JPH1083643A - 浮上型磁気ヘッド - Google Patents

Abstract

(57)【要約】 【課題】 空気ベアリング面Ｓを有するヘッドスライダ
ー１にヘッド素子を形成してなる浮上型磁気ヘッドにお
いて、ローリングの発生を効果的に抑制する。 【解決手段】 空気ベアリング面Ｓには、ディスク外周
側に位置すべきアウターサイドレール８と、ディスク内
周側に位置すべきインナーサイドレール81とが形成され
ると共に、両サイドレール８、81を空気流入端側の端部
にて互いに連結するクロスレール５が形成されている。
両サイドレール８、81は夫々、上流側から下流側へ向け
て幅が縮小する上流レール部６、61と、上流側から下流
側へ向けて幅が拡大する下流レール部７、71とを有し、
アウターサイドレール８の中央凹部９に面した側壁62の
傾斜角度θｏは、インナーサイドレール81の中央凹部９
に面した側壁63の傾斜角度θｉよりも大きく形成されて
いる。

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【発明の属する技術分野】本発明は、ハードディスクド
ライブ装置等に装備される浮上型磁気ヘッドに関するも
のである。

【０００２】

【従来の技術】一般に、ハードディスクドライブ装置に
おいては、図２５に示す如く高速回転するディスク(11)
の信号記録面に対し、揺動アーム(13)の先端部に取り付
けられた磁気ヘッド(12)が浮上状態を保ちながら、信号
の記録及び再生が行なわれる。斯種浮上型磁気ヘッド(1
2)として、図１７に示す如き負圧式の磁気ヘッドが提案
されている(特公昭56-52380〔G11B17/32〕)。該磁気ヘ
ッドにおいて、ヘッド素子(２)及び複数のパッド(３)が
形成されたヘッドスライダー(14)には、ディスクとの対
向面に、適当な大きさの浮上力を発生させるべき空気ベ
アリング面Ｓが形成されている。

【０００３】即ち、空気ベアリング面Ｓには、空気流入
端側に斜面(15)が形成されると共に、空気の流れ方向に
沿って互いに平行に伸びる一対のサイドレール(17)(17)
と、両サイドレール(17)(17)を空気流入側の端部にて互
いに連結するクロスレール(16)が形成されている。これ
によって、両サイドレール(17)(17)間には、中央凹部(1
8)が形成されることになる。従って、ディスク面と斜面
(15)の間へ流入した空気は、クロスレール(16)を通過し
た後、サイドレール(17)(17)及び中央凹部(18)に沿って
流れる。これによって、サイドレール(17)(17)は正圧領
域となり、中央凹部(18)は負圧領域となる。この結果、
磁気ヘッドは、前記揺動アーム(13)による弾性押圧力
と、ヘッドスライダー(14)のサイドレール(17)(17)に作
用する正圧と、ヘッドスライダー(14)の中央凹部(９)に
作用する負圧とがバランスした浮上位置に保持されるこ
とになる(図１８参照)。

【０００４】

【発明が解決しようとする課題】ところで、ハードディ
スクドライブ装置においては、図２５に示す様に、アー
ム(13)の揺動によって、磁気ヘッド(12)がディスク内周
側の移動端Ｐｉとディスク外周側の移動端Ｐｏの間を往
復移動する際、磁気ヘッド(12)の姿勢がディスク周方向
と為す角度、即ちスキュー角θが変動することになる。
又、ディスク(11)は一定角速度で回転するので、ディス
ク(11)に対する磁気ヘッド(12)の相対速度は、磁気ヘッ
ド(12)がディスク内周側の移動端Ｐｉからディスク外周
側の移動端Ｐｏへ移動するにつれて増大することにな
る。

【０００５】図２１(ａ)は、スキュー角Ｓｋｅｗ(ｄｅ
ｇ)をパラメータとして、磁気ヘッドの相対速度Ｓｐｅ
ｅｄ(ｍ／ｓ)と浮上量ＦＨ(ｎｍ)の関係を表わしたもの
である。ここでスキュー角Ｓｋｅｗは、図２５において
磁気ヘッド(12)の姿勢がディスク周方向と一致したとき
を零として、揺動アーム(13)が時計方向に回動した場合
を正、反時計方向に回動した場合を負としている。又、
浮上量ＦＨは、図１８に示す如くヘッドスライダー(14)
のディスク(11)表面からの浮上距離を表わしている。図
２１(ａ)から明らかな様に、相対速度Ｓｐｅｅｄの上昇
につれて浮上量ＦＨは増大する。図２１(ｂ)は、磁気ヘ
ッドのディスクとの相対速度Ｓｐｅｅｄをパラメータと
して、スキュー角Ｓｋｅｗと浮上量ＦＨの関係を表わし
たものであって、スキュー角が零を中心として変動する
と、浮上量は大きく変化している。

