JPS59156A - 光学的障壁層を用いた像担持基材 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は一般に、多層１家世持性暴材（ｍｅｄｉａ　）
。

特に１象が光散乱性背景に対して見える反射式の像世持
性基材に関する。

そこに形成された像な光散乱性背景に対して見える多１
ｉｉ１像１１持性基材は既知である。このような基材は
一般に相互に積車している一連の薄層を有する構造ケ有
し１代表的にその１象が像形ＦＮ、成分の像様で深い分
布により形成される透明ブエ受像層（単層または多層）
を包含する。受（砂層σ）−表面は通常、その像がこの
受像層のも５１方の表面ケ通して見える肯景となる光散
乱性階と接触している。見る場合に、像は受ｆ床層およ
び像の見ろ側ケ先ず通過し、その後１元散乱層から反射
され、七の１部分が次いで像および受像層を通って見る
者に透過して戻る周辺ｙＣにより照射される。

こσ）ような多層Ｉ１１世持蘂材θ）良く知られている
例に、第１図に代表的に図解式に示されている構造を有
するカラー写真プリントがある。第１図に見ることがで
きるように１通常のカラープリント構造体はパフイタ層
を＋ｌ持する高品質の白色紙基体を有する。はとんどが
ゼラチン中に懸濁したイ庫酸バリウム粉末よりなるバラ
イタは効果的な拡散反射体として働く。像形成層はバラ
イタ上に塗布されており１代表的に、シアン、マゼンタ
、および黄染料成分を含有する６つの分離した層、また
はろ橿全部の像染料を吸収する１つの染色できるゼラチ
ン１−σ）どちらか？包含する、このような構造を有す
るカラープリントは拡散白色反射体と光学的に接触して
いるカラー透明画と考えることができる。

カラーフ′１１７トに付随する問題の１つは観、察者（
または測定者）により見られる反射濃度が非直線的であ
って、嬌明画の場合のように染料濃変にほとんど比例し
ブｆいことである。これは第一表面反射にそして豪打含
有層内の内部反射または複合内部反射によるものであろ
う カラープリントにおける複合内部反射の作用はＷｉｌｌ
ｉａｍｑおよび（：］ａｐｐｅｒによりモデル化されて
いる［　Ｊｏｕｒｎａｌ　ｏｆ　ｔ、ｈｅ　Ｏｐｔ、１
ｃａｌ　５ｏｃｉｅｔ、ｙ　ｏｆＡｍｅｒｉｃａ　、　
４３巻、７号、５９５貞（１９５３年）１彼等の論法は
ハイライトの汚れ、最大階度の増加。

縮小された露光寛容度、鮮鋭度の損失、およびこのメカ
ニズノ・かもの免税飽和（ｄｅ＋ｑａｔｕｒａｔｉｏｎ
　）を考慮している。これらの考え方はまたその他の多
くの人々によっても発展されている；特に、Ｎ。

０ｈｔａ　Ｏ′１Ｆ’ｈｏｔ、ｏｇｒａｐｈｉｃ　５ｃ
ｉｅｎｃｅａｎｃ！　Ｅｎｇｉｎｅｅｒｉｎｇ。

１６巻、５号（１９７２年）；彼はいくつかの色域な詳
細に菩ｊ（７）した。

しかしながら、従来の複合内部反射（ｍｕｌｔｉｐｌｅ
ｉｎｔ、ｅｒｎａｌ　ｒｅｆｌｅｃｔ、ｉｏｎ　）に対
する研究は成る種のカラープリントにとって重大である
と信じら青する重曹な特徴に欠けているものと考えろ十
するっこの特徴はこのような場合があるものとして、！
散乱性層または顔料に対する受像層の近接に関連してい
る。散乱性顔料粒と像染料の最終的（）Ｌ置との間が可
視元の数波長しか離れていない場合に、こり。

らの染料し工顔料粒間の元の複合再散乱における望まし
くないｆ部体になり５る。極端に近接１〜ていない場合
には、顔料境界における全反射により顔料層に保持され
る全ての元が染料吸収されない；顔料な離れて１ｇ料受
容層（単層または多層）の全厚さを透過する元だけが染
料による作用を受ける。これに対し、染料が顔料層に非
常に近接している場合に、新しい考え方が導入された。

