（第１層の
のビットに対応する磁化のみ）が、再度反転されて記
録直後の状態：「逆Ａ向き」に戻っても、第２層の磁
化（第１層ののビットに対応する磁化のみ）は反転
されない。Therefore, even if the “A direction” of the second layer (only the magnetization corresponding to the bits of the first layer) is reversed again by H R and returns to the state immediately after recording: “reverse A direction”, the second layer Magnetization (only the magnetization corresponding to the bits of the first layer) is not reversed.
このとき第１層は影響を受けない。 At this time, the first layer is not affected.
（実施例10…………光磁気記録装置） この装置は記録専用であり、その全体構成を第４図
（概念図）に示す。(Embodiment 10 ... Magneto-optical recording apparatus) This apparatus is dedicated to recording, and its entire configuration is shown in FIG. 4 (conceptual diagram).
この装置は、基本的には、 （ａ） 記録媒体20の回転手段21; （ｂ） 初期補助磁界Hini.印加手段22; （ｃ） レーザービーム光源23; （ｄ） 記録すべき２値化情報に従い、ビーム強度を、
（１）上向き磁化を有するビットと下向き磁化を有する
ビットの何れか一方のビットを形成させるのに適当な媒
体温度ＴHを与える高レベルと、（２）他方のビットを
形成させるのに適当な媒体温度ＴLを与える低レベルと
にパルス状に変調する手段24; （ｅ） 記録磁界Hb印加手段25; からなる。This device is basically (a) rotating means 21 of recording medium 20; (b) initial auxiliary magnetic field Hini. Applying means 22; (c) laser beam light source 23; (d) binary information to be recorded. According to the beam intensity,
(1) a high level that provides a medium temperature T H suitable for forming one of a bit having an upward magnetization and a bit having a downward magnetization, and (2) suitable for forming the other bit. It comprises means 24 for pulse-like modulation to a low level which gives the medium temperature T L ; (e) recording magnetic field Hb applying means 25;
記録磁界Hb印加手段25は、電磁石又は好ましくは永久
磁石が一般的である。場合によっては、記録磁界Hbは記
録媒体の記録トラック以外の部分からの浮遊磁界を利用
してもよく、その場合には、印加手段25は、記録媒体20
の垂直磁化膜（第１及び第２層）のうち浮遊磁界を発生
する領域を指す。The recording magnetic field Hb applying means 25 is generally an electromagnet or preferably a permanent magnet. In some cases, the recording magnetic field Hb may utilize a stray magnetic field from a portion of the recording medium other than the recording track.
Out of the perpendicular magnetization film (first and second layers) of FIG.
ここでは、印加手段25として、Hb＝300 Oeで磁界の向
きが「逆Ａ向き」↓の永久磁石を使用する。この永久磁
石25は、ディスク状媒体20の半径方向の長さにほぼ相当
する長さを有する棒状のものを固定して設置する。永久
磁石25は、光源23を含む記録ヘッド（ピックアップ）と
共に移動させることはしないことにする。その方がピッ
クアップが軽くなり、高速アクセスが可能になる。Here, as the application means 25, a permanent magnet with Hb = 300 Oe and the direction of the magnetic field is “reverse A direction” ↓ is used. The permanent magnet 25 is fixedly installed as a rod-shaped medium having a length substantially corresponding to the radial length of the disk-shaped medium 20. The permanent magnet 25 is not moved together with the recording head (pickup) including the light source 23. This will make the pickup lighter and allow faster access.
また、初期補助磁界Hini.印加手段22としては、電磁
石又は好ましくは永久磁石が使用される。ここではHin
i.＝4000 Oe、磁界の向きが「Ａ向き」↑の永久磁石を
使用する。この永久磁石22は、ディスク状媒体の半径方
向の長さにほぼ相当する長さを有する棒状のものを固定
して設置する。Further, as the initial auxiliary magnetic field Hini. Applying means 22, an electromagnet or preferably a permanent magnet is used. Here is Hin
i. = 4000 Oe, use a permanent magnet whose magnetic field direction is "A direction". The permanent magnet 22 is a fixed rod-shaped member having a length substantially corresponding to the radial length of the disk-shaped medium.
なお、本記録装置は、再生系の装置を付加して記録再
生兼用装置に修正してもよい。The recording apparatus may be modified to a recording / reproducing apparatus by adding a reproducing system.
（実施例11…………光磁気記録装置） この装置は記録専用であり、その全体構成を第５図
（概念図）に示す。(Embodiment 11 ... Magneto-optical recording apparatus) This apparatus is dedicated to recording, and its entire configuration is shown in FIG. 5 (conceptual diagram).
この装置は、基本的には、 （ａ） 記録媒体20の回転手段21; （ｃ） レーザービーム光源23; （ｄ） 記録すべき２値化情報に従い、ビーム強度を、
（１）上向き磁化を有するビットと下向き磁化を有する
ビットの何れか一方のビットを形成させるのに適当な媒
体温度ＴHを与える高レベルと、（２）他方のビットを
形成させるのに適当な媒体温度ＴLを与える低レベルと
にパルス状に変調する手段24; （b,e） 初期補助磁界Hini.印加手段22と兼用された記
録磁界Hb印加手段25; からなる。This device basically comprises: (a) rotating means 21 for recording medium 20; (c) laser beam light source 23; (d) beam intensity according to the binary information to be recorded,
(1) a high level that provides a medium temperature T H suitable for forming one of a bit having an upward magnetization and a bit having a downward magnetization, and (2) suitable for forming the other bit. It is composed of a means 24 for pulse-like modulation to a low level which gives the medium temperature TL ; (b, e) a recording magnetic field Hb applying means 25; which also serves as the initial auxiliary magnetic field Hini.
記録磁界Hbの向きと初期補助磁界Hini.の向きとが一
致するときには、記録磁界Hb印加手段25と初期補助磁界
Hini.印加手段22とを兼用させることができる場合があ
る。これは次のような場合である。仮に磁界を集中した
い記録個所（ビームの当たっているスポット領域）に記
録磁界Hb印加手段25を設置しても、磁界を一点に集中す
ることは不可能である。つまり、記録個所の周囲には必
ず漏れ磁界が印加されてしまう。従って、この漏れ磁界
を利用すれば、記録の前に初期補助磁界Hini.磁界を印
加することが可能となる。そこで、本実施例の装置では
手段22と25を兼用させた。When the direction of the recording magnetic field Hb and the direction of the initial auxiliary magnetic field Hini. Match, the recording magnetic field Hb applying means 25 and the initial auxiliary magnetic field Hini.
In some cases, the Hini. Application means 22 can also be used. This is the case when: Even if the recording magnetic field Hb applying means 25 is provided at a recording location where a magnetic field is to be concentrated (a spot area where a beam is applied), it is impossible to concentrate the magnetic field at one point. That is, a leakage magnetic field is always applied around the recording location. Therefore, if this leakage magnetic field is used, an initial auxiliary magnetic field Hini. Magnetic field can be applied before recording. Therefore, in the apparatus of this embodiment, the means 22 and 25 are used in common.
