JPH08500183A

JPH08500183A - 少量および微量物質を分析するための分光装置

Info

Publication number: JPH08500183A
Application number: JP6505883A
Authority: JP
Inventors: メッヒラー、マインラート
Original assignee: Individual
Current assignee: Individual
Priority date: 1992-08-13
Filing date: 1993-08-13
Publication date: 1996-01-09
Also published as: EP0772029A2; CA2142332A1; EP0655128A1; ATE164221T1; DE59310295D1; WO1994004892A1; US5680209A; AU4709793A; EP0772029A3; EP0772029B1; EP0655128B1; DE59308289D1; US6108083A

Abstract

(57)【要約】少量および微量の物質を分析するための分光装置が、エネルギー伝送のために円錐状のアパーチャ変更手段（１４、１５）を使用する。このアパーチャ変更手段はオブジェクトゾーン（８）内で光源（Ｌ）と試料（９）との間に配置され、吸収測定が行われる場合には、試料（９）と分光計（１）の入射スリット（３）との間にも配置される。二重円錐体として構成すれば、アパーチャ変更手段（１４、１５）により、試料（９）を収容する毛細管への斜め入力結合を行うことができる。毛細管は入力結合される光線に対してステップ形導波体として作用する。

Description

【発明の詳細な説明】［発明の名称］少量および微量物質を分析するための分光装置［産業上の利用分野］本発明は、特にＨＰＬＣ領域にある少量および微量物質を分析するための分光装置に関する。［技術的背景］本発明は、非常に少量の物質での分析化学に向けられたものである。すなわち必然的に、試料ゾーンはできるだけ大きな層の長さ（厚さ）が所望されるので、糸状のシリンダに縮小される。平行光線透過を行うことはできないので、近似解が示され、有利にはこれについて本発明の枠内で説明する。本出願人により開発された同時分光計は、ほかの類似の装置のどれよりも高い開口度を有し、これにより最高のエネルギー効率とスペクトル分解能を達成する。この高い開口度には制限がある。いわゆる「完全な結像」（顕微鏡では：ケーラーの原理）がレンズ光学系によっては不可能なのである。なぜなら球面誤差および色誤差が伝送効率を制限するからである。（顕微鏡では液浸レンズによって助けられうる。）したがって解決は非球面ミラー光学系にある。図１は、公知の分光装置を示し、この分光装置では分光計として同時分光計が使用される。同時分光計１の重要な点は自己走査形のダイオード列２の使用である。このダイオード列はＳｎｏｗにより１９７５年に開発され、例えば５１２個の個別のダイオードを１．２７ｃｍの長さに有する。シリコン技術によるダイオードは、汎そ２００から１０００ｎｍの同時分光計１の有効スペクトル領域を検出する。本出願人により開発された、分光計におけるダイオード列２の適用は、ダイオード列の幾何構成によって定められる。ここで２５μｍのダイオード幅は分光計の出射スリット３の幅と同じに設定される。最小誤差率、すなわち１：１で結像すれば、これは入射スリット３の幅でもある。１２．５２ｍｍのスペクトル長は、例えば４００から８００ｎｍの可視領域である分析対象のスペクトルに対し、０．８ｎｍの満足すべき帯域幅において非常に短い。この並外れて小さな線形分散は同様にスペクトル装置の非常に短いステップ幅（Schnittweite）を意味する。このことはまず第１に、小さな分散要素を伴うこととなる。しかしこれにより０．８ｎｍ帯域幅に対するスペクトル分解能（レイリー基準）を実現することができない。そのためプリズムによる分解は採用されない。格子装置では、短い帯域幅、低い溝密度（Furchendichte）、そして大きな格子面積が必要である。すなわち、非常に高い開口比を有する小さな分光器（Spektrograph）が必要である。これにより自動的に、従来の機器とも競争できる光伝搬値が達成される。格子５に対する前記の要請はホログラフィックに形成された凹面格子によって満たされる。同時分光計１の構造に適した照明装置６が図１に示されている。分光計１を最大可能効率で使用することができるようにするため、基本的には分光計と同じ構成が選択される。ここで高開口されたホログラム格子５の箇所には、同じ開口度の非球面（楕円）ミラー７が使用される。「完全な結像」を達成するために、すなわち光源絞り−オブジェクト絞りの厳しい共役の連続を達成するために、ミラー７は格子５の寸法ないし構成（Dimension）を有する。光源Ｌおよび光源の像Ｌ’（像は同時に測定機器への入射絞りである）からは、これらが非常に小さいことが要求される。そのために光源Ｌにはできるだけ高い照明密度が要求される。これらの条件は例えば０．３から０．５ｍｍの照明野直径において３０から４０ワットの低出力クラスのキセノンランプが満たす。紫外線領域に対しては、高い照明密度と３５ワットの電力消費を有し、０．５ｍｍの照明野直径のデューテリウムランプが入手できる。光源像Ｌ’を有する絞り４と分光計１の入射スリット３との間には、オブジェクトゾーン８がある。オブジェクトゾーンでは、チューブ（Kuevette）に配置された対象物ないし試料の配光照明として、光軸に対してわずかな光線傾斜を有する照明、理想的にはテレセントリックな照明が要求される。この目的を達成するためにこれまで試料９の前と後に、レンズ１０、１１によって表されるそれぞれ１つの光学系が設けられた。しかしこれによっては有意のエネルギー効率の改善は達成されず、分光計１の入射スリット３に所要のアパーチャ（開口）を再現することはできない。このアパーチャはスペクトル分解能（レイリー基準）を達成するために必要である。すなわち実際には、同時分光計のそれ自体優れた既知の可能性が役に立たない。したがって前記の問題を解決するため、図２に示すように光導体１２、１３をオブジェクトゾーン８に使用することが試みられた。光導体はまた光導波体とも称される。光導波体１２、１３は剛性の、または撓み性のモノファイバー又はファイバー束とすることができる。光導波体はここで紫外線領域では興味のある３０゜以上のアパーチャαを、また可視領域では９０゜までを問題なく伝送することができる。光源の像Ｌ’の箇所で光を光導波体１２に供給すれば、光束は光導波体の他方端部から同じアパーチャと強度分布で出射する。しかし光導波体１２は、入力アパーチャより小さなアパーチャでの試料の配向照明（gerichtete Beleuchtung）を生むことはできない。光学的な意味で光導波体の出射開口部は入射面に対する共役な位置であるが、しかしたとえ入射部に光源の真の光学像があっても同じことは出射部には妥当しない。というのは、光導波体の各横断面は等価値ではあっても、結像能力はないからである。したがって出射面は光学的には穴として作用する。しかし光導波体幾何構成、すなわちアパーチャは維持される。既に述べたように光導波体端部に結像能力はないから、後置接続されたレンズおよびミラー光学系によっても明確な結像を生じることはできない。したがって、可逆性のアパーチャ変更（Wandlung）の問題は、光導波体と従来のレンズまたはミラー光学系との組み合わせでは解決されないことに我慢しなければならない。これに関連した種々の試みが徒労に終わった。［発明の開示］したがって本発明の課題は、試料の配向照明を最適なエネルギー伝送で可能にする分光装置を提供することである。この課題は本発明により、光学的エネルギー伝送のためにオブジェクトゾーンには、光源ないしその像と試料との間、および試料と入射スリットとの間にそれぞれ１つのアパーチャ変更手段（Aperturwan dler）が設けられており、該アパーチャ変更手段はそれぞれ、光入射開口部と光出射開口部とを有する円錐状の同心光導波体またはミラーからなり、開口部の比較的に大きい方がそれぞれ試料に向けられており、試料は、アパーチャ変更手段の間で光軸に沿って毛細管チューブに収容されており、該毛細管チューブは実質的に長手方向に透過されるように構成して解決される。ここではアパーチャ変更手段の光入射開口部と光出射開口部とは有利には光軸に対して垂直に延在する横断開口部である。分光計は高い開口度を有するが、しかしスリット面積および受光面積は非常に小さい。試料ゾーンは横断面積が小さい場合、小さなアパーチャを必要とする。分光計スリットの面積が試料横断面よりも格段に（deutlich）小さければ、小さな面積＝大きなアパーチャ、そして大きな面積＝小さなアパーチャという相互作用に基づいて、アパーチャ変更手段により条件を満たすことができる。［好適な実施の態様］分光装置は有利には次のように構成される。すなわち、各アパーチャ変更手段の各円錐部の全反射性表面は、気密に閉鎖された中空空間により取り囲まれており、該中空空間の壁は好ましくは円錐部自体と同じ材料からなり、中空空間は好ましくはシリンダケース（Fassungszylinder）により形成され、その中空空間に円錐体がはめ込まれるのである。すべての光導波体は、すなわちアパーチャ変更手段も含めて発散光束のみを放射することができる。例えばこの浮遊光が障害となりうるので、これらの縁部領域におけるエネルギー損失を回避したいのならば、アパーチャ変更手段に、有利にはその比較的に大きな横断開口部にさらに１つの補正レンズを使用する。この箇所ではアパーチャがすでに小さくされているから、ここにレンズを作用させることができる。この実施例も従来の装置と同じように有利には気密に封鎖されており、モノリシックな機能ユニットである。本発明の有利な変形実施例では、アパーチャ変更手段の比較的に小さな方の横断開口部には、有利には円筒状光導波体の一部が前置接続されており、該光導波体の横断面は、アパーチャ変更手段への当接領域では、比較的に小さな横断開口部に相応し、前記光導波体の部はアパーチャ変更手段を光源ないしその像または分光計の入射スリットに結合するためのものであるように構成される。ここで光導波体は有利には少なくともその端部領域間では有利にはフレキシブルな光導波ケーブルとして構成されている。本発明は次の認識に基づくものである。すなわちスペクトル分析では、エネルギー／光学的問題（周波数、振幅、速度、アジマス、電磁波の軸関係）だけが解析されるのであり、像位置、像鮮明度等についてのすべての問題は後回しにすることができ、したがって次の要求だけに限ることができるという認識に基づくものである。この要求とは、光ないし光線をできるだけ低損失でオブジェクトゾーンに案内すること、そして適切な手段で光線傾斜、すなわちアパーチャを測定法に適合させることである。屈折作用および回折作用には分散が伴う。すなわち、アクロマチックでない（色収差がある）。そのためこれに基づく手段は除外される。従って選択する手段としては反射手段がある。ここで有利には全反射を使用する。全反射は光導波体でいずれにしろ利用される。本発明の解決手段は、内壁反射する同心望遠鏡を非常に小さなロート状ないし円錐状アパーチャ変更手段に徹底的にて縮小したものであると理解することができる。アパーチャ変更手段は簡単に、分析装置の多くの実施例でいすれにしろ有利に使用される光導波体に結合することができる。アパーチャ変更手段の円錐状の形態により、横断面が小さいときにアパーチャが大きく、横断面が大きいときにアパーチャが小さくなるように供給される光のアパーチャが変化させられることが簡単にわかる。本発明の別の実施例では、アパーチャ変更手段の比較的に大きな横断開口部に有利にはシリンダ状の光導波体の一部が前置接続され、この光導波体の横断面はアパーチャ変更手段への当接領域ではその比較的に大きな横断開口部に相応し、前記光導波体の一部はアパーチャ変更手段を試料に例えば接合（Ankitten）により結合するためのものであるように構成される。オブジェクトゾーンでのエネルギー伝送のためには、アパーチャ変更手段のそれぞれの端部に前置接続されたシリンダ状の光導波体の端部をアパーチャ変更手段と同じ材料から形成すると、とくに有利である。同じことが場合により、アパーチャ変更手段に接続されたレンズに対しても当てはまる。それぞれの光導波体はモノファイバーまたは光導波ロッドとして構成することができ、また光学的ファイバー束として構成することもできる。後者の場合、分光計の入射スリットに当接するファイバー束はこの端部領域でスリットの形態に構成することができる。このスリットは分光計の別個の入射スリットの代わりをする。さらに有利には、アパーチャ変更手段の半円錐角βは、オブジェクト照明の際に光軸に対して小さな光線傾斜が得られるように選択される。ここでアパーチャ変更手段の半円錐角は光導波体からの最大光出射角の半分以下である。この光導波体は、光源ないしその像から、光源ないしその像と試料との間にあるアパーチャ変更手段に通じている。この光導波体の光出射角は、すでに前に述べたように、照明装置のアパーチャによって定められる。というのは光導波体では、光導波体の幾何構成、すなわちアパーチャは変化しないからである。本発明の装置が紫外線分光器に対して設けられている場合、アパーチャ変更手段として水晶ガイドが用いられる。その際、この水晶ガイドに場合により前置接続された光導波体、アパーチャ変更手段を収容するための中空空間を形成するスリーブ（シリンダ）および場合によりアパーチャ変更手段に接続されたレンズも有利には同様に水晶からなる。この有利な実施例において照明のアパーチャがα ＝２６゜であれば、アパーチャ変更手段の半円錐角はβ≦６．５゜、有利には５．５゜である。本発明の装置の別の有利な実施例では、照明装置として点状または準点状の光源が使用される。この光源は非球面ミラー、有利には楕円ミラーによって、光源と対象物との間に配置されたアパーチャ変更手段またはこれに前置接続された光導波体の入射開口部へ結像される。本発明の装置では、分光計として有利には、回折格子および受光器ユニットからなる構成が使用される。ここで有利には回折格子としてホログラム凹面格子を用い、受光器としてフォトダイオード列を用いる。照明装置のミラーと分光計の凹面格子とが同じアパーチヤを有し、および／または光源をフォトダイオード列のダイオードに１：１で結像すると有利である。本発明の装置の有利な適用では、オブジエクトゾーンに配置された測定チューブが次のように設けられる。すなわち、測定チューブの入力部および出力部にそれぞれ１つのアパーチャ変更手段がその比較的に大きな横断開口部を以て直接、または場合により適用条件によりビームスプリッタまたは分光器（Analysator）ないし偏光装置を介して接続されるのである。少なくとも１つのチューブは有利には貫流チューブとして構成される。本発明の装置の別の有利な適用では、対象物としてスペクトル反射度が測定される平面を用いる。