JPS59200948A - 核磁気共鳴映像装置 - Google Patents
核磁気共鳴映像装置Info
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- JPS59200948A JPS59200948A JP58076425A JP7642583A JPS59200948A JP S59200948 A JPS59200948 A JP S59200948A JP 58076425 A JP58076425 A JP 58076425A JP 7642583 A JP7642583 A JP 7642583A JP S59200948 A JPS59200948 A JP S59200948A
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- magnetic resonance
- gradient magnetic
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- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/4818—MR characterised by data acquisition along a specific k-space trajectory or by the temporal order of k-space coverage, e.g. centric or segmented coverage of k-space
- G01R33/482—MR characterised by data acquisition along a specific k-space trajectory or by the temporal order of k-space coverage, e.g. centric or segmented coverage of k-space using a Cartesian trajectory
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- Physics & Mathematics (AREA)
- High Energy & Nuclear Physics (AREA)
- Condensed Matter Physics & Semiconductors (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔発明の技術分野〕
本発明は、被検体に核磁気共鳴（以下ｒ ＮＭＲＪと称
する）現象を生せしめ、誘起された罵信号を検出し、画
像再構成処理を用いて被検体中の成る特定の原子核のス
ピン密朋分布および緩和時間分布の少くとも一方の反映
された画像情報を得る診断用Ｎ］亜−ＣＴ装置のごとき
轟正映像装置に関するものでるる。
する）現象を生せしめ、誘起された罵信号を検出し、画
像再構成処理を用いて被検体中の成る特定の原子核のス
ピン密朋分布および緩和時間分布の少くとも一方の反映
された画像情報を得る診断用Ｎ］亜−ＣＴ装置のごとき
轟正映像装置に関するものでるる。
診断用ＮｈＩＲ−ＣＴ装置は被検体である生体の任意の
断面の特定原子核および緩第１時間に関する情報を画像
として提供し医学的＃断に供するものである。この場合
、上記断面は成る厚みを有していて、この断面はいわゆ
るＸ 線ＣＴ （コンビーータ断層）装置ｉ＆の例にな
らってスライス面と叶ばれており、同様に上記厚みはス
ライス厚、上記断面位置はスライス位置と呼ばれている
。
断面の特定原子核および緩第１時間に関する情報を画像
として提供し医学的＃断に供するものである。この場合
、上記断面は成る厚みを有していて、この断面はいわゆ
るＸ 線ＣＴ （コンビーータ断層）装置ｉ＆の例にな
らってスライス面と叶ばれており、同様に上記厚みはス
ライス厚、上記断面位置はスライス位置と呼ばれている
。
このスライス厚およびスライス位置を決定する方法の一
つに選択励起法がある。この選択励起法は、スライス面
に垂直な方向についての傾斜磁場を印加しながらスライ
ス厚に対応した周波数成分を含む励起・やルスを加え、
特定のスライス面にＮＭＲｉ 家を生じさせる方法であ
