JPH0198102A - 垂直磁気記録方式 - Google Patents

Abstract

(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。

Description

【発明の詳細な説明】 産業上の利用分野 本発明は垂直磁気記録方式に係り、特にリングヘッドを
用いて垂直磁気記録を行なう垂直磁気記録方式に関する
。

従来の技術 近年、高密度記録を実現し得る磁気記録方式として、磁
気記録媒体の磁性層に垂直方向に磁化を行なう垂直磁気
記録方式が提案されている。この垂直磁気記録方式には
種々の方式が提案されているが、そのひとつとしてリン
グヘッドを用いて垂直磁化を行なう垂直磁気記録方式が
ある。

しかるに、従来のリングヘッドを用いた垂直磁気記録方
式では方形波を記録しこれを再生した場合、再生波形が
原点に対し非対称なダイパルス（ｄｉｐｕｌｓｅ　）と
なることが知られている（　ＩＥＥＥＴＲＡＮＳＡＣＴ
Ｉ０１４Ｓ　ＯＮ　ＨＡＧＮＥＴＩＣ８，ＶＯＬ、ＨＡ
Ｇ−１８，ＮＨ３゜ＭＡＲＣｌｌ　１９８２．Ｐ７６９
〜Ｐ７７１参照）。これは、従来の垂直磁気記録方式で
は、■残留磁化が磁化反転位置に対して非対称であるこ
と、■リングヘッドの磁界がかなりの面内成分を有して
おり、磁化が面内方向へ傾くこと等が原因していると考
えられる。

発明が解決しようとする問題点 このような非対称なダイパルスからデータ弁別を行なう
手段として、■ゼロ点検出、■ピーク検出、■最大傾斜
点検出が考えられ、特に現在行なわれているのは上記■
、■の手段である。

■の手段は非対称なダイパルスをヒルベルト変換等によ
り原点に対し対称なダイパルスとしてゼロ点検出を行な
う方法である。また、■の手段は非対称なダイパルスを
ヒルベルト変換等により対称な単経パルスとしてピーク
検出を行なう方法である。更に、■の手段は非対称な波
形を２同機分して最大傾斜点を検出する方法である。

しかるに、上記■、■の手段では、いずれも再生時に位
相と概幅補正を行なうものであり、記録媒体特性（Δθ
領、Ｍｓ　、Ｈｅ上、ＨＫ等）及びリングヘッド特性（
ギャップ長、スベイシング等）の変化によリーダイパル
スの対称性は著しく変化する。従って、データ弁別を正
確に行なうに（ま記録媒体特性やリングヘッドのキャッ
プ長等の僅かな変化に対応して補正を行なわなければな
らないという問題点があった。またζヒルベルト変換は
再生回路内に設けられた波形等化回路で行なわれるため
、再生回路の回路構成が複雑になるという問題点があっ
た。

本発明は上記の点に鑑みて創作されたものであり、リン
グヘッドを用い、かつ再生波形が対称性を有するダイパ
ルスとなる垂直磁気記録方式を提供することを目的とす
る。

問題点を解決するための手段 上記問題点を解決するために特許請求の範囲（１）記載
の発明では、垂直異方性媒体または無配向媒体にリング
ヘッドで垂直磁気記録を行なう垂直磁気記録方式におい
て、上記媒体に対しリングヘッドのリーディングとトレ
ーリングで逆極性の１６（ヒを同時に記録し磁化反転と
した。

また、特許請求の範囲■記載の発明では、垂直異方性媒
体または無配向媒体にリングヘッドで垂直磁気記録を行
なう垂直磁気記録方式において、記録信号の電流反転に
対応して正負交互に微小パルスを発生させ、この微小パ
ルスを有する記録電流をリングヘッドに供給して上記媒
体に対しリングヘッドのリーディングとトレーリングで
逆極性の磁化を同時に記録し磁化反転としてなると共に
、微小パルス幅の時間Ｔｗと上記記録信号の最短記録ビ
ット長の時間３　ｗｉｎとの関係をＴｗ＜Ｂｎ＋ｉｎと
なるようＴｗを設定した。

