JPH0980496A - 非線形光学結晶素子及びレーザ光発生装置 - Google Patents
非線形光学結晶素子及びレーザ光発生装置Info
- Publication number
- JPH0980496A JPH0980496A JP23667495A JP23667495A JPH0980496A JP H0980496 A JPH0980496 A JP H0980496A JP 23667495 A JP23667495 A JP 23667495A JP 23667495 A JP23667495 A JP 23667495A JP H0980496 A JPH0980496 A JP H0980496A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- light
- end side
- incident
- optical crystal
- nonlinear optical
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Withdrawn
Links
Abstract
(57)【要約】
【課題】 入射端側結晶面及び出射端側結晶面の両方
で、フレネル損失による反射損の発生を防止できなかっ
たので、最大の出射光出力を得ることができなかった。 【解決手段】 入射端側結晶面１ａは、入射光線である
波長５３２ｎｍの基本波光Ｌ1の偏光方向に対してブリ
ュースター角を保つように切断されている。また、出射
端側結晶面１ｂは、出射光線である波長２６６ｎｍの高
調波光Ｌ2の偏光方向に対してブリュースター角を保つ
ように切断されている。
で、フレネル損失による反射損の発生を防止できなかっ
たので、最大の出射光出力を得ることができなかった。 【解決手段】 入射端側結晶面１ａは、入射光線である
波長５３２ｎｍの基本波光Ｌ1の偏光方向に対してブリ
ュースター角を保つように切断されている。また、出射
端側結晶面１ｂは、出射光線である波長２６６ｎｍの高
調波光Ｌ2の偏光方向に対してブリュースター角を保つ
ように切断されている。
Description
【０００１】
【発明の属する技術分野】本発明は、入射光線の偏光方
向を変更して出射光線を出力する非線形光学結晶素子及
びこの非線形光学結晶素子を有するレーザ光発生装置に
関する。
向を変更して出射光線を出力する非線形光学結晶素子及
びこの非線形光学結晶素子を有するレーザ光発生装置に
関する。
【０００２】
【従来の技術】入射光線の波長及び偏光方向を変更する
素子として非線形光学結晶素子が知られている。例え
ば、入射された基本波光の波長を１／２にして第２高調
波を発生する波長変換素子や、入射された直線偏光を円
偏光に変換する１／４波長板等がある。
素子として非線形光学結晶素子が知られている。例え
ば、入射された基本波光の波長を１／２にして第２高調
波を発生する波長変換素子や、入射された直線偏光を円
偏光に変換する１／４波長板等がある。
【０００３】このような非線形光学結晶素子では、入射
された基本波光を入射端側結晶面によってフレネル反射
してしまう。フレネル反射とは、入射光の一部を結晶表
面から反射することであり、これによってフレネル損が
生じる。
された基本波光を入射端側結晶面によってフレネル反射
してしまう。フレネル反射とは、入射光の一部を結晶表
面から反射することであり、これによってフレネル損が
生じる。
【０００４】上記フレネル損を生じさせないために、従
来は上記入射端側結晶面に反射防止膜を形成した。しか
し、反射防止膜として光学薄膜を形成するのは、手間が
かかり、コスト高となってしまう。
来は上記入射端側結晶面に反射防止膜を形成した。しか
し、反射防止膜として光学薄膜を形成するのは、手間が
かかり、コスト高となってしまう。
【０００５】そこで、上記入射端側結晶面を上記入射光
線の偏光に対してブリュースター角（Brewster's angl
e）を保つように切断することが行われてきた。ブリュ
