JPS596833B2 - 強誘電性透明磁器組成物 - Google Patents
強誘電性透明磁器組成物Info
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- JPS596833B2 JPS596833B2 JP56044717A JP4471781A JPS596833B2 JP S596833 B2 JPS596833 B2 JP S596833B2 JP 56044717 A JP56044717 A JP 56044717A JP 4471781 A JP4471781 A JP 4471781A JP S596833 B2 JPS596833 B2 JP S596833B2
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Landscapes
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Description
【発明の詳細な説明】
本発明はＡ（ＢνＢゝ）０３−ＰｂＺｒ０３−ＰｂＴｉ
０３（ただしＡ■ Ｂａ、Ｓｒ、ＣａＢ′＝Ｌｉ、Ｎａ
、に、Ｂ”＝Ｎｂ、Ｔａ）で構成される三成分固溶体で
透光性に優れ大きな電気光学効果を有する新規にして有
用な強誘電性透明磁器に関するものである。
０３（ただしＡ■ Ｂａ、Ｓｒ、ＣａＢ′＝Ｌｉ、Ｎａ
、に、Ｂ”＝Ｎｂ、Ｔａ）で構成される三成分固溶体で
透光性に優れ大きな電気光学効果を有する新規にして有
用な強誘電性透明磁器に関するものである。
従来電気光学素子材料として水溶性結晶のＡＤＰやＫＤ
Ｐ、酸素八面体を持つ酸化物単結晶ＬｉＮｂ０３、ＢＮ
Ｎ、ＳＢＮ等が知られているが、前者の水溶性結晶は耐
水性、耐熱性に乏しく、工業的利用性に欠け、後者の酸
化物単結晶は良質で大きな単結晶育成が困難であり、量
産性に乏しいという欠点がある。
Ｐ、酸素八面体を持つ酸化物単結晶ＬｉＮｂ０３、ＢＮ
Ｎ、ＳＢＮ等が知られているが、前者の水溶性結晶は耐
水性、耐熱性に乏しく、工業的利用性に欠け、後者の酸
化物単結晶は良質で大きな単結晶育成が困難であり、量
産性に乏しいという欠点がある。
近年高温で加圧しつつ焼結した強誘電性磁器は、多結晶
体であるにもかかわらず透光性に優れ、かつ電場印加し
て分極することにより光学的一軸性結晶と同様に作動す
る特性を有するため電気光学素子としての応用が期待さ
れている。これらの透明磁器材料とはＰｂＺｒ０３とＰ
ｂＴｉＯ３の固溶体にＢｉ２０３、Ｌａ２０３、Ｓｎ０
２などを数％加え、加圧焼結したペロブスカイト構造の
磁器組成物である。その中で特に光学材料として優れて
いると思われるのは米国のＧ、Ｈ、Ｈａｅにｔｌｉｎｇ
、Ｃ、Ｈ、Ｌａｎｄ氏によつて発明されたＰＬＺＴと略
称される（Ｐｂｌ−ｘＬａｘ（ＺｒｙＴｉ１−ｙ）１−
１０３）（特公昭４８−４２３１８号公報参照）である
。これは酸化ランタン（Ｌａ２０３）をＰＺＴすなわち
ジルコン・チタン酸鉛原子比で５〜２５％加えたもので
あり、製造が容易で、透明度も高くかつ電気光学効果も
大きいため光シャッター、光メモリー、光変調器、光変
向器等への素子化の応用研究が数多く報告されている。
しかしランタン（Ｌａ）を用いた場合その構造式Ｐｂｌ
−ｘＬａｘ（ＺｒｙＴｉ１−ｙ）１−゛０３が示すよう
に、ＺｒＴｉ側に格子欠陥をもつている。実際には、焼
結したＰＬＺＴは上記の構造式と若干異なりＰｂ側にも
格子欠陥を持つている。（Ｇ、Ｓ、Ｓｎｏｗ、Ｆａｂｒ