兼用された手段22＆25は、一般に電磁石又は好ましく
は永久磁石である。ここでは、Hb＝Hini.＝600 Oeで磁
界の向きが「Ａ向き」↑の永久磁石を使用する。この永
久磁石22＆25は、ディスク状記録媒体20の半径方向の長
さにほぼ相当する長さを有する棒状のものである。この
磁石22＆25は、本記録装置に固定して設置し、光源23を
含むピックアップと共に移動させることはしないことに
する。その方がピックアップが軽くなり、高速アクセス
が可能になる。The combined means 22 & 25 are generally electromagnets or preferably permanent magnets. Here, a permanent magnet with Hb = Hini. = 600 Oe and a magnetic field direction of “A direction” ↑ is used. The permanent magnets 22 & 25 are rod-shaped ones having a length substantially corresponding to the radial length of the disk-shaped recording medium 20. The magnets 22 & 25 are fixedly installed in the recording apparatus and are not moved together with the pickup including the light source 23. This will make the pickup lighter and allow faster access.
（実施例12…………光磁気記録装置） この装置は記録専用であり、その全体構成を第５図
（概念図）に示す。(Embodiment 12 ... Magneto-optical recording apparatus) This apparatus is dedicated to recording, and its entire configuration is shown in FIG. 5 (conceptual diagram).
この装置は、基本的には、 （ａ） 記録媒体20の回転手段21; （ｃ） レーザービーム光源23; （ｄ） 記録すべき２値化情報に従い、ビーム強度を、
（１）上向き磁化を有するビットと下向き磁化を有する
ビットの何れか一方のビットを形成させるのに適当な媒
体温度ＴHを与える高レベルと、（２）他方のビットを
形成させるのに適当な媒体温度ＴLを与える低レベルと
にパルス状に変調する手段24; （b,e） 初期補助磁界Hini.印加手段22と兼用された記
録磁界Hb印加手段25; からなる。This device basically comprises: (a) rotating means 21 for recording medium 20; (c) laser beam light source 23; (d) beam intensity according to the binary information to be recorded,
(1) a high level that provides a medium temperature T H suitable for forming one of a bit having an upward magnetization and a bit having a downward magnetization, and (2) suitable for forming the other bit. It is composed of a means 24 for pulse-like modulation to a low level which gives the medium temperature TL ; (b, e) a recording magnetic field Hb applying means 25; which also serves as the initial auxiliary magnetic field Hini.
兼用された手段22＆25として、ここでは、Hb＝Hini.
＝800 Oeで磁界の向きが「Ａ向き」↑の永久磁石を使用
する。この永久磁石22＆25は、ディスク状記録媒体20の
半径方向の長さにほぼ相当する長さを有する棒状のもの
である。この磁石22＆25は、本記録装置に固定して設置
し、光源23を含むピックアップと共に移動させることは
しないことにする。Here, Hb = Hini.
= 800 Oe, the direction of the magnetic field is “A direction” ↑ Use a permanent magnet. The permanent magnets 22 & 25 are rod-shaped ones having a length substantially corresponding to the radial length of the disk-shaped recording medium 20. The magnets 22 & 25 are fixedly installed in the recording apparatus and are not moved together with the pickup including the light source 23.
（実施例13…………光磁気記録の再生装置） この装置は再生専用であり、その全体構成を第１図
（概念図）に示す。(Embodiment 13 ......... Reproducing apparatus for magneto-optical recording) This apparatus is for reproduction only, and its entire configuration is shown in FIG. 1 (conceptual diagram).
この装置は、基本的には、 （ａ） 情報が上向き磁化を有するビットと下向き磁化
を有するビットの形で記録された、垂直磁気異方性を有
する第１層を記録層とし、垂直磁気異方性を有する第２
層を記録補助兼再生層とするオーバーライト可能なディ
スク状多層光磁気記録媒体20を回転させる回転手段21; （ｂ） 第１層に記録された情報を再生前に第２層に転
写させる再生磁界印加手段28; （ｃ） 直線偏光光源としてのレーザービーム光源23; （ｄ） 第２層に照射された直線偏光の反射光を受光し
て反射光に含まれた情報を電気信号の形で再生する再生
手段を構成する光アナライザー30及びディテクター31; からなる。なお、第１図に於いて、26はコリメーターレ
ンズ、27は対物レンズ、29はビームスプリッターであ
る。This device basically has the following: (a) The recording layer is a first layer having perpendicular magnetic anisotropy in which information is recorded in the form of bits having upward magnetization and bits having downward magnetization, and the perpendicular magnetic anisotropy is used. The second one with directionality
Rotating means 21 for rotating the overwritable disc-shaped multi-layered magneto-optical recording medium 20 in which the layer serves as a recording auxiliary and reproducing layer; (b) reproduction in which the information recorded in the first layer is transferred to the second layer before reproduction Magnetic field applying means 28; (c) Laser beam light source 23 as a linearly polarized light source; (d) Received linearly polarized reflected light applied to the second layer and information contained in the reflected light in the form of an electric signal. It comprises an optical analyzer 30 and a detector 31; which constitute a reproducing means for reproducing. In FIG. 1, 26 is a collimator lens, 27 is an objective lens, and 29 is a beam splitter.
再生磁界印加手段28として、ここでは、ＨR＝300 Oe
で磁界の向きが「逆Ａ向き」↓の永久磁石を使用する。
この永久磁石28は、ディスク状記録媒体20の半径方向の
長さにほぼ相当する長さを有する棒状のものであり、回
転方向に於いてレーザービームの照射位置（光源23を含
むピックアップの位置）よりも上手に設置してある。そ
の結果、再生前に手段28により第１層に記録された情報
を第２層に転写させることができ、この転写された情報
を再生すれば、高いC/N比が得られる。As the reproducing magnetic field applying means 28, here, H R = 300 Oe
Use a permanent magnet whose magnetic field direction is "reverse A direction".
The permanent magnet 28 is a rod-shaped member having a length substantially corresponding to the radial length of the disk-shaped recording medium 20, and the irradiation position of the laser beam in the rotation direction (the position of the pickup including the light source 23). It is installed better than As a result, the information recorded on the first layer can be transferred to the second layer by the means 28 before the reproduction, and a high C / N ratio can be obtained by reproducing the transferred information.
（実施例14…………光磁気記録の再生装置） この装置は再生専用であり、全体構成は基本的には実
施例13の装置（第１図）と同一である。(Embodiment 14 ... Reproducing apparatus for magneto-optical recording) This apparatus is for reproduction only, and the overall configuration is basically the same as that of the apparatus of Example 13 (FIG. 1).
ただし、再生磁界印加手段28として、ここでは、ＨR
＝3000 Oeで磁界の向きが「逆Ａ向き」↓の永久磁石を
使用する。この永久磁石28は、ディスク状記録媒体20の
半径方向の長さにほぼ相当する長さを有する棒状のもの
であり、回転方向に於いてレーザービームの照射位置
（光源23を含むピックアップの位置）よりも上手に設置
してある。その結果、再生前に手段28により第１層に記
録された情報を第２層に転写させることができる。However, as the reproducing magnetic field applying means 28, here, H R
= 3000 Oe, use a permanent magnet whose magnetic field direction is "reverse A direction" ↓. The permanent magnet 28 is a rod-shaped member having a length substantially corresponding to the radial length of the disk-shaped recording medium 20, and the irradiation position of the laser beam in the rotation direction (the position of the pickup including the light source 23). It is installed better than As a result, the information recorded on the first layer by the means 28 before reproduction can be transferred to the second layer.
