JPS6333907A - 円偏波変形ビ−ムアンテナ - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 （産業上の利用分野） 本発明は各種レーダに使用する円偏波変形ビームアンテ
ナに関するものである。

（従来の技術） 地上、海上又は空中の目標物を探索するレーダにおいて
、方位分解能を上げるため、水平ビームは狭くシ、垂直
ビームは目標物からの反射波の受信レベルを距離に関係
なく一定とするために垂直面内の広い範囲の角度θにお
いてｃｏ８ｅｃ２θの特性を有する変形ビームにする場
合がある。

また、上記レーダでは降雨のとき雨滴からの反射波の影
響を低減するため円偏波を使用することがある。このよ
うな場合、雨滴からの反射波を効果的に低減させるため
には、変形ビームの到達する比較的広範囲の角度にわた
って円偏波が維持されていることが必要である。

従来の円偏波変形ビームアンテナについて記載した文献
としては、 （１）水沢、他４名［円偏波用ダブルカーブ形複反射鏡
アンテナ」、電子通信学会、宇宙航空エレクトロニクス
研究会、資料番号Ａ　、、ｐ　７４−８１　＋ｐ２５−
３２゜ （２）謝、外３名「誘電体挿入Ｈ面扇形コセカントビー
ムホーンアンテナの設計とその放射特性」、電子通信学
会論文誌、　’　８２／　１０　Ｖｏｌ、Ｊ−６５Ｂ　
、　Ａ１０　、ｐ１２２１−１２２８゜ 等がある。

第７図ａに示すものは従来の円偏波変形ビームアンテナ
の基本的なもので、１次ホーン１とパラボラ反射鏡２で
構成し、垂直面のファンビームを変形してＣ０３ｅＣ２
θ特性のビームｉ４ターンが得られるように・ぐう？う
反射鏡２の上部を変形したものである。

第７図ａにおいてＬｌ　、Ｌ２　、及びＬ３は電波の進
行方向（送信アンテナとして動作している場合。以下同
じ）を示すもので、パラボラ反射鏡の上部を変形するこ
とによって電波の進行方向をＬ２　、Ｌ３に変えて垂直
面のビームをｃｏｓｅｃ２θ特性のパターンにしている
。又、Ｃエ　、Ｃ２は前記１次ホーンの水平偏波と垂直
偏波に対する指向性を示したもので前記１次ホーンは矩
形開口ホーンであるため、開口面における水平偏波と垂
直偏波に対する開口分布が異り、前記円偏波に対する指
向性が異ったものとなっている。

第７図すに示すものは、前記文献（１）に開示されてい
るものと類似の円偏波変形ビームアンテナの断面図で１
次ホーン３．副反射鏡４．主反射鏡５により構成されて
いる。Ｌ４＝Ｔ−’ＢｖＬ６は電波の進行方向を示して
いる。

このアンテナは１次ホーンとして円錐型ホーンを使用し
、特殊曲面の主、副２つの反射鏡によって垂直面にｃｏ
ｓｅｃθ特性の変形ビームを形成し、該変形ビームの所
定の角度範囲内において、円偏波が得られるようにした
ものである。

第８図に示すものは、上記文献（２）に開示されている
変形ビームアンテナで扇形ホーン７の中に誘電体８を挿
入し、ｃｏｓｅｃ２θ特性の変形ビームを得るために、
前記扇形ホーンの開口面を特殊曲面にしたものであるが
、前記扇形ホーン内の水平偏波と垂直偏波の電波の伝搬
姿態が異るため開口面における前記円偏波の分布は異っ
たものとなる。

（発明が解決しようとする問題点） しかしながら従来の変形ビームアンテナの内筒７図ａに
示すものは１次ホーンの水平偏波と垂直偏波に対する指
向性が異るため、１次ホーンより円偏波を放射したとき
、変形ビーム内の特定の角度方向（例えば水平方向）で
は円偏波が得られるが、他の角度方向では水平、垂直の
円偏波間の振幅関係が異るようになシ、円偏波が得られ
なくなるという問題点があった。

