JPH04160799A - レーザ誘雷方法 - Google Patents
レーザ誘雷方法Info
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- JPH04160799A JPH04160799A JP28329190A JP28329190A JPH04160799A JP H04160799 A JPH04160799 A JP H04160799A JP 28329190 A JP28329190 A JP 28329190A JP 28329190 A JP28329190 A JP 28329190A JP H04160799 A JPH04160799 A JP H04160799A
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- Japan
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- laser
- lightning
- pulse
- output
- shots
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- H—ELECTRICITY
- H02—GENERATION; CONVERSION OR DISTRIBUTION OF ELECTRIC POWER
- H02G—INSTALLATION OF ELECTRIC CABLES OR LINES, OR OF COMBINED OPTICAL AND ELECTRIC CABLES OR LINES
- H02G13/00—Installations of lightning conductors; Fastening thereof to supporting structure
- H02G13/20—Active discharge triggering
Landscapes
- Lasers (AREA)
- Elimination Of Static Electricity (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
［発明の目的］
（産業上の利用分野）
本発明は雷立にレーザ光を照射して雷を誘発（以下、誘
雷と称する）するレーザ誘雷方法に関する。
雷と称する）するレーザ誘雷方法に関する。
（従来の技術）
第６図は雷を誘発する方法を模式的に示した図であって
、Ｍ ！！ １に向けてパルスレーザ光２をレーザ発振
器３から放射している。レーザ光２が進行すると、この
レーザ光２の光路には電離作用が生じてプラズマ状態が
発生する。このプラズマ状態にあれば、雷が誘発されや
すい状態となる。
、Ｍ ！！ １に向けてパルスレーザ光２をレーザ発振
器３から放射している。レーザ光２が進行すると、この
レーザ光２の光路には電離作用が生じてプラズマ状態が
発生する。このプラズマ状態にあれば、雷が誘発されや
すい状態となる。
このような雷の誘発に用いているレーザ発振器３はＴＥ
ＡＣＯ２レーザ、エキシマレーザ等のパルスレーザが用
いられている。第７図はエキシマレーザ発振器の構成図
であって、レーザ管１０にはレーザガス媒質としてのエ
キシマを生成する混合ガスが封入されるとともに陽極１
１と陰極１２とが対向配置されている。又、レーザ管１
０には光共振器を構成する高反射ミラー１３及び出力ミ
ラー１４が対向配置されている。一方、陽極１１と陰極
１２とは高圧電源１５に接続されている。
ＡＣＯ２レーザ、エキシマレーザ等のパルスレーザが用
いられている。第７図はエキシマレーザ発振器の構成図
であって、レーザ管１０にはレーザガス媒質としてのエ
キシマを生成する混合ガスが封入されるとともに陽極１
１と陰極１２とが対向配置されている。又、レーザ管１
０には光共振器を構成する高反射ミラー１３及び出力ミ
ラー１４が対向配置されている。一方、陽極１１と陰極
１２とは高圧電源１５に接続されている。
かかる構成であれば、高圧電源１５は数１００ａｓ〜数
秒間隔毎に電気エネルギーを陽極１１と陰極１２と間に
供給する。これにより、陽極１１と陰極１２と間には主
放電が発生し、この主放電により誘発される光が高反射
ミラー１３と出力ミラー１４との間で光共振を生じ、こ
の結果して第８図に示すように数１００ｓｓ〜数秒間隔
毎の単一ショットとなるパルスレーザ光１６が出力され