この場合、この平面を実質的に垂直に、または所定の角度で例えば光学的圧力（optische Spannung）測定のために照射することができる。後者の場合、入射角および反射角は同じに選択することができるが、入射角と出射角とは、ゴニオ分光高度計の形式にしたがって相互に異なることもできる。本発明の装置の同様に有利な別の実施例では、オブジ_エクトゾーンに干渉計装置が配置される。干渉計装置は、例えばマイケルソン干渉計装置、ジャマン（Ja min）干渉計装置またはマッハ−ツ_エーンダー干渉計装置の形態で構成される。有利には測定チューブと比較チューブとが設けられる。干渉計装置が使用される本発明の装置の実施例は、物質の分散をとくにすっきりと測定することができる。均質物質内での光速度の測定、すなわち屈折率の測定は、吸収測定が有利になるようにこれまで分析的に無視されていた。ここで常に複素屈折率の虚数部としての吸収は、実数部、すなわち伝搬速度よりも基本的にはあまり意味がない。しかし真のエネルギー量としての吸収はこれまで測定技術的に比較的容易な対象であった。化学結合の共振周波数を有する物質では、測定し易いスペクトル領域外で、実数部はそのままであるが虚数部が消失する。このことは例えば非常に多くの炭水化物、その中のすべての糖およびアルコールに対して当てはまる。屈折率の直接測定はこれは通常は角度測定である。そのため分析では、分析的に興味のない溶媒が、得られる屈折率の主成分に影響を与えるという事実によって直接測定が妨げられる。この欠点を回避するため、本発明ではスペクトル全体にわたって分散を差分−干渉計により測定することが提案される。その場合、分散は差ｎ（λ）−ｎ０（λ）から得られる。ここでｎ（λ）は溶液の屈折率、ｎ０（λ）は溶剤の屈折率を表す。この方法は、純粋な分散スペクトルよりも検出感度の点で優れている。現在の知識では、使用可能な分散分光計はいずれにしろ存在しない。この課題を解決するために、前に述べた干渉計装置の備えられた装置にビームスプリッタが設けられる。これは、入力側アパーチャから供給された測定光を測定チューブの入力側および比較チューブの入力側に供給するためであり、チューブの対向端部で反射された光を同じ光路の複数回の通過後に出力側アパーチャ変更手段に供給するためのものである。ここで有利には、溶剤に溶解した物質（これの分散を検査するのである）を測定チューブに、溶剤を比較チューブに注入する。白色光源を使用することにより、光学装置では２つの光路に対する路長が同じであるから、このようにして出力側アパーチャ変更手段に集光された光から干渉パターンを分光計の受光器面に得ることができる。干渉パターンは溶解した物質の分散に対する尺度である。ここで干渉パターンは分光器の受光器面に明部と暗部の周期的なシーケンスを示す。このシーケンスにより線形からの偏差によって、すなわち相応の空間周波数ら例えばフーリエ分析を介してそれぞれの波長に対する屈折率、ないし全スペクトルにわたって波長に依存する屈折率経過を検出することができ、ひいては物質の分散を検出することができる。この装置の大きな利点は、同時分光計を使用した際に、被検物質の全分散を測定によって検出することができることである。本発明の装置の別の有利な適用例によれば、照明光線路の方向で見て、被検試料の前方に偏光装置が、被検試料の後方に分光装置（Analysator）が偏光分光測定の実施のために設けられる。ここで分光装置にはそれぞれ１つのアパーチャ偏光手段を介して分光計が接続される。これは、回転分散および試料の吸収スペクトルを分光計により得られた光電流から検出するためである。本発明の装置を分光偏光計および吸収分光計としてこのように使用することは、アプリケーションに対してはとくに意味がある。というのは、２つの基本的に異なる検出をただ１回の測定から組み合わせて行うことを可能にし、しかも分光機能も得られるからである。この測定技術的手段はまた、非常に緊急な化学−薬学的問題、すなわち鏡像異性体（対掌体）分離の際の直接的な純度制御の問題を解決する。本発明の分光装置は、別の有利な構成において円偏光二色性（ＣＤ）の測定に対する手段を提供する。そのために本発明の装置はビームスプリッタを有し、ビームスプリッタは入力側アパーチャ偏光手段から送出された光を２つの光路に分割する。この２つの光路は例えばグランプリズム（Glan-Prisma）によって分割と同時に、または引き続いて、相互に垂直に偏光される。この相互に垂直に変更された光線束の一方はこれに続いて、左旋回円偏光器に、他方は右旋回円偏光器に案内される。これらの円偏光器は位相遅延素子と称することもできる。その後、光線束は被検物質を含む少なくとも１つの測定チューブを透過する。測定チューブから別々に出射した２つの光線束は引き続き、それぞれ１つのアパーチャ変更手段を介してそれぞれ１つの分光計、有利には同時分光計に導かれる。測定量は、例えば前に説明した光学的回転分散、および２つの分光計の光電流の差ないし和である。ここで差は円偏光二色性を表し、和は吸収スペクトルを表す。前に説明した分光装置が吸収分光分析器として使用されるかぎり、通常の標準マイクロチューブ、例えばＨＰＬＣが使用される。通常の吸収測定でも同じように、光線は同心に案内され、層の厚さ（長さ）はｃｍのオーダーにあり、貫流チューブの場合は光線直径は最大で１ｍｍ、典型的なチューブ容積は５から１０μ ｌである。本発明の別の目的は、分光装置の適用範囲を非常に微量の物質にまで拡張することである。光度（振幅）測定のためには所定の最小層厚が必要である。正確な光学的光線案内を行うためには、最小容積は前に述べたように約５μｌである。試料量をさらに低減したいという要望によってこれまで種々の機器構成が考案されたか、使用可能なものはあまりない。共通することは、必然的に毛細管での測定が行われることである。以下に説明する、この問題を解決するための本発明の構成は、次の考察に基づくものである。液体の定量的光度分析は、周知のボケール−ランバート−ベール（Bouguer-La mbert-Beer）の法則に基づくものである。この法則は、濃度−吸光度と透過される層の厚さとの関係をスペクトル関数として把握したものである。妥当性に対する前提としてここでは、液体が近似的な平行光によって妨げられずに、すなわち反射なしで透過されることが必要である。そこから必然的に、制限された「光伝導値」（Lichtleitwert）が生じる（ＤＩＮによれば：幾何的流れ）。この光伝導値は、光線横断面が小さければ小さいほど、また透過される層の厚さが大きければ大きいほど低くなる。このことは、少量の物質において高感度測定しようとする場合は常にそうである。すなわち微量分析においては常にそうである。チューブの内壁に不可避に残留する反射による誤差をいわゆる「屈折率補憤」によって低減する試みがないわけではない。しかし完全に除去するには至っていない。というのは、チューブ材料の分散は既知とすることができても、試料材料の分散は未知だからである。したがって、この装置に起因する残留誤差を恒常的な基準測定によって、通常はそれぞれ使用される溶剤に関連して低減する。ここでの前提は溶液と溶剤の屈折率および分散は実質的には相違しないことである。本発明の別の改善実施例は、例えば生化学では典型的である微量物質のスペクトル分析での開発と経験によって達成された。絶対的に使用可能な物質量は、例えば腺分泌液等の場合のように多くの場合非常に少ない。生理学的に重要な濃度も同様に通常は非常に低い。そのため、意味のある分光作用に対して必要な層厚を実現することは不可能ではないにしても、しばしば問題である。というのはすでに述べたように、減少した狭いチューブ横断面が減少して狭くなっているので、光線が必要な出力密度を以て反射なしに比較的に大きな長さを透過することができないからである。したがって本発明のさらなる課題は、吸収光度計用のマイクロチューブ装置、即ち、チューブ横断面が最小であっても十分な出力密度での試料の透過を保証するものを、提供することである。この課題は本発明により、吸収分光計用のマイクロチューブ装置によって解決される。このマイクロチューブ装置は、シリンダ状のチューブを有し、このチューブは液状試料を収容するための中空コアを備えており、液状試料は少なくとも中空コアの長手方向の部分で光線により透過され、光線の吸収度が引き続き測定されるマイクロチューブ装置において、チューブと液状試料との屈折率は、それらが光線に対してステップ形導波体（Stufen-Wellenleiter）として作用するように整合されており、ステップ形導波体内では、液状試料がコアを、チューブの壁が外殻を形成し、これにより光線はチューブの外壁で複数回、有利には複数回全反射し、液状試料は光線により複数回透過されるように構成される。チューブと液状試料から形成されたステップ形導波体に光線が所定開口角度を以て供給されるときに光学的光線効率が得られる。このときの開口角度はステップ形導波体の最大アパーチャに相応する。チューブは有利には、対象となるスペクトル領域では吸収作用のない等方性の材料からなる。有利にはチューブは円筒状の微小毛細管として構成される。この毛細管の内径は０．５ｍｍ未満、有利には０．２５ｍｍ未満であり、さらに有利には０．１５ｍｍ未満であり、外径は１．０ｍｍ未満、有利には０．３５ｍｍ未満、さらに有利には０．２０ｍｍ未満である。これによりナノリットル領域の液状試料でも十分となる。本発明は、縦方向に透過されるチューブ（キュベット）を提供する。このチューブは測定可能な長さを有し、基本的には光導波体である。測定ゾーンは毛細管のシリンダ状コアにある液体である。光をチューブの長手方向に（任意の長さで）案内することにより、毛細管の吸収のない外殻（Mantel）を得ることができる。この外殻は進行する光線束を全反射によって常に試料ゾーンの中心にフォーカシングする。本発明は以下の簡単な原理に基づく。すなわち発明は、対象となるスペクトル領域において、吸収のないチューブ壁を光線案内系に取り入れ、したが_つてステップ形屈折率−光導波体となるのである。このステ_ツプ形屈折率−光導波体は液状試料を光導波体のコアとして、またチューブ壁を外殻として有する。チューブ外壁での反射は損失のない全反射である。しかし本発明の光導波体チューブは、ウルブリヒト（Ulbricht）の分光計円錐体と同じように、延伸された形状を有し、全長にわたって全光線流についての積分器である。すなわち、アパーチャと入射横断面との積としての光伝導値は長さに依存せずに一定であり、光伝導値は従来のチューブよりオーダー単位で高い。とくに新しいことは、有効な測光層の厚さ（長さ）である。この層厚は、試料および壁を通過する波長および入射アパーチャに依存する。アパーチャが既知であり、所定立体角へ光線分割される場合、各固有のマイクロチューブ装置に対する有効層厚を計算することができる。しかし出願人の研究により、分光測定における最小容積は通常大幅に間違って推定されていることがわかった。すなわち測光法則（ボケール−ランバート−ベール等）の妥当性は、回折制限のない幾何光学系を前提としている。しかしこれらの法則の前提（幾何光学系）は現在の微量分析法、とくに本発明では妥当しない。そのため、−ほとんどいつも気付かないことだか−不均一なエネルギー分布が（干渉作用および回折作用によって）空間ないし伝搬方向で生じる。本発明により、これらのエネルギー不連続性が光導波体の積分作用によって補償され、これにより正しい光度測定が可能となる。しかし理論計算が複雑であるので、基準試料による較正が推奨される。したがって実際には、有効層厚は基準試料との比較測定によって求められる。この基準試料は同じ幾何構成と同じ溶剤を有する。本発明により得られる物理的および分析法的利点は以下の点にある。１）光伝導値、すなわち伝送可能な光学的強度およびひいては測光感度が理論的に可能な限界に相応し、層厚に依存しない。２）毛細管の寸法にまで減少することのできるチューブ（キュベット）が所要の理想的な一定の横断面を有し、このチューブを境界（ないし移行部）のない（ue bergangsfrei）層流が流れる。３）水晶毛細管がこのようにして同時に分離カラムであり、かつチューブであり得る。ここで下限容積はない。本発明のこの変形実施例の別の利点を、以下の毛細管チューブ自体の構成の実施例について適用例に基づき説明する。本発明により、液状試料とチューブ材料との間で反射の少ない境界（Uebergan g）が得られる。本発明のマイクロチューブ装置の変形実施例では、チューブの外側に少なくとも部分領域で金属層が被着される。しかしチューブの材料を、その外側ではチ_ユーブを取り囲むガス、有利には空気に対して全反射が生じるように選択するのが有利である。というのは金属層の反射率は全反射よりも約２０％低いからである。分光分析的にとくに重要である汎そ２００から１０００ｎｍの波長領域の光線に対しては、水晶のチューブを使用することが推奨される。隣接層として空気を有する外殻のない水晶ファイバーは９０゜のアパーチャ角を許容する。すなわち、光線傾斜は軸に対して４５゜までである。外殻のない、すなわち「裸の」毛細管をチューブとして使用することにより、本発明のマイクロチューブ装置を簡単に安価に製造することができる。本発明のチューブ装置を使用する際には、全反射に作用する表面が、例えば凝縮水や凝縮溶剤等により汚れたり曇ったりしないように気をつけなければならない。なぜならこれらはエネルギー伝送効率を損なうからである。しかし伝送能力は、曇りの厚さが約０．５から１μｍに達したときに初めて消失する。通常の実験室の条件ではこのような大きな曇りはほとんど発生しない。またこのような障害は光導波体を超音波浴により清掃することによって容易に除去することができる。このような制限があっても現在の知識では、外殻のない水晶光導波体は有利な光学的に使用可能な材料である。というのは、光学分析技術で重要なスペクトル領域、すなわち汎そ２００から３０００ｎｍの紫外線（ＵＶ）、可視光線（ＶＩＳ）、近赤外線（ＮＩＲ）において、ほぼ吸収がなく、等方性であり、化学的に不活性な材料は少数だからである。スペクトル領域全体を網羅するガラスはなく、とくに短波長の紫外線に適するガラスはない。透過性の優れたフッ化物（フッ化リチウム、フッ化カルシウム、フッ化マグネシウム、フッ化バリウム）は一部のものが等方性ではなく（ＭｇＦ２）、機械的にかなり柔らかく、ファイバー処理には必ずしも適さない。さらにこれらは全ての適用例に対して化学的に十分な耐久性を有しない。酸化物ではとくに２つのものに非常に興味がある。Ａｌ２Ｏ３と同様にＳｉＯ２である。すなわち合成サファイアと合成水晶である。両者共に光学的透過性に優れ、化学的に不活性であり、耐熱性が高い。しかし屈折率ではそれらは大きく相互に異なる。水晶は光学適材料の下限領域にあり、サファイアは上限領域にある。マクロチ_ユーブ装置をできるだけ簡単に実現構成し、かつ液体と外殻材料との間でできるだけ反射の少ない境界（有利には同時に空気に対して全反射）を得たいので、屈折率が約１．８であるサファイアはあまり適さない。一方水晶の屈折率は１．４５８であり、非常に適する。