又、第７図すに示すものは主反射鏡と副反射鏡を特殊曲
面に仕上げる必要があるため、設計、製作に高度な特殊
技術を必要とし製作上の精度を確保することが難しく、
良好な指向性を得ることが困難である上、製作費が嵩む
という問題点があった。

更に第８図に示すものは、扇形ホーン内で水平偏波と垂
直偏波の伝搬姿態が異るため開口面上の円偏波の分布が
異り、第７図ａに示したアンテナと同様に変形ビームの
所定角度範囲内において円偏波を得ることができないと
いう問題点があった。

本発明は以上述べた従来のアンテナの欠点を除去し、変
形ビームの所定角度範囲内において、円偏波が得られ、
かつ設計、製作が容易で安価な円偏波変形ビームアンテ
ナを提供することを目的とする。

（問題点を解決するための手段） 本発明は１次ホーンとパラデリックシリンダ型反射鏡と
から構成されるアンテナにおいて、該パラデリックシリ
ンダ型反射鏡の前方に、該アンテナの主放射方向の厚さ
が、前記パラデリックシリンダ型反射鏡の焦点軸の方向
に沿って変化し、該焦点軸と前記主放射方向とに直交す
る方向には前記厚さが一定な誘電体板を設け、かつ前記
１次ホーンの入力側に導波管型円偏波発生器と導波管型
位相器を設けたものである。

（作用） 本発明の円偏波変形ビームアンテナは１次ホーンとパラ
デリックシリンダ型反射鏡により構成されるアンテナの
前記１次ホーンの入力側に導波管型円偏波発生器と導波
管型位相器を設けて、日偏波の電波を得るとともに前記
パラデリックシリンダ型反射鏡の前方に特殊断面を有す
る誘電体板を設け、該パラデリックシリンダ型反射鏡か
ら放射される電波の一部を屈折させて、ｃｏ３ｅｃ２特
性を有する円偏波変形ビームを形成するようにしたもの
である。誘電体は固有の誘電率ｅを有し、電波が誘電体
内を伝搬する速度では、電波が自由空間を伝搬する速度
Ｃより小さく、相対屈折率ｎ＝ｃ／ｖ＝〆１によって、
電波は誘電体と自由空間の境界面で屈折する。従って前
記誘電体板の断面形状を内側は平面とし、外側は垂直方
向に緩かにカーブさせて誘電体の厚みを連続的に変える
ことによって、誘電体板の内側から直角に入射した電波
が誘電体内を通過後自由空間に放射されるとき、電波の
進行方向が誘電体板表面のカーブにそって拡散されるの
で該カーブの形状を選ぶことによって所要の変形ビーム
を得ることができる。又、円偏波の電波は前記導波管型
円偏波発生器によって垂直方向に主電界成分を有する直
線偏波の電波を等振幅の２つの分力に分け、導波管型位
相器によって前記２つの分力が自由空間に放射されるま
でにうける位相変化を調整することによって得られる。

（実施例） 第１図は本発明の実施例に関する図面で第１図ａは平面
図、第１図すは側面図、第１図Ｃは第１図ａのＡＡ断面
図、第１図ｄは第１図ａの斜視図である。

第１図ａ、ｂ、ｃ、ｄにおいてＩＱはパラｇ　ＩＪラッ
クシリンダ反射鏡、１１は上部平面板、１２は下部平面
板であり、上部平面板ｌｌと下部平面板１２は平行であ
り、・クラポリツクシリンダ型反射鏡１０の焦点軸Ｆに
対して垂直である。

１３は１次ホーンで、その開口は前記焦点軸Ｆの付近に
置かれ、ノクラデリックシリンダ型反射鏡１０に対する
ライン・ソースとしての働きをする。

／ＩＰラデリックシリンダ型反射鏡ｌＯ１上部平面板１
１、下部平面板１２及び１次ホーン１３とでいわゆるチ
ーズアンテナを構成している。

第１図ａ、ｅの１４は誘電体板で、電波の主放射方向（
第１図Ｃ開口面２２に直交する方向）の厚さが焦点軸Ｆ
の方向には変化し、前記主放射方向と焦点軸Ｆに直交す
る方向（第１図ａでは横方向）には一定の形状をしてお
り、変形ビームを形成する働きをする。