る。この選択励起によって特定のスライス面が励起され
るが、スライス面決定時に印加される傾斜磁場により該
知力＊ ＠場の印加終了後もスライス面内の原子核は同
一の周波数ではあるがスライス厚方向について異なった
位相で歳差運動をしている。この位相差が４りると、検
出烙れるＮＭＲ信号である自由詩々ｆ減衰（以下「ＦＩ
Ｄ Ｊと称する）信号は小さくなってし捷い、最終的に
侍られる画像情報の画質ヲ劣化させることになる。
つに選択励起法がある。この選択励起法は、スライス面
に垂直な方向についての傾斜磁場を印加しながらスライ
ス厚に対応した周波数成分を含む励起・やルスを加え、
特定のスライス面にＮＭＲｉ 家を生じさせる方法であ
る。この選択励起によって特定のスライス面が励起され
るが、スライス面決定時に印加される傾斜磁場により該
知力＊ ＠場の印加終了後もスライス面内の原子核は同
一の周波数ではあるがスライス厚方向について異なった
位相で歳差運動をしている。この位相差が４りると、検
出烙れるＮＭＲ信号である自由詩々ｆ減衰（以下「ＦＩ
Ｄ Ｊと称する）信号は小さくなってし捷い、最終的に
侍られる画像情報の画質ヲ劣化させることになる。
上記原子核の歳差運動の位相差をなくして大きなＦＩＤ
信号を得るだめの方法としては、スライス面決定時に印
加する傾斜磁場とは逆極性の傾斜磁場を（スライス面決
定後） ＮＭＲ信号（共鳴データ）収集前に印加する方
法があり、従来よｆｉ ＮＭＲ−ＣＴ装置では一般的に
行われている。
信号を得るだめの方法としては、スライス面決定時に印
加する傾斜磁場とは逆極性の傾斜磁場を（スライス面決
定後） ＮＭＲ信号（共鳴データ）収集前に印加する方
法があり、従来よｆｉ ＮＭＲ−ＣＴ装置では一般的に
行われている。
例として、ｒ Ｉｎ１ｔｉａｌ Ｃ１１ｎｉｃａｌ Ｅ
ｖａｌｕａｔｉｏｎ ｏｆａ Ｗｈｏｌｅ Ｂｏｄｙ
Ｎｕｃｌｅａｒ Ｍａｇｎｅｔｉｃ Ｒｅ５ｏｎａｎｃ
ｅ（ＮＭＲ） Ｔｏｍｏｇｒａｐｈ （’Ｊｏｕｒｎ
ａｌ ｏｆ ＣｏｍｐｕｔｅｒＡｓｓｉｓｔｅｄ Ｔｏ
ｍｏｇｒａｐｈｙ ６（１）： １−１８ 、 Ｆｅｂ
ｒｕａｒｙ。
ｖａｌｕａｔｉｏｎ ｏｆａ Ｗｈｏｌｅ Ｂｏｄｙ
Ｎｕｃｌｅａｒ Ｍａｇｎｅｔｉｃ Ｒｅ５ｏｎａｎｃ
ｅ（ＮＭＲ） Ｔｏｍｏｇｒａｐｈ （’Ｊｏｕｒｎ
ａｌ ｏｆ ＣｏｍｐｕｔｅｒＡｓｓｉｓｔｅｄ Ｔｏ
ｍｏｇｒａｐｈｙ ６（１）： １−１８ 、 Ｆｅｂ
ｒｕａｒｙ。
１９８２ 川で報告されているノ々ルス系列を第１図〜
第３図に示す。これら、第１図、第２図および第３図の
３棟類のパルス系列はＮＭＲ−ＣＴ装置における典型的
な画像情報である原子核密度情報、Ｔ＋ （スピン−
格子緩和時間）情報およびＴ２（スピン−スピン緩第１
時間）情報をそれぞれ主として得るために用いられるも
のであるが、いずれにおいても先に述べたようにスライ
ス面決定後に、該スライス面決定時に印加した傾斜磁場
←）Ｇｚとは逆極性の傾斜磁場←）Ｇｚを印加している
。このように逆極性の傾斜磁場←）Ｇｚの印加により、
スライス面決定時に生じた上述の原子核の歳差運動の位
相差をなくすようにすること１−ＩＸＮ１１！止−ＣＴ
装置においては常識的に行われている。
第３図に示す。これら、第１図、第２図および第３図の
３棟類のパルス系列はＮＭＲ−ＣＴ装置における典型的
な画像情報である原子核密度情報、Ｔ＋ （スピン−
格子緩和時間）情報およびＴ２（スピン−スピン緩第１
時間）情報をそれぞれ主として得るために用いられるも
のであるが、いずれにおいても先に述べたようにスライ
ス面決定後に、該スライス面決定時に印加した傾斜磁場
←）Ｇｚとは逆極性の傾斜磁場←）Ｇｚを印加している
。このように逆極性の傾斜磁場←）Ｇｚの印加により、
スライス面決定時に生じた上述の原子核の歳差運動の位
相差をなくすようにすること１−ＩＸＮ１１！止−ＣＴ
装置においては常識的に行われている。
上述の位相差補１道の方式についてさらに詳細に説明す
る。
る。
第１図に示されたものはｒｅｐｅａｔｅｄ ＦＩＤ法と
称され王として原子核の密度分布情報を画像化するため
に用いられる・ぐルス系列、第２図に示されたもの（ｒ
ま１ｎｖｅｒｓｉｏｎ −ｒｅｃｏｖｅｒｙ法と称プれ
主として緩和時間Ｔ１分布情報を画像化するために用い
られるパルス系列、そして第３図に示さ７′したもの（
ｒよ５ｐｉｎ −ｅｃｈｏ法と称さｎ主として緩オロ時