ースター角とは、図９に示すように、屈折率ｎ1の誘電
体表面で反射する光に関し、電気ベクトルＥが入射面内
にある光（ｐ偏光）の反射率Ｒが０［％］になる入射角
θ（法線との間の角度となる）のことをいう。
線の偏光に対してブリュースター角（Brewster's angl
e）を保つように切断することが行われてきた。ブリュ
ースター角とは、図９に示すように、屈折率ｎ1の誘電
体表面で反射する光に関し、電気ベクトルＥが入射面内
にある光（ｐ偏光）の反射率Ｒが０［％］になる入射角
θ（法線との間の角度となる）のことをいう。
【０００６】図１０には、入射端側結晶面３０ａをブリ
ュースター角を保つように切断し、出射端側結晶面３０
ｂをこの入射端側結晶面３０ａと平行となるように切断
した非線形光学結晶素子３０を示す。すなわち、非線形
光学結晶素子３０の入射端側結晶面３０ａは、電気ベク
トルＥが入射面内にある入射光線となる基本波光Ｌ1の
反射率Ｒを０［％］にする角度θBで切断されている。
この非線形光学結晶素子３０は、上記基本波光Ｌ1の波
長を１／２とし、短波長の高調波光Ｌ2を出力する波長
変換素子である。
ュースター角を保つように切断し、出射端側結晶面３０
ｂをこの入射端側結晶面３０ａと平行となるように切断
した非線形光学結晶素子３０を示す。すなわち、非線形
光学結晶素子３０の入射端側結晶面３０ａは、電気ベク
トルＥが入射面内にある入射光線となる基本波光Ｌ1の
反射率Ｒを０［％］にする角度θBで切断されている。
この非線形光学結晶素子３０は、上記基本波光Ｌ1の波
長を１／２とし、短波長の高調波光Ｌ2を出力する波長
変換素子である。
【０００７】
【発明が解決しようとする課題】ところで、上記非線形
光学結晶素子３０では、上記基本波光Ｌ1のフレネル損
の発生を防ぐだけで、出射光線となる高調波光Ｌ2のフ
レネル損を防げず、該高調波光Ｌ2の出力を低下させて
しまっていた。
光学結晶素子３０では、上記基本波光Ｌ1のフレネル損
の発生を防ぐだけで、出射光線となる高調波光Ｌ2のフ
レネル損を防げず、該高調波光Ｌ2の出力を低下させて
しまっていた。
【０００８】例えば、β−Ｂａ2Ｂ2Ｏ4（以下、ＢＢＯ
という。）をタイプＩで位相整合して非線形光学結晶素
子３０とした場合の上記入射端側結晶面及び上記出射端
側結晶面の法線に対する切断角度と反射率との特性を図
１１に示す。すなわち、図１１に示すように、上記非線
形光学結晶素子３０では、上記入射端側結晶面３０ａ
を、入射する基本波光Ｌ1と法線Ｈとのなす角度θが６
０゜程となるように切断すると上記基本波光Ｌ1の反射
率を０％とすることができるが、この入射端側結晶面３
０ａと平行に切断した出射端側結晶面３０ｂから出射す
る高調波光Ｌ2の反射率は２２．４％となってしまい、
上記フレネル損が生じてしまい最大の出力を得ることは
できない。
という。）をタイプＩで位相整合して非線形光学結晶素
子３０とした場合の上記入射端側結晶面及び上記出射端
側結晶面の法線に対する切断角度と反射率との特性を図
１１に示す。すなわち、図１１に示すように、上記非線
形光学結晶素子３０では、上記入射端側結晶面３０ａ
を、入射する基本波光Ｌ1と法線Ｈとのなす角度θが６
０゜程となるように切断すると上記基本波光Ｌ1の反射
率を０％とすることができるが、この入射端側結晶面３
０ａと平行に切断した出射端側結晶面３０ｂから出射す
る高調波光Ｌ2の反射率は２２．４％となってしまい、
上記フレネル損が生じてしまい最大の出力を得ることは
できない。
【０００９】これに対して、図１２に示すように、出射
端側結晶面４０ｂをブリュースター角を保つように切断
し、入射端側結晶面４０ａをこの出射端側結晶面４０ｂ
と平行となるように切断した非線形光学結晶素子４０を
考慮する。
端側結晶面４０ｂをブリュースター角を保つように切断
し、入射端側結晶面４０ａをこの出射端側結晶面４０ｂ
と平行となるように切断した非線形光学結晶素子４０を
考慮する。
【００１０】非線形光学結晶素子４０として、タイプＩ
