JPH0414459B2 - - Google Patents

Description

【発明の詳細な説明】 発明の技術分野 本発明は多電子銃を備えたカラー受像管に係
り、特に多電子銃は偏向せざる状態においてほぼ
平行に電子ビームを射出する様になされているカ
ラー受像管の偏向ヨークに関するものである。

発明の技術的背景 従来のカラー受像管を図面を用いて説明する。
従来のいわゆるシヤドウマスク、インライン形カ
ラー受像管は、第１図に示すように内面に電子ビ
ームの射突により、赤、緑、青各色に発光する螢
光体層をドツト状あるいは帯状に規則的に配列し
た螢光面２が被着形成されたフエースプレート１
と、フエースプレート１の側壁部１−１の内壁に
植設された複数個のパネルピン５にスプリング
６、マスクフレーム４を介して螢光面２に所定間
隔を持つて対設された多数の電子ビーム通過孔と
なる開口部１２の穿設されたシヤドウマスク３
と、必要に応じて配設されるインナーシールド１
４と、側壁部１−１にフアンネル７を介して電子
銃１０を内装するネツク９に連接されたカラー受
像管本体と、前記ネツク９外壁に支持部８−１に
より固着されるとともに前記フアンネル外壁との
間に楔８−２を介して装着された偏向装置８と、
前記ネツク９外壁に装着された調整用磁石１１と
から構成されている。このようなカラー受像管に
おいて、電子銃１０から射出された電子ビーム１
３は集束、加速及び偏向作用を受け乍らシヤドウ
マスク３の開口部１３を介して螢光面２の所定の
螢光体層を発光させる。

電子銃１０は通常赤、緑、青（以下Ｒ，Ｇ，Ｂ
と称する）に発光する螢光体を各々射突発光させ
るＲ，Ｇ，B3本の電子ビームを形成する。一般
に３ビームシヤドウマスク管と呼ばれるこれらの
カラー受像管において、現在ではインライン電子
銃と呼ばれる、３つの電子銃が水平方向に一列に
並んだ電子銃が主流を占めている。かかるインラ
イン電子銃を用いたカラー受像管においては、
Ｒ，Ｇ，Ｂ各色螢光体を発光させる各々の電子ビ
ーム（以下、Ｒ，Ｇ，Ｂビームと称するは、偏向
ヨーク８を動作させない、無偏向時に、電子銃１
０の集束電極寸法等により、螢光面２で一点に集
中する様に設計されている。しかし実際には電子
銃２およびシヤドウマスク３の組立誤差等により
正確に集中しないため調整用磁石１１により微調
整を行つている。

またインライン電子銃においては、偏向ヨーク
８の磁界を適切に設計することにより、偏向時の
Ｒ，Ｇ，B3ビームをシヤドウマスク３の一点で
同時に通過させることが可能である。インライン
電子銃を持つカラー受像管においては、このよう
ないわゆるダイナミツクコンバージエンスレス磁
界設計が可能であり、デルタ形配列電子銃を持つ
ものと比較してコンバージエンスヨークが不要で
あり、複雑な調整が不要であるなど、数々の利点
があるため現在のカラー受像管は殆んどインライ
ン電子銃を用いている。ダイナミツクコンバージ
エンスレス磁界の一例を第２図により説明する。
ダイナミツクコンバージエンスレス磁界は実線で
示すように、垂直偏向磁界２３は中心から遠ざか
るに伴ない強度が減少するいわゆるバレル磁界と
なつており、破線で示される水平偏向磁界２２は
中心から遠ざかるに伴ない強度が増加する、いわ
ゆるピンクツシヨン磁界となつている。この様に
磁界を中心からの距離にかかわらず同一のいわゆ
る斉一磁界から歪ませることによつてダイナミツ
クコンバージエンス磁界が実現される。さらに、
従来は回路で補正していたパターン歪を偏向磁界
により取り除く方式が一般化しつつあり、この様
な磁界ではより一層偏向磁界の歪が強まる傾向に
ある。

