JPS604204A - 傾斜磁場コイル装置 - Google Patents
傾斜磁場コイル装置Info
- Publication number
- JPS604204A JPS604204A JP11316283A JP11316283A JPS604204A JP S604204 A JPS604204 A JP S604204A JP 11316283 A JP11316283 A JP 11316283A JP 11316283 A JP11316283 A JP 11316283A JP S604204 A JPS604204 A JP S604204A
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- JP
- Japan
- Prior art keywords
- coil
- magnetic field
- center
- pole piece
- distance
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Pending
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-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01F—MAGNETS; INDUCTANCES; TRANSFORMERS; SELECTION OF MATERIALS FOR THEIR MAGNETIC PROPERTIES
- H01F7/00—Magnets
- H01F7/06—Electromagnets; Actuators including electromagnets
- H01F7/20—Electromagnets; Actuators including electromagnets without armatures
Landscapes
- Physics & Mathematics (AREA)
- Electromagnetism (AREA)
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Power Engineering (AREA)
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は、核碍気共鳴（ＮＭＲ）用永久礎石又は電磁石
に用いられる傾斜磁場コイル装置のコイル磁場の線型性
向上に関するものである。
に用いられる傾斜磁場コイル装置のコイル磁場の線型性
向上に関するものである。
従来から用いられているこの種の傾斜磁場コイル装置と
しては第１図に示すものが挙げられる。
しては第１図に示すものが挙げられる。
図において、／ａ及び／ｂは永久磁石を例にとった場合
のポールピース、２ａ及び、？、 ｂ ＆ｉミコ４１台
、３ａＥｌび３ｂはコイル台２ａ及び２ｂにそ十ｔ−ｆ
−’十を載置された傾斜磁場コイルである。また、図「
し、工ｘはＸ軸方向のコイル電流を表わし、Ｙθ（ＹＯ
／及びＹθコから成る）はポールピース中心カ・らコイ
ル位置までのＹ軸方向の距離を表わして（・る。
のポールピース、２ａ及び、？、 ｂ ＆ｉミコ４１台
、３ａＥｌび３ｂはコイル台２ａ及び２ｂにそ十ｔ−ｆ
−’十を載置された傾斜磁場コイルである。また、図「
し、工ｘはＸ軸方向のコイル電流を表わし、Ｙθ（ＹＯ
／及びＹθコから成る）はポールピース中心カ・らコイ
ル位置までのＹ軸方向の距離を表わして（・る。
第、２図は第１図の断面図である。図にお（・て、’ｌ
ｏはポールピース／ａ及び／ｂ間のギャップの中心から
コイル線中心までのＺ軸方向の固定さ第１た距離でポー