ｉｃａ一ｔｉｏｎｏｆＴｒａｎｓｐａｒｅｎｔＥｌｅｃ
ｔｒｏｏｐｔｉｃＰＬＺＴＣｅｒａｍｉｃｓｂｙＡｔｍ
ｏｓｐｈｅｒｅＳｉｎ−ｔｅｒｉｎｇ、Ｊ、Ａｍｅｒ、
Ｃｅｒ、Ｓｏｃ、Ｖｏ１５６Ａ２、ｐ９１〜９６）よつ
て、鉛（Ｐｂ）が蒸発しやすくなりホットプレスに使用
する高価なアルミナ製のモールド型が侵されやすく量産
性が低いという欠点をもつている。また加剰な鉛が完全
に蒸発せず残留すると著しく透明度を減少させる結果と
なる。Ｌａを含む透明磁器は淡黄褐色に着色しているが
、このため可視部の短波長側で透光率が大幅に減少する
傾向がある点も欠点である。さらに従来の透明磁器は白
色光の下に長時間さらすと黒色を帯びて来る。
体であるにもかかわらず透光性に優れ、かつ電場印加し
て分極することにより光学的一軸性結晶と同様に作動す
る特性を有するため電気光学素子としての応用が期待さ
れている。これらの透明磁器材料とはＰｂＺｒ０３とＰ
ｂＴｉＯ３の固溶体にＢｉ２０３、Ｌａ２０３、Ｓｎ０
２などを数％加え、加圧焼結したペロブスカイト構造の
磁器組成物である。その中で特に光学材料として優れて
いると思われるのは米国のＧ、Ｈ、Ｈａｅにｔｌｉｎｇ
、Ｃ、Ｈ、Ｌａｎｄ氏によつて発明されたＰＬＺＴと略
称される（Ｐｂｌ−ｘＬａｘ（ＺｒｙＴｉ１−ｙ）１−
１０３）（特公昭４８−４２３１８号公報参照）である
。これは酸化ランタン（Ｌａ２０３）をＰＺＴすなわち
ジルコン・チタン酸鉛原子比で５〜２５％加えたもので
あり、製造が容易で、透明度も高くかつ電気光学効果も
大きいため光シャッター、光メモリー、光変調器、光変
向器等への素子化の応用研究が数多く報告されている。
しかしランタン（Ｌａ）を用いた場合その構造式Ｐｂｌ
−ｘＬａｘ（ＺｒｙＴｉ１−ｙ）１−゛０３が示すよう
に、ＺｒＴｉ側に格子欠陥をもつている。実際には、焼
結したＰＬＺＴは上記の構造式と若干異なりＰｂ側にも
格子欠陥を持つている。（Ｇ、Ｓ、Ｓｎｏｗ、Ｆａｂｒ
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ｏｓｐｈｅｒｅＳｉｎ−ｔｅｒｉｎｇ、Ｊ、Ａｍｅｒ、
Ｃｅｒ、Ｓｏｃ、Ｖｏ１５６Ａ２、ｐ９１〜９６）よつ
て、鉛（Ｐｂ）が蒸発しやすくなりホットプレスに使用
する高価なアルミナ製のモールド型が侵されやすく量産
性が低いという欠点をもつている。また加剰な鉛が完全
に蒸発せず残留すると著しく透明度を減少させる結果と
なる。Ｌａを含む透明磁器は淡黄褐色に着色しているが
、このため可視部の短波長側で透光率が大幅に減少する
傾向がある点も欠点である。さらに従来の透明磁器は白
色光の下に長時間さらすと黒色を帯びて来る。
これは格子欠陥をもつ構造に由来する所のフ不トクロミ
ズム効果であり、光学研磨した試料において可視領域で
の透光率が大きく低下する。これに対し本発明は、ジル
コン酸鉛（ＰｂＺｒＯ３）、チタン酸鉛（ＰｂＴｉＯ３
）に第三成分としてリチウムニオブ酸ストロンチウム、
リチウムニオブ酸バリウム、リチウムタンタル酸ストロ
ンチウム、リチウムタンタル酸バリウムあるいはナトリ
ウムニオブ酸ストロンチウム、ナトリウムニオブ酸バリ
ウム、ナトリウムタンタル酸ストロンチウム、ナトリウ
ムタンタル酸バリウムを含む三成分系固溶体を作ること
により上記の問題点を解決し、焼結性、透光性、色調に
優れた電気光学材料を提供するものである。本発明は｛
Ａ（Ｂ５７Ｂ′３Ａ）０３｝、｛Ｐｂ（Ｋ，Ｔｉｌ−ρ
