JPS5943336A - 核磁気共鳴方法および装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】

（１）発明の技術分野 本発明は、核磁気共鳴（Ｎ　ｉ（＋１’（、）結僧によ
って、選択された部分に対する化学的整相スー°りトル
の身体における空間的分布を判定す−るための方法およ
び装置に関するものである。 （２）先行技術についての説明 「化学的移相」みは、印加さねた感官かＬ″１原子核を
遮蔽する電子によって発生さ相る）ヴ子核のラーモア周
波数における１ヒ較的小さプ、Ｅ移相を言う。電子によ
って引ぎ起こさね７る正確１；　Ｈ度蔽は原子核の化学
的環境によって決まり、従って種々の化合物における成
分に対して腎なる１、ＮＭＲ技術は何年もの間種々の成
りトこ対する化学的移相を測定するのに利用さねでいる
。 」資近では、Ｎ　Ｍ　ｎ・技術は、選択さ１７．た量に
ついての身体の領域について芹・量的分布、例えば水素
の陽子のよ）な、η択さｆｔ、た原子核：、ｊ、　（ｉ
：ｔＮ　Ｍ　ＩＩ、スピン弛緩時定゛攻の密ｐ（’　＜
１（３＋＋寸映仰をイするのζこ刊用ホＪ］、ている。 その上・）ηＣ分布（１、その意味（３を違うが、コン
ピュータ化：１１り［／ｙトゲン断層撮影瑛Ｉ？ｉ′７
．ζζよ゛つて提供されるＸ線減衰の外イ［］６（−１
（１丈してｆハて）。 今（−１まで化学的位相（まＮ　Ｍ　Ｒ，結像プロセス
ζこｊ；　（）−Ｃ’大いに懇書５さ１＋できた。しか
しｆｒがち、最近の条間、特に比較的大ｊ３Ｉ′る１１
′、学的移相を表わす原子１゛（である３１Ｊ’の研究
におけろ発展は、身体Ｚこ渡−）て化′学的移用スペク
トルの２Ｐ間的分布ζこついて−のＮ　Ｍ　＋＋、　ｒ
古体が１・休ｔこ七ｉＬる個々の分子の種類を（１）［
究−しに・のに有ＩＴＩ　ｆ、ｃ手段となりえるこ、！
−：１゛信している。 （３）　ブ＾明の呵要 本発明（Ｊ、身体の・須１成について化学的移相スペク
トルの空間的分布に閂する情報が得られるＮ　Ｍ　ａ結
像の方１去を提供し、か一つ・七の、１；つな＋７法を
実行ｒるＬ・５　＋、こ構成された装置：２も提１（（
するものである。 本発明のγＩＷ　１の特徴によれは、身体の７ペン・イ
ス両Ｘ”＋ｔＡの一１択され、た部分に°）いてのｆｔ
ｓ　’ｊ’　的６４１４スペクトルの空間的分布を判定
する方法は、））１■記身体のＦ’ｌ’Ｊ記スライスス
ライス　’ｖ　）′？′：ｒ＋ｉＪ記）が５トに対して
核イ、７１気共鳴・を＋＋、ｉｉＪ磁−する［ｚｙ階と
、Ｆ’；’Ｊ記−スライバの面でへ：５　ｉ　−１；よ
び６Ｉ′；、　２の相互に一直交゛ｊＯ方回に磁界勾配
をし負、（−るＳｌ、１お６１；びｉ（％　２のバ・［
ツ、１に勾配磁界をｉ４え、前記る槙１オ・よひｌ”ｌ
ル２の）ｊ白人々に沿って前記核磁気共Ｉ・うで位相の
分散・↓生−する段階と、第１の値の範囲内で前記第１
の磁界の勾配の値をル、進し、ｌ’ｊＪ　Ｆ＋己小１の
仙の・ｈ値に対しては第２の匝の範囲内でｉｉ、記紀２
の磁界の勾配の値を歩進し、かつ第１お３１璽ひｉＢ２
の磁ｙＣ・°ノｌスの各セット後、自由なＨｇ誘導崩壊
信号測定し、１セツトの自由１λ銹導崩ｉ９条信−号を
形成−４・−）段１ブ１′と、前記ヒツトのイ菖号をＭ
ＩＪ記第１および柁２の方向に対して三次元のフーリエ
変換し、局間に対して付加的フーリエ変換し、前記スラ
イス番こおける複数の種々の位置の各位１＋’ｔ、で前