間Ｔ２分布惰“報をそれぞれ画像化するために用いられ
るパルス系列であることはすでに述べた通りである。こ
れら第１図〜第３図においては、９００パルス、１８０
’／＃ルス等のＲＦ（ラジオ周波数）イ徹曇すなわち高
周波回転磁場、スライス面決矩用すなわちスライス面（
直交するＸ軸とＹ ８Ｑｉにより形成されるｘ−ｙＨと
する）の傾斜磁場ＧｚＸＮＭＲ信号の投影方向犬定用す
なわちスライス面（ｘ −ｙＨ）に沿う方向の傾斜磁場
ＧＸＹおよヒＦＩｌ）、エコー等のＮＭＲ（８号のタイ
ミング関係を示しており、これらは静磁場Ｈ。
称され王として原子核の密度分布情報を画像化するため
に用いられる・ぐルス系列、第２図に示されたもの（ｒ
ま１ｎｖｅｒｓｉｏｎ −ｒｅｃｏｖｅｒｙ法と称プれ
主として緩和時間Ｔ１分布情報を画像化するために用い
られるパルス系列、そして第３図に示さ７′したもの（
ｒよ５ｐｉｎ −ｅｃｈｏ法と称さｎ主として緩オロ時
間Ｔ２分布惰“報をそれぞれ画像化するために用いられ
るパルス系列であることはすでに述べた通りである。こ
れら第１図〜第３図においては、９００パルス、１８０
’／＃ルス等のＲＦ（ラジオ周波数）イ徹曇すなわち高
周波回転磁場、スライス面決矩用すなわちスライス面（
直交するＸ軸とＹ ８Ｑｉにより形成されるｘ−ｙＨと
する）の傾斜磁場ＧｚＸＮＭＲ信号の投影方向犬定用す
なわちスライス面（ｘ −ｙＨ）に沿う方向の傾斜磁場
ＧＸＹおよヒＦＩｌ）、エコー等のＮＭＲ（８号のタイ
ミング関係を示しており、これらは静磁場Ｈ。
を印加した状態で印加収束される。
第１図、紀２図のｒｅｐｅａｔｅｄ ＦＩＤ法と１ｎｖ
ｅｒｓｉｏｎ−ｒｅｃｏｖｅｒｙ法Ｂ ５ｂｑＲ４：ａ
号としてＦＩＤ信号を直接検出する方法でるるか、第３
図の５ｐｉｎ −ｅｃｈ。
ｅｒｓｉｏｎ−ｒｅｃｏｖｅｒｙ法Ｂ ５ｂｑＲ４：ａ
号としてＦＩＤ信号を直接検出する方法でるるか、第３
図の５ｐｉｎ −ｅｃｈ。
法はＦＩＤ信号をエコー信ちとして観測する。第３図の
場合とほぼ同様にＦ’ＩＤ Ｑ ８〒工コー信号として
観測する他の一例の／ＮＯ／レス系列ン第４図に示ず。
場合とほぼ同様にＦ’ＩＤ Ｑ ８〒工コー信号として
観測する他の一例の／ＮＯ／レス系列ン第４図に示ず。
第４図では傾斜磁場ｃｘｙを印加した後１８００パルス
を印加している。これら、第３図、第４図の例のように
９０°・リレスをかけた後（第４図では傾斜磁’Ａｔ
ＧＸＹを印加しさらにその後）１８０°パルスをかけ、
しかる後に傾斜磁場ＧＸＹをかけることによｐエコー信
号が形成される。
を印加している。これら、第３図、第４図の例のように
９０°・リレスをかけた後（第４図では傾斜磁’Ａｔ
ＧＸＹを印加しさらにその後）１８０°パルスをかけ、
しかる後に傾斜磁場ＧＸＹをかけることによｐエコー信
号が形成される。
コノ時の９０°ノ切レスと１８００ノクルスとのＩＨ」
の時δ 間τとすればエコー信号は１８０°・、０７レスを印力
Ｕした後さらにτｆｊ過した時に最大値となる。そして
、第３図および第４図では傾ｇ」磁場Ｇｚと９０’・９
ルス２同時に加え追択励起を１−／こ後、上〔１己Ｇｚ
とは−Ｊ免極性の１−４斜磁場−Ｇｚをカロえることに
より、上述した原子核の歳差運動の位相差にキャンセル
している。
の時δ 間τとすればエコー信号は１８０°・、０７レスを印力
Ｕした後さらにτｆｊ過した時に最大値となる。そして
、第３図および第４図では傾ｇ」磁場Ｇｚと９０’・９
ルス２同時に加え追択励起を１−／こ後、上〔１己Ｇｚ
とは−Ｊ免極性の１−４斜磁場−Ｇｚをカロえることに
より、上述した原子核の歳差運動の位相差にキャンセル
している。
この位相差キャンセルにかかわる磁化の動きについて第
５図を参照して説明する。なお、第５図のｊ坐を光透は ω０＝γＨ０ （γ：イ直気気回転比Ｈｏ：静磁場強度）なる共鳴角周
波数ω０で回転する回転座標糸であジ、２′軸（は静磁
場ｉｉｏの向き、Ｘ′軸は励起・やルスの向きとする。
５図を参照して説明する。なお、第５図のｊ坐を光透は ω０＝γＨ０ （γ：イ直気気回転比Ｈｏ：静磁場強度）なる共鳴角周
波数ω０で回転する回転座標糸であジ、２′軸（は静磁
場ｉｉｏの向き、Ｘ′軸は励起・やルスの向きとする。
９０°−？ルスを印加することＶこよりＺ ’ ｊ１４
ｉ１の向きＶこあった磁化ベクトルＤｉはＹ′軸上に倒
