Przedmiotem wynalazku jest uklad odchylania linii z korekcja znieksztalcen esowych w obwodach odchylania kineskopu. Konwencjonalne lampy elektropromieniowe urzadzen odbior¬ czych, takich jak odbiorniki telewizyjne albo monitory komputerowe, wymagaja symetrycznej korekcji liniowosci pradu odchylania, okreslonej jako korekcja S, dla skorygowania róznic pomiedzy promieniem wiazki wybierajacej a promieniem krzywizny ekranu lampy. Nowe lampy o plaskich ekranach maja niesferyczna krzywizne ekranu, co wymaga bardziej zlozonej formy ko¬ rekcji S niz w przypadku lamp majacych ekran sferyczny. Lampy o zlozonej krzywiznie ekranu opisano w zgloszeniach Stanów Zjednoczonych Ameryki nr nr 469 772, 469 774» 469 775 i 529 644. W jednym z przykladów wykonania lampy o plaskim ekranie jest kineskop kolorowy wytwarzany przez RCA, a oznaczony RCA 110° COTY-SP "kwadratowo-plaski", 27V, A 68 ACC 10Z, w którym wyrazenie definiujace wysokosc wygiecia ekranu z, w mm, wzgledem srodka ekranu ma postac: A^x2 + A^4 ? A5y2 + A4x2y2 + V4; y2* V7 ? gdzie x i y sa wspólrzednymi odleglosciami, w mm, osi, odpowiednio i gdzie: A1 - -0,236424229 x 10~8 ±2 - -0,363538575 x 10"8 A?xV ? AqxV od srodka ekranu wzdluz wielkiej i malej -0,422441063 x 10 -0,213537355 x 10 ,-3 -82 147 837 ^ - + 0,883912220 x 10~15 Ag - ^ Of100020398 x 10~9 A7 • + 0,117915353 x 10"U AQ - + 0,527722295 x 10~21 v „- Ekran- kineskopu okreslamy tym wyrazeniem ma stosunkowo plytka krzywizne w poblizu srodka ekranu, która zwieksza sie w poblizu krawedzi wzdluz sciezki równoleglej zarówno wielkie] 1 malej osi lampy* W rezultacie tego ekran o stosunkowo plaskim wygladzie 1 plas¬ kich krawedziach, a mianowicie z punktami wzdluz górnej, dolnej, prawej i lewej krawedzi usytuowanymi w zasadniczo wspólnej plaszczyznie. Kineskop taki ma symetryczna dystorsje osnowy obraz, która nie moze byc skorygowana za pomoca konwencjonalnych srodków korekcji znieksztalcen esowych i stosowanych w lampach majacych sferyczny zarys plyty czolowej.Celem wynalazku jest opracowanie ukladu pozwalajacego na skorygowanie symetrycznej osnowy obrazu. Cel ten zostal osiagniety w ukladzie odchylania linii z korekcja znieksztal¬ cen esowych, zawierajacym uzwojenie odchylania linii, S-ksztaltujacy kondensator dolaczony do uzwojenia odchylania linii, przelacznik wybierania podlaczony do tego uzwojenia 1 pra¬ cujacy z czestotliwoscia odchylania linii w celu wytworzenia pradu wybierania w uzwojeniu odchylania linii w przedziale czasowym wybierania cyklu odchylania linii i pradu powrotu w przedziale czasowym, powrotu który jest zasadniczo pradem piloksztaltnym, zmodyfikowanym zgodnie z ksztaltowaniem fali realizowanym przez S-ksztaltujacy kondensator, który to uklad charakteryzuje sie tym, ze zawiera obwód rezonansowy zestrojony dla generowania zasadniczo sinusoidalnego pradu korekcji w przedziale czasowym wybierania linii, który to prad korek¬ cji ma okres drgan równy polowie przedzialu czasowego wybierania, przy czym obwód rezonan¬ sowy jest polaczony z uzwojeniem odchylania linii dla wprowadzenia dodatkowej modyfikacji piloksztaltnego pradu powrotu odpowiednio do pradu korekcji. Korzystnie uzwojenie odchyla¬ nia linii i S-ksztaltujacy kondensator sa polaczone szeregowo dla utworzenia pierwszej ga¬ lezi, przy czym obwód rezonansowy zawiera pierwsza galaz