JPH0435869B2 - - Google Patents
Info
- Publication number
- JPH0435869B2 JPH0435869B2 JP7910482A JP7910482A JPH0435869B2 JP H0435869 B2 JPH0435869 B2 JP H0435869B2 JP 7910482 A JP7910482 A JP 7910482A JP 7910482 A JP7910482 A JP 7910482A JP H0435869 B2 JPH0435869 B2 JP H0435869B2
- Authority
- JP
- Japan
- Prior art keywords
- magnetic field
- deflection
- electron
- picture tube
- color picture
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Expired
Links
- 238000010894 electron beam technology Methods 0.000 claims description 29
- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 7
- 238000013461 design Methods 0.000 description 4
- 238000000034 method Methods 0.000 description 4
- OAICVXFJPJFONN-UHFFFAOYSA-N Phosphorus Chemical compound [P] OAICVXFJPJFONN-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 3
- 239000003086 colorant Substances 0.000 description 3
- 230000003111 delayed effect Effects 0.000 description 3
- 230000002950 deficient Effects 0.000 description 2
- 230000003068 static effect Effects 0.000 description 2
- 241000226585 Antennaria plantaginifolia Species 0.000 description 1
- 238000013459 approach Methods 0.000 description 1
- 230000000740 bleeding effect Effects 0.000 description 1
- 230000007423 decrease Effects 0.000 description 1
- 230000000694 effects Effects 0.000 description 1
- 230000010354 integration Effects 0.000 description 1
- 238000005259 measurement Methods 0.000 description 1
- 238000011160 research Methods 0.000 description 1
- 230000001131 transforming effect Effects 0.000 description 1
Classifications
-
- H—ELECTRICITY
- H01—ELECTRIC ELEMENTS
- H01J—ELECTRIC DISCHARGE TUBES OR DISCHARGE LAMPS
- H01J29/00—Details of cathode-ray tubes or of electron-beam tubes of the types covered by group H01J31/00
- H01J29/46—Arrangements of electrodes and associated parts for generating or controlling the ray or beam, e.g. electron-optical arrangement
- H01J29/70—Arrangements for deflecting ray or beam
- H01J29/72—Arrangements for deflecting ray or beam along one straight line or along two perpendicular straight lines
- H01J29/76—Deflecting by magnetic fields only
Description
【発明の詳細な説明】
発明の技術分野
本発明は一直線上に配列された多電子銃を備え
たカラー受像管に係り、この多電子銃は偏向せざ
る状態においてほぼ平行に電子ビームを射出する
様になされているカラー受像管の偏向ヨークに関
するものである。
たカラー受像管に係り、この多電子銃は偏向せざ
る状態においてほぼ平行に電子ビームを射出する
様になされているカラー受像管の偏向ヨークに関
するものである。
発明の技術的背景
従来のカラー受像管を第１図乃至第３図を用い
て説明する。従来のいわゆるシヤドウマスク、イ
ンライン形配列多電子銃を有するカラー受像管は
第１図に示すように、内面に電子ビームの射突に
より、赤、緑、青各色に発光する螢光体層をドツ
ト状あるいは帯状に規則的に配列し螢光面２が被
着形成されたフエースプレート１と、このフエー
スプレート１の側壁部(１-１) の内壁に植設さ
れた複数個のパネルピン５にスプリング６及びマ
スクフレーム４を介して螢光面２に所定間隔を持
つて対設された多数の電シビーム通過孔となる開
口部１２の穿設されたシヤドウマスク３と、必要
に応じて配設されるインナーシールド１４と、側