０３｝１−ｏとあられしたときｘ＝０．０５〜０．３０
，ｙ＝０．１〜０．９の範囲にある三成分系固溶体であ
る。
ズム効果であり、光学研磨した試料において可視領域で
の透光率が大きく低下する。これに対し本発明は、ジル
コン酸鉛（ＰｂＺｒＯ３）、チタン酸鉛（ＰｂＴｉＯ３
）に第三成分としてリチウムニオブ酸ストロンチウム、
リチウムニオブ酸バリウム、リチウムタンタル酸ストロ
ンチウム、リチウムタンタル酸バリウムあるいはナトリ
ウムニオブ酸ストロンチウム、ナトリウムニオブ酸バリ
ウム、ナトリウムタンタル酸ストロンチウム、ナトリウ
ムタンタル酸バリウムを含む三成分系固溶体を作ること
により上記の問題点を解決し、焼結性、透光性、色調に
優れた電気光学材料を提供するものである。本発明は｛
Ａ（Ｂ５７Ｂ′３Ａ）０３｝、｛Ｐｂ（Ｋ，Ｔｉｌ−ρ
０３｝１−ｏとあられしたときｘ＝０．０５〜０．３０
，ｙ＝０．１〜０．９の範囲にある三成分系固溶体であ
る。
ここでＡはＢａ，Ｓｒ，ＣａからなるＡ群原素のうち一
者、Ｂ′はＬｉ，Ｎａ，ＫからなるＢ７群原素うち一者
、Ｂ／／はＮｂ，Ｔａからなるビ群原素のうぢ一者から
なる。これは従来のランタン（Ｌａ）を含む透明磁器と
は異つた構造である。すなわち本発明はランタン（Ｌａ
）を含まず、各構造原素は化学量論的な割合を持つ組成
比に保たれている。そのため、焼結時の鉛の蒸発は少な
くアルミナ製ホツトプレスモールド型は侵されることも
少く量産性も向上する。また上記の第三成分を用いるこ
とにより従来の透明磁器に特有の淡黄褐色は大幅に減少
され、可視部の短波長領域における透光性は大きく向上
している。
者、Ｂ′はＬｉ，Ｎａ，ＫからなるＢ７群原素うち一者
、Ｂ／／はＮｂ，Ｔａからなるビ群原素のうぢ一者から
なる。これは従来のランタン（Ｌａ）を含む透明磁器と
は異つた構造である。すなわち本発明はランタン（Ｌａ
）を含まず、各構造原素は化学量論的な割合を持つ組成
比に保たれている。そのため、焼結時の鉛の蒸発は少な
くアルミナ製ホツトプレスモールド型は侵されることも
少く量産性も向上する。また上記の第三成分を用いるこ
とにより従来の透明磁器に特有の淡黄褐色は大幅に減少
され、可視部の短波長領域における透光性は大きく向上
している。
さらに、従来のＬａを含む透明磁器の欠点であるフオト
クロミズム効果による黒化は、本発明ではまつたく示さ
れず白色光の下に長時間放置しても色調の変化や透光率
の減少はない。
クロミズム効果による黒化は、本発明ではまつたく示さ
れず白色光の下に長時間放置しても色調の変化や透光率
の減少はない。
また、強誘電性透明磁器は一般に常誘電相あるいは反強
誘電相においては透光率は大であるが、結晶構造上光学
異方性のある強誘電相においては散乱によつて透光性は
低下し、この相で光学素子として用いる場合問題となる
。
誘電相においては透光率は大であるが、結晶構造上光学
異方性のある強誘電相においては散乱によつて透光性は
低下し、この相で光学素子として用いる場合問題となる
。
しかし本発明の三成分系固溶体磁器は強誘電相に属する
組成においても透光率は優れているため一次電気光学素
子として用いるときや圧電的に活性化した状態で用いる
ときにも有効な材料である。以下実施例に基づいて本発
明を詳細に説明する。
組成においても透光率は優れているため一次電気光学素
子として用いるときや圧電的に活性化した状態で用いる
ときにも有効な材料である。以下実施例に基づいて本発
明を詳細に説明する。
