JPH09133935A

JPH09133935A - 光増幅器

Info

Publication number: JPH09133935A
Application number: JP8206125A
Authority: JP
Inventors: Johan Albinson Nilson Lars; ヨハンアルビンソンニルソンラルス; Yuu Ri; 勇雨李
Original assignee: Samsung Electronics Co Ltd
Current assignee: Samsung Electronics Co Ltd
Priority date: 1995-08-05
Filing date: 1996-08-05
Publication date: 1997-05-20
Also published as: GB2304229B; US5838487A; GB9522943D0; NL1003248A1; GB9603870D0; GB2304229A; NL1003248C2

Abstract

(57)【要約】（修正有）【課題】エルビウムドープ光ファイバ増幅器、及びそ
の応用装置を提供する。【解決手段】エルビウムドープ光ファイバ増幅器は、
動作条件と独立した特性を有する利得媒体を用いること
により、動作条件と独立した利得スペクトルの形を有し
利得媒体として、低濃度Al³⁺含有アルミノーゲルマノシ
リケートを用いた、一定の波長範囲において波長と独立
した利得スイングを有する。利得媒体を少なくとも二片
のＥＤＦで構成すれば、この相異なるＥＤＦの各々の利
得スペクトルの形の変化は相互に効果的に相殺し合う。
さらに、重なる波長領域内でパワーと独立で平坦な利得
スペクトルを得るために、利得媒体の前後、或は利得媒
体の２つの接合面の間に、利得媒体に応じて配置された
１つ或は数個の光フィルターや、ＥＤＦＡの一定の反転
密度領域で特別に選択されたフィルタリングＥＤＦによ
って、利得スペクトルは変化され得る。

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【発明の属する技術分野】本発明は光増幅器に係り、特
に、エルビウムドープ光ファイバ増幅器 ( EDFA:erbium
-doped fiber amplifier) 、及びその応用装置に関す
る。

【０００２】

【従来の技術】エルビウムドープ光ファイバ増幅器は現
在設置されている通信システムに広く使用されていて、
将来通信システムにも広く用いられると予測されてい
る。このエルビウムドープ光ファイバ増幅器は、多量の
データを一筋の光ファイバを通して再生することなく長
距離に亙って伝送する。しかし、長距離、及び／或は、
大容量伝送には幾つかの問題点が発生する。このような
長距離及び大容量伝送において発生する問題点の一部を
克服するための方法として、波長分割多重 ( WDM:wavel
ength division multiplexing) が利用されている。

【０００３】図１４Ａは、一般的なポンピング構造を有
するエルビウムドープ光ファイバ増幅器の一例を示した
ものである。この図に示された光ファイバ増幅器は、エ
ルビウムドープ光ファイバ (EDF)、２つのポンプレーザ
ー、及び２つの波長選択カプラ(WSC: wavelength selec
ted coupler)１を具備し、そのポンピング構造は両方向
になっている。このポンピング構造は、場合によっては
両方向ではなく、一方向、即ち、順方向或はその逆方向
に構成することもできる。波長選択カプラは、相異なる
２つの波長の光信号、即ち、通信用の入射光信号と入射
光信号を増幅するためのポンプ光とを適切に結合して、
ＥＤＦに導入する役割をもつ。

【０００４】図１４Ｂは、一般的な反射形ＥＤＦＡの一
例を示している。反射形ＥＤＦＡは、ＥＤＦ、波長選択
カプラ１、ポンプレーザー、反射形ミラーＭと光分波器
(OC: optical circulator) ２を具備する。光分波器Ｏ
Ｃ２は、ＥＤＦによって増幅され、反射されてきた出力
光を分岐させるためのものである。

【０００５】このような波長分割多重システムに使用さ
れるＥＤＦＡ等は通常、チャンネル（波長等）に依存し
て利得が変化する利得特性を有している。光通信信号の
波長に依存して利得が変化する特性は、ロックドインバ
ージョン利得スペクトルにより特徴づけられる。ロック
ドインバージョン利得スペクトルは一定の反転分布で測
定される。ＥＤＦを用いた光通信システムの設計上のさ
らなる難点は、ＥＤＦＡの反転分布の変化による利得の
変化量は、光信号等の波長によって異なることである。
従って、ＥＤＦの利得平坦度は動作利得に依存し、結果
的に、動作利得はＥＤＦＡの設計において最大限に考慮
されなければならない。

【０００６】しかし、利得は、例えば光信号パワーとポ
ンプパワーに依存し、これらは変化させることができ
る。さらに、多数のＥＤＦＡ等の縦続接続における平均
利得はおおよそ増幅器等の間での平均損失と同じであ
り、この平均損失はやはり未知または時ー変の可能性も
ある。しかも、一部応用装置において、普通は光ファイ
バ増幅器の固有の自動パワー制御が用いられ、これは全
的にＥＤＦＡの変動利得に依存する。従って、明白に、
どんな利得レベルで利得平坦ＥＤＦＡが設計されるべき
かを知ることは困ったり、それとも不可能なのに違いな
い。

【０００７】平坦なロックドインバージョン利得スペク
トルを得るために多様な複合性と応用性を有する幾つか
の方法が使用されて来た。１つの有用な方法はＥＤＦＡ
に使用されるガラス組成を変化させることである。ガラ
ス組成を変化、形成する工程は、これまで、平坦利得を
得るために進められてきた。利得曲線の傾きを変えるこ
とのできる効果は、最適反転分布を選択してロックドイ
ンバージョン利得曲線を精密調整(fine-tune) するため
に利用することができる。しばしば、高濃度Al³⁺含有 E
r³⁺:Al³⁺:Ge⁴⁺:SiO₂ガラスが、利得平坦ＥＤＦＡを製造
するために使用される。同様に、フッ化系のガラスも広
い平坦利得を有するＥＤＦＡを製造するために使用され
る。また他の解決策は利得平坦フィルターを使用するこ
とである。ＷＤＭのための光増幅器を現時点で再検討し
てみると、従来技術によるＥＤＦＡには次のような問題
点がある。