この考え万は従来認識されていなかったことであり、■
記に詳述するように複合内部反射問題をさらに重大に１
−る本σ）と信じら糺る。

従って１本発明の主目的はその像がこれな背景にして見
える反射性背景の近くに形成される各層１象４（］持基
材のためＬｌ）改≠１さ′＋１だ１１〜造を提供するこ
とにあろう 本発明のその他の目的は１部分は明白であり。

そし−Ｃ１ｒ！ｌ（分は下記の記載から明白に／ｆるで
あろう。

ｉイって１本発明は１４下の詳細な説明で置体的に示−
］要素の４１６１戎１組台ぜおよび配置を有する製品お
よびそす１．らの便用に固有の方法または処理を包剖す
る。

本発明は染料でｆ；）す５石像形成成分が、これを背景
にして像が元散乱性層から反射される周辺光により見え
る元反射性層と透明層ｆ＃　１１ｉＧとの間の界面まブ
こは七の近くに存在する場合における初合内ｆ’ｉｌｓ
反射σ）１′「用を最少にする目的で、カラー写真プリ
ントのような反射型多）＠１象観持基材における光学的
（滝壁階な提供することに関する。しかしながら１本発
明の性質および利点な十分に理解やるために、１笹決す
る問題を第２図に示し、１０の記号をつけである彬紳、
な＠層像ｉＢ基材１Ａな考慮することにより先ず説明す
るつここで、邦＋Ａ１００ｎＲｙ告は光学的観点から全
く一般的であり、示されて（、・るｆｉｌ々σ）層は適
当な化学剤および付随する効ｌ理を使用する良く知ら青
１ている種々の方法でイ・Ｉ’−／−ｉできるも０）と
理解すべきであろう 像基し１０は屈折率ｎな有し２．そして受像層とたとえ
ば’Ｉ’ｊ０２顔料から形成できる光散乱＋１−１ｖ１
４との間の界面またはその近くの薄層に配置された染料
から形成された１象をその中に含有する受像層１２を包
倉するものと見ることができろ。元散乱件層１４は屈ｖ
ｒ率ｍヶ有し、見るために１１’＆照明する周辺光な拡
散反射する。

元敗乱ＰＩ：、層１４中の顔料は層１４がランパート（
Ｌ、ａｍｂｅｒｔ）反射体であると考えることができる
ように元の完全な等方性散乱体であると考えることかで
さ、顔ｔＦ層１４内部のツしはそれが発現した僚σ）多
くの時点で粒から粒に再散乱される。この発現する元は
仄の６つの形の１つであり５７−、　：１．１卒１２Ａ
／通過し、仄（・でたとえば反射防止破膜のよ５なに記
追カロσ）いずれかの１−シ通過し、外部′空気［イす
る垂直光１から小さい角度、θ、で発現Ｖろ光。

Ｉｌ、　　ψ料層ヶ辿過し、その上の全ての透明層を通
過ずろが、空気界面における総反射により向きな変え、
そして顔料に戻る。顔料の体積屈折率（ｂｕｌｋ　ｒｅ
ｆｒｅｃｔｉｖｅ　１ｎｄｅｘ　）として定義される成
る臨界角度　１）　１ｏ、またはそれを越える角度で発
現する光、顔も１に二目ける臨界角度σ）死線はそれが
通過する各層におげろ局所的臨界角ＩＷと見做されろ。

１１１６　　亀が染色した層を透過することなく顔料に
全没ｒｉｔ　Ｌで戻る。顔ｆ’Ｌ層（通常むしろ高い）
と隣接したη？色し１．：層との間の屈折率σ）比率で
定義される第２θ）臨界ｆＩＩ度、０２ｏゲ越える角度
で発現１−る元。通常、こ０）発田形態ぽ無荷５されで
いるが１本発明ではこ☆ｔｆ；！：考慮すＺ）。

ｎｉｌ記のＶＪｉ　１１　ｉ　ａｍＳ：ｔ６よひＣ１ａ
ｐｐｅｒにより展開されたモデルは総体的に形式１　ｊ
６よび１１の元発現によるものであろう詳細に言えば、
ｌとｌとの金言１（目に・見える元＋内部反射光）に対
する１１（内部反射光）の比率が積分項（ｉｎｔ、ｅｇ
ｒａ　ｔｅｄ　ｔ、ｅｒｍ　）であり、これに基づき彼
等は数学的論述な展開させでいる。