pojemnosciowa, polaczona z druga galezia Indukcyjna, w punkcie polaczenia, przy czym do tego pun!ctu polaczenia jest dolaczo¬ ne uzwojenie odchylania. Korzystnie obwód korekcyjny zapewnia korekcje nielinearnosci od¬ chylania linii wprowadzana przez wybieranie osnowy obrazu w kineskopie z asferyczna plyta czolowa, majaca'krzywizne inna przy krawedziach niz w srodku. Korzystnie galaz Indukcyjna zawiera cewke z odczepami, przy czym uzwojenie odchylania jest dolaczone do punktu polacze¬ nia poprzez odczep cewki.Przedmiot wynalazku jest odtworzony na rysunku, na którym fig. 1 przedstawia kine¬ skop kolorowy "plaski-kwadratowy" w widoku z góry, w czesciowym przekroju, fig. 2 - obraz pionowych linii na ekranie kineskopu kolorowego, jak na fig. 1 w przypadku zastosowania konwencjonalnego obwodu odchylania, fig. 3 - schemat ideowy ukladu odchylania linii z ko¬ rekcja znieksztalcen esowych, wedlug wynalazku, fig. 4 - przebiegi pradowe i napieciowe w obwodzie jak na fig. 3» Na fig. 1 uwidoczniono kineskop kolorowy 10 typu "plaski-kwadrato¬ wy". Kineskop 10 ma szklana banke 11, zawierajaca prostokatna plyte czolowa 12 i walcowa szyjke 14 polaczone stozkiem 16. Plyta czolowa 12 sklada sie z ekranu 18 i obwodowego kol¬ nierza albo bocznej scianki 20 i jest polaczona z stozkiem 16 szwem 17 powstalym przez stopienie szkla. Na wewnetrznej powierzchni ekranu 18 naniesiony jest prostokatna warstwa 22 luminescencyjna fosforu. Warstwa jest korzystnie warstwa paskowa, w której paski fosfo¬ ru rozciagaja sie zasadniczo równolegle do malej albo pionowej osi Y-Y kineskopu, w kie¬ runku normalnym do plaszczyzny fig. 1, przy czym warstwa moze byc warstwa punktowa. Wew¬ natrz plyty czolowej 12 zamocowana jest w sposób umozliwiajacy demontaz wielootworowa elektroda wybierajaca albo maska cieniowa 24. w zadanej odleglosci od warstwy 22. Wyrzut¬ nia elektronowa 26, schematycznie uwidoczniona liniami przerywanymi na fig. 1, zamontowana jest centralnie wewnatrz szyjki 14 i wytwarza oraz przyspiesza trzy wiazki elektronów 28147 837 3 zbiezne w kierunku warstwy 22.Kineskop 10 przystosowany jest do uzycia z zewnetrznymi cewkami 30 odchylajacymi, schematycznie uwidocznionymi na fig, 1, otaczajacymi szyjke 14 i stozek 16 wokól miejsca ich polaczenia. Cewki odchylania linii Lg i cewki odchylania pola Ly sa polaczone z ukla¬ dem odchylania linii 40 i ukladem odchylania pola 50, odpowiednio, wytwarzajac odpowiednio prady odchylania linii i pola. Prady odchylania linii i pola poddaja wiazki elektronów 28 dzialaniu strumieni magnetycznych poziomego i pionowego, powodujac przemieszczenie wiazek elektronów 28 poziomo, w kierunku wielkiej albo poziomej osi X-X i pionowo, w kierunku malej osi Y-Y, wzdluz prostokatnej osnowy obrazu telewizyjnego. Wzdluzna os kineskopu ko¬ lorowego 16 oznaczono na fig. jako Z-Z. Ekran 18 kineskopu kolorowego 10 typu "plaski- -kwadratowy" jest stosunkowo plaski. Krzywizna ekranu 18 jest zlozona i moze byc aproksy- mowana zgodnie z wyrazeniem wielomianowym podanym powyzej. Krzywizna warstwy 22 w kierunku odchylania linii albo gdy wiazki elektronów sa przemieszczane od lewej krawedzi ku prawej, w poziomie zmniejsza sie w kierunku od lewej krawedzi ku srodkowi, po czym zwieksza sie w kierunku ku prawej krawedzi.V zwiazku z tym, ze krzywizna powierzchni ekranu