壁部(１-１) にフアンネル７を介して電子銃１
０を内装するネツク９に連接されたカラー受像管
本体と、前記ネツク９外壁に支持部(８-１) に
より固着されるとともに前記フアンネル７外壁と
の間に楔(８-２) を介して装着された偏向装置
８と、前記ネツク９外壁に装置された調整用磁石
１１とから成り、電子銃１０から射出された電子
ビーム１３はシヤドウマスク３の開口部１３を介
して螢光面２の所定の螢光体層を発光させる。
て説明する。従来のいわゆるシヤドウマスク、イ
ンライン形配列多電子銃を有するカラー受像管は
第１図に示すように、内面に電子ビームの射突に
より、赤、緑、青各色に発光する螢光体層をドツ
ト状あるいは帯状に規則的に配列し螢光面２が被
着形成されたフエースプレート１と、このフエー
スプレート１の側壁部(１-１) の内壁に植設さ
れた複数個のパネルピン５にスプリング６及びマ
スクフレーム４を介して螢光面２に所定間隔を持
つて対設された多数の電シビーム通過孔となる開
口部１２の穿設されたシヤドウマスク３と、必要
に応じて配設されるインナーシールド１４と、側
壁部(１-１) にフアンネル７を介して電子銃１
０を内装するネツク９に連接されたカラー受像管
本体と、前記ネツク９外壁に支持部(８-１) に
より固着されるとともに前記フアンネル７外壁と
の間に楔(８-２) を介して装着された偏向装置
８と、前記ネツク９外壁に装置された調整用磁石
１１とから成り、電子銃１０から射出された電子
ビーム１３はシヤドウマスク３の開口部１３を介
して螢光面２の所定の螢光体層を発光させる。
この電子銃１０は通常赤、緑、青（以下Ｒ、
Ｇ、Ｂとする）に発光する螢光体を各々射突発光
せしめるＲ、Ｇ、B3本の電子ビームを形成する。
一般に３ビームシヤドウマスク管と呼ばれるこれ
らのカラー受像管において、現在ではインライン
電子銃と呼ばれる。３つの電子銃が水平方向に一
列に並んだ電子銃が主流を占めている。かかるイ
ンライン電子銃を用いたカラー受像管において
は、Ｒ、Ｇ、Ｂ各色螢光体を発光させる各々の電
子ビーム（以下、Ｒ、Ｇ、Ｂビームと称する）
は、偏向ヨーク８を動作させない無偏向時に、電
子銃１０の集束電極寸法等により螢光面２で一点
に集中する様に設計されている。実際には電子銃
２およびシヤドウマスク３の組立誤差等により正
確に集中しないため調整用磁石１１により微調整
を行つている。
Ｇ、Ｂとする）に発光する螢光体を各々射突発光
せしめるＲ、Ｇ、B3本の電子ビームを形成する。
一般に３ビームシヤドウマスク管と呼ばれるこれ
らのカラー受像管において、現在ではインライン
電子銃と呼ばれる。３つの電子銃が水平方向に一
列に並んだ電子銃が主流を占めている。かかるイ
ンライン電子銃を用いたカラー受像管において
は、Ｒ、Ｇ、Ｂ各色螢光体を発光させる各々の電
子ビーム（以下、Ｒ、Ｇ、Ｂビームと称する）
は、偏向ヨーク８を動作させない無偏向時に、電
子銃１０の集束電極寸法等により螢光面２で一点
に集中する様に設計されている。実際には電子銃
２およびシヤドウマスク３の組立誤差等により正
確に集中しないため調整用磁石１１により微調整
を行つている。
また、インライン配列電子銃においては偏向ヨ
ーク８の磁界を適切に設計することにより、偏向
時のＲ、Ｇ、B3ビームがシヤドウマスク３の一
点を同時に通過させることが可能である。インラ
イン配列電子銃を有する受像管においては、かか
るいわゆるダイナミツクコンバージエンスレス磁
界設計が可能であり、いわゆるデルタ形電子銃を
有するものと比較してコンバージエンスヨークが
不要であり、複雑な調整が不要であるなど数々の
利点があるため、現在のカラー受像管は殆んどイ
ンライン配列電子銃が用いられている。ダイナミ
ツクコンバージエンスレス磁界の一例を第２図に
より説明する。ダイナミツクコンバージエンスレ
ス磁界は実線で示す垂直偏向磁界２３が中心から
遠ざかるにともない強度が減少するいわゆるバレ
ル磁界となつており、破線で示される水平偏向磁
界２２が中心から遠ざかるにともない強度が増加
するいわゆるピンクツシヨン磁界となつている。
この様に磁界を中心からの距離にかかわらず同一
のいわゆる斉一磁界から歪ませることによつてダ
イナミツクコンバージエンス磁界が実現される。
また、更に、従来は回路で補正していたパターン
歪を偏向磁界により取り除く方式が一般化しつつ
あり、この様な磁界ではより一層偏向磁界の歪が
強まる傾向にある。
ーク８の磁界を適切に設計することにより、偏向
時のＲ、Ｇ、B3ビームがシヤドウマスク３の一
点を同時に通過させることが可能である。インラ
イン配列電子銃を有する受像管においては、かか
るいわゆるダイナミツクコンバージエンスレス磁
界設計が可能であり、いわゆるデルタ形電子銃を
有するものと比較してコンバージエンスヨークが
不要であり、複雑な調整が不要であるなど数々の
利点があるため、現在のカラー受像管は殆んどイ
ンライン配列電子銃が用いられている。ダイナミ
ツクコンバージエンスレス磁界の一例を第２図に
より説明する。ダイナミツクコンバージエンスレ
ス磁界は実線で示す垂直偏向磁界２３が中心から
遠ざかるにともない強度が減少するいわゆるバレ
ル磁界となつており、破線で示される水平偏向磁
界２２が中心から遠ざかるにともない強度が増加
するいわゆるピンクツシヨン磁界となつている。
この様に磁界を中心からの距離にかかわらず同一
のいわゆる斉一磁界から歪ませることによつてダ
イナミツクコンバージエンス磁界が実現される。
また、更に、従来は回路で補正していたパターン
歪を偏向磁界により取り除く方式が一般化しつつ
あり、この様な磁界ではより一層偏向磁界の歪が
強まる傾向にある。
背景技術の問題点
ところで、この様に偏向磁界の歪が強まるとコ
ンバージエンスあるいはパターン歪は良好な特性
が得られるが、別な面で障害が現われて来る。す
なわち、偏向磁界を歪ませることによつて電子ビ
ームのスポツトが増々歪むことである。したがつ
て、偏向した場合に電子ビームが広がり、いわゆ
る“にじみ”が増大し、画面周辺の解像度が著し
く低下し満足な画面が得られない原因となる。ま
