JPH02224640A - 磁気共鳴診断装置 - Google Patents
磁気共鳴診断装置Info
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- JPH02224640A JPH02224640A JP63246456A JP24645688A JPH02224640A JP H02224640 A JPH02224640 A JP H02224640A JP 63246456 A JP63246456 A JP 63246456A JP 24645688 A JP24645688 A JP 24645688A JP H02224640 A JPH02224640 A JP H02224640A
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- G01R33/485—NMR imaging systems with selection of signals or spectra from particular regions of the volume, e.g. in vivo spectroscopy based on chemical shift information [CSI] or spectroscopic imaging, e.g. to acquire the spatial distributions of metabolites
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- G01R33/483—NMR imaging systems with selection of signals or spectra from particular regions of the volume, e.g. in vivo spectroscopy
- G01R33/4833—NMR imaging systems with selection of signals or spectra from particular regions of the volume, e.g. in vivo spectroscopy using spatially selective excitation of the volume of interest, e.g. selecting non-orthogonal or inclined slices
- G01R33/4835—NMR imaging systems with selection of signals or spectra from particular regions of the volume, e.g. in vivo spectroscopy using spatially selective excitation of the volume of interest, e.g. selecting non-orthogonal or inclined slices of multiple slices
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
［発明の目的］
（産業上の利用分野）
本発明は磁気共鳴診断装置に係り、特に被検体内の所定
の原子核の化学シフト情報を得る磁気共鳴診断装置に関
する。
の原子核の化学シフト情報を得る磁気共鳴診断装置に関
する。
（従来の技術）
磁気共鳴法によって被検体内の特定の原子核の化学シフ
ト情報を得る方法としては、従来、ＢＭＥ ｖｏｌ、１
．Ｎｏ、３．ｐｐ１８９〜１Ｂ０．１９８７等に記載さ
れた局所スペクトロスコピー（１ポイントスペクトロス
コピーともいう）と、文献“Ｔ、Ｐ、Ｂｕｄｌｎｇｅｒ
。
ト情報を得る方法としては、従来、ＢＭＥ ｖｏｌ、１
．Ｎｏ、３．ｐｐ１８９〜１Ｂ０．１９８７等に記載さ
れた局所スペクトロスコピー（１ポイントスペクトロス
コピーともいう）と、文献“Ｔ、Ｐ、Ｂｕｄｌｎｇｅｒ
。
Ｍｃｄｌｃａｌ Ｍａｇｎｅｔｉｃ Ｒｅ５ｏｎａ
ｎｃｅ Ｉｍａｇｉｎｇ ａｎｄＳｐｅｃｔｒｏｓ
ｃｏｐｙ、ｐｐ８１ −９５，５ｏｃｉｅｔｙ Ｍａ
ｇｎｅｔｉｃＲｅｓｏｎａｎｃｅ ｉｎ Ｍｅｄｉｃｌ
ｎｅ、Ｂｅｒｋｅｌｅｙ、Ｃａ、１９８Ｂ’等に記載さ
れた化学シフトイメージング法（多点スペクトロスコピ
ーまたは位相エンコード法ともいう）が知られている。
ｎｃｅ Ｉｍａｇｉｎｇ ａｎｄＳｐｅｃｔｒｏｓ
ｃｏｐｙ、ｐｐ８１ −９５，５ｏｃｉｅｔｙ Ｍａ
ｇｎｅｔｉｃＲｅｓｏｎａｎｃｅ ｉｎ Ｍｅｄｉｃｌ
ｎｅ、Ｂｅｒｋｅｌｅｙ、Ｃａ、１９８Ｂ’等に記載さ
れた化学シフトイメージング法（多点スペクトロスコピ
ーまたは位相エンコード法ともいう）が知られている。
局所スペクトロスコピーは、１回の計ａ１１で１点の化
学シフト情報を得る方法であるため、多数の点の化学シ
フト情報を得るには長い時間を必要とする。従って、正
常部と病変部の多数の点のデータを収集して比較する臨
床の分野には適さない。
学シフト情報を得る方法であるため、多数の点の化学シ
フト情報を得るには長い時間を必要とする。従って、正
常部と病変部の多数の点のデータを収集して比較する臨
床の分野には適さない。
一方、化学シフトイメージング法、では、比較的短い時
間で広い領域にわたる化学シフト情報を映像化できる反
面、磁気共鳴信号の収集及び映像化の過程において、被
検体内の位置情報を磁気共鳴信号の位相情報に変換する
ための位相エンコードという操作が必要であることから
、Ｔ２（横緩和時間）の短い核種では、磁気共鳴信号が
減衰してしまい、得られる化学シフト情報のＳ／Ｎが低
下するという問題がある。
間で広い領域にわたる化学シフト情報を映像化できる反
面、磁気共鳴信号の収集及び映像化の過程において、被
検体内の位置情報を磁気共鳴信号の位相情報に変換する
ための位相エンコードという操作が必要であることから
、Ｔ２（横緩和時間）の短い核種では、磁気共鳴信号が
減衰してしまい、得られる化学シフト情報のＳ／Ｎが低
下するという問題がある。
（発明が解決しようとする課題）
上述したように、従来の化学シフト情報の取得法である