記の選択された部分に対して化学的移相スペ／７１ルを
得る段階とから構成されている。 本発明の第２の特徴によれば、身体内の体積に−）いて
選択された部分の化学的移相スペクトルの空間的分布を
判定する方法（オ、前記体積内の前記部分に対して核磁
気共鳴を励磁する段階と、第１、第２および第６の相ｒ
ｊに直交する方向に前記体積内で磁界勾配を’ｆＴする
小１、第２およびＰ８３のパルス状勾配磁界を−匂え、
前記第１、第２および第３の方向に夫々沿って前記核磁
気共鳴で位相の分散を生ずる段階と、第１の磁界の値の
範囲内で前記第町の磁界の勾配の値を歩進１ツ、前記第
１の磁界の値の各個に対しては第２の値の範囲内で前記
第２の磁界の勾配の値を歩進じ、かつ前記第２の値の各
個に対ｌ／Ｃ第３の値の範囲内で前記第３の磁界の勾配
の値を歩進し、更に第１、第２．甘よび第３の磁界パル
スの各十ツト後、自由な誘導崩壊信号を測定し、１セツ
トの自由な誘導崩壊信号を形成する段階と、前記セット
の信号を三次元のフーリエ変換し、時間番こ対して付加
的フーリエ変換し、前記体積の複数の種々の位置の各位
Ｉりで前記の選択された部分に対して化学的移相スベク
］・ルを得る段階とから構成されている。 本発明のどちらの特徴による方法においでも、各段階後
、スピンエコーを生ずるのに効果的４Ｉ：磁界パルスが
力えらね、るのが望ましい。 本発明は、本発明の第１の特徴による方法を実行するよ
う構成された装置も提供するが、前記装置は、前記身体
の前記スライスで前記部分に対して核磁気共鳴を励磁す
るように構成された手段と、前記スライスの面で第１お
よび第２の相互に直交する方向に磁界勾配を壱する第１
および第２のパルス状勾配磁界を与えるように構成され
た手段と、第１の値の範囲内で前記第１の磁界の勾配の
値を歩進する手段き、前記第１の値の各個に対して第２
の値の範囲内で前記第２の磁界の勾配の値を歩進する手
段と、第１および第２の磁界パルスの各セット後、自由
な誘導崩壊信号を測定し５１セノ［・の自由な誘導崩壊
イバ号を形成する手段吉、［）ＩＩ記上セツト信号・２
前記第１およびｉｄ２方向に対して二次元のフーリエ変
換し、かつ時間に対して付頒的フーリエ変摸する手段々
を備えていう。 本発明は、更に、本発明の第２の・特徴による方法；５
：実行するよう購成さね、た装＋７／を提供するが、ｉ
’＋ｌＩ記装置は、前記体積内の前記）９１１分に対し
て核（砿気共鳴を励磁するための手段と、゛第１、第２
および第３の相互、に、ｉα交するＢ向に前記体積内゛
Ｃ磁界勾配を有Ｊ−る第１．第２およびｔ′０６のパル
ス状勾配磁界を与える手段と、・刊１の値の範囲内でｉ
ｌｌ　ＷＩ３Ｉ２Ｏ３界の勾配の値を歩進する手段さ、
前記第１の値の各個に対して第２の値の第２の範囲内で
前記第２の感冒、の勾配の値を歩進する手段と、前記第
２の値の各個に対して＠ろの１直の呵囲内で１１１■記
第６の磁界の勾配の値を歩゛位する千ｌＱ吉％　；（＜
　１　、　Ｉ：ｐ　２１１１：ヒｉ　３　（７）磁界パ
ルスの各ｌ−ツト後、自由な誘導崩壊信号を測定し、１
セツトの自由な誘導崩壊借りを形成する手段と、前記セ
ットの信号を三次元のフーリエ変換し、かつ時間に対し
て（ｉ例ＩＪＩＩ的フーリエ変換する手段とを備えでい
る。 本発明による方法は、英国／ｌ￥許明細オ第ｔ５７８，
９１０号もしくは第２．０５６．０７Ｂ弓（」：り詳し
い説明のために参照されたい。）で説明されたのと類似