た画面周辺の電子ビームスポツトが広がると、電
子銃設計上でも画面中央と画面周辺の妥協設計を
行わざるを得ず、電子銃設計上も大きな障害とな
る。また、特公昭57−4061号公報には映像信号遅
延装置を用いたカラーテレビジヨン受像装置を用
いたダイナミツクコンバージエンス装置が記載さ
れている。この発明によれば、３電子ビームを偏
向ヨークを動作させない状態すなわち無偏向状態
においてシヤドウマスクの一点に集中させずいわ
ゆる静的コンバージエンス不足の状態にカラー受
像管を設計する。その結果Ｒ、Ｇ、B3ビームは
画面上で集中せず、３色パターンの色ずれを生ず
る。第３図においてはＲ、Ｇ、B3ビームが正確
に集中していれば正しい画面が再現される。Ｒ、
Ｇ、B3ビームがいわゆる静的コンバージエンス
不足の場合にはパターンは第３図に示される様に
３１−Ｂ，３１−Ｇ，３１−Ｒ，３２−Ｂ，３２
−Ｇ，３２−Ｒの様になり、色ずれの起きた画像
となる。そのためにこの色ずれをＲ，Ｇ，B3ビ
ームのいくつかの信号に対して遅延を与えて画像
を正しく再現させている。したがつて画像信号に
対して正しい遅延を与えれば３１−Ｒ，Ｇ，Ｂ、
３２−Ｒ，Ｇ、Ｂは一致し正しい画像が再現す
る。
ンバージエンスあるいはパターン歪は良好な特性
が得られるが、別な面で障害が現われて来る。す
なわち、偏向磁界を歪ませることによつて電子ビ
ームのスポツトが増々歪むことである。したがつ
て、偏向した場合に電子ビームが広がり、いわゆ
る“にじみ”が増大し、画面周辺の解像度が著し
く低下し満足な画面が得られない原因となる。ま
た画面周辺の電子ビームスポツトが広がると、電
子銃設計上でも画面中央と画面周辺の妥協設計を
行わざるを得ず、電子銃設計上も大きな障害とな
る。また、特公昭57−4061号公報には映像信号遅
延装置を用いたカラーテレビジヨン受像装置を用
いたダイナミツクコンバージエンス装置が記載さ
れている。この発明によれば、３電子ビームを偏
向ヨークを動作させない状態すなわち無偏向状態
においてシヤドウマスクの一点に集中させずいわ
ゆる静的コンバージエンス不足の状態にカラー受
像管を設計する。その結果Ｒ、Ｇ、B3ビームは
画面上で集中せず、３色パターンの色ずれを生ず
る。第３図においてはＲ、Ｇ、B3ビームが正確
に集中していれば正しい画面が再現される。Ｒ、
Ｇ、B3ビームがいわゆる静的コンバージエンス
不足の場合にはパターンは第３図に示される様に
３１−Ｂ，３１−Ｇ，３１−Ｒ，３２−Ｂ，３２
−Ｇ，３２−Ｒの様になり、色ずれの起きた画像
となる。そのためにこの色ずれをＲ，Ｇ，B3ビ
ームのいくつかの信号に対して遅延を与えて画像
を正しく再現させている。したがつて画像信号に
対して正しい遅延を与えれば３１−Ｒ，Ｇ，Ｂ、
３２−Ｒ，Ｇ、Ｂは一致し正しい画像が再現す
る。
図面に基づいて、遅延回路を用いたカラーテレ
ビジヨンにつき説明する。ここで第４図以降の図
面における番号は第１図と同一番号はすべて同一
部材を示すものとする。
ビジヨンにつき説明する。ここで第４図以降の図
面における番号は第１図と同一番号はすべて同一
部材を示すものとする。
第４図において４１は信号源であり、一般に
Ｒ，Ｇ，Ｂ各色電子銃を駆動する信号を供給す
る。４２−Ｇ，４２−Ｂは遅延回路であり、第４
図ではＧビーム、Ｂビームを駆動する信号に対に
挿入されているが、Ｒ，Ｇ，B3色すべての信号
に対し遅延してもよいし、任意の１色あるいは２
色に対して遅延を行なう様に構成しても良い。ま
た、遅延回路４２−Ｇ，４２−Ｂを用いずに、あ
らかじめ遅延制御された信号を信号源４１より発
生させるようにしても良い。４３はＲ，Ｇ，B3
色電子ビームを示し、第４図ではほぼ平行である
が多少傾角を与えても良い。即ち、ほぼ平行な電
子ビームとは、従来のカラー受像管の集中角の
１／２以内の傾きをもつものをいう。
Ｒ，Ｇ，Ｂ各色電子銃を駆動する信号を供給す
る。４２−Ｇ，４２−Ｂは遅延回路であり、第４
図ではＧビーム、Ｂビームを駆動する信号に対に
挿入されているが、Ｒ，Ｇ，B3色すべての信号
に対し遅延してもよいし、任意の１色あるいは２
色に対して遅延を行なう様に構成しても良い。ま
た、遅延回路４２−Ｇ，４２−Ｂを用いずに、あ
らかじめ遅延制御された信号を信号源４１より発
生させるようにしても良い。４３はＲ，Ｇ，B3
色電子ビームを示し、第４図ではほぼ平行である
が多少傾角を与えても良い。即ち、ほぼ平行な電
子ビームとは、従来のカラー受像管の集中角の
１／２以内の傾きをもつものをいう。
さて、第４図では電子ビームを偏向しない状態
における電子ビームの状態を示している。ここで
遅延回路４２は一定の遅延時間を与えるのが一番
好ましく、この様に偏向磁界を形成すれば好適な
結果が得られる。すなわち遅延時間を可変とする
ためには遅延回路自体も複雑になり、その他に遅
延回路を制御するための付加回路等が必要とな
り、価格及び技術的な両面で好ましくない。した
がつてインライン配列電子銃を有するカラー受像
管では、例えば白色格子を画面上に出画した場合
に遅延回路を動作させない状態においては、第５
図に示す様に画面全体でＲ，Ｇ，B3色の位置ず
れΔXがすべて同じことが必要である。尚、第５
図において横線は一致していることとして一本の
線で表現している。
における電子ビームの状態を示している。ここで
遅延回路４２は一定の遅延時間を与えるのが一番
好ましく、この様に偏向磁界を形成すれば好適な
結果が得られる。すなわち遅延時間を可変とする
ためには遅延回路自体も複雑になり、その他に遅
延回路を制御するための付加回路等が必要とな
り、価格及び技術的な両面で好ましくない。した
がつてインライン配列電子銃を有するカラー受像
管では、例えば白色格子を画面上に出画した場合
に遅延回路を動作させない状態においては、第５
図に示す様に画面全体でＲ，Ｇ，B3色の位置ず
れΔXがすべて同じことが必要である。尚、第５
図において横線は一致していることとして一本の
線で表現している。
ところで、ヨハン、ハーンテエスおよびゲリツ
ト、ヤン、ルツベンらのフイリツプス、リサーチ
レポート12巻46−48頁、1957年の論文によればコ