【０００８】第１に、完全にＬＩ利得平坦度を無視す
る。（そして、ＬＩ利得平坦度が足りない。）第２に、特定入力信号とポンプパワーにおいてのみ利得
平坦化される。

【０００９】第３に、特定利得に対してのみ利得平坦化
される。

【００１０】第４に、調整用のフィルターで均一化が必
要であったり、少なくとも可変減衰器で入力パワーの調
整が必要である。

【００１１】このような全ての問題点から次のような多
数の欠陥が齎される。

【００１２】第１に、平坦度を含むＬＩ利得曲線の形は
作動条件の変化に応じて変わる。

【００１３】第２に、少なくとも１つのポンプ源が故障
を起こしたら、ＬＩ利得曲線は著しく変化する。

【００１４】第３に、従来のＥＤＦＡは一定の利得で動
作する。

【００１５】第４に、従来のＥＤＦＡは信号パワーをモ
ニターする必要があり、また調節可能なスペクトルフィ
ルター或はＥＤＦＡのポンピングを制御する。

【００１６】第５に、従来のＥＤＦＡは調整可能なフィ
ルターを必要とする。

【００１７】第６に、従来のＥＤＦＡはＥＤＦＡの固有
特性の自動パワー制御が提供できない。何故なら、利得
曲線が変わるからである。

【００１８】

【発明が解決しょうとする課題】本発明は前記のような
問題点を改善するために創案されたものであって、ロッ
クドインバージョン（ＬＩ）利得曲線のスペクトルの形
が、少なくとも利得スペクトルの一部において、例えば
入力信号パワーにより影響される、動作利得と無関係で
あるようなＥＤＦＡを提供することを目的とする。

【００１９】また本発明の他の目的は、ロックドインバ
ージョン利得曲線のスペクトルの形は動作利得及び反転
分布（所定の限界内で）と関係のなく、何れか１つの重
なる波長区間でロックドインバージョン利得を平坦にし
て動的利得平坦度を得るＥＤＦＡを提供することにあ
る。

【００２０】

【課題を解決するための手段】前記目的を達成するため
に本発明による光増幅器は、もし利得が１つの波長で変
わると、他の波長で前記利得は基本的に同じ量ほどずつ
変わる利得特性を有する利得媒体を具備することを特徴
とする。

【００２１】本発明において、前記利得特性は、もし前
記利得が１つの波長で変わると、前記利得が１つの連続
的な波長帯での全ての波長で基本的に同じ量ほどずつ変
わったり、或は前記利得が１つの波長帯での複数の各離
散波長で基本的に同じ量ほどずつ変わることが望まし
い。

【００２２】前記利得媒体は、基本的に同次に拡張され
たものであり、光ファイバよりなり、前記光ファイバは
エルビウムドープ光ファイバよりなり、アルミニウムを
１０％まで含有したエルビウムドープアルミノゲルマノ
シリケート光ファイバよりなることが望ましい。

【００２３】前記利得媒体の横配列は前記利得特性を提
供するように調整され、前記前記利得媒体は少なくとも
２つの相異なる利得媒体の片等を組合わせて得られる
が、前記相異なる利得媒体の長さ及び位置等が前記利得
特性を提供するように調整されたハイブリッド利得媒体
であり、ポンプ波長が所定の波長帯での利得レベルに対
するロックドインバージョン利得模様の任意の従属性を
最少化させるため調整されたことが望ましい。

【００２４】利得媒体を２回通過して誘導された信号の
利得減縮の均一性を強化し、反射された信号がその後に
分岐、出力されるようにするため、ミラーで反射前後に
光信号を利得媒体に２回通過させる反射ミラー及び光分
岐手段をさらに含み、前記波長で基本的に同じ利得を得
るように前記利得媒体に前記利得スペクトルを変化、調
整するためのフィルターを具備し、前記スペクトルのフ
ィルタリングによる望ましい調整は、所定の波長帯で利
得が飽和しなかったり、或は選択的に利得の飽和量が自
体の設計された動作条件等の範囲にかけて変わらない一
部分の増幅器内に望ましいスペクトル特性を有する一片
の利得媒体の付加的な使用により得られ、前記一片の媒
体でフィルタリングはポンプ波長を変更することにより
調整されることが望ましい。

【００２５】また、前記他の目的を達成するために本発
明による光伝送装置は、本発明による少なくとも１つの
光リンク及び少なくとも１つの光増幅器を具備したこと
を特徴とする。

【００２６】本発明において、前記装置は１つの期間に
かけて予想された波長従属様式に変わり、前記利得媒体
の前記利得特性は前記期間にかけて損失に因した前記変
化を補償するように所定の波長従属様式に変わるように
選択され、それで純利得の波長従属が基本的に前記損失
変化等と依然として関係のない前記損失等を有し、複数
の前記光増幅器と結合され、前記光増幅器の１つに統合
されたり、２つの前記光増幅器の間に配置された少なく
とも１つのフィルターを具備したことが望ましい。

【００２７】波長分割多重された信号等は前記装置の少
なくとも一部分から増幅され、ＡＭＣＡＴＶファイバー
光分布リンク或はネットワークを提供することが望まし
い。

【００２８】

【発明の実施の形態】以下、添付の図面に基づき本発明
による動的利得平坦度ＥＤＦＡを説明する。

【００２９】同次に拡張された利得媒体におけるＬＩ利
得スペクトルの変化率は、利得スイング：ｇ_p-p （λ）
≡［ｇ^* （λ）＋α（λ）］（e.g.，単位長さ当りｄ
Ｂ）で与えられる。ここで、ｇ^*（λ）は利得であり、
α（λ）は吸収スペクトルである。この式は、ＥＤＦＡ
等の利得が圧倒的に同時に拡張された所で、実験的に立
証されてきたように、ＥＤＦＡをよく説明すると期待さ
れている。しかし、この式と他の式等は、単に本発明の
望ましい実施例の原理を説明するのに寄与するだけであ
る。さらに一般的に、本発明は、前記の式等の有効性に
必ずしも依存するものではない。ある場合には、前記式
等は、単に概略的に有効なものとして期待されるだけで
ある。それで、一部波長領域に対して一定の利得スイン
グを有したり、離散集合の波長で同一利得を有するＥＤ
Ｆを使用することが提案されている。従って、確実に利
得を減縮することによって、利得スペクトルの形が最小
限の変動をするＥＤＦＡを得ることができたり、離散集
合の波長で同じ利得スイングを有して、これら波長で同
一の利得変化を有するＥＤＦＡを得ることができたりす
る。