ランパート拡散反射体は顕著な性質を有する：これはス
ネルの法則の作用にかかわらず、連続する透明層に浸さ
れた場合に、ランパート反射体のままである。これはス
ネ゛ルの法則の微分方式（ｄｉｆｆｅｒｅｎｔｉａｌ　
ｆｏｒｍ　）か内部角度と外部角度とのコサインの比率
であることから生じる。

第２図において、領域ｌ、１１および１１１は上記６棟
の発現光に相当する。顔料層１４は元の完全等方性散乱
体であるから、透明層１２に目を向けた観察者が全角度
で表面により発生しｌこものと同じ輝度を見ることにな
う。従って、顔料表面の単位面−によりいずれか１方向
で通過する元の畦にはランパート短縮法コサイン（ｆｏ
ｒｓｈｏｒｔｅｎｉｎｇｃｏｓｉｎｅ　）により加重値
が与えられるだろう。

１φに進入する全光（形態１＋形態１１）Ｋ比較してい
かに−多くの−ｙｔ、＊取り出される（形態ｌ）がルー
決定するために、屈折率ｎの層内部な積分するためには
、我々は次式な有する： 回じ比率を見い出すために、屈折率ｍの顔料層の内１＜
１５を積分するためには、我々はまたコサイン加市値因
Ｆを屯純に使用した次式を有する二回じ２つσ）元の蹟
を比較するのでキ）るから、この比率が同一でキ〕るの
は勿論のことである。こ＼で、顔料の体積屈折率ｍがこ
の等式から抜けていることに気１；」＜べきである。こ
れはその上の屈折率ｎの清明層によりマスクされるう ｎ　／　ｍ界面で反射された「発現」元のフラクシこの
構造の１０上部の上に積重さ＋もだ追加の層は最終的反
射ケおくらせるが、前述した角度をさほど変化させず、
またこれらの比率も変化させないたとえば１ｍ夕２．４
であり、ｎり１．５４６とすると、（形態ｌ十形態■）
に対する（形態Ｉ）発現の比率は”／ｎ２　＝　０．４
１８であり、そして下から顔料表面を直撃する元の若干
０，５Ｂか１−（ｕ）２から全体的に反射される。顔料
ケ「去る」ときの全て０）元の進路は： ｌ：空気中に０．１７４ ｎ：空気表面で反射される０、２４１ １１１：顔料表面で反射・される０、５　ｓ　５である
。

臨界角度内の各界面の小さい反射率な含めて少１、さら
にＩＦ確にすると　Ｑ、１７　Ａが紗小敬点低下し、０
．５８５が数小数点上がろう 形軛１１１σ）亀が染料吸収されなし・かぎり、　Ｗｉ
ｌｌｉａｍｓおよびＣ１ａｐｐｅｒの足跡で、この元は
顔料により再び敗乱さ矛１１．もう１つσ）トライのた
めに界面に戻るので単純に無視できる。

不幸なことに、染料が十分に近くにｋ）ると、若干の吸
収が全反射時に生じる。たとえば受像層が１００　ｒｎ
ｙ／　ｆｔ２で分布されてし・ろ用台に、比重１に対し
て１．０８ミクロンの厚さを有−（ろだろ５つ比重が約
１．２で７ｂ石堤合には、　Ｑ、９　ミクロンであるか
、ま１こは１．６め一空波長であるか、またはこの＋４
オー１で２．５彼長であるか、またをｉ１埼）１１（折
率（ｈｉｇｂ−４ｎｄｅｘ　）顔料でｍｍの６．９波長
である。Ｈ，Ｊ。