【０００６】又、図２２(ａ)は、スキュー角Ｓｋｅｗを
パラメータとして、磁気ヘッドの相対速度Ｓｐｅｅｄと
ローリング量ＲＯＬＬ(ｎｍ)の関係を表わしたものであ
る。ここで、ローリング量ＲＯＬＬは、図１９に示す如
くヘッドスライダー(14)の両端における浮上量の差を表
わしている。図２２(ａ)から明らかな様に、相対速度の
上昇につれてローリング量は大きく変化する。図２２
(ｂ)は、磁気ヘッドのディスクとの相対速度Ｓｐｅｅｄ
をパラメータとして、スキュー角Ｓｋｅｗとローリング
量ＲＯＬＬの関係を表わしたものであって、スキュー角
が零を中心として変動すると、ローリング量は大きく変
化している。

【０００７】この様に、従来の浮上型磁気ヘッドにおい
ては、磁気ヘッドのスキュー角や相対速度の変動に伴っ
て、浮上量やローリング量が大きく変化することにな
り、特に高密度記録を行なうハードディスクドライブ装
置においては、信号の記録再生感度が著しく変化する問
題を生じる。

【０００８】そこで、スキュー角や相対速度の変動に伴
なう浮上量の変化を抑制することの出来る浮上型磁気ヘ
ッドとして、図２０に示す如く両サイドレール(19)(19)
が夫々、上流側から下流側へ向けて幅が縮小する上流レ
ール部(12)と、上流側から下流側へ向けて幅が拡大する
下流レール部(13)とから形成された浮上型磁気ヘッドが
提案されている。

【０００９】図２３(ａ)は、図２０に示す浮上型磁気ヘ
ッドにおいて、スキュー角Ｓｋｅｗをパラメータとし
て、磁気ヘッドの相対速度Ｓｐｅｅｄと浮上量ＦＨの関
係を表わしており、相対速度の上昇に伴う浮上量の増大
は、図１７に示す浮上型磁気ヘッドよりも小さくなって
いる。又図２３(ｂ)は、磁気ヘッドのディスクとの相対
速度Ｓｐｅｅｄをパラメータとして、スキュー角Ｓｋｅ
ｗと浮上量ＦＨの関係を表わしたものであって、スキュ
ー角の変動に伴う浮上量の変化は、図１７に示す浮上型
磁気ヘッドよりも小さくなっている。

【００１０】一方、図２４(ａ)は、スキュー角Ｓｋｅｗ
をパラメータとして、磁気ヘッドの相対速度Ｓｐｅｅｄ
とローリング量ＲＯＬＬの関係を表わしている。相対速
度の上昇に伴うローリング量の変化は、図１７に示す浮
上型磁気ヘッドよりは小さくなっているが、スキュー角
によってローリング量に大きなバラツキが発生してい
る。又図２４(ｂ)は、磁気ヘッドのディスクとの相対速
度Ｓｐｅｅｄをパラメータとして、スキュー角Ｓｋｅｗ
とローリング量ＲＯＬＬの関係を表わしたものである。
スキュー角の変動に伴うローリング量の変化は、図１７
に示す浮上型磁気ヘッドよりは小さくなっているが、特
にスキュー角が負の場合、ローリング量は大きくなって
いる。

【００１１】上述の如く、図２０に示す浮上型磁気ヘッ
ドによれば、スキュー角や相対速度の変動に伴なう浮上
量の変化は抑制することが出来るが、磁気ヘッドのロー
リングは十分に抑制することが出来ない。