ルピース間距離、コイル台の厚さ等により一義的に決ま
るもの、そしてａ＆まコイル線中心からポールピース端
面までのＺ軸方向の距離を示している。符号グａ、Ｆｂ
、ｊａ、ｊｂ、及び６ａ、４ｂについては後述する。
ｏはポールピース／ａ及び／ｂ間のギャップの中心から
コイル線中心までのＺ軸方向の固定さ第１た距離でポー
ルピース間距離、コイル台の厚さ等により一義的に決ま
るもの、そしてａ＆まコイル線中心からポールピース端
面までのＺ軸方向の距離を示している。符号グａ、Ｆｂ
、ｊａ、ｊｂ、及び６ａ、４ｂについては後述する。
ザζ１図及び第１図に示された傾斜磁場コイル装成分を
発生するコイルが存在するが、−例として。
発生するコイルが存在するが、−例として。
のみ（（ついて説明する。
コイル台２ａ、Ｓｂ上にある第１図に示すコイル配置を
有するコイル３ａ及び、？ ｂにより、線型る条件は、
リビュー・オブ・サイエンティフインク・イア７ツ＃メ
ント（Ｒｅｖｉｅｗ ｏｆ ＳｃｉｅｎｔｉｆｉｃＩｎ
Ｓｔｒｕｍｅｎｔ ）第、７２巻、第、７号、１ハリ頁
におけるダブ１１ニーエイ・アングーソン（Ｗ−Ａ−Ａ
ｎｄｅｒ −Ｂｏｎ ）の論文に示されている。Ｘ方向
に流れるコイル電流１ｘｈ″＝枦１図に示すように流れ
るとき、分は打ち消されて零となる。更に、ポールビー
スギ−Ｙ７プ中心（Ｘ＝０ 、Ｙ＝０ 、’ｌ＝０ ）
Ｋおける各微分成分は次の式で与えられる。
有するコイル３ａ及び、？ ｂにより、線型る条件は、
リビュー・オブ・サイエンティフインク・イア７ツ＃メ
ント（Ｒｅｖｉｅｗ ｏｆ ＳｃｉｅｎｔｉｆｉｃＩｎ
Ｓｔｒｕｍｅｎｔ ）第、７２巻、第、７号、１ハリ頁
におけるダブ１１ニーエイ・アングーソン（Ｗ−Ａ−Ａ
ｎｄｅｒ −Ｂｏｎ ）の論文に示されている。Ｘ方向
に流れるコイル電流１ｘｈ″＝枦１図に示すように流れ
るとき、分は打ち消されて零となる。更に、ポールビー
スギ−Ｙ７プ中心（Ｘ＝０ 、Ｙ＝０ 、’ｌ＝０ ）
Ｋおける各微分成分は次の式で与えられる。
ここで、μ０は真空の透磁率−Ｉｘはコイル電流。
Ｚｏは前述の如くポールピース中心よりコイル侍中心ま
でのＺ軸方向の距離、ηはＹθ／ＺＯ（Ｙｏはコイル電
流のＹ軸方向の位置）である。
でのＺ軸方向の距離、ηはＹθ／ＺＯ（Ｙｏはコイル電
流のＹ軸方向の位置）である。
ポールピースギャップ中心（Ｘ−θ、Ｙ＝０゜を零とお
くこと、つまり、／−６ηλ＋ηｆ＝Ｏとおくことによ
り得られる。また＋ （、？）式以降の奇数暗視できる
。従って、解は、ηｔ ＝ ＋ （、／ｒｉ＋’ ）、
ηコ＝＋←乃−−／）であり、更にこれを書き換えれば
、Ｙ６ ／ ＝＋ （万＋ ／ ） Ｚ ６ Ｋ）Ｙｏ
Ｊ ＝＋＜ｆ：ｊ−ｔ ＞ Ｚｏ （ｓ＞どなる。（ゲ
）式及び（，１１式で示される２つのＹｏの位置にコイ
ル３ａ及び３ｂが置かれ、これを流れる生じる従来の傾
斜磁場コイル装置で得られる。
くこと、つまり、／−６ηλ＋ηｆ＝Ｏとおくことによ
り得られる。また＋ （、？）式以降の奇数暗視できる
。従って、解は、ηｔ ＝ ＋ （、／ｒｉ＋’ ）、
ηコ＝＋←乃−−／）であり、更にこれを書き換えれば
、Ｙ６ ／ ＝＋ （万＋ ／ ） Ｚ ６ Ｋ）Ｙｏ
Ｊ ＝＋＜ｆ：ｊ−ｔ ＞ Ｚｏ （ｓ＞どなる。（ゲ
）式及び（，１１式で示される２つのＹｏの位置にコイ
ル３ａ及び３ｂが置かれ、これを流れる生じる従来の傾
斜磁場コイル装置で得られる。
ところで、透磁率μｔｐびμｌの二つの磁性体が平面で
接しており透磁率μｌの物質中に境界面からａの距離ａ
ところで面に平行に電流工が流れた場合、透磁率μｌの
物質中にも境界面からａの距Ｍａところでｒ／ ＝（で
表わされる映像電流μコ糧μｌ が流れる。この映像電流は、μコ〉μｌであれば、Ｉ’