【００３０】本発明による第１の利得媒体は、一定の利
得スイングを有する通常のＥＤＦである。しかし、この
ようなＥＤＦを得るためには、その組成と製造工程は注
意深く調節及び調整されるべきである。前記低濃度Al³⁺
イオン含有アルミノーゲルマノシリケートガラスは、一
定の利得スイングを有するＥＤＦであって、ＥＤＦＡに
適用される、本発明による第１の利得媒体である。本発
明による第２の利得媒体は、ハイブリッドＥＤＦＡで構
成され、少なくとも２つ以上の相異なるＥＤＦを相互接
合して構成される。ハイブリッドＥＤＦＡでは、相異な
るＥＤＦ利得スペクトルの形の変化は相互に相殺され、
平坦な利得スイングを作り出す。この場合に、相異なる
ＥＤＦ等の長さ、及びその相互の結合順序に注目すべき
である。ポンプ波長を注意して調節することにより、付
加的な利点等が得られる。

【００３１】前記のような利得媒体では、利得スペクト
ルの形が動作条件とは無関係ということは保障されてい
るが、利得スペクトルの形は平坦とは言えない。従っ
て、利得スペクトルを平坦にするため、一部において調
整が必要である。このための方法は、利得媒体の前後、
或は内部に、スペクトル的に従属減衰を提供する信号パ
ワーと関係のない線形フィルターを挿入することであ
る。

【００３２】効率的なフィルタリングのための他の方法
は、ＥＤＦＡの一定の反転領域から特別に選択されたＥ
ＤＦを使用して前記線形フィルターのようなフィルタリ
ング効果を得ることである。この際、反転は信号波長と
パワーの変動とは独立しているべきである。順方向に進
行するポンプを有するＥＤＦＡで、そのような領域等は
ＥＤＦＡの開始部から見つかる。何故なら、多くの実際
装置で、信号パワーとその変動は、ＥＤＦＡの開始部で
濃度反転に影響を与えないほど小さいからである。この
ＥＤＦと別に使用される（もしあれば）ＥＤＦとは、そ
の利得スペクトルの差異によって利得が平坦化するよう
に、注意深く合せられる。

【００３３】また、ＬＩ利得曲線のスペクトルの形が入
力信号パワー、動作利得、及び反転分布と無関係のＥＤ
ＦＡが作れることがわかった。この新しいＥＤＦＡは、
利得媒体（ＥＤＦ）が所定の特性を有するように設計さ
れたことを除いては、基本的に従来のＥＤＦＡと同じで
ある。特別に注目する点は、利得媒体の何れバージョン
におけるポンピングにある。望ましい実施例において、
新規ＥＤＦＡは、前記の問題点に関しては、かなりの程
度改善されたものとなっている。新規ＥＤＦＡの特徴の
一つは、ＬＩ利得のスペクトルの形が動作利得及び反転
分布と関係のないことである。さらに、一定の曲線領域
を重ねて、何れ波長領域でＬＩ利得を平坦にすることが
できる。すると、動的利得平坦度（ＤＧＦ）が得られ
る。この目的のために、スペクトルフィルターや利得媒
体の設計変更のうち何れか１つを使用することができ
る。それでは、利得は利得変化の動作レベルにより平坦
になったり平坦領域に留ることになる。動的利得の平坦
度は、やはりアナログＡＭのＣＡＴＶ用のＥＤＦＡで、
ＡＣ利得の傾き及び傾きの変動を除去する。

【００３４】図１４Ａ及び図１４Ｂは、幾つかの可能な
ＥＤＦＡの配置を示したものである。ここで、基本的
に、ポンピングよりは利得媒体（ＥＤＦ／ＥＤＦｓ）に
ついてさらに詳しく説明する。図１４Ａは、可能な一方
向（順方向及び逆方向）或は両方向ポンピングを有する
ＥＤＦＡを示したものである。図１４Ｂは、光分波器を
有する反射形ＥＤＦＡの一例を示したものである。

【００３５】図１４Ａ及び図１４Ｂに示した従来のＥＤ
ＦＡに基づき、本発明による動的利得平坦度ＥＤＦＡの
実施例を説明すれば次のようである。

【００３６】まず、本発明による第１のＥＤＦよりなる
利得媒体を有したＥＤＦＡについて説明する。

【００３７】第１に、ＥＤＦＡが単一のＥＤＦで構成さ
れると、ＥＤＦのように同次に拡張された利得媒体にお
いて、ＬＩ利得Ｇ（ｄＢ単位で）は、

【数１】である（式１）。

【００３８】ここで、λは波長、Ｌは信号がＥＤＦを通
して伝播する距離、α（λ）はメートル当りデシベルで
表わした吸収スペクトル、ｇ^*（λ）は完全反転でメー
トル当りデシベルで表わした利得、ｆ（λ）はデシベル
で表わした光ファイバの減衰量、ｎ₂ はＥＤＦＡでの平
均励起度、即ちＥｒ³⁺イオン総数に対する励起された
（準安定）状態のＥｒ³⁺イオン数の比である。ｎ₂ は反
転分布と直接関係する量である。量ｎ₂ は、動作条件の
変化に起因して利得がどのように変わるかを説明する際
のパラメータである。式１によれば、ＬＩ利得スペクト
ルは励起度ｎ₂ の変化に伴って、

【数２】のように変わる（式２）。

【００３９】もし、量［ｇ^* （λ）＋α（λ）］≡ｇ
_p-p （λ）が２つの波長に対して同じだとすれば、これ
ら２つの波長での利得（単位：デシベル［ｄＢ］）は、
ｎ₂ の変化に対して同一量だけ変化する。算出量Ｌｇ
_p-p （λ）はまた、完全な反転分布状態にあるＥＤＦＡ
とポンプされていないＥＤＦＡとの間の利得差、即ちＥ
ＤＦの総利得スイング（変化）と同一である。本発明の
望ましい実施例で重要なのは、動的利得平坦度（ＤＧ
Ｆ）ＥＤＦＡの設計において、利得ｇ_p-p （λ）を広い
波長範囲にわたって一定にすることである。研究の結
果、これが重量で約１％の Al₂O₃を含有する Er³⁺:A
l³⁺:Ge⁴⁺:SiO₂ガラスファイバで、波長約１．５５μｍ
に対して達成されうることがわかった。このようなＥＤ
Ｆは、標準的な方法（この場合に、溶液ドーピング）に
よって製造することができる。