背景技術の問題点 ところでこの様に偏向磁界の歪が強まると、コ
ンバージエンス、あるいはパターン歪は良好な特
性が得られるが、別な面で障害が現われて来る。
すなわち偏向磁界を歪ませることによつて電子ビ
ームのスポツトが増々歪むことである。したがつ
て偏向した場合に電子ビームが広がり、いわゆる
“にじみ”が増大し、画面周辺の解像度が著しく
低下し満足な画面が得られない原因になつてい
る。また画面周辺の電子ビームスポツトが広がる
と、電子銃設計上は画面中央と画面周辺の妥協設
計を行わざるを得ず、電子銃設計上からも大きな
障害となつている。

また、特公昭57−4061号公報には、映像信号遅
延装置を用いたカラーテレビジヨン受像装置を用
いたダイナミツクコンバージエンス装置が記載さ
れている。この発明によれば、３電子ビームを偏
向ヨークを動作させない状態、すなわち無偏向状
態においてシヤドウマスクの一点に集中させず、
いわゆる静的コンバージエンス不足の状態にカラ
ー受像管を設計する。その結果Ｒ，Ｇ，B3ビー
ムは画面上で集中せず、３色パターンの色ずれを
生ずる。第３図においてＲ，Ｇ，B3ビームが正
確に集中していれば正しい画面が再現される。
Ｒ，Ｇ，B3ビームがいわゆる静的コンバージエ
ンス不足の場合にはパターンは第３図に示される
様に３１Ｂ，３１Ｇ，３１Ｒ，３２Ｂ，３２Ｇ，
３２Ｒの様になり、色ずれの起きた画像となる。
この色ずれをＲ，Ｇ，B3ビームのいくつかの信
号に対して遅延を与えて画像を正しく再現させて
いる。したがつて画像信号に対して正しい遅延を
与えれば３１Ｒ，３１Ｇ，３１Ｂ及び３２Ｒ，３
２Ｇ，３２Ｂは一致し正しい画像が再現する。

図面に基づいて、遅延回路を用いたカラーテレ
ビジヨンにつき説明する。ここで第４図以降の図
面における番号は第１図と同一番号はすべて同一
部材を示すものとする。

第４図において４１は信号源であり、一般に
Ｒ，Ｇ，Ｂ各色電子銃を駆動する信号を供給す
る。４２Ｇ，４２Ｂは遅延回路であり、第４図で
はＧビーム、Ｂビームを駆動する信号に対に挿入
されているが、Ｒ，Ｇ，B3色すべての信号に対
して遅延してもよいし、任意の１色あるいは２色
に対して遅延を行なう様に構成しても良い。ま
た、遅延回路４２Ｇ，４２Ｂを用いずに、あらか
じめ遅延制御された信号を信号源４１より発生さ
せるようにしても良い。４３はＲ，Ｇ，B3色電
子ビームを示し、第４図でほぼ平行であるが多少
傾角を与えても良い。即ち、ほぼ平行な電子ビー
ムとは、従来のカラー受像管の集中角の1/2以内
の傾きをもつものをいう。

さて、第４図では電子ビームを偏向しない状態
における電子ビームの状態を示している。ここで
遅延回路４２は一定の遅延時間を与えるのが一番
好ましく、この様に偏向磁界を形成すれば好適な
結果が得られる。すなわち遅延時間を可変とする
ためには遅延回路自体も複雑になり、その他に遅
延回路を制御するための付加回路等が必要とな
り、価格及び技術的な両面で好ましくない。した
がつてインライン配列電子銃を有するカラー受像
管では、例えば白色格子を画面上に出画した場合
に遅延回路を動作させない状態においては、第５
図に示す様に画面全体でＲ，Ｇ，B3色の位置ず
れΔxがすべて同じことが必要である。尚、第５
図において横線は一致していることとして一本の
線で表現している。

