JPH0316554A - 磁界の測定方法 - Google Patents
磁界の測定方法Info
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- JPH0316554A JPH0316554A JP2110736A JP11073690A JPH0316554A JP H0316554 A JPH0316554 A JP H0316554A JP 2110736 A JP2110736 A JP 2110736A JP 11073690 A JP11073690 A JP 11073690A JP H0316554 A JPH0316554 A JP H0316554A
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- G01R33/565—Correction of image distortions, e.g. due to magnetic field inhomogeneities
- G01R33/56518—Correction of image distortions, e.g. due to magnetic field inhomogeneities due to eddy currents, e.g. caused by switching of the gradient magnetic field
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
［産業上の利用分野］
本発明は磁界及びうず電流測定方法／装置に関する。特
に、本発明は磁気共鳴装置を対象とする該方法に関する
。また、特に、本発明方法は磁気共鳴像形成装置におけ
るうず電流を測定及び補償するのに適用できるので、特
にこれについて本発明を説明していくが、本発明は他の
分野、例えば拡散や流れの研究、あるいは磁気共鳴分光
学等におけろうず電流誘導誘導磁界を測定及び補償する
のにも適用可能である。
に、本発明は磁気共鳴装置を対象とする該方法に関する
。また、特に、本発明方法は磁気共鳴像形成装置におけ
るうず電流を測定及び補償するのに適用できるので、特
にこれについて本発明を説明していくが、本発明は他の
分野、例えば拡散や流れの研究、あるいは磁気共鳴分光
学等におけろうず電流誘導誘導磁界を測定及び補償する
のにも適用可能である。
［従来技術及びその課題］
磁気共鳴像形成の場合、強力かつ実質的に一様な磁界が
撮像域の長平方向に発生する。撮像域に設定した検体の
ダイボールの磁化ベクトルは一様な磁界に優先的に配向
する。無線周波数励起パルスを印加して、磁化ベクトル
により一様な磁界を処理する。さらに別な無線周波数パ
ルス及び磁界勾配パルスを印加し、処理ベクトルを処理
して、音響信号等の磁気共鳴信号を発生する。
撮像域の長平方向に発生する。撮像域に設定した検体の
ダイボールの磁化ベクトルは一様な磁界に優先的に配向
する。無線周波数励起パルスを印加して、磁化ベクトル
により一様な磁界を処理する。さらに別な無線周波数パ
ルス及び磁界勾配パルスを印加し、処理ベクトルを処理
して、音響信号等の磁気共鳴信号を発生する。
撮像域に隣接する勾配磁界磁石コイルの巻線に電流パル
スを印加して、勾配磁界パルスを発生する。印加すべき
勾配磁界の形に従って、電流パルスについて形、すなわ
ち特定な一時的依存性を選択する。通常は、電流パルス
は正弦波、台形波やその他の理想的な勾配パルス形に近
い形をとる。
スを印加して、勾配磁界パルスを発生する。印加すべき
勾配磁界の形に従って、電流パルスについて形、すなわ
ち特定な一時的依存性を選択する。通常は、電流パルス
は正弦波、台形波やその他の理想的な勾配パルス形に近
い形をとる。
固有な性質として、勾配磁界パルスの形は電流パルスの
形に一致しない。磁界が変化すると、隣接する導電性構
造体にうず電流が誘導される。各勾配磁界パルスの前端
の立ち上がり磁界が、うず電流磁界成分を勾配パルスに
重ねたうず電流を誘導する。また、各パルスの後端の下
がり磁界か同様ではあるが、極性が逆であろうず電流を
誘導し、同様なうず磁界をパルスの後に重ねる。このよ
うに、うず電流は望ましくないうず成分を勾配磁界パル
スに加える。うず電流の影響は、うず電流が誘導される
物質の量及び導電性や、物質の勾配コイルへの近接度に
応じて変化する。
形に一致しない。磁界が変化すると、隣接する導電性構
造体にうず電流が誘導される。各勾配磁界パルスの前端
の立ち上がり磁界が、うず電流磁界成分を勾配パルスに
重ねたうず電流を誘導する。また、各パルスの後端の下
がり磁界か同様ではあるが、極性が逆であろうず電流を
誘導し、同様なうず磁界をパルスの後に重ねる。このよ
うに、うず電流は望ましくないうず成分を勾配磁界パル
スに加える。うず電流の影響は、うず電流が誘導される
物質の量及び導電性や、物質の勾配コイルへの近接度に
応じて変化する。
像品質を改善するためには、電流パルスとうず電流との
総和によって発生する磁界が所望の勾配磁界パルスの形
に近似するように、通常は、電流パルスの形を変える。
総和によって発生する磁界が所望の勾配磁界パルスの形
に近似するように、通常は、電流パルスの形を変える。
通常、電流パルス補正回路、すなわちブリエンファシス
回路は特性周波数を調節できる複数のフィルターと、各
フィル９一に関連する調節可能なゲインとを備えている
。周波数及び振幅が誘導うず電流磁界を相殺する電流成
分を加えるように、フィルター周波数及び増幅ファクタ
ーを調節する。
回路は特性周波数を調節できる複数のフィルターと、各
フィル９一に関連する調節可能なゲインとを備えている
。周波数及び振幅が誘導うず電流磁界を相殺する電流成
分を加えるように、フィルター周波数及び増幅ファクタ
ーを調節する。
非対称うず電流は、通常、勾配チューブセンタリング等
の物理的調節手段によって処理する。このような物理的
手段によりプリエンファシス補正を解決できる。