局所スペクトロスコピーは、多数の点の化学シフト、情
報を得るのに長時間を必要とするため臨床に適さず、ま
た化学シフトイメージング法は磁気共鳴信号の収集及び
映像化の過程において、位相エンコードのための時間が
必要であるため、Ｔ２の短い核種の化学シフト情報をＳ
／Ｎ良く取出せないという問題があった。
局所スペクトロスコピーは、多数の点の化学シフト、情
報を得るのに長時間を必要とするため臨床に適さず、ま
た化学シフトイメージング法は磁気共鳴信号の収集及び
映像化の過程において、位相エンコードのための時間が
必要であるため、Ｔ２の短い核種の化学シフト情報をＳ
／Ｎ良く取出せないという問題があった。
本発明は、同時に多点の化学シフト情報を取得でき、し
かも位相エンコードのような操作を必要とせず、Ｔ２の
短い核種でも良好なＳ／Ｎで化学シフト情報を得ること
ができる磁気共鳴診断装置を提供することを目的とする
。
かも位相エンコードのような操作を必要とせず、Ｔ２の
短い核種でも良好なＳ／Ｎで化学シフト情報を得ること
ができる磁気共鳴診断装置を提供することを目的とする
。
［発明の構成］
（課題を解決するため手段）
本発明の一つの実施態様によれば、磁気共鳴信号列収集
手段において被検体に勾配磁場を印加しつつ、高周波磁
場として周波数の異なる選択反転パルスを複数回印加し
た後、勾配磁場の印加を伴わずに高周波磁場として非選
択励起パルスを印加し、次いで該非選択励起パルス印加
後に発生される磁気共鳴信号を収集する一連のシーケン
スを、各選択反転パルスによってアダマール行列におけ
る「−１」または「１」に対応する領域の原子核スピン
が反転されるように選択反転パルスの周波数を順次変え
て複数回繰返す。そして、この磁気共鳴信号列を該信号
列の並び方向に逆アダマール変換した後、時間軸方向に
逆フーリエ変換することによって化学シフト情報を得る
。
手段において被検体に勾配磁場を印加しつつ、高周波磁
場として周波数の異なる選択反転パルスを複数回印加し
た後、勾配磁場の印加を伴わずに高周波磁場として非選
択励起パルスを印加し、次いで該非選択励起パルス印加
後に発生される磁気共鳴信号を収集する一連のシーケン
スを、各選択反転パルスによってアダマール行列におけ
る「−１」または「１」に対応する領域の原子核スピン
が反転されるように選択反転パルスの周波数を順次変え
て複数回繰返す。そして、この磁気共鳴信号列を該信号
列の並び方向に逆アダマール変換した後、時間軸方向に
逆フーリエ変換することによって化学シフト情報を得る
。
本発明の他の実施態様によれば、上記と同様のシーケン
スを各選択反転パルスによってアダマール行列における
「−１」に対応する領域の原子核スピンが反転されるよ
うに選択反転パルスの周波数を順次変えて複数回繰返す
第１の磁気共鳴信号列収集手段と、同様のシーケンスを
各選択反転パルスによってアダマール行列における「１
」に対応する領域が反転されるように選択反転パルスの
周波数を順次変えて複数回繰返す第２の磁気共鳴信号列
収集手段とが備えられる。そして、これら第１及び第２
の磁気共鳴信号列収集手段によりそれぞれ得られた磁気
共鳴信号列の差をとり、さらにその差信号列を該信号列
の並び方向にそれぞれ逆アダマール変換した後、時間軸
方向に逆フーリエ変換することによって化学シフト情報
を得る。
スを各選択反転パルスによってアダマール行列における
「−１」に対応する領域の原子核スピンが反転されるよ
うに選択反転パルスの周波数を順次変えて複数回繰返す
第１の磁気共鳴信号列収集手段と、同様のシーケンスを
各選択反転パルスによってアダマール行列における「１
」に対応する領域が反転されるように選択反転パルスの
周波数を順次変えて複数回繰返す第２の磁気共鳴信号列
収集手段とが備えられる。そして、これら第１及び第２
の磁気共鳴信号列収集手段によりそれぞれ得られた磁気
共鳴信号列の差をとり、さらにその差信号列を該信号列
の並び方向にそれぞれ逆アダマール変換した後、時間軸
方向に逆フーリエ変換することによって化学シフト情報
を得る。
上記のシーケンスで用いる選択反転パルスは、単一パル
スでもよいが、より好ましくはそれぞれ所望の中心周波
数より所定量高い周波数の第１の選択励起パルスと、中
心周波数より所定量低い周波数の第２の選択励起パルス
との対が用いられ、また勾配磁場は第１の選択励起パル
スが印加されるときと第２の選択励起パルスが印加され
るときとで、互いに逆極性の勾配磁場パルスの対が用い
られる。
スでもよいが、より好ましくはそれぞれ所望の中心周波
数より所定量高い周波数の第１の選択励起パルスと、中
心周波数より所定量低い周波数の第２の選択励起パルス
との対が用いられ、また勾配磁場は第１の選択励起パル
スが印加されるときと第２の選択励起パルスが印加され
るときとで、互いに逆極性の勾配磁場パルスの対が用い
られる。
また、本発明では上記のシーケンスを実行する前に、高
周波磁場として被検体内の磁気共鳴信号を収集すべき関
心領域以外の領域の磁化を飽和させる選択励起パルスの
印加を行ない、関心領域の３次元的位置決めを行なうこ
とが望ましい。
周波磁場として被検体内の磁気共鳴信号を収集すべき関
心領域以外の領域の磁化を飽和させる選択励起パルスの
印加を行ない、関心領域の３次元的位置決めを行なうこ
とが望ましい。
（作 用）
本発明では、磁気共鳴信号収集手段において、アダマー
ル行列に対応する棒状の関心領域からの磁気共鳴信号列
がアダマール変換された形で得られる。これを信号列の
並び方向に逆アダマール変換すると、アダマール行列の
要素に対応する大きさの部分領域からの信号が分離して
得られる。これを時間軸方向に逆フーリエ変換すると、
各部分領域毎の化学シフト情報が得られることになる。
ル行列に対応する棒状の関心領域からの磁気共鳴信号列
がアダマール変換された形で得られる。これを信号列の
並び方向に逆アダマール変換すると、アダマール行列の
要素に対応する大きさの部分領域からの信号が分離して
得られる。これを時間軸方向に逆フーリエ変換すると、
各部分領域毎の化学シフト情報が得られることになる。
また、第１及び第２の磁気共鳴信号列収集手段により得
られた各磁気共鳴信号列間の差信号列をアダマール変換