ンバージエンス誤差は以下の様に現わされる。以
下に図面により説明する。
ト、ヤン、ルツベンらのフイリツプス、リサーチ
レポート12巻46−48頁、1957年の論文によればコ
ンバージエンス誤差は以下の様に現わされる。以
下に図面により説明する。
第６図において互に直角をなす座標軸のうちＺ
軸は受像管の軸線を示し、正Ｚ方向は電子ビーム
の進行方向を示し、Ｘ方向、Ｙ方向は各々電子ビ
ームの偏向方向を示す。第６図において、Ｒ，
Ｇ，Ｂ電子ビームは各々３電子銃から生じＲ，
Ｇ，Ｂ各色螢光体に射突するものとし、Ｚ＝Z0で
は未だ偏向されていないものとする。ここで、電
子ビームのＺ＝Z0の入射位置をＸ座標、Ｙ座標位
置において各々xs，ysとして入射角を各々Ｘ方
向、Ｙ方向において各々xs′，ys′とすると、いわ
ゆるガウス偏向からのずれ、即ち一般的な意味で
の偏向誤差△ｘ（ｘ方向）、△ｙ（Ｙ方向）は次の
様に表わされる。
軸は受像管の軸線を示し、正Ｚ方向は電子ビーム
の進行方向を示し、Ｘ方向、Ｙ方向は各々電子ビ
ームの偏向方向を示す。第６図において、Ｒ，
Ｇ，Ｂ電子ビームは各々３電子銃から生じＲ，
Ｇ，Ｂ各色螢光体に射突するものとし、Ｚ＝Z0で
は未だ偏向されていないものとする。ここで、電
子ビームのＺ＝Z0の入射位置をＸ座標、Ｙ座標位
置において各々xs，ysとして入射角を各々Ｘ方
向、Ｙ方向において各々xs′，ys′とすると、いわ
ゆるガウス偏向からのずれ、即ち一般的な意味で
の偏向誤差△ｘ（ｘ方向）、△ｙ（Ｙ方向）は次の
様に表わされる。
△ｘ＝A1・Xs3＋（A2＋B3）・Xs・Ys2＋（A4・Xs2＋B5Y
s2）xs′＋＋（A6＋B6） ・Xs・Ys・ys′＋A7・Xs・xs′2＋A8・Xs・ys′2＋＋
ZB8・Ys・xs′・ys′＋（A9Xs2＋B10Ys2）xs ＋（B11＋A12）XsYsys＋＋A13Xs・xs2＋A14Xsys2＋B1
5Ysxsys＋A16Xs・xsxs′＋＋B17・Ys・ysxs′ ＋A18・Xs・ys・ys′＋B18Ysxsys′ …(1-a) △ｙ＝B1・Ys3＋（B2＋A3）Xs2・Ys＋（B4Ys2＋A5Xs2）
ys′ ＋（A6＋B6）Xs・Ys・xs′＋B1Ysys′2＋B8・Ys・xs
′2＋＋ZA8・Xs・xs′・ys′＋（B9・Ys2＋A10Xs2）
ys ＋＋（A11＋B12）・Xs・Ys・xs＋B13・Ys・ys2＋B14Y
sxs2＋A15Xs・xs・ys＋＋B16 ・Ys・ys・ys′＋A17Xs・xs・ys′＋B18Ys・xs・xs′
…(1-b) ただし、AnおよびBn（ｎ＝１，…，18）はそ
れぞれ磁界の強さの関数および偏向の関数、Xs
はＺ＝Zsなる平面上のＸ方向の偏向の大きさ、
YsはＺ＝Zsなる平面上のＹ方向の偏向の大きさ、
Z0，Zsは、それぞれ管軸上の偏向開始点のＺ座
標、スクリーン位置のＺ座標を表わし各々第６図
で示した座標値を示す。ここで本発明においては
主にＲ，Ｇ，B3電子ビームがほぼ平行な場合を
取り扱い、かつＲ，Ｇ，B3電子ビームを水平方
向に一直線に配列されているため、xs′＝０、
ys′＝０、ys＝０とした場合が重要であり、(1-a)
、(1-b) 式にこれらの値を代入すると、 △ｘ＝A1・Xs3＋（A2＋B3）・Xs・Ys2＋＋（A9・
Xs2 ＋B10・Ys2）・xs＋A13・Xs・xs2 …(2-a) △ｙ＝B1・Ys3＋（B2＋A3）・Xs2・Ys＋＋（A11 ＋B12）・XsYs・xs＋B14・Ys・xs2 …(2-b) ここで(2-a) 、(2-b) 両式において第１項、
第２項は、線形性の歪と、図形歪を表わす項であ
り、コンバージエンスの項とは無関係なため除外
すると、 △ｘ＝（A9Xs2＋B10・Ys2）・xs・A13・Xs・xs2
…(3-a) △ｙ＝（A11＋B12）・Xs・Ys・xs＋B14・Ys・xs2
…(3-b) と表わされる。
s2）xs′＋＋（A6＋B6） ・Xs・Ys・ys′＋A7・Xs・xs′2＋A8・Xs・ys′2＋＋
ZB8・Ys・xs′・ys′＋（A9Xs2＋B10Ys2）xs ＋（B11＋A12）XsYsys＋＋A13Xs・xs2＋A14Xsys2＋B1
5Ysxsys＋A16Xs・xsxs′＋＋B17・Ys・ysxs′ ＋A18・Xs・ys・ys′＋B18Ysxsys′ …(1-a) △ｙ＝B1・Ys3＋（B2＋A3）Xs2・Ys＋（B4Ys2＋A5Xs2）
ys′ ＋（A6＋B6）Xs・Ys・xs′＋B1Ysys′2＋B8・Ys・xs
′2＋＋ZA8・Xs・xs′・ys′＋（B9・Ys2＋A10Xs2）
ys ＋＋（A11＋B12）・Xs・Ys・xs＋B13・Ys・ys2＋B14Y
sxs2＋A15Xs・xs・ys＋＋B16 ・Ys・ys・ys′＋A17Xs・xs・ys′＋B18Ys・xs・xs′
…(1-b) ただし、AnおよびBn（ｎ＝１，…，18）はそ
れぞれ磁界の強さの関数および偏向の関数、Xs
はＺ＝Zsなる平面上のＸ方向の偏向の大きさ、
YsはＺ＝Zsなる平面上のＹ方向の偏向の大きさ、
Z0，Zsは、それぞれ管軸上の偏向開始点のＺ座
標、スクリーン位置のＺ座標を表わし各々第６図
で示した座標値を示す。ここで本発明においては
主にＲ，Ｇ，B3電子ビームがほぼ平行な場合を
取り扱い、かつＲ，Ｇ，B3電子ビームを水平方
向に一直線に配列されているため、xs′＝０、
ys′＝０、ys＝０とした場合が重要であり、(1-a)
、(1-b) 式にこれらの値を代入すると、 △ｘ＝A1・Xs3＋（A2＋B3）・Xs・Ys2＋＋（A9・
Xs2 ＋B10・Ys2）・xs＋A13・Xs・xs2 …(2-a) △ｙ＝B1・Ys3＋（B2＋A3）・Xs2・Ys＋＋（A11 ＋B12）・XsYs・xs＋B14・Ys・xs2 …(2-b) ここで(2-a) 、(2-b) 両式において第１項、
第２項は、線形性の歪と、図形歪を表わす項であ
り、コンバージエンスの項とは無関係なため除外
すると、 △ｘ＝（A9Xs2＋B10・Ys2）・xs・A13・Xs・xs2
…(3-a) △ｙ＝（A11＋B12）・Xs・Ys・xs＋B14・Ys・xs2