Ｈａｒｒｉｃｋ　Ｖｃよりなされ、彼の文献［Ｉｎｔ、
ｅｒｎａｌＲｏｆｌｅｃｔ、ｉｖｅ　５ｐｅｃｔｒｏＳ
ｃｏｐｙ、　Ｊｏｂｎ　Ｗｉｌｅｙ　ａｎｄ　５ｏｎｓ
。

Ｉｎｃ−、ＮＹ　（１９６７年）に発表された減哀全反
射（ａｔ、ｔｅｎｕａｔ、ｅｃｌ　ｔｏｔ、ａｌ　ｒｅ
ｆｌｅｃｔ、ｊｏｎ）に対するいくつかの従来の研究に
丞づくと１反９１元は正確に臨界角１１（０２＝４０．
２°）でこの全厚さおよびそれ目上を「透過」する、４
１°で、この透過は約１波長に達する。４５°では、約
（１，５波長であり。

５０°−ｃ−ｉ−ｚ約０．２５ｅＬ長ニ体するが、９０
０でさ女も、０．２波長よりもまだ太きい。吸収に有効
な）ｌさく　Ｉ（ａｒｒｉｃｋ　４６および４７貞１曲
紳７）はこの関係をさらに明白に示シフ、さらにゆっく
り減ルする。Ｊ代置および平行に偏光された部分は８０
°および８５°で約０．５波長に低下するっこ］１らσ
）有効ｊすさは形態ｌの大部分の直接に出入通過１ろ８
ｆたＯＬそれ以上の波長と比較して小さい。１−かしな
がら、・Ｊ２なくともろ倍のさらに多くσ）亀か形態１
１で存在すると、立体角は大きくなり、かくしてこの棹
の吸収の活在的寄与が正大になるうこの正確な１４．は
染料が受像層の厚みに沿って如何に分布しているかによ
って変化する。

この問題に対するさらに効果的な補止が第３図に示され
ているような顔料と染料受容層との間に。

透明で、好ましくは染料透過性の化学的に不活性な光学
的障壁層１６を組合せることにより得られる。いずれの
厚さに対しても有効であり、この効果０）大部分ばろＯ
〜５０■／　ｆｔ２で達成さ紅るべきであろっ低い屈折
率が最も有利であるが、１，５または１．６のＪｉ＜１
折率でさえもこの減衰全反射の問題ｔＸ−緩和するうこ
のような層に適する材料の例には−ピラチン、交叉結合
したポリアクリルアミドまたはヒドロエチルセルロース
がキ）ろ。数波長の厚さまたはそ第１以上が好ましいが
、０．５マイクロメーターのｊツさでさえも１作用する
。この問題に対して従来そえｆ；）ね、でいなかつＴこ
し、まｒこその解決に丸字的１唾壁を用し・ることも提
案さ★またことはなかったものと信じられる。

丸字的誦壁層１６の効果を・さらに定−的にする７Ｌ−
めに−Ｗｉｌｌｉａ＋ｎｓおよびＣ１ａｐｐｅｒの結果
から着手して、ａ学的モデルを研究した。非全反射が生
じるＪ重合（（、こ枕を無視し、′＋ニジて顔料層内の
吸収を無視すると、僅かに単純になるが、これらの省略
は結果をさほど変えないがｂ５゜Ｗｉｌｌｉａｍｓおよ
びＣ１ａｐｐｅｒの結果を占き直ずと次式で示ずことか
できる： （１七Ｗ工奪）／。２ この式で、ｎは受像−１２σ）屈折率であり、そしてＲ
はｔか受１象１−１２を１方向で透過ずろ場合の。

このプリントの見掛は上の拡散反射度（０’および４５
°）で糸】る。

顔料界面の全反射中の吸収を組込むと１次の新しい式か
誘導される： （ｘ−＋ａｌｌ置π）ヵ。

この式でｍは顔料層の体積屈折率（湿時１．６８〜乾時
２．４）であり、θ′はｍ５ｉｎｏ＝　ｎ５ｉｎ＃’に
よりθに関連し、セしてＷ（θ、λ、　ｎ／ｍ　）はＨ
ａｒｒｉｃｋにより誘導されたとおりの角度および屈折
率による「有効厚さ」の変数であろうたとえば、ｎ＝１
．５５およびｍ　＝２．４の場合に、４６〜４７頁の第
１７図および第１８図のＨａｒｒｉｃｋσ）グラフから
得られろＷに係る有用な推定値はλ／　ｙ：の単位でＷ
ｔＣ関してＷ　＝０．８　ｔｌｌｌ　／　（＃−６９°
）である。