（実施例15…………光磁気記録兼再生装置） この装置は記録も再生も可能であり、その全体構成を
第６図（概念図）に示す。(Embodiment 15 ... Magneto-optical recording / reproducing apparatus) This apparatus is capable of recording and reproducing, and its entire configuration is shown in FIG. 6 (conceptual diagram).
この装置は、基本的には、 （ａ） 記録媒体20の回転手段21; （ｂ） 初期補助磁界Hini.印加手段22; （ｃ） 直接偏光光源を兼ねたレーザービーム光源23; （ｄ） 記録すべき２値化情報に従い、ビーム強度を、
（１）上向き磁化を有するビットと下向き磁化を有する
ビットの何れか一方のビットを形成させるのに適当な媒
体温度ＴHを与える高レベルと、（２）他方のビットを
形成させるのに適当な媒体温度ＴLを与える低レベルと
にパルス状に変調する手段24; （ｅ） 記録磁界Hb印加手段25; （ｆ） 記録媒体20の第１層に記録された情報を再生前
に第２層に転写させる再生磁界印加手段28; （ｇ） 第２層に照射された直線偏光の反射光を受光し
て反射光に含まれた情報を電気信号の形で再生する再生
手段を構成する光アナライザー30及びディテクター31; からなる。This device basically comprises (a) a rotating means 21 for the recording medium 20; (b) an initial auxiliary magnetic field Hini. Applying means 22; (c) a laser beam light source 23 also serving as a direct polarized light source; (d) recording. According to the binarization information to be
(1) a high level that provides a medium temperature T H suitable for forming one of a bit having an upward magnetization and a bit having a downward magnetization, and (2) suitable for forming the other bit. Means 24 for pulse-like modulation to a low level giving the medium temperature T L ; (e) Recording magnetic field Hb applying means 25; (f) Information recorded in the first layer of the recording medium 20 is reproduced in the second layer (G) An optical analyzer which constitutes a reproducing means for receiving the linearly polarized reflected light applied to the second layer and reproducing the information contained in the reflected light in the form of an electric signal. 30 and detector 31;
記録磁界Hb印加手段25として、ここではHb＝600 Oeで
磁界の向きが「Ａ向き」↑の電磁石を使用する。この電
磁石25は、ディスク状媒体20の半径方向の長さにほぼ相
当する長さを有する棒状のものを固定して設置する。電
磁石25は、光源23を含む記録ヘッド（ピックアップ）と
共に移動させることはしないことにする。その方がピッ
クアップが軽くなり、高速アクセスが可能になる。ま
た、この電磁石25は、再生時には通電を止めて機能を停
止させておく。As the recording magnetic field Hb applying means 25, an electromagnet having Hb = 600 Oe and a magnetic field direction of “A direction” ↑ is used here. The electromagnet 25 is a fixed rod-shaped member having a length substantially corresponding to the radial length of the disk-shaped medium 20. The electromagnet 25 is not moved together with the recording head (pickup) including the light source 23. This will make the pickup lighter and allow faster access. Further, the electromagnet 25 is deenergized to stop its function during reproduction.
初期補助磁界Hini.印加手段22には、電磁石又は永久
磁石が使用される。ここではHini.＝600 Oe、磁界の向
きが「Ａ向き」↑の電磁石を使用する。この電磁石22
は、ディスク状媒体の半径方向の長さにほぼ相当する長
さを有する棒状のものを固定して設置する。An electromagnet or a permanent magnet is used for the initial auxiliary magnetic field Hini. Here, an electromagnet with Hini. = 600 Oe and a magnetic field direction of "A direction" is used. This electromagnet 22
Is a fixed rod-shaped medium having a length substantially corresponding to the radial length of the disc-shaped medium.
再生磁界印加手段28としては、ここでは、ＨR＝300 O
eで磁界の向きが「逆Ａ向き」↓の電磁石を使用する。
この電磁石28は、ディスク状記録媒体20の半径方向の長
さにほぼ相当する長さを有する棒状のものであり、第７
図に示すように回転方向に於いてレーザービーム（直線
偏光ＬP）の照射位置よりも上手に設置してある。電磁
石28は、再生するときのみ通電して機能を発揮させる。As the reproducing magnetic field applying means 28, here, H R = 300 O
Use an electromagnet whose magnetic field direction is "reverse A direction" ↓ in e.
The electromagnet 28 is a rod-shaped member having a length substantially corresponding to the radial length of the disk-shaped recording medium 20.
As shown in the figure, the laser beam (linearly polarized light L P ) is installed in the rotational direction better than the irradiation position. The electromagnet 28 is energized and exhibits its function only during reproduction.
初期補助磁界Hini.印加手段22として永久磁石を使用
した場合には、電磁石28は、第８図に示すように回転方
向において手段22よりも下手に設置する。そうしない
と、再生時に電磁石28で第２層に情報を転写しても、手
段22によりその情報が消去されてしまうからである。そ
れに対して電磁石を使用して再生時に手段22の機能を停
止できれば設置場所の問題はなくなる。When a permanent magnet is used as the initial auxiliary magnetic field Hini. Applying means 22, the electromagnet 28 is installed lower than the means 22 in the rotation direction as shown in FIG. Otherwise, even if information is transferred to the second layer by the electromagnet 28 during reproduction, the information will be erased by the means 22. On the other hand, if the function of the means 22 can be stopped at the time of reproduction by using the electromagnet, the problem of the installation place is eliminated.
更に電磁石を用いれば、初期補助磁界Hini.印加手段2
2と再生磁界印加手段28とを共用させ、電流の流す向き
を変えることにより手段22又は28として働かせることが
できる。Furthermore, if an electromagnet is used, the initial auxiliary magnetic field Hini.
The reproducing magnetic field applying means 28 and the reproducing magnetic field applying means 28 can be used in common, and by changing the direction of the current flow, the means 22 or 28 can be operated.
尚、本実施例では、Hini.↑＝600 Oe、Hb↑＝600 Oe
と大きさ及び向きが等しいので、手段22と手段25を１つ
の電磁石で兼用できるので、手段28も兼用させて３手段
を１つの電磁石で機能させることが可能となる。In this embodiment, Hini. ↑ = 600 Oe, Hb ↑ = 600 Oe
Since the size and the direction are the same, the means 22 and the means 25 can be used as one electromagnet, and the means 28 can also be used as a whole, so that the three means can be operated by one electromagnet.
実施例10〜15のまとめ （実施例16…………光磁気記録・再生） 実施例11の記録装置（第５図参照）を使用して光磁気
記録を実施する。まず、回転手段21で実施例１の記録媒
体20を8.5m/秒の一定線速度で移動させる。Summary of Examples 10-15 (Example 16 ... Magneto-optical recording / reproducing) Magneto-optical recording is carried out using the recording apparatus of Example 11 (see FIG. 5). First, the rotating means 21 moves the recording medium 20 of Example 1 at a constant linear velocity of 8.5 m / sec.