zmienia sie, konwencjonalne tech¬ niki korekcji S w sposób niewystarczajacy koryguja symetryczna, geometrycznie liniowa dyo- forsje. Rozwazamy sytuacje, w której wzór równooddalonych od siebie pionowych linii odtwo¬ rzony jest na ekranie kineskopu kolorowego typu "plaski-kwadratowy", jak na fig. 1, w przypadku uzycia konwencjonalnego ukladu odchylania poziomu, dokonujacego korekcji znie¬ ksztalcen esowych tylko za pomoca S-ksztaltujacego kondensatora, polaczonego z uzwojeniem odchylajacym. Ze wzgledu na to, ze krzywizna ekranu wzdluz danej linii zwieksza sie w kie¬ runku ku prawej 1 lewej krawedzi, korekcja S, wynikajaca z zastosowania S-ksztaltujacego kondensatora, nie jest dostateczna, aby bylo mozliwe skorygowanie bledu, wprowadzonego przez geometrie ekranu, we wszystkich punktach wzdluz wybranej linii. W najlepszym przypad¬ ku mozna uzyskac sytuacje kompromisowa, w której dzieki wlasciwemu dobraniu wartosci S-ksztaltujacego kondensatora uzyskuje sie liniowosc w obszarze srodkowym i przy lewej u prawej krawedzi.Szczatkowe znieksztalcenie pozostanie w obszarach posrednich po lewej 1 prawej stronie srodkowego obszaru. Sytuacje taka przedstawiono na fig. 2, na której wzór równomier¬ nie rozmieszczonych pionowych linii, z srednia odlegloscia pomiedzy nimi równa S , zobrazo¬ wano na ekranie, na którym obszarze srodkowym 1 przy lewej 1 prawej krawedzi, obszary LIR, linie sa rozmieszczone z jednym odstepem wzgledem siebie, podczas gdy w lewym srodkowym 1 prawym srodkowym obszarze linie te sa rozmieszczone z innym wiekszym odstepem. Krótkie, pio¬ nowe linie przerywane, na fig. 2, wskazuja idealne rozmieszczenie pionowych linii w przy¬ padku dokonania calkowitej korekcji S'. Nieliniowosc, która przykladowo polega na tym, ze o- braz pionowych linii jest sciagniety w obszarze srodkowym 1 przy lewej oraz prawej krawedzi a rozciagniety w obszarach pomiedzy nimi, wynika z nlesferycznego ksztaltu plyty czolowej kineskopu kolorowego typu "plaski-kwadratowy", jak na fig. 1, i» nie moze byc skorygowana zmiana wartosci kondensatora S. Nieliniowosc szczatkowa spowodowana geometria ekranu nozna skorygowac stosujac uklad odchylania linii 40, przedstawiony na fig. 3, wedlug wynalazku.Uklad odchylania linii 40 zawiera obwód 41 oscylatora poziomego i sterujacy, klucz wybiera¬ jacy S1, zawierajacy tranzystor Q1 wyjsciowy odchylania linii i diode D1 tlumiaca, konden¬ sator CR powrotny i szeregowo polaczone kondensator Cg korekcji S i cewke L™ odchylania po¬ ziomego. Obwód 41 uruchamia klucz wybierajacy S1 przy ustalonej wartosci odchylania linii dla generacji skladowej przelaczajacej pradu odchylania linii L^, fig. 4 wykres b, w prze¬ dziale przelaczania, pomiedzy t^ i t i skladowej powrotnej pradu, w przedziale ruchu po¬ wrotnego wiazki elektronów, pomiedzy t^ i tg. Gdy klucz wybierajacy S1 nie przewodzi, w przedziale ruchu powrotnego wiazki elektronowej, zostaje wytworzony impuls napiecia V14 147 837 ruchu powrotnego, fig. 4 wykres a, w kondensatorze CR. Energia zgromadzona w cewce Lc wej¬ sciowej, wlaczonej pomiedzy koncówke B+ i kluczem wybierajacym S1, uzupelni straty odchy¬ lania linii.Prad ruchu powrotnego w cewce L^ jest ogólnie pradem piloksztaltnym zmodyfikowanym zgodnie z ksztaltowaniem fali wprowadzonym przez kondensator Cg. Kondensator Cg i cewka Lj, stanowia