の物理的調節手段によって処理する。このような物理的
手段によりプリエンファシス補正を解決できる。
うず電流補償の精度は、うず電流やうず磁界を測定でき
る精度の影響を受ける。各種の測定法が開発されている
。
る精度の影響を受ける。各種の測定法が開発されている
。
ひとつのうず電流測定／補償法については、米国特許出
願第１１８．８６５号明細書に記載があり、ここではさ
ぐりコイル及び積分器を利用している。コイル面に直交
する磁界強度に変化があると、単位時間当たりの磁界変
化に比例する電圧がコイルに誘導される。この電圧波形
を積分すると、デジタル化して、分析できる勾配波形が
得られる。
願第１１８．８６５号明細書に記載があり、ここではさ
ぐりコイル及び積分器を利用している。コイル面に直交
する磁界強度に変化があると、単位時間当たりの磁界変
化に比例する電圧がコイルに誘導される。この電圧波形
を積分すると、デジタル化して、分析できる勾配波形が
得られる。
探りコイルは良好に作用するけれども、幾つかの欠点が
ある。第１に、探りコイルはその面に直交するすべての
磁界変化には感度を示すが、像形成においては重要な磁
石軸、すなわち２方向の変化に対してはそうではない。
ある。第１に、探りコイルはその面に直交するすべての
磁界変化には感度を示すが、像形成においては重要な磁
石軸、すなわち２方向の変化に対してはそうではない。
また、さぐりコイルは主磁界内の振動等の運動に対して
は感度を示す。高磁界磁石における振動誘導電圧を下げ
るためには、さぐりフィルを使用して、中程度の時間及
び長時間定分析する前に、一様な主磁界に下がり勾配を
つける必要がある。主磁界に下がり勾配をつけると、ジ
ステムのうず電流特性が可逆的に変化することがわかっ
ている。第２に、積分器回路は、特に長い時定数分析時
に、ドリフトを起こす傾向がある。このドリフト、換言
すれば不安定性は測定結果に悪影響がある。第３に、さ
ぐりコイルはその面積分だけ平均勾配を測定するもので
ある。現在利用されている比較的大きなさぐりコイルを
使用した場合には、これに対応して比較的大きな面積に
わたり平均勾配を測定できる。特に、非対称勾配磁界を
精密にブロノ卜するためには、局部的に精密な制御が望
ましい。
は感度を示す。高磁界磁石における振動誘導電圧を下げ
るためには、さぐりフィルを使用して、中程度の時間及
び長時間定分析する前に、一様な主磁界に下がり勾配を
つける必要がある。主磁界に下がり勾配をつけると、ジ
ステムのうず電流特性が可逆的に変化することがわかっ
ている。第２に、積分器回路は、特に長い時定数分析時
に、ドリフトを起こす傾向がある。このドリフト、換言
すれば不安定性は測定結果に悪影響がある。第３に、さ
ぐりコイルはその面積分だけ平均勾配を測定するもので
ある。現在利用されている比較的大きなさぐりコイルを
使用した場合には、これに対応して比較的大きな面積に
わたり平均勾配を測定できる。特に、非対称勾配磁界を
精密にブロノ卜するためには、局部的に精密な制御が望
ましい。
あるサンプルの共鳴周波数は磁界強度に比例する。各種
のＮＭＲ法があり、場合に応じて、サンプルの共鳴周波
数を使用して、磁界強度の時間依存変化を測定する。十
分に工夫されたシリンダーからの自由誘導崩壊信号（Ｆ
ＩＤ）を使用して、定勾配を測定できる。（Ｊ， Ｓ
． Ｍｕｒｄｙ， ”Ｍｅａｓｕｒｅｓｅｎｔ ｏｒ
Ｍａｇｎｅｔｉｃ Ｆｉｅｌｄ Ｇｒａｄｉｅｎｔ ｂ
ｙ ｉｔｓ ’ＥｆＴｅｃｔ ｏｎ ｔｈｅ ＮＭＲ
Ｆｒｅｅ Ｉｎｄｕｃｔｉｏｎ Ｄｅｃａｙ Ｊ
． Ｍａｇ．Ｒｅｓ．，第１０巻、第１１１−１２０頁
、ｌ９７３年）。このＭｕｒｄｙ法を応用して、小さな
、一様なサンプルからの自由誘導崩壊信号の位相共鳴を
観測することによって、短い時定数うず電流を測定して
いる（ Ｅ， Ｙａｍａｍｏｔｏ／Ｈ． ＫｈｏｎＯ、
”Ｇｒａｄｉｅｎｔ Ｔｉｍｅ−Ｓｈａｐｅ Ｍｅａｓ
ｕｒｅｍｅｎｔ ｂｙ ＮｋｌＲ”、Ｊ，Ｐｈｙｓ，
Ｅ： Ｓｃｉ．Ｉｒｕｉｔｒｕ＠． 、第１６巻、第１
０８−１１１頁、１９８６年）。ところが、スピンスピ
ン緩和により、Ｙａｍａｍｏ゛ｔ ｏ／Ｋｈｏｎｏの方
法は中程度の及び長い時定数測定には応用できない。Ｇ
．Ｈ．Ｇｌｏｖｅｒ／Ｎ．Ｊ．Ｐｅ１ｃによる米国特許
第４．６９８，５９１号公報によれば、さらにこの方法
を中程度の及び長い時定数うず電流測定に応用している
。各シーケンスからひとつのＦＩＤ信号を取出し、その
位相発生を計算する。勾配に続いて順次遅れて取出した
ＦＩＤ信号の全シーケンスの絶対的位相挙動を強制的に
連続化して、勾配応答曲線を作図する。Ｙａｍａｍｏ
ｔ ｏ／Ｋｈｏｎｏ法と同じく、Ｇｌｏｖｅｒ／ＰｅＩ
ｃ法にもスピンースピン緩和ｌこよる制限がある。即ち
、重なりＦＩＤ信号の全シーケンスを取出して、中期間
及び長期間にわたる影響を作図する必要がある。Ｇｌｏ
ｖｅｒ／ＰｅｌＣ法の別な弱点は、各継時信号に絶対的
な位相誤差が蓄積することである。
のＮＭＲ法があり、場合に応じて、サンプルの共鳴周波
数を使用して、磁界強度の時間依存変化を測定する。十
分に工夫されたシリンダーからの自由誘導崩壊信号（Ｆ
ＩＤ）を使用して、定勾配を測定できる。（Ｊ， Ｓ
． Ｍｕｒｄｙ， ”Ｍｅａｓｕｒｅｓｅｎｔ ｏｒ
Ｍａｇｎｅｔｉｃ Ｆｉｅｌｄ Ｇｒａｄｉｅｎｔ ｂ
ｙ ｉｔｓ ’ＥｆＴｅｃｔ ｏｎ ｔｈｅ ＮＭＲ
Ｆｒｅｅ Ｉｎｄｕｃｔｉｏｎ Ｄｅｃａｙ Ｊ
． Ｍａｇ．Ｒｅｓ．，第１０巻、第１１１−１２０頁
、ｌ９７３年）。このＭｕｒｄｙ法を応用して、小さな
、一様なサンプルからの自由誘導崩壊信号の位相共鳴を
観測することによって、短い時定数うず電流を測定して
いる（ Ｅ， Ｙａｍａｍｏｔｏ／Ｈ． ＫｈｏｎＯ、
”Ｇｒａｄｉｅｎｔ Ｔｉｍｅ−Ｓｈａｐｅ Ｍｅａｓ
ｕｒｅｍｅｎｔ ｂｙ ＮｋｌＲ”、Ｊ，Ｐｈｙｓ，
Ｅ： Ｓｃｉ．Ｉｒｕｉｔｒｕ＠． 、第１６巻、第１
０８−１１１頁、１９８６年）。ところが、スピンスピ