【００１２】本発明の目的は、ローリングの発生を効果
的に抑制することが出来る浮上型磁気ヘッドを提供する
ことである。

【００１３】

【課題を解決する為の手段】図２５に示す如く磁気ヘッ
ド(12)が浮上状態で信号の記録、再生を行なう際、磁気
ヘッド(12)のディスク内周側の端部とディスク外周側の
端部では、磁気ヘッド(12)の幅に応じた速度差が生じ
る。例えば図２３(ａ)から明らかな様に、スキュー角が
同一であっても、相対速度が高くなる程、浮上力は増大
し、浮上量ＦＨは大きくなるから、磁気ヘッド(12)のデ
ィスク内周側の端部とディスク外周側の端部では、前記
速度差に応じて浮上力に差が生じ、この浮上力の偏りに
よってローリングが発生するのである。そこで、本発明
においては、空気ベアリング面に形成される負圧領域
を、ディスク内周側からディスク外周側に偏ったものと
し、この負圧の偏りによって前記浮上力の偏りを相殺す
ることにより、ローリング量を可及的に零に近づけるの
である。

【００１４】本発明に係る浮上型磁気ヘッドにおいて
は、空気ベアリング面Ｓに、ディスク(11)の外周側に位
置すべきアウターサイドレール(８)と、ディスク(11)の
内周側に位置すべきインナーサイドレール(81)とが、夫
々空気の流れ方向に延在させて形成されると共に、両サ
イドレール(８)(81)を空気流入側の端部にて互いに連結
するクロスレール(５)が形成されている。両サイドレー
ル(８)(81)は夫々、上流側から下流側へ向けて幅が縮小
する上流レール部(６)(61)と、上流側から下流側へ向け
て幅が拡大する下流レール部(７)(71)とを有し、アウタ
ーサイドレール(８)によって発生する負圧がインナーサ
イドレール(81)によって発生する負圧よりも大きくなる
様、アウターサイドレール(８)とインナーサイドレール
(81)とは互いに非線対称に形成されている。

【００１５】上記浮上型磁気ヘッドにおいては、両サイ
ドレール(８)(81)が夫々、上流側から下流側へ向けて幅
が縮小する上流レール部(６)(61)と、上流側から下流側
へ向けて幅が拡大する下流レール部(７)(71)を具えてい
る構成によって、スキュー角や相対速度の変動に伴なう
浮上量の変化が抑制される。

【００１６】又、上記浮上型磁気ヘッドにおいては、ア
ウターサイドレール(８)とインナーサイドレール(81)と
が互いに非線対称に形成されて、アウターサイドレール
(８)によって発生する負圧がインナーサイドレール(81)
によって発生する負圧よりも大きくなる。負圧は、磁気
ヘッドをディスク側に吸引する作用力を及ぼすので、前
記負圧のディスク半径方向の偏りと、浮上力のディスク
半径方向の偏りとが互いに相殺されて、磁気ヘッドのロ
ーリングが抑制される。

【００１７】具体的構成において、アウターサイドレー
ル(８)の上流レール部(６)は、インナーサイドレール(8
1)の上流レール部(61)よりも大なる変化率で幅が縮小し
ている。更に具体的には、アウターサイドレール(８)と
インナーサイドレール(81)の間には中央凹部(９)が形成
され、両サイドレール(８)(81)の上流レール部(６)(61)
は夫々、中央凹部(９)に面した側壁(62)(63)がレール長
手方向に対して一定の傾斜角度θｏ、θｉを為し、アウ
ターサイドレール(８)の側壁(62)の傾斜角度θｏはイン
ナーサイドレール(81)の側壁(63)の傾斜角度θｉよりも
大きく形成されている。

【００１８】上記具体的構成においては、アウターサイ
ドレール(８)の側壁(62)の傾斜角度θｏがインナーサイ
ドレール(81)の側壁(63)の傾斜角度θｉよりも大きいこ
とによって、両サイドレール(８)(81)間に形成される負
圧領域が、アウターサイドレール(８)側に偏って、イン
ナーサイドレール(81)側よりもアウターサイドレール
(８)側に大きな負圧が発生する。この負圧の偏りと前記
浮上力の偏りとが互いに相殺されて、磁気ヘッドのロー
リングが抑制される。

【００１９】

【発明の効果】本発明に係る浮上型磁気ヘッドによれ
ば、ヘッドスライダーに作用する負圧のディスク半径方
向の分布と浮上力の分布とを互いにバランスさせること
によって、ローリングの発生を効果的に抑制することが
出来る。