pierwszy rezonansowy obwód odgaleziony, o czestotliwosci rezonansowej nizszej od czestotliwosci odchylania linii, przykladowo tg « 15 625 kHz, typowa czestotliwosc rezonan¬ sowa obwodu rezonansowego, kondensator Cg 1 cewka odchylania linii Lgf wynosi pomiedzy 6 kHz i 8 kHz w przypadku odchylania 110 . W przypadku stosowania jedynie S-ksztaltujacego kondensatora, dla ksztaltowania fali pradu przy odchylaniu 110°, dla kineskopu kolorowego typu "plaski-kwadratowy" majacy krzywizne ekranu wieksza przy lewej i prawej krawedzi od krzywizny ekranu w srodku, wlasciwa korekcja S we wszystkich punktach wzdluz linii nie mo¬ ze zostac osiagnieta. Ksztalt fali pradu podobny do ksztaltu fali pradu 1!, oznaczonego linia przerywana na wykresie b na fig. 4, mozna osiagnac jedynie wtedy, gdy do korekcji S stosuje sie S-ksztaltujacy kondensator. Nachylenie albo di/dt pradu odchylenia wyznacza od¬ leglosc pomiedzy odtwarzanymi liniami sygnalu wizyjnego o równomiernie rozmieszczonym wzo¬ rze pionowych linii. W przypadku zastosowania jedynie kondensatora S uzyskuje sie niecalko¬ wita korekcje S pradu i.,. Linia ciagla fali i1 przedstawia zadany ksztalt fali pradu.Nachylenie di/dt linii przerywanej pradu i,| w obszarze srodkowym-lewym i srodkowym-prawym jest nadmierne, powodujac rozciagniecie obrazu w tych obszarach, odpowiednio w stosunku do pozostalych obszarów.Zgodnie z wynalazkiem obwód rezonansowy 60 stanowi dodatkowy stopien korekcji S umozliwiajacy uzyskanie skorygowanego pradu odchylania iA majacego ksztalt fali, jak na wy¬ kresie fig. 4, który zasadniczo jest skorygowany we wszystkich punktach linii. Obwód rezo¬ nansowy 60 zawiera pierwszy element rezonansowy pojemnosciowy Cj, polaczony w punkcie po¬ laczenia 3 drugiego elementu rezonansowego indukcyjnego L*. Obwód rezonansowy, S-ksztaltu¬ jacy kondensator - cewka odchylajaca, polaczony jest zaczepem z obwodu rezonansowego 60, zaczepem cswki L1• Za pomoca nastawnej cewki L. nastawia sie obwód rezonansowy 60 tak, aby mial okres rezonansu równy polowie czasu trwania cyklu przelaczenia albo czestotliwosc re¬ zonansu o okolo 38 kHz, przykladowo, gdy czas trwania cyklu przelaczania wynosi 52,8 s.Dzieki temu sa dwa cykle drgan pradu ip * elemencie rezonansowym pojemnosciowym C., podczas cyklu przelaczania* Jak to uwidoczniono na wykresie c, na fig. 4, drgania pradu 12 sa sy¬ metryczne wzgledem srodka przedzialu czasu trwania cyklu przelaczania t-.W przedziale ruchu powrotnego wiazki elektronowej obwód rezonansowy odchylania wiazki podczas ruchu powrotnego, który stanowi Lg i CR, steruje obwodem rezonansowym 60 pradem odchylania powrotnego, wytwarzajac w przyblizeniu jeden cykl drgan pradu 1^ podczas ruchu powrotnego wiazki elektronów, pomiedzy t™ i tg, wykres c na fig. 4» Polepszenie fazo¬ wania, pomiedzy dwoma cyklami drgan pradu podczas przelaczania i jednym cyklem drgan pradu podczas ruchu powrotnego, osiaga sie dzieki temu, ze prad ip osiaga w przyblizeniu wartosc 0 na poczatku i na koncu przedzialu ruchu powrotnego wiazki, odpowiednio t^ i t7, wykres c na fig. 4« W celu uzyskania symetrycznosci korekcji wzgledem srodka przedzialu przelacza¬ nia pozadane jest, aby prad i2 mial zasadniczo taka sama faze na poczatku przedzialu prze¬ laczania t.. i tg, jak i na jego koncu, tQ i t^. Amplituda pradu ip jest wyznaczona