JPS59232301A - 偏波保持型単一モ−ド光フアイバ - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 本発明は、コアまたはクラッドあるいはそれらの双方が
、透明材料よりなり隣接するものが異なる屈折率を呈す
る実質的に平行で長手方向に延長した薄層で形成されて
いることにより複屈折が存在する光ファイバに関する。

この光ファイバは、応力、コアに隣接した屈折率くぼみ
等のような他の要因によって惹起される複屈折を含んで
いてもよい。

センサやコヒレントな光通信システムのような単一モー
ド光導波路の多くの用途において、伝播光信号が、外部
または内部の偏波消去摂動の存在下で、入力光の偏波特
性を保持することが重要でるる。複屈折率型の、すなわ
ち互いに直交関係をもって偏波された２つの光波に対し
てコアの屈折率が異なる型式のファイバを用いることに
よって、伝播信号の偏波状態の変化を防止ないしは軽減
することができる。

単一モードファイバの偏波性能はビート長りによって特
徴づけられる。Ｌは２π／△βとして定義され、Δβは
２つの直交偏波の伝播定数の差である。ビート長しが１
韻またはそれより小さいファイバを作ることが望ましい
。

コアの対称性をゆがめることによって偏波性能を若干改
善した光ファイバが米国特許第４１８４８５９号および
エレクトロニクス・レターズ （Ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓ　Ｌｅｔｔｅｒｓ　）、第１
４巻、第５号、１９７８年、第１４３〜１４４頁におけ
るブイ・ラマスワミイ（Ｖ−Ｒａｍａｓｗａｍｙ　）ほ
かによる（−単一モード・ファイバの偏波性能に対する
非円形コアの影響Ｊ　（Ｉｎｆｌｕｅｎｃｅ　ｏｆ　Ｎ
ｏｎｃｉｒｃｕｌａｒ　Ｃｏｒｅ　ｏ、ｎｔｈｅ　Ｐｏ
１ａｒｉｚａｔｉｏｎ　Ｐｅｒｆｏｒｍａｎｃｅ　ｏｆ
　ＳｉｎｇｌｅＭｏｄｅ　Ｆｉｂｅｒｓ　）という文献
に開示されている。しかしながら、上記ラマスワミイの
文献では、非円形コアを有するホウケイ酸ファイバの測
定結果は、キれの非円形形状およびそれに関係して応力
誘起される複屈折がＬを約５．５Ｃｍまで減少させるこ
とになるので、偏波的に安定した単一モード伝播を実現
する程度まで偏波性能を改善するのには十分でないこと
を示していると報告されている。

米国特許第４１７９１８９号および第４２７４８５４号
に開示された発明は、応力誘起されるすなわち歪みによ
る複屈折を意図的に増大させるような態様で製造された
導波路では、直交偏波された波がより効果的に減結合さ
れるという認識にもとづいている。これらの米国特許は
、光ファイバが線引きされるプリフォームに幾何学的お
よび材料上の非対称性を導入することによってそのよう
な作用が得られることを教示している。歪みにより誘起
される複屈折は、導波路の熱膨張係数とは異なる熱膨張
係数（ＴＣＥ）’ｔ−有しかつ１つの方向における厚さ
がその１つの方向に直交する方向における厚さと異なる
外側ジャケットで単−七−ド導波路を少なくとも部分的
に包囲することによって生ぜしぬられる。応力誘起複屈
折を有する他のファイバが米国特許第４３５４７３６号
および第４３６０３７１号に教示されている。

１９８０年ｐ月に英国ヨーク大学において開催された光
通信に関する第６回ヨーロッパ会議の会議録、第４９〜
５２頁におけるエイチ・マツムラ（Ｈ，Ｍａｔｓｕｍｕ
ｒａ　）ほかによる単一偏波ファイバについての基本的
研究（Ｆｕｎｄａｍｅｎｔａｌ　５ｔｕｄｙ　ｏｆＳｉ
ｎｇｌｅ　Ｐｏ１ａｒｉｚａｔｊｏｎ　Ｆｉｂｅｒｓ　
）という論文には、前記米国特許第４３６０３７１号に
開示された型式のファイバが記載されている。このよう
なファイバは、異方性応力および非円形コアのために、
ビート長しが短い。Ｇｅ　０２を２７モルチだけドープ
されたシリカよりなるコアを有し、コアの楕円率がＢ０
俤以上のファイバの場合には、最小ビート長が０．７７
ｍｍであると報告されている。しかしながら、このよう
なファイバは約２０ｄＢＺ軸またはそれ以上の減衰を有
しているので、長距離伝送線として使用するのには不適
当である。上記論文は、長距離伝送線として使用するの
に適したＢ２０３ｅドープした単一偏波ファイバはビー
ト長が１．５間であったと報告している。