７しるが、９ Ｑ’パルスと同時に印加される傾斜磁場
ＧＺにより、静磁場強度Ｈｏより磁場の大きい部位では
磁化ベクトルＭは上ｄ己ω０よりも大きな角周波数で歳
差運動するため、図示のようにＹ′軸に対して矢印Ａ１
方向にずれて倒れることになる。この後に上記Ｇｚと逆
極性の傾斜磁場−Ｇｚを印加すれは、磁化ベクトルＮ１
は上ｄ己Ｈ。
ｉ１の向きＶこあった磁化ベクトルＤｉはＹ′軸上に倒
７しるが、９ Ｑ’パルスと同時に印加される傾斜磁場
ＧＺにより、静磁場強度Ｈｏより磁場の大きい部位では
磁化ベクトルＭは上ｄ己ω０よりも大きな角周波数で歳
差運動するため、図示のようにＹ′軸に対して矢印Ａ１
方向にずれて倒れることになる。この後に上記Ｇｚと逆
極性の傾斜磁場−Ｇｚを印加すれは、磁化ベクトルＮ１
は上ｄ己Ｈ。
よシ小さいａ場を感じるため矢印Ａ２方向に動いてゆき
、この傾斜磁場−ＧＺの印加時間を適宜遠足すればＹ′
軸に＋ｅＪき合そろえることカニできる。
、この傾斜磁場−ＧＺの印加時間を適宜遠足すればＹ′
軸に＋ｅＪき合そろえることカニできる。
また、上記ＨＯより＠賜の小さい部位の磁イヒベクトル
ＭｒＪ、図示矢印Ａ１ とは逆の向さすなｉ：） ｒ：
）図示矢印Ａ２回さにず！してＸ’−Ｙ’平ｍｌにゼｌ
ｔＬることになるが、１唄斜磁賜−Ｇｚの印力目により
欠目ＩＡ。
ＭｒＪ、図示矢印Ａ１ とは逆の向さすなｉ：） ｒ：
）図示矢印Ａ２回さにず！してＸ’−Ｙ’平ｍｌにゼｌ
ｔＬることになるが、１唄斜磁賜−Ｇｚの印力目により
欠目ＩＡ。
方向に動いて、上述と同様にｌ”Ｑｌｌに同きをそろえ
ることがでさる０ ところで、上述した逆極性の蝮鵠のＮ］力１により、ス
ライスｌＪ′ｌＪ次足時に生じ罠原す俵の歳差運動の位
相差をキャンセルするつＥ米のノＪθ又ｅこは次のよう
な問題がめった。
ることがでさる０ ところで、上述した逆極性の蝮鵠のＮ］力１により、ス
ライスｌＪ′ｌＪ次足時に生じ罠原す俵の歳差運動の位
相差をキャンセルするつＥ米のノＪθ又ｅこは次のよう
な問題がめった。
（１）＜位相通キャンーヒル精厩の問題〉逆極性の匍斜
磁揚の印刀口による位相差のキャンセル精度は、スジイ
ス囲決矩時Ｖこ印力ｌＩする傾斜磁場と逆極性の傾斜磁
場のリニア１ノテイカよ一致しないと低下する。例えば
、両極１ｇ二の１頃斜磁場を発生させるだめの電源とし
て２系統（両極性）の電源を持つ場合、各電源のリニア
リティおよび立上９特性が異なると位相差のキャンセル
精度が低下し、画質劣化の要因となる。
磁揚の印刀口による位相差のキャンセル精度は、スジイ
ス囲決矩時Ｖこ印力ｌＩする傾斜磁場と逆極性の傾斜磁
場のリニア１ノテイカよ一致しないと低下する。例えば
、両極１ｇ二の１頃斜磁場を発生させるだめの電源とし
て２系統（両極性）の電源を持つ場合、各電源のリニア
リティおよび立上９特性が異なると位相差のキャンセル
精度が低下し、画質劣化の要因となる。
（ロ）〈磁場補正（シム）コイル併用時の問題〉傾斜磁
場コイルが同時に静磁場の均一性補正用コイルも兼ねて
いる場合は、足常的に直流・ぐイアスが印加されている
ので、この直流／４イアス値を中心として正確に極性反
転を行わなけれはならない。
場コイルが同時に静磁場の均一性補正用コイルも兼ねて
いる場合は、足常的に直流・ぐイアスが印加されている
ので、この直流／４イアス値を中心として正確に極性反
転を行わなけれはならない。
したがって、傾斜磁場の極性を反転させる方法の場合、
両極性の電源方式、スイ、７チング回路等が必要となっ
てノ・−ドウエア構成が複雑になるとともに、それらの
充分な調廠が要求でれ、ハードウェアを制御するソフト
ウェア等の煩雑化も避けられなかった。
両極性の電源方式、スイ、７チング回路等が必要となっ
てノ・−ドウエア構成が複雑になるとともに、それらの
充分な調廠が要求でれ、ハードウェアを制御するソフト
ウェア等の煩雑化も避けられなかった。
本発明の目的とするところは、スライス（６）決定時に
生じる原子核の歳差運動の位相差を簡単な構成、１ａ゛
」単な副側ｊ方式で安定に且つ安価に補正し、ひいては
良質な画像を得ることの容易なＮＭＲ映像装置を提供す
ることにある。
生じる原子核の歳差運動の位相差を簡単な構成、１ａ゛
」単な副側ｊ方式で安定に且つ安価に補正し、ひいては
良質な画像を得ることの容易なＮＭＲ映像装置を提供す
ることにある。
