JPS63192427A - Ｎｍｒスペクトロスコピックイメージング装置 - Google Patents
Ｎｍｒスペクトロスコピックイメージング装置Info
- Publication number
- JPS63192427A JPS63192427A JP62022310A JP2231087A JPS63192427A JP S63192427 A JPS63192427 A JP S63192427A JP 62022310 A JP62022310 A JP 62022310A JP 2231087 A JP2231087 A JP 2231087A JP S63192427 A JPS63192427 A JP S63192427A
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- magnetic field
- signal
- field gradient
- frequency
- imaging method
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Granted
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-
- G—PHYSICS
- G01—MEASURING; TESTING
- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
- G01R33/48—NMR imaging systems
- G01R33/483—NMR imaging systems with selection of signals or spectra from particular regions of the volume, e.g. in vivo spectroscopy
- G01R33/485—NMR imaging systems with selection of signals or spectra from particular regions of the volume, e.g. in vivo spectroscopy based on chemical shift information [CSI] or spectroscopic imaging, e.g. to acquire the spatial distributions of metabolites
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- Physics & Mathematics (AREA)
- Spectroscopy & Molecular Physics (AREA)
- Optics & Photonics (AREA)
- High Energy & Nuclear Physics (AREA)
- Condensed Matter Physics & Semiconductors (AREA)
- General Physics & Mathematics (AREA)
- Magnetic Resonance Imaging Apparatus (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
〔産業上の利用分野〕
本発明はＮＭＲを用いたイメージング法に係わリ、特に
回転する磁場勾配を用いて高速スペクトロスコピックイ
メージングを行うに好適なＮＭＲ測定手法に関する。
回転する磁場勾配を用いて高速スペクトロスコピックイ
メージングを行うに好適なＮＭＲ測定手法に関する。
従来、ＮＭＲスペクトロスコピックイメージングを行う
には、信号測定中に磁場勾配を連続的に反転する必要が
あった。（松井他（ジャーナル・オフ・ジ・アメリカン
・ケミカルソサイアテイ。
には、信号測定中に磁場勾配を連続的に反転する必要が