単一モード信号の２つの直交偏波の伝播定数間の差を犬
きくするために方位的に非対称の屈折率分布を有する単
一モード・ファイバが、エレクトロニクス０レターズ（
Ｅｌｅｃｔｒｏｎｉｃｓ　Ｌｅｔｔｅｒｓ　）、第１６
巻、第１８号、１９８０年８月２８日発行、第７１２〜
７１３頁におけるティー・オウゴン（Ｔ。

０ｋｏｓｈｉ　）　　ほかによる「コアの両側に屈折率
くぼみを有する単一偏波、単一モード光ファイバ」（Ｓ
ｉｎｇｌｅ　Ｐｏ１ａｒｉｚａｔｉｏｎ　Ｓｉｎｇｌｅ
−Ｍｏｄｅ　０ｐｔｉｃａｌＦｉｂｒｅ　）という論文
に教示されている。この論文は、中心の矩形状コアとそ
れの長辺に沿った屈折率の小さい円形部分とに分割され
た円形の中心領域を有するファイバについて記述してい
る。そのファイバはビート長が２．３　ｍｍであったと
報告されている。

光導波路における偏波状態の安定化は、光伝導媒体とし
て光学的に異方性の単結晶を用いることによっても達成
されている。たとえば、米国特許第４０７７６９９号を
参照のこと。結晶の複屈折特性は、その結晶を構成して
いる分子の異方性電気的特性に関して説明されうろこと
が、１９７５年ニューヨークのパーガモン・ゾレス（Ｐ
ｅｒｇａｍｏｎＰｒｅｓｓ　）から発行されたボーン（
Ｂｏｒｎ　）ほか著「ノリンシゾルズ・オブ・オプティ
ックス」（Ｐｒ１ｎｃｉｐｌｅｓ　ｏｆ　０ｐｔｉｃｓ
　）　　という教科書の第７０５〜７０８頁に指摘され
ている。その教科書には、分子の寸法に比較してそれよ
りも大きいが光の波長に比較すれば小さい寸法を有する
光学的に異方性の材料の同様の粒子の規則的な配列が存
在する場合には分子よりも大きい規模でも「形状複屈折
」（ｆｏｒｍ　ｂｉｒｅｆｒｉｇｅｎｃｅ　）が生じう
ろことが述べられている。このような媒体は、誘電率ε
２、屈折率ｎ２’（ｒ有する媒体に浸漬された厚さｔｌ
、誘電率ε１、屈折率＋１１の薄い平行板の組立体とし
て視覚化されうる。上記平行板間の空間の幅はｔ２であ
る。上記板に対して平行な方向の誘電率と垂直な方向の
誘電率を得てから、上記ボーンほかは、上記複合組立体
が負性の単軸結晶のように作用すると結論づけている。

上記板に対して平行な方向における屈折率１１１．１と
ｎ□の差は次の式で表わされる。

ただし、ｆにｔ１／（ｔ１＋ｔ、２　）であり、ｆ２　
＝　１−　ｆｌである。

前記米国特許第４０７７６９９号には、結晶コアおよび
ガラス・クラッドを有する光導波路は、結晶とガラスと
の間に存在する空乏のような欠陥を有することが示され
ている。また、円柱状のコアが単結晶として形成されな
ければならないので、このようなファイバの長さの大き
いもの、たとえば欠陥のない結晶として長さ２００ｍｍ
のものを形成することは非常に困難であるということも
示されている。

従って、本発明は、偏波的に安定したまたは単一偏波型
の改善された単一モード光導波路ファイバを提供するこ
とを目的とするものである。

簡単に述べると、本発明は、波長λで、単一偏波、単一
モード動作をなしうる光ファイバに関する。このファイ
バはコアと、このコアを包囲しておりそれよりも平均屈
折率の大きいクラッドを有している。このファイバは、
コアおよびクラッドのいずれか一方または双方が、複数
の透明薄層よりなることを特徴としている。それらの薄
層はそれぞれ隣接薄層とは異なる屈折率を有し、かつそ
れら各薄層の厚さは波長λにほぼ等しいかあるいはそれ
より小さい。