本発明は、スライス面決足後１８０°・リレスを印加し
た後スライス面決定時と同極性の傾斜磁場を印加させる
ことにより、スライス■決定時に生じた原子核の歳差運
動の位相差ケ補償するようにしたことを特徴としている
。
た後スライス面決定時と同極性の傾斜磁場を印加させる
ことにより、スライス■決定時に生じた原子核の歳差運
動の位相差ケ補償するようにしたことを特徴としている
。
第６図に本発明の一実施例に２ける・リレス系列を示す
。
。
第６図において第４図の場合と異なる点は傾斜＠場Ｇｚ
と９０°パルスを同時に印加した後に印加していた逆極
・性の傾斜磁場−Ｇｚを印卵せず、代りに１８００パル
ス印加後に傾斜＠堝Ｇｚ（最初に印加した傾斜磁場ＣＺ
と同極性）を位相差キャンセル川として杓び印加するこ
とでるる。
と９０°パルスを同時に印加した後に印加していた逆極
・性の傾斜磁場−Ｇｚを印卵せず、代りに１８００パル
ス印加後に傾斜＠堝Ｇｚ（最初に印加した傾斜磁場ＣＺ
と同極性）を位相差キャンセル川として杓び印加するこ
とでるる。
この場合の磁化の動きを第７図に示す。第７図において
も第５図の場合と同様の座標系で示している。
も第５図の場合と同様の座標系で示している。
９０°パルス印加時の傾斜磁場Ｇｚにより静磁場Ｈｏよ
り太さな磁場中の磁化ベクトルＭは矢印Ａ、方向にずれ
なからＸ’−Ｙ’平面に個ｊれるのは第５図の場合と同
様である。本実施例の場合は、この後１８００パル×の
印加により磁化はＸ′軸のまわりに１８０°回転するの
で、その後位粕をそろえる／こめＫは、９０°／？ルス
印加時の傾斜磁場ＧＺと同じ極性で傾斜磁場Ｇｚをかけ
ればよい。たたし、この場合磁化はＹ′軸の負方向（−
Ｙ’＋Ｉ：ｌｌｌ ）にそろうことになる。もちろん、
静磁”ｈ ■］０より小さｆＸ、磁場中の磁化も同様に
Ｙ′軸の負方向にそろうことになる。
り太さな磁場中の磁化ベクトルＭは矢印Ａ、方向にずれ
なからＸ’−Ｙ’平面に個ｊれるのは第５図の場合と同
様である。本実施例の場合は、この後１８００パル×の
印加により磁化はＸ′軸のまわりに１８０°回転するの
で、その後位粕をそろえる／こめＫは、９０°／？ルス
印加時の傾斜磁場ＧＺと同じ極性で傾斜磁場Ｇｚをかけ
ればよい。たたし、この場合磁化はＹ′軸の負方向（−
Ｙ’＋Ｉ：ｌｌｌ ）にそろうことになる。もちろん、
静磁”ｈ ■］０より小さｆＸ、磁場中の磁化も同様に
Ｙ′軸の負方向にそろうことになる。
このようにして、単一の極性の傾斜磁脇Ｇｚのみで位相
差の補正が行えるばかりか、第４図の場合に２いて１’
−Ａ斜磁ｊＭ Ｇ Ｚの印加に安していた時間ケ灼后
ｉ５することができ、トータルでの撮影時間を短かくす
ることが可能となる。
差の補正が行えるばかりか、第４図の場合に２いて１’
−Ａ斜磁ｊＭ Ｇ Ｚの印加に安していた時間ケ灼后
ｉ５することができ、トータルでの撮影時間を短かくす
ることが可能となる。
次に、このような方式音用いた診断用ＮＭＲ−ＣＴ装置
ばの一実施例の具体的な構成全第８図に示し、その概略
勿説明する。
ばの一実施例の具体的な構成全第８図に示し、その概略
勿説明する。
第８図において、１は被検体に静磁場ＨＯを印加するた
めの静磁場コイル、２は静磁場コイルを励磁するだめの
静磁場電源、３は静磁場Ｈ。
めの静磁場コイル、２は静磁場コイルを励磁するだめの
静磁場電源、３は静磁場Ｈ。
に重畳して頗斜磁」んＧｘｙ 、Ｇｚを被検体に印加す
るＹこめの例えばＸ、Ｙ、Ｚ各方向についての傾斜磁場
をそれぞれ発生する３組のコイルの組合せからなるイ頃
ル・１磁鍮コイル、４ ｉ、ｊ： （頃斜磁場コイル３
を例えばｘ、ｙ、ｚ各方向毎に励磁するための３柚の電
源からなる傾斜磁揚電弥、５は９０°パルス信号および
１８０°・モルス信号を各別に発生し得る送信部、６！
′ｉ送信部５で発生した信号に基つき薮枚俸に９０°パ
ルスまたは１８０゜パルスを印加する高周波磁１％コイ
ルすなわち送信コイル、７は被検体に誘起された隅ＩＲ
信ぢ（この場合エコー信号）全受信する受信コイル、８
は受信コイル７とともに同調回路紫構成し受信ＮＭＲ信
号を検出する同調器、９は増幅器、１０は増幅器９（！
ｌ−介して与えられたＮＭＲ信号を検波する検波器、１
）は検波器１０の検波出力をディジタルデータに変換す
るＡ／Ｄ’（アナログーディソタル）変換器である。ノ
２はシーケンスコントローラテアリ、９０°パルス、１