というのは、液状試料の屈折率は通常、約１．３から１．５の領域にあるからである。（プラスチックはその構造に起因する吸収帯域のためあまり適さない。）ほとんどの適用例で貫流チューブが必要である。貫流チューブには理想的には横断面の変化なしで層流が通流する。ここで通流方向と光路とは延在されたチューブでは一致する。従来のチューブでは、光線束横断面が通流横断面より小さいことが反射のない、すなわち誤差の少ない透過に対する前提である。この装置に起因する不完全な容積利用率のため、流入管および流出管の構造は簡単になる。しかしこれに対し本発明の解決手段では、光学的光線束横断面が試料の通流横断面よりも例外なく大きい。そのため必然的に、「チューブ光導波体」に同心に光を入射しようとすれば、流入管および流出管がどこかで光路を横切らなければならない。貫流チューブの有利な実施例では、チューブの両方の端部にリング状の突起部材が設けられている。この突起部材は入口開口部ないし出口開口部を有し、これらの開口部はチューブの入口孔部ないし出口孔部に開口する。ここで突起部材とチューブの外面との間には金属層が被着されている。この実施例はとくに、光線をチューブに軸方向に入力結合および出力結合するのに適する。しかしとくに有利には、チューブに対し光線を斜めに入力結合および出力結合する。入力結合および出力結合は有利には円錐体により行われる。円錐体は有利にはチューブと同じ材料からなり、その円錐面に溝を有する。最適の場合には、溝の曲率半径はチューブの外径に相応し、チューブは吸収のない材料を介在接続して溝に次のように保持されている。すなわち、光線入力結合の場合には円錐体の先端が光線通路の方向を指し、光線出力結合の場合には円錐体の先端が光線通路とは反対の方向を指すように保持される。円錐体は有利には円筒状に構成され、円錐長手軸が円錐面に対してなす角は有利には、ステ_ツプ形導波体の最大アパーチャ角の１／４以下である。円錐体とチューブとが水晶からなる場合、最適のエネルギー伝送のために、円錐長手軸が円錐面となす角は約１５゜から２２．５゜、有利には約２０゜から２２．５゜である。比率が小さい場合、正確に適合するシリンダ溝を刻設することは必ずしも必要ではない。というのは、単純な９０゜角の溝と液浸剤とで多くの場合は十分だからである。温度測定では通常行われるようにプリズム形毛細管を使用する場合、円錐に平坦面を研磨するだけで十分である。このことは製造を格段に容易にする。取扱い容易性の理由から、チューブ装置を光源および／または測定装置に既に前に詳しく説明したアパーチャ変更手段の１つを用いて接続するととくに有利である。このアパーチャ変更手段は、光入射開口部と光出射開口部とを備えたそれぞれ１つの同心円錐状光導波体またはミラーを有する。ここにおいて、開口部の比較的に大きな方はそれぞれチューブの方を向いている。アパーチャ変更手段は有利には、チューブと同じ材料から成り、場合により入力結合および／または出力結合に使用する円錐体と同じ材料からなる。ここでアパーチャ変更手段の光入射開口部と光出射開口部とは有利には光軸に対して垂直に延在する横断開口部である。アパーチャ変更手段は有利には次のように配置される。すなわち、アパーチャ変更手段のそれぞれ比較的小さな横断開口に有利には円筒状の光導波体の少なくとも一部が前置接続され、この光導波体の横断面はアパーチャ変更手段への当接領域において比較的に小さな横断開口部に相応し、前記光導波体の少なくとも一部はアパーチャ変更手段を光源または測定装置に結合するためのものであり、ここにおいて光導波体は少なくともその端部領域間では、通常有利にはフレキシブルな光導体ケーブルとして構成されているように配置される。光導波体の少なくとも１つの光導波ファイバーは有利にはチューブと同じ材料から成り、場合により円錐体および／またはアパーチャ変更手段と同じ材料からなる。光線をチューブ装置に良好に入力結合するためには、円錐体の出射アパーチャがアパーチャ変更手段の入射アパーチャよりも大きくなるようにする。というのはこれにより、光線がチューブへ、全反射に対して十分な傾斜角を以て入射することが保証されるからである。水晶をチューブ、円錐体およびアパーチャ変更手段として、並びに場合により光導波体として使用する場合、有利にはアパーチャ変更手段の円錐面がその中心軸に対してなす角は約１３゜であり、円錐の円錐面がその中心軸に対してなす角は約２０゜から２２．５゜である。本発明の有利な変形実施例では、円錐体と所属のアパーチャ変更手段とは有利には一体的な二重円錐体として構成される。照明光導波体または伝送光導波体から同じ許容アパチャの毛細管（チューブ）光導波体への光線移行の問題において、二重円錐体を有するアパーチャ変更手段を使用することは基本的には余計なことのように思える。なぜなら、光線路は低減されたアパーチャへ一度広げられ、引き続き再び回復されるからである。しかし二重円錐体の使用は技術的に見て非常に有効である。というのは、照明に用いる２つの光導波体および毛細管がわずか数十分の１ミリメータの直径を有するからである。照明光導波体の端部に、毛細管への移行部を形成する溝を加工処理することは技術的に非常に面倒である。二重円錐体を使用する場合このことは技術的に有利に処理される。この利点がさらに明確なのは、例えば２６゜の小さなアパーチャを有する照明光導波体からアパーチャが４４゜の外殻のない水晶毛細管に移行する場合である。この場合では、直径０．６ｍｍのファイバーにさらにテーパー状円錐体を研磨し、さらにこれに溝を設けなければならないこととなる。しかしこの種の移行（境界）は、前の実施例からわかるように、開口度の高い分光計、有利には同時分光計で必要なことである。ここでは水晶光導波体を相応のアパーチャ変更手段と組み合わせることにより、光学的なエネルキー利用が可能である。このエネルギー利用度は理論的な可能限界にほぼ近い。ここで使用される光導波体は合成溶融水晶からなるコアを有する。このコアは薄い外殻により包囲されており、外殻の屈折率ないし分散は水晶よりも小さくなければならない。水晶は既に屈折率および分散の下方領域にあるから（いくつかのフッ化物がこれを下回るだけである）、まったく少数の外殻材料しか問題とならない。現在のところ、特別のプラスチックが通常使用されるが、しかしこのプラスチックは化学的および熱的に脆弱である。また水晶外壁に有利にはフッ素が複雑な方法でドーピングされる。このドーピングされた水晶ファイバーは約２６゜の有効アパーチャ角を有し、軸に対する許容光線傾斜は約１３゜である。プラスチックにより包囲された水晶ファイバーに対する値はこれよりわずかに高い。隣接層としてガス、例えば空気を有する、外殻のない水晶ファイバーは９０゜弱のアパーチャ角を許容するから、すなわち軸に対する光線傾斜は４５゜弱であるから、最適の光伝送が行われるように二重円錐体を構成しなければならない。このことは次のことを意味する。すなわち、光導波体に向いた方の二重円錐体のテーパー部は２６゜の二重円錐体の最大アパーチャに適合しており、これは対称軸に対する約１３゜の円錐角に相応し、また毛細管に向いた方の二重円錐体のテーパー部は４５゜弱のその最大アパーチャ角に適合していなければならず、このことは相応の円錐の外面の溝を用いて有利に適用された斜め入力結合において、対称軸に対する最大２２．５゜の円錐角に相応するようにするのである。これにより、自立形光導波体へのチューブ壁がわずかに低減された光線移行を以てチューブ内容物になることが確実に回避される。このようなことは同じ小さなアパーチャによる入力結合の場合（照明光導波体で生じるように）にも生じることとなる。アパーチャ変更手段と円錐体との間に円筒状部材を設けるとさらに有利である。この部材はアパーチャ変更手段の出射面を円錐体の入射面に結合し、有利には円錐体およびアパーチャ変更手段と同じ材料からなる。二重円錐体は有利な実施例では円筒状部材に有利には点状の当接面を介して保持される。本発明の別のさらに有利な実施例では、２つの円錐体が相互に間隔を置いて、それらの溝が相互に一列に整列し、上方を指し、この溝にチューブが収容されるように配置される。ここで有利には円錐体の少なくとも１つはチューブに沿って摺動可能に支承される。これは光路長および／または吸収測定部に通じるチューブの長手部材を調整するためである。この構成は、二重円錐体の少なくとも１つまたは両方が摺動可能に支承されるようにすると、とくに実用的に有利である。さらに本発明は、前記のマイクロチューブ装置の有利には冒頭に述べた形式の分光装置、とくに有利には吸収の弱い液体の吸収分光計での適用に関する。これは例えば、硝酸塩水溶液の濃度測定の場合である。前記マイクロチューブ装置のさらに有利な適用はＨＰＬＣでの適用である。ＨＰＬＣ（高速（圧）液体クロマトグラフィ）High PressureないしPerformance L iquid Chromatography）において、本発明により完全に新しい測定技術手段が得られる。毛細管チューブはクロマトグラフィーカラムを横断面でも機能的にも遮断しないので、比較的長いカラム列に任意の数の測定箇所を順次収容することができ、これらの測定箇所が相互に影響しあうことはない。異なる測定箇所に異なる光学的基準が配属されるようにすればとくに有利である。結合箇所間の間隔は自由に選択することができるから、毛細管内の測定材料を物理量、例えば電界、磁界または高周波場、紫外線照射、α線照射、中性子線照射、ｘ線照射等により制御することは問題なしに可能である。そのためには、マイクロチューブ装置は有利には相応の反応ゾーンに配置される。本来の測定装置へは光導波体接続されるので、わずかな部分が汚染の危険に曝されるだけである。紫外線照射の場合はまったく簡単に蛍光測定ができる。この場合、出力接合するアパーチャ変更手段を適切なガラスから製造すれば、後続の蛍光放射測定のための励起光線が自動的にブロックされる。蛍光に対して言えることは同じようにラマン放射測定に対しても当てはまる。このようなエネルギーの少ない光学的作用の場合でも、本発明の装置はエネルキー伝送の幾何的最適例を提供することが再度明確になった。なぜなら、測光に使用できる立体角、すなわち測定アパーチャがチューブアパーチャにより完全に占められているからである。したがって本発明のマイクロチューブ装置は微量分析の光学的測定技術に対し様々な面で重要である。これにより微量化学反応技術ないし動力学の分野での進歩が得られることが期待される。ガラス（水晶）毛細管の内壁を化学的に活性化することは公知である。その際に非常に特別の反応が充填後に経過する。充填は毛細管作用により自然に行われる。本発明によりここで測定精度が格段に改善される。さらに本発明により、少なくとの１つの試料が光源から発した光により照射され、試料から発した光が少なくとも１つの分光計、例えば同時分光計の入射スリットに集束される分光装置において、オブジェクトゾーンでは光源ないしその像と入射スリットとの間に前記のマイクロチューブ装置が設けられている分光装置が得られる。分光装置は照明装置として有利には、点状または準点状の光源を使用する。光源は、非球面ミラー、有利には楕円ミラーによって、光源とオブジェクトとの間に配置されたアパーチャ変更手段またはこれに前置接続された光導波体の入射開口部に結像される。有利には分光計として回折格子および受信ユニットからなる装置が使用される。回折格子として有利にはホログラフ凹面格子を、受光器としてフォトダイオード列を使用する。照明装置のミラーと分光計の凹面格子とが同じアパーチャを有すると有利である。本発明により開示された別の手段では、有利には一度だけ使用される活性化毛細管部分を、マイクロチューブを形成するために使用する。さらに有利には、マイクロチューブ装置を二次光線に対する光線源として使用する。二次光線は有利には、チューブへの斜め入力結合によって供給された一次光線によって励起される。二次光線として蛍光光線またはラマン光線が発生したならば、場合によって、毛細管チューブを分光計、有利には同時分光計の入射スリットとして使用するか、またはこれを入射スリットに配置するか、またはこれに結像することが推奨される。最後に、基本的に幾何光学的ないしエネルギー光学的な最適解である本発明は、広いスペクトル領域での高いスペクトル分解能による適用に制限されるものではなく、同じエネルギー利得で簡単な単色動作にも使用できるものであることを述べておく。以下まとめると本発明により、最小の機械要素で冒頭に述べたエネルギー光学のすべての物理量を検出し評価することができ、例えばＨＰＬＣで現在要求されるような少量および微量物質の分析のための光学装置が得られる。この装置の利点は、最小の要素で十分であり、エネルギー的に最適であり、包括的であることである。包括的とは、５つの光学量周波数（波長）速度（屈折率）振幅（吸収および放射での）偏光のアジマス（円分散）偏光の軸関係（楕円率）を直接、そして測定対象となる全スペクトル領域（可視光線および紫外線）で測定することができることを意味する。［図面の簡単な説明］添付図面を用いて本発明をさらに説明する。図１は、従来の技術による分光装置の概略図である。この分光装置では同時分光計が使用される。図２は、図１に示した従来技術による装置のオブジェクトゾーンに対する変形を示す概略図である。図３は、吸収測定装置に使用される本発明の分光装置の第１の視点（Version ）の概略図である。この装置でも同様に同時分光計が使用される。図４ａは、本発明で使用されるアパーチャ変更手段の第１実施例の縦断面図である。第４ｂ図は、本発明で使用されるアパーチャ変更手段の第２実施例の縦断面図である。このアパーチャ変更手段はこれに接続された光導波体を備え、光導波体はアパーチャ変更手段を試料チューブに接続するために用いる。図４ｃ図は、図４ａと図４ｂに示されたアパーチャ変更手段の一変形実施例を示す概略図である。このアパーチャ変更手段では全反射する円錐が気密に封鎖された中空空間に組み込まれている。図４ｄは、補正レンズを有する図４ｃに示されたアパーチャ変更手段の一変形実施例を示す概略図である。図５は、吸収測定装置に適用された本発明の分光装置の別の実施例のオブジェクトゾーン領域の断面図である。ここで図５ａから図５ｂにはアパーチャ変更手段において円錐角が徐々に小さくなる場合の作用が示されている。図６は、アパーチャ変更手段のリング瞳作用を説明するための概略図である。図７は、反射測定装置に適用された本発明の分光装置の別の視点のオブジェクトゾーンの概略図である。反射測定装置は入射角と反射角が同じである。図８ａは、分散−差測定のための干渉屈折計としての装置に適用された本発明の分光装置の別の変形視点のオブジェクトゾーンの概略図である。干渉計についてはマイケルソン装置が選択されている。図８ｂは、差−干渉測定のための装置に適用された本発明の分光装置の変形視点を、照明装置を省略して示す概略図である。この差−干渉測定により物質の分散を検出することができる図９は、偏光分光計としての装置に適用された本発明の分光装置の別の実施例のオブジェクトゾーン領域の縦断面図である。