作用 リングヘッドはギャップ（！ｌ気空）？ｉ）を介して対
向するリーディングとトレーリングを有している。この
リーディングとトレーリングにおける磁界の垂直方向成
分に注目すると、磁界の極性は逆極性となっており強さ
は等しくなっている。従って、媒体に対しリーディング
とトレーリングで夫々同時に垂直磁化を行なった場合、
媒体にはギャップ中央位置を磁化反転位置として逆極性
の磁化が形成される。また、この極性の異なる磁化の強
さは等しいため、媒体に記録される磁界の強さも等しい
。従って上記垂直磁気記録方式による垂直磁気記録を再
生した場合、再生波形は出力ゼロ位置（即ち磁化反転位
置）を中心として対称性を有した波形となる。

実施例 次に本発明の一実施例について説明する。まず、本発明
に係る垂直磁気記録方式の基本原理を第１図及び第２図
を用いて説明する。

第１図及び第２図は夫々リングヘッド１と磁気記録媒体
２，３の相対速度をゼロとした、所謂静上記録を行なっ
た場合の磁化パターン（図中、矢印で示す）及び再生波
形を示している。また、第１図は磁気記録媒体２として
垂直異方＋ｌｒＲ体を用い、一方第２図は磁気記録媒体
３として面内異方性媒体を用いており、夫々リングヘッ
ド１は直流で励磁した。

第２図に示す、所謂面内記録の場合には、リングヘッド
１の左右のボールＩａ、１ｂ近傍における面内方向磁界
は同極性であるために２ビツト分の磁化が形成される（
第２図（Ｂ）に再生波形を示す）。

一方、第１図に示す垂直磁気記録の場合には、リングヘ
ッド１の各ボール１ａ、１ｂＭ％の垂直方向磁界は逆極
性であるために、ギャップ１ｃ（梨地で示す）の中心線
上を磁化反転位置としてその両側に逆極性の１ビツト分
の磁化が形成される。この磁化を行なうのは、リングヘ
ッド１が発生するボール１ａからボール１ｂに至る磁界
の内で特に垂ａ成分であり、その強さはボール１ａ近傍
とボール１ｂ近傍において略等しい強さとなっている。

従って、磁化反転位置の両側に形成される逆極性の磁化
の強さは略等しい強さとなる。このように垂直磁化され
た記録の再生波形は、第１図（Ｂ）に示すように出力ゼ
ロレベル（磁化反転位置に対応）を中心として対称性を
有する波形となる。よって、静上記録のみを考えた場合
、再生波形は対称性を有しており波形等化（ヒルベルト
変換等）を行なうことなく、そのままの再生波形　゛で
データ弁別を行なうことができる。

上記した基本原理を基に、垂直磁気記録においてリング
ヘッドと垂直磁気記録媒体（以下、単に垂直媒体という
）が相対的速度を有している場合の垂直磁気記録につい
て述べる。

まず本発明に係る垂直磁気記録方式の説明を明確化する
ため、従来における垂直磁気記録方式について簡単に説
明し、再生波形が非対称となる理由を述べておく。

第３図乃至第６図はＮＲＺ　１方式において垂直磁気記
録がされる様子を経時的に示した図である。

各図において（Ａ）に示されるのは記録電流波形であり
、（Ｂ）で示されるのは垂直媒体４の磁化パターンであ
り（図中、矢印の長さは磁化の強さを示す）。また、リ
ングヘッド５は相対的に図中右方へ変位するものとする
。更に図中梨地で示す範囲はリングヘッド５による垂直
媒体４に対する磁化範囲である。

第３図に注目し、リーディング５ａ、トレーリング５ｂ
を有するリングヘッド５のギャップ５Ｃの中心が無限遠
から図中Ｂで示す位置までやってきたとすると、位置Ａ
近傍の磁化Ｍ１は以前に記録された同方向磁化によりＨ
ｄ＝４πＭＳの減磁界を受ける。

ここで第４図に示すように記録電流が反転し、Ａ、８間
領域において磁化が反転したとすると、Ａ、８間領域内
の磁化Ｍ２は既に位置Ａより左方に形成されている磁化
（例えばＭ＋　）による減磁界を受ける。しかるにΔ、
Ｂ間領域内の磁化Ｍ２は反転しており、よって減磁界の
方向（図中、破線の矢印で示す）は磁化Ｍ２を強める方
向となるため、磁化の大きさはＭｚ＞Ｍ＋どなる。よっ
て、位置Ａ（この位置は磁化反転位置となる）を中心と
して左右に形成される磁化の強さは同一でなくなる。こ
れが再生波形が非対称となる主な理由で′ある。