ところで、ヨハン、ハーンテエスおよびゲリツ
ト、ヤン、ルツベンらのフイリツプス リサーチ
レポート12巻46−48頁、1957年の論文によればコ
ンバージエンス誤差は以下の様に現わされる。以
下に図面により説明する。

第６図において互に直角をなす座標軸のうちＺ
軸は受像管の軸線を示し、正Ｚ方向は電子ビーム
の進行方向を示し、Ｘ方向、Ｙ方向は各々電子ビ
ームの偏向方向を示す。第６図において、Ｒ，
Ｇ，Ｂ電子ビームは各々３電子銃から生じＲ，
Ｇ，Ｂ各色螢光体に射突するものとし、Ｚ＝Zo
では未だ偏向されていないものとする。ここで、
電子ビームのＺ＝Zoの入射位置をＸ座標、Ｙ座
標位置において各々xs，ysとし入射角を各々Ｘ
方向、Ｙ方向において各々xs′，ys′とすると、い
わゆるガウス偏向からのずれ、即ち一般的な意味
での偏向誤差△ｘ（Ｘ方向）、△ｙ（Ｙ方向）は次
の様に表わされる。

△ｘ＝A₁・Xs³＋（A₂＋B₃）・Xs・Ys²＋（A₄・Xs²＋B
₅Ys²）xs′＋（A₆＋B₆）・Xs・Ys・ys′ ＋A₇・Xs・xs′²＋A₈・Xs・ys′²＋ZB₈・Ys・xs′
・ys′＋（A₉Xs²＋B₁₀Ys²）xs ＋（B₁₁＋A₁₂）XsYsys＋A₁₃Xs・xs²＋A₁₄Xsys²＋B_1
5Ysxsys＋A₁₆Xs・xsxs′ ＋B₁₇・Ys・ysxs′＋A₁₈・Xs・ys・ys′＋B₁₈Ysxsy
s′（１−ａ） △ｙ＝B₁Ys³＋（B₂＋A₃）Xs²・Ys＋（B₄Ys²＋A₅Xs²）
ys′＋（A₆＋B₆）Xs・Ys・xs′＋B₇Ysys′² ＋B₈・Ys・xs′²＋ZA₈・Xs・xs′・ys′＋（B₉・Ys
²＋A₁₀Xs²）ys＋（A₁₁＋B₁₂）・Xs・Ys・xs ＋B₁₃・Ys・ys²＋B₁₄Ysxs²＋A₁₅Xs・xs・ys＋B₁₆・
Ys・ys・ys′ ＋A₁₇Xs・xs・ys′＋B₁₈Ys・xs・xs′ （１−ｂ） ただし、AnおよびBn（ｎ＝１，……，18）は
それぞれ磁界の強さの関数および偏向の関数、
XsはＺ＝Zsなる平面上のＸ方向の偏向の大きさ、
YsはＺ＝Zsなる平面上のＹ方向の偏向の大きさ、
Zo，Zsは、それぞれ管軸上の偏向開始点のＺ座
標、スクリーン位置のＺ座標を表わし各々第６図
で示した座標値を示す。ここで本発明においては
主にＲ，Ｇ，B3電子ビームがほぼ平行な場合に
ついても取り扱い、かつＲ，Ｇ，B3電子ビーム
を水平方向に一直線に配列されているため、
xs′＝０，ys′＝０，ys＝０とした場合が重要であ
り、（１−ａ）、（１−ｂ）式にこれらの値を代入
すると、 △ｘ＝A₁・Xs³＋（A₂＋B₃）・Xs・Ys²＋（A₉・Xs²＋B
₁₀・Ys²）・xs＋A₁₃・Xs・xs²…（２−ａ） △ｙ＝B₁・Ys³＋（B₂＋A₃）・Xs²・Ys＋（A₁₁＋B₁₂）
・Xs・Ys・xs＋B₁₄・Ys・xs²…（２−ｂ） ここで（２−ａ）、（２−ｂ）両式において第１
項、第２項は、線形性の歪と、図形歪を表わす項
であり、コンバージエンスの項とは無関係なため
除外すると、 △ｘ＝（A₉Xs²＋B₁₀・Ys²）×xs＋A₁₃・Xs・xs²
…（３−ａ） △ｙ＝（A₁₁＋B₁₂）・Xs・Ys・xs＋B₁₄・Ys・xs²
…（３−ｂ） と表わされる。