本発明の磁器製造には出発原料として純度９９．５％の
一酸化鉛（ＰｂＯ）炭酸ストロンチウム（ＳｒＣＯ３）
炭酸バリウム（ＢａＣＯ３）酸化ジルコニウム（ＺｒＯ
２）酸化チタニウム（ＴｉＯ２）と、炭酸リチウム（Ｌ
ｉ２ＣＯ３）または炭酸ナトリウム（Ｎａ２ＣＯ３）あ
るいは炭酸カリウム（Ｋ２ＣＯ３）および純度９９．９
％の五酸化ニオブ（Ｎｂ２Ｏ５）または五酸化タンタル
（Ｔａ２Ｏ５）を用いた。その製造過程は次のとおりで
ある。まず、これらの原料を目的の組成になるように秤
量し、蒸留水を加えてボールミルにより約２時間湿式混
合する。次いで８２０℃で２時間一次焼成し、反応物を
作る。さらに２時間乳鉢により乾式混合し粒径をそろえ
る。この粉体にごく少量の水分を加え油圧プレスにより
、金型を用いて１５０ｋｇ／Ｃｄの圧力で、たとえば直
径２５ｗｍ厚さ１０ｗｍの円柱に成形し数日放置し水分
を蒸発させる。この試料を内径４０ｗｍの円筒型のアル
ミナ製モールド型に入れホツトプレス炉内にセツトする
。ホツトプレスによる焼成条件は９００℃まで１×１０
−２Ｔ０ｒｒの真空中で昇温し、９００℃で酸素を導入
し酸素雰囲気とする。９００℃で６０ｋｇ／Ｃｄの圧力
を加え１２２０℃で最終圧力１２０ｋｇ／Ｃｄとし１〜
８時間保持し焼結する。
一酸化鉛（ＰｂＯ）炭酸ストロンチウム（ＳｒＣＯ３）
炭酸バリウム（ＢａＣＯ３）酸化ジルコニウム（ＺｒＯ
２）酸化チタニウム（ＴｉＯ２）と、炭酸リチウム（Ｌ
ｉ２ＣＯ３）または炭酸ナトリウム（Ｎａ２ＣＯ３）あ
るいは炭酸カリウム（Ｋ２ＣＯ３）および純度９９．９
％の五酸化ニオブ（Ｎｂ２Ｏ５）または五酸化タンタル
（Ｔａ２Ｏ５）を用いた。その製造過程は次のとおりで
ある。まず、これらの原料を目的の組成になるように秤
量し、蒸留水を加えてボールミルにより約２時間湿式混
合する。次いで８２０℃で２時間一次焼成し、反応物を
作る。さらに２時間乳鉢により乾式混合し粒径をそろえ
る。この粉体にごく少量の水分を加え油圧プレスにより
、金型を用いて１５０ｋｇ／Ｃｄの圧力で、たとえば直
径２５ｗｍ厚さ１０ｗｍの円柱に成形し数日放置し水分
を蒸発させる。この試料を内径４０ｗｍの円筒型のアル
ミナ製モールド型に入れホツトプレス炉内にセツトする
。ホツトプレスによる焼成条件は９００℃まで１×１０
−２Ｔ０ｒｒの真空中で昇温し、９００℃で酸素を導入
し酸素雰囲気とする。９００℃で６０ｋｇ／Ｃｄの圧力
を加え１２２０℃で最終圧力１２０ｋｇ／Ｃｄとし１〜
８時間保持し焼結する。
昇温速度は９００℃以下では３００℃／Ｈ９ＯＯ℃〜１
２２０℃では２００℃／ｈである。このようにして得ら
れた磁器を厚さ０．２〜０．５ｍに折断し光学研磨して
仕上げる。第１表及び第２表には本発明磁器材料｛Ｓｒ
Ｍ？Ｍζ０３｝ゅ｛Ｐｂ（ＺｒｙＴｉｌ−ｙ）０３｝１
−ｏ （ただしＭ／＝Ｌｉ，Ｎａ，ＫＭ″＝Ｎｂ，Ｔａ
）Ｉ６よびこれらの組成のＰｂ（あるいはＳｒ）の一部
をＳｒ（あるいはＰｂ）に置換した材料のうち、いくつ
かの物理定数の測定結果を示す。この表中の記号の意味
は次のとおりである。ε３３Ｔ／ε０ ｔａｎδ Ｋｒ 誘電率（分極後１ｋＨ２，室温で測 定） 誘電損失（分極後１ｋＨｚ，室温で 測定） 径方向結合係数 Ｔｃ ｔ キユ一り一温度（℃） 光学研磨した試料の厚み（Ｔｖｎ） Ｔｒ 透光率（％、波長４００ｎｍおよび ６００ｎｍでの値） この表から明らかなように本発明の組成物は強誘電相に
属する組成（試料番号１〜１２、及び１５，１６等）に
おいても透光率が短波長側で比較的高い。