＝Ｉとなる。このようなアンダーソンの条件では、上記
の映像電流の効果は、全く考慮に入れられていないつ又
、実際のコイルにおいては、コイルとポールピースとの
間にコイルを支えるためのコイル台２ａ、２ｂがあり、
コイルはポールピースに密着しておらず、電流はポール
ピールから若干離れた位置に流れる。従って、等価電流
は、第一図で表わされるようにポールピースの対向端面
を鏡として一次の映像電流ｌＩａ及びｐｂ、二次の映像
電流ｔａ及びＳｂ、並びに三次の映像電流ａａ及び６ｂ
が流れる。この−次、二次、三次までの各映像電流を考
慮に入れた場合、及び映像電流が流れないとした場合の
Ｙ軸方向距離、に関する磁場Ｂｚの値を数値計算した結
果を第３図に＝Ｂｚの直線性からのずれを数値計算した
結果を第グ図にそれぞれ示す。即ち、第３図は、磁場Ｂ
ｚＯＹ軸方向への変化を数値計算によりめたものである
。
接しており透磁率μｌの物質中に境界面からａの距離ａ
ところで面に平行に電流工が流れた場合、透磁率μｌの
物質中にも境界面からａの距Ｍａところでｒ／ ＝（で
表わされる映像電流μコ糧μｌ が流れる。この映像電流は、μコ〉μｌであれば、Ｉ’
＝Ｉとなる。このようなアンダーソンの条件では、上記
の映像電流の効果は、全く考慮に入れられていないつ又
、実際のコイルにおいては、コイルとポールピースとの
間にコイルを支えるためのコイル台２ａ、２ｂがあり、
コイルはポールピースに密着しておらず、電流はポール
ピールから若干離れた位置に流れる。従って、等価電流
は、第一図で表わされるようにポールピースの対向端面
を鏡として一次の映像電流ｌＩａ及びｐｂ、二次の映像
電流ｔａ及びＳｂ、並びに三次の映像電流ａａ及び６ｂ
が流れる。この−次、二次、三次までの各映像電流を考
慮に入れた場合、及び映像電流が流れないとした場合の
Ｙ軸方向距離、に関する磁場Ｂｚの値を数値計算した結
果を第３図に＝Ｂｚの直線性からのずれを数値計算した
結果を第グ図にそれぞれ示す。即ち、第３図は、磁場Ｂ
ｚＯＹ軸方向への変化を数値計算によりめたものである
。
実線７ａは、映像電流を考慮に入れずに（第２図におい
て磁場コイル３ａ及び３ｂにのみ電流が流れるとして）
磁＠Ｂｚを計算した結果であり、点ａ７ｂは、実線７ａ
で表わされるＳ場Ｂｚが距離Ｙに対し線型的に増加する
と仮定した磁場の理想的な値ＢＺＬを示す。一点釦線ｇ
ａは一次の映像電流ダａ及びグｂを考慮に入れ（第一図
において磁場コイル３ａ及び３ｂ並びに映像電流Ｖａ及
びグｂに電流が流れるとして）磁場Ｂｚを計ヤした結果
であり、点線ｒｂは点線７ｂ同様、一点釦線ざａの磁場
１３ｚｔ、を示す。二点鎖線９ａ及び三点釦線ｌＯａは
、それぞれ、二次及び三次までの映像電流５ａ、りｂ及
びＡａ、４ｂを考慮に入れ磁場Ｂｚを計算した結果であ
り、点線ｑｂ及び／θｂは、それぞれ二点鎖＆！９ａ及
び三点釦＋Ｎ１０ａにおける磁場Ｔ３ｚｒ、を示す。
て磁場コイル３ａ及び３ｂにのみ電流が流れるとして）
磁＠Ｂｚを計算した結果であり、点ａ７ｂは、実線７ａ
で表わされるＳ場Ｂｚが距離Ｙに対し線型的に増加する
と仮定した磁場の理想的な値ＢＺＬを示す。一点釦線ｇ
ａは一次の映像電流ダａ及びグｂを考慮に入れ（第一図
において磁場コイル３ａ及び３ｂ並びに映像電流Ｖａ及
びグｂに電流が流れるとして）磁場Ｂｚを計ヤした結果
であり、点線ｒｂは点線７ｂ同様、一点釦線ざａの磁場
１３ｚｔ、を示す。二点鎖線９ａ及び三点釦線ｌＯａは
、それぞれ、二次及び三次までの映像電流５ａ、りｂ及
びＡａ、４ｂを考慮に入れ磁場Ｂｚを計算した結果であ
り、点線ｑｂ及び／θｂは、それぞれ二点鎖＆！９ａ及
び三点釦＋Ｎ１０ａにおける磁場Ｔ３ｚｒ、を示す。
第７図において、実線７ｃは映像電流な考慮に入れない