の装置を利用して実行されるが、以下に述べるよ・）に
磁界勾配のシ・−々ンス」−５よびＲＦパルスを印加し
、ぞの語用生ずる１、ト号を分析するように４切ｌこプ
ログラムされている。 （４）　　良好な実施例についての説明さて、本発明に
よる四つのＮ　Ｍ　Ｒ結像方法および装置を、添付の図
面を参照し４ｃが（：）・ｒｌｔ　ＩＨる例として、説
明する。 本発明の理解に必要とされるかぎりにおいて、そのよう
な装置、の基本的な特徴を述べろ４〜丁記の通りである
１゜ 本発明による装置は、三つの直交する方向、すなわち、
Ｘ、ＹおよびＺ方向のいず才１．か一つもしくはそれ以
」−の方向の勾配で、ある一定の方向（通當Ｚ　’−、
Ｊ５向、Ｊ一定めらねていＺ、　）で、検査し、ｌ：・
）七−ｆる身体に磁界をりえるこ吉のできる第１のコ・
ｆル些１ｉｌ（を備えでいろ１、第１図に士；いて、第
１のコ・イル肪置ζ；ｊ、Ｚ方向１こ定常均一磁界を−
りえるこＪ−のできて）コイル１と、Ｘ方向に磁界勾配
を−１，７え乙こ１１テので六るコ、イル３占、Ｙ方向
に磁界勾配を与えるこ々のできるコイル５と＄　Ａ：；
よびＺ方向に磁界勾配を与えるこ吉の？、：きる二１イ
ノ

【７古をイＱえている。 更に、本発明ζごよる装置番、↑第２のフィル装置９を
１イ９えて拾り、そイアによって、第１のコイル装置に
４：つＣ発生さイまた宇常均−＝−磁界の方向に垂直１
９１而で、（今査中の身体ζこ対する■・Ｆ磁界の印加
が可能と７λＧ）、かつそわによって、Ｚ方向以外・′
ハスビンベクトル成分により核磁気共鳴に励磁された検
査中の身体において原子核から生じるＩＬ　Ｆ　ｌｊη
界の検出が可ｆｉＰとなる。 図中、一対のコイル９が！、？、　Ｆ　ａｔ界の印加お
よび険出両用に示さ１１ているが、鳩舎に、よっては、
ＲＦ磁界検出用に別個のコイルを備えた方がよいかもし
れない＠ 種々のコイル１．３．５．７および９は駆動増幅器１１
．１！ｌ、１５．１７および１９によって各々駆動され
、制御回路２１．２５．２５および２７によって各々制
御される。これらの回路は、ＮＭＲ装置、およびコイル
誘起磁界を使用する他の装置を扱ったことのある当業者
には周知の種々の形式をとってもよい。 回路２１．２３．２５および２７は中央処理制御装置２
９によって制御されるが、前記中央処理制御装置２９は
該装置に命令および指示を与えるための入力およびその
他周辺装＃６１、ならびに表示装置３６吉関連している
。 コイル装置９によって検出されたＮ　Ｍ　Ｒ（ｉ号は増
幅器３５を介して信号操作装置３７に印加される。信号
操作装置は信号のいかなる較正および修正も適切に行な
うよう構成されているが、本来は、信号を表示装置に印
加するように処理する中央処理制御装置２９に対して信
号を移送し、検査されている身体に招けるＮＭｎ量の分
布を表わす映像を発生ずる。 本発明の説明を明確化するため別個に示されているが、
信号操作装置３７は、中央処理制御装置２９の部分を具
合い良く形成してもよいことが判る。 本発明による装置は、第２図に示すよ・）に、与えられ
た磁界を監視するために、検査されている身体のスライ
ス４６に関して適当な位置に置か１１．ている磁界プロ
ーブＸ、　、　Ｘ、、　、　Ｙｔ　　およびＹ！から増
幅器４１を介して信号を受信する磁界測定エラー信号回
路３９も備えている。 さて第３図においても、本発明による装置を操作する際
検査中の身体に対して定常均一磁界ＢｏがＺ方向に与え