その媒体20に対し、レーザービームを基板側から（つ
まり、第２層側から）照射する。このビームは、手段24
により高レベル時:9.3mW（on disk）、低レベル時:6.6m
W（on disk）の出力がでるように調整されている。そし
てビームは、手段24により情報に従いパルス状に変調さ
れる。ここでは、記録すべき情報を周波数1MHzの信号と
した。従って、ビームを周波数1MHzで変調させながら媒
体20に照射した。これにより、1MHzの信号が記録された
はずである。The medium 20 is irradiated with a laser beam from the substrate side (that is, from the second layer side). This beam means 24
Due to high level: 9.3mW (on disk), low level: 6.6m
The output of W (on disk) is adjusted. The beam is then pulse-modulated by means 24 according to the information. Here, the information to be recorded is a signal with a frequency of 1 MHz. Therefore, the medium 20 was irradiated while the beam was modulated at a frequency of 1 MHz. This should have recorded a 1MHz signal.
そこで、実施例13の光磁気再生装置（第１図）で基板
側からレーザービームを照射して再生すると、C/N比は5
4dBであり、記録されていることが確かめられた。この5
4dBは、基板への積層順序を逆にした構造：第２層／第
１層／基板の記録媒体に全く同様に記録し、再生磁界Ｈ
Rの印加処理をせずに再生した場合よりも3dB高かった。
このことを以下の実施例では54dBの後に（＋3dB）と表
示することにする。Therefore, when the magneto-optical reproducing apparatus (FIG. 1) of Example 13 was irradiated with a laser beam from the substrate side and reproduced, the C / N ratio was 5
It was 4 dB, and it was confirmed that it was recorded. This 5
4dB is the same as the recording medium of the structure in which the order of stacking on the substrate is reversed: second layer / first layer / substrate, and the reproducing magnetic field H
It was 3 dB higher than the case of reproducing without applying R.
In the following embodiment, this will be indicated as (+3 dB) after 54 dB.
次に媒体20の既に記録した領域に、今度は実施例11の
装置により周波数5MHzの信号を新たな情報として記録し
た。この情報を同様に再生すると、C/N比＝51dB（＋3d
B）で新たな情報が再生された。エラー発生率は、10-5
〜10-6であった。このとき、1MHzの信号（前の情報）は
全く現れなかった。Next, in the already-recorded area of the medium 20, a signal of frequency 5 MHz was recorded as new information, this time by the device of Example 11. If this information is reproduced in the same way, C / N ratio = 51 dB (+ 3d
New information was reproduced in B). The error rate is 10 -5
It was ~ 10 -6 . At this time, the 1MHz signal (previous information) did not appear at all.
この結果、オーバーライトが可能であることが判っ
た。As a result, it was found that overwriting was possible.
なお、この条件では、媒体の温度は、高レベル時:TH
＝230℃、低レベル時:TL＝170℃に達する。Under this condition, the medium temperature is at high level: T H
= 230 ° C, low level: T L = 170 ° C is reached.
（実施例17…………光磁気記録・再生） 実施例15の記録装置（第６図参照）を使用して光磁気
記録を実施する。まず、回転手段21で実施例２の記録媒
体20を8.5m/秒の一定線速度で移動させる。(Embodiment 17 ... Magneto-optical recording / reproduction) Magneto-optical recording is carried out using the recording apparatus of Embodiment 15 (see FIG. 6). First, the rotating means 21 moves the recording medium 20 of the second embodiment at a constant linear velocity of 8.5 m / sec.
その媒体20に対し、レーザービームを基板側から（つ
まり、第２層側から）照射する。このビームは、手段24
により高レベル時:9.3mW（on disk）、低レベル時:5.7m
W（on disk）の出力がでるように調整されている。そし
てビームは、手段24により情報に従いパルス状に変調さ
れる。ここでは、記録すべき情報を周波数1MHzの信号と
した。このとき、再生磁界印加手段28は、出力をゼロに
しておいた。従って、ビームを周波数1MHzで変調させな
がら媒体20に照射した。これにより、1MHzの信号が記録
されたはずである。The medium 20 is irradiated with a laser beam from the substrate side (that is, from the second layer side). This beam means 24
Due to high level: 9.3mW (on disk), low level: 5.7m
The output of W (on disk) is adjusted. The beam is then pulse-modulated by means 24 according to the information. Here, the information to be recorded is a signal with a frequency of 1 MHz. At this time, the reproducing magnetic field applying means 28 kept the output at zero. Therefore, the medium 20 was irradiated while the beam was modulated at a frequency of 1 MHz. This should have recorded a 1MHz signal.
そこで、同じ装置で今度は再生磁界印加手段28の出力
を300 Oeにして基板側からレーザービームを照射して再
生すると、C/N比は55dB（＋3dB）であり、記録されてい
ることが確かめられた。Then, with the same device, when the output of the reproducing magnetic field applying means 28 is set to 300 Oe and the laser beam is irradiated from the substrate side for reproduction, the C / N ratio is 55 dB (+3 dB), and it is confirmed that it is recorded. Was given.
次に媒体20の既に記録した領域に、今度は同じ装置に
より周波数5MHzの信号を新たな情報として記録した。こ
のときも再生磁界印加手段28は、出力をゼロにしておい
た。Next, in the already recorded area of the medium 20, a signal having a frequency of 5 MHz was recorded as new information by the same device. Also at this time, the reproducing magnetic field applying means 28 kept the output at zero.
そして、ＨR＝300 Oeの下に記録された情報を同様に
再生すると、C/N比＝52dB（＋3dB）で新たな情報が再生
された。エラー発生率は、10-5〜10-6であった。このと
き、1MHzの信号（前の情報）は全く現れなかった。Then, when the information recorded under H R = 300 Oe was reproduced in the same manner, new information was reproduced at the C / N ratio = 52 dB (+3 dB). The error rate was 10 -5 to 10 -6 . At this time, the 1MHz signal (previous information) did not appear at all.
この結果、オーバーライトが可能であることが判っ
た。As a result, it was found that overwriting was possible.
なお、この条件では、媒体の温度は、高レベル時:TH
＝230℃、低レベル時:TL＝150℃に達する。Under this condition, the medium temperature is at high level: T H
= 230 ° C, low level: T L = 150 ° C is reached.
（実施例18…………光磁気記録・再生） 実施例10の記録装置（第４図参照）を使用して光磁気
記録を実施する。まず、回転手段21で実施例３の記録媒
体20を8.5m/秒の一定線速度で移動させる。(Embodiment 18 ... Magneto-optical recording / reproduction) Magneto-optical recording is carried out using the recording apparatus of Embodiment 10 (see FIG. 4). First, the rotating means 21 moves the recording medium 20 of Example 3 at a constant linear velocity of 8.5 m / sec.