…(3-b) と表わされる。
しかしながらかかる方法で遅延を行つた場合に
画面の全面でＲ，Ｇ，B3ビームを一致させるこ
とは極めて困難で、そのため偏向磁界を歪ませた
り、偏向ヨークに永久磁石片を取りつけたりする
方法を用いている。したがつて結果的には磁界も
歪んでおり、ビームスポツトの歪は尚残存する。
また、永久磁石片を用いることから偏向ヨークの
ばらつきも大きく、実用上の点からは問題があ
る。
画面の全面でＲ，Ｇ，B3ビームを一致させるこ
とは極めて困難で、そのため偏向磁界を歪ませた
り、偏向ヨークに永久磁石片を取りつけたりする
方法を用いている。したがつて結果的には磁界も
歪んでおり、ビームスポツトの歪は尚残存する。
また、永久磁石片を用いることから偏向ヨークの
ばらつきも大きく、実用上の点からは問題があ
る。
また米国特許2764628号明細書には多電子銃を
無偏向時に平行に形成したカラーテレビジヨンが
示されているが、偏向磁界については何も触れら
れていないのでこのような方式では当然のこと乍
ら良好な画面は形成されない。
無偏向時に平行に形成したカラーテレビジヨンが
示されているが、偏向磁界については何も触れら
れていないのでこのような方式では当然のこと乍
ら良好な画面は形成されない。
発明の目的
本発明は以上の点に鑑み、良好なコンバージエ
ンス特性を有する偏向ヨーク磁界を与えることを
目的とする。
ンス特性を有する偏向ヨーク磁界を与えることを
目的とする。
発明の概要
本発明はほぼ平行に電子ビームを射出するカラ
ー受像管において管軸上の垂直偏向磁界HI0のＺ
方向傾斜H′I0＝dHI0／dZと垂直偏向磁界の水平
方向の二次成分HI2と、電子ビームの偏向開始点
を原点として、ほぼ管軸と一致する軸をＺ軸座標
となし、電子ビーム進行方向を正方向とする座標
で、かかる座標上のスクリーン面位置をZsとし
た時、かかる垂直偏向磁界をｃ・ｇ・ｓ−emu単
位で、｜２・（Ｚ−Zs）・H12＋H′I0｜≦4.0エルス
テツド毎センチメートルとすることによつて画面
周辺での偏向誤差を許容範囲内に保持し、色ずれ
及び偏向歪の少ないカラー受像管を得るものであ
る。
ー受像管において管軸上の垂直偏向磁界HI0のＺ
方向傾斜H′I0＝dHI0／dZと垂直偏向磁界の水平
方向の二次成分HI2と、電子ビームの偏向開始点
を原点として、ほぼ管軸と一致する軸をＺ軸座標
となし、電子ビーム進行方向を正方向とする座標
で、かかる座標上のスクリーン面位置をZsとし
た時、かかる垂直偏向磁界をｃ・ｇ・ｓ−emu単
位で、｜２・（Ｚ−Zs）・H12＋H′I0｜≦4.0エルス
テツド毎センチメートルとすることによつて画面
周辺での偏向誤差を許容範囲内に保持し、色ずれ
及び偏向歪の少ないカラー受像管を得るものであ
る。
発明の実施例
まず、ここで式(3-a) 、(3-b) の各係数A9、
B10、A13′A11＋B12、B14は次のように表わされ
る。
B10、A13′A11＋B12、B14は次のように表わされ
る。
A9＝2K∫zs z0dS∫s z0H〓2・Ｘ／Xs 2・dz …(4)
B10＝−K∫zs z0dS∫s z0H′12・Y′／Ys 2dZ−2K∫zs z0ds
∫s z0H12・Ｙ／Ys 2dZ…(5) A11＋B12＝−2K∫zs z0dS∫zS z0H〓2・Ｙ／Xs・YsdZ−2K
∫Zs Z0dS∫S z0H12・Ｘ／Xs・Ysdz＋＋K∫Zs Z0H′〓0・
Ｘ／Xs・Ys・dz…(6) A13＝K∫Zs Z0dS∫S Z0H〓2／Ysdz …(7) B14＝−K∫Zs Z0dS∫S Z0H〓2／YsdZ＋１／２K∫H′〓0／
YsdZ…(8) H〓XはＸ＝０なる平面内におけるＸ方向の垂直
偏向磁界の強さを示しＹ軸上でｙのべきに展開し
たもので次の(9)式のように示される。
∫s z0H12・Ｙ／Ys 2dZ…(5) A11＋B12＝−2K∫zs z0dS∫zS z0H〓2・Ｙ／Xs・YsdZ−2K
∫Zs Z0dS∫S z0H12・Ｘ／Xs・Ysdz＋＋K∫Zs Z0H′〓0・
Ｘ／Xs・Ys・dz…(6) A13＝K∫Zs Z0dS∫S Z0H〓2／Ysdz …(7) B14＝−K∫Zs Z0dS∫S Z0H〓2／YsdZ＋１／２K∫H′〓0／
YsdZ…(8) H〓XはＸ＝０なる平面内におけるＸ方向の垂直
偏向磁界の強さを示しＹ軸上でｙのべきに展開し
たもので次の(9)式のように示される。
H〓X＝H〓0＋H〓2・y2＋… …(9)
但し、H〓0：Ｚの関数で、管軸上での垂直偏向
磁界の０次の係数、 H〓2：Ｚの関数で、垂直偏向磁界の２次の係数ま
た、Ｚ＝Z0は偏向開始点、Ｚ＝Zsは偏向終了点
即ちスクリーン位置のＺ座標を示す。またＫは比
例定数、ＹおよびY′はそれぞれＹ＝Ｙ(z)および
Y′＝dY／dZなるＹ方向のビームの偏向度（軌
道）および偏向変化（微分）を示し、Ｚ＝Z0の場
合はＹ＝Y′＝０である。
磁界の０次の係数、 H〓2：Ｚの関数で、垂直偏向磁界の２次の係数ま
た、Ｚ＝Z0は偏向開始点、Ｚ＝Zsは偏向終了点
即ちスクリーン位置のＺ座標を示す。またＫは比
例定数、ＹおよびY′はそれぞれＹ＝Ｙ(z)および
Y′＝dY／dZなるＹ方向のビームの偏向度（軌
道）および偏向変化（微分）を示し、Ｚ＝Z0の場
合はＹ＝Y′＝０である。
また、H〓YはＹ＝０なる平面内におけるＹ方向
の水平偏向磁界の強さを示しＸ軸上でのｘのべき
に展開したもので次の(10)式のように示される。
の水平偏向磁界の強さを示しＸ軸上でのｘのべき
に展開したもので次の(10)式のように示される。
H〓Y＝H〓0＋H〓2・x2＋… …(10)
但し、H〓0：Ｚの関数で、管軸上での水平偏向
磁界の０次の係数、 H〓2：Ｚの関数で、水平偏向磁界の２次の係数Ｘ
およびX′はそれぞれＸ＝Ｘ(z)およびX′＝dX／dZ
なるＸ方向のビームの偏向度（軌道）および偏向
変化（微分）を示し、Ｚ＝Z0の場合はＸ＝X′＝
０である。
磁界の０次の係数、 H〓2：Ｚの関数で、水平偏向磁界の２次の係数Ｘ
およびX′はそれぞれＸ＝Ｘ(z)およびX′＝dX／dZ