あった。（松井他（ジャーナル・オフ・ジ・アメリカン
・ケミカルソサイアテイ。
１０７、２８１７ （１９８５） Ｊ、 Ａｍ、 Ｃｈ
ｅｗ、 Ｓｏｃ。
ｅｗ、 Ｓｏｃ。
１０７．２８１７ （１９８５）））磁場勾配を理想的
に反転することは特に大型のＮＭＲイメージング装置に
おいては実際上困難である。このため大型の装置におい
ては矩形波状の磁場勾配反転シーケンスの代わりに１台
形波状のものを用いる必要がある。コサイン波状のシー
ケンスを用いてもこの問題を緩和できるが、この場合に
は磁場勾配波形を別途測定し、そのデータに基づいた特
別な信号処理をする必要がある。（ジャーナルオフマグ
ネティックレゾナンス、１旦、 ｌ ９３ （１９８１
） Ｊ。
に反転することは特に大型のＮＭＲイメージング装置に
おいては実際上困難である。このため大型の装置におい
ては矩形波状の磁場勾配反転シーケンスの代わりに１台
形波状のものを用いる必要がある。コサイン波状のシー
ケンスを用いてもこの問題を緩和できるが、この場合に
は磁場勾配波形を別途測定し、そのデータに基づいた特
別な信号処理をする必要がある。（ジャーナルオフマグ
ネティックレゾナンス、１旦、 ｌ ９３ （１９８１
） Ｊ。
Ｍａｇｎａｔｉｃ Ｒａ５ｏｎａｎｃｅ 、 ４２ 、
１９３ （１９８１） ）本発明の目的は、回転する磁
場勾配を用いたＮＭＲイメージング法を発展させること
により、上記の磁場勾配の高速反転の問題を緩和した新
した高速スペクトロスコピックイメージング法を提供す
ることにある。
１９３ （１９８１） ）本発明の目的は、回転する磁
場勾配を用いたＮＭＲイメージング法を発展させること
により、上記の磁場勾配の高速反転の問題を緩和した新
した高速スペクトロスコピックイメージング法を提供す
ることにある。
〔問題点を解決するための手段及び作用〕まず２次元の
イメージングを例にとって、回転する磁場勾配を用いた
イメージング法を簡単に述べる。一般に、回転している
磁場勾配ａｒ（ｔ）＝Ｇ（ｉ ｃｏｓωｏｔ ＋ｊ ｓ
ｉｎωａｔ）を印加して観測されるＮＭＲ信号の位相は
、言わゆるに空間（ジャーナル・オフ・マグネティック
・レゾナンス。
イメージングを例にとって、回転する磁場勾配を用いた
イメージング法を簡単に述べる。一般に、回転している
磁場勾配ａｒ（ｔ）＝Ｇ（ｉ ｃｏｓωｏｔ ＋ｊ ｓ
ｉｎωａｔ）を印加して観測されるＮＭＲ信号の位相は
、言わゆるに空間（ジャーナル・オフ・マグネティック
・レゾナンス。
互土、 ３３８ （１９８３） ｔ Ｊ、 Ｍａｇｎｅ
ｔｉｃ Ｒｅ５ｏｎａｎｃｅｌ土、 ３３８ （１９８
３） ）において円の軌跡を描く。
ｔｉｃ Ｒｅ５ｏｎａｎｃｅｌ土、 ３３８ （１９８
３） ）において円の軌跡を描く。
しかしながら、このような円状の信号はに空間の中心に
関して対称でないため、そのままではイメージングに利
用できない、した°がって信号測定に先立って、信号位
相に対して適切な準備をする必要がある。第１図に示す
ように円の中心をに空間の中心とを一致させるような準
備を行なえば、測定された信号から直接１位相原点に関
して対称な位相情報を得ることができる。
関して対称でないため、そのままではイメージングに利
用できない、した°がって信号測定に先立って、信号位
相に対して適切な準備をする必要がある。第１図に示す
ように円の中心をに空間の中心とを一致させるような準
備を行なえば、測定された信号から直接１位相原点に関
して対称な位相情報を得ることができる。
磁場勾配の強度Ｇ、あるいは回転の角速度ω０を順次変
化させることにより円の半径を変化させて測定を行なえ
ば、最終的にに空間の原点を中心とする同心円状の位相
情報を得ることができる。
化させることにより円の半径を変化させて測定を行なえ
ば、最終的にに空間の原点を中心とする同心円状の位相
情報を得ることができる。
このようにして得られた全情報は、従来の投影再構成法
（ネイチャー、又主１．１９０ （１９７３） 。