８０°・ぐルス、傾斜磁場ＧＸＹ、Ｇｚ等の発生および
受信等のタイミングとその期ＩＥＩｊを第６図の・やル
ス系列に沿って生せしめるべく必要な各部を制御する。
るＹこめの例えばＸ、Ｙ、Ｚ各方向についての傾斜磁場
をそれぞれ発生する３組のコイルの組合せからなるイ頃
ル・１磁鍮コイル、４ ｉ、ｊ： （頃斜磁場コイル３
を例えばｘ、ｙ、ｚ各方向毎に励磁するための３柚の電
源からなる傾斜磁揚電弥、５は９０°パルス信号および
１８０°・モルス信号を各別に発生し得る送信部、６！
′ｉ送信部５で発生した信号に基つき薮枚俸に９０°パ
ルスまたは１８０゜パルスを印加する高周波磁１％コイ
ルすなわち送信コイル、７は被検体に誘起された隅ＩＲ
信ぢ（この場合エコー信号）全受信する受信コイル、８
は受信コイル７とともに同調回路紫構成し受信ＮＭＲ信
号を検出する同調器、９は増幅器、１０は増幅器９（！
ｌ−介して与えられたＮＭＲ信号を検波する検波器、１
）は検波器１０の検波出力をディジタルデータに変換す
るＡ／Ｄ’（アナログーディソタル）変換器である。ノ
２はシーケンスコントローラテアリ、９０°パルス、１
８０°・ぐルス、傾斜磁場ＧＸＹ、Ｇｚ等の発生および
受信等のタイミングとその期ＩＥＩｊを第６図の・やル
ス系列に沿って生せしめるべく必要な各部を制御する。
１３はコンビー−りであり、Ａ／Ｄ変換器１１で得られ
たＮＭＲ信号データに基づく画像再構成処理を行なって
画像情報を得、表示に供するとともにシーケンスコント
ローラ１２にその動作タイミング、順序等を書き込んで
所要の動作を行なわせるなどの制御をする。この場合傾
斜磁場電源４の２方向についての傾斜磁場Ｇｚを発生を
せる部分は単一の極性の電源でよいことは先に述べた通
９である。また、この場合、送信コイル６と受（ｇコイ
ル７を各独立な構成として、これらに−より７’ ｒＪ
−グベットを構成するものとしたが、これら両コイルを
単一のコイルで兼用するようにしたいわゆるノングルコ
イル方式のプローブヘッドとしてもよいことはもちろん
である。
たＮＭＲ信号データに基づく画像再構成処理を行なって
画像情報を得、表示に供するとともにシーケンスコント
ローラ１２にその動作タイミング、順序等を書き込んで
所要の動作を行なわせるなどの制御をする。この場合傾
斜磁場電源４の２方向についての傾斜磁場Ｇｚを発生を
せる部分は単一の極性の電源でよいことは先に述べた通
９である。また、この場合、送信コイル６と受（ｇコイ
ル７を各独立な構成として、これらに−より７’ ｒＪ
−グベットを構成するものとしたが、これら両コイルを
単一のコイルで兼用するようにしたいわゆるノングルコ
イル方式のプローブヘッドとしてもよいことはもちろん
である。
このような構成により、上述した第６図のパルス系列に
よる位相差の補正が実現でき、次のような効果が得られ
る。
よる位相差の補正が実現でき、次のような効果が得られ
る。
（ａ）傾斜磁場電源４０大糊なコストダウンが実現でさ
る。
る。
（ｂ） 位相差キャンセルの梢度向上が容易でろシ、
結果として得られる画像がより良質なものとなる。
結果として得られる画像がより良質なものとなる。
（ｃ） 全体の構成、制御が簡略化され制御方式やソ
フトウェアが簡易になる。
フトウェアが簡易になる。
（ａ＞ 構成、制御の簡略化に伴ないＷ、′１整の前
略化が図れるとともに装置安定性１゛が同上する。
略化が図れるとともに装置安定性１゛が同上する。
（ｅ） 撮影時間の短縮が実現できる。
（ｆ） （ａ）〜（ｅ）の結果大幅にコストパーフォ
ーマンスが向上する。
ーマンスが向上する。
なお、本発明は上述し且つ図面に示した実施例にの与限
定されることなく、その要旨を変更しない範囲内で種々
変形して実施することができる。
定されることなく、その要旨を変更しない範囲内で種々
変形して実施することができる。
例えば、上記実施例（第６図）においてはスライス面は
Ｚ軸（静磁場ＨｏＯ向き）に垂直なＸ−Ｙ而として傾斜
磁場ＧＺについての説明を行なったか、ｘ、ｙ、ｚのど
の方向の傾ｉｓ場についても上述の・ぐルス系列による
位相差補正は有効である。
Ｚ軸（静磁場ＨｏＯ向き）に垂直なＸ−Ｙ而として傾斜
磁場ＧＺについての説明を行なったか、ｘ、ｙ、ｚのど
の方向の傾ｉｓ場についても上述の・ぐルス系列による
位相差補正は有効である。
丑だ、同実施例のパルス系列（第６図）は主として原子