で位相整合したＢＢＯを用いた場合の上記入射端側結晶
面及び上記出射宇端側結晶面の法線に対する切断角度と
反射率との特性を図１３に示す。すなわち、図１３に示
すように、上記非線形光学結晶素子４０では、上記出射
端側結晶面４０ｂを、出射する高調波光Ｌ2と法線Ｈと
のなす角度θが６０゜程となるように切断すると上記高
調波光Ｌ2の反射率を０％とすることができるが、この
出射端側結晶面４０ｂと平行に切断した入射端側結晶面
４０ａに入射する基本波光Ｌ1の反射率は２２．４％と
なってしまい、上記フレネル損が生じてしまう。このた
め、基本波光Ｌ1が損失を受けるので、高調波光Ｌ2は、
最大の出力を得ることはできない。
で位相整合したＢＢＯを用いた場合の上記入射端側結晶
面及び上記出射宇端側結晶面の法線に対する切断角度と
反射率との特性を図１３に示す。すなわち、図１３に示
すように、上記非線形光学結晶素子４０では、上記出射
端側結晶面４０ｂを、出射する高調波光Ｌ2と法線Ｈと
のなす角度θが６０゜程となるように切断すると上記高
調波光Ｌ2の反射率を０％とすることができるが、この
出射端側結晶面４０ｂと平行に切断した入射端側結晶面
４０ａに入射する基本波光Ｌ1の反射率は２２．４％と
なってしまい、上記フレネル損が生じてしまう。このた
め、基本波光Ｌ1が損失を受けるので、高調波光Ｌ2は、
最大の出力を得ることはできない。
【００１１】本発明は、上記実情に鑑みてなされたもの
であり、入射端側結晶面及び出射端側結晶面の両方で、
フレネル損失による反射損の発生を防止し、最大の出射
光出力を得ることができる非線形光学結晶素子及びこの
非線形光学結晶素子を用いて最大のレーザ光出力を得る
ことができるレーザ光発生装置の提供を目的とする。
であり、入射端側結晶面及び出射端側結晶面の両方で、
フレネル損失による反射損の発生を防止し、最大の出射
光出力を得ることができる非線形光学結晶素子及びこの
非線形光学結晶素子を用いて最大のレーザ光出力を得る
ことができるレーザ光発生装置の提供を目的とする。
【００１２】
【課題を解決するための手段】本発明に係る非線形光学
結晶素子は、上記課題を解決するために、入射光線の偏
光方向に対してブリュースター角を保つように切断され
た入射端側結晶面と、出射光線の偏光方向に対してブリ
ュースター角を保つように切断された出射端側結晶面と
を備える。
結晶素子は、上記課題を解決するために、入射光線の偏
光方向に対してブリュースター角を保つように切断され
た入射端側結晶面と、出射光線の偏光方向に対してブリ
ュースター角を保つように切断された出射端側結晶面と
を備える。
【００１３】また、本発明に係るレーザ光発生装置は、
上記課題を解決するために、基本波光発生光源からの基
本波光の偏光方向に対してブリュースター角を保つによ
うに切断された入射端側結晶面と、上記発生レーザ光の
偏光方向に対してブリュースター角を保つように切断さ
れた出射端側結晶面とを有する非線形光学結晶素子を備
えて成る。
上記課題を解決するために、基本波光発生光源からの基
本波光の偏光方向に対してブリュースター角を保つによ
うに切断された入射端側結晶面と、上記発生レーザ光の
偏光方向に対してブリュースター角を保つように切断さ
れた出射端側結晶面とを有する非線形光学結晶素子を備
えて成る。
【００１４】
【発明の実施の形態】以下、本発明に係る非線形光学結
晶素子の実施の形態について図面を参照しながら説明す
る。
晶素子の実施の形態について図面を参照しながら説明す
る。
【００１５】先ず、第１の実施の形態は、例えば、β−
Ｂａ2Ｂ2Ｏ4（以下、ＢＢＯという。）をタイプＩで位
相整合した図１に示すような非線形光学結晶素子１であ
る。
Ｂａ2Ｂ2Ｏ4（以下、ＢＢＯという。）をタイプＩで位
相整合した図１に示すような非線形光学結晶素子１であ
る。
【００１６】この非線形光学結晶素子１は、基本波光Ｌ
1の波長を１／２とし、短波長の高調波光Ｌ2を出力する
波長変換素子として用いられるが、上記基本波光Ｌ1と