変数の変化および若干の数値を入れ換えて単純化すると
、新しい式になる： ここで、ｔおよびβのいずれか所望の組合せについて、
数字的に積分ケ行なうことができる。ｔの数値は被験濃
度の範囲を晰純に描き、セしてβは第４図に示されてい
るように受ｆ象１＠１２の底部に染料を如何に局限化さ
れ５るかにより制御される結合効率（ｃｏｕｐｌｉｎｇ
ｃｏｅｆｆｉｃｉｅｎｔ　）と考えることができる。第
４図で横座柳は１００％反射鏡に対する濃度Ｄｔを達成
するに要する染料の量を表わす、いずれか既定のｔに対
して、さらに局限化された染料はさらに高いβに相応す
るだろう。

β＝［］またはＷ＝＝０σ）どちらかの場合に、この新
しい式はＷｉｌｌｉａｍｓ−Ｃ１ａｐｐｅｒの式に戻る
。

ここでいくつかの結論を引き出すことができる。

この新しい考案はβが大きい場合の最大濃度に対し多大
の効果な有することができろウ　βが小さい場合には、
フィルム特性曲線に対する効果はさらに高い濃度を幾分
上昇させ、そして傾斜を象にする。この効果は有効厚さ
ｗｆ（経て強力に波長依存性であり、従って濃度は青色
光に関してよりも赤色光に関してさらに増大する。前記
理由で、６０〜５０ηダ／ｆｔ”の＠壁層の付加は赤最
大濃度を実質的に下げるべきであり、縁最大濃度は幾分
少なく下げ、セして實最大濃度は全く少なく下げるべき
である。この障壁層はまたプリント熟成の結果の色変化
を減少でき、また受１＃層内の染料位置の差違により導
かれろいずれの包子規則性をも減じることができる。

写真カラープリントにおいて、減衰全反射の重９件は、
顔料か低い屈折率を有する場合に（バライタのように）
、小さくなり、そして受像層１２が顔−料一受像層界面
で反射された亀の透過深さよりも非常にさらにＩｖい場
合に、全く無視できる。

′ｒｅ　ＰＬ分野の当業者にとって明白であるように。

本発明の光学的障壁層はその像形成成分がこれを背景Ｖ
Ｃ１−で像を見る元散乱性層の数波長内に位置している
種々の多層フィルム構造体に、複合内部反射の作用を減
じろ目的で組入れることができろうたとえば１本発明の
光学的障壁層はＥ６ｗｉｎ　Ｈ。

Ｌａ１ｄにｉｌ　Ｌ　１９６８年１２月１０日付で発行
された米国特許第６，４１５．６４４号に記載の種類の
構造体に自己−処理性フィルムとして組入れることがで
きる。この米国特許には感光性要素と受像要素とが露光
前に固定された関係で保持されており、この関係が処理
および像形成後にも保持される写ＡｉＭ品および方法が
開示されている。この種の製品および方法は第５図に処
理前および処理後について図解式に示されており、最終
１象は反射。

すなわち白色背景を背景として透明（支持体）要素？と
おして見える。写真露光は透明要素ケ経て行なわれ、処
理組成物の施用により、最終像乞透明支持体をとおして
見えるようにする白色背景な提供する光反射性材料の層
が付与さ青する。毘反射性材料は、を時に不透明化機能
を果たす−（酸ｆヒチタンが好ましいうこのようなフイ
ルノ、学位構造体の像形成成分が二酸化チタン反射性層
の数波長内σ）受１象層中に位置している場合には、蝮
合内部反ｑ、１作用が前記のＪ里山′で屯大であるが、
これは本発明の光学障壁ｌ＠ｉを・受像層と二酸化チタ
ン背景との間に配置することにより最小にされる。これ
は障壁層ケ受ｆ床層の上に数波長の埋さで付−りするこ
とにより達成することが好ましい。この棹のフィルム構
造体において、′＃Ｓ学的１救壁層１６は化学的に不活
性であ・つて、１象を形成するために全体に拡散する必
要がある染料に対して透過性であるか、元散乱性層に含
まれている顔料に対しでは不透過ｌｌ４＝であると好ま
しい。前記の材料はこれらの特性を有し、良く知られて
いる方法で層として適用できる。