第１図すにおいて１５は変換導波管で、入力側は標準の
矩形であり、出力側は円形となっており、入力側と出力
側の間は矩形から円形に徐々に変化している。

１６は導波管型円偏波発生器で変換導波管１５から入力
される垂直方向（第１図すで上下方向を垂直方向、紙面
に直交する方向を水平方向ということにする。以下同様
）に主電界成分をもつ円形ＴＥ、□モードの電波を受け
、出力側に直交した２方向に電界の大きさが等しく、位
相が９０’異る２分力よりなる円形ＴＥ、、モードの電
波すなわち円形導波管内の円偏波を発生する。１７は導
波管型位相器で導波管型円偏波発生器１６から前記円偏
波の電波を受け、該電波の垂直方向の偏波成分の位相を
遅らせて出力する。１８及び２０は変換導波管で、特殊
導波管１９と導波管型位相器１７並びに特殊導波管１９
と曲り導波管２１との間の導波管断面形状の相違に対し
、それぞれ内部で断面形状を徐々に変化して入出力間の
導波管断面形状の変換を行うものである。前記特殊導波
管１９の断面は特殊サイズの矩形で、本アンテナから放
射される円偏波の電波を形成するところの前記２分力間
の位相差が周波数変化により変化する割合を少くする働
きをする。前記面り導波管２１の断面形状は正方形であ
る。２２は本アンテナの開口面である。

第２図は導波管型円偏波発生器１６の管軸に直交する面
の断面図でＥは入力の円形ＴＥよ、モード電波の中央の
電界ベクトルを示し、同図の１６ａは誘電体板で電界ベ
クトルＥの方向（垂直方向）に対し４５°傾斜し、管軸
方向に長く延び両端は電波の反射を少くするためにチー
・ぐ状としてあり管軸方向の長さを適当に選んで、誘電
体板１６ｇの向きと同一方向の偏波成分とこれに直角な
向きの偏波成分の間の位相差が９０°となるようにして
、出力側に円形導波管内の円偏波の電波を発生する。

第３図は前記導波管型位相器１７の管軸に直交する面の
断面図で、前記導波管型円偏波発生器１６と同一寸法の
円形導波管内に垂直方向に誘電体板２７ａが置かれてい
る。該誘電体板１７ａは管軸方向に長さを有し、両端は
電波の反射を少くするためにチー・セ状にしである。

第４図は前記１次ホーン１３に関する図面で、第４図ａ
は側面図、第４図すは第４図ａのＢＢ断面図である。第
４図ａの１３ａは１次ホーン１３のパラ＆　ＩＪツクシ
リンダ型の反射面、１３ｂは入力ホーン、１３ｃは１次
ホーン１３の開口面、Ｇは反射面１３ａの焦点軸、Ｋは
入力ホーン１３ｂの開口面で、該開口面には前記焦点軸
Ｇの付近にある。Ｌｌ。は入力ホーン１３ｂの１次ホー
ン１３内への最大放射方向、ＬｌｌとＬ１□は入力ホー
ン１３ｂからそれぞれ反射面１３ａの下端及び上端への
放射方向である。入力ホーン１３ｂの入力面は正方形の
導波管断面となっている。。

第４図すのｄｌは１次ホーン１３の平行板の間隔、ｄ２
は開口面１３ａの開口幅である。

第５図は前記誘電体板１４による電波の屈折説明図で第
１図Ｃの断面と同一面における該誘電体板１４の断面を
示す。第５図のｐは誘電体板１４の前面の曲線Ｊ上の任
意の点、Ｌ２１は点ｐに到る入力電波の方向、Ｌ２□は
点ｐから屈折して外部に放射される電波の方向、θは方
向Ｌ２□及び方向Ｌ２１との間の角度である。