przez wartosc cewki L1. Jak to juz uprzednio opisano, faza, czestotliwosc i amplituda pradu i2 zapewnia wlasciwa modulacje ksztaltu fali pradu odchylania uzyskanej z kondensatora C^.Kondensator Cg powoduje uzyskanie ksztaltu fali pradu odchylania i1f wykres b na fig. 4, majacego zadany ksztalt, dzieki któremu mozliwa jest korekcja geometrycznej nieliniowosci linii w kineskopie kolorowym typu "plaski-kwadratowy". Napiecie 7^ na cewce Lg w czasie przelaczenia jest suma napiecia Vcs na kondensatorze Cg 1 Vp pomiedzy zaciskami 2 i 1147 837 5 cewki L1# Tak wiec Y^ « Ycs ? V2. Napiecie V2, wykres d na rig. 4, jest opóznione wzgle¬ dem pradu ip o 90° w czasie przelaczenia, tak wiec jest proporcjonalne do dip/dt. Stad VLH " ^ dl^dt " VCS * kdi2'dt' gdzie k jest stala.Z powyzszego wynika, ze skladowa Vcs napiecia na cewce Lg przyczyni sie albo wpro¬ wadza skladowa pradowa w czasie przelaczania podobna do ksztaltu fali oznaczonego linia przerywana dla pradu i^f wykres b na fig. 4. Dostrojony obwód 60 wprowadza skladowa Vp do napiecia na cewce odchylania, co wprowadza skladowa nachylenia do nachylenia pradu odchy¬ lania, które jest proporcjonalne do di2/dt. Gdy prad i2, wykres c na fig. 4, jest nachylo¬ ny do dolu, tak jak w przedziale t^ - t2, t- - t,- i t^ - t«, to prad i2 powoduje wzrost nachylenia pradu odchylania i., ponad wyznaczona linie przerywana i1 ponad wyznaczona li¬ nie przerywana skladowa pradu i* • W przedzialach tych obraz jest rozciagniety. Gdy prze¬ bieg pradu i2, wykres c na fig. 4t jest nachylony do góry, tak jak srodkowym-lewym i srod¬ kowym-prawym obszarach tp - t* i te - tg, di2/dt albo nachylenie przebiegu pradu i2 jest przeciwne do di^dt skladowej pradu i^. W obszarach tych nachylenie przebiegu pradu odchy¬ lania i. jest zmniejszone powodujac scisniecie obrazu.W idealnym przypadku zaniedbujac rozpraszajace efekty tlumienia, przeciecia sie wartosci maksymalnych, minimalnych i zerowych przebiegów pradu i2 i napiecia T2» Wykresy c i d na fig. 4, sa równe oddzielone w czasie w przedziale przelaczania. Na wykresie e na fig. 4 uwidoczniono przebieg pradu 1. plynacego w cewce L^ od zacisku 2 do zacisku 1. Pla¬ skie czesci fali i, wskazuja wzrost dl/dt pradu odchylania i^, a schodkowe czesci fali - zmniejszenia sie dl/dt. Jak uprzednio zaznaczono, obwód rezonansowy 60 jest strojony tak, aby mial dwa calkowite cykle drgan w przedziale przelaczenia. Czestotliwosc kondensatora Co wplywajaca na i. obwodu odchylenia podczas przelaczania jest znacznie nizsza, w przybli¬ zeniu 7,5 kHz od czestotliwosci pradu zerowego i2, w przyblizeniu 78 kHz. Tak wiec prad odchylania nie przyczynia sie do wzbudzenia pradu zerowego podczas przelaczania. Energia, która krazy w strojonym obwodzie 60 jest uzupelniana podczas drugiej polowy ruchu powrot¬ nego wiazki, jak to uwidoczniono na wykresie c na fig. 4» na której maksimum pradu ip pod¬ czas ruchu powrotnego ma wieksza wartosc niz minimum pradu. Srednie napiecie Vp jest wiek¬ sze na koncu przelaczania, jak to uwidoczniono na wykresie d na fig. 4. Wzrost ten oznacza, ze energia jest dodawana podczas drugiej polowy ruchu powrotnego wiazki. Ponadto nalezy równiez odnotowac, ze jakkolwiek nie jest to dobrze widoczne na wykresach, amplituda pradu 1- i napiecie ?2 zmniejsza sie nieco pod koniec przelaczania ze