すると、各部分領域からの信号に他の領域からの信号が
混入しなくなり、領域選択性が向上する。
られた各磁気共鳴信号列間の差信号列をアダマール変換
すると、各部分領域からの信号に他の領域からの信号が
混入しなくなり、領域選択性が向上する。
さらに、選択反転パルスとして所望の中心周波数より所
定量高い周波数の第１の選択励起パルスと、中心周波数
より所定量低い周波数の第２の選択励起パルスとの対を
用いるとともに、勾配磁場と！、て第１及び第２の選択
励起パルスの印加時で逆極性の勾配磁場パルスを用いる
と、勾配磁場によるスピンの乱れが相殺されることによ
り、選択反転パルスによる領域選択性が向上し、磁気共
鳴信号の検出感度も高くなる。
定量高い周波数の第１の選択励起パルスと、中心周波数
より所定量低い周波数の第２の選択励起パルスとの対を
用いるとともに、勾配磁場と！、て第１及び第２の選択
励起パルスの印加時で逆極性の勾配磁場パルスを用いる
と、勾配磁場によるスピンの乱れが相殺されることによ
り、選択反転パルスによる領域選択性が向上し、磁気共
鳴信号の検出感度も高くなる。
このように棒状の関心領域における複数の部分領域から
の磁気共鳴信号が分離して検出され、多点の化学シフト
情報が同時に得られる。しかも、位相エンコードが不要
であるために短時間で各部分領域からの磁気共鳴信号が
分離して検出されることにより、Ｔ２の短い核種につい
てもＳ／Ｈの良い化学シフト情報が得られる。
の磁気共鳴信号が分離して検出され、多点の化学シフト
情報が同時に得られる。しかも、位相エンコードが不要
であるために短時間で各部分領域からの磁気共鳴信号が
分離して検出されることにより、Ｔ２の短い核種につい
てもＳ／Ｈの良い化学シフト情報が得られる。
（実施例）
第１図は本発明の一実施例に係る磁気共鳴診断装置の構
成を示す図である。
成を示す図である。
同図において、静磁場磁石１および勾配磁場生成コイル
３はシステムコントローラ１０により制御される励磁用
電源２および駆動回路４によ−）てそれぞれ駆動され、
寝台６上の被検体５（例えば人体）に対して・一様な静
磁場と、所定方向に磁場強度が変化する勾配磁場を印加
する。
３はシステムコントローラ１０により制御される励磁用
電源２および駆動回路４によ−）てそれぞれ駆動され、
寝台６上の被検体５（例えば人体）に対して・一様な静
磁場と、所定方向に磁場強度が変化する勾配磁場を印加
する。
被検体５にはさらにシステムコントローラ１０の制御の
下で、送信部８からの高周波信号によりプローブ７から
発生される高周波磁場が印加される。本実施例において
は、プローブ７を高周波磁場の発生のための送信コイル
と、被検体５内からの磁気共鳴信号を受信する受信コイ
ルとに共用しているが、送信および受信コイルを別々に
設けてもよい。
下で、送信部８からの高周波信号によりプローブ７から
発生される高周波磁場が印加される。本実施例において
は、プローブ７を高周波磁場の発生のための送信コイル
と、被検体５内からの磁気共鳴信号を受信する受信コイ
ルとに共用しているが、送信および受信コイルを別々に
設けてもよい。
プローブ７により受信された磁気共鳴信号は、受信部９
で増幅および検波された後、システムコントローラ１０
の制御の下でデータ収集部１１に送られる。データ収集
部１１では受信部９を介して取出された磁気共鳴信号を
システムコントローラ１０の制御の下で収集し、それを
Ａ／Ｄ変換器によりサンプリングしディジタル化した後
、電子計算機１２に送る。
で増幅および検波された後、システムコントローラ１０
の制御の下でデータ収集部１１に送られる。データ収集
部１１では受信部９を介して取出された磁気共鳴信号を
システムコントローラ１０の制御の下で収集し、それを
Ａ／Ｄ変換器によりサンプリングしディジタル化した後
、電子計算機１２に送る。
電子計算機１２はコンソール１３により制御され、デー
タ収集部１１から入力された磁気共鳴信号のサンプリン
グデータについて、後述のように逆アダマール変換及び
逆フーリエ変換を含む処理を施すことによって、関心領
域の化学シフト情報を求める。また、電子計算機１２は
システムコントローラ１０の制御をも行なう。電子計算
機１２によりｉりられた化学シフト情報のデータは画像
デイスプレィ１４に供給され、画像表示される。
タ収集部１１から入力された磁気共鳴信号のサンプリン
グデータについて、後述のように逆アダマール変換及び
逆フーリエ変換を含む処理を施すことによって、関心領
域の化学シフト情報を求める。また、電子計算機１２は
システムコントローラ１０の制御をも行なう。電子計算
機１２によりｉりられた化学シフト情報のデータは画像
デイスプレィ１４に供給され、画像表示される。
次に、第２図及び第３図を参照して、本実施例における
磁気共鳴信号収集のためのシーケンスを説明する。
磁気共鳴信号収集のためのシーケンスを説明する。
静磁場中では原子核スピン（以下、単にスピンという）
Ｍは、第２図（ａ）に示すように２軸まわりに回転する
回転座標系（ｘ’＋ ’＊ｚ’）のｚ’ （ｚ）方
向を向いている。このようなスピンＭに対し、高周波磁
場として反転パルス（１８０゜パルス）を印加すると、
同図（ｂ）に示すようにスピンＭは回転して一２方向を
向く。
Ｍは、第２図（ａ）に示すように２軸まわりに回転する
回転座標系（ｘ’＋ ’＊ｚ’）のｚ’ （ｚ）方
向を向いている。このようなスピンＭに対し、高周波磁
場として反転パルス（１８０゜パルス）を印加すると、
同図（ｂ）に示すようにスピンＭは回転して一２方向を
向く。
次に、静止座標系（ｘ＋ ｙ＋ ｚ）のＸ方向に向
（９０ｘ ’パルスを印加すると、スピンＭはＸ′軸ま
わりに回転し、同図（Ｃ）における −１″方向を向く
。一方、反転パルスが印加されなかったスピンはＸ′軸
まわりに９０″回転し、同図（Ｃ）における“１°方向
を向く。従って、このとき観測される磁気共鳴信号は、
反転パルスが印加されたスピンからの信号と、印加され
なかったスピンからの信号とで符号が異なることになる
。
（９０ｘ ’パルスを印加すると、スピンＭはＸ′軸ま
わりに回転し、同図（Ｃ）における −１″方向を向く
