JP2002000579A - Ｍｒ拡散画像撮影装置 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】 【課題】 シングルショット・シーケンスとナビゲーシ
ョン・エコーに依らずに拡散画像計測における体動の影
響を低減できるＭＲ拡散画像撮影装置を実現する。 【解決手段】 RFパルス１１と傾斜磁場１６の組合せに
より１次元方向の磁化を空間的にwavelet関数状に励起
した後、πパルス１２を挟み同極性の拡散検出傾斜磁場
１６、１７を配置しｘ方向リードアウト傾斜磁場１８を
印加してスピンエコー信号１９を計測する。wavelet関
数のスケール、シフト量を変化させ一連の計測を実行し
計測データを逆wavelet変換して画像を再構成する。ｙ
方向は通常の位相エンコードに代えてwaveletエンコー
ドしｘ方向は周波数エンコードとする。スライス選択は
リフォーカスπパルス１２時のｚ傾斜磁場で行う。フー
リエエンコードではアーチファクトは画像全体に分布す
るがwaveletエンコードでは被写体が一時的に動いても
動いた時刻の励起画像の一部のぼけを引き起こすに止ま
る。

Description

【発明の詳細な説明】

【０００１】

【発明の属する技術分野】本発明は、磁気共鳴診断装置
（ＭＲＩ）に係わり、特に、医療用磁気共鳴診断におけ
るＭＲ拡散画像撮影装置に関する。

【０００２】

【従来の技術】医療用磁気共鳴診断装置（ＭＲＩ）を用
いる拡散画像計測法は、生体内の水分子の拡散係数の大
小によってコントラストを形成する手法である。この拡
散画像計測法は、発症後３時間程度の急性期の脳梗塞の
検出が可能であり、発症直後の迅速な処置が可能になる
ため、臨床応用が急激に拡大している。

【０００３】拡散画像はＳtejskalとＴannerの方法によ
って計測される。これは磁化を励起し、第一の拡散傾斜
磁場を印加してサブボクセルレベルでスピンの位相を分
散させた後、πパルスを印加し、更に第二の拡散傾斜磁
場を印加してスピンの位相を元に戻すものである。

【０００４】静止したスピンは、これにより位相が元に
戻るが、２つの傾斜磁場の印加の間に分子拡散により座
標が移動したスピンの位相は元に戻ることがなく、エコ
ー信号に対する移動したスピンの寄与が低下する。

【０００５】拡散傾斜磁場による拡散したスピンの信号
の低下は、次式（１）で表される（例えばＤ．Le Biha
n,et al．，“MR Imaging of Intravoxel Incoher
entMotions:Application to Diffusion and Perfus
ion in Neurologic Disorders”，Radioology,161,4
01‐407（1986））。

【数１】 ここで、γは磁気回転比、Ｇは拡散傾斜磁場パルスの強
度、Ｄは見かけの拡散係数で、純粋な拡散の他に生体内
の微小循環などの影響も含む。また、δは拡散傾斜磁場
パルスの印加時間、△は２つの拡散傾斜磁場パルスの間
隔、Ｓ₀は拡散がない場合の信号強度である。

【０００６】水の分子拡散はブラウン運動によるもの
で、本来は方向性を持たないが、生体内では細胞膜や微
視的な運動により、方向性をもったものとなる。この場
合は、拡散係数Ｄは対称な２階のテンソル量となる。

【０００７】拡散傾斜磁場を印加する軸を変えて計測す
ることにより、神経繊維等の方向性を画像化することも
可能である。

【０００８】ところで、上記拡散画像計測法の弱点は、
大強度の拡散傾斜磁場を用いるため、被写体の動きの影
響を受けやすいことである。この影響は、位相エンコー
ドサイクルの間の体動が、１ｍｍ以下であっても大きな
画像の劣化を生じるものである。