場合の磁場Ｂｚ（７ａ）を理想磁場ＢｚＬ（７ｂ）で割
った値ＢＺ／ＢＺＬを、Ｙ軸方向に関して示した図であ
る。一点鎖線ｇｃ、二点鎖線９ｃ、及び三点鎖線ｌθＣ
も同様である。又、点線ｌ／は、Ｂｚ／ＢｚＬ−／の直
線を示し、ＢｚがＹに関し完全に線型的に増加すれば、
この破線ｌ／の様な直線となる。
場合の磁場Ｂｚ（７ａ）を理想磁場ＢｚＬ（７ｂ）で割
った値ＢＺ／ＢＺＬを、Ｙ軸方向に関して示した図であ
る。一点鎖線ｇｃ、二点鎖線９ｃ、及び三点鎖線ｌθＣ
も同様である。又、点線ｌ／は、Ｂｚ／ＢｚＬ−／の直
線を示し、ＢｚがＹに関し完全に線型的に増加すれば、
この破線ｌ／の様な直線となる。
尚、第３図及び第Ｖ図において原点Ｏはポールピースギ
ャップ中心（ｘ＝ｏ、ｙ−θ、 Ｚ＝０ ）を示す。第
７図において、映像電流が流れないとした場合の直線性
のずれは、実線７ｃよりＹ／Ｚ。
ャップ中心（ｘ＝ｏ、ｙ−θ、 Ｚ＝０ ）を示す。第
７図において、映像電流が流れないとした場合の直線性
のずれは、実線７ｃよりＹ／Ｚ。
＝ ０． ＩＩにおいて約ユＳ％であるが、−次、二次
。
。
三次の映像電流が実際に流れる場合の直線性のずれは約
Ｑ＆％どなる。又、この図より一次の映像電流のずれが
、二次、三次の映像電流に比べ直線性からのずれがほと
んど同じであることがわかる。
Ｑ＆％どなる。又、この図より一次の映像電流のずれが
、二次、三次の映像電流に比べ直線性からのずれがほと
んど同じであることがわかる。
従って一次の映像電流による影響を孝女れば十分である
。
。
従来の傾斜出湯コイル装置は１以上のように構成されて
いるので、磁場の直線性が悪化する欠点があった。
いるので、磁場の直線性が悪化する欠点があった。
本発明は、上記のような従来のものの欠点を除去するた
めになされたもので、映像電流を考慮に入れることによ
り、磁場の直線性を向上させた傾斜磁場コイル装置を提
供することを目的としている。
めになされたもので、映像電流を考慮に入れることによ
り、磁場の直線性を向上させた傾斜磁場コイル装置を提
供することを目的としている。
即ち、上記目的を達成するための本発明の構成は、ギャ
ップを介して対向したポールピースの各対向端面に傾＠
ｌ碍場コイルを隣接配信させた傾斜磁場コイル装置にお
いて； 前記コイルの電流の前記対向端面に関する少なくとも一
次の映像電流を考慮してめられた、前記対向端面から前
記コイルの中心までの距離と前記コイルの前記ポールピ
ースの中心までの距離との関係から決定される前記ポー
ルピースの中心までの前記コイルの距離に前記コイル、
が配置されていることを特徴とした傾斜磁場コイル装置
に在る。
ップを介して対向したポールピースの各対向端面に傾＠
ｌ碍場コイルを隣接配信させた傾斜磁場コイル装置にお
いて； 前記コイルの電流の前記対向端面に関する少なくとも一
次の映像電流を考慮してめられた、前記対向端面から前
記コイルの中心までの距離と前記コイルの前記ポールピ
ースの中心までの距離との関係から決定される前記ポー
ルピースの中心までの前記コイルの距離に前記コイル、
が配置されていることを特徴とした傾斜磁場コイル装置
に在る。
以下、本発明の一実雄例を添付図面を参照して説明する
。
。
第７図に示される様に、映像電流が出湯の線型性を悪く
することがわかった。映像電流を考慮に入れた三階の置
場微分成分は（２）式を拡張して次の式で表わされる。
することがわかった。映像電流を考慮に入れた三階の置
場微分成分は（２）式を拡張して次の式で表わされる。
ここで、Ｚｎ＝＝ｎ （Ｚｏ＋ａ）±ａところで、ｆＰ
、９図で示されるように、磁場の線型性を竜も悪くする
映像電流は、−次の映像電流Ｆａ及びｐｂでｋ）つた。
、９図で示されるように、磁場の線型性を竜も悪くする