【００２０】

【発明の実施の形態】以下、本発明の実施の形態につ
き、図面に沿って具体的に説明する。本発明に係る浮上
型磁気ヘッドは、図１及び図２に示すヘッドスライダー
(１)を具えている。該ヘッドスライダー(１)は、空気ベ
アリング面Ｓに、ディスクの外周側に位置すべきアウタ
ーサイドレール(８)と、記録媒体の内周側に位置すべき
インナーサイドレール(81)と、両サイドレール(８)(81)
を空気流入端側の端部にて互いに連結するクロスレール
(５)とを具え、これによって、両サイドレール(８)(81)
間に、負圧領域となる中央凹部(９)が形成されている。
クロスレール(５)には、空気流入側の端部に、空気を導
入するための斜面(４)が形成されている。

【００２１】両サイドレール(８)(81)は夫々、上流側か
ら下流側へ向けて幅が一定の変化率で縮小する上流レー
ル部(６)(61)と、上流側から下流側へ向けて幅が一定の
変化率で拡大する下流レール部(７)(71)とを有してい
る。ここで、両サイドレール(８)(81)の上流レール部
(６)(61)は夫々、中央凹部(９)に面した側壁(62)(63)が
レール長手方向に対して一定の傾斜角度θｏ、θｉを為
し、アウターサイドレール(８)の側壁(62)の傾斜角度θ
ｏはインナーサイドレール(81)の側壁(63)の傾斜角度θ
ｉよりも大きく形成されている。又、ヘッドスライダー
(１)の空気流入側の端面からアウターサイドレール(８)
の上流レール部(６)の下流側の終端までの距離Ｌｏは、
ヘッドスライダー(１)の空気流入側の端面からインナー
サイドレール(81)の上流レール部(61)の下流側の終端ま
での距離Ｌｉよりも小さく形成されている。

【００２２】図３(ａ)(ｂ)は、上記本発明の浮上型磁気
ヘッドの効果を確認するために行なった計算機シミュレ
ーションのヘッドスライダーモデルを表わしている。ヘ
ッドスライダー(１)の空気流れ方向に沿う長さＡは２.
０３２ｍｍ、ディスク半径方向の幅Ｂは１.６ｍｍ、デ
ィスク回転中からヘッドスライダー(１)の中心までの半
径距離Ｒは２２.８６ｍｍである。ディスク回転数は５
４００ｒｐｍである。又、ディスク信号面に対する磁気
ヘッドの押圧力は３.５ｇである。計算機シミュレーシ
ョンにおいては、図示の如く両サイドレール(８)(81)の
上流レール部(６)(61)及び下流レール部(７)(71)の連結
部における最小幅ｃを０.２３１ｍｍ、両レール部(６)
(７)の最大幅ｄを夫々０.４３１ｍｍに保ったまま、同
図(ａ)の如くアウターサイドレール(８)の上流レール部
(６)と下流レール部(７)の連結部の位置を、ａ＝０.６
３２ｍｍの位置からｂ＝０.３ｍｍの間隔でずらした４
つのモデル、、、と、同図(ｂ)の如く前記４つ
のモデルのアウターサイドレール(８)と線対称のインナ
ーサイドレール(81)を有する４つのモデル、、、
の夫々について、後述する条件でローリング量ＲＯＬ
Ｌを算出した。但し、モデルは、アウターサイドレー
ル(８)とインナーサイドレール(81)とが互いに線対称と
なるので、共通のモデルとした。尚、計算機シミュレー
ションは、レイノルズ方程式を基礎とする周知の手法
(例えば日本機会学会論文集(Ｃ編)53巻４８７号(昭和62
-3)「ボルツマン方程式に基づく薄膜気体潤滑特性の解
析」)を用いて行なうことが出来る。

【００２３】図４〜図１６のグラフは上記計算機シミュ
レーションの結果を表わしており、図４(ａ)(ｂ)は上記
モデル、図５(ａ)(ｂ)は上記モデル、図６(ａ)(ｂ)
は上記モデル、図７(ａ)(ｂ)は上記モデル、図８
(ａ)(ｂ)は上記モデル、図９(ａ)(ｂ)は上記モデル
、図１０(ａ)(ｂ)は上記モデル、図１１(ａ)(ｂ)は
上記モデルのローリング特性を表わしている。図４
(ａ)(ｂ)〜図７(ａ)(ｂ)のグラフの比較から明らかな様
に、モデル＞＞＞の順序でローリング量ＲＯＬ
Ｌが減少しており、図５(ａ)(ｂ)に示すモデルでは、
相対速度Ｓｐｅｅｄの変化及びスキュー角Ｓｋｅｗの変
化に拘わらず、ローリング量ＲＯＬＬは略零となってい
る。