られる。この磁界は、身体における原子核の磁気的整列
の平衡軸を定めるように、すなわちＺ方向に沿って伸）
き、かつ検査子＋［を通して一定にしておかイア、る。 次いで、Ｚ方向に沿って勾配（）ｚを有する勾配磁界が
、以下に説明する理由ζこよって、■３．（９ｏ°）で
表わされるＲ１−磁界パルスと共に身体に対して与えら
れる。Ｊ、１．１”磁界の周波数は、Ｚ方向に沿っであ
る特定の磁界によ−って定められたＺ方向に垂直な身体
スライスにおいて、リンの原子核に対するラーモア周波
数となるように選択されるのでスライス内のリンの原子
核が励磁される。 几Ｆパルスは、励磁さオフたリンの原子核のスピンをＸ
−Ｙ面に頌（′）るに正に充分（！：なるように積分さ
れ、従って９０°パルスと称されるが、次いで、前記ス
ピンによってＺ　：１１］の回りのＸ−Ｙ面で歳差運動
する。 次いで勾配Ｇｚが除去され、反対の向き（Ｇｚ’）の勾
配と置換される。このことによって、■（・Ｊ、＋パル
スＢ１（９０°）、１３ｏおよび勾配Ｏｚの組み合せに
よって選択的に動磁されたスピンが再位相化され、スラ
イスを介して勾配によって位相がずらされる。−Ｇｚ’
の振幅は、例えば上記英国特許明細書第１，５７８，９
１０号で説明されたよ・）に、この勾配が切り換えられ
る時にスピンが再位相化されるように調節される。 次いで勾配（１ｘ、Ｇｙを有しるパルス状勾配磁界が身
体スライスの面てニつの相カーに直交する方向Ｘおよび
Ｙに沿って同時ｊこ＋ｌＩｌ：：、ら１７□る。こオ］
らのパルスによ−）てＸおよびＹのｌｉＩ′Ｉｌ方向に
１′０つでスライスでリンの原子核スピンの位相が分散
さｔｌ、る。ＯＸおよびＧｙのパルスの後、スライスの
リンの原子核のスピンによ−）で第二のコイル装置に誘
起さイまた信号、すＹ（わｔ；、自由な誘導部端（Ｔｉ
’、　Ｉ、Ｔ）、　）信Ｕが記録さ１１イ）。 次いで全パルスシーケン７、−ＪゴＣ２１）ち１３＋（
９０°）およびＣｂ　、　−（ｉｚ’、　Ｃ１ｘおよび
ＧｙがＧｘ　、１．；よび（Ｊｙの振幅についての７ｉ
１　、／、の値に’２＝ｉ　ｌ、　’ｒ僅り返さオ］、
パルスの期間ヅ１５一定に保持さ１１５、！＋ｓ一つｈ
ノζルス、シーケンス後、Ｆ　、　ｉ　、　Ｄ　、イＢ
テ：が１ｌｔｌｌ定される。 このセットのパルス・シーケンス中、（］Ｘパルスの勾
配、の値（↓範囲曳Δ（１Ｘ４・ｔ’！ＴＬ　［−ｙて
逐時歩進、される。但し、甲は０からへ１−１にｉ　（
Ｌ；する。 Ｃｂ＋の／Ｉ：Ｊｙの各個に対しては、　Ｇ）パルソの
勾配の値が範囲旦】Δ（ｌｙ　”ｉ’−通して叱：、＋
４八１］る０、イ［月７、ｍ？ｉｏかｔ′−、ｍ　　１
に変化する。λ４象によって最終的にスライスがＮｘＭ
画素に分割される。 全パルスが印加された後、中央処理制御装置２９内に記
憶されたデータの全ＮｘＭセットは、スライス（ｘ、ｙ
）内の位置、およびスライスからのＮＭＲ信号の化学的
移相構造（υ）双方に関する情報を含んでいる。データ
の各セットに対して、スライスにある点（Ｘ−ｙ）から
の信号は関数Ｓ（α、βｒ　ｘ＋　Ｌ　”となる。但し
、αおよびβは、旦および男の各値夫々に対して各・（
ルス（ｈ　・Ｇｙの範囲にあり、かつ１はＧｘ　ｉ；よ
び（ト）のパルスの終了から経過した時間である。関数
Ｓ（α、β＋ｘ＋ｙ＋ｔ）は次の様に表わされる。 すなオつち、 ノ 但し、ｕ（Ｘ、　Ｙｔ　’ν）はスライスの点（ｘ−ｙ
）でのリンの原子核に対する化学的移相スペクトルであ