る。このパルスレーザ光１６はミラー１７により雷雲の
方向に向けられる。
秒間隔毎に電気エネルギーを陽極１１と陰極１２と間に
供給する。これにより、陽極１１と陰極１２と間には主
放電が発生し、この主放電により誘発される光が高反射
ミラー１３と出力ミラー１４との間で光共振を生じ、こ
の結果して第８図に示すように数１００ｓｓ〜数秒間隔
毎の単一ショットとなるパルスレーザ光１６が出力され
る。このパルスレーザ光１６はミラー１７により雷雲の
方向に向けられる。
このような単一ショット動作による雷の誘発方法では、
レーザ光の放出間隔が長いため空間での電離は次のレー
ザ放出までに消滅してしまう。従って、誘＝の確率を高
めるにはパルスレーザ光１６の１ショット当りのエネル
ギーを大きくする必要がある。パルスレーザ光１６のエ
ネルギーを大きくするには陽極１１と陰極１２との間の
主放電の発生領域を大きくすれば良いが、これに伴って
レーザ管１０が大型化する。さらに、レーザ光を励起す
るための放電体積が大きくなり、放電状態が不安定とな
り、従ってショットごとに出力が変動するなどレーザ動
作は不安定となる。又、陽極１１と陰極１２との間に供
給する電気エネルギーを大きくするので、高圧電源１５
が大型化する。
レーザ光の放出間隔が長いため空間での電離は次のレー
ザ放出までに消滅してしまう。従って、誘＝の確率を高
めるにはパルスレーザ光１６の１ショット当りのエネル
ギーを大きくする必要がある。パルスレーザ光１６のエ
ネルギーを大きくするには陽極１１と陰極１２との間の
主放電の発生領域を大きくすれば良いが、これに伴って
レーザ管１０が大型化する。さらに、レーザ光を励起す
るための放電体積が大きくなり、放電状態が不安定とな
り、従ってショットごとに出力が変動するなどレーザ動
作は不安定となる。又、陽極１１と陰極１２との間に供
給する電気エネルギーを大きくするので、高圧電源１５
が大型化する。
さらに、パルスレーザ光のパルス幅は数Ｉｏｎｓ〜数１
０μｓと短く、このため雷を誘発する確率が低い。
０μｓと短く、このため雷を誘発する確率が低い。
（発明が解決しようとする課題）
以上のように雷を誘発させるには、レーザ管１０及び高
圧電源１５が大型化し、又パルスレーザ光のパルス幅が
短く雷を誘発する確率が低いなどの問題を解決する必要
がある。
圧電源１５が大型化し、又パルスレーザ光のパルス幅が
短く雷を誘発する確率が低いなどの問題を解決する必要
がある。
そこで本発明は、レーザ発振器を大型化しなくても高い
確率で雷を誘発できるレーザ誘雷方法を提供することを
目的とする。
確率で雷を誘発できるレーザ誘雷方法を提供することを
目的とする。
［発明の構成］
（課題を解決するための手段と作用）
本発明は、空間での電離状態が消滅し蓄積効果のないよ
うな単一動作に比べて１ショット毎のレーザ出力エネル
ギーが低いレーザ光を１ｋＨｚ以上の？：Ｓ繰返し数で
１００ショット以上雷雲に向けて出力するレーザ７１
ｍ方法である。
うな単一動作に比べて１ショット毎のレーザ出力エネル
ギーが低いレーザ光を１ｋＨｚ以上の？：Ｓ繰返し数で
１００ショット以上雷雲に向けて出力するレーザ７１
ｍ方法である。
（実施例）
以下、本発明の一実施例について図面を参照して説明す
る。
る。
第１図はレーザ誘雷方法を発電所に適用した場合を示す
レーザ誘雷システムの構成図である。ここでは、短波長
の紫外域で高効率、大出力のパルスレーザ発振が得られ
るエキシマレーザを使用した例を説明する。すなわち、
発電所２０の屋上にはレーザ装置室２１が設けられ、こ
のレーザ装置室２１内にレーザ発振器が備えられている
。なお、レーザ装置室２１内にはレーザ発振器が複数台
備えられており、同時に複数方向より雷雲に放射しても
良いし、１台で出射方向を切り替えるようにしても良い
。このレーザ発振器は紫外域の波長で上記単一ショット
動作に比べて１ショットごとの出力エネルギーの低いレ
ーザ光を１ ｋＨｚ以上の高繰返し数で１００ショット
以上出力する機能を有している。具体的には第２図に示
すパルスレーザ発振器が用いられている。すなわち、レ
ーザ管３０にはエキシマを生成する混合ガスが封入され
るとともに陽極３１と陰極３２とが対向配置されている
。又、レーザ管３０には光共振器を構成する高反射ミラ
ー３３及び出力ミラー４４が対向して設けられている。
レーザ誘雷システムの構成図である。ここでは、短波長
の紫外域で高効率、大出力のパルスレーザ発振が得られ