ン緩和により、Ｙａｍａｍｏ゛ｔ ｏ／Ｋｈｏｎｏの方
法は中程度の及び長い時定数測定には応用できない。Ｇ
．Ｈ．Ｇｌｏｖｅｒ／Ｎ．Ｊ．Ｐｅ１ｃによる米国特許
第４．６９８，５９１号公報によれば、さらにこの方法
を中程度の及び長い時定数うず電流測定に応用している
。各シーケンスからひとつのＦＩＤ信号を取出し、その
位相発生を計算する。勾配に続いて順次遅れて取出した
ＦＩＤ信号の全シーケンスの絶対的位相挙動を強制的に
連続化して、勾配応答曲線を作図する。Ｙａｍａｍｏ
ｔ ｏ／Ｋｈｏｎｏ法と同じく、Ｇｌｏｖｅｒ／ＰｅＩ
ｃ法にもスピンースピン緩和ｌこよる制限がある。即ち
、重なりＦＩＤ信号の全シーケンスを取出して、中期間
及び長期間にわたる影響を作図する必要がある。Ｇｌｏ
ｖｅｒ／ＰｅｌＣ法の別な弱点は、各継時信号に絶対的
な位相誤差が蓄積することである。
［課題を解決する手段］
本発明は上記問題やその他の問題のない、改良された、
新規なうず電流及び磁界測定方法及び装置を提供するも
のである。
新規なうず電流及び磁界測定方法及び装置を提供するも
のである。
本発明の第１の態様によれば、撮像域内の主磁界中にサ
ンプルを設定し、該撮像域内の該磁界間に予め選択した
勾配を与え、該勾配を取外し、該勾配を取外した直後に
、該サンプルから自由誘導崩壊信号シーケンスを誘導し
、各自由誘導崩壊信号をモニターすると共に、磁界強度
に比例する、その周波数を求め、これによって該勾配を
取外した後の時間シーケンスにおける磁界強度を求める
ことからなる、うず電流測定方法が提供できる。
ンプルを設定し、該撮像域内の該磁界間に予め選択した
勾配を与え、該勾配を取外し、該勾配を取外した直後に
、該サンプルから自由誘導崩壊信号シーケンスを誘導し
、各自由誘導崩壊信号をモニターすると共に、磁界強度
に比例する、その周波数を求め、これによって該勾配を
取外した後の時間シーケンスにおける磁界強度を求める
ことからなる、うず電流測定方法が提供できる。
また、本発明の第２の態様によれば、磁界を作り出す、
撮像域内の第１地点にサンプルを設定し、磁界勾配を存
在させた状態で、該サンプル内の選択したダイボールを
共鳴状態まで励起すると共に、該ダイボールが発生した
磁気共鳴信号をモニターし、モニターしている磁気共鳴
信号の共鳴周波数を求め、該撮像域内の第２位置に該サ
ンプルを設定し、該磁界勾配を存在させた状態で、同様
に該サンプルの該選択グイボールを共鳴状態まで励起す
ると共に、該励起ダイボールが発生した該磁気共鳴信号
をモニターし、該第二位置で共鳴グイボールの第２共鳴
周波数を求め、共鳴周波数の差から両位置間の磁界強度
の差を求めることからなる、磁気共鳴装置における磁界
勾配を測定する方法が提供できる。
撮像域内の第１地点にサンプルを設定し、磁界勾配を存
在させた状態で、該サンプル内の選択したダイボールを
共鳴状態まで励起すると共に、該ダイボールが発生した
磁気共鳴信号をモニターし、モニターしている磁気共鳴
信号の共鳴周波数を求め、該撮像域内の第２位置に該サ
ンプルを設定し、該磁界勾配を存在させた状態で、同様
に該サンプルの該選択グイボールを共鳴状態まで励起す
ると共に、該励起ダイボールが発生した該磁気共鳴信号
をモニターし、該第二位置で共鳴グイボールの第２共鳴
周波数を求め、共鳴周波数の差から両位置間の磁界強度
の差を求めることからなる、磁気共鳴装置における磁界
勾配を測定する方法が提供できる。
本発明の第３の態様によれば、（ａ）磁界を作り出す、
撮像域内の第１地点にサンプルを設定し、（ｂ）該磁界
間に勾配を与え、（ｃ）該磁界勾配を存在させた状態で
、該サンプルから自由誘導崩壊信号を誘導し、（ｄ）該
自由誘導崩壊信号をモニターし、（ｅ）モニターしてい
る自由誘導信号の共鳴周波数を求め、モして（『）該共
鳴周波数を比較して、磁界強度変化を求めることからな
る、磁気共鳴装置における磁界勾配を測定する方法が提
供できる。
撮像域内の第１地点にサンプルを設定し、（ｂ）該磁界
間に勾配を与え、（ｃ）該磁界勾配を存在させた状態で
、該サンプルから自由誘導崩壊信号を誘導し、（ｄ）該
自由誘導崩壊信号をモニターし、（ｅ）モニターしてい
る自由誘導信号の共鳴周波数を求め、モして（『）該共
鳴周波数を比較して、磁界強度変化を求めることからな
る、磁気共鳴装置における磁界勾配を測定する方法が提
供できる。
本発明の第４の態様によれば、（ａ）撮像域内にサンプ
ルを設定し、（ｂ）該サンプル中に磁界を作り出し、（
ｃ）該サンプル中の該磁界間に第１の勾配を与え、（ｄ
）勾配を与えている間、該サンプル中のダイボールを共
鳴状態まで励起すると共に、磁気共鳴信号を発生し、（
ｅ）該共鳴信号をモニターＬ，、（ｆ）モニターしてい
る共鳴信号の共鳴周波数から該サンプルにおける第１の
磁界強度を求め、（ｇ）該磁界間に第２の勾配を与え、
（ｈ）上記工程（ｄ）、（ｅ）及び（ｆ）を反復して、
第２の磁界強度を求め、そして（１）第１及び第２の磁
界強度を比較することからなる、磁界勾配の測定方法が
提供できる。
ルを設定し、（ｂ）該サンプル中に磁界を作り出し、（
ｃ）該サンプル中の該磁界間に第１の勾配を与え、（ｄ
）勾配を与えている間、該サンプル中のダイボールを共
鳴状態まで励起すると共に、磁気共鳴信号を発生し、（
ｅ）該共鳴信号をモニターＬ，、（ｆ）モニターしてい
る共鳴信号の共鳴周波数から該サンプルにおける第１の
磁界強度を求め、（ｇ）該磁界間に第２の勾配を与え、
（ｈ）上記工程（ｄ）、（ｅ）及び（ｆ）を反復して、
第２の磁界強度を求め、そして（１）第１及び第２の磁
界強度を比較することからなる、磁界勾配の測定方法が
提供できる。
本発明の第５の態様によれば、撮像域内にサンプルを設
定し、該撮像域中にほぼ一様でかつ強力な磁界を発生し
、該磁界間に磁界勾配を与え、該勾配を与えた後、該サ
ンプルに磁気共鳴を周期的に誘導すると共に、誘導した
磁気共鳴の周波数を測定し、測定した各周波数及び該勾
配を与えた後の対応する時間を記憶し、これによって該