り、 γは３１　Ｐに対する核磁気回転率（ｎｕ−ｃｌｅａｒ
ｍａｇｎｅｔｏｇｙｒｉｃ　ｒａｔｉｏ）であり、τは
Ｂ、（９０°）パルスおよびＧｘ・Ｏｙパルスの終了と
の間に経過した時間であり、かつＴ！はリンの原子核に
対するノピン／スピン弛緩時間である。 しかしながら、測定された信号は、全スライスからの寄
与ファクタを含んでｆハるので、Ｓ（α、β、１）と書
き表わすこみができる。但し、化学的移相スペクトルの
空間的分布を数的に表現するためには、（α、β）値の
セットに対して測定された信号、！：；よびリーソプル
された１値の三次元のフーリエ変換をとる、すなわぢ、
Ｆ（ｗｘ−ｗ、　・ｗｌ−）を得る、必要があ２）。但
し、Ｆ（Ｗｘ）はＸ方向に対してフーリエ変換であり、
ＰＩ　／Ｗ）はＹ方向に対してフーリエ変換であり、上
次式の様になる。ずなわら、 下記の恒等式を使用すると すなわぢ、Ｘ＝、Ｘ−１ｙ　＝−Δ各々に中心を置いた
γ　　　　　　　　γ ディラフデルタ関数であって、これは理想的な鳴合であ
り、実際には截頭およびザンブリング効果（こよ−って
ＸおよびＹの；質伶１現が低下する。 ４日し、Ｇ　（２πシー、、）２はローｌ／ンシャ几り
のネ坪合紳形関数でちる。 これらの恒等式を関数（２）に響き−」る吉、（２π−
ｗ　ｔ）２ 定位を表わし、故にスラ・イス内のＮ　ｘ　ｂ、Ｉ画ス
１に対する周波数の分布を得るため、二つの直交−す゛
る方向ＸおよびＹに対してデータＳ（α、β、　ｔ）の
二次元フーリエ変換をとることができる。時間に対する
別のフーリエ変換が各画素内のリンに対して化学的、ス
ペクトルを生ず２】。 実際にはスライスは８ｙ８画素に分割されるのが典型的
だが、このことは、身体にｉｉｔ、）で（（んの少量存
在するかも知れないリンのよ・）な蜆素が１′″Ｉ十分
４（信℃を得て・た八ｌ）ｃ：：＋必要１′１；さ・空
間的汀１像度のシト；ち点であ；：）　：／）ｚ　ｌ−
、）てあ】′）。この上゛）にして・１！）ら、１１．
た１１イ゛？１蚤は、表示土・１％ｌｉ’７ｇ　Ｆｉ　
’ｌの、ｌ二うｆｌいずれの具計いの良い１回（ごよ−
って表示さねでもよ（７島。 さて第４図に関して、こ１＋から音、明しよう古する第
２の方法（］し、λ１の方法の＋５（、用てある。Ｏｘ
および（３ｙの各パフ１スの後、スライス内でリンの〕
αｒ−核のスピンす・１８００だけ回転さ−１」ン）の
ζこ十分ブｊ　ｓ　！３１　（９０’）吉同じ周波数の
伺加的ＲＦパルスが印加され、従−〇でＢｔ（１８ｏ°
）と称す。Ｚｌ抽の回りを歳差運動し７、次いて位相ず
れしていたＸＹ面のスピンは再位相化信号、もしくは、
Ｆ、Ｉ、Ｄ、信号の鏡像であろ［−スピンエコー」、を
力えろた？／）丙位相化さ→−ジーられろ。第１の方法
におけろよ・うに、Ｆ、Ｉ、Ｄ、化けよりもむしろスピ
ンエフ−を記録するこ（計によって、ＧｘおよびＧｙの
各バノトブ、の後、核磁気共１１す信すを収隼する別の
時間がちえらね、テ）。このことに１こつて、らず電流
に固有の間匣吉共に、非常に速い磁界切替のための必要
性が少なくなる。 これから説明しようとする第６の方法は、第１の方法を
三次元に延長させたものであるため、スライスよりもむ
しろ身体内の体積の要素が検査されてもよい。結果的に
前記二方法におけるのと同じ参照番号によって同じ磁界
が表わされている。第５図に関しては、Ｚ一方向に沿っ
て定常磁界Ｂ。が検査中の身体に再び与えられ、磁界Ｂ