なるＸ方向のビームの偏向度（軌道）および偏向
変化（微分）を示し、Ｚ＝Z0の場合はＸ＝X′＝
０である。
添字および添字はそれぞれ垂直偏向磁界に
関すること及び水平偏向磁界に関することを示
す。Xs及びYsはそれぞれＺ＝ZsでのビームのＸ
及びＹ座標の位置を示す。
関すること及び水平偏向磁界に関することを示
す。Xs及びYsはそれぞれＺ＝ZsでのビームのＸ
及びＹ座標の位置を示す。
尚、H′〓0はH〓0のＺに関する微分を表わす。即
ちH′〓0＝dH〓0／dZ。
ちH′〓0＝dH〓0／dZ。
ここで、偏向誤差を零とするためにはA9、
B10、A13、A11＋B12、B14を全て零とすれば良い
ので、その条件を書き出してみると次の様に表わ
される。
B10、A13、A11＋B12、B14を全て零とすれば良い
ので、その条件を書き出してみると次の様に表わ
される。
(4)、(7)式を部分積分を用いて変形すると、
A9＝2K∫Zs Z0dS∫S Z0H〓2・Ｘ／Xs 2・dz＝−2K∫Zs Z0（
Ｚ−Zs）・H〓2・Ｘ／Xs 2dz＝０…(11) A13＝K∫Zs Z0ds∫s z0H〓2／Xsdz＝−K∫Zs Z0（Ｚ−Zs）
・H〓2／Xsdz＝０…(12) (11)、(12)式がＸの偏向量にかかわらず成立するため
には H〓2＝０ …(13) が成り立たなければならない。すなわち水平偏向
磁界は、いわゆる斉一でなければならない。しか
し乍ら実用上は実質的に斉一であれば問題はな
く、｜H〓2｜≦5.0エルステツド毎平方センチメー
トルであればほとんど誤差が出ないことが実験的
に確認されたため本発明ではこの条件を満せば水
平偏向磁界は斉一という。(13)式の条件を用いる
と、 B10＝−K∫Zs Z0dS∫S Z0H′〓0・Y′／Ys 2・dz−2K∫Zs Z
0ds∫S Z0H〓2・Ｙ／Ys 2dz＝K∫Zs Z0（Ｚ−Zs）（H′〓0
・Y′＋2H〓2・Ｙ）／Ys 2dz＝
０ …(14) A11＋B12＝−2K∫Zs Z0dS∫S Z0H〓2・Ｘ／Xs・Ysdz＋K∫
Zs Z0H′〓0・Ｘ／Xs・Ysdz＝K∫Zs Z0２（Ｚ−Zs）・H〓
2＋H′〓0／Xz・Ys・X.dz＝０
…(15) ここで大切なのは、第５図において５１，５
２，５３において各々Ｒ，Ｇ，B3色は水平方向
は一致している様に描いているが実際にはかなり
の偏向誤差が存在し、この偏向誤差は△ｙ誤差と
して表現式上は表わされる。この様な△ｙ誤差が
存在する場合には遅延回路は水平偏向の走査線を
何本分か遅延時間を与えなければならない。また
△ｙの量は偏向量により変化するため遅延時間の
制御を可変的に行わなければならず、この可変時
間の単位が走査線何本分かの制御になるため、制
御が可能であつても画質が著しく低下する。しか
しかかる制御は実際は極めて困難である。すなわ
ち走査線のとぎれ等が出るため画面に不整合が生
じ実用に適さないことは明らかである。
Ｚ−Zs）・H〓2・Ｘ／Xs 2dz＝０…(11) A13＝K∫Zs Z0ds∫s z0H〓2／Xsdz＝−K∫Zs Z0（Ｚ−Zs）
・H〓2／Xsdz＝０…(12) (11)、(12)式がＸの偏向量にかかわらず成立するため
には H〓2＝０ …(13) が成り立たなければならない。すなわち水平偏向
磁界は、いわゆる斉一でなければならない。しか
し乍ら実用上は実質的に斉一であれば問題はな
く、｜H〓2｜≦5.0エルステツド毎平方センチメー
トルであればほとんど誤差が出ないことが実験的
に確認されたため本発明ではこの条件を満せば水
平偏向磁界は斉一という。(13)式の条件を用いる
と、 B10＝−K∫Zs Z0dS∫S Z0H′〓0・Y′／Ys 2・dz−2K∫Zs Z
0ds∫S Z0H〓2・Ｙ／Ys 2dz＝K∫Zs Z0（Ｚ−Zs）（H′〓0
・Y′＋2H〓2・Ｙ）／Ys 2dz＝
０ …(14) A11＋B12＝−2K∫Zs Z0dS∫S Z0H〓2・Ｘ／Xs・Ysdz＋K∫
Zs Z0H′〓0・Ｘ／Xs・Ysdz＝K∫Zs Z0２（Ｚ−Zs）・H〓
2＋H′〓0／Xz・Ys・X.dz＝０
…(15) ここで大切なのは、第５図において５１，５
２，５３において各々Ｒ，Ｇ，B3色は水平方向
は一致している様に描いているが実際にはかなり
の偏向誤差が存在し、この偏向誤差は△ｙ誤差と
して表現式上は表わされる。この様な△ｙ誤差が
存在する場合には遅延回路は水平偏向の走査線を
何本分か遅延時間を与えなければならない。また
△ｙの量は偏向量により変化するため遅延時間の
制御を可変的に行わなければならず、この可変時
間の単位が走査線何本分かの制御になるため、制
御が可能であつても画質が著しく低下する。しか
しかかる制御は実際は極めて困難である。すなわ
ち走査線のとぎれ等が出るため画面に不整合が生
じ実用に適さないことは明らかである。
したがつて特に(15)式が成立することが必須条件
となる。故に ２（Ｚ−Zs）H〓2＋H′〓0＝０ …(16) が成立しなければならない。本発明のような方式
のカラー受像管のコンバージエンス特性で特に重
要なのは、Ｘ方向の誤差△ｘよりもＹ方向の誤差
△ｙである。従つて△ｙに関与しない式(5)の条件
はこの場合、必要とならない。また(16)式が成立す
れば、(8)式も以下のように変形されるため同時に
(8)式の条件も満たされる。
となる。故に ２（Ｚ−Zs）H〓2＋H′〓0＝０ …(16) が成立しなければならない。本発明のような方式
のカラー受像管のコンバージエンス特性で特に重
要なのは、Ｘ方向の誤差△ｘよりもＹ方向の誤差
△ｙである。従つて△ｙに関与しない式(5)の条件
はこの場合、必要とならない。また(16)式が成立す
れば、(8)式も以下のように変形されるため同時に
(8)式の条件も満たされる。
B14＝−K∫Zs Z0ds∫S Z0H〓2／Ysdz＋１／２K∫H′〓0／
Ysdz ＝ Ｋ／２∫Zs Z0２（Ｚ−Zs）H〓2＋H′〓0／Ysdz＝０ この時△ｙ＝０となり良好なコンバージエンス
が得られることは以上の説明で明らかである。