【００４０】式１と式２は、４段システムに対しても適
用できる。これと対照的に、ＥＤＦポンプレベルに従属
的な２段或は３段システムである。４段システムに対
し、α（λ）は信号波長等に対してゼロと同じである。
それで損失ｆ（λ）もやはり無視できるとすれば、利得
が波長と関係のない場合に限って、利得スイングは波長
と無関係である。ＥＤＦＡ利得平坦度と対比し、利得媒
体の化学的組成を変更することにより、波長と関係のな
い利得及び利得スイングの２点を同時に達成することが
できる。従って、波長と無関係な利得特性は、たとえ動
作条件が変化しても、たやすく得られる。何故なら、動
作条件と無関係な利得の形の問題は、波長と無関係の利
得を得ると共に解決されるからである。

【００４１】しかし、ＥＤＦＡに対しては、前記問題等
は同時に解決されない。これまで研究者らは、ＥＤＦの
組成を変えて平坦利得を得ようと努力してきた。しか
し、利得スペクトルの形を変える問題は残っている。何
故なら、利得スペクトルの形を変更することは、利得媒
体の外部からは解決しにくい残留の問題である。このた
め我々は、代りに利得媒体の内部で利得スペクトルの形
を変えて問題を解決する。このために、我々は、利得の
形が波長と関係のない、より簡単な残留問題のみ解決す
れば良く、これはフィルターを使用して容易に解決する
ことができる。

【００４２】図１は、現在（従来の技術）利得平坦度に
広く使用される標準的な高濃度Al³⁺含有 Er³⁺:Al³⁺:Ge
⁴⁺:SiO₂ガラスファイバ（例えば、サンプル名：ＳＥ
４Ｂ４０１）とともに、低濃度Al³⁺含有 Er³⁺:Al³⁺:Ge
⁴⁺:SiO₂ＥＤＦにおける各量のスペクトルを示した図で
ある。このような光ファイバよりなるＥＤＦＡは、フィ
ルターさえなく、１５４５ｎｍ〜１５５２ｎｍの比較大
きな波長範囲において相対的に平坦な利得スペクトルを
示す。ここで曲線ａ、ｃ、ｅは、左側座標軸の尺度で表
わされたスペクトルであって、従来のＥＤＦを使用した
場合のｇ_p-p （λ）、α（λ）、ｇ^* （λ）を各々示
し、曲線ｂ、ｄ、ｆ、ｇは、右側座標軸の尺度で表わさ
れたスペクトルであって、新規ＥＤＦＡのｇ_p-p
（λ）、ｇ^* （λ）、α（λ）及びｆ（λ）を各々示
す。

【００４３】図２Ａ及び図２Ｂは、新規の低濃度Al³⁺含
有ＥＤＦ（サンプル名ＥＸＲ９３２５）、及び従来のＥ
ＤＦ（サンプル名ＳＥ４Ｂ４０１）において、式１を
用いてｎ₂ の複数の値に対して計算した利得スペクトル
を示す。図中、例えば８０％の値は、ｎ₂ ＝０．８の値
において計算されたスペクトルであることを意味してい
る。動的利得平坦度（ＤＧＦ）を得てＥＤＦＡを作るた
め、ＥＤＦの特性を図２Ａを参照してみてみると、１５
４５ｎｍ〜１５５２ｎｍの波長範囲で、利得スペクトル
の形がｎ₂ の根と無関係なことがわかる。これは、図１
に示された一定の利得スイングの範囲に対応する。他の
ＥＤＦに対してはそのような範囲がない。

【００４４】反転分布と無関係な利得スペクトルの形
は、例えば、ＡＭＣＡＴＶに役立てることができる。
何故なら、一定の利得スペクトルの傾きは、補償しやす
く、特にＬＩ利得スペクトルが平坦であれば、波長分割
多重に適用しやすいからである。図３に示したように、
前記一定の利得スペクトルの傾きを補償するためのフィ
ルター（ＯＦ）３は、ＥＤＦ或はＥＤＦ等の前端、中
端、或は後端に挿入することができる。フィルタリング
は、光ファイバ（ＥＤＦ）に応じて分割することができ
る。たとえフィルター３の位置がＥＤＦＡの特性に大き
な影響を与えるとしても、それはどのように利得スペク
トルがｎ₂ に依存するかとは無関係である。新規のＥＤ
Ｆの利得スペクトルは、フィルターによる補償のある場
合、ｎ₂ の相異なる値に対して図４に示されるようであ
る。図４では、１５７０ｎｍで最大の減衰量を有し、６
８ｎｍのスペクトル領域がなく、挿入損失がゼロであ
り、ＥＤＦの単位長さ（メートル）当り０．３７３ｄＢ
のピーク減衰量を示すマッハ・チェンダー・フィルター
が利得を平坦化するために使用されている。図４でＭＩ
Ｎと示された曲線は、マッハ・チェンダー・フィルター
の損失スペクトルを示している。

【００４５】図２Ａ、図２Ｂ及び図４が、図１に示され
た測定されたスペクトルに基づいた計算値であるのに対
し、図５は、波長領域１５４２ｎｍ〜１５５０ｎｍで一
定のスペクトルの形を有するＥＤＦＡのＬＩ利得の実際
の測定値を示している。ここにおいて各々の曲線は、各
ポンプパワーにおける利得スペクトルを表わしている。
本図は、ＥＤＦＡにおける一定の利得スペクトルの形を
実験的に立証したものである。

【００４６】特殊ＥＤＦＡ（新規の低濃度Al³⁺含有）と
フィルターとで得られた動的利得平坦度を詳しく分析
し、それを従来の増幅器の利得平坦度と比較するため、
図６において、前記新規のＥＤＦと従来のＥＤＦを使用
したＥＤＦＡ等の、ｎ₂ の相異なる値における利得偏差
を示した。曲線ａ、ｂ、ｃは、各々ｎ₂ ＝０．６、０．
８、１．０の値における、動的利得平坦度ＥＤＦＡ（Ｄ
ＧＦ−ＥＤＦＡ）の相対的な利得偏差を示す。相異なる
ｎ₂ に対して３つの曲線がほとんど一致する。曲線ｄ、
ｅ、ｆは、各々ｎ₂ ＝１．０、０．８、０．６の値にお
ける従来のＥＤＦの利得の相対的な偏差を示す。なお、
ここでは、λ＞１．５４０μｍ、及びλ＞１．５４５μ
ｍにおける最大利得等を、従来のＥＤＦＡと動的利得平
坦度光ファイバ増幅器（ＤＧＦ−ＥＤＦＡ）の利得偏差
の計算値の基準値として使用した。また、利得は式１を
用いて計算した。