。の値でリンの原子核ｌこ対してラーモア周波数でＲＦ
　パルスＢ、（９０°）が印加される。このパルスの間
、いかなる勾配磁界も与えられないので、このパルスは
身体内の全てのリンの原子核を励磁するように働き、身
体に沿ってＸ−Ｙ面にそれらのスピンを傾ける。次いで
、三つのパルス状勾配磁界が、Ｘ、　　ＹおよびＺ方向
に沿ってスピンの位相を分散させるため同時に力えうり
、る。この特定な方法において、Ｇｚパルスの勾配の値
もまた、範囲ｒ、ΔＧＩＺを通しで歩進される。但し、
■は０からＰ−１に変化する。また、虫パルスが男の各
個に対して範囲旦ΔＣ１ｙを通して歩進さねる古共に、
（］ｘパルスがＰの各個に対して範囲男Δ（３ｘを辿し
て歩進される。 パルスの各セ５ノド後、第２のコイル装置で身体のリン
のスピンで誘起されたＩζＩ、Ｉ）、信号が記録され２
、シーケンスを再び開始するためｎ、（９ｏ°）パルス
が印加されて）。全部の歩進が行なわわた後、データの
全Ｎ　ｘ　Ｍ、　ｘ　Ｐセットは三つの直交する方向Ｘ
、ＹおよびＺに対して王次元のフーリエ灰換し、身体内
のＮｘＭｘＰの画素の名画翠に対しヱ周波数の分布を得
る。次いで、時間Ｉこ対して、別のフーリエ変換によっ
て各画累内のリンの化学的移相スペクトルを生、、Ｊｔ
′！、、　、。 さて第６図１こおいて、こわから１況明し、１−うとす
る第４の方法ｉｉ　ｆ（ｒ、　３の）−ｊ法を１．「ミ
用したちのである。（１ｘ　、　（、Ｉｙ　；９よび（
’ｂの／：　］ｔスの名＋：ツ）後、スピンエコーを生
ずるのに効果のある付加的１？・Ｆパル・ス１１．（１
８０°）が印加され、前記第２の方法において吉同様、
Ｉ：ｉ”、　Ｉ、　ｉ）、信号に先立って記録ｉ寡オフ
、る。 こＡ７まで説明さ、ｉまた方法は、全て、身体内のリン
の化学的移相スペクトルの７Ｐ間的分布を得るこ吉に関
したものだが、本発明による方法は、几Ｆパルス周波数
の適切な選択によって、いずれの他の要素についての化
学的整相を得るのにも等しく適合可能であることを理解
されたい。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明の装置の実施例の溝成図、第２図は本発
明による装置のプローブおよびスライスの位置的関係を
表わした図、第３図は第１の方法で使』ざれる１１′ｉ
ｌ界シ一ケンス図、第４図は第２の方法で使用する磁界
シークンス図、第５図は２１′！６の方；火で使用され
る磁界ンーゲンス図、かつ第６図は第４の方法で使用さ
才１た感冒一シーケンス図である。 図中、１，　３，　５．　７および９はコイノ７・装置
の各コイル、１１，１５，１５．１７および１９は駆動
増幅器、２１，　２５．　２５および２７はｆｌｉ！！
御回路、２９（ま中央処理制御装置、３１は人力および
その他周辺装置、３３は表示装置、３５はＩＩ　Ｆ増幅
器、５７は信号操作装置、３９は磁界測宗工ラーｉＪｉ
号回路、４１はプ１−ズ噌幅器、４５は身体のスライス
を夫々示Ｊ０ ・特許出、頒人代理人　ｆｒｉ　　　１）　沖　　行Ｙ
２

Claims (1)

1. 【特許請求の範囲】 （１１身体のスライス両端の選択された部分に関する酊
   の空間的分布を判定する方法であって、前ｆｌｅ方法は
   、前記身体の前記スライスにおいて前記部分に対して核
   磁気共鳴を励磁する段階と、前記第１および第２の方向
   に夫々沿−〇で前記核磁気共鳴で位相の分散を生ずるよ