（ネイチャー、又主１．１９０ （１９７３） 。
Ｎａｔｕｒｅ ２４２ 、１９０ （１９７３） ）に
おいて得られる全情報と同一である。したがって、得ら
れた円信号を半径方向にフーリエ変換し、逆投影すれば
スピン分布を得ることができる。
おいて得られる全情報と同一である。したがって、得ら
れた円信号を半径方向にフーリエ変換し、逆投影すれば
スピン分布を得ることができる。
上記のような円信号は、均一な静磁場、ケミカルシフト
がない場合は ・・・（１） と表わすことができる。ただしρ（ｘ ｖ ｙ ）はス
ピン密度。
がない場合は ・・・（１） と表わすことができる。ただしρ（ｘ ｖ ｙ ）はス
ピン密度。
したがって、円信号は周期２π／ωＧをもつ周期的な信
号となる。従って第１図に示すようにして周期毎に得ら
れる各信号は加算することができ信号のＳ／Ｎ比の向上
につながる。
号となる。従って第１図に示すようにして周期毎に得ら
れる各信号は加算することができ信号のＳ／Ｎ比の向上
につながる。
しかしながら実際には、静磁場の不均一性、ケミカルシ
フトが無視できない場合が多く、そのような場合には各
周期毎に得られる信号の単純加算は意味を持たないこと
になる。このような場合には、各周期毎に得られる信号
間で生じている信号位相の変化が静磁場不均一性とケミ
カルシフトによるものであることに着目し、これを逆に
利用することが有用と考えられる。 。
フトが無視できない場合が多く、そのような場合には各
周期毎に得られる信号の単純加算は意味を持たないこと
になる。このような場合には、各周期毎に得られる信号
間で生じている信号位相の変化が静磁場不均一性とケミ
カルシフトによるものであることに着目し、これを逆に
利用することが有用と考えられる。 。
すなわち、磁場勾配の連続回転で得られる信号を時間間
隔２π／ωＧでサンプリングすれば、被測定体のスペク
トルが得られることになる。このことから第２図に示す
ように、２π／ωＧより十分密にサンプリングした信号
を再配列することにより、１次元信号を２次元信号に変
換し２軸上に各々スペクトル情報（Ｓ軸）と位置情報（
θ軸。
隔２π／ωＧでサンプリングすれば、被測定体のスペク
トルが得られることになる。このことから第２図に示す
ように、２π／ωＧより十分密にサンプリングした信号
を再配列することにより、１次元信号を２次元信号に変
換し２軸上に各々スペクトル情報（Ｓ軸）と位置情報（
θ軸。
１つの円信号）を得ることができる６更に磁場勾配強度
Ｇを順序変化させることにより、複数の再配列信号を得
る。このような信号をまずスペクトル軸方向に関してフ
ーリエ変換し１次に各スペクトル成分について前述のよ
うに、Ｇを変化させて得られる多数の円信号間、すなわ
ち半径方向のフーリエ変換を行う。
Ｇを順序変化させることにより、複数の再配列信号を得
る。このような信号をまずスペクトル軸方向に関してフ
ーリエ変換し１次に各スペクトル成分について前述のよ
うに、Ｇを変化させて得られる多数の円信号間、すなわ
ち半径方向のフーリエ変換を行う。
更にこのようにして得られる各スペクトル成分について
分離した投影データを逆投影すればスペクトロスコピッ
クイメージングを行うことができる。このようにして急
峻な磁場勾配の連続反転を行うことなく、高速スペクト
ロスコピックイメージングが可能となる。
分離した投影データを逆投影すればスペクトロスコピッ
クイメージングを行うことができる。このようにして急
峻な磁場勾配の連続反転を行うことなく、高速スペクト
ロスコピックイメージングが可能となる。
本方法においては、スペクトル軸の最大帯域はωａ ／
２πにより限定される。この値よりもスペクトル帯域
が広い場合には、磁場勾配Ｇｘ 、 ＧＹ及び信号サン
プリングのシーケンスを高周波パルスに対してΔｔ＝２
π／（ωａＮ）ずつ順序遅らせて（Ｎ−１）回の測定を
更に行なえば、スペクトル帯域をＮ倍に拡大できる。
２πにより限定される。この値よりもスペクトル帯域