尚、第５図に示すようにビット中央部（−のビット記録
位δと次のビット記録位置の間部分）においてはリング
ヘッド５により形成される磁化Ｍ３は夫々Ｈｄ＝４πＭ
ｓの減磁界を受ける。また第６図に示すように記録電流
波形が反転することにより、位置Ｃを磁化反転位置とし
て１ビツトが記録される。

上記のように従来の垂直磁気記録方式では、記録電流波
形が反転する際、リングヘッド５の磁界も反転すること
に起因して、磁化及転位ｆｆ１Ａ、ｃの両側における磁
化の強さが異なり、これが主な原因となり再生出力波形
が非対称となっていた（第７図にＮＲＺ　１方式による
垂直磁気記録における孤立再生波形を磁化パターンと関
連させて示す）。また、従来の方式ではリーディング５
ａによる磁化は、リングヘッド５の相対的な右方向の変
位に伴い後から追いかけてくるトレーリング５ｂの磁界
により消されてしまい、実際に垂直磁化に寄与するのは
トレーリング５ｂによる磁化のみである。

以上を前提として本発明を適用してなる垂直磁気記録を
第８図乃至第１２図を用いて説明する。

本発明では記録電流波形として、第８図（Ａ）に示され
る従来用いられていたＮＲＺ　Ｉ記録波形に代えて、第
８図（Ｂ）に示される記録電流波形（以下、便宜上この
記録電流波形をＦＰ記録波形といい、またＦＰ記録波形
を用いた垂直磁気記録方式をＦＰ記録方式という）を用
いたことを特徴とする。第８図はＮＲＺ　Ｉ記録波形と
ＦＰ記録波形を対応させて示している。同図に示される
ようにＦＰ記録波形は、ＮＲＺ　Ｉ記録波形が立ち上が
るとき正で、また立ち下がりで負の微小幅のパルス電流
が流される構成の波形となっている。

上記のＦＰ記録波形により垂直媒体６（未記録の媒体と
する）に対し垂直磁化がされる様子を、第９図乃至第１
２図に経時的に示す。尚、各図において（Ａ）で示され
るのは記録電流波形であり、また（Ｂ）で示されるのは
垂直媒体６の磁化パターンである。

第９図に示されるようにリングヘッド７（リーディング
７ａ１トレーリング７ｂ、ギャップ７Ｃを有する）のギ
ャップ７Ｃの中心が図中りで示す位置にきた時、ＦＰ記
録波形が立ち上がり、正の電流がリングヘッド７に流さ
れたとする。これによりリングヘッド７は励磁され、位
置りを中心として両側に逆極性の磁化が形成される。尚
、ギャップ７ｃの中心が位置りに至るまでリングヘッド
７には電流が流れていないため、リングヘッド７の磁化
範囲より左方（位置Ｅより左方）の垂直媒体６には磁化
はされていない（垂直媒体６上で磁化されていない部分
には“０”を示す）。

ＦＰ記録波形は微小幅のパルス電流が流される波形であ
るため、微小時間くこの時間をＴｗとする）に亘り電流
が流された後、第１０図に示すようにリングへラド７へ
の通電は停止される。ＦＰ記録波形では電流が反転しな
いため、よって磁化の反転も起こらず、従って垂直媒体
６にはリングヘッド７のギャップ７の中心線上を磁化反
転位置（図中、Ｆで示す）として、その両側に略対称な
磁化が形成される。これは前記した基本原理の説明から
も明らかである。

尚、上記微小時間Ｔｗの間にリングヘッド７が相対的に
変位することに伴いギャップ中心位置は位置りから位Ｉ
Ｆへ移動し、トレーリング７ｂによる磁化は一部リーデ
ィング７ａにより形成された磁化と重畳し消され、また
位置Ｆより左方における磁化範囲は右方における磁化範
囲より大きくなるが、Ｔｗは微小であるため問題となる
ようなことはない。