２２０℃では２００℃／ｈである。このようにして得ら
れた磁器を厚さ０．２〜０．５ｍに折断し光学研磨して
仕上げる。第１表及び第２表には本発明磁器材料｛Ｓｒ
Ｍ？Ｍζ０３｝ゅ｛Ｐｂ（ＺｒｙＴｉｌ−ｙ）０３｝１
−ｏ （ただしＭ／＝Ｌｉ，Ｎａ，ＫＭ″＝Ｎｂ，Ｔａ
）Ｉ６よびこれらの組成のＰｂ（あるいはＳｒ）の一部
をＳｒ（あるいはＰｂ）に置換した材料のうち、いくつ
かの物理定数の測定結果を示す。この表中の記号の意味
は次のとおりである。ε３３Ｔ／ε０ ｔａｎδ Ｋｒ 誘電率（分極後１ｋＨ２，室温で測 定） 誘電損失（分極後１ｋＨｚ，室温で 測定） 径方向結合係数 Ｔｃ ｔ キユ一り一温度（℃） 光学研磨した試料の厚み（Ｔｖｎ） Ｔｒ 透光率（％、波長４００ｎｍおよび ６００ｎｍでの値） この表から明らかなように本発明の組成物は強誘電相に
属する組成（試料番号１〜１２、及び１５，１６等）に
おいても透光率が短波長側で比較的高い。
これは従来の強誘電性透明磁器に特有の黄褐色の着色及
びフオトクロミズムによる黒色化が、本発明においては
激減しているためと思われる。第１図はＳｒ（ＬｉイＮ
ｂ３Ａ）０３−ＰｂＺｒＯ３ＰｂＴｉＯ３三成分固・溶
体の相図である。この図は｛Ｓｒ（ＬｉイＮｂ％）０３
｝ｘ｛Ｐｂ（ＺｒｙＴｉｌ−ｙ）０３｝１−ｘとあられ
したとき縦軸は全体に対するＳｒ（Ｌｉ）（Ｎｂイ）０
３の比率、すなわちｘをあられし、横軸はＰｂｚｒＯ３
とＰｂＴｉＯ３の比率すなわちｙをあられしている。こ
の相図のＩの領域は菱面体晶（強誘電性）、は正方晶（
強誘電性）、は立方晶（常誘電性）の構造をもちの斜線
で示した部分は反強誘電相であり組成比により菱面体晶
、正方晶あるいはそれらと立方晶との混晶から成り立つ
ている。第２図は分光光度計により３００〜１０００ｎ
ｍの波長範囲で測定した透光率の１例である。
びフオトクロミズムによる黒色化が、本発明においては
激減しているためと思われる。第１図はＳｒ（ＬｉイＮ
ｂ３Ａ）０３−ＰｂＺｒＯ３ＰｂＴｉＯ３三成分固・溶
体の相図である。この図は｛Ｓｒ（ＬｉイＮｂ％）０３
｝ｘ｛Ｐｂ（ＺｒｙＴｉｌ−ｙ）０３｝１−ｘとあられ
したとき縦軸は全体に対するＳｒ（Ｌｉ）（Ｎｂイ）０
３の比率、すなわちｘをあられし、横軸はＰｂｚｒＯ３
とＰｂＴｉＯ３の比率すなわちｙをあられしている。こ
の相図のＩの領域は菱面体晶（強誘電性）、は正方晶（
強誘電性）、は立方晶（常誘電性）の構造をもちの斜線
で示した部分は反強誘電相であり組成比により菱面体晶
、正方晶あるいはそれらと立方晶との混晶から成り立つ
ている。第２図は分光光度計により３００〜１０００ｎ
ｍの波長範囲で測定した透光率の１例である。
この試料はｘ＝０．１３０、ｙ＝０．７００（第１表の
試料番号７）であり厚さ０．２５ｍに両面光学研磨した
ものを用いた。薄板の前後２つの面での反射損失を除く
と透光率はほぼ１００％に近い。又黄褐色の着色が少い
ため４００ｎｍ付近で透光率は急激な立上りを示してい
る。第３図にはＡ＝ＳｒＢ′＝Ｌｉ，Ｂ′＝Ｎｂ，ｘ＝
０．１５０ｙ＝０．５５０（第２表の試料番号４）の組
成を有る試料の複屈折率の電場依存性を示す。
試料番号７）であり厚さ０．２５ｍに両面光学研磨した
ものを用いた。薄板の前後２つの面での反射損失を除く
と透光率はほぼ１００％に近い。又黄褐色の着色が少い
ため４００ｎｍ付近で透光率は急激な立上りを示してい
る。第３図にはＡ＝ＳｒＢ′＝Ｌｉ，Ｂ′＝Ｎｂ，ｘ＝
０．１５０ｙ＝０．５５０（第２表の試料番号４）の組