が広い場合には、磁場勾配Ｇｘ 、 ＧＹ及び信号サン
プリングのシーケンスを高周波パルスに対してΔｔ＝２
π／（ωａＮ）ずつ順序遅らせて（Ｎ−１）回の測定を
更に行なえば、スペクトル帯域をＮ倍に拡大できる。
また、あるスペクトル成分について本方法で得られる円
信号は次式のようにも表現できる。すなわち、 ・・・（２） ここでＪｎは第１種のｎ次ベッセル関数。
信号は次式のようにも表現できる。すなわち、 ・・・（２） ここでＪｎは第１種のｎ次ベッセル関数。
Ｒ＝ Ｉ Ｙ Ｇ ／ （１） ａ ｉ ｎはノイマ
ン係数（ｎ＝０の時１ｎ＝１．ｎ）Ｏの時５ｎ＝２）で
ある、（２）式は信号が無限大の周波数帯域にわたる周
波数成分の重ねあわせであることを示している。各成分
の周波数は磁場勾配回転周波数の整数倍であり、また各
成分の強度はベッセル関数とスピン密度に依存している
。したがって、このような信号を正確に検出するには受
信器のフィルター帯域を無限大とする必要がある。
ン係数（ｎ＝０の時１ｎ＝１．ｎ）Ｏの時５ｎ＝２）で
ある、（２）式は信号が無限大の周波数帯域にわたる周
波数成分の重ねあわせであることを示している。各成分
の周波数は磁場勾配回転周波数の整数倍であり、また各
成分の強度はベッセル関数とスピン密度に依存している
。したがって、このような信号を正確に検出するには受
信器のフィルター帯域を無限大とする必要がある。
しかしながら、ベッセル関数の性質によりこのようなフ
ィルター帯域に対する非現実的な要語は緩和される。す
なわちＲ値の範囲は視野、磁場勾配強度９回転周波数に
より決定される。したがってこのＲ値がある測定におい
て決定されたならば、（２）式において１／１００００
以上の寄与をする最高次数はｎｗｌ、ＩＲ＋８．０のよ
うに決定できる。したがって（１，ＩＲ＋８．０）ωａ
／（２π）のフィルター帯域を用いて情報の損失なく信
号検出におけるノイズを減らすことができる。更に、測
定毎に磁場勾配の強度Ｇを変化させるからその強度に見
あったフィルター帯域を用いるべきである。すなわちＧ
ｚ０の時は４ωＧ／πでよい。
ィルター帯域に対する非現実的な要語は緩和される。す
なわちＲ値の範囲は視野、磁場勾配強度９回転周波数に
より決定される。したがってこのＲ値がある測定におい
て決定されたならば、（２）式において１／１００００
以上の寄与をする最高次数はｎｗｌ、ＩＲ＋８．０のよ
うに決定できる。したがって（１，ＩＲ＋８．０）ωａ
／（２π）のフィルター帯域を用いて情報の損失なく信
号検出におけるノイズを減らすことができる。更に、測
定毎に磁場勾配の強度Ｇを変化させるからその強度に見
あったフィルター帯域を用いるべきである。すなわちＧ
ｚ０の時は４ωＧ／πでよい。
また、通常の周波数に依存した位相変化を信号に生じさ
せるようなフィルターはこの測定には用いることができ
ない、これは１位相変化が投影角度に対してズレを生じ
させるためである。このような場合には、受信器のフィ
ルター帯域を十分広くしておき、サンプリングした後の
信号を計算器により時間について対称なディジタルフィ
ルタリングを行うのが有効である。
せるようなフィルターはこの測定には用いることができ
ない、これは１位相変化が投影角度に対してズレを生じ
させるためである。このような場合には、受信器のフィ
ルター帯域を十分広くしておき、サンプリングした後の
信号を計算器により時間について対称なディジタルフィ
ルタリングを行うのが有効である。
以下１本発明の実施例の構成及び動作の説明を行う、第
３図に本′！装置のブロックダイアグラムを示す１本装
置はＣＰＵ１．１の管理のもとに動作するシーケンサ−
１２，送信系１３．受信系１４゜磁場勾配発生系１６．
及び信号処理系１７と静磁場発生磁石１５から成る。シ
ーケンサ−は本発明の方式に必要な種々の命令を各装置
に送る。送信系は高周波発振器１３１．変調器１３２．
高周波増巾器１３３を含み、命令に従って振幅変調等を