Ysdz ＝ Ｋ／２∫Zs Z0２（Ｚ−Zs）H〓2＋H′〓0／Ysdz＝０ この時△ｙ＝０となり良好なコンバージエンス
が得られることは以上の説明で明らかである。
実例について説明する。実際のカラー受像管で
は磁界を直接測定し、(16)式で得られる磁界を測定
誤差程度の範囲で零とすることは難しい。そこで
実際のカラー受像管における実用的範囲内であれ
ばほぼ零であるとしてさしつかえない。したがつ
て実際のカラー受像管で画面周辺部においては、
20インチカラー受像管およびそれ以上の大形管で
はでは３mm程度の誤差のあるものまでが実用的で
あるとして許容される。したがつて、20インチ
90゜偏向管で各電子銃間距離が約6.6mm程度のカラ
ー受像管では｜２（Ｚ−Zs）・H〓2＋H′〓0｜≒3.7
エルステツド毎センチメートル程度であれば画面
周辺では偏向誤差は３mm程度であることが実験的
に確認されている。したがつて実用的には ｜２（Ｚ−Zs）・H〓2＋H′〓0｜≦4.0エルステツ
ド毎センチメートルであれば色ずれの少ない良好
な画面が再現できる。
は磁界を直接測定し、(16)式で得られる磁界を測定
誤差程度の範囲で零とすることは難しい。そこで
実際のカラー受像管における実用的範囲内であれ
ばほぼ零であるとしてさしつかえない。したがつ
て実際のカラー受像管で画面周辺部においては、
20インチカラー受像管およびそれ以上の大形管で
はでは３mm程度の誤差のあるものまでが実用的で
あるとして許容される。したがつて、20インチ
90゜偏向管で各電子銃間距離が約6.6mm程度のカラ
ー受像管では｜２（Ｚ−Zs）・H〓2＋H′〓0｜≒3.7
エルステツド毎センチメートル程度であれば画面
周辺では偏向誤差は３mm程度であることが実験的
に確認されている。したがつて実用的には ｜２（Ｚ−Zs）・H〓2＋H′〓0｜≦4.0エルステツ
ド毎センチメートルであれば色ずれの少ない良好
な画面が再現できる。
尚、好適にはかかる垂直偏向磁界は電子ビーム
の入射側をいわゆるピンクツシヨン形磁界に形成
し、出射側をいわゆるバレル形磁界に形成する。
これにより、一例として式(16)の条件に近づけるこ
とができ、良好なコンバージエンスを得られるこ
とができる。これを図面を用いて説明する。第７
図ａにH′〓0の一例を、第７図ｂに（Ｚ−Zs）を、
第７図ｃに電子ビームの入射側をいわゆるピンク
ツシヨン形磁界、出射側をいわゆるバレル形磁界
とした時のH〓2を示す。この場合、式(16)の左辺の
第１項２（Ｚ−Zs）H〓2は第７図ｄに示すように
なり、式(16)の左辺｜２（Ｚ−Zs）・H〓2＋H′〓0｜は
第７図ａと第７図ｄにより、零に近づけることが
できる。
の入射側をいわゆるピンクツシヨン形磁界に形成
し、出射側をいわゆるバレル形磁界に形成する。
これにより、一例として式(16)の条件に近づけるこ
とができ、良好なコンバージエンスを得られるこ
とができる。これを図面を用いて説明する。第７
図ａにH′〓0の一例を、第７図ｂに（Ｚ−Zs）を、
第７図ｃに電子ビームの入射側をいわゆるピンク
ツシヨン形磁界、出射側をいわゆるバレル形磁界
とした時のH〓2を示す。この場合、式(16)の左辺の
第１項２（Ｚ−Zs）H〓2は第７図ｄに示すように
なり、式(16)の左辺｜２（Ｚ−Zs）・H〓2＋H′〓0｜は
第７図ａと第７図ｄにより、零に近づけることが
できる。
また水平偏向磁界はいわゆる斉一磁界に形成す
れば非常に良好な画面が形成されることがわかつ
た。水平偏向磁界をいわゆる斉一磁界とすること
により式(13)のH〓2＝０の条件に近づけることがで
き、良好なコンバージエンスを得ることができ
る。
れば非常に良好な画面が形成されることがわかつ
た。水平偏向磁界をいわゆる斉一磁界とすること
により式(13)のH〓2＝０の条件に近づけることがで
き、良好なコンバージエンスを得ることができ
る。
発明の効果
以上のように本発明によれば、ほぼ平行な電子
ビームを用いるカラー受像管において複雑な回路
や装置を用いることなく色ずれの少ない、かつ偏
向歪の少ないカラー受像管を得ることができる。
ビームを用いるカラー受像管において複雑な回路
や装置を用いることなく色ずれの少ない、かつ偏
向歪の少ないカラー受像管を得ることができる。
第１図は従来のカラー受像管を説明するための
概略構成図、第２図は従来のカラー受像管の磁界
分布を説明するための模式図、第３図はコンバー
ジエンス誤差を説明するための模式図、第４図は
平行電子ビームを用いたカラー受像管の概略構成
図、第５図は平行ビームを用いたカラー受像管の
画面を表わす模式図、第６図はカラー受像管の偏
向誤差を説明するための概念図、第７図ａ乃至第
７図ｄはそれぞれ本発明の実施例の偏向磁界を説
明する図である。 １…フエースプレート、２…螢光面、３…シヤ
ドウマスク、４…マスクフレーム、５…パネルピ
ン、６…スプリング、７…フアンネル、８…偏向
ヨーク、９…ネツク、１０…電子銃、１１…調整
用磁石、２１…画面周辺、２２…水平偏向磁界、
２３…垂直偏向磁界、３１…画像、３２…画像、
４１…信号源、４２…遅延回路、４３…電子ビー
ム、５１，５２，５３…格子画像、６１，６２，
６７，７０…マスク周辺、６３…水平偏向軸、６
４…垂直偏向軸、６５…水平偏向子午的集中点、
６６…水平偏向球欠的集中点、６８…垂直偏向球
欠的集中点、６９…垂直偏向子午的集中点。
概略構成図、第２図は従来のカラー受像管の磁界
分布を説明するための模式図、第３図はコンバー
ジエンス誤差を説明するための模式図、第４図は
平行電子ビームを用いたカラー受像管の概略構成
図、第５図は平行ビームを用いたカラー受像管の
画面を表わす模式図、第６図はカラー受像管の偏
向誤差を説明するための概念図、第７図ａ乃至第
７図ｄはそれぞれ本発明の実施例の偏向磁界を説
明する図である。 １…フエースプレート、２…螢光面、３…シヤ
ドウマスク、４…マスクフレーム、５…パネルピ
ン、６…スプリング、７…フアンネル、８…偏向
ヨーク、９…ネツク、１０…電子銃、１１…調整
用磁石、２１…画面周辺、２２…水平偏向磁界、
２３…垂直偏向磁界、３１…画像、３２…画像、
４１…信号源、４２…遅延回路、４３…電子ビー