以下図面を参照して本発明の実施例につき説明しよう。

第１図を参照すると、透明材料よりなるコア１５と、こ
れを包囲している透明なりラッド１８よりなるファイバ
１４が示されている。コア１５は複数の透明な薄層１７
で構成されうるものであり、それらの薄層のうちの隣接
したものは透明な薄層Ｉ６によって分離されている。製
造上の容易性という点で好ましい実施例においては、コ
アは上述したような積層構造を有し、クラッドは均質な
層であるかあるいは複数の同心状層で構成される。

性能の観点から、すなわち、入力信号の偏波面を維持す
る能力という観点から、積層コア１５だけでなく、クラ
ッド１８も積層のものとなされるべきである。第１図で
は、クラッド１８は透明な薄層２０で構成されており、
これらの薄層２０はそれとは異なる屈折率を有する透明
な薄層１９によって分離されている。クラッド薄層１９
および２０はコア薄層１６および１７に対して直交関係
にある。コア１５およびクラッド１８の複屈折特性は前
記式ｔ１）によって特徴づけられるものであり、従って
、任意の薄層１６．１７．１９または２０の厚さはファ
イバ中を伝播されるべき光の波長λにほぼ等しいかある
いはそれよりも小さくなければならない。ファイバは、
薄層の厚さがλよりも若干大きい場合には、性能自体は
その厚ζがλに等しいかあるいはそれより小さい場合蔭
どにはよくないが、伝播光の偏波を維持する目的（Ｃ対
しては効果的であろうと考えられる。

第２図は、コア２１がファイバの軸線に対して平行に延
長して交互に配置された複数の薄層２３．２４よりなる
積層構造である場合の実施例を示している。薄層２３の
屈折率は薄層２４゛の屈折率とは異なっている。クラッ
ド２６は、薄層２３および２４の平均屈折率とより小さ
い屈折率ｎｃを有する均質な材料である。第２図では、
複屈折効果が積層コアにより発生される効果に伺加され
たりあるいはそれから減殺される応力ロソド２７が用い
られている。複屈折効果は、異なる熱膨張係数（ＴＣＥ
）を有する交互の薄層により惹起される応力によっても
誘起される。

第６図は、直径が２ａのコア２１の拡大図である。薄層
２３の厚さは、ｔｌとして示されており、それの屈折率
は＋１１である。コアを包囲しているクラッド＋Ａ　ｆ
−’ｌの屈折率は、第２図に示されているように、ｎｃ
である。

薄層に対して直交する方向およびそれらの薄層に沿った
方向にみたコアの軸線上の屈折率分布が第４図および第
５図にそれぞれ示されている。

ｎａｖで示された破線は薄層２３および２４の寄与によ
るコアの平均屈折率であり、それはクラッドの屈折率ｎ
ｃよりも幾分大きい。

第６図および第７図は本発明の要件を満足する種々の屈
折率分布を示している。第４図では薄層２３がすべて屈
折率Ｊ　を有するものとして示されたが、これらの薄層
は第６図に示されているように異なる屈折率を有してい
てもよい。なお、第６図では、コアの屈折率が半径の関
数としてプロットされている。また、第７図に示されて
いるように、薄層内の屈折率は、任意の（資）型分布ま
たは他の種類の分布を含む任意の非ステツプ型分布であ
りうる。第７図は、薄層内の屈折率が、曲線２８で示さ
れているようにその薄層の中心からの距離の関数として
増大するかあるいは曲線２９および３０で示されている
ようにある種の他の距離関数として減少するかまたはそ
の関数に追従しうることも示している。