【００２４】又、図８(ａ)(ｂ)〜図１１(ａ)(ｂ)のグラ
フの比較から明らかな様に、モデル＞＞＞の順
序でローリング量ＲＯＬＬが減少しており、図１１(ａ)
(ｂ)に示すモデルでは、相対速度Ｓｐｅｅｄの変化及
びスキュー角Ｓｋｅｗの変化に拘わらず、ローリング量
ＲＯＬＬは零に近い値となっている。

【００２５】以上の結果から、図１及び図２の如くアウ
ターサイドレール(８)の側壁(62)の傾斜角度θｏを、イ
ンナーサイドレール(81)の側壁(63)の傾斜角度θｉより
も大きく設定することにより、ローリングの抑制が可能
であることがわかる。但し、モデルの計算結果から判
断出来る様に、傾斜角度θｏを４５度以上の過大な値に
設定することは却ってローリングを増大させる原因とな
る。

【００２６】上述の如くθｏ＞θｉの関係がローリング
抑制に有効であるのは、これによって、両サイドレール
(８)(81)間に形成される負圧領域がアウターサイドレー
ル(８)側に偏って、インナーサイドレール(81)側よりも
アウターサイドレール(８)側に大きな負圧が発生し、こ
の負圧の偏りと、ディスク半径方向に分布する浮上力の
偏りとが互いに相殺されるからである。

【００２７】図１２は、モデルにおいて、スキュー角
が零の場合の空気ベアリング面上の幅(Width)及び長さ
(Length)方向の圧力(Pressure)の分布を３次元的に表わ
しており、図１３は図１２のグラフを矢印Ｆ方向から見
たグラフ、図１４は図１２のグラフを矢印Ｔ方向から見
たグラフ、図１５は図１２のグラフを矢印Ｑ方向から見
たグラフである。尚、これらのグラフにおいて、幅(Wid
th)及び長さ(Length)は、磁気ヘッドの長さ２.０３２ｍ
ｍで無次元化したものであって、Width＝０の点がディ
スク内周側の端点、Width＝０.８の点がディスク外周側
の端点である。又、圧力(Pressure)も無次元化されてお
り、Pressure＝０の点が大気圧である。一方、図１６
は、モデルにおける図１３に対応するグラフである。

【００２８】図１２及び図１３のグラフから明らな様
に、空気ベアリング面の両サイドレールに正圧(浮上力)
Ｐｉ、Ｐｏが発生すると共に、その内側に負圧Ｍｉ、Ｍ
ｏが発生しており、インナーサイドレールの負圧Ｍｉと
アウターサイドレールＭｏは略等しい値で分布している
のに対し、アウターサイドレールの正圧Ｐｏはインナー
サイドレールの正圧Ｐｉよりも高い値で分布している。
この正圧の差は両サイドレールにおける相対速度の差に
よるものであり、この正圧の差、即ち浮上力の偏りによ
って図６に示すローリングが発生するのである。

【００２９】一方、図１６のグラフにおいては、同様に
相対速度の差によってアウターサイドレールの正圧Ｐ
ｏ′はインナーサイドレールの正圧Ｐｉ′よりも大きな
値を示している。又、アウターサイドレール内側のＭ
ｏ′はインナーサイドレール内側の負圧Ｍｉよりも大き
な値で分布している。この負圧の偏りは、上述の如くア
ウターサイドレール(８)の側壁(62)の傾斜角度θｏをイ
ンナーサイドレール(81)の側壁(63)の傾斜角度θｉより
も大きく形成したことによるものである。この結果、ア
ウターサイドレール側では、正圧の増大と負圧の増大が
互いに相殺され、ヘッドスライダーに作用する力が両側
でバランスして、ローリングが抑えられるのである。

【００３０】上記実施の形態の説明は、本発明を説明す
るためのものであって、特許請求の範囲に記載の発明を
限定し、或は範囲を減縮する様に解すべきではない。
又、本発明の各部構成は上記実施の形態に限らず、特許
請求の範囲に記載の技術的範囲内で種々の変形が可能で
あることは勿論である。