【０００９】この画像劣化の対策には２つ方法がある。
第一の方法は、１回の磁化の励起で全画像データを取得
する高速撮影法を拡散画像計測法に組合せるものであ
り、拡散画像計測はSingle shot Echo PlanarImagin
g（SS‐EPI）やSingle shot Fast SE（SS‐FSE）を
べースとしたシーケンスで実行される。発作を示す患者
や静止が困難な患者等ではシングルショット・シーケン
スが特に有効である。

【００１０】この第一の方法である高速撮影法の欠点
は、画像のＳ／Ｎや解像度が犠牲になることと、ハード
ウエアが限られるということである。

【００１１】第二の方法は、ナビゲーション・エコーに
より位相エンコードサイクル間に生じた体動の情報を検
出し、画像データの位相を補正することにより体動の影
響を除去する方法である。

【００１２】この第二の方法の利点は、ハードウェアの
制限を受けないことである。一方、この第二の方法の欠
点は、補正できるのは被写体の特定の運動に限られ、多
くの場合は、剛体的並進運動または回転運動に限られ
る。

【００１３】また、被写体の動きがスライス内の単純な
動きでなく３次元的な並進や回転の場合には、３軸に対
応した３つのナビゲーション・エコーを発生させなけれ
ばならず、シーケンスが長くなり、かつデータ処理量が
増大してリアルタイム処理が困難になる。

【００１４】上記の他の対策として、心拍の動きの影響
を除外するため、心拍同期が併用される。

【００１５】

【発明が解決しようとする課題】ところで、高磁場機に
よる拡散画像計測にはSS‐EPIやSS‐FSEなどのシングル
ショット・シーケンスが使用できるが、低磁場機ではボ
ールピースに生じる渦電流等のハードウェアの制限から
シングルショット・シーケンスは困難である。

【００１６】このため、Multi‐shot EPIや通常のFSE
等のｋ空間分割型シーケンスとナビゲーション・エコー
とを併用するのが実際的である。

【００１７】しかし、上記の様に、ナビゲーション・エ
コーによる補正は、体動が単純な剛体運動でない場合に
は、正確な補正ができないという問題がある。

【００１８】本発明の目的は、シングルショット・シー
ケンスとナビゲーション・エコーに依らずに拡散画像計
測における体動の影響を低減することが可能なＭＲ拡散
画像撮影装置を実現することである。

【００１９】

【課題を解決するための手段】上記目的を達成するた
め、本発明は次のように構成される。 （１）静磁場と、傾斜磁場と、高周波磁場と、磁気共鳴
信号検出手段と、画像再構成手段と、画像表示手段と、
これらの制御手段とを備えたＭＲ拡散画像撮影装置にお
いて、高周波磁場と傾斜磁場を被検体を含む所定の空間
領域に同時に印加して空間座標をwavelet関数状に励起
する第１の工程を実行し、上記励起に続いて１ないし３
軸方向の第１の拡散傾斜磁場を上記領域に印加する第２
の工程を実行し、上記拡散傾斜磁場に続いてリフォーカ
スπパルスを上記領域に印加する第３の工程を実行し、
上記リフォーカスπパルスに続いて第２の拡散傾斜磁場
を上記領域に印加する第４の工程を実行し、上記拡散傾
斜磁場にリードアウト傾斜磁場を印加して信号を検出す
る第５の工程を実行し、上記第１の工程から第５の工程
を、wavelet関数のスケールとシフト量とを変えながら
反復し、続いて逆wavelet変換を用いて画像を形成す
る。

【００２０】（２）好ましくは、上記（１）において、
空間の１方向をwavelet励起関数でエンコードし、残り
の１ないし２方向をフーリエエンコードする。

【００２１】（３）また、好ましくは、上記（１）、
（２）において、第３の工程のリフォーカスπパルスを
スライス選択性とする。

【００２２】（４）また、好ましくは、上記（１）、
（２）において、上記高周波磁場と傾斜磁場を同時に印
加して空間座標をwavelet関数状に励起する第１の工程
と、読み出し傾斜磁場を印加して信号を検出する第５の
工程との間のいずれかの時刻にスライス方向の位相エン
コードを実行し、３次元の画像データを取得する。