第２図および第６図に示された円形状のコア２１は、あ
る種の光源からの先金ファイバに結合するのに便利な形
状のものである。しかしながら、本発明のファイバでは
、楕円や矩形のような他のコア形状も用いられうる。第
８図および第９図は２つの矩形形状を示している。第８
図では、薄層３１および３２が、両側に透明材料よりな
る領域３３を有する矩形状のコアを構成Ｌ７ている。領
域３３はクラッドの屈折率よりも小感い屈折率ｎ３を有
する月利で形成されており、この場合、それらの領域３
：３目、屈折率くほみ（ｒｅｆｒａｃｔｉｖｅ　１ｎｄ
ｅｘｐｉｔｓ　）として知られている。前記オウゴンほ
かの論文に教示されているように、このような屈折率く
ぼみは複屈折を発生する作用をし、その複屈折は積層コ
アの効果に付加されうる。同様に、第９図に示された矩
形状コアの両側には透明材料よりなる領域３６が設けら
れている。第９図はまた、コアとそれに隣接した屈折率
くぼみの全体としての形状が楕円形であってもよいこと
を示している。

第８図の薄層３１および３２は矩形状コアの長さ方向に
平行であるが、薄層３７および３８はその方向に対して
直交関係にある。また、第８図および第９図の領域３３
および３６は省略されてもよく、その場合には、それら
の領域はクラッド材料で置換されるであろう。ファイバ
の種奏の部分における屈折率の可能な組合せのうちの幾
つかが表１に示されている。

表　　１ 幾つかの可能な屈折率組合せ ａ）　　Ｊ　＞　ｎ２　＞　ｎｃ ｂ）　　ｎｌ　＞　ｎｏ＞　ｎ２ Ｃ）　　ｎ２＞ｎ＋＞ｎｃ ｄ）ｎ２〉ｎｃ＞ｎｌ ｅ）　　ｎｉ　）　ｎ２　）　ｎｃ）　ｎ３ｆ）　　Ｊ
、＞ｎ２）ｎ３＞ｎｃ 本発明によれば、コア薄層を含めて、ファイバの種々の
部分が、ファイバを作成しうるものであれば所要の屈折
率を有する任意の透明材料で形成されうる。そのような
透明材料の例としては、ガラス、プラスチック、結晶性
材料、それらの組合せ等がある。たとえば、米国特許第
４２８５７３０号および第４３６２ｓｔＱ号に開示きれ
ている種類の低温ガラスはシラスチック材料で積層化さ
れうる。それらの薄層の１つまたはそれ以上に染料を添
加してもよく、そうすれば、その薄層はレーザや増幅器
として用いるのに適した光学的に活性の媒体として作用
する。

前述のように、コアおよび／またはクラッドを構成する
薄層の厚さは、ファイバが偏波的に安定したまたは単−
偏波型の単一モード・ファイバとして動作しているとき
にそのファイバ中を伝播せしめられる光の波長にほぼ等
しいかあるいはそれよりも小さくなければならない。そ
れらの薄層の有効最小厚は拡散により限定されるもので
あり、柔 従って、１００オングトロムより大きくなければならな
い。

下記の理論的例示は、本発明に従って設計されたファイ
バがザブミリメートル・ビート長を実現しつる態様を示
すものである。ファイバが６３２．８關ｍの波長で動作
すべきものと仮定する。コアは第８図に従って構成され
、クラッドは屈折率が１．４６のガラスよりなる均質な
層である。コアの直径は６．０μ７７２　′ｃあり、矩
形状コアの短辺の寸法Ｗは３．０μｍである。厚さｔｌ
およびｔ２は互いに等しいものと仮定し２、動作波長を
考慮して、それらの厚さの最大許容値は約０．６３μｍ
である。薄層３１は約１．５の屈折率を有しており、薄
層３２は約１．４５の屈折率を有している。、比１．／
（１１＋ｔ２）は０．４５であり、従って、平均屈折率
ｎ　は約ｖ １．４７５である。１．５μｍの厚さを有する屈折率く
ぼみ３３は約１．４４５の屈折率を呈する。上述の屈折
率の値は、Ｇｅ　Ｏ２、Ｐ２Ｏ５、Ａｔ２０Ｓ、、Ｂ２
Ｏ３およびＦのような一種またはそれ以上のド−パント
を適当な量だけシリカに添加することによって得られる
。所要の屈折率を与えうる他の光学品質ガラスも知られ
ている。