勾配を与えた後の磁界強度の経時的変化を記憶すること
からなる、磁気共鳴装置における磁界勾配を測定する方
法が提供できる。
定し、該撮像域中にほぼ一様でかつ強力な磁界を発生し
、該磁界間に磁界勾配を与え、該勾配を与えた後、該サ
ンプルに磁気共鳴を周期的に誘導すると共に、誘導した
磁気共鳴の周波数を測定し、測定した各周波数及び該勾
配を与えた後の対応する時間を記憶し、これによって該
勾配を与えた後の磁界強度の経時的変化を記憶すること
からなる、磁気共鳴装置における磁界勾配を測定する方
法が提供できる。
本発明の第６の態様によれば、磁界内のサンプルから少
なくとも第１の自由誘導崩壊信号及び第２の自由誘導崩
壊信号を誘導し、該第１及び第２の自由誘導崩壊信号の
第１及び第２の共鳴周波数を求め、該第１及び第２の共
鳴周波数から第１及び第２の磁界強度を求め、該第１及
び第２の磁界強度を比較して、磁界変化を求める、こと
からなる磁界変化を求める方法が提供できる。
なくとも第１の自由誘導崩壊信号及び第２の自由誘導崩
壊信号を誘導し、該第１及び第２の自由誘導崩壊信号の
第１及び第２の共鳴周波数を求め、該第１及び第２の共
鳴周波数から第１及び第２の磁界強度を求め、該第１及
び第２の磁界強度を比較して、磁界変化を求める、こと
からなる磁界変化を求める方法が提供できる。
また、本発明は、撮像域中にほぼ一様な磁界を発生する
主磁界発生手段、該撮像域内の主磁界間に遺択した継続
期間の勾配磁界パルスを遺択的に与える勾配磁界手段、
該撮像域に設定したサンプル、無線周波数パルスシーケ
ンスを該撮像域に印加し、該サンプルの選択したグイボ
ールを共鳴状態まで誘導して、該選択したダイボールに
より、各無線周波数パルスの後に磁気共鳴信号を発生す
る無線周波数送信器手段、該磁気共鳴信号シーケンスを
受信する無線周波数受信器、該共鳴信号の継続時間にお
いて磁界強度に比例する、各受信共鳴信号の周波数を測
定する周波数測定手段、及び磁界強度及び該勾配磁界パ
ルス後の時間を記憶する記憶手段からなる、勾配磁界を
測定する装置が提供できる。
主磁界発生手段、該撮像域内の主磁界間に遺択した継続
期間の勾配磁界パルスを遺択的に与える勾配磁界手段、
該撮像域に設定したサンプル、無線周波数パルスシーケ
ンスを該撮像域に印加し、該サンプルの選択したグイボ
ールを共鳴状態まで誘導して、該選択したダイボールに
より、各無線周波数パルスの後に磁気共鳴信号を発生す
る無線周波数送信器手段、該磁気共鳴信号シーケンスを
受信する無線周波数受信器、該共鳴信号の継続時間にお
いて磁界強度に比例する、各受信共鳴信号の周波数を測
定する周波数測定手段、及び磁界強度及び該勾配磁界パ
ルス後の時間を記憶する記憶手段からなる、勾配磁界を
測定する装置が提供できる。
本発明は、２磁化のみを測定できる利点がある。ま、振
動に対する感度が比較的小さい。
動に対する感度が比較的小さい。
さらに別な長所は、特に長い時定数を測定するのに好適
なことである。周波数ＶＳ，時間の誘導曲線の各点は、
固有な性質として積分器よりも極めて安定なＲＦ同期装
置について、ＦＩＤ信号から独立して誘導できる。 さ
らに、位置測定が良好に実現できる利点もある。また、
磁界の微小な空間変化も精密に測定できる。
なことである。周波数ＶＳ，時間の誘導曲線の各点は、
固有な性質として積分器よりも極めて安定なＲＦ同期装
置について、ＦＩＤ信号から独立して誘導できる。 さ
らに、位置測定が良好に実現できる利点もある。また、
磁界の微小な空間変化も精密に測定できる。
以下例示のみを目的として、本発明装置の一実施態様及
び本発明の各方法を添付図面について説明する。
び本発明の各方法を添付図面について説明する。
第１図は、本発明装置の概略説明図であり、第２図は、
代表的なうず電流誘導勾配磁界応答及び補正を含む、勾
配パルス及び自由誘導崩壊補正シーケンスを説明する図
であり、 第３図は、ＲＦパルス空間が一定でない、第２図シーケ
ンスの別な実施態様の説明図であり、第４図は、共鳴周
波数測定方法を説明する図であり、 第５図は、本発明
による勾配磁界の空間直線性を測定する方法の説明図で
あり、第６図は、一時的な直線性を測定する別な実施態
様を説明する図であり、そして 第７図は、応答直線性を測定する別な実施態様を説明す
るずである。
代表的なうず電流誘導勾配磁界応答及び補正を含む、勾
配パルス及び自由誘導崩壊補正シーケンスを説明する図
であり、 第３図は、ＲＦパルス空間が一定でない、第２図シーケ
ンスの別な実施態様の説明図であり、第４図は、共鳴周
波数測定方法を説明する図であり、 第５図は、本発明
による勾配磁界の空間直線性を測定する方法の説明図で
あり、第６図は、一時的な直線性を測定する別な実施態
様を説明する図であり、そして 第７図は、応答直線性を測定する別な実施態様を説明す
るずである。
第１図について説明すると、図示の装置は、撮像域１０
中に長手方向に実質的に一様かつ強力な磁界を発生する
主磁界発生手段Ａを備えている。
中に長手方向に実質的に一様かつ強力な磁界を発生する
主磁界発生手段Ａを備えている。
この主磁界発生手段は、磁界制御手段及び給電装置１４
の制御下において作動する複数の、超伝導、永久又は抵
抗主磁界磁石１２を備えている。
の制御下において作動する複数の、超伝導、永久又は抵
抗主磁界磁石１２を備えている。
像形成装置周囲の各機器による歪みを補正した後、従来
から行われているように、各種の電気的及び機械的シミ
ング加工によって、撮像域中に形成した主磁界を直線化
及び一様化する。
から行われているように、各種の電気的及び機械的シミ
ング加工によって、撮像域中に形成した主磁界を直線化
及び一様化する。
勾配磁界手段Ｂにより、撮像域１０内の主磁界間に遺択
的に勾配磁界を作り出す。好適な実施態様に特定してい
えば、ｘ，ｙ，ｚ軸方向の直線状勾配を選択的に与える
。勾配磁界手段は、勾配コイル２２に電流パルスを選択
的に与える勾配磁界制御手段２０を備えている。この勾