【００２３】（５）また、好ましくは、上記（１）、
（２）、（３）、（４）において、一つのサイクルの第
１から第５の工程までを終了後、縦緩和時間を待たずに
未励起領域をwavelet関数状に励起し、次のサイクルの
第１から第５の工程までを実施し、以下同様にして縦緩
和待たずに未励起部分の磁化を励起することによって全
体の撮影時間を短縮する。

【００２４】waveletエンコードと拡散計測を組合せる
ことにより、被写体の動きによる画質の劣化が少ない拡
散画像が計測できる。waveletエンコードではＲＦ照射
による１回の磁化の励起毎に空間の１次元的な１部分部
位のみを励起して信号を計測する。

【００２５】従って、被写体が一時的に動いたとしても
その動きは動いた時刻に励起された画像の中の部分のぼ
けを引き起こすに止まる。

【００２６】これに対して、フーリエエンコードでは、
動いた時刻に計測したフーリェ成分（空間周波数成分）
が動きの影響を受けるため、アーチファクトは画像全体
に分布する。

【００２７】waveletエンコードでは縦磁化の一部を励
起するのみであるため、磁化の励起効率はフーリエエン
コードに比べると低い。

【００２８】しかし、未励起磁化が存在するため縦磁化
の緩和時間を設けることなく、次のトランスレーション
またはスケールのwavelet励起を連続して行うことが可
能で、全体の励起効率はフーリエエンコードと同等にで
きる。

【００２９】

【発明の実施の形態】以下、添付図面を参照して、本発
明の実施形態を詳細に説明する。まず、本発明の原理に
ついて説明する。ＲＦパルスと傾斜磁場との組合せによ
り、空間１次元方向（ｙ方向とする）の磁化を、被検体
を含む所定の空間領域内で、空間的にwavelet関数状に
励起した後、Stejskal‐Tannerのシーケンスに従い、π
パルスを挟んで同極性の拡散検出傾斜磁場を配置し、ｘ
方向リードアウト傾斜磁場を印加してスピンエコーを計
測する。

【００３０】wavelet関数のスケール、シフト量を変化
させて、一連の計測を実行し、計測データを逆wavelet
変換することにより画像を再構成する。

【００３１】ｙ方向は、通常の位相エンコードの代わり
にwaveletエンコードとし、ｘ方向は周波数エンコード
とする。スライス選択はリフォーカスπパルス時のｚ傾
斜磁場により行う。拡散傾斜磁場の印加は、ｘ軸、ｙ
軸、ｚ軸の１〜３軸が可能であり、目的に応じて選択で
きる。

【００３２】wavelet関数は、局在する基本関数を縮小
または拡大し、トランスレートした関数である。この関
数は互いに相似形で、直交関数系をなす。このようなwa
velet基底関数には多種類がある。

【００３３】一例としてＨaar waveletを図３に示す。
数式的表現は次式（２）となる。

【数２】 ここで、ｊはスケールパラメータ（ｊ=０、１、２、・
・・、log2N‐1）、Ｎはデータ点数、ｋはトランスレー
ションパラメータ（ｋ=１、２、４、・・・、２^j）であ
る。

【００３４】基本となるＨaar関数ψ_0,0を縮小し、ψ
_1,0、・・・を得る。関数ψ₁₁は関数ψ_1,0をトランスレ
ートさせたものである。

【００３５】wavelet関数を用いたＭＲ信号のエンコー
ド法に関しては、例えば、Ｌ．P．PanychとＦ．Ａ‐Jol
eszよる論文“A Dynamically Adaptive Imaging Al
gorithm for Wavelet‐Encoded MRI”，Magnetic R
esonance in Medicine,32,p738‐p748，（1994）等に
記述されている。

【００３６】wavelet関数状の励起により、計測信号は
ｙの関数として次式（３）のように表される。

【数３】 ここで、ρ（ｙ）は磁化の密度を、ρ（j,k）はρ
（ｙ）のwavelet変換を表す。磁化の密度ρ（ｙ）は、
次式（４）に示す逆wavelet変換により、ρ（j,k）から
求められる。