高調波光Ｌ2の偏光方向を９０゜異ならせて出力する。
1の波長を１／２とし、短波長の高調波光Ｌ2を出力する
波長変換素子として用いられるが、上記基本波光Ｌ1と
高調波光Ｌ2の偏光方向を９０゜異ならせて出力する。
【００１７】入射端側結晶面１ａは、入射光線である波
長５３２ｎｍの基本波光Ｌ1の偏光方向に対してブリュ
ースター角を保つように切断されている。また、出射端
側結晶面１ｂは、出射光線である波長２６６ｎｍの高調
波光Ｌ2の偏光方向に対してブリュースター角を保つよ
うに切断されている。
長５３２ｎｍの基本波光Ｌ1の偏光方向に対してブリュ
ースター角を保つように切断されている。また、出射端
側結晶面１ｂは、出射光線である波長２６６ｎｍの高調
波光Ｌ2の偏光方向に対してブリュースター角を保つよ
うに切断されている。
【００１８】すなわち、図２に示すように、非線形光学
結晶素子１の入射端側結晶面１ａは、電気ベクトルＥが
入射面内にある基本波光Ｌ1の反射率Ｒを０［％］にす
る角度θ1で切断されている。また、出射端側結晶面１
ｂは、電気ベクトルＥが出射面内にある高調波光Ｌ2の
反射率Ｒを０［％］にする角度θ5で切断されている。
結晶素子１の入射端側結晶面１ａは、電気ベクトルＥが
入射面内にある基本波光Ｌ1の反射率Ｒを０［％］にす
る角度θ1で切断されている。また、出射端側結晶面１
ｂは、電気ベクトルＥが出射面内にある高調波光Ｌ2の
反射率Ｒを０［％］にする角度θ5で切断されている。
【００１９】非線形光学結晶素子１の常光の屈折率をｎ
o、タイプＩの位相整合角を４７．６゜とした場合の異
常光の屈折率をｎeとすると、図２の（Ａ）及び図２の
（Ｂ）に示す角度θ1、θ2、θ3、θ4、θ5及びθ6に
は、以下の関係式が成立する。
o、タイプＩの位相整合角を４７．６゜とした場合の異
常光の屈折率をｎeとすると、図２の（Ａ）及び図２の
（Ｂ）に示す角度θ1、θ2、θ3、θ4、θ5及びθ6に
は、以下の関係式が成立する。
【００２０】sinθ1／sinθ2＝ｎo tanθ1＝ｎo／１ θ2＋θ3＝９０゜ sinθ4／sinθ5＝１／ｎe tanθ4＝１／ｎe θ４＋θ６＝９０゜ ただし、ｎo＝ｎe＝１．６７４２とする。
【００２１】これより、θ1＝５９．１５゜、θ2＝３
０．８５゜、θ3＝５９．１５゜、θ4＝５９．１５゜、
θ5＝３０．８５゜、θ6＝５９．１５゜となる。
０．８５゜、θ3＝５９．１５゜、θ4＝５９．１５゜、
θ5＝３０．８５゜、θ6＝５９．１５゜となる。
【００２２】非線形光学結晶素子１の入射端側結晶面１
ａの切断角度θ1を変化させた場合の該入射端側結晶面
１ａでの基本波光Ｌ1の反射率特性を図３に、出射端側
結晶面１ｂの切断角度θ5を変化させた場合の該出射端
側結晶面１ｂでの高調波光Ｌ２の反射率特性を図４に示
す。これらより、θ１＝５９．１５゜の際、基本波光Ｌ
1に対する反射率は０％となり、θ5＝５９．１５゜の
際、高調波光Ｌ2に対する反射率も０％となる。
ａの切断角度θ1を変化させた場合の該入射端側結晶面
１ａでの基本波光Ｌ1の反射率特性を図３に、出射端側
結晶面１ｂの切断角度θ5を変化させた場合の該出射端
側結晶面１ｂでの高調波光Ｌ２の反射率特性を図４に示
す。これらより、θ１＝５９．１５゜の際、基本波光Ｌ
1に対する反射率は０％となり、θ5＝５９．１５゜の
際、高調波光Ｌ2に対する反射率も０％となる。
【００２３】以上より、非線形光学結晶素子１は、入射
端側結晶面１ａを電気ベクトルＥが入射面内にある基本
波光Ｌ1の反射率Ｒを０［％］にするブリュースター角
度で切断し、出射端側結晶面１ｂを電気ベクトルＥが出
射面内にある高調波光Ｌ2の反射率Ｒを０［％］にする
ブリュースター角度で切断しているため、入射端側結晶
面１ａ及び出射端側結晶面１ｂの両方でフレネル損失に
よる反射損の発生を防止でき、最大の出射光出力を得る
ことができる。
端側結晶面１ａを電気ベクトルＥが入射面内にある基本
波光Ｌ1の反射率Ｒを０［％］にするブリュースター角
度で切断し、出射端側結晶面１ｂを電気ベクトルＥが出