配磁界制御手段が電流パルスを発生して、予め選択した
形の勾配磁界パルス２４を発生する。しかし、うず電流
磁界のために、電流パルスと勾配磁界パルスは通常一致
しない。むしろ、うず電流は勾配磁界パルスの先端角部
２６を円形化すると共に、勾配磁界パルスの後端から延
長する部分、即ち残留磁界尾部２８を残す傾向がある。
的に勾配磁界を作り出す。好適な実施態様に特定してい
えば、ｘ，ｙ，ｚ軸方向の直線状勾配を選択的に与える
。勾配磁界手段は、勾配コイル２２に電流パルスを選択
的に与える勾配磁界制御手段２０を備えている。この勾
配磁界制御手段が電流パルスを発生して、予め選択した
形の勾配磁界パルス２４を発生する。しかし、うず電流
磁界のために、電流パルスと勾配磁界パルスは通常一致
しない。むしろ、うず電流は勾配磁界パルスの先端角部
２６を円形化すると共に、勾配磁界パルスの後端から延
長する部分、即ち残留磁界尾部２８を残す傾向がある。
プリエンファシス回路３０により、電流パルスの開始部
分における電流を増加する。例えば、電流プリエンファ
シス手段は調節可能な周波数選択手段及び調節可能な振
幅選択手段を備えている。
分における電流を増加する。例えば、電流プリエンファ
シス手段は調節可能な周波数選択手段及び調節可能な振
幅選択手段を備えている。
通常、これらは直列に接続した周波数フィルター又は共
鳴回路及び増幅器である。こられ直列に接続したフィル
ター及び増幅器を複数並列に接続する。ブリエンファシ
ス回路がうず電流成分のいずれか一つと同じ周波数をも
つ電流成分を加えるように、周波数選択手段を調節する
。また、加えた電流成分振幅がうず電流成分振幅に一致
するように、振幅調節手段を調節する。
鳴回路及び増幅器である。こられ直列に接続したフィル
ター及び増幅器を複数並列に接続する。ブリエンファシ
ス回路がうず電流成分のいずれか一つと同じ周波数をも
つ電流成分を加えるように、周波数選択手段を調節する
。また、加えた電流成分振幅がうず電流成分振幅に一致
するように、振幅調節手段を調節する。
共鳴励起手段Ｃは磁気共鳴励起パルス及びその他の磁気
共鳴処理パルスを発生する無線周波数送信器４０を備え
ている。撮像域に隣接して、無線周波数アンテナ４２を
設けて、撮像域の幾何学的中心に設定した校正サンプル
４４に無線周波数パルスヲ送る。受信器コイル又はアン
テナ４６が、サンプルから出る無線周波数共鳴信号、特
に自由誘導崩壊信号を受信する。この無線周波数受信器
４８が共鳴信号を復調する。
共鳴処理パルスを発生する無線周波数送信器４０を備え
ている。撮像域に隣接して、無線周波数アンテナ４２を
設けて、撮像域の幾何学的中心に設定した校正サンプル
４４に無線周波数パルスヲ送る。受信器コイル又はアン
テナ４６が、サンプルから出る無線周波数共鳴信号、特
に自由誘導崩壊信号を受信する。この無線周波数受信器
４８が共鳴信号を復調する。
好適な実施態様では、校正サンプルは硫酸銅水溶液で、
その比は５０ｙ／ｇである。このサンプルを選んだ理由
は、その緩和時間が非常に短いため、極めて短い間隔で
、換言すれば極めて短い反復時間でＦＩＤを測定できる
からである。
その比は５０ｙ／ｇである。このサンプルを選んだ理由
は、その緩和時間が非常に短いため、極めて短い間隔で
、換言すれば極めて短い反復時間でＦＩＤを測定できる
からである。
タイミング及び制御手段５０により、勾配磁界手段２０
、無線周波数送信器４０やその他の回路成分を制御して
、第２図のシーケンス等の選択した勾配及び無線周波数
パルスシーケンスを与える。即ち、勾配磁界制御手段２
０及びブリエンファシス回路２４が電流パルスを発生し
て、撮像域間に磁界勾配２４、例えば２一勾配を作り出
す。勾配２４を加えた直後に、無線周波数送信器４０及
び無線周波数アンテナ４２が無線周波数磁気共鳴励起パ
ルス５２シーケンスを継時的に直ちに送信する。例えば
、無線周波数パルスの間隔はｌＯミリ秒かそれ以上で、
シーケンス間隔は３．５秒かそれ以上である。しかし、
タイミングパラメータが異なる、即ち下がり勾配からの
遅延時間が異なる勾配−［Ｆ Ｉ Ｄ・・・］シーケン
スを反復することによって時間解像力を高くできる。各
無線周波数パルスの直後に、生成した自由，誘導崩壊信
号５４がサンプルから発生するが、これは受信手段４８
によって受信され、アナログ／デジタル変換器５６によ
ってデジタル化される。場合によっては、第３図に示す
ように、指数崩壊特性に従って、うず電流勾配磁界尾部
の方に向けて、無線周波数パルス５２の間隔を大きく取
ることができる。
、無線周波数送信器４０やその他の回路成分を制御して
、第２図のシーケンス等の選択した勾配及び無線周波数
パルスシーケンスを与える。即ち、勾配磁界制御手段２
０及びブリエンファシス回路２４が電流パルスを発生し
て、撮像域間に磁界勾配２４、例えば２一勾配を作り出
す。勾配２４を加えた直後に、無線周波数送信器４０及
び無線周波数アンテナ４２が無線周波数磁気共鳴励起パ
ルス５２シーケンスを継時的に直ちに送信する。例えば
、無線周波数パルスの間隔はｌＯミリ秒かそれ以上で、
シーケンス間隔は３．５秒かそれ以上である。しかし、
タイミングパラメータが異なる、即ち下がり勾配からの
遅延時間が異なる勾配−［Ｆ Ｉ Ｄ・・・］シーケン
スを反復することによって時間解像力を高くできる。各
無線周波数パルスの直後に、生成した自由，誘導崩壊信
号５４がサンプルから発生するが、これは受信手段４８
によって受信され、アナログ／デジタル変換器５６によ
ってデジタル化される。場合によっては、第３図に示す
ように、指数崩壊特性に従って、うず電流勾配磁界尾部
の方に向けて、無線周波数パルス５２の間隔を大きく取
ることができる。
第４図について説明すると、位相を包まない状態で、作
図手段６０により、ＦｒＤ対時間の信号位相をプロット
する。すなわち、位相が２Ｋクロスする度に、２１が位
相に加わり、従って位相は６４で示すようにゼロと２１