以下に、第１図ａ　、　ｂ　、　ｃ、第２図、第３図、
第４図ａ、ｂ及び第５図を用いて、本実施例の動作を説
明する。第１図すにおいて、変換導波管１５の入力側に
加えられる垂直方向に主電界成分をもつ標準の矩形ＴＥ
、。モードの電波は変換導波管１５内において徐々に垂
直方向に主電界成分をもつ円形ＴＥ□１モードに変換さ
れ、導波管型円偏波発生器１６に送られて前記説明によ
る誘電体板１６ａの作用によシ円形ＴＥ工、モードの円
偏波の電波となる。すなわち直交する２方向の電界成分
の振幅が等しく位相が９０’異る２つの円形ＴＥ工、モ
ードの電波となる。円偏波の電波の直交する２成分の方
向としては任意に選んでよいので以後の説明では垂直方
向と水平方向をとることにする。導波管型円偏波発生器
１６から出力される円形ＴＥ、□モードの円偏波は導波
管型位相器１７に送られ、この中の誘電体板１７ａの作
用により、主電界成分が垂直方向にある電波の方が水平
方向にある電波よりも余計に位相変化をうけ、主電界成
分の振幅が垂直と水平の方向で等しい２つの電波となっ
て変換導波管１８に送られる。該変換導波管内では、こ
の２つの電波はそれぞれ、円形ＴＥ１１モードから矩形
ＴＥ、。モード（垂直方向に電界があるモード）と矩形
ＴＥ、１モード（水平方向に電界があるモード）とに徐
々に変化し、これらの２つの矩形モードの電波が特殊導
波管１９に送られる。該特殊導波管１９内では前記２つ
の矩形モードの電波は、それぞれ特殊導波管１９の横幅
と縦幅に応じた伝搬による位相変化をうけ、変換導波管
２０に送られる。

前記２つの矩形モードの電波はそのままのモードで、矩
形から正方形に徐々に変化した変換導波管２０内を伝搬
して曲り導波管２１に送られ、そのまま該曲シ導波管内
を伝搬し１次ホーン１３に送られる。１次ホーン１３に
印加された前記２つの矩形モードの電波は、上記の説明
で明らかなように、伝搬方向と水平方向とに直角な方向
に電界をもつ矩形ＴＥ、。モードの電波と、水平方向に
電界をもつ矩形ＴＥ　ｏ、モードの電波で、両電波の振
幅は等しく、位相は１次ホーン１３に到達するまでの伝
搬に応じたある値だけ異ったものとなっている。

この２つの電波は１次ホーン１３の入力ホーン１３ｂ内
を伝搬し、該入力ホーン１３ｂの開口面Ｋから反射面１
３ａに向って放射される。開口面に上の電界分布は１次
ホコン１３に印加された前記２つの電波のうち、伝搬方
向と水平方向とに直角な方向に電界成分をもつ電波（以
下このような電波を垂直偏波という）に対しては焦点軸
Ｇ方向には振幅はほぼ余弦分布、位相は一様、焦点軸Ｇ
に直交する方向には振幅はほぼ一様、位相は開口面にの
両端部でやや遅れた２乗特性となシ、１次ホーン１３に
印加された２つの電波のうち、水平方向に電界分布をも
つ電波（以下このような電波を水平偏波と呼ぶ）に対し
ては焦点軸Ｇ方向には振幅、位相とも一様、焦点軸Ｇに
直交する方向には振幅はほぼ余弦分布、位相は開口面に
の両端部でやや遅れた２乗特性となる。開口面に上で、
上記のような電界分布をもつ垂直偏波と水平偏波との２
つの電波が１次ホーン１３の平行板の間に放射されるこ
とになるが、この平行板に平行な面内の放射指向性につ
いて考えると、垂直偏波は開口面に上で焦点軸Ｇに直交
する方向の電界分布が一様であるため指向性の広がりは
、開口分布の点では水平偏波の指向性より狭くなる要因
をもっているが、垂直偏波の前記平行板内の波長（λｇ
）は自−ン１３の形状が自由空間波長に比べて十分大き
くなっているため、自由空間波長にほぼ等しくなるので
前記平行板内の波長の観点からは垂直偏波の指向性は水
平偏波の指向性より広くなる要因をもっていることにな
り、結局、平行板間隔ｄ工を適当に選ぶと垂直偏波と水
平偏波の前記平行板内の放射指向性の広がりをほぼ等し
くすることができる。