図１０は、円偏光二色性（Circular-Dichroismus）検出のための装置に適用された本発明の分光装置の別の実施例の、照明装置を省略した概略図である。図１１は、本発明のマイクロチューブ装置の実施例の縦断面側面図である。図１２は、軸方向光線結合部を有する貫流チューブとしての本発明のマイクロチューブ装置の別の実施例の縦断面図である。図１３は、斜めの光線結合部を有する貫流チューブとしての本発明のマイクロチューブ装置の別の実施例の部分図である。図１４ａからｃは、斜め光線入力結合の種々の手段を説明するための、図１３に示されたチューブ装置のラインＩＶ−ＩＶに沿った断面図である。図１５は、貫流チューブとしての本発明のマイクロチューブ装置の別の実施例の概略図である。この実施例では二重円錐によって光線の入力結合および出力結合が行われる。図１６は、図１５の装置の左側部分の縦断面図である。ここには水晶素子による最適伝送に適した特別の円錐角が示されている。図１７は、二重円錐に対する付加的な保持部を有する、図１５の左側部分を相応に示す。図１８は、図１７のラインＩＩＸ−ＩＩＸに沿った断面を保持部に対する構造説明のために示す。図１９は、図１５に相応する表示であり、ここでは二重円錐体がチューブに沿って光路長を調整するため摺動可能である。図２０は、本発明のマイクロチューブ装置が適用される分光装置を示す。図２１は、反応ゾーンにおける本発明のマイクロチューブ装置の構成を示す。図２２は、図２１のラインＸＸＩＩ−ＸＸＩＩに沿った横断面を示す。図２３は、積分蛍光測定のための本発明のマイクロチューブ装置の構成を示す。図２４は、とくに蛍光またはラマン光線のスペクトル測定のための同時分光計の入射スリットにおける光線源としての本発明のマイクロチューブ装置を示す。［最良の実施態様］本発明の分析装置を以下実施例に基づき説明する。この実施例では、図１（従来法）に示され、前に説明した基本構成が適用される。ここで同じ部材には同じ参照符号が付してある。分光計１と照明装置６との間にあるオブジェクトゾーン８は試料９を有する。試料は貫流チューブ（キュベット）に収容されている。試料の両側にはそれぞれ１つのアパーチャ変更手段１４、１５が設けられている。アパーチャ変更手段は円錐形の同心光導波体またはミラーからなり、光入射開口部および光出射開口部と、反射性ないし全反射性の内面を備えている。光源Ｌの像Ｌ’と試料９との間に配置されたアパーチャ変更手段１４は、その光入射開口部を形成する比較的に小さな横断開口部ないし横断面が光源Ｌの像Ｌ’の平面に配置されている。一方、その光出射開口部を形成する比較的に大きな横断開口部ないし横断面は、場合により光導波体の一部１６を介して、試料９を含むチューブの入射窓に結合されている。ここでアパーチャ変更手段の光入射開口部位と光出射開口部とは、有利には光軸に対して垂直に延在する横断開口部である。試料９と、分光計１の入射スリット３との間に配置されたアパーチャ変更手段１５はその構成に関してはアパーチャ変更手段１４と同じである。ここでアパーチャ変更手段１５は試料９を基準にしてアパーチャ変更手段１４に対し鏡対称に組み込まれている。そのため、比較的に小さい横断開口部ないし横断面により形成されたその光出射開口部が入射スリット３の平面に来るようになる。一方比較的に大きな横断開口部ないし横断面により形成されたその光入射開口部は、場合により光導波体の一部１６を介して、試料９を含むチューブの出射開口部に結合されている。図４ａおよび図４ｂに示された、アパーチャ変更手段１４、１５の特別の寸法および構成は、紫外線測光に有利な水晶アパーチャ変更手段の特別の実施例に関するものである。この実施例を以下図５ａから図５ｄに基づいて詳細に説明する。内側で全反射する、未保護の光学的部材は汚れに対して非常に脆弱であるから、図４ｃ，ｄに示すように、アパーチャ変更手段の全反射性円錐体１４または１５は、気密に封鎖された、有利にはシリンダ状中空空間３０に収容される。中空空間３０は壁３１により画定されており、壁は有利には円錐体自体と同じ材料からなる。壁３１はソケットシリンダ３３に所属し、ソケットシリンダには円錐体１４、１５が組み込まれている。全ての光導波体は、アパーチャ変更手段１４、１５も含めて、発散光線束だけを放射することができるから、縁部ゾーンでのエネルギー損失を回避するために（この漂遊光は障害となり得るから）、図４ｄに示すように、アパーチャ変更手段にさらに補正レンズ３２を使用することができる。この箇所でのアパーチャは既に低減されているから、ここにレンズを作用させることができる。ここに説明した実施例では、アパーチャ変更手段は気密に封鎖された、モノリシックな機能ユニットである。図５ａから図５ｄに示された実施例は、とくに良好な紫外線透過性を有する、いわゆる水晶−水晶ファイバーに関するものである。このファイバーは波長の長いスペクトル端部でわずか２６゜のアパーチャを許容する。このハイテクファイバーは０．６ｍｍの直径を有し、モノファイバーとして製造される。アパーチャか２α＝２６゜の場合、β＝α／２＝６．５゜の半円錐角はちょうどアパーチャ変更手段の最大有効横断面に相応する。しかし例えばＨＰＬＣのような微量分析では、最大ではなく最小可能横断面が求められ、これは半円錐角β を縮小することにより得られるが、しかし短縮された有効長の犠牲を伴う。最適例は、通常は貫流チューブである所定の試料ゾーンの幾何構成から得られる。図５ｂのアパーチャ変更手段１４’はβ＝５．５゜の半円錐角を有し、最適である。エネルギー効率に関しては、アパーチャ変更手段は簡単な対物鏡ないしミラーオブジェクティブ（Spiegelobjektiv）であることがわかる。したがってアパーチャ変更手段は必然的に光学的なデッドゾーンを伴うリングアパーチャないしリング瞳を有し、これは図３のハッチング１７により示されている。前記の実施例に関連して、図５からわかるように、軸に対して６．５゜以下の傾斜を有する光線は全て１３°の限界まで反射され、試料を通過する。光線束の中心には光線が無反射で試料を通過する小さなゾーンがある。その間には消失するリングゾーンがある。この事実が図６に概略的に示されている。図６に濃くハッチングで示された消失ゾーンは、コアゾーンを考慮外として横断面の約２５％である。すなわち、アパーチャ変更手段のエネルギー伝送効率は少なくとも０．７５である。半円錐角βを小さくし、二次反射を取り入れれば、この伝送効率を向上させることができる。しかしこれにより製造精度の要求も上昇する。横断面比と光導波体出射面＝チューブ横断面は光線定理により得られる。前にも述べたように、科学的分析では最大可能チューブ容積ではなく、最小可能チューブ容積が問題となるから、完全な結像の際には以下の条件が当てはまらなければならない。受光器面＝スリット面＝アパーチャ変更手段の比較的に小さな円錐開口部受光器面（例えばレチコン（Reticon）Ｓ−列）は、最大分解能に対して０．０６２５ｍｍ² である（幅２５μｍ、高さ２．５μｍ）。これにより、アパーチャ変更手段の円錐先端に対する直径は０．１４ｍｍ、ないしファイバーの場合は約０．１５ｍｍのコア直径となる。前の実施例からアパーチャが約２６゜の場合、チューブ内径は約０．４から０．５ｍｍとなる。これは０．２ｍｍ² の横断面積に相応する。このことは層厚（長）が１０ｍｍの場合、ちようど２μｌのチューブ充填容積を意味する。アパーチャ変更手段１４、１５の「デッドゾーン」を固定に利用することができる。この固定はチューブおよび／またはフレキシブルな光導波体１２、１３に行う。チューブに固定される場合、アパーチャ変更手段の円錐面を直接、チューブ窓として使用することができる。しかしその際の欠点は、アパーチャ変更手段がチューブと運命を共にし、チューブが汚れたときは交換しなければならないことである。したがって通常はアパーチャ変更手段１４、１５を光導波体１２、１３の端部に固定する。その際には、アパーチャ変更手段とチューブ窓との間には所定の最小間隔が存在するようになる。最大エネルギー効率が問題となる場合に干渉を回避するため、この間隔を液浸により橋絡するすることができる。前に図３と図５に基づいて説明した実施例は、本発明の分光装置をそれぞれのチューブに存在する試料の吸収測定の際に使用したものに関する。図７から図９には本発明の分光装置のさらに有利な実施例が示されている。図７は、本発明の分光装置を、試料１９の表面１８での反射測定または吸収測定に使用した実施例に関する。しかしここには分光器１と照明装置６は図示されていない。図７の反射測定では入射角と反射角が同じであるように示されているが、ゴニオ分光光度計では入射角と出射角とが異なる。図８ａは、本発明の分光装置を分散−差測定のための干渉屈折計として使用した実施例を示す。アパーチャ変更手段１４と１５はここではピームスプリッタ２０の入力側と出力側に配置されている。ビームスプリッタは光源６から光を光導波体１２とアパーチャ変更手段１４を介して受け取り、測定チューブ２１および比較チューブ２２に導く。チューブ２１、２２の端部で反射された光線を、両方のチューブを何回か通過した後に１つにまとめ、この光線をアパーチャ変更手段１５と光導波体１３を介して分光計１の入射スリット３に導く。図示のマケルソン装置の代わりに、ほかの干渉計装置、例えばジャマン（Jamin）原理、マッハ −ツェンター原理による装置を使用することもできる。図８ｂは本発明の分光装置を干渉屈折計として使用した場合の別の実施例を示す。ここに図示しない光源から到来する光線束（有利には白色光）は入力側アパーチャ変更手段１４を介してケスタース（Koesters）プリズム４８の側面に集束される。このプリズムでは半透明の、有利には銀層から形成される面４９によって２つの光線束に分割される。この面４９はプリズムをその長手対称面に沿って貫いている。光線束の一方は測定チューブ２１に入射し、他方は比較チューブ２２に入射する。これらのチューブの一端部は参照符号５０で示すように完全な鏡である。反射された光線束は、測定チューブ２１ないし比較チューブ２２を複数回通過した後、再びケスタースプリズム４８に入射する。ここで光線束はまとめられ、出力側アパーチャ変更手段１５を介して分光計１に供給される。測定量自体は、干渉計の場合と同じように、路長と屈折率の積ないしその差から形成される。路長は両方の部分光線束で同じであるから、結果は屈折率差の直接的尺度である。以下、得られる感度に対する実際の例を示す。図９は、本発明の分光装置を円（回転）分散の測定に使用した実施例を示す。この装置はそのために偏光分光計として構成される。しかし図９にはオブジェクトゾーン８の一部だけが示されている。入射スリットを有する分光計１と、箇所４に光源Ｌの像Ｌ’を有する照明装置は、その基本構成においてここでも図３の実施例に相応する。試料９を備えたチューブの前には偏光器２３が設けられており、チューブの後には分光器（アナライザーAnalystor）２４が設けられている。分光器は両方の比較光線路を、一方では、アパーチャ変更手段１５と光導波体１３を介して分光計１の入射スリット３に導き、他方では、別のアパーチャ変更手段２５とこれに接続された別の光導波体２６を介して別の分光計の入射スリットに導く。この別の分光計は図９には図示されていないが、その構成に関しては図３の分光計１に相応する。本発明は図９に示した構成によって、生化学的に重要な意味をもつ試料の量が少なくとも、回転分散の効率的で高速の測定を可能にする。本発明は、スペクトル偏光測定におけるこれまでのエネルギー的な困難性を克服するものである。この困難性のため従来は高速のスペクトル測定または微量分析が実質的に不可能であった。なぜなら、偏光測定の光線路がほかのアパーチャ感度よりも強いからである。本発明のアパーチャ変更手段により、図９に示したようなマイクロ−スペクトル偏光計を造る可能性が生ずる。光線路とチューブとは、図５から既に既知の関係を有する。例えばグラン（Glan）形の、わずか３ｍｍのエッジ長を有する偏光器２３は、レーザー技術から技術的変更なしに入手できる。分光器２４は同時にビームスプリッタである。この分光器は、入射振動方向に対してそれぞれ＋４５゜ないし−４５゜の傾斜方向を有する。２つの同時分光計が光導波体１３と２６を介しアパーチャ変更手段１５と２５によって分光器２４に結合されている２つの同時分光計は、各波長ごとに分光計のダイオード列２に光電流Φ（ｘ）１ないしΦ（ｘ）２を送出する。求められる回転分散、すなわち光学的活動の回転経過はスペクトル関数として次のように得られる。ｓｉｎ２α（ｘ）＝（Φ（ｘ）１−Φ（ｘ）２）／（Φ（ｘ）１＋Φ（ｘ）２）比形成であるので、全てのスペクトルアパーチャ関数が除去されることがわかる。さらに注目すべきことは、式の分母における光電流の平均値が物質の吸収スペクトルを正確に表すことである。吸収スペクトルは、本発明の枠内では詳細に説明しない評価装置のソフトウェアにより簡単に呼び出すことができる。図１０は本発明の分光装置を、円偏光二色性（ＣＤ）を測定する機器の形で使用するための別の手段を示す。これについては右旋回および左旋回偏光光線に対する吸収の差のスペクトル関数であると理解することができる。（フィールド式の第５のパラメータ：偏光状態の軸関係）円偏光二色性は数学的には、光学的回転分散の虚数部である。円偏光二色性は右旋回偏光光線と左旋回偏光光線に対する吸収差として測定され、光学的回転分散の場合は屈折率差として測定される。円偏光二色性は、異常な回転分散の際にだけ発生する。しかし構造化学的には光学的回転分散よりも容易に説明できる。（線形屈折率の吸収および分散と正確に同じである）円偏光二色性分散分光計の欠点は、円偏光のスペクトル作用が制限されているため、すなわち位相差があるため、円（偏光）分散スペクトルを段階的にしか同時測定できないことである。これにもかかわらず、専門分野ではこの種の機器に対する要請がある。図１０に概略的に示されたこの種の機器の実施例は、ビームスプリッタを有する。ビームスプリッタは入力側アパーチャ変更手段１４から送出された光を２つの光線路に分割する。グランプリズム５２をビームスプリツタとして使用することにより、光線路は相互に垂直に偏光される。この相互に垂直な光線束の一方は引き続きミラー５４での反射の後、左旋回円偏光器ＣＰLに、他方はグランプリズム５２をまっすぐ通過した後、右旋回円偏光器ＣＰRに導かれる。これらの円偏光器は位相遅延素子である。その後、光線束は被検物質を含む測定チューブ５６を通過する。測定チューブ５６から別々に出射した２つの光線束は引き続きそれぞれ１つのアパーチャ変更手段１５、２５を介してそれぞれ１つの分光計１、１’、有利には同時分光計に供給される。測定量は、前に説明した光学的回転分散と同じように、２つの分光計１、１’の光電流ｐｈRとｐｈLの差ないし和である。ここで次式に従い、差は円偏光二色性を表し、和は吸収スペクトルを表す。円偏光二色性ＣＤ＝ｐｈR−ｐｈL 吸収スペクトル＝ｐｈR＋ｐｈL ここで図１０からわかるように、ｐｈRとｐｈLにより両方の光電流が表される。グランプリズムは、紫外線測定を行う場合は空隙を含む。次に本発明のマイクロチューブ装置とこれの有利な適用例を図１１から図２４に基づき詳細に説明する。