との間で周期運動するのではなく、６２で示すように作
図上は成長する。このプロットの傾き、即ちｄφ／ｄｉ
が共鳴周波数を表す。より正確にいえば、この傾きはＦ
ｆＤサンプリング時の中央周波数値を示す。共鳴周波数
ｆｒは磁界Ｈに比例するので、ｆｒ＝２ｘｒＨ（ただし
、γはサンプルのジャイロ磁気比である）が成立する。
図手段６０により、ＦｒＤ対時間の信号位相をプロット
する。すなわち、位相が２Ｋクロスする度に、２１が位
相に加わり、従って位相は６４で示すようにゼロと２１
との間で周期運動するのではなく、６２で示すように作
図上は成長する。このプロットの傾き、即ちｄφ／ｄｉ
が共鳴周波数を表す。より正確にいえば、この傾きはＦ
ｆＤサンプリング時の中央周波数値を示す。共鳴周波数
ｆｒは磁界Ｈに比例するので、ｆｒ＝２ｘｒＨ（ただし
、γはサンプルのジャイロ磁気比である）が成立する。
傾き測定手段、即ち周波数測定手段６６がｄφ／ｄをの
傾き、従って共鳴周波数を測定する。そして、磁界強度
測定手段６８が、この関係を使用して、周波数を磁界強
度を示す値に変換する。
傾き、従って共鳴周波数を測定する。そして、磁界強度
測定手段６８が、この関係を使用して、周波数を磁界強
度を示す値に変換する。
磁界強度対時間記憶装置７０が勾配磁界パルスを加えた
後の時間と共に、測定した各磁界強度を記憶する。そし
て、ＣＲＴやビデオモニター等ノ表示手段７２が磁界強
度対時間曲線を表示する。
後の時間と共に、測定した各磁界強度を記憶する。そし
て、ＣＲＴやビデオモニター等ノ表示手段７２が磁界強
度対時間曲線を表示する。
うず磁界２８は概ね崩壊指数曲線を取る。測定した応答
は、複数のうず電流それぞれの指数時間の総和でる。最
長の時定数よりもかなり長い時間勾配が続く場合には、
パルスの下がり縁部に対する崩壊指数応答２８は、勾配
磁界パルスの開始時点では、先端縁部の反転である。先
端縁部を矩形化するためには、表示うず電流磁界を補償
する電流成分を加えればよい。これを行うには、正規化
うず電流磁界がゼロから１に崩壊するときに、その反転
を複写する電流或分を計算すればよい。
は、複数のうず電流それぞれの指数時間の総和でる。最
長の時定数よりもかなり長い時間勾配が続く場合には、
パルスの下がり縁部に対する崩壊指数応答２８は、勾配
磁界パルスの開始時点では、先端縁部の反転である。先
端縁部を矩形化するためには、表示うず電流磁界を補償
する電流成分を加えればよい。これを行うには、正規化
うず電流磁界がゼロから１に崩壊するときに、その反転
を複写する電流或分を計算すればよい。
好ましくは、通常、オペレーターが崩壊曲線を見ながら
、曲線の後端を相殺する周波数又は時定数及び振幅を測
定する。これをより短い指数崩壊曲線を出発点とする曲
線から減じる。そして、オペレーターが次の電流成分に
関する時定数又は周波数及び振幅を求め、残留曲線の後
端縁部を取去る。曲線が実質的に取去られるか、あるい
は許容範囲内で取去られるまでこのプロセスを反復する
。プリエンファシス回路は選択した周波数及び振幅に従
って調節する。あるいは、磁界強度対時間記憶装置７０
に記憶したデータが既にデジタル化されているので、適
正なうず電流時定数及び振幅を適正にコンピュータ分析
し、これらを発生してもよい。この分析を行うには、適
正なコンピュータ分析手段を使用し、プリエンファシス
電流手段を自動調節してもよい。コンピュータは上記手
動法に似た反復法を使用してもよく、データに対して多
指数適合度（Ｍｕｌｔｉ−ｇｘｐｏｎｅｎｔｉａｌ ｆ
ｉｔ）を算出して、一度の操作で全ブリエンフ−アシス
時定数及び振幅設定値を求めてもよい。
、曲線の後端を相殺する周波数又は時定数及び振幅を測
定する。これをより短い指数崩壊曲線を出発点とする曲
線から減じる。そして、オペレーターが次の電流成分に
関する時定数又は周波数及び振幅を求め、残留曲線の後
端縁部を取去る。曲線が実質的に取去られるか、あるい
は許容範囲内で取去られるまでこのプロセスを反復する
。プリエンファシス回路は選択した周波数及び振幅に従
って調節する。あるいは、磁界強度対時間記憶装置７０
に記憶したデータが既にデジタル化されているので、適
正なうず電流時定数及び振幅を適正にコンピュータ分析
し、これらを発生してもよい。この分析を行うには、適
正なコンピュータ分析手段を使用し、プリエンファシス
電流手段を自動調節してもよい。コンピュータは上記手
動法に似た反復法を使用してもよく、データに対して多
指数適合度（Ｍｕｌｔｉ−ｇｘｐｏｎｅｎｔｉａｌ ｆ
ｉｔ）を算出して、一度の操作で全ブリエンフ−アシス
時定数及び振幅設定値を求めてもよい。
第５図について説明すると、本発明は発生した各勾配磁
界の空間直線性、強度及びその他の特性をモニターする
ためにも使用することができる。
界の空間直線性、強度及びその他の特性をモニターする
ためにも使用することができる。
このためには、軸のひとつにそって中心からずれた位置
、例えばＺ軸にそって位置８０にサンプルを設定する。
、例えばＺ軸にそって位置８０にサンプルを設定する。
勾配磁界８２を印加すると共に、ひとつ以上の無線周波
数パルス８４を印加して、予め遺択した時点で磁気共鳴
を励起し、勾配磁界を作り出す。勾配磁界を作り出す時
間は、うず電流の影響がなくなるように選択する。各無
線周波数パルスに続く自由誘導崩壊信号８６を受信し、
共鳴周波数を求める。所定の物理的位置では、パルス継
続期間中磁界を一定にしておく必要がある。
数パルス８４を印加して、予め遺択した時点で磁気共鳴
を励起し、勾配磁界を作り出す。勾配磁界を作り出す時
間は、うず電流の影響がなくなるように選択する。各無
線周波数パルスに続く自由誘導崩壊信号８６を受信し、
共鳴周波数を求める。所定の物理的位置では、パルス継
続期間中磁界を一定にしておく必要がある。
従って、ＦＥＤ信号は平均化してもよい。次に、サンプ
ル４４を２軸にそって別な点、例えばシステムの幾何学
的中心に対して対称的な点８８にシフトする。このシー