動作Ｖ値が３であるとすると、考慮される二種の複屈折
が相乗的であると仮定して、次のようなファイバの複屈
折特性が推定されうる。単一モード動作を得るためには
カットオフＶ値は約４であることがわかる。第１１図に
は、ｎ２の値が１．４５であるファイバにつき、（Ｊ＋
　　ｎ□）の値が屈折率ｎ１の関数としてプロットされ
ている。パラメータｆ１−０．１．０．２５および０．
５につき３つの異なる曲線がプロットされている。６３
２．８關ｍで動作されるファイバのビート長しがグラフ
の右辺に沿って示された縦軸である。最も上方の曲線は
、ｆｌが０．５に等しくかつｎｌが１゜５５に等しい場
合。

には、ビート長が約０．８關であることを示している。

ビート長がこの値の場合には、（ｎ１＋　　ｎ□）の値
は約２．５Ｘ１０　　となることがわかる。

両側に小さい屈折率くぼみを有する一般的に矩形状のコ
アによって惹起される導波路効果（前述したオウゴンほ
かの論文を参照のこと）により、約２．３　ｍｙｎのビ
ート長が得られる。形状複屈折と屈折率くぼみによる複
屈折が相乗的であるならば、６　：３２．８　ｎｍにお
けるファイバのビート長は約Ｑ、５ｍｍとなるであろう
。この例では、応力複屈折効果は考慮されていないこと
がわかる。第６図に示されたような応力ロットを刊加す
れば、ビート長はさらに小さくなるであろう。

第１図に示された形式のファイバは、適当な屈折率を有
するガラス・スラブよりなるプリフォームを形成するこ
とにより作成されうる。そのガラス・スラブの幅と厚さ
は、最終的に得られるファイバにおける薄層の幅と厚さ
に比例するであろう。

そのようにして形成されたプリフォームは一端に卦いて
加熱され、そして延伸されてファイバとなされうる。

コアだけが積層であるファイバを形成するためには、適
当な屈折率を有するガラス・スラブを重ね合わせ、次に
それを延伸して、約４〜１０ｍｍの範囲内の平均直径を
有する中間ファイバとなされうる。この延伸工程により
＠接スラブが互いに付着せしめられることになる。その
ようにして得られた中間ファイバの外表面は研磨により
円形のような所望の横断面形状となされる。次に、その
中間ファイバには、それをチーープに挿入することによ
りあるいは米国特許第４３６０３７１号に教示されてい
るようにガラス・スートの流れをそれに送りながら旋盤
で回転きせることによりクラット゛・ガラスの層が設け
られる。

他の製造方法が、−エイ・サー力−による「積層コアを
有する光ファイバを形成する方法」という名称の米国特
許出願に開示をれている。

ＨＥ１１モードに対する全体の分散が動作波長において
ゼロに等しいかあるいはできるだけゼロに近くありさえ
すれば、単一モード光ファイバの潜在的に高い帯域幅が
実現されうる。１９８１年１２月７日に出願された［低
分散、低損失単一モード光導波路という名称の米国特許
出願第３２８３６９号およびそれの一部継続出願には、
広い波長範囲にわたって分散を最小限に抑えつるファイ
バの設計手法が教示きれている。上記米国特許出願第３
２８３Ｇ９号で用いられている手法は、低分散で、偏波
的に安定化された単一モード伝播を実現するために、」
二連した積層コアの設計と組合せて利用されうる。この
ようなファイバのコアが第１２図に示されている。円形
コア７０は薄層７２で形成されており、それらの薄層の
隣接するものは異なる屈折率を有する薄層７４によって
分離されている。このコア内には、広い波長範囲にわた
って分散を軽減するかあるいは低分散動作を可能にする
ために、上記米国特許出願に教示されているように、低
減した屈折率を有する１つ以上の領域が存在する。第１
２図では、その低減した屈折率の領域＋２方位的に対称
なリング７６の形をしている。

中央に位置した薄層７４の屈折率分布を示す第１６図に
示されているように、薄層７４の屈折率ｎ１は領域７６
においてはｎｄという値まで低下しうる。第１６図にお
ける破線は、領域７６の屈折率１］ｄ／がクラッドの屈
折率ｎ。よりも小さく々りうろことを示している。第１
６図では屈折率のくぼみは平坦なものとして示されでい
るが、それは丸味をおびたあるいはＶ字状等の任意の形
状でありうる。領域７６も方位的に非対称でありうる。