ここで式（３−ａ）、（３−ｂ）の各係数A₉，
B₁₀，A₁₃，A₁₁＋B₁₂，B₁₄は次のように表わされ
る。

A₉＝2K∫^Zs _Z0dS∫^S _Z0H_o2・Ｘ／X_s ²・dZ…(4) B₁₀＝−K∫^Zs _Z0dS∫^S _Z0H′₁₀・Y′／Y_s ²dZ−
2K∫^Zs _Z0dS∫^S _Z0H₁₂・Ｙ／Y_s ²dZ…(5) A₁₁＋B₁₂＝−2K∫^Zs _Z0dS∫^Zs _Z0H_o2・Ｙ／X_s・Y_sdZ−2
K∫^Zs _Z0ds∫^S _Z0H₁₂・Ｘ／X_s・Y_sdZ＋K∫^Zs _Z0H′₁₀・Ｘ
／X_s・Y_s・dZ…(6) A₁₃＝K∫^Zs _Z0dS∫^S _Z0H〓₂／Y_sdZ …(7) B₁₄＝−K∫^Zs _Z0dS∫^S _Z0Ｈ２／Y_sdZ＋１／２K∫H′
０／Y_sdZ …(8) H〓_XはＸ＝０なる平面内におけるＸ方向の垂直
偏向磁界の強さを示しＹ軸上でｙのべきに展開し
たもので次の(9)式のように示される。

H〓_X＝H_I0＋H〓₂・y²＋… …(9) 但し、H_I0：Ｚの関数で、管軸上での垂直偏向
磁界の０次の係数 H〓₂：Ｚの関数で、垂直偏向磁界の２次の係数
また、Ｚ＝Zoは偏向開始点、Ｚ＝Zsは偏向終了
点即ちスクリーン位置のＺ座標を示す。またＫは
比例定数、ＹおよびY′はそれぞれＹ＝Ｙ（ｚ）お
よびY′＝dY／dZ なるＹ方向のビームの偏向度（軌道）および偏向
変化（微分）を示し、Ｚ＝Zoの場合はＹ＝Y′＝
０である。

また、H〓_YはＹ＝０なる平面内におけるＹ方向
の水平偏向磁界の強さを示しｘ軸上でのＸのべき
に展開したもので次の(10)式のように示される。

H〓_Y＝H〓₀＋H〓₂・x²＋… …(10) 但し、H〓₀：Ｚの関数で、管軸上での水平偏向
磁界の０次の係数 H〓₂：Ｚの関数で、水平偏向磁界の２次の係数
ＸおよびX′はそれぞれＸ＝Ｘ（ｚ）およびX′＝
dX／dZなるＸ方向のビームの偏向度（軌道）お
よび偏向変化（微分）を示し、Ｚ＝Z0の場合は
Ｘ＝X′＝０である。

添字および添字はそれぞれ垂直偏向磁界に
関すること及び水平偏向磁界に関することを示
す。Xs及びYsはそれぞれＺ＝ZsでのビームのＸ
及びＹ座標の位置を示す。

尚、H′〓₀はH〓₀のＺに関する微分を表わす。即
ちH′〓₀＝dH〓₀／dZo ここで、偏向誤差を零とするためにはA₉，
B₁₀，A₁₃，A₁₁＋B₁₂，B₁₄を全て零とすれば良い
ので、その条件を書き出してみると次の様に表わ
される。