成を有る試料の複屈折率の電場依存性を示す。
測定は６３３ｎｍにおいて、バビネソレイユ補正器を用
い、電極としては光学研磨した試料の両面に１Ｔ！ｒ！
ｎの間隔をもうけて金を蒸着した。実効複屈折率△ｎが
印加電圧に対し直線的に変化するのが一次逝気光学効果
（ポツケルス効果）とよばれる。一次電気光学効果によ
る実効複屈折率Σふは△ｎ＝−（ＩＡ）ＮｔｒｃＥ３で
表わされる。
い、電極としては光学研磨した試料の両面に１Ｔ！ｒ！
ｎの間隔をもうけて金を蒸着した。実効複屈折率△ｎが
印加電圧に対し直線的に変化するのが一次逝気光学効果
（ポツケルス効果）とよばれる。一次電気光学効果によ
る実効複屈折率Σふは△ｎ＝−（ＩＡ）ＮｔｒｃＥ３で
表わされる。
ここでＥ３は印加電場、ｎ１はＥ３と直角方向の（実効
）屈折率、ＲＯは横効果の一次（実効）電気光学係数で
ある。この図は一旦飽和状態に分極したのちの、電界に
対するバｉの変化を示している。これから電気光学定数
はＲ。＝５．０５×１０−１れｍ／Ｖと求まる。この定
数は他の光学結晶と比較し十分実用に供せられる程大き
な値である。第４図はＡ＝ＳｒＢ′＝Ｎａ，Ｂ′２＝Ｎ
ｂｘ＝０．１３５，ｙ＝０．６００（試料番号１５）の
実効複屈折率の電場依存性を示す。
）屈折率、ＲＯは横効果の一次（実効）電気光学係数で
ある。この図は一旦飽和状態に分極したのちの、電界に
対するバｉの変化を示している。これから電気光学定数
はＲ。＝５．０５×１０−１れｍ／Ｖと求まる。この定
数は他の光学結晶と比較し十分実用に供せられる程大き
な値である。第４図はＡ＝ＳｒＢ′＝Ｎａ，Ｂ′２＝Ｎ
ｂｘ＝０．１３５，ｙ＝０．６００（試料番号１５）の
実効複屈折率の電場依存性を示す。
この場合ムは電場（Ｅ）の二乗に比例して変化する。す
なわちこれは二次電気光学効果（力ー効果）を示してい
る。二次電気光学効果による実効複屈折率Σふは彎＝−
（Ｘ）ｎ↑ＲＥ＼ で与えられる。
なわちこれは二次電気光学効果（力ー効果）を示してい
る。二次電気光学効果による実効複屈折率Σふは彎＝−
（Ｘ）ｎ↑ＲＥ＼ で与えられる。
ここでＲは二次（実効）電気光学係数である。この試料
の場合Ｒ＝４．５４×１０−１６ｄ／Ｖ２と与えられる
。この値は従来の光学材料と比べて遜色ない値で、二次
電気光学材料として有望である。終りに本発明において
その組成比をｘ＝０．０５〜０．３０ｙ＝０．１〜０．
９の範囲に選んだ理由は、この範囲外の組成では透光率
が低く、かつ電気光学効果が小さく実用に適さないため
である。
の場合Ｒ＝４．５４×１０−１６ｄ／Ｖ２と与えられる
。この値は従来の光学材料と比べて遜色ない値で、二次
電気光学材料として有望である。終りに本発明において
その組成比をｘ＝０．０５〜０．３０ｙ＝０．１〜０．
９の範囲に選んだ理由は、この範囲外の組成では透光率
が低く、かつ電気光学効果が小さく実用に適さないため
である。
叙上のように本発明の強誘電性透明磁器は透光性、色調
に優れ電気光学効果が大きく広範囲の電気光学的装置に
応用でき、かつ鉛の蒸発が少なく、製造が容易であるな
どの工業上顕著な効果を奏するものである。
に優れ電気光学効果が大きく広範囲の電気光学的装置に
応用でき、かつ鉛の蒸発が少なく、製造が容易であるな
どの工業上顕著な効果を奏するものである。
図面は本発明の実施例の物理的諸特性を示す線図で第１
図はリチウムニオブ酸ストロンチウム−ジルコン酸鉛−
チタン酸鉛三成分固溶体の相図、第２図は波長透光率特