射面内にある高調波光Ｌ2の反射率Ｒを０［％］にする
ブリュースター角度で切断しているため、入射端側結晶
面１ａ及び出射端側結晶面１ｂの両方でフレネル損失に
よる反射損の発生を防止でき、最大の出射光出力を得る
ことができる。
【００２４】次に、第２の実施の形態は、例えば、ＢＢ
ＯをタイプIIで位相整合した図５に示すような非線形光
学結晶素子１０である。
ＯをタイプIIで位相整合した図５に示すような非線形光
学結晶素子１０である。
【００２５】この非線形光学結晶素子１０も基本波光Ｌ
1の波長を１／２とし、短波長の高調波光Ｌ2を出力する
波長変換素子として用いられるが、上記基本波光Ｌ1と
高調波光Ｌ2の偏光方向を４５゜異ならせて出力する。
1の波長を１／２とし、短波長の高調波光Ｌ2を出力する
波長変換素子として用いられるが、上記基本波光Ｌ1と
高調波光Ｌ2の偏光方向を４５゜異ならせて出力する。
【００２６】入射端側結晶面１０ａは、基本波光Ｌ1の
偏光に対してブリュースター角を保つように切断されて
いる。この非線形光学結晶素子１０は上述したようにタ
イプIIの位相整合であるので、入射させる基本波光Ｌ1
は電気ベクトルが矢印Ｓa側から見て図６の（Ａ）に示
すような方向の偏光である。
偏光に対してブリュースター角を保つように切断されて
いる。この非線形光学結晶素子１０は上述したようにタ
イプIIの位相整合であるので、入射させる基本波光Ｌ1
は電気ベクトルが矢印Ｓa側から見て図６の（Ａ）に示
すような方向の偏光である。
【００２７】また、出射端側結晶面１０ｂは、高調波光
Ｌ2の偏光に対してブリュースター角を保つように切断
されている。出射する高調波光Ｌ2は電気ベクトルが矢
印Ｓb側から見て図６の（Ｂ）に示すような方向の偏光
である。
Ｌ2の偏光に対してブリュースター角を保つように切断
されている。出射する高調波光Ｌ2は電気ベクトルが矢
印Ｓb側から見て図６の（Ｂ）に示すような方向の偏光
である。
【００２８】図５に示した非線形光学結晶素子１０の側
面図を図７の（Ａ）に、底面図を図７の（Ｂ）に示す。
面図を図７の（Ａ）に、底面図を図７の（Ｂ）に示す。
【００２９】このような非線形光学結晶素子１０でも、
入射端側結晶面１０ａを基本波光Ｌ1の偏光方向に対し
てブリュースター角を保つように切断し、出射端側結晶
面１０ｂを高調波光Ｌ2の偏光方向に対してブリュース
ター角を保つように切断しているので、入射端側結晶面
１０ａ及び出射端側結晶面１０ｂの両方でフレネル損失
による反射損の発生を防止でき、最大の出射光出力を得
ることができる。
入射端側結晶面１０ａを基本波光Ｌ1の偏光方向に対し
てブリュースター角を保つように切断し、出射端側結晶
面１０ｂを高調波光Ｌ2の偏光方向に対してブリュース
ター角を保つように切断しているので、入射端側結晶面
１０ａ及び出射端側結晶面１０ｂの両方でフレネル損失
による反射損の発生を防止でき、最大の出射光出力を得
ることができる。
【００３０】次に、本発明に係るレーザ光発生装置の実
施の形態について図面を参照しながら説明する。
施の形態について図面を参照しながら説明する。
【００３１】この実施の形態は、図８に底面を示すよう
に、パルス状の基本波光Ｌ1を発生するパルスレーザ発
振器３０と、上記パルス状の基本波光Ｌ1の偏光方向に
対してブリュースター角を保つように切断された入射端
側結晶面１ａ及び出射光である高調波光Ｌ2の偏光方向
に対してブリュースター角を保つように切断された出射
端側結晶面１ｂとを有する非線形光学結晶素子１とを備
えて成る高調波光発生装置２５である。
に、パルス状の基本波光Ｌ1を発生するパルスレーザ発
振器３０と、上記パルス状の基本波光Ｌ1の偏光方向に
対してブリュースター角を保つように切断された入射端
側結晶面１ａ及び出射光である高調波光Ｌ2の偏光方向
に対してブリュースター角を保つように切断された出射
端側結晶面１ｂとを有する非線形光学結晶素子１とを備
えて成る高調波光発生装置２５である。