【数４】 通常のフーリエ変換法による位相エンコードに代えて、
ｙ方向の位置座標のエンコードとデコードをwavelet励
起／逆wavelet変換で行う。ｘ方向のエンコードはフー
リエ変換法と同じく周波数エンコードとする。

【００３７】wavelet励起形状は、空間ｙ方向に局在し
ており、ｙ軸上には磁化が励起されない領域が残存して
いる。

【００３８】従って、縦磁化の緩和時間を設けることな
く、次のトランスレーションまたはスケールのwavelet
励起を行うことができる。このためのwavelet関数の最
適な励起順序については、Ｊ．B．Ｗeaver，Y．Xuらに
よる論文“Ｗavelet‐encoded MR Imaging”，Magneti
c Resonance in Medicine,24，p275−p287（1992）
に詳しく述べられている。

【００３９】一例を図５に示す。図５において、５１は
被写体で、例えば、被写体５１のｙ方向についての励起
部位幅が複数種となっている。ＴＲは、wavelet励起の
繰り返し周期であり、縦緩和時間Ｔｌよりも短い。Ｔmi
nは同一のスピンが励起される時間間隔であり、縦緩和
時間Ｔｌによって制限される。

【００４０】図５に示すように、大半のwavelet励起は
Ｔminよりも短い時間で反復できる。

【００４１】wavelet励起パルスでは励起時のスライス
選択は困難であり、スライス選択はスピンエコー形成用
のリフォーカスπパルスをスライス選択性とし、信号発
生スライスを限定することにより行う。

【００４２】スライス方向の位相エンコードを付加する
ことにより、３次元の拡散画像を取得することも可能で
ある。Ｚ位相エンコードの繰り返しには、縦緩和時間を
考慮した１〜５秒の待ち時間ＴＲが必要になる。反復の
ループは内側から、ｘ‐周波数エンコード（リードアウ
ト）、ｙ‐waveletループ、ｚ‐位相エンコードループ
となる。

【００４３】waveletエンコードでは、ＲＦ照射による
１回の磁化の励起毎に空間の１次元的な１部位のみを励
起して信号を計測する。

【００４４】これにより、被写体５１が一時的に動いた
としても、その動きは動いた時刻に励起された画像の中
の一部分のぼけを引き起こすに止まる。

【００４５】したがって、waveletエンコードと拡散計
測法とを組合せることにより、被写体５１の動きによる
画質の劣化が少ない拡散画像が計測できる。

【００４６】これに対して、フーリエエンコード法で
は、動いた時刻に計測したフーリエ成分（空間周波数成
分）が動きの影響を受けるため、アーチファクトは画像
全体に分布し、全体の画像の画質が劣化する。

【００４７】これは、撮影したい領域は、動きをあまり
伴わない部位であるが、その近辺であって、撮影領域に
含まれてしまう部位が存在する場合には、その動きを伴
う部位により、全体画像の画質が劣化することとなる。

【００４８】一方、waveletエンコードと拡散計測法と
を組合せる方法であれば、上述したように、被写体５１
の一部分が一時的に動いたとしても、その動きは動いた
時刻に励起された画像の中の一部分のぼけを引き起こす
に止まり、撮影したい領域の画質の劣化を生じさせるこ
とはない。

【００４９】なお、waveletエンコードでは縦磁化の一
部を励起するのみであるため、磁化の励起効率はフーリ
エエンコードに比べると低い。

【００５０】しかし、未励起磁化が存在するため縦磁化
の緩和時間を設けることなく、次のトランスレーション
またはスケールのwavelet励起を連続して行うことが可
能で、全体の励起効率はフーリエエンコードと同等にで
きる。

【００５１】図４は、本発明の適応対象である核磁気共
鳴診断装置の概略構成図である。同図において、４０２
は被検体４０１の内部に一様な静磁場Ｂ0を発生させる
ための電磁石または永久磁石、４１４ａは高周波磁場
（ＲＦ磁場）を発生する送信コイル、４１４ｂは被検体
から生じる核磁気共鳴信号を検出するための検出コイル
である。