図１１は、ステップ屈折率（Stufenindex）形導波体を示す。この導波体は円筒状のチューブ１０１からなる。チューブは対象となるスペクトル領域に対しては吸収がなく、内部には液状試料１０２を含む。チューブ１０１は導波体の外殻として使用し、それのコアは液状試料１０２が形成する。このようにしてチューブ壁を光線案内系に関連させることができる。これはチューブ内部の光線経過により示されている。１０３によりチューブ装置の入射アパーチャが、１０４により出射アパーチャが示されている。図１２は貫流チューブの実施例を示す。ここでも１０１は光導波体の外殻としてのチューブであり、１０２は液状試料、１０３は入射スリット、１０４は出射スリット、１０５はチューブ封鎖窓を示す。リング状の突起部材１０６は試料流に対する流入孔部１０７と流出孔部１０８を有する。試料流は矢印Ｐ１に従ってチューブ１０１に流入し、矢印Ｐ２に従ってこれから流出する。この突起部材１０６は封鎖窓１０５とチューブ１０１によりコーキングされており、構造を補強する。短い円筒状の部分では、突起部材１０６がチューブの外面に固定されている。この部分、すなわち継目１０１と１０６の間の領域は、参照番号１０９により示されているように、光伝導の作用がこの部分で中断されないように金属で鏡面加工されている。この金属層の反射率は全反射より約２０％低いが、この部分損失は面積全体に比べればわずかである。光導波体チューブのチューブへの同心光照射を諦めれば、とくに簡単で、液状試料１０２の通過に対して納得のいく解決手段が得られる。これにより液状試料はチューブ１０１の端部で流入ないし流出することができる。図１３と図１４ａから図１４ｃはこのような円筒状チューブ１０１への斜め光結合の基本を示す。図１１と図１２では中心入力結合が行われており、光導波体としての吸収のない材料内だけを伝播する光による理論的損失率は小さいが、この損失率は図１３と図１４ａからｃでの有利な斜め結合では基本的に除外される。ここでは、チューブ１０１と同じ材料、すなわち水晶からなる円錐体１１０にその円錐面に沿って部分円筒ないし半円筒状の溝１１１が設けられている。この溝はチューブ１０１の外殻と同じ半径を有し、この中にチューブ１０１が正確に嵌め込まれる。円筒状の溝１１１は全長にわたって同じ深さを有することができる。しかし溝はまた、接面の接触点から始まって徐々に深くなることもできる。吸収のない液浸剤が円錐体１１０とチューブ１０１との間で光学的コンタクトを行う。載置された円錐体１１０はアパーチャ変更手段として作用し、このようにして効率最大の入力結合を円錐角の適合によって行うことができる。ここで図１３の光線路が示すように、照明の比較的大きな有効アパーチャが達成され、これにより液状試料１０２をさらに頻繁に通過することができ、ひいては有効層厚（長）が拡大される。この種のアパーチャ変更手段の基本構成および作用、並びにこれの適用は前に図１から図１０に基づいて詳細に説明した。この種のアパーチャ変更手段の適用は、スペクトル分析ではエネルギー光学的な問題（電磁波の周波数、振幅、速度、アジマスおよび軸関係）だけが解析されるべきであるという認識に基づく。したがって像位置、像鮮鋭度等の問題は後回しにすることができ、光ないし光線をできるだけ低損失でオブジェクトゾーンに案内し、適切な手段で光線傾斜をアパーチャとして測定法に適合させるという問題に専念することができる。屈折作用および回折作用には分散が伴うから、すなわち色消し（アクロマチック）ではないから、これに基づく手段は不適切である。したがって選択できる手段として反射手段があり、有利には全反射を使用する。円錐状のアパーチャ変更手段は全反射性表面を汚れから保護するため有利には気密に封鎖された中空空間によって包囲される。この円錐状アパーチャ変更手段は、内壁反射を有する同心望遠鏡の徹底した縮小と理解される。アパーチャ変更手段は簡単には、測光装置および分光分析装置の多くの実施例でいずれにしろ有利に使用される光導波体に結合される。簡単にわかるように、アパーチャ変更手段の円錐状の形状は、円錐の横断面が小さいときは通過する光のアパーチャが大きく、横断面が大きいときはアパーチャが小さくなるようにアパーチャを変化する。したがってアパーチャ変更手段により、種々異なるアパーチャの光導波体を用いて吸収または放射での任意の測光装置を構成することができ、この装置のエネルキー伝送効率はそれぞれ性能のよい光学的分光装置のそれに適合される。図１３に示された本発明のチューブ装置の変形実施例では、チューブ１０１の流出端部を開放したままにすることができる。これにより、完全な（integral）吸収測定が実施されれば液状試料はそこで自由に滴下することができる。この場合、流出端部にはフォトマルチプライヤーまたは相応の測定装置が接続されるだけである。前述の実施例からさらに、アパーチャ変更手段の作用は円筒状および円錐状の光導波体の結合により可逆的であり、作用の点で可変であることが判る。したがってチューブの流出端部に別の円錐体を相応に固定することができる。この円錐体が出射アパーチャを縮小し、例えば測定装置または出射する光を測定装置に供給する光導波体の入力アパーチャに適合する。しかしこの構造は図面には示されていない。アパーチャ変更手段の可能性を徹底的に追求すれば、図１５に示した構成に到達する。チューブ１０１はこれにより案内される液状試料１０２を有し、ここでは円錐体１１０の適合溝１１１に横たわっている。この円錐体１１０は短い円筒状部材１１２を介して対向円錐体１１３へ移行する。その先端には上に述べたように光導波体１１４が接続されている。機能素子１１０、１１２、１１３は二重円錐体１１５として１つの部材に製造される。ここで機械的な保持は光学的にシビアでない円筒状部材１１２で行うことができる。これは後で図１７と図１８に基づいて詳細に説明する。図１６は、外殻のない水晶チューブ１０１での水晶光導波体１１４の結合に対する実施例を示す。水晶光導波体はすでに説明したように、紫外ＵＶスペクトル領域および可視光ＶＩＳスペクトル領域での分光計の適用に対してとくに有利である。図１６には、アパーチャ変更手段１１３と結合素子として作用する円錐体１１０との統合二重円錐体１１５の構成が、汎そ２００から１０００ｎｍのスペクトル領域での実際的適用に対して示されている。円筒状中間部材１１２を有するこの二重円錐体１１５は、ドーピングされた水晶光導波体１１４と「裸の」水晶チューブ１０１との間の結合部である。水晶光導波体１１４は約２６゜の許容アパーチャを有し、水晶チューブは約４５゜のアパーチャを有する。円錐体１１３は光導波体１１４を同心接続するためのものであり、２６゜の許容全体開口角を有する。すなわち軸線に対する円錐面の傾斜は１３゜である。チューブ側の円錐はこれに対し、入射が非対称であるため、４０゜から４５゜の全体開口角を有する。すなわち、軸線に対する円錐面の傾斜は２０゜から２２．５゜である。正確な値は実際の要請によって定められる。２つの円錐体の間の円筒状部材１１２によりまず第１に製造が容易になる。さらにこの部材によって簡単で再現性のある固定が可能になる。これは図１７と図１８に示されている。二重円錐体は溝１１１を介してチューブ１０１を下方から半分まで取り囲む。この二重円錐体はチューブ反対側の端部にて光導波体１１４に結合され、円筒状部材１１２の領域で２つのクリップ１１６、１１７により支持されている。これらクリップの各々はそれぞれ近似的に点状の形状を有する３つの当接面１１８、１１９、１２０を介して１２０゜相互にずらされて二重円錐体１１５の外側にエラスティックに当接する。クリップ１１６、１１７は鉗子状に構成されている。ここで一方の鉗子側面は２つの当接面１１９、１２０を支持し、他方の鉗子側面は第３の当接面１１８を支持する。枢軸１２３で見て鉗子側面１２１、１２２の反対側のクリップ操作アーム１２４、１２５はばね１２６により相互に付勢されており、したがってばね力に打ち勝つことによってクリップを外すことができる。クリップ１１６、１１７は共通のホルダ１２７に固定することができる。図１９は本発明のとくに興味深い変形実施例を示す。すでに述べたようにそれぞれ測光的に最適な層厚（長）は濃度および吸光度係数によってそれぞれの測定課題に依存し、しかもチューブは斜め結合のため任意の長さの毛細管でなければならないから、有効層厚（長）は次のように簡単に変化および調整することができる。すなわち、クリップ１１６、１１７とホルダ１２７を備えた２つの二重円錐体１１５をそれぞれ１つのキャリッジ１２８、１２９に固定するのである。キャリッジはキャリッジガイド１３０の上を線形にかつ再現可能に、例えば図示しないマイクロねじまたはマイクロスピンドルにより摺動することができる。図１９による本発明の構成はとくに、吸収の弱い液体での吸収分光計に適する。というのは層厚（長）を任意に延長することができるからである。実際の例として、水分中の硝酸塩の直接測定をあげておく。ＨＰＬＣの枠内でも、この構成はすでに前に論議したように新しい測定技術的次元を可能にする。図２０には、本発明のマイクロチューブ装置の簡単な適用例が概略的に示されている。小さな照明野を有する連続光源１３１は楕円ミラー１３２により伝送光導波体１３４の入射スリット１３３に結像される。この光導波体１３４は本発明の二重円錐体１１５にアパーチャ変更手段として接続し、同時に光線を毛細管チューブ１０１に斜め結合する。測定課題により定められた間隔で、同種の二重円錐体１１５が光線の出力結合のために続く。この光線はまったく同じように光導波体１３５を介して、装置の本来の測定部である分光計１３６に導かれる。有利には照明のアパーチャと分光計のアパーチャは同じである。この分光計により現在のところ達成可能な最大値が選択される。照明と分光計（例えば同時分光計である）の詳細については同じように図１から図３および所属の説明を参照されたい。本発明の毛細管チューブ装置の適用では、分光光度計に対して２つの重要点がある。第１はＨＰＬＣのｎｌ領域での吸収分光計である。これは、例えば図１から図５、図９と図１０に基づいて説明した実施例であり、ミクロン領域以下の電気泳動作用および光線に依存する（屈光性phototrop）作用の反応動力学的測定も含む。第２は（とくに重要であるが）二次放射、すなわち想像できないほど少量での蛍光光線およびラマン光線の測定である。この測定には損失がなく最適である。また細い流れ自体が分光計スリットの機能を果たす。この使用可能性について以下詳細に説明する。微量の通流量（マイクロＨＰＬＣ）での吸収分光計は、反応経過とくに反応力学の分光監視を可能にする。ここで反応経過は入力結合箇所と出力結合箇所との間の毛細管区間で、例えば毛細管チューブの入力結合箇所と出力結合箇所との間の試料の物理的および化学的影響量に依存して検出される。試料に結合箇所間で作用する物理的影響量として、例えば以下のものが考えられる。選択された特性、例えばスペクトル領域、照射時間（例えばフラッシュ）等の光学的照射があり、これを屈光性、光分解ないし光合成過程を測定するために使用する。また直流電界および交流電界による電気的影響量、例えば毛細管電気泳動がある。磁気的影響量として例えばゼーマン効果測定がある。さらに温度影響量、放射能照射およびｘ線照射等がある。化学的影響量としては以下の例をあげる。活性毛細管区間を生医学領域での特別の診断課題のためにワンウェイチューブとして使用するのである。ここで毛細管区間には毛細管作用のため自動的に充填される。同時に試料は測定前または測定中に物理的に取り扱うことができる。反応動力学のこの種の制御に対する例は図２１と図２２に示されている。毛細管１０１および光線の入力結合と出力結合に使用する二重円錐体１１５からなる毛細管チューブ装置は、結合箇所間にある毛細管１０１の領域と反応室１４０により導かれる。反応室には楕円ミラー１４１が設けられている。一方の楕円ミラー１４１の焦点線には毛細管があり、他方の楕円ミラーの焦点線にはフラッシュランプ１４３が配置されている。この装置により光化学的過程の研究を行うことができる。この構成でも、異なる円錐角を備えた二重円錐体により、厳しい可逆作用を有する２つの異なるアパーチャに適合することができる。しかし基本的には同心動作で使用可能な二重円錐体は毛細管での斜め結合でも最適な作用を示す。というのは、ここではその光導波体機能が十分に使われているからである。非常に細い毛細管への斜め結合の利点により、横断面が非常に小さいにもかかわらず、光伝導値を任意の長さで完全に維持することができる。試料の透過は適合されたアパーチャへの中央フォーカシングにより最適である。しかし非常に有用な利点は、測定のための流通案内部を変更する必要がないことである。これによりピークの広がり（Peakverbreitungen）と遅延誤差（Verschleppungsfehler）が排除される。入力結合手段としてとくに重要なのは、ａ）図１４ａによる、円筒状毛細管（これが最善の解決手段である）に対する半円筒状の溝；ｂ）図１４ｂによる、円筒状チューブに対する楔形溝。液浸を伴う楔の橋絡。ｃ）図１４ｃによる、プリズム状または扁平な毛細管に対する研磨された扁平面。このように本発明により提案された、アパーチャ変更手段を介した結合によって、損失のない移行が保証され、供給光導波体と測定毛細管での種々のアパーチャ比が考慮される。これまで述べたすべての方法は、その測定値を入射されたエネルギーに直接関連づける。したがってこのエネルギー自体は求められる測定量のキャリアであり、例外なしに測定量よりも格段に大きい。しかし制御可能なＳ／Ｎ比には限界があることが公知であるので、本発明の適用の際にも測定検出限界は制限される。したがってこのようにして得られた進歩はこれらの測定に有益である。この入力結合法の物理的に重要な利点は他の分野に存する。この分野は以下の２つの、狭く適用される適用例に示されている。これらはラマン分光計と、蛍光分光計である。ここで入射された一次エネルギーは測定から排除される。すなわち通常のように、スペクトル的に分解されるだけでなく、ほとんどは本発明のチューブ装置により可能となった特別の光線案内によって除外される。以下これについて説明する。試料担体としての毛細管には励起光線が円錐体または二重円錐体により入力結合される。アパーチャ変更手段の利点は、光線が平行光源（レーザー）から到来するか、または点光源から到来するかにかかわらず、試料が常に最適に照射されることである。光導波体の作用により励起光線は毛細管に閉じ込められたままである。しかし３６０゜に放射された二次光は毛細管から軸に対して垂直に妨げられずに出て行く。このようにして自己発光する細い流れ（細流）は、図２３に示すように、結合的蛍光測定のために適切なフォト受光器（ダイオード、増幅器等）に直接結像されるか、または図２４に示すように、この細流自体がスペクトル放射測定（蛍光光線またはラマン光線）のために分光計、有利には同時分光計の入射スリツトを形成する。それぞれ１つの細流部分だけが測定部に到達し、この際流部分はダイオード列の受光ダイオードの長さに相応するようにできるから、得られるピーク長は０．１ｍｍの領域にあり、ひいてはピーク容積は１ｎｌないしそれ以下である。図２３には、蛍光光線の統合的測定のための構成が示されている。この蛍光光線はチューブ１０１から出射し、光学系１４４および絞り１４５により制限され、フォト受光器１４６に供給される。図２４に示された構成は、蛍光光線またはラマン光線をスペクトル測定するためのものである。ここではチューブ１０１は同時分光計１の入力スリット３の所にある。垂直の毛細管１０１はその軸方向に、通過する試料物質を案内する。アパーチャ変更手段１１５を介して、例えばレーザーからの励起光線は毛細管に入力結合される。二次光線放射のために励起された毛細管内の試料物質は、例えば０．５ｍｍの所定の短い区間で、分光計１の自己発光性スリット要素３として作用する。この分光計は例えばホログラフィックに形成された凹面格子５とダイオード列２を有する。これは図１から図３に基づいて詳細に説明したのと同じである。試料を理想的には同心に通過する励起光線は、光導波体の作用により毛細管から出射することはできない。一方、二次光線、すなわちラマン光線または蛍光光線は側方から（垂直に）出射し、格子面に到達する。その際のエネルギー効率は最適である。というのは、照明密度がスリット３で最高であり、損失素子が伝送路にないからである。内径０．０５ｍｍ、有効長０．５ｍｍの毛細管を使用すれば、いわゆるピーク容積はちょうど１ｎｌであり、この値はこれまでどの光学的方法によっても達成することのできなかった値である。