。一方、反転パルスが印加されなかったスピンはＸ′軸
まわりに９０″回転し、同図（Ｃ）における“１°方向
を向く。従って、このとき観測される磁気共鳴信号は、
反転パルスが印加されたスピンからの信号と、印加され
なかったスピンからの信号とで符号が異なることになる
。
一般に、磁気共鳴信号Ｓ（【）は次式で与えられる。
ｓ（Ｌ＞−１１１ｊｐ（ｘ、ｙ、Ｉ、ｕ）ｃｘｐ［１ｕ
ｌｌ・ｓｘｐ［−＋／↑２（ｘ、 Ｌ ’＋ ω）ｌ＋
１ｘｄｙｄｓｄＩｌｌ・・・（１） ρ（ｘ、ｙ） ニスピン密度 ω：磁気共鳴角周波数 ｘ、ｙ、ｚ ：位置 ｔ ：時間（離散二） 一方、高周波磁場に選択励起パルスを用いると、特定の
部分領域のスピンのみを反転させることができる。この
ときの磁気共鳴信号５（ｔ）は、５（ｔ）−ΣＢｎ（ｉ
）／／／ｊ ｐ（ｘ、７．ｓ、１）ｅｘｐ［ｉ＆Ｉｔｌ
Ｉ ＡＩ ｔｘｐ［−１／Ｔ２（ｘ、 ｙ＋ ｆｌ ｍ）ｌｄｘｄ
Ｙｄｔｄｍ・・・（２） Ａ１：部分領域 ｓｇｎ（ｉ） ：符号関数（部分領域ＡＩのスピンが反
転された時−１６反転されなかった時は１）さらに、部
分領域＾１からの磁気共鳴信号をｆｌとｓｌ−５ｒｒｒ
ｐ（ｘ＋ ７＋ ！Ｉω）Ｃｘｐ［ｊω（ｌＩ −ｅｘｐ（−ｉ／Ｔ２（ｘ、！＋ １．ｉｙ）］ｄｘ
ｄ７ｄ！ｄｍここで、被検体内の関心領域のうちアダマ
ール行列の−１に対応する部分領域のスピンのみを反転
するとすれば、 ５ｊ（Ｌ）−Σｈ Ｉｊ −ｆ１ ・・・（４） ｈｌｊ：アダマール行列の要素 Ｈ：アダマール行列 ｊを１からｎまで変えて磁気共鳴信号を観測すると、次
式が得られる。
ｌｌ・ｓｘｐ［−＋／↑２（ｘ、 Ｌ ’＋ ω）ｌ＋
１ｘｄｙｄｓｄＩｌｌ・・・（１） ρ（ｘ、ｙ） ニスピン密度 ω：磁気共鳴角周波数 ｘ、ｙ、ｚ ：位置 ｔ ：時間（離散二） 一方、高周波磁場に選択励起パルスを用いると、特定の
部分領域のスピンのみを反転させることができる。この
ときの磁気共鳴信号５（ｔ）は、５（ｔ）−ΣＢｎ（ｉ
）／／／ｊ ｐ（ｘ、７．ｓ、１）ｅｘｐ［ｉ＆Ｉｔｌ
Ｉ ＡＩ ｔｘｐ［−１／Ｔ２（ｘ、 ｙ＋ ｆｌ ｍ）ｌｄｘｄ
Ｙｄｔｄｍ・・・（２） Ａ１：部分領域 ｓｇｎ（ｉ） ：符号関数（部分領域ＡＩのスピンが反
転された時−１６反転されなかった時は１）さらに、部
分領域＾１からの磁気共鳴信号をｆｌとｓｌ−５ｒｒｒ
ｐ（ｘ＋ ７＋ ！Ｉω）Ｃｘｐ［ｊω（ｌＩ −ｅｘｐ（−ｉ／Ｔ２（ｘ、！＋ １．ｉｙ）］ｄｘ
ｄ７ｄ！ｄｍここで、被検体内の関心領域のうちアダマ
ール行列の−１に対応する部分領域のスピンのみを反転
するとすれば、 ５ｊ（Ｌ）−Σｈ Ｉｊ −ｆ１ ・・・（４） ｈｌｊ：アダマール行列の要素 Ｈ：アダマール行列 ｊを１からｎまで変えて磁気共鳴信号を観測すると、次
式が得られる。
すると、
５−Ｈ−Ｆ
・・・（５）
Ｓ：信号行列
Ｆ：領域信号行列
ここで、信号行列Ｓを逆アダマール変換すると、Ｄ−Ｅ
（−１・５ −Ｈ−１や Ｈ−Ｆ ＋Ｉ−ＩＦ となり、領域毎の信号が分離して得られる。
（−１・５ −Ｈ−１や Ｈ−Ｆ ＋Ｉ−ＩＦ となり、領域毎の信号が分離して得られる。
このように関心領域内のスピンが反転された部分領域及
び反転されない部分領域の配列パターンがアダマール行
列Ｈのパターンと対応するように、選択反転パルスを関
心領域に加え、それにより得られた式（５）に示す磁気
共鳴信号列を式（６）に示すように逆アダマール変換す
れば、各部分領域からの磁気共鳴信号が分離して得られ
る。そして、この部分領域毎の磁気共鳴信号について更
に時間軸方向に逆フーリエ変換を行なえば、各部分領域
毎のスペクトル（化学シフト情報）が得られることにな
る。
び反転されない部分領域の配列パターンがアダマール行
列Ｈのパターンと対応するように、選択反転パルスを関
心領域に加え、それにより得られた式（５）に示す磁気
共鳴信号列を式（６）に示すように逆アダマール変換す
れば、各部分領域からの磁気共鳴信号が分離して得られ
る。そして、この部分領域毎の磁気共鳴信号について更
に時間軸方向に逆フーリエ変換を行なえば、各部分領域
毎のスペクトル（化学シフト情報）が得られることにな
る。
第３図は関心領域ＲＯＩ内の部分領域がＡＯ〜Ａ３に示
す４つの場合について、高周波磁場ＲＦ及び勾配磁場Ｇ
の印加による磁気共鳴信号（ＦＩＤ信号） Ｓａｇ、の
収集のシーケンスと、部分領域ＡＯ〜Ａ３のスピンの反
転・非反転状態を示したものである。なお、 −１“は
反転状態、“１″は非反転状態をそれぞれ表わす。この
例では磁気共鳴信号の収集のための一連のシーケンスは
、第３図（ａ）〜（ｄ）の４つのシーケンスからなって
いる。この場合、部分領域ＡＯ〜Ａ３のスピンの反転・
非反転配列パターンを対応させるアダマール行列Ｈは４
次（４Ｘ４）となる。
す４つの場合について、高周波磁場ＲＦ及び勾配磁場Ｇ
の印加による磁気共鳴信号（ＦＩＤ信号） Ｓａｇ、の
収集のシーケンスと、部分領域ＡＯ〜Ａ３のスピンの反
転・非反転状態を示したものである。なお、 −１“は
反転状態、“１″は非反転状態をそれぞれ表わす。この
例では磁気共鳴信号の収集のための一連のシーケンスは
、第３図（ａ）〜（ｄ）の４つのシーケンスからなって
いる。この場合、部分領域ＡＯ〜Ａ３のスピンの反転・
非反転配列パターンを対応させるアダマール行列Ｈは４
次（４Ｘ４）となる。
まず、このアダマール行列の第１行の要素は全て「１」
であるため、第３図（ａ）に示す最初のシーケンスでは
高周波磁場ＲＦとして選択反転パルスを加えず、勾配磁
場Ｇも加えない。このとき、部分領域ＡＯ〜Ａ１のスピ
ンはどれも反転されないため、高周波磁場として非選択
励起パルスである９０Ｘ ’パルスの印加直後に得られ
るＦＩＤ信号Ｓ１ｇ、 −ｓ Ｉ（Ｌ）は、次式のよう
に各部分領域ＡＯ〜Ａ３からの信号が加算されたものと
なる。
であるため、第３図（ａ）に示す最初のシーケンスでは
高周波磁場ＲＦとして選択反転パルスを加えず、勾配磁
場Ｇも加えない。このとき、部分領域ＡＯ〜Ａ１のスピ
ンはどれも反転されないため、高周波磁場として非選択
励起パルスである９０Ｘ ’パルスの印加直後に得られ
るＦＩＤ信号Ｓ１ｇ、 −ｓ Ｉ（Ｌ）は、次式のよう
に各部分領域ＡＯ〜Ａ３からの信号が加算されたものと