(4)(7)式を部分積分を用いて変形すると、 A₉＝2K∫^Zs _Z0dS∫^S _Z0H〓₂・Ｘ／X_s ²・dZ＝−2K∫
^Zs _Z0（Ｚ−Z_s）・H〓₂・Ｘ／X_s ²dZ＝０…(11) A₁₃＝K∫^Zs _Z0dS∫^S _Z0H〓₂／X_sdZ＝−K∫^Zs _Z0（Ｚ
−Z_s）・H〓₂／X_sdZ＝０…(12) (11)、(12)式がＸの偏向量にかかわらず成立するた
めには H〓₂＝０ …(13) が成り立たなければならない。すなわち水平偏向
磁界は、いわゆる斉一でなければならない。しか
し乍ら実用上は実質的に斉一であれば問題はな
く、｜H〓₂｜≦5.0エルステツド毎平方センチメー
トルであればほとんど誤差が出ないことが実験的
に確認されたため本発明ではこの条件を満せば水
平偏向磁界は斉一という。(13)式の条件を用いる
と、 B₁₀＝−K∫^Zs _Z0dS∫^S _Z0H′〓₀・Y′／Y_s ²・d
Z−2K∫^Zs _Z0dS∫^S _Z0H〓₂・Ｙ／Y_s ²dZ ＝K∫^Zs _Z0（Ｚ−Z_s）（H′〓₀・Y′＋2H〓
₂・Ｙ）／Y_s ²dZ＝０…(14) A₁₁＋B₁₂＝−2K∫^Zs _Z0dS∫^S _Z0H〓₂・Ｘ／X_s
・Y_sdZ＋K∫^Zs _Z0H′〓₀・Ｘ／X_s・Y_s・dZ ＝K∫^Zs _Z0２（Ｚ−Z_s）・H〓₂＋H′〓₀／X
_s・Y_s・Ｘ・dZ＝０…(15) となる。

ここで重要なことは、第５図の各電子ビーム５
１，５２，５３において、各々Ｒ，Ｇ，B3色は
水平方向は一致している様に描いているが実際に
はかなりの偏向誤差が存在し、この偏向誤差は△
ｙ誤差として表現上では表わされる。この様な△
ｙ誤差が存在する場合には遅延回路は水平偏向の
走査線を何本分か遅延時間を与えなければならな
い。また△ｙの量は偏向量により変化するため遅
延時間の制御を可変的に行わなければならず、こ
の可変時間の単位が走査線何本分かの制御になる
ため可能であつても画質が著しく低下する。しか
し、かかる制御は実際は不可能である。すなわち
走査線のとぎれ等が出るため画面に不整合が生じ
実用に適さないことは明らかである。

したがつて特に(15)式が成立することが必須条
件となる。故に ２（Ｚ−Zs）H〓₂＋H′〓₀＝０ (16) が成立しなければならない。このような方式のカ
ラー受像管のコンバージエンス特性で特に重要な
のは、Ｘ方向の誤差△ｘよりもＹ方向の誤差△ｙ
である。従つて△ｙに関与しない式(5)の条件はこ
の場合、必要とならない。また(16)式が成立すれ
ば、(8)式も以下のように変形されるため、同時に
(8)式の条件も満たされる。

B₁₄＝−K∫^Zs _Z0dS∫^S _Z0H〓₂／Y_sdZ＋１／２K∫H′〓₀／
Y_sdZ ＝Ｋ／２∫^Zs _Z0２（Ｚ−Z_s）H_I2＋H_I0／Y_sdZ＝０ この時に△ｙ＝０となり良好なコンバージエン
スが得られることは以上の説明で明らかである。

以上の条件を満足する磁界は、第７図および第
８図に示す様に水平偏向磁界はいわゆる斉一磁
界、直偏向磁界は電子ビーム入射側はいわゆるピ
ンクツシヨン磁界、電子ビーム出射側はいわゆる
バレル磁界であれば良い。