その媒体20に対し、レーザービームを基板側から（つ
まり、第２層側から）照射する。このビームは、手段24
により高レベル時:8.9mW（on disk）、低レベル時:6.6m
W（on disk）の出力がでるように調整されている。そし
てビームは、手段24により情報に従いパルス状に変調さ
れる。ここでは、記録すべき情報を周波数5MHzの信号と
した。従って、ビームを周波数5MHzで変調させながら媒
体20に照射した。これにより、5MHzの信号が記録された
はずである。The medium 20 is irradiated with a laser beam from the substrate side (that is, from the second layer side). This beam means 24
By high level: 8.9mW (on disk), low level: 6.6m
The output of W (on disk) is adjusted. The beam is then pulse-modulated by means 24 according to the information. Here, the information to be recorded is a signal with a frequency of 5 MHz. Therefore, the medium 20 was irradiated while modulating the beam at a frequency of 5 MHz. This should have recorded a 5 MHz signal.
そこで、実施例14の光磁気再生装置（第１図）で基板
側からレーザービームを照射して再生すると、C/N比は5
3dB（＋2dB）であり、記録されていることが確かめられ
た。Therefore, when the magneto-optical reproducing apparatus of Example 14 (FIG. 1) was irradiated with a laser beam from the substrate side and reproduced, the C / N ratio was 5
It was 3 dB (+2 dB), and it was confirmed that it was recorded.
次に媒体20の既に記録した領域に、今度は同じ実施例
10の装置により周波数2MHzの信号を新たな情報として記
録した。この情報を同様に実施例14の装置で再生する
と、C/N比＝56dB（＋2dB）で新たな情報が再生された。
エラー発生率は、10-5〜10-6であった。このとき、5MHz
の信号（前の情報）は全く現れなかった。Next, in the already recorded area of the medium 20, the same embodiment
Signals with a frequency of 2 MHz were recorded as new information by 10 devices. When this information was similarly reproduced by the device of Example 14, new information was reproduced at a C / N ratio = 56 dB (+2 dB).
The error rate was 10 -5 to 10 -6 . At this time, 5MHz
No signal (previous information) appeared.
この結果、オーバーライトが可能であることが判っ
た。As a result, it was found that overwriting was possible.
なお、この条件では、媒体の温度は、高レベル時:TH
＝220℃、低レベル時:TL＝170℃に達する。Under this condition, the medium temperature is at high level: T H
= 220 ℃, at low level: T L = 170 ℃ is reached.
（実施例19…………光磁気記録・再生） 実施例10の記録装置（第４図参照）を使用して光磁気
記録を実施する。まず、回転手段21で実施例４の記録媒
体20を8.5m/秒の一定線速度で移動させる。(Embodiment 19 ... Magneto-optical recording / reproduction) Magneto-optical recording is carried out using the recording apparatus of Embodiment 10 (see FIG. 4). First, the rotating means 21 moves the recording medium 20 of Example 4 at a constant linear velocity of 8.5 m / sec.
その媒体20に対し、レーザービームを基板側から（つ
まり、第２層側から）照射する。このビームは、手段24
により高レベル時:6.1mW（on disk）、低レベル時:4.3m
W（on disk）の出力がでるように調整されている。そし
てビームは、手段24により情報に従いパルス状に変調さ
れる。ここでは、記録すべき情報を周波数5MHzの信号と
した。従って、ビームを周波数5MHzで変調させながら媒
体20に照射した。これにより、5MHzの信号が記録された
はずである。The medium 20 is irradiated with a laser beam from the substrate side (that is, from the second layer side). This beam means 24
By high level: 6.1mW (on disk), low level: 4.3m
The output of W (on disk) is adjusted. The beam is then pulse-modulated by means 24 according to the information. Here, the information to be recorded is a signal with a frequency of 5 MHz. Therefore, the medium 20 was irradiated while modulating the beam at a frequency of 5 MHz. This should have recorded a 5 MHz signal.
そこで、実施例14の光磁気再生装置（第１図）で基板
側からレーザービームを照射して再生すると、C/N比は4
9dB（＋2dB）であり、記録されていることが確かめられ
た。Therefore, when the magneto-optical reproducing apparatus of Example 14 (FIG. 1) was irradiated with a laser beam from the substrate side and reproduced, the C / N ratio was 4
It was 9 dB (+2 dB), and it was confirmed that it was recorded.
次に媒体20の既に記録した領域に、今度は同じ実施例
10の装置により周波数2MHzの信号を新たな情報として記
録した。この情報を同様に実施例14の装置で再生する
と、C/N比＝52dB（＋2dB）で新たな情報が再生された。
エラー発生率は、10-5〜10-6であった。このとき、5MHz
の信号（前の情報）は全く現れなかった。Next, in the already recorded area of the medium 20, the same embodiment
Signals with a frequency of 2 MHz were recorded as new information by 10 devices. When this information was similarly reproduced by the device of Example 14, new information was reproduced at a C / N ratio = 52 dB (+2 dB).
The error rate was 10 -5 to 10 -6 . At this time, 5MHz
No signal (previous information) appeared.
この結果、オーバーライトが可能であることが判っ
た。As a result, it was found that overwriting was possible.
なお、この条件では、媒体の温度は、高レベル時:TH
＝160℃、低レベル時:TL＝120℃に達する。Under this condition, the medium temperature is at high level: T H
= 160 ° C, at low level: T L = 120 ° C is reached.
（実施例20…………光磁気記録・再生） 実施例10の記録装置（第４図参照）を使用して光磁気
記録を実施する。まず、回転手段21で実施例５の記録媒
体20を8.5m/秒の一定線速度で移動させる。(Embodiment 20 ... Magneto-optical recording / reproduction) Magneto-optical recording is carried out using the recording apparatus of Embodiment 10 (see FIG. 4). First, the rotating means 21 moves the recording medium 20 of Example 5 at a constant linear velocity of 8.5 m / sec.
その媒体20に対し、レーザービームを基板側から（つ
まり、第２層側から）照射する。このビームは、手段24
により高レベル時:8.4mW（on disk）、低レベル時:6.4m
W（on disk）の出力がでるように調整されている。そし
てビームは、手段24により情報に従いパルス状に変調さ
れる。ここでは、記録すべき情報を周波数5MHzの信号と
した。従って、ビームを周波数5MHzで変調させながら媒
体20に照射した。これにより、5MHzの信号が記録された
はずである。The medium 20 is irradiated with a laser beam from the substrate side (that is, from the second layer side). This beam means 24
By high level: 8.4mW (on disk), low level: 6.4m
The output of W (on disk) is adjusted. The beam is then pulse-modulated by means 24 according to the information. Here, the information to be recorded is a signal with a frequency of 5 MHz. Therefore, the medium 20 was irradiated while modulating the beam at a frequency of 5 MHz. This should have recorded a 5 MHz signal.
そこで、実施例14の光磁気再生装置（第１図）で基板
側からレーザービームを照射して再生すると、C/N比は5
0dB（＋2dB）であり、記録されていることが確かめられ
た。Therefore, when the magneto-optical reproducing apparatus of Example 14 (FIG. 1) was irradiated with a laser beam from the substrate side and reproduced, the C / N ratio was 5
It was 0 dB (+2 dB), and it was confirmed that it was recorded.