なる。
ｓ Ｌ（ｔ）” ｆ ０（ｔ）＋ ｆ １（ｔ）＋ ｆ
２（ｔ）十ｆ ３（ｔ）次に、第３図（ｂ）のシーケ
ンスではアダマール行列Ｈの第２行の「−１」に対応し
た部分領域ＡＯ及びＡ３のスピンをそれぞれ反転させる
ように周波数を設定した選択反転パルスＩ ｐ（１’Ｏ
） 。
２（ｔ）十ｆ ３（ｔ）次に、第３図（ｂ）のシーケ
ンスではアダマール行列Ｈの第２行の「−１」に対応し
た部分領域ＡＯ及びＡ３のスピンをそれぞれ反転させる
ように周波数を設定した選択反転パルスＩ ｐ（１’Ｏ
） 。
１１）（［３）を印加するとともに、勾配磁場パルスを
印加し、その後９０″パルスを印加する。このとき得ら
れる信号Ｓ１ｇ、 −ｓ ２（ｔ）は、ｓ ２（ｔ）＝
ｆ ０（ｔ）−ｆ １（ｔ）十ｆ ２（ｔ）−ｆ ３
（ｔ）となる。
印加し、その後９０″パルスを印加する。このとき得ら
れる信号Ｓ１ｇ、 −ｓ ２（ｔ）は、ｓ ２（ｔ）＝
ｆ ０（ｔ）−ｆ １（ｔ）十ｆ ２（ｔ）−ｆ ３
（ｔ）となる。
以下同様に、第３図（Ｃ）のシーケンスではアダマール
行列Ｈの第３行の「−１」に対応する部分領域Ａ２及び
Ａ３のスピンをそれぞれ反転させるように周波数を設定
した選択反転パルスＩｐ（ｆ２）。
行列Ｈの第３行の「−１」に対応する部分領域Ａ２及び
Ａ３のスピンをそれぞれ反転させるように周波数を設定
した選択反転パルスＩｐ（ｆ２）。
Ｉ ｐ（ｆ’３）を印加するとともに、勾配磁場パルス
を印加した後、９０Ｘ パルスを印加し、また同図（
ｄ）のシーケンスではアダマール行列Ｈの第４行の「−
１」に対応する部分領域ＡＩ及びＡ３のスピンをそれぞ
れ反転させるように周波数を設定した選択反転パルスＩ
ｐ（Ｎ） 、 １ ｐ（ｒ３）を印加するとともに
、勾配磁場パルスを印加した後、９０ｘパルスを印加す
ることにより、それぞれ信号Ｓ１ｇ。
を印加した後、９０Ｘ パルスを印加し、また同図（
ｄ）のシーケンスではアダマール行列Ｈの第４行の「−
１」に対応する部分領域ＡＩ及びＡ３のスピンをそれぞ
れ反転させるように周波数を設定した選択反転パルスＩ
ｐ（Ｎ） 、 １ ｐ（ｒ３）を印加するとともに
、勾配磁場パルスを印加した後、９０ｘパルスを印加す
ることにより、それぞれ信号Ｓ１ｇ。
＝ ｓ ２（ｔ）、 Ｓ１ｇ、 −ｓ ２（ｔ）として
ｓ ３（ｔ） −ｆ ０（ｔ）＋ ｆ １（ｔ） −ｆ
２（ｔ） −ｆ ３（ｔ）ｓ ４（ｔ） −ｆ ０（
ｔ） −ｆ １（ｔ） −ｆ ２（ｔ）＋ ｆ ３（ｔ
）が得られる。
ｓ ３（ｔ） −ｆ ０（ｔ）＋ ｆ １（ｔ） −ｆ
２（ｔ） −ｆ ３（ｔ）ｓ ４（ｔ） −ｆ ０（
ｔ） −ｆ １（ｔ） −ｆ ２（ｔ）＋ ｆ ３（ｔ
）が得られる。
このような第３図（ａ）〜（ｄ）ｌ示した各シーケンス
において、磁気共鳴信号は９０ｘ ＠パルスの印加直後
にデッドタイムなく検出され、Ｔ２の短い核種の信号も
ほとんど減衰なく得られる。このような一連のシーケン
スによって磁気共鳴信号列Ｓは、次式（７）で表わされ
る。
において、磁気共鳴信号は９０ｘ ＠パルスの印加直後
にデッドタイムなく検出され、Ｔ２の短い核種の信号も
ほとんど減衰なく得られる。このような一連のシーケン
スによって磁気共鳴信号列Ｓは、次式（７）で表わされ
る。
・・・（７）
ここで、この磁気共鳴信号列に逆アダマール変換を施す
と次式（８）のようになり、各部分領域ＡＯ−Ａ３毎の
信号が得られる。
と次式（８）のようになり、各部分領域ＡＯ−Ａ３毎の
信号が得られる。
Ｄ−Ｈ−１拳Ｓ
・・・（８）
上記の実施例で説明した磁気共鳴信号収集のシーケンス
を用い、８個の各部分領域のうちの３個の領域Ａ １．
Ａ ２．Ａ ３から検出された磁気共鳴信号の検出感度
のシミュレーション結果を第４図に示す。この例では選
択反転パルスを通常用いられる５ｉｎｅ波形とし、また
選択反転パルス印加後のスボイリング用勾配磁場パルス
（第３図参照）の印加によって横磁化は零になるものと
した。また、各スピンの動きは旧ｏｃｈ方程式により計
算した。
を用い、８個の各部分領域のうちの３個の領域Ａ １．
Ａ ２．Ａ ３から検出された磁気共鳴信号の検出感度
のシミュレーション結果を第４図に示す。この例では選
択反転パルスを通常用いられる５ｉｎｅ波形とし、また
選択反転パルス印加後のスボイリング用勾配磁場パルス
（第３図参照）の印加によって横磁化は零になるものと
した。また、各スピンの動きは旧ｏｃｈ方程式により計
算した。
第４図（ａ）は式（８）の逆アダマール変換信号列りの
第１列に含まれる信号成分を表示したものである。この
信号成分は理想的には領域Ａｔからの成分のみの筈であ
るが、選択反転パルスとして用いられる５１ｎｃ波形が
第５図の実線のように破線で示す理想的な矩形状でない
ことにより、選択特性が十分でないために、このように
他の領域Ａ２．・・・からの信号成分も含まれている。
第１列に含まれる信号成分を表示したものである。この
信号成分は理想的には領域Ａｔからの成分のみの筈であ
るが、選択反転パルスとして用いられる５１ｎｃ波形が
第５図の実線のように破線で示す理想的な矩形状でない
ことにより、選択特性が十分でないために、このように
他の領域Ａ２．・・・からの信号成分も含まれている。
第４図（ｂ）は磁気共鳴信号列りの第２列に含まれる信
号成分を示したもので、領域Ａ２以外の成分が若干含ま
れている。これは領域Ａ２以外の反転されたスピンの影
響によるものである。
号成分を示したもので、領域Ａ２以外の成分が若干含ま
れている。これは領域Ａ２以外の反転されたスピンの影
響によるものである。
次に、本発明の他の実施例を説明する。本実施例では第
３図で説明したようにアダマール行列Ｈの「−１」に対
応する部分領域のスピンを選択反転パルスにより反転さ
せて得られた磁気共鳴信号列（Ｓｐとする）から、第６
図に示すようにアダマール行列の「１」に対応する部分
領域のスピンを選択反転パルスにより反転させて得られ
た磁気共鳴信号列（ＳＮとする）を差引く。そして、得
られた差信号列５Ｐ−ＳＮについて次式（９）のように
逆アダマール変換を行なう。
３図で説明したようにアダマール行列Ｈの「−１」に対
応する部分領域のスピンを選択反転パルスにより反転さ