入力ホーン１３ｂから方向Ｌ１１と方向Ｌ１□に放射さ
れるレベルは方向り、。に対し、通常は１０ｄＢ内外低
くなるように選ばれるが、このような条件を垂直偏波と
水平偏波に対して満足させるためにはａｔ／λの値を約
０．６８に選ぶとよいことが指向性の検討よシわかった
ので、本実施ＩＦＩＪではｄｌ／λの値を上記のように
選んである。このため１次ホーン１３の開口面１３ｃ上
の電界の振幅は垂直偏波と水平偏波に対し、開口面１３
ｃの上端とでほぼ等しくなっている。開口面１３ｃ上の
電界の位相は反射面１３ａの放物面の性質より、垂直偏
波と水平偏波に対してそれぞれ一様となっている。開口
面１３ｃの上端と下端の中間での電界の振幅は、入力ホ
ーン１３ｂの垂直偏波と水平偏波に対する放射指向性関
数が異るため、垂直偏波と水平偏波に対し完全には等し
くならないが、はぼ等しくなっている。開口面１３ｃの
焦点軸Ｇ方向の電界分布は開口面にでの分布と同様とな
シ、垂直偏波に対しては振幅は余弦分布、位相は一様、
水平偏波に対しては振幅、位相とも一様となっている。

開口面１３ｃ上の垂直偏波と水平偏波の電界はノ４ラデ
リックシリンダ型反射鏡１０に向って円筒波として放射
され、該反射鏡１０で反射後平面波となって本アンテナ
の開口面２２に置かれた誘電体板１４に入射する。

１次ホーン１３の開口幅ｄ２が平行板間隔ｄ１と異なる
のは、開口面１３ｃから垂直偏波と水平偏波の２つの電
波が放射されるとき、・クラデリックシリンダ型反射鏡
１０の放物面の両終端方向に対する放射レベルを中央の
最大放射レベルよシ所定の値だけ下げるためである。こ
の所定の値としては通常約１０ｄＢ低く選ばれるが、こ
の条件を垂直偏波と水平偏波に対して満足させるために
は焦点軸Ｆから前記放物面の両終端方向を見る角度は約
８０°ｘ２＝１６０’に選び、かつｄ２／λの値として
約０．６２に選ぶとよいことが指向性の検討よりわかっ
たので、このような値にしである。従って誘電体板１４
へ入射直前の平面波の水平方向の電界の分布は垂直偏波
と水平偏波に対して両端でほぼ等しく、中間では１次ホ
ーン１３の焦点軸Ｇに直交する面内の放射指向性関数が
垂直偏波と水平偏波に対して異るため両側波に対して完
全に等しくはならないが、はぼ等しくなっている。一方
前記平面波の垂直方向の両側波に対する電界分布は、上
部平面板１１と下部平面板１２の間隔が波長に比べて十
分大きくなっているので、１次ホーン１３の開口面１３
ｃにおける垂直方向の両側波に対する電界分布とほぼ等
しくなる。従って前記平面波の垂直方向の電界分布は両
側波に対してほぼ等しいことになる。結局誘電体板１４
へ入射する平面波の電界の振幅は水平方向及び垂直方向
とも垂直偏波と水平偏波とで互にほぼ等しいことになる
。

前記の垂直偏波と水平偏波の平面波は誘電体板１４へ垂
直入射するため、該誘電体板１４内では両側波の電波と
もそのまま直進し前面の曲線Ｃのところに到達する。こ
こで両側波の電波とも誘電体による屈折作用全うけて、
その進行方向は開口面２２に直交する垂直面内で変えら
れる。例えば第５図で方向Ｌ２１を進行して点ｐに到達
した電波は点ｐで方向Ｌ２１より角度θだけ下向きとな
った方向Ｌ２□に変えられる。この屈折による角度θは
曲線Ｖの垂直に対する傾斜に依存するので、曲線Ｖの形
により垂直指向性を変形させることができる。（曲線Ｖ
の決め方については特許願６１−０４６３８”円偏波変
形ビームアンチ”に記載されている）前記の垂直偏波と
水平偏波の平面波が誘電体板１４に入射するときは多少
の反射を生じるが、垂直入射のためこの反射量は両側波
に対して等しい。また該両側波の電波が曲線Ｉをなす境
界から外部に放射されるときも、この境界で多少の反射
を生じるが、この反射量は曲線Ｉの垂直に対する傾斜が
あまシ大きくないときは両側波【対してほぼ等しい。更
に誘電体板１４内の吸収損失も両側波に対して等しい。