行った高周波パルスが高周波コイル１３４に供給される
ことにより高周波磁場（Ｈｌ）が対象物体２０に印加さ
れる。磁場勾配発生系は、ｘ、ｙ。
３図に本′！装置のブロックダイアグラムを示す１本装
置はＣＰＵ１．１の管理のもとに動作するシーケンサ−
１２，送信系１３．受信系１４゜磁場勾配発生系１６．
及び信号処理系１７と静磁場発生磁石１５から成る。シ
ーケンサ−は本発明の方式に必要な種々の命令を各装置
に送る。送信系は高周波発振器１３１．変調器１３２．
高周波増巾器１３３を含み、命令に従って振幅変調等を
行った高周波パルスが高周波コイル１３４に供給される
ことにより高周波磁場（Ｈｌ）が対象物体２０に印加さ
れる。磁場勾配発生系は、ｘ、ｙ。
２の３方向に巻かれた磁場勾配コイル１６０と、それぞ
れのコイルのドライバー１６１とから成り、シーケンサ
−の命令に従って上記３方向の磁場勾配Ｇｘ 、Ｇｖ
、Ｇｚを対象物体２０に印加する。
れのコイルのドライバー１６１とから成り、シーケンサ
−の命令に従って上記３方向の磁場勾配Ｇｘ 、Ｇｖ
、Ｇｚを対象物体２０に印加する。
これらの磁場印加による応答は前述のコイル１３４を通
じて受信系１４にて受信される。受信系は増幅器１４１
２位相検波器１４２．Ａ／Ｄ変換器１４３を有し、シー
ケンサ１２の命令によるタイミングでサンプリングされ
たデータが信号処理系に送られる。信号処理系１７では
フーリエ変換及び像再構成、デジタルフィルタリング等
の処理を行い、信号強度分布、あるいは複数の信号に適
当な演算を行って得られた分布を画像化し例えばＣＲＴ
ディスプレイ１７１に表示する。
じて受信系１４にて受信される。受信系は増幅器１４１
２位相検波器１４２．Ａ／Ｄ変換器１４３を有し、シー
ケンサ１２の命令によるタイミングでサンプリングされ
たデータが信号処理系に送られる。信号処理系１７では
フーリエ変換及び像再構成、デジタルフィルタリング等
の処理を行い、信号強度分布、あるいは複数の信号に適
当な演算を行って得られた分布を画像化し例えばＣＲＴ
ディスプレイ１７１に表示する。
第１図を用いて、対象物体のある断面の本方法によるス
ペクトロスコピックイメージングを具体的に説明する。
ペクトロスコピックイメージングを具体的に説明する。
図中、ハツチングの部分は磁場勾配のスイッチング時間
が有限であることを補償するためのダミー磁場勾配であ
る。簡単のため、以下ではこのダミー磁場勾配がない理
想的パルスシーケンスを用いて説明を行う０周知の方法
により、選択照射を含む９０°−１８０’高周波パルス
励起を用いて、時刻１＝０でスピン横磁化信号を準備す
る。その後、磁場勾配ａｖを時間π／（２ωＧ）だけ印
加しく斜線部）１時刻ｔ＝π／（２ωＧ）以後は更に磁
場勾配Ｇｘも同時に印加する。ＧＸはｃｏｓｉｎｅ状に
ａＶはｓｉ、ｎｓ状に変化させることにより合成磁場勾
配Ｇ ｒ ＝ ｉ Ｇ ｘ ＋ ｊ Ｇ ｙの方向を角
速度ωＧで回転する。信号サンプリングはｔ＝π／（２
ωｏ）からｔ＝π／（２ωａ）＋ｎ５２ｇ／ωａ（ｎｓ
：整数）までの時間行う、また各３６０゜回転内の信
号サンプリング数、はｎθとする。
が有限であることを補償するためのダミー磁場勾配であ
る。簡単のため、以下ではこのダミー磁場勾配がない理
想的パルスシーケンスを用いて説明を行う０周知の方法
により、選択照射を含む９０°−１８０’高周波パルス
励起を用いて、時刻１＝０でスピン横磁化信号を準備す
る。その後、磁場勾配ａｖを時間π／（２ωＧ）だけ印
加しく斜線部）１時刻ｔ＝π／（２ωＧ）以後は更に磁
場勾配Ｇｘも同時に印加する。ＧＸはｃｏｓｉｎｅ状に
ａＶはｓｉ、ｎｓ状に変化させることにより合成磁場勾
配Ｇ ｒ ＝ ｉ Ｇ ｘ ＋ ｊ Ｇ ｙの方向を角
速度ωＧで回転する。信号サンプリングはｔ＝π／（２
ωｏ）からｔ＝π／（２ωａ）＋ｎ５２ｇ／ωａ（ｎｓ
：整数）までの時間行う、また各３６０゜回転内の信
号サンプリング数、はｎθとする。