るエキシマレーザを使用した例を説明する。すなわち、
発電所２０の屋上にはレーザ装置室２１が設けられ、こ
のレーザ装置室２１内にレーザ発振器が備えられている
。なお、レーザ装置室２１内にはレーザ発振器が複数台
備えられており、同時に複数方向より雷雲に放射しても
良いし、１台で出射方向を切り替えるようにしても良い
。このレーザ発振器は紫外域の波長で上記単一ショット
動作に比べて１ショットごとの出力エネルギーの低いレ
ーザ光を１ ｋＨｚ以上の高繰返し数で１００ショット
以上出力する機能を有している。具体的には第２図に示
すパルスレーザ発振器が用いられている。すなわち、レ
ーザ管３０にはエキシマを生成する混合ガスが封入され
るとともに陽極３１と陰極３２とが対向配置されている
。又、レーザ管３０には光共振器を構成する高反射ミラ
ー３３及び出力ミラー４４が対向して設けられている。
この場合、高反射ミラー３３と出力ミラー４４との対向
方向が光軸方向となる。
方向が光軸方向となる。
さらに、レーザ管３０の内部にはファン３５が設けられ
ている。このファン３５は陽極３１と陰極３２との間の
ガスを光共振器の光軸方向と同一方向に流すものである
。なお、このファン３５によるガス流速は１０ｍ／ｓ以
上である。一方、陽極１１と陰極１２との間には高圧電
源３６が接続されている。この高圧電源３６は電気エネ
ルギーを１ｋＨｚ以上の高繰返し数で１． ＯＯショッ
ト以上断続的に陽極１１と陰極１２との間に供給する機
能を有している。この場合、高圧電源３６は例えば１０
０ショットを１バーストとし、数１００園Ｓ〜数秒のバ
ースト周期で電気エネルギーを供給する機能を有してい
る。又、陽極１１と陰極１２との間に供給する電気エネ
ルギーはパルスレーザ光のエネルギーは例えば２０ｍＪ
／パルス程度となるように設定されている。
ている。このファン３５は陽極３１と陰極３２との間の
ガスを光共振器の光軸方向と同一方向に流すものである
。なお、このファン３５によるガス流速は１０ｍ／ｓ以
上である。一方、陽極１１と陰極１２との間には高圧電
源３６が接続されている。この高圧電源３６は電気エネ
ルギーを１ｋＨｚ以上の高繰返し数で１． ＯＯショッ
ト以上断続的に陽極１１と陰極１２との間に供給する機
能を有している。この場合、高圧電源３６は例えば１０
０ショットを１バーストとし、数１００園Ｓ〜数秒のバ
ースト周期で電気エネルギーを供給する機能を有してい
る。又、陽極１１と陰極１２との間に供給する電気エネ
ルギーはパルスレーザ光のエネルギーは例えば２０ｍＪ
／パルス程度となるように設定されている。
発電所２０の周辺には反射ミラー装置４ｏ１４１が設け
られている。これら反射ミラー装置４ｏ。
られている。これら反射ミラー装置４ｏ。
４１はそれぞれ窓４２．４３が形成された球体４４．４
５の内部に反射ミラー４６．４７を球面軸受けにより設
けて全方向に傾動する構成となっている。
５の内部に反射ミラー４６．４７を球面軸受けにより設
けて全方向に傾動する構成となっている。
次に上記の如く構成されたシステムの作用について説明
する。
する。
雷雲５０．５１が発生すると、レーザ装置室２１内に備
えられた各レーザ発振器は発振動作を行ってそれぞれパ
ルスレーザ光を出力する。すなわち、高圧電源３６は陽
極３１と陰極３２との間に１００ショットのパルス列を
１バーストとし、数秒のバースト周期で電気エネルギー
を供給する。
えられた各レーザ発振器は発振動作を行ってそれぞれパ
ルスレーザ光を出力する。すなわち、高圧電源３６は陽
極３１と陰極３２との間に１００ショットのパルス列を
１バーストとし、数秒のバースト周期で電気エネルギー
を供給する。
これにより、陽極３１と陰極３２と間には主放電が発生
し、この主放電により誘発される光が高反射ミラー３３
と出力ミラー３４との間で光共振を生じ、この結果して
第３図に示すようにエネルギー２０ｍＪ／パルスで１０
０ショットを１バーストとし、かつこのバースト周期を
数１００ｍ５〜数秒とするパルスレーザ光３７が出力さ
れる。この際、主放電発生後には残留ガスが陽極３１と
陰極３２と間に残るが、この残留ガスは次の主放電が発
生するまでにファン３５による循環作用により陽極３１
と陰極３２と間から除去される。又、別のレーザ発振器
からはパルスレーザ光３８が出力される。これらパルス
レーザ光３７．３８はそれぞれ反射ミラー装置４０．４
１の各反射ミラー４６．４７に送られる。これら反射ミ