従って前記境界の外側での両側波の電界の振幅の相対的
関係は誘電体板１４への対応する入射点での振幅の相対
的関係と等しいことになる。すなわち、前記境界の外側
における両側波の電界の振幅は水平方向及び垂直方向の
どの位置でも互にほぼ等しいことになる。

従って前記境界の各点からそれぞれの方向に放射された
電波の遠方の各点における垂直偏波と水平偏波の電界の
振幅は水平面からの放射の角度があまり大きくないとき
は互にほぼ等しいことになる。

次に前記遠方の各点における垂直偏波と水平偏波の電界
の位相の相対関係について述べる。前記垂直並びに水平
の両側波の位相の相対関係は誘電体板１４の内部の伝搬
でも外部空間の伝搬でも変わらないので、前記遠方の各
点における両側波の位相の相対関係は誘電体板１４へ入
射する平面波の両側波の位相の相対関係に等しい。この
位相の相対関係は導波管型位相器１７の誘電体板ｊ７ａ
の管軸方向の長さにより変えられる。従って、誘電体板
１４へ入射する平面波の垂直偏波の位相を水平偏波に対
し所要の円偏波旋回方向に応じて９０°進めるか遅らせ
るように誘電体板２７ａの管軸方向の長さを変えること
によって、前記遠方の各点における両側波間の位相の相
対関係を円偏波を得るために必要な条件を満足させるこ
とができ、且つ前記説明に上り両側波の振幅はほぼ等し
いので、変形ビームの角度範囲内でほぼ円偏波を得るこ
とができる。しかし、該円偏波が得られる両側波間の位
相関係が満されるのは正確には１周波数においてのみで
アシ周波数が変化すると両側波間の位相差も変化する。

特に１次ホーン１３内では垂直偏波の管内波長は水平偏
波の管内波長よりも長いため周波数が変化した場合の位
相差の変化が大きくなる。この影響を軽減するのが特殊
導波管１９であり、該導波管１９内では垂直偏波の管内
波長の方が水平偏波の管内波長より短かくなるように、
矩形導波管断面の縦幅を横幅（第１図すにおいて紙面に
垂直の辺の長さ）より短く選んで、周波数が変化したと
きの両側波間の位相差の変化が２１次ホーン１３内にお
ける該変化とは逆になるようにしである。前記特殊導波
管１９の断面寸法と長さを適当に選んで遠方の点におけ
る垂直偏波と水平偏波の電界の位相差の周波数に対する
変化を所定の値以下になるようにしている。

本実施例において、主ビームの片側だけｃｏｓｅｃ２特
性の指向性を有する変形ビームとする場合には、第５図
に示すように曲線Ｗの形は、主ビームに対応する垂直に
対する傾斜が非常に緩い上部と、Ｃｏ５ｅＣ２特性に対
応する垂直に対する傾斜がある程度大きい下部のように
なっている。このような場合は上部を取り去っても指向
性にはあまり関係しないので、この部分を取り去ること
ができる。第６図ａは前記上部を取り去った誘電体板１
４の断面を示す。さらにこの場合には曲線Ｉの傾斜は緩
やかに変化するので、折れ線で近似することができる。

第６図すは第６図ａの曲線ＷをＮ□とＮ２の２つの折れ
線で近似した場合の誘電体板１４の断面形状を示す。

このように本発明においては、変形ビームの形によって
はアンテナの開口面２２付近に設ける誘電体部分を少な
くすることができるとともに誘電体板１４の断面形状を
簡単にすることが可能である。