wzgledu na straty.Poniewaz obwód rezonansowy 60, jest strojony tak, aby prad i2 mial dwa cykle drgan w przedziale przelaczania, prad i2 ma te sama faze w t. i t~. W przeciwienstwie do tego wplyw kondensatora Cs na prad odchylania i^ powoduje, ze ma on tylko okolo polowy cyklu drgan w przedziale przelaczania. W wyniku powyzszego prad odchylania ma faze w t^ przeciwna do fazy w t1. Dlatego tez prad i1 i i2 maja przeciwne fazy w t«. Obserwacja ta jest poparta tym, ze napiecie Vp, wykres d na fig. 4, zaczyna zmniejszac sie w t« podczas gdy napiecie V4» wykres a na fig. 4, zaczyna sie zwiekszac. Wysoka wartosc di dt pradu odchylania i,, po¬ woduje przesuniecie fazy pradu i2 o 460° podczas kazdego przedzialu przelaczania. Przeciwna faza pradu L w t„ i jego wysokie dodatnie wartosci di dt w przedziale ruchu powrotnego, powoduje szybkie zmniejszenie sie pradu i2 do jego punktu przeciecia zera podczas ruchu po¬ wrotnego wiazki. Czas przeciecia zera zalezy od Q strojonego obwodu 60 i od ilosci energii krazacej w obwodzie 60 w porównaniu z iloscia krazacej energii odchylania. Przykladowo, re¬ zystor tlumiacy, zamieszczony hipotetycznie równolegle z kondensatorem C.., spowoduje wczes¬ niejsze przeciecie zera poniewaz amplituda pradu i2 jest mniejsza w t« i stad potrzebuje mniej czasu na przesuniecie fazy pradu i2. Podczas pozostalej czesci przebiegu ruchu powro¬ tnego, a mianowicie w przedziale pomiedzy punktem przeciecia zera przez prad i2 i tg, prad ip laduje kondensator C. dodatnio wzgledem ziemi. W przedziale tym prad i2 jest proporcjo-6 147 857 nalny do di/dt i powraca do wartosci zero w tg.W ten sposób faza pradu i2 Jest ustawiona tak w tg albo t^f ze prad ip, który oscy¬ luje niezaleznie podczas przelaczania, startuje od wartosci zasadniczo zero ku wartosciom ujemnym. Nastepnie przez strojenie obwodu rezonansowego 60, LC, dla uzyskania dwóch cykli drgan podczas przelaczenia, faza pradu ip jest równa w t. i t7. Cewka L, prowadzi do lep¬ szej izolacji pradu i, oraz powoduje lepsza wartosó Q obwodu rezonansowego 60 niz w przy¬ padku braku zaczepu. Podczas ruchu powrotnego wiazki uklad odchylania 40 obciaza obwód re¬ zonansowy 60 i zmniejsza jego Q. Dla uzyskania symetrycznej korekcji S korzystne jest, aby obwód rezonansowy mial wysoka wartosó Q. tfiska wartosc Q powoduje silne zmniejszenie ampli¬ tudy pradu ip i napiecia 7^ pod koniec przelaczania oraz gorsza korekcje S z prawej strony ekranu niz z lewej strony. Wlasciwy dobór wartosci kondensatora Cs dla nieznacznej korekcji albo sciskania obrazu w srodku i z lewej i z prawej strony oraz dla nieznacznej korekcji albo rozszerzania obrazu w lewym-srodkowym obszarze i prawym-srodkowym obszarze, zas obwód rezonansowy 60 moze byc uzyty do wprowadzenia korekcji kompensujacej skladowej pradu ip, która przeciwdziala korekcji prowadzonej przez S-ksztaltujacy kondensator C^ dla linearyza- cjl obrazu wzdluz calej wybieranej linii.W przypadku, gdy obwód rezonansowy 60 jest dolaczony do ukladu odchylania 40, jak na fig. 3, wzór pionowych linii na fig. 2, ulega zmianom na wzór równo oddalonych od sie¬ bie. Pionowe linie ,A do E nie zmieniaja swego polozenia poniewaz punkty na tych liniach od¬ powiadaja liniom gdy prad i. jest zero. Wprowadzenie obwodu rezonansowego 60 powoduje nie¬ wielkie zmniejszenie pradu odchylenia