【手続補正書】特許法第１８４条の８【提出日】１９９５年２月１３日【補正内容】（原明細書第１頁差替え）明細書［発明の名称］少量および微量物質を分析するための分光装置［産業上の利用分野］本発明は、特にＨＰＬＣ領域にある少量および微量物質を分析するための分光装置に関する。［技術的背景］物質を分析するために化学および生物学ではしばしば、分光分析法が使用される。フランス公開特許第２６４３１４７号公報には、液体のスペクトル光度測定方法および装置が記載されている。被検液体は円錐体を用いることにより、その流通方向に対して垂直に光線を透過させる。そのために、円錐体の大きな端面が被検液体の方に向けられている。ドイツ連邦共和国実用新案第９０１３３２５号公報および英国特許公開第２１１６７０７号の刊行物には、液体を検査するための光学的装置が開示されている。ここでは重要な光学要素として光を案内するためのレンズが使用される。しかしこれらの刊行物には、少量および微量物質を分析するための方法は記載されておらず、微量分析の特別の問題を取り扱うものでもない。さらに米国特許第４３７９２３５号明細書には、光ファイバーケーブルを、スキャナの空間解像度を改善するためにスキャナヘッドに使用することが記載されている。本発明（複合発明）は、非常に少量の物質に対する分析化学に向けられたものである。すなわち必然的に、試料ゾーンはできるだけ大きな層の長さ（厚さ）が所望されるので糸状のシリンダに縮小される。平行光線透過を行うことはできないので、近似解が示され、有利にはこれについて本発明の枠内で説明する。本出願人により開発された同時分光計は、ほかの類似の装置のどれよりも高い開口度を有し、これにより最高のエネルギー効率とスペクトル分解能を達成する。この高い開口度には制限がある。いわゆる「完全な結像」（顕微鏡では：ケーラーの原理）がレンズ光学系によっては不可能なのである。なぜなら球面誤差および色誤差が伝送効率を制限するからである。（顕微鏡では液浸レンズによって助けられうる。）したがって解決は非球面ミラー光学系にある。図１は、公知の分光装置を示し、この分光装置では分光計として同時分光計が使用される。同時分光計１の重要な点は自己走査形のダイオード列２の使用である。このダイオード列はＳｎｏｗにより１９７５年に開発され、例えば５１２個の個別のダイオードを１．２７ｃｍの長さに有する。シリコン技術によるダイオードは、（原明細書２頁に続く）（原明細書訳文第２頁８行、中央に続く。）新しい請求の範囲第１項から第７１項１．微量分析、特にＨＰＬＣを実施するための分光装置であって、少なくとも１つの試料が光源から発した光により配向照射され、試料から出射した光が少なくとも１つの分光計の入射スリットに集束され、アクロマティックな光学的エネルギー伝送のためにオブジェクトゾーンでは、光源ないしその像と試料との間、および試料と入射スリットとの間に、それぞれ１つのアパーチャ変更手段、入射変更手段ないし出射変更手段が設けられており、当該変更手段は、それぞれ同心の円錐状光導波体またはミラーからなり、前記導波体またはミラーは光入射開口部と光出射開口部を備えており、該開口部の比較的に大きい開口部がそれぞれ試料の方を向いている形式の分光装置において、照明装置（６）として点状光源（Ｌ）が使用され、該光源は、非球面ミラー、有利には楕円ミラー（７）によって、光源とオブジェクト（９）との間に配置されたアパーチャ変更手段（１４）の入射開口部または該アパーチャ変更手段に前置接続された光導波体（１２）の入射開口部に結像され、分光計（１）として同時分光計が使用され、該同時分光計は、回折格子（５）としてホログラフィックな凹面格子を、受光器としてフォトダイオード列を有し、試料（９）は、アパーチャ変更手段（１４、１５）の間で光軸に沿って配置された毛細管チューブに収容され、該毛細管チューブは、長手方向に沿って、光軸に対しわずかな光線傾斜を以て透過されるか、または試料（９）がアパーチャ変更手段（１４、１５）の間に配置された平面（１８）を成すよう配され、試料のスペクトル反射率が測定される、ことを特徴とする分光装置。２．アパーチャ変更手段（１４、１５；２５）の光入射開口部と光出射開口部とは光軸に対して垂直に延在する横断開口部である、請求項第１項記載の装置。３．各アパーチャ変更手段（１４、１５）の各円錐部の全反射性表面は、気密に閉鎖された中空空間（３０）により取り囲まれており、該中空空間の壁（３１）は有利には円錐部自体と同じ材料からなる、請求項第１項または第２項記載の装置。４．アパーチャ変更手段（１４、１５）は有利にはその比較的に大きな方の開口部に補正レンズ（３２）が設けられている、請求項第１項から第３項までのいずれか１項記載の装置。５．アパーチャ変更手段の夫々比較的に小さな方の開口部には、有利には円筒状の、光導波体（１２、１３；２６）の一部が前置接続されており、該光導波体の横断面は、アパーチャ変更手段（１４、１５；２５）への当接領域では、比較的に小さな開口部に相応し、前記光導波体の一部はアパーチャ変更手段（１４、１５；２５）を光源（Ｌ）ないしその像（Ｌ’）または入射スリットに結合するためのものである、請求項第２項から第４項までのいずれか１項記載の装置。６．光導波体（１２、１３；２６）は少なくともその端部領域間では有利にはフレキシブルな光導波ケーブルとして構成されている、請求項第５項記載の装置。７．アパーチャ変更手段（１４、１５）の夫々比較的に大きな開口部には、有利には円筒状の、光導波体の一部（１６）が前置接続されており、該光導波体の横断面は、アパーチャ変更手段（１４、１５；２５）への当接領域では、比較的に大きな開口部に相応し、前記光導波体の一部はアパーチャ変更手段（１４、１）を試料（９）に直接結合するためのものである、請求項第１項から第３項ないし第５項から第６項までのいずれか１項記載の装置。８．アパーチャ変更手段（１４、１５；２５）のそれぞれの端部に前置接続された円筒状光導波体（１２、１３、１６、２６）の一部またはレンズ（３２）はアパーチャ変更手段（１４、１５；２５）と同じ材料からなる、請求項第３項から第７項までのいずれか１項記載の装置。９．光導波体（１２、１３、１６、２６）はモノファイバまたは光導波ロッドとして構成されている、請求項第３項から第８項までのいずれか１項記載の装置。１０．光導波体（１２、１３、２６）は光学的ファイバ束として構成されている、請求項第６〜９項のいずれか１項記載の装置。１１．アパーチャ変更手段（１４、１５）の半円錐角βは、オブジェクト照明の際に光軸に対してわずかな光線傾斜が得られるように選定されている、請求項第１項から第１０項までのいずれか１項記載の装置。１２．アパーチャ変更手段（１４、１５）の半円錐角βは、光導波体（１２）からの最大光出射角の半分以下であり、前記光導波体は、光源（Ｌ）ないしその像（Ｌ’）から、光源（Ｌ）ないしその像（Ｌ’）と試料（９）との間にあるアパーチャ変更手段（１４）へ通じている、請求項第３項から第９項までのいずれか１項記載の装置。１３．紫外線分光器に対する適合部を有し、アパーチャ変更手段（１４、１５；２５）と、場合により中空空間（３０）を画定するスリーブ（３１）とは水晶ガイドであり、および／または該アパーチャ変更手段（１４、１５；２５）に場合により前置接続された光導波体（１２、１３、１６、２６）も同様に水晶からなる、請求項第１項から第１２項までのいずれか１項記載の装置。１４．アパーチャ変更手段（１４、１５；２５）の半円錐角βに対する照明のアパーチャがα＝２６゜であるとき、β≦６．５゜であり、有利にはβ＝５．５゜である、請求項第１３項記載の装置。１５．照明装置（６）のミラー（７）および分光計（１）の凹面格子（５）は同じアパーチャを有する、請求項第１項から第１４項までのいずれか１項記載の装置。１６．光源（Ｌ）はフォトダイオード列（２）のダイオードに１：１で結像される、請求項第１５項記載の装置。１７．測定チューブの入力側および出力側には、比較的に大きな開口部を有するアパーチャ変更手段（１４、１５）が接続されている、請求項第１項から第１６項までのいずれか１項記載の装置。１８．少なくとも１つのチューブは貫流チューブとして構成されている、請求項第１７項記載の装置。１９．前記平面は実質的に垂直に照明される、請求項第１項から第１８項までのいずれか１項記載の装置。２０．前記平面（１８）は所定の角度で照明され、入射角と反射角は同じに選択されている、請求項第１項から第１８項までのいずれか１項記載の装置。２１．前記平面（１８）は所定の角度で照明され、コニオ分光光度計の形式に従い、入射角と出射角は相互に異なる、請求項第１項から第１８項までのいずれか１項記載の装置。２２．オブジェクトゾーン（８）には干渉計装置（２０、２１、２２）が設けられている、請求項第１項から第１８項までのいずれか１項記載の装置。２３．測定チューブ（２１）と比較チューブ（２２）が設けられている、請求項第２２項記載の装置。２４．入力側アパーチャ変更手段（１４）から供給された測定光を測定チューブ（２１）および比較チューブ（２２）の入力側に供給し、かつ測定チューブ（２１）および比較チューブ（２２）の対向する端部で反射される光を当該チューブによる繰り返し通過の後、出力側アパーチャ変更手段（１５）に供給するため少なくとも１つのビームスプリッタ（４８）が設けられている、請求項第２３項記載の装置。２５．溶媒に溶解した物質の分散を検出するための、測定チューブは溶液を、比較チューブは溶媒を含む、装置であって、白色光源が用いられ、出力側アパーチャ変更手段に集光された光により干渉パターンが分光計（１）の受光器面で形成され、当該干渉パターンから分散が算出される、請求項第２４項記載の装置。２６．ビームスプリッタとしてケスターのプリズム（４８）が使用される、請求項第２５項記載の装置。２７．照明光線路の方向でみて、被検試料（９）の前方には偏光装置（２３）が、被検試料の後方には分光アナライザ（２４）が偏光分光分析を実施するために設けられており、分光アナライザ（２４）にはそれぞれ１つのアパーチャ変更手段（１５、２５）を介して分光計が接続されており、該分光計は試料の回転分散およぴ吸収スペクトルを、分光計により得られる光電流Φ（ｘ）１およびΦ（ｘ）２から検出するためのものである、請求項第１項から第１８項までのいずれか１項記載の装置。２８．入力側アパーチャ変更手段から出射する光は少なくとも１つのビームスプリッタ（５２）により２つの光線束に分割され、当該２つの光線束は少なくとも１つの偏光器を介して相互に垂直に偏光され、引き続きそれぞれ１つの位相遅延素子（ＣＰＬおよびＣＰR）を介して相互に円偏光され、このように円偏光された光線束は少なくとも１つの測定チューブを通過した後、それぞれ１つの出力側アパーチャ変更手段を介してそれぞれ１つの分光計、有利には同時分光計に、円偏光二色性および吸収スペクトルを２つの光電流（Ｐｈ LおよびＰｈR）から検出するために供給される、請求項第１項から第１８項までのいずれか１項記載の装置。２９．グランプリズムが使用され、該プリズムは当該プリズムから出射する２つの光線束が相互に垂直に偏光されるようにビームスプリッタとして作用する、請求項第２８項記載の装置。３０．請求項第１項から第２９項までのいずれか１項に記載された装置での吸収分光計に対するマイクロチューブ装置であって、円筒状のチューブを含み、該チューブは液状試料を収容するための中空コアを備えており、前記液状試料は少なくとも中空コアの長手部分で光線により透過され、当該光線の吸収度が引き続き測定されるマイクロチューブ装置において、チューブ（１０）と液状試料（１９２）との屈折率は、それらが光線に対してステップ形導波体として作用するように整合されており、該ステップ形導波体内では、液状試料（１０２）がコアを、チューブ（１０１）の壁が外殻を形成し、および／または光線はチューブ（１０１）の外壁で複数回、有利には全反射して、反射し、液状試料は光線により複数回透過される、ことを特徴とするマイクロチューブ装置。３１．光線は、チューブ管および液状試料から形成されたステップ形導波体に開口角（１０３）を以て供給され、該開口角はステップ形導波体の最大アパーチャに相応する、請求項第３０項記載のマイクロチューブ装置。３２．チューブ（１０１）は、対象スペクトル領域で吸収作用のない、等方性の材料からなる、請求の範囲第３０項または第３１項記載のマイクロチューブ装置。３３．チューブ（１０１）は、内径が０．５ｍｍ未満下、有利には０．２５ｍｍ未満、さらに有利には０．１５ｍｍ未満であり、外径が１．０ｍｍ未満、有利には０．３５ｍｍ未満、さらに有利には０．２０ｍｍ未満の円筒状微小毛細管として構成されている、請求項第３０項から第３２項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。３４．液状試料（１０２）とチューブ（１０１）材料との移行（境界）には反射が少ない、請求項第３０項から第３３項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。３５．チューブ（１０１）の外表面には少なくとも部分的領域で金属層が被着されている、請求項第３０項から第３４項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。３６．チューブ（１０１）の材料はチューブ外表面で、チューブを囲むガス、有利には空気に対して全反射が生じるように選定されている、請求項第３０項から第３５項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。３７．