（発明の効果） 以上詳細に説明したように、本発明によれば、１次ホー
ンと）Ｊ？ラボリックシリンダ型反射鏡とから構成され
るアンテナにおいて、該バラポリツクシリンダ型反射鏡
の前方に、該アンテナの主放射方向の厚さが前記パラポ
リツクシリング型反射鏡の焦点軸の方向に沿って変化し
、該焦点軸と前記主放射方向とに直交する方向には前記
厚さが一定な誘電体板を設けるとともに前記１次ホーン
の入力側に導波管型円偏波発生器と導波管型位相器とを
設けることによって、変形ビームの所定角度範囲内でほ
ぼ円偏波を得ることができ、且つ上記誘電体板の断面形
状が一様であるので、設計、製作が容易であり、製作費
用も安くなる。さらに所要の変形ビームの形状によって
は誘電体部分を少なくしたり、誘電体板の断面形状を著
しく簡易化できるので設計、製作が極めて容易となり、
安価な円偏波変形ビームアンテナを提供することができ
、地上、海上又は空中の目標物を探索する各種レーダに
適用して効果がある。

【図面の簡単な説明】

第１図ａは本発明の実施例の平面図、第１図すは第１図
ａの側面図、第１図Ｃは第１図ａのＡＡ断面図、第１図
ｄは第１図ａの斜視図、第２図は導波管型円偏波発生器
の断面図、第３図は導波管型位相器の断面図、第４図ａ
は１次ホーンの側面図、第４図すは第４図ａのＢＢ断面
図、第５図は誘電体板１４による電波の屈折説明図、第
６図ａは誘電体板１４の断面形状図例１、第６図すは誘
電体板ノ４の断面形状図例２第７図ａは従来の円ｒ仝） 偏波変形ビームアンテナの例１の断面図、第７図、′□
、ｂは従来の円偏波変形ビームアンテナの例２の断面図
、第８図は従来の変形ビームアンテナの１例の斜視図で
ある。 １・・・１次ホーン、２・・・パラボラ反射鏡、３・・
・１次ホーン、４・・・副反射鏡、５・・・主反射鏡、
７・・・扇形ホーン、８・・・誘電体、１０・・・・ぐ
ラブリックシリンダ型反射鏡、１１・・・上部平面板、
１２・・・下部平面板、１３・・・１次ホーン、１３ａ
・・・反射面、１３ｂ・・・入力ホーン、１３ｃ・・・
開口面、１４・・・誘電体板、１５．１８，２０・・・
変換導波管、１６・・・導波管型円偏波発生器、１６ａ
、１７ａ・・・誘電体板、１７・・・導波管型位相器、
１９・・・特殊導波管、２１・・・曲り導波管、２２・
・・開口面。 特許出願人　　沖電気工業株式会社 本発明の実施例の平面図 第１図ａ 第１　図す 第１図＆のＡＡ断面図　　　　　　第１図ａの斜視図第
１図Ｃ第１　図ｄ Ｅ　・・・入力電波の電界ベクトル １６ａ・・・誘電体板　　　　　　１７ａ・・・誘電体
板導波管型円偏波発生器の断面図　　　　導波管型位相
器の断面図１次ホーンの側面図　　　　　　第４図ａの
ＢＢ断断面図第４己ａ　　　　　　第４図す 誘電体板１４による電波の屈折説明図 第５図 誘電体板１４の断面形状図例１ 誘電体板１４の断面形状図例２ 第６図ａ　　　　　　第６図ｂ

Claims (2)

【特許請求の範囲】
1. （１）１次ホーンとパラボリックシリンダ型反射鏡とか
   ら構成されるアンテナにおいて、 該アンテナの主放射方向の厚さが、前記パラボリックシ
   リンダ型反射鏡の焦点軸方向に沿って変化し、該焦点軸
   と前記主放射方向とに直交する方向には、前記厚さが一
   定である誘電体板を前記パラボリックシリンダ型反射鏡
   の前方に設けるとともに、導波管型円偏波発生器と導波
   管型位相器とを前記１次ホーンの入力側に設けたことを
   特徴とする円偏波変形ビームアンテナ。
2. （２）前記１次ホーンとパラボリックシリンダ型反射鏡
   とから構成されるアンテナとしてチーズアンテナを使用
   した特許請求範囲第１項記載の円偏波変形ビームアンテ
   ナ。