【００５２】また、４０９は直交するｘ、ｙおよびｚの
３方向に強度が線形に変化する傾斜磁場Ｇx、Ｇy、Ｇz
を発生する傾斜磁場コイル、４１０は傾斜磁場に電流を
供給するための電源である。

【００５３】また、４０８はコンピュータ、４０６は信
号処理系であり、この信号処理系４０６は、ＲＯＭ４２
４、ＲＡＭ４２５、磁気ディスク４２６、光磁気ディス
ク４２７及びデイスプレイ４２８を有する。

【００５４】また、４２１は操作部であり、この操作部
４２１は、キーボード４２２及びマウス４２３を有す
る。

【００５５】次に、図４に示した核磁気共鳴診断装置の
動作の概要を説明する。送信系４０４のシンセサイザ４
１１により発生させた高周波信号を変調器４１２で変調
して電力増幅器４１３で増幅し、高周波コイル４１４ａ
に供給する。これにより、被検体４０１の内部に高周波
磁場を発生させ、核スピンを励起させる。通常は¹Ｈを
対象とするが、³¹Ｐ、¹²Ｃ等、核スピンを有する他の原
子核を対象とすることもある。

【００５６】被検体４０１から放出される核磁気共鳴信
号は、高周波コイル４１４ｂにより受信され、増幅器４
１５を経た後、直交位相検波器４１６で直交位相検波さ
れ、Ａ／Ｄ変換器４１７によりＡ／Ｄ変換されてコンピ
ュータ４０８へ入力される。なお、高周波コイル４１４
ａ、４１４ｂは、送受信両用でもよく、別々でもよい。

【００５７】そして、コンピュータ４０８は信号処理
後、上記核スピンの密度分布、緩和時間分布、スペクト
ル分布等に対応する画像をＣＲＴディスプレイ４２８に
表示させる。ＲＡＭ４２５は、コンピュータ４０８の計
算途中のデータあるいは最終データを収納する。

【００５８】傾斜磁場発生系４０３、送信系４０４、検
出系４０５は、全てシーケンサ４０７によって制御さ
れ、このシーケンサ４０７はコンピュータ４０８によっ
て制御される。また、コンピュータ４０８は操作部４２
１からの指令により制御される。

【００５９】このような装置における本発明の特徴的な
動作を以下詳細に説明する。ここではｚ軸に直交するス
ライス（ｘ−ｙ面）で、ｙ軸方向に１次元のwavelet関
数状の励起を行う場合を仮定する。

【００６０】図１は、典型的なシングルスライス計測の
例のシーケンスを示す図である。図１において、π／2
−ＲＦパルス１１とｙ傾斜磁場１４とを同時に印加して
ｙ軸方向をwavelet関数状に励起する（第１の工程）。

【００６１】ｙ傾斜磁場１４は横磁化の位相戻しのため
に、負極性の部分を伴う。

【００６２】第１工程に続く第２工程では、３軸方向の
第１の拡散傾斜磁場１６を印加する。次に、第３工程に
おいて、スライス選択ｚ傾斜磁場１３とともにリフォー
カスπパルス１２を印加し、撮影スライス面の内部の磁
化のみをリフォーカスさせる。

【００６３】リフォーカスπパルス１２に続く第４工程
において、第２の拡散傾斜磁場１７を印加する。分子拡
散をしないスピンの位相は、第１、第２の拡散傾斜磁場
１６、１７により元に戻るが、分子拡散を行ったスピン
の位相は回復せず、エコー信号への寄与が低下する。

【００６４】次に、第５の工程において、リードアウト
傾斜磁場１８を印加してエコー信号１９をサンプリング
期間１０１にて、サンプリングする。

【００６５】第１から第５の工程を、wavelet関数のス
ケールとシフト量を変えながら反復し、全てのwavelet
関数について信号を計測した後、ｙ軸方向については逆
wavelet逆変換を行い、ｘ方向については逆フーリエ変
換を行って２次元の画像を再構成する。