ム、５１，５２，５３…格子画像、６１，６２，
６７，７０…マスク周辺、６３…水平偏向軸、６
４…垂直偏向軸、６５…水平偏向子午的集中点、
６６…水平偏向球欠的集中点、６８…垂直偏向球
欠的集中点、６９…垂直偏向子午的集中点。
Claims (1)
- １ 一直線上に配列された多電子銃を備え、ほぼ
平行に電子ビームを射出するカラー受像管におい
て、水平偏向磁界が実質的に斉一であり、管軸上
の垂直偏向磁界HI0のＺ方向傾斜H′I0＝dHI0／dZ
と垂直偏向磁界の水平方向の二次成分HI2と、電
子ビームの偏向開始点を原点とし、ほぼ管軸と一
致する軸をＺ軸座標となし、電子ビーム進行方向
を正方向とする座標で、かかる座標上のスクリー
ン面位置をZsとした時かかる垂直偏向磁界が
ｃ・ｇ・ｓ−ｅ・ｍ・ｕ単位で、｜２・（Ｚ−
Zs）・HI2＋H′I0｜≦4.0エルステツド毎センチメ
ートルであることを特徴とするカラー受像管。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP7910482A JPS58197641A (ja) | 1982-05-13 | 1982-05-13 | カラ−受像管 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP7910482A JPS58197641A (ja) | 1982-05-13 | 1982-05-13 | カラ−受像管 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS58197641A JPS58197641A (ja) | 1983-11-17 |
| JPH0435869B2 true JPH0435869B2 (ja) | 1992-06-12 |
Family
ID=13680576
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP7910482A Granted JPS58197641A (ja) | 1982-05-13 | 1982-05-13 | カラ−受像管 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPS58197641A (ja) |
-
1982
- 1982-05-13 JP JP7910482A patent/JPS58197641A/ja active Granted
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPS58197641A (ja) | 1983-11-17 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| CA1124304A (en) | Deflection yoke with a magnet for reducing sensitivity of convergence to yoke position | |
| JPS60211740A (ja) | カラー画像表示装置 | |
| US6046713A (en) | Color display device including electron beam deflection arrangement for landing-correction | |
| JP2771624B2 (ja) | コマ修正画像表示システム | |
| JP3492409B2 (ja) | 分岐した分路を持つ偏向ヨーク | |
| JPH0435869B2 (ja) | ||
| JPH0414459B2 (ja) | ||
| US3789258A (en) | Electron beam and deflection yoke alignment for producing convergence of plural in-line beams | |
| US5206559A (en) | Cathode ray tube which improves deflection aberration | |
| JPH0435870B2 (ja) | ||
| US6373180B1 (en) | Deflection yoke for a cathode-ray tube with both improved geometry and convergence | |
| US5557164A (en) | Cathode ray tube with misconvergence compensation | |
| JP2597596B2 (ja) | カラー受像管装置 | |
| CA1311793C (en) | Video apparatus having self-converging pattern-corrected deflection yoke | |
| EP0415125B1 (en) | Cathode ray tube | |
| USRE31552E (en) | Electron beam and deflection yoke alignment for producing convergence of plural in-line beams | |
| JPS59101745A (ja) | カラ−受像管 | |
| Janes et al. | Recent improvements in the 21AXP22 color kinescope | |
| JPS587017B2 (ja) | カラ−陰極線管装置 | |
| JPH1140079A (ja) | カラー陰極線管及びミスコンバーゼンスの補正方法 | |
| JPH0433238A (ja) | カラー受像管装置 | |
| JP2685797B2 (ja) | カラー映像管装置 | |
| JPH01248438A (ja) | カラー映像管装置 | |
| JPH1012159A (ja) | カラー受像管装置 | |
| JPS6129046A (ja) | インライン型電子銃構体 |