   う前記スライスの面で第１および第２の相〃に直交する
   方向に磁界勾配を有する第１および第２のパルス状勾配
   磁界を一７ｉえる段階と、および結果として生ずる自由
   な誘導崩壊信号を分析−する段階とから構成さ１１でお
   り、かつ第１の値の範囲内で前記第１の磁界の勾配の値
   を歩進し、前記２Ｈｉの値の各個に対して第２の値の範
   囲内で前ＭＬ第２の磁界の勾配の値を歩進じ、更に１セ
   ツトの自由な誘導崩壊信号を形成するために第１および
   第２の磁界パルスの各七ソト後、自由なＦ＾誘導崩壊信
   号測定する段階と、前記スライスの複数の種々の位置の
   各位置で前記の選択された部分に対して化学的移相スペ
   クタルを得るために前記セットの信号を前記第１および
   第２の方向に対して二次元のフーリエ変換し、かつ時間
   に対して付加的フーリエ変換する段階とによ−って構成
   され、ていることを特徴さする上記核磁気共鳴方法０ （２）　　身体内の体積について選択された部分に関す
   る量の空間的分布を判定する方法であって、前記方法は
   前記体積内の前記部分に対して核磁気共鳴を励磁する段
   階と、前記第１、第２および第６の方向に夫々沿って前
   記核磁気共鳴で位相の分散を生ずるよう第１、第２およ
   び第３の相互に直交する方向に前記体積内で磁界勾配を
   有する第１、第２お、Ｌび第３のバ鷹ス状勾配磁界を力
   える段階と、および結果上して生ずる自由な誘導崩壊信
   号を分析する段階さからＭ’？成されており、かつ第１
   の磁界の値の範囲内で前記第１の磁界の勾配の値を歩進
   し、前記第１の磁ゲ１１の１ド（の各イ的１こ対］２．
   てに１嶋２のイ％　（７）範囲内て前ＲＱ；′８２の磁
   界、の勾配の１１（１を４ｊ；、進し、か一つ前記第２
   の１直の名１直１こ対して−ｊ、（ｇｐうの１１♂１の
   範囲内てＡｆ＋記イシイ−３・宜の勾配Ｃ゛）１丙７ｉ
   ・歩進し、かつ１ヒツトの自由な誘導崩壊１７１吋を１
   １ツ成−１イ、た１＼°）（こ第１、第２および汀１１
   口の（Ｊ−！界・２ルー１の１１セ、・ト後、自由’ｃ
   Ｃ誘２．１崩壊イ１１号を測定す”’１　、ｋ　ｌ堂ｊ
   　、’、−５ｉ’ｔｉｌ記体債の複数の種）１の位ｉｉ
   ′１′の各位（バて前記、の選択さ才またＦｉｌ（勺に
   〕＝、ｌ−、Ｊ−イ・イ１．学的移相−マ、べ・クト／
   ｌを得ろために１）１■笥；−ヒソｌ□　”）　６！号
   を三次元・′５）−ア〜　リ、ｆ変換し、”Ｆ’ｒ間に
   ９・ＩＬ、　’ｃ　Ｉ−、ｉ旧１ａ　（ｓ！ｒ　、”−
   リエ２１ｓすｒ・段階とによつで構成されでいトー１ｆ
   ′：特徴、Ｊ−する−１Ｌ、記核磁気共鳴方（・ム、 （：ｌ）　　’１’ｊ許；清：Ｒのｉ・［Σ四の前記い
   “づ冒１か１１頁に畜１載の方、れに１５いて、各ｐｉ
   ”６１！：９　（ｉ、−Ｋ　＋４　：、−’　−：ｒ、
   　−７−ヲ生４′″イ）のに：ｉＩＪ采的７゛ｆ（Ｉ！
   ′ｌ胃パルフ、２がＬｉえ１八相７）ことを’ｉ”ｊ徴
   と−）イ、４二ｎｊ２ノＩｓ　ｉｉ’ｌ　Ｑ　−１１Ｈ
   ｆｉｌ　方ｒ”７．：　４・（４）　Ｊｉ′ｆ４ｃのス
   ラ・イスの１ｉＦｉ　；’ｆＭの４侭六才また部分にＩ
   メ’Ｉｌ　−Ｊ’　Ｚ＋　：’、”＋のりこ量的力布を
   判定Ｊ−る％、；　ｌぺにおいて、１）１１記装置＋Ｙ