これにより、一例として式(16)の条件に近づけ
ることができ、良好なコンバージエンスを得られ
ることができる。これを図面を用いて説明する。
第１２図ａにH′〓₀の一例を、第１２図ｂに（Ｚ
−Zs）を、第１２図ｃに電子ビームの入射側を
いわゆるピンクツシヨン形磁界、出射側をいわゆ
るバレル形磁界とした時のH〓₂を示す。この場
合、式(16)の左辺の第１項、２（Ｚ−Zs）H〓₂は第
１２図ｄに示すようになり、式(16)の左辺｜２
（Ｚ−Zs）・H〓₂＋H′〓₀｜は第１２図ａと第１２図
ｄにより、零に近づけることができる。

また水平偏向磁界はいわゆる斉一磁界に形成す
れば非常に良好な画面が形成される。

水平偏向磁界をいわゆる斉一磁界とすることに
より式(13)のH〓₂＝０の条件に近づけることがで
き、良好なコンバージエンスを得ることができ
る。ただし、第７図では水平偏向磁界は破線で示
してある。垂直偏向磁界は偏向方向を正とすると
座標軸の取り方の関係から垂直偏向磁界は負とな
るがここでは理解しやすい様に磁界の方向は正と
している。

しかしながらかかる方法で良好なコンバージエ
ンスを得たとしても、管軸方向に見た垂直偏向磁
界は電子銃側でピンクツシヨン磁界、蛍光面側で
バレル磁界となつて結果的には磁界も歪んでお
り、ビームスポツトの歪は尚残存する。

また、永久磁石片を用いることから偏向ヨーク
のばらつきも大きく、実用上の点からは極めて問
題がある。

また米国特許2764628号明細書には多電子銃を
無偏向時に平行に形成したカラーテレビジヨンが
示されているが、偏向磁界については何も触れら
れていないのでこのような方式では当然のこと乍
ら良好な画面は形成されない。

発明の目的 発明はかかる状況に鑑み遅延回路等を用いたカ
ラーテレビジヨン装置において、良好なるスポツ
ト歪特性を与える偏向ヨーク磁界を与えることを
目的とする。

発明の概要 本発明は多電子銃を備え、多電子銃よりほぼ平
行に電子ビームを発射し、水平偏向磁界を斉一と
し、垂直偏向磁界の電子銃側をピンクツシヨン磁
界、スクリーン側をバレル磁界としたカラー受像
管において、垂直偏向磁界の管軸上での最大値の
位置を水平偏向磁界の管軸上での最大値よりスク
リーンに近く位置せしめることにより、スクリー
ン上のビームスポツトを広がりの少ない歪の少な
いものとするものである。

発明の実施例 ところで、前述のような磁界分布を有する偏向
磁界であればいわゆる平行ビーム方式のカラー受
像管においては、良好なコンバージエンスと、ス
クリーン面での比較的良好な電子ビームスポツト
形状が得られることが理解されるが、これだけで
は未だに十分小さなビームスポツトは得られない
ことがわかつた。したがつて次にスクリーン面上
の電子ビームスポツトの広がりについて考える。
電子ビームスポツトの偏向による広がりは形式的
にコンバージエンス誤差の取扱と同様であるので
次の様に表わされる。即ちスクリーン面上の電子
ビームスポツトの広がりはビームの進行角の分散
であると考えられるので、 △ｘ＝（A₄Xs²＋B₅・Ys²）・xs′＋（A₆＋B₆）・Xs・
Ys・ys′＋＋A₇・Xs・xs′² ＋A₈・Xs・ys′²＋2B₈Ys・xs′・ys′…(17) △ｙ＝（B₄・Yg²＋A₅Xs²）・ys′＋（A₆＋B₆）・Xs・
Ys・xs′＋＋B₇・Ys・ys′² ＋B₈・Ys・xs′²＋2A₈・Xs・xs′・ys′ …(18) と表わすことができる。