【００３２】非線形光学結晶素子１は、上述したよう
に、入射端側結晶面１ａを電気ベクトルＥが入射面内に
ある基本波光Ｌ1の反射率Ｒを０［％］にするブリュー
スター角度で切断し、出射端側結晶面１ｂを電気ベクト
ルＥが出射面内にある高調波光Ｌ2の反射率Ｒを０
［％］にするブリュースター角度で切断しているため、
入射端側結晶面１ａ及び出射端側結晶面１ｂの両方でフ
レネル損失による反射損の発生を防止でき、最大の出射
光出力を得ることができる。
に、入射端側結晶面１ａを電気ベクトルＥが入射面内に
ある基本波光Ｌ1の反射率Ｒを０［％］にするブリュー
スター角度で切断し、出射端側結晶面１ｂを電気ベクト
ルＥが出射面内にある高調波光Ｌ2の反射率Ｒを０
［％］にするブリュースター角度で切断しているため、
入射端側結晶面１ａ及び出射端側結晶面１ｂの両方でフ
レネル損失による反射損の発生を防止でき、最大の出射
光出力を得ることができる。
【００３３】したがって、この高調波光発生装置２５
は、最大のレーザ光出力を発生することができる。
は、最大のレーザ光出力を発生することができる。
【００３４】なお、本発明に係る非線形光学結晶素子
は、上記波長変換素子にのみ限定されるものではなく、
例えば入射光と出射光の偏光方向を異ならせるのを主と
する波長板等にも適用できる。
は、上記波長変換素子にのみ限定されるものではなく、
例えば入射光と出射光の偏光方向を異ならせるのを主と
する波長板等にも適用できる。
【００３５】
【発明の効果】本発明に係る非線形光学結晶素子は、入
射光線の偏光方向に対してブリュースター角を保つよう
に切断された入射端側結晶面と、出射光線の偏光方向に
対してブリュースター角を保つように切断された出射端
側結晶面とを備えるので、入射端側結晶面及び出射端側
結晶面の両方で、フレネル損失による反射損の発生を防
止し、最大の出射光出力を得ることができる。
射光線の偏光方向に対してブリュースター角を保つよう
に切断された入射端側結晶面と、出射光線の偏光方向に
対してブリュースター角を保つように切断された出射端
側結晶面とを備えるので、入射端側結晶面及び出射端側
結晶面の両方で、フレネル損失による反射損の発生を防
止し、最大の出射光出力を得ることができる。
【００３６】また、本発明に係るレーザ光発生装置は、
基本波光発生光源からの基本波光の偏光方向に対してブ
リュースター角を保つにように切断された入射端側結晶
面と、上記発生レーザ光の偏光方向に対してブリュース
ター角を保つように切断された出射端側結晶面とを有す
るので、最大のレーザ光出力を発生できる。
基本波光発生光源からの基本波光の偏光方向に対してブ
リュースター角を保つにように切断された入射端側結晶
面と、上記発生レーザ光の偏光方向に対してブリュース
ター角を保つように切断された出射端側結晶面とを有す
るので、最大のレーザ光出力を発生できる。
【図１】本発明に係る非線形光学結晶素子の第１の実施
の形態の外観斜視図である。
の形態の外観斜視図である。
【図２】上記第１の実施の形態の側面図及び底面図であ
る。
る。
【図３】上記第１の実施の形態の入射端側結晶面の切断
角度を変化させた場合の該入射端側結晶面での基本波光
の反射率特性を示す特性図である。
角度を変化させた場合の該入射端側結晶面での基本波光
の反射率特性を示す特性図である。
【図４】出射端側結晶面の切断角度を変化させた場合の
該出射端側結晶面での高調波光の反射率特性を示す特性
図である。
該出射端側結晶面での高調波光の反射率特性を示す特性
図である。
【図５】本発明に係る非線形光学結晶素子の第２の実施
の形態の外観斜視図である。
の形態の外観斜視図である。
【図６】上記第２の実施の形態の入射光及び出射光の偏
光方向を示す模式図である。
光方向を示す模式図である。
【図７】上記第２の実施の形態の側面図及び底面図であ
る。
る。
【図８】本発明に係るレーザ光発生装置の実施の形態と
なる高調波光発生装置の外観図である。
なる高調波光発生装置の外観図である。
【図９】ブリュースター角を説明するための模式図であ