一方、ＦＰ記録方式の場合、ビット中央部においては電
流がゼロとなっているため、第１１図及び第１２図に示
されるように垂直媒体６に磁化は形成されない。磁化が
形成されるのはＦＰ記録波形において微小幅のパルス電
流が流れた時であり、この時磁化及転位ｍＦ、）ｌを中
心にその両側の狭い領域に逆極性の磁化が形成される。

このＦＰ記録方式によれば、逆極性の磁化がリーディン
グ７ａ及びトレーリング７ｂにより同時に形成され、か
つその強さは同一のリングヘッド７から発生した磁界に
よる磁化であるため互いに略等しい強さを有している。

即ち、この各磁化は相互に対称性を有した磁化となる。

また、磁化が形成れるのはＦＰ記録波形の微小幅のパル
ス電流が流れた時のみであるため、リングヘッド７が垂
直媒体６に対し相対的に変位してもトレーリング５ｂが
リーディング５ａが形成した磁化を消すようなことはな
く、上記の逆極性の磁化は保持される。更に１ビツトを
構成する磁化領域（第１２図に梨地で示す）を考えた場
合、隣り合う磁化領域の間のビット中央領域（第１２図
にＧで示す領ＶＸ）は磁化がされていないため、各磁化
領域が減磁界を受けるようなことはない。よって磁化反
転位置Ｆ、Ｈを中心としてその両側には略対称な磁化が
形成され、この垂直磁気記録を再生した場合には、対称
性を有する再生波形を得ることができる。これにより、
再生波形を再生回路側で波形等化（ヒルベルト変換等）
する必要がなくなり、再生回路の構成を°簡単にするこ
とができる。

また、ビット中央部の磁化“Ｏ”の領域（第１２図にＧ
で示す領域）は、隣接する磁化反転位置の離間距離が小
となる短波長領域においては狭くなり、次第にＮＲＺ　
Ｉ記録方式に近づく。この短波長領域におけるＦＰ記録
方式について第２６図を用いて以下説明する。

同図において（Ａ＞はＮＲ７■記録波形を、（Ｂ）は（
Ａ）のＮＲＺＩ記録波形と対応するＦＰ記録波形を、（
Ｃ）は短波長領域において磁化が形成される様子を、ま
た（Ｄ）は垂直媒体６に形成された磁化パターンを夫々
示している。いま、同図（Ａ）、（Ｂ）に示すように最
短記録ビット長をＢｍｉｎ　　（ｓｅｃ　）とし、また
微小パルス幅をＴｗ　（ｓｅｃ　）として夫々時間で採
る。更にリングヘッド７と垂直媒体６の相対速度をｖ（
ｇ／ｓ）とすると、通常最短記録ビット長ｖ　ｘ　３　
ｓｉｎはギャップ損失の影響を避けるため、ギャップ長
の２倍以上の長さに設定される。

前記のように、短波長領域（高密度記録時）においては
ビット中央部の磁化“０″の領域が狭くなり、最短記録
ビット長３　ａｋｉｎと微小パルス幅Ｔｗは近い値とな
る。そして、Ｂｍｉｎ　＝Ｔｗ　（反転電流ａの位置と
ｂの位置が等しい）なる場合は、Ｋ領域の磁化は反転電
流すによって反転されて反転位置がＬに移動してしまう
ため（ＮＲＺ１方式％式％ 本発明方式では、ＦＰ記録波形の微小パルス幅Ｔｗが最
短記録ビット長１３　ｍｉｎより小さく設定してなるこ
とを特徴とする。このようにＴｗ＜１３　ｓｉｎと設定
することにより、第２６図（Ｂ）に示される反転電流ａ
により形成された磁化（図中、領域に内において下に向
いた矢印Ｍで示される）は、反転電流すにより垂直媒体
６に印加される磁界（領域に内において、上に向いた破
線の矢印Ｈで示す）によっては磁化反転することはなく
ＦＰ記録方式による垂直磁化が行なわれる。