【００４７】図６を参照すれば、基準ＥＤＦＡは使用さ
れるｎ₂ の３つの異なる値に対し広い波長範囲において
平坦利得（３％以内）を示す。ｎ₂ ＝０．８で、その波
長範囲は１５３８ｎｍから１５５４ｎｍまでである。そ
れで、３０ｄＢの利得を有するＥＤＦＡにおいて、±
０．４５ｄＢの平坦度はこの領域から得られる。１００
ｄＢ（３３３ｄＢ）の総利得を有する、ｎ₂ ＝０．８に
おけるＥＤＦＡ等においては、（全てのＥＤＦＡに対し
て平均化して）この波長の範囲は３ｄＢ（１０ｄＢ）の
幅を示す。しかし、波長の範囲はｎ₂ と共に変わる。ｎ
₂ ＝０．６では、前記の波長の範囲は１５５２ｎｍ〜１
５６３ｎｍである。ｎ₂ ＝０．８での前記の波長範囲と
の重複波長区間は、単に１ｎｍ〜２ｎｍである。動的利
得平坦度光ファイバ増幅器（ＤＧＦ−ＥＤＦＡ）におい
て、相異なるｎ₂ における曲線等は相互近接していて、
そのバンドの幅は狭い。しかし、重複波長区間が相対的
に大きな平坦利得波長等の範囲は、例えば、ｎ₂ が１．
０から０．６まで変わっても１０％の平坦度で１０ｎｍ
であり、３％の平坦度で７ｎｍである。これは、予想し
なかった新しい結果である。

【００４８】図４及び図６に対応するＤＧＦ−ＥＤＦＡ
は、制限された領域において単純に平坦化されていた。
しかし、たとえＤＧＦが本来の波長領域でのみ起るとし
ても、さらに広い波長領域にかけてＤＧＦ−ＥＤＦＡを
平坦化することができる。一例として、図４に示された
フィルターと類似した簡単なマッハ・チェンダー・フィ
ルターが１５４２ｎｍ〜１５６２ｎｍの波長領域を平坦
化できることがわかる。それで、従来の利得平坦化され
たＥＤＦＡ等のバンド幅と類似したバンド幅を有するよ
り幅広い平坦利得が、ＥＤＦＡの構成を複雑にせずに得
られる。

【００４９】ＤＧＦ−ＥＤＦＡの狭いバンド幅は１つの
制限である。他の主材料等は、さらに大きなバンド幅に
おいて一定のｇ_p-p （λ）を提供する。さらに、スペク
トルの形は、ＥＤＦの屈折率及びＥｒ³⁺のドーピング分
布を変更することにより変化させることができる。

【００５０】次に、本発明による前記のハイブリッド化
（少なくとも２種のＥＤＦ等の利得媒体）の長所につい
て説明する。

【００５１】前記のＤＧＦ−ＥＤＦＡが、動作条件等の
より広い範囲にかけて平坦な利得スペクトルを有するの
に対して、製造工程においてＥＤＦの利得スイングを正
確に制御することには困難が伴う。この利得スイングを
正確に制御する１つの方法は、図７に示されたように、
少なくとも２つ以上の相異なる利得スイングの形を有す
るＥＤＦ（Ａ、Ｂ、Ｃ）等を、効率的な平坦利得スイン
グを有するように相互接続して、ハイブリッドＥＤＦを
構成することである。このようなハイブリッドＥＤＦの
利得Ｇは、

【数３】で与えられる（式３）。

【００５２】ここでｋは、相異なるＥＤＦ等を識別する
ための番号であり、λは波長、Ｌ_iはｉ番目のＥＤＦの
長さであり、α_i （λ）はｉ番目のＥＤＦのメートル当
りデシベルで表わした吸収スペクトルであり、ｇ^*
（λ）はｉ番目のＥＤＦの完全反転分布状態におけるメ
ートル当りデシベルで表わした利得であり、ｆ（λ）は
光フィルター及び背景損失等のデシベルで示された減衰
量、そしてｎ_2,i は励起度、即ちｉ番目のＥＤＦ中のＥ
ｒ³⁺イオンの総数に対する励起された（準安定）状態の
Ｅｒ³⁺イオンの数の比である（以下、相異なるＥＤＦに
おけるｎ₂ を区別すべきである）。

【００５３】しかし、動作利得平坦度（ＤＧＦ）を得る
のに充分なハイブリッドＥＤＦＡを作るためには、従来
のハイブリッドＥＤＦＡに比べて若干の設計変更が必要
である。

【００５４】まず、ＥＤＦ等及びこのＥＤＦ等の長さ
は、これらの利得スイングの加重された和が１つの波長
領域にかけて一定になるように選択されるべきである。
その和は、減縮されうるＥＤＦ等の各片の長さと相異な
るＥＤＦ等に有り得る減縮の最大量、即ちｎ_2,i が減縮
する間変われる最大量に従った加重和である。一般的
に、それはｎ_2,i の最大値との差により与えられる。そ
れは加重値：ｇ_I ^*（λ_P ）／ｇ_P-P,I （λ_P ）により上
向きに制限され、α_I （λ_S ）／ｇ_I ^*（λ_S ）により下
向きに制限される。ここで、λ_P はポンプ波長であり、
λ_S は体表的な信号波長である。しかし、上向き制限は
よく設計されたＥＤＦＡ内でも絶対に到達できるもので
はなく、下向き制限も実際に到達できない。硬直した制
限より実質的な制限等を用いた設計はさらによく具現さ
れうる。利得スイングとそれらの加重された和について
は図８に示されている。図８で、曲線ａはＡｌ非含有光
ファイバ（ＳＥ４９４０７）での総利得スイングであ
り、曲線ｂはＧｅ非含有光ファイバでの総利得スイング
であり、曲線ｃはＡｌ非含有光ファイバ（ＳＥ４９４０
７）での加重利得スイングであり、曲線ｄはＧｅ非含有
光ファイバでの加重利得スイングであり、曲線ｅは曲線
ｃと曲線ｄで示された加重利得スイングの和である。

【００５５】このような方式で、相異なる種類のＥＤＦ
等を接続してハイブリッド構成とすれば、利得変化等が
波長と関係のない波長領域を得る。

【００５６】前記のような設計規則によって、ＬＩ利得
スペクトルは、ｎ_2,i がそれらの最大（実質）値に到達
する時と最低値に到達する時に同じ形を有することが保
障される。しかし、動作条件等が変わることにより、ｎ
_2,i は異なるＥＤＦでそれぞれ異なった量だけ変化す
る。もし、ＡＳＥ(amplified spontaneous emission)が
無視されれば、