汎そ２００〜１０００ｎｍの波長領域の光線に対しては水晶からなるチューブ（１０１）が使用される、請求項第３０項から第３６項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。３８．チューブは貫流チューブとして構成されている、請求項第３０項から第３７項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。３９．チューブ（１０１）の両端部にはリング状の突起部材（１０６）が設けられており、該突起部材は入口開口部ないし出口開口部（１０７、１０８）を有し、該開口部はチューブの入口孔部ないし出口孔部に開口し、突起部材（１０６）とチューブ（１０１）の外表面との間には金属層が被着されている、請求項第３８項記載のマイクロチューブ装置。４０．チューブにて光線の軸入力結合および／または軸出力結合が行われる、請求項第３０項から第３９項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。４１．チューブにて光線の斜め入力結合および／または斜め出力結合が行われる、請求項第３０項から第３９項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。４２．入力結合および／または出力結合は円錐体（１１０）によって行われ、該円錐体は有利にはチューブ（１０１）と同じ材料からなり、該チューブはその円錐面に溝（１１１，１１１′）または平坦部（１１１″）を有し、前記溝（１１１）は有利には、チューブ（１０１）の外半径に相応する曲率半径を有し、前記チューブ（１０１）は、吸収のない材料を介在して前記溝に次のように保持されており、すなわち、光線入力結合の場合は、円錐体（１１０）の先端が光線通過路の方を指し、光線出力結合の場合は、円錐体（１１０）の先端が光線通過路の方向の反対を指すように保持されている、請求項第４１項記載のマイクロチューブ装置。４３．円錐体（１１０）は円筒状に構成されている、請求項第４２項記載のマイクロチューブ装置。４４．円錐長手軸が円錐面と共になす角は、ステップ形導波体の最大アパーチャ角の１／４より小さいかまたはこれに等しい、請求項第４２項または４３項記載のマイクロチューブ装置。４５．円錐体（１１０）とチューブ（１０１）が水晶からなる場合、円錐軸が円錐面に対してなす角は汎そ１５゜〜２２．５゜、有利には汎そ２２゜〜２２．５゜である、請求項第４３項記載のマイクロチューブ装置。４６．チューブ装置の光源および／または測定装置への接続はアパーチャ変更手段（１１３）によって行われ、該アパーチャ変更手段はそれぞれ、光入射開口部と光出射開口部とを有する同心の円錐状光導波体またはミラーからなり、前記開口部の比較的に大きい方はそれぞれチューブ（１０１）に向けられている、請求項第３０項から第４５項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。４７．アパーチャ変更手段（１１３）は、チューブ管（１０１）および場合により入力結合および／または出力結合に使用される円錐体（１１０）と同じ材料からなり、かつ／またはアパーチャ変更手段（１１３）の光入射開口部および光出射開口部は光軸に対して垂直に延在する横断開口部である、請求項第４６項記載のマイクロチューブ装置。４８．アパーチャ変更手段（１１３）のそれぞれ比較的に小さな横断開口部には、有利には円筒状の、光導波体（１１４）の少なくとの一部が前置接続されており、該光導波体の横断面は、アパーチャ変更手段（１１３）への当接領域では、比較的に小さな横断開口部に相応し、前記光導波体の一部はアパーチャ変更手段（１１３）を光源または測定装置に結合するためのものである、請求項第４６項または第４７項記載のマイクロチューブ装置。４９．光導波体（１１４）は、少なくともその端部領域の間で、有利にはフレキシブルな、光導波ケーブルとして構成されている、請求項第４８項記載のマイクロチューブ装置。５０．光導波体（１１４）の少なくとも１つの光ファイバは、チューブ（１０１）、および場合により円錐体（１１０）および／またはアパーチャ変更手段（１１３）と同じ材料からなる、請求項第４８項または第４９項記載のマイクロチューブ装置。５１．円錐の出射アパーチャはアパーチャ変更手段の入射アパーチャより大きい、請求項第４６項から第５０項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。５２．水晶をチューブ、円錐およびアパーチャ変更手段として、場合により光導波体として使用する場合、アパーチャ変更手段（１１３）の円錐面がその中心軸に対してなす角は約１３゜であり、円錐体（１１０）の円錐面がその中心軸に対してなす角は汎そ２０゜〜２２．５゜である、請求項第５１項記載のマイクロチューブ装置。５３．円錐体（１１０）と所属のアパーチャ変更手段（１１３）とは有利には一体の二重円錐（１１５）として構成されている、請求項第４２項から第５２項までのいずれか１項記載の、マイクロチューブ装置。５４．アパーチャ変更手段（１１３）と円錐体（１１０）との間には円筒部分（１１２）が設けられており、該円筒部分はアパーチャ変更手段（１１３）の出射面を円錐体（１１）の入射面に結合する、請求項第５３項記載のマイクロチューブ装置。５５．少なくとも１つの二重円錐（１１５）は円筒部分（１１２）で有利には点状の当接面（１１８、１１９、１２０）を介して保持されている、請求項第５４項記載のマイクロチューブ装置。５６．２つの円錐体（１１５）は相互に間隔を置いて、その溝（１１１）が相互に一直線に並びかつ上方を指すように配置されており、溝にはチューブ（１０１）が配置されている、請求項第４２項から第５５項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。５７．円錐体（１１５）の少なくとも１つはチューブ（１０１）に沿って、光路長および／または吸収測定部に通じるチューブ（１９１）の長手部材を調整するため摺動可能である、請求項第５６項記載のマイクロチューブ装置。５８．二重円錐（１１５）の少なくとも１つは摺動可能に支承されている、請求項第５７項記載のマイクロチューブ装置。５９．特に請求項範囲第１項から第２６項までのいずれか１項に記載された分光装置に使用される請求項第３０項から第５８項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。６０．特に吸収度の弱い液体の吸収分光計で使用される、請求項第３０項から第５８項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。６１．ＨＰＬＣで使用される請求項第３０項から第５８項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。６２．少なくとも１つの試料が、光源から出射した光により照射され、試料から出射した光が少なくとも１つの分光計、特に同時分光計の、入射スリットに集束される分光装置において、オブジェクトゾーンには光源（１３１）ないしその像（１３３）と分光計の（１３６）入射スリットとの間に、請求項第３０項から第５８項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置が設けられている分光装置。６３．照明装置として点状または準点状の光源（１３１）が使用され、該光源は非球面ミラー、有利には楕円ミラーによって、光源とオブジェクトとの間に配置されたアパーチャ変更手段の入射開口部（１３３）または当該アパーチャ変更手段に前置接続された光導波体（１３４）の入射開口部に結像される、請求項第６２項記載の分光装置。６４．分光計として、回折格子および受光ユニットからなる装置が使用される、請求項第６２項または第６３項記載の分光装置。６５．前記回折格子としてホログラフィ凹面格子を用い、前記受光ユニットにフ_オトダイオード列を用いる、請求項第６４項記載の分光装置。６６．照明装置のミラーおよび分光計の凹面格子は同じアパーチャを有する、請求項第６３項または第６５項記載の分光装置。６７．マイクロチューブ装置（１０１）は反応ゾーン（１４０）に配置されており、該反応ゾーンを介して物理的影響を試料に作用させることができる、請求項第６２項から第６６項までのいずれか１項記載の分光装置。６８．有利には一度だけの使用のために設けられた、活性化毛細管部分がマイクロチューブを形成する、請求項第６２項から第６７項までのいずれか１項記載の分光装置。６９．マイクロチューブ装置（１０１）が二次光線に対する光線源として用いられ、前記二次光線は有利には斜め入力結合によりチューブに供給された一次光線によって励起される、請求項第６２項から第６７項までのいずれか１項記載の分光装置。７０．二次光線として蛍光光線が用いられ、該蛍光光線は受光器（１４６）により測定される、請求項第６９項記載の分光装置。７１．二次光線として蛍光光線またはラマン光線が用いられ、毛細管チューブは分光計（１）、有利には同時分光計の、入射スリット（３）を形成するか、または毛細管チューブは入射スリットに配置されるか、ないし当該入射スリットに結像される、請求項第６９項記載の分光装置。

───────────────────────────────────────────────────── フロントページの続き (81)指定国ＥＰ(ＡＴ，ＢＥ，ＣＨ，ＤＥ，ＤＫ，ＥＳ，ＦＲ，ＧＢ，ＧＲ，ＩＥ，ＩＴ，ＬＵ，ＭＣ，ＮＬ，ＰＴ，ＳＥ)，ＡＵ，ＣＡ，ＣＺ，ＦＩ，ＨＵ，ＪＰ，ＫＲ，ＲＵ，ＵＡ，ＵＳ

Claims

【特許請求の範囲】１．少なくとも１つの試料が、光源から出射した光により配向照射され、試料から出射した光が少なくとも１つの分光計、特に同時分光計、の入射スリットに集束される分光装置において、光学的エネルギー伝送のためにオブジェクトゾーン（８）には、光源（Ｌ）ないしその像（Ｌ’）と試料（９）との間、および試料（９）と入射スリット（３）との間にそれぞれ１つのアパーチャ変更手段（１４、１５；２５）が設けられており、該アパーチャ変更手段はそれぞれ、光入射開口部と光出射開口部とを有する円錐状の同心光導波体またはミラーからなり、開口部の比較的に大きい方がそれぞれ試料（９）に向けられており、試料（９）は、アパーチャ変更手段（１４、１５）の間で光軸に沿って毛細管チューブに収容されており、該毛細管チューブは実質的に長手方向に透過される、ことを特徴とする分光装置。２．アパーチャ変更手段（１４、１５；２５）の光入射開口部と光出射開口部とは光軸に対して垂直に延在する横断開口部である、請求の範囲第１項記載の装置。３．各アパーチャ変更手段（１４、１５）の各円錐部の全反射性表面は、気密に閉鎖された中空空間（３０）により取り囲まれており、該中空空間の壁（３１）は有利には円錐部自体と同じ材料からなる、請求の範囲第１項または第２項記載の装置。４．アパーチャ変更手段（１４、１５）は有利にはその比較的に大きな方の横断開口部に補正レンズ（３２）が設けられている、請求の範囲第１項から第３項までのいずれか１項記載の装置。５．アパーチャ変更手段の比較的に小さな方の横断開口部には、有利には円筒状の、光導波体（１２、１３；２６）の一部が前置接続されており、該光導波体の横断面は、アパーチャ変更手段（１４、１５；２５）への当接領域では、比較的に小さな横断開口部に相応し、前記光導波体の一部はアパーチャ変更手段（１４、１５；２５）を光源（Ｌ）ないしその像（Ｌ’）または入射スリットに結合するためのものである、請求の範囲第２項から第４項までのいずれか１項記載の装置。６．光導波体（１２、１３；２６）は少なくともその端部領域間では有利にはフレキシブルな光導波ケーブルとして構成されている、請求の範囲第５項記載の装置。７．アパーチャ変更手段（１４、１５）の比較的に大きな横断開口部には、有利には円筒状の、光導波体の一部（１６）が前置接続されており、該光導波体の横断面は、アパーチャ変更手段（１４、１５；２５）への当接領域では、比較的に大きな横断開口部に相応し、前記光導波体の一部はアパーチャ変更手段（１４、１）を試料（９）に直接結合するためのものである、請求の範囲第１項から第３項ないし第５項から第６項までのいずれか１項記載の装置。８．アパーチャ変更手段（１４、１５；２５）のそれぞれの端部に前置接続された円筒状光導波体（１２、１３、１６、２６）の一部または相応するレンズ（３２）はアパーチャ変更手段（１４、１５；２５）と同じ材料からなる、請求の範囲第３項から第７項までのいずれか１項記載の装置。９．光導波体（１２、１３、１６、２６）はモノファイバまたは光導波ロッドとして構成されている、請求の範囲第３項から第８項までのいずれか１項記載の装置。１０．光導波体（１２、１３、２６）は光学的ファイバ束として構成されている、請求の範囲第６項又は第６項の従属項のいずれかに記載の装置。１１．アパーチャ変更手段（１４、１５）の半円錐角βは、オブジェクト照明の際に光軸に対してわずかな光線傾斜が得られるように選定されている、請求の範囲第１項から第１０項までのいずれか１項記載の装置。１２．アパーチャ変更手段（１４、１５）の半円錐角βは、光導波体（１２）からの最大光出射角の半分以下であり、前記光導波体は、光源（Ｌ）ないしその像（Ｌ’）から、光源（Ｌ）ないしその像（Ｌ’）と試料（９）との間にあるアパーチャ変更手段（１４）へ通じている、請求の範囲第３項から第９項までのいずれか１項記載の装置。１３．紫外線分光器に対する適合部を有し、アパーチャ変更手段（１４、１５；２５）と、場合により中空空間（３０）を画定するスリーブ（３１）とは水晶ガイドであり、および／または該水晶ガイドに場合により前置接続された光導波体（１２、１３、１６、２６）も同様に水晶からなる、請求の範囲第１項から第１２項までのいずれか１項記載の装置。１４．アパーチャ変更手段（１４、１５；２５）の半円錐角βに対する照明のアパーチャがα＝２６゜であるとき、β≦６．５゜であり、有利にはβ＝５．５゜である、請求の範囲第１３項記載の装置。１５．照明装置（６）として点状または準点状の光源（Ｌ）が使用され、前記光源は非球面ミラー、有利には楕円ミラー（７）によって、光源と試料（９）との間に配置されたアパーチャ変更手段（１４）の入射開口部または該アパーチャ変更手段に前置接続された光導波体（１２）の入射開口部に結像される、請求の範囲第１項から第１４項までのいずれか１項記載の装置。１６．分光計（１）として、回折格子（５）および受光ユニット（２）からなる装置を使用する、請求の範囲第１項から第１５項までのいずれか１項記載の装置。１７．回折格子（５）としてホログラフィ凹面格子を、受光器としてフォトダイオード列（２）を使用する、請求の範囲第１６項記載の装置。１８．照明装置（６）のミラー（７）および分光計（１）の凹面格子（５）は同じアパーチャを有する、請求の範囲第１５項または第１７項記載の装置。１９．光源（Ｌ）はフォトダイオード列（２）のダイオードに１：１で結像される、請求の範囲第１８項記載の装置。２０．