映像電流は、−次の映像電流Ｆａ及びｐｂでｋ）つた。
従って、簡略化のために一次の映像電流ｇａ及びｐｂの
みを考慮すると、（Ａ）式は次の式で表わされる。
みを考慮すると、（Ａ）式は次の式で表わされる。
一□−−（？）
Ｚ／２ （ｔ＋（Ｙｏ／Ｚｔ ）コ）４′ここで、Ｚ／
＝Ｚｏ ＋ 、２ａ （７）式を零とする解Ｙｏをめ、ＹＯの位置眞コイル電
流Ｉｘを配置すれば、−次の映像電流を考閘できる。
＝Ｚｏ ＋ 、２ａ （７）式を零とする解Ｙｏをめ、ＹＯの位置眞コイル電
流Ｉｘを配置すれば、−次の映像電流を考閘できる。
第５図は、（７）式を零とおいた解、すなわち、のＭ−
Ｙｏをａの関数として数値計算によりめた結果であり、
図において、特性面ｆ９ ｉ 、２ ａはＹＯの一方の
値（上述したＹｏ、 ）を示し５、特性面ｐ／、２ｂは
ＹＯの他方の値（上述したＹＯ２）をプロットｔ〜たも
のである。
Ｙｏをａの関数として数値計算によりめた結果であり、
図において、特性面ｆ９ ｉ 、２ ａはＹＯの一方の
値（上述したＹｏ、 ）を示し５、特性面ｐ／、２ｂは
ＹＯの他方の値（上述したＹＯ２）をプロットｔ〜たも
のである。
そして第６図は第７図と同様にしてめた特性曲線で曲線
／３は第５図に示されろ位置ＹｏＫコイルＪａ、、？ｂ
、すなわちコイル電流Ｉｘを配置した場合のＢｚ／Ｂｚ
ｒ、を示す。第６図かられかるよ５に、例えばＹ ／
Ｚｏ＝θグにおいて、従来のものと比べ、上記の解の位
置にコイル電流を配置したコイル３ａ及び３ｂは、線型
性が約１％向−ヒしていろ。
／３は第５図に示されろ位置ＹｏＫコイルＪａ、、？ｂ
、すなわちコイル電流Ｉｘを配置した場合のＢｚ／Ｂｚ
ｒ、を示す。第６図かられかるよ５に、例えばＹ ／
Ｚｏ＝θグにおいて、従来のものと比べ、上記の解の位
置にコイル電流を配置したコイル３ａ及び３ｂは、線型
性が約１％向−ヒしていろ。
にも適用できる。
以上のように、本発明によれば、映像電流を考慮に入れ
たコイル配置を採用したので、磁場の線型性を大きく向
上できる。又、コイルの位置を変えるだけで良く、余分
な補正コイルを必要とせずに磁場の線型性を向−トでき
る利点もある。
たコイル配置を採用したので、磁場の線型性を大きく向
上できる。又、コイルの位置を変えるだけで良く、余分
な補正コイルを必要とせずに磁場の線型性を向−トでき
る利点もある。
第１図は従来から用いられており本発明にも適用可能な
傾斜磁場コイル装置の斜視図、第２図は第１図の断面図
、第３図は傾斜ｍ場に与える映像電流の影響を示すため
のＢｚ及びＢＺＬの磁場対ポールピースギャップ中心か
らＹ軸方向への距離Ｙ／ＺＯの特性曲線図、第７図は第
３図の縦軸のみをＢＺ／ＢＺＬにしてプロットした特性
曲線図、第Ｓ図は本発明による傾斜磁場コイル装置にお
けるコイル位置Ｙｏを決定するためにめられたＹθ／Ｚ
。 対ポールピース端面からコイル中心までの距離（ａ／Ｚ
ｏ）の特性曲線図、そして第６図は第Ｓ図に従ってコイ
ルを配置したときに第７図と同様にして得られた特性面
＄ｐ図、である。 ／ａｌｌｂ・・ポールピース＋Ｊ、 、、 、 、２
ｈ −・コイル台１．？ ａ 、 、’？ ｂ ・・傾
余１（勘場コイノ＋−５ｔｌａ。 ｇｂ、りａ ＋ ５ ｂ 、 Ａ ａ 、 Ａ ｈ・・
映像電流。 なお、各図中、同一符号は同−又は相当部分を示す。 代理人 大 岩 増 雄 幣３図 ボー几し゛−人キへ・・ノア中ＩｄらＹ岸Ｉ！３オ町へ
の距曹ｉ（Ｙ／Ｚ、）幣４図 １
傾斜磁場コイル装置の斜視図、第２図は第１図の断面図
、第３図は傾斜ｍ場に与える映像電流の影響を示すため
のＢｚ及びＢＺＬの磁場対ポールピースギャップ中心か
らＹ軸方向への距離Ｙ／ＺＯの特性曲線図、第７図は第
３図の縦軸のみをＢＺ／ＢＺＬにしてプロットした特性