【図面の簡単な説明】

【図１】本発明に係る浮上型磁気ヘッドのヘッドスライ
ダーを表わす斜視図である。

【図２】該ヘッドスライダーの平面図である。

【図３】計算機シミュレーションに用いたヘッドスライ
ダーモデルを表わす平面図である。

【図４】モデルにおけるローリング特性を表わすグラ
フである。

【図５】モデルにおけるローリング特性を表わすグラ
フである。

【図６】モデルにおけるローリング特性を表わすグラ
フである。

【図７】モデルにおけるローリング特性を表わすグラ
フである。

【図８】モデルにおけるローリング特性を表わすグラ
フである。

【図９】モデルにおけるローリング特性を表わすグラ
フである。

【図１０】モデルにおけるローリング特性を表わすグ
ラフである。

【図１１】モデルにおけるローリング特性を表わすグ
ラフである。

【図１２】モデルにおける圧力分布を表わすグラフで
ある。

【図１３】図１２のグラフを矢印Ｆ側からグラフであ
る。

【図１４】図１２のグラフを矢印Ｔ側から見たグラフで
ある。

【図１５】図１２のグラフを矢印Ｑ側から見たグラフで
ある。

【図１６】モデルにおける図１３に対応するグラフで
ある。

【図１７】従来のヘッドスライダーの斜視図である。

【図１８】ヘッドスライダーの浮上量について説明する
図である。

【図１９】ヘッドスライダーのローリング量について説
明する図である。

【図２０】従来の他のヘッドスライダーの平面図であ
る。

【図２１】図１７に示すヘッドスライダーにおける浮上
特性を表わすグラフである。

【図２２】該ヘッドスライダーにおけるローリング特性
を表わすグラフである。

【図２３】図２０に示すヘッドスライダーにおける浮上
特性を表わすグラフである。

【図２４】該ヘッドスライダーにおけるローリング特性
を表わすグラフである。

【図２５】ハードディスクドライブ装置の主要部を表わ
す平面図である。

【符号の説明】

(１) ヘッドスライダー (４) 斜面 (５) クロスレール (８) アウターサイドレール (81) インナーサイドレール (６) 上流レール部 (61) 上流レール部 (７) 下流レール部 (71) 下流レール部 (62) 側壁 (63) 側壁 (９) 中央凹部

Claims (3)

【特許請求の範囲】
1. 【請求項１】 円板状の記録媒体に対向すべき空気ベア
   リング面Ｓを有するヘッドスライダー(１)にヘッド素子
   (２)を形成してなる浮上型磁気ヘッドにおいて、空気ベ
   アリング面Ｓには、記録媒体の外周側に位置すべきアウ
   ターサイドレール(８)と、記録媒体の内周側に位置すべ
   きインナーサイドレール(81)とが、夫々空気の流れ方向
   に延在させて形成されると共に、両サイドレール(８)(8
   1)を空気流入側の端部にて互いに連結するクロスレール
   (５)が形成され、両サイドレール(８)(81)は夫々、上流
   側から下流側へ向けて幅が縮小する上流レール部(６)(6
   1)と、上流側から下流側へ向けて幅が拡大する下流レー
   ル部(７)(71)とを有し、アウターサイドレール(８)によ
   って発生する負圧がインナーサイドレール(81)によって
   発生する負圧よりも大きくなる様、アウターサイドレー
   ル(８)とインナーサイドレール(81)とは互いに非線対称
   に形成されていることを特徴とする浮上型磁気ヘッド。
2. 【請求項２】 アウターサイドレール(８)の上流レール
   部(６)は、インナーサイドレール(81)の上流レール部(6
   1)よりも大なる変化率で幅が縮小している請求項１に記
   載の浮上型磁気ヘッド。
3. 【請求項３】 アウターサイドレール(８)とインナーサ
   イドレール(81)の間には中央凹部(９)が形成され、両サ
   イドレール(８)(81)の上流レール部(６)(61)は夫々、中
   央凹部(９)に面した側壁(62)(63)がレール長手方向に対
   して一定の傾斜角度θｏ、θｉを為し、アウターサイド
   レール(８)の側壁(62)の傾斜角度θｏはインナーサイド
   レール(81)の側壁(63)の傾斜角度θｉよりも大きく形成
   されている請求項２に記載の浮上型磁気ヘッド。