せて得られた磁気共鳴信号列（Ｓｐとする）から、第６
図に示すようにアダマール行列の「１」に対応する部分
領域のスピンを選択反転パルスにより反転させて得られ
た磁気共鳴信号列（ＳＮとする）を差引く。そして、得
られた差信号列５Ｐ−ＳＮについて次式（９）のように
逆アダマール変換を行なう。
Ｄ−Ｈ−１孕５
＝Ｈ−１（Ｓｐ ＳＮ）
ＤＰ−ＤＮ
但し、ＤＰｓｗＨ−１ａ ５Ｐ
ＤＮ−Ｈ−レＳＮ ・・・（９）ここで、Ｄ
ＰとＤＮとでは対応する領域ＡＯ〜Ａ３からのそれぞれ
信号の符号は逆であるが、領域以外からの信号の符号は
同一であるため、ＤＰ−ＤＮをとると領域ＡＯ−Ａ３か
らの信号はそれぞれ加算され、領域外からの信号は減算
されて０になる。従って、この実施例によれば第７図に
示すように領域ＡＯ〜Ａ３についての選択特性が改善さ
れる。アダマール変換の結果は、先と同様に逆フーリエ
変換される。
ＰとＤＮとでは対応する領域ＡＯ〜Ａ３からのそれぞれ
信号の符号は逆であるが、領域以外からの信号の符号は
同一であるため、ＤＰ−ＤＮをとると領域ＡＯ−Ａ３か
らの信号はそれぞれ加算され、領域外からの信号は減算
されて０になる。従って、この実施例によれば第７図に
示すように領域ＡＯ〜Ａ３についての選択特性が改善さ
れる。アダマール変換の結果は、先と同様に逆フーリエ
変換される。
第７図は第４図と同様に領域Ａ １．Ａ ２．Ａ ３か
ら検出された磁気共鳴信号の検出感度のシミュレーショ
ン結果を示したものであり、特に同図（ｂ）（ｃ）に示
されるように他の領域からの信号成分はほとんど含まれ
なくなっている。
ら検出された磁気共鳴信号の検出感度のシミュレーショ
ン結果を示したものであり、特に同図（ｂ）（ｃ）に示
されるように他の領域からの信号成分はほとんど含まれ
なくなっている。
第８図は本発明のさらに別の実施例における高周波磁場
及び勾配磁場の印加方法を示したもので、選択反転パル
スとして所望の中心周波数より所定量高い周波数の第１
の選択励起パルスと、中心周波数より所定瓜低い周波数
の第２の選択励起パルスとの対を用いたものであり、例
えば選択反転パルスＩ ｐ（Ｎ）は周波数ｆｌ＋Δｆの
選択励起パルスと周波数ｆｌ−Δｆの選択励起パルスの
対からなっている。そして、勾配磁場Ｇは第１の選択励
起パルスが印加されるとき例えば正極性の勾配磁場パル
スＧ＋、第２の選択励起パルスが印加されるとき負極性
の勾配磁場パルスＧ−が印加される。
及び勾配磁場の印加方法を示したもので、選択反転パル
スとして所望の中心周波数より所定量高い周波数の第１
の選択励起パルスと、中心周波数より所定瓜低い周波数
の第２の選択励起パルスとの対を用いたものであり、例
えば選択反転パルスＩ ｐ（Ｎ）は周波数ｆｌ＋Δｆの
選択励起パルスと周波数ｆｌ−Δｆの選択励起パルスの
対からなっている。そして、勾配磁場Ｇは第１の選択励
起パルスが印加されるとき例えば正極性の勾配磁場パル
スＧ＋、第２の選択励起パルスが印加されるとき負極性
の勾配磁場パルスＧ−が印加される。
この場合、各部分領域内のスピンは９０”回転を２回繰
返し、最終的に １８０°回転する（反転する）。この
ようにすると、勾配磁場によるスピンの乱れが相殺され
るので、選択反転パルスによる部分領域の選択性がより
向上する。第９図は本実施例による３個の領域Ａｔ、Ａ
２．Ａ３からの磁気共鳴信号の検出感度のシミュレーシ
ョン結果を示したもので、各部分領域内での検出感度分
布が平坦化され、選択性がより一層向上している。なお
、第８図に示す選択反転方法は先の２つの実施例のいず
れとも組合わせることが可能である。
返し、最終的に １８０°回転する（反転する）。この
ようにすると、勾配磁場によるスピンの乱れが相殺され
るので、選択反転パルスによる部分領域の選択性がより
向上する。第９図は本実施例による３個の領域Ａｔ、Ａ
２．Ａ３からの磁気共鳴信号の検出感度のシミュレーシ
ョン結果を示したもので、各部分領域内での検出感度分
布が平坦化され、選択性がより一層向上している。なお
、第８図に示す選択反転方法は先の２つの実施例のいず
れとも組合わせることが可能である。
上記した各実施例では、棒状の関心領域からの磁気共鳴
信号の収集について述べた。しかし、臨床的にはこの棒
状の関心領域を３次元的に位置決めし、３次元の関心領
域からの磁気共ｉｎ信号を収集する必要がある。そこで
、本発明では例えば選択飽和パルスの印加によって第１
０図（ａ）〜（ｄ）の斜線で示す領域内のスピンを飽和
させることにより、同図（ｅ）に斜線で示す棒状の領域
（関心領域）以外の領域の縦磁化をほぼＯにした後、上
記各実施例で説明したシーケンスを行なう。そして、こ
のような操作を複数の棒状関心領域について行なうこと
により、３次元の関心領域からの磁気共鳴信号を収集す
ればよい。
信号の収集について述べた。しかし、臨床的にはこの棒
状の関心領域を３次元的に位置決めし、３次元の関心領
域からの磁気共ｉｎ信号を収集する必要がある。そこで
、本発明では例えば選択飽和パルスの印加によって第１
０図（ａ）〜（ｄ）の斜線で示す領域内のスピンを飽和
させることにより、同図（ｅ）に斜線で示す棒状の領域
（関心領域）以外の領域の縦磁化をほぼＯにした後、上
記各実施例で説明したシーケンスを行なう。そして、こ
のような操作を複数の棒状関心領域について行なうこと
により、３次元の関心領域からの磁気共鳴信号を収集す
ればよい。
［発明の効果］
本発明によれば、位相エンコード等に要するデッドタイ
ムを生じることなく、同時に多点からの化学シフト情報
を取得できる。従って、横緩和時間Ｔ２の短い核種、例
えばＡＴＰ （アデノシン三リン酸） 、Ｐ ｌ（無機
リン）等の成分の化学シフト情報を高いＳ／Ｎで得るこ
とが可能となる。
ムを生じることなく、同時に多点からの化学シフト情報
を取得できる。従って、横緩和時間Ｔ２の短い核種、例
えばＡＴＰ （アデノシン三リン酸） 、Ｐ ｌ（無機
リン）等の成分の化学シフト情報を高いＳ／Ｎで得るこ
とが可能となる。
第１図は本発明の一実施例に係る磁気共鳴観測装置の構
成を示すブロック図、第２図は同実施例の基本原理を説
明するための図、第３図は同実施例における磁気共鳴信
号収集のための一連のシーケンスを説明するための図、