ケンスを反復し、生成した自由誘導崩壊を測定し、生成
した勾配磁界強度を求める。勾配磁界が直線性のもの場
合には、これら２つの点における磁界強度が２軸にそう
勾配磁界強度になる。場合によっては、磁界強度におけ
る非直線性を測定するために、Ｚ軸にそって別な点を設
定してもよい。同様な測定はＸ及びｙ軸にそって、ある
いはその他の軸にそって行ってもよい。
ル４４を２軸にそって別な点、例えばシステムの幾何学
的中心に対して対称的な点８８にシフトする。このシー
ケンスを反復し、生成した自由誘導崩壊を測定し、生成
した勾配磁界強度を求める。勾配磁界が直線性のもの場
合には、これら２つの点における磁界強度が２軸にそう
勾配磁界強度になる。場合によっては、磁界強度におけ
る非直線性を測定するために、Ｚ軸にそって別な点を設
定してもよい。同様な測定はＸ及びｙ軸にそって、ある
いはその他の軸にそって行ってもよい。
第６図について説明すると、本発明方法は勾配磁界８２
の一時的な不安定性を測定するためにも適用することが
できる。このためには、うず電流がなくなった後に、無
線周波数パルスシーケンスを加え、ＦＩＤ信号８６を測
定する。勾配電流を変更するまで、全ＦＩＤ信号は同じ
でなければならない。平均化するのではなく、各周波数
を記録し、同じ条件で取出した他のＦＩＤ信号からのず
れについて分析する。
の一時的な不安定性を測定するためにも適用することが
できる。このためには、うず電流がなくなった後に、無
線周波数パルスシーケンスを加え、ＦＩＤ信号８６を測
定する。勾配電流を変更するまで、全ＦＩＤ信号は同じ
でなければならない。平均化するのではなく、各周波数
を記録し、同じ条件で取出した他のＦＩＤ信号からのず
れについて分析する。
第７図について説明すると、本発明はさらに入力信号に
対する勾配応答の直線性を測定するためにも適用するこ
とができる。直線性をもつ応答については、うず電流が
ない場合、勾配強度は勾配増幅器への入力信号に対して
正比例している必要がある。同じ位置であるが、異なる
人力レベル、すなわち異なる高さで８２、８２゜で第５
図のシーケンスを反復することによって応答をモニター
する。
対する勾配応答の直線性を測定するためにも適用するこ
とができる。直線性をもつ応答については、うず電流が
ない場合、勾配強度は勾配増幅器への入力信号に対して
正比例している必要がある。同じ位置であるが、異なる
人力レベル、すなわち異なる高さで８２、８２゜で第５
図のシーケンスを反復することによって応答をモニター
する。
第ｌ図は、本発明装置の概略説明図であり、第２図は、
代表的なうず電流誘導勾配磁界応答及び補正を含む、勾
配パルス及び自由誘導崩壊補正シーケンスを説明する図
であり、 第３図は、ＲＦパルス空間が一定でない、第２図シーケ
ンスの別な実施態様の説明図であり、第４図は、共鳴周
波数測定方法を説明する図であり、 第５図は、本発明
による勾配磁界の空間直線性を測定する方法の説明図で
あり、第６図は、一時的な直線性を測定する別な実施態
様を説明する図であり、そして 第７図は、応答直線性を測定する別な実施態様を説明す
る図である。 図中、１０は撮像域、２４は勾配、４４はサンプル、５
２は無線周波数磁気共鳴励起パルス、５４は自由誘導崩
壊信号、８２は磁界勾配、８６は磁気共鳴信号、８８は
第一地点である。
代表的なうず電流誘導勾配磁界応答及び補正を含む、勾
配パルス及び自由誘導崩壊補正シーケンスを説明する図
であり、 第３図は、ＲＦパルス空間が一定でない、第２図シーケ
ンスの別な実施態様の説明図であり、第４図は、共鳴周
波数測定方法を説明する図であり、 第５図は、本発明
による勾配磁界の空間直線性を測定する方法の説明図で
あり、第６図は、一時的な直線性を測定する別な実施態
様を説明する図であり、そして 第７図は、応答直線性を測定する別な実施態様を説明す
る図である。 図中、１０は撮像域、２４は勾配、４４はサンプル、５
２は無線周波数磁気共鳴励起パルス、５４は自由誘導崩
壊信号、８２は磁界勾配、８６は磁気共鳴信号、８８は
第一地点である。
Claims (21)
- （１）撮像域１０内の主磁界中にサンプル４４を設定し
、該撮像域１０内の該磁界間に予め選択した勾配２４を
与え、該勾配２４を取外し、該勾配２４を取外した直後
に、該サンプル４４から自由誘導崩壊信号５４のシーケ
ンスを誘導し、各自由誘導崩壊信号５４をモニターする
と共に、磁界強度Ｈに比例する、その周波数ｆｒを求め
、これによって該勾配２４を取外した後の時間シーケン
スにおける磁界強度Ｈを求めることからなる、うず電流
測定方法。 - （２）該モニター工程が該自由誘導崩壊信号５４対時間
ｔの信号位相φを測定することを含み、かつ該周波数ｆ
ｒ測定後退が測定した位相φ対時間をの傾きｄφ／ｄｔ
を測定することを含む請求項第１項記載の方法。 - （３）該自由誘導崩壊信号５４を含む工程が、それぞれ
が該サンプル４４内に磁気共鳴を誘導し、かつ該自由誘
導崩壊信号５４のいずれか一つに続く、無線周波数磁気
共鳴励起パルス５２のシーケンスを直ちに加えることを
含む請求項第１項又は第２項記載の方法。 - （４）該無線周波数磁気共鳴パルス５２を加える工程に
おいて、該パルスの間隔が一定でない請求項第３項記載
の方法。 - （５）同様に、予め選択した勾配２４を作り出し、かつ
これを取去り、該勾配２４を取去った後、該勾配２４か
ら異なる遅延時間で第２シーケンスの自由誘導崩壊信号
５４を誘導し、かつモニターする請求項第１〜４項のい
ずれか１項記載の方法。 - （６）該サンプル４４が緩和時間の短い物質を有し、こ
れが直ちに継時的に該自由誘導崩壊信号５４を誘導する
請求項第１〜５項のいずれか１項記載の方法。 - （７）該サンプル４４が硫酸銅／水溶液を含む請求項第
１〜６項にいずれか１項記載の方法。 - （８）磁界を作り出す、撮像域１０内の第１地点８８に
サンプル４４を設定し、磁界勾配８２を存在させた状態
で、該サンプル４４内の選択したダイボールを共鳴状態