この測定を磁場勾配強度ＧｏｏからＧ ｍ ａ ｘまで
等間隔で順序変化させて、ｎｒ回くり返す、これにより
半径の異なる多数の同心円信号が得られる。
等間隔で順序変化させて、ｎｒ回くり返す、これにより
半径の異なる多数の同心円信号が得られる。
次に各円信号について前述のデータ再配列を行う（第２
図）、これにより第４図に示すような多数の円から成る
実質的に３次元のデータが得られる。この時点で各円信
号について１円周方向（θ方向）に関して前述のような
デジタルフィルタリングを行う、この際、各信号円の半
径に応じてフィルタリング帯域（１，ＩＲ＋８．０）ω
ａ／（２π）を変化させ、フィルタリングを効果的に行
うべきである。
図）、これにより第４図に示すような多数の円から成る
実質的に３次元のデータが得られる。この時点で各円信
号について１円周方向（θ方向）に関して前述のような
デジタルフィルタリングを行う、この際、各信号円の半
径に応じてフィルタリング帯域（１，ＩＲ＋８．０）ω
ａ／（２π）を変化させ、フィルタリングを効果的に行
うべきである。
この後、Ｓ軸に関してフーリエ変換を行い更にｒ軸に関
するフーリエ変換を行う、この時点で各スペクトル成分
（Ｓ）に関して分離した対象物の種々の方向（θ）への
投影データが得られる。したがって、最後に、各スペク
トル成分に関して投影再構成処理を行なえば、各スペク
トル成分に関して分離したスピン密度画像が得られる。
するフーリエ変換を行う、この時点で各スペクトル成分
（Ｓ）に関して分離した対象物の種々の方向（θ）への
投影データが得られる。したがって、最後に、各スペク
トル成分に関して投影再構成処理を行なえば、各スペク
トル成分に関して分離したスピン密度画像が得られる。
あるいは、同一のデータから画像の絵素について分離し
て局所スペクトルを得ることもできる。このようなデー
タのマトリックスは（スペクトル軸）×（投影軸）×（
投影数）：ｎｓ Ｘｎｒ Ｘｎθによって決定される。
て局所スペクトルを得ることもできる。このようなデー
タのマトリックスは（スペクトル軸）×（投影軸）×（
投影数）：ｎｓ Ｘｎｒ Ｘｎθによって決定される。
以上述べたように、回転する磁場勾配を用いたＮＭＲイ
メージング法を拡張することによりスペクトロスコピッ
クイメージングを行うことができる。この方法では急峻
なＦａ場勾配のスイッチングを行うことなく１次元の測
定でスペクトル情報と空間情報の実質的に２次元の情報
が得られる。したがって従来に比べより適用範囲の広い
高速ＮＮＲスペクトロスコピックイメージングが実現で
きる。
メージング法を拡張することによりスペクトロスコピッ
クイメージングを行うことができる。この方法では急峻
なＦａ場勾配のスイッチングを行うことなく１次元の測
定でスペクトル情報と空間情報の実質的に２次元の情報
が得られる。したがって従来に比べより適用範囲の広い
高速ＮＮＲスペクトロスコピックイメージングが実現で
きる。
第１図は１回転する磁場勾配を用いたＮＭＲイメージン
グのパルス系列の一例を示す図、第２図は１回の測定で
得られる円信号の再配列を示す図、第：３図は本発明の
一実施例のスペクトロスコピックイメージングを行うた
めの装置のブロックダイヤグラム、第４図は第１図のシ
ーケンスにおいて磁場勾配強度を順次変化させてｎｒ回
の測定を行うことにより得られる３次元（Ｓ、θｔ ｒ
）情報を示す図である。 代理人 弁理士 小川勝馬 ″′１ 早 １ 図 ２（ｉＪｑ 第 ２ 口 ？ｔｓ回軌 第 ３９ 第４ 目
グのパルス系列の一例を示す図、第２図は１回の測定で
得られる円信号の再配列を示す図、第：３図は本発明の
一実施例のスペクトロスコピックイメージングを行うた
めの装置のブロックダイヤグラム、第４図は第１図のシ
ーケンスにおいて磁場勾配強度を順次変化させてｎｒ回
の測定を行うことにより得られる３次元（Ｓ、θｔ ｒ
）情報を示す図である。 代理人 弁理士 小川勝馬 ″′１ 早 １ 図 ２（ｉＪｑ 第 ２ 口 ？ｔｓ回軌 第 ３９ 第４ 目