   はｉ″ｉＱ記ｌ′１′体の酊Ｉ記スライスでイじ１コ部
   分に対しで核磁気共鳴を励磁するよう構成さねた手段古
   、前記スライ、スの面で２Ｐ、１および第２の相互に直
   交り一イ）方向に磁界勾配を有−ｔ　Ｚ）第１および第
   ２のパルス状勾醒磁界を与え、１７）よ−′）構成さ才
   ９た手１々吉、よ７よび合成の自由な誘；ＷｔＩ′ｉｌ
   　、１ｉＦｉ信号を分析する手段吉４（・：６えており
   、か−゛〕前記第１および第２のパルス状勾配磁界を与
   ５ｔイ）＋７１Ｖ）の前記手段（す第１の値の範囲内で
   前記第１の磁界の勾配の値を歩進し前記第１の値の各個
   に対して第２の値の範囲内で前記第２の磁界の勾配の値
   を歩進するよう（こ構成されてよ（す、かつ分析用前ｖ
   ２手段ｉ、ｌｔｉセットの自由な誘導崩壊信号を形成す
   るために第１および第２の磁界パルスの各セット後、自
   由な誘導崩壊信号を迎１宇すＺ）手段、！−１前記スラ
   イスの複数の種々の位置の名位置で前ＮＺの選択さ１１
   た部分に対する化学的移相スペクトルを得るように前記
   セットの信号を前記第１および１い２の方向（こ対して
   （：ｊ二次元のフーリエ変換し、かつ時間ｌこ対しては
   伺加的フーリエ変換する手段吉を備えているこ吉を１１
   ″！ｒ徴とする−に記咳磁気共鳴装置。 （５）　身体内の体積について選択さノーまた部分に関
   するＭの９）°間的鋒布を刊′ｉ？［る７ｊ法；？坪行
   するよう惜成さｔまた１へｉ・ｔにＲｆｌて、’ｊｆｌ
   　’ｊＣ博、髭ｉｉｉ　！Ｊ　ｊ’ｉｆＪ記体積内の前
   記部＜）・に対して［ぢ５．、θ゛桟Ｊｔ：　ｕ１４　
   ′Ｐ：・ｉＱ　ｉ１θ）る手段上、第１、第２および第
   ３０用斤（こ直■・する方向に前記体漬内でｍ１勾１”
   ’＋２亭ｈ　ｔ　、＝ｌ　”Ｒ１、第２お上Ｚ′ド第３
   のパルス状勾配５１善胃卒５．〒−７１手段々、結果、
   １７１ｙで生ずる自由な、９斗崩ｊ喪６ｉ　Ｍを分析十
   石ｆ段六を晴えてＦミリ、か−）萌へ）シ・ｉ’Ｇ　１
   、第２および第３の・シｌレス吠勾１光（＋、’６胃を
   １！本！・にめの前記手段は第１のｑｆＫの範囲内でｊ
   ’ｊＩＩ　ｓ１２　ｒへ１・７）磁界の勾配の値を十進
   し、前ｔＬ〕“１已１の（Ｆ４の各顧に対Ｉ７て筆２の
   １市の範囲内て萌：’ｉトｉ％　２Ｌ、、）　感冒−ｔ
   ；）勾配の値を歩進し、かつ前記、°γ！　２　＋”）
   　（・：ｔの各個に対して小３の値の範囲内下前７ｉ７
   ．　；ｌ′１．−３の（゛３界１／）ノ・、１配の値を
   歩進するよ・）にぜ々成さイ１て′！′（Ｃ）、Ｉ’ｌ
   ｌり分析ＨＡ前記手段は１＋ノドの自由ｈニア、ち・、
   １４１ｉ、ｌ　ｊパ信号を形７Ｆ配するた？’、）にＱ
   　１　、：：ｎ、　２　：ｊ；　、、ｌ、ｉ、”　第’
   　５　（１，Ｓ　ｊ１ｉ’を界パルスの名セツトイ多、
   自１：ｌ　’Ｊ、　ｎ香；ＦＬ　Ｉｔ・）駿イ言号を測
   定する手段と、前記体積の複数の位置・り）各で）１置
   で前記の選択された部分に対する化学的ｖｑ　ａスペク
   トルを得るように前記セットのは号す・三次元のフーリ
   エ変声し、時間に対して（寸１１加的フーリエ変換する
   ｆ段ムを備えていＺ、こ、−す、　ｌｆ、１１′徴吉す
   る上配核磁気共１１６装置。