る。
る。
【図１０】入射端側結晶面をブリュースター角で切断し
た従来の非線形光学結晶素子の側面図である。
た従来の非線形光学結晶素子の側面図である。
【図１１】図１０に示した従来の非線形光学結晶素子の
入射端側結晶面及び出射端側結晶面での切断角度と反射
率との関係を示す特性図である。
入射端側結晶面及び出射端側結晶面での切断角度と反射
率との関係を示す特性図である。
【図１２】出射端側結晶面をブリュースター角で切断し
た従来の非線形光学結晶素子の側面図である。
た従来の非線形光学結晶素子の側面図である。
【図１３】図１２に示した従来の非線形光学結晶素子の
入射端側結晶面及び出射端側結晶面での切断角度と反射
率との関係を示す特性図である。
入射端側結晶面及び出射端側結晶面での切断角度と反射
率との関係を示す特性図である。
１ 非線形光学結晶素子 １ａ 入射端面側結晶面 １ｂ 出射端面側結晶面
Claims (5)
- 【請求項１】 入射光線と出射光線の偏光方向を異なら
せる非線形光学結晶素子において、 上記入射光線の偏光方向に対してブリュースター角を保
つように切断された入射端側結晶面と、 上記出射光線の偏光方向に対してブリュースター角を保
つように切断された出射端側結晶面とを備えることを特
徴とする非線形光学結晶素子。 - 【請求項２】 上記入射光線と上記出射光線の偏光方向
は９０゜異なることを特徴とする請求項１記載の非線形
光学結晶素子。 - 【請求項３】 上記入射光線と上記出射光線の偏光方向
は４５゜異なることを特徴とする請求項１記載の非線形
光学結晶素子。 - 【請求項４】 上記入射光線は基本波であり、上記出射
光線は高調波光であることを特徴とする請求項１記載の
非線形光学結晶素子。 - 【請求項５】 照射された基本波光の偏光方向と異なる
偏光方向のレーザ光を発生するレーザ光発生装置におい
て、 上記基本波光を発生する基本波光発生光源と、 上記基本波光の偏光方向に対してブリュースター角を保
つにように切断された入射端側結晶面と、上記発生レー
ザ光の偏光方向に対してブリュースター角を保つように
切断された出射端側結晶面とを有する非線形光学結晶素
子とを備えることを特徴とするレーザ光発生装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP23667495A JPH0980496A (ja) | 1995-09-14 | 1995-09-14 | 非線形光学結晶素子及びレーザ光発生装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP23667495A JPH0980496A (ja) | 1995-09-14 | 1995-09-14 | 非線形光学結晶素子及びレーザ光発生装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH0980496A true JPH0980496A (ja) | 1997-03-28 |
Family
ID=17004108
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP23667495A Withdrawn JPH0980496A (ja) | 1995-09-14 | 1995-09-14 | 非線形光学結晶素子及びレーザ光発生装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH0980496A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH09160086A (ja) * | 1995-12-05 | 1997-06-20 | Nec Corp | 波長変換素子 |
-
1995
- 1995-09-14 JP JP23667495A patent/JPH0980496A/ja not_active Withdrawn