第４図は第３図のシーケンスによる各部分領域からの磁
気Ｊ（明信号検出感度のシミュレーション結果を示す図
、第５図は選択反転パルスとして用いる５ｉｎｅ波形の
理想波形及び実際の波形を示す図、第６図は本発明の他
の実施例における磁気共鳴信号収集のための一連のシー
ケンスを説明するための図、第７図は第６図のシーケン
スによる各部分領域からの磁気共鳴信号検出感度のシミ
ュレーション結果を示す図、第８図は本発明のさらに別
の実施例における磁気共鳴信号収集のための高周波磁場
及び勾配磁場のシーケンスを説明するための図、第９図
は第８図のシーケンスによる各部分領域からの磁気共鳴
信号検出感度のシミュレーション結果を示す図、第１０
図は本発明における棒状の関心領域の３次元的位置決め
のための選択飽和過程を示す図である。 １・・・静磁場磁石、３・・・勾配磁場生成コイル、７
・・・プローブ、１１・・・データ収集部、１２・・ｉ
ｌＳ子計算機、１４・・・画像デイスプレィ。ＲＯＩ・
・・関心領域、ＡＯ−Ａ３・・・部分領域。 出願人代理人 弁理士 鈴江武彦 第１図 ｚ’（ｚ ） ｚ’（ｚ ） ｚ′（ｚ） 第 図 第 図 （ａ） （ｂ） （Ｃ） （ａ） （ｂ） （Ｃ） 位置 位置 （ａ） （ｄ） 第 図 （ｂ） （ｅ） 第 １゜ 図 （ｃ）
成を示すブロック図、第２図は同実施例の基本原理を説
明するための図、第３図は同実施例における磁気共鳴信
号収集のための一連のシーケンスを説明するための図、
第４図は第３図のシーケンスによる各部分領域からの磁
気Ｊ（明信号検出感度のシミュレーション結果を示す図
、第５図は選択反転パルスとして用いる５ｉｎｅ波形の
理想波形及び実際の波形を示す図、第６図は本発明の他
の実施例における磁気共鳴信号収集のための一連のシー
ケンスを説明するための図、第７図は第６図のシーケン
スによる各部分領域からの磁気共鳴信号検出感度のシミ
ュレーション結果を示す図、第８図は本発明のさらに別
の実施例における磁気共鳴信号収集のための高周波磁場
及び勾配磁場のシーケンスを説明するための図、第９図
は第８図のシーケンスによる各部分領域からの磁気共鳴
信号検出感度のシミュレーション結果を示す図、第１０
図は本発明における棒状の関心領域の３次元的位置決め
のための選択飽和過程を示す図である。 １・・・静磁場磁石、３・・・勾配磁場生成コイル、７
・・・プローブ、１１・・・データ収集部、１２・・ｉ
ｌＳ子計算機、１４・・・画像デイスプレィ。ＲＯＩ・
・・関心領域、ＡＯ−Ａ３・・・部分領域。 出願人代理人 弁理士 鈴江武彦 第１図 ｚ’（ｚ ） ｚ’（ｚ ） ｚ′（ｚ） 第 図 第 図 （ａ） （ｂ） （Ｃ） （ａ） （ｂ） （Ｃ） 位置 位置 （ａ） （ｄ） 第 図 （ｂ） （ｅ） 第 １゜ 図 （ｃ）
Claims (4)
- （１）一様な静磁場中に置かれた被検体に高周波磁場お
よび勾配磁場を印加して被検体内から所定の原子核の磁
気共鳴信号を収集し、該原子核に関する化学シフト情報
を得る磁気共鳴診断装置において、 被検体に勾配磁場を印加しつつ、高周波磁場として周波
数の異なる選択反転パルスを複数回印加した後、勾配磁
場の印加を伴わずに高周波磁場として非選択励起パルス
を印加し、次いで該非選択励起パルス印加後に発生され
る磁気共鳴信号を収集する一連のシーケンスを、各選択
反転パルスによってアダマール行列における「−１」ま
たは「１」に対応する領域の原子核スピンが反転される
ように選択反転パルスの周波数を順次変えて複数回繰返
す磁気共鳴信号列収集手段と、 この手段により得られた磁気共鳴信号列を該信号列の並
び方向に逆アダマール変換した後、時間軸方向に逆フー
リエ変換することによって化学シフト情報を得る手段と
を特徴とする磁気共鳴診断装置。 - （２）一様な静磁場中に置かれた被検体に高周波磁場お
よび勾配磁場を印加して被検体内から所定の原子核の磁
気共鳴信号を収集し、該原子核に関する化学シフト情報
を得る磁気共鳴診断装置において、 被検体に勾配磁場を印加しつつ、高周波磁場として周波
数の異なる選択反転パルスを複数回印加した後、勾配磁
場の印加を伴わずに高周波磁場として非選択励起パルス
を印加し、次いで該非選択励起パルス印加後に発生され
る磁気共鳴信号を収集する一連のシーケンスを、各選択
反転パルスによってアダマール行列における「−１」に
対応する領域の原子核スピンが反転されるように選択反
転パルスの周波数を順次変えて複数回繰返す第１の磁気
共鳴信号列収集手段と、 前記シーケンスと同様のシーケンスを、各選択反転パル
スによってアダマール行列における「１」に対応する領
域が反転されるように選択反転パルスの周波数を順次変
えて複数回繰返す第２の磁気共鳴信号列収集手段と、 これら第１及び第２の磁気共鳴信号列収集手段によりそ
れぞれ得られた磁気共鳴信号列の差をとり、さらにその
差信号列を該信号列の並び方向にそれぞれ逆アダマール
変換した後、時間軸方向に逆フーリエ変換することによ
って化学シフト情報を得る手段とを備えたことを特徴と
する磁気共鳴診断装置。 - （３）前記選択反転パルスは、それぞれ所望の中心周波
数より所定量高い周波数の第１の選択励起パルスと、中
心周波数より所定量低い周波数の第２の選択励起パルス
との対からなり、前記勾配磁場は第１の選択励起パルス
と同時に印加される所定極性の第１の勾配磁場パルスと
、該第１の勾配磁場パルスと逆極性の第２の勾配磁場パ
ルスとの対からなることを特徴とする請求項１または２
記載の磁気共鳴診断装置。 - （４）前記シーケンスを実行する前に、高周波磁場とし
て、被検体内の磁気共鳴信号を収集すべき関心領域以外
の領域の磁化を飽和させる選択飽和パルスを印加する手
段を備えたことを特徴とする請求項１または２記載の磁
気共鳴診断装置。
Priority Applications (4)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP63246456A JP2731178B2 (ja) | 1988-09-30 | 1988-09-30 | 磁気共鳴診断装置 |
| US07/394,675 US4959610A (en) | 1988-09-30 | 1989-08-16 | Magnetic resonance apparatus |