また、ここで水平偏向のみの場合と、垂直偏向
のみの場合を別に考えて、水平偏向のみの場合は
Ys＝０であるから、 △ｘ＝A₄・Xs²・xs′＋A₇・Xs・xs′² ＋A₈・Xs・ys′² …(19) △ｙ＝A₅・Xs²・ys′＋２・B₈・Xs・xs′・ys′
…(20) となる。

ここで、実際のカラー受像管では△ｘにおける
主要な誤差は非点収差であるため誤差の主要項を
添字domiを付けて表わすと（以下同じ）、 （△ｘ）domi＝A₄・Xs²・xs′ …(21) A₄＝３／２∫X′²／X_s ²・dz＋2k∫ds∫H〓₂（Ｚ−Z₅）
・Ｘ／X_s ²・dz＝３／２∫X′²／X_s ²dz−2k∫H〓₂・（Ｚ
−Z₅）²・Ｘ／X_s ²・dz ＝３／２∫X′²／X_s ²dz （∵H〓₂＝０） …(22) となる。

また、△ｙにおける主要項はys′による非点収
差であり、 （△ｙ）domi＝A₅・Xs²・ys′ …(23) A5＝１／２∫X′²／X_s ²dz＋k∫ds∫H′〓₀・X′
・（Ｚ−Z_s）／X_s ²dz−2k∫ds∫H〓₂Ｘ（Ｚ−Z_s）／X_s ²
dz ＝１／２∫X′²／X_s ²dz−k∫H′〓₀・X′・（
Ｚ−Zs）²／X_s ²dz （∵H〓₂＝０）…(24) と表わすことができる。

ここで(24)式の第１項は常に正であるから第２
項も正でなければならない。また実際のカラー受
像管ではX′・（Ｚ−Zs）²は第９図に示す様な分布
になることが知られている（ただし、カラー受像
管の水平端まで偏向する場合）。したがつて、(2
４）式の第２項の被積分関数の分子は第１０図に示
される様な分布になる。また(24)式を零にするた
めには第２項を負にすれば良く、そのためには、
H′〓₀を電子銃側に近づければ良い。

次に垂直偏向のみの場合にはXs＝０であり、 △ｘ＝B₅・Ys²・xs′＋2B₈・Ys・xs′・ys′ …(25) △ｙ＝B₄・Ys²・ys′＋B₇・Ys・ys′² ＋B₈・Ys・xs′² …(26) となる。

次に△ｙの主要項は、 （△ｙ）domi＝B₇・Ys・ys′² …(27) B₇＝３／２＋k∫ds∫H′〓₂・（Ｚ−Z_s）²／X_sdz ＝３／２ （∵H〓₂＝０） …(28) となる。

したがつて次に大なる項（△ｙ）sudを考える
と、 （△ｙ）sub＝B₄・Ys²・ys′ …(29) B₄＝３／２∫Y′²／Y_s ²dz＋2k∫ds∫H〓₂・（Ｚ−Z_s）
・Ｙ／Y_s ² dz ＝３／２∫Y′²／Y_s ²dz−2k∫H〓₂・（Ｚ−Z_s）²・Ｙ
／Y_s ²dz …(30) と表わすことができる。

ここで、(30)式の第２項を正にすれば△ｙは零
に近くなる。(30)式の第２項の被積分関数は第１
１図ａ乃至ｄに示される。すなわち、被積分関数
を正にすれば良いがそのためには、垂直偏向磁界
を水平偏向磁界とは逆に、スクリーン側に近づけ
れば良いことは明らかである。

すなわち、垂直偏向磁界をスクリーン側に近づ
けると、(30)式の第２項の被積分関数は第１１図
ａ乃至ｄの点線のようになる。このため被積分関
数H〓₂（Ｚ−Zs）²の負の部分の最大値の絶対値も、
正の部分の最大値の絶対値も、どちらも減少する
が、この被積分関数は第１１図ｂに示す（Ｚ−
Zs）²というＺに沿つて急激に減少する関数との積
になつているため、この被積分関数の負の部分の
減少のほうが、正の部分の減少よりも大きい。し
たがつてこの被積分関数全体としては正方向に変
化する。