この理由を第２６図（Ｂ）、（Ｃ）を用いて次に述べる
。Ｔｗ＜Ｂｍｉｎとすることにより、反転電流ａによる
磁化反転位置（図中Ｎで示す）と反転電流すによる磁化
反転位置（図中、Ｐで示す）の間には、時間で示すとＢ
ｍｉｎ　−Ｔｗ　（ｓｅｅ　）、距離で示すとｖ　−（
Ｂｍｉｎ　−Ｔｗ　）　　（ｍ）の微小のずれが必ず生
じる。この場合領域に内において、反転電流ａにより形
成された磁化Ｍは、反転電流すによる逆極性のヘッド磁
界Ｈを受けるが、この磁界Ｈはギャップ中心位置Ｐから
離れた（即ち、位置Ｎより時間にして３ｍｉｎ−Ｔｗだ
けずれた）弱い磁界であるため、領域Ｋに形成されてい
る磁化Ｍは反転されず、そのまま残ることになる。よっ
て、Ｔｗ＜Ｂｍｉｎと設定することにより短波長領域に
おいてもＦＰ記録方式にて垂直磁気記録を行なうことが
できる。

次に、上記のＦＰ記録方式を用いて垂直磁気記録／再生
を行なった際の各種実験結果を述べる。

まず、実際に用いたＦＰ記録波形をＮＲＺＩ記録波形と
比較して第１３図に示す。第１３図（Ａ）はＮＲＺ　Ｉ
記録電流波形であり、第１３図（Ｂ）はＦＰ記録波形で
ある。このＦＰ記録波形は、例えば第１４図に示される
回路より容易に作ることができる。

次にＮＲＺ　Ｉ記録方式とＦ−Ｐ記録方式の孤立再生波
形、記録電流波形及び磁化パターンを夫々関連させて第
１５図及び第１６図に示す。実験条件は各記録方式にお
いて等しく設定し、相対速度を２．０７　ｍ／ｓでギャ
ップ長０．２０μ園のフェライト・リングコアヘッドを
用いた。また垂直媒体としてはＣｏ−Ｃｒ／Ｃｏ−Ｃｒ
−Ｎｂ二層媒体を用い、その磁気特性は厚さ０．２５μ
ｓ　、ＭＳ−３７０ｅｌｌｕ／ＣＣ，）ｌｃ上＝　６７
００８．　ＨＣ／＝６０００であった。尚、第１５図は
ＦＰ方式を示しており、第１６図はＮＲ７Ｒ７縁方式を
示している。

また各図において（Ａ）は孤立再生波形を、（Ｂ）は記
録電流波形を、（Ｃ）は磁化パターンを示している。

第１５図（Ａ）より、ＦＰ記録方式における再生波形の
ダイパルス比は略１であり、対称性の良好な波形となっ
ている。一方、第１６図（Ａ）に示されるＮＲＺ　Ｉ記
録方式による再生波形のダイパルス比は略０．５であり
対称性は良くない。よってＮＲＺ　Ｉ記録方式では波形
等化処理を行なう必要が生じる。

第１７図はＮＲＺＩ記録方式及びＦＰ記録方式の入出力
特性である。尚、以降の実験にはギャップ長０．２μ園
のセンダスト（登録商標）よりなるリングヘッドを用い
ている。

同図より飽和電流はＦＰ記録方式の方がやや大きいが、
１．５倍程度であり問題ない。ＮＲＺ　Ｉ記録方式の飽
和電流が小さいのは、磁化反転前の逆方向磁化による減
磁界がヘッド磁界を強めるよう働くからであると考えら
れる（第４図（Ｂ）に示す破線の矢印参照）。

第１８図は、ＮＲＺＩ記録方式と、ＦＰ記録方式（記録
電流ｉ　ｒ＝　１５７ｒＬＡｐ−１）　、　　ｉ　ｒ−
２０ｍＡｐ−ｐ）の波長特性である。短波長領域におい
ては、出力はいずれもほぼ等しいが、ＦＰ記録方式の記
録電流ｉｒ＝２０ｍＡｐ−１）においては長波長領域の
出力がやや大きい。しかし次に述べるビットシフトを考
えるとＦＰ記録方式における記録電流ｉ　ｒ＝　１５ｍ
ＡＩ）−１）が最も小さく良好である。

次にビットシフト特性について説明する。一般にディジ
タル情報を記録する場合、そこに出現する２進値のパ１
”および“Ｏ”の組合せ、すなわちビット・パターンは
種々雑多である。その結果ＮＲＺＩ記録方式の場合、同
一の情報書込密度であっても、そのビットパターンの状
態によっては、局部的にパルスのまばらな個所や密集し
た箇所ができることになる。それによって続出電圧の波
高値が低下したり、情報の現れる位相が変わったりする
。これがビット・シフトである。