ラー４６．４７は各パルスレーザ光３７．３８がそれぞ
れ雷雲５０．５１に向かって進行するようにその向きが
調整されている。
し、この主放電により誘発される光が高反射ミラー３３
と出力ミラー３４との間で光共振を生じ、この結果して
第３図に示すようにエネルギー２０ｍＪ／パルスで１０
０ショットを１バーストとし、かつこのバースト周期を
数１００ｍ５〜数秒とするパルスレーザ光３７が出力さ
れる。この際、主放電発生後には残留ガスが陽極３１と
陰極３２と間に残るが、この残留ガスは次の主放電が発
生するまでにファン３５による循環作用により陽極３１
と陰極３２と間から除去される。又、別のレーザ発振器
からはパルスレーザ光３８が出力される。これらパルス
レーザ光３７．３８はそれぞれ反射ミラー装置４０．４
１の各反射ミラー４６．４７に送られる。これら反射ミ
ラー４６．４７は各パルスレーザ光３７．３８がそれぞ
れ雷雲５０．５１に向かって進行するようにその向きが
調整されている。
これらパルスレーザ光３７．３８がそれぞれ雷雲５０．
５１内を進行すると、その光路には電離が生じてプラズ
マ状態となる。例えば、Ｏ→０＋＋ｅ Ｎ−＋Ｎ”＋ｅ となる。
５１内を進行すると、その光路には電離が生じてプラズ
マ状態となる。例えば、Ｏ→０＋＋ｅ Ｎ−＋Ｎ”＋ｅ となる。
ところで、このプラズマ状態における荷電粒子は時間経
過とともに消滅するが、空気中におけるプラズマの再結
合係数をαとし、初期の荷電粒子密度をｎ。、時間を経
過後の荷電粒子密度をｎとすれば、 （１／ｎ）” （１／ｎｏ ）＋αｔ の関係が成り立つ。そこで、初期の荷電粒子密度ｎｏを ｎｏｌ １０８ ｃ ｍ−’ とすれば、通常αは〜１０−６ｃ ｍ −’／ ｓであ
るためプラズマ生成後１ｍｓ程度経過した時点での荷電
粒子密度ｎ（ｃｍ−３）は ０区０．９Ｘ１０’ で荷電粒子が残留している。
過とともに消滅するが、空気中におけるプラズマの再結
合係数をαとし、初期の荷電粒子密度をｎ。、時間を経
過後の荷電粒子密度をｎとすれば、 （１／ｎ）” （１／ｎｏ ）＋αｔ の関係が成り立つ。そこで、初期の荷電粒子密度ｎｏを ｎｏｌ １０８ ｃ ｍ−’ とすれば、通常αは〜１０−６ｃ ｍ −’／ ｓであ
るためプラズマ生成後１ｍｓ程度経過した時点での荷電
粒子密度ｎ（ｃｍ−３）は ０区０．９Ｘ１０’ で荷電粒子が残留している。
パルスレーザ光３７．３８は１ｋＨｚ以上の高繰返し数
のパルス列で発生するので、密度ｎの荷電粒子が残留し
ている状態に次のパルスレーザ光３７．３８の１ショッ
トが雷雲に放射される。これにより、荷電粒子が残留し
ている空気はさらに電離され、パルスレーザ光３７．３
８の１ショット数が増加するとともに電離状態は進む。
のパルス列で発生するので、密度ｎの荷電粒子が残留し
ている状態に次のパルスレーザ光３７．３８の１ショッ
トが雷雲に放射される。これにより、荷電粒子が残留し
ている空気はさらに電離され、パルスレーザ光３７．３
８の１ショット数が増加するとともに電離状態は進む。
従って、各パルスレーザ光３７．３８の光路に沿って雷
を誘発に必要なプラズマ状態のパスが形成される。
を誘発に必要なプラズマ状態のパスが形成される。
そして、このプラズマ状態のパスはパルスレーザ光３７
．３８のパルス列が出力されている間、つまり１バース
トの間形成されている。この結果、雷が誘発される確率
は高くなる。かくして、雷はパルスレーザ光３７．３８
の光路に沿って発生する。
．３８のパルス列が出力されている間、つまり１バース
トの間形成されている。この結果、雷が誘発される確率
は高くなる。かくして、雷はパルスレーザ光３７．３８
の光路に沿って発生する。
このように上記一実施例においては、紫外域の短い波長
でエネルギーが単一ショット動作に比べて１ショット毎
のレーザ出力エネルギーが低い例えば２０ｍＪ／パルス
程度のレーザ光を１ｋＨｚ以上の高繰返し数で１００シ
ョット以上ｇ＝に向けて出力するようにしたので、小さ
なエネルギーのパルス列のパルスレーザ光３７．３８を
出力することによって雷を続発するに必要なプラズマ状
態を生成でき、しかもこのプラズマ状態を長時間維持で
きて雷の誘発させる確率を高くできる。又、パルスレー
ザのエネルギーは小さくても良いので、レーザ発振器を
小型化できる。又、各反射ミラー装置４０．４１を設け
たので、パルスレーザ光３７．３７の光路に沿って雷が
発生しても、雷は反射ミラー装置４０．４１に落雷する
ので、発電所２０は落雷を受けることがない。又、各反