次に媒体20の既に記録した領域に、今度は同じ実施例
10の装置により周波数4MHzの信号を新たな情報として記
録した。この情報を同様に実施例14の装置で再生する
と、C/N比＝51dB（＋2dB）で新たな情報が再生された。
エラー発生率は、10-5〜10-6であった。このとき、5MHz
の信号（前の情報）は全く現れなかった。Next, in the already recorded area of the medium 20, the same embodiment
Signals with a frequency of 4 MHz were recorded as new information by 10 devices. When this information was similarly reproduced by the device of Example 14, new information was reproduced at a C / N ratio of 51 dB (+2 dB).
The error rate was 10 -5 to 10 -6 . At this time, 5MHz
No signal (previous information) appeared.
この結果、オーバーライトが可能であることが判っ
た。As a result, it was found that overwriting was possible.
なお、この条件では、媒体の温度は、高レベル時:TH
＝210℃、低レベル時:TL＝165℃に達する。Under this condition, the medium temperature is at high level: T H
= 210 ° C, at low level: T L = 165 ° C is reached.
（実施例21…………光磁気記録・再生） 実施例10の記録装置（第４図参照）を使用して光磁気
記録を実施する。まず、回転手段21で実施例６の記録媒
体20を8.5m/秒の一定線速度で移動させる。(Embodiment 21 ... Magneto-optical recording / reproduction) Magneto-optical recording is carried out using the recording apparatus of Embodiment 10 (see FIG. 4). First, the rotating means 21 moves the recording medium 20 of Example 6 at a constant linear velocity of 8.5 m / sec.
その媒体20に対し、レーザービームを基板側から（つ
まり、第２層側から）照射する。このビームは、手段24
により高レベル時:8.1mW（on disk）、低レベル時:5.9m
W（on disk）の出力がでるように調整されている。そし
てビームは、手段24により情報に従いパルス状に変調さ
れる。ここでは、記録すべき情報を周波数5MHzの信号と
した。従って、ビームを周波数5MHzで変調させながら媒
体20に照射した。これにより、5MHzの信号が記録された
はずである。The medium 20 is irradiated with a laser beam from the substrate side (that is, from the second layer side). This beam means 24
Due to high level: 8.1mW (on disk), low level: 5.9m
The output of W (on disk) is adjusted. The beam is then pulse-modulated by means 24 according to the information. Here, the information to be recorded is a signal with a frequency of 5 MHz. Therefore, the medium 20 was irradiated while modulating the beam at a frequency of 5 MHz. This should have recorded a 5 MHz signal.
そこで、実施例14の光磁気再生装置（第１図）で基板
側からレーザービームを照射して再生すると、C/N比は5
1dB（＋2dB）であり、記録されていることが確かめられ
た。Therefore, when the magneto-optical reproducing apparatus of Example 14 (FIG. 1) was irradiated with a laser beam from the substrate side and reproduced, the C / N ratio was 5
It was 1 dB (+2 dB), and it was confirmed that it was recorded.
次に媒体20の既に記録した領域に、同じ実施例10の装
置により今度は周波数3MHzの信号を新たな情報として記
録した。この情報を同様に実施例14の装置で再生する
と、C/N比＝53dB（＋2dB）で新たな情報が再生された。
エラー発生率は、10-5〜10-6であった。このとき、5MHz
の信号（前の情報）は全く現れなかった。Next, in the already-recorded area of the medium 20, a signal having a frequency of 3 MHz was recorded as new information by the same apparatus as in Example 10. When this information was similarly reproduced by the apparatus of Example 14, new information was reproduced with a C / N ratio = 53 dB (+2 dB).
The error rate was 10 -5 to 10 -6 . At this time, 5MHz
No signal (previous information) appeared.
この結果、オーバーライトが可能であることが判っ
た。As a result, it was found that overwriting was possible.
なお、この条件では、媒体の温度は、高レベル時:TH
＝220℃、低レベル時:TL＝155℃に達する。Under this condition, the medium temperature is at high level: T H
= 220 ℃, at low level: T L = 155 ℃ is reached.
（実施例22…………光磁気記録・再生） 実施例10の記録装置（第４図参照）を使用して光磁気
記録を実施する。まず、回転手段21で実施例７の記録媒
体20を8.5m/秒の一定線速度で移動させる。(Embodiment 22 ... Magneto-optical recording / reproduction) Magneto-optical recording is carried out using the recording apparatus of Embodiment 10 (see FIG. 4). First, the rotating means 21 moves the recording medium 20 of Example 7 at a constant linear velocity of 8.5 m / sec.
その媒体20に対し、レーザービームを基板側から（つ
まり、第２層側から）照射する。このビームは、手段24
により高レベル時:8.9mW（on disk）、低レベル時:5.9m
W（on disk）の出力がでるように調整されている。そし
てビームは、手段24により情報に従いパルス状に変調さ
れる。ここでは、記録すべき情報を周波数5MHzの信号と
した。従って、ビームを周波数5MHzで変調させながら媒
体20に照射した。これにより、5MHzの信号が記録された
はずである。The medium 20 is irradiated with a laser beam from the substrate side (that is, from the second layer side). This beam means 24
By high level: 8.9mW (on disk), low level: 5.9m
The output of W (on disk) is adjusted. The beam is then pulse-modulated by means 24 according to the information. Here, the information to be recorded is a signal with a frequency of 5 MHz. Therefore, the medium 20 was irradiated while modulating the beam at a frequency of 5 MHz. This should have recorded a 5 MHz signal.
そこで、実施例14の光磁気再生装置（第１図）で基板
側からレーザービームを照射して再生すると、C/N比は5
1dB（＋2dB）であり、記録されていることが確かめられ
た。Therefore, when the magneto-optical reproducing apparatus of Example 14 (FIG. 1) was irradiated with a laser beam from the substrate side and reproduced, the C / N ratio was 5
It was 1 dB (+2 dB), and it was confirmed that it was recorded.
次に媒体20の既に記録した領域に、同じ実施例10の装
置により今度は周波数2MHzの信号を新たな情報として記
録した。この情報を同様に実施例14の装置で再生する
と、C/N比＝54dB（＋2dB）で新たな情報が再生された。
エラー発生率は、10-5〜10-6であった。このとき、5MHz
の信号（前の情報）は全く現れなかった。Next, a signal having a frequency of 2 MHz was recorded as new information in the already recorded area of the medium 20 by the same apparatus as in Example 10. When this information was similarly reproduced by the device of Example 14, new information was reproduced at a C / N ratio of 54 dB (+2 dB).
The error rate was 10 -5 to 10 -6 . At this time, 5MHz
No signal (previous information) appeared.
この結果、オーバーライトが可能であることが判っ
た。As a result, it was found that overwriting was possible.
なお、この条件では、媒体の温度は、高レベル時:TH
＝220℃、低レベル時:TL＝155℃に達する。Under this condition, the medium temperature is at high level: T H
= 220 ℃, at low level: T L = 155 ℃ is reached.
（実施例23…………光磁気記録・再生） 実施例12の記録装置（第５図参照）を使用して光磁気
記録を実施する。まず、回転手段21で実施例８の記録媒
体20を8.5m/秒の一定線速度で移動させる。(Embodiment 23 ... Magneto-optical recording / reproducing) Magneto-optical recording is carried out using the recording apparatus of Embodiment 12 (see FIG. 5). First, the rotating means 21 moves the recording medium 20 of Example 8 at a constant linear velocity of 8.5 m / sec.