核密度分布情報を持つ画像を得るために用いられるが、
第９図に示すようなパルス系列を用いれば至−とじて緩
和時間と密度分布の画情報を持つ画像を有効に得ること
ができる。
核密度分布情報を持つ画像を得るために用いられるが、
第９図に示すようなパルス系列を用いれば至−とじて緩
和時間と密度分布の画情報を持つ画像を有効に得ること
ができる。
この第９図は最初に１８０°パルスを印加していること
以外は第６図と同様である。
以外は第６図と同様である。
もちろん、診断用に限らす、他のＮＭＲ映像装置におい
ても同様に実施することができる。
ても同様に実施することができる。
本発明によれは、スライス面決定時に生じる原子核の歳
差ス軍動の位相差を簡単な構成、簡単な制御方式で安定
に且つ安１曲に補正し、ひいては良質な１σ（１像を得
ることの容易なＮＭＲ映像装置を提供することができる
。
差ス軍動の位相差を簡単な構成、簡単な制御方式で安定
に且つ安１曲に補正し、ひいては良質な１σ（１像を得
ることの容易なＮＭＲ映像装置を提供することができる
。
第１図〜第４図は従来方式［ｒ（おける・ぐルス系列を
示すタイミングチャート、第５図は上記従来方式におけ
る位相差補正を説１明するため回転座標系での磁化ベク
トルの動きケ示す図、第６図は本発明の一実施例におけ
るパ′ルス系列を示すタイミングチャート、第７図は同
実施例における位相差補正を説明するため回転座標系で
の磁化ベクトルの動きを示す図、第８図は同実施例の具
体的な構成を示すブロック図、第９図は本発明の他の実
施例におけるパルス系列を示すタイミングチャートでる
る。 １・・・静磁場コイル、２・・・静磁場電源、３・・・
傾斜磁嶺コイル、４・・・傾斜磁場電源、５・・・送信
部、６・・・送信コイル、７・・・受信コイル、８・・
・同調器、９・・・増幅器、１０・・・検波器、１１・
・・Ａ／Ｄ変換器、１２・・・シーケンスコントローラ
、１３・・・コンピュータ０ 特許庁長官 若杉和夫 殿 １．事件の表示 特願昭５．８−７６４２５ 号 ２、発明の名弥 核磁気共鳴映像装置 ：３．補ｉＥをする者 ・１汁１との関係 特許出願人 （刃力東京芝浦電気株式会社 ７１、代理人 ０、右１ｉＩ−にの文・ｊ象
示すタイミングチャート、第５図は上記従来方式におけ
る位相差補正を説１明するため回転座標系での磁化ベク
トルの動きケ示す図、第６図は本発明の一実施例におけ
るパ′ルス系列を示すタイミングチャート、第７図は同
実施例における位相差補正を説明するため回転座標系で
の磁化ベクトルの動きを示す図、第８図は同実施例の具
体的な構成を示すブロック図、第９図は本発明の他の実
施例におけるパルス系列を示すタイミングチャートでる
る。 １・・・静磁場コイル、２・・・静磁場電源、３・・・
傾斜磁嶺コイル、４・・・傾斜磁場電源、５・・・送信
部、６・・・送信コイル、７・・・受信コイル、８・・
・同調器、９・・・増幅器、１０・・・検波器、１１・
・・Ａ／Ｄ変換器、１２・・・シーケンスコントローラ
、１３・・・コンピュータ０ 特許庁長官 若杉和夫 殿 １．事件の表示 特願昭５．８−７６４２５ 号 ２、発明の名弥 核磁気共鳴映像装置 ：３．補ｉＥをする者 ・１汁１との関係 特許出願人 （刃力東京芝浦電気株式会社 ７１、代理人 ０、右１ｉＩ−にの文・ｊ象
Claims (1)
- 被検体に核磁気共鳴現象を生せしめ、誘起された核磁気
共鳴信号を検出して、被検体中の成る特定の原子核のス
ピン密度分布および緩和時間分布の少くとも一方の反映
された画像情報を得る核磁気共鳴映像装置において、被
検体に印加する一様靜磁場を発生する静磁場発生装置と
、この一様静磁場に重畳して被検体に印加する所建方向
についての一定極性の傾斜磁場を発生する傾斜磁場発生
手段と、被検体に印加する９ ０’・やルスを発生する
９ｏ０・ぐルス発生手段と、被検体に印加する１８ｏ０
パルスを発生するｌ １３ ＱＺ＋ルス発生手段と、上
Ｋｔ ９０’パルス元生手段と傾斜磁場発生手段とを同
時に作動させる第１の佃ｊ御手段と、上記１８０’、や
ルス発生手段を作動させる第２のｆｔｊ！Ｉ御手段と、
上記傾斜磁場発生手段を単独で作動でせる第３の制御手
段と、上記静磁場発生装置を作動させる第４の制御手段
と、この第４の制御手段を作動させた状態で上記第１、
第２、第３の制御手段を順次予定のタイミングで作動さ