| EP89308417A EP0361671B1 (en) | 1988-09-30 | 1989-08-18 | Magnetic resonance apparatus |
| DE68927602T DE68927602T2 (de) | 1988-09-30 | 1989-08-18 | Magnetresonanz-Gerät |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP63246456A JP2731178B2 (ja) | 1988-09-30 | 1988-09-30 | 磁気共鳴診断装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH02224640A true JPH02224640A (ja) | 1990-09-06 |
| JP2731178B2 JP2731178B2 (ja) | 1998-03-25 |
Family
ID=17148699
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP63246456A Expired - Lifetime JP2731178B2 (ja) | 1988-09-30 | 1988-09-30 | 磁気共鳴診断装置 |
Country Status (4)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4959610A (ja) |
| EP (1) | EP0361671B1 (ja) |
| JP (1) | JP2731178B2 (ja) |
| DE (1) | DE68927602T2 (ja) |
Families Citing this family (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US5787886A (en) * | 1993-03-19 | 1998-08-04 | Compass International Incorporated | Magnetic field digitizer for stereotatic surgery |
| US5422572A (en) * | 1993-08-06 | 1995-06-06 | Toshiba America Mri, Inc. | Method and apparatus for substantially simultaneously exciting a plurality of slices in NMR imaging |
| DE19543079A1 (de) * | 1995-11-18 | 1997-05-22 | Philips Patentverwaltung | Verfahren zum Bestimmen der räumlichen und/oder spektralen Verteilung der Kernmagnetisierung |
| US9398242B2 (en) * | 2008-11-17 | 2016-07-19 | Universal Electronics Inc. | System and method for rapid configuration of a universal controlling device |
| US8965094B2 (en) * | 2012-04-14 | 2015-02-24 | Nocimed, Llc | Magnetic resonance spectroscopy pulse sequence, acquisition, and processing system and method |
Family Cites Families (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US4689567A (en) * | 1984-06-01 | 1987-08-25 | Advanced Nmr Systems, Inc. | NMR Fourier imaging from multiple echoes |
| US4609872A (en) * | 1984-08-10 | 1986-09-02 | General Electric Company | NMR multiple-echo phase-contrast blood flow imaging |
-
1988
- 1988-09-30 JP JP63246456A patent/JP2731178B2/ja not_active Expired - Lifetime
-
1989
- 1989-08-16 US US07/394,675 patent/US4959610A/en not_active Expired - Lifetime
- 1989-08-18 DE DE68927602T patent/DE68927602T2/de not_active Expired - Fee Related
- 1989-08-18 EP EP89308417A patent/EP0361671B1/en not_active Expired - Lifetime
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| DE68927602T2 (de) | 1997-07-17 |
| EP0361671A3 (en) | 1991-07-03 |
| JP2731178B2 (ja) | 1998-03-25 |
| EP0361671A2 (en) | 1990-04-04 |
| EP0361671B1 (en) | 1997-01-02 |
| DE68927602D1 (de) | 1997-02-13 |
| US4959610A (en) | 1990-09-25 |
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