linii ze wzgledu na dodanie impodancji. To zmniejsze¬ nie moze byc skompensowane przez obwód korekcji szerokosci ukladu odchylania linii, nie przedstawione na fig. 3. Korzystne wartosci elementów obwodu na fig. 3: CR - 13.000 pPf Cs « 0,47 u?, LH « 1 mH£2l , C1 - 0,047 »*, L1 - 400 mH, pomiedzy zaciskami 3 i 1, « 16 ;uH, pomiedzy zaciskami 2 i 1.Kineskop kolorowy stanowi kineskop kolorowy typu COTT-SP, 110°, 27V, A 68A CC 10X, wytwarzany przez RCA Corporation, Zaklad Urzadzen Wizyjnych i Odtwarzajacych, Lancaster, Pennsylvania. Wartosc R resztkowego znieksztalcenia S obecnego w przypadku stosowania tylko kondensatora Cg równa jest w przyblizeniu 7#, jak zmierzono przez najwieksze odchylenie dwóch pionowych linii na fig. 2 od sredniego odstepu SQ, gdzie R - /So x 10°* gdzie S równa jest najwiekszemu odstepowi pomiedzy dwoma pionowymi liniami. Obwód rezo¬ nansowy 60 wprowadza dodatkowa korekcje S o wartosci E. Empirycznie stwierdzono, ze w przy¬ padku gdy stosunek pomiedzy indukcyjnoscia dolnej czesci cewki L- i indukcyjnoscia cewki odchylania poziomego L^ równa jest w przyblizeniu 0,016 gdy wprowadza sie skorygowana war¬ tosc dodatkowej korekcji znieksztalcen esowych.Zastrzezenia patentowe 1. Uklad odchylania linii z korekcja znieksztalcen esowych zawierajacy uzwojenie odchylania linii, S-ksztaltujacy kondensator dolaczony do uzwojenia odchylania linii, prze¬ lacznik wybierania podlaczony do uzwojenia odchylania linii i pracujacy z czestotliwoscia odchylania linii w celu wytworzenia pradu wybierania w uzwojeniu odchylania linii w prze¬ dziale czasowym wybierania cyklu odchylania linii i pradu powrotu w przedziale czasowymH7 837 7 powrotu, przy czyn prad powrotu Jest zasadniczo pradem piloksztaltnym zmodyfikowanym zgod¬ nie z ksztaltowaniem fali realizowanym przez S-ksztaltujacy kondensator, znamienny tym, ze zawiera obwód rezonansowy (60) zestrojony dla generowania zasadniczo sinusoidal¬ nego pradu korekcji w przedziale czasowym wybierania linii, który to prad korekcji ma okres drgan" równy polowie przedzialu czasowego wybierania, przy czym obwód rezonansowy (60) jestr polaczony z uzwojeniem odchylania (Lg) dla wprowadzenia dodatkowej modyfikacji piloksztalt- nego pradu powrotu odpowiednio do pradu korekcji. 2. Uklad wedlug zastrz. 1, znamienny tym, ze uzwojenie odchylania linii (Lg) i S-ksztaltujacy kondensator (Cg) sa polaczone szeregowo dla utworzenia pierw¬ szej galezi, przy czym obwód rezonansowy (60) zawiera pierwsza galaz pojemnosciowa (C..) po¬ laczona z druga galezia indukcyjna (L.) w punkcie polaczenia (3), a uzwojenie odchylania (L~) jest dolaczone do punktu polaczenia (3)* 3* Uklad wedlug zastrz. 1 albo 2, znamienny tym, ze obwód korekcyjny zapewnia korekcje niellnearnosci odchylania linii wprowadzana przez wybieranie osnowy obra¬ zu w kineskopie (10) z asferyczna plyta czolowa (18), majaca krzywizne inna przy krawe¬ dziach niz w srodku* 4* Uklad wedlug zastrz. 2, znamienny tym, ze galaz indukcyjna zawiera cewke (L.) z odczepami, przy czym uzwojenie odchylania (Lg) jest dolaczone do punktu pola¬ czenia (3) poprzez odczep (2) cewki (!¦,.)• KL«f -+¦ ^ -MM F ' 1 f ' ' I A I I B C Y-Y X-X Z-Z U u Fig. 2147 837 S2.lMs 1ll.2Ms|— — 900V fi l7 »| Fig. 4 Pracownia Poligraficzna UP PRL. Naklad 100 egz.Cena 400 zl PL PL PL PL PL PL PL PL PL PL