まで励起すると共に、該ダイボールが発生した磁気共鳴
信号８６をモニターし、モニターしている磁気共鳴信号
８６の共鳴周波数ｆｒを求め、該撮像域１０内の第２位
置８８に該サンプル４４を設定し、該磁界勾配８２を存
在させた状態で、同様に該サンプル４４の該選択ダイボ
ールを共鳴状態まで励起すると共に、該励起ダイボール
が発生した該磁気共鳴信号８６をモニターし、該第二位
置８８で共鳴ダイボールの第２共鳴周波数ｆｒを求め、
共鳴周波数ｆｒの差から両位置間の磁界強度Ｈの差を求
めることからなる、磁気共鳴装置における磁界勾配を測
定する方法。 - （９）該共鳴周波数ｆｒ測定する工程が、時間をの関数
として該誘導磁気共鳴信号８６の位相φを測定し、そし
て位相変化ｄφ対時間変化ｄｔの傾きｄφ／ｄｔであっ
て、該周波数ｆｒに比例する傾きｄφ／ｄｔを求めるこ とを含む請求項第８項記載の方法。 - （１０）（ａ）磁界を作り出す、撮像域１０内の第１地
点８０にサンプル４４を設定し、（ｂ）該磁界間に勾配
８２を与え、（ｃ）該磁界勾配８２を存在させた状態で
、該サンプル４４から自由誘導崩壊信号８６を誘導し、
（ｄ）該自由誘導崩壊信号８６をモニターし、（ｅ）モ
ニターしている自由誘導信号８６の共鳴周波数ｆｒを求
め、そして（ｆ）該共鳴周波数ｆｒを比較して、磁界強
度Ｈの変化を求めることからなる、磁気共鳴装置におけ
る磁界勾配を測定する方法。 - （１１）さらに、該撮像域１０内の第２地点８８に該サ
ンプル４４を設定し、工程（ｂ）〜（ｅ）を反復し、そ
して該比較工程が該第１及び第２地点８０及び８８にお
ける該サンプル４４を用いて測定した共鳴周波数ｆｒを
比較することを含む請求項第１０項記載の方法。 - （１２）さらに、該磁界間に異なる振幅の別な勾配８２
を作出し、工程（ｃ）、（ｄ）及び（ｅ）を反復し、そ
して比較工程が異なる勾配（８２、８２′）振幅をもつ
該共鳴周波数ｆｒを比較することを含む請求項第１０項
記載の方法。 - （１３）該モニター工程が該自由誘導崩壊信号８６対時
間ｔの信号位相φを測定することを含み、かつ該周波数
ｆｒ測定工程が測定した位相φ対時間ｔの傾きｄφ／ｄ
ｔを測定することを含む請求項第１０〜１２項のいずれ
か１項記載の方法。 - （１４）該自由誘導崩壊信号８６を誘導する工程が、そ
れぞれが該サンプル４４内に磁気共鳴を誘導し、かつ該
自由誘導崩壊信号８６のいずれか一つに続く、無線周波
数磁気共鳴励起パルス８４のシーケンスを直ちに加える
ことを含む請求項第１０〜１３項のいずれか１項記載の
方法。 - （１５）（ａ）撮像域１０内にサンプル４４を設定し、
（ｂ）該サンプル４４中に磁界を作り出し、（ｃ）該サ
ンプル４４中の該磁界間に第１の勾配８６を与え、（ｄ
）該勾配８６を与えている間、該サンプル４４中のダイ
ボールを共鳴状態まで励起すると共に、磁気共鳴信号８
６を発生し、（ｅ）該共鳴信号８６をモニターし、（ｆ
）モニターしている共鳴信号８６の共鳴周波数ｆｒから
該サンプル４４における第１の磁界強度Ｈを求め、（ｇ
）該磁界間に第２の勾配８６を与え、（ｈ）上記工程（
ｄ）、（ｅ）及び（ｆ）を反復して、第２の磁界強度Ｈ
を求め、そして（ｉ）第１及び第２の磁界強度Ｈを比較
することからなる、磁界勾配の測定方法。 - （１６）撮像域１０内にサンプル４４を設定し、該撮像
域１０中にほぼ一様でかつ強力な磁界を発生し、該磁界
間に磁界勾配２４を与え、該勾配２４を与えた後、該サ
ンプルに磁気共鳴５４を周期的に誘導すると共に、誘導
した磁気共鳴５４の周波数ｆｒを測定し、測定した各周
波数ｆｒ及び該勾配２４を与えた後の対応する時間ｔを
記憶し、これによって該勾配２４を与えた後の磁界強度
Ｈの経時（ｔ）的変化を記憶することからなる、磁気共
鳴装置における磁界勾配を測定する方法。 - （１７）該誘導工程が該自由誘導崩壊信号５４のシーケ
ンスを誘導することを含み、かつ該測定工程が該自由誘
導崩壊信号５４の周波数ｆｒを測定することを含む請求
項第１６項記載の方法。 - （１８）該誘導工程がさらに、それぞれが該自由誘導崩
壊信号５４の一つを誘導する無線周波数パルス５２のシ
ーケンスを加えることを含む請求項第１６項記載の方法
。 - （１９）磁界内のサンプル４４から少なくとも第１の自
由誘導崩壊信号８６及び第２の自由誘導崩壊信号８６を
誘導し、該第１及び第２の自由誘導崩壊信号８６の第１
及び第２の共鳴周波数ｆｒを求め、該第１及び第２の共
鳴周波数ｆｒから第１及び第２の磁界強度Ｈを求め、該
第１及び第２の磁界強度Ｈを比較して、磁界変化を求め
る、ことからなる磁界変化を求める方法。 - （２０）撮像域１０中にほぼ一様な磁界を発生する主磁
界発生手段Ａ、該撮像域１０内の主磁界間に選択した継
続期間の勾配磁界パルス２４を選択的に与える勾配磁界
手段８、該撮像１０域に設定したサンプル４４、無線周
波数パルス５２のシーケンスを該撮像域１０に印加し、
該サンプル４４の選択したダイボールを共鳴状態まで誘
導して、該選択したダイボールにより、各無線周波数パ
ルス５２の後に磁気共鳴信号５４を発生する無線周波数
送信器手段４０、該磁気共鳴信号５４のシーケンスを受
信する無線周波数受信器４８、該共鳴信号の継続時間に
おいて磁界強度Ｈに比例する、各受信共鳴信号５４の周
波数ｆｒを測定する周波数測定手段６０、６６、及び磁
界強度Ｈ及び該勾配磁界パルス２４後の時間ｔを記憶す
る記憶手段からなる、勾配磁界を測定する装置。 - （２１）各磁気共鳴信号５４が自由誘導崩壊信号５４を
有し、かつ該周波数測定手段６０、６６が各自由誘導崩
壊時における位相ｏ対時間ｔを発生する作図手段６０及
び該共鳴周波数ｆｒに比例する、位相ｏ対時間ｔの変化
の傾き、すなわち相対速度ｄｏ／ｄｔを測定する傾き測
定手段６６を備えている請求項第２０項記載の装置。
Applications Claiming Priority (2)
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