せる第５の制御手段とを備え、上記第５の制御手段の作
動後に被検体からの核磁気共鳴エコーの収集を行うこと
を特徴とする核磁気共鳴映像装置。
Priority Applications (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP58076425A JPS59200948A (ja) | 1983-04-30 | 1983-04-30 | 核磁気共鳴映像装置 |
| EP84104725A EP0124096A3 (en) | 1983-04-30 | 1984-04-26 | Apparatus for measuring a nuclear magnetic resonance signal |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP58076425A JPS59200948A (ja) | 1983-04-30 | 1983-04-30 | 核磁気共鳴映像装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS59200948A true JPS59200948A (ja) | 1984-11-14 |
Family
ID=13604814
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP58076425A Pending JPS59200948A (ja) | 1983-04-30 | 1983-04-30 | 核磁気共鳴映像装置 |
Country Status (2)
| Country | Link |
|---|---|
| EP (1) | EP0124096A3 (ja) |
| JP (1) | JPS59200948A (ja) |
Families Citing this family (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS61272644A (ja) * | 1985-05-29 | 1986-12-02 | Yokogawa Electric Corp | 核磁気共鳴撮像装置 |
| DE3724157A1 (de) * | 1987-07-22 | 1989-02-02 | Philips Patentverwaltung | Kernspinuntersuchungsverfahren |
Family Cites Families (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| DE3044396A1 (de) * | 1980-11-25 | 1982-06-24 | Siemens AG, 1000 Berlin und 8000 München | Verfahren und vorrichtung zur erstellung von kernresonanzbildern |
| US4454474A (en) * | 1981-01-07 | 1984-06-12 | Picker International Limited | Nuclear magnetic resonance systems |
| DE3135335A1 (de) * | 1981-09-07 | 1983-08-18 | Siemens AG, 1000 Berlin und 8000 München | Kernspin-tomographie-verfahren |
-
1983
- 1983-04-30 JP JP58076425A patent/JPS59200948A/ja active Pending
-
1984
- 1984-04-26 EP EP84104725A patent/EP0124096A3/en not_active Withdrawn
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| EP0124096A2 (en) | 1984-11-07 |
| EP0124096A3 (en) | 1986-03-19 |
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