測定チューブの入力側および出力側には比較的に大きな横断開口部を有するアパーチャ変換段が接続されている、請求の範囲第１項から第１９項までのいずれか１項記載の装置。２１．少なくとも１つのチューブは貫流チューブとして構成されている、請求の範囲第２０項記載の装置。２２．オブジェクト（１９）としてスペクトル反射率を測定する平面（１８）を用いる、請求の範囲第１項から第１９までのいずれか１項記載の装置。２３．前記平面は実質的に垂直に照明される、請求の範囲第２２項記載の装置。２４．前記平面（１８）は所定の角度で照明され、入射角と反射角は同じに選択されている、請求の範囲第２２項記載の装置。２５．前記平面（１８）は所定の角度で照明され、ゴニオ分光光度計の形式に従い、入射角と出射角は相互に異なる、請求の範囲第２２項記載の装置。２６．オブジェクトゾーン（８）には干渉計装置（２０、２１、２２）が設けられている、請求の範囲第１項から第２１項までのいずれか１項記載の装置。２７．測定チューブ（２１）と比較チューブ（２２）が設けられている、請求の範囲第２６項記載の装置。２８．入力側アパーチャ変更手段（１４）から供給された測定光を測定チューブ（２１）および比較チューブ（２２）の入力側に供給し、かつ測定チューブ（２１）およぴ比較チューブ（２２）の対向する端部で反射される光を当該チューブによる繰り返し通過の後、出力側アパーチャ変更手段（１５）に供給するため少なくとも１つのピームスプリッタ（４８）が設けられている、請求の範囲第２７項記載の装置。２９．溶媒に溶解した物質の分散を検出するための、測定チューブは溶液を、比較チューブは溶媒を含む装置であって、白色光源が用いられ、出力側アパーチャ変更手段に集光された光により干渉パターンが分光計（１）の受光器面で形成され、当該干渉パターンから分散が算出される、請求の範囲第２８項記載の装置。３０．ビームスプリッタとしてケスターのプリズム（４８）が使用される、請求の範囲第２９項記載の装置。３１．照明光線路の方向でみて、被検試料（９）の前方には偏光装置（２３）が、被検試料の後方には偏光分光分析を実施するための分光アナライザ（２４）が設けられており、該分光アナライザ（２４）にはそれぞれ１つのアパーチャ変更手段（１５、２５）を介して分光計が接続されており、該分光計は試料の回転分散および吸収スペクトルを、分光計により得られる光電流Φ（ｘ）１およびΦ（ｘ）２から検出するためのものである、請求の範囲第１項から第２１項までのいずれか１項記載の装置。３２．入力側アパーチャ変更手段から出射する光は少なくとも１つのビームスプリッタ（５２）により２つの光線束に分割され、当該２つの光線束は少なくとも１つの偏光器を介して相互に垂直に偏光され、引き続きそれぞれ１つの位相遅延素子（ＣＰＬおよびＣＰＲ）を介して相互に円偏光され、このように円偏光された光線束は少なくとも１つの測定チューブを通過した後、それぞれ１つの出力側アパーチャ変更手段を介してそれぞれ１つの分光計、有利には同時分光計に、円偏光二色性および吸収スペクトルを２つの光電流（ＰｈＬおよびＰｈＲ）から検出するために供給される、請求の範囲第１項から第２１項までのいずれか１項記載の装置。３３．グランプリズムが使用され、該プリズムは当該プリズムから出射する２つの光線束が相互に垂直に偏光されるようにビームスプリッタとして作用する、請求の範囲第３２項記載の装置。３４．請求の範囲第１項から第３３項までのいずれか１項に記載された装置での吸収分光計に対するマイクロチューブ装置であって、円筒状のチューブを含み、該チューブは液状試料を収容するための中空コアを備えており、前記液状試料は少なくとも中空コアの長手部分で光線により透過され、当該光線の吸収度が引き続き測定されるマイクロチューブ装置において、チューブ（１０）と液状試料（１９２）との屈折率は、それらが光線に対してステップ形導波体として作用するように整合されており、該ステップ形導波体内では、液状試料（１０２）がコアを、チューブ（１０１）の壁が外殻を形成し、これにより光線はチューブ（１０１）の外壁で複数回、有利には全反射して、反射し、液状試料は光線により複数回透過される、ことを特徴とするマイクロチューブ装置。３５．光線は、チューブおよび液状試料から形成されたステップ形導波体に所定開口角（１０３）を以て供給され、該開口角はステップ形導波体の最大アパーチャに相応する、請求の範囲第３４項記載のマイクロチューブ装置。３６．チューブ（１０１）は、対象スペクトル領域で吸収作用のない、等方性の材料からなる、請求の範囲第３４項または第３５項記載のマイクロチューブ装置。３７．チューブ（１０１）は、内径が０．５ｍｍ未満、有利には０．２５ｍｍ未満、さらに有利には０．１５ｍｍ未満であり、外径が１．０ｍｍ未満、有利には０．３５ｍｍ末満、さらに有利には０．２０ｍｍ未満の円筒状微小毛細管として構成されている、請求の範囲第３４項から第３６項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。３８．液状試料（１０２）とチューブ（１０１）材料との移行（境界）には反射が少ない、請求の範囲第３４項から第３７項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。３９．チューブ（１０１）の外表面には少なくとも部分的領域で金属層が被着されている、請求の範囲第３４項から第３８項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。４０．チューブ（１０１）の材料はチューブ外表面で、チューブを囲むガス、有利には空気、に対して全反射が生じるように選定されている、請求の範囲第３４項から第３８項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。４１．汎そ２００〜１０００ｎｍの波長領域の光線に対しては水晶からなるチューブ（１０１）が使用される、請求の範囲第３４項から第４０項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。４２．チューブは貫流チューブとして構成されている、請求の範囲第３４項から第４１項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。４３．チューブ（１０１）の両端部にはリング状の突起部材（１０６）が設けられており、該突起部材は入口開口部ないし出口開口部（１０７、１０８）を有し、該開口部はチューブの入口孔部ないし出口孔部に開口し、突起部材（１０６）とチューブ（１０１）の外表面との間には金属層が被着されている、請求の範囲第４２項記載のマイクロチューブ装置。４４．チューブにて光線の軸入力結合および／または軸出力結合が行われる、請求の範囲第３４項から第４３項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。４５．チューブにて光線の斜め入力結合および／または斜め出力結合が行われる、請求の範囲第３４項から第４３項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。４６．入力結合および／または出力結合は円錐体（１１０）によって行われ、該円錐体は有利にはチューブ（１０１）と同じ材料からなり、該チューブはその円錐面に溝（１１１、１１１′）または平坦部（１１１″）を有し、前記溝（１１１）は有利には、チューブ（１０１）の外半径に相応する曲率半径を有し、前記チューブ（１０１）は、吸収のない材料を介在して前記溝に次のように保持されており、すなわち、光線入力結合の場合は、円錐体（１１０）の先端が光線通過路の方を指し、光線出力結合の場合は、円錐体（１１０）の先端が光線通過路の方向の反対を指すように保持されている、請求の範囲第４５項記載のマイクロチューブ装置。４７．円錐体（１１０）は円筒状に構成されている、請求の範囲第４６項記載のマイクロチューブ装置。４８．円錐長手軸が円錐面と共になす角は、ステップ形導波体の最大アパーチャ角の１／４より小さいかまたはこれに等しい、請求の範囲第４６項または４７項記載のマイクロチューブ装置。４９．円錐体（１１０）とチューブ（１０１）が水晶からなる場合、円錐軸が円錐面に対してなす角は汎そ１５゜〜２２．５°、有利には汎そ２２゜〜２２．５゜である、請求の範囲第４７項記載のマイクロチューブ装置。５０．チューブ装置の光源および／または測定装置への接続はアパーチャ変更手段（１１３）によって行われ、該アパーチャ変更手段はそれぞれ、光入射開口部と光出射開口部とを有する同心の円錐状光導波体またはミラーからなり、前記開口部の比較的に大きい方はそれぞれチューブ（１０１）に向けられている、請求の範囲第３４項から第４９項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。５１．アパーチャ変更手段（１１３）は、チューブ（１０１）および場合により入力結合および／または出力結合に使用される円錐体（１１０）と同じ材料からなり、かつ／またはアパーチャ変更手段（１１３）の光入射開口部および光出射開口部は光軸に対して垂直に延在する横断開口部である、請求の範囲第５０項記載のマイクロチューブ装置。５２．アパーチャ変更手段（１１３）のそれぞれ比較的に小さな横断開口部には、有利には円筒状の、光導波体（１１４）の少なくとの一部が前置接続されており、該光導波体の横断面は、アパーチャ変更手段（１１３）への当接領域では、比較的に小さな横断開口部に相応し、前記光導波体の一部はアパーチャ変更手段（１１３）を光源または測定装置に結合するためのものである、請求の範囲第５０項または第５１項記載のマイクロチューブ装置。５３．光導波体（１１４）は、少なくともその端部領域の間で、有利にはフレキシブルな、光導波ケーブルとして構成されている、請求の範囲第５２項記載のマイクロチューブ装置。５４．光導波体（１１４）の少なくとも１つの光ファイバは、チューブ（１０１）、および場合により円錐体（１１０）および／またはアパーチャ変更手段（１１３）と同じ材料からなる、請求の範囲第５２項または第５３項記載のマイクロチューブ装置。５５．円錐の出射アパーチャはアパーチャ変更手段の入射アパーチャより大きい、請求の範囲第５０項から第５４項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。５６．水晶をチューブ、円錐およびアパーチャ変更手段として、場合により光導波体として使用する場合、アパーチャ変更手段（１１３）の円錐面がその中心軸に対してなす角は約１３゜であり、円錐体（１１０）の円錐面がその中心軸に対してなす角は約２０゜〜２２．５゜である、請求の範囲第５５項記載のマイクロチューブ装置。５７．円錐体（１１０）と所属のアパーチャ変更手段（１１３）とは有利には一体の二重円錐（１１５）として構成されている、請求の範囲第４６項から第５６項までのいずれか１項記載の、マイクロチューブ装置。５８．アパーチャ変更手段（１１３）と円錐体（１１０）との間には円筒部分（１１２）が設けられており、該円筒部分はアパーチャ変更手段（１１３）の出射面を円錐体（１１）の入射面に結合する、請求の範囲第５７項記載のマイクロチューブ装置。５９．少なくとも１つの二重円錐（１１５）は円筒部分（１１２）で有利には点状の当接面（１１８、１１９、１２０）を介して保持されている、請求の範囲第５８項記載のマイクロチューブ装置。６０．２つの円錐体（１１５）は相互に間隔を置いて、その溝（１１１）が相互に一直線に並びかつ上方を指すように配置されており、溝にはチューブ（１０１）が配置されている、請求の範囲第４６項から第５９項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。６１．円錐体（１１５）の少なくとも１つはチューブ（１０１）に沿って、光路長および／または吸収測定部に通じるチューブ（１９１）の長手部材を調整するため摺動可能である、請求の範囲第６０項記載のマイクロチューブ装置。６２．二重円錐（１１５）の少なくとも１つは摺動可能に支承されている、請求の範囲第６１項記載のマイクロチューブ装置。６３．特に請求の範囲第１項から第３３項までのいずれか１項に記載された分光装置に使用される請求の範囲第３４項から第６２項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。６４．特に吸収度の弱い液体の吸収分光計で使用される請求の範囲第３４項から第６２項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。６５．ＨＰＬＣで使用される請求の範囲第３４項から第６２項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置。６６．少なくとも１つの試料が、光源から出射した光により照射され、試料から出射した光が少なくとも１つの分光計、特に同時分光計、の入射スリットに集束される分光装置において、オブジェクトゾーンには光源（１３１）ないしその像（１３３）と分光計の（１３６）入射スリットとの間に、請求の範囲第３４項から第６２項までのいずれか１項記載のマイクロチューブ装置が設けられている分光装置。６７．照明装置として点状または準点状の光源（１３１）が使用され、該光源は非球面ミラー、有利には楕円ミラーによって、光源とオブジェクトとの間に配置されたアパーチャ変更手段の入射開口部（１３３）または当該アパーチャ変更手段に前置接続された光導波体（１３４）の入射開口部に結像される、請求の範囲第６６項記載の分光装置。６８．分光計として、回折格子および受光ユニットからなる装置が使用される、請求の範囲第６６項または第６７項記載の分光装置。６９．前記回折格子としてホログラフィ凹面格子を用い、前記受光ユニットにフォトダイオード列を用いる、請求の範囲第６８項記載の分光装置。７０．照明装置のミラーおよび分光計の凹面格子は同じアパーチャを有する、請求の範囲第６７項または第６９項記載の分光装置。７１．マイクロチューブ装置（１０１）は反応ゾーン（１４０）に配置されており、該反応ゾーンを介して物理的影響を試料に作用させることができる、請求の範囲第６６項から第７０項までのいずれか１項記載の分光装置。７２．有利には一度だけの使用のために設けられた、活性化毛細管部分がマイクロチューブを形成する、請求の範囲第６６項から第７１項までのいずれか１項記載の分光装置。７３．マイクロチューブ装置（１０１）が二次光線に対する光線源として用いられ、前記二次光線は有利には斜め入力結合によりチユーブに供給された一次光線によって励起される、請求の範囲第６６項から第７０項までのいずれか１項記載の分光装置。７４．二次光線として蛍光光線が用いられ、該蛍光光線は受光器（１４６）により測定される、請求の範囲第７３項記載の分光装置。７５．二次光線として蛍光光線またはラマン光線が用いられ、毛細管チューブは分光計（１）、有利には同時分光計の、入射スリット（３）を形成するか、または毛細管チューブは入射スリットに配置されるか、ないし当該入射スリットに結像される、請求の範囲第７３項記載の分光装置。