ＮＲＺＩ記録方式の場合、位相方向の最悪パターンは２
ビツトパターン“０００１１０００”、振幅方向の最悪
パターンは３ビツトパターンである。垂直記録の場合は
、波形がダイパルスであるために３ビツトパターンはあ
まり問題とならない。

ビットシフトの具体的な求め方について説明する。第１
９図（Ａ＞に示す記録電流波形に対し、第１９図（８）
に示す再生波形が得られたとし、ｔｂ、ｔｏ、ｔｐを図
に示すようにとった場合、ビットシフト量（ゼロ点）及
びビットシフト量（ピーク）は次式で求められる。

ビットシフト量（ピーク＞　＝　　ｔ　ｐ−ｂ　（％）
ｔｗ 尚、ｔｗは弁別密幅でありＭＦＭ記録 方式の場合、最短記録波長の１／２である。

第２０図はＮＲＺ　Ｉ記録方式とＦＰ記録方式の各場合
の２ビツトパターン（０００１１０００）のビットシフ
ト特性を示す図である。ＮＲＺＩ記録方式のビット量（
ピーク）が最もビットシフトが小さいが、再生時の波形
等化によって２ビツト目のピークの高さを大きくする必
要がある。一方、ＮＲＺ　Ｉ記録方式のビット量（ゼロ
点）の場合は、ビットシフトが大きいため再生時の波形
等化によってビットシフトを低減する必要がある。等化
方法はいずれもヒルベルト変換を用いる。これに対しＦ
Ｐ記録方式のビット量（ゼロ点）はビットシフトが低い
値をとっており、かつ波形等化を行なう必要がない。

続いて第２１図にＮＲＺ　Ｉ記録方式の、また第２２図
にＦＰ記録方式の１２０Ｋ　Ｂ　Ｐ　Ｉ　５ビツトパタ
ーンの再生波形を示す。ＮＲＺ　Ｉ記録方式の場合、ダ
イパルスの対称性が悪いため５ビット部の波形の基線が
横軸（Ｘ軸）より浮き上がった形となっており基線の偏
移が見られる（図中、破線で示す）。これに対してＦＰ
記録方式の場合はダイパルスの対称性が良いため基線の
偏移は見られず直ちにゼロ点検出を行なうことができる
。

また第２３図にＮＲＺ　Ｉ記録方式の、また第２４図に
ＦＰ記録方式の１００ＫＢＰＩ２ビツトパターンの再生
波形を示す。各図よりゼロ点のビットシフト量がＦＰ記
録方式の方がＮＲＺ　Ｉ記録方式に比べて小さいことが
判る。また第２４図に示すＦＰ記録方式ではＬ２／Ｌｌ
が大であり、またサドル部（図中矢印Ｊで示す）の落ち
込みが大きいためデータ弁別の際有利である。

上記実験結果から明らかなように、本発明を用いたＦＰ
記録方式はＮＲＺ　Ｉ記録方式に比べて再生波形の対称
性（ダイパルス比特性）、ビットシフト特性等において
高特性を有した垂直磁気記録方式であると言える。

尚、上記実施例では記録媒体として垂直異方性を有した
垂直媒体を用いたが、これに限るものではなく、無配向
媒体を用いても同様の効果を得ることができる。また、
パーマロイ等を裏打ち層とした所謂二層媒体を用いても
同様の効果を奏することができる。

また、上記実施例では第２図（Ａ）に示されるような微
小幅の矩形パルスを有した波形をＦＰ記録波形として用
いたが、これに限るものではなく、例えば第２５図（Ｂ
）、（Ｃ）に示されるような鋸歯状のパルス波形として
も良い。このようにパルス波形を矩形から変化させるこ
とにより、所定のパルス幅７ｗ内においてリングヘッド
への印加電流の制御を行なうことができる。よって、こ
のパルス波形を適宜制御することにより、さらに磁化反
転位置の両側に形成される磁化の対称性を向上させるこ
とが可能となる。