性を示す線図、第３図および第４図は電界に対する実効
複屈折率変化を示す線図である。
図はリチウムニオブ酸ストロンチウム−ジルコン酸鉛−
チタン酸鉛三成分固溶体の相図、第２図は波長透光率特
性を示す線図、第３図および第４図は電界に対する実効
複屈折率変化を示す線図である。
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １ Ａ（Ｂ′＿１＿／＿４Ｂ″＿３＿／＿４）Ｏ＿３−
ＰｂＺｒＯ＿３−ＰｂＴｉＯ＿３で構成される３成分系
固溶体にして、これを〔Ａ（Ｂ′＿１＿／＿４Ｂ″＿３
＿／＿４）Ｏ＿３〕＿ｘ〔Ｐｂ（Ｚｒ＿ｙＴｉ＿１＿−
＿ｙ）Ｏ＿３〕＿１＿−＿ｘと表わしたとき、ｘ、ｙの
値がｘ＝０．０５〜０．３０ｙ＝０．１〜０．９の範囲
内にある配合比を有することを特徴とする強誘電性透明
磁器組成物ただしＡはＢａ、Ｓｒ、Ｃａの群から選ばれ
た一者、Ｂ′はＬｉ、Ｎａ、Ｋの群から選ばれた一者で
、Ｂ″はＮｂ、Ｔａの群から選ばれた一者である。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP56044717A JPS596833B2 (ja) | 1981-03-28 | 1981-03-28 | 強誘電性透明磁器組成物 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP56044717A JPS596833B2 (ja) | 1981-03-28 | 1981-03-28 | 強誘電性透明磁器組成物 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS57160965A JPS57160965A (en) | 1982-10-04 |
| JPS596833B2 true JPS596833B2 (ja) | 1984-02-14 |
Family
ID=12699164
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP56044717A Expired JPS596833B2 (ja) | 1981-03-28 | 1981-03-28 | 強誘電性透明磁器組成物 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS596833B2 (ja) |
Families Citing this family (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| EP1025061B1 (de) * | 1997-09-05 | 2013-12-04 | CeramTec GmbH | Hochleistungs-piezokeramik |
| JP6209781B2 (ja) * | 2012-02-28 | 2017-10-11 | 国立大学法人山梨大学 | 熱電材料及びその製造方法 |
-
1981
- 1981-03-28 JP JP56044717A patent/JPS596833B2/ja not_active Expired
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS57160965A (en) | 1982-10-04 |
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