さらに、低減１−だ屈折率を有する領域は１個以上存在
して−てもよい。屈折率くほみが任意の形式の薄層屈折
率分布に重畳されてもよい。たとえば、第７図の分布２
８．２９甘たは３ｏのうちの任意のものに、上述した形
式の１またはそれ以上の屈折率くぼみを重畳させてもよ
い。コア薄層の厚さはファイバ中を伝播せしめられるべ
き波長λにほぼ等しいよりも大きくてはならないが、屈
折率くぼみの幅Ｓはλよりも大きくなければならない。

【図面の簡単な説明】

第１図はコアとクラッドが両方とも積層されている本発
明の実施例を示す横断面図、第２図はコアだけが積層１
され、クラッドが応力ロンドを有するファイバの横断面
図、第６図は第２図のファイバのコアの拡大図、第４図
および第５図はそれぞれ薄層に直交する方向およびそれ
に沿った方向に第６図のコアの軸線を通ってみた屈折率
分布を示す図、第６図および第７図は第４図および第５
図に示されたもののかわりに用いられつる他の種々の屈
折率分布を示す図、第８図および第９図は２つの形式の
矩形状コアの横断面形状を示す図、第：６ １０図は屈曲した積層を有するファイバ・コアの横断面
図、第１１図は（ｎ　１＋　　＋１ｊりという量とビー
１・長Ｌ　ｆ　１１２の特定の値にっきｎ、の関数とし
て７０ロツトしたグラフを示す図、第１２図はリング状
の屈折率くぼみを有する積層された光ファイバ・コアの
横断面図、第１６図は第１２図の中央の薄層に沿ってみ
た屈折率分布を示す図である。 図面において、１４はファイバ、１５はコア、１６．１
７は透明な薄層、１８はクラッド、１９、２０は薄層、
２１はコア、２３．２４は薄層、２６はクラッド、２７
は応カロソド、３３は屈折率くぼみの領域、；３１．３
２．３７．３８．７２．７４（、Ｌ薄層をそれぞれ示す
。 ！１テ許出願人　　コーニング　グラス　ワークス代理
人　弁理士　山元俊仁 Ｆ々、　／　　　　　　Ｆｔ’ｇ、　２ｈν、５ Ｆｉｇ、　／２　　　　　Ｆ々、／３

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 １、波長λにおいて、偏波的に安定したまたは単一偏波
   の単一モード動作をなしうる光ファイバであって、−コ
   アと、このコアを包囲しており、このコアの平均屈折率
   よりも小さい平均屈折率を有するクラッド層を有する光
   ファイバにおいて、前記コアおよびクラッド層のいずれ
   か一方または双方が、複数の透明な薄層よりなり、それ
   らの薄層はそれぞれ隣接薄層とは異なる屈折率を有して
   おり、各薄層の厚さが前記波長λにほぼ等しいかあるい
   はそれより小さいことを特徴とする偏波保持型単一モー
   ド光ファイバ。 ２、特許請求の範囲第１項゛記載の光ファイバにおいて
   、前記コアが円形である前記光ファイバ。 ３、特許請求の範囲第１項記載の光ファイバにおいて、
   前記コアが非円形、である前記光ファイバ。 ４、特許請求の範囲第１項記載の光ファイバにおいて、
   前記コアが矩形である前記光ファイバ。 ５、特許請求の範囲第４項記載の光ファイバにおいて、
   前記コアの薄層がこのコアの長辺に対して平行に延長し
   ている前記光ファイバ。 ６、特許請求の範囲第４項記載の光ファイバにおいて、
   前記コアの薄層がこのコアの長辺に対して直交関係をも
   って延長している前記光ファイバ。 ７、特許請求の範囲第１項記載の光ファイバにおいて・
   前記薄層が平坦である前記光ファイバ。 ８、特許請求の範囲第１項記載の光ファイバにおいて、
   前記薄層が屈曲している前記光ファイバ。 ９、　　”Ｉ！Ｔ′許請求の範囲第１項記載の光ファイ
   バにおいて、前記コア薄層の一形式のものの屈折率が前
   記クラッド層の］乙均屈折率より小さい前記光ファイバ
   。 １０、特許請求の範囲第１項記載の光ファイバにおいて
   、少なくとも、前記コアの中心領域に位置しておりかつ
   隣接薄層の屈折率よりも小さい屈折率を有する薄層が、
   低減した屈折率′全有し、軸線からずれた少なくとも２
   つの領域を有しており、これらの領域の幅がλよりも大
   きい前記光ファイバ。