射ミラー［ｆｆ１４０．４１によりパルスレーザ光を７
１５の方向に自由に変更できる。
でエネルギーが単一ショット動作に比べて１ショット毎
のレーザ出力エネルギーが低い例えば２０ｍＪ／パルス
程度のレーザ光を１ｋＨｚ以上の高繰返し数で１００シ
ョット以上ｇ＝に向けて出力するようにしたので、小さ
なエネルギーのパルス列のパルスレーザ光３７．３８を
出力することによって雷を続発するに必要なプラズマ状
態を生成でき、しかもこのプラズマ状態を長時間維持で
きて雷の誘発させる確率を高くできる。又、パルスレー
ザのエネルギーは小さくても良いので、レーザ発振器を
小型化できる。又、各反射ミラー装置４０．４１を設け
たので、パルスレーザ光３７．３７の光路に沿って雷が
発生しても、雷は反射ミラー装置４０．４１に落雷する
ので、発電所２０は落雷を受けることがない。又、各反
射ミラー［ｆｆ１４０．４１によりパルスレーザ光を７
１５の方向に自由に変更できる。
なお、本発明は上記一実施例に限定されるものでなくそ
の主旨を逸脱しない範囲で変形しても良い。例えば、レ
ーザ発振器はパルスレーザ光を第４図に示すように１ｋ
Ｈｚ以上の高繰返し数で２００ショット以上出力し続け
るようにしても良い。
の主旨を逸脱しない範囲で変形しても良い。例えば、レ
ーザ発振器はパルスレーザ光を第４図に示すように１ｋ
Ｈｚ以上の高繰返し数で２００ショット以上出力し続け
るようにしても良い。
これにより、プラズマ状態のバスが常に形成でき、雷の
誘発確率をさらに高くできる。
誘発確率をさらに高くできる。
又、雷の誘発システムとしては第５図に示すように鉄塔
５２を設け、この鉄塔５２の近傍にレーザ発振器５３を
設けても良い。この場合、レーザ発振器５３は雷雲５４
に対してパルスレーザ光を鉄塔５２の極近傍に通過させ
て雷雲５４に向かって出力する。この結果、雷はパルス
レーザ光の光路に沿って発生するが、この雷の電流は鉄
ｋＩｉ５２を通ってアースに流れる。
５２を設け、この鉄塔５２の近傍にレーザ発振器５３を
設けても良い。この場合、レーザ発振器５３は雷雲５４
に対してパルスレーザ光を鉄塔５２の極近傍に通過させ
て雷雲５４に向かって出力する。この結果、雷はパルス
レーザ光の光路に沿って発生するが、この雷の電流は鉄
ｋＩｉ５２を通ってアースに流れる。
さらに、レーザ発振器はエキシマに限らずＴＥＡＣＯ２
レーザなどの大出力が得られるパルスレーザを高繰り返
し動作させても良い。又、残留するのは荷電粒子として
説明してきたが、これは比較的寿命の長い電子付前状態
の０−１０□−等、或いは荷電状態までには至らないが
県安定状態の励起原子、分子もレーザにより生成され荷
電粒子と同様或いはこれ以上の寄与をすると考えられる
。
レーザなどの大出力が得られるパルスレーザを高繰り返
し動作させても良い。又、残留するのは荷電粒子として
説明してきたが、これは比較的寿命の長い電子付前状態
の０−１０□−等、或いは荷電状態までには至らないが
県安定状態の励起原子、分子もレーザにより生成され荷
電粒子と同様或いはこれ以上の寄与をすると考えられる
。
［発明の効果］
以上詳記したように本発明によれば、レーザ発振器を大
型化しなくても高い確率で雷を誘発できるレーザ誘雷方
法を提供できる。
型化しなくても高い確率で雷を誘発できるレーザ誘雷方
法を提供できる。
第１図乃至第３図は本発明に係わるレーザ誘雷方法を説
明するための図であって、第１図はレーザ誘雷システム
に適用した場合の構成図、第２図はレーザ発振器の構成
図、第３図はパルスレーザの出力タイミング図、第４図
はパルスレーザの出力タイミングの変形例を示す図、第
５図は他の雷の誘発システムを示す図、第６図乃至第８
図は従来のレーザ誘雷方法を説明するための図である。 ２０・・・発電所、２１・・・レーザ装置室、３０・・
・レーザ管、３１・・・陽極、３２・・・陰極、３３・
・・高反射ミラー、３４・・・出力ミラー、３５・・・
ファン、３６・・・高圧電源、４０．４１・・・反射ミ
ラー装置、５０゜５１・・・雷雲。 出願人代理人 弁理士 鈴江武彦 １ノ各スト １バースト第 ３ 図 ； １ −ｉ ｍｓ 第４０ 第５図 第 ６ 図
明するための図であって、第１図はレーザ誘雷システム
に適用した場合の構成図、第２図はレーザ発振器の構成
図、第３図はパルスレーザの出力タイミング図、第４図
はパルスレーザの出力タイミングの変形例を示す図、第
５図は他の雷の誘発システムを示す図、第６図乃至第８