多ｌ＠＃世持基材における光学的障壁層のその他の用途
は本発明の教示にもとすき当業者にとって明白で、Ｇ】
ろ５っ従って、前阿１シ記載に含まれているか、または
図面に示されている貨での事柄は説明のためのものであ
って、制限する意味のモノではない。

【図面の簡単な説明】

第１図は代表的カラー写真、プリントの図解式図面であ
り；第２図および第６図はそれぞれ従来技術および本発
明の像世持基材′？πし；第４図は１００％反射鉋０ζ
一対する成る濃度ケ得るに要する染料０１什ケ表わイブ
ラフであり；そして第５図は米国特許第６，４１５，６
４４号に記載の種類のフィルム構造体の処理前および処
理後の様相を図解式％式％） 手続補正書（方式） 昭和５８年８月９０ 特許庁長官殿 】、・１１件の表示 昭和　５８（ロンご１願第　７４８６０　　　　号３、
　　ｈｌｉ市をするに １１ゝ１との門１．ｉ４　　Ｔｌｉ、、“１出願人４代
理人

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 （１）　　その受像層が既定の屈折率を有する。像形成
   成分な受容するための薄い透明層； 受１象層に像を定めて像様に分布しており、そして受像
   １−の１方の表面またはその近くに位置している複毅の
   光吸収性像形成成分、ここで像は受像１−のも５１方の
   ｌ１ＩＩＩな通して見える；受１象層の上記１方の表面
   と接触しており、受像ｊ＠の屈折率より大きくないＥ折
   率な何する永久的な、実力的に化学的に不活性で、清明
   な光学的障壁層；および この光学的障壁層と直接に接触しており１元学的障壁層
   の屈折率よりも高いノ１１（折率を′有する光散乱性顔
   料層； を含む＠世持基拐であって。 そのｆ象がｘ＠乱外性顔料層背景にして受像層のも５１
   方の而を通して見えるものであり、像を見るだめには、
   受像層および像な先ず通過し１次いで光散乱性顔料層か
   ら部分的に反射され、その後この反射光の１部分が光学
   的障壁層、像および受１象層な通して見る者に伝送され
   戻される周辺光により像な照射するような構造ケ有し１
   光学的Ｖ＠壁層ばこの光学的障壁層の存在しない場合に
   １象形成成分内で生じる元吸収量を減じて、かくして像
   を見る場合に、そのハイライトが輝いており、そしてそ
   の色調再現性がこのような光学的障壁層の存在しない場
   合の外観に比較して改善されている。 上記像担持基材。 （２）　　既定の屈折率を有し、１象をこの層の１方の
   表面またはその近くに像形成性成分により形成するに適
   した薄く透明な受像層； 上記既定の屈折率より高い屈折率な有する光散乱性顔料
   層、ここでその像を見るためには、受像層のもう１方の
   表面な先ず通過し、仄いで像形成成分を通り１次いで元
   散乱性層からｆ象形酸成分に戻り、そして受像ｒ＠な通
   り抜ける周辺光により像が照射され、この基材な通過す
   る周辺光の１部分が像形５！成分により吸収され１次い
   でこの元散乱性階により反射される；および 元散乱性層と像形成成分との間に位置しており。 ｆ象形成成分が像形成過程でそれによって拡散できろよ
   うに像形１戊成分に対して透過性であり、元散乱性層の
   顔料がそれによって拡散できないように。 この顔料に対しては不透過性であ）す、そして元散乱性
   層のＪｎｌｎｌ工率も大きくない屈折率な有する相打よ
   りなる永久的な化学的に不活性な透明光学的障壁層； を沈み、この光学的障壁層はこのような光学的障壁層の
   存在しない場合に像形成成分内で生じる光吸収の量を°
   減じて、ｆ象を見る場合に、そのノルイライトが輝いて
   おりそしてその色調前現性がこのような光学的障壁層の
   存在しない場合の像の外観に比較して改善させる作用を
   果すものである。″＃：、吸収性像形成成分から像を形
   成できる１象担持基材。 （３）感光性の像形成成分を含むシート状要素；処理流
   体がフィルム単位を横切って、感光性の像形成成分とそ