その媒体20に対し、レーザービームを基板側から（つ
まり、第２層側から）照射する。このビームは、手段24
により高レベル時:9.3mW（on disk）、低レベル時:5.9m
W（on disk）の出力がでるように調整されている。そし
てビームは、手段24により情報に従いパルス状に変調さ
れる。ここでは、記録すべき情報を周波数1MHzの信号と
した。従って、ビームを周波数1MHzで変調させながら媒
体20に照射した。これにより1MHzの信号が記録されたは
ずである。The medium 20 is irradiated with a laser beam from the substrate side (that is, from the second layer side). This beam means 24
By high level: 9.3mW (on disk), low level: 5.9m
The output of W (on disk) is adjusted. The beam is then pulse-modulated by means 24 according to the information. Here, the information to be recorded is a signal with a frequency of 1 MHz. Therefore, the medium 20 was irradiated while the beam was modulated at a frequency of 1 MHz. This should have recorded a 1MHz signal.
そこで、実施例13の光磁気再生装置（第１図）で基板
側からレーザービームを照射して再生すると、C/N比は5
4dB（＋2dB）であり、記録されていることが確かめられ
た。Therefore, when the magneto-optical reproducing apparatus (FIG. 1) of Example 13 was irradiated with a laser beam from the substrate side and reproduced, the C / N ratio was 5
It was 4 dB (+2 dB), and it was confirmed that it was recorded.
次に媒体20の既に記録した領域に、今度は同じ実施例
12の装置により今度は周波数2MHzの信号を新たな情報と
して記録した。この情報を同様に実施例13の装置で再生
すると、C/N比＝53dB（＋2dB）で新たな情報が再生され
た。エラー発生率は、10-5〜10-6であった。このとき、
1MHzの信号（前の情報）は全く現れなかった。Next, in the already recorded area of the medium 20, the same embodiment
Twelve devices recorded a signal with a frequency of 2 MHz as new information. When this information was similarly reproduced by the device of Example 13, new information was reproduced at a C / N ratio of 53 dB (+2 dB). The error rate was 10 -5 to 10 -6 . At this time,
No 1MHz signal (previous information) appeared.
この結果、オーバーライトが可能であることが判っ
た。As a result, it was found that overwriting was possible.
なお、この条件では、媒体の温度は、高レベル時:TH
＝230℃、低レベル時:TL＝155℃に達する。Under this condition, the medium temperature is at high level: T H
= 230 ° C, low level: T L = 155 ° C is reached.
（実施例24…………光磁気記録・再生） 実施例10の記録装置（第４図参照）を使用して光磁気
記録を実施する。まず、回転手段21で実施例９の記録媒
体20を8.5m/秒の一定線速度で移動させる。(Example 24 ... Magneto-optical recording / reproducing) Magneto-optical recording is performed using the recording apparatus of Example 10 (see FIG. 4). First, the rotating means 21 moves the recording medium 20 of Example 9 at a constant linear velocity of 8.5 m / sec.
その媒体20に対し、レーザービームを基板側から（つ
まり、第２層側から）照射する。このビームは、手段24
により高レベル時:9.3mW（on disk）、低レベル時:5.9m
W（on disk）の出力がでるように調整されている。そし
てビームは、手段24により情報に従いパルス状に変調さ
れる。ここでは、記録すべき情報を周波数5MHzの信号と
した。従って、ビームを周波数5MHzで変調させながら媒
体20に照射した。これにより5MHzの信号が記録されたは
ずである。The medium 20 is irradiated with a laser beam from the substrate side (that is, from the second layer side). This beam means 24
By high level: 9.3mW (on disk), low level: 5.9m
The output of W (on disk) is adjusted. The beam is then pulse-modulated by means 24 according to the information. Here, the information to be recorded is a signal with a frequency of 5 MHz. Therefore, the medium 20 was irradiated while modulating the beam at a frequency of 5 MHz. This should have recorded a 5MHz signal.
そこで、実施例14の光磁気再生装置（第１図）で基板
側からレーザービームを照射して再生すると、C/N比は5
3dB（＋2dB）であり、記録されていることが確かめられ
た。Therefore, when the magneto-optical reproducing apparatus of Example 14 (FIG. 1) was irradiated with a laser beam from the substrate side and reproduced, the C / N ratio was 5
It was 3 dB (+2 dB), and it was confirmed that it was recorded.
次に媒体20の既に記録した領域に、同じ実施例10の装
置により今度は周波数6MHzの信号を新たな情報として記
録した。この情報を同様に実施例14の装置で再生する
と、C/N比＝51dB（＋2dB）で新たな情報が再生された。
エラー発生率は、10-5〜10-6であった。このとき、5MHz
の信号（前の情報）は全く現れなかった。Next, in the already-recorded area of the medium 20, a signal having a frequency of 6 MHz was recorded as new information by the same apparatus as in Example 10. When this information was similarly reproduced by the device of Example 14, new information was reproduced at a C / N ratio of 51 dB (+2 dB).
The error rate was 10 -5 to 10 -6 . At this time, 5MHz
No signal (previous information) appeared.
この結果、オーバーライトが可能であることが判っ
た。As a result, it was found that overwriting was possible.
なお、この条件では、媒体の温度は、高レベル時:TH
＝220℃、低レベル時:TL＝170℃に達する。Under this condition, the medium temperature is at high level: T H
= 220 ℃, at low level: T L = 170 ℃ is reached.
以上のとおり、本発明によれば、先願発明の一実施態
様に従いディスク状記録媒体の第１層（記録層）に記録
された情報を、再生磁界ＨRを印加することにより第２
層（記録補助層）に転写させ、これに直線偏光を照射し
てその反射光から情報を再生するので、第１層の材料に
比べ第２層の材料の方がθkが現在のところ一般に大き
いことから、転写させずに単に第１層に直線偏光を照射
してその反射光から情報を再生した場合に比べ、C/N比
が高くなる。As described above, according to the present invention, the information recorded in the first layer (recording layer) of the disc-shaped recording medium according to the embodiment of the invention of the prior application is applied to the second layer by applying the reproducing magnetic field H R.
Since the information is reproduced from the reflected light by irradiating the layer (recording auxiliary layer) with linearly polarized light and reproducing the information from the reflected light, θ k of the second layer material is generally higher than that of the first layer material at present. Since it is large, the C / N ratio is higher than in the case where the first layer is simply irradiated with linearly polarized light without being transferred and information is reproduced from the reflected light.