また、第１１図ａ乃至ｄではＹの偏向方向を正
に取つてあるのでH〓₀は負方向になつている。

垂直偏向のみの場合は△ｘは殆ど零であるため
実用上は考慮しなくとも良い。

以上のように垂直偏向磁界の磁界分布を水平偏
向磁界の磁界分布よりスクリーン側に近づけるこ
とにより、偏向した場合のスクリーン上のビーム
スポツトを良好な状態にすることができる。

実際上は第１３図に示す様に垂直偏向磁界の最
大値、即ち管軸（Ｚ軸）上のＺ方向に沿つた磁界
強度の最大値のＺ座標を水平偏向磁界の最大値の
Ｚ座標よりスクリーン側に近づければ十分目的を
達することが可能であることが実験的に確認され
た。

このような磁界分布を有する偏向磁界を用いる
ことにより色ずれが少なく、かつ、特に偏向時に
スクリーン上のビームスポツトの広がりの少ない
カラー受像管が実現可能となり、高品位な画像が
再現できた。

ただし、本発明におけるほぼ平行な電子ビーム
とは従来のカラー受像管の集中角の1/2以内の傾
きを持つものを言う。

発明の効果 以上のように本発明によれば、ほぼ平行な電子
ビームを用いるカラー受像管において、スクリー
ン上でのビームスポツトの歪の少ないカラー受像
管を実現でき、工業上の価値は非常に大きい。

【図面の簡単な説明】

第１図は従来のカラー受像管を説明するための
概略断面図、第２図は従来のカラー受像管の磁界
分布を説明するための模式図、第３図はコンバー
ジエンス誤差を説明するための模式図、第４図は
平行電子ビームを用いたカラー受像管を示す概略
断面図、第５図は平行電子ビームを用いたカラー
受像管の画面を表わす模式図、第６図はカラー受
像管の偏向誤差を説明するための概念図、第７図
は水平偏向磁界の分布を示す定性図、第８図は垂
直偏向磁界の分布を示す定性図、第９図、第１０
図及び第１１図ａ乃至第１１図ｄは水平および垂
直偏向磁界のビームスポツト歪を表わす被積分項
を表わす定性図、第１２図ａ乃至第１２図ｄはそ
れぞれ本発明の実施例の偏向磁界を説明する図、
第１３図は本発明の磁界分布を説明する図であ
る。 １……フエースプレート、２……螢光面、３…
…シヤドウマスク、４……マスクフレーム、５…
…パネルピン、６……スプリング、７……フアン
ネル、８……偏向ヨーク、９……ネツク、１０…
…電子銃、１１……調整用磁石、１２…２１……
画面周辺、２２……水平偏向磁界、２３……垂直
偏向磁界、３１……画像、３２……画像、４１…
…信号源、４２……遅延回路、４３……電子ビー
ム、５１，５２，５３……格子画像、６１，６
２，６７，７０……マスク周辺、６３……水平偏
向軸、６４……垂直偏向軸、６５……水平偏向子
午的集中点、６６……水平偏向球欠的集中点、６
８……垂直偏向球欠的集中点、６９……垂直偏向
子午的集中点。

Claims (1)

【特許請求の範囲】
1. １ 多電子銃を備え、前記多電子銃よりほぼ平行
   に電子ビームを発射し、水平偏向磁界を斉一と
   し、垂直偏向磁界の電子銃側をピンクツシヨン磁
   界、スクリーン側をバレル磁界としたカラー受像
   管において、前記垂直偏向磁界の管軸上での最大
   値の位置を前記水平偏向磁界の管軸上での最大値
   の位置よりスクリーンに近く位置せしめたことを
   特徴とするカラー受像管。