Claims (1)
- 【特許請求の範囲】 １、所定の静磁場、磁場勾配、高周波磁場を対象物に印
加して該対象物のスピン分布を計測する装置において、
前記磁場勾配の方向を固定して印加した後、その方向を
連続回転させながら、回転の多周期にわたってＮＭＲ信
号を計測する高速ＮＭＲスペクトロスコピックイメージ
ング方法。 ２、前記手法において、計測された１次元信号を各回転
毎に分離、再配列することにより２次元の信号に変換す
ることを特徴とする特許請求の範囲第１項に記載の高速
ＮＭＲスペクトロスコピックイメージング方法。 ３、前記手法において、信号サンプリングを磁場勾配の
種々の位相から開始して、得られる各信号を合成するこ
とを特徴とする特許請求の範囲第１項に記載の高速ＮＭ
Ｒスペクトロスコピックイメージング方法。 ４、前記手法において、周波数に依存する位相シフトを
生じない信号フィルターを用いることを特徴とする特許
請求の範囲第１項に記載の高速ＮＭＲスペクトロスコピ
ックイメージング方法。 ５、前記手法において、磁場勾配回転の周波数、磁場勾
配の強度、画像の視野より決定される帯域の信号フィル
ターを用いることを特徴とする特許請求の範囲第１項に
記載の高速ＮＭＲスペクトロスコピックイメージング方
法。 ６、前記手法において、信号をＡ／Ｄ変換した後コンピ
ュータ内で周波数に依存する位相シフトを生じないディ
ジタルフィルタリングを行うことを特徴とする特許請求
の範囲第１項に記載の高速ＮＭＲスペクトロスコピック
イメージング方法。
Priority Applications (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP62022310A JP2644744B2 (ja) | 1987-02-04 | 1987-02-04 | Ｎｍｒスペクトロスコピックイメージング装置 |
| US07/151,901 US4797616A (en) | 1987-02-04 | 1988-02-03 | High speed NMR spectroscopic imaging method |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP62022310A JP2644744B2 (ja) | 1987-02-04 | 1987-02-04 | Ｎｍｒスペクトロスコピックイメージング装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS63192427A true JPS63192427A (ja) | 1988-08-09 |
| JP2644744B2 JP2644744B2 (ja) | 1997-08-25 |
Family
ID=12079164
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP62022310A Expired - Lifetime JP2644744B2 (ja) | 1987-02-04 | 1987-02-04 | Ｎｍｒスペクトロスコピックイメージング装置 |
Country Status (2)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4797616A (ja) |
| JP (1) | JP2644744B2 (ja) |
Families Citing this family (13)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2644831B2 (ja) * | 1988-07-06 | 1997-08-25 | 株式会社日立製作所 | Ｎｍｒイメージングにおける画像再構成方法 |
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