第１図は、本発明の実施例13、14にかかる再生装置の全
体構成を説明する概念図である。 第２図は、光磁気記録方式の記録原理を説明する概念図
である。 第３図は、光磁気記録方式の再生原理を説明する概念図
である。 第４図は、本発明の実施例10にかかる光磁気記録装置の
全体構成を示す概念図である。 第５図は、本発明の実施例11、12にかかる光磁気記録装
置の全体構成を示す概念図である。 第６図は、実施例15にかかる再生磁界印加処理装置の全
体構成を示す概念図である。 第７図は、第６図の装置を第６図紙面に垂直な方向で、
かつ記録媒体20に平行な方向から見たときの、初期補助
磁界印加手段22と記録磁界印加手段25と再生磁界印加手
段28との位置関係を示す説明図である。 〔主要部分の符号の説明〕 Ｌ……レーザービーム Lp……直線偏光 Ｂ1……「Ａ向き」磁化を有するビット Ｂ0……「逆Ａ向き」磁化を有するビット １……記録層 20……オーバーライト可能な光磁気記録媒体 20a……基板 21……記録媒体を回転させる回転手段 22……初期補助磁界Hini.印加手段 23……直線偏光光源と兼用したレーザービーム光源 24……記録すべき２値化情報に従い、ビーム強度を、
（１）「Ａ向き」磁化を有するビット又は「逆Ａ向き」
磁化を有するビットの何れか一方を形成するのに適当な
温度を媒体に与える高レベルと、（２）他方のビットを
形成するのに適当な温度を媒体に与える低レベルとにパ
ルス状に変調する手段 25……記録磁界Hb印加手段 26……コリメーターレンズ 27……対物レンズ 28……再生磁界印加手段 29……ビームスプリッター 30……光アナライザー 31……ディテクターFIG. 1 is a conceptual diagram for explaining the overall structure of a reproducing apparatus according to Examples 13 and 14 of the present invention. FIG. 2 is a conceptual diagram for explaining the recording principle of the magneto-optical recording method. FIG. 3 is a conceptual diagram for explaining the reproducing principle of the magneto-optical recording method. FIG. 4 is a conceptual diagram showing the overall structure of a magneto-optical recording apparatus according to Embodiment 10 of the present invention. FIG. 5 is a conceptual diagram showing the overall structure of a magneto-optical recording apparatus according to Examples 11 and 12 of the present invention. FIG. 6 is a conceptual diagram showing the overall configuration of the reproducing magnetic field application processing apparatus according to the fifteenth embodiment. FIG. 7 shows the device of FIG. 6 in a direction perpendicular to the plane of FIG.
5 is an explanatory diagram showing a positional relationship among an initial auxiliary magnetic field applying unit 22, a recording magnetic field applying unit 25, and a reproducing magnetic field applying unit 28 when viewed from a direction parallel to the recording medium 20. FIG. Description of main parts of the code] L ...... laser beam Lp ...... linearly polarized light B 1 ...... Bit 1 ...... recording layer 20 having a bit B 0 ...... "non-A-directed" magnetization having "A-directed" magnetization ... … Overwritable magneto-optical recording medium 20a …… Substrate 21 …… Rotating means for rotating the recording medium 22 …… Initial auxiliary magnetic field Hini. Applying means 23 …… Laser beam light source which also serves as a linearly polarized light source 24 …… Recording According to the binarization information, the beam intensity is
(1) Bit with "A direction" magnetization or "reverse A direction"
Pulse-modulated to a high level that gives the medium an appropriate temperature to form one of the bits with magnetization and (2) a low level that gives the medium an appropriate temperature to form the other bit. Means 25 …… recording magnetic field Hb applying means 26 …… collimator lens 27 …… objective lens 28 …… reproducing magnetic field applying means 29 …… beam splitter 30 …… optical analyzer 31 …… detector
Claims (2)
磁化を有するビットの形で記録された垂直磁気異方性を
有する第１層と、垂直磁気異方性を有し第１層の磁化の
向きはそのままに磁化を所定の向きに揃えることが可能
な第２層を有するアンチパラレルタイプのディスク状多
層光磁気記録媒体に対し、 前記第１層に記録された情報を第２層に転写させ、転写
された情報を再生することを特徴とする光磁気再生方
法。1. A first layer having perpendicular magnetic anisotropy in which information is recorded in the form of bits having upward magnetization and bits having downward magnetization, and a magnetization of the first layer having perpendicular magnetic anisotropy. The information recorded in the first layer is transferred to a second layer for an antiparallel type disc-shaped multilayer magneto-optical recording medium having a second layer whose magnetization can be aligned in a predetermined direction. And a magneto-optical reproducing method characterized by reproducing the transferred information.
磁化を有するビットの形で記録された垂直磁気異方性を
有する第１層と、垂直磁気異方性を有し第１層の磁化の
向きはそのままに磁化を所定の向きに揃えることが可能
な第２層を有するアンチパラレルタイプのディスク状多
層光磁気記録媒体。2. A first layer having perpendicular magnetic anisotropy in which information is recorded in the form of bits having upward magnetization and bits having downward magnetization, and a magnetization of the first layer having perpendicular magnetic anisotropy. An antiparallel type disk-shaped multi-layered magneto-optical recording medium having a second layer capable of aligning the magnetization in a predetermined direction while keeping the same direction.
Priority Applications (5)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP61291728A JPH0816996B2 (en) | 1986-12-08 | 1986-12-08 | Method for reproducing magneto-optical recording and medium used therefor |
| US07/453,255 US5239524A (en) | 1985-06-11 | 1989-12-20 | Over write capable magnetooptical recording method, and magnetooptical recording apparatus and medium used therefor |
| US08/091,913 US5367507A (en) | 1985-06-11 | 1993-07-16 | Over write capable magnetooptical recording method, and magnetooptical recording apparatus and medium used therefor |
| US08/092,686 US5539709A (en) | 1985-06-11 | 1993-07-16 | Magnetooptical recording method and apparatus using multi-layered media |
| US08/370,360 US5680373A (en) | 1985-06-11 | 1995-01-09 | Reproducing apparatus for magneto-optical recording device |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP61291728A JPH0816996B2 (en) | 1986-12-08 | 1986-12-08 | Method for reproducing magneto-optical recording and medium used therefor |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS63144447A JPS63144447A (en) | 1988-06-16 |
| JPH0816996B2 true JPH0816996B2 (en) | 1996-02-21 |
Family
ID=17772628
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP61291728A Expired - Lifetime JPH0816996B2 (en) | 1985-06-11 | 1986-12-08 | Method for reproducing magneto-optical recording and medium used therefor |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH0816996B2 (en) |
Families Citing this family (6)
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|---|---|---|---|---|
| JPS63155449A (en) * | 1986-12-19 | 1988-06-28 | Canon Inc | Magneto-optical recording method |
| JPH0227548A (en) * | 1988-07-15 | 1990-01-30 | Nikon Corp | Miniaturized OW type magneto-optical recording device |
| JPH0229957A (en) * | 1988-07-18 | 1990-01-31 | Nikon Corp | Overwritable magneto-optical recording device |
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| JPH03296938A (en) * | 1990-04-17 | 1991-12-27 | Mitsubishi Electric Corp | Magneto-optical recording medium and recording method |
| JP2636694B2 (en) * | 1993-08-13 | 1997-07-30 | 日本電気株式会社 | Recording / reproducing method and recording / reproducing apparatus for magneto-optical recording medium |
Family Cites Families (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS5778652A (en) * | 1980-11-01 | 1982-05-17 | Daido Steel Co Ltd | Thermal magnetic recording carrier and thermal magnetic recording system |
-
1986
- 1986-12-08 JP JP61291728A patent/JPH0816996B2/en not_active Expired - Lifetime
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS63144447A (en) | 1988-06-16 |
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