【数４】を得る（式４）。ｎ_2,i は、ｎ₂ ⁱ（ｘ，ｙ，ｚ）に対す
る加重平均値として得られる。ＡＳＥが無視できない場
合でも、類似した表現式が成立する。式４で、Ｉは利得
媒体内部での信号（添字ｓ）とポンプ（添字ｐ）の強度
であり、σⁱ はｉ番目のＥＤＦにおける信号とポンプに
よる誘導放出（添字ｅ）と吸収（添字ａ）の断面積であ
り、νは光周波数であり、τⁱ _sp はｉ番目のＥＤＦにお
けるライフタイムであり、ｈはプランク定数である。
今、単に２つの形のＥＤＦＡ等、ＡとＢがあると仮定す
る。Ａ形ＥＤＦにおける）ｎ_2,A の変化と（Ｂ形ＥＤＦ
における）ｎ_2,B の変化とを常に一致させるためには、
自発放出のためのライフタイムだけでなく、全ての断面
積の比率が２つの形のＥＤＦの間で同一でなければなら
ない。実験的には、非常に短いＥＤＦの飽和特性は、２
つの形のＥＤＦに対する存在可能な全てのポンプパワー
において同一でなければならない。これはここで示され
た理論的な説明よりさらに正確である。何故なら、相異
なるＥＤＦにおける相異なる波長での重複区間の差を考
慮するからである。しかし、たとえ断面積の波長依存性
は異なるべきなのを無視できたとしても、これは実際的
ではないようである。しかし、図９及び図１０に示され
るように、ポンプ波長を調節することにより、（少なく
とも）２つの異なる形のＥＤＦの飽和特性の差を最少化
することができる。図９及び図１０は、３つの相異なる
ポンプ波長λ_P ＝９６５、９７５、９８５ｎｍにおける
シリケートＥＤＦとＺＢＬＡＮ−ＥＤＦとの間での相対
的な利得減縮の差（即ち、小信号利得における相対的な
利得差）を示す。図９はλ_P ＝１５３２ｎｍの信号波長
における差を示し、図１０はλ_S ＝１５５０ｎｍの信号
波長における差を示す。

【００５７】たとえ最少化が完璧であったとしても、そ
れだけでは十分でない恐れがある。ＥＤＦ等は、必要に
応じて各々異なる場所に配置されることによって、その
パワーフラックスと強度が変わる。従って、ひとつに
は、相異なるＥＤＦの短い片等の飽和特性における差を
最少化するように、完成されたハイブリッドＥＤＦに対
してポンプ波長を最適化するとよい。特に、完成された
ＥＤＦＡでのみ重要な意味を有するＡＳＥは、飽和の細
部条件等に対しても重要な因子になるからである。

【００５８】相異なる形のＥＤＦの相異なる位置の効果
はやはり他の方式として減少されうる。理想的なことを
考え、ハイブリッドＥＤＦが多量の片の短いＥＤＦより
構成されるとする。この場合、相異なる位置による影響
は無くなるが、このような構成は非実用的であり、信号
の大半は接続部点で反射されてしまう。しかし依然とし
て、相異なる光ファイバ片の数は、非反射ＥＤＦＡの２
つより多くするべきである。それは、飽和が１つの形の
ＥＤＦでのみ起こった場合、そのＥＤＦの利得スイング
スペクトルのみが重要になり、ハイブリッド化による何
れの補償も行われないからである。

【００５９】次に、反射形ＥＤＦＡの利点について説明
する。

【００６０】図１４Ｂに示されたように、一般的な反射
形ＥＤＦＡは、利得媒体全体において利得をさらに均等
に飽和させることのできる可能性を示している。信号は
まず一方向に利得媒体を通過してから反対方向に通過し
て、常に正規的に増幅されているので、順方向に進行す
る相対的に低強度の信号パワーを有する領域は、逆方向
において相対的に高強度の信号パワーを経験し、その逆
もまた有り得る。従って、順方向と逆方向の両方向に進
行する信号パワーは、利得媒体（ＥＤＦ）への通過によ
ってさらに均一になり、特にポンプ波長が注意深く選択
され、ＥＤＦの片等の位置が最適化されると、相異なる
ＥＤＦはさらに均一に飽和状態に導かれる。

【００６１】同様に、逆方向にポンプされたＥＤＦＡ
も、相異なる光ファイバにおける利得減縮の均一発生の
可能性を増大させることができる。このようなＥＤＦＡ
においては、信号とポンプパワーは、信号入力端におけ
るよりも信号出力端でのほうがずっと高強度であり、そ
の２つの強度比は、順方向にポンプされたＥＤＦＡ（ポ
ンプパワーは、入力端におけるよりも信号出力端でのほ
うがよほど小さい）における強度比よりもかなりの程度
小さい。利得減縮量は、大抵この比（式４参照）により
決定されるので、利得減縮はそのＥＤＦＡを通して均一
に分布する。

【００６２】次に、“フィルタリングＥＤＦ”の使用可
能性について述べる。

【００６３】ＤＧＦ−ＥＤＦＡの要点は、反転度ｎ₂ が
変わる時も利得の形が一定するように保障することであ
る。これは利得スイングが一定すればできる。ハイブリ
ッドの場合において、やはり相異なるｎ_2,i が適当な比
率に変わることを保障すべきである。

【００６４】これと対照的に、少なくともＥＤＦＡの一
部で、そして動作条件（充分に低い信号入力パワー）等
の一部条件において、励起度ｎ₂ が一定すればその片の
利得の形は常に同一になる。これは制御方式としてＥＤ
ＦＡの利得スペクトルを変化させるのに利用することが
できる。優勢な条件下のＥＤＦの片が、さらに他の形の
ＥＤＦで置き換えられると、ＥＤＦＡ全体の利得スペク
トルは、置き換えられる前と後のＥＤＦ等の間の利得ス
ペクトル差の量だけ変化を受ける。この変化は、化学組
成のような置き換えられたＥＤＦ等の正確な材料仕様に
依存している。利得の変化は、以下の有用な例外事項は
あるが、利得応答（即ち、従来の技術）の変化が正常的
に考慮された普通の減衰フィルターを用いて得られた利
得の変化と等価である。