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPH09160086A (ja) * | 1995-12-05 | 1997-06-20 | Nec Corp | 波長変換素子 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| US5768302A (en) | Multi quasi phase matched interactions in a non-linear crystal and method using same | |
| US5321718A (en) | Frequency converted laser diode and lens system therefor | |
| US5513196A (en) | Optical source with mode reshaping | |
| US6671305B2 (en) | Solid state laser | |
| US6697391B2 (en) | Intracavity resonantly enhanced fourth-harmonic generation using uncoated brewster surfaces | |
| JPH06283791A (ja) | 第２高調波発生装置 | |
| CN1488084A (zh) | 光谐振变频器 | |
| JP2000261081A (ja) | レーザ | |
| US20130314766A1 (en) | Wavelength conversion crystal, and a light source comprising the same | |
| US5504616A (en) | Wavelength conversion device | |
| US5274650A (en) | Solid state laser | |
| US5497388A (en) | Laser diode pumped solid laser | |
| EP1180717B1 (en) | Optical harmonic generator | |
| JPH06102545A (ja) | 波長変換装置 | |
| KR100863199B1 (ko) | 고조파 빔 발생용 레이저 장치 및 방법 | |
| US20070041421A1 (en) | Holographic element for stabilizing coupled laser and SHG resonators | |
| US6633594B1 (en) | Method for changing a wavelength of a laser light | |
| JPH0980496A (ja) | 非線形光学結晶素子及びレーザ光発生装置 | |
| JPH06186605A (ja) | 光パラメトリック発振装置 | |
| JPH05232538A (ja) | 波長変換素子およびその製造方法 | |
| JPH05323404A (ja) | 光波長変換素子 | |
| JP3398980B2 (ja) | レーザ光発生装置 | |
| JP3322724B2 (ja) | 光パラメトリック発振器 | |
| RU76509U1 (ru) | Лазер с оптическим параметрическим генератором | |
| JPH06194703A (ja) | 波長変換素子 |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| A300 | Withdrawal of application because of no request for examination |
Free format text: JAPANESE INTERMEDIATE CODE: A300 Effective date: 20021203 |