曲線図、第Ｓ図は本発明による傾斜磁場コイル装置にお
けるコイル位置Ｙｏを決定するためにめられたＹθ／Ｚ
。 対ポールピース端面からコイル中心までの距離（ａ／Ｚ
ｏ）の特性曲線図、そして第６図は第Ｓ図に従ってコイ
ルを配置したときに第７図と同様にして得られた特性面
＄ｐ図、である。 ／ａｌｌｂ・・ポールピース＋Ｊ、 、、 、 、２
ｈ −・コイル台１．？ ａ 、 、’？ ｂ ・・傾
余１（勘場コイノ＋−５ｔｌａ。 ｇｂ、りａ ＋ ５ ｂ 、 Ａ ａ 、 Ａ ｈ・・
映像電流。 なお、各図中、同一符号は同−又は相当部分を示す。 代理人 大 岩 増 雄 幣３図 ボー几し゛−人キへ・・ノア中ＩｄらＹ岸Ｉ！３オ町へ
の距曹ｉ（Ｙ／Ｚ、）幣４図 １
Claims (2)
- （１） ギャップを介して対向したポールピースの各対
向端面に傾斜磁場コイルを隣接配置させた傾斜磁場コイ
ル装置において； 前記コイルの電流の前記対向端面に関する少なくとも一
次の映像電流を考慮してめられた、前記対向端面から前
記コイルの中心までの距離と前記コイルの前記ポールピ
ースの中心までの距離トの関係から決定される前記ポー
ルピースの中心マでの前記コイルの距離に前記コイルが
配置されていることを特徴とした傾余（磁場コイル装置
。 - （２）前記傾斜磁場コイルはＸ軸、Ｙ軸及びＺ軸のいず
れかの方向に配置されている特許請求の範囲第１項記載
の傾斜磁場コイル装置。 （、？） 前記関係は、前記方向で一次映像電流を考慮
した３階の偏微分磁場成分を零にしたときに得られる特
許請求の範囲第一項記載の傾斜磁場コイル装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP11316283A JPS604204A (ja) | 1983-06-22 | 1983-06-22 | 傾斜磁場コイル装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP11316283A JPS604204A (ja) | 1983-06-22 | 1983-06-22 | 傾斜磁場コイル装置 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS604204A true JPS604204A (ja) | 1985-01-10 |
Family
ID=14605117
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP11316283A Pending JPS604204A (ja) | 1983-06-22 | 1983-06-22 | 傾斜磁場コイル装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS604204A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6425510A (en) * | 1987-07-22 | 1989-01-27 | Toshiba Corp | Magnet device for mri |
-
1983
- 1983-06-22 JP JP11316283A patent/JPS604204A/ja active Pending
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS6425510A (en) * | 1987-07-22 | 1989-01-27 | Toshiba Corp | Magnet device for mri |
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