【００６５】第１に、特にフィルターがＥＤＦの間に置
かれると（中間フィルタリング）、減衰フィルター等
は、しばしばポンプ等をも減衰させる。これは望ましく
ない。

【００６６】第２に、たとえフィルター等がポンプ光を
減衰させなくても、フィルター等は信号を減衰させう
る。利得スペクトルの所望する変化が、信号の減衰なく
得られることが望ましい。このような信号の減衰のない
利得スペクトルの望ましい変化は、ここで提案している
“フィルタリングＥＤＦ”で可能になる。

【００６７】第３に、減衰フィルターがＥＤＦＡの入力
端或はその付近に置かれると、ＥＤＦＡのノイズ特性は
悪くなるが、出力端の付近に置かれると、信号出力のパ
ワーは減衰される。２つの場合において、小信号の利得
も同じように減衰を受けるので、これら全ての減衰は充
分に小さく保たれないと、増幅器の動作に深刻な影響を
与える。

【００６８】本発明の第１のＥＤＦは、他のＥＤＦと置
き換えることができると説明したが、これはただ、本発
明の発想を説明するためのことに過ぎない。実際には、
最終ＥＤＦＡのみが重要な意味を有する。最終ＥＤＦＡ
設計に至るため、１つのＥＤＦＡが、実際に或は概念的
に、さらに他のＥＤＦＡで置き換えられるかどうかは無
関係である。

【００６９】図１１Ａ及び図１１Ｂに示されたように、
フィルタリングＥＤＦ４は、典型的には、共同伝播する
ポンプを有するＥＤＦＡの始端部に置かれる。以降、信
号は弱くなり、ポンプは強くなる。逆方向のＡＳＥが、
フィルタリングＥＤＦの片でのｎ₂ に影響を与える恐れ
があるので、厳しく制御されるべきである。

【００７０】フィルタリングＥＤＦは、図１１Ｂに示さ
れたように、分波器２を有する反射形ＥＤＦＡに対して
特に良く動作することができる。なぜなら、反射形ＥＤ
ＦＡにおいてフィルタリングＥＤＦは、分波器の損失か
ら生ずることのある高ノイズ特性に関する問題点を同時
に解決するからである。反射形ＥＤＦＡでは、図１１Ｂ
に示されたように、フィルタリングＥＤＦ４は、反射形
ＥＤＦＡの分波器２の入力の前に置かれる必要がある。

【００７１】フィルタリングＥＤＦと対置したＥＤＦの
片の利得スペクトル、及びその結果としてのフィルタリ
ング効果は、置き換えたＥＤＦの励起度に依存する。同
時に、励起度は一定する必要がある。これは、ポンピン
グは強く信号が弱く、そしてＡＳＥも弱いと、自動的に
達成される。ＥＤＦの内部バンドポンピングの場合に
は、約１４８０ｎｍのポンプを使用すれば、ｎ₂ はポン
プ波長に応じて変わる。このような結果は、フィルタリ
ングＥＤＦの効果を精密に制御するために利用される。
図１２及び図１３は、相異なる波長λ_P ＝１４６０、１
４７０、１４８０、１４９０ｎｍにおけるフィルタリン
グの効果を示すグラフである。図１２は、Al非含有ゲル
マノシリケート(aluminiumfree germanosilicate) ＥＤ
Ｆの代りに同じ長さのGe非含有アルミノシリケート(ger
maniumfree aluminosilicate) ＥＤＦを用いた場合に、
結果として現れる変化を示す。図１３は、リンコドープ
アルミノーゲルマノシリケート(phosphorous-codoped a
lumino-germanosilicate) ＥＤＦが、リン及びアルミニ
ウム非含有ゲルマノシリケート(aluminiumfree germano
silicate) ＥＤＦで置き換えられた結果として現れる変
化を示す。

【００７２】

【発明の効果】以上説明したように、本発明によるＤＧ
Ｆ−ＥＤＦＡの望ましい実施例においては、一定の範囲
の波長帯で一定の利得スイングを有するが、第１のＥＤ
Ｆ（特に低濃度Al³⁺含有アルミノーゲルマノシリケート
ガラスＥＤＦ）を使用した動作利得媒体を採用し、動作
利得と関係のない利得スペクトルの形を有する新規のＥ
ＤＦＡを得ることができる。また、相異なる形の利得ス
イングを有する少なくとも２つの相異なるＥＤＦを結合
してハイブリッドＥＤＦＡを作ることにより、相異なる
ＥＤＦでの利得スペクトル形に生じている変動を効果的
に相殺させ、動作条件と関係のない平坦な利得スイング
を作り出す。また、ポンプ波長は、付加的な利点を得る
ように注意深く調節される。利得媒体の前後、或は内部
に、スペクトル的に従属減衰を生じさせる線形フィルタ
ーを挿入したり、反転密度が信号波長やパワー変動と無
関係であって、一定の反転領域を特に選択したＥＤＦＡ
のＥＤＦを使用することにより、利得スペクトルの形が
波長に依存せず平坦であるＤＧＦが得られる。従って、
前記のように、波長と無関係な利得スイングを有する同
次或はハイブリッド利得媒体は、入力パワー、動作利
得、及び反転分布に依存しない一定のＬＩ利得スペクト
ルを結果として有する。特殊なフィルターや利得媒体の
追加設計変更は、利得スペクトルが波長と独立するよう
にする。一定の利得スペクトルの形は、ＷＤＭを採用し
たＥＤＦＡ等、例えばアナログＡＭのＣＡＴＶにおいて
ＬＩ利得の傾きの変動を除去する。

【００７３】本発明のＥＤＦＡは、他の光増幅器等に応
用することができる。本発明の選択的な実施例は、エル
ビウムドープ平面（２次元）増幅器 ( EDPA: erbium-do
pedplanar amplifiers) 及び他の形の光増幅器にも応用
することができる。

【図面の簡単な説明】

【図１】従来の高濃度Al³⁺イオン含有ＥＤＦにおける各
量のスペクトルと、本発明の実施例による低濃度Al³⁺イ
オン含有ＥＤＦにおける各量のスペクトルとを対比した
図である。

【図２】図２Ａは、フィルター補償のない、本発明の実
施例による低濃度Al³⁺イオン含有ＥＤＦＡにおいて、各
動作条件ごとに計算されたロックドインバージョン利得
スペクトルを示した図であり、図２Ｂは、フィルター補
償のない、従来の高濃度Al³⁺イオン含有ＥＤＦＡにおい
て、各動作条件ごとに計算されたロックドインバージョ
ン利得スペクトルを示した図である。