発明の効果 上述の如く、本発明によれば、媒体に対しリングヘッド
のリーディングとトレーリングで逆極性の磁化が同時に
記録紙磁化反転とすることにより、磁化反転位置の両側
における磁化の強さは略等しくなり、従って再生波形を
対称性を有した波形とすることができ、これにより再生
回路内に波形等化処叩を行なう回路は不要となり回路構
成の単純化を図ることができ、また媒体やリングヘッド
の条件に拘らずダイパルス比が略１となるため、回路の
調整が不要となる等の特長を有する。

【図面の簡単な説明】

第１図は本発明になる垂直磁気記録方式の基本原理を説
明するための図、第２図は従来の長手方向記録を説明す
るための図、第３図乃至第６図は従来の垂直磁気記録方
式の一例を説明するための図、第７図は従来の垂直磁気
記録方式による記録信号の磁化パターン及び再生波形を
示す図、第８図はＮＲＺ　Ｉ記録記号とＦＰ記録信号を
対比して示す図、第９図乃至第１２図はＦＰ記録方式に
より磁化が形成される様子を経時的に示す図、第１３図
は実際の入力波形を示す図、第１４図はＦＰ記録波形を
生成する回路の一例を示す図、第１５図はＦＰ記録方式
による再生波形、記録電流波形、磁化のパターンを関連
させて示す図、第１６図はＮＲＺ　Ｉ記録方式よる再生
波形、記録電流波形、磁化のパターンを関連させて示す
図、第１７図はＮＲＺ　Ｉ記録方式とＦＰ記録方式の入
出力特性を示す図、第１８図はＮＲＺ　Ｉ記録方式とＦ
Ｐ記録方式の波長特性を示す図、第１９図はビットシフ
ト量の求め芳を説明するための図、第２０図はＮＲＺ　
Ｉ記録方式とＦＰ記録方式のビットシフト特性を示す図
、第２１図はＮＲＺ　Ｉ記録方式における１２０ＫＢＰ
Ｉ５ビツトパターンの再生波形を示す図、第２２図はＦ
Ｐ記録方式における１２０Ｋ　Ｂ　Ｐ　Ｉ　５ビツトパ
ターンの再生波形を示す図、第２３図はＮＲＺＩ記録方
式における１００ＫＢＰＩ　２ビツトパターンの再生波
形を示す図、第２４図はＦＰ記録方式における１００Ｋ
ＢＰ１２ビツトパターンの再生波形を示す図、第２５図
はＦＰ記録波形の変形例を説明するための図、第２６図
は短波長領域におけるＦＰ記録方式を説明するための図
である。 １・・・リングヘッド、２・・・垂直異方性媒体、６・
・・垂直媒体、７・・・リングヘッド、７ａ・・・リー
ディング、７ｂ・・・トレーリング、７Ｃ・・・ギャッ
プ。 嬉璽Ｃシコ 第２図 第７図 Ａ 第８図 第１３図 （０，１／Ｉ−＆ｓｅｃ／ｄｌｖ） １！　１４図 第１５因 第１６図 第１９図 第加図 を鮮”ＪＲ［にＢＰＩＪ 許玄菖η［ｍＶｐ−ｐ］ ４’ｔｈ力　［ｍＶｐ−ｐ］ 第２１ｒｌＡ 第２３図 １１２４図 第２５図 第２６図

Claims (2)

【特許請求の範囲】
1. （１）垂直異方性媒体または無配向媒体にリングヘッド
   で垂直磁気記録を行なう垂直磁気記録方式において、 上記媒体に対し該リングヘッドのリーディングとトレー
   リングで逆極性の磁化を同時に記録し磁化反転としてな
   ることを特徴とする垂直磁気記録方式。
2. （２）垂直異方性媒体または無配向媒体にリングヘッド
   で垂直磁気記録を行なう垂直磁気記録方式において、 記録信号の電流反転に対応して正負交互に微小パルスを
   発生させ、該微小パルスを有する記録電流を該リングヘ
   ッドに供給して上記媒体に対し該リングヘッドのリーデ
   ィングとトレーリングで逆極性の磁化を同時に記録し磁
   化反転としてなると共に、 該微小パルス幅の時間Ｔ＿ｗと該記録信号の最短記録ビ
   ット長の時間Ｂｍｉｎとの関係をＴ＿ｗ＜Ｂｍｉｎとな
   るよう微小パルス幅の時間Ｔ＿ｗを設定してなることを
   特徴とする垂直磁気記録方式。