   の露光後に接触するように処理流体な選択的に放出する
   のに適する処理流体のボッド； 既定の屈折率な有し、Ｎ元および処理流体による処理の
   後に、シート状要素から拡散する像形成成分により、シ
   ート状要素と対面ｆる側のそσ）表面またはその近くに
   形成された像な相持するに適した薄（透明な受（床層； 上記既定の屈折率より高い屈折率を有し、シート状安索
   と受像層との中間に光散乱性顔料層な作り出すための手
   段、ここでは像が形成された時にこの像を見るために、
   像が受像層のもう１方の表面、な通過し１次いで像形Ｆ
   ｙ、成分を通り、仄１・でこの元散乱性層から反射され
   て像形成成分に戻り。 そして受像層を通り抜ける周辺光により照射されるもの
   であって、この周辺光の１部分は像形成成分により吸収
   され１次いで元散乱性層により反射される；および 元散乱性層と像との間に位置するように配置されており
   、像形成成分が像形成過程でそれによって拡散できるよ
   うに１象形成成分に対して透過性であって、うを散乱件
   隅の屈折率よりも大きくない屈折率な有する（＝４料か
   もなる光学的障壁層；な含み、この光学的障壁層はこの
   ような光学的障壁層の存在しない場合に像形成成分内で
   生じる光吸収の畦ン減じて、見るときに、このｆ象層）
   ハイライトな輝かぜそしてこの像の色調再覗性をこのよ
   うな光学的障壁層の存在しない場合の像の外観に比較１
   ．で改善させる作用を果すものである。拡散転写法フィ
   ルム単位。 （４）　　元散乱性層を作り出す手段がボンド内の処理
   流体と混合されている光散乱性顔料を倉入、そして光学
   的障壁層は光散乱性顔料かそれによって拡散できないよ
   うに、この顔料に対して不透過性である特ｒ［、請求の
   １Ｉｉｉχ囲第３頃の発明。 １Ｆ５）　　光学的障壁層か元散乱性層と直接に抜角゛
   むしているｔ荀許１ｉＩ１１求の範囲第２項または第３
   項の発明つ１（ｉｆ　　丸字的障壁１幀がう゛０敗乱性
   ｌ−〇）石（折率よりも小さい力１（折本２何する特許
   請求の範囲第２項または第３項の発明っ （７）光学的Ｈ壁層が小なくとも０．５ミクロン１９．
   さであろ特許請求σ）１免囲第１項、第２項または第３
   項の発明。 １８）　　光学的障壁層がゼラチン、またげ交叉詰合し
   たポリアクリルアミド、またはヒドロエヂルセルロース
   な含む特許請求の範囲第１項、第’ｌ　ｒｊｉまたけ第
   ３墳の発明。 （９１元散乱性層が二酸化チタンな含む特ｎｒＴ請求の
   範、間第８項の発明。 （１０）　　既定の屈折率を有する光散乱性顔料含有層
   な１ｍってこの既定の１１１折率より低い屈折率を有す
   る受像層に拡散される像形成成分の像を准゛世持基Ｈ内
   に形成する方法であって、この像がガニ散乱性層と対面
   する側の受塚層表面またはその近くに形成される方法に
   おいて。 光散乱層の屈折率より大きくない屈折率化性する永久的
   な化学的に不活性の透明な光学的障壁層な元散乱性層と
   受像層との中間に配置することな含み、ここでこの光学
   的障壁層は像形成成分に対してそれらの拡散を促進する
   ために透過性であり。 そして元散乱性層の顔料に対してこれらがそれによって
   拡散できないように不透過性である相打からなり、この
   光学的障壁層がこのような光学的障壁層の存在しない場
   合に像形成成分内で生じる元λ吸収の酸を減じ、かくし
   て＠な見るときに、この像のハイライトが輝いておりそ
   してこの像の色調再Ｊｆｉ性がこσ）ような光学的障壁
   層の存在しない場合の外観に比較して改善される作用を
   果す５改善方法。 ｆＩｌｌ　　ｆ学的障壁層が少なくとも０．５　ミクロ
   ン厚さである特許請求の範囲第１０項の方法。 （１２）　　光学的障壁層がゼラチン、または交叉結合
   したポリアクリルアミド、またはヒドロエチルセルロー
   スを沈む特許請求の範囲第１１１Ｊの方法。