【図３】一般的なフィルターを有するＥＤＦＡの一例を
示した図である。

【図４】フィルター補償のある、本発明による低濃度Al
³⁺イオン含有ＥＤＦＡにおいて、各動作条件ごとに計算
されたロックドインバージョン利得スペクトルを示した
図である。

【図５】フィルター補償のないＥＤＦＡにおいて、各動
作条件ごとに計算されたロックドインバージョン利得ス
ペクトルを示した図である。

【図６】ＤＧＦ−ＥＤＦＡ及び従来のＥＤＦＡの利得平
坦度の計算値を示した図である。

【図７】ハイブリッドＥＤＦＡの一例を示した図であ
る。

【図８】ハイブリッドＥＤＦＡにおける相異なる２つの
光ファイバの利得スイング、及びこれらの利得スイング
の加重和を示した図である。

【図９】各ポンプ波長、及び信号波長１５３２ｎｍで
の、ＺＢＬＡＮとシリケートＥＤＦとの間での相対的な
利得減衰の差を示した図である。

【図１０】各ポンプ波長、及び信号波長１５５０ｎｍで
の、ＺＢＬＡＮとシリケートＥＤＦとの間での相対的な
利得減衰の差を示した図である。

【図１１】図１１Ａは、前置フィルタリングＥＤＦを有
するＥＤＦＡを示した図であり、図１１Ｂは、前置フィ
ルタリングＥＤＦを有する反射形ＥＤＦＡを示した図で
ある。

【図１２】Ｇｅ非含有アルミノシリケートＥＤＦを用い
た場合の、各ポンプ波長におけるフィルタリングの効果
を示した図である。

【図１３】リンドープシリカガラスＥＤＦを用いた場合
の、各ポンプ波長におけるフィルタリングの効果を示し
た図である。

【図１４】図１４Ａは、一般的な一方向性或は両方向性
ポンピング構造を有するＥＤＦＡの例を示した図であ
り、図１４Ｂは、一般的な光分波器を有する反射形ＥＤ
ＦＡの例を示した図である。

Claims

【特許請求の範囲】

【請求項１】もし利得が１つの波長で変わると、他の
波長で前記利得は基本的に同じ量ほどずつ変わる利得特
性を有する利得媒体を具備することを特徴とする光増幅
器。
【請求項２】前記利得特性は、もし前記利得が１つの
波長で変わると、前記利得が１つの連続的な波長帯での
全ての波長で基本的に同じ量ほどずつ変わることを特徴
とする請求項１に記載の光増幅器。
【請求項３】前記利得特性は、もし前記利得が１つの
波長で変わると、前記利得が１つの波長帯での複数の各
離散波長で基本的に同じ量ほどずつ変わることを特徴と
する請求項１に記載の光増幅器。
【請求項４】前記利得媒体は基本的に同次に拡張され
たことを特徴とする請求項２または３に記載の光増幅
器。
【請求項５】前記利得媒体は光ファイバよりなること
を特徴とする請求項４に記載の光増幅器。
【請求項６】前記光ファイバはエルビウムドープ光フ
ァイバよりなることを特徴とする請求項５に記載の光増
幅器。
【請求項７】前記光ファイバはアルミニウムを１０％
以内で含有したエルビウムドープアルミノゲルマノシリ
ケート光ファイバよりなることを特徴とする請求項６に
記載の光増幅器。
【請求項８】前記アルミニウム含有量は１％であるこ
とを特徴とする請求項７に記載の光記録媒体。
【請求項９】前記利得媒体の横配列は前記利得特性を
提供するように調整されていることを特徴とする請求項
５または６に記載の光増幅器。
【請求項１０】前記利得媒体は少なくとも２つの相異
なる利得媒体の片等を組合わせて得られ、前記相異なる
利得媒体の長さ及び位置が前記利得特性を提供するよう
に調整されたハイブリッド利得媒体であることを特徴と
する請求項９に記載の光増幅器。
【請求項１１】ポンプ波長が、所定の波長帯での利得
レベルについてのロックドインバージョン利得形の任意
の従属性を最少化させるため調整されたことを特徴とす
る請求項１０に記載の光増幅器。
【請求項１２】利得媒体を２回通過して誘導された信
号の利得減縮の均一性を強化し、反射された信号がその
後に分岐、出力されるようにするため、ミラーで反射さ
れる前と後に、光信号を利得媒体に２回通過させる反射
ミラー及び光分岐手段をさらに含むことを特徴とする請
求項１０または１１に記載の光増幅器。
【請求項１３】前記波長で基本的に同じ利得を得るよ
うに、前記利得媒体の前記利得スペクトルを変化、調整
するためのフィルターを具備することを特徴とする請求
項１２に記載の光増幅器。
【請求項１４】前記スペクトルのフィルタリングによ
る調整は、所定の波長帯で利得が飽和しなかったり、或
は選択的に利得の飽和量が設計された動作条件の範囲に
かけて変わらない一部分のスペクトル特性を有する、一
片の利得媒体の増幅器内での付加的な使用により得られ
ることを特徴とする請求項１２に記載の光増幅器。
【請求項１５】前記一片の媒体でフィルタリングは、
ポンプ波長を変更することにより調整されることを特徴
とする請求項１４に記載の光増幅器。
【請求項１６】請求項１乃至１５の中何れか１項によ
る少なくとも１つの光リンク及び少なくとも１つの光増
幅器を具備したことを特徴とする光伝送装置。
【請求項１７】前記装置は１つの期間にかけて予想さ
れた波長従属様式に変わり、前記利得媒体の前記利得特
性は、前記期間にかけて損失に起因する前記変化を補償
するように、所定の波長従属様式に変わるように選択さ
れ、それにより、純利得の波長従属が基本的に前記損失
変化等と依然として無関係の前記損失等を有することを
特徴とする請求項１６に記載の光伝送装置。
【請求項１８】複数の前記光増幅器と結合され、前記
光増幅器の１つに統合されたり、２つの前記光増幅器の
間に配置された少なくとも１つのフィルターを具備した
ことを特徴とする請求項１６または１７に記載の光伝送
装置。
【請求項１９】波長分割多重された信号は、前記装置
の少なくとも一部分によって増幅されることを特徴とす
る請求項１６、１７または１８に記載の光伝送装置。
【請求項２０】ＡＭのＣＡＴＶファイバー光分布リン
ク或はネットワークを提供することを特徴とする請求項
１９に記載の光伝送装置。