【００６６】wavelet関数には、図３に示したＨaar関数
（関数ψの添字の左側の数字はスケールを示し、右側の
数字は位置を示す）の他にも様々な関数がある。その一
例としてＢattle‐Lemarie関数を図６に示す。Ｂattle
‐Lemarie関数は、Ｈaar関数に比べて形状がなだらかな
ため、励起ＲＦパルスを短くできる。しかし、その反
面、波形形状の裾が長いので、wavelet関数波形間に重
なりが生じる。

【００６７】拡散傾斜磁場１６、１７は、１軸ないし３
軸に印加できる。特定の軸に印加した場合はその特定軸
方向の拡散により拡散コントラストが形成される。３軸
方向に印加した場合は空間の各方向に平均的な拡散コン
トラストが得られる。

【００６８】拡散が空間的に等方的でない場合は、拡散
係数は２階の対称なテンソルとなり独立成分は６個にな
る。例えば、拡散傾斜磁場の印加軸をｘ軸、ｙ軸、ｚ
軸、ｘ軸とｙ軸、ｙ軸とｚ軸、ｚ軸とｘ軸とした６回の
計測からテンソルの成分を計算することができる。そし
て、計算したテンソルからピクセル毎に拡散の主要な方
向を得ることができ、これは神経の走行の描出等に応用
されている。

【００６９】wavelet関数の励起順序を図５に示す。図
５に示した例は、視野を１６のピクセルでカバーする場
合である。この場合、wavelet励起は１６回必要にな
り、マトリクス数と励起数とが一致する点は位相エンコ
ードの場合と変わらない。同一スピンの励起は図５中の
Ｔminの間隔で生じる。waveletの励起はこれよりも短い
周期ＴＲで反復できる。

【００７０】このように、wavelet励起順序を組み立て
ることによって全体の計測時間を短縮できる。

【００７１】次に、３次元計測の例を図２を参照して説
明する。図２において、π／2−ＲＦパルス１１と第１
の拡散傾斜磁場１６との間にｚ方向位相エンコード傾斜
磁場２１を印加する。リフォーカスπパルス１２の印加
中はスライス選択ｚ傾斜磁場は印加しない。リフォーカ
スπパルス１２に続く第４工程において第２の拡散傾斜
磁場１７を印加する。

【００７２】そして、第５の工程において、リードアウ
ト傾斜磁場１８を印加してエコー信号１９をサンプリン
グ期間１０１にてサンプリングする。

【００７３】第１から第５の工程を、wavelet関数のス
ケールとシフト量とを変えながら反復し、全てのwavele
t関数について信号を計測した後、ｚ位相エンコードの
ステップを変化させてwavelet励起を反復する。

【００７４】全データ収集後ｙ軸方向については逆wave
let逆変換を行い、ｘ，ｚ方向については逆フーリエ変
換を行って３次元の画像を再構成する。ｚ位相エンコー
ドステップの反復速度は縦緩和時間Ｔ1によって制限さ
れる。

【００７５】ｚ方向位相エンコード傾斜磁場２１は、図
２に示す位置に限らず、原理的には磁化の励起からリー
ドアウトの間のどの位置に入れてもよい（ただし、ＲＦ
および拡散傾斜磁場と同時刻に印加することはできな
い）。

【００７６】以上のように、本発明の一実施形態によれ
ば、waveletエンコードと拡散計測法とを組み合わせて
計測するように構成したので、被写体が一時的に動いた
としても、その動きは動いた時刻に励起された画像の中
の一部分のぼけを引き起こすに止まり、その動きによ
り、画像全体がぼけることが防止できる。

【００７７】したがって、シングルショット・シーケン
スとナビゲーション・エコーに依らずに拡散画像計測に
おける体動の影響を低減することが可能なＭＲ拡散画像
撮影装置を実現することができる。