図は従来のレーザ誘雷方法を説明するための図である。 ２０・・・発電所、２１・・・レーザ装置室、３０・・
・レーザ管、３１・・・陽極、３２・・・陰極、３３・
・・高反射ミラー、３４・・・出力ミラー、３５・・・
ファン、３６・・・高圧電源、４０．４１・・・反射ミ
ラー装置、５０゜５１・・・雷雲。 出願人代理人 弁理士 鈴江武彦 １ノ各スト １バースト第 ３ 図 ； １ −ｉ ｍｓ 第４０ 第５図 第 ６ 図
Claims (1)
- 空間での電離状態が消滅し蓄積効果のないような単一動
作に比べて１ショット毎のレーザ出力エネルギーが低い
レーザ光を１ｋＨｚ以上の高繰返し数で１００ショット
以上雷雲に向けて出力することを特徴とするレーザ誘雷
方法。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP28329190A JPH077716B2 (ja) | 1990-10-23 | 1990-10-23 | レーザ誘雷方法 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP28329190A JPH077716B2 (ja) | 1990-10-23 | 1990-10-23 | レーザ誘雷方法 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPH04160799A true JPH04160799A (ja) | 1992-06-04 |
| JPH077716B2 JPH077716B2 (ja) | 1995-01-30 |
Family
ID=17663548
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP28329190A Expired - Fee Related JPH077716B2 (ja) | 1990-10-23 | 1990-10-23 | レーザ誘雷方法 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH077716B2 (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| WO1998001929A1 (fr) * | 1996-07-05 | 1998-01-15 | Commissariat A L'energie Atomique | Dispositif et procede de protection d'un site contre des impacts directs de la foudre |
-
1990
- 1990-10-23 JP JP28329190A patent/JPH077716B2/ja not_active Expired - Fee Related
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| WO1998001929A1 (fr) * | 1996-07-05 | 1998-01-15 | Commissariat A L'energie Atomique | Dispositif et procede de protection d'un site contre des impacts directs de la foudre |
| US6072684A (en) * | 1996-07-05 | 2000-06-06 | Commissariat A L'energie Atomique | Device and method for protecting a site against the direct impact of lightning |
| AU720696B2 (en) * | 1996-07-05 | 2000-06-08 | Commissariat A L'energie Atomique | Device and process for protecting a site against direct lightning strikes |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH077716B2 (ja) | 1995-01-30 |
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