【００７８】なお、上述した例においては、空間の１次
元のみをwaveletエンコードする場合を述べたが、空間
選択励起パルスにより、２次元のwavelet関数状の励起
を行うことも可能であり、体動への影響を更に低減する
ことができる。

【００７９】また、空間選択励起パルスの設計に関する
参照文献としては、J．Pauly，D．NishimuraとＡ．Maco
vskiによる論文”Ａ ｋ‐Space Analysis of Small
‐Tip‐Angle Excitation”，Journal of Magnetic
Resonance，81，p43‐p56（1989）等がある。

【００８０】

【発明の効果】以上説明したように、本発明によれば、
シングルショット・シーケンスとナビゲーション・エコ
ーに依らずに拡散画像計測における体動の影響を低減す
ることが可能なＭＲ拡散画像撮影装置を実現することが
できる。

【００８１】また、waveletエンコードがもつ体動に対
する低感受性を活かして拡散画像計測を行うことが可能
であり、シングルショットシーケンスが不可能な低磁場
ＭＲＩ磁石でも体動アーチファクトが少ない拡散画像を
得ることができる。

【００８２】また、テンソル等の拡散異方性の計測にお
いては、拡散コントラスト画像の数倍の反復計測が必要
になるが、本発明はこのようなケースでも体動アーチフ
ァクトが少ない拡散画像を得ることができる。

【図面の簡単な説明】

【図１】本発明のシーケンスを示す図である。

【図２】本発明の他のシーケンスを示す図である。

【図３】wavelet関数の形状を示す図である。

【図４】本発明の適用対象である磁気共鳴画像診断装置
の全体の構成を示す図である。

【図５】一連のwavelet関数の励起順序を示す図であ
る。

【図６】他のwavelet関数の形状を示す図である。

【符号の説明】

１１ wavelet励起π／2‐RFパルス １２ リフォーカスπ−RFパルス １３ スライス選択傾斜磁場パルス １４ ｙ方向waveletエンコード傾斜磁場パルス １５ ｘ方向ワープ傾斜磁場パルス １６、１７ 拡散傾斜磁場パルス １８ リードアウト傾斜磁場パルス １９ エコー信号 ５１ 被写体 １０１ サンプリング区間 ４０１ 被写体 ４０２ 静磁場発生磁気回路 ４０３ 傾斜磁場発生系 ４０４ 送信系 ４０５ 検出系 ４０６ 信号処理系 ４０７ シーケンサ ４０８ コンピュータ ４０９ 傾斜磁場コイル ４１０ 傾斜磁場電源 ４１１ シンセサイザ ４１２ 変調器 ４１３ ＲＦアンプ ４１４ａ 送信ＲＦコイル ４１４ｂ 検出ＲＦコイル ４１５ プリアンプ ４１６ 直交位相検波器 ４１７ Ａ／Ｄ変換器 ４２１ 操作部

Claims (1)

【特許請求の範囲】
1. 【請求項１】 静磁場と、傾斜磁場と、高周波磁場と、
   磁気共鳴信号検出手段と、画像再構成手段と、画像表示
   手段と、これらの制御手段とを備えたＭＲ拡散画像撮影
   装置において、 ＲＦ磁場と傾斜磁場を被検体を含む所定の空間領域に同
   時に印加して空間座標をwavelet関数状に励起する第１
   の工程を実行し、 上記励起に続いて１ないし３軸方向の第１の拡散傾斜磁
   場を上記領域に印加する第２の工程を実行し、 上記拡散傾斜磁場に続いてリフォーカスπパルスを上記
   領域に印加する第３の工程を実行し、 上記リフォーカスπパルスに続いて第２の拡散傾斜磁場
   を上記領域に印加する第４の工程を実行し、 上記拡散傾斜磁場にリードアウト傾斜磁場を印加して信
   号を検出する第５の工程を実行し、 上記第１の工程から第５の工程を、wavelet関数のスケ
   ールとシフト量とを変えながら反復し、続いて逆wavele
   t変換を用いて画像を形成することを特徴とするＭＲ拡
   散画像撮影装置。